JP3682528B2 - 固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法及び装置 - Google Patents
固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法及び装置 Download PDFInfo
- Publication number
- JP3682528B2 JP3682528B2 JP2002015942A JP2002015942A JP3682528B2 JP 3682528 B2 JP3682528 B2 JP 3682528B2 JP 2002015942 A JP2002015942 A JP 2002015942A JP 2002015942 A JP2002015942 A JP 2002015942A JP 3682528 B2 JP3682528 B2 JP 3682528B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- light
- solid sample
- sample
- integrating sphere
- quantum efficiency
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired - Lifetime
Links
Images
Landscapes
- Spectrometry And Color Measurement (AREA)
- Investigating, Analyzing Materials By Fluorescence Or Luminescence (AREA)
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本願発明は、照明、ディスプレイ機器等に用いられる薄膜状の発光材料等の固体試料における絶対蛍光量子効率を測定する方法及びそれに用いる測定装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】
固体試料の蛍光量子効率は、それを発光材料に用いる発光素子の性能限界を見積もる上で非常に重要な基礎物性値である。また、発光のメカニズムを議論するうえでも重要である。
蛍光量子効率とは、一般に下記のように定義される。
【数１】
蛍光量子効率測定は、相対測定法と絶対測定法とがあるが、信頼できる参照材料を得ることが困難なため、相対測定法はほとんど用いられない。
一方、絶対測定法に関しては、上記（数1）の分母、分子ともに精密に求める必要がある。分母に関しては、入射光強度、および実際に試料に吸収された入射光の割合を精密に評価する必要があり、分子に関しては、蛍光総量を求めるための装置、すなわち配光測定装置又は積分球が必要である。このうち、積分球を用いる方法は、測定の簡便、測定時間、精度の点において優れているため、よく用いられている。
【０００３】
積分球を用いた蛍光量子効率の測定方法の一例として、『蛍光体の量子効率測定方法および測定装置』（特開平9-292281、図４参照）がある。この方法によれば、まず分光放射照度標準電球を用いて、装置全体の分光感度を求める。次に、試料を積分球壁面に取り付け、励起光を入射させ、積分球出射口に取り付けた分光器により分光し、反射光および蛍光を含むスペクトルを測定する。次に、試料を分光拡散反射率が既知の標準試料と取り替え、反射光のスペクトルを測定する。これらの結果から、試料の入射光強度に対する吸収率を求め、さらに拡散反射光による間接入射光の寄与を考慮することにより、絶対蛍光量子効率を求める。
しかし、この方法では、励起光に対して完全に不透明、即ち透過率がゼロである試料にしか適用できない。
【０００４】
次に、試料の透過率に依存せずに用いることが出来る絶対蛍光量子効率測定方法の一例を挙げる（J.C. de Mello et al. “Adv. Mater.” 9 (1997) 230、図５参照）。この方法によれば、入射光強度のうち、試料に吸収された割合を精密に求めるため、3種類の異なる配置で測定を行なう。第1には、試料を取り付けず、励起光のみを積分球内に入射させる(測定a)。第2には、励起光が直接試料に入射しないよう、試料を積分球内に取り付ける(測定b)。第3には、励起光が直接試料に入射するよう、試料を積分球内に取り付ける(測定c)。測定aとbの結果を比較すれば、試料における拡散反射による間接入射光の寄与が求められ、測定bとcの結果を比較すれば、試料における直入射光の吸収率が求められると同時に、蛍光に間接光の寄与の補正を施すことができる。
この方法では、積分球を含む測定装置全体の相対分光感度を求める必要があるが、この例においては、相対分光感度は考慮されていない。また、標準電球を用いて装置関数を求める方法も提案されているが（N.C. Greenham et al. “Chem. Phys. Lett.” 241 (1995) 89. ）、積分球の分光補正係数が求められるに過ぎず、分光器および検出器までを含めた装置全体を校正することはできない。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】
従来の固体試料における絶対蛍光量子効率の測定方法においては、励起光に対して透過率がゼロである試料にしか適用できないか、又は試料の透過率に依存せずに用いることが出来るとしても、測定装置全体の相対分光感度を校正することが出来ないために、精密に量子効率を決定することが出来ないという問題があった。
【０００６】
【課題を解決するための手段】
本願発明は、試料の透過率に依らずに用いることができ、かつ装置全体の相対分光感度を校正することにより、精密に固体の絶対蛍光量子効率を測定することが出来る方法および装置を提供するものである。
【０００７】
本願発明においては、まず、分光放射照度標準電球を用いて装置全体の分光感度校正を行い、次に、励起光単独のスペクトル、励起光を固体試料に照射し、該試料が発する蛍光のスペクトルを測定することにより、固体の絶対蛍光量子効率を測定することができる。
【０００８】
本願発明における測定装置は、入射ポート、試料用アタッチメント付きポート及びファイバー出射ポートを備えた積分球、ファイバーバンドル、分光器、光検出器、光検出器用コントローラ、制御用コンピュータ、励起光源、校正用分光放射照度標準電球および標準電球用電源により構成される。光検出器は、フォトダイオードであっても、光電子増倍管であっても、CCDマルチチャンネル検出器であっても構わないが、測定時間の短縮および簡便さの観点からCCDマルチチャンネル検出器が望ましく、さらには感度の観点から液体窒素冷却又は電子冷却タイプのCCD検出器が望ましい。また、励起光源は、単色光源でさえあれば、レーザー光源であっても、良くコリメートされたインコヒーレント光源(例えば発光ダイオードや水銀灯など)であっても構わないが、簡便さと安定性の観点からレーザー光源が望ましい。
【０００９】
【実施例】
以下、図1を用いて、本願発明の実施例について説明する。１は、積分球、2は、ファイバーバンドル用出射ポート、3は、入射ポート、4は、アタッチメント取り付け用ポートである。ファイバーバンドル用出射ポート2には、ファイバーバンドル17が装着できる。入射ポート３には、アパーチャ−6が装着できる。アパーチャ−6の開口径は、励起光源16からの入射光のビームサイズよりわずかに大きいことが望ましい。7は、固体試料8を取り付けるためのアタッチメントである。固体試料8は、固体試料8からの発光が、直接出射ポート2から出射しないように配置しなければならない。バッフル9は、出射口2に対し、固体試料8からの発光の直入射光、および分光放射照度標準電球10もしくは励起光源16からの積分球壁面への入射光の一次反射光を遮光することができれば、積分球内の取り付け位置は問わない。分光放射照度標準電球10は、入射ポート3からちょうど50cm離れた位置に設置する。このとき入射ポート3から標準電球10までの距離は、厳密に測ることが必要である。11は、標準電球10のためのDC電源である。12は、分光器であり、ファイバーバンドル17を装着できる。分光器12で分光された光は、光検出器13に入射する。光検出器13は、コントローラ14を介して、分光器12とともにコンピュータ15により制御される。
【００１０】
【測定の手順】
測定は、下記の手順により行われる。
最初に、積分球、ファイバーバンドル、分光器および光検出器の全てを含む装置全体の相対分光感度の校正を行なう。入射ポート3にアパーチャー6を装着し、標準電球10を指示通りの方法で点灯させ、光検出器13によりスペクトルC(λ)を測定する。このとき、固体試料8はまだ球内に設置しない。標準電球10からの光は、積分球による一次反射光がアパーチャー6から戻って行かないように、垂直入射に対して角度θをつけて入射させる。このとき、標準電球10の分光放射照度をE(λ)とすると、入射光の分光放射束(W・ nm-1)はE(λ)に比例するので、波長λ(nm)における装置全体の相対分光感度G(λ)(W-1・ nm-1)は下記の式で与えられる。
【数２】
【００１１】
次に、標準電球10は点灯させたままで遮光し、さらに励起光源16を点灯させる。図2(a)にあるように、試料が積分球内に存在しない状態で励起光を入射ポート3より入射させる。励起光源16からの入射光路は、標準電球10からの光路と一致させる。このときと、図3(a)にあるような励起光成分のみのスペクトルが測定され、これをLa(λ)とする。
【００１２】
次に、標準電球10の遮光を解除し、励起光源16を遮光する。試料8をアタッチメント7に標準電球10からの入射光が直接あたらないような位置に固定し、標準電球10からの入射光によるスペクトルC’ (λ)を測定し、下記の補正係数を求める。
【数３】
【００１３】
次に、標準電球10を消灯させ、図2(b)にあるように、固体試料８を積分球内の直接励起光が当たらない位置に固定して励起光を入射させると、図3(b)にあるようなスペクトルが測定される。レーザー散乱光部分をLb(λ)とし、蛍光成分をPb(λ)とする。この場合、試料をかすめて直接積分球壁面にあたって拡散反射したレーザー光が全方位から固体試料８に均等入射し、その一部を固体試料８が吸収し、それによって蛍光が生じる。このとき均等入射光の固体試料８での吸収率をμとすると、Lb(λ)は、
【数４】
と表せるので、吸収率μは、
【数５】
と表せる。
【００１４】
数3で求めたように、固体試料８が積分球内に存在することによって装置全体の相対分光感度が変化するが、数4は、励起波長における相対分光感度の変化を示している。一方、蛍光スペクトルPb(λ)については、次式により補正することができる。
【数６】
【００１５】
ここで、蛍光の再吸収、及び再吸収による蛍光が無視できると仮定すれば、数6は、固体試料８の存在による積分球全体の分光拡散反射率の変化に対する補正を与える。
【００１６】
次に、図2(c)にあるように、固体試料８の位置を移動させ、固体試料８に直接励起光が入射するようにすると、図3(c)にあるようなスペクトルが測定される。レーザー散乱光部分をLc(λ)とし、蛍光成分をPc(λ) とする。Lc(λ)は、直入射光に対する試料の吸収率Aを用いて
【数７】
と表せるので、吸収率Aは
【数８】
と表せる。
【００１７】
蛍光成分については、固体試料８に直接入射した励起光による蛍光Pc1(λ)の他に、実験(b)と同様、間接均等入射光による蛍光Pc2(λ)が存在し、下記のように和で表すことができる。
【数９】
【００１８】
蛍光量子効率の定義式（数1）にある「出射フォトン数」はPc1(λ)に相当する量である。一方、Pc2(λ)については、下記のように改めることができる。
【数１０】
【００１９】
さらに、数6と同様に下記の補正を行なう。
【数１１】
【００２０】
蛍光量子効率の定義式（数1）は、下記のように書くことができる。
【数１２】
ここで、kG(λ)は絶対分光感度(counts・W-1・nm-1)を表す。また、hはプランク定数、cは光速である。数12は数9、数10、数11を用いて下記のように改められる。
【数１３】
ここでλexは励起波長を示す。数8より、測定値La(λ), Lb(λ), Lc(λ), Pb(λ), Pc(λ)および相対分光感度G(λ)と分光補正係数Q(λ)を用いて、絶対蛍光量子効率ηが（数１３）のように求められる。
【００２１】
なお、上記実施例においては、入射ポートは１個で説明したが、鏡面状の試料については、入射ポートを二つ用意し、上記装置全体の分光感度を求めるための上記入射光及び上記励起光のみによるスペクトルを求めるための該励起光は、上記積分球に設けられた第１の入射ポートを通して該積分球に導入し、上記固体試料への該励起光の照射は、上記積分球に設けられた第２の入射ポートを通して行う方が、精度が高くなる。
【００２２】
【発明の効果】
本願発明によれば、様々な固体試料に対して、簡便な方法で信頼性の高い蛍光量子効率を求めることができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本願発明による固体試料の絶対蛍光量子効率測定装置の構成図
【図２】本願発明による積分球内の固体試料の配置図
【図３】本願発明による測定スペクトルの例
【図４】従来の積分球を用いた蛍光量子効率の測定方法の一例
【図５】従来の絶対蛍光量子効率測定方法の一例
【符号の説明】
１ 積分球
２ バンドルファイバー用出射ポート
３ 入射ポート
４ アタッチメント取り付け用ポート
６ アパーチャー
７ アタッチメント
８ 固体試料
９ バッフル
１０ 分光放射照度標準電球
１１ ＤＣ電源
１２ 分光器
１３ 光検出器
１４ コントローラ
１５ コンピュータ
１６ 励起光源
１７ ファイバーバンドル
【発明の属する技術分野】
本願発明は、照明、ディスプレイ機器等に用いられる薄膜状の発光材料等の固体試料における絶対蛍光量子効率を測定する方法及びそれに用いる測定装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】
固体試料の蛍光量子効率は、それを発光材料に用いる発光素子の性能限界を見積もる上で非常に重要な基礎物性値である。また、発光のメカニズムを議論するうえでも重要である。
蛍光量子効率とは、一般に下記のように定義される。
【数１】
一方、絶対測定法に関しては、上記（数1）の分母、分子ともに精密に求める必要がある。分母に関しては、入射光強度、および実際に試料に吸収された入射光の割合を精密に評価する必要があり、分子に関しては、蛍光総量を求めるための装置、すなわち配光測定装置又は積分球が必要である。このうち、積分球を用いる方法は、測定の簡便、測定時間、精度の点において優れているため、よく用いられている。
【０００３】
積分球を用いた蛍光量子効率の測定方法の一例として、『蛍光体の量子効率測定方法および測定装置』（特開平9-292281、図４参照）がある。この方法によれば、まず分光放射照度標準電球を用いて、装置全体の分光感度を求める。次に、試料を積分球壁面に取り付け、励起光を入射させ、積分球出射口に取り付けた分光器により分光し、反射光および蛍光を含むスペクトルを測定する。次に、試料を分光拡散反射率が既知の標準試料と取り替え、反射光のスペクトルを測定する。これらの結果から、試料の入射光強度に対する吸収率を求め、さらに拡散反射光による間接入射光の寄与を考慮することにより、絶対蛍光量子効率を求める。
しかし、この方法では、励起光に対して完全に不透明、即ち透過率がゼロである試料にしか適用できない。
【０００４】
次に、試料の透過率に依存せずに用いることが出来る絶対蛍光量子効率測定方法の一例を挙げる（J.C. de Mello et al. “Adv. Mater.” 9 (1997) 230、図５参照）。この方法によれば、入射光強度のうち、試料に吸収された割合を精密に求めるため、3種類の異なる配置で測定を行なう。第1には、試料を取り付けず、励起光のみを積分球内に入射させる(測定a)。第2には、励起光が直接試料に入射しないよう、試料を積分球内に取り付ける(測定b)。第3には、励起光が直接試料に入射するよう、試料を積分球内に取り付ける(測定c)。測定aとbの結果を比較すれば、試料における拡散反射による間接入射光の寄与が求められ、測定bとcの結果を比較すれば、試料における直入射光の吸収率が求められると同時に、蛍光に間接光の寄与の補正を施すことができる。
この方法では、積分球を含む測定装置全体の相対分光感度を求める必要があるが、この例においては、相対分光感度は考慮されていない。また、標準電球を用いて装置関数を求める方法も提案されているが（N.C. Greenham et al. “Chem. Phys. Lett.” 241 (1995) 89. ）、積分球の分光補正係数が求められるに過ぎず、分光器および検出器までを含めた装置全体を校正することはできない。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】
従来の固体試料における絶対蛍光量子効率の測定方法においては、励起光に対して透過率がゼロである試料にしか適用できないか、又は試料の透過率に依存せずに用いることが出来るとしても、測定装置全体の相対分光感度を校正することが出来ないために、精密に量子効率を決定することが出来ないという問題があった。
【０００６】
【課題を解決するための手段】
本願発明は、試料の透過率に依らずに用いることができ、かつ装置全体の相対分光感度を校正することにより、精密に固体の絶対蛍光量子効率を測定することが出来る方法および装置を提供するものである。
【０００７】
本願発明においては、まず、分光放射照度標準電球を用いて装置全体の分光感度校正を行い、次に、励起光単独のスペクトル、励起光を固体試料に照射し、該試料が発する蛍光のスペクトルを測定することにより、固体の絶対蛍光量子効率を測定することができる。
【０００８】
本願発明における測定装置は、入射ポート、試料用アタッチメント付きポート及びファイバー出射ポートを備えた積分球、ファイバーバンドル、分光器、光検出器、光検出器用コントローラ、制御用コンピュータ、励起光源、校正用分光放射照度標準電球および標準電球用電源により構成される。光検出器は、フォトダイオードであっても、光電子増倍管であっても、CCDマルチチャンネル検出器であっても構わないが、測定時間の短縮および簡便さの観点からCCDマルチチャンネル検出器が望ましく、さらには感度の観点から液体窒素冷却又は電子冷却タイプのCCD検出器が望ましい。また、励起光源は、単色光源でさえあれば、レーザー光源であっても、良くコリメートされたインコヒーレント光源(例えば発光ダイオードや水銀灯など)であっても構わないが、簡便さと安定性の観点からレーザー光源が望ましい。
【０００９】
【実施例】
以下、図1を用いて、本願発明の実施例について説明する。１は、積分球、2は、ファイバーバンドル用出射ポート、3は、入射ポート、4は、アタッチメント取り付け用ポートである。ファイバーバンドル用出射ポート2には、ファイバーバンドル17が装着できる。入射ポート３には、アパーチャ−6が装着できる。アパーチャ−6の開口径は、励起光源16からの入射光のビームサイズよりわずかに大きいことが望ましい。7は、固体試料8を取り付けるためのアタッチメントである。固体試料8は、固体試料8からの発光が、直接出射ポート2から出射しないように配置しなければならない。バッフル9は、出射口2に対し、固体試料8からの発光の直入射光、および分光放射照度標準電球10もしくは励起光源16からの積分球壁面への入射光の一次反射光を遮光することができれば、積分球内の取り付け位置は問わない。分光放射照度標準電球10は、入射ポート3からちょうど50cm離れた位置に設置する。このとき入射ポート3から標準電球10までの距離は、厳密に測ることが必要である。11は、標準電球10のためのDC電源である。12は、分光器であり、ファイバーバンドル17を装着できる。分光器12で分光された光は、光検出器13に入射する。光検出器13は、コントローラ14を介して、分光器12とともにコンピュータ15により制御される。
【００１０】
【測定の手順】
測定は、下記の手順により行われる。
最初に、積分球、ファイバーバンドル、分光器および光検出器の全てを含む装置全体の相対分光感度の校正を行なう。入射ポート3にアパーチャー6を装着し、標準電球10を指示通りの方法で点灯させ、光検出器13によりスペクトルC(λ)を測定する。このとき、固体試料8はまだ球内に設置しない。標準電球10からの光は、積分球による一次反射光がアパーチャー6から戻って行かないように、垂直入射に対して角度θをつけて入射させる。このとき、標準電球10の分光放射照度をE(λ)とすると、入射光の分光放射束(W・ nm-1)はE(λ)に比例するので、波長λ(nm)における装置全体の相対分光感度G(λ)(W-1・ nm-1)は下記の式で与えられる。
【数２】
次に、標準電球10は点灯させたままで遮光し、さらに励起光源16を点灯させる。図2(a)にあるように、試料が積分球内に存在しない状態で励起光を入射ポート3より入射させる。励起光源16からの入射光路は、標準電球10からの光路と一致させる。このときと、図3(a)にあるような励起光成分のみのスペクトルが測定され、これをLa(λ)とする。
【００１２】
次に、標準電球10の遮光を解除し、励起光源16を遮光する。試料8をアタッチメント7に標準電球10からの入射光が直接あたらないような位置に固定し、標準電球10からの入射光によるスペクトルC’ (λ)を測定し、下記の補正係数を求める。
【数３】
次に、標準電球10を消灯させ、図2(b)にあるように、固体試料８を積分球内の直接励起光が当たらない位置に固定して励起光を入射させると、図3(b)にあるようなスペクトルが測定される。レーザー散乱光部分をLb(λ)とし、蛍光成分をPb(λ)とする。この場合、試料をかすめて直接積分球壁面にあたって拡散反射したレーザー光が全方位から固体試料８に均等入射し、その一部を固体試料８が吸収し、それによって蛍光が生じる。このとき均等入射光の固体試料８での吸収率をμとすると、Lb(λ)は、
【数４】
【数５】
【００１４】
数3で求めたように、固体試料８が積分球内に存在することによって装置全体の相対分光感度が変化するが、数4は、励起波長における相対分光感度の変化を示している。一方、蛍光スペクトルPb(λ)については、次式により補正することができる。
【数６】
ここで、蛍光の再吸収、及び再吸収による蛍光が無視できると仮定すれば、数6は、固体試料８の存在による積分球全体の分光拡散反射率の変化に対する補正を与える。
【００１６】
次に、図2(c)にあるように、固体試料８の位置を移動させ、固体試料８に直接励起光が入射するようにすると、図3(c)にあるようなスペクトルが測定される。レーザー散乱光部分をLc(λ)とし、蛍光成分をPc(λ) とする。Lc(λ)は、直入射光に対する試料の吸収率Aを用いて
【数７】
【数８】
【００１７】
蛍光成分については、固体試料８に直接入射した励起光による蛍光Pc1(λ)の他に、実験(b)と同様、間接均等入射光による蛍光Pc2(λ)が存在し、下記のように和で表すことができる。
【数９】
蛍光量子効率の定義式（数1）にある「出射フォトン数」はPc1(λ)に相当する量である。一方、Pc2(λ)については、下記のように改めることができる。
【数１０】
さらに、数6と同様に下記の補正を行なう。
【数１１】
蛍光量子効率の定義式（数1）は、下記のように書くことができる。
【数１２】
【数１３】
【００２１】
なお、上記実施例においては、入射ポートは１個で説明したが、鏡面状の試料については、入射ポートを二つ用意し、上記装置全体の分光感度を求めるための上記入射光及び上記励起光のみによるスペクトルを求めるための該励起光は、上記積分球に設けられた第１の入射ポートを通して該積分球に導入し、上記固体試料への該励起光の照射は、上記積分球に設けられた第２の入射ポートを通して行う方が、精度が高くなる。
【００２２】
【発明の効果】
本願発明によれば、様々な固体試料に対して、簡便な方法で信頼性の高い蛍光量子効率を求めることができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本願発明による固体試料の絶対蛍光量子効率測定装置の構成図
【図２】本願発明による積分球内の固体試料の配置図
【図３】本願発明による測定スペクトルの例
【図４】従来の積分球を用いた蛍光量子効率の測定方法の一例
【図５】従来の絶対蛍光量子効率測定方法の一例
【符号の説明】
１ 積分球
２ バンドルファイバー用出射ポート
３ 入射ポート
４ アタッチメント取り付け用ポート
６ アパーチャー
７ アタッチメント
８ 固体試料
９ バッフル
１０ 分光放射照度標準電球
１１ ＤＣ電源
１２ 分光器
１３ 光検出器
１４ コントローラ
１５ コンピュータ
１６ 励起光源
１７ ファイバーバンドル
Claims (3)
- 固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法であり、積分球に分光放射照度標準電球からの光を入射させ、この入射光に起因する光を測定することにより装置の分光感度を求め、また、固体試料を励起する励起光を入射させ、該励起光に起因する光を測定することにより、該励起光のみによる第１のスペクトルを求め、次に、該積分球の中央部に試料を設置し、該試料に該励起光を照射し、第２のスペクトルを測定する固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法において、該分光感度を求めるに際し、該積分球内に該固体試料を設置せずに、該標準電球からの光に起因する光による第３のスペクトルを求め、次に、該積分球の中央部に該固体試料を設置し、該標準電球からの光が直接該試料に当たらない状態にして、該標準電球からの光に起因する光を測定することにより該標準電球からの光に起因する該第３のスペクトルの補正を行うことを特徴とする固体試料の絶対蛍光効率測定方法。
- 請求項１記載の固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法において、上記励起光のみによるスペクトルを求めるに際し、上記積分球内に上記固体試料を設置せずに、上記励起光に起因する光を測定することにより第１のスペクトルを求め、次に、上記積分球の中央部に該固体試料を設置するが、該励起光が直接当たらないようにして、該励起光に起因する光を測定することにより第４のスペクトルを求め、該第１、該第２及び該第４のスペクトルに基づいて、該試料に入射したフォトン数とそれに起因して発生した蛍光フォトン数との比を算出して絶対蛍光量子効率を求めることを特徴とする固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法。
- 上記請求項１又は２のいずれかに記載の固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法において、上記装置の分光感度を求めるための上記入射光及び上記励起光のみによるスペクトルを求めるための該励起光は、上記積分球に設けられた第１の入射ポートを通して該積分球に導入し、上記固体試料への該励起光の照射は、上記積分球に設けられた第２の入射ポートを通して行うことを特徴とする固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2002015942A JP3682528B2 (ja) | 2002-01-24 | 2002-01-24 | 固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法及び装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2002015942A JP3682528B2 (ja) | 2002-01-24 | 2002-01-24 | 固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法及び装置 |
Publications (3)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JP2003215041A JP2003215041A (ja) | 2003-07-30 |
| JP2003215041A5 JP2003215041A5 (ja) | 2004-07-15 |
| JP3682528B2 true JP3682528B2 (ja) | 2005-08-10 |
Family
ID=27652156
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP2002015942A Expired - Lifetime JP3682528B2 (ja) | 2002-01-24 | 2002-01-24 | 固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法及び装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3682528B2 (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN103344621A (zh) * | 2013-07-03 | 2013-10-09 | 重庆大学 | 一种荧光量子效率测量装置及其测量方法 |
| CN103868903A (zh) * | 2014-04-08 | 2014-06-18 | 哈尔滨工业大学 | 一种近红外量子剪切绝对光致发光量子效率定量测量方法 |
| CN104502319A (zh) * | 2014-12-25 | 2015-04-08 | 重庆大学 | 一种半积分球荧光量子效率测量装置及其测量方法 |
Families Citing this family (24)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP4708139B2 (ja) * | 2005-09-26 | 2011-06-22 | 浜松ホトニクス株式会社 | 光検出装置 |
| KR101359148B1 (ko) | 2007-03-01 | 2014-02-05 | 하마마츠 포토닉스 가부시키가이샤 | 광 검출 장치 및 시료 홀더용 지그 |
| JP2009008509A (ja) * | 2007-06-27 | 2009-01-15 | Shinshu Univ | 発光量子効率測定装置 |
| JP5148387B2 (ja) | 2008-06-30 | 2013-02-20 | 浜松ホトニクス株式会社 | 分光測定装置、分光測定方法、及び分光測定プログラム |
| JP5225829B2 (ja) | 2008-12-24 | 2013-07-03 | 浜松ホトニクス株式会社 | 分光測定装置 |
| JP5221322B2 (ja) * | 2008-12-24 | 2013-06-26 | 浜松ホトニクス株式会社 | 分光測定装置及びデュワ |
| JP5161755B2 (ja) | 2008-12-25 | 2013-03-13 | 浜松ホトニクス株式会社 | 分光測定装置、分光測定方法、及び分光測定プログラム |
| CN101932926B (zh) * | 2009-01-20 | 2013-07-24 | 大塚电子株式会社 | 量子效率测量装置以及量子效率测量方法 |
| KR101034716B1 (ko) | 2009-01-20 | 2011-05-17 | 오츠카 일렉트로닉스 가부시키가이샤 | 양자 효율 측정 장치 및 양자 효율 측정 방법 |
| FR2956208B1 (fr) * | 2010-02-05 | 2012-04-27 | Centre Nat Rech Scient | Methode de determination sans contact de caracteristiques d'un photoconvertisseur |
| JP5608919B2 (ja) * | 2010-02-24 | 2014-10-22 | 大塚電子株式会社 | 光学測定装置 |
| JP5491369B2 (ja) * | 2010-11-29 | 2014-05-14 | 浜松ホトニクス株式会社 | 量子収率測定装置 |
| JP5491368B2 (ja) | 2010-11-29 | 2014-05-14 | 浜松ホトニクス株式会社 | 量子収率測定装置及び量子収率測定方法 |
| JP5760589B2 (ja) * | 2011-03-30 | 2015-08-12 | 豊田合成株式会社 | 白色ｌｅｄ装置用蛍光体の蛍光スペクトルの測定方法及び測定装置 |
| JP5529305B1 (ja) | 2013-02-04 | 2014-06-25 | 浜松ホトニクス株式会社 | 分光測定装置、及び分光測定方法 |
| JP5944843B2 (ja) | 2013-02-04 | 2016-07-05 | 浜松ホトニクス株式会社 | 分光測定装置及び分光測定方法 |
| JP6279399B2 (ja) | 2014-05-23 | 2018-02-14 | 浜松ホトニクス株式会社 | 光計測装置及び光計測方法 |
| JP6613063B2 (ja) * | 2015-07-07 | 2019-11-27 | 大塚電子株式会社 | 光学特性測定システム |
| CN105738339B (zh) * | 2016-03-30 | 2018-09-21 | 东南大学 | 一种荧光粉量子效率测量装置 |
| CN108680540B (zh) * | 2018-02-02 | 2023-11-24 | 广州市犀谱光电科技有限公司 | 一种钙钛矿量子功率密度检测设备及其检测方法 |
| CN109374585B (zh) * | 2018-09-25 | 2021-05-18 | 北京卓立汉光仪器有限公司 | 测量荧光量子产率的方法及装置 |
| JP6681632B2 (ja) * | 2019-05-22 | 2020-04-15 | 大塚電子株式会社 | 光学特性測定システムの校正方法 |
| CN111982864B (zh) * | 2019-05-24 | 2021-08-24 | 南京工业大学 | 一种激发光强相关的绝对光致发光量子效率测量方法 |
| CN113218629A (zh) * | 2021-04-26 | 2021-08-06 | 爱丁堡仪器有限公司 | 一种变温电致发光量子效率测试系统 |
-
2002
- 2002-01-24 JP JP2002015942A patent/JP3682528B2/ja not_active Expired - Lifetime
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN103344621A (zh) * | 2013-07-03 | 2013-10-09 | 重庆大学 | 一种荧光量子效率测量装置及其测量方法 |
| CN103344621B (zh) * | 2013-07-03 | 2015-12-02 | 重庆大学 | 一种荧光量子效率测量装置及其测量方法 |
| CN103868903A (zh) * | 2014-04-08 | 2014-06-18 | 哈尔滨工业大学 | 一种近红外量子剪切绝对光致发光量子效率定量测量方法 |
| CN104502319A (zh) * | 2014-12-25 | 2015-04-08 | 重庆大学 | 一种半积分球荧光量子效率测量装置及其测量方法 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP2003215041A (ja) | 2003-07-30 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| JP3682528B2 (ja) | 固体試料の絶対蛍光量子効率測定方法及び装置 | |
| JP4418731B2 (ja) | フォトルミネッセンス量子収率測定方法およびこれに用いる装置 | |
| US8462337B2 (en) | Spectrometer, spectrometry, and spectrometry program | |
| KR101825223B1 (ko) | 반구형의 적분구를 포함하는 광학 측정 장치 | |
| US10209189B2 (en) | Spectrum measuring device, spectrum measuring method, and specimen container | |
| JP3287775B2 (ja) | 蛍光体の量子効率測定方法および測定装置 | |
| TWI591323B (zh) | Spectrophotometer and spectrophotometer | |
| US20110098962A1 (en) | Spectrometer, spectrometry, and spectrometry program | |
| JP2005207982A5 (ja) | ||
| US20100102238A1 (en) | Luminescence quantum efficiency measuring instrument | |
| Johnson et al. | Absolute photoluminescence quantum efficiency measurement of light-emitting thin films | |
| JP7412802B2 (ja) | 分光測定方法 | |
| KR101987506B1 (ko) | 측정 장치 및 측정 방법 | |
| Hanselaer et al. | A new integrating sphere design for spectral radiant flux determination of light-emitting diodes | |
| JP3716303B2 (ja) | 光感応型発光素子の発光効率測定方法及び装置 | |
| JP5296723B2 (ja) | 分光光度計、及びその性能測定方法 | |
| JPH1073486A (ja) | 蛍光体光学特性測定装置と蛍光体光学特性測定方法 | |
| JP3611015B2 (ja) | 蛍光体試料の光学特性測定方法と装置 | |
| JP2019113568A (ja) | 分光測定装置および分光測定方法 | |
| van Dam et al. | Quantum yield bias in materials with lower absorptance | |
| JP2008070172A (ja) | 分光蛍光光度計及びその補正方法 | |
| JP3247845B2 (ja) | 蛍光体の量子効率測定方法および装置 | |
| JP4336775B2 (ja) | 光学測定方法、発光素子の測定方法および発光素子の測定装置 | |
| Bedrin et al. | Measurement of the spectral radiance of plasma sources | |
| JPH09325088A (ja) | 発光半導体装置の光度測定方法及び測定装置 |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A977 | Report on retrieval |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A971007 Effective date: 20050121 |
|
| A131 | Notification of reasons for refusal |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A131 Effective date: 20050125 |
|
| A521 | Request for written amendment filed |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A523 Effective date: 20050325 |
|
| TRDD | Decision of grant or rejection written | ||
| A01 | Written decision to grant a patent or to grant a registration (utility model) |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A01 Effective date: 20050426 |
|
| R150 | Certificate of patent or registration of utility model |
Ref document number: 3682528 Country of ref document: JP Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: R150 Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: R150 |
|
| S533 | Written request for registration of change of name |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: R313533 |
|
| R350 | Written notification of registration of transfer |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: R350 |
|
| EXPY | Cancellation because of completion of term |