JP3654836B2 - 光子結晶の全方向反射体 - Google Patents

Description

【０００１】
（発明の背景）
本発明は光子結晶の分野に関し、特に、誘電性の高度全方向反射体に関する。
【０００２】
低損失の周期的誘電体、すなわち「光子結晶」は、光などの電磁エネルギーの伝搬を、他の方法では困難または不可能なやり方で制御することができる。光子結晶中の光子のバンドギャップの存在により、光子結晶は特定の周波数範囲内でどの方向およびどの偏光をもつ光についても完全な鏡となりうる。光子バンドギャップの周波数範囲内では、周期的媒体内部にマックスウェルの方程式の伝搬解はない。従って、かかる結晶表面に入射する、該ギャップ内の周波数をもつ波面は完全に反射されるはずである。
【０００３】
このような全方向反射の必要条件は、光子結晶が、完全な３次元光子バンドギャップ、つまりマックスウェルの方程式の伝搬解が存在しない周波数範囲を示すことであると、当然仮定できる。このような光子結晶は３つのすべての次元（ディメンジョン）において誘電定数の周期的変化を必要としうる。かかる結晶を赤外線または光学的な光のために設計した場合、空間周期が動作波長に匹敵しなければならないために製造が困難である。これが、高度（アドバンスト）リソグラフィ法または自己組立て式（セルフアッセンブリング）微細構造（マイクロストラクチャー）等の多数の実験にもかかわらず、光子結晶利用の提案の大半がまだ開発の初期段階にとどまっている理由である。
【０００４】
（発明の概要）
従って、本発明の目的は、偏光および入射角度に関係なく、高い全方向性反射を示して完全な鏡として機能する誘電体構造を提供することである。
【０００５】
本発明の他の目的は、所与の周波数範囲内のあらゆる入射角および偏光について完全な反射を示すことのできる多層フィルム等の一次元の周期的光子結晶構造を提供することである。
【０００６】
従って、本発明は、反射体、その製造方法、ならびに所定の周波数範囲の入射電磁エネルギーの任意の入射角および任意の偏光について高い全方向反射を形成する方法を提供する。反射体は、表面と、該表面に垂直方向に変化し該表面沿いにはほぼ均一なままである屈折率とをもつ構造を含む。この構造は、ｉ）該表面に垂直方向に入射する電磁エネルギーについて光子バンドギャップを規定する周波数の範囲が存在し、ｉｉ）該表面の垂直方向から約９０°の方向に入射する電磁エネルギーについて光子バンドギャップを規定する周波数の範囲が存在し、かつｉｉｉ）上記両方の光子バンドギャップに共通な周波数の範囲が存在するように構成される。一実施形態においては、反射体は光子結晶として構成される。
【０００７】
【発明の実施の形態】
図１は、本発明に従う高度全方向反射体１００の一実施形態を示す概略ブロック図である。反射体１００は、Ｙ軸に沿って表面１０１に垂直方向に周期的な屈折率を有し、厚さが交互にｄ₁とｄ₂（本実施形態ではｄ₂＝１−ｄ）かつ屈折率が交互にｎ₁とｎ₂となっている誘電体スラブ１０２，１０４の積層の繰り返しからなる一次元の周期的光子結晶である。本実施形態では、ｄ₁およびｄ₂は周期ユニット（単位）ａ内とする。かかる周期的な系のいくつかの周期だけを図示する。４分の１波長積層体では、ｎ₁ｄ₁＝ｎ₂ｄ₂である。このような積層体はシリコン等の基板１０６上に従来の方法で作製される。
【０００８】
図１はまた、入射光の直交する２つの偏光を示す。ｓ偏光波は入射面に対して垂直に電場Ｅをもつ。ｐ偏光波は入射面に対して平行に電場を有する。媒体はｙ方向には周期的（離散並進型対称（ディスクリート・トランスレーショナル・シンメトリー））、ｘおよびｚ方向には均一（連続並進型対称）であるため、電磁モードは波数ベクトルｋによってブロッホの公式で特徴づけられる。具体的には、ｋ_yは第１のブリユアン領域−π／ａ＜ｋ_y＜π／ａに限定され、ｋ_xおよびｋ_zは限定されない。普遍性を失うことなくｋ_z＝０，ｋ_x≧０，かつｎ₂＞ｎ₁と仮定できる。選択する各ベクトルｋごとに許容されるモード周波数ω_nが結晶の帯域構造を構成する。各ｎについての連続関数ω_n（ベクトルｋ）が光子帯域（フォトニック・バンド）である。
【０００９】
図２は本実施形態のｎ₁＝１，ｎ₂＝２の多層フィルム４分の１波長積層体の最初の３つの帯域を、特別なケースｋ_x＝０（垂直入射）についてｋ_yの関数として示すグラフである。厚さはｄ₁＝０．６７かつｄ₂＝０．３３に選択した。ｋ_x＝０ではｓ偏光波とｐ偏光波との間に違いはない。第１帯域と第２帯域との間には広い周波数ギャップがある。この分裂は、各インターフェースを透過かつ反射する波同士の破壊的な干渉によるものである。周波数は単位ｃ／ａであらわしており、ｃは周囲媒体中の光速を示し、ａ＝ｄ₁＋ｄ₂である。
【００１０】
本実施形態では周期的である変化する屈折率関数ｎ（ｙ）で定義される任意の一次元光子結晶は、ｋ_x＝０では非ゼロギャップをもつ。その中では伝搬モードはなく、従ってかかる結晶表面に垂直に入射した場合、そのギャップ範囲内で周波数が落ちていく波は反射される。
【００１１】
ｋ_x＞０（不定伝搬方向）については、投影帯域構造を調べるのが好都合であり、これを図２と同じ媒体、つまりｎ₁＝１，ｎ₂＝２である４分の１波長積層体について図３に示す。このグラフを作成するには、まず周期的媒体中のマックスウェルの方程式を解く計算方法を用いて、構造の帯域ω_n（ｋ_x，ｋ_y）を計算した。各ｋ_x値ごとに、すべての可能なｋ_y値についてモード周波数ω_nをプロットした。こうして、図中、グレーの領域では、いくつかのｋ_y値について電磁モードが存在するが、白い領域ではｋ_y値に関係なく電磁モードはない。ｓ偏光モードは原点の右側にプロットし、ｐ偏光モードは左側にプロットしている。周波数は単位ｃ／ａであらわしている。
【００１２】
多層フィルムの投影帯域構造の形状は直感的に理解できる。ｋ_x＝０では、図２の垂直入射バンドギャップが回復される。この周波数範囲を点線で示す。ｋ_x＞０では、破壊的干渉の条件がより短い周波数へとシフトするにつれ、帯域カーブは周波数上昇方向に進む。ｋ_x→∞に進むにつれ、グレー領域の周波数の幅は線になるまで縮小していく。この期間では、各モードはほぼ屈折率の高いスラブに閉じこめられる。ｋ_xが大きい場合は非常に良好に閉じこめられ、各層間で結合しない（ｋ_yに無関係）。これらはほぼ平面導波モードであるため、分散関係は漸近的にω＝ｃｋ_x／ｎ₂に近づく。
【００１３】
図３のある明確な特徴は、完全なバンドギャップがないことである。どの周波数についても、波数ベクトルと、その周波数に対応する関連した電磁モードとが存在する。垂直入射バンドギャップ３００（点線で囲んだ部分）は、ｋ_x＞０の各モードに交差される。これは一次元光子結晶の一般的特徴である。
【００１４】
だが完全なバンドギャップがないことは、全方向反射を除外することにはならない。規準は、結晶内に伝搬状態がないことではなく、入射する伝搬波に結合しうる伝搬状態がないことである。これは結晶と周囲媒体との投影帯域構造がまったく重なり合わない周波数帯域が存在することに等しい。
【００１５】
図３の２本の黒い斜線３０２，３０４は「光の線」ω＝ｃｋ_xをさす。周囲媒体（大気）中の電磁モードはω＝ｃ（ｋ_x ²＋ｋ_y ²）^1/2に従い、ｃは周囲媒体中の光速をさすので、一般的にはω＞ｃｋ_xである。「光の線」をさす斜線より上の全領域ω＞ｃｋ_xは、周囲媒体の投影帯域で満たされる。
【００１６】
ｙ＜０を占める半無限大結晶、およびｙ＞０を占める周囲媒体では、この系はもやはｙ方向に周期的ではなく（並進型対称なし）、系の電磁モードは１つのｋ_y値では分類できない。かかるモードは可能なすべてのｋ_yについて平面波の重み付け総和として書かれなければならない。ただしｋ_xはなお有効な対称標識（シンメトリー・ラベル）である。ｙ＝０におけるインターフェース上の入射角θはωｓｉｎθ＝ｃｋ_xによってｋ_xに関係づけられる。
【００１７】
特定の周波数において半無限大の結晶に透過を存在させるには、その周波数で可能なｙ＞０とｙ＜０との両方に延びる電磁モードがなければならない。かかるモードは、結晶および周囲媒体の両方の投影光子帯域構造中に存在する必要がある。全体系中には存在せず半無限大系中に存在しうる状態は表面状態だけであり、これらの状態は表面から両方向に向かって指数関数的に減衰し、従って外部波の透過とは無関係である。このため、高度全方向反射の規準は、周囲媒体の投影帯域と結晶の投影帯域との間に共通の状態がない、つまり結晶の投影帯域にω＞ｃｋ_xの状態がない周波数ゾーンが存在することである。
【００１８】
図３からわかるように、ｓ偏光波についてかかる周波数ゾーン（０．３６ｃ／ａ〜０．４５ｃ／ａ）が存在する。このゾーンの上限は垂直入射バンドギャップであり、下限は第１のグレー領域の頂部と光の線との交点である。第１のグレー領域の上端はｋ_y＝π／ａにおける状態についての分散関係を示す。
【００１９】
もっとも低い２つのｐ帯域はω＝ｃｋ_x線より上にある点で交差し、上記のような周波数ゾーンの存在を阻止する。この交差は、どのインターフェースにおいてもｐ偏光波の反射がないブルースター角θ_B＝ｔａｎ^-1（ｎ₂／ｎ₁）で発生する。この角度ではｋ_y波と−ｋ_y波との間には結合がなく、これが帯域の交差を発生させる。この結果、帯域はより急激に上方へカーブする。
【００２０】
この困難さは、誘電体フィルムの屈折率をあげることによって、結晶の帯域が周囲媒体の帯域より低くなった場合に消滅する。例えば、屈折率ｎ（ｙ）を定数因子α＞１で乗じると、電磁モードの全周波数は同じ因子αだけ低くなる。
【００２１】
図４は、同一比ｎ₂／ｎ₁＝２で、ｎ₁＝１．７，ｎ₂＝３．４（α＝１．７）、かつｄ₁＝０．６７，ｄ₂＝０．３３の場合の、本実施形態の４分の１波長積層体の投影帯域構造を示すグラフである。このケースでは、結晶の投影帯域と周囲媒体の投影帯域とが重なり合わない周波数ゾーン、すなわち点４００（ωａ／２πｃ＝０．２１）から点４０２（ωａ／２πｃ＝０．２７）が存在する。このゾーンの上限は垂直入射バンドギャップであり、下限はｐ偏光波の第１のグレー領域頂部と光の線４０４との交点である。本実施形態では、シリコン−二酸化シリコン材系を用いて説明するが、他の材料系を用いて作製することもできる。
【００２２】
点４００と４０２に対応する周波数の間では、どちらの偏光についてもどの入射角でも全反射する。有限枚数のフィルムでは、透過光はフィルムの枚数に従って指数関数的に消滅する。１０枚（５周期）のフィルムからなる有限系について様々な入射角、たとえば０°〜約９０°における計算上の透過スペクトルを図５にグラフにした。計算は伝達行列を用いて行った。拒絶帯は角度が大きくなるほどより高い周波数へとシフトするが、すべての角度について変わらないオーバラップ領域が存在する。
【００２３】
図５は、１０枚のフィルムからなる４分の１波長積層体（ｎ₁＝１．７，ｎ₂＝３．４）について３つの入射角の計算上のスペクトルを示すグラフである。実線のカーブはｐ偏光波に対応し、点線のカーブはｓ偏光波に対応する。反射度の高いオーバラップ領域は、図４の点４００−４０２間の領域に相当する。本実施形態ではシリコンと二酸化シリコンとの１０層フィルムをもつ構造の特性について説明するが、本発明の反射体は適切な屈折率比をもつ他の多層構造または材料系を用いても達成できることを理解されたい。
【００２４】
高度全方向反射（結晶と周囲媒体の投影帯域が重なり合わない）の規準は、必ずしも周期的でなくてもよい一般関数ｎ（ｙ）にあてはまる。多層フィルムの特殊なケースでは、明白な形の帯域構造関数ω_n（ｋ_x，ｋ_y）を導出でき、これを用いて、所与に選択したｎ₁，ｎ₂，ｄ₁およびｄ₂から得られる指向性反射の周波数ゾーンがある場合は、これを系統的に調べることができる。
【００２５】
図４に示すような高度全方向反射のグラフ上の規準は、点４００（光の線４０４とｋ_y＝π／ａでの第１のｐ偏光波との交点）が、点４０２（ｋ_x＝０，ｋ_y＝π／ａでの第２の帯域）より低いことである。記号上では、ω_pn（ｋ_x，ｋ_y）を多層フィルムのｐ偏光帯域構造の関数とすると、
ω_p1（ｋ_x＝ω_p1／ｃ，ｋ_y＝π／ａ）＜ω_p2（ｋ_x＝０,ｋ_y＝π／ａ） （１）
となる。式の左側部分は周波数ω_p1については自己矛盾しない解となることがわかる。これら２つの周波数間の差が、高度全方向反射の範囲である。
【００２６】
多層フィルムでは、分散関係ω_n（ｋ_x，ｋ_y）は、特定の周波数および入射角でのフィルムの１周期に関連した伝達行列の固有値Λを計算することによって導出できる。実数ｋ_yでΛ＝ｅｘｐ（ｉｋ_yａ）の場合、その周波数および角度において伝搬モードが存在する。分散関係ω_n（ｋ_x，ｋ_y）は、次の超越方程式によって決定される。
【００２７】
【数４】

【００２８】
これらの結果を用いて、式（１）であらわした規準を評価できる。所与のｋ_yおよびθ＝ａｓｉｎ（ｃｋ_x／ω）について式（２）の根を見つけることができる。式（１）に従う全方向反射の周波数範囲（もしあれば）は、ｋ_y＝π／ａかつθ＝π／２のｐ偏光波（図４の点４００）についての式（２）の第１の根と、ｋ_y＝π／ａおよびθ＝０（点４０２）についての第２の根との間である。
【００２９】
この周波数範囲は（これが存在する場合は）、包括的なフィルムパラメータの組について計算されている。すべてのモード波長はｄ₁＋ｄ₂＝ａで線形に比例するので、多層フィルムについては３つのパラメータ、すなわちｎ₁，ｎ₂およびｄ₁／ａだけを考慮すればよい。高度全方向反射の範囲［ω₁，ω₂］をスケールとは無関係な方法で計量するには、「範囲対中間範囲比」が（ω₂−ω₁）／［（１／２）（ω₁＋ω₂）］として定義される。
【００３０】
ｎ₁およびｎ₂／ｎ₁の各選択値ごとに、範囲対中間範囲比を最大にするｄ₁／ａの値が存在する。この選択値は数値的に計算可能である。図６は高度全方向反射の周波数範囲の範囲対中間範囲比を示す等高線グラフであり、ｎ₁およびｎ₂／１を変化させた場合の最大化値ｄ₁／ａ（実線）を示す。点線は、４分の１波長積層体における０％等高線を示す。屈折率ｎ₀≠１の一般的な周囲媒体の場合、横座標はｎ₁／ｎ₀ となる。このグラフは、ｎ₁およびｎ₂を固定させた場合に達成可能な最大の範囲対中間範囲比を示す。
【００３１】
高度全方向反射の最適ゾーンの近似解析式は次のように導くことができる。
【００３２】
【数５】

【００３３】
数値的に、これは４分の１波長積層体の場合を含む図６に示す各種パラメータの全範囲について優秀な近似であることがわかっている。
【００３４】
図６からわかるように、高度全方向反射のためには、屈折率比は適度に高くなければならず（ｎ₁／ｎ₂＞１．５）、屈折率自体も周囲媒体のものよりやや高くなければならない（ｎ₁／ｎ₀≧１．５）。前者の条件は帯域分裂を増大させ、後者の条件はブルースター交差の周波数を抑える。どちらかの要因が増大すると他方の要因を部分的に補償できる。材料はまた、特に結晶表面に沿った反射光の光路長が長いかすめ角では、意図する周波数範囲の吸収長が長くなければならない。
【００３５】
例えば波長１．５μｍの光では、二酸化シリコンはｎ₁＝１．４４、シリコンはｎ₂＝３．４８＝２．４２ｎ₁である。図６では、これは範囲対中間範囲比約２７％に相当する。同様に、ＧａＡｓ／Ａｌ₂Ｏ₃の多層体（ｎ₁＝１．７５，ｎ₂＝３．３７＝１．９３ｎ₁）では、範囲対中間範囲比は約２４％である。
【００３６】
実際には、ｄ₁／ａを最適化すると、同一比ｄ₁／ａ＝ｎ₂／（ｎ₂＋ｎ₁）で積層された４分の１波長積層体から得られうるギャップサイズに非常に近いギャップサイズが得られる。４分の１波長積層体の０％等高線を図６に点線で示し、これは最適化された０％等高線に非常に近い。
【００３７】
このことを念頭において、ほぼ４分の１波長積層体であるフィルム群について式（２）の近似を導くことができる。β₂−β₁は極限０に限りなく近づくので、式（２）の２番目の余弦は約１である。この近似では、式（３）および（４）と同じ考え方を用いて、ｋ_y＝π／ａでの帯域エッジの周波数は、
【００３８】
【数６】

【００３９】
この周波数はθ＝０かつθ＝π／２の場合について計算できる。これら２つの周波数間の差が正ならば、その間のどの周波数についても全方向反射が存在する。
【００４０】
本発明は、一次元光子結晶が完全なバンドギャップをもつのは不可能ではあるが、入射角または偏光に関係なく周囲光の反射をなお達成できることを実証する。これはある周波数範囲内で結晶および周囲媒体の投影帯域が重なり合うときはいつでも生じる。
【００４１】
この制約は、もっとも一般的な種類の一次元光子結晶である多層フィルムにおいても非現実的ではない。図６からわかるように、必要なのは、屈折率比が適度に高く（ｎ₂／ｎ₁＞１．５）、かつ屈折率自体が周囲媒体のものよりやや高い（ｎ₁／ｎ₀＞１．５）ことである。どちらかの要因が増大すると他方の要因を部分的に補償できる。また、意図する周波数範囲について比較的長い吸収長をもつ必要がある。かかる材料、および該材料を多層体に堆積させるのに必要な技術は、従来のものである。従って高い全方向反射を達成するのに、多層介挿型積層体、特別な分散特性をもつ材料群、または完全な３次元光子結晶等のより精巧な系の使用は不要である。
【００４２】
特定の誘電体多層フィルムの光学反応は、特性行列法を用いて予想できる。この方法では、各層ごとに２ｘ２ユニタリー行列を構成する。この行列は層の一方側から他方側までのフィールド構成要素のマッピングを表す。多層フィルムの光学反応をうまく予想するには、各層ごとの特性行列の計算が必要である。ｊ番目の層の特性行列の式は、ｎ_jを屈折率、ｈ_jをｊ番目の層の厚さ、θ₀を入射波と表面に対する垂線との角度、およびｎ₀は初期媒体（大気等）の屈折率とすると、
【００４３】
【数７】

【００４４】
そして、これらの行列を乗じてフィルムの特性行列を形成し、次にこれを用いて所与の偏光および入射角についての反射率を計算する。
【００４５】
【数８】

【００４６】
ここでｐ^g ₀は多層フィルムの一方側の媒体屈折率と入射角についての情報を含み、ｐ^g ₁は他方側の媒体屈折率と入射角についての情報を含む。
【００４７】
全入射角および両偏光について反射率Ｒの最小規定値を示す反射体を構成するには、（１）全方向反射の規準を満たし、かつ（２）θ＝８９．９°，ｇ＝ＴＭ，かつＲ^TM（８９．９）＝Ｒについて式（１０）を解く必要がある。
【００４８】
多層フィルムを用いて本発明を例示したが、本発明は、上記で説明したように、一般には任意の周期的誘電体関数ｎ（ｙ）または非周期的な誘電体関数ｎ（ｙ）にも適用できる。必要なのは、誘電体構造と周囲媒体との投影帯域が互いに重なり合わない周波数ゾーンが存在するように、ｎ（ｙ）が様々な方向に沿った光子バンドギャップを導くことである。このような必要条件はまた、不完全なバンドギャップをもつ二次元または三次元の周期的屈折率比をもつ光子結晶によっても満足することができる。
【００４９】
しかし、完全なバンドギャップがないことには物理的な結果がある。高度全方向反射の周波数範囲ではマックスウェルの方程式に伝搬解が存在するが、それはω＜ｃｋ_xの状態であり、結晶境界から指数関数的に減衰する。かかる状態が結晶内部から始まったものならば、内部全反射とちょうど同じように境界まで伝搬して反射するはずである。
【００５０】
同様に、周囲媒体の伝搬状態は結晶の伝搬状態には結合しないように配置されているはずだが、周囲媒体中の何らかのかすかな状態が結晶中の状態に結合する。このため、結晶表面に非常に近接して（ｄ＜λ）配置された源波点は、結晶の伝搬状態にもちろん結合しうる。だがこのような制約は源波点にのみあてはまり、低屈折率のクラッディング層を加えて源波点をフィルム表面から分離するだけで簡単に克服できる。
【００５１】
このような高度全方向反射体または鏡には多くの応用が考えられる。例えば、赤外線、可視、または紫外線範囲内では、高度全方向反射体は、レーザビーム用の周波数選択型ミラーまたは焦点部品上の高反射コーティングとして機能しうる。これらは一定の設計上の角度前後の有限範囲だけでなく、どの角度から入射する光にも有効である。
【００５２】
本発明はまた、壁、窓、衣服等のコーティングされた物品の内側または外側に熱を閉じこめるための赤外線ミラーのコーティングに利用することもできる。ミラーは細かい断片に切断し、ペンキや布と混ぜて所望の物品に適用できる。
【００５３】
本発明の反射体は、無駄な熱を閉じこめてエネルギーに変換する熱−光起電性の電池の改良にも使用できる。また、高周波を反射するようにして、携帯電話等の無線装置の性能向上に利用することもできる。
【００５４】
本発明をいくつかの好適な実施形態に基づいて例示かつ説明したが、本発明の精神および範囲から逸脱することなく、その形態および詳細に対して様々な変更、削除、および追加を行うことが可能である。
【図面の簡単な説明】
【図１】 本発明に従う高度全方向反射体の一実施形態の概略ブロック図である。
【図２】 多層フィルム４分の１波長積層体の一例における最初の３つの帯域のグラフである。
【図３】 ｎ₁＝１，ｎ₂＝２の場合の４分の１波長積層体の投影帯域構造を示すグラフである。
【図４】 同一比ｎ₂／ｎ₁＝２で、ｎ₁＝１．７，ｎ₂＝３．４（α＝１．７）、かつａを周期としてｄ₁＝０．６７ａ，ｄ₂＝０．３３ａである４分の１波長積層体の投影帯域構造を示すグラフである。
【図５】 ３つの入射角について１０枚のフィルムからなる４分の１波長積層体（ｎ₁＝１．７，ｎ₂＝３．４）の計算上のスペクトルを示すグラフである。
【図６】 最大化値ｄ₁／ａについて、ｎ₁およびｎ₂／ｎ₁を変化させた場合の高度全方向反射の周波数範囲の範囲対中間範囲比を示す等高線グラフである。

Claims (28)

1. 反射物品であって、
   表面と、前記表面に垂直な方向に沿った誘電体屈折率変化と、を持つ反射体を含み、
   前記屈折率変化は、前記表面に垂直な方向に沿って周囲から前記表面に入射する電磁エネルギーに、第１周波数範囲の第１光子バンドギャップを生成すると共に、前記垂直な方向から約９０°の方向に沿って周囲から前記表面に入射するｐ偏光電磁エネルギーに、第２周波数範囲の第２光子バンドギャップを生成し、
   前記屈折率変化は、前記第１周波数範囲と前記第２周波数範囲を重なり合わせ、前記反射体が全入射角と全偏光に対して高度全方向反射を行う第３周波数範囲を規定すること
   を特徴とする反射物品。
2. 請求項１に記載の反射物品であって、前記屈折率変化は、前記第３周波数範囲内の周波数に対応する全入射角と全入射偏光について、前記反射体が９５％より高い反射を示す十分な空間的広がりを持つことを特徴とする反射物品。
3. 請求項１に記載の反射物品であって、前記屈折率変化は、前記第３周波数範囲内の周波数に対応する全入射角と全入射偏光について、前記反射体が９８％より高い反射を示す十分な空間的広がりを持つことを特徴とする反射物品。
4. 請求項１に記載の反射物品であって、前記周囲が約１とほぼ等しい屈折率を持つことを特徴とする反射物品。
5. 請求項１に記載の反射物品であって、前記反射体の前記表面は平面であることを特徴とする反射物品。
6. 請求項１に記載の反射物品であって、前記反射体が、前記表面に垂直な方向に複数の誘電体層を備えることで、前記屈折率変化を規定することを特徴とする反射物品。
7. 請求項６に記載の反射物品であって、前記複数の誘電体層は、高屈折率と低屈折率とを交互に規定することを特徴とする反射物品。
8. 請求項７に記載の反射物品であって、前記複数の誘電体層について、高屈折率と低屈折率とが交互であることを特徴とする反射物品。
9. 請求項８に記載の反射物品であって、少なくとも２つの誘電体層の屈折率の比は、１．５よりも大きいことを特徴とする反射物品。
10. 請求項９に記載の反射物品であって、前記低屈折率は、１．５よりも大きいことを特徴とする反射物品。
11. 請求項１に記載の反射物品であって、前記屈折率変化は、ほぼ周期的であることを特徴とする反射物品。
12. 請求項１１に記載の反射物品であって、前記反射体は、１次元の周期的誘電体構造を含むことを特徴とする反射物品。
13. 請求項１２に記載の反射物品であって、前記周期的誘電体構造は、それぞれ２層以上の層を有する周期ユニットを含むことを特徴とする反射物品。
14. 請求項１３に記載の反射物品であって、厚さｄ１、前記２層のうちの第１層の周囲に対する屈折率ｎ₁、厚さｄ₂、前記２層のうちの第２層の周囲に対する屈折率ｎ₂は、
    

    

    となるように選択されることを特徴とする反射物品。
15. 請求項１４に記載の反射物品であって、周期ユニットの数は、前記第３周波数範囲内の周波数に対応する全入射角と全入射偏光について、前記反射体が９５％よりも高い反射を示す十分な多さであることを特徴とする反射物品。
16. 請求項１４に記載の反射物品であって、周期ユニットの数は、前記第３周波数範囲内の周波数に対応する全入射角と全入射偏光について、前記反射体が９８％よりも高い反射を示す十分な多さの数であることを特徴とする反射物品。
17. 請求項１に記載の反射物品であって、前記表面に垂直な方向における前記屈折率変化は、１．５よりも大きいことを特徴とする反射物品。
18. 請求項１に記載の反射物品であって、前記第３周波数範囲は、ω₁とω₂を第３周波数範囲の端部周波数とする場合に、（ω₂−ω₁）／［（１／２）（ω₂＋ω₁）］として定義される範囲対中間範囲比を規定し、前記屈折率変化は、１０％よりも大きい範囲対中間範囲比を生成するように選択されることを特徴とする反射物品。
    間範囲比を選択することができます。
19. 請求項１８に記載の反射物品であって、前記屈折率変化は、２０％よりも大きい範囲対中間範囲比を生成するように選択されることを特徴とする反射物品。
20. 請求項１８に記載の反射物品であって、前記屈折率変化は、３０％よりも大きい範囲対中間範囲比を生成するように選択される対照比率を持つことを特徴とする反射物品。
21. 請求項１８に記載の反射物品であって、前記屈折率変化は、４０％よりも大きい範囲対中間範囲比を生成するように選択されることを特徴とする反射物品。
22. 請求項１９に記載の反射物品であって、前記屈折率変化は、前記第３周波数範囲内の周波数に対応する全入射角と全入射偏光について、前記反射体が９５％より高い反射を示す十分な空間的広がりを持つことを特徴とする反射物品。
23. 請求項１９に記載の反射物品であって、前記反射体は、前記表面に垂直な方向に複数の誘電体層を備えることで、前記屈折率変化を規定することを特徴とする反射物品。
24. 請求項２３に記載の反射物品であって、前記複数の誘電体層は、高屈折率と低屈折率とを交互に規定することを特徴とする反射物品。
25. 請求項１に記載の反射物品であって、前記第３周波数範囲は、赤外線領域であることを特徴とする反射物品。
26. 請求項１に記載の反射物品であって、前記第３周波数範囲は、可視領域であることを特徴とする反射物品。
27. 請求項１に記載の反射物品であって、前記第３周波数範囲は、紫外線領域であることを特徴とする反射物品。
28. 請求項１に記載の反射物品であって、前記第３周波数範囲は、高周波領域であることを特徴とする反射物品。

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