JP3215531B2 - 光増幅器 - Google Patents
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- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01L—SEMICONDUCTOR DEVICES NOT COVERED BY CLASS H10
- H01L33/00—Semiconductor devices having potential barriers specially adapted for light emission; Processes or apparatus specially adapted for the manufacture or treatment thereof or of parts thereof; Details thereof
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- B82Y20/00—Nanooptics, e.g. quantum optics or photonic crystals
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- H—ELECTRICITY
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】この発明は、例えば、光通信等に
用いて好適な光増幅器に関し、特に、スイッチング時間
が短い半導体を具備する光増幅器に関する。
用いて好適な光増幅器に関し、特に、スイッチング時間
が短い半導体を具備する光増幅器に関する。
【０００２】
【従来の技術】光ビームをスイッチングするには、レー
ザ光を発振するレーザ発振器と前記レーザ光を切換える
スイッチング素子とを使用する。しかしながら、連続的
に放射されるレーザ光を使用する場合には、この連続ビ
ーム光を増幅する増幅器を切換える。このように、増幅
器の外部でなされる”外部”スイッチングは、増幅器の
内部でなされる”内部”スイッチングに比べて容易に行
うことができる。
ザ光を発振するレーザ発振器と前記レーザ光を切換える
スイッチング素子とを使用する。しかしながら、連続的
に放射されるレーザ光を使用する場合には、この連続ビ
ーム光を増幅する増幅器を切換える。このように、増幅
器の外部でなされる”外部”スイッチングは、増幅器の
内部でなされる”内部”スイッチングに比べて容易に行
うことができる。
【０００３】ところで、上述した内部スイッチングは、
増幅器の動作期間が十分短いものであれば実現可能であ
る。動作期間を短くするため、自由電子を放射する期間
を減少するようにした増幅器が考察されている。ところ
が、こうした場合には、半導体レーザの特性を悪化さ
せ、増幅器自体の寿命が短くなるという欠点が生じる。
そこで、こうした欠点を解決するために、本発明による
量子井戸型の構造が用いられる。発明の詳細を説明する
前に、新たな構造としてその重要性が指摘されている量
子井戸構造、あるいはこれの変形となる多重量子井戸
（ＭＱＷ）構造について説明する。
増幅器の動作期間が十分短いものであれば実現可能であ
る。動作期間を短くするため、自由電子を放射する期間
を減少するようにした増幅器が考察されている。ところ
が、こうした場合には、半導体レーザの特性を悪化さ
せ、増幅器自体の寿命が短くなるという欠点が生じる。
そこで、こうした欠点を解決するために、本発明による
量子井戸型の構造が用いられる。発明の詳細を説明する
前に、新たな構造としてその重要性が指摘されている量
子井戸構造、あるいはこれの変形となる多重量子井戸
（ＭＱＷ）構造について説明する。
【０００４】量子井戸は、第１の半導体材料からなる２
つの薄い層に、この第１の半導体材料よりも禁制帯が小
さい第２の材料を薄い層として挿入することによって形
成される。したがって、ポテンシャル井戸は、最小禁制
帯を有する中央電導体における電荷によって生成され、
前記井戸は２つの側壁層に対応する電位障壁によって取
囲まれる。多重量子井戸（ＭＱＷ）は、このような構造
を重ね合わせた超格子構造となる。すなわち、２種類の
半導体材料による薄い層を交互に積み重ね、所定厚の電
位障壁によって井戸間が結合しないようにした構造であ
る。
つの薄い層に、この第１の半導体材料よりも禁制帯が小
さい第２の材料を薄い層として挿入することによって形
成される。したがって、ポテンシャル井戸は、最小禁制
帯を有する中央電導体における電荷によって生成され、
前記井戸は２つの側壁層に対応する電位障壁によって取
囲まれる。多重量子井戸（ＭＱＷ）は、このような構造
を重ね合わせた超格子構造となる。すなわち、２種類の
半導体材料による薄い層を交互に積み重ね、所定厚の電
位障壁によって井戸間が結合しないようにした構造であ
る。
【０００５】この構造は、レーザ発振や飽和性吸収体の
生成に用いることができる。例えば、FR-A-259630号明
細書には、こうした技術により非常に短いスイッチング
時間を達成した飽和性吸収体が記述されており、その構
造を図１に示す。図１（ａ）は、２つの半導体材料ＳＣ
1，ＳＣ2を順次積層した構造を示している。この図にお
いては、半導体材料ＳＣ2のそれぞれは同じ厚さとして
おり、半導体材料ＳＣ1は、同図（ｂ）に示すように、
それぞれ低値Ｌｐ1、高値ＬＰ2に対応する層厚としてい
る。同図（ｂ）は、導電帯のエネルギー準位を示してお
り、左右対称の原子価帯を示すものではない。幅Ｌｂの
電位障壁は、幅Ｌｐ1およびＬＰ2の井戸を分離するもの
である。広い井戸における最小エネルギーレベルＥ
1は、狭い井戸の最小レベルＥ’1になる。
生成に用いることができる。例えば、FR-A-259630号明
細書には、こうした技術により非常に短いスイッチング
時間を達成した飽和性吸収体が記述されており、その構
造を図１に示す。図１（ａ）は、２つの半導体材料ＳＣ
1，ＳＣ2を順次積層した構造を示している。この図にお
いては、半導体材料ＳＣ2のそれぞれは同じ厚さとして
おり、半導体材料ＳＣ1は、同図（ｂ）に示すように、
それぞれ低値Ｌｐ1、高値ＬＰ2に対応する層厚としてい
る。同図（ｂ）は、導電帯のエネルギー準位を示してお
り、左右対称の原子価帯を示すものではない。幅Ｌｂの
電位障壁は、幅Ｌｐ1およびＬＰ2の井戸を分離するもの
である。広い井戸における最小エネルギーレベルＥ
1は、狭い井戸の最小レベルＥ’1になる。
【０００６】上記構造によるデバイスにおいて、飽和性
吸収体は狭い井戸で達成され、この時、広い井戸では、
隣接する狭い井戸で生成される光励起されたキャリヤを
収集するために用いられる。
吸収体は狭い井戸で達成され、この時、広い井戸では、
隣接する狭い井戸で生成される光励起されたキャリヤを
収集するために用いられる。
【０００７】広い井戸にあっては、自由電子に対する導
電帯の最小エネルギー以下の複数のエネルギーレベルを
生成するという効果、あるいは正孔に対する原子価帯の
エネルギー以上の複数のエネルギーレベルを生成すると
いう効果がある。したがって、キャリヤは、広い井戸あ
るいは低いエネルギーレベルの井戸に蓄積するようにな
る。
電帯の最小エネルギー以下の複数のエネルギーレベルを
生成するという効果、あるいは正孔に対する原子価帯の
エネルギー以上の複数のエネルギーレベルを生成すると
いう効果がある。したがって、キャリヤは、広い井戸あ
るいは低いエネルギーレベルの井戸に蓄積するようにな
る。
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】ところで、上述した構
造によるデバイスにおいて、たとえ約１ピコ秒という短
い処理時間が得られるという点で満足しても、このデバ
イスでは高反復率を用いると、広い井戸からキャリヤが
排出されてしまうという問題を起こす。こうした問題を
解決するため、レーザ効果によって広い井戸を空乏にす
ることが試みられている。この原理は飽和性吸収体に対
して論証されており、論文（J.L. Oudar &J.A. Levenso
n著、IQEC'88, Technical Digest, 626,1988）に開示さ
れている。しかしながら、この論文に開示された技術で
は、非常に高い励振が要求されると共に、限られた温度
範囲内でのみ機能するという短所がある。したがって、
この発明は、上述した短所を解決しつつ、短スイッチン
グ時間を達成できる光増幅器を提供することを目的とし
ている。
造によるデバイスにおいて、たとえ約１ピコ秒という短
い処理時間が得られるという点で満足しても、このデバ
イスでは高反復率を用いると、広い井戸からキャリヤが
排出されてしまうという問題を起こす。こうした問題を
解決するため、レーザ効果によって広い井戸を空乏にす
ることが試みられている。この原理は飽和性吸収体に対
して論証されており、論文（J.L. Oudar &J.A. Levenso
n著、IQEC'88, Technical Digest, 626,1988）に開示さ
れている。しかしながら、この論文に開示された技術で
は、非常に高い励振が要求されると共に、限られた温度
範囲内でのみ機能するという短所がある。したがって、
この発明は、上述した短所を解決しつつ、短スイッチン
グ時間を達成できる光増幅器を提供することを目的とし
ている。
【０００９】
【課題を解決するための手段】本発明は、「補助的な井
戸」と電位障壁を介して結合する「主となる井戸」の概
念、つまり、「主となる井戸」からキャリヤを収集する
「補助的な井戸」の応答を抽出したものである。こうし
たことから、第２の井戸は”ごみ捨て”井戸と称し、一
方、第１の井戸は”活性”井戸と称する。この発明で
は、上記活性井戸が所望の波長を増幅する物質を用い
る。これに対し、ごみ捨て井戸は、電子的に励起された
活性井戸を急速に空乏状態にするよう寄与する。そし
て、このごみ捨て井戸自身は、当該ごみ捨て井戸の反対
側で発生する増幅作用なしに、レーザ効果によって遷移
する。ごみ捨て井戸では、求められる波長での増幅作用
を急速変調できる。
戸」と電位障壁を介して結合する「主となる井戸」の概
念、つまり、「主となる井戸」からキャリヤを収集する
「補助的な井戸」の応答を抽出したものである。こうし
たことから、第２の井戸は”ごみ捨て”井戸と称し、一
方、第１の井戸は”活性”井戸と称する。この発明で
は、上記活性井戸が所望の波長を増幅する物質を用い
る。これに対し、ごみ捨て井戸は、電子的に励起された
活性井戸を急速に空乏状態にするよう寄与する。そし
て、このごみ捨て井戸自身は、当該ごみ捨て井戸の反対
側で発生する増幅作用なしに、レーザ効果によって遷移
する。ごみ捨て井戸では、求められる波長での増幅作用
を急速変調できる。
【００１０】したがって、この発明による構造によれ
ば、上述した第１および第２の井戸を形成する積層構造
の側面に置かれる透過層を備える。（実際の構造では、
透過層が積層面と垂直に面する。）前記積層構造は、ご
み捨て井戸に対応する波長で半反射層を形成するため
に、層の厚さとその形式とが与えられる。そして、この
ごみ捨て井戸では、同時に増幅作用を起こす活性井戸に
対応する波長の反射を防止する層が構成され、遷移によ
りレーザ効果が起こる。
ば、上述した第１および第２の井戸を形成する積層構造
の側面に置かれる透過層を備える。（実際の構造では、
透過層が積層面と垂直に面する。）前記積層構造は、ご
み捨て井戸に対応する波長で半反射層を形成するため
に、層の厚さとその形式とが与えられる。そして、この
ごみ捨て井戸では、同時に増幅作用を起こす活性井戸に
対応する波長の反射を防止する層が構成され、遷移によ
りレーザ効果が起こる。
【００１１】より明確には、本発明はスイッチング時間
が短い光増幅器に関し、下記構成要件で特徴付けられた
積層半導体構造に関するものである。すなわち、第１禁
制帯および第１の層厚を備える第１半導体からなる第１
層と、前記第１半導体の第１禁制帯より広い第２禁制帯
を有し、第２の層厚をなす第２半導体からなる第２層
と、前記第１半導体の第１禁制帯より小さい第３禁制帯
を有し、第３の層厚をなす第３半導体からなる第３層と
が層構造をなし、前記層構造では、前記第１層に形成さ
れる浅い量子井戸が前記第２層に形成される電位障壁の
反対側の前記第３層に形成される深い量子井戸と結合
し、該層構造は、前記浅い量子井戸を形成する前記第１
半導体の前記第１禁制帯のエネルギーに対応する波長の
反射を防止する反射防止層と、前記深い量子井戸を形成
する前記第３半導体の前記第３禁制帯のエネルギーに対
応する波長を半反射する半反射層とによって取り囲ま
れ、前記深い量子井戸に対応する波長でレーザ効果が発
生し、前記浅い量子井戸に対応する波長で光増幅するこ
とを特徴とする。なお、一般には、第３層の層厚を第１
層の厚さより大きくする。
が短い光増幅器に関し、下記構成要件で特徴付けられた
積層半導体構造に関するものである。すなわち、第１禁
制帯および第１の層厚を備える第１半導体からなる第１
層と、前記第１半導体の第１禁制帯より広い第２禁制帯
を有し、第２の層厚をなす第２半導体からなる第２層
と、前記第１半導体の第１禁制帯より小さい第３禁制帯
を有し、第３の層厚をなす第３半導体からなる第３層と
が層構造をなし、前記層構造では、前記第１層に形成さ
れる浅い量子井戸が前記第２層に形成される電位障壁の
反対側の前記第３層に形成される深い量子井戸と結合
し、該層構造は、前記浅い量子井戸を形成する前記第１
半導体の前記第１禁制帯のエネルギーに対応する波長の
反射を防止する反射防止層と、前記深い量子井戸を形成
する前記第３半導体の前記第３禁制帯のエネルギーに対
応する波長を半反射する半反射層とによって取り囲ま
れ、前記深い量子井戸に対応する波長でレーザ効果が発
生し、前記浅い量子井戸に対応する波長で光増幅するこ
とを特徴とする。なお、一般には、第３層の層厚を第１
層の厚さより大きくする。
【００１２】
【実施例】以下、図面を参照してこの発明の実施例につ
いて説明する。図２は本発明による光増幅器の構成を示
す図である。この図に示す光増幅器は、同図（ａ）に示
すように第１層〜第３層の層構造をなし、これら各層は
同図（ｂ）に示すエネルギー帯を備える。すなわち、第
１層１２は、禁制帯Ｅｇ1を有する層厚ｅ1の第１半導体
ＳＣ1から形成される。また、第２層１４は、第１半導
体ＳＣ1の禁制帯Ｅｇ1より大きい禁制帯Ｅｇ2を有する
層厚ｅ2の第２半導体ＳＣ2から形成される。さらに、第
３層１６は、第１半導体ＳＣ1の禁制帯Ｅｇ1より狭い禁
制帯Ｅｇ3を有する層厚ｅ3の第３半導体ＳＣ3から形成
される。ここで、層厚ｅ3は、図示されているように、
第１層１２の層厚より厚いものである。
いて説明する。図２は本発明による光増幅器の構成を示
す図である。この図に示す光増幅器は、同図（ａ）に示
すように第１層〜第３層の層構造をなし、これら各層は
同図（ｂ）に示すエネルギー帯を備える。すなわち、第
１層１２は、禁制帯Ｅｇ1を有する層厚ｅ1の第１半導体
ＳＣ1から形成される。また、第２層１４は、第１半導
体ＳＣ1の禁制帯Ｅｇ1より大きい禁制帯Ｅｇ2を有する
層厚ｅ2の第２半導体ＳＣ2から形成される。さらに、第
３層１６は、第１半導体ＳＣ1の禁制帯Ｅｇ1より狭い禁
制帯Ｅｇ3を有する層厚ｅ3の第３半導体ＳＣ3から形成
される。ここで、層厚ｅ3は、図示されているように、
第１層１２の層厚より厚いものである。
【００１３】このような構成によれば、第１層１２にお
いて浅く狭い量子井戸Ｐ１が形成されると共に、第２層
１４に対応する電位障壁ＢＰの反対側に前記井戸Ｐ１に
連結する深く広い量子井戸Ｐ２が第３層１６に形成され
る。
いて浅く狭い量子井戸Ｐ１が形成されると共に、第２層
１４に対応する電位障壁ＢＰの反対側に前記井戸Ｐ１に
連結する深く広い量子井戸Ｐ２が第３層１６に形成され
る。
【００１４】積層された第１〜第３層１２，１４，１６
は、２つの光学制限層１０，１８によって囲まれる。こ
うした積層構造は、例えば、上述した第２半導体ＳＣ2
と同じ半導体層を設けて電位障壁を形成することが可能
であり、他の実施例については図４に関連して記述す
る。
は、２つの光学制限層１０，１８によって囲まれる。こ
うした積層構造は、例えば、上述した第２半導体ＳＣ2
と同じ半導体層を設けて電位障壁を形成することが可能
であり、他の実施例については図４に関連して記述す
る。
【００１５】以下では、図５を参照し、上述した層構造
を明確にする。この図に示すように、光増幅器は、図２
に図示されていない２つの透過物質層を備える。透過物
質層は、前述した第１〜第３層１２，１４，１６に垂
直、つまり、図５（ｂ）の紙面に平行な面に設けられ
る。これら透過物質層は、浅く狭い量子井戸Ｐ１を形成
する第１半導体ＳＣ1における禁制帯Ｅｇ1のエネルギー
に対応する波長λ１の反射を防止するための反射防止層
を構成し、かつ、深く広い量子井戸Ｐ２を形成する第３
半導体ＳＣ3における禁制帯Ｅｇ3のエネルギーに対応す
る波長λ２を反射するための部分反射層を構成する。こ
の時、浅く狭い量子井戸Ｐ１に対応する波長λ１で光増
幅が起こり、深く広い量子井戸Ｐ２を取囲む半反射鏡の
ため、当該井戸Ｐ２に対応する波長λ２でレーザ発振効
果が起こる。
を明確にする。この図に示すように、光増幅器は、図２
に図示されていない２つの透過物質層を備える。透過物
質層は、前述した第１〜第３層１２，１４，１６に垂
直、つまり、図５（ｂ）の紙面に平行な面に設けられ
る。これら透過物質層は、浅く狭い量子井戸Ｐ１を形成
する第１半導体ＳＣ1における禁制帯Ｅｇ1のエネルギー
に対応する波長λ１の反射を防止するための反射防止層
を構成し、かつ、深く広い量子井戸Ｐ２を形成する第３
半導体ＳＣ3における禁制帯Ｅｇ3のエネルギーに対応す
る波長λ２を反射するための部分反射層を構成する。こ
の時、浅く狭い量子井戸Ｐ１に対応する波長λ１で光増
幅が起こり、深く広い量子井戸Ｐ２を取囲む半反射鏡の
ため、当該井戸Ｐ２に対応する波長λ２でレーザ発振効
果が起こる。
【００１６】浅く狭い量子井戸Ｐ１が形成される第１半
導体ＳＣ1は、インジウムが５２％となる時の濃度をｘ
として、ＩｎxＧａ1-xＡｓの成分となる。また、深く広
い量子井戸Ｐ２が形成される第３半導体ＳＣ3は、およ
そ６５％の高濃度インジウムによるＩｎＧａＡｓからな
る。これら成分は、前述した波長λ１およびλ２がそれ
ぞれ１．５ミクロンおよび１．９ミクロンに対応するも
のである。
導体ＳＣ1は、インジウムが５２％となる時の濃度をｘ
として、ＩｎxＧａ1-xＡｓの成分となる。また、深く広
い量子井戸Ｐ２が形成される第３半導体ＳＣ3は、およ
そ６５％の高濃度インジウムによるＩｎＧａＡｓからな
る。これら成分は、前述した波長λ１およびλ２がそれ
ぞれ１．５ミクロンおよび１．９ミクロンに対応するも
のである。
【００１７】電位障壁を形成する第２半導体ＳＣ2は、
Ｉｎ1-xＧａxＡｓyＰ1-yで組成され、濃度ｘはＩｎＰ基
材に適合させるため、およそ４７％としている。また、
濃度ｙを２０％とした場合、絶対温度３００Ｋで１．２
ｅＶの禁制帯に対応する。また、濃度ｙを３０％とした
時には１．１ｅＶ、５０％の時には１ｅＶの禁制帯とな
る。
Ｉｎ1-xＧａxＡｓyＰ1-yで組成され、濃度ｘはＩｎＰ基
材に適合させるため、およそ４７％としている。また、
濃度ｙを２０％とした場合、絶対温度３００Ｋで１．２
ｅＶの禁制帯に対応する。また、濃度ｙを３０％とした
時には１．１ｅＶ、５０％の時には１ｅＶの禁制帯とな
る。
【００１８】このような構造において、反射防止層は厚
さ２１０ｎｍのＳｉＯを用いることができる。この反射
防止層は、増幅波長λ１（１．５５ミクロン）で１０-3
以下の反射係数を有する。また、反射防止層は、「ごみ
捨て井戸（dustbin well)」と呼ばれる量子井戸Ｐ２で
発振されるレーザ波長λ２（１．９ミクロン）で４．５
％の反射係数となる。この反射率の差は増加させること
ができ、厚さ６３０ｎｍの反射防止層とした時、反射係
数は２４％を越える。層厚を１．０５ミクロンにまで増
加させることによって、１．９ミクロンの波長で３０％
の反射係数が得られる。
さ２１０ｎｍのＳｉＯを用いることができる。この反射
防止層は、増幅波長λ１（１．５５ミクロン）で１０-3
以下の反射係数を有する。また、反射防止層は、「ごみ
捨て井戸（dustbin well)」と呼ばれる量子井戸Ｐ２で
発振されるレーザ波長λ２（１．９ミクロン）で４．５
％の反射係数となる。この反射率の差は増加させること
ができ、厚さ６３０ｎｍの反射防止層とした時、反射係
数は２４％を越える。層厚を１．０５ミクロンにまで増
加させることによって、１．９ミクロンの波長で３０％
の反射係数が得られる。
【００１９】例えば、Ｔｉ０2／ＳｉＯ2などの多層構造
では、増幅波長λ１（１．５５ミクロン）において１０
-3以下の反射係数を維持でき、この時、レーザ効果波長
λ２（１．９ミクロン）では７０％以上の反射率とな
る。
では、増幅波長λ１（１．５５ミクロン）において１０
-3以下の反射係数を維持でき、この時、レーザ効果波長
λ２（１．９ミクロン）では７０％以上の反射率とな
る。
【００２０】次に、図３は変形例を示す図である。この
図に示す変形例は、広く深い井戸Ｐ２が２つの電位障壁
ＢＰ，ＢＰ’を隔てて形成される２つの狭く浅い井戸Ｐ
１およびＰ’１の間に配置されるものであり、この場
合、図２に示した実施例よりも状態密度が２倍大きくな
る。この変形例では、水平な方向へ通過するための井戸
幅とすることができ、レベルｎが「２」となる「ごみ捨
て井戸（dustbin well)」Ｅ’２の構造ではレベルｎが
「１」となる２つの活性井戸Ｐ１およびＰ’１に共振す
る。こうしたことは、起動装置の３倍の状態密度となる
ことを導く。
図に示す変形例は、広く深い井戸Ｐ２が２つの電位障壁
ＢＰ，ＢＰ’を隔てて形成される２つの狭く浅い井戸Ｐ
１およびＰ’１の間に配置されるものであり、この場
合、図２に示した実施例よりも状態密度が２倍大きくな
る。この変形例では、水平な方向へ通過するための井戸
幅とすることができ、レベルｎが「２」となる「ごみ捨
て井戸（dustbin well)」Ｅ’２の構造ではレベルｎが
「１」となる２つの活性井戸Ｐ１およびＰ’１に共振す
る。こうしたことは、起動装置の３倍の状態密度となる
ことを導く。
【００２１】例えば、２つの活性井戸がインジウムを５
３％含有し、その幅が５．８ｎｍであり、かつ、「ごみ
捨て井戸（dustbin well)」が幅１０ｎｍに形成され、
６５％のインジウムで構成されている場合、このような
全パラメータ組で示される共振を得ることが可能とな
る。
３％含有し、その幅が５．８ｎｍであり、かつ、「ごみ
捨て井戸（dustbin well)」が幅１０ｎｍに形成され、
６５％のインジウムで構成されている場合、このような
全パラメータ組で示される共振を得ることが可能とな
る。
【００２２】６５％のＩｎＧａＡｓにおける導電帯の基
底をエネルギー基準とすると、これに続くレベルが求め
られる。つまり、「ごみ捨て井戸（dustbin well)」の
自由電子ｎ＝１では３５ｍｅＶとなる。また、「ごみ捨
て井戸（dustbin well)」の自由電子ｎ＝２および２つ
の活性井戸の自由電子ｎ＝１では、共振状態における３
レベルとして１３２ｍｅＶになる。
底をエネルギー基準とすると、これに続くレベルが求め
られる。つまり、「ごみ捨て井戸（dustbin well)」の
自由電子ｎ＝１では３５ｍｅＶとなる。また、「ごみ捨
て井戸（dustbin well)」の自由電子ｎ＝２および２つ
の活性井戸の自由電子ｎ＝１では、共振状態における３
レベルとして１３２ｍｅＶになる。
【００２３】図２および図３では、半導体ＳＣ1〜ＳＣ3
を囲む制限層１０，１８が一様な厚さで形成されている
とした。しかしながら、本発明の範囲は、図４に示すよ
うに、勾配をなすように形成された制限層を用いること
も含まれる。このようにした場合、浅く狭い量子井戸Ｐ
１と深く広い量子井戸Ｐ２とは、電位障壁ＢＰによって
分離される。ところで、このような構造は、勾配をなす
ように形成された２つの制限層１０’，１８’によって
囲まれ、導電帯が２つの谷状斜面を持つ。この種の構造
は、”Graded Index Separate Confinement Heterostru
cture”からＧＲＩＮＳＣＨ型と呼ばれる周知のもので
ある。上記構造によれば、光学モードの特性、量子井戸
内での自由電子および正孔を集める特性および素子自体
の動作速度を向上させている。
を囲む制限層１０，１８が一様な厚さで形成されている
とした。しかしながら、本発明の範囲は、図４に示すよ
うに、勾配をなすように形成された制限層を用いること
も含まれる。このようにした場合、浅く狭い量子井戸Ｐ
１と深く広い量子井戸Ｐ２とは、電位障壁ＢＰによって
分離される。ところで、このような構造は、勾配をなす
ように形成された２つの制限層１０’，１８’によって
囲まれ、導電帯が２つの谷状斜面を持つ。この種の構造
は、”Graded Index Separate Confinement Heterostru
cture”からＧＲＩＮＳＣＨ型と呼ばれる周知のもので
ある。上記構造によれば、光学モードの特性、量子井戸
内での自由電子および正孔を集める特性および素子自体
の動作速度を向上させている。
【００２４】次に、図５（ａ），（ｂ）は、本発明によ
る光増幅器の構造を示す斜視図および断面図である。こ
の図に示すように、光増幅器は基板８の下面側に設けら
れる下部電極６と、前述した下部制限層１０、狭井戸１
２、電位障壁１４、広井戸１６および上部制限層２０か
ら構成される。これは、上部電極２２と高ドープ性の接
触層２０とにより覆われる。なお、上記基板８の上面側
は、同図（ｂ）に示すように、台地状に形成されたヘテ
ロ構造Ｍをなしている。
る光増幅器の構造を示す斜視図および断面図である。こ
の図に示すように、光増幅器は基板８の下面側に設けら
れる下部電極６と、前述した下部制限層１０、狭井戸１
２、電位障壁１４、広井戸１６および上部制限層２０か
ら構成される。これは、上部電極２２と高ドープ性の接
触層２０とにより覆われる。なお、上記基板８の上面側
は、同図（ｂ）に示すように、台地状に形成されたヘテ
ロ構造Ｍをなしている。
【００２５】さらに、各側面、すなわち、図５（ｂ）に
示す前面と図示されていない後面とにはそれぞれ半反射
層３０，３２が形成される。これら各層は同時に２重の
機能を達成する。すなわち、増幅波長に対する反射防止
機能および「ごみ捨て井戸（dustbin well)」の欠乏に
より生じるレーザ波長に対する半反射機能である。
示す前面と図示されていない後面とにはそれぞれ半反射
層３０，３２が形成される。これら各層は同時に２重の
機能を達成する。すなわち、増幅波長に対する反射防止
機能および「ごみ捨て井戸（dustbin well)」の欠乏に
より生じるレーザ波長に対する半反射機能である。
【００２６】なお、上述したヘテロ構造ＭのＩｎＧａＡ
ｓＰによる基板８は、ｎ+がドープされたＩｎＰで構成
することが可能である。また、下部電極６は金−ゲルマ
ニウムとしても良く、オーム接触２２は金−亜鉛として
も良い。さらに、台地状構造ＭはＩｎＰで覆うことも可
能である。
ｓＰによる基板８は、ｎ+がドープされたＩｎＰで構成
することが可能である。また、下部電極６は金−ゲルマ
ニウムとしても良く、オーム接触２２は金−亜鉛として
も良い。さらに、台地状構造ＭはＩｎＰで覆うことも可
能である。
【００２７】
【発明の効果】以上説明したように、この発明によれ
ば、第１層１２、第２層１４および第３層からなる層構
造が、浅い量子井戸（Ｐ１）を形成する第１半導体（Ｓ
Ｃ1）の第１禁制帯（Ｅｇ1）のエネルギーに対応する波
長（λ１）の反射を防止する反射防止層と、深い量子井
戸（Ｐ２）を形成する第３半導体（ＳＣ3）の第３禁制
帯（Ｅｇ3）のエネルギーに対応する波長（λ２）を半
反射する半反射層とによって取り囲まれ、深い量子井戸
（Ｐ２）に対応する波長（λ２）でレーザ効果が発生
し、前記浅い量子井戸（Ｐ１）に対応する波長（λ１）
で光増幅するので、従来のように、高い励振を必要とす
ることなく、しかも動作温度範囲を限定せずに短スイッ
チング時間を達成できる。
ば、第１層１２、第２層１４および第３層からなる層構
造が、浅い量子井戸（Ｐ１）を形成する第１半導体（Ｓ
Ｃ1）の第１禁制帯（Ｅｇ1）のエネルギーに対応する波
長（λ１）の反射を防止する反射防止層と、深い量子井
戸（Ｐ２）を形成する第３半導体（ＳＣ3）の第３禁制
帯（Ｅｇ3）のエネルギーに対応する波長（λ２）を半
反射する半反射層とによって取り囲まれ、深い量子井戸
（Ｐ２）に対応する波長（λ２）でレーザ効果が発生
し、前記浅い量子井戸（Ｐ１）に対応する波長（λ１）
で光増幅するので、従来のように、高い励振を必要とす
ることなく、しかも動作温度範囲を限定せずに短スイッ
チング時間を達成できる。
【図１】従来技術による飽和性吸収体のバンド構造を示
す図。
す図。
【図２】この発明による光増幅器のバンド構造を示す
図。
図。
【図３】ごみ捨て井戸を囲む２つの活性井戸からなる変
形例を説明するための図。
形例を説明するための図。
【図４】傾斜した制限層を備える変形例を説明するため
の図。
の図。
【図５】この発明による光増幅器の概略構造を示す図。
１２…第１層、 ＳＣ1…第１半導体、 Ｅｇ1…第１禁制帯、 ｅ1…第１の層厚、 １４…第２層、 ＳＣ2…第２半導体、 Ｅｇ2…第２禁制帯、 ｅ2…第２の層厚、 １６…第３層、 ＳＣ3…第３半導体、 Ｅｇ3…第３禁制帯、 ｅ3…第３の層厚、 Ｐ１…浅い量子井戸、 Ｐ２…深い量子井戸。
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (56)参考文献 特開 平４−211188（ＪＰ，Ａ) 特開 平４−163967（ＪＰ，Ａ) 特開 平３−271725（ＪＰ，Ａ) 米国特許4720309（ＵＳ，Ａ) 米国特許4745452（ＵＳ，Ａ) Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐｈｙｓｉｃｓ Ｌ ｅｔｔｅｒｓ 59［５］（1991）ｐ. 504−506 Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐｈｙｓｉｃｓ Ｌ ｅｔｔｅｒｓ 55［12］（1989）ｐ. 1155−1157 (58)調査した分野(Int.Cl.7，ＤＢ名) H01S 5/00 - 5/50
Claims (10)
- 【請求項１】 第１禁制帯（Ｅｇ1）および第１の層厚
（ｅ1）を備える第１半導体（ＳＣ1）からなる第１層
（１２）と、 前記第１半導体（ＳＣ1）の第１禁制帯（Ｅｇ1）より広
い第２禁制帯（Ｅｇ2）を有し、第２の層厚（ｅ2）をな
す第２半導体（ＳＣ2）からなる第２層（１４）と、 前記第１半導体（ＳＣ1）の第１禁制帯（Ｅｇ1）より小
さい第３禁制帯（Ｅｇ3）を有し、第３の層厚（ｅ3）を
なす第３半導体（ＳＣ3）からなる第３層（１６）とが
層構造をなし、 前記層構造では、前記第１層（１２）に形成される浅い
量子井戸（Ｐ１）が前記第２層（１６）に形成される電
位障壁（ＢＰ）の反対側の前記第３層（１６）に形成さ
れる深い量子井戸（Ｐ２）と結合し、 該層構造は、前記浅い量子井戸（Ｐ１）を形成する前記
第１半導体（ＳＣ1）の前記第１禁制帯（Ｅｇ1）のエネ
ルギーに対応する波長（λ１）の反射を防止する反射防
止層と、前記深い量子井戸（Ｐ２）を形成する前記第３
半導体（ＳＣ3）の前記第３禁制帯（Ｅｇ3）のエネルギ
ーに対応する波長（λ２）を半反射する半反射層とによ
って取り囲まれ、 前記深い量子井戸（Ｐ２）に対応する波長（λ２）でレ
ーザ効果が発生し、前記浅い量子井戸（Ｐ１）に対応す
る波長（λ１）で光増幅することを特徴とする光増幅
器。 - 【請求項２】 前記第３層（１６）は、前記第１層（１
２）の第１の層厚（ｅ1）より厚い前記第３の層厚
（ｅ3）を有することを特徴とする請求項１記載の光増
幅器。 - 【請求項３】 前記第２層と同一の第４層および前記第
１層と同一の第５層を設け、深く広い量子井戸（Ｐ２）
を２つの浅く狭い量子井戸（Ｐ１）によって囲まれる層
構造としたことを特徴とする請求項１記載の光増幅器。 - 【請求項４】 前記第１層の第１の層厚（ｅ1）と前記
第３層の第３の層厚（ｅ3）とは、前記浅く狭い量子井
戸（Ｐ１）の第１のエネルギーレベル（Ｅ1）が前記深
く広い井戸（Ｐ２）の上位エネルギーレベル（Ｅ’2）
の一つと同準位になることを特徴とする請求項１記載の
光増幅器。 - 【請求項５】 前記第１〜第３層からなる前記層構造
（１２，１４，１６）は、２つの制限層（１０，１８）
によって囲まれることを特徴とする請求項１記載の光増
幅器。 - 【請求項６】 前記２つの制限層（１０，１８）が傾斜
構造をなすことを特徴とする請求項５に記載の光増幅
器。 - 【請求項７】 前記浅く狭い量子井戸（Ｐ１）に対応す
る前記第１禁制帯（Ｅｇ1）のエネルギーに相当する波
長（λ１）が、およそ１．５μｍになることを特徴とす
る請求項１〜６のいずれか１つの項に記載の光増幅器。 - 【請求項８】 前記第１半導体（ＳＣ1）は、およそ５
２％の含有率でＩｎを含有するＩｎＧａＡｓからなるこ
とを特徴とする請求項７記載の光増幅器。 - 【請求項９】 前記深く広い量子井戸（Ｐ２）に対応す
る第３禁制帯（Ｅｇ3）のエネルギーに相当する波長
（λ２）が、およそ１．９μｍになることを特徴とする
請求項７記載の光増幅器。 - 【請求項１０】 前記第３半導体（ＳＣ3）は、およそ
６５％の含有率でＩｎを含有するＩｎＧａＡｓからなる
ことを特徴とする請求項９記載の光増幅器。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| FR9201083 | 1992-01-31 | ||
| FR9201083A FR2687011B1 (fr) | 1992-01-31 | 1992-01-31 | Amplificateur optique a semiconducteur a faible temps de commutation. |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH05275807A JPH05275807A (ja) | 1993-10-22 |
| JP3215531B2 true JP3215531B2 (ja) | 2001-10-09 |
Family
ID=9426203
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP01414293A Expired - Fee Related JP3215531B2 (ja) | 1992-01-31 | 1993-01-29 | 光増幅器 |
Country Status (5)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5283688A (ja) |
| EP (1) | EP0554178B1 (ja) |
| JP (1) | JP3215531B2 (ja) |
| DE (1) | DE69312339T2 (ja) |
| FR (1) | FR2687011B1 (ja) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR100198936B1 (ko) * | 1996-11-20 | 1999-06-15 | 정선종 | 자체광전효과소자를 이용한 다단구조의 광 패킷 스위칭장치 |
Family Cites Families (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4745452A (en) * | 1984-09-24 | 1988-05-17 | Massachusetts Institute Of Technology | Tunneling transfer devices |
| EP0280281B1 (en) * | 1987-02-27 | 1994-06-15 | Canon Kabushiki Kaisha | Variable oscillation wavelength semiconductor laser device |
| US4941025A (en) * | 1987-12-30 | 1990-07-10 | Bell Communications Research, Inc. | Quantum well semiconductor structures for infrared and submillimeter light sources |
| US5033053A (en) * | 1989-03-30 | 1991-07-16 | Canon Kabushiki Kaisha | Semiconductor laser device having plurality of layers for emitting lights of different wavelengths and method of driving the same |
| EP0469681B1 (en) * | 1990-08-03 | 1994-10-12 | Koninklijke Philips Electronics N.V. | Optical amplifier |
| JPH04163967A (ja) * | 1990-10-27 | 1992-06-09 | Canon Inc | 光デバイス |
-
1992
- 1992-01-31 FR FR9201083A patent/FR2687011B1/fr not_active Expired - Fee Related
-
1993
- 1993-01-26 US US08/009,138 patent/US5283688A/en not_active Expired - Lifetime
- 1993-01-28 EP EP93400210A patent/EP0554178B1/fr not_active Expired - Lifetime
- 1993-01-28 DE DE69312339T patent/DE69312339T2/de not_active Expired - Fee Related
- 1993-01-29 JP JP01414293A patent/JP3215531B2/ja not_active Expired - Fee Related
Non-Patent Citations (2)
| Title |
|---|
| Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐｈｙｓｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ ５５［１２］（１９８９）ｐ．１１５５−１１５７ |
| Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐｈｙｓｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ ５９［５］（１９９１）ｐ．５０４−５０６ |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| DE69312339T2 (de) | 1998-01-29 |
| EP0554178A1 (fr) | 1993-08-04 |
| US5283688A (en) | 1994-02-01 |
| EP0554178B1 (fr) | 1997-07-23 |
| FR2687011A1 (fr) | 1993-08-06 |
| FR2687011B1 (fr) | 1994-07-08 |
| DE69312339D1 (de) | 1997-09-04 |
| JPH05275807A (ja) | 1993-10-22 |
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