JP2700987B2 - 入射イオンの粒子個数測定方法及び装置 - Google Patents
入射イオンの粒子個数測定方法及び装置Info
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Description
入装置における、入射イオンの粒子個数測定方法及び装
置に関する。
シリコンやガリウムヒ素等の基板に対して導入される不
純物は、イオン源に於いてイオン化され、ビームの形で
取り出され、所定のエネルギまで加速され基板に対して
注入される。この際、基板に導入される不純物の濃度
は、イオンビームの電流値をファラデーカップ(Farada
yCup)を用いて測定し、これを積算してイオンの総個数
をドーズ量として求めることにより正確に設定可能であ
る。図3及び図4に、イオン注入装置に於いて現在広く
用いられているイオンビーム電流値の測定方法を例とし
て示す。図3に示されている例では、ウエハ51はファ
ラデーカップ54の底に設置され、入射イオンビーム5
2の電流量は、ファラデーカップ54に接続された電流
計55により測定される。ファラデーカップ54の入り
口部には負電圧電源56から負電圧が印加された2次電
子抑制板53が設置され、カップ内部で生成された2次
電子がカップ内から逃げ出すことを防ぎ、測定誤差を極
力少なくする工夫がなされている。図4の例は、米国特
許第4,234,797号で開示されている方法で、ウ
エハ62は、高速回転するディスク61上に設置され、
このディスク61に設けられたスリット68をイオンビ
ーム63が通過する際に、電流量がディスク61の背後
に設置されたファラデーカップ65により測定される。
図3の実施例と同様にファラデーカップ65には電流計
66が接続されており、2次電子抑制板64がファラデ
ーカップ65の入口に設けられている。該2次電子抑制
板64には負電圧電源67が接続されている。
イオン注入工程に於いて使用される半導体デバイス製作
用基板には、マスク材としてフォトレジストが塗布され
ている場合がほとんどである。注入されるイオンがこの
フォトレジストマスクを通過する際、イオンの持つエネ
ルギの一部がフォトレジスト材を形成する高分子に付与
され、その分子結合が切断され、水素分子(H2)、窒
素分子(N2)、一酸化炭素(CO)、水(H2O)、炭
素(C)、窒素(N)等がアウトガスとしてプロセス室
内に放出される。放出されるガス量は、フォトレジスト
の材質、膜厚、イオンビームのエネルギ、電流値等に依
存して変化するが、通常の排気速度を備えた装置の場
合、プロセス室内の真空度が10-4 〜10-3Torrと通
常の真空度よりも2〜3桁悪化する場合がある。このよ
うに真空度が著しく悪くなった場合には、入射されてい
るイオンビームがこれらの残留ガスと衝突し一部が中性
化されたり、あるいは電子を失ったりして荷電状態が変
化してドーズ量を正確にモニターできなくなるという欠
点があった。さらにこの欠点を補うために排気速度を高
めようとして大型、複数台の真空ポンプを導入すると、
装置の大型化、高価格化という欠点を招いてしまう。ま
た、米国特許第4,539,217号で述べられている
ようなプロセス室の真空度に基づいたビーム電流値の補
正を行おうとすると、全ての関連イオン種、エネルギ、
ガス種、真空度に対して膨大な予備実験を行わなければ
ならない。また仮にこれらの実験を行ったとしても、実
際には、イオン注入中にフォトレジスト組成がイオンの
照射により時々刻々変化するため、プロセス室の真空
度、残留ガス組成も時々刻々と変化し、そのため正確な
補正を行うことは非常に困難である。本発明は上記した
従来技術の問題点を解決することを目的とする。
に本発明の入射イオンの粒子個数測定方法は、半導体イ
オン注入装置のプロセス室内の標的前面にイオンビーム
を挟むように対向して設けられた一対の電極を用いて、
イオンビームと残留ガスとの衝突により生成される2次
電子と2次イオンとを同時に補集し、その電流値を測定
し、該測定された電流値に基づいて、プロセス室内の真
空度の変化により生ずるイオンビーム電流の変化を補償
する、ことを特徴とする。また本発明の入射イオンの粒
子個数測定装置は、半導体イオン注入装置のプロセス室
内の標的前面にイオンビームを挟むように対向して設け
られた一対の電極と、該電極に反対の極性の電圧を供給
する手段と、前記一対の電極により補集された電流値を
それぞれ別個に測定する手段と、該測定された電流値を
合算して信号を出力する手段と、該信号に基づいてプロ
セス室内の真空度の変化により生ずるイオンビーム電流
の変化を補償する手段とを備えたことを特徴とする。
れる2次電子と2次イオンとを、半導体イオン注入装置
のプロセス室内の標的前面にイオンビームを挟むように
対向して設けられた一対の電極を用いて同時に補集し、
その電流値を測定する。そして、該測定された電流値に
基づいて、プロセス室内の真空度の変化により生ずるイ
オンビーム電流の変化を補償する。
する。イオンビームと原子及び分子の衝突過程は、イオ
ンビームのエネルギがkeV−MeVの領域では、次の
3種が主要なものとなる。いま、入射イオンをA+、標
的をB0とすれば、 (1)標的のイオン化 A+ + B0 → A+
+ B+ + e (2)イオンの中性化 A+ + B0 → A0
+ B+ (3)イオンの電子損失 A+ + B0 → A++
+ B0 + e これらの過程が起こる確率、即ち衝突の断面積はその衝
突に関与するイオンの種類、エネルギ及び標的の種類に
依存するが、一般的に云ってイオンの速度が遅い時には
上記(2)の過程が主要となり、イオンの速度が非常に
速くなると(3)の過程も重要に成ってくる。
(2)及び(3)である。しかし、ここで衝突によって
生成される2次イオンB+ 及び2次電子eの電流値を測
定しこれを足しあわせれば、電荷が保存することから入
射イオンの電荷がどのように変化したかを知ることがで
きる。なぜなら単純な標的のイオン化は、生成されたイ
オンと電子の電荷量が常に打ち消しあうためなんの影響
もおよぼさないからである。ちなみに、この方法は、生
成される2次イオン及び2次電子の補集領域でのどのよ
うな衝突過程が何回生じても、電荷は消滅しないので原
理的問題はないが、実際上の最悪の場合として真空度を
10-3Torr、衝突断面積σを10-15cm2と仮定すると、
平均自由行程は、 λ = 1/N・σ = 1/(3.536 × 10+16 × 1 × 10 -3 ) × 1 × 10-15 ≒ 28.3cm となり、プロセス室中を各イオンが通過する距離とほぼ
同程度になり、入射イオンは残留ガスとほぼ1回だけ衝
突することが期待される。
する。従来のものと同様に高速で回転するディスク11
にウエハ12が設置され、またディスク11にはスリッ
ト18が形成されている。このスリット18をイオンビ
ーム13が通過する際に、その電流量がディスク11の
背後に設置されたファラデーカップ15により測定さ
れ、該ファラデーカップ15に接続された電流計16に
より電流値として検出されるようになっている。ファラ
デーカップ15の入口部には負電圧電源26により負電
圧で印加された2次電子抑制板14が設置され、ファラ
デーカップ15内で生成された2次電子がファラデーカ
ップ15内から逃げ出すことを防止するように構成され
ている。
2次電子補集板21と2次イオン補集板23及びシール
ド25から構成される2次電子/イオン電流測定系が設
置されている。2次電子補集板21と2次イオン補集板
23はイオンビーム13を挟むように対向してほぼ平行
に設置されており、2次電子補集板21には+300
V、2次イオン補集板23にはー300Vの電圧がそれ
ぞれ正電圧電源22と負電圧電源24により印加されて
いる。シールド25はその中央部をイオンビーム13が
貫通するように設置されており、2次電子補集板21、
23とウエハ12との間に位置するようになっている。
このシールド25は負電圧電源26によりー300Vに
印加されている。2次電子補集板21と2次イオン補集
板23とは、イオン注入中にアウト・ガスの影響で真空
度が悪化するウエハ12の前面からプロセス室入り口に
設置され差動排気孔も兼ねたビームディファイニングア
パチャ27までの領域をカバーするようになっている。
2次イオン補集板23の間を通過する際に、残留ガスと
衝突して生成される2次電子及び2次イオンは、2次電
子補集板21と2次イオン補集板23の間の電場によっ
て加速され、各々2次電子補集板21と2次イオン補集
板23に到達し、電流計28と電流計29により測定さ
れる。この時、シールド25は上記したように負電圧電
源26によりー300Vに印加されているため、イオン
ビーム13がディスク11と衝突して生じる2次電子及
び2次イオンは、このシールド25により追い返される
か、または吸収され、これらが2次電子補集板21、2
3に到達して影響を及ぼすことがないようになってい
る。2次電子補集板21と2次イオン補集板23にそれ
ぞれ補集された2次電子と2次イオンの電流を足し合わ
せれば、前記したように衝突に関与する総電荷数が保存
するから、その電流値が入射イオンビームの電流量の変
化に対応することになる。したがって、電流計28と電
流計29により測定された電流値を用いれば、プロセス
室内の真空度変化によるドーズ量の変動を補償すること
ができる。
計28と電流計29は加算器30に接続されており、そ
れぞれが測定した電流値はここで加算され、この加算さ
れた電流量は更にサンプラ31によりファラデーカップ
15からの信号に同期するようにサンプリングされるよ
うに構成されている。サンプラ31の後段には加算器3
2が設けられており、ここでサンプラ31からの信号と
ファラデーカップ15からの信号が加算され、ファラデ
ーカップ15からの信号を補償するようになっている。
該加算された信号は電流積分器33に送られて電荷量に
対応した一連のデジタルパルスに変換されてドーズ制御
システム34の駆動に用いられるように構成されてい
る。
高速回転するディスク11に設けられたスリット18を
通過する際に、ディスク11の背後に設置されたファラ
デーカップ15によりモニタされ、電流計16により検
出される。この時の電流はディスク11の回転数に対応
して図中に表示するようにパルス状になる。この時同時
にイオンビーム13と残留ガスの衝突により生成する2
次電子及び2次イオンの量は、それぞれ独立した電流計
28と電流計29により測定され、更に加算器30で足
し合わされて、イオンビーム13の電流量の変化に変換
される。該変換された電流量はサンプラ31でサンプリ
ングされてファラデーカップ15からの信号に同期する
信号に変換される。そしてファラデーカップ15からの
信号とサンプラ31からの信号は加算器32で足しあわ
されて、入射イオンの粒子個数に対応した真の電流量へ
と変換される。この電流量信号は電流積分器33におい
て一連のデジタルパルスに変換され、ドーズ制御システ
ム34の駆動に用いられる。
2次電子及び2次イオンを補集し、これにより入射イオ
ンビームの電流量を補正するため、プロセス室内の真空
度が変動した場合でも、正確に入射イオンの粒子個数を
モニタすることができる。また入射イオン種やエネルギ
或いは残留ガス等の種類に関係せず、予備実験などを必
要としない等の効果がある。
の粒子個数測定方法は、半導体イオン注入装置のプロセ
ス室内の標的前面にイオンビームを挟むように対向して
設けられた一対の電極を用いて、イオンビームと残留ガ
スとの衝突により生成される2次電子と2次イオンとを
同時に補集し、その電流値を測定し、該測定された電流
値に基づいて、プロセス室内の真空度の変化により生ず
るイオンビーム電流の変化を補償するため、プロセス室
内の真空度が変動した場合でも、正確に入射イオンの粒
子個数をモニタすることができ、また入射イオン種やエ
ネルギ或いは残留ガス等の種類に関係せず、予備実験な
どを必要としない等の効果がある。
14:2次電子抑制板、15:ファラデーカップ、1
6:電流計、17:負電圧電源、18:スリット、2
1:2次電子補集板、22:正電圧電源、23:2次イ
オン補集板、24:負電圧電源、25:シールド、2
6:負電圧電源、27:ビームディファイニングアパチ
ャ、28:電流計、29:電流計、30:加算器、3
1:サンプラ、32:加算器、33:電流積分器、3
4:ドーズ制御システム。
Claims (2)
- 【請求項1】 半導体イオン注入装置のプロセス室内
の標的前面にイオンビームを挟むように対向して設けら
れた一対の電極を用いて、イオンビームと残留ガスとの
衝突により生成される2次電子と2次イオンとを同時に
補集し、その電流値を測定し、 該測定された電流値に基づいて、プロセス室内の真空度
の変化により生ずるイオンビーム電流の変化を補償す
る、 ことを特徴とする入射イオンの粒子個数測定方法。 - 【請求項2】 半導体イオン注入装置のプロセス室内の
標的前面にイオンビームを挟むように対向して設けられ
た一対の電極と、 該電極に反対の極性の電圧を供給する手段と、 前記一対の電極により補集された電流値をそれぞれ別個
に測定する手段と、 該測定された電流値を合算して信号を出力する手段と、 該信号に基づいてプロセス室内の真空度の変化により生
ずるイオンビーム電流の変化を補償する手段と、 を備えたことを特徴とする入射イオンの粒子個数測定装
置。
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