JP2022509083A - 拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズ - Google Patents
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Abstract
拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズ導波管。接眼レンズ導波管は、入力結合格子（ＩＣＧ）領域を含むことができる。ＩＣＧ領域は、誘導ビームとして、入力ビームを接眼レンズ導波管の基板の中に結合することができる。第１の組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）格子領域が、基板の表面上または該表面内に形成されることができる。第１のＣＰＥ格子領域は、誘導ビームを受け取り、第１の複数の回折ビームを複数の分散された場所に作成し、第１の複数の出力ビームを外部結合することができる。接眼レンズ導波管はまた、基板の対向表面上または該対向表面内に形成される、第２のＣＰＥ格子領域を含むことができる。第２のＣＰＥ格子領域は、誘導ビームを受け取り、第２の複数の回折ビームを複数の分散された場所に作成し、第２の複数の出力ビームを外部結合することができる。
Description
（任意の優先権主張に対する参照による組み込み）
本願は、２０１８年１１月２０日に出願され、「ＥＹＥＰＩＥＣＥＳ ＦＯＲ ＡＵＧＭＥＮＴＥＤ ＲＥＡＬＩＴＹ ＤＩＳＰＬＡＹ ＳＹＳＴＥＭ」と題された、米国仮特許出願６２／７６９，９３３号の優先権を主張する。それに関して外国または国内の優先権の主張が本願とともに出願されるような出願データシートにおいて識別されている、前述の出願および任意の他の出願は、３７ＣＦＲ１．５７下、参照することによって本明細書に組み込まれる。
本願は、２０１８年１１月２０日に出願され、「ＥＹＥＰＩＥＣＥＳ ＦＯＲ ＡＵＧＭＥＮＴＥＤ ＲＥＡＬＩＴＹ ＤＩＳＰＬＡＹ ＳＹＳＴＥＭ」と題された、米国仮特許出願６２／７６９，９３３号の優先権を主張する。それに関して外国または国内の優先権の主張が本願とともに出願されるような出願データシートにおいて識別されている、前述の出願および任意の他の出願は、３７ＣＦＲ１．５７下、参照することによって本明細書に組み込まれる。
本開示は、仮想現実、拡張現実、および複合現実システムのための接眼レンズに関する。
現代のコンピューティングおよび表示技術は、仮想現実、拡張現実、および複合現実システムの開発を促進している。仮想現実、すなわち、「ＶＲ」システムは、ユーザが体験するためのシミュレートされた環境を作成する。これは、頭部搭載型ディスプレイを通して、コンピュータ生成画像データをユーザに提示することによって行われることができる。本画像データは、感覚体験を作成し、これは、ユーザをシミュレートされた環境内に没入させる。仮想現実シナリオは、典型的には、実際の実世界画像データもまた含むのではなく、コンピュータ生成画像データのみの提示を伴う。
拡張現実システムは、概して、実世界環境をシミュレートされた要素で補完する。例えば、拡張現実すなわち、「ＡＲ」システムは、頭部搭載型ディスプレイを介して、ユーザに、周囲実世界環境のビューを提供し得る。しかしながら、コンピュータ生成画像データもまた、ディスプレイ上に提示され、実世界環境を向上させることができる。本コンピュータ生成画像データは、実世界環境にコンテキスト的に関連する、要素を含むことができる。そのような要素は、シミュレートされたテキスト、画像、オブジェクト等を含むことができる。複合現実または「ＭＲ」システムは、あるタイプのＡＲシステムであって、これもシミュレートされたオブジェクトを実世界環境の中に導入するが、これらのオブジェクトは、典型的には、さらなる相互作用の程度を特徴とする。シミュレートされた要素は、多くの場合、リアルタイムで双方向性であることができる。
図１は、例示的ＡＲ場面１を描写し、ユーザには、人々、木々、背景における建物、およびコンクリートプラットフォーム２０を特徴とする、実世界公園設定６が見える。これらのアイテムに加え、コンピュータ生成画像データもまた、ユーザに提示される。コンピュータ生成画像データは、例えば、実世界プラットフォーム２０上に立っているロボット像１０と、マルハナバチの擬人化のように見える、飛んでいる漫画のようなアバタキャラクタ２とを含むことができるが、これらの要素２、１０は、実際には、実世界環境内に存在しない。
いくつかの実施形態では、拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズ導波管は、第１の表面および第２の表面を有する、光学的に透過性の基板と、基板の表面のうちの１つ上または該１つ内に形成される、入力結合格子（ＩＣＧ）領域であって、光の入力ビームを受け取り、誘導ビームとして、入力ビームを基板の中に結合するように構成される、ＩＣＧ領域と、基板の第１の表面上または該第１の表面内に形成される、第１の組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）格子領域であって、誘導ビームをＩＣＧ領域から受け取り、第１の複数の回折ビームを複数の分散された場所に作成し、第１の複数の出力ビームを外部結合するように位置付けられる、第１のＣＰＥ格子領域と、基板の第２の表面上または該第２の表面内に形成される、第２のＣＰＥ格子領域であって、誘導ビームをＩＣＧ領域から受け取り、第２の複数の回折ビームを複数の分散された場所に作成し、第２の複数の出力ビームを外部結合するように位置付けられる、第２のＣＰＥ格子領域とを備える。
いくつかの実施形態では、拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズ導波管は、光学的に透過性の基板と、入力結合格子（ＩＣＧ）領域と、第１の組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）格子領域と、第２のＣＰＥ格子領域とを備え、ＩＣＧ領域は、複数の光の入力ビームのセットを受け取るように構成され、入力ビームのセットは、接眼レンズ導波管と関連付けられるｋ－空間環の中心に位置する視野（ＦＯＶ）形状を形成する、ｋ－ベクトルのセットと関連付けられ、ＩＣＧ領域は、誘導ビームとして、それらを基板の中に結合するように、かつ少なくとも部分的に、ｋ－空間環内において、ＦＯＶ形状を第１の位置に平行移動させるように、入力ビームを回折するように構成され、第１のＣＰＥ格子領域は、少なくとも部分的に、ｋ－空間環内において、ＦＯＶ形状を第１の位置から第２の位置に平行移動させるように、誘導ビームを回折するように構成され、第２のＣＰＥ格子領域は、少なくとも部分的に、ｋ－空間環内において、ＦＯＶ形状を第１の位置から第３の位置に平行移動させるように、誘導ビームを回折するように構成され、第１のＣＰＥ格子領域は、ＦＯＶ形状を第３の位置からｋ－空間環の中心に平行移動させるように、誘導ビームを回折するように構成され、第２のＣＰＥ格子領域は、ＦＯＶ形状を第２の位置からｋ－空間環の中心に平行移動させるように、誘導ビームを回折するように構成される。
いくつかの実施形態では、拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズ導波管は、第１の表面および第２の表面を有する、光学的に透過性の基板と、基板の表面のうちの１つ上または該１つ内に形成される、入力結合格子（ＩＣＧ）領域であって、光のビームを受け取り、誘導伝搬モードにおいて、ビームを基板の中に結合するように構成される、ＩＣＧ領域と、基板の第１の表面上または該第１の表面内に形成される、第１の組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）格子領域であって、第１のＣＰＥ格子領域は、ＩＣＧ領域からの光のビームを受け取るように位置付けられ、第１の相互作用を用いて、ビームの伝搬方向を改変し、第２の相互作用を用いて、ビームを接眼レンズ導波管から外部結合するように構成される、複数の回折特徴を備える、第１のＣＰＥ格子領域とを備える。
いくつかの実施形態では、拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズ導波管は、光学的に透過性の基板と、入力結合格子（ＩＣＧ）領域と、基板の第１の側上に形成される、第１の組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）格子領域とを備え、ＩＣＧ領域は、複数の光の入力ビームのセットを受け取るように構成され、入力ビームのセットは、接眼レンズ導波管と関連付けられるｋ－空間環の中心に位置する視野（ＦＯＶ）形状を形成する、ｋ－ベクトルのセットと関連付けられ、ＩＣＧ領域は、誘導ビームとして、それらを基板の中に結合するように、かつ少なくとも部分的に、ｋ－空間環内において、ＦＯＶ形状を第１の位置に平行移動させるように、入力ビームを回折するように構成され、第１の相互作用を用いて、第１のＣＰＥ格子領域は、少なくとも部分的に、ｋ－空間環内において、ＦＯＶ形状を第１の位置から第２および第３の位置に平行移動させるように、誘導ビームを回折するように構成され、第２の相互作用を用いて、第１のＣＰＥ格子領域は、ＦＯＶ形状を第２および第３の位置からｋ－空間環の中心に平行移動させるように、誘導ビームを回折するように構成される。
概要
本開示は、画像をユーザの眼に投影するためにＡＲディスプレイシステム内で使用され得る、種々の接眼レンズ導波管を説明する。接眼レンズ導波管は、物理的用語およびｋ－空間表現の使用の両方において説明される。
本開示は、画像をユーザの眼に投影するためにＡＲディスプレイシステム内で使用され得る、種々の接眼レンズ導波管を説明する。接眼レンズ導波管は、物理的用語およびｋ－空間表現の使用の両方において説明される。
（例示的ＨＭＤデバイス）
図２は、ウェアラブルディスプレイシステム６０の実施例を図示する。ディスプレイシステム６０は、ディスプレイまたは接眼レンズ７０と、そのディスプレイ７０の機能をサポートするための種々の機械的および電子モジュールおよびシステムとを含む。ディスプレイ７０は、フレーム８０に結合されてもよく、これは、ディスプレイシステムユーザ９０によって装着可能であって、ディスプレイ７０をユーザ９０の眼の正面に位置付けるように構成される。ディスプレイ７０は、いくつかの実施形態では、アイウェアと見なされてもよい。いくつかの実施形態では、スピーカ１００が、フレーム８０に結合され、ユーザ９０の外耳道に隣接して位置付けられる。ディスプレイシステムはまた、１つ以上のマイクロホン１１０を含み、音を検出してもよい。マイクロホン１１０は、ユーザが、入力またはコマンドをシステム６０に提供することを可能にすることができ（例えば、音声メニューコマンドの選択、自然言語質問等）、および／または他の人物（例えば、類似ディスプレイシステムの他のユーザ）とのオーディオ通信を可能にすることができる。マイクロホン１１０はまた、オーディオデータ（例えば、ユーザおよび／または環境からの音）をユーザの周囲から収集することができる。いくつかの実施形態では、ディスプレイシステムもまた、周辺センサ１２０ａを含んでもよく、これは、フレーム８０と別個であって、ユーザ９０の身体（例えば、頭部、胴体、四肢等上）に取り付けられてもよい。周辺センサ１２０ａは、いくつかの実施形態では、ユーザ９０の生理学的状態を特徴付けるデータを取得してもよい。
図２は、ウェアラブルディスプレイシステム６０の実施例を図示する。ディスプレイシステム６０は、ディスプレイまたは接眼レンズ７０と、そのディスプレイ７０の機能をサポートするための種々の機械的および電子モジュールおよびシステムとを含む。ディスプレイ７０は、フレーム８０に結合されてもよく、これは、ディスプレイシステムユーザ９０によって装着可能であって、ディスプレイ７０をユーザ９０の眼の正面に位置付けるように構成される。ディスプレイ７０は、いくつかの実施形態では、アイウェアと見なされてもよい。いくつかの実施形態では、スピーカ１００が、フレーム８０に結合され、ユーザ９０の外耳道に隣接して位置付けられる。ディスプレイシステムはまた、１つ以上のマイクロホン１１０を含み、音を検出してもよい。マイクロホン１１０は、ユーザが、入力またはコマンドをシステム６０に提供することを可能にすることができ（例えば、音声メニューコマンドの選択、自然言語質問等）、および／または他の人物（例えば、類似ディスプレイシステムの他のユーザ）とのオーディオ通信を可能にすることができる。マイクロホン１１０はまた、オーディオデータ（例えば、ユーザおよび／または環境からの音）をユーザの周囲から収集することができる。いくつかの実施形態では、ディスプレイシステムもまた、周辺センサ１２０ａを含んでもよく、これは、フレーム８０と別個であって、ユーザ９０の身体（例えば、頭部、胴体、四肢等上）に取り付けられてもよい。周辺センサ１２０ａは、いくつかの実施形態では、ユーザ９０の生理学的状態を特徴付けるデータを取得してもよい。
ディスプレイ７０は、有線導線または無線コネクティビティ等の通信リンク１３０によって、ローカルデータ処理モジュール１４０に動作可能に結合され、これは、フレーム８０に固定して取り付けられる、ユーザによって装着されるヘルメットまたは帽子に固定して取り付けられる、ヘッドホンに内蔵される、またはユーザ９０に除去可能に取り付けられる（例えば、リュック式構成において、またはベルト結合式構成において）等、種々の構成で搭載され得る。同様に、センサ１２０ａは、通信リンク１２０ｂ（例えば、有線導線または無線コネクティビティ）によって、ローカルプロセッサおよびデータモジュール１４０に動作可能に結合されてもよい。ローカル処理およびデータモジュール１４０は、ハードウェアプロセッサおよび不揮発性メモリ（例えば、フラッシュメモリまたはハードディスクドライブ）等のデジタルメモリを含んでもよく、その両方とも、データの処理、キャッシュ、および記憶を補助するために利用され得る。データは、１）画像捕捉デバイス（例えば、カメラ）、マイクロホン、慣性測定ユニット、加速度計、コンパス、ＧＰＳユニット、無線デバイス、ジャイロスコープ、および／または本明細書に開示される他のセンサ等の（例えば、フレーム８０に動作可能に結合される、または別様にユーザ９０に取り付けられ得る）センサから捕捉されるデータ、および／または２）可能性として、処理または読出後にディスプレイ７０への通過のために、遠隔処理モジュール１５０および／または遠隔データリポジトリ１６０（仮想コンテンツに関連するデータを含む）を使用して入手および／または処理されたデータを含んでもよい。ローカル処理およびデータモジュール１４０は、これらの遠隔モジュール１５０、１６０が相互に動作可能に結合され、ローカル処理およびデータモジュール１４０に対するリソースとして利用可能であるように、有線または無線通信リンク等を介して、通信リンク１７０、１８０によって、遠隔処理モジュール１５０および遠隔データリポジトリ１６０に動作可能に結合されてもよい。いくつかの実施形態では、ローカル処理およびデータモジュール１４０は、画像捕捉デバイス、マイクロホン、慣性測定ユニット、加速度計、コンパス、ＧＰＳユニット、無線デバイス、および／またはジャイロスコープのうちの１つ以上のものを含んでもよい。いくつかの他の実施形態では、これらのセンサのうちの１つ以上のものは、フレーム８０に取り付けられてもよい、または有線または無線通信経路によってローカル処理およびデータモジュール１４０と通信する、独立デバイスであってもよい。
遠隔処理モジュール１５０は、画像およびオーディオ情報等のデータを分析および処理するための１つ以上のプロセッサを含んでもよい。いくつかの実施形態では、遠隔データリポジトリ１６０は、デジタルデータ記憶設備であり得、これは、インターネットまたは「クラウド」リソース構成における他のネットワーキング構成を通して利用可能であってもよい。いくつかの実施形態では、遠隔データリポジトリ１６０は、情報（例えば、拡張現実コンテンツを生成するための情報）をローカル処理およびデータモジュール１４０および／または遠隔処理モジュール１５０に提供する、１つ以上の遠隔サーバを含んでもよい。他の実施形態では、全てのデータが、記憶され、全ての算出が、ローカル処理およびデータモジュールにおいて実施され、遠隔モジュールからの完全に自律的な使用を可能にする。
「３次元」または「３－Ｄ」としての画像の知覚は、ユーザの各眼への画像の若干異なる提示を提供することによって達成され得る。図３は、ユーザに関する３次元画像データをシミュレートするための従来のディスプレイシステムを図示する。眼２１０、２２０毎に１つの２つの明確に異なる画像１９０、２００が、ユーザに出力される。画像１９０、２００は、ユーザの視線と平行な光学またはｚ－軸に沿って距離２３０だけ眼２１０、２２０から離間される。画像１９０、２００は、平坦であって、眼２１０、２２０は、単一の遠近調節された状態をとることによって、画像上に合焦し得る。そのような３－Ｄディスプレイシステムは、ヒト視覚系に依拠し、画像１９０、２００を組み合わせ、組み合わせられた画像の深度および／または尺度の知覚を提供する。
しかしながら、ヒト視覚系は、複雑であって、深度の現実的知覚を提供することは、困難である。例えば、従来の「３－Ｄ」ディスプレイシステムの多くのユーザは、そのようなシステムが不快であることを見出す、または深度の感覚を全く知覚しない場合がある。オブジェクトは、輻輳・開散運動（ｖｅｒｇｅｎｃｅ）と遠近調節（ａｃｃｏｍｍｏｄａｔｉｏｎ）の組み合わせに起因して、「３次元」として知覚され得る。相互に対する２つの眼の輻輳・開散運動の移動（例えば、瞳孔が、相互に向かって、またはそこから離れるように移動し、眼の個別の視線を収束させ、オブジェクトを固視するような瞳孔の回転）は、眼の水晶体の合焦（または「遠近調節」）と緊密に関連付けられる。通常条件下、焦点を１つのオブジェクトから異なる距離における別のオブジェクトに変化させるための眼の水晶体の焦点の変化または眼の遠近調節は、「遠近調節－輻輳・開散運動反射」および散瞳または縮瞳として知られる関係下、輻輳・開散運動の整合変化を自動的に同一距離に生じさせるであろう。同様に、通常条件下、輻輳・開散運動の変化は、水晶体形状および瞳孔サイズの遠近調節の整合変化を誘起するであろう。本明細書に記載されるように、多くの立体視または「３－Ｄ」ディスプレイシステムは、３次元視点がヒト視覚系によって知覚されるように、各眼への若干異なる提示（したがって、若干異なる画像）を使用して、場面を表示する。しかしながら、そのようなシステムは、単に、画像情報を単一の遠近調節された状態において提供し、「遠近調節－輻輳・開散運動反射」に対抗して機能するため、一部のユーザにとって不快であり得る。遠近調節と輻輳・開散運動との間のより良好な合致を提供するディスプレイシステムが３次元画像データのより現実的かつ快適なシミュレーションを形成し得る。
図４は、複数の深度平面を使用して３次元画像データをシミュレートするためのアプローチの側面を図示する。図４を参照すると、眼２１０、２２０は、異なる遠近調節された状態をとり、オブジェクトをｚ－軸に沿って種々の距離に合焦させる。その結果、特定の遠近調節された状態は、特定の深度平面におけるオブジェクトまたはオブジェクトの一部が、眼がその深度平面に対して遠近調節された状態にあるときに合焦するように、関連付けられた焦点距離を有する、図示される深度平面２４０のうちの特定の１つと関連付けられると言え得る。いくつかの実施形態では、３次元画像データが、眼２１０、２２０毎に、画像の異なる提示を提供することによって、また、複数の深度平面に対応する画像の異なる提示を提供することによってシミュレートされてもよい。例証を明確にするために別個であるものとして示されるが、眼２１０、２２０の個別の視野は、例えば、ｚ－軸に沿った距離が増加するにつれて、重複し得る。加えて、深度平面は、例証を容易にするために平坦であるものとして示されるが、深度平面の輪郭は、深度平面内の全ての特徴が特定の遠近調節された状態における眼と合焦するように、物理的空間内で湾曲され得ることを理解されたい。
オブジェクトと眼２１０または２２０との間の距離はまた、その眼によって視認されるようなそのオブジェクトからの光の発散の量を変化させ得る。図５Ａ－５Ｃは、距離と光線の発散との間の関係を図示する。オブジェクトと眼２１０との間の距離は、減少距離Ｒ１、Ｒ２、およびＲ３の順序で表される。図５Ａ－５Ｃに示されるように、光線は、オブジェクトまでの距離が減少するにつれてより発散する。距離が増加するにつれて、光線は、よりコリメートされる。換言すると、点（オブジェクトまたはオブジェクトの一部）によって生成されるライトフィールドは、点がユーザの眼から離れている距離の関数である、球状波面曲率を有すると言え得る。曲率は、オブジェクトと眼２１０との間の距離の減少に伴って増加する。その結果、異なる深度平面では、光線の発散度もまた、異なり、発散度は、深度平面とユーザの眼２１０との間の距離の減少に伴って増加する。単眼２１０のみが、例証を明確にするために、図５Ａ－５Ｃおよび本明細書の他の図に図示されるが、眼２１０に関する議論は、ユーザの両眼２１０および２２０に適用され得ることを理解されたい。
知覚された深度の高度に真実味のあるシミュレーションが、眼に限定数の深度平面のそれぞれに対応する画像の異なる提示を提供することによって達成され得る。異なる提示は、ユーザの眼によって別個に集束され、それによって、異なる深度平面上に位置する場面のための異なる画像特徴に合焦させるために要求される眼の遠近調節の量に基づいて、および／または焦点がずれている異なる深度平面上の異なる画像特徴の観察に基づいて、ユーザに深度キューを提供することに役立ててもよい。
（ＡＲまたはＭＲ接眼レンズのための導波管スタックアセンブリの実施例）
図６は、ＡＲ接眼レンズ内で画像情報をユーザに出力するための導波管スタックの実施例を図示する。ディスプレイシステム２５０は、複数の導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０を使用して、３次元知覚を眼／脳に提供するために利用され得る、導波管のスタックまたはスタックされた導波管アセンブリ２６０を含む。いくつかの実施形態では、ディスプレイシステム２５０は、図２のシステム６０であって、図６は、そのシステム６０のいくつかの部分をより詳細に図式的に示す。例えば、導波管アセンブリ２６０は、図２のディスプレイ７０の一部であってもよい。ディスプレイシステム２５０は、いくつかの実施形態では、ライトフィールドディスプレイと見なされてもよいことを理解されたい。
図６は、ＡＲ接眼レンズ内で画像情報をユーザに出力するための導波管スタックの実施例を図示する。ディスプレイシステム２５０は、複数の導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０を使用して、３次元知覚を眼／脳に提供するために利用され得る、導波管のスタックまたはスタックされた導波管アセンブリ２６０を含む。いくつかの実施形態では、ディスプレイシステム２５０は、図２のシステム６０であって、図６は、そのシステム６０のいくつかの部分をより詳細に図式的に示す。例えば、導波管アセンブリ２６０は、図２のディスプレイ７０の一部であってもよい。ディスプレイシステム２５０は、いくつかの実施形態では、ライトフィールドディスプレイと見なされてもよいことを理解されたい。
導波管アセンブリ２６０はまた、複数の特徴３２０、３３０、３４０、３５０を導波管の間に含んでもよい。いくつかの実施形態では、特徴３２０、３３０、３４０、３５０は、１つ以上のレンズであってもよい。導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０および／または複数のレンズ３２０、３３０、３４０、３５０は、種々のレベルの波面曲率または光線発散を用いて、画像情報を眼に送信するように構成されてもよい。各導波管レベルは、特定の深度平面と関連付けられてもよく、その深度平面に対応する画像情報を出力するように構成されてもよい。画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００は、導波管のための光源として機能してもよく、画像情報を導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の中に投入するために利用されてもよく、それぞれ、本明細書に説明されるように、眼２１０に向かって出力するために、各個別の導波管を横断して入射光を分散させるように構成されてもよい。光は、各個別の画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００の出力表面４１０、４２０、４３０、４４０、４５０から出射し、個別の導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の対応する入力表面４６０、４７０、４８０、４９０、５００の中に投入される。いくつかの実施形態では、入力表面４６０、４７０、４８０、４９０、５００はそれぞれ、対応する導波管の縁であってもよい、または対応する導波管の主要表面の一部（すなわち、世界５１０またはユーザの眼２１０に直接面する導波管表面のうちの１つ）であってもよい。いくつかの実施形態では、光のビーム（例えば、コリメートされたビーム）が、各導波管の中に投入されてもよく、導波管内の屈折によって、ビームレットにサンプリングすること等によって複製され、次いで、その特定の導波管と関連付けられた深度平面に対応する屈折力の量を伴って、眼２１０に向かって指向されてもよい。いくつかの実施形態では、画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００のうちの単一の１つは、複数（例えば、３つ）の導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０と関連付けられ、その中に光を投入してもよい。
いくつかの実施形態では、画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００はそれぞれ、対応する導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の中への投入のための画像情報をそれぞれ生成する、離散ディスプレイである。いくつかの他の実施形態では、画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００は、１つ以上の光学導管（光ファイバケーブル等）を介して、画像情報を画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００のそれぞれに送り得る、単一の多重化されたディスプレイの出力端である。画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００によって提供される画像情報は、異なる波長または色の光を含んでもよいことを理解されたい。
いくつかの実施形態では、導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の中に投入される光は、光プロジェクタシステム５２０によって提供され、これは、光モジュール５３０を含み、これは、発光ダイオード（ＬＥＤ）等の光源または光エミッタを含んでもよい。光モジュール５３０からの光は、ビームスプリッタ（ＢＳ）５５０を介して、光変調器５４０（例えば、空間光変調器）によって指向および変調されてもよい。光変調器５４０は、導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の中に投入される光の知覚される強度を空間的および／または時間的に変化させてもよい。空間光変調器の実施例は、シリコン上液晶（ＬＣＯＳ）ディスプレイを含む、液晶ディスプレイ（ＬＣＤ）およびデジタル光処理（ＤＬＰ）ディスプレイを含む。
いくつかの実施形態では、光プロジェクタシステム５２０またはその１つ以上のコンポーネントは、フレーム８０（図２）に取り付けられてもよい。例えば、光プロジェクタシステム５２０は、フレーム８０のつる部分（例えば、耳掛け部８２）の一部である、またはディスプレイ７０の縁に配置されてもよい。いくつかの実施形態では、光モジュール５３０は、ＢＳ５５０および／または光変調器５４０と別個であってもよい。
いくつかの実施形態では、ディスプレイシステム２５０は、光を種々のパターン（例えば、ラスタ走査、螺旋走査、リサジューパターン等）で１つ以上の導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の中に、最終的には、ユーザの眼２１０の中に投影するための１つ以上の走査ファイバを備える、走査ファイバディスプレイであってもよい。いくつかの実施形態では、図示される画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００は、光を１つまたは複数の導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の中に投入するように構成される、単一走査ファイバまたは走査ファイバの束を図式的に表し得る。いくつかの他の実施形態では、図示される画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００は、複数の走査ファイバまたは走査ファイバの複数の束を図式的に表し得、それぞれ、光を導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０のうちの関連付けられた１つの中に投入するように構成される。１つ以上の光ファイバは、光を光モジュール５３０から１つ以上の導波管２７０、２８０、２９０、３００、および３１０に伝送してもよい。加えて、１つ以上の介在光学構造が、走査ファイバまたは複数のファイバと、１つ以上の導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０との間に提供され、例えば、走査ファイバから出射する光を１つ以上の導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の中に再指向してもよい。
コントローラ５６０は、画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００、光源５３０、および光モジュール５４０の動作を含む、スタックされた導波管アセンブリ２６０の動作を制御する。いくつかの実施形態では、コントローラ５６０は、ローカルデータ処理モジュール１４０の一部である。コントローラ５６０は、導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０への画像情報のタイミングおよび提供を調整する、プログラミング（例えば、非一過性媒体内の命令）を含む。いくつかの実施形態では、コントローラは、単一一体型デバイスまたは有線または無線通信チャネルによって接続される分散型システムであってもよい。コントローラ５６０は、いくつかの実施形態では、処理モジュール１４０または１５０（図２）の一部であってもよい。
導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０は、全内部反射（ＴＩＲ）によって、各個別の導波管内で光を伝搬するように構成されてもよい。導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０はそれぞれ、主要上部表面および主要底部表面およびそれらの主要上部表面と主要底部表面との間に延在する縁を伴う、平面である、または別の形状（例えば、湾曲）を有してもよい。図示される構成では、導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０はそれぞれ、各個別の導波管内で伝搬する光を導波管から外に再指向し、画像情報を眼２１０に出力することによって、光を導波管から抽出するように構成される、外部結合光学要素５７０、５８０、５９０、６００、６１０を含んでもよい。抽出された光はまた、外部結合光と称され得、光を外部結合する光学要素はまた、光抽出光学要素と称され得る。抽出された光のビームは、導波管によって、導波管内で伝搬する光が光抽出光学要素に衝打する場所において出力され得る。外部結合光学要素５７０、５８０、５９０、６００、６１０は、例えば、本明細書にさらに議論されるような回折格子を含む、回折光学特徴であってもよい。外部結合光学要素５７０、５８０、５９０、６００、６１０は、導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の底部主要表面に配置されて図示されるが、いくつかの実施形態では、それらは、本明細書にさらに議論されるように、上部主要表面および／または底部主要表面に配置されてもよく、および／または導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の容積内に直接配置されてもよい。いくつかの実施形態では、外部結合光学要素５７０、５８０、５９０、６００、６１０は、透明基板に取り付けられ、導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０を形成する、材料の層内に形成されてもよい。いくつかの他の実施形態では、導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０は、材料のモノリシック片であってもよく、外部結合光学要素５７０、５８０、５９０、６００、６１０は、その材料片の表面上および／または内部に形成されてもよい。
各導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０は、光を出力し、特定の深度平面に対応する画像を形成してもよい。例えば、眼の最近傍の導波管２７０は、眼２１０にコリメートされた光のビームを送達してもよい。コリメートされた光のビームは、光学無限遠焦点面を表し得る。次の上方の導波管２８０は、眼２１０に到達する前に、第１のレンズ３５０（例えば、負のレンズ）を通して通過する、コリメートされた光のビームを出力してもよい。第１のレンズ３５０は、眼／脳が、その導波管２８０から生じる光を光学無限遠から眼２１０に向かって内向きにより近い第１の焦点面から生じるものとして解釈するように、若干の凸面波面曲率をコリメートされたビームに追加してもよい。同様に、第３の上方の導波管２９０は、眼２１０に到達する前に、その出力光を第１のレンズ３５０および第２の３４０レンズの両方を通して通過させる。第１のレンズ３５０および第２の３４０レンズの組み合わせられた屈折力は、眼／脳が、第３の導波管２９０から生じる光が第２の導波管２８０からの光であったよりも光学無限遠から内向きにさらに近い第２の焦点面から生じるものとして解釈するように、別の漸増量の波面曲率を追加してもよい。
他の導波管層３００、３１０およびレンズ３３０、３２０も同様に構成され、スタック内の最高導波管３１０が、人物に最も近い焦点面を表す集約焦点力のために、その出力をそれと眼との間のレンズの全てを通して送出する。スタックされた導波管アセンブリ２６０の他側の世界５１０から生じる光を視認／解釈するとき、レンズ３２０、３３０、３４０、３５０のスタックを補償するために、補償レンズ層６２０が、スタックの上部に配置され、下方のレンズスタック３２０、３３０、３４０、３５０の集約屈折力を補償してもよい。そのような構成は、利用可能な導波管／レンズ対と同じ数の知覚される焦点面を提供する。導波管の外部結合光学要素およびレンズの集束側面の両方とも、静的であってもよい（すなわち、動的または電気活性ではない）。いくつかの代替実施形態では、一方または両方とも、電気活性特徴を使用して動的であってもよい。
いくつかの実施形態では、導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０のうちの２つ以上のものは、同一の関連付けられた深度平面を有してもよい。例えば、複数の導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０が、同一深度平面に設定される画像を出力してもよい、または導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の複数のサブセットが、深度平面毎に１つのセットを伴う、同一の複数の深度平面に設定される画像を出力してもよい。これは、それらの深度平面において拡張された視野を提供するようにタイル化された画像を形成する利点を提供し得る。
外部結合光学要素５７０、５８０、５９０、６００、６１０は、導波管と関連付けられる特定の深度平面のために、光をそれらの個別の導波管から再指向し、かつ本光を適切な量の発散またはコリメーションを伴って出力するように構成されてもよい。その結果、異なる関連付けられる深度平面を有する導波管は、関連付けられる深度平面に応じて、異なる量の発散を伴って光を出力する、異なる構成の外部結合光学要素５７０、５８０、５９０、６００、６１０を有してもよい。いくつかの実施形態では、光抽出光学要素５７０、５８０、５９０、６００、６１０は、光を具体的角度で出力するように構成され得る、立体または表面特徴であってもよい。例えば、光抽出光学要素５７０、５８０、５９０、６００、６１０は、立体ホログラム、表面ホログラム、および／または回折格子であってもよい。いくつかの実施形態では、特徴３２０、３３０、３４０、３５０は、レンズではなくてもよい。むしろ、それらは、単に、スペーサであってもよい（例えば、空隙を形成するためのクラッディング層および／または構造）。
いくつかの実施形態では、外部結合光学要素５７０、５８０、５９０、６００、６１０は、ビーム内の光の屈折力の一部のみが、各相互作用を伴って、眼２１０に向かって再指向される一方、残りが、ＴＩＲを介して、導波管を通して移動し続けるように、十分に低い回折効率を伴う、回折特徴である。故に、光モジュール５３０の射出瞳は、導波管を横断して複製され、光源５３０からの画像情報を搬送する複数の出力ビームを作成し、眼２１０が複製された光源射出瞳を捉え得る場所の数を効果的に拡張させる。これらの回折特徴はまた、その幾何学形状を横断して可変回折効率を有し、導波管によって出力される光の均一性を改良してもよい。
いくつかの実施形態では、１つ以上の回折特徴は、それらが能動的に回折する「オン」状態と有意に回折しない「オフ」状態との間で切替可能であり得る。例えば、切替可能な回折要素は、微小液滴がホスト媒体内に回折パターンを形成する、ポリマー分散液晶の層を備えてもよく、微小液滴の屈折率は、ホスト材料の屈折率に実質的に合致するように切り替えられてもよい（その場合、パターンは、入射光を著しく回折させない）、または微小液滴は、ホスト媒体のものに合致しない屈折率に切り替えられてもよい（その場合、パターンは、入射光を能動的に回折させる）。
いくつかの実施形態では、カメラアセンブリ６３０（例えば、可視光およびＩＲ光カメラを含む、デジタルカメラ）が、提供され、眼２１０、眼２１０の一部、または眼２１０を囲繞する組織の少なくとも一部の画像を捕捉し、例えば、ユーザ入力を検出し、バイオメトリック情報を眼から抽出し、眼の視線方向を推定および追跡し、ユーザの生理学的状態を監視すること等を行ってもよい。いくつかの実施形態では、カメラアセンブリ６３０は、画像捕捉デバイスと、光（例えば、ＩＲまたは近ＩＲ光）を眼に投影するための光源（次いで、眼によって反射され、画像捕捉デバイスによって検出され得る）とを含んでもよい。いくつかの実施形態では、光源は、ＩＲまたはその近ＩＲを放出する、発光ダイオード（「ＬＥＤ」）を含む。いくつかの実施形態では、カメラアセンブリ６３０は、フレーム８０（図２）に取り付けられてもよく、処理モジュール１４０または１５０と電気通信してもよく、これは、カメラアセンブリ６３０からの画像情報を処理し、例えば、ユーザの生理学的状態、装着者の視線方向、虹彩識別等に関する、種々の決定を行い得る。いくつかの実施形態では、１つのカメラアセンブリ６３０が、眼毎に利用され、各眼を別個に監視してもよい。
図７Ａは、導波管によって出力される出射ビームの実施例を図示する。１つの導波管が、図示される（斜視図を用いて）が、導波管アセンブリ２６０（図６）内の他の導波管も、同様に機能し得る。光６４０は、導波管２７０の入力表面４６０において導波管２７０の中に投入され、ＴＩＲによって、導波管２７０内を伝搬する。回折特徴との相互作用を通して、光は、出射ビーム６５０として、導波管から出射する。出射ビーム６５０は、画像を導波管の中に投影する、プロジェクタデバイスからの射出瞳を複製する。出射ビーム６５０のうちの任意の１つは、入力光６４０の総エネルギーのサブ部分を含む。また、完璧に効率的システムでは、全ての出射ビーム６５０内のエネルギーの和は、入力光６４０のエネルギーに等しくなるであろう。出射ビーム６５０は、図７Ａでは、略平行であるように図示されるが、本明細書に議論されるように、ある屈折力の量が、導波管２７０と関連付けられた深度平面に応じて、付与されてもよい。平行出射ビームは、光を外部結合し、眼２１０から長距離（例えば、光学無限遠）における深度平面上に設定されるように現れる、画像を形成する、外部結合光学要素を伴う導波管を示し得る。他の導波管または他の外部結合光学要素のセットは、図７Ｂに示されるように、より発散する、出射ビームパターンを出力してもよく、これは、眼２１０がより近い距離に遠近調節し、網膜上に合焦させることを要求し、光学無限遠より眼２１０に近い距離からの光として脳によって解釈されるであろう。
いくつかの実施形態では、フルカラー画像が、原色（例えば、赤色、緑色、および青色等の３つ以上の原色）のそれぞれに画像をオーバーレイすることによって、各深度平面において形成されてもよい。図８は、スタックされた導波管アセンブリの実施例を図示し、各深度平面は、複数の異なる原色を使用して形成される画像を含む。図示される実施形態は、深度平面２４０ａ－２４０ｆを示すが、より多いまたはより少ない深度もまた、検討される。各深度平面は、第１の色Ｇの第１の画像、第２の色Ｒの第２の画像、および第３の色Ｂの第３の画像を含む、それと関連付けられた３つ以上の原色画像を有してもよい。異なる深度平面は、文字Ｇ、Ｒ、およびＢに続く異なるジオプタ度数によって図に示される。これらの文字のそれぞれに続く数字は、ジオプタ（１／ｍ）、すなわち、ユーザからの深度平面の逆距離を示し、図中の各ボックスは、個々の原色画像を表す。いくつかの実施形態では、異なる波長の光の眼の集束における差異を考慮するために、異なる原色に関する深度平面の正確な場所は、変動してもよい。例えば、所与の深度平面に関する異なる原色画像は、ユーザからの異なる距離に対応する深度平面上に設置されてもよい。そのような配列は、視力およびユーザ快適性を増加させ得、または色収差を減少させ得る。
いくつかの実施形態では、各原色の光は、単一専用導波管によって出力されてもよく、その結果、各深度平面は、それと関連付けられた複数の導波管を有してもよい。そのような実施形態では、図中の各ボックスは、個々の導波管を表すものと理解され得、３つの導波管は、深度平面毎に３つの原色画像を表示するように、深度平面毎に提供されてもよい。各深度平面と関連付けられた導波管は、本図面では、例証を容易にするために相互に隣接して示されるが、物理的デバイスでは、導波管は全て、レベル毎に１つの導波管を伴うスタックで配列されてもよいことを理解されたい。いくつかの他の実施形態では、複数の原色が、例えば、単一導波管のみが深度平面毎に提供され得るように、同一導波管によって出力されてもよい。
図８を継続して参照すると、いくつかの実施形態では、Ｇは、緑色であって、Ｒは、赤色であって、Ｂは、青色である。いくつかの他の実施形態では、黄色、マゼンタ色、およびシアン色を含む、光の他の波長と関連付けられた他の色も、加えて使用されてもよい、または赤色、緑色、または青色のうちの１つ以上のものに取って代わってもよい。いくつかの実施形態では、特徴３２０、３３０、３４０、および３５０は、ユーザの眼への周囲環境からの光を選択的に遮断または通過させるように構成される、能動または受動光学フィルタであってもよい。
本開示全体を通した所与の光の色の言及は、その所与の色としてユーザによって知覚される、光の波長の範囲内の１つ以上の波長の光を包含するものと理解されたい。例えば、赤色光は、約６２０～７８０ｎｍの範囲内である１つ以上の波長の光を含んでもよく、緑色光は、約４９２～５７７ｎｍの範囲内である１つ以上の波長の光を含んでもよく、青色光は、約４３５～４９３ｎｍの範囲内である１つ以上の波長の光を含んでもよい。
いくつかの実施形態では、光源５３０（図６）は、ユーザの視覚的知覚範囲外の１つ以上の波長、例えば、ＩＲおよび／または紫外線波長の光を放出するように構成されてもよい。ＩＲ光は、７００ｎｍ～１０μｍの範囲内の波長を伴う光を含むことができる。いくつかの実施形態では、ＩＲ光は、７００ｎｍ～１．５μｍの範囲内の波長を伴う近ＩＲ光を含むことができる。加えて、ディスプレイ２５０の導波管の内部結合、外部結合、および他の光再指向構造は、例えば、結像および／またはユーザ刺激用途のために、本光をディスプレイからユーザの眼２１０に向かって指向および放出するように構成されてもよい。
ここで図９Ａを参照すると、いくつかの実施形態では、導波管に衝突する光は、光を導波管の中に内部結合するように再指向される必要があり得る。内部結合光学要素が、光をその対応する導波管の中に再指向および内部結合するために使用されてもよい。図９Ａは、それぞれ、内部結合光学要素を含む、スタックされた導波管のセット６６０の実施例の断面側面図を図示する。導波管はそれぞれ、１つ以上の異なる波長または１つ以上の異なる波長範囲の光を出力するように構成されてもよい。スタック６６０は、スタック２６０（図６）に対応し得、スタック６６０の図示される導波管は、複数の導波管２７０、２８０、２９０、３００、３１０の一部に対応してもよいが、画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００のうちの１つ以上のものからの光が、光が内部結合のために再指向されることを要求する位置または配向から導波管の中に投入されることを理解されたい。
スタックされた導波管の図示されるセット６６０は、導波管６７０、６８０、および６９０を含む。各導波管は、関連付けられた内部結合光学要素（導波管上の光入力面積とも称され得る）を含み、例えば、内部結合光学要素７００は、導波管６７０の主要表面（例えば、上側主要表面）上に配置され、内部結合光学要素７１０は、導波管６８０の主要表面（例えば、上側主要表面）上に配置され、内部結合光学要素７２０は、導波管６９０の主要表面（例えば、上側主要表面）上に配置される。いくつかの実施形態では、内部結合光学要素７００、７１０、７２０のうちの１つ以上のものは、個別の導波管６７０、６８０、６９０の底部主要表面上に配置されてもよい（特に、１つ以上の内部結合光学要素は、反射性光学要素である）。図示されるように、内部結合光学要素７００、７１０、７２０は、その個別の導波管６７０、６８０、６９０の上側主要表面（または次の下側導波管の上部）上に配置されてもよく、特に、それらの内部結合光学要素は、透過性光学要素である。いくつかの実施形態では、内部結合光学要素７００、７１０、７２０は、個別の導波管６７０、６８０、６９０の本体内に配置されてもよい。いくつかの実施形態では、本明細書に議論されるように、内部結合光学要素７００、７１０、７２０は、他の光の波長を透過しながら、１つ以上の光の波長を選択的に再指向するような波長選択的である。その個別の導波管６７０、６８０、６９０の片側または角に図示されるが、内部結合光学要素７００、７１０、７２０は、いくつかの実施形態では、その個別の導波管６７０、６８０、６９０の他の面積内に配置されてもよいことを理解されたい。
図示されるように、内部結合光学要素７００、７１０、７２０は、相互から側方にオフセットされてもよい。いくつかの実施形態では、各内部結合光学要素は、その光が別の内部結合光学要素を通して通過せずに、光を受け取るようにオフセットされてもよい。例えば、各内部結合光学要素７００、７１０、７２０は、図６に示されるように、光を異なる画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、および４００から受け取るように構成されてもよく、光を内部結合光学要素７００、７１０、７２０の他のものから実質的に受け取らないように、他の内部結合光学要素７００、７１０、７２０から分離されてもよい（例えば、側方に離間される）。
各導波管はまた、関連付けられた光分散要素を含み、例えば、光分散要素７３０は、導波管６７０の主要表面（例えば、上部主要表面）上に配置され、光分散要素７４０は、導波管６８０の主要表面（例えば、上部主要表面）上に配置され、光分散要素７５０は、導波管６９０の主要表面（例えば、上部主要表面）上に配置される。いくつかの他の実施形態では、光分散要素７３０、７４０、７５０は、それぞれ、関連付けられた導波管６７０、６８０、６９０の底部主要表面上に配置されてもよい。いくつかの他の実施形態では、光分散要素７３０、７４０、７５０は、それぞれ、関連付けられた導波管６７０、６８０、６９０の上部および底部両方の主要表面上に配置されてもよい、または光分散要素７３０、７４０、７５０は、それぞれ、異なる関連付けられた導波管６７０、６８０、６９０内の上部および底部主要表面の異なるもの上に配置されてもよい。
導波管６７０、６８０、６９０は、例えば、材料のガス、液体、および／または固体層によって離間および分離されてもよい。例えば、図示されるように、層７６０ａは、導波管６７０および６８０を分離してもよく、層７６０ｂは、導波管６８０および６９０を分離してもよい。いくつかの実施形態では、層７６０ａおよび７６０ｂは、低屈折率材料（すなわち、導波管６７０、６８０、６９０の直近のものを形成する材料より低い屈折率を有する材料）から形成される。好ましくは、層７６０ａ、７６０ｂを形成する材料の屈折率は、導波管６７０、６８０、６９０を形成する材料の屈折率を少なくとも０．０５または少なくとも０．１０下回る。有利なこととして、より低い屈折率層７６０ａ、７６０ｂは、導波管６７０、６８０、６９０を通して光のＴＩＲ（例えば、各導波管の上部主要表面および底部主要表面の間のＴＩＲ）を促進する、クラッディング層として機能してもよい。いくつかの実施形態では、層７６０ａ、７６０ｂは、空気から形成される。図示されないが、導波管の図示されるセット６６０の上部および底部は、直近クラッディング層を含んでもよいことを理解されたい。
好ましくは、製造および他の考慮点を容易にするために、導波管６７０、６８０、６９０を形成する材料は、類似または同一であって、層７６０ａ、７６０ｂを形成する材料は、類似または同一である。他の実施形態では、導波管６７０、６８０、６９０を形成する材料は、１つ以上の導波管間で異なってもよい、または層７６０ａ、７６０ｂを形成する材料は、依然として、前述の種々の屈折率関係を保持しながら、異なってもよい。
図９Ａを継続して参照すると、光線７７０、７８０、７９０が、導波管のセット６６０に入射する。光線７７０、７８０、７９０は、１つ以上の画像投入デバイス３６０、３７０、３８０、３９０、４００（図６）によって導波管６７０、６８０、６９０の中に投入されてもよい。
いくつかの実施形態では、光線７７０、７８０、７９０は、異なる色に対応し得る、異なる性質（例えば、異なる波長または異なる波長範囲）を有する。内部結合光学要素７００、７１０、７２０はそれぞれ、光が、ＴＩＲによって、導波管６７０、６８０、６９０のうちの個別の１つを通して伝搬するように、入射光を再指向させる。
例えば、内部結合光学要素７００は、第１の波長または波長範囲を有する、光線７７０を選択的に再指向させるように構成されてもよい。同様に、透過された光線７８０は、第２の波長または波長範囲の光を再指向させるように構成される、内部結合光学要素７１０に衝突し、それによって再指向される。同様に、光線７９０は、第３の波長または波長範囲の光を選択的に再指向させるように構成される、内部結合光学要素７２０によって再指向される。
図９Ａを継続して参照すると、光線７７０、７８０、７９０は、対応する導波管６７０、６８０、６９０を通して伝搬するように再指向される。すなわち、各導波管の内部結合光学要素７００、７１０、７２０は、光をその対応する導波管６７０、６８０、６９０の中に再指向させ、光を対応する導波管の中に内部結合する。光線７７０、７８０、７９０は、光をＴＩＲによって個別の導波管６７０、６８０、６９０を通して伝搬させる角度で再指向される。光線７７０、７８０、７９０は、導波管の対応する光分散要素７３０、７４０、７５０と相互作用するまで、ＴＩＲによって個別の導波管６７０、６８０、６９０を通して伝搬する。
ここで図９Ｂを参照すると、図９Ａの複数のスタックされた導波管の実施例の斜視図が、図示される。上記に記載されるように、光線７７０、７８０、７９０は、それぞれ、内部結合光学要素７００、７１０、７２０によって内部結合され、次いで、それぞれ、導波管６７０、６８０、６９０内でＴＩＲによって伝搬する。光線７７０、７８０、７９０は、次いで、それぞれ、光分散要素７３０、７４０、７５０と相互作用する。光分散要素７３０、７４０、７５０は、それぞれ、外部結合光学要素８００、８１０、および８２０に向かって伝搬するように、光線７７０、７８０、７９０を再指向させる。
いくつかの実施形態では、光分散要素７３０、７４０、７５０は、直交瞳エクスパンダ（ＯＰＥ）である。いくつかの実施形態では、ＯＰＥは、光を外部結合光学要素８００、８１０、８２０に再指向することと、また、それらが外部結合光学要素に伝搬するにつれて、光分散要素７３０、７４０、７５０を横断して多くの場所において光線７７０、７８０、７９０をサンプリングすることによって、本光と関連付けられた瞳を拡張させることの両方を行う。いくつかの実施形態では（例えば、射出瞳がすでに所望のサイズである場合）、光分散要素７３０、７４０、７５０は、省略されてもよく、内部結合光学要素７００、７１０、７２０は、光を直接外部結合光学要素８００、８１０、８２０に再指向させるように構成されてもよい。例えば、図９Ａを参照すると、光分散要素７３０、７４０、７５０は、それぞれ、外部結合光学要素８００、８１０、８２０と置換されてもよい。いくつかの実施形態では、外部結合光学要素８００、８１０、８２０は、光を導波管からユーザの眼２１０（図７）に向かって再指向させる、射出瞳（ＥＰ）または射出瞳エクスパンダ（ＥＰＥ）である。ＯＰＥは、少なくとも１つの軸においてアイボックスの寸法を増加させるように構成されてもよく、ＥＰＥは、ＯＰＥの軸と交差する（例えば、直交する）軸においてアイボックスを増加するように構成されてもよい。
故に、図９Ａおよび９Ｂを参照すると、いくつかの実施形態では、導波管のセット６６０は、原色毎に、導波管６７０、６８０、６９０と、内部結合光学要素７００、７１０、７２０と、光分散要素（例えば、ＯＰＥ）７３０、７４０、７５０と、外部結合光学要素（例えば、ＥＰＥ）８００、８１０、８２０とを含む。導波管６７０、６８０、６９０は、各１つの間に空隙／クラッディング層を伴ってスタックされてもよい。内部結合光学要素７００、７１０、７２０は、（異なる波長の光を受け取る異なる内部結合光学要素を用いて）入射光を対応する導波管の中に指向させる。光は、次いで、個別の導波管６７０、６８０、６９０内のＴＩＲを支援する角度で伝搬する。ＴＩＲは、ある角度範囲にわたってのみ生じるため、光線７７０、７８０、７９０の伝搬角度の範囲は、限定される。ＴＩＲを支援する角度の範囲は、そのような実施例では、導波管６７０、６８０、６９０によって表示され得る、視野の角度限界と見なされ得る。示される実施例では、光線７７０（例えば、青色光）は、前述の様式において、第１の内部結合光学要素７００によって内部結合され、次いで、導波管を辿って進行する間、導波管の表面から往復反射し続け、光分散要素（例えば、ＯＰＥ）７３０は、それを漸次的にサンプリングし、外部結合光学要素（例えば、ＥＰＥ）８００に向かって指向される、付加的複製光線を作成する。光線７８０および７９０（例えば、それぞれ、緑色および赤色光）は、導波管６７０を通して通過し、光線７８０は、内部結合光学要素７１０上に衝突し、それによって内部結合される。光線７８０は、次いで、ＴＩＲを介して、導波管６８０を辿って伝搬し、その光分散要素（例えば、ＯＰＥ）７４０、次いで、外部結合光学要素（例えば、ＥＰＥ）８１０に進むであろう。最後に、光線７９０（例えば、赤色光）は、導波管６７０、６８０を通して通過し、導波管６９０の光内部結合光学要素７２０上に衝突する。光内部結合光学要素７２０は、光線が、ＴＩＲによって、光分散要素（例えば、ＯＰＥ）７５０、次いで、ＴＩＲによって、外部結合光学要素（例えば、ＥＰＥ）８２０に伝搬するように、光線７９０を内部結合する。外部結合光学要素８２０は、次いで、最後に、光線７９０をユーザに外部結合し、視認者はまた、他の導波管６７０、６８０からの外部結合された光も受け取る。
図９Ｃは、図９Ａおよび９Ｂの複数のスタックされた導波管の実施例の上下平面図を図示する。図示されるように、導波管６７０、６８０、６９０は、各導波管の関連付けられた光分散要素７３０、７４０、７５０および関連付けられた外部結合光学要素８００、８１０、８２０とともに、垂直に整合されてもよい。しかしながら、本明細書に議論されるように、内部結合光学要素７００、７１０、７２０は、垂直に整合されない。むしろ、内部結合光学要素は、非重複であってもよい（例えば、上下図に見られるように、側方に離間される）。本非重複空間配列は、１対１ベースで異なる源から異なる導波管の中への光の投入を促進し、それによって、具体的光源が具体的導波管に一意に光学的に結合されることを可能にし得る。いくつかの実施形態では、非重複の空間的に分離される内部結合光学要素を含む、配列は、偏移瞳システムと称され得、これらの配列内の内部結合光学要素は、サブ瞳に対応し得る。
図１０は、例示的ＡＲ接眼レンズ導波管スタック１０００の斜視図である。接眼レンズ導波管スタック１０００は、世界側カバーウィンドウ１００２と、眼側カバーウィンドウ１００６とを含み、カバーウィンドウ間に位置付けられる１つ以上の接眼レンズ導波管１００４を保護してもよい。他の実施形態では、カバーウィンドウ１００２、１００６の一方または両方は、省略されてもよい。すでに議論されたように、接眼レンズ導波管１００４は、層化構成において配列されてもよい。接眼レンズ導波管１００４は、ともに結合されてもよく、例えば、各個々の接眼レンズ導波管は、１つ以上の隣接する接眼レンズ導波管に結合される。いくつかの実施形態では、導波管１００４は、隣接する接眼レンズ導波管１００４が相互に直接接触しないように、縁シール（図１１に示される縁シール１１０８等）とともに結合されてもよい。
接眼レンズ導波管１００４はそれぞれ、ガラス、プラスチック、ポリカーボネート、サファイア等、少なくとも部分的に透明である、基板材料から作製されることができる。選択された材料は、１．４を上回る、例えば、１．６を上回る、または１．８を上回る屈折率を有し、光誘導を促進してもよい。各接眼レンズ導波管基板の厚さは、例えば、３２５ミクロン以下であってもよいが、他の厚さもまた、使用されることができる。各接眼レンズ導波管は、１つ以上の内部結合領域と、光分散領域と、画像拡張領域と、外部結合領域とを含むことができ、これは、各導波管基板９０２上または該各導波管基板内に形成される回折特徴から成ってもよい。
図１０に図示されないが、接眼レンズ導波管スタック１０００は、それをユーザの眼の正面に支持するための物理的支持構造を含むことができる。いくつかの実施形態では、接眼レンズ導波管スタック１０００は、図２に図示されるように、頭部搭載型ディスプレイシステム６０の一部である。一般に、接眼レンズ導波管スタック１０００は、外部結合領域が、直接、ユーザの眼の正面にあるように支持される。図１０は、ユーザの眼の一方に対応する、接眼レンズ導波管スタック１０００の一部のみを図示することを理解されたい。完成した接眼レンズは、可能性として鼻当てによって分離される２つの半体を伴う、同一構造の鏡像を含んでもよい。
いくつかの実施形態では、接眼レンズ導波管スタック１０００は、カラー画像データを複数の深度平面からユーザの眼の中に投影することができる。接眼レンズ１０００内の各個々の接眼レンズ導波管１００４によって表示される画像データは、選択された深度平面のための画像データの選択された色成分に対応してもよい。例えば、接眼レンズ導波管スタック１０００は、６つの接眼レンズ導波管１００４を含むため、２つの異なる深度平面に対応するカラー画像データ（例えば、赤色、緑色、および青色成分から成る）を投影することができる、すなわち、深度平面あたりの色成分あたり１つの接眼レンズ導波管１００４となる。他の実施形態は、より多いまたはより少ない色成分および／またはより多いまたはより少ない深度平面のための接眼レンズ導波管１００４を含むことができる。
図１１は、接眼レンズ導波管１１０４をスタックされた構成に支持するための縁シール構造１１０８を伴う、例示的接眼レンズ導波管スタック１１００の一部の断面図である。縁シール構造１１０８は、接眼レンズ導波管１１０４を整合させ、その間に配置される空気空間または別の材料を用いて、それらを相互から分離する。図示されないが、縁シール構造１１０８は、スタックされた導波管構成の周全体のまわりに延在することができる。図１１では、各接眼レンズ導波管間の分離は、０．０２７ｍｍであるが、他の距離もまた、可能性として考えられる。
図示される実施形態では、一方が、３ｍ深度平面のためのものであって、他方が、１ｍ深度平面のためのものである、赤色画像データを表示するように設計される、２つの接眼レンズ導波管１１０４が存在する。（再び、接眼レンズ導波管１１０４によって出力される光のビームの発散は、画像データを特定の距離に位置する深度平面から生じるように現れさせることができる。）同様に、一方が、３ｍ深度平面のためのものであって、他方が、１ｍ深度平面のためのものである、青色画像データを表示するように設計される、２つの接眼レンズ導波管１１０４と、一方が、３ｍ深度平面のためのものであって、他方が、１ｍ深度平面のためのものである、緑色画像データを表示するように設計される、２つの接眼レンズ導波管１１０４とが存在する。これらの６つの接眼レンズ導波管１１０４はそれぞれ、０．３２５ｍｍ厚であるように図示されるが、他の厚さもまた、可能性として考えられる。
世界側カバーウィンドウ１１０２および眼側カバーウィンドウ１１０６もまた、図１１に示される。これらのカバーウィンドウは、例えば、０．３３０ｍｍ厚であることができる。６つの接眼レンズ導波管１１０４、７つの空気間隙、２つのカバーウィンドウ１１０２、１１０６、および縁シール１１０８の厚さを考慮すると、図示される接眼レンズ導波管スタック１１００の総厚は、２．８ｍｍである。
（ＡＲ接眼レンズ導波管のｋ－空間表現）
図１２Ａおよび１２Ｂは、画像をユーザの眼２１０に向かって投影する際の動作時の接眼レンズ導波管１２００の上面図を図示する。画像は、最初に、投影レンズ１２１０またはある他のプロジェクタデバイスを使用して、像面１２０７から接眼レンズ導波管１２００の入射瞳１２０８に向かって投影されることができる。各像点（例えば、画像ピクセルまたは画像ピクセルの一部）は、光の対応する入力ビーム（例えば、１２０２ａ、１２０４ａ、１２０６ａ）を有し、これは、入射瞳１２０８（例えば、プロジェクタレンズ１２１０の光学軸に対する特定の角度）において特定の方向に伝搬する。光線として図示されるが、光の入力ビーム１２０２ａ、１２０４ａ、１２０６ａは、例えば、それらが接眼レンズ導波管１２００に入射するとき、数ミリメートル以下の直径を伴う、コリメートされたビームであってもよい。
図１２Ａおよび１２Ｂは、画像をユーザの眼２１０に向かって投影する際の動作時の接眼レンズ導波管１２００の上面図を図示する。画像は、最初に、投影レンズ１２１０またはある他のプロジェクタデバイスを使用して、像面１２０７から接眼レンズ導波管１２００の入射瞳１２０８に向かって投影されることができる。各像点（例えば、画像ピクセルまたは画像ピクセルの一部）は、光の対応する入力ビーム（例えば、１２０２ａ、１２０４ａ、１２０６ａ）を有し、これは、入射瞳１２０８（例えば、プロジェクタレンズ１２１０の光学軸に対する特定の角度）において特定の方向に伝搬する。光線として図示されるが、光の入力ビーム１２０２ａ、１２０４ａ、１２０６ａは、例えば、それらが接眼レンズ導波管１２００に入射するとき、数ミリメートル以下の直径を伴う、コリメートされたビームであってもよい。
図１２Ａおよび１２Ｂでは、中央像点は、入力ビーム１２０４ａに対応し、これは、実線を用いて図示される。右側像点は、破線を用いて図示される、入力ビーム１２０２ａに対応する。鎖線を用いて図示される、左側像点は、入力ビーム１２０６ａに対応する。例証を明確にするために、３つのみの入力ビーム１２０２ａ、１２０４ａ、１２０６ａが、入射瞳１２０８に示されるが、典型的入力画像は、２次元像面内の異なる像点に対応する、ｘ－方向およびｙ－方向の両方において、ある角度範囲で伝搬する、多くの入力ビームを含むであろう。
入射瞳１２０８における入力ビーム（例えば、１２０２ａ、１２０４ａ、１２０６ａ）の種々の伝搬角度と像面１２０７における個別の像点との間には、一意の対応が存在する。接眼レンズ導波管１２００は、全て、像点とビーム角度との間の対応を実質的に維持しながら、入力ビーム（例えば、１２０２ａ、１２０４ａ、１２０６ａ）を内部結合し、それらを分散型様式において空間を通して複製し、それらを誘導し、入射瞳１２０８より大きく、複製されたビームから成る、射出瞳１２１０を形成するように設計されることができる。接眼レンズ導波管１２００は、光の所与の入力ビーム（例えば、１２０２ａ）に変換することができ、これは、特定の角度で多くの複製されたビーム（例えば、１２０２ｂ）の中に伝搬し、その特定の入力ビームおよびその対応する像点と実質的に一意に相関される角度で射出瞳１２１０を横断して出力される。例えば、各入力ビームに対応する複製出力ビームは、その対応する入力ビームと実質的に同一角度で接眼レンズ導波管１２００から出射し得る。
図１２Ａおよび１２Ｂに示されるように、光の入力ビーム１２０４ａは、像面１２０７における中央像点に対応し、実線で示される、複製出力ビーム１２０４ｂのセットに変換され、これは、接眼レンズ導波管１２００の射出瞳１２１０と垂直な光学軸と整合される。像面１２０７における右側像点に対応する光の入力ビーム１２０２ａは、破線で示される、複製出力ビーム１２０２ｂのセットに変換され、これは、それらがユーザの視野の右側部分内のある場所から生じているように現れるような伝搬角度で接眼レンズ導波管１２００から出射する。同様に、像面１２０７における左側像点に対応する光の入力ビーム１２０６ａは、鎖線で示される、複製出力ビーム１２０６ｂのセットに変換され、これは、それらがユーザの視野の左側部分内のある場所から生じているように現れるような伝搬角度で接眼レンズ導波管１２００から出射する。入力ビーム角度および／または出力ビーム角度の範囲が大きいほど、接眼レンズ導波管１２００の視野（ＦＯＶ）は大きくなる。
画像毎に、複製出力ビームのセット（例えば、１２０２ｂ、１２０４ｂ、１２０６ｂ）、すなわち、像点あたり１セットの複製されたビームが存在し、これは、射出瞳１２１０を横断して異なる角度で出力される。個々の出力ビーム（例えば、１２０２ｂ、１２０４ｂ、１２０６ｂ）はそれぞれ、コリメートされることができる。所与の像点に対応する出力ビームのセットは、平行経路（図１２Ａに示されるように）または発散経路（図１２Ｂに示されるように）に沿って伝搬する、ビームから成ってもよい。いずれの場合も、複製出力ビームのセットの具体的伝搬角度は、像面１２０７における対応する像点の場所に依存する。図１２Ａは、出力ビームの各セット（例えば、１２０２ｂ、１２０４ｂ、１２０６ｂ）が平行経路に沿って伝搬するビームから成る場合を図示する。これは、画像が光学無限遠から生じているように現れるように投影される結果をもたらす。これは、図１２Ａでは、周辺出力ビーム１２０２ｂ、１２０４ｂ、１２０６ｂから接眼レンズ導波管１２００の世界側（ユーザの眼２１０が位置する場所と反対側）上の光学無限遠に向かって延在する、細線によって表される。図１２Ｂは、出力ビームの各セット（例えば、１２０２ｂ、１２０４ｂ、１２０６ｂ）が発散経路に沿って伝搬するビームから成る場合を図示する。これは、画像が光学無限遠より近い距離を有する仮想深度平面から生じているように現れるように投影される結果をもたらす。これは、図１２Ｂでは、周辺出力ビーム１２０２ｂ、１２０４ｂ、１２０６ｂから接眼レンズ導波管１２００の世界側上の点に向かって延在する、細線によって表される。
再び、複製出力ビームの各セット（例えば、１２０２ｂ、１２０４ｂ、１２０６ｂ）は、像面１２０７における特定の像点に対応する、伝搬角度を有する。平行経路に沿って伝搬する複製出力ビームのセットの場合（図１２Ａ参照）、全てのビームの伝搬角度は、同一である。しかしながら、発散経路に沿って伝搬する複製出力ビームのセットの場合、個々の出力ビームは、異なる角度で伝搬し得るが、それらの角度は、それらが、集約発散波面を作成し、ビームのセットの軸に沿って共通点から生じているように現れるという点で、相互に関連する（図１２Ｂ参照）。本軸は、発散出力ビームのセットに関する伝搬の角度を定義し、像面１２０７における特定の像点に対応する。
接眼レンズ導波管１２００に入射し、接眼レンズ導波管内を伝搬し、接眼レンズ導波管から出射する、種々の光のビームは全て、１つ以上の波ベクトル、すなわち、ビームの伝搬方向を説明する、ｋ－ベクトルを使用して説明されることができる。ｋ－空間は、ｋ－ベクトルと幾何学的点を関連させる、分析フレームワークである。ｋ－空間では、空間内の各点は、一意のｋ－ベクトルに対応し、これは、ひいては、特定の伝搬方向を伴う光のビームまたは光線を表すことができる。これは、その対応する伝搬角度を伴う入力および出力ビームが、ｋ－空間内の点のセット（例えば、矩形）として理解されることを可能にする。接眼レンズを通して進行する間、光ビームの伝搬方向を変化させる、回折特徴は、ｋ－空間では、単に、画像を構成するｋ－空間点のセットの場所を平行移動させるものとして理解され得る。本新しい平行移動されたｋ－空間場所は、新しいｋ－ベクトルのセットに対応し、これは、ひいては、回折特徴と相互作用後のビームまたは光線の新しい伝搬角度を表す。
接眼レンズ導波管の動作は、投影された画像に対応する、ｋ－空間矩形の内側の点等の点のセットをｋ－空間内で移動させる様式によって理解され得る。これは、別様に、ビームおよびその伝搬角度を図示するために使用され得る、より複雑な光線トレース図と対照的である。ｋ－空間は、したがって、接眼レンズ導波管の設計および動作を説明するための効果的ツールである。以下の議論は、種々のＡＲ接眼レンズ導波管の特徴および機能のｋ－空間表現を説明する。
図１３Ａは、光線または光ビームの伝搬方向を表すために使用され得る、ｋ－ベクトル１３０２を図示する。特定の図示されるｋ－ベクトル１３０２は、平面波面１３０４を伴う、平面波を表す。ｋ－ベクトル１３０２は、それが表す、光線またはビームの伝搬方向を指す。ｋ－ベクトル１３０２の大きさ、すなわち、長さは、波数ｋによって定義される。分散式ω＝ｃｋは、光の角周波数ω、光の速さｃ、および波数ｋを関連させる。（真空では、光の速さは、光の速さの定数ｃと等しい。しかしながら、媒体内では、光の速さは、媒体の屈折率に反比例する。したがって、媒体では、方程式は、ｋ＝ｎω／ｃとなる。）定義上、ｋ＝２π／λおよびω＝２πｆであって、式中、ｆは、光の周波数（例えば、ヘルツ単位）であることに留意されたい。本方程式から明白となるように、より高い角周波数ωを伴う光ビームは、より大きい波数、したがって、より大きい大きさのｋ－ベクトル（同一伝搬媒体と仮定する）を有する。例えば、同一伝搬媒体と仮定すると、青色光ビームは、赤色光ビームより大きい大きさのｋ－ベクトルを有する。
図１３Ｂは、平面導波管１３００内のｋ－ベクトル１３０２に対応する光線１３０１を図示する。導波管１３００は、本明細書に説明される導波管のいずれかを表し得、ＡＲディスプレイシステムのための接眼レンズの一部であり得る。導波管１３００は、全内部反射（ＴＩＲ）を介して、あるｋ－ベクトルを有する光線を誘導することができる。例えば、図１３Ｂに示されるように、ｋ－ベクトル１３０２によって図示される光線１３０１は、ある角度で導波管１３００の上側表面に向かって指向される。角度が、スネルの法則によって統制されるように、あまり急峻ではない場合、光線１３０１は、入射角と等しい角度で、導波管１３００の上側表面において反射し、次いで、導波管１３００の下側表面に向かって下方に伝搬し、そこで、再び、上側表面に向かって戻るように反射するであろう。光線１３０１は、導波管１３００内で誘導方式において伝搬し、その上側表面と下側表面との間で往復して反射し続けるであろう。
図１３Ｃは、屈折率ｎを伴う非境界均質媒体内を伝搬する、所与の角周波数ωの光に関する許容可能ｋ－ベクトルを図示する。図示されるｋ－ベクトル１３０２の長さ、すなわち、大きさｋは、光の速さの定数ｃによって除算される、媒体の屈折率ｎ×光の角周波数ωと等しい。屈折率ｎを伴う均質媒体内を伝搬する、所与の角周波数ωを伴う光線またはビームに関して、全ての許容可能ｋ－ベクトルの大きさは、同一である。また、非誘導伝搬に関して、全ての伝搬方向が、許容される。したがって、全ての許容可能ｋ－ベクトルを定義する、ｋ－空間内の多様体は、中空球体１３０６であって、球体のサイズは、光の角周波数および媒体の屈折率に依存する。
図１３Ｄは、屈折率ｎを伴う均質平面導波管媒体内を伝搬する、所与の角周波数ωの光に関する許容可能ｋ－ベクトルを図示する。非境界媒体内では、全ての許容可能ｋ－ベクトルは、中空球体１３０６上にあるが、平面導波管内の許容可能ｋ－ベクトルを決定するために、平面（例えば、ｘ－ｙ平面）上の許容可能ｋ－ベクトルの球体１３０６を投影することができる。これは、平面導波管内を伝搬し得る、ｋ－ベクトルを表す、投影されたｋ－空間内の中実円板１３０８をもたらす。図１３Ｄに示されるように、ｘ－ｙ平面における平面導波管（例えば、導波管１３００）内を伝搬し得る、ｋ－ベクトルは全て、ｘ－ｙ平面におけるｋ－ベクトルの成分が、光の速さの定数ｃによって除算される媒体の屈折率ｎ×光の角周波数ω以下であるものである。
中実円板１３０８内の全ての点が、導波管内を伝搬し得る、波のｋ－ベクトルに対応する（但し、これらのｋ－ベクトルの全てが、図１３Ｅに関して下記に議論されるように、導波管内の誘導伝搬をもたらすわけではない）。中実円板１３０８内の各点では、２つの許容される波が存在する。すなわち、１つは、ページの中に向かう伝搬のｚ－成分を伴うものであって、もう１つは、ページから外に向かう伝搬のｚ－成分を伴うものである。したがって、ｋ－ベクトルの面外成分ｋｚは、方程式
を使用して求められ得、選定される符号は、波がページの内外に伝搬するかどうかを決定する。屈折率ｎを伴う均質媒体内を伝搬する、所与の角周波数ω、の全ての光波は、同一大きさｋ－ベクトルを有するため、そのｘ－ｙ成分が中実円板１３０８の半径にサイズがより近いｋ－ベクトルを伴う、光波は、伝搬のより小さいｚ－成分を有する（図１３Ｂに関して議論されるように、ＴＩＲのために必要なあまり急峻ではない伝搬角度をもたらす）一方、そのｘ－ｙ成分が中実円板１３０８の中心のより近くに位置するｋ－ベクトルを伴う、光波は、伝搬のより大きいｚ－成分を有する（ＴＩＲし得ない、より急峻な伝搬角度をもたらす）。故に、ｋ－空間の全ての言及は、その中で２－次元ｋ－平面が導波管の平面に対応する、投影されたｋ－空間を指す（別様に文脈から明白ではない限り）。すなわち、導波管の表面間の伝搬方向が、明示的に述べられない限り、議論および図面は、概して、導波管の表面と平行な方向のみを検討する。さらに、ｋ－空間をプロットするとき、典型的には、プロットがω／ｃに事実上正規化されるように、自由空間円板半径を１に正規化することが最も便宜的である。
図１３Ｅは、屈折率ｎ２（例えば、ｎ２＝１．５）を有する導波管内で誘導され得る、光波のｋ－ベクトルに対応する、ｋ－空間内の環１３１０を図示する。導波管は、より低い屈折率ｎ１
を有する、媒体（例えば、空気）によって物理的に囲繞される。図１３Ｄに関して議論されたばかりのように、ｘ－ｙ平面における平面導波管媒体内の許容波に対応するｋ－ベクトルは全て、その個別のｘ－ｙ成分がｋ－空間内の中実円板１３０８内にある、それらのｋ－ベクトルである。中実円板１３０８の半径は、導波管媒体の屈折率に比例する。したがって、図１３Ｅに戻って参照すると、屈折率ｎ２＝１．５を有する平面導波管媒体内を伝搬し得る光波に対応する、ｋ－ベクトルは、その個別のｘ－ｙ成分がより大きい円板１３０８ａ内にあるものである。一方、屈折率ｎ１＝１を有する周囲媒体内を伝搬し得る光波に対応する、ｋ－ベクトルは、その個別のｘ－ｙ成分がより小さい円板１３０８ｂ内にあるものである。その個別のｘ－ｙ成分が環１３１０の内側にある、全てのｋ－ベクトルは、導波管媒体内を伝搬し得るが、周囲媒体（例えば、空気）内を伝搬しない、それらの光波に対応する。これらは、図１３Ｂに関して説明されるように、全内部反射を介して導波管媒体内で誘導される、光波である。したがって、光線またはビームは、それらがｋ－空間環１３１０内にあるｋ－ベクトルを有する場合、ＡＲ接眼レンズの導波管内で誘導伝搬のみを受け得る。より大きい円板１３０８ａの外側のｋ－ベクトルを有する、伝搬光波は、禁止されることに留意されたい。すなわち、そのｋ－ベクトルがその領域内にある、伝搬する波は、存在しない（その領域内の波は、その伝搬方向に沿って、一定ではなく、エバネッセント減衰振幅を有する）。
本明細書に説明される種々のＡＲ接眼レンズ導波管は、回折構造等の回折特徴を使用することによって、光を内部結合し、（例えば、プロジェクタからの）自由空間
内を伝搬する光ビームのｋ－ベクトルを接眼レンズ導波管のｋ－空間環１３１０の中に指向することができる。そのｋ－ベクトルが環１３１０内にある、任意の光波は、接眼レンズ導波管内で誘導方式において伝搬することができる。環１３１０の幅は、接眼レンズ導波管内で誘導され得る、ｋ－ベクトルの範囲、故に、伝搬角度の範囲を決定する。したがって、ｋ－空間環１３１０の幅は、典型的には、接眼レンズ導波管によって投影され得る、最大視野（ＦＯＶ）を決定すると考えられている。環１３１０の幅は、それ自体が接眼レンズ導波管媒体の屈折率ｎ２に部分的に依存する、より大きい円板１３０８ａの半径に依存するため、接眼レンズＦＯＶを増加させるための１つの技法は、より大きい屈折率（接眼レンズ導波管を囲繞する媒体の屈折率と比較して）を伴う接眼レンズ導波管媒体を使用することである。しかしながら、材料コスト等、ＡＲ接眼レンズ内で使用され得る導波管媒体の屈折率に関する実践的限界が存在する。これは、ひいては、ＡＲ接眼レンズのＦＯＶに実践的限界を課すと考えられている。しかし、本明細書に説明されるように、より大きいＦＯＶを可能にするためにこれらの限界を克服するために使用され得る、技法が存在する。
図１３Ｅにおけるより大きい円板１３０８ａの半径はまた、光の角周波数ωおよび環１３１０の幅に依存し、したがって、光の色に依存するが、これは、ＦＯＶに対応する任意の所与の角度範囲が、同様に、角周波数に正比例してスケーリングされるため、接眼レンズ導波管によって支持されるＦＯＶが、より高い角周波数を伴う光に関してより大きいことを含意するわけではない。
図１３Ｆは、図１３Ｅに描写されるものに類似するｋ－空間略図を示す。ｋ－空間略図は、屈折率ｎ１の第１の媒体内の許容可能ｋ－ベクトルに対応する、より小さい円板１３０８ｂと、屈折率ｎ２（ｎ２＞ｎ１）の第２の媒体内の許容可能ｋ－ベクトルに対応する、より大きい円板１３０８ａと、より小さい円板１３０８ａおよびより大きい円板１３０８ｂの外側境界間の環１３１０とを示す。環１３１０の幅１３４２内の全てのｋ－ベクトルは、誘導伝搬角度に対応するが、環１３１０の幅１３４２内にあるｋ－ベクトルの全てより少ないものが、画像を表示する際に使用するために十分であり得ることも可能性として考えられる。
図１３Ｆはまた、相互と比較して示される２つの誘導ビームを伴う、導波管１３５０を示す。第１の光ビームは、環１３１０の外側縁の近傍の第１のｋ－ベクトル１３４４ａを有する。第１のｋ－ベクトル１３４４ａは、屈折率ｎ１の空気によって囲繞される屈折率ｎ２を有する導波管１３５０の断面図に示される、第１のＴＩＲ伝搬経路１３４４ｂに対応する。ｋ－空間環１３１０の中心により近い第２のｋ－ベクトル１３４６ａを有する、第２の光ビームもまた、示される。第２のｋ－ベクトル１３４６ａは、導波管１３５０内の第２のＴＩＲ伝搬経路１３４６ｂに対応する。導波管１３５０は、導波管１３５０上または該導波管内に回折格子１３５２を含んでもよい。光ビームが、回折格子１３５２を伴う導波管１３５０の表面に遭遇すると、相互作用が生じ、これは、ビームが導波管内でＴＩＲし続ける間、光ビームエネルギーのサンプルを導波管から外に送出し得る。光ビームが導波管を通してＴＩＲで伝搬する、角度は、回折格子１３５２を伴う導波管１３５０の表面に対する単位長あたりの反射イベントの密度、すなわち、バウンスの数を決定する。光ビーム比較の実施例に戻ると、第１のＴＩＲ伝搬経路１３４４ｂ内の第１の光ビームは、回折格子１３５２を伴う導波管表面から、４回反射し、回折格子１３５２の長さにわたって４つの射出瞳１３５４（実線を用いて図示される）を生産する一方、第２のＴＩＲ伝搬経路１３４６ｂ内の第２の光ビームは、同一または類似距離にわたって、回折格子１３５２を伴う導波管表面から、１０回反射し、回折格子１３５２の長さを横断して、１０の射出瞳１３５６（破線を用いて図示される）を生産する。
実際は、出力ビーム、すなわち、射出瞳間隔を事前に選択された範囲と等しいまたはその中に制約し、ユーザに、投影されたコンテンツが事前に定義されたアイボックス内の任意の位置から見えるであろうことを確実にすることが望ましくあり得る。本情報を用いることで、環１３１０の幅１３４２を、本制約が該当する、ｋ－ベクトル１３４４のサブセットに限定し、過度のかすめ入射角の角度が設計計算内に含まれないように除外することが可能である。サブセット１３４４より多いまたはより少ない角度も、所望の性能、回折格子設計、および他の最適化要因に応じて、容認可能であり得る。同様に、いくつかの実施形態では、導波管の表面に対してあまりに急峻であって、回折格子１３５２とあまりに多くの相互作用を提供する、伝搬角度に対応するｋ－ベクトルもまた、使用から除外されてもよい。そのような実施形態では、環１３１０の幅１３４２は、使用可能角度の境界をより大きい円板１３０８ａとより小さい円板１３０８ｂとの間の境界から半径方向外向きに事実上移動させることによって減少されることができる。本明細書に開示される接眼レンズ導波管のいずれかの設計は、ｋ－空間環の幅１３１０をこのように制約することによって調節されることができる。
上記に説明されるように、準最適ＴＩＲ伝搬経路に対応する、環１３１０内のｋ－ベクトルは、接眼レンズ設計計算における使用から省略され得る。代替として、過度のかすめ角の角度を伴うＴＩＲ伝搬経路、したがって、回折格子を伴う導波管の表面上のあまりに少ない反射イベントの密度に対応する、ｋ－ベクトルは、本明細書に説明される種々の技法を使用して、補償されてもよい。１つの技法は、内部結合格子を使用して、入射画像の視野（ＦＯＶ）の一部をｋ－空間環１３１０の２つの異なる面積に指向することである。特に、入射画像を、第１のｋ－ベクトルの群によって表されるｋ－空間環１３１０の第１の側および第２のｋ－ベクトルの群によって表されるｋ－空間環１３１０の第２の側に指向することが有利であり得、ｋ－空間環１３１０の第１および第２の側は、相互から実質的に対向する。例えば、第１のｋ－ベクトルの群は、環１３１０の左側のｋ－ベクトルのＦＯＶ矩形に対応し得、第２のｋ－ベクトルの群は、環１３１０の右側のｋ－ベクトルのＦＯＶ矩形に対応し得る。左ＦＯＶ矩形は、その左縁をより大きい円板１３０８ａの外側縁の近傍に有し、かすめ入射角近傍ｋ－ベクトル角度に対応する。本縁における光は、疎隔射出瞳を生産するであろう。しかしながら、環１３１０の右側に位置する、右ＦＯＶ矩形の同一左縁は、より大きい円板１３０８ａの中心により近いであろう。右ＦＯＶ矩形の同一左縁における光は、高密度の射出瞳を有するであろう。したがって、左および右ＦＯＶ矩形が、再結合され、導波管からユーザの眼に向かって出射し、画像を生産するとき、十分な数の射出瞳が、視野の全ての面積において生産される。
回折格子等の回折特徴は、光を、接眼レンズ導波管の中に、接眼レンズ導波管から外に結合し、および／または接眼レンズ導波管内の光の伝搬方向を変化させるために使用されることができる。ｋ－空間内では、特定のｋ－ベクトルによって表される光線または光のビームに及ぼされる回折格子の効果は、ある格子ベクトルを伴う回折格子の平面におけるｋ－ベクトル成分のベクトル追加によって決定される。格子ベクトルの大きさおよび方向は、回折格子の具体的性質に依存する。図１３Ｇ、１３Ｈ、および１３Ｉは、ｋ－空間内のｋ－ベクトルに及ぼされる回折格子の作用を図示する。
図１３Ｇは、回折格子１３２０の上面図およびその関連付けられたｋ－空間回折格子ベクトルのうちのいくつか（Ｇ－２、Ｇ－１、Ｇ１、Ｇ２）を図示する。回折格子１３２０は、ｘ－ｙ平面に配向され、図１３Ｇは、ｚ－方向からその上に入射する、光線またはビームの視点からの格子の図を示す。回折格子１３２０は、回折格子と同一平面に配向される、ｋ－空間回折格子ベクトル（例えば、Ｇ－２、Ｇ－１、Ｇ１、Ｇ２）の関連付けられたセットを有する。Ｇ１およびＧ－１格子ベクトルは、それぞれ、±１回折次数に対応する一方、Ｇ２およびＧ－２格子ベクトルは、それぞれ、±２回折次数に対応する。±１回折次数に関する格子ベクトルは、（格子の周期性軸に沿って）反対方向を指し、回折格子１３２０の周期Λに反比例する、等しい大きさを有する。したがって、より細かいピッチを伴う回折格子は、より大きい格子ベクトルを有する。±２回折次数に関する格子ベクトルもまた、反対方向を指し、±１回折次数に関する格子ベクトルの２倍の等しい大きさを有する。付加的なより高い回折次数に関する格子ベクトルもまた存在し得るが、それらは、図示されない。例えば、±３回折次数に関する格子ベクトルの大きさは、±１回折次数に関する格子ベクトルの３倍等と続く。基本格子ベクトルＧ１は、単に、格子の周期性（方向およびピッチ）によって決定される一方、格子の組成（例えば、表面プロファイル、材料、層構造）は、回折効率および回折位相等の格子の他の特性に影響を及ぼし得ることに留意されたい。基本格子ベクトル（例えば、Ｇ－１、Ｇ２、Ｇ－２等）の全てのハーモニクスは、単に、基本Ｇ１の整数倍数であるため、格子の全ての回折方向は、単に、格子の周期性によって決定される。回折格子１３２０の作用は、格子ベクトルを入射光線またはビームに対応するｋ－ベクトルの面内成分に追加することである。これは、図１３Ｈに示される。
図１３Ｈは、回折格子１３２０の横面図および法線入射光線または光のビームに対応するｋ－ベクトル１３０２に及ぼされるｋ－空間内のその効果を図示する。回折格子１３２０は、入射光線または光のビームを１つ以上の回折次数に回折する。これらの回折次数のそれぞれにおける新しい光線または光のビームは、新しいｋ－ベクトル（例えば、１３０２ａ－ｅ）によって表される。これらの新しいｋ－ベクトル（例えば、１３０２ａ－ｅ）は、格子ベクトル（例えば、Ｇ－２、Ｇ－１、Ｇ１、Ｇ２）のそれぞれを伴うｋ－ベクトル１３０２の面内成分のベクトル追加によって決定される。法線入射光線または光のビームの図示される場合では、ｋ－ベクトル１３０２は、回折格子のｘ－ｙ平面に成分を有していない。したがって、回折格子１３２０の効果は、そのｋ－ベクトル（例えば、１３０２ａ－ｅ）が対応する格子ベクトルと等しいｘ－ｙ成分を有する、１つ以上の新しい回折される光線または光のビームを作成することである。例えば、入射光線または光のビームの±１回折次数のｘ－ｙ成分は、それぞれ、Ｇ１およびＧ－１となる。一方、新しいｋ－ベクトルの大きさは、２π／ωに制約され、したがって、新しいｋ－ベクトル（例えば、１３０２ａ－ｅ）は全て、図１３Ｈに示されるように、半円形上にある。入射ｋ－ベクトル１３０２の面内成分が、その長さが基本インクリメントと等しい、または基本インクリメントの２倍等である、格子ベクトルに追加されている一方、各結果として生じるｋ－ベクトルの大きさが、制約されるため、種々の回折次数に関するｋ－ベクトル（例えば、１３０２ａ－ｅ）間の角度は、等しくない。むしろ、ｋ－ベクトル（例えば、１３０２ａ－ｅ）は、回折次数の増加に伴って、より角度的に疎隔となる。
平面接眼レンズ導波管上または該平面接眼レンズ導波管内に形成される、回折格子の場合、新しいｋ－ベクトル（例えば、１３０２ａ－ｅ）の面内成分は、それらが接眼レンズ導波管のｋ－空間環１３１０内にある場合、回折される光線または光のビームが、接眼レンズ導波管を通して、誘導伝搬を受けるであろうため、最も着目され得る。しかし、新しいｋ－ベクトル（例えば、１３０２ａ－ｅ）の面内成分が、中心円板１３０８ｂ内にある場合、回折される光線または光のビームは、接眼レンズ導波管から出射するであろう。
図１３Ｉは、回折格子１３２０の横面図および斜入射光線または光のビームに対応するｋ－ベクトル１３０２に及ぼされるｋ－空間内のその効果を図示する。効果は、図１３Ｈに関して説明されるものに類似する。具体的には、回折される光線または光のビームのｋ－ベクトルは、格子ベクトル（Ｇ－２、Ｇ－１、Ｇ１、Ｇ２）を伴う入射ｋ－ベクトルの面内成分のベクトル追加によって決定される。斜入射ｋ－ベクトル１３０２に関して、回折格子１３２０のｘ－ｙ平面におけるｋ－ベクトルの成分は、非ゼロである。本成分は、格子ベクトルに追加され、回折される光線または光のビームに関する新しいｋ－ベクトルの面内成分を決定する。新しいｋ－ベクトルの大きさは、２π／ωに制約される。また、再び、回折される光線または光のビームのｋ－ベクトルの面内成分が、接眼レンズ導波管のｋ－空間環１３１０内にある場合、回折される光線または光のビームは、接眼レンズ導波管を通して、誘導伝搬を受けるであろう。
図１３Ｊは、ＡＲ接眼レンズ導波管（例えば、１２００、１３００）の中に投影される画像の視野（ＦＯＶ）を図示する、ｋ－空間略図である。ｋ－空間略図は、接眼レンズ導波管内を伝搬し得る光ビームまたは光線のｋ－ベクトルを定義する、より大きい円板１３０８ａを含む。ｋ－空間略図はまた、接眼レンズ導波管を囲繞する空気等の媒体内を伝搬し得る光ビームまたは光線のｋ－ベクトルを定義する、より小さい円板１３０８ｂを含む。また、すでに議論されたように、ｋ－空間環１３１０は、接眼レンズ導波管内で誘導伝搬を受け得る、光ビームまたは光線のｋ－ベクトルを定義する。
接眼レンズ導波管の入射瞳の中に投影される、入力ビーム（例えば、１２０２ａ、１２０４ａ、１２０６ａ）が、図１２Ａおよび１２Ｂに示される。各入力ビームは、像面内の対応する像点の空間場所によって一意に定義される、伝搬角度を有する。入力ビームのセットは、ｘ－方向およびｙ－方向の両方にある角度広がりを有する。ｘ－方向における角度広がりは、水平視野を定義し得る一方、ｙ－方向における角度広がりは、垂直視野を定義し得る。加えて、例えば、ｘ－方向とｙ－方向との間の対角線に沿った入力ビームの角度広がりは、対角線視野を定義し得る。
ｋ－空間内では、入力画像の視野は、ＦＯＶ矩形１３３０によって近似され得る。ＦＯＶ矩形１３３０は、入力光ビームのセットに対応する、ｋ－ベクトルのセットを包囲する。ＦＯＶ矩形１３３０は、ｋｘ－軸に沿った寸法を有し、これは、ｘ－方向における入力ビームの角度広がりに対応する。具体的には、ＦＯＶ矩形１３３０の水平幅は、
であって、式中、θｘは、総水平ＦＯＶであって、ｎは、入射媒体の屈折率である。ＦＯＶ矩形１３３０はまた、ｋｙ－軸に沿った寸法を有し、これは、ｙ－方向における入力ビームの角度広がりを定義する。同様に、ＦＯＶ矩形１３３０の垂直高さは、
であって、式中、θｙは、総垂直ＦＯＶである。矩形は、入力ビームのセットを表すように示されるが、いくつかの実施形態では、入力ビームのセットは、ｋ－空間内の異なる形状に対応するであろうようなものであり得る。しかし、概して、ＦＯＶ矩形またはＦＯＶ正方形を使用して示される、本明細書におけるｋ－空間分析は、同様に、ｋ－空間内の他の形状にも等しく適用されることができる。
図１３Ｊに示されるように、ＦＯＶ矩形１３３０は、より小さい円板１３０８ｂ上に中心合わせされ、その中に完全に位置する。ＦＯＶ矩形１３３０の本位置は、入力ビームのセット（例えば、画像源からの軸上、すなわち、テレセントリック投影を伴う構成において）、または、概して、±ｚ－方向に伝搬する、出力ビームのセット（但し、ビームのセットは、ｚ－軸上に中心合わせされ、入射瞳または射出瞳に対して法線のものを除く、ビームは全て、±ｚ－方向に対してある程度の量の角度逸脱を有する）のｋ－ベクトルに対応する。換言すると、ＦＯＶ矩形１３３０は、ｋ－空間略図内のより小さい円板１３０８ｂ内にあるとき、それらが、画像源から、自由空間を通して、接眼レンズ導波管に伝搬するにつれた、入力ビームを表すことができる。また、それらが接眼レンズ導波管からユーザの眼に伝搬するにつれた、出力ビームを表すことができる。ＦＯＶ矩形１３３０内の各ｋ－空間点は、入力ビーム方向のうちの１つまたは出力ビーム方向のうちの１つを表す、ｋ－ベクトルに対応する。ＦＯＶ矩形１３３０によって表される入力ビームが、接眼レンズ導波管内で誘導伝搬を受けるために、ＦＯＶ矩形１３３０は、ｋ－空間環１３１０に平行移動されなければならない。逆に言えば、ＦＯＶ矩形１３３０によって表される出力ビームが、接眼レンズ導波管から出射するために、ＦＯＶ矩形１３３０は、ｋ－空間環１３１０からより小さい円板１３０８ｂに逆平行移動されなければならない。導波管を通した伝搬から幾何学的および色分散を導入しないために、入力ビームのＦＯＶ矩形１３３０は、出力ビームのＦＯＶ矩形と一致し得る。すなわち、本構成では、接眼レンズ導波管は、入力から出力までビーム角度を保存する。
以下の方程式は、いくつかの接眼レンズ導波管内で達成され得る、ＦＯＶを説明する。
ＦＯＶが、θｘ＝０に水平に中心合わせされる場合、従来の接眼レンズ導波管は、以下の限界を有し得る。
角周波数に関するｍａｘ（ＦＯＶｘ）の唯一の依存性は、角周波数への導波管屈折率の依存性からのものであって、これは、いくつかの用途では、重要な詳細であり得るが、多くの場合、比較的に小さい効果を有する。
図１３Ｋは、接眼レンズ導波管の入射瞳に位置する入力結合格子（ＩＣＧ）によって生じる、ＦＯＶ矩形１３３０のｋ－空間内の平行移動偏移を示す、ｋ－空間略図である。ＩＣＧは、図１３Ｇ－１３Ｉに関して議論されたばかりのように、関連付けられた回折格子ベクトル（Ｇ－１、Ｇ１）を有する。ＩＣＧは、ＦＯＶ矩形１３３０によって表される入力ビームのそれぞれを＋１回折次数および－１回折次数に回折する。ｋ－空間内では、＋１回折次数への入力ビームの回折は、Ｇ１格子ベクトルによってｋｘ－方向に変位されたＦＯＶ矩形１３３０によって表される。同様に、ｋ－空間内では、－１回折次数への入力ビームの回折は、Ｇ－１格子ベクトルによって－ｋｘ－方向に変位されたＦＯＶ矩形１３３０によって表される。
図１３Ｋに示される特定の実施例に関して、平行移動されたＦＯＶ矩形は、大きすぎて、ｋ－空間環１３１０内に全体的に適合することができない。これは、接眼レンズ導波管が、それらの間の角度広がりが大きすぎるため、正または負の回折次数にあるかどうかにかかわらず、誘導伝搬モードにおけるＦＯＶ内の入力ビームの全てを支持することができないことを意味する。より大きい円板１３０８ａ外にある、平行移動されたＦＯＶ矩形内の点に対応するｋ－ベクトルは、それらのｋ－ベクトルが許容されないため、ＩＣＧによって全く回折されないであろう。（これはまた、この場合、それらの次数と関連付けられた格子ベクトルが、より長く、したがって、ｋ－ベクトルをより大きい円板１３０８ａのさらに外側に平行移動させるであろうため、±２およびより高い回折次数への回折を防止するであろう。）一方、平行移動されたＦＯＶ矩形の任意の部分が、ＩＣＧによる平行移動後、依然として、より小さい円板１３０８ｂの内側にあることになる場合、それらの特定のｋ－ベクトルに対応する光ビームは、ＴＩＲしないため、その平面を通して透過することによって、接眼レンズ導波管から出射し、導波管を通して誘導伝搬を受けないであろう。
誘導モードにおける平行移動されたＦＯＶ矩形１３３０によって表される光の入力ビームの多くを支持するために行われ得る、１つの可能性として考えられる修正は、接眼レンズ導波管および周囲媒体の屈折率間の差異を増加させることであり得る。これは、より大きい円板１３０８ａのサイズを増加させ、および／またはより小さい円板１３０８ｂのサイズを減少させ（より小さい円板１３０８ｂのサイズの減少は、導波管が空気によって囲繞されない場合、可能である）、それによって、ｋ－空間環１３１０のサイズを増加させるであろう。
（直交瞳エクスパンダを伴う例示的ＡＲ接眼レンズ導波管）
図１４Ａは、ＩＣＧ領域１４４０、直交瞳エクスパンダ（ＯＰＥ）領域１４５０、および射出瞳エクスパンダ（ＥＰＥ）領域１４６０を伴う、例示的接眼レンズ導波管１４００を図示する。図１４Ｂは、ｋ－空間内の接眼レンズ導波管１４００のこれらのコンポーネントのそれぞれの効果を図示する、ｋ－空間略図を含む。接眼レンズ導波管１４００のＩＣＧ領域１４４０、ＯＰＥ領域１４５０、およびＥＰＥ領域１４６０は、種々の回折特徴を含み、これは、入力ビームを接眼レンズ導波管の中に結合し、誘導モードを介して伝搬し、ビームを空間内の複数の分散場所において複製し、複製ビームを接眼レンズ導波管から出射させ、ユーザの眼に向かって投影させる。
図１４Ａは、ＩＣＧ領域１４４０、直交瞳エクスパンダ（ＯＰＥ）領域１４５０、および射出瞳エクスパンダ（ＥＰＥ）領域１４６０を伴う、例示的接眼レンズ導波管１４００を図示する。図１４Ｂは、ｋ－空間内の接眼レンズ導波管１４００のこれらのコンポーネントのそれぞれの効果を図示する、ｋ－空間略図を含む。接眼レンズ導波管１４００のＩＣＧ領域１４４０、ＯＰＥ領域１４５０、およびＥＰＥ領域１４６０は、種々の回折特徴を含み、これは、入力ビームを接眼レンズ導波管の中に結合し、誘導モードを介して伝搬し、ビームを空間内の複数の分散場所において複製し、複製ビームを接眼レンズ導波管から出射させ、ユーザの眼に向かって投影させる。
入力画像に対応する入力ビームは、接眼レンズ導波管１４００の中に１つ以上の入力デバイスから投影されることができる。入力ビームは、接眼レンズ導波管１４００の入射瞳と一致し得る、ＩＣＧ領域１４４０上に入射することができる。入力ビームを投影するために使用される入力デバイスは、例えば、空間光変調器プロジェクタ（ユーザの顔に対して接眼レンズ導波管１４００の正面または背後に位置する）を含むことができる。いくつかの実施形態では、入力デバイスは、液晶ディスプレイ（ＬＣＤ）、シリコン上液晶（ＬＣｏＳ）、ファイバ走査ディスプレイ（ＦＳＤ）技術、または走査型微小電気機械システム（ＭＥＭＳ）ミラーディスプレイを使用してもよいが、その他もまた、使用されることができる。入力デバイスからの入力ビームは、概して、図示される－ｚ－方向において、種々の伝搬角度で、接眼レンズ導波管１４００の中に投影され、接眼レンズ導波管の基板の外側からＩＣＧ領域１４４０上に入射する。
ＩＣＧ領域１４４０は、それらが、全内部反射を介して、接眼レンズ導波管１４００の内側で伝搬するように、入力ビームを再指向する、回折特徴を含む。いくつかの実施形態では、ＩＣＧ領域１４４０の回折特徴は、図示されるｙ－方向に垂直に延在し、図示されるｘ－方向に水平に周期的に繰り返される、多くのラインから成る、１次元周期（１Ｄ）回折格子を形成してもよい。いくつかの実施形態では、ラインは、接眼レンズ導波管１４００の正面または背面の中にエッチングされてもよく、および／またはそれらは、正面または背面上に堆積される材料から形成されてもよい。ラインの周期、デューティサイクル、深度、プロファイル、ブレーズ角度等は、それに関して接眼レンズ導波管１４００が設計される光の角周波数ω、格子の所望の回折効率、および他の要因に基づいて、選択されることができる。いくつかの実施形態では、ＩＣＧ領域１４４０は、主に、入力光を＋１および－１回折次数に結合するように設計される。（回折格子は、０次回折次数および１次回折次数を超えるより高い回折次数を低減または排除するように設計されることができる。これは、各ラインのプロファイルを適切に成形することによって遂行されることができる。しかしながら、ＡＲディスプレイ内の多くの実践的ＩＣＧでは、全てのより高い回折次数は、ｋ－空間環を超える、ｋ－ベクトルに対応する。したがって、それらのより高い回折次数は、格子デューティサイクル、深度、およびプロファイルのような非ｋ－空間属性にかかわらず、禁止されるであろう。）ＩＣＧ領域１４４０からの±１回折次数のうちの一方における回折ビームは、次いで、概して、－ｘ－方向において、ＯＰＥ領域１４５０に向かって伝搬する一方、±１回折次数の他方における回折ビームは、次いで、概して、＋ｘ－方向において伝搬し、接眼レンズ導波管１４００から出射する。
ＯＰＥ領域１４５０は、少なくとも２つの機能を実施し得る、回折特徴を含む。第１に、それらは、概して、－ｘ－方向における多くの新しい場所において、各光の入力ビームを空間的に複製することによって、瞳拡張を実施することができる。第２に、それらは、各複製された光のビームを、概して、ＥＰＥ領域１４６０に向かう経路上で誘導することができる。いくつかの実施形態では、これらの回折特徴は、接眼レンズ導波管１４００の基板上または該基板内に形成される、ラインである。周期、デューティサイクル、深度、プロファイル、ラインのブレーズ角度等は、それに関して接眼レンズ導波管１４００が設計される光の角周波数ω、格子の所望の回折効率、および他の要因に基づいて、選択されることができる。ＯＰＥ領域１４５０の具体的形状は、変動し得るが、一般に、ＩＣＧ領域１４４０からの光のビームの広がりおよびＥＰＥ領域１４６０のサイズおよび場所に基づいて決定されてもよい。これは、図１４Ｄに関してさらに議論される。
ＯＰＥ領域１４５０の回折格子は、比較的に低いおよび／または可変回折効率を用いて設計されることができる。これらの性質は、ＯＰＥ領域１４５０が、ＩＣＧ領域１４４０から到着する各光のビームを複製し、および／または少なくとも１つの寸法における光エネルギーをより均一に分散させることを可能にすることができる。比較的に低回折効率のため、光のビームと格子の各相互作用は、光ビーム内の屈折力の一部のみを回折する一方、残りの部分は、同一方向に伝搬し続ける。（格子の回折効率に影響を及ぼすために使用され得る、いくつかのパラメータは、ライン特徴の高さおよび幅またはライン特徴と背景媒体との間の屈折率差の大きさである。）すなわち、ビームが、ＯＰＥ領域１４５０内の回折格子と相互作用すると、その屈折力の一部は、ＥＰＥ領域１４６０に向かって回折されるであろう一方、残りの部分は、ＯＰＥ領域内を透過し続け、再び、異なる空間場所における格子に遭遇し、そこで、ビームの屈折力の別の部分は、ＥＰＥ領域１４６０に向かって回折される等と続き得る。各光ビームの屈折力の一部は、ＥＰＥ領域１４６０に向かって回折される前に、他の部分よりＯＰＥ領域１４５０を通して遠くに進行するため、－ｘ－方向に異なる場所からＥＰＥ領域に向かって進行する入射ビームの多数のコピーが存在する。ＯＰＥ領域１４５０を通したオリジナル入射ビームの伝搬方向における、複製ビームの空間範囲は、したがって、事実上増加する一方、入射ビームの強度は、入力ビームを構成する光が、ここで、多くの複製ビームに分割されるため、対応して、減少する。
ＯＰＥ領域１４５０内の回折格子は、ビームを、概して、ＥＰＥ領域１４６０に向かって回折するように、ＩＣＧ領域１４４０から到着するビームに対して斜めに配向される。ＯＰＥ領域１４５０内の回折格子の傾斜の具体的角度は、接眼レンズ導波管１４００の種々の領域のレイアウトに依存し得、おそらく、図１４Ｂにおいて後に見出され、議論される、ｋ－空間略図内により明確に見られ得る。接眼レンズ導波管１４００内では、ＩＣＧ領域１４４０は、ＯＰＥ領域１４５０の右に位置する一方、ＥＰＥ領域１４６０は、ＯＰＥ領域の下方に位置する。したがって、ＩＣＧ領域１４４０からの光をＥＰＥ領域１４６０に向かって再指向するために、ＯＰＥ領域１４５０の回折格子は、図示されるｘ－軸に対して約４５°に配向されてもよい。
図１４Ｃは、図１４Ａおよび１４Ｂに示されるＯＰＥ領域１４５０の光学作用の３次元例証である。図１４Ｃは、ＩＣＧ領域１４４０およびＯＰＥ領域１４５０を示し、その両方とも、視認者により近い導波管の側にある。格子ラインは、それらが微視的であるため、見ることができない。この場合、単一入力ビーム１４０１が、図示されるが、画像は、接眼レンズ導波管１４００を通して若干異なる方向に伝搬する、多くのそのような入力ビームから成るであろう。入力ビーム１４０１は、ＩＣＧ領域１４４０からＯＰＥ領域１４５０に入射する。入力ビーム１４０１は、次いで、全内部反射を介して、接眼レンズ導波管１４００を通して伝搬し続け、その表面間で往復して繰り返し反射する。これは、図１４Ｃでは、各ビームの図示される伝搬内のジグザグによって表される。
入力ビーム１４０１が、ＯＰＥ領域１４５０内に形成される回折格子と相互作用すると、その屈折力の一部は、ＥＰＥ領域に向かって回折される一方、その屈折力の別の部分は、同一経路に沿って、ＯＰＥ領域１４５０を通して継続する。すでに述べられたように、これは、部分的に、格子の比較的に低回折効率に起因する。さらに、ＥＰＥ領域に向かって回折されるビームは、ＯＰＥ領域１４５０の格子に再遭遇し、入力ビーム１４０１のオリジナル伝搬方向に戻るように回折し得る。これらのビームの一部の経路が、図１４Ｃに矢印によって示される。効果は、入力ビームがＯＰＥ領域１４５０を通して伝搬するにつれて複製されるため、光の空間範囲が拡張されることになる。これは、図１４Ｃから明白であって、これは、入力ビーム１４０１が、多くの光ビームに複製され、最終的には、ＥＰＥ領域に向かって、概して、－ｙ－方向に進行することを示す。
ＥＰＥ領域１４６０も同様に、少なくとも２つの機能を実施し得る、回折特徴を含む。第１に、それらは、別の方向（例えば、ビームがＯＰＥ領域１４５０によって複製される方向に略直交する方向）に沿って、ビームを複製することができる。第２に、それらは、各光のビームを接眼レンズ導波管１４００から外にユーザの眼に向かって回折することができる。ＥＰＥ領域１４６０は、ＯＰＥ領域１４５０と同一方法において、光ビームを複製することができる。すなわち、ビームが、ＥＰＥ領域１４６０を通して伝搬するにつれて、回折格子と繰り返し相互作用し、その屈折力の一部を第１の回折次数に回折し、それによって、ユーザの眼に向かって外部結合される。ビームの屈折力の他の部分は、ゼロ次回折し、後に、再び、格子と相互作用するまで、ＥＰＥ領域１４６０内で同一方向に伝搬し続ける。ＥＰＥ領域１４６０の回折光学特徴はまた、本明細書のいずれかで議論されるように、それらをそれらが所望の深度平面から生じたかのように現れさせるための程度の光の複製される出力ビームの屈折力を付与し得る。これは、レンズ機能を使用して、曲率をＥＰＥ領域１４６０内の回折格子のラインに付与することによって遂行されることができる。
図１４Ｂは、接眼レンズ導波管１４００のｋ－空間内の作用を図示する。具体的には、図１４Ｂは、接眼レンズ導波管１４００のコンポーネント毎のｋ－空間略図（ＫＳＤ）を含み、そのコンポーネントのｋ－空間効果を図示する。ｋ－空間略図内のＦＯＶ矩形および接眼レンズ導波管を通した光の対応する伝搬方向を示す矢印は、合致する陰影を有する。第１のｋ－空間略図ＫＳＤ１は、入力デバイスからＩＣＧ領域１４４０上に入射する、入力ビームのｋ－空間表現を示す。すでに議論されたように、入力ビームのセットは、そのｋｘおよびｋｙ寸法がｘ－およびｙ－方向における入力ビームの角度広がりに対応する、ＦＯＶ矩形１４３０によってｋ－空間内に表されることができる。ＫＳＤ１内におけるＦＯＶ矩形内の各具体的点は、入力ビームのうちの１つと関連付けられたｋ－ベクトルに対応し、ｋｘ成分は、ｘ－方向における入力ビームの伝搬角度を示し、ｋｙ成分は、ｙ－方向における入力ビームの伝搬角度を示す。より精密には、ｋｘ＝ｓｉｎ（θｘ）であって、式中、θｘは、入力ビームおよびｙ－ｚ平面によって形成される角度であって、ｋｙ＝ｓｉｎ（θｙ）であって、式中、θｙは、入力ビームおよびｘ－ｚ平面によって形成される角度である。ＫＳＤ１内のＦＯＶ矩形は、略図のｋｚ－軸上に中心合わせされるという事実は、表される入力光ビームが、－ｚ－方向に伝搬する入力ビームを中心として中心合わせされる伝搬角度を有し、したがって、全ての入力ビームが、概して、－ｚ－方向に伝搬することを意味する。（ここでは図示されないが、本明細書に説明される導波管ディスプレイのいずれかはまた、±ｚ－方向に対して軸外にあるＦＯＶのためにも設計されることができる。）
第２のｋ－空間略図ＫＳＤ２は、ＩＣＧ領域１４４０のｋ－空間作用を示す。すでに議論されたように、回折格子は、関連付けられた格子ベクトル（例えば、Ｇ１、Ｇ－１）を有する。ＫＳＤ２は、Ｇ１格子ベクトルおよびＧ－１格子ベクトルを示し、これは、大きさが等しく、ＩＣＧの周期性軸に沿った方向において反対である。ＩＣＧ領域１４４０は、入力ビームを±１回折次数に回折する。また、ｋ－空間内では、これは、ＩＣＧが、Ｇ１およびＧ－１格子ベクトルの両方を使用して、それを平行移動させることによって、ＦＯＶ矩形を２つの新しい場所にコピーすることを意味する。図示されるインスタンスでは、ＩＣＧは、格子ベクトルＧ１、Ｇ－１の大きさが、コピーされたＦＯＶ矩形を導波管のｋ－空間環内に完全に設置するように、入力ビームの角周波数ωに基づく周期Λを用いて設計される。故に、回折される入力ビームは全て、誘導伝搬モードに入る。
－ｋｘ－軸上の点（ｋ－空間環内の９時位置）に中心合わせされる、ＦＯＶ矩形のコピーは、対応する回折ビームが、接眼レンズ導波管１４００の平面におけるその伝搬成分が－ｘ－方向にあるビームの周囲に中心合わせされる、伝搬角度を有することを示す。したがって、それらのビームは全て、ＴＩＲを介して、接眼レンズ導波管１４００の正面と背面との間で往復して反射しながら、概して、ＯＰＥ領域１４５０に向かって伝搬する。一方、＋ｋｘ－軸上の点（ｋ－空間環内の３時位置）に中心合わせされる、ＦＯＶ矩形のコピーは、対応する回折ビームが、接眼レンズ導波管１４００の平面におけるその伝搬成分が＋ｘ－方向にあるビームの周囲に中心合わせされる、伝搬角度を有することを示す。したがって、それらのビームは全て、ＴＩＲを介して、接眼レンズ導波管１４００の正面と背面との間で往復して反射しながら、概して、接眼レンズ導波管１４００の右縁に向かって伝搬する。本特定の接眼レンズ導波管１４００では、それらのビームは、概して、喪失され、ユーザの眼に向かった画像の投影に有意義に寄与しない。
ＫＳＤ２は、図示される一次格子ベクトルＧ１、Ｇ－１の倍数である、高次格子ベクトルを図示しない。ＩＣＧは、そのように行うことが、本インスタンスでは、許容されるｋ－ベクトルを定義するｋ－空間円板の外周を越えるＦＯＶ矩形を構成する、ｋ－ベクトルを平行移動させるであろうため、光ビームをそれらの回折次数に回折しない。故に、より高い回折次数は、本実施形態では、生じない。
第３のｋ－空間略図ＫＳＤ３は、ＯＰＥ領域１４５０のｋ－空間作用を示す。再び、ＯＰＥ領域１４５０は、回折格子を含むため、関連付けられた格子ベクトル（例えば、Ｇ１、Ｇ－１）を有し、これは、大きさが等しく、ＯＰＥ格子の周期性軸に沿った方向において反対であり得る。この場合、回折格子の周期性軸は、ｘ－軸に対して４５°角度にある。故に、ＯＰＥ回折格子の格子ベクトル（例えば、Ｇ１、Ｇ－１）は、ｋｘ－軸に対して４５°角度を指す。ＫＳＤ３に示されるように、格子ベクトルのうちの１つは、ＦＯＶ矩形を、－ｋｙ－軸上に位置する点（ｋ－空間環内の６時位置）に中心合わせされる新しい場所に平行移動させる。ＦＯＶ矩形の本コピーは、対応する回折ビームが、接眼レンズ導波管１４００の平面におけるその伝搬成分がＥＰＥ領域１４６０に向かって－ｙ－方向にあるビームの周囲に中心合わせされる、伝搬角度を有することを示す。一方、他の図示されるＯＰＥ格子ベクトルは、ＦＯＶ矩形をｋ－空間円板の外周の外側の場所に設置するであろう。しかし、円板の外側のｋ－ベクトルは、許容されず、したがって、ＯＰＥ回折格子は、ビームをその回折次数に回折しない。ＯＰＥ領域１４５０内の回折格子の周期性軸は、必ずしも、正確に４５°である必要はない。例えば、ＫＳＤ３の精査によって分るように、周期性軸は、依然として、ＦＯＶ矩形をＦＯＶ矩形がｋ－空間環内に全体的に適合し得る６時位置に平行移動させながらも、幾分、４５°より大きいまたはより小さい角度であり得る。これは、ＦＯＶ矩形が、必ずしも、－ｋｙ－軸に沿ったｋ－空間環内に中心合わせされずに、ＦＯＶ矩形を６時位置に設置するであろう。
図示されるインスタンスでは、ＯＰＥ回折格子は、格子ベクトルＧ１、Ｇ－１のうちの一方が、導波管のｋ－空間環内に完全にあるコピーされたＦＯＶ矩形を６時位置に設置するように、入力ビームの角周波数ωに基づく周期Λを用いて設計される。故に、回折される入力ビームは全て、誘導伝搬モードのままである。ＯＰＥ格子によって実施される平行移動である、ｋ－空間環内の９時位置から６時位置までのｋ－空間距離は、ＩＣＧによって実施される平行移動である、ｋ－空間略図の原点から環までの距離を上回るため、ＯＰＥ格子ベクトルは、ＩＣＧ格子ベクトルと大きさが異ならなければならない。特に、ＯＰＥ格子ベクトルは、ＩＣＧ格子ベクトルより長く、これは、ＯＰＥ格子が、したがって、ＩＣＧ格子より短い周期Λを有することを意味する。
第４のｋ－空間略図ＫＳＤ４は、ＥＰＥ領域１４６０のｋ－空間作用を示す。再び、ＥＰＥ領域１４６０は、回折格子を含むため、関連付けられた格子ベクトル（例えば、Ｇ１、Ｇ－１）を有し、これは、大きさが等しく、ＥＰＥ格子の周期性軸に沿った方向において反対である。この場合、回折格子の周期性軸は、接眼レンズ導波管１４００のｙ－軸に沿っている。故に、ＥＰＥ回折格子の格子ベクトル（例えば、Ｇ１、Ｇ－１）は、±ｋｙ－方向を指す。ＫＳＤ４に示されるように、格子ベクトルのうちの一方は、ＦＯＶ矩形を、ｋ－空間略図の原点に中心合わせされる、新しい場所に平行移動させる。ＦＯＶ矩形の本コピーは、対応する回折ビームが、接眼レンズ導波管１４００の平面におけるその伝搬成分がユーザの眼に向かって＋ｚ－方向にあるビームの周囲に中心合わせされる、伝搬角度を有することを示す。一方、他方の一次ＥＰＥ格子ベクトルは、ＦＯＶ矩形をｋ－空間円板の外周の外側の場所に設置し、したがって、ＥＰＥ回折格子は、ビームをその回折次数に回折しない。しかしながら、二次ＥＰＥ格子ベクトルのうちの一方は、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環内の１２時場所に平行移動させるであろう。したがって、ＥＰＥ格子は、光の一部を第２の回折次数のうちの一方に回折し得る。二次回折方向は、＋ｙ－方向に沿った誘導伝搬方向に対応し得、典型的には、望ましくない効果である。例えば、二次回折は、下記に議論されるように、ＥＰＥ格子が、摂動され、屈折力を導入すると、視覚的アーチファクトをもたらし、フレアまたは不鮮明化効果をユーザに提示される画像内にもたらし得る。
図示されるインスタンスでは、ＥＰＥ回折格子は、格子ベクトルＧ１、Ｇ－１のうちの一方が、コピーされたＦＯＶ矩形を導波管のｋ－空間円板の内側に完全にあるように設置するように、入力ビームの角周波数ωに基づく周期Λを用いて設計される。故に、ＥＰＥ回折格子によって回折されるビームは全て、もはや誘導伝搬モードではなく、したがって、接眼レンズ導波管１４００から出射する。さらに、ＥＰＥ回折格子は、ＦＯＶ矩形をｋ－空間略図の原点（入力ビームに対応するＦＯＶ矩形が位置した場所）に戻るように平行移動させるため、出力ビームは、その対応する入力ビームと同一伝搬角度を有する。図示される実施形態では、ＥＰＥ回折格子は、これらの回折格子の両方がＦＯＶ矩形を同一ｋ－空間距離だけ平行移動させるため、ＩＣＧと同一周期Λを有する。しかしながら、これは、要件ではない。ＦＯＶ矩形のｋｙ寸法が、６時位置におけるｋ－空間環のｋｙ寸法未満である場合、ＦＯＶ矩形は、環内の異なるｋｙ場所における可能性として考えられる６時位置の範囲を有することができる。故に、ＥＰＥ格子ベクトル、ひいては、ＯＰＥベクトルが、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環内の場所および／またはｋ－空間略図の原点の近傍に設置するための多数のエンジニアリング選択肢が存在し得る。
いくつかの実施形態では、ＥＰＥ回折格子のラインは、屈折力をＥＰＥ領域１４６０から出射する出力ビームに付与するように、若干湾曲されてもよい。例えば、ＥＰＥ領域１４６０内の回折格子のラインは、負の屈折力を付与するために、導波管の平面において、ＯＰＥ領域に向かって曲げられることができる。これは、例えば、図１２Ｂに示されるように、出力ビームを発散経路に追従させるために使用されることができる。これは、投影された画像を光学無限遠より近い深度平面に現れさせる。具体的曲率は、レンズ機能によって決定されることができる。ｋ－空間内では、これは、ＥＰＥ領域１４６０内の異なる空間領域が、その具体的領域内の格子ラインの曲率に応じて、若干異なる方向を指す格子ベクトルを有するであろうことを意味する。これらの実施形態では、これは、ＦＯＶ矩形をｋ－空間略図の原点の周囲に中心合わせされる種々の異なる場所に平行移動させる。これは、ひいては、平行移動されたＦＯＶ矩形のそれぞれに対応する出力ビームのセットを異なる伝搬角度の周囲に中心合わせさせ、これは、ひいては、深度の錯覚を生じさせる。
図１４Ｄは、ＯＰＥ領域１４５０およびＥＰＥ領域１４６０のサイズおよび形状を決定するための技法を図示する。図１４Ｄは、ＩＣＧ領域１４４０と、ＯＰＥ領域１４５０と、ＥＰＥ領域１４６０とを含む、図１４Ａおよび１４Ｂに示されるものと同一接眼レンズ導波管１４００を図示する。図１４Ｄはまた、ｋ－空間略図ＫＳＤ１、ＫＳＤ２、およびＫＳＤ３の簡略化されたバージョンを含む。第１のｋ－空間略図ＫＳＤ１を参照すると、ＦＯＶ矩形の４つの角ｋ－ベクトルは、入力平面内の画像の角から最も斜角でＩＣＧ上に入射する、入力ビームに対応するものである（図１２Ａおよび１２Ｂ参照）。これらの入力ビームの伝搬角度は、視野内の全てのもののうちの最も極限であるため、そのｋ－ベクトルは、ｋ－空間内のＦＯＶ矩形の４つの角に位置する。
図１４Ｄは、入力画像の４つの角に対応する、ＩＣＧ領域１４４０からの４つの回折ビームを定義する、光線を示す。特に、ＯＰＥ領域１４５０の上部の近傍の光線は、上向き方向かつＯＰＥ領域から離れるような最急伝搬角度でＩＣＧ領域１４４０上に入射する入力ビームに対応する、回折ビーム（すなわち、ＦＯＶ矩形の右上角に位置するｋ－ベクトル）を定義する。また、ＯＰＥ領域１４５０の底部の近傍の光線は、下向きかつＯＰＥ領域から離れるような最急伝搬角度でＩＣＧ領域１４５０上に入射する入力ビームに対応する、回折ビーム（すなわち、ＦＯＶ矩形の右下角に位置するｋ－ベクトル）を定義する。これらの２つのビームは、ＩＣＧ領域１４４０からの回折ビームの広がりを定義する。これらの２つのビームおよびその間のその他の全ての複製されたインスタンスを作成し、それらをユーザの眼に向かって投影するために、ＯＰＥ領域の上部および底部境界は、これらの２つのビームの伝搬経路を包含すべきである。その具体的伝搬経路は、第２のｋ－空間略図ＫＳＤ２を参照して決定されることができる。
ＫＳＤ２は、ＩＣＧ領域１４４０からＯＰＥ領域１４５０に向かって回折する、ビームの結果として生じるｋ－ベクトルを示す。ＫＳＤ２における矢印は、ＦＯＶ矩形の右上角に位置するｋ－ベクトルに対応する、ビームの伝搬角度を示す。
ＥＰＥ領域１４６０のサイズ、形状、および場所は、第３のｋ－空間略図ＫＳＤ３内のｋ－ベクトルから明白である、伝搬角度を使用して、後方光線トレースを実施することによって決定されることができる。ＫＳＤ３から明白であるように、ＦＯＶ矩形の左および右上角ｋ－ベクトルは、ＯＰＥ領域１４５０からＥＰＥ領域１４６０に向かった方向に伝搬する間にビームが追従する、伝搬経路の広がりを定義する。これらの伝搬角度を使用して、ＯＰＥ領域１４５０から最も遠く（すなわち、ＥＰＥ領域の下角）に位置するＥＰＥ領域１４６０の部分から後方トレースすることによって、左および右上角ｋ－ベクトルによって定義された伝搬角度を伴ってＥＰＥ領域の下角に到着するであろう、それらの光線のＯＰＥ領域内の原点を決定することができる。それらの光線のこれらの原点は、ＯＰＥ領域１４５０の残りの境界を決定するために使用されることができる。例えば、ビームをＯＰＥ領域１４５０からＥＰＥ領域１４６０の左下角に指向するために、最悪の場合の伝搬角度は、ＦＯＶ矩形の右上角ｋ－ベクトルによって示されるものである。したがって、その角度を伴う伝搬経路は、ＯＰＥ領域１４５０の左境界を定義するために使用されることができる。同様に、ビームをＯＰＥ領域１４５０からＥＰＥ領域の右下角に指向するために、最悪の場合の伝搬角度は、ＦＯＶ矩形の左上角ｋ－ベクトルによって示されるものである。したがって、その角度を伴う伝搬経路は、ＯＰＥ領域１４５０の右境界を定義するために使用されることができる。
図１４Ｄに示されるように、図示される接眼レンズ導波管１４００の場合、ＥＰＥ領域１４６０は、ＩＣＧ領域１４４０から－ｘおよび－ｙ－方向に位置する。また、回折ビームの一部は、それらの同一方向に経路に沿ってＩＣＧ領域１４４０から広がる。最初に、ＯＰＥ領域１４５０を通して伝搬する前に、これらの回折ビームがＥＰＥ領域に入射することを回避するために、ＩＣＧ領域１４４０は、回折ビームの広がりがＥＰＥ領域１４６０と交差しないように、＋ｙ－方向に、ＥＰＥ領域から十分に離れて位置し得る。これは、ＯＰＥ領域１４５０の下側境界線とＥＰＥ領域１４６０の上側境界線の間に大きな間隙をもたらす。いくつかの実施形態では、本間隙を除去または低減させることによって、接眼レンズ導波管のサイズを減少させることが望ましくあり得る。図１５Ａは、これらの目標を遂行する、例示的実施形態を図示する。
図１５Ａは、その中にＯＰＥ領域１５５０が、傾斜され、その下側境界線がＥＰＥ領域１５６０の上側境界線と平行であるように位置する、導波管接眼レンズ１５００の例示的実施形態を図示する。実際、ＯＰＥ領域１５５０およびＥＰＥ領域１５６０は、実際には、境界線を共有してもよい。本実施形態によると、導波管接眼レンズ１５００のサイズは、図１４Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態内のＯＰＥ領域とＥＰＥ領域との間の間隙を低減または排除することによって、よりコンパクトにされることができる。
ＯＰＥ領域１５５０の傾斜された配向に適応するために、ＩＣＧ領域１５４０は、ＩＣＧ領域からの回折ビームの広がりが、ＯＰＥ領域１５５０の傾斜された配向に合致するように傾斜されるように、修正されることができる。例えば、ＩＣＧ領域１５４０の格子ラインは、回折ビームが－ｙ－方向における成分を有する伝搬方向にＩＣＧ領域から出射しないように配向されることができる。加えて、ＩＣＧ領域１５４０は、ＯＰＥ領域１５５０およびＥＰＥ領域１５６０の共有境界線の近傍にあるが、ＩＣＧ領域のいずれの部分もその共有境界線を越える－ｙ－方向に延在しないように位置付けられることができる。ＩＣＧ領域１５４０の作用は、図１５Ｂに示されるｋ－空間略図に見られ得る。
図１５Ｂは、図１５Ａに示される接眼レンズ導波管１５００の作用を図示する、ｋ－空間略図を含む。第１のｋ－空間略図ＫＳＤ１は、ＩＣＧ領域１５４０に向かって接眼レンズ導波管１５００の外側に位置するプロジェクタから投影される入力ビームに対応する、ＦＯＶ矩形を示す。図示される実施形態では、これらの入力ビームは、－ｚ－方向を中心として中心合わせされる伝搬角度を有する。したがって、ｋ－空間内では、それらは、ＫＳＤ１の原点においてｋｚ－軸上に中心合わせされるＦＯＶ矩形によって表され得る。
第２のｋ－空間略図ＫＳＤ２は、入力ビームに及ぼすＩＣＧ領域１５４０の作用を示す。ＩＣＧ領域１５４０は、入力ビームを回折し、それらをＯＰＥ領域１５５０に向かって再指向する。ｋ－空間内では、これは、ＩＣＧ領域１５４０と関連付けられた格子ベクトルを使用して、ＦＯＶ矩形を平行移動させることに対応する。本実施形態では、ＩＣＧ領域１５４０内の格子ラインは、＋ｙ－方向に成分を有する周期性軸を伴って配向される。これは、ＩＣＧ１５４０と関連付けられた格子ベクトルもまた、＋ｋｙ－方向における成分を有することを意味する。＋ｋｙ－方向における本成分の大きさは、ｋｙ－方向におけるＦＯＶ矩形の幅の１／２を上回るまたはそれと等しくあり得る。これは、ＦＯＶ矩形のいずれの部分も、ＩＣＧ領域１５４０によって平行移動された後、ｋ－空間略図ＫＳＤ２の水平軸の下方に延在しないことを意味する。これは、ひいては、ＩＣＧ領域１５４０からの回折ビームのいずれも、－ｋｙ－方向における成分を伴う伝搬角度を有していないことを意味する。故に、回折ビームのいずれも、ＥＰＥ領域１５６０に向かってＩＣＧ領域１５４０から下向きに進行しない。また、したがって、回折ビームのいずれも、ＯＰＥ領域１５５０を通して通過することに先立って、ＥＰＥ領域１５６０に入射しないであろう。
第３のｋ－空間略図ＫＳＤ３は、ＩＣＧ領域１５４０からの回折ビームに及ぼすＯＰＥ領域１５５０の作用を示す。図示されるように、ＯＰＥ領域１５５０の回折格子は、ｋ－空間環内の６時位置から若干変位された位置に平行移動されたＦＯＶ矩形に対応する角度で、光のビームを再指向するように、配向されることができる。例えば、ＫＳＤ３内の平行移動されたＦＯＶ矩形は、ＫＳＤ２内の平行移動されたＦＯＶ矩形が９時位置から変位されるにつれて、同一角度だけ、ｋ－空間環内の６時位置から変位されることができる。換言すると、ＫＳＤ３内の平行移動されたＦＯＶ矩形は、ＫＳＤ２内の平行移動されたＦＯＶ矩形から９０°分離されることができる。しかしながら、本具体的角度分離は、要求されない。すなわち、各ＦＯＶ矩形の具体的場所は、相互に対する接眼レンズ導波管の種々の領域のレイアウトに依存し得る。
ＫＳＤ３内の平行移動されたＦＯＶ矩形は、－ｋｘ－方向における成分を有するｋ－ベクトルの周囲に中心合わせされるため、ＯＰＥ領域１５５０からの光のビームは、概して、－ｘ－方向における成分を有する角度で、ＥＰＥ領域１５６０に向かって進行する。図１５Ａから、本角度に起因して、ＯＰＥ領域１５５０の先端部分１５５５からの光ビームの一部は、ＥＰＥ領域１５６０と交差しないであろうことが分り得る。ＯＰＥ領域１５５０の先端部分１５５５は、ＥＰＥ領域１５６０への光の比較的に小部分に寄与し得るため、上側先端１５５５を排除するサイズ利点は、任意の光学不利点に勝り得る。いくつかの実施形態では、導波管接眼レンズ１５００は、したがって、ＯＰＥ領域１５５０の上側先端１５５５を排除することによって、さらによりコンパクトにされることができる。
最後に、第４のｋ－空間略図ＫＳＤ４は、ＥＰＥ領域１５６０が、ＦＯＶ矩形をｋ－空間略図の原点に戻るように平行移動させるように設計される、回折格子を有することを示す。図１５Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態のためのＫＳＤ４内のＦＯＶ矩形の開始場所は、図１４Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態のためのＫＳＤ４内のＦＯＶ矩形の開始場所と若干異なるため、ＥＰＥ領域１５６０内の回折格子の設計もまた、幾分、異なる。例えば、ＥＰＥ領域１５６０内の回折格子の格子ラインの配向は、関連付けられた格子ベクトルが、＋ｋｘ－方向における成分を有し、ＯＰＥ領域１５５０が、ＥＰＥ領域１５６０の左縁を越えて延在する必要がないように、傾斜されることができる（図１４Ｄの議論を参照し、かつ図１４ＤにおけるＫＳＤ３内の右上角ｋ－ベクトルの場所と図１５ＢにおけるＫＳＤ３内の対応するｋ－ベクトルの場所を比較されたい）。これは、図１５ＢのＫＳＤ４内のＦＯＶ矩形が、ｋ－空間略図の原点に戻るように平行移動される結果をもたらし、これは、平行移動されたＦＯＶ矩形によって表される光のビームが、本明細書ですでに説明されたように、その対応する入力ビームと同一伝搬角度を用いて、接眼レンズ導波管１５００から外にユーザの眼に向かって結合されることを意味する（すなわち、出力ビームを表すＦＯＶ矩形が、ｋ－空間略図内において、入力ビームを表すＦＯＶ矩形と同一場所にある）。
図１５Ｃは、図１５Ａに示される接眼レンズ導波管１５００の作用を図示する、別のｋ－空間略図である。図１５Ｃにおけるｋ－空間略図は、図１５Ｂに示される全てのｋ－空間略図の重畳である。また、ＯＰＥ領域１５５０を通して伝搬する光ビームは、概して、－ｋｘ－方向における伝搬角度（ｋ－空間環の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって表されるように）と、概して、－ｋｙ－方向における伝搬角度（ｋ－空間環の６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって表されるように）との間で往復して切り替わることができることも図示する。これは、ｋ－空間環の９時位置の近傍のＦＯＶ矩形と６時位置の近傍のＦＯＶ矩形との間の両矢印を伴う格子ベクトルによって示される。図１５Ｄ－１５Ｆは、本挙動をより詳細に図示する。
図１５Ｄは、図１５Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態の入力ビームとＯＰＥ領域１５５０との間の相互作用の第１の発生の略図である。接眼レンズ導波管１５００のＯＰＥ領域１５５０は、周期性の方向に繰り返される平行格子ラインから成る、回折格子を含む。周期性の方向は、回折格子と関連付けられた格子ベクトルの方向を決定する。本インスタンスでは、図１５Ｃにおける両矢印を伴う格子ベクトルは、ＯＰＥ領域１５５０の作用を図示し、図１５Ｄ－１５Ｆに示される格子ラインの周期性の方向に沿って指すものである。
図１５Ｄは、ＩＣＧ領域１５４０からＯＰＥ領域１５５０に入射する、入力ビームを示す。入力ビームは、図１５Ｃにおけるｋ－空間環の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点、すなわち、ｋ－ベクトルに対応する、方向に伝搬するように示される。示されるように、入力ビームとＯＰＥ領域１５５０との間の相互作用の第１の発生は、２つの回折出力ビームをもたらす。すなわち、入力ビームの屈折力の一部は、単に、出力１として、接眼レンズ導波管１５００の上部または底部表面から反射し、入力ビームと同一ｘ－ｙ方向に継続し（すなわち、０次回折）、入力ビームの屈折力の一部は、一次（例えば、ＯＰＥ領域の一次格子ベクトルＧ１によって）に、出力２として下向きに回折する。出力２ビームは、図１５Ｃにおけるｋ－空間環の６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点、すなわち、ｋ－ベクトルに対応する方向に伝搬するように示される。相互作用の本第１の発生後、出力１ビームおよび出力２ビームは、異なる伝搬角度を有するが、それらは両方とも、依然として、ＯＰＥ領域１５５０内を伝搬し、したがって、図１５Ｅおよび１５Ｆに示されるように、ＯＰＥ領域との付加的相互作用を有し得る。図示されないが、異なる伝搬角度を用いてＯＰＥ領域１５５０に入射する、他の入力ビームも、同様であるが、若干異なる入力および出力角度を用いて挙動するであろう。
図１５Ｅは、図１５Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態の入力ビームとＯＰＥ領域１５５０との間の相互作用の第２の発生の略図である。相互作用の第１の発生に関連するビームは、破線を用いて示される一方、相互作用の第２の発生に関連するビームは、実線を用いて示される。図１５Ｅに示されるように、相互作用の第１の発生からの出力ビーム、すなわち、出力１および出力２はそれぞれ、ここで、第１の発生において生じたものと類似するＯＰＥ領域１５５０との相互作用を受け得る。すなわち、図１５Ｄからの出力１ビームからの屈折力の一部は、単に、同一ｘ－ｙ方向に継続する（すなわち、０次回折）一方、そのビームの屈折力の別の部分は、格子と相互作用し、下向きに再指向される（例えば、ＯＰＥ領域の一次格子ベクトルＧ１によって）。同様に、図１５Ｄからの出力２ビームからの屈折力の一部は、単に、領域１５６０に向かって下向きに継続する（すなわち、０次回折）一方、そのビームの屈折力の別の部分は、格子と相互作用し、概して、－ｘ－方向に回折され（例えば、ＯＰＥ領域の負の一次格子ベクトルＧ－１によって）、ＯＰＥ領域１５５０の中に初期入力ビームと同一方向にさらに伝搬し続ける。
相互作用の第２の発生が、ＯＰＥ領域１５５０内で生じた後、結果として生じるビームのうちの２つが交差する、干渉ノード１５５６が存在する。干渉ノード１５５６に到着するためにこれらのビームのそれぞれによって追従される光学経路は、実質的に同じ長さである。したがって、同一方向に伝搬する干渉ノード１５５６から出射するビームは、同一または類似位相を有し得、したがって、相互に建設的または破壊的波干渉を受け得る。これは、下記に議論される、画像アーチファクトをもたらし得る。
図１５Ｆは、図１５Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態の入力ビームとＯＰＥ領域１５５０との間の相互作用の第３の発生の略図である。相互作用の第１および第２の発生に関連するビームは、破線を用いて示される一方、相互作用の第３の発生に関連するビームは、実線を用いて示される。図１５Ｆに示されるように、相互作用の第２の発生から生じる出力ビームはそれぞれ、再度、前の生成において生じたものと類似するＯＰＥ領域１５５０との相互作用を被り得る。それらのビームの屈折力の一部は、同一方向に継続する（すなわち、０次回折）一方、それらのビームの屈折力の他の部分は、一部は、概して、－ｘ－方向に、一部は、概して、－ｙ－方向に（すなわち、ＯＰＥ領域の一次格子ベクトルＧ１およびＧ－１によって）、再指向される。概して、－ｘ－方向に伝搬する、ビームは全て、図１５Ｃにおけるｋ－空間略図のｋ－空間環内の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって表される状態にある一方、概して、－ｙ－方向に伝搬する、ビームは全て、６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって表される状態にある。図１５Ｃから分かるように、１Ｄ周期性回折格子から成るＯＰＥ領域１５５０の場合、任意の所与の入力ビームに関して、その入力ビームに対応する光の複製ビームは、ＯＰＥ領域内で２つのみの方向に進行する（但し、２つの方向は、異なる伝搬角度においてＯＰＥ領域に入射する、異なる入力ビームに関して異なるであろう）。
ＯＰＥ領域との相互作用の第３の発生は、同一または類似光学経路長を伴うビームが相互に交差する、付加的干渉ノード１５５６の作成をもたらし、可能性として、建設的または破壊的波干渉をもたらす。ノード１５５６はそれぞれ、ＥＰＥ領域１５６０に向かって放出される光源としての役割を果たす。１Ｄ周期性を伴う回折格子から成る、ＯＰＥ領域の場合、これらのノード１５５６のレイアウトは、均一格子模様パターンを形成し、したがって、図１５Ｇに示されるように、画像アーチファクトをもたらし得る。
図１５Ｇは、ＩＣＧ領域１５４０からの単一入力ビーム１５４５が、ＯＰＥ領域１５５０によって複製され、ＥＰＥ領域１５６０に向かって複数のビーム１５６５として再指向される方法を図示する、略図である。ＥＰＥ領域１５６０に向かって、またはその中で伝搬するように示される、複製ビーム１５６５はそれぞれ、干渉ノード１５５６のうちの１つから生じる。これらの干渉ノードは、秩序付けられた分布を有し、源の疎隔された周期的アレイとしての役割を果たす。干渉ノード１５５６の秩序付けられた分布に起因して、ＥＰＥ領域を照明する、複製ビーム１５６５は全て、同一間隔によって分離されるが、ビームは、非単調に変動する強度を有してもよい。また、その結果、ＯＰＥ領域１５５０からの複製光ビーム１５６５は、比較的に疎隔された非均一分布を伴って、ＥＰＥ領域１５６０を照明し得る。いくつかの実施形態では、接眼レンズ導波管のＥＰＥ領域を照明する、複製光ビームが、より均一に分散され得る場合、有利であり得る。図１６は、そのような実施形態を図示する。
（多指向性瞳エクスパンダを伴う例示的ＡＲ接眼レンズ導波管）
図１６Ａは、ＯＰＥ領域ではなく、多指向性瞳エクスパンダ（ＭＰＥ）領域１６５０を有する、例示的接眼レンズ導波管１６００を図示する。巨視的レベルでは、接眼レンズ導波管１６００の図示される実施形態は、図１５Ａに示される接眼レンズ導波管１５００に類似する。入力ビームは、ＩＣＧ領域１６４０によって、接眼レンズ導波管１６００の中に結合される。回折ビームは、ＩＣＧ領域１６４０から、ＯＰＥ領域に取って代わる、ＭＰＥ領域１６５０に向かって、かつそれを通して伝搬する。最後に、ＭＰＥ領域１６５０は、光のビームをＥＰＥ領域１６６０に向かって回折し、そこで、それらは、ユーザの眼に向かって外部結合される。ＩＣＧ領域１６４０およびＥＰＥ領域１６６０は、図１５Ａ－１５Ｇに関して説明される接眼レンズ導波管１５００内の対応する領域と同一方法で機能するように設計されてもよい。しかしながら、ＭＰＥ領域１６５０は、光をより多くの方向に回折するという点で、ＯＰＥ領域１５５０と明確に異なる。本特徴は、有利なこととして、ＥＰＥ領域１６６０内の光ビームの分布における周期的均一性を減少させ、これは、ひいては、ＥＰＥ領域をより均一に照明させることができる。
図１６Ａは、ＯＰＥ領域ではなく、多指向性瞳エクスパンダ（ＭＰＥ）領域１６５０を有する、例示的接眼レンズ導波管１６００を図示する。巨視的レベルでは、接眼レンズ導波管１６００の図示される実施形態は、図１５Ａに示される接眼レンズ導波管１５００に類似する。入力ビームは、ＩＣＧ領域１６４０によって、接眼レンズ導波管１６００の中に結合される。回折ビームは、ＩＣＧ領域１６４０から、ＯＰＥ領域に取って代わる、ＭＰＥ領域１６５０に向かって、かつそれを通して伝搬する。最後に、ＭＰＥ領域１６５０は、光のビームをＥＰＥ領域１６６０に向かって回折し、そこで、それらは、ユーザの眼に向かって外部結合される。ＩＣＧ領域１６４０およびＥＰＥ領域１６６０は、図１５Ａ－１５Ｇに関して説明される接眼レンズ導波管１５００内の対応する領域と同一方法で機能するように設計されてもよい。しかしながら、ＭＰＥ領域１６５０は、光をより多くの方向に回折するという点で、ＯＰＥ領域１５５０と明確に異なる。本特徴は、有利なこととして、ＥＰＥ領域１６６０内の光ビームの分布における周期的均一性を減少させ、これは、ひいては、ＥＰＥ領域をより均一に照明させることができる。
ＭＰＥ領域１６５０は、複数の方向において周期性を呈する、回折特徴から成る。ＭＰＥ領域１６５０は、２Ｄ格子模様に配列される散乱特徴のアレイから成ってもよい。個々の散乱特徴は、例えば、任意の形状のくぼみまたは突出部であることができる。散乱特徴の２Ｄアレイは、その２Ｄ格子模様のレシプロカル格子模様から導出される、関連付けられた格子ベクトルを有する。一実施例として、ＭＰＥ領域１６５０は、２つ以上の明確に異なる周期性の方向に沿って繰り返される格子ラインを伴う交差格子から成る、２Ｄ周期的回折格子であり得る。これは、周期性の異なる方向を伴う２つの１Ｄ格子を重畳することによって遂行されることができる。
図１６Ｂは、図１６Ａに示されるＭＰＥ領域１６５０内で使用され得る、例示的２Ｄ周期的格子の一部を、その関連付けられた格子ベクトルとともに図示する。２Ｄ周期的格子１６５０は、その周期性の方向がベクトルｕおよびｖによって図示される、回折特徴の空間格子模様であることができる。そのような２Ｄ周期的格子は、格子ベクトルと関連付けられる。周期性の方向ｕおよびｖに対応する、２つの基本格子ベクトルＧおよびＨは、以下によって数学的に定義される。
数学的に、ベクトルｕおよびｖは、空間格子模様を定義し、ＧおよびＨは、基本二重、すなわち、レシプロカル格子模様ベクトルに対応する。Ｇは、ｕに直交し、Ｈは、ｖに直交することに留意されたい。しかしながら、ｕは、必ずしも、Ｈと平行ではなく、ｖは、必ずしも、Ｇと平行ではない。
一実施例として、２Ｄ周期的格子は、図１６Ｂに示されるように、２セットの１Ｄ周期的格子ラインを重畳することによって設計または形成されることができる（但し、２Ｄ周期的格子は、代わりに、例えば、図１６Ｂに示される格子ラインの交点に位置する、個々の散乱特徴から成り得る）。第１のセットの格子ライン１６５６は、基本格子ベクトルＧの方向に沿って繰り返されることができる。基本格子ベクトルＧは、２π／ａと等しい大きさを有することができ、式中、ａは、第１のセットの格子ライン１６５６の周期である。図１６Ｂに示される２Ｄ格子はまた、第１の基本格子ベクトルＧのハーモニクスと関連付けられる。これらは、－Ｇおよび２Ｇ、－２Ｇ等の高次ハーモニクスを含む。第２のセットの格子ライン１６５７は、基本格子ベクトルＨの方向に沿って繰り返されることができる。基本格子ベクトルＨは、２π／ｂと等しい大きさを有することができ、式中、ｂは、第２のセットの格子ライン１６５７の周期である。図１６Ｂに示される２Ｄ格子はまた、第２の基本格子ベクトルＨのハーモニクスと関連付けられる。これらは、－Ｈおよび２Ｈ、－２Ｈ等の高次ハーモニクスを含む。
回折特徴の任意の２Ｄ周期的アレイは、レシプロカル格子模様全体に対応し、基本格子ベクトルＧおよびＨの整数線形組み合わせ（重畳）によって決定された方向を指す、関連付けられた格子ベクトルを有するであろう。図示される実施形態では、これらの重畳は、付加的格子ベクトルをもたらし、これはまた、図１６Ｂに示される。これらは、例えば、－Ｇ、－Ｈ、Ｈ＋Ｇ、Ｈ－Ｇ、Ｇ－Ｈ、および－（Ｈ＋Ｇ）を含む。典型的には、これらのベクトルは、（±１，０）、（０，±１）、（±１，±１）、（±２，０）等の２つのインデックスを用いて説明される。図１６Ｂは、一次格子ベクトルおよび２Ｄ回折格子と関連付けられたその重畳のみを図示するが、高次格子ベクトルもまた、存在してもよい。
本明細書の他の場所ですでに議論されたように、画像を構成する光ビームのセットに及ぼす格子のｋ－空間作用は、格子と関連付けられた格子ベクトルを使用して、画像に対応するＦＯＶ矩形を平行移動させることである。これは、図１６Ｂに示される例示的２ＤＭＰＥ回折格子に関して図１６Ｃおよび１６Ｄに示される。
図１６Ｃは、図１６Ａに示される接眼レンズ導波管１６００のＭＰＥ領域１６５０のｋ－空間作用を図示する、ｋ－空間略図である。ｋ－空間略図は、ｋ－空間環の９時位置の近傍に位置する陰影付きＦＯＶ矩形を含む。これは、ＩＣＧ領域１６４０が、入力ビームを接眼レンズ導波管１６００の中に結合し、ＭＰＥ領域１６５０に向かって再指向した後の、ＦＯＶ矩形の場所である。図１６Ｃは、ＭＰＥ領域１６５０内の２Ｄ格子が、図１６Ｂに示される格子ベクトルを使用して、ＦＯＶ矩形を平行移動させる方法を示す。８つの格子ベクトル（Ｇ、Ｈ、－Ｇ、－Ｈ、Ｈ＋Ｇ、Ｈ－Ｇ、Ｇ－Ｈ、および－（Ｈ＋Ｇ））が存在するため、ＭＰＥ領域１６５０は、ＦＯＶ矩形を８つの可能性として考えられる新しいｋ－空間場所に平行移動させるように試みる。これらの８つの可能性として考えられるｋ－空間場所のうち、６つは、ｋ－空間略図の外周外にある。これらは、非陰影付きＦＯＶ矩形を用いて図示される。ｋ－空間略図の境界の外側のｋ－ベクトルは、許容されないため、６つの格子ベクトルのうちのいずれも、回折をもたらさない。しかしながら、ｋ－空間略図の境界内の新しい位置へのＦＯＶ矩形の平行移動をもたらす、２つの格子ベクトル（すなわち、－Ｇおよび－（Ｈ＋Ｇ））が存在する。これらの場所のうちの一方は、ｋ－空間環内の６時位置の近傍にあって、他方は、２時位置の近傍にある。これらの場所におけるｋ－ベクトルは、許容され、誘導伝搬モードをもたらすため、これらの場所におけるＦＯＶ矩形は、陰影が付けられ、光のビームがそれらの２つの状態に回折されることを示す。したがって、ｋ－空間環の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される伝搬角度を伴ってＭＰＥ領域１６５０に入射する、光のビームの屈折力は、部分的に、他の２つの陰影付きＦＯＶ矩形（すなわち、２時位置の近傍のＦＯＶ矩形および６時位置の近傍のＦＯＶ矩形）によって示される状態の両方に回折される。
図１６Ｄは、図１６Ａに示される接眼レンズ導波管１６００のＭＰＥ領域１６５０のｋ－空間作用をさらに図示する、ｋ－空間略図である。本特定のｋ－空間略図は、ｋ－空間環の２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって図示される伝搬状態にある、光のビームへのＭＰＥ領域１６５０の作用を図示する。再び、ＭＰＥ領域１６５０内の２Ｄ回折格子は、これらの光のビームをその８つの関連付けられた格子ベクトルによって規定された回折次数に回折するように試みる。示されるように、格子ベクトルのうちの６つは、ＦＯＶ矩形をｋ－空間略図の境界の外側の位置に平行移動させるであろう。したがって、それらの回折次数は、生じない。これらの位置は、非陰影付きＦＯＶ矩形を用いて図示される。しかしながら、格子ベクトルのうちの２つ（すなわち、ＨおよびＨ－Ｇ）は、ＦＯＶ矩形をｋ－空間略図の境界内の位置に平行移動させる。これらは、ｋ－空間環の９時位置の近傍および６時位置の近傍に位置する陰影付きＦＯＶ矩形によって図示される。したがって、ＭＰＥ領域１６５０内の２Ｄ回折格子は、部分的に、ｋ－空間環の２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される方向に伝搬するビームの屈折力を他の２つの陰影付きＦＯＶ矩形（すなわち、９時位置の近傍のＦＯＶ矩形および６時位置の近傍のＦＯＶ矩形）によって示される状態の両方に回折する。
図示されないが、類似ｋ－空間略図が、ｋ－空間環の６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される伝搬角度を伴って進行する光のビームに及ぼすＭＰＥ領域１６５０のｋ－空間作用を図示するように導き出され得る。そのｋ－空間略図は、ＭＰＥ領域１６５０内の２Ｄ周期回折格子が、部分的に、それらのビームの屈折力をｋ－空間環の９時位置の近傍および２時位置の近傍に位置する２つの陰影付きＦＯＶ矩形によって示される状態の両方に回折することを示すであろう。
図１６Ｅは、図１６Ａに示される接眼レンズ導波管１６００のｋ－空間作用を図示する、ｋ－空間略図である。すでに述べられたように、接眼レンズ導波管１６００は、概して、－ｚ－方向に伝搬し、外側源から導波管１６００のＩＣＧ領域１６４０上に入射する、光の入力ビームを受け取ることができる。それらの入力ビームは、ｋ－空間略図の原点におけるｋｚ－軸上に中心合わせされる、ＦＯＶ矩形によって表される。ＩＣＧ領域１６４０は、次いで、それらが、誘導され、ｋ－空間環の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点に対応する伝搬方向の周囲に中心合わせされる、伝搬角度を有するように、入力ビームを回折する。
誘導ビームは、ＭＰＥ領域１６５０に入射し、そこで、それらは、複数の相互作用を有することができる。相互作用の各生成の間、ビームのそれぞれの屈折力の一部は、ゼロ次回折し、ＭＰＥ領域１６５０を通して、同一方向に伝搬し続けることができる。相互作用の第１の発生では、例えば、本ゼロ次回折は、ｋ－空間環の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される状態に留まる、それらのビームの屈折力のその部分に対応する。ビームの屈折力の他の部分は、新しい方向に回折されることができる。再び、相互作用の第１の発生では、これは、ｋ－空間環の２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点に対応する伝搬方向の周囲に中心合わせされる、伝搬角度と、６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点に対応する、伝搬方向とを有する、個別の回折ビームを作成する。
ビームが、ＭＰＥ領域１６５０内に留まる限り、それらは、付加的相互作用を被り、それぞれ、ゼロ次回折し、同一方向に継続する、または新しい方向に回折される、ビームの屈折力の部分をもたらし得る。これは、図１６Ｅに示されるｋ－空間環内のＦＯＶ矩形の中心点によって示される伝搬方向のそれぞれの周囲に中心合わせされる伝搬角度を有する、空間的に分散された回折ビームのセットをもたらす。本挙動は、ｋ－空間環内の各対のＦＯＶ矩形間の両矢印によって表される。
任意の所与の光の入力ビームは、ＭＰＥ領域１６５０内を伝搬するにつれて、３つの許容方向にのみ進行し得る、多くの回折ビームに分裂され、各方向は、図１６Ｅにおけるｋ－空間略図の環内のＦＯＶ矩形内の対応するｋ－ベクトル、すなわち、点によって定義される。（これは、ＭＰＥ領域１６５０内を伝搬する任意の光の入力ビームに該当する。しかしながら、３つの許容方向は、各初期入力ビームがＭＰＥ領域１６５０に入射する伝搬角度に応じて、若干異なるであろう。）また、任意の所与の光の入力ビームの屈折力の一部は、ＭＰＥ領域１６５０との任意の数の相互作用後、同一３つの伝搬方向のいずれかに回折されるため、画像情報は、これらの相互作用全体を通して保存される。
ＯＰＥ領域１５５０の２つの許容可能伝搬方向とは対照的に、入力ビーム毎に３つの許容可能伝搬方向を有する、ＭＰＥ領域１６５０と関連付けられた利点が存在する。これらの利点は、下記にさらに議論されるが、ここでは、ＭＰＥ領域１６５０内の伝搬方向の増加された数は、ＭＰＥ領域１６５０内により複雑な分布の干渉ノードをもたらし得、これは、ひいては、ＥＰＥ領域１６６０内の照明の均一性を改良し得ると言うにとどめておく。
図１６Ｅは、ＭＰＥ領域１６５０の一例示的実施形態のｋ－空間作用を図示することを理解されたい。他の実施形態では、ＭＰＥ領域１６５０は、各光の入力ビームがＭＰＥ領域内で３つを上回る方向に回折し得るように、設計されることができる。例えば、いくつかの実施形態では、ＭＰＥ領域１６５０は、４方向、５方向、６方向、７方向、８方向等において各光の入力ビームの回折を可能にするように設計されてもよい。すでに議論されたように、ＭＰＥ領域１６５０内の回折特徴は、ＦＯＶ矩形を選択された回折方向に対応するｋ－空間環内の場所にコピーする、格子ベクトルを提供するように設計されることができる。加えて、ＭＰＥ領域１６５０内の回折特徴は、格子ベクトルの大きさに対応する周期を用いて設計されることができ、これは、ＦＯＶ矩形のこれらのコピーが全体的にｋ－空間環内にある（かつＦＯＶ矩形の他の試みられたコピーが、全体的にｋ－空間略図の外周外にあるような）結果をもたらす。
いくつかの実施形態では、ＭＰＥ領域１６５０の内側の所与の光のビームに関する許容される伝搬方向のそれぞれの間の角度分離は、少なくとも４５度である。任意の対の選択された方向間の角度分離が、本量未満である場合、ＭＰＥ領域１６５０内の回折特徴は、それらの角度遷移をｋ－空間環内で行なうための格子ベクトルを提供するように設計される必要があるであろう。そのような格子ベクトルは、より小さい角度分離に起因して、ｋ－空間環のサイズと比較して、比較的に短いであろう。これは、基本ＭＰＥ格子ベクトルの重畳が、部分的にのみｋ－空間環内にあるＦＯＶ矩形のコピーを作成するであろう可能性をより高くし得、これは、画像情報の損失をもたらし得る（本明細書でさらに議論されるように、慎重に行われない場合）。加えて、ＭＰＥ領域１６５０内の任意の対の許容される伝搬方向間の角度分離が、小さくなりすぎる場合、結果として生じる比較的に短い格子ベクトルもまた、格子ベクトル重畳が、部分的にｋ－空間略図の中心円板の内側にある、ＦＯＶ矩形のコピーを作成するであろう可能性をより高くし得る。これは、光が、接眼レンズ導波管１６００から、ユーザの眼に向かって、指定されるＥＰＥ領域１６６０の外側の場所から外部結合される結果をもたらし得るため、望ましくあり得ない。
ＭＰＥ領域１６５０内の許容可能伝搬方向を決定するとき、種々の設計ガイドラインが、模範とされ得る。例えば、許容可能伝搬方向は、１つがＩＣＧ領域１６４０からＭＰＥ領域１６５０への方向に対応するように選択されることができる。加えて、許容可能伝搬方向は、１つのみが、ＭＰＥ領域１６５０の内側の場所からその方向に伝搬する、光のビームをＥＰＥ領域１６６０と交差させるであろうように選択されることができる。これは、各入力ビームに対応する、光の複製ビームが、同一伝搬角度を伴ってＥＰＥ領域１６６０に入射することを確実にする。加えて、ＭＰＥ領域１６５０の内側の許容可能伝搬方向は、ＦＯＶ矩形が重複しないように選択されることができる。ＦＯＶ矩形の重複は、異なる像点からの画像情報の混合をもたらし得、残影画像を生じさせ得る。
図１６Ｆは、入力ビームと図１６Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態のＭＰＥ領域１６５０との間の相互作用の第１の発生の略図である。図１６Ｆは、ＩＣＧ領域１６４０からＭＰＥ領域１６５０に入射する、入力ビームを示す。入力ビームは、図１６Ｅにおけるｋ－空間環の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点、すなわち、ｋ－ベクトルに対応する、方向に伝搬するように示される。
ＭＰＥ領域１６５０は、多くの１μｍ以下の特徴を含むことができる。また、ＭＰＥ領域との相互作用毎に、入力の約１ｍｍ径ビームは、ＴＩＲにおいて３つの異なる方向に伝搬する、３つのビーム（同一直径であるが、入力ビームのオリジナル屈折力のある割合を伴う）に分裂されるであろう。１つの方向は、ゼロ次回折に対応し、導波管の平面におけるオリジナル伝搬角度である。他の２つの方向は、ＭＰＥ領域１６５０の格子ベクトルＧおよびＨに依存する。示されるように、入力ビームとＭＰＥ領域１６５０との間の相互作用の第１の発生は、３つのビームをもたらす。すなわち、入力ビームの屈折力の一部は、単に、接眼レンズ導波管１６００の上部または底部表面から出力１として反射し、入力ビームと同一ｘ－ｙ方向に継続し（すなわち、０次回折）、入力ビームの屈折力の一部は、ＭＰＥ領域１６５０内の２Ｄ格子と相互作用し、出力２として下向きに回折され、入力ビームの屈折力の一部は、格子と相互作用し、出力３として上向きかつ右に回折される。出力２ビームは、図１６Ｅにおけるｋ－空間環の６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点、すなわち、ｋ－ベクトルに対応する、方向に伝搬するように示される一方、出力３ビームは、２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点、すなわち、ｋ－ベクトルに対応する、方向に伝搬するように示される。本相互作用の第１の発生後、出力１ビーム、出力２ビーム、および出力３ビームは、図１６Ｇ－１６Ｉに示されるように、異なる伝搬角度を有するが、それらは全て、依然として、ＭＰＥ領域１６５０内を伝搬し、したがって、ＭＰＥ領域との付加的相互作用を有し得る。図示されないが、異なる伝搬角度を伴ってＭＰＥ領域１６５０に入射する他の入力ビームは、同様にではあるが、若干異なる入力および出力角度を伴って挙動するであろう。
図１６Ｇは、入力ビームと図１６Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態のＭＰＥ領域１６５０との間の相互作用の第２の発生の略図である。相互作用の第１の発生に関連するビームは、破線を用いて示される一方、相互作用の第２の発生に関連するビームは、実線を用いて示される。図１６Ｇに示されるように、相互作用の第１の発生からの出力ビーム、出力１、出力２、および出力３はそれぞれ、ここで、前の生成において生じたものと類似するＭＰＥ領域１６５０との相互作用を受け得る。すなわち、図１６Ｆからの出力１ビームの屈折力の一部は、単に、同一ｘ－ｙ方向に継続する一方、そのビームの屈折力の別の部分は、格子と相互作用し、６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する方向に回折され、さらにそのビームの屈折力の別の部分は、格子と相互作用し、２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する方向に回折される。同様に、図１６Ｆからの出力２ビームの屈折力の一部は、単に、ＥＰＥ領域１６６０に向かって継続する一方、そのビームの屈折力の別の部分は、格子と相互作用し、９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される方向に回折され、さらにそのビームの屈折力の別の部分は、格子と相互作用し、２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する方向に回折される。さらに、図１６Ｆからの出力３ビームの屈折力の一部は、単に、２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される方向に継続する一方、そのビームの屈折力の別の部分は、格子と相互作用し、９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される方向に回折され、さらにそのビームの屈折力の別の部分は、格子と相互作用し、６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する方向に回折される。
図１６Ｈは、入力ビームと図１６Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態のＭＰＥ領域１６５０との間の相互作用の第３の発生の略図である。相互作用の第１および第２の発生に関連するビームは、破線を用いて示される一方、相互作用の第３の発生に関連するビームは、実線を用いて示される。図１６Ｈに示されるように、相互作用の第２の発生から生じた出力ビームはそれぞれ、再度、前の生成において生じたものと類似するＭＰＥ領域１６５０との相互作用を被り得る。
図１６Ｉは、入力ビームと図１６Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態のＭＰＥ領域１６５０との間の相互作用の第４の発生の略図である。相互作用の第１、第２、および第３の発生に関連するビームは、破線を用いて示される一方、相互作用の第４の発生に関連するビームは、実線を用いて示される。全てのこれらの相互作用後、結果として生じるビームは全て、任意の所与の入力ビームに関してＭＰＥ領域１６５０の内側で許容される、３つの方向、すなわち、ｋ－空間環の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する方向、２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する方向、または６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する方向のうちの１つにおいて伝搬している。これらのビームの一部が、ＭＰＥ領域１６５０を通して伝搬する間、相互に交差し得る、ノードが存在するが、それらのノードの場所は、図１５Ｄ－１５Ｇに図示されたようなＯＰＥ領域１５５０の場合より複雑な分布を有する。さらに、ビームは、異なる経路を介して、これらのノードのそれぞれに到着し得、したがって、必ずしも、相互に同相ではないであろう。故に、干渉ノードの秩序付けられた分布から生じ得る、画像アーチファクトは、ＯＰＥ領域（例えば、１５５０）の代わりに、ＭＰＥ領域１６５０を使用する、接眼レンズ導波管実施形態１６００内で低減されることができる。これは、図１６Ｊおよび１６Ｋに見られ得る。
図１６Ｊは、ビームが、ＭＰＥ領域１６５０を通して、最終的には、ＥＰＥ領域１６６０に追従し得る、種々の経路を図示する、略図である。単一方向の変化のみを含む一方、その他が、複数の方向の変化を含む、いくつかの経路が存在する（但し、より長くてより複雑な経路のうちのいくつかは、必然的に、より少ない屈折力を搬送するであろう）。ＭＰＥ領域１６５０内の別の回折角度の存在によって導入される複雑性に起因して、最終的には、ＥＰＥ領域１６６０を照明する、光のビーム１６６５間に多くの異なる間隔が存在する。また、実際、光ビーム１６６５間の任意の可能性として考えられる間隔は、ＭＰＥ領域１６５０内の十分な数の相互作用を通して達成されることができる。図１６Ｋに示されるように、これは、ＥＰＥ領域１６６０のより多くの均一照明をもたらし得る。
図１６Ｋは、ＩＣＧ領域１６４０からの単一入力ビーム１６４５が、ＭＰＥ領域１６５０によって複製され、ＥＰＥ領域１６６０に向かって複数のビーム１６６５として再指向される方法を図示する、略図である。これらのビーム１６６５はそれぞれ、ノードの稠密グリッドから生じる。依然として、これらの複製ビーム１６６５の一部の間には、間隙が存在し得るが、それらは、概して、ＯＰＥ領域（例えば、図１５Ｇに示されるような１５５０）から出力された複製ビーム間の間隙より小さく、かつ規則的ではない。全て異なる位置における、そのように多くの経路がＥＰＥ領域１６６０に向かって存在するため、ＭＰＥ領域１６５０は、複雑な射出瞳パターンを提供し、これは、ＥＰＥ領域１５６０をより均一に照明することができる。
図１６Ｌは、ＯＰＥ領域を伴う接眼レンズ導波管対ＭＰＥ領域を伴う接眼レンズ導波管の性能を図示する、対照比較である。左には、１Ｄ周期的回折格子を伴うＯＰＥ領域１５５０を含む、接眼レンズ導波管１５００が示される。すでに議論されたように、ＯＰＥ領域１５５０は、規則的に離間された複製光ビームの疎隔されたセットを用いて、ＥＰＥ領域１５６０を照明する。接眼レンズ導波管１５００の下方には、シミュレートされた出力画像がある。これは、全て同一色および明度を有するピクセルから成る入力画像に応答して、接眼レンズ導波管１５００のＥＰＥ領域１５６０から投影されるであろう、シミュレートされた出力画像である。
図１６Ｌは、右に、２Ｄ周期的回折格子を伴うＭＰＥ領域１６５０を含む、接眼レンズ導波管１６００を示す。図から分かるように、ＭＰＥ領域１６５０は、ＥＰＥ領域１６６０をより均一に照明する。接眼レンズ導波管１６００の下方には、左の接眼レンズ導波管１５００に関するシミュレーションにおいて使用された同一入力画像の結果である、シミュレートされた出力画像がある。右のシミュレートされた画像から、ＭＰＥ領域１６５０を使用する接眼レンズ導波管１６００が、より平滑かつより均一分布の出力光を達成することが明白である。対照的に、ＯＰＥ領域１５５０を伴う接眼レンズ導波管１５００のシミュレートされた出力である、左の画像は、可視高空間周波数条線を有し、これは、そのＥＰＥ領域１５６０を照明する複製光ビームの疎隔され、秩序付けられたセットから生じる。
図１６Ｍはさらに、ＭＰＥ領域を伴う接眼レンズ導波管対ＯＰＥ領域を伴う接眼レンズ導波管の性能を図示する。図１６Ｍにおけるグラフの上行は、図１５Ａに示される接眼レンズ導波管１５００の性能を図示する。本接眼レンズ導波管から投影された画像の水平断面のグラフは、比較的に高空間周波数変動を示し、これは、図１６Ｌに示されるシミュレートされた出力画像において条線として可視であった。図１６Ｍは、接眼レンズ導波管１５００が、１．２％のアイボックス効率を有することを示す。また、本接眼レンズ導波管と関連付けられた点拡がり関数を示す。点拡がり関数は、単一の明るい点の入力画像に応答して、接眼レンズ導波管から取得される、出力画像を図示する。これは、接眼レンズ導波管１５００が、２．５～５弧分のぼけのみを有するため、非常に鮮明であることを示す。
接眼レンズ導波管１５００からの出力画像における高空間周波数変動を克服するための１つのアプローチは、ある程度のディザリングをＯＰＥ領域１５５０内に導入することである。例えば、小変動が、ＯＰＥ領域１５５０の配向角度および／または格子周期に導入されることができる。これは、ＯＰＥ領域１５５０内に存在し得る、干渉ノードの秩序付けられた性質を破壊するための試みにおいて行われる。図１６Ｍにおける第２および第３の行は、２つの異なるタイプのディザリングを伴う、接眼レンズ導波管１５００の性能を図示する。これらの導波管に関して投影された画像の水平断面から分かるように、高空間周波数変動が、依然として、存在する。さらに、これらのディザリングされた実施形態に関する点拡がり関数は、ある場合には、４５弧分ものはるかに大量のぼけを示す。
図１６Ｍの下行は、ＭＰＥ領域１６５０を伴う接眼レンズ導波管１６００の性能を図示する。本導波管に関する投影された画像の断面は、はるかに少ない高空間周波数変動を示す。依然として、低周波数空間変動が存在するが、これは、ソフトウェアを介して、高空間周波数変動よりはるかに容易に補正されることができる。本接眼レンズ導波管のアイボックス効率は、０．９％と、その他より若干低い。これは、ＭＰＥ領域１６５０が、入力光の一部を、図１６Ｅに示されるｋ－空間略図の環内の２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する一般的方向に再指向するという事実に起因し得る。接眼レンズ導波管１６００の巨視的レイアウトに起因して、本伝搬方向を伴うＭＰＥ領域１６５０から出射する光は、決してＥＰＥ領域に入射せず、したがって、ユーザの眼に向かって投影されない。代わりに、導波管１６００の縁から喪失される。しかしながら、本光の損失は、アイボックス効率において比較的にわずかな減少のみをもたらす。一方、接眼レンズ導波管１６００に関する点拡がり関数は、２．５～５弧分のみのぼけを伴って、非常に鮮明であることを示す。
図１６Ａ－１６Ｍは、入力ビーム毎に３つの許容可能伝搬方向を有する、ＭＰＥ領域１６５０を伴う接眼レンズ導波管１６００を図示する。しかしながら、ＭＰＥ領域の他の実施形態は、入力ビーム毎にさらにより多くの伝搬方向を可能にするように設計されることができる。１つのそのような実施例は、図１７Ａ－１７Ｇに図示される。これらの図は、その巨視的設計では、接眼レンズ導波管１６００と同じである、接眼レンズ導波管１７００を図示する。すなわち、接眼レンズ導波管１７００は、ＩＣＧ領域１７４０と、ＭＰＥ領域１７５０と、ＥＰＥ領域１７６０とを含み、これは全て、図１６Ａに示される接眼レンズ導波管１６００内の対応する領域と同一方法で配列される。しかしながら、接眼レンズ導波管１７００は、そのＭＰＥ領域１７５０の微視的設計において異なる。
図１７Ａは、接眼レンズ導波管１７００のＭＰＥ領域１７５０内で使用され得る、例示的２Ｄ格子の一部を、その関連付けられた格子ベクトルとともに図示する。２Ｄ周期的格子１７５０は、その周期性の方向がｕおよびｖである、回折特徴の空間格子模様であることができる。すでに議論されたように、そのような２Ｄ周期的格子は、基本格子ベクトルＧおよびＨと関連付けられる。一実施例として、２Ｄ周期的格子１７５０は、２セットの１Ｄ周期的格子ラインを重畳することによって設計または形成されることができる（但し、２Ｄ周期的格子は、代わりに、例えば、図１７Ａに示される格子ラインの交点に位置する個々の散乱特徴から成り得る）。第１のセットの格子ライン１７５６は、基本格子ベクトルＧの方向に沿って繰り返されることができる。基本格子ベクトルＧは、２π／ａと等しい大きさを有することができ、式中、ａは、第１のセットの格子ライン１７５６の周期である。図１７Ｂに示される２Ｄ格子はまた、第１の基本格子ベクトルＧのハーモニクスと関連付けられる。これらは、－Ｇおよび２Ｇ、－２Ｇ等の高次ハーモニクスを含む。第２のセットの格子ライン１７５７は、基本格子ベクトルＨの方向に沿って繰り返されることができる。基本格子ベクトルＨは、２π／ｂと等しい大きさを有することができ、式中、ｂは、第２のセットの格子ライン１６５７の周期である。図１７Ｂに示される２Ｄ格子はまた、第２の基本格子ベクトルＨのハーモニクスと関連付けられる。これらは、－Ｈおよび２Ｈ、－２Ｈ等の高次ハーモニクスを含む。また、すでに議論されたように、回折特徴の任意の２Ｄの周期的アレイは、基本格子ベクトルの整数線形組み合わせ（重畳）によって決定された方向を指す、関連付けられた格子ベクトルを有するであろう。この場合、これらの重畳は、付加的格子ベクトルをもたらす。これらは、例えば、－Ｇ、－Ｈ、Ｈ＋Ｇ、Ｈ－Ｇ、Ｇ－Ｈ、および－（Ｈ＋Ｇ）を含む。図１７Ａは、一次格子ベクトルおよび２Ｄ回折格子と関連付けられたその重畳のみを図示するが、高次格子ベクトルもまた、存在してもよい。
図１７Ｂは、接眼レンズ導波管１７００のＭＰＥ領域１７５０のｋ－空間作用を図示する、ｋ－空間略図である。ｋ－空間略図は、ｋ－空間環の９時位置の近傍に位置する陰影付きＦＯＶ矩形を含む。これは、ＩＣＧ領域１７４０が、入力ビームを接眼レンズ導波管１７００の中に結合し、それらをＭＰＥ領域１７５０に向かって再指向した後の、ＦＯＶ矩形の場所である。図１７Ｂは、ＭＰＥ領域１７５０内の２Ｄ格子が、図１７Ａに示される格子ベクトルを使用して、ＦＯＶ矩形を平行移動させる方法を示す。８つの格子ベクトルが存在するため、ＭＰＥ領域１７５０は、ＦＯＶ矩形をｋ－空間略図内の８つの可能性として考えられる新しい場所に平行移動させるように試みる。これらの８つの可能性として考えられる場所のうち、５つが、ｋ－空間略図の外周の外側にある。これらの場所は、非陰影付きＦＯＶ矩形を用いて図示される。ｋ－空間略図の外周の外側のｋ－ベクトルは、許容されないため、それらの５つの格子ベクトルのいずれも、回折をもたらさない。しかしながら、ｋ－空間略図の境界内の新しい位置へのＦＯＶ矩形の平行移動をもたらす、３つの格子ベクトル（すなわち、－Ｈ、－Ｇ、および－（Ｈ＋Ｇ））が存在する。これらの場所のうちの１つは、ｋ－空間環内の６時位置の近傍にあって、別のものは、１２時位置の近傍にあって、最後のものは、３時位置の近傍にある。これらの場所におけるｋ－ベクトルは、許容され、誘導伝搬モードをもたらすため、これらの場所におけるＦＯＶ矩形は、光のビームがそれらの３つの状態に回折されることを示すように陰影が付けられる。したがって、ｋ－空間環の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される伝搬角度を伴ってＭＰＥ領域１７５０に入射する光のビームは、他の３つの陰影付きＦＯＶ矩形（すなわち、１２時位置の近傍のＦＯＶ矩形、３時位置の近傍のＦＯＶ矩形、および６時位置の近傍のＦＯＶ矩形）によって示される状態の全てに回折される。
図示されないが、類似ｋ－空間略図が、ｋ－空間環の１２時位置の近傍、３時位置の近傍、および６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される伝搬角度を伴って進行する光のビームに及ぼされるＭＰＥ領域１７５０のｋ－空間作用を図示するために導き出され得る。それらのｋ－空間略図は、ＭＰＥ領域１７５０内の２Ｄ回折格子がそれらのビームを図１７Ｂにおけるｋ－空間略図の環内の陰影付きＦＯＶ矩形によって示される残りの状態の全てに回折することを示すであろう。
図１７Ｃは、接眼レンズ導波管１７００のｋ－空間作用を図示する、ｋ－空間略図である。接眼レンズ導波管１７００は、概して、－ｚ－方向に伝搬し、外側源から導波管１７００のＩＣＧ領域１７４０上に入射する、光の入力ビームを受け取ることができる。それらの入力ビームは、ｋ－空間略図の原点におけるｋｚ－軸上に中心合わせされるＦＯＶ矩形によって表される。ＩＣＧ領域１７４０は、次いで、それらが、誘導され、ｋ－空間環の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点に対応する、伝搬方向の周囲に中心合わせされる伝搬角度を有するように、入力ビームを回折する。
回折ビームは、ＭＰＥ領域１７５０に入射し、そこで、それらは、複数の相互作用を有し得る。相互作用の各生成の間、ビームのそれぞれの屈折力の一部は、ＭＰＥ領域１７５０を通して、同一方向に伝搬し続ける。相互作用の第１の発生では、例えば、これは、９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される状態に留まるそれらのビームの屈折力のその部分に対応するであろう。ビームの屈折力の他の部分は、新しい方向に回折されることができる。再び、相互作用の第１の発生では、これは、ｋ－空間環の１２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点、３時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点、および６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点に対応する、伝搬方向の周囲に中心合わせされる伝搬角度を有する、個別の回折ビームを作成する。
各相互作用後、依然として、ＭＰＥ領域１７５０内に留まる、回折ビームは、付加的相互作用を被り得る。これらの付加的相互作用はそれぞれ、ビームの屈折力の一部が、ゼロ次回折し、同一方向に継続する一方、ビームの屈折力の一部が、新しい方向に回折される結果をもたらす。これは、図１７Ｃに示されるｋ－空間環内のＦＯＶ矩形の中心点によって示される伝搬方向のそれぞれの周囲に中心合わせされる伝搬角度を有する、空間的に分散された回折ビームのセットをもたらす。これは、ｋ－空間環内の各対のＦＯＶ矩形間の両矢印によって表される。換言すると、ＭＰＥ領域１７５０内を伝搬する光のビームは、ｋ－空間環内のＦＯＶ矩形のうちの１つによって表される任意の伝搬状態からこれらの伝搬状態のうちの任意の他のものに遷移することができる。
任意の所与の光の入力ビームが、ＭＰＥ領域１７５０内を伝搬するにつれて、多くの回折ビームに分裂され、これは、４つの可能にされる方向にのみ進行し得る。各方向は、図１７Ｃにおけるｋ－空間略図の環内のＦＯＶ矩形内の対応するｋ－ベクトル、すなわち、点によって定義される。（これは、ＭＰＥ領域１７５０内を伝搬する任意の光の入力ビームに該当する。しかしながら、４つの可能にされる方向は、各初期入力ビームがＭＰＥ領域１７５０に入射する伝搬角度に応じて、若干異なるであろう。）また、任意の所与の光の入力ビームの屈折力の一部は、ＭＰＥ領域１７５０との任意の数の相互作用後、同一の４つの伝搬方向に回折されるため、画像情報は、これらの相互作用全体を通して保存される。図１６Ａ－１６Ｍに関して説明されるＭＰＥ領域１６５０と比較して、ＭＰＥ領域１７５０内で許容される付加的伝搬方向は、ＥＰＥ領域１７６０内の照明の均一性におけるさらなる改良をもたらし得る。これは、図１７Ｄ－１７Ｇに示される略図に見られ得る。
図１７Ｄは、入力ビームと接眼レンズ導波管１７００のＭＰＥ領域１７５０との間の相互作用の第１の発生の略図である。図１７Ｄは、ＩＣＧ領域１７４０からＭＰＥ領域１７５０に入射する、入力ビームを示す。入力ビームは、図１７Ｃにおけるｋ－空間環の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点、すなわち、ｋ－ベクトルに対応する、方向に伝搬するように示される。
ＭＰＥ領域１７５０は、多くの１μｍ以下の特徴を含むことができる。また、ＭＰＥ領域との相互作用毎に、約１ｍｍ径ビームは、ＴＩＲにおいて４つの異なる方向に伝搬する、４つのビーム（同一直径であるが、入力ビームのオリジナル屈折力のある割合を伴う）に分裂されるであろう。１つの方向は、ゼロ次回折に対応し、導波管の平面におけるオリジナル角度である。他の３つの方向は、ＭＰＥ領域１７５０の格子ベクトルＧおよびＨに依存する。示されるように、入力ビームとＭＰＥ領域１７５０との間の相互作用の第１の発生は、４つのビームをもたらす。すなわち、入力ビームの屈折力の一部は、単に、出力１として、接眼レンズ導波管１７００の上部または底部表面から反射し、入力ビームと同一ｘ－ｙ方向に継続し（すなわち、０次回折）、入力ビームの屈折力の一部は、格子と相互作用し、出力２として下向きに回折され、入力ビームの屈折力の一部は、格子と相互作用し、出力３として上向きに回折され、入力ビームの屈折力の一部は、格子と相互作用し、出力４として右に回折される。出力２ビームは、図１７Ｃにおけるｋ－空間環の６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点、すなわち、ｋ－ベクトルに対応する、方向に伝搬するように示される一方、出力３ビームは、１２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点、すなわち、ｋ－ベクトルに対応する、方向に伝搬するように示され、出力４ビームは、３時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形の中心点、すなわち、ｋ－ベクトルに対応する、方向に伝搬するように示される。本相互作用の第１の発生後、出力１ビーム、出力２ビーム、出力３ビーム、および出力４ビームは、図１７Ｅ－１７Ｇに示されるように、異なる伝搬角度を有するが、それらは全て、依然として、ＭＰＥ領域１７５０内を伝搬し、したがって、ＭＰＥ領域と付加的相互作用を有し得る。図示されないが、異なる伝搬角度を伴ってＭＰＥ領域１７５０に入射する、他の入力ビームは、同様であるが、若干異なる入力および出力角度を伴って挙動するであろう。
図１７Ｅは、入力ビームと接眼レンズ導波管１７００のＭＰＥ領域１７５０との間の相互作用の第２の発生の略図である。相互作用の第１の発生に関連するビームは、破線を用いて示される一方、相互作用の第２の発生に関連するビームは、実線を用いて示される。図１７Ｄに示されるように、相互作用の第１の発生からの出力ビーム、すなわち、出力１、出力２、出力３、および出力４はそれぞれ、ここで、前の生成において生じたものと類似するＭＰＥ領域１７５０との相互作用を受け得る。すなわち、図１７Ｄからの出力１ビームの屈折力の一部は、単に、同一ｘ－ｙ方向に継続する一方、そのビームの屈折力の他の部分は、格子と相互作用し、１２時位置の近傍、３時位置の近傍、および６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する、方向に回折される。同様に、図１７Ｄからの出力２ビームの屈折力の一部は、単に、ＥＰＥ領域１７６０に向かって継続する一方、そのビームの屈折力の他の部分は、格子と相互作用し、９時位置の近傍、１２時位置の近傍、および３時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される、方向に回折される。さらに、図１７Ｄからの出力３ビームの屈折力の一部は、単に、１２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される方向に継続する一方、そのビームの屈折力の他の部分は、格子と相互作用し、３時位置の近傍、６時位置の近傍、および９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される、方向に回折される。最後に、図１７Ｄからの出力４ビームの屈折力の一部は、単に、３時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される方向に継続する一方、そのビームの屈折力の他の部分は、格子と相互作用し、６時位置の近傍、９時位置の近傍、および１２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形によって示される、方向に回折される。
図１７Ｆは、入力ビームと接眼レンズ導波管実施形態１７００のＭＰＥ領域１７５０との間の相互作用の第３の発生の略図である。相互作用の第１および第２の発生に関連するビームは、破線を用いて示される一方、相互作用の第３の発生に関連するビームは、実線を用いて示される。図１７Ｆに示されるように、相互作用の第２の発生から生じた出力ビームはそれぞれ、再度、前の生成において生じたものと類似するＭＰＥ領域１７５０との相互作用を被り得る。
図１７Ｇは、入力ビームと接眼レンズ導波管実施形態１７００のＭＰＥ領域１７５０との間の相互作用の第４の発生の略図である。相互作用の第１、第２、および第３の発生に関連するビームは、破線を用いて示される一方、相互作用の第４の発生に関連するビームは、実線を用いて示される。全てのこれらの相互作用後、結果として生じるビームは全て、任意の所与の入力ビームに関するＭＰＥ領域１７５０との４つの許容される伝搬方向、すなわち、ｋ－空間環の９時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する方向、１２時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する方向、３時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する方向、または６時位置の近傍に位置するＦＯＶ矩形に対応する方向のうちの１つにおいて伝搬している。これらのビームの一部が、ＭＰＥ領域１７５０を通して伝搬する間、相互と交差し得る、ノードが存在するが、それらのノードの場所は、図１６Ａ－１６Ｍに図示されたようなＭＰＥ領域１６５０の場合よりさらに複雑な分布を有する。さらに、これらのノードは、２つの同相ビーム間の干渉をもたらす可能性がさらに低い。故に、本ＭＰＥ領域１７５０は、ＥＰＥ領域１７６０のさらにより均一の照明をもたらし得る。
概要として、本明細書に説明されるＭＰＥ領域は、以下の利点の一部または全部が可能である。すなわち、ＭＰＥ領域は、画像瞳を複数の方向に一度に拡張させることができる。ＭＰＥ領域は、出力瞳の稠密な非周期的アレイを作成することができる。ＭＰＥ領域は、導波管を通した光経路間の干渉効果を低減させることができる。ＭＰＥベースの接眼レンズ導波管は、低減された高周波数条線および高画像鮮明度を伴って、改良された輝度均一性を達成することができる。
（入力ビームを複製するための複数の明確に異なる領域を伴う、例示的ＡＲ接眼レンズ導波管）
図１８Ａは、ＩＣＧ領域１８４０と、２つの直交瞳エクスパンダ（ＯＰＥ）領域１８５０ａ、１８５０ｂと、射出瞳エクスパンダ（ＥＰＥ）領域１８６０とを伴う、例示的接眼レンズ導波管１８００を図示する。図１８Ａはまた、ｋ－空間内の接眼レンズ導波管１８００のこれらのコンポーネントのそれぞれの効果を図示する、ｋ－空間略図を含む。接眼レンズ導波管１８００のＩＣＧ領域１８４０、ＯＰＥ領域１８５０ａ、１８５０ｂ、およびＥＰＥ領域１８６０は、入力ビームを接眼レンズ導波管１８００の中に結合し、誘導モードを介して伝搬し、空間的に分散された様式においてビームを複製し、複製ビームを接眼レンズ導波管から出射させ、ユーザの眼に向かって投影させる、種々の回折特徴を含む。特に、接眼レンズ導波管１８００は、入力ビームを複製するための複数の明確に異なるおよび／または非連続的領域を含む。これらの明確に異なる領域からの複製ビームは、共通射出瞳領域内で再度組み合わせられることができる。
図１８Ａは、ＩＣＧ領域１８４０と、２つの直交瞳エクスパンダ（ＯＰＥ）領域１８５０ａ、１８５０ｂと、射出瞳エクスパンダ（ＥＰＥ）領域１８６０とを伴う、例示的接眼レンズ導波管１８００を図示する。図１８Ａはまた、ｋ－空間内の接眼レンズ導波管１８００のこれらのコンポーネントのそれぞれの効果を図示する、ｋ－空間略図を含む。接眼レンズ導波管１８００のＩＣＧ領域１８４０、ＯＰＥ領域１８５０ａ、１８５０ｂ、およびＥＰＥ領域１８６０は、入力ビームを接眼レンズ導波管１８００の中に結合し、誘導モードを介して伝搬し、空間的に分散された様式においてビームを複製し、複製ビームを接眼レンズ導波管から出射させ、ユーザの眼に向かって投影させる、種々の回折特徴を含む。特に、接眼レンズ導波管１８００は、入力ビームを複製するための複数の明確に異なるおよび／または非連続的領域を含む。これらの明確に異なる領域からの複製ビームは、共通射出瞳領域内で再度組み合わせられることができる。
図１８Ａに図示される接眼レンズ導波管１８００は、図１４Ａに図示される接眼レンズ導波管１４００に類似するが、１つの代わりに、２つのＯＰＥ領域１８５０ａ、１８５０ｂを含む。接眼レンズ導波管１４００内のＩＣＧ領域１４４０は、入力ビームを＋１および－１回折次数に回折したが、これらの回折次数のうちの１つにおけるビームは、ＯＰＥ領域１４５０から離れるように伝搬し、最終的には、接眼レンズ導波管から喪失されたことを思い出されたい。故に、入力ビームからの光の一部は、喪失された。図１８Ａに示される接眼レンズ導波管１８００は、ＩＣＧ領域１８４０の両側に１つずつ、２つのＯＰＥ領域１８５０ａ、１８５０ｂを含むことによって、これを修正する。このように、接眼レンズ導波管１８００は、ＩＣＧ１８４０の＋１および－１回折次数の両方を利用することができる。
ＩＣＧ領域１８４０の動作は、図１４Ａおよび１４ＢにおけるＩＣＧ領域１４４０に関して説明されたものに類似する。図１４Ｂに示される同一ｋ－空間略図ＫＳＤ１はまた、図１８ＡにおけるＩＣＧ領域１８４０上に入射する入力ビームのセットに対応する、ＦＯＶ矩形の例証である。すなわち、入力ビームが、ＩＣＧ領域１８４０上に入射する前に、ＦＯＶ矩形は、ｋ－空間略図の原点に中心合わせされる。
図１８Ａにおけるｋ－空間略図ＫＳＤ２は、ＩＣＧ領域１８４０のｋ－空間内の作用を図示する。すなわち、図１４Ｂにおける対応するｋ－空間略図に関して議論されるように、ＩＣＧ領域１８４０は、それぞれ、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環内の３時および９時位置に平行移動させる、２つの格子ベクトルと関連付けられる。３時位置に位置する平行移動されたＦＯＶ矩形は、右ＯＰＥ領域１８５０ｂに向かって伝搬する、回折ビームを表す一方、９時位置に位置する平行移動されたＦＯＶ矩形は、左ＯＰＥ領域１８５０ａに向かって伝搬する、回折ビームを表す。
左ＯＰＥ領域１８５０ａの作用はまた、図１４Ａおよび１４ＢにおけるＯＰＥ領域１４５０に対して説明されたものに類似する。ｋ－空間略図ＫＳＤ３ａは、左ＯＰＥ領域１８５０ａのｋ－空間作用を図示し、その回折格子がＦＯＶ矩形をｋ－空間環内の９時位置から６時位置に平行移動させることを示す。６時位置に位置するＦＯＶ矩形は、ＥＰＥ領域１８６０に向かって－ｙ－方向に伝搬する、回折ビームを表す。
右ＯＰＥ領域１８５０ｂの動作は、左ＯＰＥ領域１８５０ａのものに類似するが、その関連付けられた格子ベクトルは、左ＯＰＥ領域１８５０ａのものに対して垂直線を中心として鏡映される。これは、右ＯＰＥ領域１８５０ｂ内の回折格子のラインが、左ＯＰＥ領域１８５０ａ内の回折格子のものに対して垂直線を中心として鏡映されるという事実に起因する。右ＯＰＥ領域１８５０ｂ内の回折格子のラインの本配向の結果、ｋ－空間内の本格子の効果は、ｋ－空間略図ＫＳＤ３ｂに示されるように、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環内の３時位置から６時位置に平行移動させることになる。ＫＳＤ３ａおよびＫＳＤ３ｂ内の平行移動されたＦＯＶ矩形は、ｋ－空間環の６時位置では、同一場所にある。したがって、各入力ビームの屈折力は、ＩＣＧ領域１８４０によって、＋１および－１回折次数に分裂され、それらの明確に異なる回折次数は、接眼レンズ導波管１８００を通して、異なる経路を進行するが、それらは、それでもかかわらず、同一伝搬角度を伴ってＥＰＥ領域１８６０に到着する。これは、接眼レンズ導波管１８００を通して異なる伝搬経路を追従する、各入力ビームの別個の回折次数が、最終的には、同一角度を伴ってＥＰＥ領域１８６０から出射し、したがって、投影された画像内の同一点を表すことを意味する。
最後に、ＥＰＥ領域１８６０の作用もまた、図１４Ａおよび１４ＢにおけるＥＰＥ領域１４６０に対して説明されたものに類似する。ｋ－空間略図ＫＳＤ４は、ＥＰＥ領域１８６０のｋ－空間作用を図示し、その回折格子が、ｋ－空間環の６時位置に位置するＦＯＶ矩形（ＯＰＥ領域１８５０ａ、１８５０ｂの両方からの光ビームから成る）をｋ－空間略図の中心に戻るように平行移動させることを示す。他の場所ですでに議論されたように、これは、ＥＰＥ領域１８６０が、光のビームを、概して、ｚ－方向にユーザの眼に向かって外部結合することを表す。
図１８Ｂおよび１８Ｃは、図１８Ａに示される接眼レンズ導波管１８００のＥＰＥ領域１８６０の上面図を図示する。ＥＰＥ領域１８６０は、ユーザの眼２１０の真正面に支持される。本明細書のいずれかに議論されるように（図１２Ａおよび１２Ｂ参照）、ＥＰＥ領域１８６０は、複製出力ビームのセットを投影し、複製出力ビームの各セットは、接眼レンズ導波管の中に投影された入力ビームのうちの１つに対応する、伝搬角度を有する。
図１８Ｂは、これらの複製出力ビームのセットのうちの１つを図示する。本特定の場合では、ＥＰＥ領域１８６０から出射する複製出力ビーム１８６１は、左から右に進行する。換言すると、複製出力ビーム１８６１は、＋ｘ－方向における成分を伴う伝搬方向を有する。複製出力ビーム１８６１の本伝搬角度は、それらのうちのいくつかがその他よりもユーザの眼２１０と交差する傾向が強い結果をもたらす。特に、ＥＰＥ領域１８６０の左側部分から出射する、複製出力ビーム１８６１は、眼２１０の中心位置および光ビームの左／右伝搬に起因して、ユーザの眼２１０と交差する傾向が強い。これらの光ビームは、実線を用いて図示される。一方、ＥＰＥ領域１８６０の右側部分から出射する、複製出力ビーム１８６１は、眼２１０を逸失する傾向が強い。これらの光ビームは、破線を用いて図示される。
図１８Ｂはまた、ＥＰＥ領域がＦＯＶ矩形を略図の原点に戻るように平行移動させた後の、ｋ－空間内の出力ビームの状態を図示する、ｋ－空間略図ＫＳＤ５を含む。ＦＯＶ矩形は、２つの半体を用いて図示される。半体はそれぞれ、接眼レンズ導波管１８００の水平視野の半分を表す。ＦＯＶ矩形の陰影付き右半体１８３２は、＋ｋｘ－方向における成分を伴うｋ－ベクトルを含む。これらは、図１８Ｂに図示される左／右伝搬のタイプを伴ってＥＰＥ領域１８６０から出射する、出力ビーム１８６１に対応する、ｋ－ベクトルである。１つのみのセットの複製出力ビーム１８６１が、ＥＰＥ領域１８６０から出射するように図示されるが、そのｋ－ベクトルがＦＯＶ矩形の陰影付き右半体１８３２内にある、出力ビームは全て、同様に、左／右への伝搬方向を伴ってＥＰＥ領域から出射するであろう。したがって、そのｋ－ベクトルがＦＯＶ矩形の陰影付き右半体１８３２内にある、出力ビームの全てに関して、ＥＰＥ領域１８６０の左側から出射するそれらのビームは、ＥＰＥ領域の右側から出射するそれらの出力ビームより、眼２１０と交差する傾向が強いであろうことが該当する。
図１８Ｃは、接眼レンズ導波管１８００のＥＰＥ領域１８６０から出射する、別のセットの複製光ビーム１８６２を図示する。しかし、この場合、ＥＰＥ領域１８６０から出射する複製出力ビーム１８６２は、右から左に進行する。換言すると、複製出力ビーム１８６２は、－ｘ－方向における成分を伴う伝搬方向を有する。複製出力ビーム１８６２の本伝搬角度は、図１８Ｂから導き出されるものの反対観察につながる。すなわち、右／左に伝搬する出力ビーム１８６２に関して、ＥＰＥ領域１８６０の右側部分から出射するビーム（実線を用いて図示される）は、眼２１０と交差する傾向が強い一方、ＥＰＥ領域の左側部分から出射する、それらの光ビーム（破線を用いて図示される）は、眼を逸失する傾向が強い。
図１８Ｃとともに含まれる、ｋ－空間略図ＫＳＤ５を参照すると、そのｋ－ベクトルがＦＯＶ矩形の陰影付き左半体１８３１内にある、出力ビームは、図１８Ｃに示される右／左伝搬のタイプを伴って、ＥＰＥ領域１８６０から出射するものである。そのｋ－ベクトルがＦＯＶ矩形の陰影付き左半体１８３１内にある、出力ビームは全て、異なる伝搬角度を有するであろうが、それらは全て、ＥＰＥ領域１８６０の右側から出射するビームが、ＥＰＥ領域の左側から出射する出力ビームより、眼２１０と交差する傾向が強いであろうという性質を共有する。
図１８Ｂおよび１８Ｃから導き出され得る結論は、ユーザの眼２１０に実際に入射する、光ビームに基づいて、ＥＰＥ領域１８６０の半分が、主に、水平視野の１／２に寄与する一方、ＥＰＥ領域の他の半分が、主に、水平視野の残り半分に寄与するということである。本観察に基づいて、接眼レンズ導波管によって投影され得る視野は、ＥＰＥ領域１９６０の全ての部分からＦＯＶ矩形全体を投影することが不必要であるため、少なくとも１つの寸法において、誘導モードにおいて接眼レンズによって支持される伝搬角度の範囲を越えて拡張されることができる。これは、図１９に図示される。
（拡張視野を伴う例示的ＡＲ接眼レンズ導波管）
図１９は、拡張視野を伴う接眼レンズ導波管１９００の実施形態を図示する。接眼レンズ導波管１９００は、ＩＣＧ領域１９４０と、左ＯＰＥ領域１９５０ａと、右ＯＰＥ領域１９５０ｂと、ＥＰＥ領域１９６０とを含む。巨視的レベルでは、図１９に示される接眼レンズ導波管１９００は、図１８Ａに示される接眼レンズ導波管１８００と同じであることができる。しかしながら、接眼レンズ導波管１９００内の回折特徴のうちのいくつかは、少なくとも１つの寸法において増加された視野を可能にする特性を伴って、設計されることができる。これらの特徴は、図１９に示されるｋ－空間略図によって図示される、接眼レンズ導波管１９００のｋ－空間作用に基づいて、明確に理解されることができる。
図１９は、拡張視野を伴う接眼レンズ導波管１９００の実施形態を図示する。接眼レンズ導波管１９００は、ＩＣＧ領域１９４０と、左ＯＰＥ領域１９５０ａと、右ＯＰＥ領域１９５０ｂと、ＥＰＥ領域１９６０とを含む。巨視的レベルでは、図１９に示される接眼レンズ導波管１９００は、図１８Ａに示される接眼レンズ導波管１８００と同じであることができる。しかしながら、接眼レンズ導波管１９００内の回折特徴のうちのいくつかは、少なくとも１つの寸法において増加された視野を可能にする特性を伴って、設計されることができる。これらの特徴は、図１９に示されるｋ－空間略図によって図示される、接眼レンズ導波管１９００のｋ－空間作用に基づいて、明確に理解されることができる。
図１９に示されるｋ－空間略図は、図１８Ａに示されるものより大きいＦＯＶ矩形を有する。これは、図１８Ａにおけるｋ－空間略図内のＦＯＶ矩形が、ｋ－空間環の幅より大きい任意の寸法を有しないように制約されたためである。本制約は、それらのＦＯＶ矩形が、環の周囲の任意の位置において、ｋ－空間環内に全体的に適合し得、したがって、ＦＯＶ矩形内のｋ－ベクトルによって表されるビーム全てが、接眼レンズの平面における任意の方向に伝搬する間、接眼レンズ導波管１８００内で誘導伝搬を受け得ることを確実にした。しかしながら、図１９の例示的実施形態では、ＦＯＶ矩形は、ｋ－空間環の幅より大きい、少なくとも１つの寸法（例えば、ｋｘ寸法）を有する。いくつかの実施形態では、ＦＯＶ矩形の１つ以上の寸法は、ｋ－空間環の幅より最大２０％、最大４０％、最大６０％、最大８０％、または最大１００％大きくあることができる。
図１９のｋ－空間略図に図示される特定の実施形態に関して、ＦＯＶ矩形の水平寸法は、ｋ－空間環より広い。ＦＯＶ矩形の水平寸法は、接眼レンズ導波管の中に投影される、入力ビームの伝搬角度内の水平広がりに対応する。したがって、接眼レンズ導波管１９００は、より大きい水平寸法を有するＦＯＶ矩形との併用が可能であるように図示されるため、これは、接眼レンズ導波管の水平視野が増加されることを意味する。屈折率１．８を伴う接眼レンズ導波管（空気によって囲繞される）の場合、図１８Ａに示される接眼レンズ導波管１８００は、概して、４５°×４５°のＦＯＶを達成することが可能である一方、図１９に示される接眼レンズ導波管１９００は、最大９０°×４５°のＦＯＶを達成することが可能であるが、接眼レンズ導波管のいくつかの実施形態は、アイボックス体積の典型的設計制約を満たし（ＦＯＶの一部を接眼レンズ導波管の両側に送出し、適正に定寸されたアイボックスを提供することが有利であり得る）、疎らに離間された出力ビームから生じる網戸アーチファクトを回避するように、約６０°×４５°のより小さいＦＯＶのために設計されてもよい。接眼レンズ導波管１９００の視野を拡張させるための技法は、拡張された水平視野のコンテキストにおいて説明されるが、同一技法はまた、接眼レンズ導波管１９００の垂直視野を拡張させるためにも使用されることができる。さらに、後の実施形態では、類似技法は、接眼レンズ導波管の水平および垂直視野の両方を拡張させるために示される。
図１９におけるｋ－空間略図の精査によって、図示されるＦＯＶ矩形は、環の周囲のある位置に位置するとき、ｋ－空間環内に全体的に適合し得ないが、それらは、他の位置に位置するとき、依然として、環内に全体的に適合し得ることが分かり得る。例えば、ＦＯＶ矩形の１つの寸法が、ｋ－空間環の幅より大きい場合、ＦＯＶ矩形は、ＦＯＶ矩形が、拡大された寸法の軸またはその近傍に位置するとき、環内に全体的に適合し得ない。ｋｘ寸法がｋ－空間環の幅より大きい、ＦＯＶ矩形は、ＦＯＶ矩形が、ｋｘ－軸またはその近傍（すなわち、３時および９時位置またはその近傍）に位置するとき、環内に全体的に適合し得ない。同様に、ｋｙ寸法がｋ－空間環の幅より大きい、ＦＯＶ矩形は、ＦＯＶ矩形が、ｋｙ－軸またはその近傍（すなわち、１２時および６時位置またはその近傍）に位置するとき、環内に全体的に適合し得ない。しかしながら、そのようなＦＯＶ矩形は、反対軸またはその近傍に位置するとき、依然として、ｋ－空間環内に全体的に適合し得る。ｋｘ寸法がｋ－空間環の幅より大きい、ＦＯＶ矩形は、依然として、ＦＯＶ矩形が、ｋｙ－軸またはその近傍（すなわち、１２時および６時位置またはその近傍）に位置するとき、環内に全体的に適合し得る。同様に、ｋｙ寸法がｋ－空間環の幅より大きい、ＦＯＶ矩形は、ＦＯＶ矩形が、ｋｘ－軸またはその近傍（すなわち、３時および９時位置またはその近傍）に位置するとき、依然として、環内に全体的に適合し得る。これは、ｋ－空間環内に、半径方向より方位角方向により大きいＦＯＶ矩形を収容するための面積が存在するためである。
ｋ－空間環の半径方向サイズは、誘導伝搬モードを支持する、導波管の平面に対して法線の方向（すなわち、厚さ方向）における伝搬角度の範囲に対応する。伝搬角度の本範囲は、スネルの法則およびＴＩＲが生じるために満たされなければならない要件によって制約される。対照的に、ｋ－空間環の方位角寸法におけるｋ－ベクトルの広がりは、平面導波管の面内方向における伝搬角度の広がりに対応する。平面導波管の平面における伝搬角度の広がりは、厚さ方向におけるものと同一制約によって限定されないため、より広範囲のビーム伝搬角度が、支持されることができる。
さらに、接眼レンズ導波管の厚さ方向における伝搬角度の広がりを面内方向における伝搬角度の広がりに変換すること、およびその逆に変換することが可能である。回折格子（または他の回折特徴の群）が、ＦＯＶ矩形によって表されるビームのセットが、次いで、新しい方向に伝搬するように、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環内の１つ位置から別の位置に平行移動させるとき、これはまた、平面導波管の厚さ方向に以前に拡散されたビームの一部を、代わりに、面内方向に拡散させ、その逆も同様である。これは、例えば、回折格子が、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環内の９時位置から６時位置に平行移動させるときに見られ得る。９時位置にある間、ｋｘ方向におけるビームの広がりは、その場所では、ｋｘ方向がｋ－空間環の半径方向に対応するため、導波管の厚さ方向における物理的広がりに対応する。しかしながら、６時位置では、ｋｘ方向におけるビームの広がりは、その場所では、ｋｘ方向がｋ－空間環の方位角方向に対応するため、導波管の面内方向における物理的広がりに対応する。
これらの観察を使用して、接眼レンズ導波管のＦＯＶは、ＦＯＶ矩形を複数のサブ部分に分割し、回折特徴を使用して、空間的に分散された様式において、ＦＯＶの複数のサブ部分に属する、ビームを複製し、回折特徴を使用して、ＦＯＶの各サブ部分に対応するビームが、正しい伝搬角度を有し、オリジナル画像を再作成するように、ＦＯＶの複数のサブ部分を接眼レンズ導波管の射出瞳において組み立て直すことによって、増加されることができる。例えば、回折特徴は、それらが、最終的には、ＦＯＶ矩形の他のサブ部分に対してオリジナル画像におけるものと同一相対的位置を有するように、ＦＯＶ矩形の各サブ部分をｋ－空間内の１つ以上の場所に平行移動させるために使用されることができる。
いくつかの実施形態では、ＦＯＶの複数のサブ部分は、これが、ＦＯＶ全体を導波管の射出瞳において組み立て直すための制約を緩和することに役立ち得、ビームの全てが存在することを確実にすることに役立ち得るため、相互に部分的に重複することができる（例えば、異なる対のＦＯＶサブ部分は、同一入力ビームの一部を含み得る）。例えば、いくつかの実施形態では、入力画像ＦＯＶの一対のサブ部分は、１０％以下、２０％以下、３０％以下、４０％以下、５０％以下、またはそれを上回って重複してもよい。
図１９におけるｋ－空間略図ＫＳＤ２は、接眼レンズ導波管１９００の中に投影される入力ビームに及ぼすＩＣＧ領域１９４０のｋ－空間作用を図示する。本明細書のいずれかに議論されるように、接眼レンズ導波管１９００の中に投影される、入力ビームは、ｋ－空間略図ＫＳＤ２の原点に中心合わせされる、ＦＯＶ矩形によって表され得る。ＩＣＧ領域１９４０は、その関連付けられた格子ベクトルに基づいて、ｋ－空間内の本ＦＯＶ矩形の場所を平行移動させる。図１８Ａに図示されるＩＣＧ領域１８４０の場合、ＩＣＧ領域は、その関連付けられた格子ベクトルＧ１、Ｇ－１がｋ－空間略図の原点からｋ－空間環の中点までの距離と等しい大きさを有するように設計された。これは、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環内に中心合わせさせた。しかし、図１９に図示されるＩＣＧ領域１９４０は、より大きい格子ベクトルを有するように設計されることができる。また、すでに議論されたように、接眼レンズ導波管１９００の中に投影される、入力ビームのセットは、ｋ－空間環の幅より大きい少なくとも１つの寸法をｋ－空間内に有することができる。
いくつかの実施形態では、ＩＣＧ領域１９４０は、その格子ベクトルＧ１、Ｇ－１が、拡大されたＦＯＶ矩形のいずれの部分もｋ－空間略図の内側円板の内側にないように、拡大されたＦＯＶ矩形をｋ－空間略図の原点から十分に離れるように平行移動させるように設計されることができる。その水平寸法がｋ－空間環の幅の２倍の大きさである、ＦＯＶ矩形の場合、本目標を達成するために、ＩＣＧ１９４０の格子ベクトルＧ１、Ｇ－１の大きさは、ｋ－空間略図の外側円板の半径とほぼ等しくなる必要があるであろう。一方、その水平寸法が、単に、ｋ－空間環の幅より若干大きい、ＦＯＶ矩形の場合、本目標を達成するために、ＩＣＧ領域１９４０の格子ベクトルＧ１、Ｇ－１の大きさは、ｋ－空間略図の原点からｋ－空間環の中点までの距離を上回る必要があるであろう。数学的に、これは、以下を意味する。
これは、以下を与える。
（注記：本方程式はまた、例えば、図２０－２２に示され、下記に説明されるもの等、本明細書に説明される他の接眼レンズ導波管実施形態にも適用されることができる。）
換言すると、接眼レンズ導波管１９００の視野を拡張させるための本技法は、ＩＣＧ領域１９４０の格子ベクトルＧ１、Ｇ－１が、視野が、所与の接眼レンズ導波管のｋ－空間環の半径方向寸法内に嵌合し得る、伝搬角度の範囲によって、全ての寸法において制約される、実施形態より長くあるように設計されることを意味する。格子ベクトルＧ１、Ｇ－１の長さは、格子周期Λを減少させることによって、増加されるため、これは、ＩＣＧ領域１９４０が、所与の角周波数ωの光のために従来使用されるであろうものより細かいピッチを有し、入力ビームが全て誘導モードに回折され得ることを確実にすることを意味する。
当然ながら、図１９に図示される実施形態によると、ＦＯＶ矩形のより大きいサイズおよびより長い格子ベクトルＧ１、Ｇ－１は、平行移動されたＦＯＶ矩形の一部を、ＩＣＧ領域１９４０による回折後、ｋ－空間略図内のより大きい円板の外周を越えて延在させる。本円板外のｋ－ベクトルは、許容されないため、それらのｋ－ベクトルに対応する入力ビームは、ＩＣＧ領域１９４０によって回折されない。代わりに、ＫＳＤ２における平行移動されたＦＯＶ矩形の陰影付き部分内のｋ－ベクトルに対応する入力ビームのみが、接眼レンズ導波管１９００内での誘導伝搬モードに入る。ｋ－空間略図の外側円板の外側にあるであろうｋ－ベクトルを伴って＋１次数に回折するであろう、入力ビームは、回折することが許容されず、したがって、喪失される。同様に、ｋ－空間略図の外側円板の外側にあるであろうｋ－ベクトルを伴って－１次数に回折するであろう、入力ビームは、回折することが許容されず、したがって、喪失される。幸い、これらの回折次数のそれぞれから喪失されるビームは、同一のものではない。これは、完全視野がＥＰＥ領域１９６０において復元されることを可能にする。ｋ－空間略図ＫＳＤ２の３時位置に位置する、切頂ＦＯＶ矩形、または９時位置に位置する、切頂ＦＯＶ矩形のいずれも、入力ビームの完全セットを含まない場合でも、これらの切頂ＦＯＶ矩形は、ＥＰＥ領域１９６０において適切に再度組み合わせられるとき、入力ビームの完全セットが、復元されることができる。
ｋ－空間略図ＫＳＤ３ａおよびＫＳＤ３ｂはそれぞれ、左ＯＰＥ領域１９５０ａおよび右ＯＰＥ領域１９５０ｂ内の回折格子のｋ－空間作用を図示する。図１８Ａに関して議論されるように、これらのＯＰＥ領域は、３時および９時位置に位置するＦＯＶ矩形を６時位置に平行移動させるように配向される、回折格子を含むことができる。しかしながら、図１９に図示される実施形態では、ＯＰＥ領域１９５０ａ、１９５０ｂ内の回折格子の配向は、本目的を遂行するために調節される必要があり得る。具体的には、ＩＣＧ領域１９４０と関連付けられた格子ベクトルＧ１、Ｇ－１は、もはや３時および９時位置におけるｋ－空間環の中点で終端し得ないため、ＯＰＥ領域と関連付けられた格子ベクトルの大きさおよび方向は、ＦＯＶ矩形を６時位置におけるある場所（例えば、ｋｙ－方向におけるｋ－空間環内で中心合わせされるもの）に平行移動させるために、調節される必要があり得る。これらの調節は、ＯＰＥ領域１９５０ａ、１９５０ｂ内の格子ラインの配向を改変することによって、および／または拡張ＦＯＶを伴わない実施形態におけるＯＰＥ領域と比較して、その格子周期Λを変化させることによって、遂行されることができる。
ＫＳＤ３ａ内のＦＯＶ矩形の陰影付き右側部分は、ＦＯＶの第１のサブ部分を表す一方、ＫＳＤ３ｂ内のＦＯＶ矩形の陰影付き左側部分は、ＦＯＶの第２のサブ部分を表す。図示される実施形態では、これらのＦＯＶサブ部分は、ＦＯＶ矩形の中心領域内で重複する。
ｋ－空間略図ＫＳＤ３ａは、９時位置に位置するＦＯＶ矩形が、６時位置に平行移動されるとき、ＦＯＶ矩形の陰影付き右側領域に対応するビームのみが存在することを図示する。ｋ－空間略図ＫＳＤ３ｂは、同一現象を示すが、不在ビームは、そのｋ－ベクトルがＦＯＶ矩形の反対側上に位置するものである。最後に、ｋ－空間略図ＫＳＤ４は、２つの切頂ＦＯＶ矩形が、ｋ－空間環の６時位置において重畳されるとき、ＦＯＶ矩形の非陰影付き部分が充填されることを示し、入力画像の完全ＦＯＶを構成する、ビームが全て、ここで存在し、ＥＰＥ領域１９６０内の回折格子によって、接眼レンズ導波管１９００から外にユーザの眼に向かって投影されることができることを意味する。図１８Ａにおける実施形態と同様に、ＥＰＥ領域１９６０は、ＦＯＶ矩形をｋ－空間略図ＫＳＤ４内の原点に戻るように平行移動させる。重要なこととして、９時および３時位置からの２つの切頂ＦＯＶ矩形は、オリジナルＦＯＶ矩形内の陰影付き領域の相対的位置を維持するような様式において、６時位置に平行移動されるべきである。これは、ＦＯＶの各サブ部分内の光のビームが、オリジナル画像を再作成するように、正しい伝搬角度を有することを確実にする。
これが物理的観点において意味することは、接眼レンズ導波管１９００が画像視野を複数の部分に分割するということである。画像視野のこれらの部分のそれぞれに対応する光ビームは、異なる経路に沿って、接眼レンズ導波管１９００を通して伝搬し、そこで、それらは、空間的に分散された様式において、異なるＯＰＥ領域１９５０ａ、１９５０ｂによって複製され得る。また、最終的には、画像視野の別個の部分は、ＥＰＥ領域１９６０内で再度組み合わせられ、ユーザの眼に向かって投影される。
いくつかの実施形態では、接眼レンズ１９００の種々の回折格子は、個別のＯＰＥ領域１９５０ａ、１９５０ｂによってＥＰＥ領域１９６０に供給されるビームのサブセット間に重複が存在するように、設計されることができる。他の実施形態では、しかしながら、回折格子は、各ＯＰＥ領域１９５０ａ、１９５０ｂが、入力画像を完全に再作成するために要求される、ビームの一意のサブセットを供給するように、設計されることができる。
（拡張視野および重複ＭＰＥおよびＥＰＥ領域を伴う、例示的ＡＲ接眼レンズ導波管）
図１９は、ＯＰＥ領域を使用して、入力ビームを複製する、拡張ＦＯＶを伴う、接眼レンズ導波管の実施形態を図示するが、他の実施形態は、有利なこととして、ＭＰＥ領域を使用することができる。図２０Ａ－２０Ｌは、１つのそのような例示的実施形態を図示する。
図１９は、ＯＰＥ領域を使用して、入力ビームを複製する、拡張ＦＯＶを伴う、接眼レンズ導波管の実施形態を図示するが、他の実施形態は、有利なこととして、ＭＰＥ領域を使用することができる。図２０Ａ－２０Ｌは、１つのそのような例示的実施形態を図示する。
図２０Ａは、ＥＰＥ領域２０６０によって重複されるＭＰＥ領域２０５０を伴う、拡張ＦＯＶ接眼レンズ導波管２０００の実施形態を図示する。接眼レンズ導波管２０００は、導波管の厚さ方向における誘導伝搬モードで支持され得る伝搬角度の範囲より大きくあり得る、拡張視野を達成することができる。接眼レンズ導波管２０００は、第１の表面２０００ａと、第２の表面２０００ｂとを有する。さらに下記に議論されるように、異なる回折特徴が、接眼レンズ導波管２０００の反対表面２０００ａ、２０００ｂ上または該反対表面内に形成されることができる。接眼レンズ導波管２０００の２つの表面２０００ａ、２０００ｂは、図２０Ａでは、ｘ－ｙ平面において相互に対して変位されるように図示される。しかしながら、これは、例証目的のためにすぎず、各表面上または該各表面内に形成される異なる回折特徴を示すことが可能である。第１の表面２０００ａおよび第２の表面２０００ｂは、ｘ－ｙ平面において相互に整合されることを理解されたい。加えて、ＭＰＥ領域２０５０およびＥＰＥ領域２０６０は、同一サイズであって、ｘ－ｙ平面において正確に整合されるように図示されるが、他の実施形態では、それらは、幾分異なるサイズを有してもよく、部分的に不整合にされてもよい。いくつかの実施形態では、ＭＰＥ領域２０５０およびＥＰＥ領域２０６０は、少なくとも７０％、少なくとも８０％、少なくとも９０％、または少なくとも９５％、相互に重複する。
接眼レンズ導波管２０００は、ＩＣＧ領域２０４０と、ＭＰＥ領域２０５０と、ＥＰＥ領域２０６０とを含む。ＩＣＧ領域２０４０は、入力ビームのセットをプロジェクタデバイスから受け取る。明細書のいずれかに説明されるように、入力ビームは、それらがＩＣＧ領域２０４０上に入射するまで、プロジェクタデバイスから、自由空間を通して、概して、ｚ－方向に伝搬することができる。ＩＣＧ領域２０４０は、それらの全てまたは少なくとも一部が、接眼レンズ導波管２０００内で誘導伝搬モードに入るように、それらの入力ビームを回折する。ＩＣＧ領域２０４０の格子ラインは、回折ビームを－ｙ－方向にＭＰＥ領域２０５０に向かって指向するように、配向されることができる。
ＭＰＥ領域２０５０は、複数の軸に沿って周期性を呈する、複数の回折特徴を含むことができる。ＭＰＥ領域２０５０は、２Ｄ格子模様において配列される、散乱特徴のアレイから成ってもよい。個々の散乱特徴は、例えば、任意の形状のくぼみまたは突出部であることができる。散乱特徴の２Ｄアレイは、その２Ｄ格子模様のレシプロカル格子模様から導出される、関連付けられた格子ベクトルを有する。一実施例として、ＭＰＥ領域２０５０は、周期性の２つ以上の方向に沿って繰り返される格子ラインを伴う交差格子から成る、２Ｄ回折格子であり得る。ＭＰＥ領域２０５０を構成する、回折特徴は、比較的に低回折効率（例えば、１０％以下）を有することができる。本明細書に議論されるように、これは、光のビームが、それらがＭＰＥ領域２０５０を通して伝搬するにつれて、空間的に分散された様式において、複数の方向に複製されることを可能にする。
図２０Ｂは、接眼レンズ導波管２０００のＭＰＥ領域２０５０内で使用され得る、例示的２Ｄ格子の一部を、その関連付けられた格子ベクトルとともに図示する。交差格子が、図示されるが、２Ｄ周期的格子が、代わりに、例えば、図示される格子ラインの交点に位置する、個々の散乱特徴から成り得る。２Ｄ格子は、第１の周期性の方向に沿って繰り返される、第１のセットの格子ライン２０５６を有する。これらの格子ライン２０５６は、第１のセットの格子ライン２０５６の周期性の方向に沿って指し、２π／ａ（式中、ａは、第１のセットの格子ライン２０５６の周期である）と等しい大きさを有する、関連付けられた基本格子ベクトルＧを有する。図２０Ｂに示される２Ｄ格子はまた、第１の基本格子ベクトルＧのハーモニクスと関連付けられる。これらは、－Ｇおよび２Ｇ、－２Ｇ等の高次ハーモニクスを含む。ＭＰＥ領域２０５０内の２Ｄ格子はまた、第２の周期性の方向に沿って繰り返される、第２のセットの格子ライン２０５７を有する。いくつかの実施形態では、第１および第２の周期性の方向は、垂直ではない。第２のセットの格子ライン２０５７は、第２のセットの格子ラインの周期性の方向に沿って指し、２π／ｂ（式中、ｂは、第２のセットの格子ライン２０５７の周期である）と等しい大きさを伴う、関連付けられた基本格子ベクトルＨを有する。図２０Ｂに示される２Ｄ格子はまた、第２の基本格子ベクトルＨのハーモニクスと関連付けられる。これらは、－Ｈおよび２Ｈ、－２Ｈ等の高次ハーモニクスを含む。最後に、回折特徴の任意の２Ｄアレイはまた、基本格子ベクトルＧおよびＨの整数線形組み合わせ（重畳）によって決定された方向を指す、関連付けられた格子ベクトルを有するであろう。図示される実施形態では、これらの重畳は、付加的格子ベクトルをもたらし、これはまた、図２０Ｂに示される。これらは、例えば、－Ｇ、－Ｈ、Ｈ＋Ｇ、Ｈ－Ｇ、Ｇ－Ｈ、および－（Ｈ＋Ｇ）を含む。図２０Ｂは、一次格子ベクトルおよび２Ｄ回折格子と関連付けられたその重畳のみを図示するが、高次格子ベクトルもまた、存在してもよい。
図２０Ｃは、接眼レンズ導波管２０００のＩＣＧ領域２０４０のｋ－空間作用を図示する、ｋ－空間略図ＫＳＤ１である。ＫＳＤ１の原点に中心合わせされるＦＯＶ矩形は、プロジェクタデバイスによってＩＣＧ領域２０４０に向かって投影される、入力ビームのセットを表す。ｋｘ－方向におけるＦＯＶ矩形の寸法は、ｘ－方向における入力ビームのＦＯＶを表す一方、ｋｙ－方向におけるＦＯＶ矩形の寸法は、ｙ－方向における入力ビームのＦＯＶを表す。図示されるように、本特定の実施形態では、ＦＯＶ矩形のｋｘ寸法は、ｋ－空間環の幅より大きい。
ＭＰＥ領域２０５０は、図２０Ａに示される接眼レンズ導波管２０００の物理的レイアウトに従って、ＩＣＧ領域２０４０から－ｙ－方向に位置するため、ＩＣＧ領域２０４０内の回折格子は、入力ビームをその方向に回折するように設計されることができる。したがって、図２０ＣにおけるＫＳＤ１は、ＩＣＧ領域２０４０が、ＦＯＶ矩形をｋ－空間略図の原点からｋ－空間環内の６時位置における－ｋｙ－軸上の場所に平行移動させることを示す。本特定の位置では、ＦＯＶ矩形のより広い寸法は、ｋ－空間環の方位角方向に配向され、したがって、ＦＯＶ矩形は、環内に全体的に適合する。これは、ＦＯＶ矩形によって表されるビームが全て、接眼レンズ導波管２０００内で誘導伝搬モードに入り、概して、－ｙ－方向にＭＰＥ領域２０５０に向かって伝搬することを意味する。
本明細書で議論される他のＭＰＥ領域（例えば、１６５０、１７５０）におけるように、ＭＰＥ領域２０５０は、入力ビームを、それらがそれを通して伝搬するにつれて、空間的に分散された様式において複製することによって、画像瞳を複数の方向に拡張させる。図２０Ｄ－２０Ｆおよび２０Ｈは、ｋ－空間内のＭＰＥ領域２０５０の本挙動を図示する。
図２０Ｄは、接眼レンズ導波管２０００のＭＰＥ領域２０５０のｋ－空間作用の一部を図示する、ｋ－空間略図ＫＳＤ２である。ｋ－空間略図は、ｋ－空間環の６時位置に位置する陰影付きＦＯＶ矩形を含む。これは、ＩＣＧ領域２０４０が、入力ビームを接眼レンズ導波管２０００の中に結合し、それらをＭＰＥ領域２０５０に向かって回折した後の、ＦＯＶ矩形の場所である。図２０Ｄは、ＭＰＥ領域２０５０内の２Ｄ格子が、図２０Ｂに示される格子ベクトルを使用して、ＦＯＶ矩形を平行移動させる方法を示す。８つの格子ベクトルが存在するため、ＭＰＥ領域２０５０は、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環内の６時位置からｋ－空間略図内の８つの可能性として考えられる新しい場所に平行移動させるように試みる。これらの８つの可能性として考えられる場所のうち、５つは、完全に、ｋ－空間略図の外周の外側にある。これらの場所は、非陰影付きＦＯＶ矩形を用いて図示される。ｋ－空間略図の外周の外側のｋ－ベクトルは、許容されないため、それらの５つの格子ベクトルのいずれも、回折をもたらさない。しかしながら、少なくとも部分的にｋ－空間略図の境界内の新しい位置へのＦＯＶ矩形の平行移動をもたらす、３つの格子ベクトル（すなわち、Ｇ、－Ｈ、およびＧ－Ｈ）が存在する。これらの場所のうちの１つは、ｋ－空間環内の９時位置にあって、別のものは、１２時位置にあって、最後のものは、３時位置にある。これらの場所におけるｋ－ベクトルは、許容され、誘導伝搬モードをもたらすため、これらの場所におけるＦＯＶ矩形は、光のビームがそれらの３つの状態に回折されることを示すように陰影が付けられる。
ｋ－空間環内の９時および３時位置の場合、平行移動されたＦＯＶ矩形は、そのｋｘ寸法が環の幅より大きいため、環内に完全に適合しない。したがって、これらの場所における平行移動されたＦＯＶ矩形は、切頂され、そのｋ－ベクトルがｋ－空間略図の外周の外側にある、ビームが、誘導されないことを意味する。これは、ＫＳＤ２では、９時および３時位置における平行移動されたＦＯＶ矩形の非陰影付き部分によって表される。これは、それぞれ、＋ｘおよび－ｘ方向に、ＭＰＥ領域２０５０を通して拡散する、ビームのセットがそれぞれ、入力ビームのオリジナルセットの全てを含まないことを意味する。＋ｘ方向に、ＭＰＥ領域２０５０を通して伝搬する、ビームのセットは、ＦＯＶ矩形の右側に対応するビームを逸失している一方、－ｘ方向に伝搬するビームのセットは、ＦＯＶ矩形の左側に対応するビームを逸失している。しかしながら、集合的に、ＦＯＶを構成するビームは全て、依然として、存在する。
９時位置における平行移動されたＦＯＶ矩形の陰影付き右側部分は、ＦＯＶの第１のサブ部分を表す一方、３時位置におけるＦＯＶ矩形の陰影付き左側部分は、ＦＯＶの第２のサブ部分を表す。図示される実施形態では、これらのＦＯＶサブ部分は、ＦＯＶ矩形の中心領域において重複する（但し、重複は、必ずしも、要求されない）。
すでに述べられたように、いくつかの実施形態では、ＭＰＥ領域２０５０の２Ｄ格子内の第１および第２の周期性軸は、直交しない。これは、ひいては、基本格子ベクトルＧおよびＨも同様に、直交しないことを意味する。これは、ＭＰＥ領域２０５０内の２Ｄ格子が、３時および９時位置におけるＦＯＶ矩形を、それらの矩形の中心がｋ－空間環の中点を越えてある一方、６時および１２時位置におけるＦＯＶ矩形の中心が、環の中点またはそのより近くに位置し得るように、平行移動させることを可能にすることができる。その結果、３時および９時位置における平行移動されたＦＯＶ矩形は、切頂され、これは、ＦＯＶが第１および第２のサブ部分に分割される結果をもたらす。これは、ＦＯＶを第１および第２のサブ部分に分割することが、接眼レンズ導波管２０００のＦＯＶを増加させるためのプロセスの一部であるため、図示される実施形態では、着目に値する。
図２０Ｅは、接眼レンズ導波管２０００のＭＰＥ領域２０５０のｋ－空間作用の別の部分を図示する、ｋ－空間略図ＫＳＤ３である。ＫＳＤ３は、ｋ－空間環の３時位置に位置する、部分的に陰影付きＦＯＶ矩形を含む。これは、ＭＰＥ領域２０５０内の第１の相互作用後の、平行移動されたＦＯＶ矩形のうちの１つの場所である。図２０Ｅは、後続相互作用の間、ＭＰＥ領域２０５０内の２Ｄ格子が、図２０Ｂに示される格子ベクトルを使用して、本ＦＯＶ矩形を平行移動させる方法を示す。再び、８つの格子ベクトルが存在するため、ＭＰＥ領域２０５０は、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環内の３時位置からｋ－空間略図内の８つの可能性として考えられる新しい場所に平行移動させるように試みる。これらの８つの可能性として考えられる場所のうち、５つは、再び、ｋ－空間略図の外周の外側にある。これらの場所は、非陰影付きＦＯＶ矩形を用いて図示される。ｋ－空間略図の外周の外側のｋ－ベクトルは、許容されないため、それらの５つの格子ベクトルのいずれも、回折をもたらさない。しかしながら、少なくとも部分的にｋ－空間略図の境界内の新しい位置へのＦＯＶ矩形の平行移動をもたらす、３つの格子ベクトル（すなわち、Ｇ、Ｈ、およびＨ＋Ｇ）が存在する。これらの場所のうちの１つは、ｋ－空間環内の９時位置にあって、別のものは、１２時位置にあって、および最後のものは、６時位置に戻る。これらの場所におけるｋ－ベクトルは、許容され、誘導伝搬モードをもたらすため、これらの場所におけるＦＯＶ矩形は、光のビームがそれらの３つの状態に回折されることを示すように陰影が付けられる（またはゼロ次回折ビームは、３時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される伝搬状態のままであることができる）。
図２０Ｅに示されるように、ｋ－空間環の３時位置における平行移動されたＦＯＶ矩形は、図２０Ｄに示されるＭＰＥ領域２０５０内の第１の回折相互作用の結果、すでに切頂されている。したがって、切頂ＦＯＶ矩形のみが、ｋ－空間環の９時、１２時、および６時位置に平行移動される。９時位置の場合、ＦＯＶ矩形はさらに、切頂され、その特定の平行移動されたＦＯＶ矩形の中心陰影付き部分に対応するビームのみが、実際には、本状態に回折されることを意味する。
図２０Ｆは、図２０Ｅに類似するが、（図２０Ｅに図示されるように、３時位置の代わりに）９時位置に平行移動された図２０ＤからのＦＯＶ矩形に及ぼされる、ＭＰＥ領域２０５０のｋ－空間作用を示す。本状態におけるビームに及ぼされるＭＰＥ領域２０５０の作用は、図２０Ｅに示されるものの鏡像（ｋｙ－軸を中心として）である。
図示されないが、類似ｋ－空間略図が、ｋ－空間環の１２時位置に位置するＦＯＶ矩形によって示される伝搬角度を伴って進行する光のビームに及ぼされるＭＰＥ領域２０５０のｋ－空間作用を図示するように導き出され得る。そのｋ－空間略図は、ＭＰＥ領域２０５０内の２Ｄ回折格子が、それらのビームを、図２０Ｄ、２０Ｅ、および２０Ｆにおけるｋ－空間略図の環内の３時、６時、および９時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される状態に回折するであろうことを示すであろう。
図２０Ｄ－２０Ｆにおけるｋ－空間略図によって示されるように、ＩＣＧ領域２０４０からの回折光ビームが、ＭＰＥ領域２０５０に到着すると、多くの複製ビームが、空間的に分散された様式で形成される。また、これらの複製ビームは全て、ｋ－空間環内の３時、６時、９時、および１２時位置におけるＦＯＶ矩形によって示される方向のうちの１つに伝搬する。ＭＰＥ領域２０５０を通して伝搬する、光ビームは、ＭＰＥ領域の回折特徴との任意の数の相互作用を受け、任意の数の伝搬方向の変化をもたらし得る。このように、光ビームは、ＭＰＥ領域２０５０全体を通してｘ－方向およびｙ－方向の両方に沿って複製される。これは、図２０Ａにおける接眼レンズ導波管２０００のＭＰＥ領域２０５０内の矢印によって表される。
ＥＰＥ領域２０６０は、接眼レンズ導波管２０００のｘ－ｙ平面においてＭＰＥ領域２０５０に重複するため、複製光ビームもまた、それらが、導波管を通して拡散し、全内部反射を介して、第１の表面２０００ａと第２の表面２０００ｂとの間で往復して反射するにつれて、ＥＰＥ領域２０６０と相互作用する。光ビームのうちの１つが、ＥＰＥ領域２０６０と相互作用すると、その屈折力の一部は、図２０Ａにおける接眼レンズ導波管２０００のＥＰＥ領域２０６０内の矢印によって示されるように、回折され、接眼レンズ導波管からユーザの眼に向かって出射する。
いくつかの実施形態では、ＥＰＥ領域２０６０は、そのラインがＩＣＧ領域２０４０を構成する回折格子のラインに対して垂直に配向される、回折格子を含む。その実施例は、図２０Ａに示され、ＩＣＧ領域２０４０は、ｘ－方向に延在し、ｙ－方向に周期的に繰り返される、格子ラインを有する一方、ＥＰＥ領域２０６０は、ｙ－方向に延在し、ｘ－方向に周期的に繰り返される、格子ラインを有する。ＥＰＥ領域２０６０内の格子ラインは、光ビームが、ＥＰＥ領域２０６０によって接眼レンズ導波管２０００から外に結合される前に、ＭＰＥ領域２０５０と相互作用するであろうことを確実にすることに役立つため、ＩＣＧ領域２０４０内の格子ラインに対して垂直に配向されることが有利である。本挙動は、図２０Ｇにおけるｋ－空間に示される。
図２０Ｇは、図２０Ａに示される接眼レンズ導波管２０００内のＥＰＥ領域２０６０のｋ－空間作用を図示する、ｋ－空間略図ＫＳＤ５である。すでに議論されたように、光のビームは、ｋ－空間環の１２時、３時、６時、および９時位置に位置するＦＯＶ矩形によって示される方向の全てに、ＭＰＥ領域２０５０を通して伝搬する。また、ＥＰＥ領域２０６０は、ＭＰＥ領域２０５０に物理的に重複するため、これらの伝搬状態の全てにおける光のビームは、ＭＰＥ領域を通して拡散しながら、ＥＰＥ領域内の回折格子と接触する。
ＥＰＥ領域２０６０内の回折格子の周期性軸は、±ｋｘ－方向を指すため、ＥＰＥ領域と関連付けられた、格子ベクトルも同様に、同一方向を指す。図２０Ｇは、ＥＰＥ領域２０６０が、これらの格子ベクトルを使用して、ＦＯＶ矩形を１２時、３時、６時、および９時位置に平行移動させるように試みる方法を示す。±ｋｘ－方向におけるその配向に起因して、ＥＰＥ領域２０６０と関連付けられた格子ベクトルは、ｋ－空間環の３時および６時位置に位置するＦＯＶ矩形のみをｋ－空間略図の原点に戻るように平行移動させることができる。したがって、ＥＰＥ領域２０６０は、それらの２つの伝搬状態のいずれかにある、光のビームのみを外部結合することができる。すなわち、ＥＰＥ領域は、ｋ－空間環の１２時および６時位置におけるＦＯＶ矩形に対応する状態で伝搬している、光のビームを外部結合しない。
ＥＰＥ領域２０６０内の格子ラインのための周期性軸が、ＩＣＧ領域２０４０内の格子ラインのための周期性軸と垂直ではなく、平行である場合、ＥＰＥ領域と関連付けられた格子ベクトルは、±ｋｙ－方向を指すであろうことに留意することが重要である。これは、ひいては、ｋ－空間環の１２時および６時位置におけるＦＯＶ矩形に対応する伝搬状態における光ビームが、ＥＰＥ領域によって外部結合されることを可能にするであろう。入力ビームは、６時位置に対応する伝搬状態では、ＭＰＥ／ＥＰＥ領域に到着するため、これは、光ビームが、ＭＰＥ領域２０５０と相互作用し、それによって拡散される前に、ＥＰＥ領域２０６０によって外部結合され得、これが、典型的には、望ましくないであろうことを意味するであろう。ＥＰＥ領域２０６０内の格子ラインのための周期性軸が、ＩＣＧ領域２０４０のものと垂直であるという事実は、光ビームが、典型的には、外部結合される前に、ＭＰＥ領域内において、少なくとも１回、可能性として、それを上回って、方向変化を受ける必要があるであろうことを意味する。これは、ＭＰＥ領域２０５０内の光のビームの向上された広がりを可能にする。
図２０Ｈは、図２０Ａに示される接眼レンズ導波管２０００のｋ－空間作用を要約する、ｋ－空間略図ＫＳＤ６である。これは、本質的に、図２０Ｃ－２０Ｇに示されるｋ－空間略図の重畳である。再び、図２０Ｈにおけるｋ－空間略図は、ｋ－空間環の幅より大きい少なくとも１つの寸法を有する、ＦＯＶ矩形を示す。いくつかの実施形態では、ＦＯＶ矩形の少なくとも１つの寸法は、ｋ－空間環の幅より最大約２倍大きくあることができる。図示される実施形態では、ＦＯＶ矩形の水平寸法が、ｋ－空間環の幅より大きいが、同一技法はまた垂直視野を拡張させるためにも使用されることができる。
ＫＳＤ６は、略図の原点に中心合わせされるＦＯＶ矩形を含む。再び、ＦＯＶ矩形の本場所は、入力ビームが接眼レンズ導波管２０００の中に投影されるか、または複製出力ビームが導波管から外にユーザの眼に向かって投影されるかのいずれかを説明し得る。図示される実施形態では、ｋ－空間内のＩＣＧ領域２０４０の作用は、ＦＯＶ矩形をｋ－空間略図の中心から６時位置まで下方に平行移動させることである。図示されるように、ＩＣＧ領域２０４０は、その格子ベクトルのうちの１つが－ｋｙ－方向に配向されるように、設計されることができる。これは、回折ビームを－ｙ－方向にＭＰＥ領域２０５０に向かって伝搬させる。さらに、ＩＣＧ領域２０４０は、その格子ベクトルの大きさが、ＦＯＶ矩形を６時位置においてｋ－空間環内に完全に適合しない位置にコピーさせるように、設計されることができる。これは、例えば、その一次格子ベクトルの大きさがｋ－空間略図の原点からｋ－空間環の中点までの距離と等しいようなピッチを伴う、ＩＣＧ領域２０４０を設計することによって行われることができる。６時位置におけるＦＯＶ矩形は、ｋ－空間環内に完全にあるため、回折ビームは全て、伝搬の誘導モードに入る。
すでに議論されたように、ＭＰＥ領域は、複数の異なる軸に沿って周期性を呈する、複数の回折特徴を含む。これは、ＭＰＥ領域が、ＦＯＶ矩形を６時位置から９時、１２時、および３時位置のいずれかに平行移動させ得る、複数の関連付けられた格子ベクトルを有することを意味する。ＭＰＥ領域２０５０との付加的相互作用の間、ＦＯＶ矩形は、１２時、３時、６時、および９時位置のいずれかの間で往復して平行移動されることができる。これは、それらの伝搬状態間における両矢印によって表される。図２０Ｈに示されるように、ｋ－空間環の３時および６時位置におけるＦＯＶ矩形は、切頂され、完全ＦＯＶと関連付けられた光のビームが全て、それらの伝搬状態のそれぞれに存在するわけではないことを意味する。しかしながら、ＦＯＶのそれらのサブ部分が、集合的に検討されるとき、完全ＦＯＶを構成する、光のビームは全て、存在する。したがって、ＦＯＶ矩形が、最終的に、光のビームをユーザの眼に向かって外部結合するように、３時または６時位置からｋ－空間略図の原点に戻るように平行移動されると、入力画像の完全ＦＯＶを構成するために要求される、ビームは全て、存在し、接眼レンズ導波管２０００から投影される。
図２０Ｉは、光のビームが、図２０Ａに示される接眼レンズ導波管２０００を通して拡散する方法を図示する、略図である。ＭＰＥ領域２０５０に入射し、－ｙ－方向にＩＣＧ領域２０４０から伝搬する、誘導ビームは、空間的に分散された様式において、多くのビームに複製され、一部は、±ｙ－方向（ｋ－空間環内の６時および１２時位置におけるＦＯＶ矩形に対応する）に進行し、一部は、±ｘ－方向（ｋ－空間環内の３時および９時位置におけるＦＯＶ矩形に対応する）に進行する。このように、光ビームは、接眼レンズ導波管２０００全体を通して側方に拡散する。
図２０Ｊは、接眼レンズ導波管２０００内のＭＰＥ領域２０５０の回折効率が、導波管内の輝度の均一性を向上させるように、空間的に変動され得る方法を図示する。図では、ＭＰＥ領域２０５０内のより暗い陰影は、より高い回折効率を表す一方、より明るい陰影は、より低い回折効率を表す。ＭＰＥ領域２０５０の回折効率における空間変動は、格子深度、デューティサイクル、ブレーズ角度、傾斜角度等の格子特性における空間変動を導入することによって遂行されることができる。
図２０Ｊに見られるように、導波管内の輝度の均一性は、ＩＣＧ領域２０４０により近いＭＰＥ領域２０５０の部分をより高い回折効率を有するように設計することによって、向上されることができる。これは、光ビームがＩＣＧ領域２０４０からＭＰＥ領域２０５０に入射する場所であるため、より多くの光が、本面積内に存在し、したがって、回折効率は、光をあまり光が存在しないＭＰＥ領域２０５０の他の部分により効果的に拡散させるように、より高くなることができる。加えて、または代替として、複数のＩＣＧ領域が、光をより多くの場所に入力し、それによって、導波管内の輝度の均一性を改良するように、ＭＰＥ領域２０５０の周縁の周囲の種々の角度場所に提供されることができる。
輝度の均一性はまた、ＭＰＥ領域２０５０の中心部分を、ビームがＩＣＧ領域２０４０からＭＰＥ領域２０５０の中に伝搬する方向に沿って、より高い回折効率を有するように設計することによって、向上されることができる。再び、ＩＣＧ領域２０４０が光を入力する軸に沿って位置するため、より多くの光が、ＭＰＥ領域２０５０の本面積内に存在する。より多くの光が本面積内に存在するため、回折効率は、光をＭＰＥ領域２０５０の他の部分により効果的に拡散させるように、より高くなり得る。
図２０Ｋは、接眼レンズ導波管２０００内のＥＰＥ領域２０６０の回折効率が、導波管内の輝度の均一性を向上させるように、空間的に変動され得る方法を図示する。ＥＰＥ領域２０６０内のより暗い陰影は、再び、より高い回折効率を表す一方、より明るい陰影は、より低い回折効率を表す。ＥＰＥ領域２０６０は、より高い回折効率を周辺面積内に有するように設計されることができる。ＥＰＥ領域２０６０の周辺面積内のより高い回折効率は、光が導波管の縁から外に喪失される前に、光をユーザの眼に外部結合することに役立つ。
図２０Ｌは、１つ以上の回折ミラー２０７０を導波管の周辺縁の周囲に含む、接眼レンズ導波管２０００の実施形態を図示する。回折ミラー２０７０は、ＭＰＥ／ＥＰＥ領域を通して伝搬し、導波管２０００の縁から出射する、光を受け取ることができる。回折ミラーは、次いで、接眼レンズ導波管２０００からの画像の投影に寄与するために使用され得るように、その光をＭＰＥ／ＥＰＥ領域の中に戻るように回折することができる。すでに議論されたように、ＭＰＥ領域２０５０は、４つの一般的方向、すなわち、概して、ｘ－方向（すなわち、ｋ－空間環の３時位置におけるＦＯＶ矩形によって表されるように、概して、－ｘ－方向（すなわち、９時位置におけるＦＯＶ矩形によって表されるように）、概して、ｙ－方向（すなわち、１２時位置におけるＦＯＶ矩形によって表されるように）、および概して、－ｙ－方向（すなわち、６時位置におけるＦＯＶ矩形によって表されるように）におけるビームの伝搬を許容する。回折ミラー２０７０は、ビームをこれらの同一伝搬状態のうちの１つに回折するように設計されることができる。
例えば、接眼レンズ導波管２０００の左側の回折ミラー２０７０は、概して、－ｘ－方向から入射する、ビームを、それらが、概して、ｘ－方向にＯＰＥ領域２０５０を通して戻るように進行するように、３時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される伝搬状態に回折することができる。同様に、接眼レンズ導波管２０１０の底部の回折ミラー２０７０は、概して、－ｙ－方向から入射する、ビームを、それらが、概して、ｙ－方向にＯＰＥ領域２０５０を通して戻るように進行するように、１２時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される伝搬状態に回折することができる。
図２０Ｌは、底部回折ミラー２０７０のｋ－空間作用を図示する。ｋ－空間略図に示されるように、底部回折ミラー２０７０は、ＩＣＧ領域２０４０内の格子のものの半分である周期を伴って、設計されることができる。本より細かい周期は、ＩＣＧ領域２０４０のものの２倍の長さの関連付けられた格子ベクトルを有する底部回折ミラーをもたらす。故に、底部回折ミラーは、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環内の６時位置から１２時位置に平行移動させることができる。接眼レンズ導波管２０００に対して図示されるが、同一技法（すなわち、ＯＰＥ、ＭＰＥ、ＥＰＥ領域等の回折効率の空間変動、および周辺縁に沿った回折ミラーの使用）はまた、本明細書に説明される他の実施形態のいずれかとも併用されることができる。
図２０Ｍは、接眼レンズ導波管２０００の１つ以上のインスタンスを組み込む、眼鏡７０の例示的実施形態を図示する。接眼レンズ導波管２０００の第１のインスタンスは、眼鏡７０の左視認部分の中に統合される一方、接眼レンズ導波管２０００の第２のインスタンスは、右視認部分の中に統合される。図示される実施形態では、導波管２０００はそれぞれ、約５０×３０ｍｍ２であるが、多くの異なるサイズが、使用されることができる。各導波管２０００は、画像を対応する導波管の中に投影する、別個のプロジェクタ２０２０を伴うことができる。接眼レンズ導波管は、１．８の屈折率を伴う材料から作製されると仮定すると、接眼レンズ導波管２０００のいくつかの実施形態は、９０°×４５°の大きさのＦＯＶを達成することが可能であるが、接眼レンズ導波管のいくつかの実施形態は、アイボックス体積の典型的設計制約を満たし（ＦＯＶの一部を接眼レンズ導波管の両側に送出し、適正に定寸されたアイボックスを提供することが有利であり得る）、疎らに離間された出力ビームから生じる網戸アーチファクトを回避するように、約６０°×４５°のより小さいＦＯＶのために設計されてもよい。
図２０Ｎは、接眼レンズ導波管２０００の１つ以上のインスタンスを組み込む、眼鏡７０の別の例示的実施形態を図示する。眼鏡７０の本実施形態は、図２０Ｍに示されるものに類似するが、導波管２０００および付随のプロジェクタ２０２０の配向は、眼鏡７０のつるに向かって９０°回転されている。本構成では、接眼レンズ導波管２０００のいくつかの実施形態は、接眼レンズ導波管が１．８の屈折率を伴う材料から作製されると仮定して、４５°×９０°の大きさのＦＯＶを達成することが可能であるが、いくつかの実施形態は、他の設計制約を満たすために、約４５°×６０°のより小さいＦＯＶのために設計されてもよい。
図２１Ａは、ＥＰＥ領域２１６０によって重複される、ＭＰＥ領域２１５０を伴う接眼レンズ導波管２１００の別の実施形態を図示する。図２０Ａに示される接眼レンズ導波管２０００と同様に、図２１Ａに示される接眼レンズ導波管２１００は、導波管の厚さ方向において誘導伝搬モードに支持され得る伝搬角度の範囲より大きくあり得る、拡張視野を達成することができる。接眼レンズ導波管２１００は、第１の表面２１００ａと、第２の表面２１００ｂとを有する。さらに下記に議論されるように、異なる回折特徴は、接眼レンズ導波管２１００の反対表面２１００ａ、２１００ｂ上または該反対表面内に形成されることができる。接眼レンズ導波管２１００の２つの表面２１００ａ、２１００ｂは、図２１Ａでは、ｘ－ｙ平面において相互に対して変位されるように図示される。しかしながら、これは、例証目的のためだけのものであって、各表面上または該各表面内に形成される異なる回折特徴を示すことが可能である。第１の表面２１００ａおよび第２の表面２１００ｂは、ｘ－ｙ平面において相互に整合されることを理解されたい。加えて、ＭＰＥ領域２１５０およびＥＰＥ領域２１６０は、同一サイズであって、ｘ－ｙ平面において正確に整合されるように図示されるが、他の実施形態では、それらは、幾分異なるサイズを有してもよく、部分的に不整合にされてもよい。いくつかの実施形態では、ＭＰＥ領域２１５０およびＥＰＥ領域２１６０は、少なくとも７０％、少なくとも８０％、少なくとも９０％、または少なくとも９５％、相互に重複する。
図２０Ａに示される接眼レンズ導波管２０００のように、図２１Ａに示される接眼レンズ導波管２１００は、ＭＰＥ領域２１５０と、ＥＰＥ領域２１６０とを含む。図２０Ａに示される接眼レンズ導波管２０００と異なり、図２１Ａに示される接眼レンズ導波管２１００は、単一ＩＣＧ領域ではなく、ＭＰＥ／ＥＰＥ領域の反対側上に位置する、２つのＩＣＧ領域２１４０ａ、２１４０ｂを含む。ＩＣＧ領域２１４０ａ、２１４０ｂはそれぞれ、その独自の関連付けられたプロジェクタを有することができる。２つのプロジェクタはそれぞれ、完全入力画像ＦＯＶのサブ部分を接眼レンズ導波管２１００の中に入力することができる。故に、ＩＣＧ領域２１４０ａ、２１４０ｂはそれぞれ、同様に、ＦＯＶのサブ部分に対応する入力ビームを内部結合するために使用されることができる。それらのサブ部分は、次いで、接眼レンズ導波管２１００の射出瞳において組み合わせられることができる。
左ＩＣＧ領域２１４０ａは、ＦＯＶの第１のサブ部分に対応する第１の入力ビームのセットを第１のプロジェクタデバイスから受け取る一方、右ＩＣＧ領域２１４０ｂは、ＦＯＶの第２のサブ部分に対応する第２の入力ビームのセットを第２のプロジェクタデバイスから受け取る。ＦＯＶの第１および第２のサブ部分は、一意であってもよい、またはそれらは、部分的に重複してもよい。第１の入力ビームのセットは、左ＩＣＧ領域２１４０ａに向かって、概して、－ｚ－方向に沿って投影されるが、－ｘ－方向に伝搬の成分を有する入力ビームの周囲に中心合わせされ得る一方、第２の入力ビームのセットは、右ＩＣＧ領域２１４０ｂに向かって、概して、－ｚ－方向に沿って投影されるが、＋ｘ－方向に伝搬の成分を有する入力ビームの周囲に中心合わせされ得る。左ＩＣＧ領域２１４０ａは、少なくとも一部が＋ｘ－方向に伝搬する誘導モードに入るように、第１の入力ビームのセットを回折し、右ＩＣＧ領域２１４０ｂは、少なくとも一部が－ｘ－方向に伝搬する誘導モードに入るように、第２の入力ビームのセットを回折する。このように、ＦＯＶの第１および第２のサブ部分に対応する第１および第２の入力ビームのセットは両方とも、それらが左および右ＩＣＧ領域２１４０ａ、２１４０ｂ間に位置するＭＰＥ領域２１５０に向かって伝搬するように、接眼レンズ導波管２１００の中に結合される。
図２０Ａに示される接眼レンズ導波管２０００と同様に、図２１Ａに示される接眼レンズ導波管２１００はまた、導波管の第１の側２１００ａ上または該第１の側内に形成される、ＭＰＥ領域２１５０と、導波管の第２の側２１００ｂ上または該第２の側内に形成される、重複ＥＰＥ領域２１６０とを含むことができる。図２１Ａに示される接眼レンズ導波管２１００内のＭＰＥ領域２１５０は、図２０Ａに示される接眼レンズ導波管２０００内のＭＰＥ領域２０５０に類似することができる。すなわち、ＭＰＥ領域２１５０は、複数の軸に沿って周期性を呈する、複数の回折特徴を含むことができる。同様に、図２１Ａに示される接眼レンズ導波管２１００内のＥＰＥ領域２１６０は、図２０Ａに示される接眼レンズ導波管２０００内のＥＰＥ領域２０６０に類似することができる。すなわち、ＥＰＥ領域２１６０は、その周期性軸が２つのＩＣＧ領域２１４０ａ、２１４０ｂのものに直交する、回折格子を含むことができる。図２１ＡにおけるＭＰＥ領域２１５０およびＥＰＥ領域２１６０の作用はまた、図２１Ｂ－２１Ｄに示されるように、図２０ＡにおけるＭＰＥ領域２０５０およびＥＰＥ領域２０６０のものに類似することができる。
図２１Ｂは、入力画像のＦＯＶの第１のサブ部分に対応する第１の入力ビームのセットに及ぼされる接眼レンズ導波管２１００のｋ－空間作用を図示する、ｋ－空間略図ＫＳＤ１である。ＫＳＤ１の原点に中心合わせされるＦＯＶ矩形は、接眼レンズ導波管２１００によってユーザの眼に向かって投影されるべき完全入力画像ＦＯＶに対応する、光のビームを表す。全体としてのＦＯＶ矩形のサイズは、ｋ－空間環の幅より最大約２倍大きい寸法を有する。故に、図２１Ａに示される接眼レンズ導波管２１００は、図１９および２０Ａに示される実施形態に類似する向上されたＦＯＶを有するように設計される。しかしながら、左ＩＣＧ領域２１４０ａに向かって投影される、第１の入力ビームのセットは、ＦＯＶ矩形の陰影付きサブ部分のみに対応する。図２１Ｂに示されるように、第１の入力ビームのセットに対応する、ＦＯＶ矩形の陰影付き部分は、ＦＯＶ矩形の左側部分である。ＦＯＶ矩形の陰影付き部分の中心は、－ｋｘ－方向において、ｋ－空間略図の原点からオフセットされるため、第１のプロジェクタからの第１の入力ビームのセットは、正確に－ｚ－方向に伝搬するビームを中心としてではなく（ＦＯＶ矩形の陰影付き部分が、ｋ－空間略図の原点を中心として中心合わせされる場合に該当するであろう）、むしろ、－ｘ－方向に伝搬成分を伴う斜ビームを中心として中心合わせされる。
左ＩＣＧ領域２１４０ａは、その格子ベクトルが±ｋｘ－方向に配向されるように、設計されることができる。ｋ－空間内の左ＩＣＧ領域２１４０ａの作用は、ＦＯＶ矩形の陰影付き左側部分をｋ－空間略図の中心からｋ－空間環内の３時位置に平行移動させることである。これは、回折ビームを、概して、ｘ－方向に、ＭＰＥ領域２１５０に向かって伝搬させるであろう。いくつかの実施形態では、ＦＯＶ矩形の陰影付き左側部分は、ＦＯＶ矩形の半分またはそれを上回って構成することができる。また、いくつかの実施形態では、左ＩＣＧ領域２１４０ａは、任意の半径方向位置に対するＦＯＶ矩形の中心をｋ－空間環の中点から環の外側境界に平行移動させるように設計されることができる。さらに、左ＩＣＧ領域２１４０ａは、その格子ベクトルの大きさが、ＦＯＶ矩形を陰影付き部分が３時位置においてｋ－空間環内に完全に適合する位置にコピーさせるように設計されることができる。これは、例えば、ＩＣＧ格子ベクトルの大きさをｋ－空間略図の原点からｋ－空間環の中点までの距離を上回るように設定することによって遂行されることができる。３時位置におけるＦＯＶ矩形の陰影付き部分は、ｋ－空間環内に完全にあるため、ＦＯＶの第１のサブ部分に対応する第１の入力ビームのセットは全て、伝搬の誘導モードに入る。ｋ－空間環の３時位置におけるＦＯＶ矩形は、環の外側に延在する、右側部分を有するが、ＦＯＶ矩形の本部分は、必ずしも、その関連付けられたプロジェクタによって左ＩＣＧ領域２１４０ａに提供されるＦＯＶの第１のサブ部分の一部ではない、入力ビームに対応する。
左ＩＣＧ領域２１４０ａはまた、第１の入力ビームのセットの一部を反対方向に回折する（すなわち、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環の９時位置に平行移動させる）ことができるが、接眼レンズ導波管２１００の図示される実施形態では、それらの特定の回折ビームは、単に、導波管の縁から外に出射するであろう。
ＭＰＥ領域２１５０は、複数の周期性軸を有する、複数の回折特徴を含む。いくつかの実施形態では、ＭＰＥ領域２１５０は、図２０Ａ－２０Ｍに関して図示および議論されるＭＰＥ領域２０５０に類似することができる。例えば、ＭＰＥ領域２１５０は、ＦＯＶ矩形を３時位置からｋ－空間環の６時、９時、および１２時位置のいずれかに平行移動させ得る、複数の関連付けられた格子ベクトルを有することができる。図２１Ｂに示されるように、ｋ－空間環の９時位置におけるＦＯＶ矩形の陰影付き部分は、切頂され、ＦＯＶの第１のサブ部分と関連付けられた光のビームが全て、必ずしも、その特定の伝搬状態に存在するわけではないことを意味する。
ＭＰＥ領域２１５０との付加的相互作用の間、ＦＯＶ矩形は、１２時、３時、６時、および９時位置のいずれかの間で往復して平行移動されることができる。これは、ＫＳＤ１内のそれらの伝搬状態間の両矢印によって表される。このように、第１の入力ビームのセットは、本明細書に説明されるように、その回折特徴との複数の相互作用を受けることによって、ＭＰＥ領域２１５０全体を通して複製されることができる。これは、図２１Ａにおける接眼レンズ導波管２１００のＯＰＥ領域２１５０内の矢印によって示される。
ＥＰＥ領域２１６０は、接眼レンズ導波管２１００のｘ－ｙ平面においてＭＰＥ領域２１５０に重複するため、複製光ビームはまた、それらが、導波管を通して拡散し、全内部反射を介して、第１の表面２１００ａと第２の表面２１００ｂとの間で往復して反射するにつれて、ＥＰＥ領域２１６０と相互作用する。複製光ビームのうちの１つが、ＥＰＥ領域２１６０と相互作用する度に、その屈折力の一部は、図２１Ａにおける接眼レンズ導波管２１００のＥＰＥ領域２１６０内の矢印によって示されるように、回折され、ユーザの眼に向かって外部結合される。
いくつかの実施形態では、ＥＰＥ領域２１６０は、そのラインが、ＩＣＧ領域２１４０ａ、２１４０ｂを構成する回折格子のラインに対して垂直に配向される、回折格子を含む。本特定の実施例では、ＩＣＧ領域２１４０ａ、２１４０ｂは、ｙ－方向に延在し、ｘ－方向に周期的に繰り返される、格子ラインを有するため、ＥＰＥ領域２１６０は、ｘ－方向に延在し、ｙ－方向に周期的に繰り返される、格子ラインを有する。再び、光ビームが、ＥＰＥ領域２１６０によって接眼レンズ導波管２１００から外に結合される前に、ＭＰＥ領域２１５０と相互作用するであろうことを確実にすることに役立つため、ＥＰＥ領域２１６０内の格子ラインは、ＩＣＧ領域２１４０ａ、２１４０ｂ内の格子ラインに対して垂直に配向されることが有利である。
図２１Ｂはまた、ＦＯＶの第１のサブ部分に対応する第１のセットのビームに及ぼされるＥＰＥ領域２１６０のｋ－空間作用を図示する。すでに議論されたように、光のビームは、ｋ－空間環の１２時、３時、６時、および９時位置に位置するＦＯＶ矩形によって示される方向のいずれかに、ＭＰＥ領域２１５０を通して伝搬することができる。また、ＥＰＥ領域２１６０は、ＭＰＥ領域２１５０に重複するため、これらの伝搬状態のいずれかにおける光のビームは、ＥＰＥ領域と相互作用し、接眼レンズ導波管２１００から外部結合されることができる。ＥＰＥ領域２１６０内の回折格子の周期性軸は、±ｋｙ－方向を指すため、ＥＰＥ領域と関連付けられた格子ベクトルも同様に、同一方向を指す。図２１Ｂは、ＥＰＥ領域２１６０が、したがって、ｋ－空間環の１２時および６時位置に位置するＦＯＶ矩形をｋ－空間略図の原点に戻るように平行移動させる方法を示す。したがって、ＥＰＥ領域２１６０は、それらの２つの伝搬状態のいずれかにおける光のビームのみを外部結合することができる。図２１Ｂに示されるように、ＦＯＶ矩形が、最終的に、ｋ－空間略図ＫＳＤ１の中心に戻るように平行移動されると、ＦＯＶの第１のサブ部分を構成する、第１のセットのビームは全て、存在し、ユーザの眼に向かって投影される。
図２１Ｃは、入力画像のＦＯＶの第２のサブ部分に対応する第２の入力ビームのセットに及ぼされる接眼レンズ導波管２１００のｋ－空間作用を図示する、ｋ－空間略図ＫＳＤ２である。再び、ＫＳＤ２の原点に中心合わせされるＦＯＶ矩形は、接眼レンズ導波管２１００によってユーザの眼に向かって投影されるべき完全入力画像に対応する、光のビームを表す。しかしながら、右ＩＣＧ領域２１４０ｂに向かって投影される、第２の入力ビームのセットは、ＦＯＶ矩形の陰影付きサブ部分のみに対応する。図２１Ｃに示されるように、第２の入力ビームのセットに対応する、ＦＯＶ矩形の陰影付き部分は、ＦＯＶ矩形の右側部分である。ＦＯＶ矩形の陰影付き部分の中心は、ｋ－空間略図の原点から＋ｋｘ－方向にオフセットされるため、第２のプロジェクタからの第２の入力ビームのセットは、正確に－ｚ－方向に伝搬するビームを中心として（ＦＯＶ矩形の陰影付き部分がｋ－空間略図の原点を中心として中心合わせされる場合に該当するであろう）ではなく、むしろ、＋ｘ－方向に伝搬成分を伴う斜ビームを中心として中心合わせされる。
図示される実施形態では、ｋ－空間内の右ＩＣＧ領域２１４０ｂの作用は、ＦＯＶ矩形の右側陰影付き部分をｋ－空間略図の中心から９時位置に平行移動させることである。図示されるように、右ＩＣＧ領域２１４０ｂは、その格子ベクトルが±ｋｘ－方向に配向されるように、設計されることができる。これは、回折ビームの一部を－ｘ－方向にＭＰＥ領域２１５０に向かって伝搬させるであろう。いくつかの実施形態では、ＦＯＶ矩形の陰影付き右側部分は、ＦＯＶ矩形の半分またはそれを上回って構成することができる。また、いくつかの実施形態では、右ＩＣＧ領域２１４０ｂは、任意の半径方向位置に対するＦＯＶ矩形の中心をｋ－空間環の中点から環の外側境界に平行移動させるように設計されることができる。さらに、右ＩＣＧ領域２１４０ｂは、その格子ベクトルの大きさが、ＦＯＶ矩形を陰影付き部分が９時位置においてｋ－空間環内に完全に適合する位置にコピーさせるように、設計されることができる。これは、例えば、その格子ベクトルの大きさが、ｋ－空間略図の原点からｋ－空間環の中点までの距離を上回るように、ＩＣＧを設計することによって行われることができる。９時位置におけるＦＯＶ矩形の陰影付き部分は、ｋ－空間環内に完全にあるため、ＦＯＶの第２のサブ部分に対応する第２の入力ビームのセットは全て、伝搬の誘導モードに入る。ｋ－空間環の９時位置におけるＦＯＶ矩形は、環の外側に延在する、左側部分を有するが、ＦＯＶ矩形の本部分は、入力ビームに対応し、これは、必ずしも、その関連付けられたプロジェクタによって右ＩＣＧ領域２１４０ｂの中に投影されたＦＯＶの第２のサブ部分の一部ではない。
右ＩＣＧ領域２１４０ｂはまた、第２の入力ビームのセットの一部を反対方向に回折する（すなわち、ＦＯＶ矩形をｋ－空間環の３時位置に平行移動させる）ことができるが、接眼レンズ導波管２１００の図示される実施形態では、それらの特定の回折ビームは、単に、導波管の縁から外に出射するであろう。
すでに議論されたように、ＭＰＥ領域２１５０は、ＦＯＶ矩形を９時位置からｋ－空間環の６時、３時、および１２時位置のいずれかに平行移動させ得る、複数の関連付けられた格子ベクトルを有することができる。図２１Ｃに示されるように、ｋ－空間環の３時位置におけるＦＯＶ矩形の陰影付き部分は、切頂され、ＦＯＶの第２のサブ部分と関連付けられた光のビームが全て、必ずしも、特定の伝搬状態に存在するわけではないことを意味する。
ＭＰＥ領域２１５０との付加的相互作用の間、ＦＯＶ矩形は、１２時、３時、６時、および９時位置のいずれかの間で往復して平行移動されることができる。これは、ＫＳＤ２内のそれらの伝搬状態間の両矢印によって表される。このように、第２の入力ビームのセットは、本明細書に説明されるように、その回折特徴との複数の相互作用を受けることによって、ＭＰＥ領域２１５０全体を通して複製されることができる。再び、これは、図２１Ａにおける接眼レンズ導波管２１００のＯＰＥ領域２１５０内の矢印によって示される。
図２１Ｃはまた、ＦＯＶの第２のサブ部分に対応する第２のセットのビームに及ぼされるＥＰＥ領域２１６０のｋ－空間作用を図示する。すでに議論されたように、ＥＰＥ領域２１６０は、ｋ－空間環の１２時および６時位置に位置するＦＯＶ矩形をｋ－空間略図の原点に戻るように平行移動させる。したがって、ＥＰＥ領域２１６０は、それらの２つの伝搬状態のいずれかにおける、光のビームのみを外部結合することができる。図２１Ｃに示されるように、ＦＯＶ矩形が、最終的に、ｋ－空間略図ＫＳＤ２の中心に戻るように平行移動されると、ＦＯＶの第２のサブ部分を構成する、第２のセットのビームは全て、存在し、ユーザの眼に向かって投影される。
図２１Ｄは、図２１Ａに示される接眼レンズ導波管２１００のｋ－空間作用を要約する、ｋ－空間略図ＫＳＤ３である。これは、本質的に、図２１Ｂおよび２１Ｃに示されるｋ－空間略図の重畳である。再び、図２１Ｄにおけるｋ－空間略図は、ｋ－空間環の幅より大きい少なくとも１つの寸法を有する、ＦＯＶ矩形を示す。いくつかの実施形態では、ＦＯＶ矩形の少なくとも１つの寸法は、ｋ－空間環の幅より最大約２倍大きくあることができる。図示される実施形態では、ＦＯＶ矩形の水平寸法は、ｋ－空間環の幅より大きい。接眼レンズ導波管２１００は、拡張された水平視野を提供するように図示されるが、同一技法はまた、垂直視野を拡張させるためにも使用されることができる。
図２１Ｄに示されるように、別個のプロジェクタおよびＩＣＧ領域２１４０ａ、２１４０ｂを使用して、第１および第２の入力ビームのセットは、接眼レンズ導波管２１００の中に別個に投影されるが、いったんｋ－空間環の１２時、３時、６時、および９時位置からの種々のＦＯＶ矩形が、ｋ－空間略図の原点に戻るように平行移動され、したがって、ユーザの眼に向かって外部結合されると、完全画像ＦＯＶを構成するために要求されるビームは全て、存在する。また、ＦＯＶの第１および第２のサブ部分は、完全入力ＦＯＶ内におけるように、相互に対して同一相対的位置を伴ってｋ－空間内で整合される。
図２１Ｅは、接眼レンズ導波管２１００の１つ以上のインスタンスを組み込む、眼鏡７０の例示的実施形態を図示する。図２１Ｆは、図２１Ｅにおける眼鏡７０に対応する例示的ＦＯＶを図示する。接眼レンズ導波管２１００の第１のインスタンスは、眼鏡７０の左視認部分の中に統合される一方、接眼レンズ導波管２１００の第２のインスタンスは、右視認部分の中に統合される。図示される実施形態では、接眼レンズ導波管２１００はそれぞれ、約５０×３０ｍｍ２であるが、多くの異なるサイズは、使用されることができる。各接眼レンズ導波管２１００は、２つの別個のプロジェクタ２１２０ａ、２１２０ｂを伴うことができ、これはそれぞれ、議論されたばかりのように、ＦＯＶのサブ部分を対応する導波管の中に投影する。いくつかの実施形態では、導波管２１００毎の第１のプロジェクタ２１２０ａは、光を接眼レンズ導波管２１００のこめかみ側に入力することができる一方、第２のプロジェクタ２１２０ｂは、光を接眼レンズ導波管の鼻側に入力することができる。ｎ＝１．８の屈折率を有する材料から作製される接眼レンズ導波管の場合、プロジェクタ２１２０ａ、２１２０ｂはそれぞれ、アイボックスサイズおよび網戸アーチファクト等の他の設計制約に応じて、５０°×６０°以上の大きさのＦＯＶのサブ部分を入力することができる。また、完全ＦＯＶは、１００°×６０°以上の大きさであることができる。これは、図２１Ｆに図示される単眼接眼レンズＦＯＶ構成として示される。合致する陰影によって図示されるように、本構成では、第１のプロジェクタ２１２０ａ（こめかみ側）は、完全ＦＯＶの鼻側を投影するために使用されることができ、第２のプロジェクタ２１２０ｂ（鼻側）は、完全ＦＯＶのこめかみ側を投影するために使用されることができる。十字線は、１つの可能性として考えられる瞳整合を示すが、その他もまた、使用されることができることに留意されたい。
代替として、接眼レンズ導波管２１００および眼鏡７０の２つのインスタンスは、ともに双眼ＦＯＶを提供するために使用されることができる。例えば、接眼レンズ導波管２１００はそれぞれ、単眼接眼レンズ構成に示されるように、ＦＯＶを投影することができる。しかしながら、２つの接眼レンズ導波管２１００によって投影されたＦＯＶは、少なくとも部分的に重複され得る。図２１Ｆは、２つの接眼レンズ導波管２１００によって投影されたＦＯＶが、水平方向に５０°重複され、１５０°×６０°の全体的双眼ＦＯＶを提供する場合を図示する。双眼ＦＯＶは、あまり重複が２つの接眼レンズ導波管２１００のＦＯＶの間に提供されない場合、さらにより大きくなることができる。合致する陰影によって図示されるように、双眼ＦＯＶ構成では、第１のプロジェクタ２１２０ａ（こめかみ側）は、双眼ＦＯＶの中央部分を投影するために使用されることができ、第２のプロジェクタ２１２０ｂ（鼻側）は、双眼ＦＯＶの側面を投影するために使用されることができる。
図２１Ｇは、図２１Ａに示される接眼レンズ導波管２１００の別の実施形態のｋ－空間作用を図示する。本実施形態では、ＦＯＶ矩形のサイズは、ｋｘおよびｋｙ寸法の両方においてｋ－空間環の幅を超えることができる。図２１Ｇでは、ＦＯＶ矩形のより暗い陰影付き部分は、ＦＯＶの右部分に対応する一方、ＦＯＶ矩形のより明るい陰影付き部分は、ＦＯＶの左部分に対応する。左および右ＩＣＧ領域２１４０ａ、２１４０ｂは、格子ベクトルを用いて、すでに議論されたように、ＦＯＶ矩形を３時および９時位置に偏移させるように設計されることができる。ＩＣＧ領域の格子ベクトルの大きさは、完全ＦＯＶ矩形の中心が、例えば、ｋ－空間環の中点と環の外周との間の任意の半径方向位置に偏移されるようなものであり得る。また、ＭＰＥ領域は、格子ベクトルを用いて、すでに議論されたように、完全ＦＯＶ矩形を３時、６時、９時、および１２時位置に偏移させるように設計されることができる。しかし、ＭＰＥ領域２１５０の格子ベクトルの大きさはまた、完全ＦＯＶ矩形の中心が、例えば、ｋ－空間環の中点とそれらの場所における環の外周との間の任意の半径方向位置に、偏移されるように設計されることができる。故に、ＦＯＶ矩形のより短い寸法の軸に沿って位置する、１２時および６時位置でさえも、ＦＯＶ矩形の一部は、矩形の一部が切頂されるように、ｋ－空間環の外周を越えて延在し得る。
ＦＯＶ矩形の切頂部分に対応する誘導ビームは、喪失され得るが、完全ＦＯＶを構成するために必要であるビームは全て、３時、６時、９時および１２時位置によって表される全ての伝搬状態を考慮すると、依然として、導波管内に存在する。左ＦＯＶ（より明るい陰影付き矩形）は、９時位置において完全に保存される一方、底部部分は、１２時位置において保存され、上部部分は、６時位置において保存される。同様に、右ＦＯＶ（より暗い陰影付き矩形）は、３時位置において完全に保存される一方、底部部分は、１２時位置において保存され、上部部分は、６時位置において保存される。したがって、ＦＯＶ矩形が、ｋ－空間略図の原点に戻るように平行移動され、ユーザの眼に向かって外部結合されると、完全ＦＯＶを構成するために必要であるビームは全て、存在し、完全ＦＯＶは、再作成されることができる。複数の方向におけるＦＯＶ矩形の拡張は、図２２Ａ－２２Ｅにおいてさらに議論される。
図２２Ａは、接眼レンズ導波管の厚さ方向における誘導伝搬モードにおいて支持され得る、伝搬角度の範囲を越えて、２つの方向に拡張されたＦＯＶを投影し得る、接眼レンズ導波管２２００の実施形態を図示する。接眼レンズ導波管２２００は、第１の対の上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ａ１、２２５０ａ２間に提供される、左ＩＣＧ領域２２４０ａを含む。また、第２の対の上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ｂ１、２２５０ｂ２間に提供される、右ＩＣＧ領域２２４０ｂを含む。最後に、ＭＰＥ領域２２５０ｃおよび重複ＥＰＥ領域２２６０が、第１および第２のＩＣＧ領域２２４０ａ、２２４０ｂとその個別のＯＰＥ領域間に提供される。ＭＰＥ領域２２５０ｃは、接眼レンズ導波管２２００（図２２Ａに示される）の第１の表面２２００ａ上または該第１の表面内に提供されることができる一方、ＥＰＥ領域２２６０は、導波管（図２２Ｂに示される）の第２の表面上または該第２の表面内に提供されることができる。ＭＰＥ領域２２５０ｃおよびＥＰＥ領域２２６０は、同一サイズとして図示され、ｘ－ｙ平面において正確に整合されるが、他の実施形態では、それらは、幾分異なるサイズを有してもよく、部分的に不整合にされてもよい。いくつかの実施形態では、ＭＰＥ領域２２５０ｃおよびＥＰＥ領域２２６０は、少なくとも７０％、少なくとも８０％、少なくとも９０％、または少なくとも９５％、相互に重複する。
左ＩＣＧ領域２２４０ａおよび第１の対の上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ａ１、２２５０ａ２は、図１９に関して図示および説明されたものと同様に機能する。すなわち、プロジェクタまたは他の入力デバイスは、左ＩＣＧ領域２２４０ａに向かって、概して、－ｚ－方向に沿って、入力画像ＦＯＶに対応するビームのセットを投影する。左ＩＣＧ領域２２４０ａは、ｘ－方向に延在し、ｙ－方向に周期的に繰り返される、格子ラインを有する。左ＩＣＧ領域２２４０ａは、したがって、光の入力ビームを＋１回折次数および－１回折次数に結合し、これは、概して、＋ｙ－方向において上側ＯＰＥ領域２２５０ａ１に向かって、および－ｙ－方向に下側ＯＰＥ領域２２５０ａ２に向かって伝搬する。第１のセットの上側および下側ＯＰＥ領域２２５０ａ１、２２５０ａ２は、本明細書に議論されるように、それらの入力ビームを複製し、次いで、概して、ｘ－方向において、ＭＰＥ／ＥＰＥ領域に向かって、複製出力ビームのセットを誘導する。
右ＩＣＧ領域２２４０ｂおよび第２の対の上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ａ１、２２５０ａ２は、同一方法で機能するが、ｙ－軸を中心として鏡映される。すなわち、プロジェクタまたは他の入力デバイスは、右ＩＣＧ領域２２４０ｂに向かって、概して、－ｚ－方向に沿って、同一入力ビームのセットを投影する。右ＩＣＧ領域２２４０ｂはまた、ｘ－方向に延在し、ｙ－方向に周期的に繰り返される、格子ラインを有する。右ＩＣＧ領域２２４０ｂは、したがって、また、光の入力ビームを＋１回折次数および－１回折次数に結合し、これは、概して、＋ｙ－方向に上側ＯＰＥ領域２２５０ｂ１に向かって、および－ｙ－方向に下側ＯＰＥ領域２２５０ｂ２に向かって伝搬する。第２のセットの上側および下側ＯＰＥ領域２２５０ｂ１、２２５０ｂ２は、それらの入力ビームを複製し、次いで、概して、－ｘ－方向に、ＭＰＥ／ＥＰＥ領域に向かって、複製出力ビームのセットを誘導する。
図２２Ｃは、図２２Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態２２００内のＩＣＧ領域２２４０ａ、２２４０ｂおよびＯＰＥ領域２２５０ａ１、２２５０ａ２、２２５０ｂ１、２２５０ｂ２のｋ－空間作用を図示する。具体的には、図２２Ｃの左パネル（ＫＳＤ１ａ）は、左ＩＣＧ領域２２４０ａおよびその関連付けられた第１のセットの上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ａ１、２２５０ａ２のｋ－空間作用を図示する一方、図２２Ｃの右パネル（ＫＳＤ１ｂ）は、右ＩＣＧ領域２２４０ｂおよびその関連付けられた第２のセットの上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ｂ１、２２５０ｂ２のｋ－空間作用を図示する。
入力画像のＦＯＶに対応する入力ビームのセットは、左ＩＣＧ領域２２４０ａおよび右ＩＣＧ領域２２４０ｂの両方に向かって投影される。本入力ビームのセットは、これらのｋ－空間略図の個別の原点に中心合わせされるＦＯＶ正方形としてＫＳＤ１ａおよびＫＳＤ１ｂに図示される。ｋ－空間環の幅より大きいＦＯＶの単一寸法のみを示した、前の図示される向上されたＦＯＶ実施形態と異なり、ＫＳＤ１ａおよびＫＳＤ１ｂにおけるＦＯＶ正方形の両寸法が、ｋ－空間環の幅より大きい。いくつかの実施形態では、ＦＯＶ正方形の両寸法は、ｋ－空間環の幅より最大約２倍大きくあることができる。本実施形態は、等しい水平および垂直ＦＯＶを伴うＦＯＶ正方形を使用して図示されるが、これは、要件ではなく、水平および垂直ＦＯＶは、必ずしも、等しくある必要はない。図２２Ａに示される接眼レンズ導波管２２００の実施形態は、屈折率１．８を伴う接眼レンズ導波管（空気によって囲繞される）と仮定して、アイボックスサイズおよび網戸アーチファクト等の他の設計制約に応じて、１００°×６０°以上の（例えば、１００°×９０°）大きさのＦＯＶを達成することが可能であり得る。
ＫＳＤ１ａでは、ＦＯＶ正方形は、左ＩＣＧ領域２２４０ａと関連付けられた格子ベクトルによって、ｋ－空間内の±ｋｙ－方向に平行移動される。同様に、ＫＳＤ１ｂでは、ＦＯＶ正方形は、右ＩＣＧ領域２２４０ｂと関連付けられた格子ベクトルによって、ｋ－空間内の±ｋｙ－方向に平行移動される。両場合において、ＩＣＧ領域２２４０ａ、２２４０ｂによって接眼レンズ導波管２２００の中に内部結合された後、入力ビームは、ｋ－空間環の１２時および６時位置における平行移動されたＦＯＶ正方形によって表される伝搬状態にある。ＫＳＤ１ａおよびＫＳＤ１ｂの両方に示されるように、これらの位置におけるＦＯＶ正方形は、それらがｋ－空間環内に全体的に適合しないため、切頂される。１２時位置におけるＦＯＶ正方形の陰影付き下側部分に対応するそれらのビームのみが、誘導伝搬モードに入る。一方、６時位置におけるＦＯＶ正方形の陰影付き上側部分に対応するそれらのビームのみが、誘導伝搬モードに入る。
ＫＳＤ１ａはまた、第１のセットの上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ａ１、２２５０ａ２のｋ－空間作用を示す。これらのＯＰＥ領域は、ＦＯＶ正方形を１２時および６時位置から３時位置に平行移動させる、関連付けられた格子ベクトルを有するように設計される、回折格子を含む。３時位置におけるビームは、概して、ｘ－方向に、ＭＰＥ／ＥＰＥ領域に向かって伝搬する。
ｋ－空間内の３時位置におけるＦＯＶ正方形の上側部分に対応するビームは、以前に６時位置に位置したＦＯＶ正方形によって提供される一方、３時位置におけるＦＯＶ正方形の下側部分に対応するビームは、以前に１２時位置に位置したＦＯＶ正方形によって提供される。しかしながら、ＦＯＶ正方形は、再び、大きすぎて、３時位置においてｋ－空間環内に全体的に適合することができない。ＦＯＶ正方形は、したがって、切頂されるが、今回は、ＦＯＶ正方形の陰影付き左側部分に対応するビームは、誘導伝搬モードのままである一方、ＦＯＶ正方形の非陰影付き右側部分に対応するビームは、ｋ－空間環外にあって、喪失される。
第２のセットの上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ｂ１、２２５０ｂ２のｋ－空間作用は、第１のセットの上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ａ１、２２５０ａ２のｋ－空間作用の鏡映バージョン（を中心としてｋｙ－軸）である。したがって、ＫＳＤ１ｂに示されるように、第２のセットの上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ｂ１、２２５０ｂ２は、最終的には、切頂ＦＯＶ正方形をｋ－空間環の９時位置に生産し、そこで、正方形の陰影付き右側部分に対応するビームは、ＭＰＥ／ＥＰＥ領域に向かって誘導モードで伝搬する一方、ＦＯＶ正方形の非陰影付き左側部分に対応するビームは、ｋ－空間環外にあって、喪失される。
図２２Ｄは、図２２Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態２２００内のＭＰＥ領域２２５０ｃのｋ－空間作用を図示する。具体的には、図２２Ｄの左パネル（ＫＳＤ２ａ）は、左ＩＣＧ領域２２４０ａおよびその関連付けられた第１のセットの上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ａ１、２２５０ａ２から受け取られたビームに及ぼされるＭＰＥ領域２２５０ｃのｋ－空間作用を図示する一方、右パネル（ＫＳＤ２ｂ）は、右ＩＣＧ領域２２４０ｂおよびその関連付けられた第２のセットの上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ｂ１、２２５０ｂ２から受け取られたビームに及ぼされるＭＰＥ領域２２５０ｃのｋ－空間作用を図示する。
ＭＰＥ領域２２５０ｃは、図２０Ａおよび２１ＡにおけるＭＰＥ領域２０５０、２１５０に対して説明されたものと同様に作用することができる。すなわち、すでに議論されたように、ＭＰＥ領域２２５０ｃは、複数の方向に周期性を呈する、回折特徴の２Ｄアレイから成ることができる。ＭＰＥ領域２２５０ｃは、したがって、ｋ－空間環の３時、６時、９時、および１２時位置の中で往復してＦＯＶ正方形を平行移動させ得る、複数の関連付けられた格子ベクトルを有する。これは、ＫＳＤ２ａおよびＫＳＤ２ｂ内のそれらの伝搬状態間の両矢印によって表される。本実施形態では、ＭＰＥ領域２２５０ｃの格子ベクトルＧおよびＨは、ＦＯＶが、両寸法においてｋ－空間環の幅を越えて拡張され、したがって、ＦＯＶ正方形の中心が、ｋｘおよびｋｙ方向の両方において、ｋ－空間環内の同一半径方向場所に平行移動され得るため、相互に対して垂直であることができる。
すでに議論されたように、左ＩＣＧ領域２２４０ａおよび第１のセットの上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ａ１、２２５０ａ２からＭＰＥ領域２２５０ｃに到着するビームは、ｋ－空間環の３時位置におけるＦＯＶ正方形によって表される伝搬状態にある。ＦＯＶ正方形の陰影付き左側部分に対応するビームのみが、本伝搬状態に存在する。ＫＳＤ２ａに示されるように、ＭＰＥ領域２２５０ｃが、これらのビームを１２時位置におけるＦＯＶ正方形によって表される伝搬状態に回折すると、ＦＯＶ正方形は、再び、切頂され、ＦＯＶ正方形の陰影付き左下部分に対応するビームのみが、誘導伝搬状態のままである。一方、ＭＰＥ領域２２５０ｃが、ビームを３時位置におけるＦＯＶ正方形によって表される伝搬状態から６時位置におけるＦＯＶ正方形によって表される伝搬状態に回折すると、ＦＯＶ正方形はまた、再び、切頂され、ＦＯＶ正方形の陰影付き左上部分に対応するビームのみが、誘導伝搬状態のままである。最後に、ＦＯＶ正方形が、ｋ－空間環の１２時位置または６時位置のいずれかから９時位置に平行移動されると、ＦＯＶ正方形は、さらに再び、切頂され、これは、可能性として、ビームのいずれも誘導伝搬状態のままにし得ない。これは、ＫＳＤ２ａ内の９時位置における非陰影付きＦＯＶ正方形によって示される。
ＫＳＤ２ｂは、ｋｙ－軸を中心としたＫＳＤ２ａの鏡像である。ＫＳＤ２ｂは、右ＩＣＧ領域２２４０ｂおよび第２のセットの上部および底部ＯＰＥ領域２２５０ｂ１、２２５０ｂ２から到着する光のビームに及ぼされる、ＭＰＥ領域２２５０ｃのｋ－空間作用を示す。これらのビームは、ｋ－空間環の９時位置におけるＦＯＶ正方形によって表される伝搬状態にある。ＦＯＶ正方形の陰影付き右側部分に対応するビームのみが、本伝搬状態に存在する。ＫＳＤ２ｂに示されるように、ＭＰＥ領域２２５０ｃが、これらのビームを１２時位置におけるＦＯＶ正方形によって表される伝搬状態に回折すると、ＦＯＶ正方形は、再び、切頂され、ＦＯＶ正方形の陰影付き右下部分に対応するビームのみが、誘導伝搬状態のままである。一方、ＭＰＥ領域２２５０ｃが、ビームを９時位置におけるＦＯＶ正方形によって表される伝搬状態から６時位置におけるＦＯＶ正方形によって表される伝搬状態に回折すると、ＦＯＶ正方形はまた、再び、切頂され、ＦＯＶ正方形の陰影付き右上部分に対応するビームのみが、誘導伝搬状態のままである。最後に、ＦＯＶ正方形が、ｋ－空間環の１２時位置または６時位置のいずれかから３時位置に平行移動されると、ＦＯＶ正方形は、さらに再び、切頂され、これは、可能性として、ビームのいずれも誘導伝搬状態に残し得ない。これは、ＫＳＤ２ｂ内の３時位置における非陰影付きＦＯＶ正方形によって示される。
このように、ＭＰＥ領域２２５０ｃを通した伝搬によって複製される、ビームは、ＦＯＶの４つのサブ部分、すなわち、ＦＯＶ正方形の左上部分に対応する第１のサブ部分、ＦＯＶ正方形の右上部分に対応する第２のサブ部分、ＦＯＶ正方形の左下部分に対応する第３のサブ部分、およびＦＯＶ正方形の右下部分に対応する第４のサブ部分に分割される。完全ＦＯＶの任意の対のこれらのサブ部分は、部分的に重複することができる。換言すると、ＦＯＶの任意の対のこれらのサブ部分は、同一入力ビームのうちの１つ以上のものに対応する、ビームを含むことができる。代替として、ＦＯＶのサブ部分はまた、重複を伴わずに、一意であり得る。いずれの場合も、ＦＯＶのサブ部分は、組み合わせられ、完全ＦＯＶを接眼レンズ導波管２２００の射出瞳に再作成する。これは、図２２Ｅに示される。
図２２Ｅは、図２２Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態２２００内のＥＰＥ領域２２６０のｋ－空間作用を図示する。ＥＰＥ領域２２６０は、図２０Ａおよび２１ＡにおけるＥＰＥ領域２０６０、２１６０に対して説明されたものと同様に機能することができる。本明細書に議論されるように、ＥＰＥ領域２２６０は、ＭＰＥ領域２２５０ｃに重複するため、ＭＰＥ領域内を伝搬する光のビームはまた、ＥＰＥ領域と相互作用し、接眼レンズ導波管２２００から外部結合されることができる。ＥＰＥ領域２２６０は、その周期性軸が左ＩＣＴ領域２２４０ａおよび右ＩＣＧ領域２２４０ｂのものと整合される、回折格子を含む。図示される実施形態では、ＥＰＥ領域２２６０のための周期性軸は、±ｋｙ－方向を指す。ＥＰＥ領域２２６０は、したがって、関連付けられた格子ベクトルを有し、これは、同様に、同一方向を指し、ｋ－空間環の１２時および６時位置に位置するＦＯＶ正方形をｋ－空間略図の原点に戻るように平行移動させる。図２２Ｅは、これが生じるとき、ＦＯＶの４つのサブ部分が、組み立てられ、完全ＦＯＶを再作成することを示す。完全画像ＦＯＶを構成するために要求されるビームは全て、存在する。また、ＦＯＶの４つのサブ部分は、完全入力ＦＯＶにおけるように、相互に対して同一相対的位置を伴ってｋ－空間内で整合される。
（角度付けられたプロジェクタと協働するように設計される接眼レンズ導波管）
本明細書に説明される接眼レンズ導波管実施形態の多くは、その光学軸がある垂直角度でＩＣＧ領域と交差する、プロジェクタ（または他の画像入力デバイス）と協働するように設計されている。そのような実施形態では、中心入力ビーム（入力画像の中心点に対応する）は、ＩＣＧ領域上に垂直に入射し、入力画像の上部／底部および左／右部分に対応する入力ビームは、対称角度でＩＣＧ領域上に入射する。しかしながら、いくつかの実施形態では、接眼レンズ導波管は、角度付けられたプロジェクタ（または他の画像入力デバイス）と機能するように設計されてもよい。図２３は、そのような実施形態の実施例を図示する。
本明細書に説明される接眼レンズ導波管実施形態の多くは、その光学軸がある垂直角度でＩＣＧ領域と交差する、プロジェクタ（または他の画像入力デバイス）と協働するように設計されている。そのような実施形態では、中心入力ビーム（入力画像の中心点に対応する）は、ＩＣＧ領域上に垂直に入射し、入力画像の上部／底部および左／右部分に対応する入力ビームは、対称角度でＩＣＧ領域上に入射する。しかしながら、いくつかの実施形態では、接眼レンズ導波管は、角度付けられたプロジェクタ（または他の画像入力デバイス）と機能するように設計されてもよい。図２３は、そのような実施形態の実施例を図示する。
図２３は、角度付けられたプロジェクタと機能するように設計される、接眼レンズ導波管２３００の例示的実施形態を図示する。接眼レンズ導波管２３００は、ＩＣＧ領域２３４０と、左および右ＯＰＥ領域２３５０ａ、２３５０ｂと、ＥＰＥ領域２３６０とを含む。プロジェクタからの入力ビームは、ＩＣＧ領域２３４０上に入射し、誘導伝搬モードにおいて接眼レンズ導波管２３００の中に結合される。本実施形態では、プロジェクタは、ＩＣＧ領域２３４０に対してある非垂直角度で配向される。プロジェクタからの中心入力ビーム２３４１は、したがって、ある斜角でＩＣＧ領域２３４０上に入射する（例えば、図１３Ｉに図示されるように）。これは、入力ビームのためのｋ－ベクトルのｋ－空間内の偏移をもたらし、それらをもはやｋ－空間略図の原点を中心として中心合わせさせない。その結果、ＩＣＧ、ＯＰＥ、および／またはＥＰＥ領域の光学設計は、その物理的形状とともに、改変される必要があり得（例えば、図１４Ｄを参照して説明される原理に従って）、ｋ－空間環内のＦＯＶ矩形の設置もまた、下記に議論されるように、変化してもよい。
ＩＣＧ領域２３４０からの正および負の回折次数は、次いで、それぞれ、左および右ＯＰＥ領域２３５０ａ、２３５０ｂに伝搬する。ＯＰＥ領域２３５０は、空間的に分散された様式において、入力ビームを水平方向に複製し、それらをＥＰＥ領域２３６０に向かって指向する。ＥＰＥ領域２３６０は、次いで、本明細書のいずれかで議論されるように、空間的に分散された様式において、ビームを垂直方向にさらに複製し、それらをユーザの眼に向かって外部結合する。
図２３は、接眼レンズ導波管２３００のｋ－空間作用を図示する、ｋ－空間略図ＫＳＤを含む。明細書のいずれかに説明されるように、ｋ－空間略図の中心部分内のＦＯＶ矩形は、プロジェクタからの入力ビームおよび接眼レンズ導波管２３００からの出力ビームに対応する。ｋ－空間環内の４時および８時位置の近傍のＦＯＶ矩形は、ＩＣＧ領域２３４０からＯＰＥ領域２３５０に伝搬する光のビームに対応する。最後に、ｋ－空間環内の６時位置におけるＦＯＶ矩形は、ＯＰＥ領域２３５０からＥＰＥ領域２３６０に向かって下向きに伝搬する光のビームに対応する。
プロジェクタは、ＩＣＧ領域２３４０に対して角度付けられるため、入力ビームに対応するＦＯＶ矩形は、ｋ－空間略図の原点に中心合わせされない。代わりに、図示される実施形態では、入力ビームに対応するＦＯＶ矩形は、ｋｙ－軸上に中心合わせされるが、ｋｘ－軸の下方に位置する。これは、入力ビームのいずれも、＋ｙ－方向における成分を伴う伝搬方向を有しないことを意味する。換言すると、入力ビームは、プロジェクタからＩＣＧ領域に向かって下向きに伝搬する。ＩＣＧ領域２３４０は、次いで、ＦＯＶ矩形を±ｋｘ－方向にｋ－空間環の中に水平に平行移動させる。
ＩＣＧ領域２３４０からの誘導光ビームのいずれも、正のｋｙ成分を伴うｋ－ベクトルを有しない（すなわち、ＦＯＶ矩形が、ｋｘ－軸の下方に位置する）ため、ＯＰＥ領域２３５０の上部縁は、図示されるように、＋ｙ－方向に上向きに広がる光のビームを収容する必要がないため、水平であることができる。ＯＰＥ領域２３５０の本特性は、いくつかの実施形態では、コンパクトな設計を可能にし得るため、有利であり得る。しかしながら、ＯＰＥ領域２３５０の水平上部縁は、角度付けられた画像プロジェクタによって実践的にされる。しかしながら、角度付けられた画像プロジェクタは、いくつかの不利点と関連付けられ得る。例えば、接眼レンズ導波管２３００（例えば、格子の光学設計および／または物理的レイアウトを含む）は、上向きの角度からの入力光を受け取るように設計されるため、太陽または天井灯具等のオーバーヘッド源からの光も同様に、接眼レンズ導波管の中に結合され得る。これは、表示される仮想コンテンツ上に重畳される、それらの光源の残影画像、アーチファクト、低減されたコントラスト等の望ましくない画像特徴をもたらし得る。オーバーヘッド源からの光は、接眼レンズ導波管２３００を天井灯から遮るように、バイザを含むことによって遮断され得るが、そのようなバイザは、嵩張る、または審美的に望ましくあり得ない。したがって、垂直プロジェクタと機能するように設計される、接眼レンズ導波管が、バイザの必要性が低減または排除され得るため、好ましくあり得る。加えて、上向きにまたは下向きに角度付けられたプロジェクタ設計に関して、出力ビームもまた、入力ビームに類似する角度で導波管から出射するという事実は、接眼レンズ導波管が、ユーザの中心視線ベクトルに対して傾斜される必要があり得、および／または眼の真正面にではなく、その上方または下方に設置される必要があり得ることを意味する。
（組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器領域を伴う、例示的ＡＲ接眼レンズ導波管）
図２４Ａは、複数の組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）領域２４５５を有する、例示的接眼レンズ導波管２４００の縁視図である。ＣＰＥ領域２４５５は、他の実施形態に関して本明細書に説明される、ＯＰＥ、ＭＰＥ、および／またはＥＰＥ領域に取って代わる。図示される実施形態は、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂを接眼レンズ導波管２４００の対向側上に有する。第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂは両方とも、ＯＰＥ領域と同様に、接眼レンズ導波管２４００の内側で光を側方に拡散させる。それらまた両方とも、ＥＰＥ領域と同様に、接眼レンズ導波管２４００からの光を抽出する。
図２４Ａは、複数の組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）領域２４５５を有する、例示的接眼レンズ導波管２４００の縁視図である。ＣＰＥ領域２４５５は、他の実施形態に関して本明細書に説明される、ＯＰＥ、ＭＰＥ、および／またはＥＰＥ領域に取って代わる。図示される実施形態は、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂを接眼レンズ導波管２４００の対向側上に有する。第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂは両方とも、ＯＰＥ領域と同様に、接眼レンズ導波管２４００の内側で光を側方に拡散させる。それらまた両方とも、ＥＰＥ領域と同様に、接眼レンズ導波管２４００からの光を抽出する。
図２４Ａに示される接眼レンズ導波管２４００は、光学的に透過性の材料から作製される基板を使用して形成されることができる。接眼レンズ導波管２４００は、眼に向いた側２４００ａと、外向きに向いた側２４００ｂとを有する。接眼レンズ導波管２４００の図示される実施形態では、ＩＣＧ領域２４４０は、接眼レンズ導波管２４００の上部中心に提供され、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂは、それぞれ、眼に向いた側２４００ａおよび外向きに向いた側２４００ｂ上のＩＣＧ領域２４４０の下方に提供される。
いくつかの実施形態では、ＩＣＧ領域２４４０は、接眼レンズ導波管２４００の表面上または該表面内（例えば、眼に向いた側２４００ａ上）に形成される、回折格子である。ＩＣＧ領域２４４０は、入力ビームのセットをプロジェクタ等の入力デバイスから受け取る。本明細書のいずれかの場所に説明されるように、入力ビームは、それらがＩＣＧ領域２４４０上に入射するまで、入力デバイスから、概して、±ｚ－方向に伝搬することができる。ＩＣＧ領域２４４０は、少なくとも一部が接眼レンズ導波管２４００内で誘導伝搬モードに入るように、それらの入力ビームを回折する。
ＩＣＧ領域２４４０の内側の回折格子の図示される実施形態は、１次元周期性を有する（すなわち、１Ｄ格子である）。ＩＣＧ領域２０４０の格子ラインは、回折ビームのうちの一部を第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂに向かって－ｙ－方向に指向するように、配向されることができる。したがって、図示される実施形態では、ＩＣＧ領域２４４０は、±ｘ－方向に延在し、周期的に、±ｙ－方向に繰り返される、回折ラインを含む。本明細書のいずれかの場所に説明されるように、ＩＣＧ領域２４４０を構成する、回折ライン間の間隔は、光の入力ビームを接眼レンズ導波管２４００の内側で誘導伝搬モードに結合するように、設定されることができる。ＩＣＧ領域２４４０から回折ビームは、次いで、ＴＩＲを介して、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂに向かって伝搬する。
第１のＣＰＥ領域２４５５ａは、接眼レンズ導波管の片側（例えば、眼に向いた側２４００ａ）上または該片側内に形成され、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂは、接眼レンズ導波管の対向側（例えば、外向きに向いた側２４００ｂ）上または該対向側内に形成される。図示される実施形態では、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂは両方とも、１Ｄ回折格子である。第１のＣＰＥ領域２４５５ａは、（眼に向いた側２４００ａから視認されると）ｙ－軸に対して－３０°の角度で配向される回折ラインから成る、１Ｄ回折格子として図示され、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂは、（同様に、眼に向いた側２４００ｂから視認されると）ｙ－軸に対して＋３０°の角度で配向される回折ラインから成る、１Ｄ回折格子として図示される。
接眼レンズ導波管２４００のいくつかの実施形態では、第１のＣＰＥ領域２４５５ａの１Ｄ格子と第２のＣＰＥ領域２４５５ｂの１Ｄ格子との間の相対的角度は、実質的に６０°（すなわち、６０°±５°、または６０°±３°、または６０°±１°、または６０°±０．５°、または６０°±０．１°）である。加えて、いくつかの実施形態では、ＩＣＧ領域２４４０の１Ｄ格子とＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの両方の１Ｄ格子との間の相対的角度はまた、実質的に６０°（すなわち、６０°±５°、または６０°±３°、または６０°±１°、または６０°±０．５°、または６０°±０．１°）である。接眼レンズ導波管２４００のための他のレイアウトもまた、図２４Ａに示される具体的実施例に加え、可能性として考えられる。例えば、ＩＣＧ領域２４４０は、代わりに、接眼レンズ導波管２４００のこめかみまたは内側上に位置し得、ＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの配向は、故に、格子間の相対的角度を維持するように調節され得る。
さらに下記に議論されるように、ＩＣＧ領域２４４０、第１のＣＰＥ領域２４５５ａ、および第２のＣＰＥ領域２４５５ｂの個別の１Ｄ格子のそれぞれ間の実質的に６０°の相対的角度は、ＣＰＥ領域が両方とも、接眼レンズ導波管２４００内で光を側方に拡散させ、光をユーザの眼に向かって外部結合する、特性に寄与することができる。
いくつかの実施形態では、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの１Ｄ格子は、その配向以外は同じである。例えば、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂは、同一ライン間隔、同一エッチング深度等を有することができる。これは、ＣＰＥ領域２４５５の両方が同一マスタテンプレートから製造されることを可能にするため、有利であり得る。加えて、いくつかの実施形態では、ＩＣＧ領域２４４０の１Ｄ格子はまた、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂと同一ライン間隔を有する。
第１のＣＰＥ領域２４５５ａおよび第２のＣＰＥ領域２４５５ｂは、同一サイズとして図示され、ｘ－ｙ平面に正確に整合されるが、他の実施形態では、それらは、幾分異なるサイズを有してもよく、および／またはそれらは、部分的に不整合にされてもよい。いくつかの実施形態では、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂは、少なくとも７０％、または少なくとも８０％、または少なくとも９０％、または少なくとも９５％、相互に重複する。
すでに述べられたように、ＩＣＧ領域２４４０からの光の誘導ビームは、ＴＩＲを介して、接眼レンズ導波管２４００を通して伝搬し、それらが、眼に向いた側２４００ａおよび外向きに向いた側２４００ｂの個別の表面間で往復して反射することを意味する。誘導ビームが、このように、接眼レンズ導波管２４００を通して伝搬するにつれて、それらは、交互に、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの回折格子と相互作用する。光の誘導ビームに及ぼされる第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの作用は、図２４Ｂ－２４Ｋに関してさらに議論される。
図２４Ｂは、接眼レンズ導波管２４００を通した光の第１のタイプの主要な経路に従う、物理的空間およびｋ－空間の両方内の第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの作用を図示する。接眼レンズ導波管２４００の物理的略図は、図２４Ｂの左側に示される。接眼レンズ導波管２４００は、眼に向いた側２４００ａから視認されるように示される。ＩＣＧ領域２４４０および第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの作用のｋ－空間略図ＫＳＤ１ａは、図２４Ｂの右側に示される。
すでに議論されたように、入力ビームのセットは、プロジェクタ等の入力デバイスから接眼レンズ導波管２４００のＩＣＧ領域２４４０上に入射する。本入力ビームのセットは、ｋ－空間略図ＫＳＤ１ａの中心に示されるＦＯＶ矩形によって表される。ＩＣＧ領域２４４０内の回折格子は、±ｋｙ－方向に向いている、関連付けられる正および負の格子ベクトルを有する。したがって、ＩＣＧ領域２４４０のｋ－空間作用は、中心ＦＯＶ矩形をｋ－空間略図ＫＳＤ１ａ上の６時および１２時位置の両方に偏移させることである。（１２時位置におけるＦＯＶ矩形は、＋ｙ－方向に伝搬する光ビームに対応する。それらのビームは、その上部縁から接眼レンズ導波管２４００から外に出射するため、その特定のＦＯＶ矩形は、図示されず、それらのビームは、さらに議論されない。）ＩＣＧ領域２４４０と関連付けられる格子ベクトルの長さは、６時位置における平行移動されたＦＯＶ矩形が完全にｋ－空間環内にあるように、回折ラインの間隔および光の波長に基づいて設定されることができる。
例証を容易にするために、図２４Ｂの左側の物理的略図のみが、ＩＣＧ領域２４４０からの光の誘導ビームのうちの１つ（すなわち、ｋ－空間略図ＫＳＤ１ａの６時位置に位置するＦＯＶ矩形内の中心ｋ－ベクトルに対応する、誘導ビーム２４４１）を示す。ＩＣＧ領域２４４０からの誘導ビーム２４４１は、接眼レンズ導波管２４００を通して－ｙ－方向に下向きに伝搬し、眼に向いた側２４００ａの表面と外向きに向いた側２４００ｂの表面との間でＴＩＲ内で往復して反射する。誘導ビーム２４４１が、眼に向いた側２４００ａから反射する度に、第１のＣＰＥ領域２４５５ａと相互作用することができる。また、誘導ビーム２４４１が、外向きに向いた側２４００ｂから反射する度に、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと相互作用することができる。第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの回折効率は、光の各ビームの屈折力の一部のみがこれらの相互作用のそれぞれを用いて回折されるように設定されることができる。例えば、いくつかの実施形態では、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの回折効率は、１０％以下である。第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの回折効率は、例えば、回折ラインのエッチング深度によって決定されることができる。
図２４Ｂの左側の物理的略図は、誘導ビーム２４４１と第１のＣＰＥ領域２４５５ａの相互作用を示し、これは、光を－ｘ－方向に接眼レンズ導波管２４００を通して側方に拡散させる。誘導ビーム２４４１が、下向きに－ｙ－方向に接眼レンズ導波管２４００を通して伝搬するにつれて、その屈折力の一部は、第１のＣＰＥ領域２４５５ａとの各相互作用の間、ｙ－軸に対して＋１２０°の角度で回折される。誘導ビーム２４４１の屈折力の残りの部分は、第１のＣＰＥ領域２４５５ａとの次の相互作用まで、－ｙ－方向に下向きに伝搬し続け、その屈折力の別の部分は、同一の＋１２０°の角度で回折される。本プロセスは、複数の離間された回折ビーム２４５６ａを作成し、これは、ｙ－軸に対して＋１２０°の角度で接眼レンズ導波管２４００を通して伝搬する。これらの回折ビーム２４５６ａは、図２４Ｂの右側のｋ－空間略図ＫＳＤ１ａ内の８時位置に位置するＦＯＶ矩形によって表される。
任意の１Ｄ回折格子と同様に、第１のＣＰＥ領域２４５５ａと関連付けられる、正および負の格子ベクトルが存在する。これらの格子ベクトルは、第１のＣＰＥ領域２４５５ａ内の格子ラインの周期性の方向に沿って向いている。故に、第１のＣＰＥ領域２４５５ａと関連付けられる、一次格子ベクトルのうちの一方は、ｙ－軸に対して＋６０°に向いている（ＫＳＤ１ａに示されるように）一方、他方は、対向方向に、ｙ－軸に対して－１２０°に向いている。同じことは、正および負のより高次の格子ベクトルにも当てはまる。ｙ－軸に対して＋６０°に向いている、一次格子ベクトルは、ＦＯＶ矩形を６時位置（ＩＣＧ領域２４４０からの下向きに伝搬する誘導ビームに対応する）から８時位置（ｙ－軸に対して＋１２０°の角度で伝搬する回折ビーム２４５６ａに対応する）に偏移させる。（ｙ－軸に対して－１２０°に向いている、一次格子ベクトルは、ＦＯＶ矩形を６時位置からｋ－空間環の外側の場所に偏移させ、したがって、回折をもたらさない。）
いったんＩＣＧ領域２４４０からの誘導ビームが、第１のＣＰＥ領域２４５５ａと相互作用し、ｋ－空間略図ＫＳＤ１ａの８時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、伝搬状態に回折されると、それらは、次いで、それらが接眼レンズ導波管２４００を通して誘導されるにつれて、次のＴＩＲバウンス上で第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと相互作用する。これらのビーム２４５６ａと第２のＣＰＥ領域２４５５ｂの相互作用は、それらが接眼レンズ導波管２４００からユーザの眼に向かって外部結合される結果をもたらし得る。外部結合されたビーム２４５７ａは、図２４Ｂの左側に、囲まれたドットとして、接眼レンズ導波管２４００の物理的略図に示され、それらのビームがｚ－方向にページから外に伝搬することを示す。第２のＣＰＥ領域２４５５ｂによるビーム２４５６ａの外部結合は、ｋ－空間略図ＫＳＤ１ａを参照することによって理解され得る。
第１のＣＰＥ領域２４５５ａと関連付けられる、正および負の格子ベクトルが存在するように、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと関連付けられる、正および負の格子ベクトルもまた存在する。これらの格子ベクトルは、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂ内の格子ラインの周期性の方向に沿って向いている。故に、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと関連付けられる、一次格子ベクトルのうちの一方は、ｙ－軸に対して－６０°に向いている（ＫＳＤ１ａに示されるように）一方、他方は、対向方向に、ｙ－軸に対して＋１２０°に向いている。同じことは、正および負のより高次の格子ベクトルにも当てはまる。ｙ－軸に対して－６０°に向いている、一次格子ベクトルは、ＦＯＶ矩形を８時位置（ｙ－軸に対して＋１２０°の角度で伝搬する回折ビーム２４５６ａに対応する）からｋ－空間略図ＫＳＤ１ａの中心（もはや接眼レンズ導波管２４００の内側で誘導伝搬モードにない、光の外部結合されたビームに対応する）に偏移させる。（ｙ－軸に対して＋１２０°に向いている、一次格子ベクトルは、ＦＯＶ矩形を８時位置からｋ－空間環の外側の場所に偏移させ、したがって、回折をもたらさない。）
図２４Ｂの左側の物理的略図は、光ビーム２４５６ａと第２のＣＰＥ領域２４５５ｂの相互作用が複数の離間された外部結合されたビーム２４５７ａをもたらす方法を示す。光ビーム２４５６ａが、ｙ－軸に対して＋１２０°の角度で伝搬するにつれて、その屈折力の一部は、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂとの各相互作用によって外部結合される。光ビーム２４５６ａの屈折力の残りの部分は、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂとの次の相互作用まで、ｙ－軸に対して＋１２０°の角度で伝搬し続け、そこで、それらのビームの屈折力の別の部分は、外部結合される。本プロセスは、複数の離間された外部結合されたビーム２４５７ａを作成し、これは、異なる空間場所において、接眼レンズ導波管２４００から出射し、ユーザの眼に向かって伝搬する。すでに述べられたように、これらの外部結合されたビーム２４５７ａは、ｋ－空間略図ＫＳＤ１ａの中心に位置するＦＯＶ矩形によって表される。
図２４Ｂにおけるｋ－空間略図ＫＳＤ１ａに示される様式での接眼レンズ導波管２４００を通した光のビームの通過は、接眼レンズ導波管を通した光の第１のタイプの主要な経路である。接眼レンズ導波管２４００を通した光の第２のタイプの主要な経路もまた存在し、これは、図２４Ｃにおけるｋ－空間略図ＫＳＤ１ｂによって図示される。
図２４Ｃは、接眼レンズ導波管２４００を通した光の第２のタイプの主要な経路に従う、物理的空間およびｋ－空間の両方内の第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの作用を図示する。再び、接眼レンズ導波管２４００の物理的略図は、図２４Ｃの左側に示される。接眼レンズ導波管２４００は、再び、眼に向いた側２４００ａから視認されるように示される。ＩＣＧ領域２４４０および第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの作用のｋ－空間略図ＫＳＤ１ｂは、図２４Ｃの右側に示される。
図２４Ｃの左側の物理的略図は、図２４Ｂに示されるものと同一ＩＣＧ領域２４４０からの誘導ビーム２４４１を示す。しかし、ここでは、物理的略図は、誘導ビーム２４４１と第２のＣＰＥ領域２４５５ｂの相互作用を示し、これは、光を＋ｘ－方向に接眼レンズ導波管２４００を通して側方に拡散させる。すなわち、誘導ビーム２４４１が、下向きに－ｙ－方向に接眼レンズ導波管２４００を通して伝搬するにつれて、その屈折力の一部は、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂとの各相互作用の間、ｙ－軸に対して実質的に－１２０°の角度で回折される。誘導ビーム２４４１の屈折力の残りの部分は、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂ、との次の相互作用まで、－ｙ－方向に下向きに伝搬し続け、そこで、その屈折力の別の部分は、同一－１２０°の角度で回折される。本プロセスは、複数の離間された回折ビーム２４５６ｂを作成し、これは、ｙ－軸に対して－１２０°の角度で接眼レンズ導波管２４００を通して伝搬する。これらの回折ビーム２４５６ｂは、図２４Ｃの右側のｋ－空間略図ＫＳＤ１ｂ内の４時位置に位置するＦＯＶ矩形によって表される。
すでに議論されたように、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと関連付けられる、一次格子ベクトルのうちの一方は、ｙ－軸に対して－６０°に向いている（ＫＳＤ１ｂに示されるように）一方、他方は、対向方向に、ｙ－軸に対して＋１２０°に向いている。ｙ－軸に対して－６０°に向いている、一次格子ベクトルは、ＦＯＶ矩形を６時位置（ＩＣＧ領域２４４０からの下向きに伝搬する誘導ビームに対応する）から４時位置（ｙ－軸に対して－１２０°の角度で伝搬する、回折ビーム２４５６ｂに対応する）に偏移させる。（ｙ－軸に対して＋１２０°に向いている、一次格子ベクトルは、ＦＯＶ矩形を６時位置からｋ－空間環の外側の場所に偏移させ、したがって、回折をもたらさない。）
いったんＩＣＧ領域２４４０からの誘導ビームが、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと相互作用し、ｋ－空間略図ＫＳＤ１ｂの４時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、伝搬状態に回折されると、それらは、次いで、それらが接眼レンズ導波管２４００を通して誘導されるにつれて、次のＴＩＲバウンス上で第１のＣＰＥ領域２４５５ａと相互作用する。これらのビーム２４５６ｂと第１のＣＰＥ領域２４５５ａの相互作用は、それらが接眼レンズ導波管２４００からユーザの眼に向かって外部結合される結果をもたらし得る。外部結合されたビーム２４５７ｂは、図２４Ｃの左側に、囲まれたドットとして、接眼レンズ導波管２４００の物理的略図に示され、それらのビームがｚ－方向にページから外に伝搬することを示す。第１のＣＰＥ領域２４５５ａによるビーム２４５６ｂの外部結合は、ｋ－空間略図ＫＳＤ１ｂを参照することによって理解され得る。
すでに議論されたように、第１のＣＰＥ領域２４５５ａと関連付けられる、一次格子ベクトルのうちの一方は、ｙ－軸に対して＋６０°に向いている（ＫＳＤ１ｂに示されるように）一方、他方は、対向方向に、ｙ－軸に対して－１２０°に向いている。ｙ－軸に対して＋６０°に向いている、一次格子ベクトルは、ＦＯＶ矩形を４時位置（ｙ－軸に対して－１２０°の角度で伝搬する回折ビーム２４５６ｂに対応する）からｋ－空間略図ＫＳＤ１ａの中心（もはや接眼レンズ導波管２４００の内側で誘導伝搬モードにない、光の外部結合されたビームに対応する）に偏移させる。（ｙ－軸に対して－１２０°に向いている、一次格子ベクトルは、ＦＯＶ矩形を４時位置からｋ－空間環の外側の場所に偏移させ、したがって、回折をもたらさない。）
図２４Ｃの左側の物理的略図は、光ビーム２４５６ｂと第１のＣＰＥ領域２４５５ａの相互作用が複数の離間された外部結合されたビーム２４５７ｂをもたらす方法を示す。光ビーム２４５６ｂが、ｙ－軸に対して－１２０°の角度で伝搬するにつれて、その屈折力の一部は、第１のＣＰＥ領域２４５５ａとの各相互作用によって外部結合される。光ビーム２４５６ｂの屈折力の残りの部分は、第１のＣＰＥ領域２４５５ａとの次の相互作用まで、ｙ－軸に対して－１２０°の角度で伝搬し続け、そこで、それらのビームの屈折力の別の部分は、外部結合される。本プロセスは、複数の離間された外部結合されたビーム２４５７ｂを作成し、これは、異なる空間場所において、接眼レンズ導波管２４００から出射し、ユーザの眼に向かって伝搬する。すでに述べられたように、これらの外部結合されたビーム２４５７ｂは、ｋ－空間略図ＫＳＤ１ｂの中心に位置するＦＯＶ矩形によって表される。
図２４Ｄは、接眼レンズ導波管２４００を通した光の第１および第２のタイプの主要な経路の両方に従う、物理的空間およびｋ－空間の両方内の第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの作用を図示する。さらに再び、接眼レンズ導波管２４００の物理的略図は、図２４Ｄの左側に示される。接眼レンズ導波管２４００は、再び、眼に向いた側２４００ａから視認されるように示される。ＩＣＧ領域２４４０および第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの作用のｋ－空間略図ＫＳＤ２は、図２４Ｄの右側に示される。
すでに議論されたように、接眼レンズ導波管２４００を通した光の両方のタイプの主要な経路は、入力画像に対応する、入力光ビームのセットから開始し、これは、ＩＣＧ領域２４４０上に入射する。入力光ビームのセットは、ｋ－空間略図ＫＳＤ２の中心に位置するＦＯＶ矩形によって表される。ＩＣＧ領域２４４０は、入力光ビームを接眼レンズ導波管２４００内で誘導伝搬モードに結合する。これは、ＩＣＧ領域と関連付けられる、一次格子ベクトルのうちの１つによる、ｋ－空間略図ＫＳＤ２の中心からｋ－空間環の６時位置へのＦＯＶ矩形の平行移動によって表される。図２４Ｄの左側の物理的略図は、結果として生じる誘導ビームのうちの単一の１つ（すなわち、誘導ビーム２４４１）を示す。しかしながら、多くの誘導入力ビームが、存在し、それぞれ、ＫＳＤ２のｋ－空間環内の６時位置に位置するＦＯＶ矩形の内側の異なるｋ－ベクトルに対応するであろうことを理解されたい。
ＩＣＧ領域２４４０から誘導される光ビームは、次いで、それらが接眼レンズ導波管２４００の眼に向いた側２４００ａの表面と外向きに向いた側２４００ｂの表面との間でＴＩＲするにつれて、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂとの複数の交互相互作用を有する。相互作用の各生成の間、ビームのそれぞれの屈折力の一部は、ゼロ次回折し、接眼レンズ導波管２４００のｘ－ｙ平面において同一方向に伝搬し続け得る一方、ビームのそれぞれの屈折力の別の部分は、新しい伝搬方向に一次回折し得る。
ＫＳＤ２内の６時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される伝搬状態での光ビームの一部は、最初に、第１のＣＰＥ領域２４５５ａと相互作用するであろう一方、その他は、最初に、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと相互作用するであろう。その初期相互作用が第１のＣＰＥ領域２４５５ａとのものである、それらの光ビームの場合、それらのビームのそれぞれの屈折力の一部は、一次回折し、それによって、光の回折ビーム（例えば、回折ビーム２４５６ａ）を作成し、その伝搬状態は、ＫＳＤ２内のｋ－空間環の８時位置におけるＦＯＶ矩形によって表され、それらのビームのそれぞれの屈折力の別の部分は、ゼロ次回折し、光の回折ビームをもたらし、その伝搬状態は、６時位置におけるＦＯＶ矩形によって表され続ける。それらの光のビームは全て、次いで、それらが接眼レンズ導波管２４００を通して伝搬するにつれて、後続ＴＩＲバウンス上で第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと相互作用するであろう。
第２のＣＰＥ領域２４５５ｂとの相互作用の間、その伝搬状態が８時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、ビームの屈折力の一部は、一次回折し、それによって、光の外部結合されたビーム（例えば、ビーム２４５７ａ）を作成し、その伝搬状態は、ＫＳＤ２内のｋ－空間環の中心におけるＦＯＶ矩形によって表され、それらのビームのそれぞれの屈折力の別の部分は、ゼロ次回折し、光のビーム（例えば、ビーム２４５６ａ）をもたらし、その伝搬状態は、８時位置におけるＦＯＶ矩形によって表され続ける。一方、その伝搬状態が６時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、ビームの屈折力の一部は、接眼レンズ導波管２４００を通して、第２のタイプの主要な経路を辿るであろう。すなわち、その伝搬状態が６時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、ビームの屈折力の一部は、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂとの相互作用において、一次回折し、それによって、光のビーム（例えば、ビーム２４５６ｂ）を作成し、その伝搬状態は、ＫＳＤ２内のｋ－空間環の４時位置におけるＦＯＶ矩形によって表され、それらのビームのそれぞれの屈折力の別の部分は、ゼロ次回折し、光のビームをもたらし、その伝搬状態は、６時位置におけるＦＯＶ矩形によって表され続ける。それらの光のビームは全て、次いで、それらが接眼レンズ導波管２４００を通して伝搬するにつれて、後続ＴＩＲバウンス上で第１のＣＰＥ領域２４５５ａと相互作用するであろう。
第１のＣＰＥ領域２４５５ａとの次の相互作用の間、その伝搬状態が４時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、ビームの屈折力の一部は、一次回折し、それによって、光の外部結合されたビーム（例えば、ビーム２４５７ｂ）を作成し、その伝搬状態は、ＫＳＤ２内のｋ－空間環の中心におけるＦＯＶ矩形によって表され、それらのビームのそれぞれの屈折力の別の部分は、ゼロ次回折し、光のビーム（例えば、ビーム２４５６ｂ）をもたらし、その伝搬状態は、４時位置におけるＦＯＶ矩形によって表され続ける。一方、その伝搬状態が６時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、ビームの屈折力の一部は、接眼レンズ導波管２４００を通して、第１のタイプの主要な経路を辿るであろう。すなわち、その伝搬状態が６時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、ビームの屈折力の一部は、第１のＣＰＥ領域２４５５ａとの相互作用において、一次回折し、それによって、光のビーム（例えば、ビーム２４５６ａ）を作成し、その伝搬状態は、ＫＳＤ２内のｋ－空間環の８時位置におけるＦＯＶ矩形によって表され、それらのビームのそれぞれの屈折力の別の部分は、ゼロ次回折し、光のビームをもたらし、その伝搬状態は、６時位置におけるＦＯＶ矩形によって表され続ける。それらの光のビームは全て、次いで、それらが接眼レンズ導波管２４００を通して伝搬するにつれて、後続ＴＩＲバウンス上で第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと相互作用し、サイクルは、繰り返されるであろう。
図２４Ｂ－２４Ｄにおけるｋ－空間略図から明白であるように、ＩＣＧ領域２４４０、第１のＣＰＥ領域２４５５ａ、および第２のＣＰＥ領域２４５５ｂ内の１Ｄ回折格子は、その関連付けられる格子ベクトルが全て相互に対して実質的に６０°の角度にあるように、配向されることができる。加えて、ＩＣＧ領域２４４０、第１のＣＰＥ領域２４５５ａ、および第２のＣＰＥ領域２４５５ｂ内の１Ｄ回折格子は全て、その関連付けられる格子ベクトルが全て同一大きさを有するように、同一ライン間隔を有することができる。これらの性質は、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂが接眼レンズ導波管２４００の対向側上にあって、したがって、光ビームが、交互に、それらの格子と相互作用するという事実と組み合わせて、光ビームを正三角形によって定義されるｋ－空間内の経路に沿って伝搬させる。これらの正三角形経路は、第１および第２のＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの両方が、接眼レンズ導波管２４００内で光を側方に拡散させ、その両方とも、接眼レンズ導波管からの光をユーザの眼に外部結合することを可能にする。
図２４Ｅは、入力ビームと図２４Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態のＣＰＥ領域２４５５との間の相互作用の第１の発生の略図である。図示される場合では、相互作用の第１の発生は、第１のＣＰＥ領域２４５５ａとのものであるが、代替として、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂとのものでもあり得る。図２４Ｅは、ＩＣＧ領域２４４０から第１のＣＰＥ領域２４５５ａに入射する、誘導入力ビームを示す。入力ビームは、図２４Ｂ－２４Ｄにおけるｋ－空間環の６時位置に位置するＦＯＶ矩形内のｋ－ベクトルのうちの１つに対応する、方向に伝搬するように示される。いくつかの実施形態では、入力ビームは、約５ｍｍ以下または約１ｍｍ以下の直径を有する。
第１のＣＰＥ領域２４５５ａとの相互作用毎に、入力ビームは、ＴＩＲにおいて２つの異なる方向に伝搬する、２つのビーム（それぞれ、同一直径であるが、入力ビームのオリジナル屈折力のある割合を伴う）に分裂されるであろう。１つの方向は、ゼロ次回折に対応し、接眼レンズ導波管２４００のｘ－ｙ平面におけるオリジナル伝搬角度である。他の方向は、第１のＣＰＥ領域２４５５ａと関連付けられる格子ベクトルに依存する。示されるように、入力ビームと第１のＣＰＥ領域２４５５ａとの間の相互作用の第１の発生は、２つのビームをもたらす、すなわち、入力ビームの屈折力の一部は、単に、出力１として、接眼レンズ導波管２４００の表面から反射し、入力ビームと同一ｘ－ｙ方向に継続し（すなわち、０次回折）、入力ビームの屈折力の一部は、第１のＣＰＥ領域２４５５ａ内の１Ｄ格子と相互作用し、出力２として回折される。出力２ビームは、図２４Ｂ－２４Ｄにおけるｋ－空間環の８時位置に位置するＦＯＶ矩形内のｋ－ベクトルのものに対応する方向に伝搬するように示される。相互作用の本第１の発生後、出力１ビームおよび出力２ビームは、続いて、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと相互作用し得る。図示されないが、異なる伝搬角度を伴って、ＩＣＧ領域２４４０から第１のＣＰＥ領域２４５５ａに入射する、他の誘導入力ビームも、同様にであるが、若干異なる入力および出力角度を伴って、挙動するであろう。
図２４Ｆは、入力ビームと図２４Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態のＣＰＥ領域２４５５との間の相互作用の第２の発生の略図である。図示される場合では、相互作用の第２の発生は、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂとのものである。相互作用の第１の発生に関連するビームは、破線で示される一方、相互作用の第２の発生に関連するビームは、実線で示される。図２４Ｆに示されるように、相互作用の第１の発生からの出力ビームである、出力１および出力２はそれぞれ、ここで、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと相互作用することができる。図２４Ｅからの出力１ビームの屈折力の一部は、ゼロ次回折し、同一ｘ－ｙ方向に継続する（図２４Ｂ－２４Ｄにおけるｋ－空間略図の６時位置におけるＦＯＶ矩形内のｋ－ベクトルのうちの１つに対応する）一方、そのビームの屈折力の別の部分は、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂ内の格子と相互作用し、図２４Ｂ－２４Ｄにおけるｋ－空間略図の４時位置に位置するＦＯＶ矩形内のｋ－ベクトルのうちの１つに対応する方向に、一次回折される。同様に、図２４Ｅからの出力２ビームの屈折力の一部は、ゼロ次回折し、同一方向に継続する（図２４Ｂ－２４Ｄにおけるｋ－空間略図の８時位置に位置するＦＯＶ矩形内のｋ－ベクトルのうちの１つに対応する）一方、そのビームの屈折力の別の部分は、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂ内の格子と相互作用し、一次回折され、接眼レンズ導波管２４００から外部結合される。相互作用の本第２の発生後、出力１ビームおよび出力２ビームは、続いて、第１のＣＰＥ領域２４５５ａと相互作用し得る。
図２４Ｇは、入力ビームと図２４Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態のＣＰＥ領域との間の相互作用の第３の発生の略図である。図示される場合では、相互作用の第３の発生は、第１のＣＰＥ領域２４５５ａとのものである。相互作用の第１および第２の発生に関連するビームは、破線で示される一方、相互作用の第３の発生に関連するビームは、実線で示される。図２４Ｇに示されるように、相互作用の第２の発生からの出力ビームである、出力１および出力２はそれぞれ、ここで、第１のＣＰＥ領域２４５５ａと相互作用することができる。ｋ－空間環の８時位置に位置するＦＯＶ矩形に属する、図２４Ｆからの出力１ビームの屈折力の一部は、ゼロ次回折し、同一ｘ－ｙ方向に継続する一方、そのビームの屈折力の別の部分は、６時位置に位置するＦＯＶ矩形内のｋ－ベクトルのうちの１つに対応する方向に、一次回折される。ｋ－空間環の６時位置に位置するＦＯＶ矩形に属する、図２４Ｆからの出力１ビームの屈折力の一部は、ゼロ次回折し、同一ｘ－ｙ方向に継続する一方、そのビームの屈折力の別の部分は、８時位置に位置するＦＯＶ矩形内のｋ－ベクトルのうちの１つに対応する方向に、一次回折される。最後に、図２４Ｆからの出力２ビームの屈折力の一部は、ゼロ次回折し、同一ｘ－ｙ方向に継続する一方、そのビームの屈折力の別の部分は、一次回折され、接眼レンズ導波管２４００から外部結合される。相互作用の本第３の発生後、出力１ビームおよび出力２ビームは、続いて、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと相互作用し得る。
図２４Ｈは、入力ビームと図２４Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態のＣＰＥ領域２４５５との間の相互作用の第４の発生の略図である。図示される場合では、相互作用の第４の発生は、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂとのものである。相互作用の第１、第２、および第３の発生に関連するビームは、破線で示される一方、相互作用の第４の発生に関連するビームは、実線で示される。相互作用の本生成では、光のビームの一部は、接眼レンズ導波管２４００から外部結合され、その他はそれぞれ、図２４Ｂ－２４Ｄにおけるｋ－空間略図のｋ－空間環内の４時、６時、または８時位置におけるＦＯＶ矩形のうちの１つに属する、ｋ－ベクトルに対応する方向に回折される。相互作用の本第４の発生後、出力１ビームおよび出力２ビームは、続いて、第１のＣＰＥ領域２４５５ａと相互作用し得る。
図２４Ｉは、入力ビームと図２４Ａに示される接眼レンズ導波管実施形態のＣＰＥ領域２４５５との間の相互作用の第５の発生の略図である。図示される場合では、相互作用の第５の発生は、第１のＣＰＥ領域２４５５ａとのものである。相互作用の第１、第２、第３、および第４の発生に関連するビームは、破線で示される一方、相互作用の第５の発生に関連するビームは、実線で示される。相互作用の前の発生におけるように、光のビームの一部は、接眼レンズ導波管２４００から外部結合され、その他はそれぞれ、図２４Ｂ－２４Ｄにおけるｋ－空間略図のｋ－空間環内の４時、６時、または８時位置におけるＦＯＶ矩形のうちの１つに属する、ｋ－ベクトルに対応する方向に回折される。相互作用の本第５の発生後、出力１ビームおよび出力２ビームは、続いて、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂと相互作用し得、サイクルは、繰り返され続ける。
図２４Ｊは、ｋ－空間内の、図２４Ａに示される接眼レンズ導波管２４００を通した光のより高次の経路を図示する。図２４Ｂ－２４Ｄにおけるｋ－空間略図は、ＩＣＧ領域２４４０およびＣＰＥ領域２４５５と関連付けられる、一次格子ベクトルを示す。一次格子ベクトルは、ｋ－空間環内の４時、６時、および８時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、誘導伝搬モードをもたらす。しかしながら、ＣＰＥ２４５５領域はまたそれぞれ、正および負の二次格子ベクトルと関連付けられ、そのうちのいくつかはまた、誘導伝搬モードをもたらす。
すでに本明細書で議論されたように、二次格子ベクトルは、対応する一次格子ベクトルと同一方向を向いているが、２倍の大きさを有する。したがって、図２４Ｊに示されるように、ｋ－空間環内の４時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される伝搬モードでの光ビームは、第１のＣＰＥ領域２４５５ａによって、ｋ－空間環の１０時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される伝搬モードに二次回折されることができる。同様に、ｋ－空間環内の８時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される伝搬モードでの光ビームは、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂによって、ｋ－空間環の２時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される伝搬モードに二次回折されることができる。２時および１０時位置から、ＣＰＥ領域２４５５による一次回折は、１２時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される伝搬モードでの光ビームをもたらし得る。
二次回折経路と関連付けられる、ｋ－空間環内の１０時、１２時、および２時位置における伝搬モードは、依然として、ユーザの眼に外部結合されることができる。例えば、ｋ－空間環内の１０時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、伝搬モードでの光ビームは、第１のＣＰＥ領域２４５５ａによって、ｋ－空間環の中心におけるＦＯＶ矩形によって表される外部結合されたビームとして、一次回折されることができる。同様に、ｋ－空間環内の２時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、伝搬モードでの光ビームは、第２のＣＰＥ領域２４５５ｂによって、ｋ－空間環の中心におけるＦＯＶ矩形によって表される外部結合されたビームとして、一次回折されることができる。
図２４Ｋは、光のビームが図２４Ａに示される接眼レンズ導波管２４００を通して拡散する方法を図示する、略図である。－ｙ－方向にＩＣＧ領域２４４０から伝搬する、ＣＰＥ領域２４５５に入射する、誘導ビームは、多くのビームに複製され、一部は、±ｙ－方向（ｋ－空間環内の６時および１２時位置におけるＦＯＶ矩形に対応する）に入射し、一部は、ｙ－軸に対して±６０°（ｋ－空間環内の２時および１０時位置におけるＦＯＶ矩形に対応する）で入射し、一部は、ｙ－軸に対して±１２０°（ｋ－空間環内の４時および８時位置におけるＦＯＶ矩形に対応する）で入射する。このように、光ビームは、接眼レンズ導波管２４００全体を通して側方に拡散する。
図２５Ａは、単一の２Ｄの組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）格子領域２５５５を有する、例示的接眼レンズ導波管２５００の縁視図である。単一の２Ｄ ＣＰＥ領域２５５５は、図２４Ａに示される２つの１Ｄ ＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの組み合わせられた動作に類似する様式で動作する。例えば、ＣＰＥ領域２５５５は、ＯＰＥ領域と同様に、接眼レンズ導波管２５００の内側で光を側方に拡散させ、また、ＥＰＥ領域と同様に、接眼レンズ導波管２５００からの光を抽出する。
図２５Ａにおける単一の２Ｄ ＣＰＥ領域２５５５は、図２４Ａにおける２つの１Ｄ ＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂが集合的に行うものと類似方式で動作するが、それが、２つ以上の方向に周期性を呈する、回折特徴から成る一方、図２４Ａにおける１Ｄ ＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂがそれぞれ、単一方向に周期性を伴う、回折特徴から成るという点で、明確に異なる構造を有する。図２５Ａにおける２Ｄ ＣＰＥ領域２５５５は、図２４Ａにおける２つの１Ｄ ＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂによって集合的に実施される、動作を実施することができるため、接眼レンズ導波管２５００の単一側上または該単一側内に形成されることができる一方、図２４ＡにおけるＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂは、それぞれ、接眼レンズ導波管２４００の両側上または該両側内に形成される。
図２５ＡにおけるＣＰＥ領域２５５５は、図２４Ａの両面１Ｄ設計とは対照的に、片面２Ｄ設計であるという事実は、片側上にのみ格子を伴う接眼レンズ導波管（例えば、２５００）が、両側上に格子を伴う接眼レンズ導波管（例えば、２４００）ほど製造が複雑であり得ないため、加工の観点から有利であり得る。例えば、図２４Ａの両面設計の製造は、対向側上の格子２４５５ｂに対して格子２４５５ａの精密な角度整合を取得するための手順を伴い得る一方、図２５Ａの片面設計の製造業者は、それらの角度整合手順を省略し得る。図２５Ａにおける片面設計のいくつかの実施形態はまた、接眼レンズ導波管の対向側上の格子間に角度不整合のリスクと、そこから生じ得る、劣化された光学性能とが存在しないため、光学性能におけるある利点をもたらし得る。
図２５Ａに示される接眼レンズ導波管２５００は、光学的に透過性の材料から作製される基板を使用して、形成されることができる。接眼レンズ導波管２５００は、眼に向いた側２５００ａと、外向きに向いた側２５００ｂとを有する。接眼レンズ導波管２５００の図示される実施形態では、ＩＣＧ領域２５４０は、接眼レンズ導波管２５００の上部中心に提供され、ＣＰＥ領域２５５５は、眼に向いた側２４００ａ上のＩＣＧ領域２５４０の下方に提供される。しかしながら、他の構成も、可能性として考えられる。例えば、ＣＰＥ領域２５５５および／またはＩＣＧ領域２５４０は、代替として、ＩＣＧおよびＣＰＥ領域が反射または透過モードで作用するように、接眼レンズ導波管２５００の外向きに向いた側２５００ｂ上に提供されてもよい。加えて、他の実施形態におけるように、ＩＣＧ領域は、接眼レンズ導波管２５００のこめかみまたは内側等の他の場所にも位置付けられ得る。
いくつかの実施形態では、ＩＣＧ領域２５４０は、接眼レンズ導波管２５００の表面上または該表面内（例えば、眼に向いた側２５００ａ上）に形成される、回折格子である。ＩＣＧ領域２５４０は、入力ビームのセットをプロジェクタ等の入力デバイスから受け取る。本明細書のいずれかの場所に説明されるように、入力ビームは、それらがＩＣＧ領域２５４０上に入射するまで、入力デバイスから、概して、±ｚ－方向に伝搬することができる。ＩＣＧ領域２５４０は、少なくとも一部が、接眼レンズ導波管２５００内に誘導伝搬モードで入射するように、それらの入力ビームを回折する。
ＩＣＧ領域２５４０の内側の回折格子の図示される実施形態は、１次元周期性を有する（すなわち、１Ｄ格子である）。ＩＣＧ領域２５４０の格子ラインは、回折ビームの一部を－ｙ－方向にＣＰＥ領域２５５５に向かって指向するように、配向されることができる。したがって、図示される実施形態では、ＩＣＧ領域２５４０は、±ｘ－方向に延在し、周期的に、±ｙ－方向に繰り返される、回折ラインを含む。本明細書のいずれかの場所に説明されるように、ＩＣＧ領域２５４０を構成する、回折ライン間の間隔は、光の入力ビームを接眼レンズ導波管２５００の内側で誘導伝搬モードに結合するように設定されることができる。ＩＣＧ領域２５４０からの回折ビームは、次いで、ＴＩＲを介して、ＣＰＥ領域２５５５に向かって伝搬する。
図２５ＡにおけるＣＰＥ領域２５５５は、２次元周期性を有する（すなわち、２Ｄ格子である）。２Ｄ格子２５５５は、図２４Ａ－２４Ｋの設計におけるＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂの両方の格子ベクトルを含む、ｋ－空間格子ベクトルの対応するセットを有する。いくつかの実施形態では、図２５ＡにおけるＣＰＥ領域２５５５は、図２４Ａ－２４ＫからのＣＰＥ領域２４５５ａおよびＣＰＥ領域２４５５ｂの重畳によって作成される、交差格子から成る。いくつかの実施形態では、図２５ＡにおけるＣＰＥ領域２５５５は、交点２５５６に位置する（例えば、その上に中心合わせされる）回折特徴のアレイから成り、ＣＰＥ領域２４５５ａおよびＣＰＥ領域２４５５ｂの線格子は、重畳される場合、交差するであろう。
すでに上記に議論されたように、図２４Ａ－２４ＫにおけるＣＰＥ領域２４５５ａは、ｙ－軸に対して－３０°の角度で配向される回折ラインから成る、１Ｄ回折格子であることができる。本１Ｄ格子は、図２５Ｂにおける格子ベクトルＧとして標識される、ｋ－空間格子ベクトルに対応する。一方、ＣＰＥ領域２４５５ｂは、ｙ－軸に対して＋３０°の角度で配向される回折ラインから成る、１Ｄ回折格子であることができる。本１Ｄ格子は、図２５Ｂにおける格子ベクトルＨとして標識される、ｋ－空間格子ベクトルに対応する。ＣＰＥ領域２４５５ａの１Ｄ格子とＣＰＥ領域２４５５ｂの１Ｄ格子との間およびそれらの格子のそれぞれとＩＣＧ領域２４４０の１Ｄ格子との間の相対的角度は、実質的に６０°（すなわち、６０°±５°、または６０°±３°、または６０°±１°、または６０°±０．５°、または６０°±０．１°）である。したがって、図２４Ａ－２４ＫにおけるＣＰＥ領域２４５５ａ、２４５５ｂに関するｋ－空間格子ベクトルＧ、Ｈは、同様に、相互に対して実質的に６０°で配向される。図２５ＡにおけるＣＰＥ領域２５５５の２Ｄ格子は、同様に、これらの同一一次格子ベクトルＧおよびＨを有する（±Ｇおよび±Ｈの和に対応する、より高次の格子ベクトルに加え）。
相互に対して実質的に６０°で配向されることに加え、ＣＰＥ領域２５５５の２Ｄ格子の一次格子ベクトルＧ、Ｈはまた、ＩＣＧ領域２５４０の格子ベクトルに対しても実質的に６０°で配向される。さらに、ＣＰＥ領域２５５５の２Ｄ格子は、その一次格子ベクトルＧ、Ｈが、ＩＣＧ領域２５４０の一次格子ベクトルと大きさが実質的に等しいような空間周期性を伴って、設計されることができる。ＩＣＧ領域２５４０からの光の誘導ビームに及ぼされるＣＰＥ領域２５５５の作用は、図２５Ｂに関して説明される。
図２５Ｂは、物理的空間およびｋ－空間の両方内の２Ｄ ＣＰＥ領域２５５５の作用を図示する。接眼レンズ導波管２５００の物理的略図は、図２５Ｂの上に示される。ＩＣＧ領域２５４０およびＣＰＥ領域２５５５の作用のｋ－空間略図ＫＳＤ１は、図２５Ｂの下に示される。
すでに議論されたように、入力ビームのセットは、プロジェクタ等の入力デバイスから接眼レンズ導波管２５００のＩＣＧ領域２５４０上に入射する。本入力ビームのセットは、ｋ－空間略図ＫＳＤ１の中心に示されるＦＯＶ矩形によって表される。ＩＣＧ領域２５４０内の回折格子は、±ｋｙ－方向に向いている、関連付けられる正および負の格子ベクトルを有する。したがって、ＩＣＧ領域２５４０のｋ－空間作用は、中心ＦＯＶ矩形をｋ－空間略図ＫＳＤ１上の６時および１２時位置の両方に偏移させることである。（１２時位置におけるＦＯＶ矩形は、＋ｙ－方向に伝搬する光ビームに対応する。それらのビームは、接眼レンズ導波管２５００からその上部縁から外に出射するため、その特定のＦＯＶ矩形は、図示されず、それらのビームは、さらに議論されない。）ＩＣＧ格子ベクトルの長さは、６時位置における平行移動されたＦＯＶ矩形が完全にｋ－空間環内にあるように、回折ラインの間隔および光の波長に基づいて設定されることができる。
例証を容易にするために、図２５Ｂの上における物理的略図のみが、ＩＣＧ領域２５４０からの光の誘導ビームのうちの１つ（すなわち、ｋ－空間略図ＫＳＤ１の６時位置に位置するＦＯＶ矩形内の中心ｋ－ベクトルに対応する、誘導ビーム２５４１）を示す。しかしながら、多くの誘導入力ビームが、存在し、それぞれ、ＫＳＤ１のｋ－空間環内の６時位置に位置するＦＯＶ矩形の内側の異なるｋ－ベクトルに対応するであろうことを理解されたい。
ＩＣＧ領域２５４０からの誘導ビーム２５４１は、下向きに接眼レンズ導波管２５００を通して－ｙ－方向に伝搬し、眼に向いた側２５００ａの表面と外向きに向いた側２５００ｂの表面との間でＴＩＲ内で往復して反射する。誘導ビーム２５４１が、眼に向いた側２５００ａから反射する度に、ＣＰＥ領域２５５５と相互作用することができる。ＣＰＥ領域２５５５の回折効率は、各光のビームの屈折力の一部のみがこれらの相互作用のそれぞれを用いて回折されるように設定されることができる。例えば、いくつかの実施形態では、ＣＰＥ領域２５５５の回折効率は、１０％以下である。ＣＰＥ領域２５５５の回折効率は、例えば、回折特徴のエッチング深度によって決定されることができる。例えば、いくつかの実施形態では、回折特徴の高さは、約５ｎｍ～約２００ｎｍに及ぶことができる。いくつかの実施形態では、回折特徴の高さは、ゼロをわずかに上回る値～誘導ビーム２５４１の半波長に及ぶことができる。
図２５Ｂの上における物理的略図は、誘導ビーム２５４１とＣＰＥ領域２５５５の相互作用を示し、これは、接眼レンズ導波管２５００を通して、光を±ｘ－方向の両方に側方に拡散させる。誘導ビーム２５４１が、下向きに－ｙ－方向に接眼レンズ導波管２５００を通して伝搬するにつれて、その屈折力の一部は、ＣＰＥ領域２５５５との各相互作用の間、ｙ－軸に対して±１２０°の角度で回折される。誘導ビーム２５４１の屈折力の残りの部分は、ＣＰＥ領域２５５５との次の相互作用まで、－ｙ－方向に下向きに伝搬し続け、そこで、その屈折力の一部は、再び、同一±１２０°の角度で回折される。本プロセスは、複数の離間された回折ビーム２５５６ａ、２５５６ｂを作成し、これは、接眼レンズ導波管２５００を通して、それぞれ、ｙ－軸に対して＋１２０°の角度および－１２０°の角度で伝搬する。＋１２０°の角度で伝搬する、回折ビーム２５５６ａは、ｋ－空間略図ＫＳＤ１内の８時位置に位置するＦＯＶ矩形によって表される一方、－１２０°の角度で伝搬する、回折ビーム２５５６ｂは、４時位置に位置するＦＯＶ矩形によって表される。
図２５Ｂの下におけるｋ－空間略図ＫＳＤ１を参照すると、ｋｙ－軸に対して＋６０°に向いている、一次格子ベクトルＧは、ＦＯＶ矩形を６時位置（ＩＣＧ領域２５４０から下向きに伝搬する誘導ビームに対応する）から８時位置（ｙ－軸に対して＋１２０°の角度で伝搬する、回折ビーム２５５６ａに対応する）に偏移させる。同様に、ｋｙ－軸に対して－６０°に向いている、一次格子ベクトルＨは、ＦＯＶ矩形を６時位置（ＩＣＧ領域２５４０から下向きに伝搬する誘導ビームに対応する）から４時位置（ｙ－軸に対して－１２０°の角度で伝搬する、回折ビーム２５５６ｂに対応する）に偏移させる。
いったんＩＣＧ領域２５４０からの誘導ビームが、ＣＰＥ領域２５５５と相互作用し、ｋ－空間略図ＫＳＤ１の４時および８時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される、伝搬状態に回折されると、それらは、次いで、再び、それらが接眼レンズ導波管２５００を通して誘導されるにつれて、後続ＴＩＲバウンス上でＣＰＥ領域２５５５と相互作用する。ビーム２５５６ａおよび２５５６ｂとＣＰＥ領域２５５５の本後続相互作用は、それらが接眼レンズ導波管２５００からユーザの眼に向かって外部結合される結果をもたらし得る。外部結合されたビーム２５５７は、図２５Ｂの上における接眼レンズ導波管２５００の物理的略図に、囲まれたドットとして示され、それらのビームがｚ－方向にページから外に伝搬することを示す。ＣＰＥ領域２５５５によるビーム２５５６ａ、２５５６ｂの外部結合は、ｋ－空間略図ＫＳＤ１を参照することによって理解され得る。
ｙ－軸に対して－６０°に向いている、一次格子ベクトルＨは、ＦＯＶ矩形を８時位置（ｙ－軸に対して＋１２０°の角度で伝搬する、回折ビーム２５５６ａに対応する）からｋ－空間略図ＫＳＤ１の中心（もはや接眼レンズ導波管２５００の内側で誘導伝搬モードではない、光２５５７の外部結合されたビームに対応する）に偏移させる。同様に、ｙ－軸に対して＋６０°に向いている、一次格子ベクトルＧは、ＦＯＶ矩形を４時位置（ｙ－軸に対して－１２０°の角度で伝搬する、回折ビーム２５５６ｂに対応する）からｋ－空間略図ＫＳＤ１の中心（もはや接眼レンズ導波管２５００の内側で誘導伝搬モードではない、光２５５７の外部結合されたビームに対応する）に偏移させる。
図２５Ｂの上における物理的略図は、光ビーム２５５６ａ、２５５６ｂとＣＰＥ領域２５５５の後続相互作用が複数の離間された外部結合されたビーム２５５７をもたらす方法を示す。光ビーム２５５６ａ、２５５６ｂが、ｙ－軸に対して±１２０°の角度で伝搬するにつれて、その屈折力の一部は、ＣＰＥ領域２５５５との各後続相互作用によって外部結合される。光ビーム２５５６ａ、２５５６ｂの屈折力の残りの部分は、ＣＰＥ領域２５５５との次の相互作用まで、ｙ－軸に対して±１２０°の角度で伝搬し続け、そこで、それらのビームの屈折力の別の部分は、外部結合される。本プロセスは、複数の離間された外部結合されたビーム２５５７を作成し、これは、異なる空間場所において、接眼レンズ導波管２５００から出射し、ユーザの眼に向かって伝搬する。すでに述べられたように、これらの外部結合されたビーム２５５７は、ｋ－空間略図ＫＳＤ１の中心に位置するＦＯＶ矩形によって表される。
加えて、図２５Ｂに図示されないが、光はまた、図２４Ｊに示される様式において、接眼レンズ導波管２５００を通して拡散することができる。すなわち、より高次の回折に起因して、光はまた、ｋ－空間環の２時、１０時、および１２時位置におけるＦＯＶ矩形によって表される方向に拡散することができる。
図２５Ｂにおけるｋ－空間略図ＫＳＤ１に示されるように、光ビームは、接眼レンズ導波管２５００を通して、正三角形に実質的に類似するｋ－空間内の経路に沿って伝搬する。これらの実質的に正三角形経路は、ＣＰＥ領域２５５５が、光を接眼レンズ導波管２５００内で側方に拡散させることと、接眼レンズ導波管からの光をユーザの眼に外部結合することとの両方を行うことを可能にする。
図２６Ａは、２Ｄの組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）格子領域２６５５をその側面のそれぞれの上に有する、例示的接眼レンズ導波管２６００の縁視図である。２Ｄ ＣＰＥ領域２６５５ａ、２６５５ｂはそれぞれ、図２５Ａ－２５Ｂの２Ｄ ＣＰＥ領域２５５５に類似することができる。例えば、ＣＰＥ領域２６５５ａは、接眼レンズ導波管２６００の眼に向いた側２６００ａ上に位置する、ＣＰＥ領域２５５５のインスタンスであることができる一方、ＣＰＥ領域２６５５ｂは、外向きに向いた側２６００ｂ上に位置する、ＣＰＥ領域２５５５のインスタンスであることができる。２つの２Ｄ ＣＰＥ領域２６５５ａ、２６５５ｂは、部分的または全体的に、ｘ－およびｙ－方向に重複することができ、角度的に相互に整合されることができる。接眼レンズ導波管の両側上に２Ｄ ＣＰＥ領域２６５５を伴う、両面実施形態は、図２５Ａ－２５Ｂの片面実施形態と同様に機能する。Ｋ－空間内の、図２６Ａの両面実施形態の作用は、図２５Ａにおける片面実施形態のものと同一である。しかしながら、両面実施形態は、片面実施形態と比較して、出力ビームの密度を増加させる。増加された出力ビームの密度は、図２６Ｂおよび２６Ｃに示される設計複雑性に対処する際に有用であり得る。
図２６Ｂは、接眼レンズ導波管からの出力ビームの密度に関連する、画像アーチファクトである、いわゆる「網戸効果」を図示する。図２６Ｂにおける上パネルは、回折格子を上部表面上に伴う、接眼レンズ導波管２６００を示す。誘導光ビーム２６５６は、ＴＩＲを介して、接眼レンズ導波管を通して伝搬するように示される。誘導光ビーム２６５６と回折格子の各相互作用の場所では、出力ビーム２６５７は、接眼レンズ導波管２６００から外部結合される。ユーザの眼の入射瞳が、図２６Ｂの上パネルに示されるように、出力ビーム２６５７のうちの１つと偶発的に整合される場合、ユーザには、明るいスポットが見えるであろう。（注記：接眼レンズ導波管２６００、光ビーム２６５６、２６５７、および眼の入射瞳の個別の寸法は、必ずしも、正確な縮尺で描かれていない。）
図２６Ｂの下パネルは、同一接眼レンズ導波管２６００を示すが、ここでは、誘導ビーム２６５６および出力ビーム２６５７は、表示されている出力画像の視野の異なる領域に対応する。出力ビーム２６５７は、したがって、ユーザの眼の入射瞳が出力ビーム２６５７のいずれとも整合されないように、異なる角度で接眼レンズ導波管から出射する。本インスタンスでは、ユーザには、暗いスポットが見えるであろう。
出力ビーム２６５７の密度が、増加し、したがって、１つ以上のものが、出力画像のＦＯＶの全ての領域に関して、眼の入射瞳と常時交差するであろう尤度も増加する。したがって、出力ビーム２６５７のより高い密度を伴う、接眼レンズ導波管設計が、有利であり得る。
網戸効果の深刻度は、光ビームの直径および接眼レンズ導波管２６００の厚さを含む、複数の要因に依存する。出力ビーム２６５７の密度を増加させるための１つの技法は、接眼レンズ導波管の厚さを減少させることである。図２６Ｂから明白であるように、接眼レンズ導波管２６００の厚さが、より小さい場合、誘導ビーム２６５６は、回折格子との相互作用間でｘ－方向により短い距離を進行し、出力ビーム２６５７の密度は、増加するであろう。約１ｍｍのビーム直径が、仮定される場合、容認不可能な網戸効果の程度を回避するように、接眼レンズ導波管２６００の厚さが３２５μｍまたはより小さいことが有利であり得る。しかしながら、接眼レンズ導波管２６００の厚さを減少させることは、図２６Ｃに示されるように、他の難点を生じさせ得る。
図２６Ｃは、不利なこととして、光を接眼レンズ導波管から喪失させ得る、効果である、入力結合格子再バウンスを図示する。図２６Ｃは、入力結合格子（ＩＣＧ）を伴う、接眼レンズ導波管２６００を図示する。入力ビーム２６０２は、ＩＣＧ上に入射し、ＩＣＧによって、誘導伝搬モードに結合される。結果として生じる誘導ビーム２６５６は、次いで、ＴＩＲを介して、接眼レンズ導波管２６００を通して伝搬する。ＩＣＧのサイズ、接眼レンズ導波管２６００の厚さ、および光ビーム径を含む、種々の要因に応じて、誘導ビーム２６５６は、接眼レンズ導波管２６００の対向表面から反射された後、ＩＣＧと相互作用し得る。本状況は、図２６Ｃに図示される。本相互作用が誘導ビーム２６５６とＩＣＧとの間で生じる、領域は、再バウンス領域として標識される。
再バウンス領域では、誘導ビーム２６５６の屈折力の一部は、接眼レンズ導波管２６００から外部結合され得る。例えば、入力ビーム２６０２が、ＩＣＧの＋１回折次数によって、接眼レンズ導波管２６００の中に結合される場合、－１回折次数は、続いて、再バウンス領域内のＩＣＧと相互作用する場合、ビームを外部結合するであろう。ＩＣＧは、典型的には、可能な限り多くの光を内部結合するために、高回折効率を伴って設計されるが、その高回折効率もまた、再バウンス領域内で強力な外部結合をもたらす。したがって、ＩＣＧ再バウンスは、喪失された光および低減された効率をもたらす。
ＩＣＧ再バウンス効果は、接眼レンズ導波管の厚さを増加させることによって、軽減されることができる。図２６Ｃから明白であるように、接眼レンズ導波管２６００の厚さが、より大きい場合、誘導ビーム２６５６は、ＩＣＧから回折後、ＩＣＧが上に位置する、接眼レンズ導波管２６００の表面に戻る前に、ｘ－方向により大きい距離を進行するであろう。これは、再バウンス領域のサイズを低減させる、またはさらに、それを完全に排除するであろう。約１ｍｍのビーム直径が、仮定される場合、ＩＣＧ再バウンスを回避するように、接眼レンズ導波管２６００の厚さが６５０μｍまたはより大きいことが有利であり得る。
図２６Ｂおよび２６Ｃによって図示されるように、接眼レンズ導波管２６００の厚さは、網戸効果およびＩＣＧ再バウンス効果の両方の深刻度に、但し、逆の方法で影響を及ぼす。接眼レンズ導波管２６００の厚さを減少させることは、網戸効果を軽減させるが、ＩＣＧ再バウンスを悪化させる。接眼レンズ導波管２６００の厚さを増加させることは、ＩＣＧ再バウンスを軽減させるが、網戸効果を悪化させる。したがって、いくつかの実施形態では、接眼レンズ導波管２６００のサイズ厚さがＩＣＧ再バウンスを回避するために十分に大きい一方、依然として、網戸効果を容認可能程度に限定することが有利であろう。これは、所与の厚さの接眼レンズ導波管によって支持される、出力ビーム２６５７の密度を増加させることによって遂行されることができる。また、これは、精密には、図２６Ａに示される、接眼レンズ導波管２６００の両面実施形態によって遂行される内容である。
図２６Ｄは、図２６Ａにおける両面２Ｄ ＣＰＥ格子が接眼レンズ導波管２６００からの出力ビームの密度を増加させる方法を図示する。図２６Ｄにおける上パネルは、網戸効果が出力画像のＦＯＶの中心部分に関して低減される方法を示す一方、下パネルは、網戸効果が出力画像のＦＯＶの周辺部分に関して低減される方法を示す。
図２６Ｄにおける上パネルは、接眼レンズ導波管２６００を通して伝搬する、誘導ビーム２６５６を示す。図２６Ｄにおける上パネルでは、誘導ビーム２６５６は、画像が接眼レンズ導波管２６００によって表示されるためのＦＯＶ矩形の中心に位置する、ｋ－ベクトルに対応する。第１の２Ｄ ＣＰＥ格子２６５５ａは、接眼レンズ導波管の上部表面上に提供され、第２の２Ｄ ＣＰＥ格子２６５５ｂは、底部表面上に提供される。出力ビーム２６５７ａが、誘導ビーム２６５６と接眼レンズ導波管２６００の上部表面上のＣＰＥ格子２６５５ａとの間の相互作用から生じる一方、出力ビーム２６５７ｂが、誘導ビーム２６５６と底部表面上のＣＰＥ格子２６５５ｂとの間の相互作用から生じる。出力ビーム２６５５ａ、２６５５ｂは、出力画像のＦＯＶの中心に対応するため、それらは、その表面に対して法線の接眼レンズ導波管から出射する。図２６Ｄに示されるように、出力ビーム２６５７ａおよび２６５７ｂは、ｘ－方向における交互位置において接眼レンズ導波管２６００から出射する。したがって、出力ビームの密度は、増加される。
図２６Ｄにおける下パネルもまた、接眼レンズ導波管２６００を通して伝搬する、誘導ビーム２６５６を示す。図２６Ｄにおける下パネルでは、誘導ビーム２６５６は、画像が接眼レンズ導波管２６００によって表示されるためのＦＯＶ矩形の周縁に位置する、ｋ－ベクトルに対応する。第１の２Ｄ ＣＰＥ格子２６５５ａは、接眼レンズ導波管の上部表面上に提供され、第２の２Ｄ ＣＰＥ格子２６５５ｂは、底部表面上に提供される。出力ビーム２６５７ａが、誘導ビーム２６５６と接眼レンズ導波管２６００の上部表面上のＣＰＥ格子２６５５ａとの間の相互作用から生じる一方、出力ビーム２６５７ｂが、誘導ビーム２６５６と底部表面上のＣＰＥ格子２６５５ｂとの間の相互作用から生じる。出力ビーム２６５５ａ、２６５５ｂは、出力画像のＦＯＶの周縁に対応するため、それらは、ある角度で接眼レンズ導波管から出射する。図２６Ｄに示されるように、出力ビーム２６５７ａおよび２６５７ｂは、ｘ－方向における交互位置において接眼レンズ導波管２６００から出射する。したがって、出力ビームの密度は、増加される。
図２６Ｅは、図２４Ａに示される接眼レンズ導波管（両面１Ｄ ＣＰＥ格子）、図２５Ａ（片面２Ｄ ＣＰＥ格子）、および図２６Ａ（両面２Ｄ ＣＰＥ格子）に関する出力ビーム２６５７の密度を図示する。実線は、ＴＩＲを介して、接眼レンズ導波管の表面Ａ（例えば、眼に向いた表面）から表面Ｂ（例えば、外向きに向いた表面）に伝搬する、光ビームを表す一方、破線は、表面Ｂから表面Ａに伝搬する、光ビームを表す。実線が破線またはその逆に変わる、各点は、光ビームと接眼レンズ導波管の表面のうちの１つの相互作用を表す。
左パネルは、１Ｄ ＣＰＥ格子２４５５ａ、２４５５ｂを使用する、図２４Ａの両面実施形態に関する出力ビーム２４５７の密度を示す。その実施形態では、１Ｄ ＣＰＥ格子２４５５ａ、２４５５ｂは、誘導ビーム２４４１を離間された回折ビーム２４５６の分岐に分割するが、これは、１つおきの表面相互作用でのみ生じる。それらの回折ビーム２４５６のそれぞれの一部は、次いで、１つおきの表面相互作用で出力ビーム２４５７として外部結合される。
中央パネルは、２Ｄ ＣＰＥ格子２５５５を接眼レンズ導波管２５００の片側上で使用する、図２５Ａの片面実施形態に関する、出力ビーム２５５７の密度を示す。その実施形態では、２Ｄ ＣＰＥ格子２５５５は、誘導ビーム２５４１を離間された回折ビーム２５５６の分岐に分割し、２つの分岐は、１つおきの表面相互作用で作成される。それらの回折ビーム２５５６のそれぞれの一部は、次いで、１つおきの表面相互作用で出力ビーム２５５７として外部結合される。
右パネルは、２Ｄ ＣＰＥ格子２６５５ａ、２６５５ｂを接眼レンズ導波管２６００の両側上で使用する、図２６Ａの両面実施形態に関する出力ビーム２６５７の密度を示す。その実施形態では、ＣＰＥ格子２６５５ａ、２６５５ｂは、誘導入力ビーム２６４１を離間された回折ビーム２６５６の分岐に分割し、２つの分岐は、１つおきの表面相互作用ではなく、表面相互作用毎に作成される。加えて、それらの回折ビーム２６５６のそれぞれの一部は、次いで、１つおきの表面相互作用ではなく、表面相互作用毎に、出力ビーム２５５７として外部結合される。図２６Ａの両面実施形態は、したがって、ｘ－方向およびｙ－方向における出力ビーム２５５７の密度として二重の機能を果たす。これは、図２５Ａにおける片面設計と比較して、単位面積あたり出力ビーム２５５７の密度の４倍の増加をもたらす。
２Ｄ ＣＰＥ格子２６５５ａ、２６５５ｂを伴う両面接眼レンズ導波管２６００からの増加された出力ビーム２５５７の密度に起因して、本設計は、網戸効果の深刻度を限定する一方、依然として、接眼レンズ導波管２６００がＩＣＧ再バウンスを低減または排除するために十分に厚いことを可能にするために使用されることができる。例えば、いくつかの実施形態では、接眼レンズ導波管２６００は、光の入力ビームの直径の約３分の１の厚さ（例えば、±１０％、または±２０％、または±３０％）であってもよい。
図２６Ｆは、２Ｄ ＣＰＥ格子を伴う接眼レンズ導波管によって生産された例示的シミュレートされた画像を示し、図２５Ａの片面実施形態および図２６Ａの両面実施形態の両方の場合に関する画像が、示される。画像ｉ）およびｉｉ）は、図２５Ａの片面実施形態によって生産された。画像ｉ）は、ＬＥＤ光源（約２０ｎｍのスペクトルを伴う）を使用して作成された一方、画像ｉｉ）は、レーザ光源（約２ｎｍのスペクトルを伴う）を使用して作成された。ＬＥＤ画像は、ＬＥＤのより広い帯域幅からのスミア効果に起因して、レーザ画像より良好な均一性を有するが、高周波数網戸アーチファクトが、画像の両方内に存在する。
画像ｉｉｉ）およびｉｖ）は、図２６Ａの両面実施形態によって生産された。画像ｉｉｉ）は、ＬＥＤ光源を使用して作成された一方、画像ｉｖ）は、レーザ光源を使用して作成された。図２６Ａの両面実施形態によって生産された画像には、高周波数網戸アーチファクトの明白な低減が認められる。網戸アーチファクトにおける本低減は、両面実施形態に関する出力ビームの増加された密度に起因する。
（付加的考慮点）
任意の接眼レンズ導波管に関して本明細書に説明される特徴のいずれかは、代替として、本明細書に説明される任意の他の接眼レンズ導波管とともに実装されることができる。
任意の接眼レンズ導波管に関して本明細書に説明される特徴のいずれかは、代替として、本明細書に説明される任意の他の接眼レンズ導波管とともに実装されることができる。
文脈によって別様に明確に要求されない限り、説明および請求項全体を通して、単語「備える（ｃｏｍｐｒｉｓｅ）」、「～を備えている（ｃｏｍｐｒｉｓｉｎｇ）」、「～を含む（ｉｎｃｌｕｄｅ）」、「～を含んでいる（ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ）」、「～を有する（ｈａｖｅ）」、「～を有している（ｈａｖｉｎｇ）」および同等物は、排他的または包括的意味とは対照的に、包含的意味、すなわち、「限定ではないが～を含む」の意味で解釈されるべきである。単語「結合される」は、本明細書で概して使用されるように、直接接続されるか、または１つ以上の中間要素を経由して接続されるかのいずれかであり得る、２つ以上の要素を指す。同様に、単語「接続される」は、本明細書で概して使用されるように、直接接続されるか、または１つ以上の中間要素を経由して接続されるかのいずれかであり得る、２つ以上の要素を指す。文脈に応じて、「結合される」または「接続される」は、光が１つの光学要素から別の光学要素に結合または接続されるような光学結合または光学接続を指し得る。加えて、単語「本明細書で」、「上記で」、「下記で」、「後述の」、「前述の」、および類似意味の単語は、本願で使用されるとき、全体として本願を指すものとし、本願の任意の特定の部分を指すものではない。文脈によって許容される場合、単数形または複数形を使用する上記の詳細な説明における単語はまた、それぞれ、複数形または単数形を含んでもよい。単語「または」は、２つ以上のアイテムのリストを参照する場合、包含的（排他的ではなく）「または」であって、「または」は、以下の単語の解釈の全て、すなわち、リスト内のアイテムのいずれか、リスト内のアイテムの全て、およびリスト内のアイテムのうちの１つ以上のものの任意の組み合わせを網羅し、リストに追加される他のアイテムを除外しない。加えて、本願および添付の請求項において使用されるような冠詞「ａ」、「ａｎ」、および「ｔｈｅ」は、別様に規定されない限り、「１つ以上の」または「少なくとも１つ」を意味するように解釈されるべきである。
本明細書で使用されるように、項目のリスト「～のうちの少なくとも１つ」を指す語句は、単一の要素を含む、それらの項目の任意の組み合わせを指す。ある実施例として、「Ａ、Ｂ、またはＣのうちの少なくとも１つ」は、Ａ、Ｂ、Ｃ、ＡおよびＢ、ＡおよびＣ、ＢおよびＣ、およびＡ、Ｂ、およびＣを網羅することが意図される。語句「Ｘ、Ｙ、およびＺのうちの少なくとも１つ」等の接続文は、別様に具体的に記載されない限り、概して、項目、用語等がＸ、Ｙ、またはＺのうちの少なくとも１つであり得ることを伝えるために使用されるような文脈で別様に理解される。したがって、そのような接続文は、概して、ある実施形態が、Ｘのうちの少なくとも１つ、Ｙのうちの少なくとも１つ、およびＺのうちの少なくとも１つがそれぞれ存在するように要求することを示唆することを意図されない。
さらに、とりわけ、「～できる（ｃａｎ）」、「～し得る（ｃｏｕｌｄ）」、「～し得る（ｍｉｇｈｔ）」、「～し得る（ｍａｙ）」、「例えば（ｅ．ｇ．）」、「例えば（ｆｏｒ ｅｘａｍｐｌｅ）」、「等（ｓｕｃｈ ａｓ）」、および同等物等、本明細書で使用される条件文は、別様に具体的に記載されない限り、または使用されるような文脈内で別様に理解されない限り、概して、ある実施形態がある特徴、要素、および／または状態を含む一方、他の実施形態がそれらを含まないことを伝えることが意図されることを理解されたい。したがって、そのような条件文は、概して、特徴、要素、および／または状態が、１つ以上の実施形態に対していかようにも要求されること、またはこれらの特徴、要素、および／または状態が任意の特定の実施形態において含まれる、または実施されるべきかどうかを示唆することを意図されない。
ある実施形態が、説明されたが、これらの実施形態は、一例としてのみ提示され、本開示の範囲を限定することを意図するものではない。実施形態のうちの任意の１つの特徴は、実施形態の任意の他の１つの特徴と組み合わせられる、および／またはそれで代用されることができる。種々の実施形態のある利点が、本明細書に説明された。しかし、全ての実施形態が、必ずしも、これらの利点のそれぞれを達成するわけではない。
実施形態は、付随の図面に関連して説明された。しかしながら、図は、正確な縮尺で描かれていない。距離、角度等は、単に、例証的であって、必ずしも、図示されるデバイスの実際の寸法およびレイアウトとの正確な関係を伝えるものではない。
前述の実施形態は、当業者が、本明細書に説明されるデバイス、システム、方法等を作製および使用することを可能にするために、ある程度詳細に説明された。様々な変形例が、可能性として考えられる。コンポーネント、要素、および／またはステップは、改変される、追加される、除去される、または再配列されてもよい。ある実施形態が、明示的に説明されたが、他の実施形態も、本開示に基づいて、当業者に明白となるであろう。
Claims (52)
- 拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズ導波管であって、前記接眼レンズ導波管は、
第１の表面および第２の表面を有する光学的に透過性の基板と、
前記基板の表面のうちの１つ上または前記１つ内に形成される入力結合格子（ＩＣＧ）領域であって、前記ＩＣＧ領域は、光の入力ビームを受け取り、誘導ビームとして、前記入力ビームを前記基板の中に結合するように構成される、ＩＣＧ領域と、
前記基板の第１の表面上または前記第１の表面内に形成される第１の組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）格子領域であって、前記第１のＣＰＥ格子領域は、前記誘導ビームを前記ＩＣＧ領域から受け取り、第１の複数の回折ビームを複数の分散された場所に作成し、第１の複数の出力ビームを外部結合するように位置付けられる、第１のＣＰＥ格子領域と、
前記基板の第２の表面上または前記第２の表面内に形成される第２のＣＰＥ格子領域であって、前記第２のＣＰＥ格子領域は、前記誘導ビームを前記ＩＣＧ領域から受け取り、第２の複数の回折ビームを複数の分散された場所に作成し、第２の複数の出力ビームを外部結合するように位置付けられる、第２のＣＰＥ格子領域と
を備える、接眼レンズ導波管。 - 前記第１のＣＰＥ格子領域は、前記第２の複数の回折ビームを外部結合するように構成され、前記第２のＣＰＥ格子領域は、前記第１の複数の回折ビームを外部結合するように構成される、請求項１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１および第２の複数の回折ビームは、交互に、前記第１および第２のＣＰＥ格子領域と相互作用する、請求項２に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１のＣＰＥ格子領域および前記第２のＣＰＥ格子領域は両方とも、複数の周期的に繰り返される回折ラインを備え、前記第１のＣＰＥ格子領域の回折ラインは、前記第２のＣＰＥ格子領域の回折ラインに対して実質的に６０°の角度で配向される、請求項１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１および第２のＣＰＥ格子領域の回折ラインは、同一周期を有する、請求項４に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１および第２のＣＰＥ格子領域の回折ラインは、共通マスタテンプレートを使用して形成される、請求項４に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ＩＣＧ領域は、複数の周期的に繰り返される回折ラインを備え、前記ＩＣＧ領域の回折ラインは、前記第１のＣＰＥ格子領域の回折ラインおよび前記第２のＣＰＥ格子領域の回折ラインに対して実質的に６０°の角度で配向される、請求項４に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ＩＣＧ領域、前記第１のＣＰＥ格子領域、および前記第２のＣＰＥ格子領域の回折ラインは、同一周期を有する、請求項７に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１および第２のＣＰＥ格子領域は、少なくとも９０％重複する、請求項１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１および第２のＣＰＥ格子領域は、同一サイズである、請求項１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１および第２のＣＰＥ格子領域は、相互に整合される、請求項１０に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１のＣＰＥ格子領域は、前記ＩＣＧ領域からの誘導ビームの屈折力の一部を少なくとも２つの方向に回折することによって、前記第１の複数の回折ビームを作成するように構成される、請求項１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記２つの方向のうちの１つは、ゼロ次回折ビームに対応する、請求項１２に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第２のＣＰＥ格子領域は、前記ＩＣＧ領域からの誘導ビームの屈折力の一部を少なくとも２つの方向に回折することによって、前記第２の複数の回折ビームを作成するように構成される、請求項１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記２つの方向のうちの１つは、ゼロ次回折ビームに対応する、請求項１４に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１の複数の回折ビームは、第１の方向に伝搬し、前記第２の複数の回折ビームは、前記第１の方向に対して実質的に６０°の角度で第２の方向に伝搬する、請求項１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記入力ビームは、コリメートされ、５ｍｍ以下の直径を有する、請求項１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記光学的に透過性の基板は、平面である、請求項１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記接眼レンズ導波管は、拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズの中に組み込まれる、請求項１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記接眼レンズは、カラー画像を複数の深度平面に表示するように構成される、請求項１９に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ＩＣＧ領域は、複数の光の入力ビームのセットを受け取るように構成され、前記入力ビームのセットは、前記接眼レンズ導波管と関連付けられるｋ－空間環の中心に位置する視野（ＦＯＶ）形状を形成するｋ－ベクトルのセットと関連付けられ、
前記ＩＣＧ領域は、誘導ビームとして、それらを前記基板の中に結合するように、かつ少なくとも部分的に、前記ｋ－空間環内において、前記ＦＯＶ形状を第１の位置に平行移動させるように、前記入力ビームを回折するように構成され、
前記第１のＣＰＥ格子領域は、少なくとも部分的に、前記ｋ－空間環内において、前記ＦＯＶ形状を第２の位置に平行移動させるように、前記誘導ビームを回折するように構成され、
前記第２のＣＰＥ格子領域は、少なくとも部分的に、前記ｋ－空間環内において、前記ＦＯＶ形状を第３の位置に平行移動させるように、前記誘導ビームを回折するように構成される、
請求項１に記載の接眼レンズ導波管。 - 前記ｋ－空間環の中心、前記第１の位置、および前記第２の位置は、ｋ－空間内の第１の正三角形を定義する、請求項２１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ｋ－空間環の中心、前記第１の位置、および前記第３の位置は、ｋ－空間内の第２の正三角形を定義する、請求項２２に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ｋ－空間内の第１および第２の正三角形は、一辺を共有する、請求項２３に記載の接眼レンズ導波管。
- 拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズ導波管であって、前記接眼レンズ導波管は、
光学的に透過性の基板と、
入力結合格子（ＩＣＧ）領域と、
第１の組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）格子領域と、
第２のＣＰＥ格子領域と
を備え、
前記ＩＣＧ領域は、複数の光の入力ビームのセットを受け取るように構成され、前記入力ビームのセットは、前記接眼レンズ導波管と関連付けられるｋ－空間環の中心に位置する視野（ＦＯＶ）形状を形成するｋ－ベクトルのセットと関連付けられ、
前記ＩＣＧ領域は、誘導ビームとして、それらを前記基板の中に結合するように、かつ少なくとも部分的に、前記ｋ－空間環内において、前記ＦＯＶ形状を第１の位置に平行移動させるように、前記入力ビームを回折するように構成され、
前記第１のＣＰＥ格子領域は、少なくとも部分的に、前記ｋ－空間環内において、前記ＦＯＶ形状を前記第１の位置から第２の位置に平行移動させるように、前記誘導ビームを回折するように構成され、
前記第２のＣＰＥ格子領域は、少なくとも部分的に、前記ｋ－空間環内において、前記ＦＯＶ形状を前記第１の位置から第３の位置に平行移動させるように、前記誘導ビームを回折するように構成され、
前記第１のＣＰＥ格子領域は、前記ＦＯＶ形状を前記第３の位置から前記ｋ－空間環の中心に平行移動させるように、前記誘導ビームを回折するように構成され、
前記第２のＣＰＥ格子領域は、前記ＦＯＶ形状を前記第２の位置から前記ｋ－空間環の中心に平行移動させるように、前記誘導ビームを回折するように構成される、
接眼レンズ導波管。 - 前記ｋ－空間環の中心、前記第１の位置、および前記第２の位置は、ｋ－空間内の第１の正三角形を定義する、請求項２５に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ｋ－空間環の中心、前記第１の位置、および前記第３の位置は、ｋ－空間内の第２の正三角形を定義する、請求項２６に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ｋ－空間内の第１および第２の正三角形は、一辺を共有する、請求項２７に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１のＣＰＥ格子領域および前記第２のＣＰＥ格子領域は、前記光学的に透過性の基板の対向側上または前記対向側内に形成される、請求項２５に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記誘導ビームは、交互に、前記第１および第２のＣＰＥ格子領域と相互作用する、請求項２５に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１のＣＰＥ格子領域と関連付けられる一次格子ベクトルは、前記第２のＣＰＥ格子領域と関連付けられる一次格子ベクトルと同一大きさを有する、請求項２５に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ＩＣＧ領域と関連付けられる一次格子ベクトルは、前記第１のＣＰＥ格子領域と関連付けられる一次格子ベクトル、および、前記第２のＣＰＥ格子領域と関連付けられる一次格子ベクトルと同一大きさを有する、請求項３１に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記接眼レンズ導波管は、拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズの中に組み込まれる、請求項２５に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記接眼レンズは、カラー画像を複数の深度平面に表示するように構成される、請求項３３に記載の接眼レンズ導波管。
- 拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズ導波管であって、前記接眼レンズ導波管は、
第１の表面および第２の表面を有する光学的に透過性の基板と、
前記基板の表面のうちの１つ上または前記１つ内に形成される入力結合格子（ＩＣＧ）領域であって、前記ＩＣＧ領域は、光のビームを受け取り、誘導伝搬モードにおいて、前記ビームを前記基板の中に結合するように構成される、ＩＣＧ領域と、
前記基板の第１の表面上または前記第１の表面内に形成される第１の組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）格子領域であって、前記第１のＣＰＥ格子領域は、前記ＩＣＧ領域からの光のビームを受け取るように位置付けられ、前記第１のＣＰＥ格子領域は、第１の相互作用を用いて、前記ビームの伝搬方向を改変し、第２の相互作用を用いて、前記ビームを前記接眼レンズ導波管から外部結合するように構成される、複数の回折特徴を備える、第１のＣＰＥ格子領域と
を備える、接眼レンズ導波管。 - 前記第１のＣＰＥ格子領域の複数の回折特徴は、少なくとも２つの方向に周期性を呈する、請求項３５に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１のＣＰＥ格子領域の複数の回折特徴は、相互に対して実質的に６０°の角度で配向される第１および第２の方向に周期性を呈する、請求項３６に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ＩＣＧ領域は、前記第１の方向および前記第２の方向の両方に対して実質的に６０°の角度で配向される第３の方向に周期性を呈する複数の回折特徴を備える、請求項３７に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記基板の第２の表面上または前記第２の表面内に形成される第２のＣＰＥ格子領域をさらに備え、前記第２のＣＰＥ格子領域は、第１の相互作用を用いて、前記ビームの伝搬方向を改変し、第２の相互作用を用いて、前記ビームを前記接眼レンズ導波管から外部結合するように構成される、複数の回折特徴を備える、請求項３５に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第１および第２のＣＰＥ格子領域は、同じである、請求項３９に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記基板は、前記ビームが、前記誘導伝搬モードへと結合された後、前記ＩＣＧ領域と相互作用することを防止するために十分に大きい厚さを有する、請求項３９に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ビームは、コリメートされ、５ｍｍ以下の直径を有する、請求項３５に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記光学的に透過性の基板は、平面である、請求項３５に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記接眼レンズ導波管は、拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズの中に組み込まれる、請求項３５に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記接眼レンズは、カラー画像を複数の深度平面に表示するように構成される、請求項４４に記載の接眼レンズ導波管。
- 拡張現実ディスプレイシステムのための接眼レンズ導波管であって、前記接眼レンズ導波管は、
光学的に透過性の基板と、
入力結合格子（ＩＣＧ）領域と、
前記基板の第１の側上に形成される第１の組み合わせられた瞳エクスパンダ－抽出器（ＣＰＥ）格子領域と
を備え、
前記ＩＣＧ領域は、複数の光の入力ビームのセットを受け取るように構成され、前記入力ビームのセットは、前記接眼レンズ導波管と関連付けられるｋ－空間環の中心に位置する視野（ＦＯＶ）形状を形成するｋ－ベクトルのセットと関連付けられ、
前記ＩＣＧ領域は、誘導ビームとして、それらを前記基板の中に結合するように、かつ少なくとも部分的に、前記ｋ－空間環内において、前記ＦＯＶ形状を第１の位置に平行移動させるように、前記入力ビームを回折するように構成され、
第１の相互作用を用いて、前記第１のＣＰＥ格子領域は、少なくとも部分的に、前記ｋ－空間環内において、前記ＦＯＶ形状を前記第１の位置から第２および第３の位置に平行移動させるように、前記誘導ビームを回折するように構成され、
第２の相互作用を用いて、前記第１のＣＰＥ格子領域は、前記ＦＯＶ形状を前記第２および第３の位置から前記ｋ－空間環の中心に平行移動させるように、前記誘導ビームを回折するように構成される、
接眼レンズ導波管。 - 前記ｋ－空間環の中心、前記第１の位置、および前記第２の位置は、ｋ－空間内の第１の正三角形を定義する、請求項４６に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ｋ－空間環の中心、前記第１の位置、および前記第３の位置は、ｋ－空間内の第２の正三角形を定義する、請求項４７に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記ｋ－空間内の第１および第２の正三角形は、一辺を共有する、請求項４８に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記基板の第２の側上に形成される第２のＣＰＥ格子領域をさらに備え、
第１の相互作用を用いて、前記第２のＣＰＥ格子領域は、少なくとも部分的に、前記ｋ－空間環内において、前記ＦＯＶ形状を前記第１の位置から前記第２および第３の位置に平行移動させるように、前記誘導ビームを回折するように構成され、
第２の相互作用を用いて、前記第２のＣＰＥ格子領域は、前記ＦＯＶ形状を前記第２および第３の位置から前記ｋ－空間環の中心に平行移動させるように、前記誘導ビームを回折するように構成される、
請求項４６に記載の接眼レンズ導波管。 - 前記第２のＣＰＥ格子領域は、前記接眼レンズ導波管からの出力ビームの密度を増加させる、請求項５０に記載の接眼レンズ導波管。
- 前記第２のＣＰＥ格子領域は、少なくとも４倍、前記出力ビームの密度を増加させる、請求項５１に記載の接眼レンズ導波管。
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