JP2009505429A - ガス注入孔を用いたｐｅｃｖｄのための光学的放射干渉測定 - Google Patents

Abstract

本発明は、基体のプラズマ処理中、プラズマシステムの上方電極内に配置された標準的ガスシャワーヘッドの標準的シャワーヘッド孔内に配置された光ファイバーセンサーを使用することによりプラズマ処理の光学的感知を改良するための方法及び装置を与える。フイルムの性質は、基体の表面からの測定プラズマ放射に基づいて計算することができる。フイルムの性質は、フイルムの蒸着速度、屈折率、フイルムの厚さ等にすることができる。測定されたフイルムの性質に基づき、基体のプラズマ処理を調節し、且つ／又は終止させることができる。更に、前記標準的シャワーヘッド孔を通るプラズマ放射を見るための上方電極組立体中に配置された窓が与えられている。

Description

関連出願
本願は、「ガス注入孔を用いたＰＥＣＶＤのための光学的放射干渉測定」(Optical Emission Interferometry for PECVD using a Gas Injection Hole)と題する２００５年８月１８日に出願された、同じ譲受け人に譲渡されている米国特許仮出願Ｓｅｒｉａｌ Ｎｏ．６０／７０９，４６９に関し、その優先権を主張するものであり、この特許仮出願は参考のためここに入れてある。

発明の分野
本発明は、プラズマ処理装置に関し、特にプラズマ処理を監視及び制御するための光学的監視及び制御システムを有するプラズマ反応器システムに関する。

背景
半導体装置及び珪素系マイクロ回路を製造するのにプラズマ処理(plasma process)が広く用いられている。それらは、導波管及び光学的装置の製造のような他の非半導体用途及び多くの非珪素系装置（ＧａＡｓのようなIII−Ｖ材料に基づく装置）でも用いられている。

プラズマ処理は二つの一般的範疇、即ち、エッチングと蒸着に入る。プラズマエッチングの技術では、基体を反応性ガスのプラズマに露出し、揮発性副生成物を形成することにより表面から材料を除去する。非腐食性マスクを用いて基体をパターン化することにより、パターンを基体表面層に効果的に転写することができる。プラズマ蒸着〔プラズマ促進化学蒸着（ＰＥＣＶＤ）〕では、ガス状前駆物質を低圧プラズマ中に導入し、そこで反応を行わせ、固体副生成物を生成し、それが薄膜として基体に蒸着する。例えば、ＳｉＯ_２フイルムを生成させるのにＳｉＨ_４及びＮ_２Ｏが一般に用いられている。

両方の技術で、その処理を適当な時間、即ち「終点」で終わらせることが重要である。エッチング処理では、これは、特定の層が除去された点になるのに対し、蒸着処理では、希望の厚さのフイルムが蒸着した点になるであろう。光学的技術に基づく数多くの終点法が報告されている。

光学的放射分光分析(Optical Emission Spectroscopy)（ＯＥＳ）は、プラズマにより放射される輻射線及びプラズマの変化に関連した特定の波長での放射の変化を監視することに依存している。フイルムがエッチングされ、除去されて行くに従ってそのような変化が起きる。なぜなら、それはプラズマ組成の変動を生ずるからである。この技術をエッチング終点を検出するのに適用することができるが、フイルムを蒸着する場合にはそのような変化が起きないので、蒸着処理でフイルムの厚さを決定するのには、それは役立たない。

フイルムの上面及び底面から反射される光の干渉により起きる反射光の強さの変化を測定することによる干渉測定を、フイルムの厚さの測定に用いることができる。フイルムの厚さが変化（エッチング処理の場合には減少、蒸着処理の場合には増大）するに従って、反射光の強度が周期的に変化し、１周期に相当する厚さｄは、次の式により与えられる：
ｄ＝λ／２ｎ
式中、λは反射光の波長であり、
ｎは、特定の波長でのフイルムの屈折率である。

反射される光の光源は、一般に外部から与えられる（例えば、レーザー又は連続体光源）。しかし、プラズマ自身が光源として働くことができ、その場合、その技術は光学的放射干渉測定(Optical Emission Interferometry)（ＯＥＩ）と呼ばれている。原理的には、その技術はエッチング処理と蒸着処理の両方で使えるであろう。

全ての光学的技術に共通なものとして、放射又は反射された輻射線を監視するのに必要な光学的に透明で真空に対し気密な窓を与える必要がある。ＯＥＩの場合、その窓は、基体表面から垂直に反射されたプラズマ放射が見られるように配置されているのが理想的である。しかし、効果的であるためには、この窓の存在がプラズマを局部的に変動させないようにすべきである。なぜなら、それは監視されている基体の領域に影響を与えるからである。フイルムの良好な品質を維持するため、狭い電極間隔が用いられている平行板ＰＥＣＶＤシステムでは、特にこのことが当て嵌まる。更に、その技術が長い期間に亙って正しく機能するためには、反応性プラズマ及び処理副生成物が存在する中でその窓を光学的に透明に維持しなければならない。

エッチング処理で終点技術としてＯＥＩを使用することは、カーチス(Curtis)（米国特許第４，３２８，０６８号）により記述されている。プラズマ放射を収集するのに用いられている光導体は、プラズマ中に挿入され、従ってそれを乱している。エッチング処理により時間と共に光学用部材が劣化するのを防ぐための手立ては与えられていない。

同様に、オーダ(Auda)その他（米国特許第５，２２３，９１４号）は、エッチング処理中、フイルムの厚さを測定するために干渉測定方式で分光計を用いることを記述している。プラズマは石英窓を通して見られるが、その窓にはプラズマ環境から保護するための手段はない。カーチスもオーダその他も、蒸着過程を監視することは考えていない。

ソーイン(Sawin)その他（米国特許第５，４５０，２０５号）は、荷電結合素子（ＣＣＤ）検出器配列体を用いて、処理ウエーハの表面を横切って多数の点を監視するのにＯＥＩを用いている。これは大きな（５０ｍｍ）の窓を必要としており、それは論じられているエッチング用途に対しては許容できるが、平行板ＰＥＣＶＤ用には受け入れることはできない。プラズマは窓を通して見るが、その窓にはプラズマ環境から保護するための手段が無い。

パークル(Pirkle)その他（米国特許第５，８４６，３７３号）は、蒸着処理でフイルムの厚さを測定するのにＯＥＩを使用することを記述している。プラズマは室の壁に取付けられた窓を通して見るが、その窓を蒸着から保護するための手段は存在していない。

チェン(Chen)その他（米国特許第６，０７１，３７５号）は、壁に取付けた窓を、その窓とプラズマとの間に配置した前室を通るパージガス流により保護することを論じている。チェンその他は、窓を電極内に置くことは教示しておらず、その構成は平行板ＰＥＣＶＤシステムには適用することができない。

オオカワ(Ookawa)その他（米国特許第６，７５８，９４１号）は、シャワーヘッド型ガス分布電極内に位置する窓を記述している。その窓は、電極内に位置する大きなアスペクト比の孔によりプラズマ雰囲気から保護されている。平行板ＰＥＣＶＤのような狭い電極間隔の構成では、そのような特徴はプラズマを局部的に乱すであろう。

必要なことは、窓がプラズマを乱すことがなく、プラズマ放射をウエーハに対し垂直に見ることができ、ＯＥＩを用いてフイルムの厚さを測定することができるような窓を平行板ＰＥＣＶＤシステムに取付ける手段である。

従って、プラズマエッチング処理の処理機能状態の最適化を向上させる必要がある。

従来法で、本発明に伴われる利点を与えるものは何もない。

従って、本発明の一つの目的は、従来法の装置の不適切な点を解決し、半導体処理技術の進歩に大きく貢献する改良を与えることである。

本発明の別の目的は、基体を処理するためのプラズマ装置において：真空室；前記真空室中にプラズマを発生させるための少なくとも一つの電力源；前記基体を支持するための基体台座；複数の標準的シャワーヘッド孔を有するガス分布システムを有する上方電極組立体；前記標準的シャワーヘッド孔の少なくとも一つと光学的に連通した検出器で、前記標準的シャワーヘッド孔を通って伝達されたプラズマ放射を測定する検出器；前記検出器及び前記電力源と電気的に連通した制御システム；及び前記シャワーヘッド孔を通って伝達されたプラズマ放射を見るための、前記上方電極組立体中に配置された光学用部材；を含むプラズマ装置を与えることである。

本発明の更に別の目的は、基体のプラズマ処理を監視するための方法において；真空室中の基体台座上に基体を配置する工程；上方電極組立体のガス分布システムの複数の標準的シャワーヘッド孔を通ってガスを導入する工程；前記真空室内で前記ガスからプラズマを発生させる工程；前記基体のプラズマ処理中、前記プラズマを監視し、然も、少なくとも一つの標準的シャワーヘッド孔を通って伝達されたプラズマ放射を、前記上方電極組立体の前記ガス分布システム内に配置された光学用部材を用いて収集し、測定することにより行われる監視工程；及び前記監視工程に基づき前記プラズマを終止させる工程；を含むプラズマ処理監視方法を与えることである。

上で述べたことは、本発明に関係する目的の幾つかの概要を述べたものである。これらの目的は、意図する発明の一層際立った特徴及び用途の幾つかを単に例示しているものと見做すべきである。開示した発明を、その開示の範囲内に入る異なった仕方で適用するか又はその発明を修正することにより、多くの他の有利な結果を得ることができる。従って、本発明の他の目的及び一層完全な理解は、本発明の開示の項を参照し、特許請求の範囲により規定される本発明の範囲の外に、図面に関連して行われる好ましい態様についての詳細な記述を参照することにより得られるであろう。

発明の概要
本発明を要約する目的で、本発明は、基体のプラズマ処理中、プラズマシステムの上方電極内に配置された標準的ガスシャワーヘッドの標準的シャワーヘッド孔を通る、プラズマ処理の光学的感知を改善するための方法及び装置を含む。

本発明の一つの態様は、基体を処理するためのプラズマ装置において、真空室と、その真空室内にプラズマを発生させるための少なくとも一つの電源を含むプラズマ装置を与えることである。その真空室は、基体を支持するための基体台座及び上方電極組立体を有する。基体台座と上方電極組立体の両方にＲＦ電力を供給し、且つ／又はそれらをＲＦ接地することができる。複数の標準的シャワーヘッド孔を有する標準的ガス分布システムを、前記上方電極組立体中に配備する。前記標準的ガス分布システムの前記標準的シャワーヘッド孔の少なくとも一つの中に、少なくとも一つの光ファイバーセンサー(fiber optic senser)を配置する。前記光ファイバーセンサーが受ける信号（基体のプラズマ処理中に発生したプラズマ放射の測定）は、真空室内の基体又は他の既知の材料の表面から反射させることができる。光ファイバーセンサーは、受け取る信号が基体の表面に対し垂直になるように配列することができる。光ファイバーセンサー及び前記真空室内でプラズマを発生させる電源と電気的に連通し、前記光ファイバーセンサーによって受けた読取り（測定値）に呼応してプラズマ処理を終止且つ／又は調節するための制御システムも配備されている。更に、標準的シャワーヘッド孔を通るプラズマ放射を見るための、上方電極組立体中に配置された窓が与えられている。

本発明の更に別の態様は、基体のプラズマ処理を監視する方法を与えることである。その方法は次の工程を含む。真空室内の基体台座上に基体を配置する。上方電極組立体のガス分布システムの複数の標準的シャワーヘッド孔を通って前記真空室内に処理ガスを導入する。前記シャワーヘッドは、接地するか、且つ／又はＲＦで励起することができる。前記処理ガスから前記真空室内でプラズマを発生させる。発生したプラズマの光学的放射を、基体のプラズマ処理中監視する。前記上方電極組立体のガス分布システムの前記標準的シャワーヘッド孔の少なくとも一つの中に配置した少なくとも一つの光ファイバーセンサーを用いて、基体のプラズマ処理を監視する。前記光ファイバーセンサーが受ける信号（基体のプラズマ処理中に発生したプラズマ放射の測定信号）は、前記真空室内の基体又は他の既知の材料の表面から反射させることができる。前記光ファイバーセンサーは、信号が基体表面に対し垂直になるように配列することができる。前記光ファイバーセンサー及び前記真空室内にプラズマを発生させる電源と電気的に連通し、前記光ファイバーセンサーにより受け取られた読み（測定値）に呼応してプラズマ処理を終止するか、且つ／又は調節するための制御システムも配備されている。基体の表面からの測定プラズマ放射に基づきフイルムの性質を計算することができる。フイルムの性質は、フイルム蒸着速度、屈折率、フイルムの厚さ、等にすることができる。基体のプラズマ処理からのプラズマ放射は、３００〜４００ｎｍの波長で測定することができる。測定されたフイルムの性質に基づき、基体のプラズマ処理を調節し、且つ／又は終止させることができる。基体のプラズマ処理は、エッチング処理且つ／又は蒸着処理にすることができる。基体のプラズマ処理中、窒素含有ガスを導入することができる。更に、前記標準的シャワーヘッド孔を通るプラズマ放射を見るために、上方電極組立体中に配置された窓を与える。

上で述べたことは、次の本発明の詳細な説明が一層よく理解され、当分野に対する本発明の貢献が一層完全に認められるようにするため、本発明の一層重要な関連する特徴をむしろ広く概説したものである。本発明の特許請求の範囲の主題を形成する本発明の更に別な特徴を下に記載する。開示するその概念及び特定の態様が本発明の同じ目的を達成するための修正又は他の構造設計をするための基礎として容易に用いることができることは当業者によって認められるべきである。そのような同等の構成は、添付の特許請求の範囲に記載した本発明の本質及び範囲から離れるものではないことも当業者は認めるべきである。

図中、いくつかの図面に亙って同様な参照番号は、同様な部品を指す。

本発明の詳細な記述
開示することは、平行板ＰＥＣＶＤシステムの上方ＲＦ励起電極で、シャワーヘッド型ガス分布手段として働く電極中に窓を取付け、標準的シャワーヘッド孔を通して基体から反射されたプラズマ放射を見る手段である。

図１は、典型的なＰＥＣＶＤシステムの模式的断面図を示している。真空室には基体支持体として働く加熱された下方電極が入っている。その電極は、通常ＲＦ接地されているが、場合により上方電極と同じ周波数又はそれより高いか又は低い周波数のＲＦ電力が供給されていてもよい。加熱された上方電極には、インピーダンス整合網状組織（図示されていない）によりＲＦ電力が印加され、二つの電極の間の領域にプラズマを発生する。もし下方電極がＲＦ励起されるならば、場合により上方電極をＲＦ接地してもよい。処理ガスは、上方電極を通って室内に導入され、一般に「シャワーヘッド」と呼ばれるものを構成する電極内の無数の小さな孔を通って基体領域上に均一に分散させる。シャワーヘッドの孔の正確な大きさ及び分布は、蒸着のために用いられる特定の工程パラメーターに依存するが、０．０１０″〜０．０５０″の範囲の孔の直径が標準的シャワーヘッドに屡々用いられている。そのような設計は当分野でよく知られており、中間的ガス分散「緩衝板」（図２、４）を用いることを含んでいてもよい。処理ガスは、処理圧力を調節することができるスロットルバルブを組込んだ適当なポンプシステム（図示されていない）を用いて室から送り出す。

ＲＥＣＶＤについて、処理圧力は、１トール〜数トールまでの範囲にあるのが普通である。これらの圧力で安定で均一なプラズマを維持するためには、電極間隔は数ｃｍ〜数ｍｍまでの程度である。エッチング用途でも同様な構成を用いることができるが、この場合には狭い電極間隔が望ましい。そのような小さな電極間隔の場合には、プラズマを監視するのに慣用的観察口(viewport)を用いることはできない。なぜなら、観察口が存在するとプラズマを乱すからである。

図２は、電極体２０中に位置する光学的部品を組込んだ本発明の一例を示しており、その部品によりシャワーヘッド５０の標準的シャワーヘッド孔４０を通ってプラズマ放射３０を監視することができる。プラズマ放射３０は、シャワーヘッド孔４０を通り、緩衝板７０中の孔６０を通り、透明窓８０を通過し、観察口１０内に配置された光ファイバー９０により収集される。放射は窓８０を必要とすることなく、光ファイバー９０により直接収集してもよいが、これは最適には至らない解決法である。なぜなら、それは、その光ファイバーを電極体２０の中に真空密封しなければならなくなるからである。場合により光ファイバー９０に到達する光の量を増大するために、緩衝板７０の中にレンズ１００を配置する。光ファイバー９０は、３０°の程度の輻射線に対する許容角度を持つのが典型的である。従って、プラズマから放射された光３０を効率的に確実に伝達するため、観察口１０と光ファイバー９０とを厳密に一線に並べる必要はない。光ファイバー９０は、プラズマ放射３０を適当な輻射線検出器（図示されていない）に結合されている。これは、一つのフィルター又は一連のフィルター、又は波長分散部材（プリズム又は格子）を含み、異なった波長の輻射線を測定することができるようにしている。検出器は、２００ｎｍ〜８５０ｎｍの波長範囲に亙って同時に検出ができるように複数のチャンネルの分光計〔例えば、オーシャン・オプティクス(Ocean Optics)により製造されている型Ｓ２０００のようなもの〕を含むのが便利である。

通常の操作では、シャワーヘッド５０の背後の空間は、緩衝板７０中のガスチャンネル６５及び孔６０を通って導入され、シャワーヘッド５０の孔４０を通るプリズム領域中へ出る処理ガスで満たされている。この空間内にはプラズマは存在せず、従って、窓８０（及びもし存在するならば、レンズ１００）が未反応処理ガスに曝されるだけであり、プラズマ副生成物による腐食又はその蒸着による劣化を受けることはない。更に遮蔽又はガスによるパージを追加することにより、窓８０を特別に保護する必要もない。全ての処理ガス（０．１〜１０リットル／分の程度）を含む通常の処理ガス流により発生する保護により、窓８０が奇麗な環境にだけ露出されるのを確実にする。同様に、プラズマ放射３０を監視するのに用いられる特定のシャワーヘッド孔４０を修正する必要はない。シャワーヘッド孔４０は標準的シャワーヘッド孔であり、それは最適には他の隣接するシャワーヘッド孔と同等である。従って、ガス分布に局部的変動はなく、処理の変動もない。プラズマ放射３０を見るためのシャワーヘッド孔４０の修正、或は窓８０を保護するための付加的ハードウエアーが不必要であることは、本発明が複雑な設備（この場合には高温ＲＦ励起電極）に容易に組込まれ、その存在がプラズマ、従って、その処理を何等乱すことはないことを意味する。

図３は、標準的シャワーヘッド孔４０の拡大図を例示しており、直接のプラズマ放射３０と、（基体台座１２０上に配置されている）基体１１０から反射したプラズマ放射３０の両方がシャワーヘッド孔４０を通過し、光ファイバー９０及び検出器により受け取られることを示している。

図４は、電極本体を通るガス入口を示す、従来法の緩衝板の拡大図を例示している。

図５は、典型的な二酸化珪素蒸着処理が用いられた場合のシャワーヘッド孔を通って観察されるスペクトルを示している。孔の大きさが小さく、その孔を通過する輻射線の量が限定されているにも拘わらず、その構成は、更に分析するのに適切な信号を与えるのに充分な感度を持っている。

図５のスペクトルは主に、用いられた蒸着処理の主成分であるＮ_２のスペクトルである。３００ｎｍ〜４００ｎｍの範囲の多数の目立った分子放射帯が観察されており、ａ、ｂ、ｃ、ｄの記号がつけてある。検出されたスペクトルの一部は基体表面から反射されているので、薄膜表面での反射によりその信号に干渉が起きる。これは、基体が単一の反射性表面（例えば、珪素又はＧａＡｓウエーハ）を有するか、又は前のパターン化操作により存在するトポグラフィーにより複雑な反射を有するかに拘わらず当て嵌まる。従って、二酸化珪素フイルムの蒸着中、これらの帯域の強度は、フイルムの厚さが増大するに従って、周期的な仕方で時間と共に変化する。このことは図６に示されている。

上で論じた放射帯の波長を表１に、反射強度１周期に相当する計算した厚さと共に列挙する。

厚さは、フイルムの屈折率を予め測定するか又は指定することに基づいており、この例では二酸化珪素フイルムに与えた屈折率は１．４６である。この値を知れば、図６のデーターからフイルムの厚さを決定することは簡単である。放射帯「ｂ」（波長＝３３７．１ｎｍ）については、その周期は図６で１〜６の記号が付けられており、夫々の周期に相当するフイルムの厚さを表２に列挙する。

同様に、半周期に相当するフイルムの厚さを決定することができる。これらの点が生ずる処理時間を、例えば、信号差が０になる時間を検出することにより、信号中の極大値又は極小値を検出することにより決定することができるが、他のよく知られたピーク検出アルゴリズムを用いてもよい。その場合、図７に示したように、処理が進行するに従って、その場でのフイルム厚さ対時間を決定することができ、それから蒸着速度を決定することができる。最後の周期（又は半周期）についての時間ｔと厚さｄを知ることにより、蒸着速度、Ｒ_ｄは、簡単にｄ／ｔに等しい。Ｒ_ｄの一層正確な決定は、時間／厚さデーターについての線形回帰分析を行うことにより達成することができる。この値は、半周期が検出される度び毎に更新することができる。処理中のいずれの時間、ｔ（処理）でも、フイルムの厚さＴは次の通りである：
Ｔ＝Ｒ_ｄ×ｔ（処理）

非常に厚いフイルムの場合、蒸着フイルムがプラズマの特性に影響を与えるため、Ｒ_ｄが時間と共に変化することがあり、その場合には多項分析が一層適切である。

干渉信号からのフイルム厚さのデーターを抽出するため他の手段を用いてもよい。ピーク計数及びピーク間の内挿／外挿はよく知られている。データーを周波数領域へ変換すること、例えば、データーにフーリエ変換を行なって信号の周波数（従って、周期時間）を決定することも用いることができる。周期時間から、どの時間の蒸着速度及びフイルム厚さでも、上で概略述べたように簡単に計算される。

測定は一つの波長に限定する必要はないが、複数の波長（今の例ではａ、ｂ、ｃ、及びｄ）を同時に監視し、分析することができる。これは一層多くのデーター点及び蒸着速度の一層正確な決定を与える。更に、多数の波長でのデーターを得ることにより、屈折率又はフイルム吸収（ｎ及びｋの値）のようなフイルムの他の性質を決定することが可能になるであろう。

放射は、二つ以上のシャワーヘッド孔を通して見ることがもきる。もしそのような孔が基体上の異なった点に位置しているならば、局部的蒸着速度を測定することができ、この測定から処理の均一性を決定することができる。孔の少なくとも一つが基体から離れた所に位置しているならば、その孔を通って伝達された放射は、直接のプラズマ放射成分だけを有し、基体からの反射による寄与分は含まない（図３）。この直接の成分は、「バックグラウンド」信号として利用し、直接の信号＋基体上から受けた反射信号から差し引くことができる。これにより反射だけの信号を直接測定することができる。複数の点での測定は複数の検出器を用いるか、又は別のファイバーにより伝達された放射を交互に実測する一つの検出器を用いることにより行うことができる。

上の例は二酸化珪素フイルムについてＮ_２帯を監視するために与えられているが、その技術は、窒化珪素、オキシ窒化珪素、無定形珪素、ダイヤモンド状炭素（ＤＬＣ）、又は他の有機重合体フイルムのような他のフイルム、及び用いられた特定の方法により決定される他の波長にも同等に適用することができる。

上に与えた例は蒸着過程を監視することに基づいているが、その技術は、ＲＩＥ、ＰＥ、ＩＣＰ、又は他のよく知られたエッチング技術を含めたエッチング処理、或は別のエッチング及び蒸着工程を用いた方法〔例えば、「ボッシュ(Bosch)」又は時分割多重（ＴＤＭ）法〕でも、厚さの変化を監視するのに同等に適している。

実施例
リアルタイムでフイルムの厚さを正確に測定することにより、予め定められたフイルムの厚さに到達した時にその処理を終止させることができる。これは図７に示されており、この場合、７５００Åの目標フイルム厚さに到達した時にその処理を終止している。線形回帰分析を用いて、蒸着速度は４９８．８Å／分であったことが決定された。

この技術に基づき処理を終止させることの、時間により終止させる従来の方法に勝る利点は、実施毎に得られる再現性が一層よく、一層一定した性能を有する装置を与える結果になることである。通常、膜が蓄積して、それが反応器の特性を変化させるため、蒸着速度は僅かに変化して行くであろう。決められた時間で処理を終止させることは、実施毎に変化するフイルム厚さを必然的にもたらす。更に、蓄積した膜をプラズマクリーニング法を用いて除去するように、システムを周期的にクリーニングすることが必要である。この手順の後、通常、再び蒸着速度を適正にすることが必要である。なぜなら、クリーニング工程の結果として、その処理の変化が観察されるからである。このことは装置を停止する無駄な時間を与える結果になる。

本発明の利点を実証するために、一連の五つの１μ厚フイルムを蒸着し、次にクリーニングの手順を行い、次に第二の一連の五つの１μ厚フイルムを蒸着した。全ての場合で、３３７．１ｎｍでの放射の九つの干渉周期が観察された後、その処理を終止した（計算された目標フイルム厚さ＝１．０３８μ）。この厚さを達成するのに必要な時間は実験毎に変化し、記録した。このデーターから、夫々の実験の蒸着速度を計算した。

実験毎の蒸着速度の変化を図８に示す。システムに膜が蓄積するに従って速度は徐々に変化し、室をクリーニングした時に「再設定」し、次に再び変化し続ける。処理を一定の時間に基づき終止させた場合、フイルムの厚さは正確に同じ傾向をたどるであろう。実験毎の変動は±０．７５％である。その影響は僅か五つの実験でも明らかに見られる；実験毎の変動の大きさは、実験の数が増大するに従って増大する。

図９は、実測されたフイルムの厚さを示しており、この場合、時間と共に起きる変化はなく、特に室をクリーニングした後では変化はないことが明らかである。実験毎の変動は±０．３２％であり、時間を一定にした処理に基づくやり方よりも著しい改良を示している。実験毎の変動の改善は、実験の数が増大するに従って一層よくなると予想される。

処理を終止させること以外に、処理を制御するために本発明を適用する。上で述べたように、厚いフイルムを蒸着する間、蒸着速度は時間と共に変化することがある。リアルタイムで蒸着速度を測定するＯＥＩを用いることにより、この情報をフィードバックさせ、その処理（例えば、ＲＦ電力レベル又はガス流量の変化）を修正し、そのような変化を補償する。同様に、複数の点での蒸着速度を監視することにより、その処理の均一性を決定することができ、それにより処理の均一性を制御するようにその工程を調節することができる。複数の波長を監視するならば、他のフイルム特性を決定することができ、その情報をフィードバックさせてフイルムの性質の変化を補償する。このやり方は、少なくとも一つが基体から離れた位置にある複数の点でプラズマを監視することにより改良される。これにより、上で述べたように、異なった波長で基体からの真の反射を決定することができ、それは幾つかのフイルムの性質を正確に決定するのに必要である。

本発明の付加的利点は、シャワーヘッド内に非劣化性窓を配置することにより、慣用的ＯＥＳでも実施できるようにしていることである。プラズマクリーニング中、通常、室から全ての基体が取り除かれており、従って、シャワーヘッド孔を通過し、検出器によって受け取られる光の中で反射された光は殆どない。むしろそれはプラズマから直接放射された光である（図３に示したように）。従って、終点検出のためによく知られた技術を用いて検出器が受けた信号を処理することは簡単である。一例として、フッ素に基づく方法を用いて（例えば、ＣＦ_４、ＳＦ_６、又はＮＦ_３を用いて）室をクリーニングした場合、７０３．７ｎｍでのフッ素原子放射を監視することができる。この放射の強度は、室が奇麗になるに従って上昇し、この上昇を検出するアルゴリズムを用いて自動的にその処理を終止させることができる。

本明細書の開示は、前記説明によるものと同様、添付の特許請求の範囲に含まれるものも含んでいる。本発明を、或る程度の特殊性を持つその好ましい形態で記述してきたが、その好ましい形態についてのここでの開示は単に例としてのみ行われたものであり、構成及び部品の組合せ及び配列の詳細について数多くの変化を、本発明の本質及び範囲から離れることなく行うことができることは分かる。

図１は、典型的な従来法の平行板ＰＥＣＶＤシステムの模式的図である。 図２は、本発明の光ファイバーセンサーの配置を用いたプラズマシステムの標準的シャワーヘッド組立体の模式的拡大図である。 図３は、本発明の光ファイバーセンサーの配置を用いたプラズマシステムの標準的シャワーヘッド孔の模式的拡大図である。 図４は、電極本体を通るガス入口を示す従来法の標準的干渉板の拡大図である。 図５は、典型的な二酸化珪素蒸着法を用いた時のシャワーヘッド孔を通して観察されたスペクトルのグラフである。 図６は、時間と共に起きるプラズマ放射強度の変動を示すグラフである。 図７は、時間と共に起きるフイルム厚さの変動を示すグラフである。 図８は、実験毎の蒸着速度の変動を示すグラフである。 図９は、フイルム厚さの実験毎の変動を示すグラフである。

Claims (26)

1. 基体を処理するためのプラズマ装置において：
   真空室；
   前記真空室中でプラズマを発生させるための少なくとも一つの電源；
   前記基体を支持するための基体台座；
   複数の標準的シャワーヘッド孔を有するガス分布システムを有する上方電極組立体；
   前記標準的シャワーヘッド孔の少なくとも一つと光学的に連通した検出器で、前記標準的シャワーヘッド孔を通って伝達されたプラズマ放射を測定する検出器；及び
   前記検出器及び前記電源と電気的に連通した制御システム；
   を含むプラズマ装置。
2. 更に、標準的シャワーヘッド孔を通ったプラズマ放射を見るための、上方電極組立体中に配置された窓を含む、請求項１に記載の装置。
3. 窓がプラズマに露出されていない、請求項１に記載の装置。
4. 窓が、基体から垂直に反射されたプラズマ放射を伝達する位置にある、請求項１に記載の装置。
5. 窓が基体から離れた位置にある、請求項１に記載の装置。
6. 上方電極がＲＦ接地されている、請求項１に記載の装置。
7. 上方電極がＲＦ励起されている、請求項１に記載の装置。
8. 基体台座がＲＦ接地されている、請求項１に記載の装置。
9. 基体台座がＲＦ励起されている、請求項１に記載の装置。
10. 基体のプラズマ処理を監視する方法において：
    真空室内の基体台座上に基体を配置する工程；
    上方電極組立体のガス分布システムの複数の標準的シャワーヘッド孔を通してガスを導入する工程；
    前記真空室内で前記ガスからプラズマを発生させる工程；
    前記基体のプラズマ処理中、前記プラズマを監視する工程で、前記標準的シャワーヘッド孔の少なくとも一つを通して伝達されたプラズマ放射を、前記上方電極組立体の前記ガス分布システム内に配置された光学的部品を用いて収集及び測定することにより行われる監視工程；及び
    前記監視工程に基づき前記プラズマを終止させる工程；
    を含むプラズマ処理監視方法。
11. シャワーヘッドを接地する、請求項１０に記載の方法。
12. 前記シャワーヘッドをＲＦ励起する、請求項１０に記載の方法。
13. プラズマ放射が、表面から反射されたものである、請求項１０に記載の方法。
14. プラズマ放射が、プラズマ処理される基体の表面から反射されたものである、請求項１０に記載の方法。
15. フイルムの性質を、基体の表面からの測定プラズマ放射に基づき計算する、請求項１４に記載の方法。
16. フイルムの性質を、プラズマ処理される基体から垂直に反射されたプラズマ放射を測定することに基づいて計算する、請求項１５に記載の方法。
17. フイルムの性質が、フイルム蒸着速度である、請求項１５に記載の方法。
18. フイルムの性質が、屈折率である、請求項１５に記載の方法。
19. フイルムの性質がフイルムの厚さである、請求項１５に記載の方法。
20. 基体のプラズマ処理を、フイルムの性質に基づいて調節する、請求項１５に記載の方法。
21. 基体のプラズマ処理を、フイルムの性質に基づいて終止させる、請求項１５に記載の方法。
22. 基体のプラズマ処理がエッチング処理である、請求項１５に記載の方法。
23. 基体のプラズマ処理が蒸着処理である、請求項１５に記載の方法。
24. 基体のプラズマ処理が、更に、窒素含有ガスからのプラズマの発生を含む、請求項１５に記載の方法。
25. プラズマ放射を、一つの波長で測定する、請求項１５に記載の方法。
26. プラズマ放射を、３００〜４００ｎｍの範囲で測定する、請求項２５に記載の方法。

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