JP2002176285A

JP2002176285A - 電波吸収体及び電波吸収方法

Info

Publication number: JP2002176285A
Application number: JP2000370511A
Authority: JP
Inventors: Masaaki Sasada; 雅昭笹田
Original assignee: Em Techno Kk; EM Techno KK
Current assignee: Em Techno Kk; EM Techno KK
Priority date: 2000-12-05
Filing date: 2000-12-05
Publication date: 2002-06-21

Abstract

(57)【要約】【課題】広い周波数帯域において優れた電波吸収特性
を有すると共に、耐環境性にも優れたものとする。【解決手段】表面１２１が非平面形状とされ、電磁波
が入射される表面側に配設される第１の層である損失誘
電体１２と、この損失誘電体１２の底面側に配設される
第２の層である磁性体１４と、この磁性体１４の底面側
に配設される導電反射層１６とを備える。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は、電磁波の吸収や電
磁波の反射防止に用いられる電波吸収体に関し、例えば
自動車の自動運行システムや衝突防止レーダ等における
電波吸収壁材として用いるのに好適な電波吸収体及び電
波吸収方法に関する。

【０００２】

【従来の技術】一般に、大気よりも密度の高い絶縁材
は、波動インピーダンスが大気よりも低いことから入射
する電磁波を反射することになる。また、高い波動イン
ピーダンスを有する導体であっても電磁波の反射が生じ
る。このため、電磁波の反射防止を必要とする場合、例
えば図６に示すような電波吸収体が用いられていた。

【０００３】すなわち、図６に示す電波吸収体１００
は、第１の損失誘電体１０１と第２の損失誘電体１０２
とを積層すると共に、底面に導電反射板１０３を設けて
構成したもので、表面側の第１の損失誘電体１０１の厚
みｄ１を吸収すべき電磁波の周波数の１／４波長（電気
長）に相当する値に設定すると共に、底面側の第２の損
失誘電体１０２の厚みｄ２を両者の加算した厚みｄ３が
吸収すべき別の電磁波の周波数の１／４波長（電気長）
に相当する値になるように設定したものである。

【０００４】これにより、電波吸収体１００に入射した
電磁波の少なくとも一部は第１，第２の損失誘電体１０
１，１０２の内部で熱エネルギに変換されて吸収される
一方、入射面となる表面における電磁波の反射成分Ｖｉ
１と、表面から入射した電磁波の第１の損失誘電体１０
１の底面における反射成分Ｖｔ１とが反射成分Ｖｔ１の
位相が１８０°反転されることで表面側において相殺さ
れると共に、入射面となる表面における別の電磁波の反
射成分Ｖｉ２と、表面から入射した電磁波の導電反射板
１０３における反射成分Ｖｔ２とが反射成分Ｖｉ２の位
相が１８０°反転されることで表面側において相殺され
ることになる。

【０００５】この積層構造のものでは、表面側の第１の
損失誘電体１０１は、多孔質材を用いたり比較的少量の
損失材を混入したりすることにより入射波があまり反射
されないようにする一方、第２の損失誘電体１０２は、
第１の損失誘電体１０１よりも損失材の混入量を多くし
たものが用いられることになる。

【０００６】なお、第１，第２の損失誘電体１０１，１
０２は、それぞれ複素誘電率ε_ｓがε_ｓ＝ε′−ｊε″
で表わされるもので、右辺の実数項は誘電率を示し、虚
数項はカーボン微粉末等の損失材を混入することによる
損失を示すものである。因みに、誘電損失（tanδ）
は、ε″／ε′で表わされる。

【０００７】

【発明が解決しようとする課題】ところが、上記の電波
吸収体１００においては、第１の損失誘電体１０１の厚
みｄ１、及び、第１の損失誘電体１０１の厚みｄ１と第
２の損失誘電体１０２の厚みｄ２とを加算した厚みｄ３
がそれぞれ１／４波長（電気長）となる周波数の電磁
波、あるいはその奇数倍の周波数の電磁波に対しては優
れた電波吸収体として機能することになるが、それ以外
の周波数の電磁波に対しては吸収効率が低下することに
なり広い周波数帯域に亘って優れた吸収特性を有する電
波吸収体としては使用できないという問題があった。

【０００８】また、表面側から底面側に向けて損失抵抗
が徐々に低くなるようにして損失誘電体を３層以上に積
層することにより電磁波を吸収する周波数帯域を広げる
ようにすることも行われているが、このようにしても大
きく帯域が広がることはなく、しかも不可避的に厚みが
厚くなって大型化してしまうという別の問題が生じる。
さらには、電磁波の入斜面である第１の損失誘電体１０
１の表面に水滴や塵埃等が付着すると共振点が移動する
ことになって電波吸収特性が劣化し、良好な電波吸収体
として使用できなくなるという問題もある。

【０００９】本発明は、このような事情に鑑みてなされ
たもので、広い周波数帯域において優れた電波吸収特性
を有すると共に、耐環境性にも優れた電波吸収体及び電
波吸収方法を提供することを目的とする。

【００１０】

【課題を解決するための手段】上記目的を達成するた
め、請求項１の発明は、表面で反射される電磁波と表面
から入射して底面で反射される電磁波とが表面側で互い
に打ち消されることで反射波が低減されるように構成さ
れた電波吸収体であって、電磁波が入射される表面側に
配設され、その表面が非平面形状とされた損失誘電体層
と、この損失誘電体層の底面側に配設される磁性体層と
を備えたことを特徴としている。

【００１１】この構成によれば、損失誘電体層の表面か
ら内部に入射された電磁波の少なくとも一部は損失誘電
体層及び磁性体層の内部で熱エネルギに変換される一
方、表面で反射された電磁波と、損失誘電体層の底面で
反射された電磁波及び磁性体層の底面に設けられる導電
反射層で反射された電磁波とが表面側で互いに打ち消さ
れて反射波が低減される。

【００１２】この場合、電磁波の入射面となる表面が非
平面形状とされることで厚みが電磁波の入射位置によっ
て異なったものとなっているため、厚みの厚い位置では
薄い位置よりも低い周波数の電磁波の反射波が効率的に
低減され、厚みの薄い位置では厚い位置よりも高い周波
数の電磁波の反射波が効率的に低減されることになる。
また、表面で反射波が散乱されることにより入射方向へ
の反射成分が減少されること、表面の入射位置により生
じる厚み方向の距離差により反射成分がベクトル合成さ
れ、平面のような単純加算にならないこと等からも入射
方向に対する反射波が効率的に低減されることになる。

【００１３】このため、広い周波数帯域に亘って電磁波
を効果的に吸収することができるようになると共に、表
面に水滴や塵埃等が付着して共振点が移動したとしても
必要とする周波数帯域における電波吸収特性が低下しな
いようになり、耐環境性にも優れた電波吸収体を得るこ
とができる。

【００１４】また、導電反射層に近接した領域では電界
成分よりも磁界成分の方が大きいため、この磁界成分が
磁性体層により効率的に吸収されることになる結果、反
射波が効果的に低減されることになる。

【００１５】また、請求項２の発明は、請求項１に係る
ものにおいて、前記損失誘電体層は、誘電性素材に導電
性付与素材を分散させて混入することにより得たものか
らなることを特徴としている。

【００１６】この構成によれば、損失誘電体層の複素誘
電率の虚数項の値を大きくすることができ、誘電損失を
大きくすることができるようになる結果、電波吸収体に
用いるのに好適な損失誘電体層とすることができる。

【００１７】また、請求項３の発明は、請求項２に係る
ものにおいて、前記損失誘電体層は、前記誘電性素材と
して多孔質材を用いるようにしたものであることを特徴
としている。

【００１８】この構成によれば、内部に空気層が形成さ
れて複素誘電率の実数項の値を小さくすることができ、
誘電損失を大きくすることができるようになる結果、電
波吸収体に用いるのに好適な損失誘電体層とすることが
できる。

【００１９】また、請求項４の発明は、請求項１乃至３
のいずれかに係るものにおいて、前記磁性体層は、誘電
性素材に磁性付与素材を分散させて混入することにより
得たものからなることを特徴としている。

【００２０】この構成によれば、所定の誘電率と共に適
切な透磁率を有するものとなり、電波吸収体に用いるの
に好適な磁性体層とすることができる。

【００２１】また、請求項５の発明は、請求項４に係る
ものにおいて、前記磁性体層は、誘電性素材として多孔
質材を用いるようにしたものであることを特徴としてい
る。

【００２２】この構成によれば、内部に空気層が形成さ
れて複素誘電率の実数項の値を小さくすることができ、
誘電損失を大きくすることができるようになる結果、電
波吸収体に用いるのに好適な磁性体層とすることができ
る。

【００２３】また、請求項６の発明は、請求項１乃至５
のいずれかに係るものにおいて、前記磁性体層の底面に
電磁波を反射させる導電反射層を設けたことを特徴とし
ている。

【００２４】この構成によれば、損失誘電体層の表面か
ら内部に入射された電磁波の少なくとも一部は熱エネル
ギに変換されて吸収される一方、内部で吸収されなかっ
た電磁波は損失誘電体層の底面及び底面の導電反射層で
安定した状態で表面側に反射されることになる結果、電
波吸収特性の安定した電波吸収体を得ることができる。
すなわち、磁性体層の底面に導電反射層が設けられてい
ない場合、内部で吸収されなかった電磁波は電波吸収体
を取り付ける壁面等の被取付面で反射されることになる
結果、被取付面の材質等により反射状態が変動して電波
吸収特性が安定しないことになる。

【００２５】また、請求項７の発明は、請求項６に係る
ものにおいて、前記導電反射層は可撓性を有する部材で
構成されていることを特徴としている。

【００２６】この構成によれば、電波吸収体は、可撓性
を有する部材からなる導電反射層側が壁面等の被取付面
に貼着等の手段で取り付けられることになる。このた
め、被取付面が少し湾曲する等していてもその湾曲面に
沿って電波吸収体を安定した状態で取り付けることがで
きる。

【００２７】また、請求項８の発明は、請求項７に係る
ものにおいて、前記可撓性を有する部材は導電布である
ことを特徴としている。

【００２８】この構成によれば、電波吸収体は、可撓性
を有する導電布側が壁面等の被取付面に貼着等の手段で
取り付けられることになる。このため、被取付面が少し
湾曲する等していても電波吸収体を導電布を介して被取
付面に安定した状態で取り付けることができる。

【００２９】また、請求項９の発明は、底面側に導電反
射層が設けられた損失誘電体層を用い、表面で反射され
る電磁波と表面から入射して底面で反射される電磁波と
が表面側で互いに打ち消されることで反射波が低減され
るようにする電波吸収方法において、前記損失誘電体層
の表面を非平面形状にすることにより電磁波の入射位置
により当該損失誘電体層の厚みが異なるようにすると共
に、前記損失誘電体層と前記導電反射層との間に磁性体
層を配設し、この磁性体層により前記導電反射層近傍の
磁界成分を吸収させるようにすることを特徴としてい
る。

【００３０】この方法によれば、損失誘電体層の厚みの
厚い位置では薄い位置よりも低い周波数の電磁波の反射
波が効率的に低減され、厚みの薄い位置では厚い位置よ
りも高い周波数の電磁波の反射波が効率的に低減される
ことになる。また、表面で反射波が散乱されることで入
射方向への反射成分が減少されること、表面の入射位置
により生じる厚み方向の距離差により反射成分がベクト
ル合成され、平面のような単純加算にならないこと等か
らも入射方向に対する反射波が効率的に低減される。ま
た、導電反射層の近接領域における磁界成分が磁性体層
により吸収されるため、表面で反射された電磁波と、損
失誘電体層の底面で反射された電磁波及び導電反射層で
反射された電磁波とが表面側で互いに打ち消されること
と相俟って損失誘電体層の表面から入射する電磁波が効
率的に低減されることになる。

【００３１】

【発明の実施の形態】図１は、本発明の一実施形態に係
る電波吸収体１０を示す図で、（ａ）は正面図、（ｂ）
は平面図である。この電波吸収体１０は、電磁波の入射
面となる表面１２１が非平面形状を有し、底面１２２が
平面形状を有する第１の層を形成する損失誘電体（損失
誘電体層）１２と、この損失誘電体１２の底面１２２に
配設された平板形状を有する第２の層を形成する磁性体
（磁性体層）１４と、この磁性体１４の底面に配設され
た導電布等からなる導電反射層（導電反射板）１６とを
備えたものである。これらの損失誘電体１２、磁性体１
４及び導電反射層１６は、貼着等の適宜の取付手段によ
り互いに取り付けられて一体化されている。

【００３２】損失誘電体１２は、誘電性素材である発泡
スチロールに所定量の導電性付与素材であるカーボン粉
末を分散して混在させ（本実施形態では、発泡スチロー
ル１リットル当たり６グラムのカーボン粉末を混入）、
所定の複素誘電率（ε_ｓ＝ε′−ｊε″）が得られるよ
うにしたものである。このように損失誘電体１２は、誘
電性素材として発泡スチロールが用いられることで内部
に多量の空気を包含した多孔質のものとなることから複
素誘電率の実数部を１に近づけることができ、誘電損失
（tanδ＝ε″/ε′）が増大されて電磁波の吸収効率を
向上させることができる。

【００３３】また、この損失誘電体１２は、本実施形態
では、底辺１００ｍｍ×１００ｍｍで高さ４０ｍｍの大
きさの四角錘形状としたものである。この四角錘形状
は、例えば、底辺の寸法、高さの寸法、使用材質の複素
誘電率等をパラメータとし、これらパラメータのうち所
定のパラメータの値を予め設定し、残りのパラメータの
値を磁性体１４の厚さを考慮して所定の計算式に基づい
て算出することで必要とする周波数帯域の電波吸収特性
を有する大きさのものとすることができる。また、磁性
体１４の厚さを考慮し、経験値等に基づいて試行錯誤に
より必要とする周波数帯域の電波吸収特性を有するもの
を求めるようにすることもできる。

【００３４】磁性体１４は、本実施形態では、磁気テー
プの生産工程で不可避的に生じる切れ端等の廃材を利用
して構成したものである。すなわち、熱可塑性の合成樹
脂からなるテープ状の基材表面にフェライト等の軟磁性
体の微粉末を塗布して構成される録音テープや録画テー
プ等の種々の磁気テープの生産工程で生じる廃材（すな
わち、熱可塑性の合成樹脂と軟磁性体とを含んだもの）
を細かく切断し、この切断物を厚さが２０ｍｍの平板形
状となるように加熱成型したものを１００ｍｍ×１００
ｍｍの四角形状に切断したものである。

【００３５】このようにして得られた磁性体１４は、テ
ープ状の基材が加熱成型時にカールすることから多孔質
のものとなる結果、合成樹脂中に空気と磁性体微粒子粉
とが混在したもの（磁性体ポリマー）となり、所定の複
素透磁率（μ_ｒ＝μ′−ｊμ″）と複素誘電率（ε_ｒ＝
ε′−ｊε″）とを有するものとなっている。すなわ
ち、この磁性体１４は、発泡性の誘電性素材にフェライ
ト等の軟磁性体からなる所定量の磁性付与素材を分散さ
せて混入することにより得たものと実質的に同一のもの
である。従って、例えば、誘電性素材である発泡スチロ
ールや発泡ウレタン等の発泡性の合成樹脂材料に所定量
のフェライト微粉末等の磁性付与素材を混在させること
により多孔質のものとして得るようにしてもよい。な
お、この磁性体１４の厚さは、損失誘電体１２の厚さを
考慮して必要とする周波数帯域の電波吸収特性を有する
ように所定の計算式により求めたり、経験値等に基づい
て試行錯誤により求めたりすればよい。

【００３６】図２は、このように構成された電波吸収体
１０の１ＧＨｚ〜１８ＧＨｚの周波数帯域における反射
減衰量を損失誘電体１２の厚みを４０ｍｍの平板形状に
したものと比較して示すグラフである。すなわち、この
図２において、符号Ａで示すものが損失誘電体１２を四
角錘形状とした本実施形態のもの、符号Ｂで示すものが
損失誘電体１２を平板形状としたものを示している。

【００３７】この図から明らかなように、符号Ａで示す
ものは広い周波数帯域において２０〜３０ｄＢの反射減
衰量（一部の共振点では３０ｄＢを超える反射減衰量を
有している。）を有しているのに対し、符号Ｂで示すも
のは広い周波数帯域ではあっても１０〜１５ｄＢの反射
減衰量しか有していない（但し、一部の共振点では３０
ｄＢあるいは３０ｄＢを超える反射減衰量を有してい
る。）。但し、いずれのものでも広い周波数帯域におい
て一定値以上の反射減衰量を有することは、表面に水滴
や塵埃等が付着して共振点がずれたとしても反射減衰量
には大きな影響を及ぼさない優れた電波吸収特性を有し
ていることを示している。なお、図６に示す従来例のも
のでは、一部の共振点では大きな反射減衰量を呈しても
共振点を外れると反射減衰量は大きく減少してしまうこ
とになる。

【００３８】このように、損失誘電体１２と磁性体１４
とを組み合わせることで、損失誘電体１２表面の形状が
非平面形状でも平面形状であっても広い周波数帯域にお
いて一定値以上の反射減衰量を呈するようになるのは次
のような理由による。すなわち、図３（ａ）に示すよう
に、電磁波の電界成分は導電反射層１６に近づくにつれ
て小さくなり、導電反射層１６面でゼロとなる。一方、
図３（ｂ）に示すように、電磁波の磁界成分は導電反射
層１６に近づくにつれて大きくなり、導電反射層１６面
で最大となる。

【００３９】このため、従来例のように損失誘電体を磁
界成分が多くを占める導電反射層に近い位置に配設して
も電磁波の吸収効果が高められることはないのに対し、
本発明のように磁界成分が多くを占める導電反射層に近
い位置に磁性体を配設した場合はその領域の電磁波が磁
性体により効果的に吸収されることになる。従って、本
発明のように、導電反射層１６側に磁性体１４を配設す
るようにしたものでは、広い周波数帯域において一定値
以上の反射減衰量を呈するものとなるのである。

【００４０】しかも、磁界成分は導電反射層１６側に近
いほど大きな値を有しているので、磁性体１４の厚さが
薄くても大きな吸収効果を呈することになる。このた
め、高い周波数領域で大きな反射減衰量を得るには電波
吸収体の全体の厚さを波長に対応させて薄くしなければ
ならならないため、従来例のように損失誘電体しか用い
ないものでは実現に困難を伴うが磁性体１４を用いるこ
とで容易に実現可能となる。

【００４１】因みに、磁性体及び損失誘電体の各入力イ
ンピーダンスＺｉは、素材の特性インピーダンスＺｃ及
び伝播定数γを与えると、磁性体については数１の式で
示すことができ、損失誘電体については数２の式で示す
ことができる。

【００４２】

【数１】

【００４３】

【数２】

【００４４】ここで、λは波長、ｔは素材の厚さ、Ｚｏ
は大気の波動インピーダンスをそれぞれ示している。

【００４５】すなわち、これらの数１及び数２に示す式
から明らかなように、透磁率が１である損失誘電体に比
べ、透磁率μ_ｒがμ_ｒ＞１で、誘電率ε_ｒがε_ｒ＞１で
ある磁性体では特性インピーダンスＺｉは略一定とな
り、損失誘電体のように低くはならない。例えば、軟磁
性体の微粉末を誘電性素材に混入させた磁性体（厚み１
０ｍｍ）の背面に導電反射層を設けたものの０．１〜１
０ＧＨｚの周波数範囲における入力インピーダンスを数
１の式から求めると共に、発泡スチロール１リットル当
り６グラムのカーボン粉末を混入させた損失誘電体（厚
み１０ｍｍ）の背面に導電反射層を設けたものの０．１
〜１０ＧＨｚの周波数範囲における入力インピーダンス
を数２の式から求め、これらの入力インピーダンスを図
４に示す。この図４において、符号Ｃが磁性体を示し、
符号Ｄが損失誘電体を示している。

【００４６】この図４からも明らかなように、符号Ｃで
示す磁性体は低域から高域に亘る広い周波数帯域におい
て一定値以上の入力インピーダンスを呈しているのに対
し、符号Ｄで示す損失誘電体は２ＧＨｚ付近までは入力
インピーダンスが略ゼロとなっている。このことは、磁
性体を用いることにより広い周波数帯域において電磁波
を効果的に吸収することができることを示している。な
お、磁性体では伝播定数γは損失誘電体に比べて大きく
増大する（すなわち、厚みが増えたことと実質的に同一
となる。）ので、高い周波数領域で大きな反射減衰量を
得るにはより薄くてよいことになる結果、電波吸収体の
小型化を促進することができる。また、損失誘電体１２
が平板形状のものの反射減衰量については、非平面形状
のものに比べて反射減衰量が少なくなっているが、損失
誘電体１２及び磁性体１４の材料特性を改善することで
高くすることが可能である。

【００４７】また、損失誘電体１２と磁性体１４とを組
み合わせると共に、損失誘電体１２の表面の形状を非平
面形状（本実施形態では、四角錘形状）とした場合に、
広い周波数帯域において大きな反射減衰量を呈するよう
になるのは次のような理由による。

【００４８】すなわち、損失誘電体１２の表面１２１か
ら内部に入射された電磁波の少なくとも一部は損失誘電
体１２及び磁性体１４の内部で熱エネルギに変換されて
吸収される一方、内部で吸収されなかった電磁波は損失
誘電体１２の底面及び導電反射層１６で損失誘電体１２
の表面１２１側に反射されることになる。この表面１２
１側に反射された電磁波のうち、損失誘電体１２の厚み
と所定の関係にある周波数の電磁波（厚みの値が１／４
波長（電気長）となる周波数の電磁波、あるいはその奇
数倍の周波数の電磁波）については位相が１８０°反転
されたものとなるため、表面１２１で反射された電磁波
と相殺されることになる。

【００４９】また、表面１２１側に反射された電磁波の
うち、損失誘電体１２の厚みと磁性体１４の厚みとを加
算した厚みと所定の関係にある周波数の電磁波（厚みの
値が１／４波長（電気長）となる周波数の電磁波、ある
いはその奇数倍の周波数の電磁波）については位相が１
８０°反転されたものとなるため、表面１２１で反射さ
れた電磁波と相殺されることになる。

【００５０】このように、本発明に係る電波吸収体１０
では、損失誘電体１２の表面１２１が非平面形状とされ
ているため、表面１２１における電磁波の入射位置によ
り損失誘電体１２の厚みと、損失誘電体１２の厚みに磁
性体１４の厚みを加算した厚みが異なることになる。こ
のため、厚みの厚い位置（例えば、図１のｔ１で示す位
置）では薄い位置よりも低い周波数の電磁波の反射波が
効率的に相殺されて低減され、厚みの薄い位置（例え
ば、図１のｔ２で示す位置）では厚い位置よりも高い周
波数の電磁波の反射波が効率的に相殺されて低減される
ことになる結果、表面１２１の全体では吸収すべき電磁
波の周波数が分散され、広い周波数帯域における電磁波
を効果的に吸収することができることになる。

【００５１】また、損失誘電体１２の表面１２１が非平
面形状とされているため、表面で反射波が散乱される
（図１の入射波Ｐｉと反射波Ｐｒ）ことにより入射方向
への反射成分が減少されること、表面の入射位置により
生じる厚み方向の距離差δ（図１の例えばｔ１とｔ２に
おける差）により反射成分がベクトル合成され、平面の
ような単純加算にならないこと等の理由から広い周波数
帯域に亘って大きな入射減衰量を呈することになる。

【００５２】この事実は、耐候性（耐環境性能）を向上
させるために電波吸収体の表面に塗装を施しても（これ
により共振点が周波数の低い側に移動する）、本発明に
係る電波吸収体１０では何ら問題の生じないことを示し
ている。また、塗装を施していない電波吸収体の入射面
に水滴や塵埃が付着した場合には塗装を施した場合と同
様に共振点が周波数の低い側に移動することになるが、
その場合でも本発明に係る電波吸収体１０では何ら問題
が生じないことを示している。

【００５３】このように構成された電波吸収体１０は、
例えば、自動車の自動運行システムや衝突防止レーダ等
において、自動車から発射された電波を反射させないよ
うにする必要のある壁面等に取り付けることにより、自
動車の自動運行システムや衝突防止レーダ等を正常に機
能させることが可能になる。なお、損失誘電体１２及び
磁性体１４の厚み等の寸法については、使用周波数帯域
に応じて適宜変更するようにすればよい。例えば、本発
明に係る電波吸収体１０を６７．５ＧＨｚの周波数帯を
利用した自動車の自動運行システムに利用するには、そ
の電磁波の波長に対応して損失誘電体１２及び磁性体１
４の厚みを薄くするようにすればよい。

【００５４】本発明の実施形態に係る電波吸収体１０
は、上記のように、電磁波が入射される表面側に配設さ
れ、表面が非平面形状とされた第１の層である損失誘電
体１２と、この損失誘電体１２の底面側に配設される第
２の層である磁性体１４とを備えているので、広い周波
数帯域において優れた電波吸収特性を有すると共に、耐
環境性にも優れたものとなる。

【００５５】なお、本発明は、上記実施形態の構成のも
のに限定されるものではなく、以下に述べるような種々
の変形態様を採用することができる。

【００５６】（１）上記実施形態では、損失誘電体１２
は、誘電性素材として発泡スチロールを用いたものであ
るが、これに限るものではない。例えば、発泡ウレタン
や発泡ポリエステル等の他の発泡プラスチックを用いる
ようにしたものでもよい。また、発泡プラスチックを用
いることで多孔質のものとすることができるが、必ずし
も多孔質のものに限るものではない。また、導電性付与
素材としてカーボン粉末を用いているが、これに限るも
のではない。例えば、黒鉛、導電性金属等の他の粉末材
料を用いるようにしてもよい。

【００５７】（２）上記実施形態では、損失誘電体１２
は単層で構成されたものであるが、これに限るものでは
ない。例えば、複素誘電率の虚数項の値が異なる（すな
わち、損失抵抗が異なる）複数の損失誘電体を積層した
多層構造からなるものであってもよい。この場合、複素
誘電率の虚数項の値が大きい（すなわち、損失抵抗が低
い）損失誘電体を底面側（下層）に配置し、複素誘電率
の虚数項の値が小さい（すなわち、損失抵抗が高い）損
失誘電体を表面（上層）に配置するようにすればよい。
このようにすると、電磁波は表面での反射が抑制されて
内部に入射され易くなる一方、内部に入射された電磁波
は複素誘電率の虚数項の値が大きい部分で熱エネルギに
効率的に変換されることになる。このため、電波吸収特
性のより優れた電波吸収体が実現される。

【００５８】（３）上記実施形態では、損失誘電体１２
の表面１２１を四角錘からなる非平面形状としている
が、これに限るものではない。例えば、非平面形状とし
て、球面等の曲面形状（楕円形状や他の湾曲形状を含
む）、三角錐形状等の種々の角錐形状、円錐形状、台形
形状、楔形状等としてもよい。すなわち、電磁波の入射
位置によって損失誘電体１２の厚み及び損失誘電体１２
の厚みに磁性体１４の厚みを加算した厚みが異なるよう
にされた非平面形状となっておればよい。このように非
平面形状とすることによって、電磁波の入射位置による
電波吸収体の厚みが連続的に異なることになる結果、広
い周波数帯域に亘って電磁波を効果的に吸収することが
できることになる。

【００５９】また、どのような非平面形状であっても、
表面で反射波が散乱されることにより入射方向への反射
成分が減少される点、表面の入射位置により生じる厚み
方向の距離差δにより反射成分がベクトル合成され、平
面のような単純加算にならない点等はすべて同様であ
り、これにより広い周波数帯域に亘って電波吸収特性の
優れたものとすることができる。

【００６０】また、ここでいう非平面形状とは、損失誘
電体１２の厚みが連続的に異なるようにされたものだけ
はなく、表面に段差が形成されて厚みが不連続に異なる
ようにされているものも含むものである。また、非平面
形状は電磁波の入射方向に対し凸状に形成されたものだ
けではなく、凹状に形成されていても凸状の場合と同様
の優れた電波吸収特性を有するものとなる。

【００６１】なお、図５は、損失誘電体１２の表面を曲
面にした場合の一例を示すものである。このように表面
を曲面にした場合には、平面視したときの形状は損失誘
電体１２、磁性体１４及び導電反射層１６共に円形にす
るようにすればよい。但し、平面視三角形や平面視四角
形等にすると、多数の損失誘電体１２及び磁性体１４を
互いに密着させた状態で縦横に並べて配設することがで
き、損失誘電体１２及び磁性体１４の欠落した空隙部を
なくすことができる結果、電波吸収特性のより優れた電
波吸収体を実現することができる。

【００６２】（４）上記実施形態では、磁性体１４は、
磁気テープの廃材等を利用するようにした多孔質のもの
であるが、これに限るものではない。例えば、非発泡性
の合成樹脂材料等の誘電性素材にフェライト等の磁性付
与素材を分散させた非多孔質のものを用いるようにして
もよいし、フェライト等の軟磁性体そのものからなるも
のを用いることもできる。また、磁気テープの廃材等を
利用する場合でも、熱可塑性の合成樹脂からなるテープ
状の基材表面にγ酸化鉄、二酸化クロム等の硬磁性体の
微粒子粉を塗布したり、蒸着等の手段で金属強磁性薄膜
を形成したりして構成したものを用いることも可能であ
る。

【００６３】この場合、発泡スチロールや発泡ウレタン
等の発泡性の合成樹脂材料等からなる誘電性素材に所定
量のγ酸化鉄、二酸化クロム等の硬磁性体の微粒子分か
らなる磁性付与素材を分散させて混在させることにより
多孔質のものとして得ることもできる。また、非発泡性
の合成樹脂材料等からなる誘電性素材にγ酸化鉄、二酸
化クロム等の硬磁性体の微粒子分からなる磁性付与素材
を分散させた非多孔質のものを用いるようにしてもよ
い。損失誘電体１２についても同様に非多孔質のものを
用いることが可能である。

【００６４】（５）上記実施形態では、導電反射層１６
として可撓性を有する導電布等を用いているが、これに
限るものではない。例えば、鉄、黄銅、ニッケル、亜鉛
めっき鉄板等の可撓性を有しない金属反射板からなるも
のでもよい。また、鉄、黄銅、ニッケル、亜鉛めっき鉄
板等を用いる場合に蒸着等の手段で膜状に形成するよう
にすると、金属材料であっても可撓性を有するものとす
ることができる。

【００６５】導電反射層１６として、可撓性を有するも
のを用いた場合には、電波吸収体１０を壁面等の取付面
に貼着等の手段で取り付ける場合に取付面が多少湾曲し
ていたり、凹凸が存在していたりしても湾曲面や凹凸面
に沿って容易に取り付けることができることになる。ま
た、本実施形態では、導電反射層１６を個々の損失誘電
体１２及び磁性体１４毎に設けるようにしているが、縦
横に並べた損失誘電体１２及び磁性体１４の多数の積層
体に所定の大きさの導電反射層１６を貼着するようにす
ると、壁面等の取付面に取り付ける場合にその取付け作
業性が向上することになる。

【００６６】また、電波吸収体の取付面が金属板等で構
成されている場合には、金属板等が導電反射層として機
能するため、電波吸収体としては導電反射層１６を備え
ている必要はない。

【００６７】

【発明の効果】以上説明したように、請求項１の電波吸
収体によれば、電磁波が入射される表面側に配設され、
その表面が非平面形状とされた損失誘電体層と、この損
失誘電体層の底面側に配設される磁性体層とを備えてい
るので、厚みが電磁波の入射位置によって異なったもの
になると共に、磁性体層の底面側に設けられる導電反射
層の近傍領域の磁界成分が磁性体層により効果的に吸収
されることになる結果、広い周波数帯域において優れた
電波吸収特性を有すると共に、耐環境性にも優れたもの
となる。

【００６８】また、請求項２の電波吸収体によれば、損
失誘電体層は、誘電性素材に導電性付与素材を分散させ
て混入することにより得たものからなるものであるの
で、誘電損失を大きくすることができるようになる結
果、電波吸収体に用いるのに好適なものとすることがで
きる。

【００６９】また、請求項３の電波吸収体によれば、損
失誘電体層は、誘電性素材として多孔質材を用いるよう
にしたものであるので、誘電損失を大きくすることがで
きるようになる結果、電波吸収体に用いるのに好適なも
のとすることができる。

【００７０】また、請求項４の電波吸収体によれば、磁
性体層は、誘電性素材に磁性付与素材を分散させて混入
することにより得たものからなるものであるので、所定
の誘電率と共に適切な透磁率を有するものとなり、電波
吸収体に用いるのに好適なものとすることができる。

【００７１】また、請求項５の電波吸収体によれば、磁
性体層は、誘電性素材として多孔質材を用いるようにし
たものであるので、誘電損失を大きくすることができる
ようになる結果、電波吸収体に用いるのに好適なものと
することができる。

【００７２】また、請求項６の電波吸収体によれば、磁
性体層の底面に電磁波を反射させる導電反射層を設ける
ようにしているので、電波吸収特性の安定した電波吸収
体を容易に得ることができる。

【００７３】また、請求項７の電波吸収体によれば、導
電反射層は可撓性を有する部材で構成されているので、
壁面等の被取付面が多少湾曲する等している場合でも電
波吸収体を安定した状態で取り付けることができる。

【００７４】また、請求項８の電波吸収体によれば、導
電反射層を構成する可撓性を有する部材は導電布である
ので、磁性体に容易に取り付けることができると共に、
電波吸収体を壁面等の被取付面に安定した状態で取り付
けることができる。

【００７５】また、請求項９の電波吸収方法によれば、
損失誘電体層の表面を非平面形状にすることにより電磁
波の入射位置により損失誘電体層の厚みが異なるように
すると共に、損失誘電体層と導電反射層との間に磁性体
層を配設し、この磁性体層により導電反射層近傍の磁界
成分を吸収させるようにするものであるので、広い周波
数帯域において電磁波が効果的に吸収されると共に、導
電反射層の近傍領域の磁界成分が磁性体層により効果的
に吸収される結果、広い周波数帯域において優れた電波
吸収特性を呈するようになる。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の一実施形態に係る電波吸収体の構成を
示す図で、（ａ）は正面図、（ｂ）は平面図である。

【図２】図１に示す電波吸収体の反射減衰量を示すグラ
フである。

【図３】図１に示す電波吸収体の導電反射層近傍の電磁
波の電界分布及び磁界分布を説明するための図で、
（ａ）は電界分布を示す図、（ｂ）は磁界分布を示す図
である。

【図４】磁性体及び損失誘電体の周波数と入力インピー
ダンスとの関係を示すグラフである。

【図５】図１に示す電波吸収体の変形例の構造の一例を
示す図である。

【図６】従来例の電波吸収体を示す正面図である。

【符号の説明】

１０電波吸収体１２損失誘電体（損失誘電体層）１４磁性体（磁性体層）１６導電反射層

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】表面で反射される電磁波と表面から入射
して底面で反射される電磁波とが表面側で互いに打ち消
されることで反射波が低減されるように構成された電波
吸収体であって、電磁波が入射される表面側に配設さ
れ、その表面が非平面形状とされた損失誘電体層と、こ
の損失誘電体層の底面側に配設される磁性体層とを備え
たことを特徴とする電波吸収体。
【請求項２】前記損失誘電体層は、誘電性素材に導電
性付与素材を分散させて混入することにより得たものか
らなることを特徴とする請求項１記載の電波吸収体。
【請求項３】前記損失誘電体層は、前記誘電性素材と
して多孔質材を用いるようにしたものであることを特徴
とする請求項２記載の電波吸収体。
【請求項４】前記磁性体層は、誘電性素材に磁性付与
素材を分散させて混入することにより得たものからなる
ことを特徴とする請求項１乃至３のいずれかに記載の電
波吸収体。
【請求項５】前記磁性体層は、誘電性素材として多孔
質材を用いるようにしたものであることを特徴とする請
求項４記載の電波吸収体。
【請求項６】前記磁性体層の底面に電磁波を反射させ
る導電反射層を設けたことを特徴とする請求項１乃至５
のいずれかに記載の電波吸収体。
【請求項７】前記導電反射層は可撓性を有する部材で
構成されていることを特徴とする請求項６記載の電波吸
収体。
【請求項８】前記可撓性を有する部材は導電布である
ことを特徴とする請求項７記載の電波吸収体。
【請求項９】底面側に導電反射層が設けられた損失誘
電体層を用い、表面で反射される電磁波と表面から入射
して底面で反射される電磁波とが表面側で互いに打ち消
されることで反射波が低減されるようにする電波吸収方
法において、前記損失誘電体層の表面を非平面形状にす
ることにより電磁波の入射位置により当該損失誘電体層
の厚みが異なるようにすると共に、前記損失誘電体層と
前記導電反射層との間に磁性体層を配設し、この磁性体
層により前記導電反射層近傍の磁界成分を吸収させるよ
うにすることを特徴とする電波吸収方法。