JP2002048717A - 放射源の照度分布を変える方法および装置 - Google Patents
放射源の照度分布を変える方法および装置Info
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Abstract
(57)【要約】
【課題】 光源１を用いてほぼ平らなターゲット面６上
を照射した時の、光源からの照度分布を変更する方法お
よび装置。 【解決手段】 放射線に対して基本的に透過性のある複
数の透過性プレート４を、各プレート４の間に空間を介
して、放射源１とターゲット面６との間でターゲット面
６より放射源１に近い方に設置して、透過性プレート４
の反射および吸収を利用して所望領域への放射量を減衰
させる。
を照射した時の、光源からの照度分布を変更する方法お
よび装置。 【解決手段】 放射線に対して基本的に透過性のある複
数の透過性プレート４を、各プレート４の間に空間を介
して、放射源１とターゲット面６との間でターゲット面
６より放射源１に近い方に設置して、透過性プレート４
の反射および吸収を利用して所望領域への放射量を減衰
させる。
Description
【０００１】
【発明が属する技術分野】本発明は、基本的に平らなタ
ーゲット面を放射源を用いて直接照射する際に放射源の
照度分布を変える方法と装置に関するものである。本発
明の好ましい１つの用途は大型の平らなターゲット面上
での放射源の照度分布を均一にすることにある。
ーゲット面を放射源を用いて直接照射する際に放射源の
照度分布を変える方法と装置に関するものである。本発
明の好ましい１つの用途は大型の平らなターゲット面上
での放射源の照度分布を均一にすることにある。
【０００２】
【従来の技術】多くの用途、特に写真の照射や加熱の分
野では大型平面を均一に照射することが望まれており、
また必要である。等方性点放射源から平面上に向かった
放射線の照明強度は下記の式で表される：
野では大型平面を均一に照射することが望まれており、
また必要である。等方性点放射源から平面上に向かった
放射線の照明強度は下記の式で表される：
【０００３】Ｉ＝Ｉ0ｃｏｓ3（θ） （１） （ここで、θは平面に対する照射光の入射角であり、Ｉ
0は円形照射パターンの対称軸上の照度である） 例えば、直径１．６ｍの平らな面積上での強度変化を±
５％以下にするには点放射源を４．３ｍの距離に位置し
なければならない。対応するランバート（Lambertian）
の面光源の式は下記で表される： Ｉ＝Ｉ0ｃｏｓ4（θ） （２） 同一強度変動距離は５．０ｍである。実際にはランプは
点放射源で、ランプ反射器はランバート面光源の式を有
すると仮定する。
0は円形照射パターンの対称軸上の照度である） 例えば、直径１．６ｍの平らな面積上での強度変化を±
５％以下にするには点放射源を４．３ｍの距離に位置し
なければならない。対応するランバート（Lambertian）
の面光源の式は下記で表される： Ｉ＝Ｉ0ｃｏｓ4（θ） （２） 同一強度変動距離は５．０ｍである。実際にはランプは
点放射源で、ランプ反射器はランバート面光源の式を有
すると仮定する。
【０００４】均一な照射を得るための従来法では、光源
アレーとその後方に配置した反射器とを用いたり（例え
ば米国特許第３，７６３，３４８号、第４，０２７，１
５１号）、光源と平面との間にレンズを用いたり（例え
ば米国特許第５，５５５，１９０号）、光源で平面を走
査している。しかし、光源アレーと面−面照射系と組み
合せたものは場所をとり、高価になり、電力浪費が大き
くなるため大抵の用途では使えない。後方反射器の主た
る欠点は得られる照度分布が光源および反射器の寸法、
特に反射器に対する光源の位置に影響されることであ
る。このことはレンズ系の場合にも当てはまる。レンズ
系は大抵の用途でコストが高くなり過ぎるというさらに
別の欠点がある。走査法が適用できる用途は限定され、
走査に複雑な機構が必要になる。
アレーとその後方に配置した反射器とを用いたり（例え
ば米国特許第３，７６３，３４８号、第４，０２７，１
５１号）、光源と平面との間にレンズを用いたり（例え
ば米国特許第５，５５５，１９０号）、光源で平面を走
査している。しかし、光源アレーと面−面照射系と組み
合せたものは場所をとり、高価になり、電力浪費が大き
くなるため大抵の用途では使えない。後方反射器の主た
る欠点は得られる照度分布が光源および反射器の寸法、
特に反射器に対する光源の位置に影響されることであ
る。このことはレンズ系の場合にも当てはまる。レンズ
系は大抵の用途でコストが高くなり過ぎるというさらに
別の欠点がある。走査法が適用できる用途は限定され、
走査に複雑な機構が必要になる。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】本発明の目的は上記従
来法の欠点を克服した、放射源からのパワー分布を変え
る方法および装置を提供することにある。
来法の欠点を克服した、放射源からのパワー分布を変え
る方法および装置を提供することにある。
【０００６】
【課題を解決するための手段】本発明の目的は、非吸収
プレートおよび／または吸収プレートを組み合わせて、
光学軸の近傍領域へ入射する放射線の反射および／また
は吸収によって、光学軸の近傍領域の照射量を減衰さ
せ、光学的拡散板を用いて光源からの入射光を拡散させ
且つプレートからの反射光を広角度の分布にして戻すこ
とによって達成される。本発明方法の特徴は請求項１の
特徴部分に記載され、本発明装置の特徴は請求項６の特
徴部分に記載されている。
プレートおよび／または吸収プレートを組み合わせて、
光学軸の近傍領域へ入射する放射線の反射および／また
は吸収によって、光学軸の近傍領域の照射量を減衰さ
せ、光学的拡散板を用いて光源からの入射光を拡散させ
且つプレートからの反射光を広角度の分布にして戻すこ
とによって達成される。本発明方法の特徴は請求項１の
特徴部分に記載され、本発明装置の特徴は請求項６の特
徴部分に記載されている。
【０００７】
【発明の実施の形態】以下で説明する本発明の基本原理
では、後方に反射器を用いない点光源の論理モデルが用
いられるが、実際のシステム設計ではさらに別のファク
ターも考慮しなければならないということは理解できよ
う。本発明では純粋に反射するプレートと、部分的に吸
収するプレートとを適当に組み合わせて光源と平面との
間に設置する。各プレートは、距離の関数で選択的に組
み合せられた光源／拡散器からの光を、反射および／ま
たは減衰させるような寸法になっている。このプレート
に適した材料は例えば鉄を含まないソーダガラスおよび
ポリカーボネートである。ガラス板は空気中で入射光の
８％を反射し、ポリカーボネート板は１０％を反射す
る。点放射源を用いる場合はプレートを円形にし、各プ
レートを光源からの同一光学軸上に同心状且つそれに直
角に配置しなければならない。
では、後方に反射器を用いない点光源の論理モデルが用
いられるが、実際のシステム設計ではさらに別のファク
ターも考慮しなければならないということは理解できよ
う。本発明では純粋に反射するプレートと、部分的に吸
収するプレートとを適当に組み合わせて光源と平面との
間に設置する。各プレートは、距離の関数で選択的に組
み合せられた光源／拡散器からの光を、反射および／ま
たは減衰させるような寸法になっている。このプレート
に適した材料は例えば鉄を含まないソーダガラスおよび
ポリカーボネートである。ガラス板は空気中で入射光の
８％を反射し、ポリカーボネート板は１０％を反射す
る。点放射源を用いる場合はプレートを円形にし、各プ
レートを光源からの同一光学軸上に同心状且つそれに直
角に配置しなければならない。
【０００８】各プレートの相対位置を任意に変えて照度
を変ることができるが、同じ目的はプレートの直径およ
び厚さを調整しても達成することができる。実際には各
プレートを互いに接近して設置する。各プレート毎に確
実に反射させるためにプレート間には小さい空隙を開け
なければならない。プレートの厚さが均一でない場合に
は大きな入射角の光が完全反射されないように、積層プ
レートの距離と最大プレートの最大直径とを決める。ガ
ラスおよびポリカーボネートの場合の完全反射角度は約
４５°である。また、入射角を小さくするために例えば
プレートの端部を湾曲させることもできる。プレートの
全体数および直径は均一照射の度合いおよび式（１）お
よび（２）で与えられる放射密度の減衰度を考慮して決
める。ガラス板での点光源論理を用いた場合、１枚のプ
レートのエッジに起因して平面での照度段階に８％の段
階がある。実際の系では光源が一定の大きさを有する点
を考慮しなければならない。その結果、光源が各プレー
トのエッジの後方で徐々に「見える」ようになるため強
度段階はなだらかになる。例えば、点光源を用いた場
合、面上での照度は４５°の入射角で角度０°の強度の
３５％である。式（１）を用いて直径が規定された１２
枚のガラス板を用いることによって平面照度の最小変化
度を９％未満に滑らかにすることができる。ポリカーボ
ネート板を用いて得られ最小照度変化は９枚のプレート
で１０％である。以下、添付図面を参照して本発明の実
施例をさらに詳細に説明する。
を変ることができるが、同じ目的はプレートの直径およ
び厚さを調整しても達成することができる。実際には各
プレートを互いに接近して設置する。各プレート毎に確
実に反射させるためにプレート間には小さい空隙を開け
なければならない。プレートの厚さが均一でない場合に
は大きな入射角の光が完全反射されないように、積層プ
レートの距離と最大プレートの最大直径とを決める。ガ
ラスおよびポリカーボネートの場合の完全反射角度は約
４５°である。また、入射角を小さくするために例えば
プレートの端部を湾曲させることもできる。プレートの
全体数および直径は均一照射の度合いおよび式（１）お
よび（２）で与えられる放射密度の減衰度を考慮して決
める。ガラス板での点光源論理を用いた場合、１枚のプ
レートのエッジに起因して平面での照度段階に８％の段
階がある。実際の系では光源が一定の大きさを有する点
を考慮しなければならない。その結果、光源が各プレー
トのエッジの後方で徐々に「見える」ようになるため強
度段階はなだらかになる。例えば、点光源を用いた場
合、面上での照度は４５°の入射角で角度０°の強度の
３５％である。式（１）を用いて直径が規定された１２
枚のガラス板を用いることによって平面照度の最小変化
度を９％未満に滑らかにすることができる。ポリカーボ
ネート板を用いて得られ最小照度変化は９枚のプレート
で１０％である。以下、添付図面を参照して本発明の実
施例をさらに詳細に説明する。
【０００９】
【実施例】図１は光源１を備えた本発明の典型的な装置
を示している。図示した例では光源１は後方に反射器２
を有する円形放電管である。図では光源からの光はター
ゲットパネル６に向かって右側を向いて出る。図示した
場合、ターゲットパネル６はソーラーパネル（日光浴パ
ネル）６である。放電管１の最も近くには拡散器３が配
置されている。この拡散器３は放電管１の強度を近距離
で均一にするためのものである。拡散器３は拡散管５で
取り囲まれている。本発明では拡散器の使用は任意であ
る。拡散管５の最後（右端）の拡散器３を通った放射線
は透過性、吸収性および反射性を有するプレート群４へ
進む。プレート群４は各面からの反射が確実に行なえる
ように互いに離れている。反射板４の形は光源の形に依
存する。ターゲット面６から見た反射板４の形は、例え
ば論理的点光源の場合には円形になり、細長い光源の場
合は楕円形であり、正確な形は構造と形状に依存する。
を示している。図示した例では光源１は後方に反射器２
を有する円形放電管である。図では光源からの光はター
ゲットパネル６に向かって右側を向いて出る。図示した
場合、ターゲットパネル６はソーラーパネル（日光浴パ
ネル）６である。放電管１の最も近くには拡散器３が配
置されている。この拡散器３は放電管１の強度を近距離
で均一にするためのものである。拡散器３は拡散管５で
取り囲まれている。本発明では拡散器の使用は任意であ
る。拡散管５の最後（右端）の拡散器３を通った放射線
は透過性、吸収性および反射性を有するプレート群４へ
進む。プレート群４は各面からの反射が確実に行なえる
ように互いに離れている。反射板４の形は光源の形に依
存する。ターゲット面６から見た反射板４の形は、例え
ば論理的点光源の場合には円形になり、細長い光源の場
合は楕円形であり、正確な形は構造と形状に依存する。
【００１０】拡散器３は光源が回転対称でない場合には
必要である。反射器２の形を変えることによって放電管
１／反射器２ユニットからの非回転対称分布を回転対称
分布に変えることによって、拡散器３を用いる必要を無
くすこともできる。放射照度の回転対称分布は反射板４
を円錐状に重ねることによって任意に変更することがで
きる。円錐状とは反射板４を積み重ねた時の断面での形
状分布が円錐状であることを意味する。図１では、積み
重ねた最も大きな反射板４が光源１に最も近い所にある
が、本発明では積み重ねた反射板４の順番は光学上また
は構造上の要求から自由に選択することができる。ま
た、原理的には積層吸収体は１枚の厚さが可変な吸収体
に代えることができる。
必要である。反射器２の形を変えることによって放電管
１／反射器２ユニットからの非回転対称分布を回転対称
分布に変えることによって、拡散器３を用いる必要を無
くすこともできる。放射照度の回転対称分布は反射板４
を円錐状に重ねることによって任意に変更することがで
きる。円錐状とは反射板４を積み重ねた時の断面での形
状分布が円錐状であることを意味する。図１では、積み
重ねた最も大きな反射板４が光源１に最も近い所にある
が、本発明では積み重ねた反射板４の順番は光学上また
は構造上の要求から自由に選択することができる。ま
た、原理的には積層吸収体は１枚の厚さが可変な吸収体
に代えることができる。
【００１１】本発明の実施例では下記の相対寸法を考慮
する： ａ：反射器２の直径 ｂ：光源１の直径 ｃ：光源１と最後の拡散器３との間の距離 ｄ：光源１と第１のプレート４との間の距離 ｅ：光源１とターゲット面６との間の距離 ｆ：拡散器３の直径 ｇ：最大プレート４の直径
する： ａ：反射器２の直径 ｂ：光源１の直径 ｃ：光源１と最後の拡散器３との間の距離 ｄ：光源１と第１のプレート４との間の距離 ｅ：光源１とターゲット面６との間の距離 ｆ：拡散器３の直径 ｇ：最大プレート４の直径
【００１２】１） ｃは基本的にａより小さい。 ２） ｄはｅの５０％以下、一般にはｅの５〜２０％、
特にｅの約１０％である。 ３） ｆはｂより大きく、一般には２ａより小さい。 ４） ｇはｂより大きく、一般には２ａより小さい。
特にｅの約１０％である。 ３） ｆはｂより大きく、一般には２ａより小さい。 ４） ｇはｂより大きく、一般には２ａより小さい。
【００１３】以下、図１とわずかに違う本発明の実施例
を説明する。この実施例が主として図１と異なる点は拡
散器が２つしかない点である。反射器２の直径は１５０
ｍｍである。円形放電管１は外径が７０ｍｍで、厚さ
（管の直径）が１０ｍｍで、放電管１と反射器２との距
離は２０ｍｍである。拡散器管５は１５０ｍｍの内径の
艶消し白色内面を有する。放電管１と最も近い拡散器３
との距離は３０ｍｍであり、２番目に近い拡散器３と放
電管１との距離は５０ｍｍである（２つの拡散器の
み）。拡散器管５は第２の拡散器で終わる（ここが図１
とは異なる）。放電管１と吸収プレート４との距離は２
２０ｍｍである。プレート４の材料はSchott NG12であ
るが、吸収が十分な他の任意の材料を用いることができ
る。プレート４は以下の寸法を有する（第１のプレート
が放電管１に最も近い）： 第１のプレート：直径１５０ｍｍ、厚さ１．５ｍｍ 第２のプレート：直径１００ｍｍ、厚さ２．０ｍｍ 第３のプレート：直径７０ｍｍ、厚さ３．０ｍｍ プレート４間の間隙は約０．５ｍｍである。
を説明する。この実施例が主として図１と異なる点は拡
散器が２つしかない点である。反射器２の直径は１５０
ｍｍである。円形放電管１は外径が７０ｍｍで、厚さ
（管の直径）が１０ｍｍで、放電管１と反射器２との距
離は２０ｍｍである。拡散器管５は１５０ｍｍの内径の
艶消し白色内面を有する。放電管１と最も近い拡散器３
との距離は３０ｍｍであり、２番目に近い拡散器３と放
電管１との距離は５０ｍｍである（２つの拡散器の
み）。拡散器管５は第２の拡散器で終わる（ここが図１
とは異なる）。放電管１と吸収プレート４との距離は２
２０ｍｍである。プレート４の材料はSchott NG12であ
るが、吸収が十分な他の任意の材料を用いることができ
る。プレート４は以下の寸法を有する（第１のプレート
が放電管１に最も近い）： 第１のプレート：直径１５０ｍｍ、厚さ１．５ｍｍ 第２のプレート：直径１００ｍｍ、厚さ２．０ｍｍ 第３のプレート：直径７０ｍｍ、厚さ３．０ｍｍ プレート４間の間隙は約０．５ｍｍである。
【００１４】実験では上記システムを放電管１とターゲ
ット面積６との距離が２４０ｍｍとなるように配置し
た。ターゲット面積の直径１８０ｃｍの円形領域を測定
した。本発明装置では放射照度が中心で最も高くなる対
称円形パターンを生じる。反射板および吸収板４が無い
場合、試験円の中心部と端部との照度差は約３５％であ
るが、反射板および吸収板４を用いると照度差は６％ま
で下がった。装置、特にプレート４の寸法は放電管１の
形状に大きく影響されることは明らかである。一般に
は、物理法則（式１、式２）によって最大強度を受ける
領域の光を減衰させるために、放電管１がターゲット面
６に近くなる程、光学軸に近い光線をより強力に吸収す
るように積層プレート４を配置する。
ット面積６との距離が２４０ｍｍとなるように配置し
た。ターゲット面積の直径１８０ｃｍの円形領域を測定
した。本発明装置では放射照度が中心で最も高くなる対
称円形パターンを生じる。反射板および吸収板４が無い
場合、試験円の中心部と端部との照度差は約３５％であ
るが、反射板および吸収板４を用いると照度差は６％ま
で下がった。装置、特にプレート４の寸法は放電管１の
形状に大きく影響されることは明らかである。一般に
は、物理法則（式１、式２）によって最大強度を受ける
領域の光を減衰させるために、放電管１がターゲット面
６に近くなる程、光学軸に近い光線をより強力に吸収す
るように積層プレート４を配置する。
【００１５】本発明の用途では放射源はフラッシュガ
ン、白熱電球、赤外線源等の任意の種類のものにするこ
とができるが、ソーラーパネルのテスト用のフラッシュ
ガンで有利な利点が得られた。放射源は連続放射または
パルス放射のいずれでもよい。本発明の複数のプレート
４で全放射量の７５％までを吸収できるが、積層プレー
トの典型的な最大吸収率は入射放射線の５〜４０％であ
る。本発明で透過性という用語は基本的に不拡散性で、
７５％以下の吸収率を有すことを意味する。
ン、白熱電球、赤外線源等の任意の種類のものにするこ
とができるが、ソーラーパネルのテスト用のフラッシュ
ガンで有利な利点が得られた。放射源は連続放射または
パルス放射のいずれでもよい。本発明の複数のプレート
４で全放射量の７５％までを吸収できるが、積層プレー
トの典型的な最大吸収率は入射放射線の５〜４０％であ
る。本発明で透過性という用語は基本的に不拡散性で、
７５％以下の吸収率を有すことを意味する。
【００１６】図２は示すグラフは、横軸がターゲット面
の中心からの距離（メートル単位）を表し、縦軸がター
ゲット面での照度の減衰度を表している。図２の線１０
は吸収体を用いない場合のコンピュータシミュレーショ
ンを表し、線１１は直径／厚さが７０ｍｍ／３ｍｍ、１
００ｍｍ／２ｍｍおよび１５０ｍｍ／１．５ｍｍの吸収
板を用いた時のシミュレーションを表す。線１２は線１
０に対応する実際の測定値を表し、線１３は線１１に対
応する実際の測定値をそれぞれ表す。シミュレーション
した放射照度は実測値に対応して湾曲し、本発明の効果
は拡散板による拡散光の角度分布を用いた単純物理モデ
ルによって正確に表されるということがこの図を示して
いる。本発明ではプレート４の相互の順序を自由に選択
でき、また、プレート４の放射源１からの距離とその直
径とを変えることができる。
の中心からの距離（メートル単位）を表し、縦軸がター
ゲット面での照度の減衰度を表している。図２の線１０
は吸収体を用いない場合のコンピュータシミュレーショ
ンを表し、線１１は直径／厚さが７０ｍｍ／３ｍｍ、１
００ｍｍ／２ｍｍおよび１５０ｍｍ／１．５ｍｍの吸収
板を用いた時のシミュレーションを表す。線１２は線１
０に対応する実際の測定値を表し、線１３は線１１に対
応する実際の測定値をそれぞれ表す。シミュレーション
した放射照度は実測値に対応して湾曲し、本発明の効果
は拡散板による拡散光の角度分布を用いた単純物理モデ
ルによって正確に表されるということがこの図を示して
いる。本発明ではプレート４の相互の順序を自由に選択
でき、また、プレート４の放射源１からの距離とその直
径とを変えることができる。
【００１７】図３に示すグラフは横軸がターゲット面６
の中心からの距離（メートル単位）を表し、縦軸がター
ゲット面での照度の減衰量を表している。図３では図２
の実施例にさらに３枚のプレートを用いる。これらのプ
レートは下記の通りである：（直径／厚さ）：１００ｍ
ｍ／１ｍｍ、１２０ｍｍ／３ｍｍおよび１５０ｍｍ／６
ｍｍ。線１４は吸収体を用いない時のシミュレーション
を示し、線１５は直径／厚さが１００ｍｍ／１ｍｍ、１
２０ｍｍ／３ｍｍおよび１５０ｍｍ／６ｍｍの吸収板を
用いた時のシミュレーションを表している。
の中心からの距離（メートル単位）を表し、縦軸がター
ゲット面での照度の減衰量を表している。図３では図２
の実施例にさらに３枚のプレートを用いる。これらのプ
レートは下記の通りである：（直径／厚さ）：１００ｍ
ｍ／１ｍｍ、１２０ｍｍ／３ｍｍおよび１５０ｍｍ／６
ｍｍ。線１４は吸収体を用いない時のシミュレーション
を示し、線１５は直径／厚さが１００ｍｍ／１ｍｍ、１
２０ｍｍ／３ｍｍおよび１５０ｍｍ／６ｍｍの吸収板を
用いた時のシミュレーションを表している。
【００１８】図から明らかなように、より厚い吸収体を
用いることで、光学軸から０〜９００ｍｍの範囲での照
度分布を±２％以内の平坦なものにすることができる。
本発明では各プレートの直径および厚さを適切に組み合
わせることによって、ほぼ任意の合成照度分布を得るこ
とができる。特に、プレート材料が光を吸収する、しな
いに関わらず各プレートが反射によって光を減衰するた
め、完全透過性のプレートおよび／または部分吸収性の
プレートを適切に組み合せて用いることによって距離の
関数として所望の減衰度を得ることができる。また、積
層プレートの形を変えることによって任意の所望対称度
の照度分布を得ることもできる。
用いることで、光学軸から０〜９００ｍｍの範囲での照
度分布を±２％以内の平坦なものにすることができる。
本発明では各プレートの直径および厚さを適切に組み合
わせることによって、ほぼ任意の合成照度分布を得るこ
とができる。特に、プレート材料が光を吸収する、しな
いに関わらず各プレートが反射によって光を減衰するた
め、完全透過性のプレートおよび／または部分吸収性の
プレートを適切に組み合せて用いることによって距離の
関数として所望の減衰度を得ることができる。また、積
層プレートの形を変えることによって任意の所望対称度
の照度分布を得ることもできる。
【００１９】
【発明の効果】本発明は従来法に比べて光源と被照射面
との間の距離を実質的に短くすることができる。この特
徴によって、ソーラーパネルの試験装置を小型にするこ
とができ、使用空間を大幅に節約することができる。透
過性部品を主として用いることによって光のパターンを
均等にすると光エネルギーの損失は最小になる。光源と
ターゲット面との間の距離を短くすることによってより
低エネルギーの光源を用いることができる。
との間の距離を実質的に短くすることができる。この特
徴によって、ソーラーパネルの試験装置を小型にするこ
とができ、使用空間を大幅に節約することができる。透
過性部品を主として用いることによって光のパターンを
均等にすると光エネルギーの損失は最小になる。光源と
ターゲット面との間の距離を短くすることによってより
低エネルギーの光源を用いることができる。
【図１】 本発明装置の断面図。
【図２】 吸収体が無い場合と３つの吸収体を用いた場
合との光源からの相対照度を表す本発明の一つの実施例
の光分布を示すグラフ。
合との光源からの相対照度を表す本発明の一つの実施例
の光分布を示すグラフ。
【図３】 本発明の第２の実施例での照度分布を示すグ
ラフ。
ラフ。
１ 放射源 ２ 反射器 ３ 拡散器 ４ プレート ５ 拡散管 ６ ターゲット面
Claims (12)
- 【請求項１】 基本的に平らなターゲット面(6)を放射
源（１）を用いて直接照射する際に放射源の照度分布を
変える方法において、 透過性プレート（４）の反射および吸収を利用して所望
領域への放射量を減衰させるために、放射線に対して基
本的に透過性のある複数の透過性プレート（４）を、各
プレート（４）の間に空間を介して、放射源（１）とタ
ーゲット面（６）との間でターゲット面（６）より放射
源（１）に近い方に設置することを特徴とする方法。 - 【請求項２】 透過性プレートをターゲット面（６）に
対してほぼ平行に配置する請求項１に記載の方法。 - 【請求項３】 放射源と透過性プレートとの間に少なく
とも１枚の拡散器（３）を配置する請求項１または２に
記載の方法。 - 【請求項４】 放射源としてストロボ（１）を用い、タ
ーゲット面（６）をソーラーパネルにする請求項１、２
または３に記載の方法。 - 【請求項５】 透過性プレート（４）を放射源（１）と
ターゲット面（６）との間に円錐状に積み重ねて配置す
る請求項１〜４のいずれか一項に記載の方法。 - 【請求項６】 放射源（１）に１番近い透過性プレート
（４）を放射源（１）から放射源（１）とターゲット面
（６）との間の距離（ｅ）の５〜２０％の距離（ｄ）、
一般には１０％の距離（ｄ）の所に配置する請求項１〜
５のいずれか一項に記載の方法。 - 【請求項７】 基本的に平らなターゲット面上へ放射線
を送る放射源（１）の照度分布を変える装置において、 透過性プレート（４）の反射および吸収を利用して所望
領域への放射量を減衰させるために、放射線に対して基
本的に透過性のある複数の透過性プレート（４）を各プ
レート（４）の間に空間を介して、放射源（１）とター
ゲット面（６）との間でターゲット面（６）より放射源
（１）に近い方に設置したことを特徴とする装置。 - 【請求項８】 透過性プレートをターゲット面（６）に
対してほぼ平行に配置する請求項７に記載の装置。 - 【請求項９】 放射源と透過性のプレートとの間に少な
くとも１つの拡散器（３）を配置する請求項７または８
に記載の装置。 - 【請求項１０】 放射源としてストロボ（１）を用い、
ターゲット面（６）をソーラーパネルにする請求項７、
８または９に記載の装置。 - 【請求項１１】 透過性プレート（４）を放射源（１）
とターゲット面（６）の間に円錐状に積み重ねて配置す
る請求項７〜１０のいずれか一項に記載の装置。 - 【請求項１２】 放射源（１）に１番近い透過性プレー
ト（４）を放射源（１）から放射源（１）とターゲット
面（６）との間の距離（ｅ）の５〜２０％の距離
（ｄ）、一般には１０％の距離（ｄ）に配置する請求項
７〜１１のいずれか一項に記載の装置。
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