JP2001024560A - 相関エネルギー検出器及びその装置 - Google Patents
相関エネルギー検出器及びその装置Info
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- JP2001024560A JP2001024560A JP19727099A JP19727099A JP2001024560A JP 2001024560 A JP2001024560 A JP 2001024560A JP 19727099 A JP19727099 A JP 19727099A JP 19727099 A JP19727099 A JP 19727099A JP 2001024560 A JP2001024560 A JP 2001024560A
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- H—ELECTRICITY
- H04—ELECTRIC COMMUNICATION TECHNIQUE
- H04B—TRANSMISSION
- H04B1/00—Details of transmission systems, not covered by a single one of groups H04B3/00 - H04B13/00; Details of transmission systems not characterised by the medium used for transmission
- H04B1/69—Spread spectrum techniques
- H04B1/707—Spread spectrum techniques using direct sequence modulation
- H04B1/7073—Synchronisation aspects
- H04B1/7075—Synchronisation aspects with code phase acquisition
-
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- H04—ELECTRIC COMMUNICATION TECHNIQUE
- H04B—TRANSMISSION
- H04B1/00—Details of transmission systems, not covered by a single one of groups H04B3/00 - H04B13/00; Details of transmission systems not characterised by the medium used for transmission
- H04B1/69—Spread spectrum techniques
- H04B1/707—Spread spectrum techniques using direct sequence modulation
- H04B1/7097—Interference-related aspects
- H04B1/711—Interference-related aspects the interference being multi-path interference
- H04B1/7115—Constructive combining of multi-path signals, i.e. RAKE receivers
Abstract
(57)【要約】
【課題】 相関エネルギー検出器及びその装置に関し、
簡単な構成で適正な相関エネルギーの検出及びフィンガ
（ＲＡＫＥ）合成等が得られる事を課題とする。 【解決手段】 Ｉ−Ｑ直交成分で表される第１の信号系
列（Ｉi ，Ｑi ）と第２の信号系列（ＨJ ）との相関の
大きさを検出する相関エネルギー検出器において、第
１，第２の信号系列間の各相関値（Ｉij ，Ｑij）を求
める相関演算手段と、該求めた各相関値の２乗和ルート
値｛√（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）｝を求める２乗和ルート演算
手段とを備える。又は求めた各相関値の絶対値和（｜Ｉ
ij｜＋｜Ｑij｜）を求める絶対値和演算手段とを備え
る。この様に相関エネルギーを従来の２乗和相関エネル
ギー（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）に代えて、上記２乗和ルート相
関エネルギー又は絶対値和相関エネルギーを採用するこ
とで、その最大値検出精度等を下げずに、回路規模を大
幅に削減できる。
簡単な構成で適正な相関エネルギーの検出及びフィンガ
（ＲＡＫＥ）合成等が得られる事を課題とする。 【解決手段】 Ｉ−Ｑ直交成分で表される第１の信号系
列（Ｉi ，Ｑi ）と第２の信号系列（ＨJ ）との相関の
大きさを検出する相関エネルギー検出器において、第
１，第２の信号系列間の各相関値（Ｉij ，Ｑij）を求
める相関演算手段と、該求めた各相関値の２乗和ルート
値｛√（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）｝を求める２乗和ルート演算
手段とを備える。又は求めた各相関値の絶対値和（｜Ｉ
ij｜＋｜Ｑij｜）を求める絶対値和演算手段とを備え
る。この様に相関エネルギーを従来の２乗和相関エネル
ギー（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）に代えて、上記２乗和ルート相
関エネルギー又は絶対値和相関エネルギーを採用するこ
とで、その最大値検出精度等を下げずに、回路規模を大
幅に削減できる。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は相関エネルギー検出
器及びその装置に関し、更に詳しくはＩ−Ｑ直交成分で
表される第１の信号系列（Ｉi ，Ｑi ）と所定の第２の
信号系列（ＨJ ）との間の相関の大きさを検出する相関
エネルギー検出器及びその装置に関するものである。
器及びその装置に関し、更に詳しくはＩ−Ｑ直交成分で
表される第１の信号系列（Ｉi ，Ｑi ）と所定の第２の
信号系列（ＨJ ）との間の相関の大きさを検出する相関
エネルギー検出器及びその装置に関するものである。
【０００２】次世代の移動通信システムとして符号分割
多元接続（ＣＤＭＡ）方式が注目されており、既に米国
ではＩＳ−９５と言う標準システム（Ｎ−ＣＤＭＡ）が
実用化されている。また、インフラ構築の一手段として
ＷＬＬ(Wireless Local Loop) と言う半固定移動通信シ
ステムにもこのＣＤＭＡ方式が適用される可能性があ
る。これは米国のＱｕａｌｃｏｍｍ社が提案したチップ
レート１．２２８８ＭｃｐｓのＣＤＭＡ方式であり、そ
の下り回線にはパイロット外挿信号を用いた同期検波方
式が採用され、また上り回線（リバースリンク）にはＭ
系列直交変調を用いた非同期検波方式が採用される。こ
の非同期検波方式では振幅信号を電力に変換することで
フェージング等による位相誤差を除去し、またＲＡＫＥ
受信方式を採用するすことで通信品質の向上を図ってい
る。本発明はこの種の無線通信装置（リバースリンク）
に適用して好適なるものである。
多元接続（ＣＤＭＡ）方式が注目されており、既に米国
ではＩＳ−９５と言う標準システム（Ｎ−ＣＤＭＡ）が
実用化されている。また、インフラ構築の一手段として
ＷＬＬ(Wireless Local Loop) と言う半固定移動通信シ
ステムにもこのＣＤＭＡ方式が適用される可能性があ
る。これは米国のＱｕａｌｃｏｍｍ社が提案したチップ
レート１．２２８８ＭｃｐｓのＣＤＭＡ方式であり、そ
の下り回線にはパイロット外挿信号を用いた同期検波方
式が採用され、また上り回線（リバースリンク）にはＭ
系列直交変調を用いた非同期検波方式が採用される。こ
の非同期検波方式では振幅信号を電力に変換することで
フェージング等による位相誤差を除去し、またＲＡＫＥ
受信方式を採用するすことで通信品質の向上を図ってい
る。本発明はこの種の無線通信装置（リバースリンク）
に適用して好適なるものである。
【０００３】
【従来の技術】図１７〜図２３は従来技術（ＩＳ−９５
の標準システム）を説明する図（１）〜（７）で、図１
７は移動局における送信部のブロック図、図１８は該送
信部の信号シーケンスを夫々示している。以下、図１７
を中心に送信部を説明するが、図中に信号符号（Ａ）〜
（Ｅ）を付すので、併せて図１８を参照されたい。
の標準システム）を説明する図（１）〜（７）で、図１
７は移動局における送信部のブロック図、図１８は該送
信部の信号シーケンスを夫々示している。以下、図１７
を中心に送信部を説明するが、図中に信号符号（Ａ）〜
（Ｅ）を付すので、併せて図１８を参照されたい。
【０００４】入力の情報信号はＣＲＣ演算部１１で巡回
符号化されて後、畳込符号部（ＥＮＣ）１２で誤り訂正
符号に変換される。更にこの誤り訂正符号はシンボル繰
返し部１３で１．２ｋｂｐｓ〜９．６ｋｂｐｓの入力信
号を９．６ｋｐｓの信号（Ａ）に統一すべく同一シンボ
ルの繰返し処理が行われる。更にこの信号（Ａ）はイン
タリーバ１４でインタリーブされ、ここから２８．８ｋ
ｂｐｓの信号列（Ｂ）となるように読み出され、Ｍ（６
４）系列直交変調部１５に入力する。
符号化されて後、畳込符号部（ＥＮＣ）１２で誤り訂正
符号に変換される。更にこの誤り訂正符号はシンボル繰
返し部１３で１．２ｋｂｐｓ〜９．６ｋｂｐｓの入力信
号を９．６ｋｐｓの信号（Ａ）に統一すべく同一シンボ
ルの繰返し処理が行われる。更にこの信号（Ａ）はイン
タリーバ１４でインタリーブされ、ここから２８．８ｋ
ｂｐｓの信号列（Ｂ）となるように読み出され、Ｍ（６
４）系列直交変調部１５に入力する。
【０００５】この６４系列直交変調部１５では、入力の
各６ビットデータを対応する６４ビットのウォルシュ(w
alsh) コード信号（Ｃ）に変換（即ち、６４／６倍にコ
ード拡散）する。例えば入力の６ビットデータ「０００
０００」は６４ビットのウォルシュコード信号「０００
０００００…００００００００」に、また入力の６ビッ
トデータ「０００００１」は６４ビットのウォルシュコ
ード信号「０１０１０１０１…０１０１０１０１」に夫
々変換され、これらは最終的に３０７．２ｋｃｐｓの信
号（Ｄ）となる。
各６ビットデータを対応する６４ビットのウォルシュ(w
alsh) コード信号（Ｃ）に変換（即ち、６４／６倍にコ
ード拡散）する。例えば入力の６ビットデータ「０００
０００」は６４ビットのウォルシュコード信号「０００
０００００…００００００００」に、また入力の６ビッ
トデータ「０００００１」は６４ビットのウォルシュコ
ード信号「０１０１０１０１…０１０１０１０１」に夫
々変換され、これらは最終的に３０７．２ｋｃｐｓの信
号（Ｄ）となる。
【０００６】更にこの信号（Ｄ）には乗算器１７でロン
グコード発生部１６からのユーザ毎のＰＮ系列（ロング
コードＬＣＤ）が乗算され、これにより１．２２８８Ｍ
ｃｐｓのコード拡散符号系列（Ｅ）となる。またこの信
号（Ｅ）にはＩｃｈ用，Ｑｃｈ用の各乗算器２０1 ，２
０2 でショートコード発生部１８からの基地局識別用Ｐ
Ｎ系列（ショートコードＳＣＤ）が夫々乗算され、更に
その各出力はフィルタ２２1 ，２２2 を通り、Ｄ／Ａ変
換器２３1 ，２３2 でアナログ信号に変換され、ＱＰＳ
Ｋ変調部２４に入力する。
グコード発生部１６からのユーザ毎のＰＮ系列（ロング
コードＬＣＤ）が乗算され、これにより１．２２８８Ｍ
ｃｐｓのコード拡散符号系列（Ｅ）となる。またこの信
号（Ｅ）にはＩｃｈ用，Ｑｃｈ用の各乗算器２０1 ，２
０2 でショートコード発生部１８からの基地局識別用Ｐ
Ｎ系列（ショートコードＳＣＤ）が夫々乗算され、更に
その各出力はフィルタ２２1 ，２２2 を通り、Ｄ／Ａ変
換器２３1 ，２３2 でアナログ信号に変換され、ＱＰＳ
Ｋ変調部２４に入力する。
【０００７】この時、１／２ｃｈｉｐ遅延部２１によ
り、ＩｃｈとＱｃｈとの信号位相が１／２チップシフト
されている為、ＱＰＳＫ変調部２４の出力は、オフセッ
トＱＰＳＫ（以下、ＯＱＰＳＫと言う）変調された信号
となる。このＯＱＰＳＫ変調により、πの位相変化はな
く、最大でもπ／２の位相変化となるので、厳しい帯域
制限を受けても、信号の包絡線がわずかに落ち込むだけ
で、零点を生じない。更にこのＯＱＰＳＫ変調信号ＩＦ
は、送信ＲＦ部（Ｔx ）２５で無線周波信号に変換さ
れ、アンテナＡ0 より基地局に送信される。
り、ＩｃｈとＱｃｈとの信号位相が１／２チップシフト
されている為、ＱＰＳＫ変調部２４の出力は、オフセッ
トＱＰＳＫ（以下、ＯＱＰＳＫと言う）変調された信号
となる。このＯＱＰＳＫ変調により、πの位相変化はな
く、最大でもπ／２の位相変化となるので、厳しい帯域
制限を受けても、信号の包絡線がわずかに落ち込むだけ
で、零点を生じない。更にこのＯＱＰＳＫ変調信号ＩＦ
は、送信ＲＦ部（Ｔx ）２５で無線周波信号に変換さ
れ、アンテナＡ0 より基地局に送信される。
【０００８】図１９は基地局における受信部（リバース
リンク復調部）のブロック図、図２０は該受信部を構成
するフィンガのブロック図、図２１は受信部の信号シー
ケンスを夫々示している。以下、これらの図を参照して
受信部の動作を説明する。
リンク復調部）のブロック図、図２０は該受信部を構成
するフィンガのブロック図、図２１は受信部の信号シー
ケンスを夫々示している。以下、これらの図を参照して
受信部の動作を説明する。
【０００９】図１９の挿入図（ａ）に基地局ＢＳのサー
ビスエリアの概要を示す。ここでは、１セルが３セクタ
１〜３に分割され、１セクタ当たり２本の受信（ダイバ
ーシチ）アンテナを備える。任意の位置にある移動局Ｍ
Ｓと同時に通信可能なアンテナの数は最大４本程度（図
の例ではＡ11，Ａ12，Ａ21，Ａ22）であり、図１９には
これらに対応する４本分のアンテナＡ1 〜Ａ4 が示され
ている。
ビスエリアの概要を示す。ここでは、１セルが３セクタ
１〜３に分割され、１セクタ当たり２本の受信（ダイバ
ーシチ）アンテナを備える。任意の位置にある移動局Ｍ
Ｓと同時に通信可能なアンテナの数は最大４本程度（図
の例ではＡ11，Ａ12，Ａ21，Ａ22）であり、図１９には
これらに対応する４本分のアンテナＡ1 〜Ａ4 が示され
ている。
【００１０】図１９において、アンテナＡ1 〜Ａ4 から
の受信信号は受信ＲＦ部（Ｒx ）３１1 〜３１4 で増幅
かつ所定の中間周波信号ＩＦに変換され、更にＱＰＳＫ
復調部（ＤＥＭ）３２1 〜３２4 で直交復調データ（Ｉ
1 ，Ｑ1 ）〜（Ｉ4 ，Ｑ4 ）に復調される。該復調デー
タはサーチャ４０の制御下で動作する信号選択部３３で
選択され、フィンガ３４1 〜３４4 に入力する。この
時、各フィンガ３４1 〜３４4 では常に受信波が満たさ
れるとは限らず、またサーチャ４０の制御（アンテナ選
択，遅延時間ＰＮoffset）の下で動作し、かつ実際上Ｄ
ＥＭ３２1 〜３２ 4 とフィンガ３４1 〜３４4 との間の
接続にはあらゆる組み合わせが許されている。
の受信信号は受信ＲＦ部（Ｒx ）３１1 〜３１4 で増幅
かつ所定の中間周波信号ＩＦに変換され、更にＱＰＳＫ
復調部（ＤＥＭ）３２1 〜３２4 で直交復調データ（Ｉ
1 ，Ｑ1 ）〜（Ｉ4 ，Ｑ4 ）に復調される。該復調デー
タはサーチャ４０の制御下で動作する信号選択部３３で
選択され、フィンガ３４1 〜３４4 に入力する。この
時、各フィンガ３４1 〜３４4 では常に受信波が満たさ
れるとは限らず、またサーチャ４０の制御（アンテナ選
択，遅延時間ＰＮoffset）の下で動作し、かつ実際上Ｄ
ＥＭ３２1 〜３２ 4 とフィンガ３４1 〜３４4 との間の
接続にはあらゆる組み合わせが許されている。
【００１１】図２０にフィンガ３４1 〜３４4 のブロッ
ク図を示す。フィンガ３４1 の逆拡散部４１において、
入力の復調データＩ1 ，Ｑ1 は相関器４２でサーチャ４
０より提供されるショートコードＰＮoffset（ＰＮ
Ｉ1 ，ＰＮＱ1 ）により夫々に逆拡散される。このショ
ートコードＰＮＩ1 ，ＰＮＱ1 は送信側のショートコー
ドＳＣＤに対応しており、この内のＰＮＩ1 は復調デー
タＩ1 に位相（チップ）同期し、またＰＮＱ1 は復調デ
ータＱ1 に位相（チップ）同期している。更に相関器４
２の出力データＩ1 ，Ｑ1 は乗算器４３1 ，４３2 で送
信側のユーザコードＬＣＤに対応するロングコードＬＣ
Ｄにより逆拡散され、更に加算部４４1 ，４４2 では連
続する４つ分の逆拡散データＩ1 ，Ｑ1 が夫々に加算さ
れる。
ク図を示す。フィンガ３４1 の逆拡散部４１において、
入力の復調データＩ1 ，Ｑ1 は相関器４２でサーチャ４
０より提供されるショートコードＰＮoffset（ＰＮ
Ｉ1 ，ＰＮＱ1 ）により夫々に逆拡散される。このショ
ートコードＰＮＩ1 ，ＰＮＱ1 は送信側のショートコー
ドＳＣＤに対応しており、この内のＰＮＩ1 は復調デー
タＩ1 に位相（チップ）同期し、またＰＮＱ1 は復調デ
ータＱ1 に位相（チップ）同期している。更に相関器４
２の出力データＩ1 ，Ｑ1 は乗算器４３1 ，４３2 で送
信側のユーザコードＬＣＤに対応するロングコードＬＣ
Ｄにより逆拡散され、更に加算部４４1 ，４４2 では連
続する４つ分の逆拡散データＩ1 ，Ｑ1 が夫々に加算さ
れる。
【００１２】ところで、こうして得られた逆拡散データ
Ｉ1 ，Ｑ1 ｛図２１の信号（Ａ）｝は、もし伝送中にチ
ップ誤りが無ければ送信側における６４系列直交変調部
１５の出力のウォルシュコードに一致する。但し、実際
は伝送中のチップ誤り等により必ずしも送信時のウォル
シュコードと同一では無い。更に加算部４４1 ，４４ 2
の出力データＩ1 ，Ｑ1 は高速アダマール変換部（ＦＨ
Ｔ）４５1 ，４５2 で夫々にアダマール変換される。即
ち、ここでは入力データＩ1 ，Ｑ1 と６４種のウォルシ
ュコード列とが夫々に行列演算されて符号間の相関に応
じた相関値（Ｉ 00〜Ｉ63），（Ｑ00〜Ｑ63）が夫々に生
成される。２乗和相関エネルギー演算部４６00〜４６63
は各相関値毎の電力（Ｉ00 2 ＋Ｑ00 2 ）〜（Ｉ63 2 ＋Ｑ
63 2 ）を求めてウォルシュコード番号０〜６３に各対応
する相関エネルギーＥ00〜Ｅ63を出力する。
Ｉ1 ，Ｑ1 ｛図２１の信号（Ａ）｝は、もし伝送中にチ
ップ誤りが無ければ送信側における６４系列直交変調部
１５の出力のウォルシュコードに一致する。但し、実際
は伝送中のチップ誤り等により必ずしも送信時のウォル
シュコードと同一では無い。更に加算部４４1 ，４４ 2
の出力データＩ1 ，Ｑ1 は高速アダマール変換部（ＦＨ
Ｔ）４５1 ，４５2 で夫々にアダマール変換される。即
ち、ここでは入力データＩ1 ，Ｑ1 と６４種のウォルシ
ュコード列とが夫々に行列演算されて符号間の相関に応
じた相関値（Ｉ 00〜Ｉ63），（Ｑ00〜Ｑ63）が夫々に生
成される。２乗和相関エネルギー演算部４６00〜４６63
は各相関値毎の電力（Ｉ00 2 ＋Ｑ00 2 ）〜（Ｉ63 2 ＋Ｑ
63 2 ）を求めてウォルシュコード番号０〜６３に各対応
する相関エネルギーＥ00〜Ｅ63を出力する。
【００１３】相関エネルギーＥ00〜Ｅ63はゲート回路
（ＧＡＴＥ）４７に入力すると共に、最大値選択部（Ｍ
ＸＳ）４８にも入力される。最大値選択部４８は相関エ
ネルギーＥ00〜Ｅ63から最大の相関エネルギーＭＸＥを
選択する。比較器（ＣＭＰ）４９は最大エネルギーＭＸ
Ｅと所定閾値ＴＨとを比較し、ＭＸＥ＞ＴＨの時はゲー
ト回路４７を閉成し、それ以外の場合はゲート回路４７
を開放にする。即ち、各相関エネルギーＥ00〜Ｅ63は、
その内の最大エネルギーＭＸＥが所定閾値ＴＨを超えて
いる時のみ、フィンガ３４1 から出力され、後段のＲＡ
ＫＥ（熊手）合成に寄与する。他のフィンガ３４2 〜３
４4 についても同様である。ＲＡＫＥ受信方式の下で
は、マルチパス（図１９では最大４パス）の各相関値出
力（相関エネルギー）の内の有為なフィンガのみを合成
することで相関値レベルを大きくし、相関値の確からし
さを高めている。
（ＧＡＴＥ）４７に入力すると共に、最大値選択部（Ｍ
ＸＳ）４８にも入力される。最大値選択部４８は相関エ
ネルギーＥ00〜Ｅ63から最大の相関エネルギーＭＸＥを
選択する。比較器（ＣＭＰ）４９は最大エネルギーＭＸ
Ｅと所定閾値ＴＨとを比較し、ＭＸＥ＞ＴＨの時はゲー
ト回路４７を閉成し、それ以外の場合はゲート回路４７
を開放にする。即ち、各相関エネルギーＥ00〜Ｅ63は、
その内の最大エネルギーＭＸＥが所定閾値ＴＨを超えて
いる時のみ、フィンガ３４1 から出力され、後段のＲＡ
ＫＥ（熊手）合成に寄与する。他のフィンガ３４2 〜３
４4 についても同様である。ＲＡＫＥ受信方式の下で
は、マルチパス（図１９では最大４パス）の各相関値出
力（相関エネルギー）の内の有為なフィンガのみを合成
することで相関値レベルを大きくし、相関値の確からし
さを高めている。
【００１４】図１９に戻り、フィンガ３４1 〜３４4 の
出力の各相関エネルギーＥ00〜Ｅ63は合成部３５00〜３
５63で各エネルギーＥ00〜Ｅ63毎に合成（加算）され、
合成エネルギーＧ00〜Ｇ63となる。最大値選択部３６は
各合成エネルギーＧ00〜Ｇ63の内から最大の合成エネル
ギーＭＸＧを検出すると共に、該最大エネルギーＭＸＧ
に対応するウォルシュコード（番号）ＭＸＷを復調（非
同期検波）する。
出力の各相関エネルギーＥ00〜Ｅ63は合成部３５00〜３
５63で各エネルギーＥ00〜Ｅ63毎に合成（加算）され、
合成エネルギーＧ00〜Ｇ63となる。最大値選択部３６は
各合成エネルギーＧ00〜Ｇ63の内から最大の合成エネル
ギーＭＸＧを検出すると共に、該最大エネルギーＭＸＧ
に対応するウォルシュコード（番号）ＭＸＷを復調（非
同期検波）する。
【００１５】挿入図（ｂ）に非同期検波方式の原理を示
す。非同期検波方式の下では、復調信号Ｉ，Ｑを電力
（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）に変換することで位相成分を除去し、フ
ェージングによる位相雑音、ローカル信号の周波数誤差
による劣化等を防いでいる。今、タイミングｔ1 とｔ2
との間で復調位相が△φだけ変化（回転）していても、
タイミングｔ1 ではその時点の送信符号に対応する最大
合成エネルギーＭＸＧ＝Ｇ15が得られ、またタイミング
ｔ2 ではその時点の送信符号に対応する最大合成エネル
ギーＭＸＧ＝Ｇ32が得られる。
す。非同期検波方式の下では、復調信号Ｉ，Ｑを電力
（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）に変換することで位相成分を除去し、フ
ェージングによる位相雑音、ローカル信号の周波数誤差
による劣化等を防いでいる。今、タイミングｔ1 とｔ2
との間で復調位相が△φだけ変化（回転）していても、
タイミングｔ1 ではその時点の送信符号に対応する最大
合成エネルギーＭＸＧ＝Ｇ15が得られ、またタイミング
ｔ2 ではその時点の送信符号に対応する最大合成エネル
ギーＭＸＧ＝Ｇ32が得られる。
【００１６】そして、最大値選択部３６の出力のウォル
シュコードＭＸＷ｛図２１の信号（Ｃ）｝はコード変換
部３７で対応する６ビットデータ｛信号（Ｄ）｝に変換
され、更にデインタリーバ３８でデインタリーブされ、
更にビタビ復号部３９でビタビ復号（誤り訂正復号）さ
れ、受信データＲＤとなる。
シュコードＭＸＷ｛図２１の信号（Ｃ）｝はコード変換
部３７で対応する６ビットデータ｛信号（Ｄ）｝に変換
され、更にデインタリーバ３８でデインタリーブされ、
更にビタビ復号部３９でビタビ復号（誤り訂正復号）さ
れ、受信データＲＤとなる。
【００１７】図２２（Ａ）は相関エネルギーｖｓＥb ／
Ｎo 特性の一例を示しており、縦軸は相関エネルギー、
横軸はＥb ／Ｎo （１ビット当たりのＳ／Ｎ比）であ
る。図において、一般にＥb ／Ｎo （受信品質）が高い
時は相関エネルギー（ＭＸＥ）も高く、またＥb ／Ｎo
が低下すると相関エネルギー（ＭＸＥ）も低下する。以
下、この状況を具体的に説明する。
Ｎo 特性の一例を示しており、縦軸は相関エネルギー、
横軸はＥb ／Ｎo （１ビット当たりのＳ／Ｎ比）であ
る。図において、一般にＥb ／Ｎo （受信品質）が高い
時は相関エネルギー（ＭＸＥ）も高く、またＥb ／Ｎo
が低下すると相関エネルギー（ＭＸＥ）も低下する。以
下、この状況を具体的に説明する。
【００１８】図２２（Ｂ）はＥb ／Ｎo が十分に高い場
合の一例を示しており、縦軸は相関エネルギー、横軸は
エネルギー種別Ｅ00〜Ｅ63（即ち、ウォルシュコード番
号Ｗ 00〜Ｗ63に対応）である。今、Ｅb ／Ｎo （通信品
質）が十分に高く、もし送信側で送ったウォルシュコー
ド信号Ｗ15が受信側でも正しくウォルシュコード信号Ｗ
15と復調されると、相関エネルギーＥ15は最大値ＭＸＥ
となり、その他の相関エネルギーは全て「０」となる。
合の一例を示しており、縦軸は相関エネルギー、横軸は
エネルギー種別Ｅ00〜Ｅ63（即ち、ウォルシュコード番
号Ｗ 00〜Ｗ63に対応）である。今、Ｅb ／Ｎo （通信品
質）が十分に高く、もし送信側で送ったウォルシュコー
ド信号Ｗ15が受信側でも正しくウォルシュコード信号Ｗ
15と復調されると、相関エネルギーＥ15は最大値ＭＸＥ
となり、その他の相関エネルギーは全て「０」となる。
【００１９】図２２（Ｃ）はＥb ／Ｎo が低下した場合
の一例を示している。今、Ｅb ／Ｎ o （通信品質）が低
下すると、送信側で送ったウォルシュコード信号Ｗ15に
は雑音等が重畳する結果、この誤りを含む受信符号Ｗ15
´との関係では、相関エネルギーＥ15が相対的に低下す
ると共に、他の符号との間の相関エネルギーＥ43等が相
対的に増大し、このためにＥ15＞ＴＨ（即ち、フィンガ
ロック）を検出できなくなる。
の一例を示している。今、Ｅb ／Ｎ o （通信品質）が低
下すると、送信側で送ったウォルシュコード信号Ｗ15に
は雑音等が重畳する結果、この誤りを含む受信符号Ｗ15
´との関係では、相関エネルギーＥ15が相対的に低下す
ると共に、他の符号との間の相関エネルギーＥ43等が相
対的に増大し、このためにＥ15＞ＴＨ（即ち、フィンガ
ロック）を検出できなくなる。
【００２０】図２３は従来のサーチャ４０のブロック図
を示している。図において、サーチ制御部７３は、不図
示の信号選択部３３を制御して所望パスの復調データ
（Ｉi，Ｑi ）を選択すると共に、遅延時間調整部７１
及びＰＮ発生部７４に所望の遅延時間やＰＮoffsetを指
示し、その際における最大の相関エネルギーＭＸＥを検
出し、こうして所要の要件を満たす様なパスを検出（モ
ニタ）する。なお、逆拡散部４１及び相関エネルギー検
出部７２の各構成は上記フィンガ３４について述べたも
のと同様で良い。但し、サーチャ４０ではＲＡＫＥ合成
を行わないため、フィンガ出力の合成は行わない。
を示している。図において、サーチ制御部７３は、不図
示の信号選択部３３を制御して所望パスの復調データ
（Ｉi，Ｑi ）を選択すると共に、遅延時間調整部７１
及びＰＮ発生部７４に所望の遅延時間やＰＮoffsetを指
示し、その際における最大の相関エネルギーＭＸＥを検
出し、こうして所要の要件を満たす様なパスを検出（モ
ニタ）する。なお、逆拡散部４１及び相関エネルギー検
出部７２の各構成は上記フィンガ３４について述べたも
のと同様で良い。但し、サーチャ４０ではＲＡＫＥ合成
を行わないため、フィンガ出力の合成は行わない。
【００２１】
【発明が解決しようとする課題】上記従来方式ではフィ
ンガの相関エネルギーを２乗和相関エネルギ−（Ｉ2 ＋
Ｑ2 ）により扱っていた。しかし、２乗和演算を実現す
るための乗算器の回路規模が極めて大きい。また２乗和
相関エネルギ−のビット数が２倍必要となるため、後段
の回路規模が非常に大きくなる。しかも、ＦＨＴ出力の
相関値は大きなダイナミックレンジをもつため、まるめ
やリミットの方法でＢＩＴ数を減らすと直接精度に影響
し、この方法ではビット数を減らし難い。以上の事は、
主信号処理系（フィンガ３４等）のみならず、サーチャ
４０でも同様である。
ンガの相関エネルギーを２乗和相関エネルギ−（Ｉ2 ＋
Ｑ2 ）により扱っていた。しかし、２乗和演算を実現す
るための乗算器の回路規模が極めて大きい。また２乗和
相関エネルギ−のビット数が２倍必要となるため、後段
の回路規模が非常に大きくなる。しかも、ＦＨＴ出力の
相関値は大きなダイナミックレンジをもつため、まるめ
やリミットの方法でＢＩＴ数を減らすと直接精度に影響
し、この方法ではビット数を減らし難い。以上の事は、
主信号処理系（フィンガ３４等）のみならず、サーチャ
４０でも同様である。
【００２２】本発明は上記従来技術の問題点に鑑み成さ
れたもので、その目的とする所は、簡単な構成で適正な
相関エネルギーの検出及びフィンガ（ＲＡＫＥ）合成等
が得られる相関エネルギー検出器及びその装置を提供す
ることにある。
れたもので、その目的とする所は、簡単な構成で適正な
相関エネルギーの検出及びフィンガ（ＲＡＫＥ）合成等
が得られる相関エネルギー検出器及びその装置を提供す
ることにある。
【００２３】
【課題を解決するための手段】上記の課題は例えば図１
（Ａ）の構成により解決される。即ち、本発明（１）の
相関エネルギー検出器は、Ｉ−Ｑ直交成分で表される第
１の信号系列（Ｉi ，Ｑi ）と所定の第２の信号系列
（ＨJ ）との間の相関の大きさを検出する相関エネルギ
ー検出器において、第１の信号系列（Ｉi ，Ｑi ）と第
２の信号系列（Ｈ J ）との間の各相関値（Ｉij ，
Ｑij）を求める相関演算手段と、前記求めた各相関値
（Ｉij ，Ｑij）の２乗和ルート値｛√（Ｉij 2 ＋Ｑij
2 ）｝を求める２乗和ルート演算手段とを備えるもので
ある。
（Ａ）の構成により解決される。即ち、本発明（１）の
相関エネルギー検出器は、Ｉ−Ｑ直交成分で表される第
１の信号系列（Ｉi ，Ｑi ）と所定の第２の信号系列
（ＨJ ）との間の相関の大きさを検出する相関エネルギ
ー検出器において、第１の信号系列（Ｉi ，Ｑi ）と第
２の信号系列（Ｈ J ）との間の各相関値（Ｉij ，
Ｑij）を求める相関演算手段と、前記求めた各相関値
（Ｉij ，Ｑij）の２乗和ルート値｛√（Ｉij 2 ＋Ｑij
2 ）｝を求める２乗和ルート演算手段とを備えるもので
ある。
【００２４】図６を参照すると、従来の２乗和相関エネ
ルギー（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）＝一定を満足する様な各相関
値（Ｉij ，Ｑij）の組は本発明（１）による２乗和ル
ート相関エネルギー｛√（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）｝＝一定を
満足する。従って、この２乗和ルート相関エネルギーを
従来と同様の非同期検波方式に採用することが可能であ
り、これにより通信の位相成分を除去し、フェージング
による位相雑音、ローカル信号の周波数誤差による通信
劣化等を回避可能となる。また本発明（１）によれば、
２乗和ルート相関エネルギーのビット数は大幅（約１／
２）に減少するため、これに伴い後段の各回路の配線規
模及び回路規模が大幅に減少する。また従来の２乗和相
関エネルギーは入力の各相関値（Ｉij ，Ｑij）の単純
な２乗和に過ぎないから、該２乗和相関エネルギーにつ
いての大小の比較精度は２乗和ルート相関エネルギーに
ついての大小の比較精度を越えない。即ち、例えば２2
＋２2 ＝８，２2 ＋３2 ＝１３であり、８＜１３の比較
結果となるが、一方、√８＝２，√１３＝３（但し、小
数点以下切り捨ての場合）であり、同様に２＜３の比較
結果となる。従って、実質的に最大エネルギーの検出精
度及び合成エネルギ−の精度には影響しない。かくし
て、本発明（１）におよれば、簡単な構成で適正な相関
エネルギーを検出できる。
ルギー（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）＝一定を満足する様な各相関
値（Ｉij ，Ｑij）の組は本発明（１）による２乗和ル
ート相関エネルギー｛√（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）｝＝一定を
満足する。従って、この２乗和ルート相関エネルギーを
従来と同様の非同期検波方式に採用することが可能であ
り、これにより通信の位相成分を除去し、フェージング
による位相雑音、ローカル信号の周波数誤差による通信
劣化等を回避可能となる。また本発明（１）によれば、
２乗和ルート相関エネルギーのビット数は大幅（約１／
２）に減少するため、これに伴い後段の各回路の配線規
模及び回路規模が大幅に減少する。また従来の２乗和相
関エネルギーは入力の各相関値（Ｉij ，Ｑij）の単純
な２乗和に過ぎないから、該２乗和相関エネルギーにつ
いての大小の比較精度は２乗和ルート相関エネルギーに
ついての大小の比較精度を越えない。即ち、例えば２2
＋２2 ＝８，２2 ＋３2 ＝１３であり、８＜１３の比較
結果となるが、一方、√８＝２，√１３＝３（但し、小
数点以下切り捨ての場合）であり、同様に２＜３の比較
結果となる。従って、実質的に最大エネルギーの検出精
度及び合成エネルギ−の精度には影響しない。かくし
て、本発明（１）におよれば、簡単な構成で適正な相関
エネルギーを検出できる。
【００２５】また上記の課題は例えば図１（Ｂ）の構成
により解決される。即ち、本発明（２）の相関エネルギ
ー検出器は、Ｉ−Ｑ直交成分で表される第１の信号系列
（Ｉ i ，Ｑi ）と所定の第２の信号系列（ＨJ ）との間
の相関の大きさを検出する相関エネルギー検出器におい
て、第１の信号系列（Ｉi ，Ｑi ）と第２の信号系列
（ＨJ ）との間の各相関値（Ｉij ，Ｑij）を求める相
関演算手段と、前記求めた各相関値（Ｉij ，Ｑij）の
絶対値和（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜）を求める絶対値和演算
手段とを備えるものである。
により解決される。即ち、本発明（２）の相関エネルギ
ー検出器は、Ｉ−Ｑ直交成分で表される第１の信号系列
（Ｉ i ，Ｑi ）と所定の第２の信号系列（ＨJ ）との間
の相関の大きさを検出する相関エネルギー検出器におい
て、第１の信号系列（Ｉi ，Ｑi ）と第２の信号系列
（ＨJ ）との間の各相関値（Ｉij ，Ｑij）を求める相
関演算手段と、前記求めた各相関値（Ｉij ，Ｑij）の
絶対値和（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜）を求める絶対値和演算
手段とを備えるものである。
【００２６】図１０を参照すると、従来の２乗和相関エ
ネルギー（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）＝一定を満足する様な各相
関値（Ｉij ，Ｑij）の組は、本発明（２）によれば図
示の様な絶対値和相関エネルギー（｜Ｉij｜＋｜Ｑ
ij｜）に変換される。なお、説明の一貫性のためにこれ
を絶対値和相関エネルギーと呼ぶ。図示の如く、絶対値
和相関エネルギーの軌跡は、上記２乗和ルート相関エネ
ルギーの軌跡と類似しており、よって高い精度を要求さ
れない場合は、この絶対値和相関エネルギーを従来と同
様の非同期検波方式に採用することが可能であり、これ
により通信の位相成分等を除去可能となる。また本発明
（２）によれば、絶対値和相関エネルギーのビット数は
大幅（約１／２）に減少するため、これに伴い後段の各
回路の配線規模及び回路規模が大幅に減少する。また２
乗和（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）を求めるための乗算器が不要と
なり、この様な相関エネルギー検出器は極めて簡単な構
成で実現できる。
ネルギー（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）＝一定を満足する様な各相
関値（Ｉij ，Ｑij）の組は、本発明（２）によれば図
示の様な絶対値和相関エネルギー（｜Ｉij｜＋｜Ｑ
ij｜）に変換される。なお、説明の一貫性のためにこれ
を絶対値和相関エネルギーと呼ぶ。図示の如く、絶対値
和相関エネルギーの軌跡は、上記２乗和ルート相関エネ
ルギーの軌跡と類似しており、よって高い精度を要求さ
れない場合は、この絶対値和相関エネルギーを従来と同
様の非同期検波方式に採用することが可能であり、これ
により通信の位相成分等を除去可能となる。また本発明
（２）によれば、絶対値和相関エネルギーのビット数は
大幅（約１／２）に減少するため、これに伴い後段の各
回路の配線規模及び回路規模が大幅に減少する。また２
乗和（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）を求めるための乗算器が不要と
なり、この様な相関エネルギー検出器は極めて簡単な構
成で実現できる。
【００２７】好ましくは、本発明（３）においては、上
記本発明（２）において、２乗和（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）の
値が一定となる様な各相関値（Ｉij ，Ｑij）の組につ
き、その絶対値和（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜）の値が略一定
となる方向に該絶対値和の値の補正を行う補正手段を更
に備える。
記本発明（２）において、２乗和（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）の
値が一定となる様な各相関値（Ｉij ，Ｑij）の組につ
き、その絶対値和（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜）の値が略一定
となる方向に該絶対値和の値の補正を行う補正手段を更
に備える。
【００２８】本発明（３）によれば、補正手段は絶対値
和相関エネルギー（｜Ｉij｜＋｜Ｑ ij｜）の値が各相関
値（Ｉij ，Ｑij）の復号位相によらず略一定（即ち、
軌跡が円に近づく）となる方向に該絶対値和の値の補正
を行う構成により、絶対値和相関エネルギー及びその合
成エネルギーのより正確な大小判定が可能となる。
和相関エネルギー（｜Ｉij｜＋｜Ｑ ij｜）の値が各相関
値（Ｉij ，Ｑij）の復号位相によらず略一定（即ち、
軌跡が円に近づく）となる方向に該絶対値和の値の補正
を行う構成により、絶対値和相関エネルギー及びその合
成エネルギーのより正確な大小判定が可能となる。
【００２９】また好ましくは、本発明（４）において
は、上記本発明（３）において、例えば図１２（Ａ），
図１４に示す如く、補正手段は、入力の絶対値和の値
（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜）から、該絶対値和の値より各相
関絶対値の差の絶対値を差し引いた分の１／４からなる
値｛（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜−｜｜Ｉij｜−｜Ｑij｜｜）
／４｝を差し引く補正演算手段を備える。
は、上記本発明（３）において、例えば図１２（Ａ），
図１４に示す如く、補正手段は、入力の絶対値和の値
（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜）から、該絶対値和の値より各相
関絶対値の差の絶対値を差し引いた分の１／４からなる
値｛（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜−｜｜Ｉij｜−｜Ｑij｜｜）
／４｝を差し引く補正演算手段を備える。
【００３０】本発明（４）によれば、入力の絶対値和相
関エネルギー（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜）は上記２乗和ルー
ト相関エネルギー｛√（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）｝に近づく方
向に補正される結果、補正後の絶対値和相関エネルギー
及びその合成エネルギーのより正確な大小判定が可能と
なる。
関エネルギー（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜）は上記２乗和ルー
ト相関エネルギー｛√（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）｝に近づく方
向に補正される結果、補正後の絶対値和相関エネルギー
及びその合成エネルギーのより正確な大小判定が可能と
なる。
【００３１】また好ましくは、本発明（５）において
は、上記本発明（３）において、例えば図１２（Ｂ），
図１４に示す如く、補正手段は、入力の絶対値和の３／
４からなる値｛３（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜）／４｝に対し
て、各相関絶対値の差の絶対値の１／４からなる値
｛（｜｜Ｉij｜−｜Ｑij｜｜）／４｝を加える補正演算
手段を備える。
は、上記本発明（３）において、例えば図１２（Ｂ），
図１４に示す如く、補正手段は、入力の絶対値和の３／
４からなる値｛３（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜）／４｝に対し
て、各相関絶対値の差の絶対値の１／４からなる値
｛（｜｜Ｉij｜−｜Ｑij｜｜）／４｝を加える補正演算
手段を備える。
【００３２】これは上記図１４と同様の補正結果が得ら
れる他の構成例である。
れる他の構成例である。
【００３３】また好ましくは、本発明（６）において
は、上記本発明（３）において、例えば図１３，図１５
に示す如く、補正手段は、入力の絶対値和の値（｜Ｉij
｜＋｜Ｑij｜）に対して、各相関絶対値の差の絶対値の
１／２からなる値｛（｜｜Ｉij｜−｜Ｑij｜｜）／２｝
を加える補正演算手段を備える。
は、上記本発明（３）において、例えば図１３，図１５
に示す如く、補正手段は、入力の絶対値和の値（｜Ｉij
｜＋｜Ｑij｜）に対して、各相関絶対値の差の絶対値の
１／２からなる値｛（｜｜Ｉij｜−｜Ｑij｜｜）／２｝
を加える補正演算手段を備える。
【００３４】これは入力の絶対値和相関エネルギー（｜
Ｉij｜＋｜Ｑij｜）を上記図１４の場合とは逆の方向に
補正する場合の構成例である。なお、上記いずれにして
も、補正後の絶対値和相関エネルギーの軌跡が円に近づ
けば良く、その大きさ（半径）は問わない。
Ｉij｜＋｜Ｑij｜）を上記図１４の場合とは逆の方向に
補正する場合の構成例である。なお、上記いずれにして
も、補正後の絶対値和相関エネルギーの軌跡が円に近づ
けば良く、その大きさ（半径）は問わない。
【００３５】また本発明（７）の無線通信装置は、マル
チパスを介して受信復調した各Ｉ−Ｑ直交成分で表され
る信号系列を各フィンガでＭ系列直交符号列によりアダ
マール変換して夫々に符号間の相関の大きさを求め、有
為な相関値が得られたフィンガの各相関値出力を夫々に
合成してその最大相関値に基づき受信信号を復調する無
線通信装置において、各フィンガは、符号間の相関の大
きさを求めるための上記本発明（１）〜（６）の何れか
一つに記載の相関エネルギー検出器を備えるものであ
る。
チパスを介して受信復調した各Ｉ−Ｑ直交成分で表され
る信号系列を各フィンガでＭ系列直交符号列によりアダ
マール変換して夫々に符号間の相関の大きさを求め、有
為な相関値が得られたフィンガの各相関値出力を夫々に
合成してその最大相関値に基づき受信信号を復調する無
線通信装置において、各フィンガは、符号間の相関の大
きさを求めるための上記本発明（１）〜（６）の何れか
一つに記載の相関エネルギー検出器を備えるものであ
る。
【００３６】従って、簡単な構成（即ち、少ない配線及
び回路規模）で適正な相関エネルギーの検出及びフィン
ガ（ＲＡＫＥ）合成等が得られる。
び回路規模）で適正な相関エネルギーの検出及びフィン
ガ（ＲＡＫＥ）合成等が得られる。
【００３７】また本発明（８）の無線通信装置は、マル
チパスを介して受信復調した各Ｉ−Ｑ直交成分で表され
る信号系列を各フィンガでＭ系列直交符号列によりアダ
マール変換して夫々に符号間の相関の大きさを求め、有
為な相関値が得られたフィンガの各相関値出力を夫々に
合成してその最大相関値に基づき受信信号を復調する無
線通信装置において、各パスにおける符号間の相関の大
きさを求めて受信状況を監視すると共に、各フィンガに
対するパスの選択、遅延時間の調整等を行うサーチャで
あって、前記符号間の相関の大きさを求めるための上記
本発明（１）〜（６）の何れか一つに記載の相関エネル
ギー検出器を具備するもの、を備えるものである。
チパスを介して受信復調した各Ｉ−Ｑ直交成分で表され
る信号系列を各フィンガでＭ系列直交符号列によりアダ
マール変換して夫々に符号間の相関の大きさを求め、有
為な相関値が得られたフィンガの各相関値出力を夫々に
合成してその最大相関値に基づき受信信号を復調する無
線通信装置において、各パスにおける符号間の相関の大
きさを求めて受信状況を監視すると共に、各フィンガに
対するパスの選択、遅延時間の調整等を行うサーチャで
あって、前記符号間の相関の大きさを求めるための上記
本発明（１）〜（６）の何れか一つに記載の相関エネル
ギー検出器を具備するもの、を備えるものである。
【００３８】従って、簡単な構成（即ち、少ない配線及
び回路規模）で適正なサーチ制御を行える。
び回路規模）で適正なサーチ制御を行える。
【００３９】
【発明の実施の形態】以下、添付図面に従って本発明に
好適なる複数の実施の形態を詳細に説明する。なお、全
図を通して同一符号は同一又は相当部分を示すものとす
る。
好適なる複数の実施の形態を詳細に説明する。なお、全
図を通して同一符号は同一又は相当部分を示すものとす
る。
【００４０】図２は第１の実施の形態による無線通信装
置の一部構成を示す図で、２乗和相関エネルギー演算部
４６00〜４６63の後段にルート演算部（Ｒ００Ｔ）５０
を設けた場合を示している。その他の構成については上
記図１９，図２０で述べたものと同様で良い。このルー
ト演算部５０は、例えば各２乗和相関エネルギー演算部
４６00〜４６63の各相関エネルギー出力Ｅ´（＝Ｉ2 ＋
Ｑ2 ）をアドレス入力として対応する平方根データＥ
｛＝√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）｝を読み出せる様なＲＯＭを設け
ることで実現できる。従って、各ＲＯＭ出力の２乗和ル
ート相関エネルギーＥ00〜Ｅ63のビット数が減少し、こ
れに伴い後段の配線規模及び回路規模が大幅に減少す
る。
置の一部構成を示す図で、２乗和相関エネルギー演算部
４６00〜４６63の後段にルート演算部（Ｒ００Ｔ）５０
を設けた場合を示している。その他の構成については上
記図１９，図２０で述べたものと同様で良い。このルー
ト演算部５０は、例えば各２乗和相関エネルギー演算部
４６00〜４６63の各相関エネルギー出力Ｅ´（＝Ｉ2 ＋
Ｑ2 ）をアドレス入力として対応する平方根データＥ
｛＝√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）｝を読み出せる様なＲＯＭを設け
ることで実現できる。従って、各ＲＯＭ出力の２乗和ル
ート相関エネルギーＥ00〜Ｅ63のビット数が減少し、こ
れに伴い後段の配線規模及び回路規模が大幅に減少す
る。
【００４１】一方、これによって後段における２乗和ル
ート相関エネルギ−Ｅ（又はその合成エネルギーＧ）の
最大値検出精度が劣化することは無い。これを説明の簡
単のために２乗和ルート相関エネルギ−Ｅの最大値検出
精度で説明する。即ち、今、ＦＨＴ４５からの最大の相
関出力をＩ00＝１０，Ｑ00＝１０とすると、その２乗和
相関エネルギ−Ｅ´00＝１００＋１００＝２００，２乗
和ルート相関エネルギ−Ｅ00＝√（２００）＝１４（但
し、小数点以下切り捨てとする）となる。またＦＨＴ４
５からの２番目に大きい相関出力をＩ01＝１０，Ｑ01＝
９とすると、Ｅ´01＝１００＋８１＝１８１，Ｅ01＝√
（１８１）＝１３となる。これを従来の様に２乗和出力
で比較をすればＥ´00（＝２００）＞Ｅ´01（＝１８
１）の比較結果が得られるが、一方、本第１の実施の形
態により平方根出力で比較をしても同様にＥ00（＝１
４）＞Ｅ01（＝１３）の比較結果が得られる。またこの
例では各相関出力につき１よりも小さい差は生じ得ない
から、上記比較関係は常に成り立つ。
ート相関エネルギ−Ｅ（又はその合成エネルギーＧ）の
最大値検出精度が劣化することは無い。これを説明の簡
単のために２乗和ルート相関エネルギ−Ｅの最大値検出
精度で説明する。即ち、今、ＦＨＴ４５からの最大の相
関出力をＩ00＝１０，Ｑ00＝１０とすると、その２乗和
相関エネルギ−Ｅ´00＝１００＋１００＝２００，２乗
和ルート相関エネルギ−Ｅ00＝√（２００）＝１４（但
し、小数点以下切り捨てとする）となる。またＦＨＴ４
５からの２番目に大きい相関出力をＩ01＝１０，Ｑ01＝
９とすると、Ｅ´01＝１００＋８１＝１８１，Ｅ01＝√
（１８１）＝１３となる。これを従来の様に２乗和出力
で比較をすればＥ´00（＝２００）＞Ｅ´01（＝１８
１）の比較結果が得られるが、一方、本第１の実施の形
態により平方根出力で比較をしても同様にＥ00（＝１
４）＞Ｅ01（＝１３）の比較結果が得られる。またこの
例では各相関出力につき１よりも小さい差は生じ得ない
から、上記比較関係は常に成り立つ。
【００４２】図３，図４は第１の実施の形態における最
大値選択部を説明する図（１），（２）であり、ここで
は、相関エネルギーＥ´／Ｅ（合成エネルギーＧ）が利
用される最大値選択部４８／３６の具体例を説明してお
く。
大値選択部を説明する図（１），（２）であり、ここで
は、相関エネルギーＥ´／Ｅ（合成エネルギーＧ）が利
用される最大値選択部４８／３６の具体例を説明してお
く。
【００４３】図３は回路規模の小さいシリアル演算方式
の構成例を示しており、図３（Ａ）はそのブロック図、
図３（Ｂ）は動作タイミングチャートである。図におい
て、カウンタＣＴ１は、リセット信号ＲＳによるリセッ
トの後、所定数の高速クロックＨＣＫにより０〜６４ま
でカウントアップする。これによりデータマルチプレク
サＤＭＸは入力の各相関エネルギーＥ´00〜Ｅ´63（又
は合成エネルギーＧ00〜Ｇ63）を高速でスキャンする。
この状態で、比較器ＣＭ１はＤＭＸの出力ａと最大値記
憶レジスタＲＧ１の出力ｂとを比較しており、もしａ≧
ｂであると、比較出力信号（ａ≧ｂ）＝１とする。これ
によりレジスタＲＧ１その時のＤＭＸの出力エネルギー
を保持し、またレジスタＲＧ２はその時のカウンタＣＴ
１のカウント値ＣＴＱを保持する。こうして、やがてカ
ウンタＣＴ１が６４をカウントした時は、ＲＧ１は相関
エネルギーＥ00〜Ｅ63の内の最大値ＭＸＥ（ＭＸＧ）を
保持し、またＲＧ２は最大値ＭＸＥ（ＭＸＧ）に対応す
るカウント値（即ち、ウォルシュコード番号）ＭＸＷを
保持している。
の構成例を示しており、図３（Ａ）はそのブロック図、
図３（Ｂ）は動作タイミングチャートである。図におい
て、カウンタＣＴ１は、リセット信号ＲＳによるリセッ
トの後、所定数の高速クロックＨＣＫにより０〜６４ま
でカウントアップする。これによりデータマルチプレク
サＤＭＸは入力の各相関エネルギーＥ´00〜Ｅ´63（又
は合成エネルギーＧ00〜Ｇ63）を高速でスキャンする。
この状態で、比較器ＣＭ１はＤＭＸの出力ａと最大値記
憶レジスタＲＧ１の出力ｂとを比較しており、もしａ≧
ｂであると、比較出力信号（ａ≧ｂ）＝１とする。これ
によりレジスタＲＧ１その時のＤＭＸの出力エネルギー
を保持し、またレジスタＲＧ２はその時のカウンタＣＴ
１のカウント値ＣＴＱを保持する。こうして、やがてカ
ウンタＣＴ１が６４をカウントした時は、ＲＧ１は相関
エネルギーＥ00〜Ｅ63の内の最大値ＭＸＥ（ＭＸＧ）を
保持し、またＲＧ２は最大値ＭＸＥ（ＭＸＧ）に対応す
るカウント値（即ち、ウォルシュコード番号）ＭＸＷを
保持している。
【００４４】図４は処理速度の速いパラレル演算方式の
構成例を示している。但し、ここでは説明の簡単のた
め、入力の相関エネルギーがＥ00〜Ｅ03の４つの場合を
説明する。図において、下位の比較器ＣＭ１は入力のＥ
00とＥ01とを比較しており、もしａ≦ｂの場合は、比較
出力信号（ａ≦ｂ）＝１を出力し、これによりセレクタ
ＳＬ１は大きい側のＥ01を選択出力する。同様にして、
下位の比較器ＣＭ２は入力のＥ02とＥ03とを比較してお
り、もしａ≦ｂの場合は、比較出力信号（ａ≦ｂ）＝１
を出力し、これによりセレクタＳＬ２は大きい側のＥ03
を選択出力する。一方、上位の比較器ＣＭ３はＳＬ１の
大きい方Ｅ01とＳＬ２の大きい方Ｅ03とを比較してお
り、もしａ≦ｂの場合は、比較出力信号（ａ≦ｂ）＝１
を出力し、これによりセレクタＳＬ３は大きい側のＥ03
を選択出力する。
構成例を示している。但し、ここでは説明の簡単のた
め、入力の相関エネルギーがＥ00〜Ｅ03の４つの場合を
説明する。図において、下位の比較器ＣＭ１は入力のＥ
00とＥ01とを比較しており、もしａ≦ｂの場合は、比較
出力信号（ａ≦ｂ）＝１を出力し、これによりセレクタ
ＳＬ１は大きい側のＥ01を選択出力する。同様にして、
下位の比較器ＣＭ２は入力のＥ02とＥ03とを比較してお
り、もしａ≦ｂの場合は、比較出力信号（ａ≦ｂ）＝１
を出力し、これによりセレクタＳＬ２は大きい側のＥ03
を選択出力する。一方、上位の比較器ＣＭ３はＳＬ１の
大きい方Ｅ01とＳＬ２の大きい方Ｅ03とを比較してお
り、もしａ≦ｂの場合は、比較出力信号（ａ≦ｂ）＝１
を出力し、これによりセレクタＳＬ３は大きい側のＥ03
を選択出力する。
【００４５】この状態で、比較器ＣＭ３の出力信号Ｓ２
は比較結果の上位ビットを表しており、該信号Ｓ２＝０
の時はＥ00，Ｅ01の入力グループが大きいこと、また信
号Ｓ２＝１の時はＥ02，Ｅ03の入力グループが大きいこ
とを表している。また、この信号Ｓ２はセレクタＳＬ４
に入力しており、これによりセレクタＳＬ４は信号Ｓ２
＝０の時は比較器ＣＭ１の出力信号Ｓ１１を選択出力
し、また信号Ｓ２＝１の時は比較器ＣＭ２の出力信号Ｓ
１２を選択出力する。
は比較結果の上位ビットを表しており、該信号Ｓ２＝０
の時はＥ00，Ｅ01の入力グループが大きいこと、また信
号Ｓ２＝１の時はＥ02，Ｅ03の入力グループが大きいこ
とを表している。また、この信号Ｓ２はセレクタＳＬ４
に入力しており、これによりセレクタＳＬ４は信号Ｓ２
＝０の時は比較器ＣＭ１の出力信号Ｓ１１を選択出力
し、また信号Ｓ２＝１の時は比較器ＣＭ２の出力信号Ｓ
１２を選択出力する。
【００４６】従って、もし入力のＥ03が最大の時は、Ｓ
２＝１，Ｓ１＝１となり、これは最大値Ｅ03の入力ポー
トがポート３であることを表している。同様にして、Ｅ
02が最大の時は、Ｓ２＝１，Ｓ１＝０となり、これは最
大値Ｅ02の入力ポートがポート２であること、またＥ01
が最大の時は、Ｓ２＝０，Ｓ１＝１となり、これは最大
値Ｅ01の入力ポートがポート１であることを、そしてＥ
00が最大の時は、Ｓ２＝０，Ｓ１＝０となり、これは最
大値Ｅ00の入力ポートがポート０であることを夫々表し
ている。この比較が完了したタイミングにはパルス信号
ＳＰが発生し、これにより、レジスタＲＧ１は相関エネ
ルギーＥ00〜Ｅ03の内の最大値ＭＸＥ（＝Ｅ03）を保持
し、またレジスタＲＧ２は最大値ＭＸＥに対応する入力
ポートのポート番号（即ち、ウォルシュコード番号）Ｍ
ＸＷを保持する。
２＝１，Ｓ１＝１となり、これは最大値Ｅ03の入力ポー
トがポート３であることを表している。同様にして、Ｅ
02が最大の時は、Ｓ２＝１，Ｓ１＝０となり、これは最
大値Ｅ02の入力ポートがポート２であること、またＥ01
が最大の時は、Ｓ２＝０，Ｓ１＝１となり、これは最大
値Ｅ01の入力ポートがポート１であることを、そしてＥ
00が最大の時は、Ｓ２＝０，Ｓ１＝０となり、これは最
大値Ｅ00の入力ポートがポート０であることを夫々表し
ている。この比較が完了したタイミングにはパルス信号
ＳＰが発生し、これにより、レジスタＲＧ１は相関エネ
ルギーＥ00〜Ｅ03の内の最大値ＭＸＥ（＝Ｅ03）を保持
し、またレジスタＲＧ２は最大値ＭＸＥに対応する入力
ポートのポート番号（即ち、ウォルシュコード番号）Ｍ
ＸＷを保持する。
【００４７】実際上は相関エネルギーＥ00〜Ｅ63（合成
エネルギーＧ00〜Ｇ63）は６４回路分を必要としてお
り、よって本発明により個々のエネルギービットが減少
することは、後段の配線規模や回路規模の減少に大きく
寄与する。
エネルギーＧ00〜Ｇ63）は６４回路分を必要としてお
り、よって本発明により個々のエネルギービットが減少
することは、後段の配線規模や回路規模の減少に大きく
寄与する。
【００４８】図５は第１の実施の形態における他のルー
ト演算部のブロック図で、上記図２のルート演算部５０
と比べて回路規模の小さいシリアル演算方式の構成例を
示している。図において、カウンタＣＴ１は、リセット
信号ＲＳによるリセットの後、所定数の高速クロックＨ
ＣＫにより０〜６４までカウントアップする。これによ
りデータマルチプレクサＤＭＸは入力の各２乗和相関エ
ネルギーＥ´00〜Ｅ´ 63を高速でスキャンする。この
時、ＤＭＸの各出力Ｅ´00〜Ｅ´63はＲＯＭのアドレス
入力端子ＡＤに入力しており、該ＲＯＭのデータ出力端
子ＤＴ（データバスＤＢ）には２乗和相関エネルギーＥ
´00〜Ｅ´63に各対応する２乗和ルート相関エネルギー
Ｅ00〜Ｅ63が順次読み出される。
ト演算部のブロック図で、上記図２のルート演算部５０
と比べて回路規模の小さいシリアル演算方式の構成例を
示している。図において、カウンタＣＴ１は、リセット
信号ＲＳによるリセットの後、所定数の高速クロックＨ
ＣＫにより０〜６４までカウントアップする。これによ
りデータマルチプレクサＤＭＸは入力の各２乗和相関エ
ネルギーＥ´00〜Ｅ´ 63を高速でスキャンする。この
時、ＤＭＸの各出力Ｅ´00〜Ｅ´63はＲＯＭのアドレス
入力端子ＡＤに入力しており、該ＲＯＭのデータ出力端
子ＤＴ（データバスＤＢ）には２乗和相関エネルギーＥ
´00〜Ｅ´63に各対応する２乗和ルート相関エネルギー
Ｅ00〜Ｅ63が順次読み出される。
【００４９】一方、デコーダＤＥＣはカウンタＣＴ１の
カウント出力ＣＴＱをデコードしており、その出力端子
０〜６３にはＣＴＱ＝０〜６３に各対応してレジスタＲ
Ｇ０〜ＲＧ６３のセットイネーブル信号Ｅ＝１が順に出
力され、これによりレジスタＲＧ０〜ＲＧ６３はＲＯＭ
５１出力の２乗和ルート相関エネルギーＥ00〜Ｅ63を夫
々に保持する。
カウント出力ＣＴＱをデコードしており、その出力端子
０〜６３にはＣＴＱ＝０〜６３に各対応してレジスタＲ
Ｇ０〜ＲＧ６３のセットイネーブル信号Ｅ＝１が順に出
力され、これによりレジスタＲＧ０〜ＲＧ６３はＲＯＭ
５１出力の２乗和ルート相関エネルギーＥ00〜Ｅ63を夫
々に保持する。
【００５０】図６は第１の実施の形態における２乗和ル
ート相関エネルギーのイメージ図である。なお、以下は
説明の簡単のためＩijをＩ、ＱijをＱと記す場合があ
る。ここには、ある受信シンボルに対する最大の２乗和
ルート相関エネルギーＥ15＝√（Ｉ15 2 ＋Ｑ15 2 ）＝１
０と、２番値の２乗和ルート相関エネルギーＥ43＝√
（Ｉ43 2 ＋Ｑ43 2 ）＜１０とが示されている。本第１の
実施の形態（即ち、非同期検波方式）の下では、相関復
調信号Ｉ，Ｑを２乗和相関エネルギー（Ｉ2 ＋Ｑ2）と
同様の性質を有する２乗和ルート相関エネルギ−｛√
（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）｝に変換することにより、送受信間のク
ロック位相差成分を除去できる。しかも、このクロック
位相差は１シンボルを受信するような瞬時の区間では殆
ど変動しないから、図の各２乗和ルート相関エネルギー
Ｅ15，Ｅ43は受信シンボルに加えられた雑音（ランダム
ノイズ）の影響を良く反映していることになる。従っ
て、このＥ 15，Ｅ43の復号位相によらず、該Ｅ15，Ｅ43
の大きさをそのまま比較することで、最大値検出を高精
度で行える。
ート相関エネルギーのイメージ図である。なお、以下は
説明の簡単のためＩijをＩ、ＱijをＱと記す場合があ
る。ここには、ある受信シンボルに対する最大の２乗和
ルート相関エネルギーＥ15＝√（Ｉ15 2 ＋Ｑ15 2 ）＝１
０と、２番値の２乗和ルート相関エネルギーＥ43＝√
（Ｉ43 2 ＋Ｑ43 2 ）＜１０とが示されている。本第１の
実施の形態（即ち、非同期検波方式）の下では、相関復
調信号Ｉ，Ｑを２乗和相関エネルギー（Ｉ2 ＋Ｑ2）と
同様の性質を有する２乗和ルート相関エネルギ−｛√
（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）｝に変換することにより、送受信間のク
ロック位相差成分を除去できる。しかも、このクロック
位相差は１シンボルを受信するような瞬時の区間では殆
ど変動しないから、図の各２乗和ルート相関エネルギー
Ｅ15，Ｅ43は受信シンボルに加えられた雑音（ランダム
ノイズ）の影響を良く反映していることになる。従っ
て、このＥ 15，Ｅ43の復号位相によらず、該Ｅ15，Ｅ43
の大きさをそのまま比較することで、最大値検出を高精
度で行える。
【００５１】図７は第２の実施の形態による無線通信装
置の一部構成を示す図で、フィンガロックを検出するた
めの最大値検出部４８が２乗和ルート相関エネルギーＥ
00〜Ｅ63に基づきその最大値ＭＸＥを検出する場合を示
している。即ち、ここでは上記図２の２乗和相関エネル
ギー演算部４６00〜４６63及びルート演算部５０が削除
されており、代わりに２乗和ルート演算部５３が設けら
れている。この２乗和ルート演算部５３は相関復調デー
タ（Ｉ00，Ｑ00）の組をアドレス入力として対応する２
乗和ルート相関エネルギーのデータ｛√（Ｉ00 2 ＋Ｑ00
2 ）｝を読み出す様なＲＯＭを備える。他の各相関復調
データ（Ｉ01，Ｑ01）〜（Ｉ63，Ｑ63）についても同様
のＲＯＭを備える。その他の構成については上記図２で
述べたものと同様で良い。
置の一部構成を示す図で、フィンガロックを検出するた
めの最大値検出部４８が２乗和ルート相関エネルギーＥ
00〜Ｅ63に基づきその最大値ＭＸＥを検出する場合を示
している。即ち、ここでは上記図２の２乗和相関エネル
ギー演算部４６00〜４６63及びルート演算部５０が削除
されており、代わりに２乗和ルート演算部５３が設けら
れている。この２乗和ルート演算部５３は相関復調デー
タ（Ｉ00，Ｑ00）の組をアドレス入力として対応する２
乗和ルート相関エネルギーのデータ｛√（Ｉ00 2 ＋Ｑ00
2 ）｝を読み出す様なＲＯＭを備える。他の各相関復調
データ（Ｉ01，Ｑ01）〜（Ｉ63，Ｑ63）についても同様
のＲＯＭを備える。その他の構成については上記図２で
述べたものと同様で良い。
【００５２】なお、この２乗和ルート演算部５３は、上
記相関復調データ（Ｉ，Ｑ）の組毎にＲＯＭを設ける代
わりに、上記図５で述べて如く、１つのＲＯＭを時分割
で利用する様に構成しても良い。
記相関復調データ（Ｉ，Ｑ）の組毎にＲＯＭを設ける代
わりに、上記図５で述べて如く、１つのＲＯＭを時分割
で利用する様に構成しても良い。
【００５３】本第２の実施の形態では、最大値検出部４
８が少ないビット数の２乗和ルート相関エネルギーＥ00
〜Ｅ63を採用する構成により、更に最大値検出部４８の
配線規模及び回路規模が大幅に減少する。またその最大
値検出精度も劣化しない。
８が少ないビット数の２乗和ルート相関エネルギーＥ00
〜Ｅ63を採用する構成により、更に最大値検出部４８の
配線規模及び回路規模が大幅に減少する。またその最大
値検出精度も劣化しない。
【００５４】図８は第３の実施の形態による無線通信装
置の一部構成を示す図で、これまでの２乗和ルート相関
エネルギー｛√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）｝を採用する代わりに、
更に回路構成が簡単となる絶対値和相関エネルギー（｜
Ｉ｜＋｜Ｑ｜）を採用する場合を示している。図におい
て、５５00〜５５63は絶対値和相関エネルギー演算部
（ＡＢＳ）であり、その他の構成については上記図２で
述べたものと同様で良い。但し、ルート演算部５０は省
略されている。
置の一部構成を示す図で、これまでの２乗和ルート相関
エネルギー｛√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）｝を採用する代わりに、
更に回路構成が簡単となる絶対値和相関エネルギー（｜
Ｉ｜＋｜Ｑ｜）を採用する場合を示している。図におい
て、５５00〜５５63は絶対値和相関エネルギー演算部
（ＡＢＳ）であり、その他の構成については上記図２で
述べたものと同様で良い。但し、ルート演算部５０は省
略されている。
【００５５】図９は第３の実施の形態における絶対値和
相関エネルギー演算部のブロック図で、図において、５
５は絶対値和相関エネルギー演算部，５６は絶対値回
路、５７は２の補数器、ＡＤは加算器、５８は加算器で
ある。
相関エネルギー演算部のブロック図で、図において、５
５は絶対値和相関エネルギー演算部，５６は絶対値回
路、５７は２の補数器、ＡＤは加算器、５８は加算器で
ある。
【００５６】入力のＩ軸の相関復調データ（例えば
Ｉ00）は正／負を表すサインビットＩＳ 00（１ビット）
と、大きさを表す複数のマグニチュードビットＩ00とか
らなる。入力のマグニチュードビットＩ00はセレクタＳ
Ｌ１の端子０側に入力している。またこのマグニチュー
ドビットＩ00は２の補数器５７にも入力され、ここでイ
ンバータ回路Ｉ１によりまず全ビットが論理反転され
（即ち１の補数がとられ）、更に加算器ＡＤ１でその最
下位ビットに＋１されて２の補数値に変換され、その出
力はセレクタＳＬ１の端子１側に入力している。一方、
入力のサインビットＩＳ00はセレクタＳＬ１の選択制御
端子Ｓに入力しており、これによりＩＳ00＝０（正）の
時は、入力のマグニチュードビットＩ00がそのまま出力
され、またＩＳ 00＝１（負）の時は、入力のマグニチュ
ードビットＩ00の２の補数が出力される。こうして、入
力の相関復調データＩ00はその絶対値｜Ｉ00｜に変換さ
れる。入力の相関復調データＱ00についても同様であ
る。更に加算器５８は絶対値｜Ｉ00｜と｜Ｑ00｜とを加
算し、絶対値和相関エネルギーＥ00（＝｜Ｉ00｜＋｜Ｑ
00｜）を出力する。
Ｉ00）は正／負を表すサインビットＩＳ 00（１ビット）
と、大きさを表す複数のマグニチュードビットＩ00とか
らなる。入力のマグニチュードビットＩ00はセレクタＳ
Ｌ１の端子０側に入力している。またこのマグニチュー
ドビットＩ00は２の補数器５７にも入力され、ここでイ
ンバータ回路Ｉ１によりまず全ビットが論理反転され
（即ち１の補数がとられ）、更に加算器ＡＤ１でその最
下位ビットに＋１されて２の補数値に変換され、その出
力はセレクタＳＬ１の端子１側に入力している。一方、
入力のサインビットＩＳ00はセレクタＳＬ１の選択制御
端子Ｓに入力しており、これによりＩＳ00＝０（正）の
時は、入力のマグニチュードビットＩ00がそのまま出力
され、またＩＳ 00＝１（負）の時は、入力のマグニチュ
ードビットＩ00の２の補数が出力される。こうして、入
力の相関復調データＩ00はその絶対値｜Ｉ00｜に変換さ
れる。入力の相関復調データＱ00についても同様であ
る。更に加算器５８は絶対値｜Ｉ00｜と｜Ｑ00｜とを加
算し、絶対値和相関エネルギーＥ00（＝｜Ｉ00｜＋｜Ｑ
00｜）を出力する。
【００５７】図１０は第３の実施の形態における絶対値
和相関エネルギーのイメージ図であり、該図は２乗和ル
ート相関エネルギーＥ＝√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）＝１０（一
定）を満足する様な各相関復調データＩ，Ｑの組を絶対
値和相関エネルギーＥ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜で表した場合を
示している。具体的には、Ｑ＝√（１００−Ｉ2 ）をＩ
＝０〜７について夫々に求め、得られた絶対値和相関エ
ネルギーＥ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜の値をＩ−Ｑ平面上にプロ
ットしている。その数値データを以下に示す。
和相関エネルギーのイメージ図であり、該図は２乗和ル
ート相関エネルギーＥ＝√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）＝１０（一
定）を満足する様な各相関復調データＩ，Ｑの組を絶対
値和相関エネルギーＥ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜で表した場合を
示している。具体的には、Ｑ＝√（１００−Ｉ2 ）をＩ
＝０〜７について夫々に求め、得られた絶対値和相関エ
ネルギーＥ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜の値をＩ−Ｑ平面上にプロ
ットしている。その数値データを以下に示す。
【００５８】Ｉ Ｑ Ｅ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜ ０ １０．０ １０．０ １ ９．９ １０．９ ２ ９．８ １１．８ ３ ９．５ １２．５ ４ ９．２ １３．２ ５ ８．７ １３．７ ６ ８．０ １４．０ ７ ７．１ １４．１ なお、Ｉ＝√（１００−Ｑ2 ）の対称性からＱ＝０〜７
についても上記同様の結果が得られる。
についても上記同様の結果が得られる。
【００５９】図１０を参照すると、もし２乗和ルート相
関エネルギーＥ＝√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）で表せばＥ＝１０
（一定）となる様な各相関復調データ（Ｉ，Ｑ）の組で
も、これを絶対値和相関エネルギーＥ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜
で表すと、例えば（Ｉ，Ｑ）＝（０，１０）の場合は｜
Ｉ｜＋｜Ｑ｜＝１０、（Ｉ，Ｑ）＝（４．０，９．２）
の場合は｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜＝１３．２、（Ｉ，Ｑ）＝
（７．０，７．１）の場合は｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜＝１４．１
等となる如く、一定ではない。即ち、Ｉ−Ｑ平面上の相
関復調座標（Ｉ，Ｑ）によってはその絶対値和相関エネ
ルギーＥの大きさに最大４．１の誤差（偏差）が生じ、
このことが絶対値和相関エネルギーＥの最大値検出精度
やエネルギー合成精度に影響する事が考えられる。
関エネルギーＥ＝√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）で表せばＥ＝１０
（一定）となる様な各相関復調データ（Ｉ，Ｑ）の組で
も、これを絶対値和相関エネルギーＥ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜
で表すと、例えば（Ｉ，Ｑ）＝（０，１０）の場合は｜
Ｉ｜＋｜Ｑ｜＝１０、（Ｉ，Ｑ）＝（４．０，９．２）
の場合は｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜＝１３．２、（Ｉ，Ｑ）＝
（７．０，７．１）の場合は｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜＝１４．１
等となる如く、一定ではない。即ち、Ｉ−Ｑ平面上の相
関復調座標（Ｉ，Ｑ）によってはその絶対値和相関エネ
ルギーＥの大きさに最大４．１の誤差（偏差）が生じ、
このことが絶対値和相関エネルギーＥの最大値検出精度
やエネルギー合成精度に影響する事が考えられる。
【００６０】しかし、膨大な回路規模（演算）を必要と
する様な２乗和相関エネルギー演算部４６00〜４６63を
上記簡単な絶対値和相関エネルギー演算部５５00〜５５
63で置き換え得ることは、小型の無線通信装置を安価に
提供する上で極めて魅力的な事である。しかも、通信品
質（Ｅb ／Ｎo ）が比較的良好であれば、ある受信シン
ボル（ウォルシュコード信号）に最も近い様な相関復調
データ（Ｉm ，Ｑm ）と２番目に近い様な相関復調デー
タ（Ｉn ，Ｑn ）とはＩ−Ｑ平面上の極端に離れた座標
（位相）には現れないと考えられるから、上記絶対値和
相関エネルギー上における実質的な誤差は４．１よりも
十分に小さいと考えられる。従って、無線機器の使用環
境等によっては、絶対値和相関エネルギーをこのまま使
用しても実用可能な程度の最大値検出精度等が得られ
る。
する様な２乗和相関エネルギー演算部４６00〜４６63を
上記簡単な絶対値和相関エネルギー演算部５５00〜５５
63で置き換え得ることは、小型の無線通信装置を安価に
提供する上で極めて魅力的な事である。しかも、通信品
質（Ｅb ／Ｎo ）が比較的良好であれば、ある受信シン
ボル（ウォルシュコード信号）に最も近い様な相関復調
データ（Ｉm ，Ｑm ）と２番目に近い様な相関復調デー
タ（Ｉn ，Ｑn ）とはＩ−Ｑ平面上の極端に離れた座標
（位相）には現れないと考えられるから、上記絶対値和
相関エネルギー上における実質的な誤差は４．１よりも
十分に小さいと考えられる。従って、無線機器の使用環
境等によっては、絶対値和相関エネルギーをこのまま使
用しても実用可能な程度の最大値検出精度等が得られ
る。
【００６１】ところで、この絶対値和相関エネルギーＥ
のカーブを円形（即ち、軌跡上の誤差＝０）に近づける
ことが出来れば、最大値検出やエネルギー合成の精度は
更に改善される。以下、これを説明する。
のカーブを円形（即ち、軌跡上の誤差＝０）に近づける
ことが出来れば、最大値検出やエネルギー合成の精度は
更に改善される。以下、これを説明する。
【００６２】図１１は第４の実施の形態による無線通信
装置の一部構成を示す図で、上記絶対値和相関エネルギ
ー（ここでは改めてＥ´00〜Ｅ´63と称す）上に現れる
誤差（偏差）を補正する場合を示している。図におい
て、各絶対値和相関エネルギー演算部５５00〜５５63の
後段には補正回路部（ＣＯＭＰ）６０00〜６０63が夫々
設けられている。その他の構成については上記図８で述
べたものと同様で良い。但し、この最大値選択部４８は
補正後の絶対値和相関エネルギーＥ00〜Ｅ63を最大値検
出に採用している。
装置の一部構成を示す図で、上記絶対値和相関エネルギ
ー（ここでは改めてＥ´00〜Ｅ´63と称す）上に現れる
誤差（偏差）を補正する場合を示している。図におい
て、各絶対値和相関エネルギー演算部５５00〜５５63の
後段には補正回路部（ＣＯＭＰ）６０00〜６０63が夫々
設けられている。その他の構成については上記図８で述
べたものと同様で良い。但し、この最大値選択部４８は
補正後の絶対値和相関エネルギーＥ00〜Ｅ63を最大値検
出に採用している。
【００６３】図１２，図１３は第４の実施の形態におけ
る幾つかの補正回路部を説明する図（１），（２）であ
り、また図１４．図１５は第４の実施の形態における補
正後の絶対値和相関エネルギーのイメージ図（１），
（２）である。図１４は絶対値和相関エネルギー（｜Ｉ
｜＋｜Ｑ｜）のカーブを２乗和ルート相関エネルギ−
｛√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）｝のカーブ（円）に近づける場合を
示している。図において、２乗和ルート相関エネルギ−
｛√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）｝と絶対値和相関エネルギー（｜Ｉ
｜＋｜Ｑ｜）との間の誤差は相関復調座標（Ｉ，Ｑ）が
４５度の傾き（即ち、｜Ｉ｜＝｜Ｑ｜）の時に最も大き
い。そこで、これを補正するため入力の絶対値和相関エ
ネルギーＥ´から上記誤差に対する近似分を差し引くこ
ととする。即ち、補正後の絶対値和相関エネルギーＥを
以下の（１）式によって求める。
る幾つかの補正回路部を説明する図（１），（２）であ
り、また図１４．図１５は第４の実施の形態における補
正後の絶対値和相関エネルギーのイメージ図（１），
（２）である。図１４は絶対値和相関エネルギー（｜Ｉ
｜＋｜Ｑ｜）のカーブを２乗和ルート相関エネルギ−
｛√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）｝のカーブ（円）に近づける場合を
示している。図において、２乗和ルート相関エネルギ−
｛√（Ｉ2 ＋Ｑ2 ）｝と絶対値和相関エネルギー（｜Ｉ
｜＋｜Ｑ｜）との間の誤差は相関復調座標（Ｉ，Ｑ）が
４５度の傾き（即ち、｜Ｉ｜＝｜Ｑ｜）の時に最も大き
い。そこで、これを補正するため入力の絶対値和相関エ
ネルギーＥ´から上記誤差に対する近似分を差し引くこ
ととする。即ち、補正後の絶対値和相関エネルギーＥを
以下の（１）式によって求める。
【００６４】 Ｅ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜−（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜−｜｜Ｉ｜ー｜Ｑ｜｜）／４…（１） 上記（１）式によれば、｜Ｉ｜＝｜Ｑ｜の場合は、 Ｅ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜−（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜）／４ の関係となり、更にＥ＝３（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜）／４＝
１．５｜Ｉ｜（又は＝１．５｜Ｑ｜）≒√２｜Ｉ｜（又
は≒√２｜Ｑ｜）の関係となる。これは２乗和ルート相
関エネルギーの値と略一致する。一方、Ｉ＝０又はＱ＝
０の場合は、上記（１）式はＥ＝｜Ｑ｜又はＥ＝｜Ｉ｜
の関係となり、これは２乗和ルート相関エネルギーの値
と完全に一致する。
１．５｜Ｉ｜（又は＝１．５｜Ｑ｜）≒√２｜Ｉ｜（又
は≒√２｜Ｑ｜）の関係となる。これは２乗和ルート相
関エネルギーの値と略一致する。一方、Ｉ＝０又はＱ＝
０の場合は、上記（１）式はＥ＝｜Ｑ｜又はＥ＝｜Ｉ｜
の関係となり、これは２乗和ルート相関エネルギーの値
と完全に一致する。
【００６５】図１４には上記（１）式で得られた補正後
の絶対値和相関エネルギーＥの値をプロットしている。
図によれば補正後の絶対値和相関エネルギーＥの誤差は
最大でも僅かに１．２（＝１１．２−１０）である。な
お、本発明における補正の目的は、必ずしも絶対値和相
関エネルギーＥを２乗和ルート相関エネルギーに一致さ
せるのでは無く、絶対値和相関エネルギー自身の軌跡の
誤差（即ち、円形から離れている度合い）を０（円形）
に近づけることにあることに注意されたい。こうして、
補正をしない場合よりも高い最大値検出精度及びエネル
ギー合成精度が得られる。
の絶対値和相関エネルギーＥの値をプロットしている。
図によれば補正後の絶対値和相関エネルギーＥの誤差は
最大でも僅かに１．２（＝１１．２−１０）である。な
お、本発明における補正の目的は、必ずしも絶対値和相
関エネルギーＥを２乗和ルート相関エネルギーに一致さ
せるのでは無く、絶対値和相関エネルギー自身の軌跡の
誤差（即ち、円形から離れている度合い）を０（円形）
に近づけることにあることに注意されたい。こうして、
補正をしない場合よりも高い最大値検出精度及びエネル
ギー合成精度が得られる。
【００６６】図１２（Ａ）は上記（１）式に従う補正回
路部６０のブロック図を示している。加算器ＡＤ１では
入力の｜Ｉ｜から｜Ｑ｜を差し引いて｜Ｉ｜−｜Ｑ｜を
生成し、更にその出力の絶対値を取り｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜
｜を生成する。更に加算器ＡＤ２では入力の絶対値和相
関エネルギーＥ´＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜から｜｜Ｉ｜−｜Ｑ
｜｜を差し引いて｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜−｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜
を生成し、更にその出力を割算器６１により４で割って
（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜−｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）／４を生成す
る。なお、この割算器６１は加算器ＡＤ２の出力データ
を下位方向に２ビット分シフトさせるだけの簡単な回路
（配線）で構成できる。そして、加算器ＡＤ３では入力
のＥ´＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜から補正分（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜−
｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）／４を差し引き、最終的に補正後
の絶対値和相関エネルギーＥが得られる。
路部６０のブロック図を示している。加算器ＡＤ１では
入力の｜Ｉ｜から｜Ｑ｜を差し引いて｜Ｉ｜−｜Ｑ｜を
生成し、更にその出力の絶対値を取り｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜
｜を生成する。更に加算器ＡＤ２では入力の絶対値和相
関エネルギーＥ´＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜から｜｜Ｉ｜−｜Ｑ
｜｜を差し引いて｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜−｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜
を生成し、更にその出力を割算器６１により４で割って
（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜−｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）／４を生成す
る。なお、この割算器６１は加算器ＡＤ２の出力データ
を下位方向に２ビット分シフトさせるだけの簡単な回路
（配線）で構成できる。そして、加算器ＡＤ３では入力
のＥ´＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜から補正分（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜−
｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）／４を差し引き、最終的に補正後
の絶対値和相関エネルギーＥが得られる。
【００６７】ところで、上記（１）式を展開すると、以
下の（２）式の関係が得られる。
下の（２）式の関係が得られる。
【００６８】 Ｅ＝３（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜）／４＋（｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）／４ …（２） これは上記図１４の補正後のカーブを実現する補正回路
部６０が他の構成でも実現出来ることを意味する。図１
２（Ｂ）は上記（２）式に従う補正回路部６０のブロッ
ク図を示している。同様にして、加算器ＡＤ１では｜Ｉ
｜−｜Ｑ｜を生成し、更にその絶対値を取り｜｜Ｉ｜−
｜Ｑ｜｜を生成する。更にその出力を４で割って（｜｜
Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）／４を生成する。一方、×３／４演算
器６２では、入力の絶対値和相関エネルギーＥ´＝｜Ｉ
｜＋｜Ｑ｜から（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜）／２と（｜Ｉ｜＋｜
Ｑ｜）／４とを生成し、かつこれらを加算して３（｜Ｉ
｜＋｜Ｑ｜）／４を生成する。そして、加算器ＡＤ３で
は３（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜）／４に（｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）
／４を加算し、最終的に補正後の絶対値和相関エネルギ
ーＥが得られる。
部６０が他の構成でも実現出来ることを意味する。図１
２（Ｂ）は上記（２）式に従う補正回路部６０のブロッ
ク図を示している。同様にして、加算器ＡＤ１では｜Ｉ
｜−｜Ｑ｜を生成し、更にその絶対値を取り｜｜Ｉ｜−
｜Ｑ｜｜を生成する。更にその出力を４で割って（｜｜
Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）／４を生成する。一方、×３／４演算
器６２では、入力の絶対値和相関エネルギーＥ´＝｜Ｉ
｜＋｜Ｑ｜から（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜）／２と（｜Ｉ｜＋｜
Ｑ｜）／４とを生成し、かつこれらを加算して３（｜Ｉ
｜＋｜Ｑ｜）／４を生成する。そして、加算器ＡＤ３で
は３（｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜）／４に（｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）
／４を加算し、最終的に補正後の絶対値和相関エネルギ
ーＥが得られる。
【００６９】図１５は入力の絶対値和相関エネルギーＥ
´（＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜）を、上記図１４とは逆の方向
（即ち、略円の半径を傾き４５度の大きさに合わせる方
向）に補正する場合を示している。なお、補正後の絶対
値和相関エネルギーのカーブが円に近づけば、その半径
によらず、補正の目的を達成できる事は上記した通りで
ある。そこで、ここでは入力の絶対値和相関エネルギー
Ｅ´に対して誤差に対する近似分を加算することとす
る。即ち、補正後の絶対値和相関エネルギーＥを以下の
（３）式によって求める。
´（＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜）を、上記図１４とは逆の方向
（即ち、略円の半径を傾き４５度の大きさに合わせる方
向）に補正する場合を示している。なお、補正後の絶対
値和相関エネルギーのカーブが円に近づけば、その半径
によらず、補正の目的を達成できる事は上記した通りで
ある。そこで、ここでは入力の絶対値和相関エネルギー
Ｅ´に対して誤差に対する近似分を加算することとす
る。即ち、補正後の絶対値和相関エネルギーＥを以下の
（３）式によって求める。
【００７０】 Ｅ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜＋（｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）／２ …（３） 上記（３）式によれば、もし｜Ｉ｜＝｜Ｑ｜の場合は、
Ｅ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜の関係となり、また｜Ｉ｜＝０又は
｜Ｑ｜＝０の場合は、Ｅ＝３｜Ｉ｜／２（又は＝３｜Ｑ
｜／２）＝１．５｜Ｉ｜（又は＝１．５｜Ｑ｜）≒√２
｜Ｉ｜（又は≒√２｜Ｑ｜）の関係となる。図１５では
上記（３）式で得られる補正後の絶対値和相関エネルギ
ーＥをプロットしている。図によれば、補正後の絶対値
和相関エネルギーＥの誤差（偏差）は最大でも僅かに
１．５（＝１５．７−１４．２）である。こうして、補
正をしない場合よりも高い最大値検出精度及びエネルギ
ー合成精度が得られる。
Ｅ＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜の関係となり、また｜Ｉ｜＝０又は
｜Ｑ｜＝０の場合は、Ｅ＝３｜Ｉ｜／２（又は＝３｜Ｑ
｜／２）＝１．５｜Ｉ｜（又は＝１．５｜Ｑ｜）≒√２
｜Ｉ｜（又は≒√２｜Ｑ｜）の関係となる。図１５では
上記（３）式で得られる補正後の絶対値和相関エネルギ
ーＥをプロットしている。図によれば、補正後の絶対値
和相関エネルギーＥの誤差（偏差）は最大でも僅かに
１．５（＝１５．７−１４．２）である。こうして、補
正をしない場合よりも高い最大値検出精度及びエネルギ
ー合成精度が得られる。
【００７１】図１３は上記（３）式に従う補正回路部６
０のブロック図を示している。上記同様にして加算器Ａ
Ｄ１では｜Ｉ｜−｜Ｑ｜を生成し、更にその絶対値を取
り｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜を生成する。更にその出力を２で
割って（｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）／２を生成する。そし
て、加算器ＡＤ３では入力の絶対値和相関エネルギーＥ
´（＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜）に補正分（｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜
｜）／２を加算し、最終的に補正後の絶対値和相関エネ
ルギーＥが得られる。
０のブロック図を示している。上記同様にして加算器Ａ
Ｄ１では｜Ｉ｜−｜Ｑ｜を生成し、更にその絶対値を取
り｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜を生成する。更にその出力を２で
割って（｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜｜）／２を生成する。そし
て、加算器ＡＤ３では入力の絶対値和相関エネルギーＥ
´（＝｜Ｉ｜＋｜Ｑ｜）に補正分（｜｜Ｉ｜−｜Ｑ｜
｜）／２を加算し、最終的に補正後の絶対値和相関エネ
ルギーＥが得られる。
【００７２】図１６は実施の形態によるサーチャのブロ
ック図で、本発明による相関エネルギー検出方式のサー
チャ４０への適用例を示している。図において、本実施
の形態による相関エネルギー検出部７２では、従来の２
乗和相関エネルギー演算部４６00〜４６63に代えて、上
記各実施の形態で述べた様な２乗和ルート相関エネルギ
ー、絶対値和相関エネルギー、又は補正付き絶対値和相
関エネルギーを検出するためのエネルギー検出部（ＥＤ
Ｔ）８０00〜８０63が設けられている。一般に、サーチ
ャ４０ではフィンガ３４に対する程の精度を要求されな
いので、例えば上記第３の実施の形態における絶対値和
相関エネルギー演算部５５のみを使用する様な簡単な構
成であっても、良好なサーチ制御を行える。
ック図で、本発明による相関エネルギー検出方式のサー
チャ４０への適用例を示している。図において、本実施
の形態による相関エネルギー検出部７２では、従来の２
乗和相関エネルギー演算部４６00〜４６63に代えて、上
記各実施の形態で述べた様な２乗和ルート相関エネルギ
ー、絶対値和相関エネルギー、又は補正付き絶対値和相
関エネルギーを検出するためのエネルギー検出部（ＥＤ
Ｔ）８０00〜８０63が設けられている。一般に、サーチ
ャ４０ではフィンガ３４に対する程の精度を要求されな
いので、例えば上記第３の実施の形態における絶対値和
相関エネルギー演算部５５のみを使用する様な簡単な構
成であっても、良好なサーチ制御を行える。
【００７３】なお、上記第４の実施の形態では簡単な構
成で実現できる補正回路６０の３例を述べたが、絶対値
和相関エネルギー上の誤差を０（円）に近づける様な他
の様々な構成が考えられる。
成で実現できる補正回路６０の３例を述べたが、絶対値
和相関エネルギー上の誤差を０（円）に近づける様な他
の様々な構成が考えられる。
【００７４】また、上記各実施の形態では具体的数値例
を伴って説明をしたが、本発明がこれらの数値例に限定
されないことは明らかである。
を伴って説明をしたが、本発明がこれらの数値例に限定
されないことは明らかである。
【００７５】また、上記本発明に好適なる複数の実施の
形態を述べたが、本発明思想を逸脱しない範囲内で各部
の構成、制御、及びこれらの組合せの様々な変更が行え
ることは言うまでも無い。
形態を述べたが、本発明思想を逸脱しない範囲内で各部
の構成、制御、及びこれらの組合せの様々な変更が行え
ることは言うまでも無い。
【００７６】
【発明の効果】以上述べた如く本発明によれば、相関エ
ネルギーのビット数の削減により相関エネルギー検出器
及びそれ以降の構成の配線規模及び回路規模の大幅な削
減が可能となり、この種の相関エネルギー検出器及び無
線通信装置を小型かつ低価格で提供できる。
ネルギーのビット数の削減により相関エネルギー検出器
及びそれ以降の構成の配線規模及び回路規模の大幅な削
減が可能となり、この種の相関エネルギー検出器及び無
線通信装置を小型かつ低価格で提供できる。
【図１】本発明の原理を説明する図である。
【図２】第１の実施の形態による無線通信装置の一部構
成を示す図である。
成を示す図である。
【図３】第１の実施の形態における最大値選択部を説明
する図（１）である。
する図（１）である。
【図４】第１の実施の形態における最大値選択部を説明
する図（２）である。
する図（２）である。
【図５】第１の実施の形態における他のルート演算部の
ブロック図である。
ブロック図である。
【図６】第１の実施の形態における２乗和ルート相関エ
ネルギーのイメージ図である。
ネルギーのイメージ図である。
【図７】第２の実施の形態による無線通信装置の一部構
成を示す図である。
成を示す図である。
【図８】第３の実施の形態による無線通信装置の一部構
成を示す図である。
成を示す図である。
【図９】第３の実施の形態における絶対値和相関エネル
ギー演算部のブロック図である。
ギー演算部のブロック図である。
【図１０】第３の実施の形態における絶対値和相関エネ
ルギーのイメージ図である。
ルギーのイメージ図である。
【図１１】第４の実施の形態による無線通信装置の一部
構成を示す図である。
構成を示す図である。
【図１２】第４の実施の形態における幾つかの補正回路
部を説明する図（１）である。
部を説明する図（１）である。
【図１３】第４の実施の形態における幾つかの補正回路
部を説明する図（２）である。
部を説明する図（２）である。
【図１４】第４の実施の形態における補正後の絶対値和
相関エネルギーのイメージ図（１）である。
相関エネルギーのイメージ図（１）である。
【図１５】第４の実施の形態における補正後の絶対値和
相関エネルギーのイメージ図（２）である。
相関エネルギーのイメージ図（２）である。
【図１６】実施の形態によるサーチャのブロック図であ
る。
る。
【図１７】従来技術を説明する図（１）である。
【図１８】従来技術を説明する図（２）である。
【図１９】従来技術を説明する図（３）である。
【図２０】従来技術を説明する図（４）である。
【図２１】従来技術を説明する図（５）である。
【図２２】従来技術を説明する図（６）である。
【図２３】従来技術を説明する図（７）である。
１１ ＣＲＣ演算部（ＣＲＣ） １２ 畳込符号部（ＥＮＣ） １３ シンボル繰返し部 １４ インタリーバ １５ ６４系列直交変調器 １６ ロングコード発生部 １７ 乗算器 １８ ショートコード発生部 ２０ 乗算器 ２１ １／２ｃｈｉｐ遅延部 ２２ フィルタ ２３ Ｄ／Ａ変換器（Ｄ／Ａ） ２４ ＱＰＳＫ変調部（ＱＰＳＫ−ＭＯＤ） ２５ 送信ＲＦ部 ３１ 受信ＲＦ部（Ｒx ） ３２ ＱＰＳＫ復調部（ＤＥＭ） ３３ 信号選択部 ３４ フィンガ ３５ 合成部 ３６ 最大値選択部 ３７ コード変換部 ３８ デインタリーバ ３９ ビタビ復号部 ４０ サーチャ ４１ 逆拡散部 ４２ 相関器 ４３ 乗算器 ４４ 加算部 ４５ 高速アダマール変換部（ＦＨＴ） ４６ ２乗和相関エネルギー演算部 ４７ ゲート回路（ＧＡＴＥ） ４８ 最大値選択部（ＭＸＳ） ４９ 比較器（ＣＭＰ） ５０ ルート演算部（Ｒ００Ｔ） ５３ ２乗和ルート演算部 ５５ 絶対値和相関エネルギー演算部（ＡＢＳ） ５６ 絶対値回路 ５７ ２の補数器 ５８ 加算器 ６０ 補正回路部（ＣＯＭＰ） ６１ 割算器 ６２ ×３／４演算器 ７１ 遅延時間調整部 ７２ エネルギー検出部 ７３ サーチ制御部 ７４ ＰＮ発生部 ８０ エネルギー検出部（ＥＤＴ） Ａ ＡＮＤゲート回路 ＡＤ 加算器 ＣＭ 比較器 ＣＴ カウンタ ＤＥＣ デコーダ ＤＭＸ データマルチプレクサ Ｇ ゲート回路 Ｉ インバータ回路 ＲＧ レジスタ ＳＬ セレクタ
Claims (8)
- 【請求項１】 Ｉ−Ｑ直交成分で表される第１の信号系
列（Ｉi ，Ｑi ）と所定の第２の信号系列（ＨJ ）との
間の相関の大きさを検出する相関エネルギー検出器にお
いて、 第１の信号系列（Ｉi ，Ｑi ）と第２の信号系列
（ＨJ ）との間の各相関値（Ｉij ，Ｑij）を求める相
関演算手段と、 前記求めた各相関値（Ｉij ，Ｑij）の２乗和ルート値
｛√（Ｉij 2 ＋Ｑij 2）｝を求める２乗和ルート演算手
段とを備えることを特徴とする相関エネルギー検出器。 - 【請求項２】 Ｉ−Ｑ直交成分で表される第１の信号系
列（Ｉi ，Ｑi ）と所定の第２の信号系列（ＨJ ）との
間の相関の大きさを検出する相関エネルギー検出器にお
いて、 第１の信号系列（Ｉi ，Ｑi ）と第２の信号系列
（ＨJ ）との間の各相関値（Ｉij ，Ｑij）を求める相
関演算手段と、 前記求めた各相関値（Ｉij ，Ｑij）の絶対値和（｜Ｉ
ij｜＋｜Ｑij｜）を求める絶対値和演算手段とを備える
ことを特徴とする相関エネルギー検出器。 - 【請求項３】 ２乗和（Ｉij 2 ＋Ｑij 2 ）の値が一定と
なる様な各相関値（Ｉij ，Ｑij）の組につき、その絶
対値和（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜）の値が略一定となる方向
に該絶対値和の値の補正を行う補正手段を更に備えるこ
とを特徴とする請求項２に記載の相関エネルギー検出
器。 - 【請求項４】 補正手段は、入力の絶対値和の値（｜Ｉ
ij｜＋｜Ｑij｜）から、該絶対値和の値より各相関絶対
値の差の絶対値を差し引いた分の１／４からなる値
｛（｜Ｉij｜＋｜Ｑij｜−｜｜Ｉij｜−｜Ｑij｜｜）／
４｝を差し引く補正演算手段を備えることを特徴とする
請求項３に記載の相関エネルギー検出器。 - 【請求項５】 補正手段は、入力の絶対値和の３／４か
らなる値｛３（｜Ｉ ij｜＋｜Ｑij｜）／４｝に対して、
各相関絶対値の差の絶対値の１／４からなる値｛（｜｜
Ｉij｜−｜Ｑij｜｜）／４｝を加える補正演算手段を備
えることを特徴とする請求項３に記載の相関エネルギー
検出器。 - 【請求項６】 補正手段は、入力の絶対値和の値（｜Ｉ
ij｜＋｜Ｑij｜）に対して、各相関絶対値の差の絶対値
の１／２からなる値｛（｜｜Ｉij｜−｜Ｑij｜｜）／
２｝を加える補正演算手段を備えることを特徴とする請
求項３に記載の相関エネルギー検出器。 - 【請求項７】 マルチパスを介して受信復調した各Ｉ−
Ｑ直交成分で表される信号系列を各フィンガでＭ系列直
交符号列によりアダマール変換して夫々に符号間の相関
の大きさを求め、有為な相関値が得られたフィンガの各
相関値出力を夫々に合成してその最大相関値に基づき受
信信号を復調する無線通信装置において、 各フィンガは、符号間の相関の大きさを求めるための請
求項１乃至６の何れか一つに記載の相関エネルギー検出
器を備えることを特徴とする無線通信装置。 - 【請求項８】 マルチパスを介して受信復調した各Ｉ−
Ｑ直交成分で表される信号系列を各フィンガでＭ系列直
交符号列によりアダマール変換して夫々に符号間の相関
の大きさを求め、有為な相関値が得られたフィンガの各
相関値出力を夫々に合成してその最大相関値に基づき受
信信号を復調する無線通信装置において、 各パスにおける符号間の相関の大きさを求めて受信状況
を監視すると共に、各フィンガに対するパスの選択、遅
延時間の調整等を行うサーチャであって、前記符号間の
相関の大きさを求めるための請求項１乃至６の何れか一
つに記載の相関エネルギー検出器を具備するもの、を備
えることを特徴とする無線通信装置。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP19727099A JP3570671B2 (ja) | 1999-07-12 | 1999-07-12 | 無線通信装置 |
| US09/543,302 US6707846B1 (en) | 1999-07-12 | 2000-04-05 | Correlation energy detector and radio communication apparatus |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP19727099A JP3570671B2 (ja) | 1999-07-12 | 1999-07-12 | 無線通信装置 |
Related Child Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP2004057652A Division JP3610401B2 (ja) | 2004-03-02 | 2004-03-02 | 相関エネルギー検出器 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JP2001024560A true JP2001024560A (ja) | 2001-01-26 |
| JP3570671B2 JP3570671B2 (ja) | 2004-09-29 |
Family
ID=16371687
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP19727099A Expired - Lifetime JP3570671B2 (ja) | 1999-07-12 | 1999-07-12 | 無線通信装置 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US6707846B1 (ja) |
| JP (1) | JP3570671B2 (ja) |
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