DES0033247MA - - Google Patents
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Description
BUNDESREPUBLIK DEUTSCHLAND
Tag der Anmeldimg: 29. April 1953 Bekanntgemacht am 14. Juni 1956
DEUTSCHES PATENTAMT
In der elektrischen Nachrichtentechnik werden des öfteren Laufzeitketten benötigt, um den Ablauf
irgendwelcher elektrischer Vorgänge, insbesondere das Auftreten von Impulsen, in bestimmter Weise
zu verzögern. Man hat zu diesem Zweck in geeigneter Weise aufgebaute und zu einer Laufzeitkette
zusammengeschlossene Reaktanzglieder, beispielsweise Spulenketten, verwendet, deren Eingang
die betreffenden elektrischen Signale zugeführt ίο werden und an deren Ausgang diese Signale mit
bestimmter Verzögerung abgenommen werden können. Bei solchen Laufzeitketten ist es auch
möglich, über an den einzelnen Gliedern vorgesehene Abgriffe die dem Eingang zugeführten elektrischen
Signale mit bestimmter zeitlicher Verschiebung gegenüber der Eingangs- und Ausgangsspannung
abzunehmen. Diese Anordnungen besitzen jedoch den Nachteil, daß sie je Induktivität und Kapazität
insbesondere bei Zuführung von Impulsen und vorgegebener zulässiger Verzerrung nur eine sehr
kleine Laufzeit ergeben. Diese Laufzeit läßt sich überschlägig folgendermaßen ermitteln: Es wird
von einer bestimmten Mindestzeit t0 für den Impulsanstieg
ausgegangen. Der Impulsanstieg wird im wesentlichen durch den annähernd linearen Teil
einer Oberwelle der Impulsfolgefrequenz im Bereich ihres Wendepunktes gebildet. Dieser, Teil macht
etwa ein Viertel der Periodendauer T einer Sinus-
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spannung aus. Daraus ergibt sich für die Periodendauer
worin T also die Periodendauer der von der Spulenkette
noch zu übertragenden Oberwelle ist. Die maximale Laufzeit tritt bei einer Spulenkette gerade
bei ihrer Grenzfrequenz auf und beträgt bekannt-Hch für ein Spulenkettenglied
τ = }/TC .
Die betrachtete Oberwelle muß nun, von der Spulenkette gerade noch übertragen werden. Man
wird also zwecks günstiger Ausnutzung der Spulenkette deren Grenzfrequenz nicht tiefer als die
Oberwelle legen dürfen, am besten also· die Oberwelle mit der Grenzfrequenz zusammenfallen lassen.
Dann erhält man mit Hilfe der für die Grenzfrequenz einer Spulenkette gültigen Gesetzmäßigkeit
ωη
und daraus die Laufzeit
τ =
4 J0
2JI
2J[
2 L
Die Erfindung offenbart ein andersartiges Prinzip zur Verwirklichung von Laufzeiteffekten. Die
schaltungstechnische Anwendung dieses Prinzips ergibt eine aus einzelnen Stufen !aufgebaute Laufzeitkette,
welche bei Zuführung von Eingangsimpulsen die Abnahme von, an den einzelnen Stufen
auftretenden Ausgangsimpulsen gestattet, die entsprechend der jeweiligen Stufe eine bestimmte
zeitliche Verschiebung gegenüber den Eingangsimpulsen besitzen. Ernndungsgemäß bestehen, die
einzelnen Stufen der Laufzeitkette aus in der Ruhelage"
gesperrten, Verstärkerelementen,, an denen die zeitlich verschobenen Impulse abgenommen werden
können und die über Schwingkreise miteinander gekoppelt sind. Diese Schwingkreise werden, durch
einen am Ausgang des vorhergehenden Verstärkerelementes auftretenden Impuls zu Schwingungen
mit derartiger Phasenlage angeregt, daß während der ersten Halbwelle das folgende Verstärkerelement
gesperrt bleibt. Erst die zweite Halbwelle öffnet dieses Verstärkerelement. Um nur mit der
zweiten Halbwelle das folgende Verstärkerelement zu öffnen, werden die Schwingkreise entweder in
sich selbst oder durch einen von einer folgenden Stufe abgeleiteten Impuls derart bedämpft, daß die
nach der zweiten, Halbwelle auftretenden, weiteren Schwingungen die Verstärkerelemente nicht mehr
öffnen können. Die Verstärkerelemente besitzen ein bestimmtes Öffnungspotential, bei dessen Überschreitung
durch, die Schwingkreisspannung die Verstärkerelemente geöffnet werden. Als Verstärkerelemente
werden zweckmäßig Entladungsröhren, also' Elektronen- bzw. Gasröhren,, oder auch
Transistoren verwendet.
Gemäß diesem Prinzip wird also ein Schwingkreis mit derartiger Phasenlage angestoßen, daß
während, der ersten Halbwelle das folgende Verstärkerelement gesperrt bleibt und erst die zweite
Halbwelle dieses öffnet. Infolgedessen ergibt sich von Stufe zu Stufe eine Laufzeit von etwa einer
halben Periodendauer der Eigenfrequenz der Schwingkreise. Geht man auch hier von einer bestimmten
Zeit t0 für den Impulsanstieg aus, so läßt
sich damit wieder die Laufzeit folgendermaßen ermitteln:
Bei der erfindungsgemäßen Laufzeitkette ist es ohne weiteres möglich,, die Verstärkerelemente so
weit zu übersteuern, daß unter Zuhilfenahme einer üblichen Begrenzung etwa nur ein Zehntel der von
den Schwingkreisen abgegebenen Amplitude aus der Schwingung herausgeschnitten wird. Dieses
eine Zehntel der Schwingung stellt dann den Impulsanstieg dar, welcher zweckmäßig dicht an, den
Wendepunkt der Schwingung gelegt wird, da diese dort einen praktisch linearen Verlauf besitzt. Die
Zeit tn für den Impulsanstieg beträgt dann auch etwa ein Zehntel der halben Periode, d, h., der Impulsanstieg
t0 und, die Periodendauer T sind durch die folgende Gleichung miteinander verknüpft:
-T= 10 L.
Da nun diemit der erfindungsgemäßen Schaltungsanordnung
erzielbare' Laufzeit pro· Stufe etwa die Hälfte einer Periodendauer T beträgt, ergibt sich
auch für die Laufzeit
T
. T = —- = 10 L .
Ein Vergleich dieser für eine Stufe der erfindungsgemäßen
Laufzeitkette ermittelten, Laufzeit mit der eingangs errechneten Laufzeit einer eingliedrigen
Spulenkette zeigt, daß sich mit der erfindungsgemäßen Laufzeitkette, etwa eine i6fach
größere Laufzeit erzielen läßt als mit der bekannten Spulenkette.
Abgesehen davon, daß man mit einer solchen Laufzeitkette relativ große Laufzeiten bei einem,
verhältnismäßig kleinen, Aufwand an Induktivitäten und Kapazitäten erzielen kann, lassen sich ihre
einzelnen. Stufen in, bestimmter Weise steuern, wodurch gegebenenfalls vorhandene Verzerrungen
der Eingangsimpulse rückgängig gemacht werden können, und die Laufzeit jedes Impulses von Stufe
zu Stufe auf einem konstanten Wert gehalten wird. Diese. Steuerung erfolgt mittels einer Pulsfolge,
welche den' nicht zur Aussteuerung durch die Schwingkreise ausgenützten' Elektroden der Verstärkerelemente,
also> insbesondere den Schirm- oder Bremsgittern von Elektronenröhren, oder be^-
sonderen, in. jede Stufe eingesetzten Schaltern gleichzeitig zugeführt wird. Die Pulsfolge besitzt
dabei eine solche Spannung, daß nur während der Pulsdauer die Verstärkerelemente bzw. die Schalter
geöffnet werden können. Außerdem ist die Phasen-
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lage der Pulsfolge so gewählt, daß ein der Laufzeitkette
zugeführter Eingangsimpuls zeitlich mit einem Puls der Pulefolge zusammenfällt. Die
Periodendauer der Pulsfolge ist so eingestellt, daß diese mit der Laufzeit eines die Laufzeitkette durchlaufenden
Impulses von Stufe zu Stufe mindestens angenähert übereinstimmt. Wenn man die Pulsdauer
dieser steuernden Pulsfolge kürzer festlegt als den Zeitraum, während dem die zweite HaIbwelle
der in den Schwingkreisen angestoßenen Schwingungen das Öffnungspotential des jeweils
folgenden Verstärkerelementes überschreitet, dann fallen bei Einhaltung der vorstehend angegebenen
Vorschriften für Phasenlage und Periodendauer der Pulsfolge ihre einzelnen Pulse in den genannten
Zeitraum hinein. Auf diese Weise werden die OfF-
' nungszeiten jedes Verstärkerelementes eindeutig durch die Pulse der steuernden Pulsfolge bestimmt,
so daß am Ausgang jedes Verstärkerelementes
ao immer saubere Rechteckimpulse abnehmbar sind, auch wenn dem Eingang der Laufzeitkette verzerrte
Impulse zugeführt werden. Eine nicht genau übereinstimmende Abgleichung der einzelnen
Schwingkreise untereinander spielt ebeniaüs keine Rolle, da dadurch hervorgerufene Verschiebungen
der Zeiträume, während der die zweite Halbwelle der in den Schwingkreisen, angestoßenen Schwingungen
das jeweils folgende Verstärkerelement öffnet, so* lange ohne Einfluß bleiben, wie die Pulse
der steuernden Pulsfolge noch in diese Zeiträume hineinfallen, Damit hat man für den Abgleich der
Schwingkreise einen gewissen. Spielraum gewonnen, so daß an diese Schwingkreise keine hohen Genauigkeitsanforderungen,
hinsichtlich des Abgleiche und der zeitlichen Konstanz gestellt zu werden brauchen.
Die steuernde Pulsfolge hält damit die Laufzeit der Impulse von. Stufe zu Stufe einwandfrei konstant.
Verbindet man den Ausgang der letzten Stufe über einen wahlweise einschaltbaren Rückkopplungsweg
mit dem Eingang der ersten Stufe, so durchläuft ein einmal der Laufzeitkette zugeführter
Impuls bei Einschaltung des Rückkopplungsweges diese immer wieder. · Voraussetzung dafür ist, daß
die Ausgangsspannung der letzten Stufe mit einer zur Aufrechterhaltung der die Laufzeitkette durchlaufenden
Impulse ausreichenden Größe zum Eingang der ersten Stufe geleitet wird. Selbstverständlich
ist es auch möglich, den Rückkopplungsweg an andere Stufen, anzuschließen. Ist der Rückkopplungsweg
geschlossen und, durchläuft die Laufzeitkette ein Impuls, so ist eine solche rückgekoppelte
Laufzeitkette auch als Generator verwendbar, welcher eine Vielzahl von Ausgängen besitzt, an
denen mit von Ausgang zu Ausgang fortschreitender zeitlicher Verschiebung jeweils die gleiche
Pulsfolge abnehmbar ist. Durchläuft nur ein Impuls die Kette, so ist die Periodendauer dieser
Pulsfolge gleich der Laufzeit eines Impulses von der ersten, bis zur letzten Stufe. Selbstverständlich
kann man, einer solchen Laufzeitkette auch mehrere Impulse nacheinander zuführen, jedoch muß ihr
Abstand, gleich der Laufzeit eines Impulses von einer Stufe zur anderen sein oder aber ein ganzes
Vielfaches dieser Zeit betragen.
In der Fig. 1 ist ein Ausführungsbeispiel abgebildet.
Die Verstärkerelemente bestehen hier aus den Pentoden Ro0 bis Ron, die im Ruhezustand
duirch die negative Vorspannung — Ug gesperrt
sind. Sie sind, untereinander über die Schwingkreise L1C1 bis Ln Cn gekoppelt. Zu diesen Schwingkreisen
ist parallel je ein Dämpfungswiderstand. D1 bis Dn gelegt, welche die Schwingkreise derart bedampfen,
daß von der zweiten Halbwelle der einmal angestoßenen Schwingung ab das Öffnungspotential
der jeweils folgenden. Pentode nicht mehr erreicht wird. Die Schwingkreise liegen, direkt im
Anodenstromkreis der Röhren, Es ist in Reihe zu ihnen noch je ein Widerstand R0 bis Rn_1 geschaltet,
welcher als Anodenbelastung dient. Über die mit diesen Widerständen verbundenen Ausgänge A0
bis An_ 1 sind die Ausgangsspannuingen mit entsprechender
zeitlicher Verschiebung den. einzelnen Stufen entnehmbar. An den Widerstand Rn, an
dem die am Ausgang An abnehmbare Ausgangsspannung
der Röhre Rn auftritt, ist die Primärwicklung
eines Übertragers Ü angeschlossen, welcher an seiner Sekundärwicklung eine umgepolte Spannung
liefert, Diese Spannung wird, über den mit der Sekundärwicklung verbundenen Rückkopplungsweg
K zum Eingang E, in diesem Fall zum Steuergitter G0 der Röhre Ro0, geliefert. Diese Umpolung
ist erforderlich, da am Ausgang An bei Zuführung
von. Eingangsimpulsen, negative Impulse abnehmbar sind, während, zur Öffnung der Röhre
Ro0 positive Impulse erforderlich sind. In den Rückkopp lungsweg K ist der Schalter T1 gelegt,
um eine wahlweise Einschaltung zu ermöglichen. Ein die Kette durchlaufender Impuls wird auf
diesem Wege immer wieder dem Eingang E zugeführt. In dem in, dieser Figur dargestellten Ausführungsbeispiel
ist weiterhin gezeigt, wie mittels der steuernden Pulsfolge eine Wiederherstellung
der Impulsform und die Konstanthaltung der einzelnen Laufzeiten, von Stufe zu Stufe durchgeführt
werden, kann. An die Bremsgitter Br0 bis
Brn, welche alle parallel geschaltet sind, ist die von
dem Generator G gelieferte Pulsfolge mit solcher Spannung angelegt, daß nur während der Pulsdauer
die Röhren Ro0 bis Ron geöffnet werden
können. An den Generator G ist außerdem ein Frequenzteiler Ft angeschlossen, welcher eine mit
ihren einzelnen Pulsen, phasengleich zur ursprünglichen Pulsfolge verlaufende Teilpulsfolge liefert.
Diese Teilpulsfolge wird über den Schalter T2 dem
Steuergitter G0 der ersten Röhre Ro0 zugeführt.
Der Ablauf der in diesem Zusammenhang interessierenden Vorgänge in, der Schaltung gemäß Fig. 1
ist in der Fig. 2 dargestellt. Hier ist mit α die von dem Generator G gelieferte Pulsfolge bezeichnet.
Der Kurvenzug b stellt die an dem Ausgang A0
auftretende Ausgangsspannung dar. Der in diesem Kurvenzug gezeichnete Ausgangspuls wird, von
einem dem Frequenzteiler Ft entnommenen und
dem Steuergitter G0 zugeführten Puls erzeugt. Er ist gegenüber der am Bremsgitter der Röhre Ro0
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liegenden (vom Generator G gelieferten) Pulsfolge nicht zeitlich verschoben, da, wie gesagt, der Frequenzteiler
Ft zur ursprünglichen Pulsfolge phasengleiche Pulse liefert. Der unter b dargestellte Ausgangspuls
bewirkt, daß in dem Schwingkreis L1C1
Schwingungen angeregt werden, wie sie unter c zu sehen sind. Die gestrichelte Linie stellt- das Öffnungspotential
der folgenden Röhre Ro1 dar. Wie ersichtlich, wird es von der gezeigten gedämpften
ίο Schwingung einmal überschritten. Diese Dämpfung
wird durch den parallel zum Schwingkreis L1 C1
liegenden Dämpfungswiderstand D1 bewirkt. Die erste Halbwelle der Schwingung besitzt eine die
folgende Röhre Ro1 sperrende Phasenlage, während
die zweite Halbwelle mit ihrem Scheitel diese Röhre öffnet. In diesen Öffnungsraum fällt der
zweite von dem Generator G gelieferte Puls (s. a),
so daß für die Zeit des Zusammenfalten dieses Pulses mit diesem Öffnungszeitraum die Röhre Ro1
geöffnet wird. An dem Ausgang A1 entsteht infolgedessen
der unter d dargestellte Puls, welcher gegenüber dem unter b wiedergegebenen Ausgangspuls
der Röhre Ro0 eine zeitliche Verschiebung von
einer ganzen Periode der steuernden Pulsfolge besitzt. In dem Schwingkreis L2C2 spielt sich daraufhin
mit entsprechender zeitlicher Verschiebung der gleiche Vorgang wie vorher im Schwingkreis L1C1
ab, wie unter e gezeigt ist. Damit durchläuft ein solcher Puls die Laufzeitkette in der angegebenen
Weise von Stufe zu Stufe.
In dem Ausführungsbeispiel gemäß Fig. 3 ist eine andere Art der Bedämpfung der Schwingkreise
gezeigt. Die Verstärkerelemente bestehen hier aus den Pentoden Ro0 bis Röz, die über die Schwingkreise
L1C1 bis L3 C3 miteinander gekoppelt sind.
Jede Röhre ist mit einem Kathodenwiderstand. Rk0
bis Rk3 versehen, an denen im Augenblick der Öffnung
der Röhren ein positiver Impuls abnehmbar ist. Dieser Impuls wird dazu ausgenutzt, um die
Energie eines mit geeigneter Phasenlage schwingenden Schwingkreises im Anschluß an die einmalige
Öffnung der folgenden, Röhre zu kompensieren. Zu diesem Zweck wird der Kompensationsimpuls einem
solchen Schwingkreis zugeführt, dessen Eigenschwingungen zum Zeitpunkt des Beginns des
Kompensationsimpulses zur zweiten negativen Halbwelle ansetzen (welche der ersten positiven,
die folgende Röhre öffnenden Halbwelle folgt). Diese Phasenbedingung ist erfüllt, wenn der
Kompensationsimpuls, von seiner Abnahmestelle an gerechnet, jeweils dem die vorhergehende Röhre
aussteuernden Schwingkreis zugeführt wird.
Die gegenseitigen Phasenbeziehungen sind aus der Fig. 4 ersichtlich. Unter α ist wieder die wie
beim Ausführungsbeispiel gemäß Fig. 1 zur Synchronisierung dienende Pulsfolge dargestellt, die
von dem Generator G geliefert wird und von der
über den Frequenzteiler Ft die der Laufzeitkette zugeführten Eingangspulse abgeleitet werden. Diese
Eingangspulse sind unter b gezeichnet. Wie ersichtlich, kommt auf jeden dritten Puls der synchronisierenden
Pulsfolge ein Eingangspuls. Die Eingangspulse erregen den ersten Schwingkreis L1C1 zu den unter c wiedergegebenen Schwingungen,
die in diesem Fall zunächt praktisch ungedämpft sind. Die unter d dargestellten Pulse
sind dann am Ausgang A1 abnehmbar. Sie erregen den Schwingkreis L2C2 zu den unter e dargestellten
Schwingungen, deren Überschreiten des Öffnungspotentials der Röhre Ro2 durch die zweite (positive)
Halbwelle mit dem Beginn der dritten (negativen.) Halbwelle der unter c dargestellten Schwingungen
des Schwingkreises L1C1 zusammenfällt. Da im
Augenblick der Öffnung der Röhre Ro2 an ihrem
Kathodenwiderstand Rk2 ein positiver Puls auftritt,
ist es möglich, mit Hilfe dieses positiven Pulses die Energie des Schwingkreises L1C1, dessen
Schwingungen in diesem Augenblick zur dritten (negativen) Halbwelle ansetzen, zu kompensieren.
Zu diesem Zweck ist vom Kathodenwiderstand Rk2 zum Schwingkreis L1C1 eine Verbindung gelegt,
über die der Kompensationspuls dem Schwingkreis L1 C1 zugeleitet wird. Seine Wirkung zeigt
der unter c dargestellte Kurvenzug. Die dritte (negative) Halbwelle nach Beginn der Erregung
des Schwingkreises L1C1 wird sofort abgestoppt,
woraufhin sich dieser Schwingkreis wieder in Ruhe befindet. (Da hier die dem Eingang E zugeführten ,
Pulse schneller aufeinanderfolgen als beim Ausführungsbeispiel gemäß den Fig. 1 und 2, wiederholt
sich der Vorgang des Anschwingen^, öfter, als in Fig. 2 c gezeigt ist.) Die Schwingungen in den
anderen Schwingkreisen werden in entsprechender Weise angefacht und unterbrochen. Der Kurvenzug
unter f stellt die am Ausgang A2 abnehmbaren
Pulse dar.
Die Verbindung vom Kathodenwiderstand zum Schwingkreis muß zwecks Erfüllung der obenerwähnten
Phasenbedingung eine Stufe überspringen. In dementsprechender Weise ist der ioo-Schwingkreis
L2C2 mit dem Kathodenwiderstand
Rk3 verbunden. Für die Kompensation der Energie
des Schwingkreises L3C3 müßte eigentlich eine
Röhre Ro4^ vorhanden sein. Da diese aber nicht
vorgesehen ist, wird der Kompensationspuls an dem Kathodenwiderstand Rk1 der Röhre Ro1 abgegriffen,
welche bei Einschaltung des Rückkopplungsweges K der Phase nach einer Röhre Ro1 entspricht.
Am Kathodenwiderstand Rk1 entsteht nämlich ein Puls zum gleichen Zeitpunkt, wie er
an der nicht vorhandenen. Stufe i?ö4 auftreten würde.
Man erkennt dies, wenn man den über den Rückkopplungsweg K geschlossenen Kreis verfolgt. Dabei
überspringt man, vom Schwingkreis L3C3
kommend, bis zum Kathodenwiderstand Rk1 eine Stufe, nämlich die Röhre Ro3 bzw. Ro0 mit dem
Schwingkreis L1C1. Beide Röhren sind in bezug
auf die Laufzeit einander gleichwertig und liefern bei Einschaltung des Rückkopplungsweges K an
ihren Ausgängen A3 bzw. A0 zu gleicher Zeit einen
Puls, da sie nicht über ein Laufzeitglied gekoppelt sind. Infolgedessen bilden beide Röhren mit dem
Schwingkreis L1C1 eine einzige Stufe. Je nach
Stärke des Kompensationspulses und des Widerstandswertes des Kathodenwiderstandes ist die
zum Schwingkreis führende Verbindung an einen
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entsprechend gewählten Abgriff der Schwingkreisspule L1 gelegt, um die Energie dieses Schwingkreises
vollständig zu kompensieren.
In einem weiteren Ausführungsbeispiel gemäß Fig. 5 ist eine dritte Art der ,Bedämpfung der
Schwingkreise dargestellt. Das hier verwendete Prinzip besteht darin, über Gleichrichter parallel
zu den Schwingkreisen Dämpfungswiderstände zu schalten, wobei die Gleichrichter durch mit geeigneter
Phasenlage auftretende Pulse kurzzeitig geöffnet werden. Die Wirkungsweise der Schaltung
ist folgende: An die Anode der Röhre Ro3 (für die
anderen Röhren gelten entsprechende Überlegungen) ist ein Spannungsteiler Sp3 angeschlossen, an
dessen Fußpunkt eine negative Vorspannung — Uv
gelegt ist. Vom Abgriff des Spannungsteilers führt eine Verbindung zum Steuergitter G1 der zwei
Stufen zuvor liegenden Röhre Ro1. Das Steuergitter
G1 ist an eine negative Gittervorspannung
—Ug gelegt. Die Vorspannung —Uv des Spannungsteilers
Sp3 sowie die Gittervorspannung — Ug
sind so bemessen, daß im Ruhezustand der Anordnung der Gleichrichter GZ3 gesperrt ist, d.h.,
daß bei der gezeichneten Polarität des Gleichrichters der Abgriff des Spannungsteilers Sp3 auf
höherem Potential liegen muß als das Gitter der Röhre Ro1. Wird nun die Röhre Ro3 durch einen
Puls geöffnet, so sinkt das Potential an ihrer Anode und damit auch am Abgriff des Spannungsteilers
Sp3, nämlich hier auf das Potential der Gittervorspannung
— Ug. Sowie nun das Potential am Steuergitter G1 infolge der Schwingung des
Schwingkreises L1 C1 positiver als die Gitterspannung
— Ug wird, wird der Gleichrichter Gl3 durchlässig
und begrenzt diese Schwingung infolge Dämpfung durch den zwischen dem Abgriff des
Spannungsteilers Sp3 und der Vorspannung — Uv
liegenden Widerstand. Da also während des,Auftretens
des Pulses an der Anode der Röhre Ro3
zwischen dem Abgriff am Spannungsteiler Sp3 und dem Anschlußpunkt' für die Gittervorspannung— U1
keine Potentialdifferenz besteht, kann die Schwingkreisenergie vollständig abfließen, so daß nach
Verschwinden des an der Anode der Röhre Ro3
auftretenden Pulses und darauf folgender Sperrung des Gleichrichters GZ3 im Schwingkreis L1G1 keine
neuen Schwingungen auspendeln können. Voraussetzung für diese Wirkungsweise ist, daß der
zwischen dem Abgriff des Spannungsteilers Sp3 und der Vorspannung — Uv liegende Widerstand
ausreichend niederohmig gewählt ist. Da die erste positive Halbwelle der Schwingungen im Schwingkreis
L1C1 zur Öffnung der Röhre Ro1 dient, muß
die Bedämpfung dieses Schwingkreises spätestens mit dem Beginn der vierten (positiven) Halbwelle
einsetzen, damit die Röhre Ro1 nicht ein zweites
Mal geöffnet werden kann, d. h., der an der Anode der Röhre Ro3 auftretende Puls, welcher den Gleichrichter
GZ3 öffnet, muß mit dieser vierten (posi-
tiven) Halbwelle der Schwingungen im Schwingkreis L1C1 zusammenfallen.
Diese Phasenbedingung ist auch tatsächlich erfüllt, wie im folgenden an Hand der Fig. 6 gezeigt
werden soll, welche die sich in einer Schaltung gemäß Fig. 5 sich abspielenden elektrischen Vorgänge
verdeutlicht. Unter α ist wieder die vom Generator G gelieferte steuernde Pulsfolge gezeichnet.
Von ihr werden über den Frequenzteiler Ft Pulse ;■ abgeleitet, welche dem Eingang E zugeführt werden.
Sie rufen die unter ο gezeichneten, Pulse am Ausgang
A0 der Röhre Ro0 hervor. Der erste am Ausgang
A0 auftretende Puls facht den Schwingkreis L1C1 zu den unter c wiedergegebenen Schwin- :
gungen an. Die erste (positive) Halbwelle einer solchen Schwingung öffnet die Röhre Ro1, wodurch
an ihrem Ausgang A1 der unter d abgebildete Puls
entsteht. Dieser wirkt wiederum auf den. Schwingkreis L2 C2 ein, in welchem die unter e dargestellte
Schwingung entsteht. In dem folgenden Stufen
spielen sich in entsprechender Weise die gleichen Vorgänge ab. Am Ausgang A2 ist der unter / dargestellte
Puls abnehmbar, und unter g sind die Schwingungen des Schwingkreises L3C3 wiedergegeben,
die den unter h gezeichneten, am Ausgang A3 abnehmbaren Puls entstehen lassen. Dieser g5
Puls bewirkt nun, wie auch, in entsprechender Weise die an den Ausgängen A1 und A2 abnehmbaren
Pulse, eine Absenkung des Potentials am .: Abgriff des Spannungsteilers Sp3, woraufhin der
Gleichrichter Gl3 leitend wird, wenn die vierte go
(positive) Halbwelle der unter c dargestellten Schwingungen des Schwingkreises L1C1 einsetzt.
Der von diesem Abgriff zur negativen Vorspannung — Uv führende Wiederstand liegt damit parallel
zum Schwingkreis L1C1 und bewirkt eine so
starke Dämpfung dieses Schwingkreises, daß dessen Schwingungen sofort abbrechen,. Der zeitliche Zusammenfall
des Beginns des am Ausgang A3 abnehmbaren Pulses und des Einsetzens der vierten
(positiven) Halbwelle der im Schwingkreis L1C1
angefachten Schwingung ist durch, die senkrecht von c nach h in Fig. 7 gestrichelt eingezeichnete
Linie angedeutet. Die Phasenbedingung zur Bedämpfung der Schwingkreise wird demnach dann
erfüllt, wenn man, den Abgriff des jeweiligen Spannungsteilers mit dem Steuergitter der zwei
Stufen zuvor liegenden. Röhre verbindet.
Die Bedämpfung der anderen, Schwingkreise erfolgt in entsprechender Weise. Um den Schwingkreis
L2C2 bedampfen zu können, müßte eigentlich eine u0
Röhre i?ö4 vorgesehen sein. Da die Laufzeitkette in
diesem Ausführungsbeispiel aber soweit nicht ausgebaut ist, tritt an die Stelle der nicht vorhandenen
Röhre Ro1 die Röhre Ro1, die bei Einschaltung des
Rückkopplungsweges K der Phase nach der Röhre n5
Ro1 entspricht. Geht man nämlich vom Gitter G2
in der Durchlaufrichtung der Impulse weiter, so werden, zwei Stufen übersprungen, bis man, zur
Anode der Röhre Ro1 kommt. Dabei entsprechen
die Röhren Ro3 und Ro0 phasenmäßig einer einzigen
Röhre, da sie direkt über den Rückkopplungsweg if ohne Einschaltung eines Laufzeitgliedes miteinander
gekoppelt sind. Entsprechendes gilt für die Bedämpfung des Schwingkreises L3C3, welcher
mit dem Spannungsteiler Sp2 verbunden, ist. Zu diesem Spannungsteiler gelangt man bei· Durch-
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laufen der Laufzeitkette über den Rückkopplungsweg K ebenfalls erst nach Überspringen von zwei
Stufen. Bei diesem Ausführungsbeispiel sind die Schwingkreise induktiv an die vorhergehende Röhre
angekoppelt. Diese Art der Kopplung kann man selbstverständlich auch bei den Ausführungsbeispielen gemäß den Fig. 2 und 4 anwenden.
In dem Ausführungsbeispiel gemäß Fig. 7 ist eine weitere Möglichkeit der Bedämpfung der
Schwingkreise dargestellt, bei der gleichzeitig die zweite (positive) Halbwelle bei einem bestimmten
Potential begrenzt wird. Dies geschieht durch einen parallel zu dem Schwingkreis LC geschalteten
Gleichrichter Gl, welcher derart vorgespannt und gepolt ist, daß nach Überschreiten des Öffnungspotentials der an den Schwingkreis LC angeschlossenen,
Röhre Rö durch die zweite (positive) Halbwelle dieser Gleichrichter leitend wird und die
Schwingung damit gerade bei dem Potential begrenzt, bei welchem der Gleichrichter den Durchlässigkeitszustand
einnimmt. Die dazu notwendige Vorspannung wird durch die beiden Spannungen U1
und U2 herbeigeführt.
Die Wirkungsweise dieser Spannungen und der diesen Spannungen überlagerten Schwingungen im
Schwingkreis LC geht aus der Fig. 8 näher hervor. In dieser Figur ist der Zusammenhang zwischen
Anodenstrom / α und Gitterspannung Ug der
Röhre Rö als Kennlinie KL schetnatisch dargestellt. Die über den Schwingkreis LC zugeführte
Vorspannung U1 besitzt negative Polarität und einen solchen Betrag, daß die Röhre Rö im Ruhezustand
gesperrt ist. Dieser Vorspannung U1 überlagern sich die im Schwingkreis LC angefachten
Schwingungen, deren zweite (positive) Halbwelle den unteren Knick der Kennlinie KL, welcher das
Öffnungspotential darstellt, überschreitet. Nach Überschreiten des Öffnungspotentials wird diese
Halbwelle durch die Wirkung des Gleichrichters Gl begrenzt. Die Öffnung des Gleichrichters erfolgt in
dem Augenblick, in dem die Summe der Spannungen von U2 und der momentanen Schwingkreisspannung
dem Betrag nach gleich der Spannung U1 ist. U2 besitzt dabei, entgegengesetzte Polarität
wie U1. Während der Zeit, in der der Gleichrichter
Gl leitend ist, fließt aus dem Schwingkreis LC Energie ab/ so· daß die der zweiten (positiven)
Halbwelle folgende dritte Halbwelle wesentlich geringere Amplitude als die vorhergehende HaIbwelle
besitzt. Diese Anordnung bietet einen besonderen Vorteil, welcher darin zu erblicken ist,
daß durch die begrenzende Wirkung des Gleichrichters der Anodenstrom während der Zeit der
Begrenzung konstant gehalten wird. Damit erhält man ein definiertes Maß für die dem nächsten
Schwingkreis zugeführte Energie. Voraussetzung bei dieser Anordnung ist, daß der Schwingkreis LC
eine gewisse Grunddämpfung besitzt, damit die vierte (positive) Halbwelle das Öffnungspotential
der Röhre Rö nicht mehr erreicht. Diese Grunddämpfung wird bei, dem hier dargestellten Ausführungsbeispiel
durch den, Widerstand D bewirkt. ■
Die steuernde Pulsfolge kann auch anderen Elektroden als den Schirm- oder Bremsgittern zugeführt
werden, beispielsweise den Anoden oder Kathoden der verwendeten Röhren, wo sie.ebenfalls
derart wirkt, daß die Röhren nur während der Dauer der einzelnen, diese Pulsfolge bildenden
Pulse durchlässig gemacht werden können. In Fig. 9 ist ein Ausführungsbeispiel dargestellt, bei
dem die von dem Generator G gelieferte steuernde Pulsfolge an die Anoden der als Verstärkerelemente
verwendeten Trioden Rö und Rö' angelegt wird. Die von dem Generator G gelieferten Pulse besitzen
positive Polarität. Sie stellen eine zerhackte Anodenspannung dar. Die Folge dieser unterbrochenen
Anodenspannung ist, daß .nur bei Auftreten eines Pulses an der Anode der betreffenden
Röhre diese durch eine entsprechende Gitterspannung geöffnet werden kann und mit dem dadurch
fließenden Anodeinstrom der Schwingkreis LC induktiv zu gedämpften Schwingungen angefacht
wird. Die Pulse allein können auf die Schwingkreise (in der Fig. 9 ist nur ein Schwingkreis LC
zur Darstellung gebracht) weder induktiv noch kapazitiv einwirken, da bei Fehlen eines zur
Öffnung der Röhren ausreichenden Gitterpotentials trotz Vorliegens der Pulse an den Anoden kein
Anodenstrom fließt und die beiden Wicklungen des Übertragers U1, von denen die eine die Schwingkreis.spule
L bildet, durch einen Schirm ^ gegeneinander abgeschirmt sind.
Bei dem Ausführungsbeispiel gemäß Fig. 9 ist an Stelle des bei den anderen Ausführungsbeispielen
verwendeten Anodenwiderstandes als Ausgang ein Übertrager vorgesehen, (gezeichnet sind nur die
Übertrager U2 und U2). Die Übertrager gestatten
eine Abnahme der Ausgangspulse mit beliebiger Polarität.
Die in der Fig. 10 dargestellte Laufzeitkette enthält
als Verstärkerelemente Transistoren T0... Tn.
Diese Transistoren verstärken die ihnen zugeführten Impulse und stoßen die induktiv an sie
angekoppelten Schwingkreise L1C1^-Ln Cn an. Der
Ausgangsstrom jedes Transistors fließt außerdem über einen Widerstand R1 . . . Rn, an dem die Ausgangsspannung
jeder Stufe über den Ausgang Αϋ ... An abgenommen, werden kann. Zwischen die
Schwingkreise und die Transistoren sind Gleichrichteranordnungen geschaltet, welche die Aufgabe '
der Schalter übernehmen, die im Takt der Pulse der steuernden Pulsfolge geöffnet werden.. Die
Wirkungsweise dieser Schalter sei an Hand der ersten Gleichrichteiranordnung, welche die Gleichrichter
Gl/, Gl2 und GZ3' enthält, erläutert. Im
Ruhezustand fließt über die Gleichrichter Gl1 und
Gl2 ein Ruhestrom, nämlich von + U2 über den
Widerstand Rg1, den Gleichrichter Gl1 und die
Induktivität L1 nach —— U1 ; außerdem von, + U2
über den Widerstand Rgl, den Gleichrichter GZ2'
und den Widerstand Wi nach — U3. Die Widerstände
Rg1 und Wi sowie der ohmsche Widerstand der Induktivität L1 sind so· bemessen, daß sich an
dem Zusammenschlußpunkt der drei Gleichrichter ein negatives Potential einstellt, so» daß der Gleich-
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richter GZ3', welcher über den Widerstand Rt1 nach
Erde, also zum Potential o, führt,.gesperrt.ist. Wie
bei den vorauf behandelten, Ausführungsbeispielen werden die Schwingkreise durch einen Ausgangsimpuls
des vorhergehenden Verstärkerelementes zu Schwingungen angeregt, deren erste Halbwelle
negative Polarität besitzt, Die folgende positive Halbwelle sperrt nun den an den Schwingkreis
angeschlossenen Gleichrichter, im Fall des ersten
ίο Schwingkreises den Gleichrichter Gl1', wenn die am
Schwingkreis herrschende Spannung die Potentialdifferenz von + U2 nach -U1 überschreitet. Die
Sperrung dieses Gleichrichters GZ1' bewirkt für sich
. allein noch keine Öffnung des Gleichrichters GZ3',
da immer noch von + U2 über den Widerstand Rg1,
den Gleichrichter Gl2 und den Widerstand Wi ein
Strom nach — LZ3 fließt, welcher das Potential am
Zusammenschlußpunkt der drei Gleichrichter negativ hält. Der Gleichrichter Gl2' kann jedoch von
ao den Pulsen der vom Generator G gelieferten steuernden Pulsfolge gesperrt werden, da diese
Pulse positive Polarität besitzen. Trifft nun die . Sperrung des Gleichrichters Gl1 und des Gleichrichters
Gl2 zusammen, so nimmt der Zusanimenschlußpunkt
der drei Gleichrichter positives Potential an, wodurch der Gleichrichter Gla' leitend wird.
Für die Dauer der Sperrung der beiden Gleichrichter
Gl1 und Gl2 tritt damit am Widerstand .Ri1
ein positiver Impuls auf, welcher den Transistor T1
aussteuert. In den weiteren Bauteilen der Laufzeitkette treten entsprechende Vorgänge auf. Die
Schwingkreise sind durch die parallel geschalteten Widerstände D1 ... Dn usw. derart bedämpft, daß
nur die zweite (positive) Halbwelle jeder angestoßenen Schwingung dasjenige Potential überschreitet,
bei welchem der an die Schwingkreise jeweils angeschlossene Gleichrichter, im Fall des
Schwingkreises L1C1 der Gleichrichter Gl1, gesperrt
wird, Hinsichtlich der sich in der Schaltung abspielenden elektrischen Vorgänge sei auf Fig. 2
verwiesen, die praktisch die gleichen Spannungen wiedergibt, wie sie auch in dieser dort abgebildeten
Schaltung auftreten,
. In der Fig. 11 ist ein weiteres Ausführungsbeispiel der erfindungsgemäßen Laufzeitkette wiedergegeben, bei dem die Verstärkerelemente durch Gasentladungsröhren gebildet sind, an deren Gittern G12, G22 und G32 ein die Löschung der Röhren aufrechterhaltendes Sperrpotential —Ug liegt. Sie sind mit Ro1, Ro2 und Ro3 bezeichnet. Wie bei den vorauf behandelten Ausführungsbeispielen wird von dem Generator G die steuernde Pulsfolge geliefert, welche einerseits den Gittern G11, G21 und G31 und andererseits dem Frequenzteiler Fi zugeführt wird. Der Frequenzteiler Ft gibt die Teilpulsfolge ab, welche über das Gitter G12 die Röhre .Ro1 aussteuert. Um die bei diesem Ausführungsbeispiel verwendeten Röhren zur Zündung zu bringen, muß an ihren beiden Gittern, eine bestimmte Spannung herrschen, Fallen zeitlich ein Puls der steuernden Pulsfolge und ein Puls der vom Frequenzteiler Ft gelieferten Teilpulsfolge zusammen, so zündet die Röhre Ro1 und stößt damit den an ihren Kathodenstromkreis induktiv angekoppelten Schwingkreis L1C1 an. Diese Vorgänge stimmen damit praktisch mit den entsprechenden Vorgängen in den vorauf beschriebenen Aius-■ führungsbeispielen überein. Der die Röhre Ro1 durchfließende Anodenstrom ruft an dem Ka.thod.enwiderstand Rk1 einen Spannungsabfall hervor, welcher als Ausgangsspannung der ersten. Stufe an dem Ausgang A1 abnehmbar ist. Dabei lädt sich der Kondensator C^1 auf diesen Spannungsabfall auf. Die in dem Schwingkreis L1 C1 angestoßenen Schwingungen halten während ihrer ersten (negativen) Halbwelle die folgende Röhre Ro2 noch gelöscht. Mit der zweiten (positiven) Halbwelle erreichen sie aber das zur Zündung der Röhre Ro2 an dem Gitter G22 erforderliche Potential. Im gleichen Augenblick tritt an. dem Gitter G21 ein weiterer Puls der steuernden Pulsfolge auf, so daß auch die Röhre Ro2 zündet. Die vorhergehende Röhre Ro1 ist währenddessen ebenfalls noch gezündet, da eine Gasentladungsröhre nur durch Steuerung an ihren Gittern nicht wieder gelöscht werden kann. Um nun die Röhre Ro1 löschen zu können, sind der gemeinsame Anodenwiderstand Ra, die Kathodenwiderstande Rk1, Rk2 und Rk3' und die Kondensatoren C^1, Ck2 und Ck3 vorgesehen. Unmittelbar nach der Zündung der Röhre Ro2 liegt go deren Brennspannung zwischen den Anoden der Röhren und Erde, da im Augenblick dieser Zündung der Kondensator Ck2 den Kathodenwiderstand Rk2 kurzschließt. Die Brennspannung der Röhre Ro1 liegt jedoch nur zwischen deren Anode und Kathode. In Reihe dazu liegt die Spannung des aufgeladenen Kondensators· C^1. Durch die Zündung der Röhre Ro2 wird die zwischen den Anoden und Erde liegende Spannung sofort auf die Brennspannung der Röhren abgesenkt, so daß infolge der Wirkung der Spannung am Kondensator C^1 für die Röhre Ro1 nur noch eine unterhalb der Brennspannung liegende Spannung zur Verfügung steht, nämlich die Differenz aus Brennspannung und Kondensatorspannung. Die Folge davon, ist, daß die Röhre erlischt. In den Röhren Ro2 und Ro3 spielt sich nun der entsprechende Vorgang ab. An die Röhre Ro3 ist abweichend von den vorauf behandelten Ausführungsbeispielen ein, Schwingkreis L3 C3' angekoppelt. Von diesem Schwingkreis ist die Rückkopplungsleitung K zum. Eingang E der Laufzeitkette geführt. Dieser Schwingkreis L3 C3 ist erforderlich, um nach Zündung der Röhre Ro3 bei Einschaltung des iRückkopplunigsweges K die Röhre Ro1 mit entsprechender zeitlicher Ver-Schiebung zur Zündung zu bringen und durch die Zündung der Röhre Ro1 die Röhre Ro3 wieder löschen lzu können. Bei den in den vorauf, behandelten Ausiführunigsbeispielen verwendeten Elektronenröhren war dies nicht erforderlich; da diese ausschließlich durch Gittersteuerung wieder undurchlässig gemacht werden können. In Reihe zu den Gittern G12, G22, G32 sind die Widerstände R1, R2, R3 'geschaltet, welche das Überschreiten eines bestimmten zulässigen Gitter-Stromes verhindern. Parallel· -ziu den. Schwing-
. In der Fig. 11 ist ein weiteres Ausführungsbeispiel der erfindungsgemäßen Laufzeitkette wiedergegeben, bei dem die Verstärkerelemente durch Gasentladungsröhren gebildet sind, an deren Gittern G12, G22 und G32 ein die Löschung der Röhren aufrechterhaltendes Sperrpotential —Ug liegt. Sie sind mit Ro1, Ro2 und Ro3 bezeichnet. Wie bei den vorauf behandelten Ausführungsbeispielen wird von dem Generator G die steuernde Pulsfolge geliefert, welche einerseits den Gittern G11, G21 und G31 und andererseits dem Frequenzteiler Fi zugeführt wird. Der Frequenzteiler Ft gibt die Teilpulsfolge ab, welche über das Gitter G12 die Röhre .Ro1 aussteuert. Um die bei diesem Ausführungsbeispiel verwendeten Röhren zur Zündung zu bringen, muß an ihren beiden Gittern, eine bestimmte Spannung herrschen, Fallen zeitlich ein Puls der steuernden Pulsfolge und ein Puls der vom Frequenzteiler Ft gelieferten Teilpulsfolge zusammen, so zündet die Röhre Ro1 und stößt damit den an ihren Kathodenstromkreis induktiv angekoppelten Schwingkreis L1C1 an. Diese Vorgänge stimmen damit praktisch mit den entsprechenden Vorgängen in den vorauf beschriebenen Aius-■ führungsbeispielen überein. Der die Röhre Ro1 durchfließende Anodenstrom ruft an dem Ka.thod.enwiderstand Rk1 einen Spannungsabfall hervor, welcher als Ausgangsspannung der ersten. Stufe an dem Ausgang A1 abnehmbar ist. Dabei lädt sich der Kondensator C^1 auf diesen Spannungsabfall auf. Die in dem Schwingkreis L1 C1 angestoßenen Schwingungen halten während ihrer ersten (negativen) Halbwelle die folgende Röhre Ro2 noch gelöscht. Mit der zweiten (positiven) Halbwelle erreichen sie aber das zur Zündung der Röhre Ro2 an dem Gitter G22 erforderliche Potential. Im gleichen Augenblick tritt an. dem Gitter G21 ein weiterer Puls der steuernden Pulsfolge auf, so daß auch die Röhre Ro2 zündet. Die vorhergehende Röhre Ro1 ist währenddessen ebenfalls noch gezündet, da eine Gasentladungsröhre nur durch Steuerung an ihren Gittern nicht wieder gelöscht werden kann. Um nun die Röhre Ro1 löschen zu können, sind der gemeinsame Anodenwiderstand Ra, die Kathodenwiderstande Rk1, Rk2 und Rk3' und die Kondensatoren C^1, Ck2 und Ck3 vorgesehen. Unmittelbar nach der Zündung der Röhre Ro2 liegt go deren Brennspannung zwischen den Anoden der Röhren und Erde, da im Augenblick dieser Zündung der Kondensator Ck2 den Kathodenwiderstand Rk2 kurzschließt. Die Brennspannung der Röhre Ro1 liegt jedoch nur zwischen deren Anode und Kathode. In Reihe dazu liegt die Spannung des aufgeladenen Kondensators· C^1. Durch die Zündung der Röhre Ro2 wird die zwischen den Anoden und Erde liegende Spannung sofort auf die Brennspannung der Röhren abgesenkt, so daß infolge der Wirkung der Spannung am Kondensator C^1 für die Röhre Ro1 nur noch eine unterhalb der Brennspannung liegende Spannung zur Verfügung steht, nämlich die Differenz aus Brennspannung und Kondensatorspannung. Die Folge davon, ist, daß die Röhre erlischt. In den Röhren Ro2 und Ro3 spielt sich nun der entsprechende Vorgang ab. An die Röhre Ro3 ist abweichend von den vorauf behandelten Ausführungsbeispielen ein, Schwingkreis L3 C3' angekoppelt. Von diesem Schwingkreis ist die Rückkopplungsleitung K zum. Eingang E der Laufzeitkette geführt. Dieser Schwingkreis L3 C3 ist erforderlich, um nach Zündung der Röhre Ro3 bei Einschaltung des iRückkopplunigsweges K die Röhre Ro1 mit entsprechender zeitlicher Ver-Schiebung zur Zündung zu bringen und durch die Zündung der Röhre Ro1 die Röhre Ro3 wieder löschen lzu können. Bei den in den vorauf, behandelten Ausiführunigsbeispielen verwendeten Elektronenröhren war dies nicht erforderlich; da diese ausschließlich durch Gittersteuerung wieder undurchlässig gemacht werden können. In Reihe zu den Gittern G12, G22, G32 sind die Widerstände R1, R2, R3 'geschaltet, welche das Überschreiten eines bestimmten zulässigen Gitter-Stromes verhindern. Parallel· -ziu den. Schwing-
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kreisen sind wie bei den vorherigen· Ausführungsbeispielen die Dämpfungswiderstände D1, D2, D3
geschaltet.
In der Fig. 12 sind die in einer Schaltung gemäß
Fig. 11 sich abspielenden elektrischen Vorgänge verdeutlicht. Unter α ist die steuernde Pul'sfolge
gezeichnet. Unter b ist die Spannung am Ausgang A1 wiedergegeben. Mit dem ersten der unter a
gezeichneten Pulse wird die Röhre Ro1 gezündet,
so daß am Ausgang A1 ein Spannungssprung entsteht.
Dieser stößt den Schwingkreis L1 C1 zu den
unter c gezeichneten Schwingungen an, deren zweite (positive) Halbwelle das Zündpotential am
Gitter G22, welches durch die gestrichelte Linie angedeutet
ist, überschreitet. Der das Zündpotential überschreitende Scheitel fällt mit dem zweiten
Puls der steuernden Pulsfolge zusammen, so daß die Röhre Ro2 zündet. Dadurch bricht die zwischen
den Anoden und Erde liegende Spannung auf die
ao Brennspannung der Röhren zusammen, so daß für die Röhre Ro1 eine zur Aufrechterhaltung ihrer
Zündung ausreichende Spannung nicht mehr zur Verfügung steht und diese Röhre erlischt. Es fällt
also der Augenblick der Zündung der Röhre Ro2 mit dem Augenblick der Löschung der Röhre Ro1
zusammen, wie dies aus der Fig. 12 auch ersichtlich ist. Unter d ist weiterhin die Spannung am
Ausgang A2 gezeigt, unter e die im Schwingkreis
L2 C2' angestoßenen Schwingungen und unter / die
Spannung am Ausgang A3.
Es ist selbstverständlich auch bei Verwendung von Gasentladungsröhren nicht unbedingt erforderlich,
eine steuernde Pulsfolge mit einzuschalten, da die Laufzeitkette auch ohne diese Pulsfolge
funktionsfähig ist, sofern das die Löschung der Röhren aufrechterhaltene Sperrpotential allein
schon durch, die Laufzeitimpulse überwunden werden kann.
Bei den bisher behandelten Ausführungsbeispielen
waren die Schwingkreise einer Laufzeitkette sämtlich auf die gleiche Frequenz abgestimmt,
so daß also die Laufzeit eines Impulses von Stufe zu Stufe innerhalb einer Laufzeitkette
konstant ist. Stimmt man die Schwingkreise einer Laufzeitkette jedoch auf verschiedene Frequenzen
ab, so läßt sich dadurch ein besonderer Effekt erzielen, nämlich die Abgabe von an den Ausgängen
der einzelnen Stufen auftretenden Impulsen, die untereinander verschiedene Breite besitzen. Nimmt
beispielsweise die Eigenfrequenz der Schwingkreise in der Durchlaufrichtung der Impulse von
Stufe zu Stufe ab, so werden die von den einzelnen Stufen abgegebenen Impulse immer breiter. Auf
diese Weise lassen sich Impulsgruppen mit beliebiger Dauer der einzelnen Impulse zusammenstellen',
die von einem der Laufzeitkette zugeführten Eingangsimpuls ausgelöst werden.
Für die erfindungsgemäße Laufzeitkette bietet sich eine Fülle von Anwendungsmöglichkeiten.
Abgesehen von ihrer grundsätzlichen Wirkung der zeitlichen Verzögerung der Eingangsimpulse kann
sie, wie bereits erwähnt, bei Einschaltung des Rückkopplungsweges K als Generator für gegeneinander
zeitlich verschobene Pulse, welche je an einem gesonderten Ausgang A1 bis An auftreten,
verwendet werden.
Eine solche rückgekoppelte Laufzeitkette kann man weiterhin als dynamischen Speicher auffassen,
da die dem Eingang zugeführten Impulse bei Einschaltung des Rückkopp lungs weges die Laufzeitkette
unter Einhaltung ihres gegenseitigen Abstandes so lange durchlaufen und währenddessen
an den einzelnen Ausgängen abgenommen werden können, bis der Rückkopplungsweg aufgetrennt
wird.
Die erfindungsgemäße Laufzeitkette läßt sich aber auch in Verbindung mit einem aus einzelnen
Stufen aufgebauten statischen Speicher verwenden. Dazu sei auf die Fig. 13 verwiesen, in der eine
solche Anordnung zwecks Vereinfachung der Darstellung im Blockschema wiedergegeben ist. Hierin
sind die Verstärkerelemente mit S0 bis Sn und die
Schwingkreise mit L1 bis Ln bezeichnet. Durchläuft
eine Impulsgruppe die Laufzeitkette und soll die Art der Kombination der Impulse von den
Gliedern P0 bis Pn des statischen Speichers festgehalten
werden, so kann dies auf folgende Weise geschehen: Durch Schließen der Taste T3 wird der
erste am Ausgang An auf tretende Impuls sämtlichen
Speicherstufen P0 bis Pn zugeführt. Diese sind so
eingerichtet, daß erst bei Vorliegen eines solchen Impulses ihre Aufnahmebereitschaft hergestellt wird.
In diesem Augenblick übernehmen die Stufen P0 bis Pn über die Verbindungsleitungen V0 bis Vn
den jeweiligen Zustand der einzelnen Verstärkerelemente (geöffnet oder geschlossen) und speichern
ihn. Damit ist die gesamte Impulskombination von dem Speicher festgehalten. Will man die Speicherung
in einem beliebigen Augenblick herbeiführen, so wird die Taste Ti gedrückt, welche an die
Stufen P0 bis Pn die Vorspannung Uv anlegt, welche
in ihrer Höhe und Polarität einem Impuls entspricht, welcher an dem letzten Verstärkerelement Sn
der Laufzeitkette abnehmbar ist und zur Herstellung der Aufnahmebereitschaft der Stufen P0
bis Pn dient. Voraussetzung für das richtige Arbeiten dieser Anordnung ist, daß die Impulse
der zu speichernden Impulskombination einen Abstand besitzen, der gleich der Laufzeit von Stufe
zu Stufe oder einem ganzen Vielfachen davon ist. Dies gilt selbstverständlich auch für den weiter
oben erwähnten dynamischen Speicher.
Gemäß einem weiteren in der Fig. 14 dargestellten Ausführungsbeispiel wird die erfindungsgemäße
Laufzeitkette mit einem Markierer M in Verbindung gebracht. Sie dient in dieser Schaltung
als Generator für eine bestimmte Anzahl von Impulsen, die mittels des Markierers wahlweise
eingestellt werden kann. Die Wirkungsweise der Schaltung ist folgende: Wie bei den bisher behandelten
Ausführungsbeispielen wird von dem Generator G die steuernde Pulsfolge geliefert,
welche in diesem Fall über den Widerstand Rsg
den Schirmgittern der Röhren Ro0 bis Ron mit
einer zur Sperrung und vorbereitenden Öffnung dieser Röhren ausreichenden Amplitude zugeführt
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wird. Sie ist in. Fig. 15 unter α dargestellt. Die
Pulsfolge wird außerdem an den Frequenzteiler Ft angelegt, welcher nach Schließen der Taste T einen
einmaligen, unter b gezeichneten Impuls an den Eingang E der Laufzeitkette anlegt. Durchläuft ein
solcher Impuls die Laufzeitkette, wie dies in den vorauf behandelten Ausführungsbeispielen beschrieben
ist, so entsteht bei jeder öffnung einer der Röhren an dem Widerstand Ra ein Impuls, da
über diesen Widerstand die allen Röhren gemeinsame Speisespannung Uj, zugeführt wird. Die Anzahl
dieser Impulse läßt sich nun mit Hilfe des Markierers M einstellen, der so viele Ausgänge besitzt,
wie Röhren vorhanden sind. Diese Ausgänge sind hier an die Bremsgitter der Röhren angelegt,
welche über je einen Widerstand R0" bis Rn" mit
Erde verbunden sind. Der Markierer liefert nun über seine Ausgänge eine so hohe negative Vorspannung,
daß die Röhren dadurch gesperrt werden können. Er ist so aufgebaut, daß er eine beliebige
Auswahl des Ausganges gestattet, über den die negative Vorspannung dem Bremsgitter einer
Röhre zugeführt werden soll. Wird beispielsweise über den Ausgang 3 des Markierers M an das
Bremsgitter der nicht gezeichneten Röhre Ro3 diese
negative Vorspannung angelegt und außerdem dem Eingang E ein Impuls zugeführt, so durchläuft
dieser Impuls die Röhren Ro0 bis Ro2, woraufhin
er zu der Röhre Ro3 gelangt, welche das weitere
Durchlaufen des Impulses abstoppt. Es werden also nacheinander die Röhren Ro0 bis Ro2 geöffnet, wodurch
an dem Widerstand Ra drei Impulse auftreten, die an dem Ausgang Aa abnehmbar sind.
Diese Impulse sind in Fig. 15 unter c dargestellt.
Sie besitzen negative Polarität, da die Speisespannung
Ub im Augenblick der öffnung der Röhren um den Spannungsabfall an dem Widerstand
Ra vermindert wird. Damit hat man am Ausgang Aa eine der Bezifferung des Ausgangs des
Markierers M entsprechende Anzahl von Impulsen erhalten. Gleichzeitig treten aber auch an detn
Widerstand Rsg, der zwischen den Generator G und
die Schirmgitter geschaltet ist, Impulse auf, welche für irgendeine Markierung verwertbar sind. Diese
Impulse sind an dem Ausgang Asg abnehmbar und in Fig. 15 unter d dargestellt. Solange sämtliche
Röhren gesperrt sind, fließt kein Schirmgitterstrom, infolgedessen tritt an dem Ausgang Asg die volle,
von dem Generator G gelieferte Pulsspannung auf.
Werden jedoch die Röhren Ro0 bis Ro2 durch einen
dem Eingang E zugeführten Impuls nacheinander geöffnet, so entsteht infolge Fließens von Schirmgitterstrom
am Widerstand Rsg jedesmal ein Spannungsabfall, um den die von dem Generator G
gelieferte Pulsspannung vermindert wird. Von den in Fig. 15 d gezeichneten Impulsen besitzen infolgedessen
diejenigen geringere Amplitude:, welche mit den am Ausgang Aa abnehmbaren zusammenfallen.
Für die durch die von dem Markiererausgang 3 gelieferte negative Vorspannung gesperrte Röhre Ro3
gilt jedoch etwas anderes. Der von der Röhre RO2
gelieferte Impuls ruft nach der durch das Laufzeitglied bewirkten Verzögerung an dem Steuergitter
der Röhre Ro3 eine positive Vorspannung hervor,
wodurch in dieser Röhre Strom fließen kann, der jedoch wegen der negativen Vorspannung am
Bremsgitter nicht zur Anode gelangt. Der gesamte, von der Kathode ausgehende Strom muß also vom
Schirmgitter übernommen werden. Die Schirmgitterspannung
wird damit um einen größeren · Spannungsabfall an: dem Widerstand Rsg vermindert,
als dies bei Öffnung der vorhergehenden Röhren der Fall war. Infolgedessen tritt am' Ausgang
Asg nach den drei gleich hohen Impulsen ein vierter mit geringerer Amplitude auf, an den sich
dann wieder Pulse mit voller vom Generator G gelieferter Spannung anschließen.
In der Fig. 16 ist ein Ausführungsbeispiel gezeigt, bei dem die erfindungsgemäße Laufzeitkette
in Verbindung mit weiteren Schaltelementen dazu dient, nacheinander einzelne Impulsgruppen zu
liefern, deren Impulsanzahl stetig bis zu einem Endwert zunimmt, um danach wieder mit der
ersten Impulsgruppe zu beginnen, Wie im Aus-' führungsbeispiel gemäß Fig. 13 ist auch hier die
Laufzeitkette im Blockschema wiedergegeben. Die Verstärkerelemente sind mit S0 bis S6 und die
Schwingkreise mit L1 bis L6 bezeichnet. Die Verstärkerelemente
erhalten vom Generator G die steuernde Pulsfalge geliefert, die außerdem dem
Frequenzteiler Ft zugeführt wird. Die vom Frequenzteiler Ft gelieferte Teilpulsfolge liegt am
Gitter G11' der Koinzidenzröhre Ro1', deren zweites
Gitter G12' auf etwa ο Volt vorgespannt ist, da es
über den liochohmigen Widerstand R1" an Anodenspannung
gelegt ist. Das Gitter G11' ist über den Widerstand R2" an eine negative Vorspannung gelegt,
so daß im Ruhezustand die Röhre Ro1 durch
diese negative Vorspannung gesperrt ist. Ein vom Frequenzteiler Ft gelieferter Impuls bewirkt die
Öffnung der Röhre Ro1, wodurch an ihrem
Kathodenwiderstand R3" ein positiver Impuls entsteht,
welcher über den Gleichrichter Gl1 dem Eingang E des Verstärkerelementes ^0 zugeführt wird.
Dieser erste Impuls durchläuft die Laufzeitkette, bis er am Ausgang A0 des Verstärkerelementes S6
mit negativer Polarität erscheint, wie das beispielsweise
beim Ausführungsbeispiel gemäß 'Fig. 1 der Fall ist. Der an den Ausgang y46 angeschlossene
Übertrager Ü kehrt diese Polarität um, so daß also no
am Gitter G22' der Koinzidenzröhre Ro2, welches
an die Sekundärwicklung des Übertragers Ü angeschlossen ist, ein positiver Impuls liegt. Das
Gitter G22' ist normalerweise über die Sekundärwicklung
des Übertragers Ü negativ vorgespannt. Das zweite Gitter G21' der Röhre Ro2 liegt über
den Widerstand i?4'" an Erde. Der Widerstand R1"'
bildet den Anodenwiderstand der zu einer Triggerschaltung gehörenden Röhre Ro3 , die in diesem
Stadium der sich in dieser Schaltung abspielenden Vorgänge leitend ist. Infolgedessen entsteht am
Widerstand R/" ein Spannungsabfall negativer Polarität, welcher über das Gitter G21 die Röhre Rö.?
gesperrt hält. Der am Übertrager Ü abnehmbare positive Impuls kann also die Röhre Ro2 nicht
öffnen, er gelangt aber über den Rückkopplungs-
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weg K außerdem an>\das Gitter G42' der Koinzidenz-
; röhre Ro1', deren zweites Gitter Cr41' auf etwa
ο Volt-vorgespannt rist, da, es wie das Gitter G12'
der Röhre Ro1 über den, Widerstand R1" an
Anodenspannung gelegt ist. Ebenso· wie das Gitter G22' der Röhre Ro2' ist auch das Gitter G42'
. , der Rohre i?ö4' durch die über die Sekundärwicklung
des Übertragers Ü gelieferte negative Vorspannung im Ruhezustand gesperrt. Der am
ίο Übertrager Ü abnehmbare positive Impuls öffnet
jedoch die Röhre RöA', an deren Kathodenwiderstand
R6'" infolgedessen ein positiver Impuls entsteht,
der über den Gleichrichter GZ2" an den Eingang
E des Verstärkerelementes S0 angelegt wird,
womit dieser Impuls auf den Eingang E zurückgekoppelt ist. Die beiden Gleichrichter Gl1" und GZ2"
entkoppeln die Kathodenwiderstände R3'" und R6"'
voneinander und verhindern damit die Belastung des einen Kathodenwiderstandes durch den anderen.
Der in der oben; beschriebenen Weise auf den Eingang E zurückgekoppelte Impuls durchläuft
nun die Laufzeitkette in der gleichen Weise wie ein vom Frequenzteiler Ft über die Röhre Ro1 an
den Eingang E angelegter Impuls. Die Stufenzahl der Laufzeitkette und das Teilungsverhältnis des
Frequenzteilers Ft sind nun so gewählt, daß der zurückgekoppelte Impuls zu einem anderen Augenblick
am Eingang E erscheint, als hier ein, neuer vom Frequenzteiler Ft gelieferter Impuls auftritt,
wobei jedoch der : zurückgekoppelte Impuls mit . einem Puls der steuernden Pulsfolge zusammenfällt.
In der Fig. 17 sind die zeitlichen Zusammenhänge der vom Frequenzteiler Fi gelieferten und
der zurückgekoppelten Impulse dargestellt. Unter α sind die vom Frequenzteiler gelieferten Impulse
gezeichnet, unter b die zurückgekoppelten Impulse.
.: Der erste vom Frequenzteiler Ft gelieferte Impuls
ruft bei dem hier gewählten Beispiel einen R.ückkopplungsimpuls hervor, welcher um eine Periode
der steuernden Pulsfolge früher am Eingang E erscheint als der zweite vom Frequenzteiler Ft gelieferte
Impuls. Diese beiden benachbarten Impulse rufen nun . zwei Rückkopplungsimpulse hervor, welche den gleichen zeitlichen Abstand
besitzen und deren zweiter dem dritten vom Frequenzteiler gelieferten Impuls ebenfalls um den
gleichen Zeitabstand vorangeht. In dieser Phase des Ablaufs der Vorgänge stehen am Eingang E
also drei benachbarte Impulse, welche wiederum drei Rückkopplungsimpulse hervorrufen, zu denen
dann der vierte vom Frequenzteiler Fi gelieferte Impuls hinzukommt uisf. Auf diese Weise wird die
Zahl der die Laufzeitkette durchlaufenden Impulse immer größer, bis sie schließlich bei dem hier
gewählten Ausführungsbeispiel gleich der Zahl der Verstärkerelemente wird. Von diesem Augenblick
an wird die Zuführung der vom Frequenzteiler Ft gelieferten Impulse, und die Rückkopplung gesperrt,
bis sämtliche Impulse die Laufzeitkette durchlaufen haben. Erst dann wird die Aufnahmebereitschaft
der Laufzeitkette wieder hergestellt. Dies geschieht auf folgende Weise: Sind sämtliche
Verstäfkerelemente" leitend, so sinkt das Potential an den Ausgängen A0 bis A6 ab, wenn
man beispielsweise für die Verstärkerelemente S0
bis S6 eine Schaltung gemäß Fig. 1 zugrunde legt.
Dadurch werden die Gleichrichter GZ3" bis Gl9"
bei entsprechender Wahl der Vorspannungen nicht leitend. Solange auch nur einer dieser Gleichrichter
leitend war, floß von dem betreffenden Ausgang über den Widerstand R7'" zu der negativen
Vorspannung ein Strom, welcher an dem Zusammenschlußpunkt aller Gleichrichter ein positives
Potential entstehen ließ, durch. das der Gleichrichter Gl10" gesperrt gehalten wurde. Da
nun bei Leitendwerden sämtlicher Verstärkerelemente dieser Strom infolge Sperrung der
Gleichrichter Gl3" bis Gl9" unterbrochen wird,
liegt die über den Widerstand R7'" zugeführte negative Vorspannung an dem Zusammenschlußpunkt
aller Gleichrichter, so daß der Gleichrichter
leitend wird und am Widerstand R/" ein
negatives Potential entstehen läßt. Dieses negative Potential wird über den zur Abriegelung der
Gleichspannungen dienenden Koppelkondensator C' dem Gitter der Röhre Ro3 zugeführt, welche infolgedessen
aus dem vorhergehenden leitenden Zustand in den nichtleitenden Zustand umschlägt.
Die Röhre Ro3 gehört zu einer in, bekannter Weise aufgebauten Triggerschaltung, die außer- ■
dem die Röhre Ro5' enthält. Durch die Sperrung
der Röhre Ro3 steigt das Potential an ihrer Anode
und damit auch am Gitter der Röhre. Ro5' an, so
daß diese letztere Röhre leitend wird und ihrerseits durch Kopplung der Anodenspannung auf das
Gitter der Röhre Ro3 diese Röhre in nichtleitendem
Zustand festhält. Infolge der Sperrung der Röhre Ro3 nimmt ihre Anode Erdpotential an,
welches dem Gitter G21' der Röhre Ro2' zugeführt
wird, wodurch deren Öffnung vorbereitet ist. Zur gleichen Zeit mit diesen Vorgängen wird der am
Ausgang A6 auftretende Impuls auch über den Übertrager Ü dem Gitter G22' der Röhre Ro2' zugeleitet,
welche in diesem Falle wegen der Sperrung der Röhre Ro3 durchlässig ist und an 1Ό5
ihrem Anodenwiderstand R5" einen negativen Impuls
entstehen läßt. Dieser negative Impuls wird über den' die Gleichspannungen abriegelnden
Koppelkondensator C2"' dem Gitter G41' der Röhre.
i?ö4' und dem Gitter G12' der Röhre Ro1 zugeführt.
Für die Dauer der am Ausgang A6 auftretenden Impulse sind damit, die Röhren i?ö4' und Ro1 gesperrt,
so daß zu gleichen Zeitaugenblicken vom Frequenzteiler Ft gelieferte Impulse nicht an den
Eingang £ gelangen können und der über die Röhre Röt' führende Rückkopplungsweg K gesperrt
ist. Damit erscheint die Laufzeitkette so lange sich selbst überlassen, bis sämtliche in der
Laufzeitkette enthaltenen Impulse diese durchlaufen haben. Nachdem der letzte Impuls am
Ausgang A6 erschienen ist, tritt für die Röhren l?ö4' und Ro1 keine impulsweise Sperrung mehr
ein, so daß der nächste vom Frequenzteiler Ft gelieferte Impuls an den Eingang E der Laufzeitkette
gelangt. Dieser erste Impuls besitzt wieder wie alle anderen dem Eingang zugeführten Im-
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pulse positive Polarität. Er wird über den Koppelkondensator C3" auch dem Gitter der Röhre Ro3
zugeführt. Diese befand sich im nichtleitenden Zustand und wird durch diesen positiven Impuls
in den leitenden Zustand versetzt, und in diesem Zustand durch die bekannte Wirkung der Triggerschaltung festgehalten. Die folgenden dem Eingang
E zugeführten positiven Impulse können an diesem Zustand nichts mehr ändern. Mit Öffnung
ίο der Röhre Ro3' wird die Röhre Ro2' über ihr
Gitter G21' wieder gesperrt, so daß der Ausgangszustand
erreicht ist und sich die gleichen Vorgänge abspielen können, wie sie eingangs beschrieben
worden sind.
Wie ersichtlich, ist die erfindungsgemäße Laufzeitkette sehr vielseitig verwendbar, insbesondere
für alle die Fälle, in denen irgendwelche Markieroder Rechenoperationen durchgeführt werden
sollen. Aus der Zahl der möglichen Anwendungsbeispiele sind hier nur einige herausgegriffen, auf
die sich, selbstverständlich die Anwendung der Laufzeitkette nicht beschränkt.
Claims (23)
- PAT ENTAN S PKÜ C H E:i. Aus einzelnen Stufen aufgebaute Laufzeitkette, welche bei Zuführung von Eingangsimpulsen die Abnahme von an den einzelnen Stufen auftretenden Ausgangsimpulsen gestattet, die entsprechend der jeweiligen Stufe eine bestimmte zeitliche Verschiebung gegenüber den Eingangsimpulsen besitzen, dadurch gekennzeichnet, daß die einzelnen Stufen aus in der Ruhelage gesperrten Verstärkerelementen (Ro0 . . . Ron) bestehen, an denen die zeitlichverschobenen Impulse abgenommen werden können und die über Schwingkreise (L1 C1... Ln Cn) miteinander gekoppelt sind, welche durch einen, am Ausgang des vorhergehenden Verstärkerelementes (Ro0 ■ . ■ Ron) auftretenden Impuls zu Schwingungen, mit während der ersten Halbwelle das folgende Verstärker-. element sperrender Phasenlage derart angeregt werden, daß nur während der zweiten Halbwelle dieses folgende Verstärkerelement ge-. öffnet wird, wobei die Schwingkreise (L1 C1... Ln Cn) entweder in sich selbst oder durch einen von einer folgenden Stufe abgeleiteten. Impuls derart bedämpft sind, daß die nach der zweiten Halbwelle auftretenden weiteren Schwingungen die Verstärkerelemente (.Rd1. . . Ron) nicht mehr öffnen, können.
- 2. Laufzeitkette nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß alle Schwin%kreise auf die gleiche Frequenz abgestimmt sind. ;
- 3. Laufzeitkette nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die einzelnen Schwingkreise auf verschiedene Frequenzen abgestimmt sind.
- 4. Laufzeitkette nach Anspruch 2, dadurchgekennzeichnet, daß nicht zur Aussteuerung durch die Schwingkreise (L1C1... LnCn) ausgenutzten Elektroden (Br0 . . . Brn) der Verstärkerelemente (Ro0 .. . Ron) oder besonderen, in die einzelnen Stufen eingesetzten Schaltern gleichzeitig eine Pulsfolge solcher Spannung und Phasenlage zugeführt wird, daß nur während der Pulsdauer die Verstärkerelemente (Ro0 . . . Ron) bzw. die Schalter geöffnet werden können und ein der Laufzeitkette zugeführter Eingangsimpuls zeitlich mit einem Puls der Pulsfolge zusammenfällt, wobei die Periodendauer der Pulsfolge mit der durch die Schwingkreise bestimmten Laufzeit eines Impulses von Stufe zu Stufe mindestens angenähert übereinstimmt. .
- 5. Laufzeitkette nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß von einem oder mehreren Ausgängen, vorzugsweise dem der letzten Stuf ei, ein oder mehrere wahlweise einschaltbare Rückkopplungswege (K) zu den Eingängen (E) anderer Stufen, vorzugsweise dem der ersten Stufe, geführt sind, über welche die Ausgangsspannung mit zur Aufrechterhaltung der die Laufzeitkette durchlaufenden Impulse ausreichender Spannung geleitet wird.
- 6. Laufzeitkette nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß die Verstärkerelemente aus Elektronenröhren (Ro0. . . Ron) oder Gasröhren bestehen.
- 7. Laufzeitkette nach Anspruch 6, dadurch gekennzeichnet, daß als die Elektroden, denen die Pulsfolge zugeführt wird, zusätzliche Gitter, insbesondere die Schirm- bzw. Bremsgitter (Br0... Brn) von Elektronenröhren, (Ro0... Ron) verwendet werden.
- 8. Laufzeitkette nach Anspruch 6, dadurch gekennzeichnet, daß als die Elektroden, denen die Pulsfolge zugeführt wird., die Anoden oder Kathoden der Röhren verwendet werden.
- 9. Laufzeitkette nach einem der Ansprüche 1 bis 5, dadurch gekennzeichnet, daß die Verstärkerelemente durch Transistoren gebildet werden.
- 10. Laufzeitkette nach einem der Ansprüche 4 bis 9, dadurch gekennzeichnet, daß die Schalter aus Gleichrichteranordnungen bestehen, denen die Pulsfolge und die Ausgangsimpulse jeder Stufe zugeführt werden und welche nur bei Zusammenfallen eines Pulses der Pulsfolge und eines Ausgangsimpulses die Übertragung dieses Ausgangsimpulseis zur nächsten Stufe gestatten.
- 11. Laufzeitkette nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß die Schwingkreise (L1C1, . . LnCn) jeweils durch Parallelschaltung eines Widerstandes -Ί15 (D1. . . Dn) derart in sich bedämpft sind, daß die der zweiten Halbwelle folgenden Schwingungen das; Öffnungspoitential des jeweils folgenden Verstärkerelementes (.Ro1. . . Ron) nicht mehr erreichen. .
- 12. Laufzeitkette nach einem der Ansprüche 1 bis 8, dadurch gekennzeichnet, daß die Röhren (Ro0 . . . Ron) mit einem Kathodenwiderstand (Rk0 .. . Rkn) versehen sind, an dem im Augenblick der Öffnung der Röhren ein positiver Impuls abgenommen wird, welcher dem Schwing-609 530/160S 33247 VIIIal21 a1kreis (L1 C1 ... Ln Cn), der die mit Bezug auf die Durchlaufrichtung des Laufzeitkettenimpulses vorhergehende Röhre aussteuert, derart zugeführt wird, daß dessen Energieinhalt kompensiert wird.
- 13. Laufzeitkette nach einem der Ansprüche 1 bis 8, dadurch gekennzeichnet, daß zwischen die Anoden der Röhren. (Ro1. . . Ron) und eine negative Vorspannung (U v) je ein Spannungsteiler (Sp1. . . Spn) gelegt ist, von dessen Abgriff eine Verbindung über einen zugehörigen Gleichrichter (Gl. . . Gln) zum Steuergitter der mit Bezug' auf die Durchlauf richtung des. Laufzeitkettenimpulses zwei Stufen, zuvor liegenden Röhre geführt ist, welches derart vorgespannt ist, daß der Gleichrichter im Undurchlässigkeitszustand der mit dem Spannungsteiler verbundenen Röhre gesperrt ist und erst, bei Auftreten eines negativen Impulses an, der Anode dieser Röhre infolge deren öffnung durchlässig wird, derart, daß ein Weiterschwingen des mit dem Spannungsteiler über den Gleichrichter verbundenen Schwingkreises infolge Dämpfung durch einen Widerstand dieses Spannungsteilers verhindert wird.
- 14. Laufzeitkette nach einem der Ansprüche 1 bis 11, dadurch gekennzeichnet, daß parallel zu den Schwingkreisen je ein derart vorgespannter und gepolter Gleichrichter geschaltet ist, daß die zweite Halbwelle der in den Schwingkreisen angestoßenen Schwingungen nach Überschreiten des Öffnungspotentials des folgenden Verstärkerelementes den Gleichrichter öffnet.
- 15. Laufzeitkette nach einem der Ansprüche^ bis 14, dadurch gekennzeichnet, daß die Elektroden, denen die Pulsfolge zugeführt wird, parallel geschaltet sind.
- 16. Laufzeitkette nach einem der Ansprüche^ bis 15, dadurch, gekennzeichnet, daß die PuIsfolge einem Generator (G) entnommen wird, dessen Ausgang einerseits an die hierfür vorgesehenen Elektroden und, andererseits an einen Frequenzteiler (Ft) gelegt ist, welcher eine mit ihren einzelnen Pulsen phasengleich zur ursprünglichen Pulsfolge verlaufende Teilpulsfolge liefert, die über eine wahlweise einschaltbare Verbindung dem Eingang (E) der ersten Stufe der Laufzeitkette zugeführt wird.
- 17. Laufzeitkette nacheinem der vorhetrgehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß zwischen die Verstärkerelemente (Ro0. . . Ron) und den jeweils, angeschlossenen Schwingkreis (L1 C1. . . Ln Cn) ein Widerstand (R0 . . . Rn) geschaltet ist, an dem die zeitlich verschobenen Impulse abgenommen werden.
- 18. Laufzeitkette nacheinem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß zwischen die Verstärkerelemente (Ro0.. . Ron) und den jeweils angeschlossenen Schwingkreis C^iC1 · · · LnCn) ein Übertrager (U2, U2) geschaltet ist, an, dessen Ausgangswicklung die zeitlich verschobenen. Impulse mit beliebiger Polarität abgenommen werden.
- 19. Anwendung einer rückgekoppelten Laufzeitkette nach einem der Ansprüche 5 bis 18 als Generator für gegeneinander zeitlieh verschobene Pulse, welche je an einem gesonderten Ausgang (A0 .. . An) auftreten.
- 20. Anwendung einer Laufzeitkette nach einem der Anspruches bis 18 als dynamischer Speicher für Eingangsimpulse, welche bei Einschaltung des Rückkopplungsweges (K) die Laufzeitkette bis zu seiner Auftrennung durchlaufen und währenddessen an den. einzelnen Ausgängen (A0. . . An) abgenommen, werden können.
- 21. Generator für eine mittels eines Markierers wahlweise einstellbare Anzahl von Impulsen unter Verwendung einer Laufzeitkette nach einem dar Ansprüche 1 bis 18, dadurch gekennzeichnet, daß der Markierer (M) so viele Ausgänge (1, 2 . . . 11) besitzt, wie Röhren (Ro0 . . . Ron) in der Laufzeitkette vorgesehen sind, wobei dielse Ausgänge an die Bremsgitter der Röhren, derart .angeschlossen sind, daß über einen auswählbaren Ausgang an ein, bestimmtes Bremsgitter eine so hohe negative Vorspannung angelegt werden kann, daß dieses Bremsgitter den Anodenstrom sperrt; ferner dadurch gekennzeichnet, daß sämtliche in der Laufzeitkette enthaltenen Röhren (Ro0. . . Ron) an eine Speisespannung (Ut,) über einen gemeinsamen Widerstand (Ra) angeschlossen sind, welcher einen gemeinsamen Ausgang (Aa) der Laufzeitkette bildet, an, dem die einstellbare Anzahl von Impulsen abnehmbar ist.
- 22. Speichereinrichtung für Impulsgruppen unter Verwendung einer Laufzeitkette nach einem der Ansprüche 1 bis 18, dadurch, gekennzeichnet, daß die einzelnen Verstärkerelemente (S0. . . Sn) als Steuerorgane für einzelne Speicherglieder (P0 . . . Pn) dienen, welche den Zustand der Verstärkerelemente festhalten können und die in dem Augenblick, in welchem der erste Impuls der zu speichernden Impulsgruppe eine bestimmte Stufe der Laufzeitkette, vorzugsweise die letzte, erreicht hat, dadurch in Aufnahmebereitschaft versetzt werden, daß dieser Impuls die Speicherglieder öffnet.
- 23. Generator für einzelne aufeinander- no folgende Impulsgruppe!!, deren Impulsanzahl stetig bis zu einem Endwert zunimmt, um danach wieder mit der ersten Impulsgruppe zu beginnen, unter Verwendung einer rückgekoppelten Laufzeitkette nach einem der Ansprüche 5 bis 18, dadurch gekennzeichnet, daß die Stufenzahl der Laufzeitkette und das Teilungsverhältnis des Frequenzteilers (Ft) derart bemessen sind., daß die zurückgekoppelten. Pulse zu einem anderen Augenblick am Eingang (E) der Laufzeitkette erscheinen als hier ein.neuer vom Frequenzteiler (Ft) gelieferter Puls auftritt, jedoch mit einem Puls der vom Generator (G) gelieferten Pulsfolge zusammenfallen, wobei vorzugsweise die Stufenzahl und das Teilungsverhältnis so gewählt sind, daß die Lauf zeit eines Impulses530/160S 33247 VIII a/21a1durch die gesamte Kette um eine Periode der Pulsfolge kurzer ist als die Periodendauer der vom Frequenzteiler (.Ff). gelieferten Teilpulsfolge; ferner dadurch gekennzeichnet, daß zwischen den Frequenzteiler (Ft) und den Eingang (E) sowie in den Rückkopplungsweg (K) jeweils ein Schalter gelegt sind, welche in Abhängigkeit von dem Zustand der Verstärkerelemente (S0 .. . Sn) derart gesteuert werden, daß von dem Augenblick an, in dem bestimmte, vorzugsweise sämtliche Verstärkerelemente leitend sind, diese Schalter so lange gesperrt sind, bis sämtliche in der Laufzeitkette enthaltenen Impulse diese durchlaufen haben.Angezogene Druckschriften: Deutsche Patentschrift Nr. 853 764; Proceedings of the I. R. E., Februar 1953, S. 230 bis 232.Hierzu 3 Blatt Zeichnungen
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