DE3322264A1 - Halbleiterlaser - Google Patents
HalbleiterlaserInfo
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Description
j J / i i 'J
ρ- Die Erfindung betrifft einen Halbleiterlaser, der
speziell einen niedrigen Schwellwert und ausgezeichnete Temperaturcharateristik hat.
Unter den zahlreichen bekannten Halbleiterlasern sind _ speziell BC-Halbleiterlaser und BH-Halbleiterlaser bekannt
für ihre Schwingungsstabilität und den niedrigen Schwellwert. In Fig. 1 ist eine Schnittdarstellung
eines herkömmlichen BC-Halbleiterlasers wiedergegeben.
Ein n-InP-Halbleitersubstrat 1 ist auf seiner zweiten
Hauptfläche mit einer ersten Elektrode 2 ausgestattet
und weist eine Ladungsträgerdichte von etwa 7 χ 10 /cm3
auf. Eine erste Halbleiterschicht 3 aus p-InP, die auf der ersten Hauptfläche des Halbleitersubstrates durch
epitaxiales Aufwachsen aus der flüssigen Phase for-
on miert ist und eine Li a d.ungsträgerdichte von etwa
18
1x10 /cm3 hat, wird von einer zweiten Halbleiterschicht
4 aus n-InP überdeckt, die durch epitaxiales Aufwachsen aus der flüssigen Phase auf der ersten
Halbleiterschicht 3 formiert ist. Von der Oberfläche
„Ρ- der zweiten Halbleiterschicht her ist bis in das Halbleitersubstrat
1 hinein eine bandförmige Nut eingeätzt. Eine fünfte Halbleiterschicht 6 aus n-InP ist auf dem
Grund der Nut 5, d.h. auf der Hauptfläche des Substrates, durch epitaxiales Wachsen aus der flüssigen Phase
QQ -so formiert, daß ein Teil mit dem Boden der Nut 5, ein
weiterer mit dem unteren Abschnitt der Seitenfläche 3a der ersten Halbleiterschicht 3 Kontakt hat. Eine Halbleiterschicht
6, die mit der fünften Halbleiterschicht
übereinstimmt, ist auf einem Teil der zweiten HaIb-
gg leiterschicht 4 in der dargestellten Weise formiert.
Ferner ist in Fig. 1 eine aktive Schicht 7 aus n-InGaAsP
mit sammeliinsenförmigem Querschnitt auf der fünften
Halbleiterschicht C Ί"η der Nut 5 durch expitaxiales
Aufwachsen aus der flüssigen Phase derart formiert, daß sie an beiden Seiten mit den Seitenwänden 3a der
ersten Halbleiterschicht 3 in Berührung ist. Die aktive Schicht 7 hat einen geringeren Bandabstand als InP und
"LQ bildet einen sog. doppelten HeteroÜbergang. Gleichzeitig
mit der Formierung der aktiven Schicht 7 ist auf den übrigen Teilen des fünften Halbleiters 6 eine
InGaAsP-Schicht 8 formiert. Die aktive Schicht 7 kann aus p-InGaAsP bestehen. Mit 9 ist eine dritte Halblei-
"L5 terschicht aus p-InP bezeichnet, die auf der zweiten
Halbleiterschicht 7 und der InGaAsP-Schicht 8 sowie auf der aktiven Schicht 7 derart formiert ist, daß sie
an die oberen Bereiche der Seitenflächen 3a der ersten Halbleiterschicht 3 und die Seitenwände 4a der zweiten
Halbleiterschicht 4 anschließt. Auf der Hauptfläche der dritten Halbleiterschicht 9 ist schließlich eine
zweite Elektrode 10 ausgebildet.
In Fig. 2 gilt folgendes für die einzelnen Bezugszeichen: ein Halbleitersubstrat aus n-InP ist mit 1 bezeichnet; eine aktive Schicht aus n- oder p-InGaAsP,
die auf der ersten Hauptfläche des Halbleitersubstrats 1 gebildet ist, trägt die Bezeichnung 7; eine dritte
Halbleiterschicht aus p-InP, die auf der aktiven "Schicht 7 durch epitaxiales Aufwachsen aus der flüssigen
Phase formiert ist, ist mit 9 bezeichnet. Der obere Teil des Substrats 1, die aktive Schicht 7 und
die dritte Halbleiterschicht 9 sind so auf zwei Seiten geätzt, daß sie einen streifenförmigen Vorsprung bilden;
erste Halbleiterschichten 3 aus p-InP, die durch epitaxiales Aufwachsen aus der flüssigen Phase zu
beiden Seiten des streifenförmigen Vorsprungs formiert
sind, berühren mit ihren Innenseiten 3a die Seitenflächen der aktiven Schicht 7. Zweite Halbleiterschichten
4 aus n-InP sind auf den ersten Halbleiterschichten 3 formiert, sechste Halbleiterschichten 11 aus p-InP sind
auf den zweiten Halbleiterschichten formiert und auf der dritten Halbleiterschicht bzw. den sechsten Halbleiterschichten
9 bzw. 11 ist eine zweite Elektrode 1Q angeordnet.
Sowohl beim BC-Halbleiterlaser als auch beim BH-HaIb=
leiterlaser fließt der Strom, wie nachfolgend beschrieben. Fig. 3 zeigt die Laservorrichtungen aus den Fig.
^5 oder 2 in Form eines Modells. Der Stromfluß wird in
Verbindung mit Fig. 3 beschrieben.
Der Aufbau der Vorrichtung ist so gewählt, daß zur . Erhöhung des Laserschwingungswirkungsgrades der Stromfluß
durch den aktiven Bereich 7 geführt wird, der allgemein betrachtet eine geringe Breite, etwa 2 μπι, hat
mit Hinblick auf die Schwingungssteuerung. Mit anderen
Worten, der Laser hat einen Aufbau, daß die zweiten Halbleiterschichten 4 der ersten Leitfähigkeitstype
mit einer Schicht einer zweiten Leitfähigkeitstype versehen
sind, die aus der ersten und dritten Halbleiterschicht 3 und 9, oder der ersten, dritten und sechsten
Halbleiterschicht 3, 9 und 11 in Fig. 2 bestehen, wodurch
ein sog. Schlitz gebildet wird. Aufgrund dieser "Struktur dienen die zweiten Halbleiterschichten in den
Schichten der zweiten Leitfähigkeitstype als Energiesperre gegenüber Löchern, die in den Schichten der
zweiten Leitfähigkeitstype Ladungsträger sind. Deshalb
kann unter normalen Bedingungen kein Strom über die Schichten der zweiten Leitfähigkeitstype fließen, die
Schichten 4 der zweiten Leitfähigkeitstype dienen somit als Schlitz, wodurch die Größe des Stroms vermin-
dert wird, so daß der Strom zusammengefaßt in der aktiven
Schicht 7 von geringer Breite fließen muß.
In einem derart aufgebauten Laser ist ein p-n-Übergang 12 von InP zwischen dem Halbleitersubstrat 11 und der
fünften Halbleiterschicht 6 und der ersten Halbleiterschicht 3 unvermeidbar. Damit ergibt sich für diesen
,Q Aufbau eine p-n-p-n-Beschichtung, bestehend aus der
dritten Halbleiterschicht 9 (oder den sechsten Halbleiterschichten
11) der zweiten Leitfähigkeitstype, der zweiten Halbleiterschicht 4 der ersten Leitfähigkeitstype, der ersten Halbleiterschicht 3 der zweiten Leit-
,c fähigkeitstype und dem Halbleitersubstrat 1 der ersten
Leitfähigkeitstype in der aufgeführten Reihenfolge von oben gesehen nahe der aktiven Schicht 7. Dies entspricht
praktisch einem Thyristor. Im Halbleitersubstrat 1 ist die Anzahl der zusätzlichen Störstellen
2Q relativ groß, um seine Fehlstellendichte herabzusetzen,
und allgemein ist die Ladungsträgerdichte etwa 7 χ
1 8
10 /cm3. In der ersten Halbleiterschicht 3 ist die Ladungsträgerdichte gewöhnlich klein und nicht höher als 2 χ 1018/cm3 (1 χ 1018/cm2 beim Stand der Technik), da die Schicht 3 durch epitaxiales Wachsen aus der flüssigen Phase formiert ist. Dadurch wird die Vorrichtung sehr leicht als Thyristor aufgrund eines Leckstroms Ig eingeschaltet, wie in Fig. 3 dargestellt.
10 /cm3. In der ersten Halbleiterschicht 3 ist die Ladungsträgerdichte gewöhnlich klein und nicht höher als 2 χ 1018/cm3 (1 χ 1018/cm2 beim Stand der Technik), da die Schicht 3 durch epitaxiales Wachsen aus der flüssigen Phase formiert ist. Dadurch wird die Vorrichtung sehr leicht als Thyristor aufgrund eines Leckstroms Ig eingeschaltet, wie in Fig. 3 dargestellt.
"Der"in Fig. 3 gezeigte Aufbau läßt sich durch das elektrische
Ersatzschaltbild nach Fig. 4 wiedergeben. Wenn der Strom I_ durch die aktive Schicht 7 klein ist, ist
auch der Leckstrom Ig klein, so daß der Thyristor nicht eingeschaltet oder aktiviert ist, und der zugeführte
Strom trägt damit wirksam zur Schwingung bei. Steigt die Temperatur, dann ist der für die Schwingung erforderliche
Strombedarf höher, so daß mehr Strom züge-
* a o
führt werden muß. In diesem Fall steigt aber auch der Leckstrom Ig mit der Folge, daß der Thyristor eingeschaltet
wird und ein großer inaktiver Strom I„ fließt.
Damit wird der Strom Iß in der aktiven Schicht 7 so
klein, daß die Schwingung uneffektiv und instabil wird.
Fig. 5 zeigt eine Graphik der Beziehungen zwischen dem ig zwischen der ersten und der zweiten Elektrode 2 und
fließenden Strom und der Ausgangsleistung des Lasers bei wechselnder Umgebungstemperatur. Bei niedriger
Temperatur trägt der Strom wirksam zur Laserausgangsleistung bei; bei höheren Temperaturen erreicht die
5 Charakteristik von Strom zu Laserausgangsleistung die Sättigung, so daß der Strom nicht mehr zur Leistungsabgabe
des Lasers beiträgt, und im schlimmsten Fall schaltet der Laser ab.
Im Hinblick auf die vorstehenden Betrachtungen liegt
der Erfindung die Aufgabe zugrunde, einen Halbleiterlaser mit schmalem Aktivbereich zu schaffen, der einen
niedrigen Schwellwert hat und mit vierten Halbleiterschichten der ersten Leitfähigkeitstype ausgestattet
ist, deren Ladungsträgerdichte niedriger als die der ersten Halbleiterschicht der zweiten Leitfähigkeitstype ist und die zwischen dem Halbleitersubstrat der
ersten Leitfähigkeitstype und den ersten Halbleiterschichten
angeordnet sind, welche mit der aktiven "Schicht in Berührung ist, wodurch die Schwingung selbst
bei hohen Temperaturen stabil wird.
In der- Zeichnung stellen dar:
Fig. 1 einen Schnitt durch den Aufbau eines herkömmlichen BC-Halbleiterlasers;
Fig. 2 einen Schnitt durch einen herkömmlichen BH-iialbleiterlaser;
Fig. 3 eine ErLäuterungszeichnung zu den Fig. 1 und
2;
Fig. 4 das elektrische Ersatzschaltbild zur Erläute-,Q
rungsdarstellung der Fig. 3;
Fig. 5 die Abhängigkeit zwischen Strom und Laserausgangsleistung der Halbleiterlaser nach den
Fig. 1 oder 2 mit der Temperatur als Parameter;
Fig. 6 die Schnittdarstellung eines ersten Ausführungsbeispiels
des erfindungsgemäßen Halbleiterlasers ;
Fig. 7 die Schnittdarstellung eines zweiten Ausfü-
rungsbeispiels des erfindungsgemäßen Halbleiterlasers.
Ein spezielles Merkmal des in Fig. 6 gezeigten erfindungsgemäßen Halbleiterlasers besteht in den vierten
Halbleiterschichten 13 der ersten Leitfähigkeitstype,
die zwischen dem Halbleitersubstrat 1 der ersten Leitfähigkeitstype und einer ersten Halbleiterschicht der
zweiten Leitfähigkeitstype formiert sind. Diese vier-
* ten Halbleiterschichten 13 haben eine geringere Ladungsträgerdichte
als die erste Halbleiterschicht 3 und bestehen aus n-InP. Der Thyristoraufbau der p-n-pn-Schichtung
aus der dritten Halbleiterschicht 9, den zweiten Halbleiterschichten 4, den ersten Halbleiterschichten
3, den vierten Halbleiterschichten 13 und dem Halbleitersubstrat 1 nahe der aktiven Schicht 7
läßt sich deshalb weder bei tiefen noch bei hohen
Temperaturen zur Führung des inaktiven Stromes Ic einschalten.
Damit wird eine wirksame und stabile Laserleistungsabgabe aufgrund des zwischen der ersten und
der zweiten Elektrode 2 und 10 fließenden Stroms erzielt.
Der Grund dafür besteht in folgendem: da die Ladungsträgerdichte der vierten Halbleiterschichten 13
niedriger als die der ersten Halbleiterschichten 3 ist, denen die vierten gegenüberstehen, ist die Zahl der in
die ersten Halbleiterschichten 3 durch einen Leckstrom I„ injizierten Elektronen klein. Da außerdem die injizierten
Elektronen sich mit Löchern der ersten Halbleiterschichten 3 kombinieren, kommt praktisch kein
5 Elektronenfluß zu den zweiten Halbleiterschichten 4 zustande, so daß die Energiebarriere der zweiten Halbleiterschichten
4 nicht geschwächt wird»
Es wird nun ein spezielles Beispiel der erfindungsgemäßen
Laservorrichtung beschrieben. In diesem Beispiel hat das Halbleitersubstrat eine Ladungsträgerdichte von
1 8
7 χ 10 /cm3, die vierten Halbleiterschichten 13 eine
1 7
Ladungsträgerdichte von 2x10 /cm3, die ersten Halbleiterschichten
3 eine Ladungsträgerdichte von
1 8
1 χ 10 /cm3 und eine Dicke von 1,8 μπι, die zweiten Halbleiterschichten 4 eine Ladungsträgerdichte von
1 χ 10 /cm3 und eine Dicke von 1,8 μπι, die zweiten Halbleiterschichten 4 eine Ladungsträgerdichte von
1 R
2 x 10 /cm3 und eine Dicke von 0,7 μΐη, die dritte Halbleiterschicht 9 eine Ladungsträgerdichte von
2 x 10 /cm3 und eine Dicke von 0,7 μΐη, die dritte Halbleiterschicht 9 eine Ladungsträgerdichte von
17
8 χ 10 /cm3 und die aktive Schicht 7 eine Dicke von
2 umV Es wurde die Abhängigkeit des Stroms gegenüber
der Laserabgabeleistung bei wechselnden Umgebungstemperaturen (der Wärmesenkentemperatur) gemessen. Bei
dieser Messung ließ sich keine Sättigung feststellen, bis die Temperatur 800C erreicht hatte. Die Laser-Oszillation
erwies sich als stabil. Eine Berechnung nach dem elektrischen Ersatzschaltbild der Fig. 4 bei
den oben beschriebenen Bedingungen hat ergeben, daß,
wenn im aktiven Bereich ein Strom I von 100 mA fließt,
der Leckstrom Ig etwa 10 mA beträgt und dieser die Oszillationseigensk,haft kaum beeinflußt. Dies stimmt
mit den Versuchsergebnissen überein.
Es wurden eingehende Versuche angestellt, wobei auch zahlreiche Halbleiterlaser mit einem Aufbau nach Fig.6
2Q hergestellt wurden. Wenn, wie bei herkömmlichen Lasern,
die zweiten Halbleiterschichten 4 eine Dicke von 0,5 μΐη,
die ersten Halbleiterschichten 3 eine Dicke von 1,5 μπι,
die zweiten Halbleiterschichten 4 eine Ladungsträger-
1 8
dichte von 2x10 /cm3 und die dritte Halbleiter-
dichte von 2x10 /cm3 und die dritte Halbleiter-
1 7 !5 schicht 9 eine Ladungsträgerdichte von 8 χ 10 /cm3
aufwies und wenn die Ladungsträgerdichte der ersten
1 7
Halbleiterschichten 3 5x10 /cm3 oder mehr und zusätzlich
die Ladungsträgerdichte der vierten Halblei-
1 7 terschichten 13 weniger als 5 χ 10 /cm3 betrugt,
stellte sich kein großer Leckstrom ein, und Sättigung in der Charakteristik von Strom zu Laserausgangsleistung
war nicht feststellbar.
Fig. 7 zeigt ein zweites Ausführungsbeispiel der erfindungsgemäßen
Laservorrichtung. Diese wurde durch Abwandlung des BH-Halbleiterlasers nach Fig. 2 in
folgender Weise gewonnen: zwischen dem Halbleitersubstrat 1 und den ersten Halbleiterschichten 3 wurden
vierte Halbleiterschichten der ersten Leitfähigkeits-"typ·2
eingefügt, deren Ladungsträgerdichte geringer als die der ersten Halbleiterschichten 3 war. Der so aufgebaute
Laser wies eine stabile Laser-Oszillation auch bei hohen Temperaturen auf, wie es sich beim ersten
erfindungsgemäßen Ausführungsbeispiel nach Fig. 6 gezeigt hat.
Bei den beschriebenen Beispielen diente als Material für das Halbleitersubstrat 1 und die erste bis sechste
Halbleiterschicht 2, 4, 9, 13, 6 und 11 InP, während die aktive Schicht 7 durch InGaAsP gebildet wurde, doch
ist die Erfindung auf diese Materialwahl nicht beschränkt. Halbleiterlaser, in denen Verbindungen von
Elementen der dritten bis fünften Gruppe des periodisehen
Systems verwendet werden, können dieselben Ergebnisse erbringen.
Bei einem Halbleiterlaser mit schmalem aktivem Bereich werden demnach vierte Halbleiterschichten der ersten
Leitfähigkeitstype mit einer Ladungsträgerdichte, die geringer als die der benachbarten ersten Halbleiterschichten
der zweiten Leitfähigkeitstype sind, zwischen dem Halbleitersubstrat der ersten Leitfähigkeitstype und den ersten Halbleiterschichten, denen der
aktive Bereich benachbart ist, gebildet. Damit läßt
sich auch bei hohen Temperaturen eine stabile Laseroszillation erzielen.
sich auch bei hohen Temperaturen eine stabile Laseroszillation erzielen.
Claims (6)
1. Halbleiterlaser, bestehend aus einem Halbleitersubstrat
einer ersten Leitfähigkeitstype, wenigstens einer ersten
Halbleiterschicht einer zweiten Leitfähigkeitstype, die oberhalb des Halbleitersubstrats formiert ist, einer aktiven
Schicht der ersten oder zweiten Leitfähigkeitstype, die derart formiert ist, daß sie mit Teilen von Seitenflächen
der ersten Halbleiterschicht in Berührung ist,
wobei die aktive Schicht ein relativ enges Leitungsband hat, wenigstens einer zweiten Halbleiterschicht der ersten Leitfähigkeitstype, die auf der ersten Halbleiterschicht formiert ist, einer dritten Halbleiterschicht, die wenigstens auf der aktiven Schicht derart formiert ist, daß
sie mit Teilen der Seitenflächen der ersten Halbleiterschicht und mit Seitenflächen der zweiten Halbleiterschicht in Berührung ist, gekennzeichnet durch wenigstens eine vierte Halbleiterschicht (13) der ersten Leitfähigkeitstype, deren Ladungsträgerdichte niedriger als die
wobei die aktive Schicht ein relativ enges Leitungsband hat, wenigstens einer zweiten Halbleiterschicht der ersten Leitfähigkeitstype, die auf der ersten Halbleiterschicht formiert ist, einer dritten Halbleiterschicht, die wenigstens auf der aktiven Schicht derart formiert ist, daß
sie mit Teilen der Seitenflächen der ersten Halbleiterschicht und mit Seitenflächen der zweiten Halbleiterschicht in Berührung ist, gekennzeichnet durch wenigstens eine vierte Halbleiterschicht (13) der ersten Leitfähigkeitstype, deren Ladungsträgerdichte niedriger als die
der ersten Halbleiterschicht (3) ist und die zwischen dem Halbleitersubstrat (1) und der ersten Halbleiterschicht
(3) formiert ist.
2. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die aktive Schicht (7) in einer Nut ausgebildet ist, die in
die erste und die zweite Halbleiterschicht (3, 4) eindringt und diese in zwei Teile zertrennt.
3. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die erste und die zweite Halbleiterschicht (3, 4) zu bei-
-^q den Seiten der aktiven Schicht (7) auf dem Halbleitersubstrat
formiert sind.
4. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß das Halbleitersubstrat (1) aus n-InP, die zweite und die
-L 5 vierte Halbleiter schicht (3) aus n-InP, die erste und
die dritte Halbleiterschicht (3,9) aus p-InP und die
aktive Schicht (7) aus n-InGaAsP oder p-InGaAsP bestehen.
aktive Schicht (7) aus n-InGaAsP oder p-InGaAsP bestehen.
5. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die
erste Halbleiterschicht (3) eine Ladungsträgerdichte
1 7
von mindestens 5x10 /cm3 und die vierte Halbleiterschicht
eine Ladungsträgerdichte von wenigstens
5 χ 1017/cm3 haben.
5 χ 1017/cm3 haben.
6. Halbleiterlaser mit einem Substrat einer ersten Leitfähigkeitstype,
einer ersten und einer zweiten Halbleiterschicht einer zweiten bzw. ersten Leitfähigkeitstype, die auf dem Substrat abgelagert sind, einerakti-
"venSchicht, die die erste und die zweite Schicht wenigstens
teilweise zerteilt und mit ihren Innenseiten mit der ersten Schicht in Berührung ist, dadurch gekennzeichnet,
daß eine weitere Halbleiterschicht (13) zwischen das Substrat (1) und die erste Halbleiterschicht
(3) eingelagert ist, die eine Ladungsträgerdichte hat, die geringer als diejenige der ersten Halbleiterschicht
(3) ist.
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
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JP57108201A JPS58223395A (ja) | 1982-06-21 | 1982-06-21 | 半導体レ−ザ装置 |
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ID=14478578
Family Applications (1)
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JP (1) | JPS58223395A (de) |
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- 1982-06-21 JP JP57108201A patent/JPS58223395A/ja active Granted
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1983
- 1983-06-21 DE DE19833322264 patent/DE3322264A1/de active Granted
- 1983-06-21 US US06/506,261 patent/US4561096A/en not_active Expired - Fee Related
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