DE3008560A1 - Schaltungsanordnung zum zuenden von thyrisatoren und triacs - Google Patents
Schaltungsanordnung zum zuenden von thyrisatoren und triacsInfo
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Description
Die Erfindung geht aus von einer Schaltungsanordnung mit den
im Oberbegriff des Anspruchs 1 angegebenen Merkmalen.·
Die Steuerung von Thyristoren und Triacs über Schaltkontakte, wie sie z.B. bei Maschinensteuerungen bei der Abfrage von
Bewegungszuständen bewegter Teile vorkommt, bedarf einer geeigneten
Aufbereitung des über die Schaltkontakte laufenden Steuersignals durch Maßnahmen zum Entprellen des Schalters
oder zum Unterdrücken von Störanteilen im Steuersignal, die auf das Prellen der Schaltkontakte zurückgehen, durch Vorsehen
von Ableitwidersta'nden und durch Mittel zum Verkürzen der Impulsdauer, z.B. durch den Einsatz von Vierschichtdioden,
Um unerwünschtes Zünden des Thyristors oder Triacs zu verhindern, muß der Gate-Eingang hinreichend niederohmig abgeschlossen,
sein. Die damit verb-undene erforderliche erhöhte Steuersignalleistung muß von dem Steuerkreis aufgebracht werden.
,
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Im übrigen sind zur Zündung von Thyristoren und Triacs Impulstransformatoren bekannt, die verhältnismäßig aufwendig
sind.
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, eine insbesondere durch mechanische Bewegungsabläufe steuerbare Schaltungsanordnung
zu schaffen, welche einfach im Aufbau und störungssicher im Betrieb ist.
Die Erfindung lögt diese Aufgabe durch eine Schaltungsanordnung
mit den im Anspruch 1 angegebenen Merkmalen. Vorteilhafte Weiterbildungen des Erfindungsgedankens sind Gegenstand
der Unteransprüche.
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3Q08560 ■<0-
Als bistabile magnetische Elemente, auch als bistabile magnetische
Schaltkerne bezeichnet, eignen sich vor allem sogenannte Wiegnnd-Drähte, deren Aufbau und Herstellung in der DE-OS 21 43 326 beschr
ben sind.. Wiegand-Drähte sina in ihrer Zusammensetzung homogene, ferromagnetische Drähte (z.B. aus einer Legierung von Eisen und Ni
vorzugsweise 48 % Eisen und 52 % Nickel, oder aus einer Legierung
Eisen und Kobalt, oder aus einer Legierung von Eisen mit Kobalt un Nickel, oder aus einer Legierung von Kobalt mit Eisen und Vanadium
vorzugsweise 52 % Kobalt, 38 % Eisen'und 10 % Vanadium), die infol·
einer besonderen mechanischen und thermischen Behandlung einen weil
magnetischen Kern und einen hartmagnetischen Mantel besitzen, d.h. der Mantel besitzt eine höhere Koerzitivkraft als der Kern. Wiegar
Drähte haben typischv>eine Länge von 5 bis 50 mm, vorzugsweise von
20 bis 30 mm. Bringt man einen Wieciand-Draht, bei dem die Magnetism
rungsrichtung des weichmagnetischen Kerns mit der Magnetisierungsrichtung des hartmagnetischen Mantels übereinstimmt, in ein äußere=
Magnetfeld, dessen Richtung mit der Richtung der Drahtaehse überein stimmt, der Magnetisierungsrichtung des Wiegand-Drahtes aber entgeg
gesetzt ist, dann wird bei Überschreiten einer Feldstärke von ca. 16 A/cm die Magnetisierungsrichtung des weichen Kerns des Wiegand-Drahtes
umgekehrt. Diese Umkehrung wird auch als Rückstellung bezeichnet. Bei erneuter Richtungsumkehr des äußeren Magnetfeldes koh
sich die Magnetisierungsrichtung des Kerns bei Überschreiten einer kritischen Feldstärke des äußeren Magnetfeldes erneut um, so daß dej
Kern und der Mantel wieder parallel magnetisiert sind. Diese Umkehri
der Magnetisierungsrichtung erfolgt sehr rasch und geht mit einer er sprechend starken Änderung des magnetischen Kraftflusses pro Zeit-
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einheit einher (Wiegarpd-Effekt). Diese Änderung des Kraftflusses
kann in einer Induktionsspule einen kurzen und sehr hohen (ja nach Windungszahl und Belastungswiderstand der Induktionsspule bis ca. 12 Volt) Spannungsimpuls induzieren (Wiegand-Impuls).
kann in einer Induktionsspule einen kurzen und sehr hohen (ja nach Windungszahl und Belastungswiderstand der Induktionsspule bis ca. 12 Volt) Spannungsimpuls induzieren (Wiegand-Impuls).
Auch beim Zurückstellen des Kerns wird ein Impuls in einer Induktiv
spule erzeugt, allerdings mit wesentlich geringerer Amplitude und umgekehrtem Vorzeichen als im Falle des Umklappens von der antiparallelen
in die parallele Magnetisierungsrichtung.
Wählt man als äußeres Magnetfeld ein Wechselfeld, welches in der L?
ist, zuerst den Kern und danach auch den Mantel umzumagnetisieren ι
jeweils bis in die magnetische Sättigung zu bringen,so treten Wiegt
Impulse infolge des HJmklappens der Magnetisierungsrichtung des weic
magnetischen Kerns abwechselnd mit positiver und negativer Polarit."
auf und man spricht von symmetrischer Erregung des Wiegand-Drahtes.
Dazu benötigt man Feldstärken von ca. -(30 bis 120 A/cm) bis ,+ (Π0 >
120 A/cm). Das Ummagnetisieren des Mantels erfolgt ebenfalls spruru
haft und führt ebenfalls zu einem Impuls in der Induktionsspule, je
doch ist der Impuls wesentlich kleiner als der beim Umklappen des Kerns induzierte Impuls und wird zumeist nicht ausgewertet.
Wählt man jedoch als äußeres Magnetfeld ein solches, welches nur
in der Lage ist, den weichen Kern, nicht aber den harten Mantel in seiner Magneti.sierungsrichtung umzukehren, dann treten die hohen
Wiegand-Impulse nur mit gleichbleibender Polarität auf und mnn
spricht von asymmetrischer Erregung des Wiegand-Drahtes. Dazu
benötigt man in der einen Richtung eine Feldstärke von wenigstens 16 A/cm (für die Rückstellung des Wiegand-Drahtes) und in der um- -gekehrten Richtung eine Feldstärke von ca. 80 bis 120 A/cm.
in der Lage ist, den weichen Kern, nicht aber den harten Mantel in seiner Magneti.sierungsrichtung umzukehren, dann treten die hohen
Wiegand-Impulse nur mit gleichbleibender Polarität auf und mnn
spricht von asymmetrischer Erregung des Wiegand-Drahtes. Dazu
benötigt man in der einen Richtung eine Feldstärke von wenigstens 16 A/cm (für die Rückstellung des Wiegand-Drahtes) und in der um- -gekehrten Richtung eine Feldstärke von ca. 80 bis 120 A/cm.
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GOPY ORIGINAL INSPECTED
Charakteristisch für den Wiegand-Effekt ist, daß die durch ihn
erzeugten Impulse in Amplitude und Breite weitgehend unabhängig sind von der Änderungsgeschwindigkeit des äußeren Magnetfeldes
und ein hohes Signal-zu-Rausch-Verhältnis aufweisen.
Für die Erfindung geeignet sind auch anders aufgebaute bistabile 'j.'3 magnetische Elemente, wenn diese zwei magnetisch miteinander ge-
koppelte Bereiche von unterschiedlicher magnetischer Härte (Koerzitivkraft) besitzen und in ähnlicher Weise wie Wiegand-Drähte
durch induziertes, rasch erfolgendes Umklappen des weichmagnetischen Bereichs zur Impulserzeugung verwendet werden können.
So ist zum Beispiel aus der DE-PS 25. 14 131 ein bistabiler magnet!
Schal tker.n in Gestalt eines Drahtes bekannt, der aus einem hartmagnetischen Kern (z.B. aus Nickel-Kobalt), aus einer darauf abgeschiedenen
elektrisch leitenden Zwischenschicht (z.B. aus Kupfer) und aus einer hierauf abgeschieden weichmagnetischen Schicht
(z.B. aus Nickel-Eisen) besteht. Eine andere Variante-verwendet
zusätzlich einen Kern aus einem magnetisch nicht leitenden metallischen Innenleiter (z.B. aus Beryllium-Kupfer), auf den dann
die hartmagnetische Schicht, darauf die Zwischenschicht und darauf die weichmagnetische Schicht abgeschieden werden. Dieser bekannte
bistabile magnetische Schaltkern erzeugt allerdings geringere Schaltimpulse als ein Wiegand-Draht.
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,CpPY
,CpPY
Wenn sich erfindungsgemäß das BME in einem Magnetfeld befindet,
welches infolge der Bewegung eines Gegenstandes am Ort des BME seine Richtung ändern kann, dann kann dieses Magnetfeld
das BME auch ummagnetisieren und dadurch in die Wicklung, die mit dem BME gekoppelt ist (Sensorwicklung), einen charakteristischen
Impuls erzeugen, der zur Ansteuerung eines Thyristors oder Triacs verwendbar ist.
Voraussetzung ist natürlich, daß das BME so orientiert ist,
daß seine beiden Magnetisierungsrichtungen eine Komponente in Richtung des äußeren Feldes haben und vorzugsweise diesem
möglichst parallel gerichtet sind, damit die magnetische Kopplung zwischen beiden möglichst hoch ist. Ferner muß das äußere Magnetfeld
am Ort des BME wenigstens die zur asymmetrischen Erregung nötigen Werte erzielen: In der einen Richtung benötigt man mindestens
die zur magnetischen Rückstellung des BME (Umpolen des weichmagnetischen Bereichs des BME von der — bezogen auf die
Magnetisierungsrichtung des hartmagnetischen Bereichs - parallelen in die antiparallele Orientierung) erforderliche Feldstärke
H0 (bei Wiegand-Drähten ungefähr - 16 A/cm). Bei Umkehr der
κ
Feldrichtung benötigt man dann eine Feldstärke H , welche aus-
3.
reicht, um den weichmagnetischen Bereich des BME erneut in die parallele Orientierung der Magnetisierungsrichtung umzupolen
(bei Wiegand-Drähten ist H ca. 80 bis 120 A/cm).
cL
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/Ιί-
Es gibt zahlreiche Möglichkeiten, die angestrebte Magnetfeldgeometrie
zu erreichen. Zum Beispiel kann man ein räumlich unveränderliches, statisches Magnetfeld aufbauen, welches einen
Nulldurchgang aufweist. Dies kann man z.B. durch eine Anordnung von zwei Magnetpolpaaren mit alternierender Polarität erreichen.
In diesem Magnetfeld kann ein mit dem beweglichen Gegenstand verbundenes BME bewegt werden, welches nach einem Nulldurchgang
in der einen Richtung zurückgestellt wird und nach einem Nulldurchgang in der anderen Richtung einen charakteristischen
Impuls erzeugt (Anspruch 2).
Die Sensorwicklung^kann mit dem BME mitbewegt werden, sie kann
aber auch in der Nähe jenes Ortes des Magnetfeldes angeordnet werden, wo die Auslösung des charakteristischen Impulses er-,
wartet wird.
Eine andere, bevorzugte Ausführungsform der Erfindung benutzt zwei statische Magnetfelder, von denen eines - bezogen auf den
Ort des BME - ruht, und von denen das andere demgegenüber beweglich ist. Beide Felder sind einander entgegengerichtet
(Anspruch 3). Auf diese Weise kann ebenfalls am Ort des BME ein Magnetfeld entstehen, dessen Richtungswechsel vom beweglichen
Gegenstand abhängt, wobei es grundsätzlich gleichwertig ist, ob das BME bewegt wird oder einer der Magnete.
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'■'μ ■
Das Magnetfeld, weichest räumlich fest mit dem BME verknüpft ist,
kann sowohl durch eine stromdurchflossene Wicklung auf oder neben dem BME als auch durch einen Dauermagneten erzeugt werden (Ansprüche
4 und 5), 2.B. durch einen parallel zum BME liegenden Stabmagneten.
Auch das vom beweglichen Gegenstand abhängige Magnetfeld wird zweckmäßig durch Dauermagnete erzeugt (Anspruch 6), wobei es
gleichwertig ist, ob diese Dauermagnete mit dem beweglichen Gegenstand übereinstimmen oder verbunden sind (Anspruch 7), oder
ob ruhende Dauermagnete durch einen bewegten ferromagnetischen Gegenstand beeinflußt werden und dadurch die Stärke des durch
sie aufgebauten Feldes am Ort des BME schwankt (Anspruch 8).
In jedem Fall ist es vorteilhaft, wenn das mit dem BME mitbewegte Magnetfeld das schwächere Magnetfeld ist, welches nur
zum Rückstellen des BME dient. In diesem Fall wird bei der Annäherung des stärkeren, von dem bewegten Gegenstand abhängigen
Magnetfeldes an das BME ein charakteristischer Impuls ausgelöst, sobald eine kritische Abstandsschwelle unterschritten
wird, und bei Entfernung dieses bewegten Magnetfelds erfolgt die Rückstellung dss BME. Für Maschinensteuerungen ist dies
sehr gut verwendbar. ■
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Neben der asymmetrischen Erregung ist auch die symmetrische Erregung des BME möglich, wenn die Feldstärken am Ort des BME
in beiden Richtungen hinreichend starke Werte erreichen können (ca. Hs - +_ (80 - 120) A/cm bei Wiegand-Drähten), jedoch bietet
das keinen Vorteil gegenüber der asymmetrischen Erregung. Wegen der hohen Signalausbeute wird als BME bevorzugt ein Wiegand-Draht
verwendet, um den die Sensorwicklung herumgelegt ist (Ansprüche 9 und 10).
Die Verwendung eines BME zur Erzeugung der Zündimpulse hat den Vorteil, daß die Impulsbreite und Impulshöhe von der Form und
Frequenz des erregenden-Wechselstromes nahezu unabhängig sind.
Auch sonstige Umgebungseinflüsse, vor allem die Temperatur,
haben keinen nennenswerten Einfluß auf die Impulserzeugung. Bei Verwendung von Wiegand-Drähten als BME liegt die Halbwertsbreite
der Impulse bei 20 .us.
In den meisten Fällen kann daher der beim Umklappen der Magnetisierungsrichtung
des weichmagnetischen Bereichs von der antiparallelen in die parallele Magnetisierungsrichtung entstehende Impuls
ohne weitere Aufbereitung unmittelbar zur Steuerung verwendet werden. Bei asymmetrischer Erregung des BME ist der beim Umklappen
der Magnetisierung des weichmagnetischen Bereichs in die antiparallele Orientierung wesentlich kleiner als der beim Umklappen
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in die parallele Orientierung entstehende Impuls; bei symmetrischer
Erregung des BME ist der beim Umklappen des hartmagnetischen Bereichs in die parallele Orientierung entstehende Impuls wesentlich
kleiner als der beim Umklappen des weichmagnetischen Bereichs in die antiparallele Orientierung auftretende.Impuls. Der jeweils
kleiner Impuls kann - falls erforderlich - durch eine einfache Diskriminatorschaltung unterdrückt werden. Auch sind schaltungstechnische
Maßnahmen zur Anpassung des Gate-Kathode-Widerstands beim Thyristor nicht erforderlich und auch sonst erforderliche
Prellfilter u.dgl. können entfallen.
Der erfindungsgemäße Impulstransformator eignet sich in hervorragender
Weise auch zum Verändern der Phasenlage der erzeugten Impulse, was beim Ansteuern von Thyristoren und Triacs von essentieller
Bedeutung ist. Bei bekannten Steuerungen von Thyristoren und Triacs erfolgt die Phasenverschiebung der Impulse
z. B. durch Verwendung einer Phasenbrücke oder eines Drehtransformators in Verbindung mit einem Impulstransformator.- Diese Art
der Phasenverschiebung der Impulse ist aufwendig und eignet sich auch nicht zur Steuerung durch Bewegungsabläufe. Eine andere
Möglichkeit besteht in der Verwendung einer elektrischen Impulsverzögerungsschaltung
.
Die Erfindung bewirkt die Änderung der Phasenlage elegant dadurch,
daß als zweite Wicklung eine Gleichstromwicklung vorgesehen wird, welche magnetisch mit dem BME gekoppelt ist (Anspruch 11)
Diese zweite Wicklung erzeugt ein magnetisches Gleichfeld, welches sich am Ort des BME dem bewegten Magnetfeld überlagert,
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welches infolge seiner Bewegung am Ort des BME in seiner Stärke
schwankt (pulsiert). Da die Feldstärken, die zur symmetrischen oder asymmetrischen Erregung des BME zur Impulserzeugung nötig
sind, einen vorgegebenen Wert besitzen, verschiebt sich die Phasenlage der im BME erzeugten Impulse innerhalb jeder
Schwankungsperiode der Feldstärke des bewegten Magnetfelds durch die Addition oder Subtraktion eines (bezogen auf die Dauer der
Schwankungsperiode des am Ort des BME pulsierenden Magnetfelds) statischen oder quasistatischen magnetischen Gleichfeldes, wobei
die Beziehung zwischen der Phasenlage und der Stärke des in die zweite Wicklung eingespeisten Gleichstromes linear ist, wenn das
bewegte Magnetfeld am Ort des- BME einen zeitlich linearen Verlau hat. Aber auch bei Verwendung eines am Ort des BME sinusförmig
schwankenden Magnetfelds, was z.B. durch einen rotierenden Dauer magneten (Anspruch 13) verwirklicht werden kann, ist die Beziehe
zwischen der Phasenlage der Impulse und der Stärke des Gleichstromes in der zweiten Wicklung noch einfach.
Zur Erzielung einer engen Kopplung zwischen dem BME und der zweiten
Wicklung ist auch die zweite Wicklung vorzugsweise um das BME herumgelegt (Anspruch 4).
Das statische oder quasistatische magnetische Gleichfeld am Ort des BME könnte auch durch einen Dauermagneten erzeugt werden
(Anspruch 12), wobei die Änderung der Stärke des Gleichfelds am
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.JIS-
f..
Ort des BME entweder durch Entfernen oder Annähern des Dauermagneten
oder bei ruhendem Dauermagneten durch Annähern und Entfernen eines ferromagnetischen Gegenstandes, der das Feld
des Dauermagneten deformiert, geschehen kann.
Die beigefügten Zeichnungen zeigen schematisch zwei Ausführungs beispiele der Erfindung.
F i g . 1 zeigt eine Schaltungsanordnung mit Wiegand-Draht im Steuerkreis eines Thyristors,
F i g . 2 zeigt eine Darstellung entsprechend Fig. 1, jedoch mit einer zweiten Wicklung des Wiegand-Drahtes zur
Phasenschiebung,
F i g . 3 zeigt ein Diagramm zur Erläuterung der Phasenverschiebung
der Impulse eines Wiegand-Drahtes bei sinusförmig schwankendem Feldverlauf, und
F i g . 4 zeigt ein Diagramm entsprechend Fig. 3 bei linear
verlaufendem bewegten Magnetfeld.
Fig. 1 zeigt einen Thyristor 5, in dessen Lastkreis ein Widerstand
R. liegt. Das Gate 6 und die Kathode 7 des Thyristors 5 sind mit einer Sensorwicklung 2 verbunden, die einen Wiegand-Draht
1 umgibt. Parallel zum Wiegand-Draht 1 ist ein Stabmagnet
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ORIÖIMAI
ORIÖIMAI
als Rückstellmagnet angeordnet. Auf der gegenüberliegenden Seite des Wiegand-Drahtes 1 befindet sich ein weiterer, stärke
rer Stabmagnet 4, der ebenfalls parallel zum Wiegand-Draht 1 verläuft, aber umgekehrt magnetisiert ist wie der Rückstellmagnet
3. Der Stabmagnet 4 befindet sich am Schaft eines Stößels 8, der in Richtung des Pfeils 9 beweglich ist. Der
Stößel 8 kann z.B. durch ein bewegtes Maschinenteil betätigt werden.
Bei Annäherung des Magneten 4 an den Wiegand-Draht bis auf eir vorbestimmten Schwellenwert wird in der Sensorwicklung 2 ein
Wiegand-Impuls erzeugt, der. den Thyristor 5 zündet. Wenn sich der Magnet 4 wieder entfernt, wird der Wiegand-Draht 1 durch
den Rückstellmagnet 3 zurückgestellt und ist dann zur erneuter Abgabe eines Zündimpulses bereit.
Das Ausführungsbeispiel gemäß Fig. 2 stimmt mit jenem aus Fig, bis auf die zusätzlich vorgesehene Gleichstromwic-klung 11 übej
welche an eine steuerbare Gleichstromquelle 12 angeschlossen : und am Ort des Wiegand-Drahtes 1 ein statisches oder quasistal
sches Magnetfeld erzeugt, welches sich dem Feld des Magneten '
überlagert. Andererseits ist der RUckstellmagnet 3 nicht mehr vorhanden, da dessen Aufgabe von der Gleichstromwicklung 11 ül
nommen wird. Andererseits wäre es durchaus möglich, die Aufgal
der Gleichstromwicklung 11 dem Rückstellmagneten 3 zu übertra;
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wozu dieser seine Lijge relativ zum Wiegand-Draht 1 verändern
können muß oder seine Kopplung mit dem Wiegand-Draht 1 durch eine bewegliche ferromagnetische Fahne oder dgl. veränderbar
sein muß.
Die ^ig. 3 und 4 erläutern den Vorgang der Phasenschiebung von
Wiegand-Impulsen 10 am Beispiel der asymmetrischen Erregung des Wiegand-Drahtes 1.
Fig. 3 geht davon aus, daß das vom Magnet 4 erzeugte Magnetfeld am Ort des Wiegand-Drahtes 1 in seiner Stärke sinusförmig schwan!
z.B. infolge eines auf dem Stößel 8 in Richtung des Pfeils 9 einwirkenden Kurbeltriebs, der den Stößel 8 sinusförmig hin-
und herbewegt gemäß der Formel
(I) S^S' · sin tot,
worin S die 'Auslenkung des Stößels 8 um eine Mittellage, S die
Amplitude dieser Auslenkung, «odie Kreisfrequenz des_Kurbeltriebs
und t die Zeit ist. Damit das Magnetfeld des Magneten 4 am Ort des Wiegand-Drahtes 1 mit derselben Frequenz gemäß
(II) H-H . sin wt
schwankt, wobei H^ die Feldstärke des Magneten 4 am Ort des
Wiegand-Drahtes 1 und HQ die Amplitude dieser Feldstärke ist,
muß das Magnetfeld des Magneten 4 in Richtung auf den Wiegand-Draht 1 (Richtung des Pfeils 9) einen konstanten Gradienten
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ORIGINAL INSPECTED
ORIGINAL INSPECTED
•/ff-
der Feldstärke besetzen, also räumlich linear sein. Mittel zur
Linearisierung des Feldstärkeverlaufs sind Stand der Technik
und brauchen hier nicht erläutert zu werden.
und brauchen hier nicht erläutert zu werden.
Dem Feld H^ überlagert sich das statische Magnetfeld, der Gleiclstromwicklung
11, welches am Ort des Wiegand-Drahtes 1 die Star ke H besitzt und dem Magnetfeld des Magneten 4 entgegengerich
tet ist. Das resultierende Magnetfeld am Ort des Wiegand-Drahtes 1 ist dann
(III) H = H · sin^t ■- H
Die Erzeugung eines Wiegand-Impulses erfolgt gleichbleibend bei
der Feldstärke x '
. (IV) H - H2 ,
welche nachfolgend auch als Zündfeldstärke H bezeichnet wird.
Die zugehörige Phasenlage wt„ « c£>
des Wiegand-Impulses 10
ergibt sich nach Zusammenfassung von (III) und (IV) zu
H7 + H (V) sincfz . .Sn =
Anstelle eines linear beweglichen Magneten 4 zur Erzeugung des pulsierenden Magnetfeldes kann man in vielen Fällen mit Vorteil
einen rotierenden Magneten verwenden, der sich dem Wiegand-Draht 1 infolge der Rotation periodisch annähert.
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Bei der Fig. 4 wirφ davon ausgegangen, daß das Magnetfeld des
Dauermagneten 4 am Ort des Wiegand-Drahtes 1 sich wenigstens in einem gewissen Rahmen zeitlich linear ändert. Dies kann man drdurch
erreichen, daß man den räumlichen Verlauf des Magnetfelds in einem Bereich zwischen dem Magneten 4 und dem Wiegand-Draht
linearisiert und den Magneten 4 zumindest.auf einem Teil seines
Weges gleichförmig bewegt. In diesem linearisierten Bereich zwischen den Phasen cot- und cot- (Fig. 4) besitzt das Feld des
Magneten 4 am Ort des Wiegand-Drahtes 1 einen zeitlichen Verlauf gemäß
HL - HLo * fh + »1·
worin H. und H., konstant sind.
Lo 1 χ
Lo 1 χ
Durch Überlagerung mit dem magnetischen Gleichfeld der Stärke
H , welches von der Gleichstromwicklung 11 erzeugt wird und dem
Feld des Magneten 4 entgegengerichtet ist, wird das resultierende Magnetfeld im Bereich zwischen den Phasenwinkeln {p- *» to-t^
und ω « co «t2 zu
(VII) H - H. ^- + H. - H
Lo 2 ic 1 ■
Die Erzeugung eines Wiegand-Impulses 10 erfolgt gemäß (IV)
gleichbleibend bei H - H„, sodaß sich für die zugehörige Phasenlage
INSPECTED
3Ö0S5S0
f.
die lineare Beziehung
(VIII) W7 u u^u
' Z " Hl * H»
HLO
ergibt. Die Änderung der Phasenlage der Wiegand-Impulse 10
ist also im Bereich zwischen (f ^ und «^ proportional zur Feldstärke
Ηβ des statischen Magnetfeldes und damit proportional
zur Stromstärke des die Wicklung 11 erregenden Gleichstroms.
Anstelle das Gleichfeld H durch eine Wicklung 4 zu erzeugen, kann man es auch durch den Dauermagneten 3 (Fig. 1)erzeugen
und seine Stärke dadurch ändern, daß man ihn dem Wiegand-Draht mehr oder weniger annähert.
Die Erfindung ermöglicht also mit einer kompakten, robusten und preiswerten Baugruppe sowohl die Erzeugung als auch die
Phasenverschiebung von Impulsen, die unmittelbar zur Zündung von Thyristoren u.dgl. geeignet sind. Ein bemerkenswerter Vorteil
ist, daß dabei sowohl die Impulserzeugung als auch die Phasenverschiebung ohn^ eine elektrische Spannungsquelle erfolgen
können.
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Leerseite
Claims (13)
1. Schaltungsanordnung zum Zünden von Thyristoren und Triacs u. dgl. Bauelementen, bei der in einer magnetisch mit
einem ferromagnetischen Kern gekoppelten elektrischen Wicklung
ein Spannungsimpuls induziert wird, der als Zündimpuls weiterverwendet wird, dadurch gekennzeichnet, daß der ferromagnetische
Kern (1) ein bistabiles magnetisches Element (nachfolgend BME . genannt) ist und daß Mittel (3, 4) zum Erzeugen eines an Ort
des BME (1) von der Lage eines beweglichen Gegenstands.(8) abhängigen
und in seiner Richtung umkehrbaren Magnetfelds vorgesehen sind. ·
I.
2. Schaltungsanordnung nach Anspruch 1, dadurch qekennzeichm
daß das BME sich in einem Magnetfeld mit einem räumlichen
Nulldurchgang befindet und in Richtung des Feldstärkegradienten
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ORIGINAL INSPECTED
ORIGINAL INSPECTED
relativ gegenüber ;idem Magnetfeld verschieblich ist.
3. ' Schaltungsanordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß sich das BME (1) in einem Magnetfeld befindet,
welches durch Überlagerung eines - bezogen auf die aktuelle Lage des BME (1) - unbewegten und eines bewegten, dem unbewegten
entgegenwirkenden Magnetfeldes zustande kommt.
4. Schaltungsanordnung nach Anspruch 3, dadurch qekennzeich
net, daß das unbewegte Magnetfeld das Feld einer strom-
durchflossenen Wicklung (11) 1st, welche dem BME (1) zugeordne vorzugsweise um das BME (1) herumgelegt ist.
5. Schaltungsanordnung nach Anspruch 3, dadurch qekennzeich·
net, daß das unbewegte Magnetfeld das Feld eines neben dem BME angeordneten Dauermagneten (3) ist.
6. Schaltungsanordnung nach einem der vorstehenden Ansprüche dadurch gekennzeichnet, daß das vom beweglichen Gegenstar
abhängige Magnetfeld durch einen Dauermagneten (4) oder eine Anordnung von Dauermaqneten erzeugt wird.
7. Schaltungsanordnung nach Anspruch 6, dadurch gekennzeichnet,
daß der bewegliche Gegenstand ein Dauermagnet oder
eine Anordnung von Dauermagneten ist.
^m J ·"
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' . COPY
' . COPY
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8. Schaltungsanordnung nach Anspruch 6, dadurch gekennzeichnet,
daß der. bewegliche Gegenstand, aus ferromagnetischem
Material besteht und in dem durch einen oder mehrere ortsfeste Dauermagnete erzeugten Magnetfeld bewegt wird.
9. Schaltungsanordnung nach einem der vorstehenden Ansprüche
dadurch gekennzeichnet, daß das BME (1) ein Wiegand-Draht
10. Schaltungsanordnung nach einem der vorstehenden Ansprüche dadurch gekennzeichnet, daß die Sensorwicklung (2) das
BME (1) umgibt.
11. Schaltungsanordnung nach Anspruch 4, dadurch gekennzeich-
N.
net, daß die., stromdurchflossene Wicklung (11) an eine
veränderliche Gleichstromguelle (12) angeschlossen ist.
12. Schaltungsanordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet,
daß die Mittel (3,4) zur Erzeugung des Magnetfeldes
zwei Dauermagnete oder Anordnungen von Dauermagneten sind, die unabhängig voneinander relativ zum BME beweglich sind oder durc
unabhängig voneinander bewegliche ferromagnetische Gegenstände beeinflußbar sind.
13. Schaltungsanordnung nach Anspruch 11 oder 12, dadurch gekennzeichnet,
daß das Magnetfeld am Ort des BME durch Übs
lagerung der Magnetfelder eines rotierenden Dauermagneten und eines linear bewegten Dauermagneten gebildet wird.
130037/0518
CÖPY - 4 -
ORIGINAL INSPECTED
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