DE2824133C2 - Feldgesteuerter Thyristor - Google Patents
Feldgesteuerter ThyristorInfo
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Description
dadurch gekennzeichnet, daß die zweite Halbleiterschicht (32) einen an die
erste Halbleiterschicht (31) angrenzenden ersten Teil (321) und einen an den ersten Teil (321) angrenzenden,
eine höhere Störstellenkonzentration als dieser aufweisenden zweiten Teil (322) umfaßt, und
daß jeder streifenförmige Teil (341) des Gate-Bereichs (34) auf der Grenze des ersten mit dem zweiten
Teil (321,322) der zweiten Halbleiterschicht (32) liegt, die dritte Halbleiterschicht (33) in Projektion
auf die zweite Hauptoberfläche (102) teilweise überlappt, und von der Seite der zweiten Hauptoberfläche
(102) her durch eine Gate-Elektrode (4) kontaktiert ist ( Fig. IA).
2. Thyristor nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die maximale Störstellenkonzentration
in den streifenförmigen Teilen (341) des Gate-Bereichs (34) unter 5 χ 10l8cm-3 liegt.
3. Thyristor nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß Mittel zur Verkürzung der Lebensdauer
der Ladungsträger in das Substrat (1) eingebracht sind.
4. Thyristor nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Mittel zur Verkürzung der Lebensdauer
der Ladungsträger aus Goldatomen oder aus durch radioaktive Strahlen hervorgerufenen Gitterdefekten bestehen.
5. Thyristor nach Anspruch 3 oder 4, dadurch gekennzeichnet, daß die Lebensdauer der Ladungsträger
in dem die Projektion der dritten Halbleiterschicht (33) auf die erste Hauptoberfläche (101)
überdeckenden Teil des Substrats (1) größer ist als im übrigen Teil des Substrats (Fig. 8A).
6. Thyristor nach einem der Ansprüche 1 bis 5, dadurch gekennzeichnet, daß die zweite Halbleiterschicht
(32) einen dritten Teil (321 b) des zweiten Leitungstyps aufweist, der zwischen dem ersten Teil
J zweiten Halbleiterschicht (32) und der ersten Halbleiterschicht (31) liegt und eine höhere
Störstellenkonzentration hat als der erste Teil (32IaJ (Fig. 9A).
7. Thyristor nach einem der Ansprüche 1 bis 6, dadurch gekennzeichnet, daß zwischen der ersten
Halbleiterschicht (31) und der ersten Hauptelektrode (2) eine polykristalline Halbleiterschicht (100) des
ersten Leitungstyps vorgesehen ist ( F i g. IO).
6. Thyristor nach einem der Ansprüche 1 bis 7, dadurch gekennzeichnet, daß die Gate-Elektrode (4)
am Boden von Nuten (60) ausgebildet ist, die von der zweiten Hauptoberfläche (102) her bis jeweils zu den
streifenförmigen Teilen (341) des Gate-Bereichs (34) eingeschnitten sind (F i g. 6).
9. Thyristor nach einem der Ansprüche 1 bis 8, dadurch gekennzeichnet, daß die erste Halbleiterschicht
(31) des ersten Leitungstyps teilweise durch Halbleiterbereiche (312, 313) des zweiten Leitungstyps ersetzt ist ( F i g. 7).
Die Erfindung bezieht sich auf einen feldgesteuerten Thyristor der im Oberbegriff des Patentanspruchs 1 beschriebenen,
aus IEEE Trans. El. Dev. F.D-23 (1976) Nr. 8, Seiten 905 bis 911 bekannten Art.
Der vergrabene Gate-Bereich des in obiger Druckschrift als »Field Terminated Diode« beschriebenen und
in der F i g. 1B dieser Druckschrift dargestellten feldgesteuerten
Thyristors ist, wie auf der Seite 907 ausgeführt, von der Peripherie des Halbleitersubstrats her
kontaktiert. Als Folge des Spannungsabfalls über die Länge der streifenförmigen Gate-Bereiche hat dieser
Thyristor eine verhältnismäßig schlechte Sperrspannungsverstärkung in Durchlaßrichtung, außerdem ist
ein Ausschalten unter Strombelastung praktisch nicht möglich, so daß er für Schaitzwecke nicht gut geeignet
ist.
In der DEOS 27 27 405, die auf eine ältere Anmeldung zurückgeht, ist ein feldgesteuerter Thyristor vorgeschlagen
worden, der eine vcn einer Hauptoberfläche her kontaktierte Gatestruktur aus streifenarligen eingebetteten
Teilen aufweist. Dieser Thyristor hat jedoch eine ungünstige Einschaltcharakteristik, insbesondere
lange Einschaltzeiten und hohe Einschalt-Leistungsverluste.
Aufgabe der Erfindung ist es demzufolge, einen feldgesteuerten Thyristor zu schaffen, mit dem ein leichtes
Einschalten bei geringen Einschalt-Leistungsverlusten erreicht wird, die Strombelastbarkeit hoch ist und große
Ströme leicht und mit hoher Geschwindigkeit ausgeschaltet werden können.
Ausgehend von einem feldgesteuerten Thyristor der eingangs genannten Art wird diese Aufgabe durch die
im kennzeichnenden Teil des Anspruchs 1 angegebenen Merkmale gelöst.
Durch diese Merkmale w.rd ein leichtes Einschalten mit geringen Einschalt-Leistungsverlusten, und eine hohe
Strombelastbarkeit erreicht, und es werden große Ströme leicht und mit hoher Geschwindigkeit ausgeschaltet.
Bevorzugte Ausgestaltungsformen und Weiterbildungen sind Gegenstand der Patentansprüche 2 bis 9.
Einige Ausführungsbeispiele werden anhand der Zeichnungen näher erläutert. Es zeigt
Fig. IA eine perspektivische Querschnittsansicht eines
feldgesteuerten Thyristors,
F i g. 1B die Draufsicht auf den Thyristor der F i g. 1 A,
Fig. IC in vergrößertem Maßstab einen Hauptbereich
des Thyristors der F i g. 1A,
Fig.2 das Profil der Störstellenkcnzentration des
feldgesteuerten Thyristors der Fi a. I,
F i g. 3 d'e Abhängigkeit der Konzentration der vom η ■'■-leitenden Kathodenbereich injizierten Elektronen
vom Diodenstrorn, wenn der feldgesteverte Thyristor der F i g. 1 eingeschaltet wird,
Fig.' die Anodenstromkennlinie in Abhängigkeit von dem in Durchlaßrichtung des Thyristors auftretenden
Spannungsabfall im eingeschalteten Zustand, Parameter ist die Störsiellenkonzentration des zweiten Teils
der zweiten Halbleiterschicht,
Fig.5 das Profil der Elektronenkonzentration des
feldgesteuerten Thyristors der F i g. 1 im eingeschalteten Zustand und
F i g. 6 bis 10 weitere Ausführungsformen des feldgesteuerten
Thyristors bzw. die zugehörigen Kennlinien.
Bei dem feidgesteuerten Thyristor der Fig. IA enthält
das Halbleitersubstrat 1 angrenzend an die erste Hauptoberfläche 101 einen durchgehenden p+-leitenden
Anodenbereich 31 sowie einen angrenzend an den Anodenbereich 31 ausgebildeten η-leitenden Basisbereich
32, wobei diskrete Teile desselben zur zweiten Hauptoberfläche 102 hin frei liegen, und angrenzend an
den η-leitenden Basisbereich 32 ausgebildete p-leitende
Gatebereiche 34, die längs der freiliegenden Teile der n+-leitenclen Katodenbereiche 33 zur zweiten Hauptoberfläche
102 freiliegen.
Jeder Gatebereich 34 besteht aus einem ersten scheibenförmigen
Teil 341, der in den Basisbereich 32 parallel zu den Hauptoberflächen eingelassen ist und einen
zweiten Bereich 342 der zur zweiten Hauptoberfläche 102 verläuft, an dieser frei liegt und eine höhere Störstellenkonzentration
hat als der erste Bereich 341. Die ersten scheiben- oder plattenförmigen Bereiche 341 haben
Spalten unterhalb der η+ -leitenden Katodenbereiche 33, die als Kanäle bezeichnet werden. Der n-leitende
Basisbereich 32 besteht aus einem ersten Bereich 321, der sich vom p + -leitenden Anodenbereich 31 bis zu den
Kanälen erstreckt, und aus zweiten Bereichen 322, die sich von den Kanälen bis zur zweiten Hauptober'läche
102 und den Katodenbereichen 33 erstrecken. Die Störstellenkonzentration der zweiten Bereiche 322 ist höher
als die des ersten Bereichs 321.
Ein Anodenanschluß 2, ein Katodenanschluß 3 und ein Gateanschluß 4 sind auf den freiliegenden Oberflächen
des Anodenbereichs 31, der Katodenbereiche 33 bzw. der zweiten Teile 342 der Gatebereiche 34 ausgebildet.
Nach der Draufsicht der F i g. 1B greifen die Katoden-
und Gateanschlüsse 3 bzw. 4 auf der zweiten Haupteberfläche 102 des feidgesteuerten Thyristors (im
folgenden kurz als Thyristor bezeichnet) bei diesem Ausführungsbeispiel kammartig ineinander. Die
F i g. 1B und IC zeigen weiter einen Oberflächen-Passivierungsfilm
5 aus S1O2, der in F i g. 1A weggelassen ist.
Der vorstehend beschriebene Thyristor wird etwa folgendermaßen hergestellt: Zunächst wird durch Eindiffundieren
von Boratomen in ein η-leitendes Siliziumplättchen mit einem spezifischen Widerstand von
50 Ohm · cm und einer Stärke von etwa 220 μηι von ei.ier Haiiptoberfläche desselben aus bis zu einer Tiefe
von etwa 50 μηι ein p—leitender Anodenbereich 31 gebildet.
Von der zweiten Hauptoberfläche werden bis zu einer Tiefe von etwa 15 μίτι nochmals Boratome selektiv
in das Silii-iumplättchen eindiffundiert. Die selektiv diffundierten
Bereiche werden als die ersten Teile 341 der Gatebereiche 34 verwendet Darauf wird auf dem gesamten
Teil der zweiten Hauptoberfläche 102 eine n-leitende Halbleiterschicht mit einer Stärke von etwa
20 μπα und einer Störstellenkonzentration von etwa 1 χ 1015 cm-3 epitaktisch aufgebracht. Danach wird das
Plättchen einer Temperatur ausgesetzt, die höher ist als die bei der epitaktischen Behandlung angewandte, so
daß verhindert wird, daß die angrenzenden selektiv diffundierten Bereiche in Folge Selbstdotierung überbrückt
werden. Die zweiten 1 eile 342 der p-ieitenden
Gatebereiche werden gebildet, indem von der Oberfläche der η-leitenden epitaktischen Schicht an den den
Mitten der ersten Teile 341 der ρ+-leitenden Gatebereiche
34 entsprechenden Stellen Boratome eindiffundiert werden. Infolge der Wärmebehandlung zur Diffusion
der zweiten Teile 342 wird die Stärke der ersten Teile 341, die etwa 15 μίτι betrug, nun auf etwa 40 μπι erhöht,
und die Kanäle haben eine Breite von etwa 5 μπι. Durch
selektives Eindiffundieren von Phosphoratomen in die Oberfläche der n-leitenden Schicht längs der freiliegenden
zweiten Teile der p-leitenden Gatebereiche bis zu einer Tiefe von 3 μΐη werden η + -leitende Katodenbereiche
33 gebildet. Schließlich werden auf den freiliegenden Oberflächen des ρ+ -leitenden Anodenbereichs 31,
der η+ -leitenden Katodenbereiche 33 und der zweiten Teile 342 der p-leitenden Gatebereiche 34 ein Anodenanschluß
2, ein Katodenanschluß 3 und ein Gateanschluß 4 gebildet. In Fig.2 sind die Änderungen der
Störstellenkonzentrationen im Thyristor als eine Ausführungsform der Erfindung in x- und y-Richtung der
F i g. 1 durch ausgezogene bzw. gestrichelte Linien dargestellt. Das aus Fig. 2 ersichtliche besondere Merkmal
besteht darin, daß die Störstellenkonzentration im ersten Teil 341 des p-leitenden Gatebereichs mit steigendem
Abstand vom Katodenbereich 33 in einem Intervall allmählich ansteigt und daß die Störstellenkonzentration
unterhalb von 1 χ 1018 cm-3 liegt.
Es sei darauf hingewiesen, daß die Herstellung eines Thyristors und die Abmessungen der einzelnen Teile
desselben sowie die Störstellenkonzentrationen keineswegs auf die vorstehend beschriebenen beschränkt sind.
Beispielsweise kann als Ausgangsmaterial ein p + -leitendes Plättchen verwendet werden und auf dieses eine
n-!eitende Halbleiterschicht epitaktisch aufgewachsen werden, wobei die η-leitende Halbleiterschicht dem nleitenden
Si-Plättchen des vorstehenden Ausführungsbeispiels entspricht.
Im folgenden wird die Arbeitsweise des Thyristors vom Einschalten über den eingeschalteten Zustand bis
zum Gate-Ausschalten erläutert. Das Ausführungsbeispiel der F i g. 1 hat die beiden folgenden Hauptauswirkungen
bzw. Vorteile:
1. die Ein- und Ausschaltzeiten sind kurz und
2. die beim Einschalten verbrauchte Schaltleistung ist gering.
2. die beim Einschalten verbrauchte Schaltleistung ist gering.
Diese Vorteile ergeben sich aus der im folgenden beschriebenen Arbeitsweise. Zum Einschalten des vorstehend
beschriebenen Ausführungsbeispiels des Thyristors muß der zum Ausschalten des Thyristors verwendete
Gatekreis geöffnet und zwischen Anodenanschluß 2 und Katodenanschluß 3 eine Spannung angelegt werden,
wobei Anoden- und Katodenanschluß 2 bzw. 3 auf einem positiven bzw. negativen Potential gehalten werden.
Sobald die Spannung angelegt ist, fließt in Durchlaßrichtung ein Strom /« einer p^n- nn + -Diodc, uie aus
dem Anodenbereich 31, dem ersten Teil 321 ues Basis-
bereichs 23, dem zweiten Teil 322 des Basisbereichs 32 und dem Katodenbereich 33 besteht, durch die Kanäle.
Zu diesem Zweck ist es vorzuziehen, ein Einschnüren der Kanäle durch die Potentialsperren in Folge des Diffusionspotentials
zwischen den ersten Teil 341 des Gatebereichs 34 und dem ersten Teil 321 des Basisbereichs
32 sowie zwischen dem ersten Teil 341 und dem zweiten Teil 322 des Basisbereichs zu verhindern. Der Einschnür-Effekt
kann verhindert werden, wenn die Störstellenkonzentration in den jeweiligen Bereichen und
die Kanalbreite des Thyristors in geeigneter Weise gewählt wird. Bei der hier behandelten Ausführungsform
tritt dieser unerwünschte Einschnür-Effekt nie auf.
F i g. 3 zeigt die Abhängigkeit zwischen der Anodenstromdichte id und der Konzentration der vom Katodenbereich
33 in den Basisbereich 32 injizierten Elektronen. Gemäß F i g. 3 werden Elektronen mit einer Konzentration
von mehr als 1 χ 1016cm3 bei einem Strom
von Zd= 10 A/cm2 injiziert. Vom Anodenbereich 31 werden
Träger mit positiver Ladung (d. h. Löcher) injiziert, deren Anzahl fast gleich ist der der Elektronen. Diese
injizierten Träger fließen durch Diffusion und Drift in die jeweiligen Bereiche oder Teile eines n+npn~ p + Thyristors,
der aus dem Katodenbereich 33, dem zweiten Teil 322 des Basisbereichs 32, dem ersten Teil 341
des Gatebereichs 34, dem ersten Teil 321 des Basisbereichs 32 und dem Anodenbereich 31 besteht, wobei der
η+ npn-ρ+ -Thyristor angrenzend an die oben erwähnte
n + nn-p + -Diode angeordnet ist. In Folge dessen schaltet der η+ npn~ ρ+ -Thyristor sehr schnell in einen stark
leitfähigen Zustand. Die Stromdichte i'd~ 10 A/cm2 erweist
sich als sehr klein, verglichen mit der mittleren Stromdichte von 100 bis 200 A/cm2 einer normalen Diode.
Andererseits ist die Elektronenkonzentration mit 1 χ 1016 cm-3 verhältnismäßig groß, da die zum Ein- und
Ausschalten eines normalen pnpn-Thyristors erforderliche Trägerkonzentration etwa IxIO14Cm-3 beträgt.
Der feldgesteuerte Thyristor gemäß F i g. 1 schaltet somit leicht ein, wobei der Schaltvorgang in sehr kurzer
Zeit vollendet ist. Die Einschaltzeit eines Thyristors gemaß Fig.! betrug 1,43 μ$. Im n-!eitenden Basisbereichs
32 des Thyristors gemäß F i g. 1 ist die Störstellenkonzentration des zweiten Teils 322 höher als die des ersten
Teils 321. Dieser Aufbau hai die folgenden Vorteile. In
dem ersten Teil 341 des Gatebereichs 34, in dem die Störstellenkonzentration mit dem Abstand vom Katodenbereich
ansteigt, wird ein von der Katode zur Anode gerichtetes elektrisches Feld erzeugt. Dieses elektrische
Feld drückt die vom Katodenbereich 33 in den ersten Teil 341 des Gatebereichs über den zweiten Teil 322 des
Basisbereichs fließenden Elektronen zurück. Wenn daher die Störstellenkonzentrationen im ersten und zweiten
Teil 321 bzw. 322 des Basisbereichs in der gleichen Größenordnung liegen, wird die Einschaltzeit lang, und
der Verlust an Schaltleistung zum Einschalten ist beträchtlich. Das elektrische Feld wird dadurch, daß die
Störstellenkonzentration im zweiten Teil 32 des n-leitenden Basisbereichs höher ist als die im ersten Teil 321
desselben, verringert, so daß der Verlust an Schaltleistung beim Einschalten vermindert werden kann.
F i g. 4 zeigt die Anodenstromkennlinie von Thyristoren mit verschiedenen Störstellenkonzentrationen im
zweiten Teil der zweiten Halbleiierschicht in Abhängigkeit von dem in Durchlaßrichtung des Thyristors auftretenden
Spannungsabfall im eingeschalteten Zustand. Die Störstellenkonzentration im ersten Teil 321 des Basisbereichs
32 liegt bei 1 χ IO14 cm-3 fest Die Kurven A,
B, C, D und £ in F i g. 4 zeigen die Kennlinien bei Störstellenkonzentrationen
im zweiten Teil 322 des Basisbereichs 32 von 1 χ 10Mcm-3, 1 XtO15Cm-3,1 χ 1016Cm-3,
IxIO17Cm-3 und lxl0l8cm-3. Das Diagramm zeigt,
daß der Spannungsabfall für Anodenströme bis zu 10 A bei der Kurve A verhältnismäßig hoch ist. Dagegen ist
bei Thyristoren der beschriebenen Art der Spannungsabfall bei kleinem Anodenstrom entsprechend den Kurven
B bis E verhältnismäßig gering. Die als Haltestrom bezeichnete Anodenstromdichte am Beginn der Kurven
zeigt bei Kurve A einen hohen negativen Widerstand, bei Kurve B ist der negative Widerstand bereits deutlich
kleiner, und bei den Kurven C bis E existiert kein Bereich negativen Widerstandes mehr.
Diese Tatsachen zeigen die Leichtigkeit des Einschaltens. Die große Durchlaßspannung bei niedrigem Anodenstrom
in Kurve A behindert das Einschalten eines üblichen η+ npn-ρ+ -Thyristors, so daß es zu großen
Schaltleistungsverlusten kommt. Die Einschaltzeit beträgt bei Kurve 1 etwa 8 μβ, nimmt bei Kurve 2 auf etwa
4 μ5 und bei Kurve 3 weiter auf etwa 2 μ5 ab. Der Einschaltleistungsverlust
bei Kurve A beträgt etwa das Dreifache des Leistungsverlustes bei Kurve B.
Im leitenden Zustand des Thyristors fließt Strom durch den n + nn-p + -Diodenbereich und den n+npn~-
p+-Thyristorbereich, wobei der η + npn~ ρ + -Thyristorbereich
größer ist als der η + nn- p+-Diodenbereich.
F i g. 5 zeigt die Profile der Elektronenkonzentrationen im Thyristorbereich im leitenden Zustand bei
Stromclichten von 600 und 168 A/cm2. Zum Vergleich ist
in F i g. 5 gestrichelt das Elektronenkonzentrationsprofil eines herkömmlichen, nur nach dem Diffusionsverfahren
hergestellten Thyristors im leitenden Zustand bei einer Stromdichte von 600 A/cm2 dargestellt. Vorteilhaft
ist, daß die Elektronenkonzentration innerhalb des ersten Teils 341 des Gatebereichs 34 ein Minimum aufweist.
Damit die n+npn-p+-Anordnung wirksam als
Thyristor arbeiten kann, ist die Störstellenkonzentration im ersten Teil 341 des Gatebereichs vorzugsweise
niedriger als 5 χ 1018 cm-3.
Zum Ausschalten des Thyristors muß zwischen Katoden- und Gateanschluß 3 bzw. 4 eine Gate-Verspannung
angelegt werden, wobei die Katode auf positives und das Gate auf negatives Potential zu legen ist. Unmittelbar
nach dem Anlegen der Gate-Vorspannung fließen die im eingeschalteten Zustand vom Anodenbereich
31 zum Katodenbereich 33 geflossenen Löcher in den Gatebereich. Die Elektronen, die vom Katodenbereich
33 zum Anodenbereich 31 flössen, fließen nun infolge der Diffusion schnell in den Teil des ersten Teils
341 des Gatebereichs, wo die Elektronendichte am geringsten ist. Da die Störstellenkonzentration im Gatebereich
verhältnismäßig hoch isi, äst die Lebensdauer der Träger mit 0,5 bis 1 μ5 verhältnismäßig kurz, so daß die
Elektronen schnell mit den Löchern rekombinieren und im Gatebereich verschwinden. Danach dehnt sich der
Verarmungsbereich infolge der Gate-Vorspannung hauptsächlich in den Basisbereich 32 um den Gatebereich
34 aus und schnürt die Kanäle ein, so daß der Katodenstrom durch den Thyristor unterbrochen wird.
Dadurch ist der Thyristor ausgeschaltet, weil die Restträger im Basisbereich entweder infolge der Diffusion in
den Gatebereich fließen oder wegen der Rekombination im Basisbereich verschwinden.
Ein Thyristor konnte durch Anlegen einer Gate-Vorspannung von —15 V bei einem Anodenstrom von 2OA
ausgeschaltet werden. Die typische Ausschaltzeit betrug etwa 10 us. Die zwischen Anoden- und Katodenanschluß
3 bzw. 2 anliegende Sperrspannung betrug 800 V.
Her Thyristor hai somit ausgezeichnete Ausschalteigenschaflcn.
I'ig b zeigt den Querschnitt einer /weiten Ausfiihriingsl'orm
ties fcldgesleuerlen Thyristors. Bei diesem Thyristor ist der Guteanschluß 4 am Boden von Nuten
60 ausgebildet, die von der zweiten Hauptoberfläche 102 des Halbleitersubstrats aus bis zu den ersten Teilen
341 der Gatebereiche eingeschnitten sind. Mit Ausnahme
dieses Merkmals hat das Ausfi'ihrungsbeispiel der F i g. b den gleichen Aufbau wie das erste Ausführungsbeispiel der Fig. 1. Beide Thyristoren arbeiten in gleicher
Weise. Im folgenden sei die Herstellung des Thyristors nach dem zweiten Ausführungsbeispiel beschrieben.
Als Ausgangsmaterial wird ein η-leitendes Siliziumsubstrai
verwendet. Zur .Ausbildung des ρ+-leitenden Anodenbereichs 31, der ersten Teile 341 der p-leitenden
Gatebereiche, der zweiten Teile 322 des η-leitenden Basisbereichs
und der Katodenbereiche 33 wird das gleiche Verfahren angewendet wie bei der Herstellung der
ersten Ausführungsform des Thyristors nach Fig. 1. Darauf wird die gesamte Oberfläche des Siliziumsubstrats
mit einem Oxid-Film, Nitrid-Film oder dergleichen abgedeckt. Der Abdeckfilm wird auf den Teilen
des Substrats nach der bekannten Fotoätztechnik teilweise entfernt, wo die Nuten 60 eingeschnitten werden
sollen. Das so behandelte Si-Substrat wird zum Einschneiden der Nuten 60 in eine chemische Ätzlösung
getaucht. Wenn die Hauptflächen in der kristallographischen (110)-Ebene liegen, kann als chemische Ätzlösung
eine Mischung aus Kaliumhydroxid, Isopropylalkohol und Wasser verwendet werden. Bei diesem Ätzmittel ist
die Ätzgeschwindigkeit in der (HO)-Ebene etwa 80ma! schneller als die Ätzgeschwindigkeit in der(111)-Ebene,
so daß leicht schmale und tiefe Nuten 60 eingeschnitten werden können. Von den Innenwänden der Nuten 60
her wird eine p-leitende Verunreinigung eindiffundiert,
so daß die Leitfähigkeitstypen der die Nuten 60 enthaltenden Bereiche in den p-Leitungstyp umgewandelt
werden. Die Diffusionstiefe beträgt etwa 1 bis 3 μίτι, und
die Oberflächenkonzentration ist vorzugsweise höher als 1 χ 10|q cm-3, um den Ohmschen Kontakt der am
Boden der Nuten 60 auszubildenden Elektroden zu ermöglichen. Vorzugsweise wird ein Diffusionsverfahren
angewendet, bei dem während der Diffusion kein Oxidfilm ausgebildet wird. Dieses Verfahren kann beispielsweise
durch Ampullendiffusion von Boratomen im Vakuum oder in einer Argonatmosphäre ausgeführt werden.
Der Oberflächen-Überzugsfilm des Si-Substrats wird wieder selektiv entfernt, und der Thyristor wird
fertiggestellt, indem auf den freiliegenden Oberflächen
nc jj uiiu
den ersten Teilen 341 der Gatebereiche, d. h. auf den
Böden der Nuten 60 ein Anodenanschluß 2, Katodenanschlüsse
3 bzw. Gateanschlüsse 4 ausgebildet werden. Falls die Hauptoberflächen in einer anderen Kristallebene, beispielsweise der Ebene (111) liegen, kann zur
Ausbildung der Nuten 60 eine herkömmliche Ätzlösung verwendet werden.
Der Thyristor nach F i g. 7 kann erhalten werden, indem Teile des p+-leitenden Anodenbereichs 31 durch
n+-leitende Halbleiterbereiche 312 und/oder n+-Halbleiterbereiche
313 ersetzt werden, wobei die verbleibenden ρ+-leitenden Anodenbereiche mit 311 bezeichnet
sind. Die η+-leitenden Halbleiterbereiche 312 und die n+-leitenden Halbleiterbereiche 313 haben die folgenden
Funktionen bzw. Auswirkungen. Wenn durch die Gatesteuerung der Thyristor ausgeschaltet wird, werden,
wie oben beschrieben, die Kanäle zunächst eingeschnürt.
Darauf Hießen die Rcslträger im Basisbereich durch Diffusion in den (iatebereich oder verschwinden
durch Rekombination im Basisbereich, so dall der Thyristör völlig abschaltet. Die Zeit ο vom Augenblick des
Anlegens der Gate-Vorspannung bis zum Augenblick des Einschnüren der Kanäle verhält sich zur Zeit h vom
Augenblick des Einschnürens der Kanäle bis zum Augenblick des Verschwindens der Restträger im Basisbereich
bzw. der Abnahme des Anodenstroms auf 10% des Werts im leitenden Zustand nach der Ungleichung
tj< ti. Beispielsweise sind typische Werte für den Thyristor
der Fig. 1: (^=2 \is, tr^S \is. Da die Ausschaltzeit
gleich der Summe von td und frist, hat feinen beträchtlichen
Einfluß auf die Ausschaltzeit. Die Ausschaltzeit wird dadurch abgekürzt, daß die Elektronen und Löcher,
die sonst während des Ausschaltvorganges im ersten Teil des Basisbereichs bleiben, zum Anodenbereich
2 durch die n+-leitenden Bereiche 312 und 313 bzw. den
Anodenbereich 311 geleitet werden. Der Fluß dieser Träger kann als umgekehrter Erholungsstrom durch eine
Diode betrachtet werden, die aus dem ρ+ -leitenden Anodenbereich 311, dem ersten Teil 321 des n-leitenden
Basisbereichs 32 und den n+-leitenden Bereichen 312 und/oder 313 gebildet ist.
Die Störstellenkonzentrationen in den η+ -leitenden
Bereichen 312 und 313 werden so hoch wie möglich gewählt, um die Ausschaltzeit des Thyristors abzukürzen.
Ferner werden die n4 -leitenden Bereiche 312 derart
angeordnet, daß wenigstens ein Teil der Projektion des zweiten Teils 342 des Gatebereichs auf den Anodenanschluß
2 die η f-leitenden Bereiche 312 überlappt, so
daß die Sperren in den Strompfaden im eingeschalteten Zustand vermindert werden. Wird der η+ -leitende Bereich
313 wie bei dem Ausführungsbeispiel der Fig. 7
unterhalb der Kanäle angeordnet, dann ist die Ausschaltzeit kürzer, als wenn der η+ -leitende Bereich 313
durch den ρ+ -leitenden Anodenbereich ersetzt ist. Darüber hinaus wird die Einschaltgeschwindigkeit beschleunigt,
weil die Stromdichte durch den n + npn~- p+-Thyristor während der Einschaltperiode erhöht
wird.
Bei dem Thyristor der F i g. 8A ist in wenigstens einen Teil des Thyristors der F i g. 1 ein die Lebensdauer der
Träger herabsetzendes Material dotiert. Hierzu dienen durch Diffusion eindotierte Atome eines schweren Metalls
wie Gold oder Platin und durch Bestrahlung mit radioaktiven Strahlen, beispielsweise Röntgen- oder
Gammastrahlen oder einem Elektronenstrahl hervorgerufene Gitterdefekte. Ein Elektronenstrahl wird bevorzugt,
weil er am besten gesteuert und weil mit ihm das Material am besten bearbeitet werden kann. Bei dcrn
Thyristor der Fig.8A ist die Einschaltzeit verkürzt,
während der Spannungsabfall in Durchlaßrichtung im eingeschalteten Zustand niedrig bleibt. Der Bereich, in
den das die Lebensdauer der Träger herabsetzende Material dotiert wird, sollte vorzugsweise wenigstens den
ersten Teil 321 des Basisbereichs umfassen, da die die Ausschaltzeit beeinflussenden Restträger hauptsächlich
in diesem Bereich vorliegen. Noch vorteilhafter ist es, das die Lebensdauer der Träger verkürzende Material
derart zu dotieren, daß die Lebensdauer der Minoritätsträger unterhalb des zweiten Teils 342 des Gatebereichs
kürzer ist als unterhalb des Katodenbereichs. In der Praxis wird folgendes Verfahren angewendet: Durch
Vakuumaufdampfung wird die gesamte Hauptoberfläche 101, d. h. die freiliegende Anodenfläche eines Halbleitersubstrats
1, das einen vorbestimmten Halbleiter-
Fertigungsprozeß durchlaufen hat, mit einem gleichmäßigen Goldfilm beschichtet. Dann wird der Goldfilm
nach der Fotoätztechnik selektiv derart geätzt, daß der Teil des Goldfilms auf dem dem zweiten Teil 342 des
Gatebereichs entsprechenden Teil der Oberfläche 101 stärker ist als auf dem anderen Teil der Hauptoberfläche
101. Danach wird das Halbleitersubstrat bei hoher Temperatur einer Wärmebehandlung unterzogen, so
daß die Goldatome eindiffundieren. Der Thyristor wird fertiggestellt, indem ein Anodenanschluß, ein Katodenanschluß
und ein Gateanschluß angebracht werden.
F i g. 8B zeigt die Abhängigkeit zwischen der Ausschaltzeit und dem Spannungsabfall in Durchlaßrichtung
eines Thyristors, dessen Ausschaltzeiten durch Änderung der Konzentration der dotierten Goldatome gesteuert
wurden. Allgemein ist die Ausschaltzeit um so kürzer und der Spannungsabfall in Durchlaßrichtung
um so höher, je größer die Menge an die Lebensdauer der Träger verkürzendem Material ist. Entsprechend
ähneln die die obige Beziehung wiedergebenden Diagramme in Fig. 8B Hyperbeln. Die Kurve A entspricht
dem Fall, daß die Minoritätsträger im ersten Bereich 321 des Basisbereichs eine gleichmäßige Lebensdauer haben,
die Kurve B zeigt den Fall, daß die Lebensdauer τ\
der Minoritätsträger in dem Teil des ersten Bereichs 321 unterhalb des zweiten Bereichs 342 des Gatebereichs
ein Drittel der Lebensdauer r2 der Minoritätsträger im anderen Teil des ersten Bereichs 321 beträgt. Für den
gleichen Spannungsabfall in Durchlaßrichtung ist die Ausschaltzeit im Fall B kleiner als im Fall A bzw. für die
gleiche Ausschaltzeit ist der Spannungsabfall in Durchlaßrichtung im Fall B geringer als im Fall A. Das heißt,
daß die der Kurve B zugrundeliegende Anordnung der der Kurve A vorzuziehen ist. Im eingeschalteten Zustand
nämlich bilden der zweite Teil 342 des Gatebereichs und der Teil des Basisbereichs unterhalb des
zweiten Teils 342 keinen Strompfad. Entsprechend wird der durch r2 bestimmte Spannungsabfall in Durchlaßrichtung
nicht nachteilig beeinflußt, unabhängig davon, wie kurz die Lebensdauer r, der Minoritätsträger im
zweiten Teil 342 und in dem Teil darunter ist. Wenn andererseits der Thyristor durch Gatesteuerung ausgeschaltet
wird, verschwinden die Restträger im Basisbereich durch Diffusion in den Gatebereich oder rekombinieren
dort. Ist in diesem Fall τ\ kleiner als r2, so verschwinden
die Restträger in dem Bereich, in dem die Lebensdauer r, ist, schneller als in dem anderen Bereich,
so daß die Restträgerkonzentrationen in den beiden Bereichen unterschiedlich sind. Dadurch diffundieren die
Restträger in den Bereich, in dem die Lebensdauer τ\ ist
und verschwinden dort schnell. Der Bereich, in dem die Lebensdauer gleic!>
η ist, wirkt daher als Senke für die Restträger, so daß die Ausschaltzeit verkürzt wird.
Im folgenden wird die Kombination der beiden Thyristoren der Fig.7 und 8A erläutert Die Kurve Cder
Fig.8B zeigt die Kennlinie eines Thyristors, bei dem
nur der Teil des p+-Anodenbereichs 31 unterhalb des
zweiten Teils 342 des Gatebereichs im Thyristor der Fig.8A durch einen n+-Halbleiterbereich ersetzt ist
Diese Anordnung übertrifft gemäß Kurve C die der Kurven A und B. In diesem Fall dient der n+-HalbIeiterbereich
zusätzlich zu dem Bereich, in dem die Lebensdauer gleich Γι ist, als Senke für die Restträger.
F i g. 9A zeigt einen Thyristor, der sich dadurch auszeichnet, daß in dem dem ersten Teil 321 des Basisbereichs
des Thyristors der Fig. IA entsprechenden Teil
die Störstellenkonzentration in dem Teil 3216, der näher
am Anodenbereich 31 liegt, höher ist als im Teil 321a, der näher am zweiten Teil 341 des Gatebereichs liegt.
F i g. 9B zeigt das Profil der Störstellenkonzentration in Richtung ζ des Thyristors der Fig. 9A.
Selbst wenn die bei diesem Aufbau sich beim Anlegen der Gate-Vorspannung in den Basisbereich ausdehencie Verarmungsschicht durch Verminderung der Störstellenkonzentration im Basisbereich vergrößert wird, besteht keine Gefahr eines Durchgriffs, weil die Ausdehnung des Verarmungsbereichs zum Anodenbereich durch den Teil 3216 des Basisbereichs, dessen Störstellenkonzentration größer ist als die des Teils 321a, gesperrt wird. Infolgedessen kann der Hauptstrompfad dieses Thyristors durch eine niedrige Gatespannung eingeschnürt werden, so daß die Sperrspannungsver-Stärkung erhöht ist. Durch den Teil 321 b mit höherer Störstelienkonzentration im Basisbereich kann die Dikke des Basisbereichs gering gehalten werden, die sonst zur Vermeidung eines Durchgriffes verhältnismäßig groß gewählt werden müßte. Entsprechend wird die Menge der Restträger im Basisbereich vermindert, so daß die Ausschaltzeit verkürzt wird.
Selbst wenn die bei diesem Aufbau sich beim Anlegen der Gate-Vorspannung in den Basisbereich ausdehencie Verarmungsschicht durch Verminderung der Störstellenkonzentration im Basisbereich vergrößert wird, besteht keine Gefahr eines Durchgriffs, weil die Ausdehnung des Verarmungsbereichs zum Anodenbereich durch den Teil 3216 des Basisbereichs, dessen Störstellenkonzentration größer ist als die des Teils 321a, gesperrt wird. Infolgedessen kann der Hauptstrompfad dieses Thyristors durch eine niedrige Gatespannung eingeschnürt werden, so daß die Sperrspannungsver-Stärkung erhöht ist. Durch den Teil 321 b mit höherer Störstelienkonzentration im Basisbereich kann die Dikke des Basisbereichs gering gehalten werden, die sonst zur Vermeidung eines Durchgriffes verhältnismäßig groß gewählt werden müßte. Entsprechend wird die Menge der Restträger im Basisbereich vermindert, so daß die Ausschaltzeit verkürzt wird.
Um die Vorteile des Thyristors der Fig.9A besonders
zur Geltung zu bringen, sollte die Stärke des Teils 321a des Basisbereichs zur Erzielung eines möglichst
niedrigen Spannungsabfalls in Durchlaßrichtung möglichst klein sein. In der Praxis wird die Stärke des Teils
321a so gewählt, daß der Verarmungsbereich im ausgeschalteten Zustand des Thyristors den Teil 321 b des
Basisbereichs erreicht.
Wie in Fig. 9B gezeigt, hat der erste Teil des Basisbereichs
eine Stärke von etwa 70 μιτι, wobei die Teile 321a
und 321 b 50 bzw. 20 μιτι stark sind. Zum Vergleich wurden
zwei andere Ausführungsformen des Thyristors hergestellt. Die eine (I) wurde durch Entfernung des
Teils 321Λ vom ersten Teil des Basisbereichs im Thyristor
der Fig.9A und durch Einstellen der Dicke des
Teils 321a und der Störstellenkonzentration im Teil 321a auf etwa 200 μιτι bzw. 5 χ 1013 cm~3 hergestellt. Die
andere Ausführungsform (II) wurde unter Entfernung des Teils 321 b und durch Einstellung der Dicke und der
Störstellenkonzentration auf etwa 150 μΐη bzw.
1 χ 1014 cm-3 hergestellt. Die bei den Vergleichsmessungen
erhaltenen verschiedenen Kennwerte der Thyristoren sind in der folgenden Tabelle aufgeführt.
Eigenschaft | Einh. | Bauelem. | Vergleichs-Baueletn. | Il |
der Fig.9 | I | 1000 | ||
Sperrspannung | V | 1000 | 1000 | |
(berechnet) | -20 | |||
Gate-Vorspan | V | -10 | -10 | |
nung | 1,9 | |||
Spgs.abfall in | V | 1,2 | 2,3 | |
Durchlaßricht | ||||
(bei 100 A/cm2) | 10 | |||
Ausschaltzeit | US | 3 | 20 |
Beim Vergleichselement I sind der Spannungsabfall in Durchlaßrichtung und die Ausschaltzeit wesentlich größer
als bei dem Thyristor der F i g. 9A, obwohl beide Elemente die gleiche Gate-Vorspannung haben. Bei
dem Bauelement II sind der Spannungsabfall in Durchlaßrichtung und die Ausschaltzeit gegenüber I etwas
verbessert weil die Störstellenkonzentration im ersten Teil 321 des n~-leitenden Basisbereichs höher und seine
Dicke geringer ist. Das Bauelement il ist trotzdem dem
Element der Fig. 9A unterlegen, und die Gate-Vorspannung
des Bauelements II ist doppelt so hoch wie die des Bauelements I und des Thyristors der F i g. 9A (d. h.
die SpeiTspannungsverstärkung des Bauelements Il ist halb so groß wie die der Bauelemente gemäß I und der
F i g. 9A). Dies zeigt, daß diese Ausführungsform hervorragende Eigenschaften hat.
Fig. 10 zeit,! eine weitere Ausführungsfonn des Thyristors,
bei dem die Dicke des Anodenberoichs 31 und die Menge an Störstellen, die in den Anodenbereich 31
dotiert sind, um ihn p-leitend zu machen, vermindert ist. Bei dieser Ausführungsform ergibt sich ein Thyristor
mit kurzer Ausschaltzeit, ohne den Spannungsabfall in Durchlaßrichtung zu erhöhen, indem das Verhältnis der
injizierenden Löcher aus dem Anodenbereich 31 vermindert wird.
Wenn beispielsweise auf einem η-leitenden Einkristallsubstrat
eine p-leitende polykristalline Schicht aufgebracht wird, diffundiert die p-leitende Verunreinigung
aus der p-leitenden polykristallinen Schicht etwas in das einkristalline η-leitende Substrat, so daß der an die p-leitende
polykristalline Schicht angrenzende Teil des n-leitenden Substrats in eine dünne p-leitende Einkristallschicht
verwandelt wird. Hierdurch bildet sich zwischen der p-leitenden Einkristallschicht und dem n-leitenden
Einkristallsubstrat ein pn-übergang. Die Technik der Begrenzung der von der p-leitenden Einkristallschicht
injizierten Trägermenge durch Verminderung ihrer Dicke und durch Verminderung der Menge an Störstellen
in dieser Einkristallschicht ist beispielsweise in der JA-OS 4179/77 beschrieben.
Der Anodenbereich 31 des Thyristors der Fig. 10 kann beispielsweise folgendermaßen hergestellt werden.
Auf der freiliegenden Hauptoberfläche des ersten
> Bereichs 321 des Basisbere chs eines Halbleitersubstrats,
bei dem mit Ausnahme des Anodenbereichs 31 sämtliche Bereiche fertig sind, wird eine p-leitende polykristalline
Siliziumschicht 100 aufgebracht. In dem ersten Teil 321 des Basisbereichs wird unter Verwendung
κι der pichenden polykristallinen Sili/iumschieht als Diffusionsquelle
ein Anodcnbcrcich 31 mit sehr geringer Dicke hergestellt. Die dünne Diffusionsschicht kann
während der Wärmebehandlung zum Aufwachsen der polykristallinen Schicht oder während einer Wärmebehandlung
nach dem Aufwachsen des Kristalls ausgebildet werden. Die polycristalline Schicht kann bei 800 bis
1000°C in einer Wasserstoffatmosphäre hergestellt
werden, wobei als Ausgangsmaterial Trichlorsilan und als Dc'iergas Diboran verwendet wird. Die Dicke der
polykristallinen Schicht sollte groß genug sein, um zu verhindern, daß die Anoden-Basisstrecke bei der Ausbildung
des Anodenanschlusses beschädigt wird. Die Dicke beträgt vorzugsweise 30 bis 60 μηι.
Es sei darauf hingewiesen, daß einige der vorstehend beschriebenen Ausführungsformen zur Erzielung kombinierter Effekte miteinander kombiniert werden können. Bei den vorstehend beschriebenen AusführungsfcriTien werden die Funktionen und Auswirkungen durch Vertauschung der Leitfähigkeitstypen nicht verschlechtert.
Es sei darauf hingewiesen, daß einige der vorstehend beschriebenen Ausführungsformen zur Erzielung kombinierter Effekte miteinander kombiniert werden können. Bei den vorstehend beschriebenen AusführungsfcriTien werden die Funktionen und Auswirkungen durch Vertauschung der Leitfähigkeitstypen nicht verschlechtert.
Hierzu 10 Blatt Zeichnungen
Claims (1)
1. Feidgesteuerter Thyristor mit einem Halbleitersubstrat
(1), an dessen beiden Hauptoberflächen (101,102) eine erste bzw. eine zweite Hauptelektrode
(2,3) angeordnet ist, enthaltend
(a) eine mit der ersten Hauptelektrode (2) elektrisch verbundene erste Halbleiterschicht (31) ίο
eines ersten Leitungstyps,
(b) eine an die erste Halbleiterschicht (31) angrenzende und mit dieser einen ersten pn-Ubergang
bildende zweite Halbleiterschicht (32) eines zweiten Leitungstyps, '5
(c) eine an die zweite Halblsiterschicht (32) angrenzende
und mit der zweiten Hauptelektrode (3) in ohmschem Kontakt stehende dritte Halbleiterschicht
(33) des zweiten Leitungstyps, die eine höhere Störstellenkonzentration hat als die
zweite Halbleiterschicht (32), und
(d) einen von der Außenseite des Halbleitersubstrats (1) her kontaktierten Gate-Bereich (34)
des ersten Leitungstyps, der parallel zu den Hauptoberflächen (101,102) verlaufende, in der
zweiten Halbleiterschicht (32) vergrabene und mit der zweiten Halbleiterschicht (32) einen
zweiten pn-Übergang bildende streifenförmige Teile (341) aufweist,
30
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DE2824133C2 true DE2824133C2 (de) | 1984-04-12 |
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Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
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