DE1904554A1 - Strommesswerk mit magneto-optischer Wirkung - Google Patents

Strommesswerk mit magneto-optischer Wirkung

Info

Publication number
DE1904554A1
DE1904554A1 DE19691904554 DE1904554A DE1904554A1 DE 1904554 A1 DE1904554 A1 DE 1904554A1 DE 19691904554 DE19691904554 DE 19691904554 DE 1904554 A DE1904554 A DE 1904554A DE 1904554 A1 DE1904554 A1 DE 1904554A1
Authority
DE
Germany
Prior art keywords
different
coils
magneto
generated
faraday
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Pending
Application number
DE19691904554
Other languages
English (en)
Inventor
Evans Brian A
Pearson Ronald F
Harrison Frederick W
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Koninklijke Philips NV
Original Assignee
Philips Gloeilampenfabrieken NV
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Philips Gloeilampenfabrieken NV filed Critical Philips Gloeilampenfabrieken NV
Publication of DE1904554A1 publication Critical patent/DE1904554A1/de
Pending legal-status Critical Current

Links

Classifications

    • GPHYSICS
    • G02OPTICS
    • G02FOPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
    • G02F1/00Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
    • G02F1/01Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour 
    • G02F1/09Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour  based on magneto-optical elements, e.g. exhibiting Faraday effect
    • GPHYSICS
    • G01MEASURING; TESTING
    • G01RMEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
    • G01R15/00Details of measuring arrangements of the types provided for in groups G01R17/00 - G01R29/00, G01R33/00 - G01R33/26 or G01R35/00
    • G01R15/14Adaptations providing voltage or current isolation, e.g. for high-voltage or high-current networks
    • G01R15/24Adaptations providing voltage or current isolation, e.g. for high-voltage or high-current networks using light-modulating devices
    • G01R15/245Adaptations providing voltage or current isolation, e.g. for high-voltage or high-current networks using light-modulating devices using magneto-optical modulators, e.g. based on the Faraday or Cotton-Mouton effect
    • G01R15/246Adaptations providing voltage or current isolation, e.g. for high-voltage or high-current networks using light-modulating devices using magneto-optical modulators, e.g. based on the Faraday or Cotton-Mouton effect based on the Faraday, i.e. linear magneto-optic, effect

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Power Engineering (AREA)
  • Nonlinear Science (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Optics & Photonics (AREA)
  • Measuring Instrument Details And Bridges, And Automatic Balancing Devices (AREA)
  • Measuring Magnetic Variables (AREA)

Description

DiPl-In9ZERICHEWALTHER . 1904554 Anmelder; N. Y. PHiLiPS' GLOEILAMPENFABRIEKEN FH3. 31.-332.
Akte, JOB- 31 832 at
vom: 27«Janus* 1969 dJo / "JI··
Stromressverk mit magneto-optischer Wirkung.
Die Erfindung betrifft eine Vorrichtung zum Kessen
eines einen »ltktrischen Leiter durohfliessenden 3troma mittels Faraday Rotation, in einem magneto-optischen Köfcper.
Eine solche Vorrichtung ist bekannt. Als magneto-optischer Körper wird z.B. Yttrium-Eisen-Granat (YSG) rervendet, dessen Durchlässigkeit für bestimmte Strahlung im Infrarotbereich bekannt ist. Es gibt von YEQ ableitbare Materialien, die in bestimmten Fällen wirksamer sind. Vorzugsweise werden in der bekannten Vorrichtung YUJ- oder die -von YEÖ ableitbaren katerialien verwendet wegen ihrer verhältnismässifhohen Äpfindlichkeit für !Magnetfelder.
Die Erfindung bezweckt, eine Vorrichtung dieser Art z-d schafx'en, die sowohl bei verhältnistnSasig niedrigen als au oh bei verhältnismässij hohen Strömen den Stromwert uit ziemlich grosser
909835/ttQ8 8AO OFItOfNAt.
- PHS. 31.332.
Genauigkeit misst. Sie ist dadurch gekennzeichnet, dass dieVorrichtung mindestens zwei magneto-optische Körper enthält, die nacheinander von einem linear polarisierten Strahlungsbündel durchlaufen werden und dass die Körper in untereinander verschiedenen I-.agne.tfeidern angebracht sind, die deir. den Leiter durchfliesisenden Strom proportional sind, wobei Detek-tionsmittel zum kessen der Faraday-Sesän-irotation des 3trahlun-;sbündels nach Durchgang durch die Körper vorgesehen sind.
Die Erfindung wird an Hand der Zeichnung näher erläu-
... · ■ . ■ ■ ■
tertj in der
. Fi~. 1 einen Stromleiter und ein nach dein Faraday-
Effekt wirkendes Strommessverk teilweise perspektivisch und teilweise schenatisch, ../..",".
Fij. 2 eine Abart der Vorrichtung nach Fij. 1,
Pi~, 3 eine weitere Ausbildung eines Teiles der Vorrichtung nach Pig. 1 und .
die Fie· 4 und 5 craphische Driratc-lluncen sur Erläuterung der Wirkun^weise der Vorrichtungen nach der 2rfim1ung zeigen.
Fig· 1 zeigt einen Stromleiter 1, durch, den z.ii. ein
' zu messender Wechselstrom bei einer hohen Spannung von mehreren /CiIovolt fliesat und der an einer unzugänglichen Stelle angebracht ist und sehr hohe Ströme führt. An der Kontrollstelle wird der Leiter von einem ringförmigen oder toruaförmigen llagnctkern 2 ungeben, auf den eine Sekundärspule gewickelt ist. Die Enden dieser Spule sind mit den Au3ganf7sklemroen 4 und 5 verbunden.
Die an den Klemmen 4 und 5 auftretende Spannung hat somit eine bestimmte Beziehung zu dem ien Leiter 1 dorchfliessenden Strom. Zwei Spulen 6 und 7 sind über di'e Klemmen 4 und 5 in Reihe '
909835/1108
PIIB4 31.532.
ijes ehaltet. Die Spule . hat eine erheblich grössere Anzahl von Windungen als :lie Spule 7· Stäbe aus YBG-t-.aterial sind in den I .agnetf eidern der Spulen und 7 angebracht (in der rraxis ist die Spule meist auf . . einen 3t:ib.£evriekelt, Ξ-bor leutli^liheitahalber ist der Stab ausserhalb der Spulu aarrresteilt). Jede Srule und der zubehörende YBG Stab liegen ' in einer.. gesonderten, r:.a!:;netipch abgeschirmten II.t l-IetalL^ehäuse 10, 11,· vrelche 3eliäuse selbstverständlich eine gemeinsame Trennwand 12 haben können», . .. _ , . . ,-■"..,- -■-■-.- '
Sie Wäa-le habrnDurohfülirangsöffnunrien für Leitungsdrähte und SUi-. Durchlas-Jön eines v-.ni der Li^tquelle S stammenden, linear polaripiorten Strahl-üii^nbündele (tatsächlich .Infrar-rtlicht, da Y3G-Material für 'sichtbares Licht nicht Inrchlässijj ist). Das In'frarofbündel durchlauft nacheinander üe YH3-Stabe 9 und S» zu einen Ilossirerk L Das :.es3*.'<?r!z e-nthiTlt Mittel zum .-ßestimnen der Gesamtrotation der Polarisationsfläche des Lichtes der Quelle S iänirs der durch die awei Stäbe-Γ., 9 verlr.ufenden IkUm. ' . ·
Ss sei an-enocinen, dass die Y31-3täbe derart" fluchtend
sueinander liefen, dass lie Jesar.trotation festgestellt vrerden kann, : ohne-dasr, die 3eiträ.je jedes Stabes für sich bestimmt trerden. Die Stäbe brauchen nicht fluchtrecht sueinander zu liegen, in vrelchein Falle Spie- ; ^eI oder faseroptische Bahnen zum Durchführen des Bündels notwendig - " 3ein können, vrelche Elemente je für sich eine, zusätsHöhe Rotation der Tolarisationsflache herbeiführen können. Es kann daher in bestimnten Fällen je nach der Geometrie not^iendi^ sein, die Sonderbeiträge zu .
nesüen. _ ·"
; . Fi ~> 2 mit er scheidet sich von Pi1;.' 1" nur aarin, dä3s die ohne die Faraday Ε1απ&ιώθ| a^^bpli^ioh^darseGtellten'Spulen .6 und'7 von
BAD '*""
■;...-...- ■■■■- ■■'■■- PH3. 31.S32.
•gesonderten Sekundärspulen 3 und 3' erregt werden, die elektrisch isoliert sind. Dies bedeutet, dass die Spulen '·, und 7- nicht nur unterschiedliche Anaahlen von Windungen haben können und somit die zugehdV renden.Stäbe c und 9 verschiedentlich beeinflussen können, sondern auch dass die Differentation durch die Anbringung einer Sekundärspule 3* ■ vergrösßert werden kann, die eine erheblich gross ere Anzahl vori Windun-. gen auf frei st. als die· Sekundärspule 3.
Die Vorrichtungen nach den Fig. 1 und 2 enthalten einen
Stromtransfcreator, der ein Paar gesonderter, magneto-optischer Faraday Elemente mit.' Erregerapulen speist. Eine andere Vorrichtuni; dieser Art mit dem zusätzlichen Vorteil, dass die Flusse der Erregerspulen über die Faraday Elemente konzentriert werden, ist in „Fic· 3 darge- , stellt. ITach dieser Figur werden die Erregerspulen 6 und 7 in Reihe z.3. aus einer gesonderten Sekundärwicklung 3 eines Transfonaators über ein ISLemmenpaar 4S 5 (siehe Fig. 1) gespeist, obgleich das Doppel— speisesystem nach Fig. 2 manchmal zu bevorzugen ist, ,
xTach Fir:. 3 sind die· Faraday Elemente 8 und 9 mit der
ft Stirnseite in I-iUftspalten 13 und 14 angeordnet, die gerade hinreichend gross sind, um die anderen Elemente aufzunehmen, die in weite? g©-, . schloäsenen, torusförmigen oder ringförmigen Weicheisenmaga©tkern©n : 15 und 16 untergebracht sind, auf die &£e ,Erreger spul ©η β "and J ge-; , vrickelt sind. Die freien Enden der Spulen nahe den Faraday Ei©Bent©a : i können konisch zugespitzt sein öder eine Form aufweisen, bei der die:; Elemente sich besser an die Flusskonzentration anpassen, lassen. ΐ '.
.Inder dargestellten iÄnfiguration'liegen die Kerne.I5 und 16 in der gleichen^ Ebene in.unterschiedlichen ί·4ΐ—Metallabschirm- / ~ : hüllen.. Ein tnfrarotstrahlung refiekitierewiies, Kittel· (nicht dargestellt)
909835/1108
PHB. 31.832.
■ ··;■■-■ - 5 - - ..'■.'.■
ist vorgesehen, wodurch das Messbühdel nacheinander die Elemente 3 und 9 durchlaufen kann, um darauf die CJeaamtdrehunp der Polarisationsfläche* zu detektieren. Die Elemente lassen sich auch, wie in Pi{T. 1, fluchtrecht zueinander anordnen, so dass ein nicht abgelenktes, Kessbundel "beide Faraday Elemente durch ein· öffnung in der Trennwand 12 durohlaufen kann·
Unabhängig von dem optischen System ergibt die Vorrichtung.nach Fig. 3 eine wirkungsvollere Umwandlung von Strom in Faraday 'Rotationent aber es sei darauf hingewiesen, dass sehr hohe Primärströae durch den Reiter 1 auftreten können, so dass es überflüssig sein kann, die Empfindlichkeit durch Verwendung der Kagnetkerne 15 und 16 zu. erhöhen. -..--"-.■ · .
Nachstehend wird noch erläutert, dass die Spulen 6 und 7, die Kerne I5 und 16 und die Sekünda'rspulen 3 und 3» nach Fig. 2 identisoh oder nicht identisch sein können und dass sie derart angebracht werden können, daS3 die von jedem der Element· 8 und 9 herbeigeführten Rotationen der Polarisation·?!*©!*© zueinander gezählt oder voneinander abgezogen werden» Sie Elemente 8 und 9 können weiterhin -eine gleiche oder eine ungleiohe lünge haben»
Sie Polariiationsmeesvorrichtung K nach Fig. 1 kann ein feststehend·· Analysierprisaa antäalten, das «in Lioiitbündel «ntspreohtad der Lag· «einer PolarisatioaiflSohe «ohwiToht, während Mittel vorgesehen v«rd«n können» du»ea die d«» Auegan^iw·«« tei JUuilyaaiors mit •ine» direkten Sttahl der Quell· 8 iuf Koepen·*tion etwaiger Sohwtafcungen de? :^#Ϊ1· 3 rergliohtn wir*. Bei Yerwendujsn faseroptischer T·^,· niken können ein AnÄlysator vutiß. jf*f*b«nenfalle ei» jJMiteel*ktri»ch*r Lichtmesser notwendig sein, di« unfllttflHr isAoh 4e» DureixgeiJf de»
i ' PH3. 31.832.
Bündels durch das erste Faraday Element angeordnet werden, um einen Teil des Bündels aufzufangen, da faseroptische Bahnen geneigt sind, die PolarisationsflSchen au beeinträchtigen,
" Ein Vorteil der Vorrichtung nach den Pig. 1, 2 und 3 wird an Hand der Pig. 4 erläutert, die eine graphische Darstellung der Qeaamtrotation· R einer Polarieationsfläche durchzwei Faraday Elemente ist, deren Wirkungen addiert werden, als Funktion des zu
»messenden Stroms I durch den Leiter 1> der al· Abszisse aufgetragen ist.. ; ' '-.-■;"■■■ . . -
Es zeigt sich daraus, dass für verhä'ltnismä»sig nied— ■ rige Ströme (bis zu dem durch eine vertikale gestrichelte Linie 15 angedeuteten Strom) die Neigung der Kurve sehr steil ist im Vergleich zu der bei höheren Strömen. Dies ergibt sich durch eine erheblich stärkere magnetische Erregung pro Ampere für ein Faraday Element als für das ander«, so dass ein Element bei, dem durch die Linie 15 angegebenen Wert des Stroms durch den Leiter 1 gesättigt wird, liach der Sättigung trägt dieses Element praktisch nicht mehr zum Ansprechen bei hö- * tieren Strömen bei. Das ander· Element kann jedoch weiter zub Ansprechen beitragen bei erheblich höheren Ströaen, was In der graphischen Darstellung durch den Teil der Anspreohkurv· rechts de? Lini® 15 ange-
d«ut*t ist·-
Die Toratehend geschilderte Vorrichtung ergibt ein®n K*)urf*oiibe?«ieh odev «in· Nei&rfaoiiMipfindliQhkeit ohne dass ββ notwendig ist, auf mehr Bereich· ü*b*ysug*h«n oder eine Hberlaatungsköpp» lung, Par*ll#lick»ltu»gen oder Unterbrecher vorsuaehen* Bie Sättigtmg h»i keinen nachteiliges* Einfluss* da infolgedessen nur das eine Element auaner Betrieb geae»st wird bis der Strom unterhalb des durch '
;Sg«?
' . PHB. 31.832.
die Linie 15 angegebenen Viertes herabsinkt, während die zusätzliche Empfindlichkeit des anderen Elementes einen vorherrschenden Beitrag zum üesamtansprechen liefern wird« Sehr genaue I-'essungen bis zu 4000 Amp. lasqen sich durchführen und wahrscheinlich lassen sich Ströme bis zu 50.000 Amp. durch diese Vorrichtung messen. Es wird einleuchten, dass mehr als swei Erregerspulen und Elemente mit oder ohne Sondersekundärspulen auf dem Kern 2 anwendbar sind, um mehrere Bereiche zu decken, wobei jedes Element bei einem unterschiedlichen Pegel des zu messenden Stroms gesättigt wird.
Wenn die Empfindlichkeit ohne vorhergehende Sättigung eines Elementes erhöht werden soll, kann die darin verlaufende Lichtbahn durch Verwendung eines längeren Einkristalles oder durch Reflexion des Lichtes (ohne Änderung der Polarisation) verlängert werden, so dass das Bündel das Element mehr als einmal durchläuft. Die Faraday Gesamtrotation hängt somit von der effektiven Länge der Lichtbahn dee Elementes, von der magnetischen Erregung pro Ampere und von dem Sätti-" gungspegel des Elementes ab. . ■
Kach Fir. 4 wird vorausgesetzt, dass die Drehungen der ; Folarisationsf lache des die Elemente durchlaufenden Strahlungsbündele addiert werden. Dies ist jedoch nicht durchaus notwendig. Ein FaIl1, indem Subtraktion vorteilhaft ist, ist in Fig. 5 veranschaulicht. Die Subtraktion kann elektrisch, magnetisch oder optisch erfolgen.
Fig. 5 zeigt beispielsweise eine nahezu lineare Kurve
169 welche die Faraday Rotation eines ersten Elemente» als Funktion des Stroms darstellt, welches Element über dem angegebenen Strombereich nicht gesättigt wird, und eine Kurve 1ö eines entgegengesetzt erregten oder im entgegengesetzten Sinne vom Licht durchlaufenen, zxfeiten Ele—
909835/1108
PHB. 31.£32. ;".
■■■■ -.■ ■■·■ ■■ :'"'■■' : . ■■■.·,. ■■■'■■■-.
' · mentes, das fur niedrige Ströme bis zu einem Qrenzwert 19 empfindlich ist, der duroh die magnetische Sättigung bestimmt wird. tTber der Qrenze 1Q trägt dieses Element nicht zu der Gesantrotation bei, was durch den horizontalen Teil 17 der'Kurve angedeutet ist. Die gestrichelte Linie 20 der Kurve zeigt die kombinierte oder Gesamtrotation der beiden Elemente, woraus ersichtlich ist, dass die Empfindlichkeit über dem Stromwert Π, bei-.dem das zweite Element gesättigt ist, genau gleich ist wie vorher bei dem ersten Element. Diese Vorrichtung, spricht.-line«-- ^ ar auf Ströme über einem vorherbestimmten Sohwellenwert an. Ström·
unterhalb des Schwellenwertes können unsulässige Ströme sein, in wel-• chem Falle ein endlicher ·Stromfluss eine Viarnung oder einen Unter-." brecher betätitjen kann, oder der Strosbereich kann derart sein, dass die Ströme unterhalb des Schwellenwertes bedeutungslos sind. Wenn so-
mit die Elenente gleiche Empfindlichkeiten der unterschiedlichen Sättigungspunkte aufweisen, lassen öich die vorerwähnten Vorteile erzielen.
Ein weiterer Vorteil, der durch Subtraktion der Effekt· aber vrahrscheinlich auch durch Addition von Effekten in bestimmten I^ Pa'llen erzielbar ist, liegt in der Kbmoensation von Temperatursohwankungen, Bestimmte Faraday Elemente können stark temperaturabhängig sein. Diese Abhängiglceit kann bedenklich sein, wenn eine Temperaturunabhan·'."-". gigkeit erfordert wird und wenn Konstanttemperaturhüllen -siph-~z.fi.. in der !Iahe eines Ilochspannungskabels nicht bequem an einer Stelle verr· wenden lassen, die den Unbilden dea Ketters ausgesetzt ist. Zur Kompensation von Temperaturschwarikungen werden zvrei oder mehr aus unterschiedlichen Materiälien bestehende Elemente mit unterschiedlicher Erregung verwendet, so dass die Temtieraturabhängigkeit der Kombination innerhalb eines verlangten Bereichs minimal ist. ■
909835/1108
' ■' -■ ■* PHB. 31.832.
- 9 - ■
In einer anderen Auaführungsform der Erfindung sind alle Erregerspulen 6, 7»' ubw. und alle Faraday Elemente 8, 9, usw. und auch alle Sekundärspulen 3 (wenn mehr als eine verwendet wird) identisch. Dies ergibt in sehr einfacher Weise eine summierte Efap-.findlichkeit der Vorrichtung, die oft durch einfache Verwendung längerer Baraday Elemente nicht erhöht werden kann infolge der beim Anwachsen grosser Einkristalle auftretenden Schwierigkeiten, während-die Durchführung mehrerer Bündel durch ein einziges Element unpraktisoh sein kann oder zu grosse Verluste herbeifuhren kann, da oft sohräge Durchgänge notwendig "sind. Ausserdem unterliegen groS3e Färaday Blöcke einer Depolarisation infolge der Bildung veh Weiss1chen Gebieten. Daher kann eine Anzahl dünner, identischer Faraday Slemeritoiatten statt eines einzigen dicken Elementes verwendet werden, wobei jede Platte in gleicher Weise angeregt werden kann, wenn lediglich eine höhere Empfindlichkeit erforderlich ist und die anderen, vorerwähnten lierk— male der vorliegenden Erfindung nicht verlangt werden.
Obgleich sich jedes magneto-optische Katerial für die Faraday Elemente gewöhnlich in Form von Einkristallen zum Vermeiden einer unzulässigen Lichtstreuung verwenden lässt, werden Torzugsweise YEG- und substituierte Abkömmling dieses Materials benutst. Die meisten dieser Stoffe werden bei etwa 1500 Oersted gesättigt, aber bestimmte Abkömmlinge können ein nahezu lineares Ansprechen oberhalb dieses •Wertes; hervorrufen.
D4e Erfindung ergibt den weiteren Vorteil9 da·· sich eine npinQtteQh* afcts^fungsfctöll*mq die Yotrlciitua« inforiagen liiet,
wfiL ffwi f$i\i ng* \,if " ---.- - .......
kommen vor lueee»·« ieldtsni;d^»ofe |i« «Yerwendung «i^fi^ dft* «am« ue-
9Q9a5E/1iO|
BAD
. . PHB. 31.632.
- 10 -
gebenden Magnetkernes z.B. eines Ferritkerwes'ab^eschiAit, so dass bei direkter Erregung eines einzigen-Farädäy"Elementes-durch äas den zu ■ " *? übenrachenden Stromleiter umgebende-^dighetfeld· die-tiieisten'" Störuriga- "'; - ■ Schwierigkeiten vermieden werden. * " - = ■-.: .-■.·. ίν-·;.; -
Ein Nachteil der direkten 'Erregung Ii e^-t darin,· :däsä· Ähderuhgen von Strombereiohen durch. Jüiderung des Äbstandes des Paräüay-·" -;■--Elementes von dem Leiter herbeigefföirt werden konnten, wodurch die op-1 tische Wirkung in unzulässigem kasse erschwert-Werden würde. DieAus^· : führuriesforn. nach Fig.. 4 lost diese Aufgabe und vermeidet die Kompli- :'= kationen. Eine direkte Erregung ruft weiterhin Unerwünschte Änderung des Abstandes zwischen dem Faraday Element und dem Erregungsfeld hervor, das durch Schwingungen langer lietzwerkkabelstücke z.3i bei star- ' kern Wind erzeugt wird. Durch Verwendung eines umhüllenden kagnetkernes oder eines die Jewegungen aufnehmenden Stücks' Zvrischenverbindungslei- ' tungmit den Klemmen 4 und 5» wie vorstehend erwähnt, werden Schwankungen der Ansprechpegel infolge Schwingungen des zu überwachenden Leiters vermieden.
9Ö983S/1108
B*&

Claims (5)

PEB. 3T.832. PATEIiTAHSP R tf C H E .
1. Vorrichtung zum !lessen des einen elektrischen Leiter durchfliessenden Stroms mittels Faraday Rotation in einein magnetooptischen Körner, dadurch gekennEeichnet, dass die Vorrichtung m'indeetens zwei magneto-optische Korper enthält, die nacheinander von einem linear polarisierten Strahlungslju'ndel durchlaufen werden und die in unterschiedlichen Kk^ietfeldern angeordnet sind, die dem den Leiter durchfliessenden Strom proportional sind und dass weiterhin Detektionemittel zum Hessen der Faraday Gesamtrotation des Strahlungsbündele nach dem Durchgang durch die Korper vorgesehen sind, ·—
2. ^ Vorrichtung nach Anspruch Ij dadurch gekennzeichnet t dass die Reihenschaltung- der Spule, durch vrelche die unterschiedlichen Magnetfelder.eraeugfe werden, mit einer Spule in dem von dem Leitung·- 3trom erzeugten liagßetfeld gekoppelt ist. " .. .
3. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass jede der Spulen, durch welche die unterschiedlichen kagnetfeider erzeugt werden, mit einer gesonderten Spule in dem vom Leitungsstrom erzeugten Magnetfeld gekoppelt ist und dass die gesonderten Spulen ;}· eine andere Anzahl von Windungen aufweisen.
4. Vorrichtung nach Anspruch 1, 2 oder 3, dadurch gekennzeichnet, dass jede der Spulen, duroh welche die unterschiedlichen Llagnetfelder erzeugt werden, auf einen Magnetkern gewickelt ist. und in dem Luftspalt jedes der Kagnetkerne ein magneto-optischer Körpetf untergebracht ist.
5. Vorrichtung nach Anspruch T, dadurch gekennzeichnet, dass die Spulen, durch welche die unterschiedlichen Magnetfelder erzeugt werden, in ent-egengesetztem Sinne in Heihe geschaltet sind, so
809835/1108
■,''■■ , PHB. 31.C32.
■'■■■"■■ - 12 - -\ -
•lass die Rotation der PolarisationsflÄche des linear polarisierten Bündels in den matfneto-optisohen Körpern in entge^-engesetiäter Richtung erfolgt.
909835/1108 BADORiQINAt,
DE19691904554 1968-01-26 1969-01-27 Strommesswerk mit magneto-optischer Wirkung Pending DE1904554A1 (de)

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
GB423268 1968-01-26

Publications (1)

Publication Number Publication Date
DE1904554A1 true DE1904554A1 (de) 1969-08-28

Family

ID=9773228

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
DE19691904554 Pending DE1904554A1 (de) 1968-01-26 1969-01-27 Strommesswerk mit magneto-optischer Wirkung

Country Status (5)

Country Link
US (1) US3590374A (de)
DE (1) DE1904554A1 (de)
FR (1) FR2000836A1 (de)
GB (1) GB1219268A (de)
NL (1) NL6901167A (de)

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US4117399A (en) * 1976-03-31 1978-09-26 Yutaka Ono Method and apparatus for measuring electric quantities by using light converters

Families Citing this family (16)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
DE2333242C2 (de) * 1973-06-29 1974-12-05 Siemens Ag, 1000 Berlin Und 8000 Muenchen Digitaler magnetooptischer Meßwandler für Hochspannung
DE2346722C2 (de) * 1973-09-17 1974-12-05 Siemens Ag, 1000 Berlin Und 8000 Muenchen Magnetooptischer Meßwandler für Hochspannungsströme
GB1532508A (en) * 1976-07-20 1978-11-15 Standard Telephones Cables Ltd Telecommunication systems
US4100487A (en) * 1977-03-30 1978-07-11 Nasa Lightning current waveform measuring system
CA1151242A (en) * 1980-09-17 1983-08-02 Saskatchewan Power Corporation Method and apparatus for sensing current in high voltage conductors
US4578639A (en) * 1984-03-02 1986-03-25 Westinghouse Electric Corp. Metering system for measuring parameters of high AC electric energy flowing in an electric conductor
ATE52615T1 (de) * 1985-12-20 1990-05-15 Honeywell Regelsysteme Gmbh Sensor.
US5075546A (en) * 1988-06-10 1991-12-24 Matsushita Electric Industrial Co., Ltd. Magnetic field measurement apparatus
US4947107A (en) * 1988-06-28 1990-08-07 Sundstrand Corporation Magneto-optic current sensor
US5103164A (en) * 1989-07-21 1992-04-07 Toshiyuki Kawaguchi Optical current transformer
US4973899A (en) * 1989-08-24 1990-11-27 Sundstrand Corporation Current sensor and method utilizing multiple layers of thin film magneto-optic material and signal processing to make the output independent of system losses
JP2618049B2 (ja) * 1989-08-25 1997-06-11 三菱電機株式会社 光計器用変圧器
US5483161A (en) * 1992-12-11 1996-01-09 The United States Of America As Represented By The Secretary Of Commerce Faraday effect continuous circuit flux concentrating magnetic field sensor
US5361313A (en) * 1993-05-11 1994-11-01 Martin Marietta Corporation Two-mode remote fiber optic sensor
CA2783295C (en) * 2009-12-11 2017-03-28 William Verbanets Magneto optical current transducer with improved outage performance
DE102013106099A1 (de) * 2013-06-12 2014-12-18 Phoenix Contact Gmbh & Co. Kg Stromsensoranordnung

Family Cites Families (7)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US2169071A (en) * 1936-10-16 1939-08-08 Howard J Murray Television system
DE1110909B (de) * 1960-03-24 1961-07-13 Zeiss Carl Fa Lichtelektrisches Polarimeter
US2981888A (en) * 1955-07-19 1961-04-25 Dresser Ind Electrical current measuring system
US3197702A (en) * 1960-02-19 1965-07-27 S & C Electric Co Power line voltage measurement modulated transmission system
US3324393A (en) * 1963-07-26 1967-06-06 Gen Electric Magneto-optical electric current sensing arrangement
US3346811A (en) * 1964-02-24 1967-10-10 Allis Chalmers Mfg Co Means for sensing conditions in high potential region and for transmitting such intelligence by light means to low potential regions
CH448262A (fr) * 1965-04-10 1967-12-15 Merlin Gerin Dispositif de mesure de courant électro-optique

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US4117399A (en) * 1976-03-31 1978-09-26 Yutaka Ono Method and apparatus for measuring electric quantities by using light converters

Also Published As

Publication number Publication date
NL6901167A (de) 1969-07-29
GB1219268A (en) 1971-01-13
FR2000836A1 (de) 1969-09-12
US3590374A (en) 1971-06-29

Similar Documents

Publication Publication Date Title
DE1904554A1 (de) Strommesswerk mit magneto-optischer Wirkung
DE2706547C3 (de) Verfahren und Anordnung zum Messen des elektrischen Stromes in einem Leiter, der von einem magnetischen Kern umfaßt wird und in diesem einen magnetischen Fluß erzeugt
DE69328825T2 (de) Elektrische Strommessung
DE69214347T2 (de) Anlage zur magnetischen Geräuschverminderung für ein Squidmagnetometer
CH427027A (de) Magneto-optische Anordnung zur Ermittlung der Stromstärke in einem Hochspannungsleiter
AT401108B (de) Ermittlung von querschnittflächenänderungen eines drahtseiles
DE2541072B2 (de) Magnetooptischer Meßwandler zur Herstellung von Hochspannungsströmen
DE102007036674A1 (de) Anordnung zur Messung eines in einem elektrischen Leiter fließenden Stroms
DE69019619T2 (de) Optischer Stromtransformator.
DE2935887C2 (de)
DE2054754A1 (de) Stromwandler
DE4037737A1 (de) Optischer stromumformer
DE2624692A1 (de) Magnetooptischer wandler
DE68911449T2 (de) Stromsensor mit einem Element aus amorphem magnetischem Metall.
EP0465624B1 (de) Induktiver durchflussmesser
DE2518764C2 (de) Magnetische oberwellensonde
DE2122420C3 (de) Magnetometer
DE2333242B1 (de) Digitaler magnetooptischer Messwandler fuer Hochspannung
DE1514259B2 (de) Vorrichtungen zum Abschirmen des Elektronenstrahlbündels gegen asymmetrische, magnetische Streufelder in Elektronenstrahlgeräten
DE2417525A1 (de) Pruefspulenanordnung und verfahren zum ermitteln bestimmter eigenschaften von pruefteilen
DE1474895A1 (de) Vorrichtung zum Unterscheiden zwischen verschiedenen metallischen Gegenstaenden
DE829618C (de) Ferraristriebsystem, insbesondere fuer Wechselstromzaehler
EP2315044B1 (de) Differenzmagnetometersonde
DE2328690C3 (de) Potential-Polspule zur Messung von magnetischen Werkstoffen
DE1490539A1 (de) Induktionsfreie,bifilare Feldplatte