WO2011085766A1 - Hochauflösendes mikroskop und verfahren zur zwei- oder dreidimensionalen positionsbestimmung von objekten - Google Patents

Hochauflösendes mikroskop und verfahren zur zwei- oder dreidimensionalen positionsbestimmung von objekten Download PDF

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WO2011085766A1
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PCT/EP2010/007595
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Thomas Kalkbrenner
Ralf Wolleschensky
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Carl Zeiss Microimaging Gmbh
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    • G02B27/58—Optics for apodization or superresolution; Optical synthetic aperture systems

Definitions

  • the optical resolution of a light microscope is diffraction-limited by the laws of physics.
  • special lighting configurations are known, such as 4Pi or standing wave field devices.
  • the resolution especially in the axial direction compared to a classic LSM can be significantly improved.
  • the resolution can be further increased compared to a diffraction-limited confocal LSM.
  • a diffraction-limited confocal LSM Such a method is described for example in US 5866911.
  • Different approaches are known for the depopulation processes, for example as described in DE 4416558 C2, US Pat. No. 6633432 or DE 10325460 A1.
  • a method of high-resolution fluorescence microscopy which is currently developing particularly favorably is based on the highly accurate localization of individual molecules. It is known that the localization, ie the determination of the location of a single fluorescent molecule is not subject to the diffraction limit.
  • This location can be determined with high-sensitivity cameras in the far field with an accuracy down to the nm range, if enough photons of the molecule can be detected.
  • an image is assembled from the molecular positions obtained in this way.
  • the decisive factor here is that only a subset of the molecules of the sample is in the fluorescent state, so that on average the "nearest neighbor" distance of the active molecules is always greater than the PSF (point spread function) of the microscope by using optically or chemically switchable fluorophores: in a densely marked region of a sample, stochastic subsets of the fluorophores in the observed region are switched to the fluorescent state by irradiation of a suitable conversion wavelength, whereby the density of the spots is adjusted so that a continuous localization of the molecular positions is possible
  • This optical switching technique is used, for example, in PhotoActivated Localization Microscopy (PALM), a fundamental method that has been extensively described in the literature in various variations [1-6].
  • PSF point spread function
  • the high-resolution methods differ mainly in the choice of fluorophores and the type of optical switching process.
  • Typical localization accuracies are (depending on experimental conditions) at 5-30nm; that's about the lateral resolution of this process.
  • the method of localization-based high resolution described above is limited to surfaces or 2 dimensions since the localization of the individual dye molecules in the third spatial direction (z direction) is much more complex.
  • the number of individual molecules to be recorded for the reproduction of the structures increases accordingly in the three-dimensional case.
  • Another problem for the three-dimensional high-resolution imaging in the depth of a sample lies in the limited penetration depth: as known from classical fluorescence microscopy and laser scanning microscopy, the increasing scattering of the excitation radiation in the depth of the sample leads to an increase of the background signal with simultaneous reduction the actual useful signal.
  • the PAL-M method In addition to the unwanted photobleaching of sample areas outside the focal plane, the PAL-M method also adds to the depth of the sample the unwanted switching of the fluorophores by the activation radiation in the non-currently measured layers.
  • the anamorphic optic (cylindrical lens) is advantageously used for determining the vertical molecular position by form and / or size detection and realized in a microscope using the following methods and arrangements.
  • a 50/50 beam splitter is introduced in the detection beam path, which splits the image into two fields (duplicated). These two images are either displayed on two identical cameras or side by side on a camera chip.
  • an optical path length difference is introduced in such a way that the two partial beam paths result in two object planes that are apart by about half to one z-PSF (700 nm) in the z-direction.
  • the z-position for molecules lying between these two levels is now given e.g. by subtracting the two partial images of the molecule or by fitting a three-dimensional PSF or comparable algorithms.
  • a splitting of the detection beam path and offset detection of the split beam paths, which have a path length difference and the color-selective use for multiple fluorophores in a plurality of detection beam paths are realized with the other methods and arrangements according to the invention in a microscope.
  • switchable fluorophores can also be switched with 2-photon excitation, e.g. the proteins Dronpa, EosFP, Kaede, Kikume, PA-GFP (references 2P switching).
  • the 2P activation (switching to an activatable state) is used in particular in the point scanning mode, but also in the line scanning mode, preferably in each case with far field fluorescence excitation and far field detection, individually or with the other described arrangements and methods according to the invention.
  • ROI predetermined regions
  • AOTF control AOTF control, SLM control or DMD control of the exposure to switching radiation and / or excitation radiation.
  • the effect of depth discrimination which arises in the point-scanning 2P microscopy by the quadratic intensity dependence of the excitation in combination with strong focusing, can also be achieved in a wide-field imaging.
  • short laser pulses are spectrally split by a grating; this grid is then imaged over the microscope objective.
  • This has the consequence that the different spectral components of the pulses take different optical paths and only in the focal plane meet again, and then there to form the original short laser pulse.
  • the peak power of the pulse is maximal only in the focal plane, which in connection with the above-mentioned quadratic intensity dependence of the 2P- Stimulation leads to a deep discrimination, but now in the wide field.
  • PALM and the related methods provide two-dimensional high resolution fluorescence imaging, but only at the coverslip interface under TIRF excitation
  • Bi-plane or astigmatism approaches can additionally increase the z-resolution;
  • the measurement of thick samples is particularly problematic in that only layers of the order of magnitude of a PSF can be measured.
  • Layers above or below can indeed be measured sequentially, as is customary in microscopy, as an image stack; however, since it involves (laser) far-field excitation and switching, the layers above and below are also switched and / or bleached during the measurement of the current layer, and therefore can not or only to a limited extent be measured.
  • the intensity of the switching laser per image currently has to be adjusted to the highest marking density within the observed sample area.
  • the invention is further characterized by the features of the independent claims. It is realized in a high-resolution microscope and method for two- or three-dimensional position determination of objects, in particular individual fluorophores, preferably for spatially high-resolution fluorescence microscopy of a sample which is marked with marker molecules which can be activated or switched with a signal in such a way that they are only in the activated or switched state can be excited to emit fluorescence radiation, the method comprising the following steps:
  • step 3 generating a single image from the luminescence radiation recorded in step 3), wherein the geometric locations of the fluorescence radiation emitting marker molecules are determined with a spatial resolution increased over the predetermined optical resolution, wherein the steps are repeated several times and the resulting multiple individual images are combined to form an overall image.
  • the invention further advantageously consists of at least one of the arrangements a) to q) of claim 1.
  • the invention further advantageously consists of at least one of the method steps a) - o) of claim 2.
  • 1 is a schematic representation of an activated marker molecule in a resolution-limited volume.
  • Fig. 2 is a schematic representation of the mapping of various activated and non-activated
  • FIG. 4 is explanatory diagrams corresponding to the flowchart of FIG. 3 of marking molecules depicted on the detector of FIG. 2;
  • FIG. 5 is a schematic representation of a microscope for PAL microscopy
  • Fig. 1 shows schematically a marker molecule 1, which was excited to fluoresce.
  • fluorescence detection requires a variety of excitations because each excitation delivers exactly one fluorescence photon and radiation detection requires integration of many fluorescence photons.
  • the fluorescence radiation emitted by the marking molecule 1 can be detected in a microscope on the basis of physical principles only with a limited optical resolution. Even if the microscope reaches the diffraction limit of the optical resolution, the photons of the fluorescent marker molecule 1 are still diffracted due to diffraction and thus detected in a diffraction disc 2.
  • the geometric extension of the marking molecule 1 which is shown schematically in FIG.
  • the microscope reproduces a larger object, which is illustrated in FIG. 1 by the diffraction disk 2.
  • the size of the diffraction disc 2 depends on the quality of the microscopy device used and is defined by the half-width of the point spread function of the optical image. In fact, of course, it is not a two-dimensional object, but a diffraction volume into which the fluorescence photons pass. In the two-dimensional representation of FIG. 1, however, this appears as a slice.
  • the term diffraction discs is here therefore generally for a maximum resolution volume taken, which the optics used can achieve. However, the optics used does not necessarily have to work on the diffraction limit, even if this is to be preferred.
  • the PALM method already described above is used.
  • This activates individual marking molecules the term activating in this description generally being understood to mean the activation of specific luminescent properties of the marking molecules, ie both switching on the luminescence excitability and changing the luminescence emission spectrum, which corresponds to switching on certain luminescence properties.
  • the activation is effected by optical activation radiation.
  • other non-optical activation mechanisms are possible.
  • Activation now occurs such that there are at least some activated molecules that are not centered in the diffraction disc of other activated molecules, i. which can at least just be distinguished within the optical resolution.
  • Fig. 2 shows schematically an exemplary situation on a detector 5, which integrates the photons ortauflösenden. As can be seen, there are areas 3 in which the diffraction slices of adjacent marking molecules overlap. In this case, as can be seen in the left-hand area 3 of FIG. 2, only those marking molecules which were previously activated are relevant. Unactivated marker molecules 1 'do not give off the specific fluorescence radiation which is captured on the matrix detector 5, so they do not play a role.
  • marking molecules 1 lie so that their diffraction disks 2 do not overlap with a diffraction disk of another activated marking molecule 1.
  • the right-hand region of the matrix detector 5 shows that regions 3 in which diffraction slices of activated marker molecules overlap can be quite adjacent to regions 4 in which this is not the case.
  • the right-hand region 4 also clarifies that the proximity of an activated marker molecule 1 to an unactivated marker molecule 1 'does not play a role for the detection, since such a marker molecule 1' does not emit the fluorescence radiation detected by the matrix detector 5, ie does not fluoresce.
  • a subset of the labeling molecules is activated by means of a switching signal; They are thus switched from a first state in which they are not excitable to deliver the specific fluorescence radiation, in a second state in which they are excitable to deliver the specific fluorescence radiation.
  • the activation signal can also bring about a selective deactivation, that is, an inverse procedure can also be used in step S1. It is essential that after step S1 only a subset of the marker molecules can be excited to deliver the determined fluorescence radiation.
  • the activation or deactivation takes place depending on the marker molecules used.
  • a dye such as DRONPA, PA-GFP or reversibly switchable synthetic dyes (such as Alexa / cyan constructs) is the activation by optical radiation, the switching signal is thus switching radiation.
  • FIG. 4 which is shown in FIG. 3, shows in the partial image a the state after step S1. Only a subset of the label molecules l_n is activated. The labeling molecules of this subset are reproduced with a full black dot. The remaining marker molecules have not been activated in this step. They are designated in partial image a of FIG. 4 with l_n + 1.
  • Labeling molecules that have been activated can then be stimulated to emit fluorescence radiation in a second step S2.
  • Fluorescent dyes which are preferably used are fluorescent proteins known from the prior art, such as PA-GFP or DRONPA.
  • the activation occurs in such molecules with radiation in the range of 405 nm, the excitation to fluorescence radiation at a wavelength of about 488 nm, and the fluorescence radiation is in an area above 490 nm.
  • a third step S3 the emitted fluorescence radiation is detected, for example by integration of the recorded fluorescence photons, so that the situations shown in the underlying sub-image b of FIG. 4 result on the matrix detector 5.
  • the diffraction disks of the activated marking molecules do not overlap l_n.
  • the size of the diffraction discs is determined by the optical resolution of the image on the matrix detector 5.
  • part (b) of FIG. 4 shows (theoretical) diffraction disks of fluorescent molecules which belong to the non-activated group I_n + 1.
  • a fourth step S4 the position of the fluorescent marker molecules is computationally determined from the diffraction distribution of the fluorescent discs, whereby the resolution with which the position of the activated marker molecules is known is sharpened beyond the resolution of the optical arrangement, like the partial image c of FIG. 4 shows.
  • nonlinear attenuation may be used to attenuate low amplitude or intensity fluorescence signals, whereas strong signals remain at least substantially unattenuated also a combination of non-linear amplifiers reinforcement and damping are used.
  • a fifth step S5 now sets the marking molecules whose position specification is more precise into a single image whose spatial resolution is increased beyond the optical resolution. However, it only contains information about the previously activated subset of the labeling molecules.
  • step S6 the frame is set in a known manner in an overall image. Subsequently, jump back to step S1, wherein the previously fluorescent molecules must be deactivated again. Deactivation can be achieved by separate radiation or by decay of the activation state, depending on the type of marker molecule. It is also possible to bleach already depicted marker molecules by excitation radiation.
  • the overall image is built up from individual images of the individual runs, which indicate the locations of the marking molecules with a spatial resolution that is sharpened with respect to the resolution of the optical image.
  • a high-resolution overall picture is thus gradually built up.
  • the reduction of the diffraction disk preferably takes place in all three spatial dimensions when a plurality of image stacks, which are spaced apart in the z-direction, are recorded. Then the overall picture contains the location of the marker molecules in high resolution in all three spatial directions.
  • FIG. 5 schematically shows a microscope 6 for the high-resolution imaging of a sample 7.
  • the sample is marked, for example, with the dye DRONPA (cf. WO 2007009812 A1).
  • the microscope 6 has a radiation source 8 which has individual lasers 9 and 10 whose beams are brought together via a beam combiner 1.
  • lasers 9 and 10 can emit radiation at 405 nm (activation radiation) and 488 nm (fluorescence excitation and deactivation).
  • Dyes are also known (eg the dye DENDRA (see Gurskaya et al., Nature Biotech., Vol. 24, pp. 461-465, 2006)) in which activation and fluorescence excitation can occur at the same wavelength , Then a laser is enough.
  • An acoustic-optical filter 12 is used for wavelength selection and rapid switching or attenuation of individual laser wavelengths.
  • An optical system 13 focuses the radiation via a dichroic beam splitter 14 into a pupil of an objective 15, so that the radiation of the radiation source 8 as wide-field illumination is incident on the sample 7.
  • Fluorescence radiation produced in the sample 7 is collected via the objective 15.
  • the dichroic beam splitter 14 is designed so that it allows the fluorescence radiation to pass, so that it passes through a filter 16 to a tube lens 17, so that overall the fluorescent sample 7 is imaged onto the detector 5.
  • a control device designed here as a computer 18 with display 19 and keyboard 20.
  • the method steps S2 to S6 take place in the computer 18.
  • the frame rate of the matrix detector is decisive for the total measuring time, so that a matrix detector 5 with the highest possible frame rate is advantageous in order to reduce the measuring time.
  • the reference numerals in Fig. 6-1 mean the following:
  • D, D1.D2, D3, D4 dichroic beam splitters
  • Bt1, Bt2 Image divider module (multilevel detection)
  • K1, K2 area receiver (camera)
  • SLM Spatial Light Modulator (spatial light modulator)
  • Ld1, Ld2 line detector
  • ZL anamorphic optic like cylindrical lens
  • a first laser L1 can be provided for switching (activating) the dye and lasers L2, L3 for fluorescence excitation / deactivation of dyes in the sample Pr are provided in the wide field and one or more cameras (preferably CCDE) are provided for wide-field detection.
  • Multilevel detection is understood to mean in particular, for example, an image splitter module according to FIGS. 12-14 or an anamorphic image and embodiments of the prior art ([7, 8].
  • ROI regions of interest
  • regions of interest automatically or manually, for example, on the basis of an overview image preselected areas understood that can be applied selectively with radiation.
  • Figure 6 shows a depth selective 3D high resolution fluorescence microscope (schematic) in a 2-channel version (for 2 different, simultaneously observed fluorophores with two cameras K1.K2.
  • a point scanning scan module (S) follows a laser (L1) in the direction of illumination for switching via a nonlinear excitation, in particular 2P excitation, this may be a ps- laser diode or even a cw diode laser in the range 780-830nm (or another, for the 2P switching operation suitable wavelength), coupled into the illumination beam path, the laser L1 via Dichroit D1.
  • a laser (L1) in the direction of illumination for switching via a nonlinear excitation, in particular 2P excitation this may be a ps- laser diode or even a cw diode laser in the range 780-830nm (or another, for the 2P switching operation suitable wavelength), coupled into the illumination beam path, the laser L1 via Dichroit D1.
  • Lasers for far-field excitation L2 and L3 in different wavelengths are coupled via D in the illumination beam path.
  • the fluorescence detection takes place via D2 in transmission in the direction of the cameras K1, K2, with a splitting into two color channels for different wavelengths of two fluorophores via D3.
  • the image may be split over image splitter module (Bt1 and Bt2) as described in Figs. 12-14.
  • fluorescence excitation by laser far-field illumination and wide-field detection by (sensitive) cameras are advantageously carried out here.
  • Detection is advantageously carried out here using a biplane (multilevel) detection scheme [7,8], FIGS. 12-14 for highly accurate localization of the molecules also on the z-axis.
  • the image advantageously is split by the image splitter modules (Bt1 / 2 in FIG. 6) such that two partial images each having a half intensity are produced whose conjugate object planes are offset by, for example, about half an axial PSF.
  • FIGS. 12-14 A particularly advantageous embodiment of this image splitter module is the subject of FIGS. 12-14 with the following advantages:
  • the reference image plane may lie on the sample surface; the adjustable splitting then takes place in the sample (and not in the cover glass, as in known designs)
  • the switching (photoconversion) of the fluorophores from their non-excitable to their excitable state takes place here via a focused, point-scanned excitation beam, the wavelength of which is selected so that the switching process by a 2-photon (or 3-photons, general multiphoton) absorption process, while the fluorescence excitation and detection of the thus switched fluorophores takes place in the wide field.
  • the screened activation does not necessarily have to be synchronized with the image recording of the camera.
  • the 2P switching (conversion) leads advantageously to the "sectioning" known from 2-photon microscopy, ie the selective excitation of only the molecules in the focal plane, so that a z-resolution can be achieved comparable to confocal microscopy, without a confocal pinhole
  • the method can be easily combined with the required PALM camera wide-field detection.
  • a picosecond mode laser diode may be used (example), or other low cost ps laser systems.
  • the typical 2P switching wavelengths for the standard PALM fluorophores are 760-850 nm, an area that is well covered by inexpensive semiconductor lasers.
  • Figure 7 shows in a) an adjustment of the switching intensity of the point-scanned switching laser to the marking density in the sample. In the thinner marked region I, the switching intensity is increased by the rate of the localized molecules to the more densely marked region II.
  • Fig. 7b shows a schematic image stack in xz-section.
  • ROIs can be defined within which the fluorophores are activated (TIRF-PALM, however, always activates all regions of the sample.)
  • the switching intensity within one Frames are optimally adapted to the labeling density of the sample (see Figure 7a)).
  • the image acquisition time can be reduced, which is particularly important for the recording of 3D image stacks of importance.
  • the localization rates with different fluorophores of labeled regions in the sample can be matched to each other.
  • An advantageous method for a sequential sequence for number-controlled feedback for 2P switching can be performed according to the invention.
  • the switching intensity can be adapted to the count rate of the molecules.
  • the described control of the switching intensity is particularly advantageous for samples that are colored with different fluorophores, which are measured simultaneously.
  • the possibly different switching rates of the different molecules can be adjusted by the spatial adjustment of the switching intensity and thus the recording time for multi-color measurements can be reduced.
  • the ROI's can be defined on the basis of sample features or laid over the image as a regular grid with fields of suitable size; the latter is especially for the u.g. Versions with wide-field lighting (temporal focussing, spinning microlens disc) are advantageous.
  • a very high scanning speed of a dot scanner may be required, in particular for fast image acquisition rates.
  • Using a line for 2P switching reduces the scanner speed accordingly. The reduction of the peak intensity associated with the line can be accepted due to the low switching intensity required.
  • a line scanner can therefore also be used (see also FIG. 11).
  • This line can be generated, for example, with anamorphic optics and moved through the object with a one-dimensional scanner.
  • the advantage is that a faster scan is possible because only 1 D-Scan is required.
  • Figure 8 shows a depth selective 3D high resolution microscope (schematic) with L1 as the activation laser; L2, L2 as excitation laser, a grid G: grid; an SLM: Spatial Light Modulator (see for example DE 19930532A1); D1-D4 are dichroic beam splitters, Bt1 u. 2: Divider modules, K1 and K2 turn cameras.
  • Fig. 8a the beam path from the light source to the sample is shown enlarged.
  • the illumination beam path is drawn with a solid line and the figure is dashed.
  • the objective O is schematically represented by a lens.
  • the grid is in an intermediate image and is shown in the next intermediate image (dashed) in which the SLM is located. This in turn is mapped into the sample
  • offset is the illumination beam (continuous line) of the laser, in the sharp insectsfern (grid, SLM, sample), the spotlight Spot is maximally out of focus.
  • This arrangement is advantageous without moving parts (non-scanning) and achieves a similar flexibility as the previously described scanning arrangements.
  • a grating G is illuminated with the expanded beam of a short-pulse laser L1 with a wavelength suitable for 2P excitation of the switching process.
  • the illuminated area of the grid is then imaged into the sample.
  • the grating splits the spectral components of the laser pulse, so that the original short pulse shape is achieved only in the focus of the image (and possibly intermediate images) and accordingly only there are the high peak intensities for the 2P activation process.
  • the short pulses are restored in a telescopic beam path only in the sample (the image plane of the telescope).
  • An SLM as a splitter-wavelength modulator is positioned in an intermediate image of the image where the original pulse shape is restored.
  • the ROI functionality can now also be done in the far-field excitation (in addition to switching).
  • the laser far-field excitation must also be guided by the SLM or receive its own SLM; then the separate definition of ROIs for excitation and switching is possible.
  • This design is shown in Figure 8 for the case of 2-color excitation and detection shown.
  • a DMD (Digital Micromirror Device) array can also be used; Structure similar to Figure 8, but the DMD-array must now be used in reflection (again in the intermediate image).
  • the structure corresponds to Figure 6, 8, 9, but with cylindrical lens (s) ZL in the detection beam path instead of Bt1 and / or Bt2.
  • Figure 9 shows a depth selective 3D high resolution microscope (schematic) with scanning microlens disc (SML). The terms are otherwise as in Figure 8.
  • Illumination takes place by means of 2P laser L1, for example around 800 nm (eg ps laser diode).
  • 2P laser L1 for example around 800 nm (eg ps laser diode).
  • SML microlens array
  • the foci of the (rotating) microlenses are merged via an intermediate image with an SLM therein the sample shown. This provides a fast scanned 2P point source for switching the fluorophores with ROI functionality via the SLM.
  • the laser far-field illumination is coupled in to excite the fluorophores via dichroic 1 (D1). Detection and z-information correspond to the above examples.
  • the localization-based high-resolution methods described in principle can not be performed with a standard LSM: the sub-PSF-accurate localization must be done by the simultaneous spatial oversampling by the camera pixels, since the molecules only fluoresce for a limited time or at unpredictable times (stochastic ) to be activated. This completes a process in which the center of gravity of the molecule is determined sequentially (raster method). In contrast, in the wide-field imaging practiced so far, the desirable depth selection is eliminated by the confocal imaging of an LSM.
  • the line illumination for switching and / or excitation can also be carried out by a multiphoton process.
  • Figure 10 a) shows a principle of localization-based confocal high-resolution microscopy with a line sensor., 10 b) a sensor with a toothed pixel structure, 10 c) an example for realizing a toothed pixel structure with existing pixel geometries by masking.
  • Figure 10 a explains the principle using a 2-line line sensor (for example, the sensor of a line scan camera as often used in machine vision).
  • a 2-line line sensor for example, the sensor of a line scan camera as often used in machine vision.
  • Lateral localization may be accomplished by centering or fitting an appropriate function (1 D-Gauss), taking into account the interlaced pixels of both rows.
  • the localization orthogonal to the row direction can be done by forming the difference signal of the corresponding pixels of the opposite rows of pixels.
  • the principle here corresponds to a position sensitive detector (PSD). To ensure the PSD function, the confocal slit must be opened to slightly more than one Airy unit.
  • Figure 10 b) shows a possible sensor structure with two intermeshing crests.
  • the determined x-position In order to determine the y-coordinate, the determined x-position must first be evaluated and taken into account, since the toothed pixel structure makes the PSD function (y-center of gravity determination) dependent on the x-position of the molecule to be located.
  • PSD function y-center of gravity determination
  • the image of the line should be chosen so that the PSF width is just the width of a pixel line; but it is centered on the center of the interlocking comb structure.
  • Figure 10 c shows an alternative implementation proposal based on conventional, square pixel geometries.
  • a normal sensor can be rotated 45 degrees to obtain this pixel orientation.
  • an area sensor can also be used for this purpose, which is masked to the desired line for detection. This mask can also be executed as a variable aperture.
  • a molecule is shown schematically in dashed lines which is detected by a plurality of detector elements.
  • FIGS. 10 a and b show the slit image detected thereby.
  • the detected area is shown as somewhat brighter by way of example than the hidden area above and below it.
  • the center of gravity of the detected molecule can be determined exactly (by amount and sign of the subtraction result).
  • Figure 11 shows schematically a possible embodiment of a depth-selective high-resolution microscope based on this sensor principle.
  • FIG 11 shows a depth-selective 2D high-resolution confocal microscope (schematic) with line scanner, exemplary for two-color detection.
  • Switching and excitation lasers (L1 -L3) are brought into line form via a beam former (SF) and scanned in one spatial direction (scanner Sx).
  • SF beam former
  • scanner Sx spatial direction
  • the line is confocally imaged by line slits on line detectors (Ld1, Ld2) as described in the text above.
  • D1-D4 are dichroic beam splitters;
  • the line for illumination is generated by the beam shaping optics SF (cylindrical lens) and scanned in one spatial direction (scanner Sx).
  • the fluorescence is confocal on slit diaphragm B1 and B2 (here embodiment with two color channels) on the line as outlined in Fig. 10 line detectors Ld1 and Ld2 mapped.
  • Fig. 12-14 advantageous variable image splitter modules Bt1, Bt2 (see, e.g., Fig. 6) for z splitting are shown.
  • L1 light source EF emission filter
  • the 2 color divider to optional blanking
  • FIG. 12 shows a wide-field beam path with a widened light source and a spatially resolved area detector, for example a CCD camera.
  • the light of the light source L1 passes (reflected) on the 1 and the lens O on a sample Pr.
  • the reflected and fluorescent sample light passes through the lens in the direction of detection.
  • a selection of the desired light here a suppression of the reflected light, that is only the fluorescent light passes in the direction of detection.
  • L2 passes the sample light in the inventive arrangement of BS, P1 and P2 and then on the detector DE.
  • E1 and E2 are different object planes in the sample Pr.
  • Fig. 12a shows an enlarged view of the variable image splitter module BM according to the invention.
  • An image of the sample Pr is split over the beam splitter cube BS into two partial images on the detector DE.
  • the prism P1 is moved by motor perpendicular to the optical axis to adjust the splitting of the two object planes.
  • Via P2 (fixed) the shifted partial image is again reflected in the continuous beam path, offset spatially by P2, offset from the continuous beam path, that is to say laterally offset to DE.
  • the dashed position of P1 indicates the shortest possible position of BM; the image plane e3 thus obtained would be behind the detector DE.
  • the image plane e2 of the undeflected sub-image lies on the sensor (subregion S2 of the sensor).
  • the path is extended and the image plane e1 travels forward (opposite to the light path). It follows that an object (molecule), which is located in object plane E2, on sensor half S2 sharp and blurred on sensor half S1.
  • object plane E1 or between E1 and E2
  • E1 would be sharp on S1 and E2 would be sharp on S2 everything else would be out of focus at the same prism position).
  • Fig.12b are enlarged dot images of molecules 1, 2,3, respectively from the object planes E1, E2 on the sensor halves S1 and S2 shown.
  • Aperture B defines the image section reduced to half (corresponding to the size of the sensor halves S1 and S2) and prevents light from outside this area from being transmitted to the two partial beam paths.
  • the splitting into two partial images takes place on the 50/50 beam splitter cube BS.
  • the task of focusing the deflected partial image into a different image plane from the directly imaged partial image is fulfilled by the prism P1.
  • This prism P1 extends the cutting distance of the respective bundles compared to the corresponding path in air; It is therefore preferable to make it from a high-refractive glass in order to obtain the largest possible working range.
  • These bundles are reflected again via the prism P2 parallel to the direct beam path and directed to the image sensor DE in section S1.
  • the z-shift of the focal planes of the two partial images from different object planes) in the sample can be adjusted.
  • the splitting can be advantageously adapted to different objectives.
  • a replacement of the prism P1 against another prism with different glass paths is possible according to the invention.
  • the image, from the object to the detector through lens L2 in conjunction with the optics L1 to the left of the beam splitter The total is advantageously advantageous telecentric.
  • An adjustable, preferably rectangular aperture B in an intermediate image serves to define a rectangular image area split over P1, P2 and to suppress fluorescence and scattered light from the field areas outside this new area
  • a second emission wavelength can be reflected out via the color divider Die 2 and, using a second, preferably identical z-splitting module and a further detector, this beam path can also be used for high-resolution localization.
  • Any longitudinal chromatic aberrations or other chromatic aberrations that affect the z-localization of the individual molecules can be compensated by adjusting the splitting for the second color channel.
  • Fig. 13a shows a further advantageous embodiment of a module
  • FIG. 13 a left an embodiment with separate mirrors and beam splitters is shown.
  • a first divider T1 here 25/75 division with respect to transmission and reflection directs a portion of the light on the surface Q1 of the detector DE4.
  • a second part is reflected T1 and directed via a mirror S1 in the direction of a second divider T2 with a ratio 66/33. This leaves part of the light in the direction of the surface Q2 of DE 4 and reflects a part in the direction of a mirror S3 which deflects the light in the direction of the 50/50 divider T3. A part passes through T3 on the surface Q3 of DE 4 and a part is deflected via S3 in the direction of the surface Q4 of DE 4.
  • the divider ratios of the three beam splitters shown here without limitation ensure that all four quadrants preferably capture the same intensity
  • FIG. 13b shows a monolithic embodiment with 3 beam splitter cubes for T1-T3 and 3 mirrored prisms for S1-S3 from the side, from above and in perspective.
  • FIGS. 3 a) and b) are also advantageously suitable for a telecentric detection beam path as described with reference to FIG.
  • the quadratic sensor format of the highly sensitive EMCCD cameras will continue to be used even more efficiently.
  • FIG. 14 shows an advantageous combination of an embodiment according to FIG. 13 with displaceable prisms according to FIG. 12.
  • prisms 1-3 are provided here which define a light path parallel to the optical axis through a medium of higher optical density. Compared to Fig.
  • Each of the three prisms 1-3 adjustable perpendicular to the optical axis (light direction) is provided for one quadrant Q2-4 of the sensor (FIG. 13), and the fourth quadrant Q1 is exposed through the direct passage.
  • Each prism could now be set to a different level shift.

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Abstract

Hochauflösendes Mikroskop - und Verfahren zur zwei- oder dreidimensionalen Positionsbestimmung von Objekten, mit mindestens einem der folgenden Verfahrensschritte a) - o) : a) mittels anamorphotischen Optik, vorzugsweise einer Zylinderlinse in der Abbildung wird über die Orientierung und Form abgebildeter Teilchen oder Moleküle ihre vertikale (Z) Position ermittelt, b) im Detektionsstrahlengang erfolgt eine Aufspaltung in mindestens zwei Detektions-Teilstrahlengänge mit unterschiedlicher optischer Weglänge die auf einem Detektor versetzt detektiert werden, c) eine Aktivierung oder Umschaltung erfolgt durch einen Mehrphotonen-Anregungsprozeß, vorzugsweise eine Zweiphotonenanregung, d) es erfolgt eine punktscannende Aktivierung oder Umschaltung, e) es erfolgt eine linienscannende Aktivierung oder Umschaltung, f) die Anregung der Probe und Detektion des Probenlichtes erfolgt im Weitfeldmodus, g) manuell oder automatisch vorbestimmte Probenregionen werden aktiviert oder umgeschaltet, h) die Aktivierung oder Umschaltung erfolgt durch AOTF oder SLM oder DMD, i) über ein spektral aufspaltendes Element, vorzugsweise ein Gitter werden Laserpulse zum Aktivieren oder Schalten spektral aufgespaltet, j) ein SLM oder DMD im Strahlengang nach dem Gitter nimmt eine gesteuerte Auswahl aufgespalteter Laserpulsanteile vor k) die Laserweitfeldanregung wird durch SLM oder DMD geführt, l) es werden ROI durch SLM oder DMD selektiert, m) eine Mehrphotonenschaltung oder Aktivierung erfolgt über ein Mikrolinsenarray, vorzugsweise ein Zylinderlinsenarray, n) Schalten und/oder Anregung erfolgt durch einen Linienscanner o) eine Liniendetektion erfolgt über einen ortsaufgelösten Sensor, wobei über eine Spaltblendenstellung mit mindestens zwei Sensorreihen, jeweils aus mehreren Sensoren bestehend, mit Probenlicht beleuchtet werden.

Description

Hochauflösendes Mikroskop und Verfahren zur zwei - oder dreidimensionalen Positionsbestimmung von Objekten
Problembeschreibunq (Stand der Technik)
Prinzipiell ist die optische Auflösung eines Lichtmikroskopes, auch die eines LSM, durch die physikalischen Gesetze beugungsbegrenzt. Zur optimalen Auflösung innerhalb dieser Grenzen sind spezielle Beleuchtungskonfigurationen bekannt, wie beispielsweise 4Pi-Anordnung oder Anordnungen mit Stehwellenfeldern. Damit kann die Auflösung, insbesondere in axialer Richtung gegenüber einem klassischen LSM deutlich verbessert werden.
Mit Hilfe nicht-linearer Entvölkerungsprozesse kann weiter die Auflösung gegenüber einem beugungsbegrenzten konfokalen LSM angehoben werden. Ein solches Verfahren ist beispielsweise in der US 5866911 beschrieben. Für die Entvölkerungsprozesse sind verschiedene Ansätze bekannt, beispielsweise wie in der DE 4416558 C2, US 6633432 oder DE 10325460 A1 beschrieben.
In den letzten Jahren werden verschiedene Verfahren zur Überwindung der Beugungsgrenze in der Fluoreszenzmikroskopie entwickelt und angewendet (PALM Strukturierte Beleuchtung WO 2006127692; EP 1157297 B1 )
Eine sich derzeit besonders vorteilhaft entwickelnde Methode zur hochauflösenden Fluoreszenzmikroskopie basiert auf der hochgenauen Lokalisierung einzelner Moleküle. Es ist bekannt, dass die Lokalisierung, also die Bestimmung des Ortes eines einzelnen fluoreszierenden Moleküls nicht der Beugungsbeschränkung unterliegt.
Diese Ortsbestimmung kann mit hochempfindlichen Kameras im Weitfeld mit einer Genauigkeit bis in den nm-Bereich erfolgen, wenn genügend Photonen des Moleküls detektiert werden können. Bei der lokalisierungsbasierten, hochaufgelösten Mikroskopie wird aus den so gewonnenen Molekülpositionen ein Bild zusammengesetzt. Entscheidend dabei ist, dass sich immer nur eine Untermenge der Moleküle der Probe im fluoreszierenden Zustand befindet, so dass im Mittel die „Nächste-Nachbar" Distanz der aktiven Moleküle immer größer als die PSF (Point Spread Funktion) des Mikroskops ist. Erreicht wird dies durch Verwendung optisch oder chemisch schaltbarer Fluorophore: in einem dicht markierten Bereich einer Probe werden durch Einstrahlen einer geeigneten Konversionswellenlänge stochastische Untermengen der Fluorophore im betrachteten Bereich in den fluoreszierenden Zustand geschaltet. Dabei wird die Dichte der Spots so eingestellt, dass ein kontinuierliches Lokalisieren der Molekülpositionen ermöglicht wird. Dieses optische Schaltverfahren wird z.B. bei der PhotoActivated Localization Microscopy (PALM) verwendet. Dieses grundlegende Verfahren ist in verschiedenen Variationen eingehend in der Literatur beschrieben [1-6].
Die hochauflösenden Verfahren (PALM, STORM, D-STORM etc.) unterscheiden sich dabei hauptsächlich in der Wahl der Fluorophore und der Art des optischen Schaltprozesses.
Allen Verfahren gemeinsam ist jedoch die Lokalisierung der Moleküle durch Abbildung auf eine hochempfindliche (z.B. EMCCD) Kamera. Die quasi-punktförmige Lichtquelle (Molekül) wird dabei durch die Punktbildverwaschungsfunktion (PSF) des Mikroskops auf mehrere Kamerapixel abgebildet. Die genaue Position des Moleküls in der x/y Ebene kann nun entweder durch fitten der bekannten PSF (Gauss) oder durch Schwerpunktsbestimmung oder durch eine Mischung von beidem (Gaussian Mask) bestimmt werden (Literatur, andere Algorithmen zitieren).
Typische Lokalisierungsgenauigkeiten liegen (je nach experimentellen Bedingungen) bei 5-30nm; das ist dann in etwa auch die laterale Auflösung dieses Verfahrens.
Praktisch bedeutet die Forderung nach nicht zu dicht beieinander liegenden Molekülen einerseits und einer möglichst kompletten Wiedergabe der untersuchten Strukturen andererseits, dass viele Einzelbilder (typisch 10000-20000) der Probe aufgenommen werden müssen.
Das führt zu einer beträchtlichen Bildaufnahmezeit sowie zu Problemen bei der Einstellung der Schaltintensität, insbesondere dann, wenn die Probe bzw. die interessanten Strukturen sehr inhomogen markiert sind: um nicht Information zu verlieren, muss die Schaltintensität immer auf die am dichtesten markierten Bereiche der Probe angepasst werden.
Grundsätzlich ist das oben beschriebene Verfahren der lokalisierungsbasierten Hochauflösung auf Oberflächen bzw. 2 Dimensionen beschränkt, da die Lokalisierung der einzelnen Farbstoffs- Moleküle in der dritten Raumrichtung (z-Richtung) ungleich komplexer ist. Die Anzahl der aufzunehmenden Einzelmoleküle für die Wiedergabe der Strukturen erhöht sich im dreidimensionalen Fall entsprechend.
Ein weiteres Problem für die dreidimensionale hochaufgelöste Abbildung in der Tiefe einer Probe liegt in der begrenzten Eindringtiefe: wie auch aus der klassischen Fluoreszenzmikroskopie und Laser-Scanning Mikroskopie bekannt führt die zunehmende Streuung der Anregungsstrahlung in der Tiefe der Probe zu einer Erhöhung des Hintergrundsignals bei gleichzeitiger Verringerung des eigentlichen Nutzsignals.
Zusätzlich zum unerwünschtem Photobleichen von Probenbereichen außerhalb der Fokalebene kommt beim PAL-M Verfahren in der Tiefe der Probe auch noch das unerwünschte Schalten der Fluorophore durch die Aktivierungsstrahlung in den nicht aktuell vermessenen Schichten hinzu.
Es besteht im Stand der Technik das generelle Erfordernis einer in drei Dimensionen hochaufgelösten Fluoreszenzabbildung mit hoher Eindringtiefe und„sectioning" (also vermessen einer Schicht bei Vermeidung von Anregung/Bleichen und insbesondere Schalten der photokonvertierbaren Fluorophore in darüber oder darunter liegenden Schichten) und einer Erhöhung der Aufnahmegeschwindigkeit. Zusammenfassung der Erfindung
Erfindungsgemäß wurde erkannt, dass sich ein dreidimensional auflösungsgesteigertes Mikroskop durch die Synergien der folgenden vorteilhaften Technologien und Anordnungen in den nachstehend näher beschriebenen Anordnungen und Verfahren realisieren lässt:
Hochauflösende Bestimmung der axialen ( Z-) Position von Molekülen:
Astiqmatismus/Zylinderlinse (i91)
Bei diesem Ansatz wird im Detektionsstrahlengang eine schwache Zylinderlinse eingebracht, die zu einer astigmatischen PSF führt. Entsprechend wird das Bild des Moleküls elliptisch verzerrt, wenn sich das Molekül ober- oder unterhalb des Symmetriepunktes der PSF befindet. Aus Orientierung und Stärke der Verzerrung lässt sich dann die Information über die z-Position des Moleküls extrahieren.
Die anamorphotische Optik (Zylinderlinse) wird erfindungsgemäß vorteilhaft zur Bestimmung der vertikalen Molekülposition durch Form- und/ oder Größenerfassung eingesetzt und mit den folgenden Verfahren und Anordnungen in einem Mikroskop realisiert.
Detektion in zwei Ebenen ( Biplane Detektion)(Toprak et al.. Bewersdorf et al.r7.81)
Hier wird ein 50/50 Strahlteiler im Detektionsstrahlengang eingeführt, der das Bild in zwei Teilbilder aufspaltet (dupliziert). Diese zwei Bilder werden entweder auf zwei identische Kameras oder nebeneinander auf einen Kamerachip abgebildet. In einen der zwei Teilstrahlengänge wird eine optische Weglängendifferenz dergestalt eingeführt, dass sich aus den zwei Teilstrahlengängen zwei Objektebenen ergeben, die um etwa eine halbe bis eine z-PSF (700 nm) in z-Richtung auseinander liegen. Die z-Position für Moleküle, die zwischen diesen beiden Ebenen liegen, ergibt sich nun z.B. durch Subtraktion der zwei Teilbilder des Moleküls bzw. durch fitten einer dreidimensionalen PSF oder vergleichbare Algorithmen.
Eine Aufspaltung des Detektionsstrahlengangs und versetzte Detektion der aufgespalteten Strahlengänge, die einen Weglängenunterschied aufweisen sowie die farbselektive Verwendung für mehrere Fluorophore in mehreren Detektionsstrahlengängen werden mit den übrigen erfindungsgemäßen Verfahren und Anordnungen in einem Mikroskop realisiert.
Eindrinqtiefe: Multiphotonen-Mikroskopie
Der Stand der Technik der Multiphotonen-Mikroskopie, insbesondere 2-Photonen (2P)- Anregung und deren Vorteile werden gezielt mit den weiteren beschriebenen erfindungsgemäßen Verfahren und Anordnungen eingesetzt Das 2P-Schalten konvertierbarer Farbstoffe
Die Möglichkeit der 2P-Anregung besteht nicht nur für die typischen Fluoreszenzanregungen bekannter Farbstoffe, sondern prinzipiell auch für die Schaltübergänge sogenannter schaltbarer Fluorophore oder Photoschalter. Dabei handelt es sich um Fluorophore, die durch Einstrahlen einer Schaltwellenlänge je nach Ausgangszustand in einen fluoreszierenden oder nicht- fluoreszierenden Zustand versetzt werden können (vgl. PALM, STORM etc). Dabei kann die Schaltwellenlänge auch gleich der Anregungswellenlänge sein. Solche Photoschalter sind essentiell für die obengenannten Hochauflösungsverfahren.
In verschieden Publikationen [10] wurde berichtet, dass manche schaltbaren Fluorophore auch mit einer 2-Photonen-Anregung geschaltet werden können, z.B. die Proteine Dronpa, EosFP, Kaede, Kikume, PA-GFP (Referenzen 2P-Schalten).
Die 2P Aktivierung (Schalten in einen aktivierbaren Zustand) wird insbesondere im Punktscanningmode, aber auch im Linienscanningmode, vorzugsweise jeweils mit Weitfeldfluoreszenzanregung und Weitfelddetektion, einzeln oder mit den weiteren beschriebenen erfindungsgemäßen Anordnungen und Verfahren eingesetzt.
Besonders vorteilhaft wirken sie in Verbindung mit der Markierung vorbestimmter Regionen ( ROI), die beispielsweise in einem Vorausbild erfasst und markiert werden wie bestimmte Zellen oder andere interessante biologische Gebiete, insbesondere durch:
AOTF Steuerung, SLM Steuerung oder DMD Steuerung der Beaufschlagung mit Schaltstrahlung und/ oder Anregungsstrahlung.
Dies Zweidimensional und dreidimensional (im Bildstapel), auch in Verbindung mit den anderen aufgeführten erfindungsgemäßen Verfahren und Anordnungen in einem Mikroskop.
Zeitliche Fokussierung der Schaltstrahlunq
Mit der sogenannten zeitlichen Fokussierung (temporal focussing) kann der Effekt der Tiefendiskriminierung, der bei der punktscannenden 2P-Mikroskopie durch die quadratische Intensitätsabhängigkeit der Anregung in Kombination mit starker Fokussierung entsteht, auch in einer Weitfeldabbildung erreicht werden. Dazu werden z.B. in [11] kurze Laserpulse über ein Gitter spektral aufgespaltet; dieses Gitter wird dann über das Mikroskopobjektiv abgebildet. Das hat zur Folge, dass die unterschiedlichen Spektralkomponenten der Pulse unterschiedliche optische Wege nehmen und erst in der Fokalebene wieder zusammentreffen, um dann dort den ursprünglichen kurzen Laserpuls zu bilden. Damit ist die Spitzenleistung des Pulses nur in der Fokalebene maximal, was im Zusammenhang mit der o.g. quadratischen Intensitätsabhängigkeit der 2P- Anregung zu einer Tiefendiskriminierung führt, nun aber im Weitfeld.
Dies kann durch SLM oder DMD Ansteuerung mit der ROI Funktion wie oben erwähnt verbunden werden.
2P-Multispot imaqinq mit gerastertem Mikrolinsenarray oder drehender Mikrolinsen-Scheibe, z.B. in [14] und Referenzen darin wird mit den anderen aufgeführten Verfahren und Anordnungen in einem Mikroskop realisiert.
Schalten und Anregung über einen Linienscanner
wird mit den anderen aufgeführten Verfahren und Anordnungen in einem Mikroskop realisiert.
Der bisherige Stand der Technik konnte im Gegensatz zu den nachstehend beschriebenen Anordnungen und Verfahren die erfindungsgemäßen Synergien und Vorteile bisher nicht erreichen:
PALM und die verwandten Verfahren liefern eine zweidimensional -hochaufgelöste Fluoreszenzabbildung, aber nur an der Deckglas-Grenzfläche unter TIRF-Anregung
Mit Bi-Plane oder Astigmatismus-Ansätzen kann zusätzlich die z-Auflösung gesteigert werden; das Vermessen dicker Proben wird aber insbesondere dadurch problematisch, dass nur Schichten von der Größenordnung einer PSF vermessen werden können. Schichten darüber oder darunter können zwar wie in der Mikroskopie üblich als Bildstapel sequenziell vermessen werden; da es sich aber um (Laser) Weitfeld-Anregung und -Schalten handelt, werden die Schichten ober- und unterhalb schon während der Vermessung der aktuellen Schicht ebenfalls geschaltet und/oder gebleicht, und können daher nicht oder nur noch eingeschränkt vermessen werden.
Temporal focussing zum Schalten der Fluorophore [12] wurde demonstriert und ein 2P vergleichbares sectioning beobachtet. Allerdings kann damit keine echte SD- Hochauflösung erreicht werden.
2P-schalten durch einen punktgescannten cw-Laser in Verbindung mit Weitfeld- Detektion wurde demonstriert [13]. Auch hier ist zwar sectioning, aber keine 3D-Auflösung möglich.
Bei allen lokalisierungsbasierten Hochauflösungsverfahren, die auf Photoschaltern basieren, muss derzeit die Intensität des Schaltlasers pro Bild an die höchste Markierungsdichte innerhalb des beobachteten Probenbereichs angepasst werden.
Literatur: [I] Betzig et. al, Sciene 313, 1642-1645 (2006)
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[10] Marriot et al. PNAS 2008, Ivanchenko et al. BiophysJ 2007, Watanabe et al. OptExp. 2007, Schneider et al. BioPhysJ 2007
[I I] Oron et al., Optics Express 13, 1468 (2005)
[12] Vaziri et al., PNAS 105, 20221 (2008)
[13] Fölling et al., ChemPhysChem 9, 321 (2008)
[14] Pawley, Handbook of Biological Confocal Microscopy (3rd Edition)
DE 19829981 A1 : Regions of Interest
DE 19930532A1 : SLM
DE10259443 A1 :Pulsvereinigung in der Probe
DE 19835072A1 :DMD
US 5867604 : Strukturierte Beleuchtung
Die Erfindung wird weiterhin durch die Merkmale der unabhängigen Ansprüche charakterisiert. Sie wird in einem hochauflösendes Mikroskop und Verfahren realisiert, zur zwei - oder dreidimensionalen Positionsbestimmung von Objekten, insbesondere einzelner Fluorophore, vorzugsweise zur räumlich hochauflösenden Fluoreszenzmikroskopie einer Probe, die mit Markierungsmolekülen markiert ist, welche mit einem Signal derart aktivierbar oder umschaltbar sind, dass sie erst im aktivierten oder umgeschalteten Zustand zur Abgabe von Fluoreszenzstrahlung anregbar sind, wobei das Verfahren folgende Schritte aufweist:
1 ) Einbringen des Signals auf die Probe derart, dass nur eine Teilmenge der in der Probe vorhandenen Markierungsmoleküle aktiviert werden, wobei in der Probe Teilbereiche bestehen, in denen aktivierte Markierungsmoleküle zu den ihnen nächst benachbarten aktivierten Markierungsmoleküle mindestens einen Abstand haben, der größer oder gleich einer Länge ist, welche sich aus einer vorbestimmten optischen Auflösung ergibt,
2) Anregung der aktivierten Moleküle zur Abgabe von Fluoreszenzstrahlung,
3) Detektion der Fluoreszenzstrahlung mit der vorbestimmten optischen Auflösung, und
4) Erzeugen eines Einzelbildes aus der in Schritt 3) aufgenommenen Lumineszenzstrahlung, wobei die geometrischen Orte der Fluoreszenzstrahlung abgebenden Markierungsmoleküle mit einer über die vorbestimmte optische Auflösung gesteigerten Ortsauflösung ermittelt werden, wobei die Schritte mehrfach wiederholt werden und die so erhaltenen, mehreren Einzelbilder zu einem Gesamtbild zusammengefügt werden.
Die Erfindung besteht weiterhin vorteilhaft aus mindestens einer der Anordnungen a) bis q) des Anspruchs 1.
Die Erfindung besteht weiterhin vorteilhaft aus mindestens einem der Verfahrensschritte a) - o) des Anspruchs 2.
Die Erfindung wird nachstehend anhand der schematischen Zeichnungen näher erläutert.
Es zeigen zunächst:
Fig. 1 eine Schemadarstellung eines aktivierten Markierungsmoleküls in einem auflösungsbegrenzten Volumen;
Fig. 2 eine Schemadarstellung der Abbildung verschiedener aktivierter und nicht-aktivierter
Markierungsmoleküle auf einen ortsauflösenden Detektor,
Fig. 3 ein Ablaufdiagramm für die Bilderzeugung im PALM-Verfahren,
Fig. 4 zum Ablaufdiagramm der Fig. 3 gehörende Erläuterungsdarstellungen von auf den Detektor der Fig. 2 abgebildeten Markierungsmolekülen,
Fig. 5 eine Schemadarstellung eines Mikroskop zur PAL-Mikroskopie,
Fig. 1 zeigt schematisch ein Markierungsmolekül 1 , das zur Fluoreszenz angeregt wurde. Natürlich erfordert die Fluoreszenzdetektion eine Vielzahl von Anregungen, da jede Anregung genau ein Fluoreszenzphoton liefert und die Strahlungsdetektion eine Integration vieler Fluoreszenzphotonen benötigt. Die vom Markierungsmolekül 1 abgegebene Fluoreszenzstrahlung kann in einem Mikroskop aufgrund physikalischer Prinzipien lediglich mit einer begrenzten optischen Auflösung detektiert werden. Selbst wenn das Mikroskop die Beugungsgrenze der optischen Auflösung erreicht, werden die Photonen des fluoreszierenden Markierungsmolekül 1 immer noch beugungsbedingt gestreut und somit in einen Beugungsscheibchen 2 detektiert. Das Mikroskop gibt also prinzipiell statt der geometrischen Ausdehnung des Markierungsmoleküls 1 , die in Fig. 1 schematisch als schwarzer Kreis gezeichnet ist, ein größeres Objekt wieder, das in Fig. 1 durch das Beugungsscheibchen 2 veranschaulicht ist. Die Größe des Beugungsscheibchens 2 hängt von der Güte der verwendeten Mikroskopieeinrichtung ab und ist durch die Halbwertsbreite der Punktverwaschungsfunktion der optischen Abbildung definiert. Tatsächlich handelt es sich natürlich nicht um ein zweidimensionales Objekt, sondern um ein Beugungsvolumen in das die Fluoreszenzphotonen gelangen. In der zweidimensionalen Darstellung der Fig. 1 erscheint dieses aber als Scheibchen. Der Begriff Beugungsscheibchen wird hier deshalb ganz allgemein für ein maximales Auflösungsvolumen genommen, welches die verwendete Optik erzielen kann. Die verwendete Optik muss aber nicht zwingend an der Beugungsgrenze arbeiten, auch wenn dies zu bevorzugen ist.
Um nun das Markierungsmolekül 1 innerhalb des Beugungsscheibchens 2 genauer lokalisieren zu können, wird das oben bereits allgemein geschilderte PALM-Verfahren eingesetzt. Dieses aktiviert einzelne Markierungsmoleküle, wobei in dieser Beschreibung ganz allgemein unter dem Begriff Aktivierung die Aktivierung bestimmter Lumineszenzeigenschaften der Markierungsmoleküle verstanden wird, also sowohl ein Einschalten der Lumineszenzanregbarkeit als auch eine Änderung des Lumineszenzemissionsspektrum, was dem Einschalten bestimmter Lumineszenzeigenschaften entspricht. Im hier beschriebenen Ausführungsbeispiel wird die Aktivierung durch optische Aktivierungsstrahlung bewirkt. Es sind aber auch andere nicht-optische Aktivierungsmechanismen möglich.
Die Aktivierung erfolgt nun so, dass es zumindest einige aktivierte Moleküle gibt, deren Schwerpunkt nicht im Beugungsscheibchen anderer aktivierter Moleküle liegt, d.h. die innerhalb des optischen Auflösung zumindest gerade noch unterscheiden werden können.
Fig. 2 zeigt schematisch eine exemplarische Situation auf einem Detektor 5, der die Photonen ortauflösenden integriert. Wie zu sehen ist, gibt es Bereiche 3, in denen die Beugungsscheibchen benachbarter Markierungsmoleküle überlappen. Hierbei sind, wie im linken Bereich 3 der Fig. 2 zu sehen ist, jedoch lediglich diejenigen Markierungsmoleküle relevant, die zuvor aktiviert wurden. Nicht aktivierte Markierungsmoleküle 1 ' geben die bestimmte Fluoreszenzstrahlung, welche auf dem Matrix-Detektor 5 aufgefangen wird, nicht ab, spielen also keine Rolle.
In den Bereichen 4, z.B. dem in der Mitte des Matrix-Detektors 5 gelegenen Bereiches 4, liegen Markierungsmoleküle 1 so, dass ihr Beugungsscheibchen 2 mit keinem Beugungsscheibchen eines anderen aktivierten Markierungsmolekül 1 überlappt. Der rechte Bereich des Matrix- Detektors 5 zeigt, dass Bereiche 3, in denen Beugungsscheibchen von aktivierten Markierungsmolekülen überlappen, zu Bereichen 4, in denen dies nicht der Fall ist, durchaus benachbart liegen können. Der rechte Bereich 4 verdeutlicht zudem, dass die Nachbarschaft eines aktivierten Markierungsmoleküls 1 zu einem nicht aktivierten Markierungsmolekül 1 ' für die Detektion keine Rolle spielt, da ein solches Markierungsmolekül 1 ' ja die vom Matrix-Detektor 5 detektierte Fluoreszenzstrahlung nicht abgibt, also nicht fluoresziert.
Zur Aufnahme eines jenseits der apparativ vorgegebenen optischen Auflösung detaillierten Bildes, das im Sinne dieser Beschreibung ein hochaufgelöstes Bild ist, werden nun die in Fig. 3 schematisch dargestellten Schritte eingesetzt. In einem ersten Schritt S1 wird mittels eines Umschaltsignals eine Teilmenge der Markierungsmoleküle aktiviert; sie werden also von einem ersten Zustand, in dem sie zur Abgabe der bestimmten Fluoreszenzstrahlung nicht anregbar sind, in einen zweiten Zustand geschaltet, in dem sie zur Abgabe der bestimmten Fluoreszenzstrahlung anregbar sind. Natürlich kann das Aktivierungssignal auch eine selektive Deaktivierung bewirken, also in Schritt S1 auch ein inverses Vorgehen verwendet werden. Wesentlich ist, dass nach Schritt S1 lediglich eine Teilmenge der Markierungsmoleküle zur Abgabe der bestimmten Fluoreszenzstrahlung angeregt werden kann. Die Aktivierung bzw. Deaktivierung (nachfolgend wird zur Vereinfachung lediglich der Fall der Aktivierung geschildert) erfolgt abhängig von den verwendeten Markierungsmolekülen. Bei einem Farbstoff wie z.B. DRONPA, PA-GFP oder reversibel schaltbaren synthetischen Farbstoffen (wie Alexa/Cyan-Konstrukten) erfolgt die Aktivierung durch optische Strahlung, ist das Umschaltsignal also Umschaltstrahlung.
Die unter der Fig. 3 dargestellte Fig. 4 zeigt im Teilbild a den Zustand nach Schritt S1. Lediglich eine Teilmenge der Markierungsmoleküle l_n ist aktiviert. Die Markierungsmoleküle dieser Teilmenge sind mit einem voll ausgezeichneten schwarzen Punkt wiedergegeben. Die restlichen Markierungsmoleküle sind in diesem Schritt nicht aktiviert worden. Sie sind in Teilbild a der Fig. 4 mit l_n+1 bezeichnet.
Markierungsmoleküle, die aktiviert wurden, können dann in einem zweiten Schritt S2 zur Abgabe von Fluoreszenzstrahlung angeregt werden. Als Fluoreszenzfarbstoffe werden vorzugsweise aus dem Stand der Technik bekannte fluoreszierende Proteine, wie PA-GFP oder auch DRONPA verwendet. Die Aktivierung erfolgt bei solchen Molekülen mit Strahlung im Bereich von 405 nm, die Anregung zur Fluoreszenzstrahlung bei einer Wellenlänge von etwa 488 nm, und die Fluoreszenzstrahlung liegt in einem Bereich oberhalb von 490 nm.
In einem dritten Schritt S3 wird die abgegebene Fluoreszenzstrahlung detektiert, beispielsweise durch Integration der aufgenommenen Fluoreszenzphotonen, so dass sich die im darunter liegenden Teilbild b der Fig. 4 dargestellte Situationen auf dem Matrix-Detektor 5 ergeben. Wie zu sehen ist, überlappen die Beugungsscheibchen der aktivierten Markierungsmoleküle l_n nicht. Die Größe der Beugungsscheibchen wird durch die optische Auflösung der Abbildung auf den Matrix- Detektor 5 festgelegt. Zusätzlich sind in Teilbild b der Fig. 4 (theoretische) Beugungsscheibchen von Fluoreszenzmolekülen eingezeichnet, die zur nicht-aktivierten Gruppe l_n+1 gehören. Da diese nicht-aktivierten Markierungsmoleküle keine Fluoreszenzstrahlung abgeben, stört keine in deren (theoretischen) Beugungsscheibchen liegende Fluoreszenzstrahlung die Detektion der Fluoreszenzstrahlung der Teilmenge l_n der aktivierten Markierungsmoleküle. Damit in der Teilmenge l_n möglichst wenige Beugungsscheibchen so überlappen, daß die Markierungsmoleküle gar nicht mehr unterscheidbar sind, wird die Aktivierungsenergie so eingestellt, dass die Teilmenge l_n nur einen vergleichsweise geringen Anteil der Gesamtmenge der Markierungsmoleküle ausmacht, so dass statistisch viele Markierungsmoleküle bezogen auf das mit der optischen Anordnung auflösbare Volumen unterscheidbar sind.
In einem vierten Schritt S4 wird die Lage der fluoreszierenden Markierungsmoleküle rechnerisch aus der Beugungsverteilung der Fluoreszenzscheibchen ermittelt, wodurch die Auflösung, mit der die Lage der aktivierten Markierungsmoleküle bekannt ist, über die Auflösung der optischen Anordnung hinaus geschärft wird, wie das Teilbild c der Fig. 4 zeigt.
Alternativ ist zu einer rechnerischen Bestimmung ist es ganz grundsätzlich möglich, die aufgenommene Fluoreszenzstrahlung nichtlinear zu verstärken und so mit verringertem Aufwand die Auflösung über die optischen Anordnung hinaus zu schärfen. Die nichtlineare Verstärkung kann beispielsweise gemäß der Funktion S = A · FN (Gleichung 1 ) oder S = A · expF/w (mit w = 10"N (Gleichung 2)) beschrieben werden, wobei F die Amplitude des Fluoreszenzsignals, A ein Normierungsfaktor und N eine ganze Zahl größer 1 ist. Besonders vorteilhaft ist eine starke nichtlineare Abhängigkeit des Parameters S von F, also z.B. hohe Werte für N in den Gleichungen 1 oder 2. Natürlich können auch andere Funktionen verwendet werden. Grundsätzlich ist die Nichtlinearität vorzugsweise so gewählt, daß die Halbwertsbreite der Beugungsscheibe einer angestrebten räumlichen Auflösung für die Ortsangabe der Markierungsmoleküle entspricht. Neben einer nichtlinearen Verstärkung kann auch eine nichtlineare Dämpfung verwendet werden. Hierbei werden Fluoreszenzsignale geringer Amplitude oder Intensität gedämpft, wohingegen starke Signale zumindest weitgehend ungedämpft bleiben. Natürlich kann auch eine Kombination von nichtlinearer Verstärkung und Dämpfung verwendet werden.
Ein fünfter Schritt S5 setzt die Markierungsmoleküle, deren Lageangabe präzisiert ist, nun zu einem Einzelbild zusammen, dessen Ortsauflösung über die optische Auflösung hinaus gesteigert ist. Es enthält allerdings nur Informationen über die zuvor aktivierte Teilmenge der Markierungsmoleküle.
In einem sechsten Schritt S6 wird das Einzelbild auf bekannte Weise in ein Gesamtbild eingestellt. Anschließend wird zu Schritt S1 zurückgesprungen, wobei die bisher floureszierenden Moleküle wieder deaktiviert sein müssen. Eine Deaktivierung kann je nach Markierungsmolekülart durch eine separate Strahlung oder durch Abklingen des Aktivierungszustandes erreicht werden. Auch ist es möglich bereits abgebildete Markierungsmoleküle durch Anregungsstrahlung zu bleichen.
Mit jedem Durchlauf wird so ein weiteres Einzelbild erhalten, das zum Gesamtbild beiträgt. Im nächsten Durchlauf wird eine andere Teilmenge der Markierungsmoleküle aktiviert, z.B. die in Fig. 4 dargestellt Teilmenge l_n+1.
Durch den mehrfachen Durchlauf durch die Schritte S1 bis S6 wird das Gesamtbild aus Einzelbildern der einzelnen Durchläufe aufgebaut, welche die Orte der Markierungsmoleküle mit einer Ortsauflösung angeben, die gegenüber der Auflösung der optischen Abbildung geschärft ist. Durch eine entsprechende Anzahl von Iterationen baut sich somit ein hochaufgelöstes Gesamtbild sukzessive auf. Die Reduktion des Beugungsscheibchens erfolgt dabei bei dem Verfahren vorzugsweise in allen drei Raumdimensionen, wenn mehrere Bildstapel, welche in z-Richtung beabstandet sind, aufgenommen werden. Dann enthält das Gesamtbild in allen drei Raumrichtungen hochaufgelöst die Ortsangabe der Markierungsmoleküle.
Fig. 5 zeigt schematisch ein Mikroskop 6 zur hochauflösenden Abbildung einer Probe 7. Die Probe ist beispielsweise mit dem Farbstoff DRONPA (vergleiche WO 2007009812 A1 ) markiert. Zur Aktivierung sowie zur Fluoreszenzanregung weist das Mikroskop 6 eine Strahlungsquelle 8 auf, die über einzelne Laser 9 und 10 verfügt, deren Strahlen über einen Strahlvereiniger 1 zusammengeführt wird. Die Laser 9 und 10 können beispielsweise bei 405 nm (Aktivierungsstrahlung) und 488 nm (Fluoreszenzanregung und Deaktivierung) Strahlung abgeben. Es sind auch Farbstoffe bekannt (z.B. der Farbstoff namens DENDRA (vgl. Gurskaya et al., Nature Biotech., Band 24, S. 461-465, 2006)), bei denen die Aktivierung und Fluoreszenzanregung bei ein- und derselben Wellenlänge erfolgen kann. Dann genügt ein Laser.
Ein akustisch-optischer Filter 12 dient zur Wellenlängenselektion und zum schnellen Schalten oder Abschwächen einzelner Laserwellenlängen. Eine Optik 13 fokussiert die Strahlung über einen dichroitischen Strahteiler 14 in eine Pupille eines Objektivs 15, so daß auf der Probe 7 die Strahlung der Strahlungsquelle 8 als Weitfeldbeleuchtung einfällt.
In der Probe 7 entstehende Fluoreszenzstrahlung wird über das Objektiv 15 eingesammelt. Der dichroitische Strahlteiler 14 ist so ausgelegt, dass er die Fluoreszenzstrahlung passieren lässt, so dass sie durch ein Filter 16 zu einer Tubuslinse 17 gelangt, so dass insgesamt die fluoreszierende Probe 7 auf den Detektor 5 abgebildet wird.
Zur Steuerung des Betriebs des Mikroskops 6 ist eine Steuereinrichtung vorgesehen, hier als Computer 18 mit Anzeige 19 und Tastatur 20 ausgebildet. Die Verfahrensschritte S2 bis S6 erfolgen im Computer 18. Dabei ist die Bildrate des Matrix-Detektors ausschlaggebend für die Gesamtmeßzeit, so dass ein Matrix-Detektor 5 mit möglichst hoher Bildrate vorteilhaft ist, um die Meßzeit zu reduzieren. Die Bezugszeichen in Fig. 6-1 bedeuten Folgendes:
Pr: Probe
O: Objektiv
D, D1.D2, D3, D4 : dichroitische Strahlteiler
L1-L2 : Lichtquellen
Bt1 , Bt2: Bildteilermodul ( Mehrebenendetektion)
K1 , K2: Flächenempfänger ( Kamera)
S Scanmodul ( schematisch) mit X/Y Scannern
Sx: Eindimensionaler Scanner ( in X Richtung)
TL:Tubuslinse
SO:Scanobjektiv
SLM: Spatial Light Modulator ( räumlicher Lichtmodulator)
G : Gitter
SML: Mikrolinsenarray
SE : Einzelsensoren einer Sensoranodnung
B1 , B2 einstellbare Schlitzblenden
Ld1 , Ld2 : Liniendetektor
ZL: Anamorphotische Optik wie Zylinderlinse
SF: Strahlformer für Linienfokus ( anamorphotische Optik )
Den meisten Zeichnungen gemeinsam ist dass wie in Fig 6-10 am Beispiels des PAL-M Verfahrens beschrieben, ein erster Laser L1 zum Schalten ( Aktivieren) des Farbstoffes vorgesehen sein kann und Laser L2, L3 zur Fluoreszenzanregung / Deaktivierung von Farbstoffen in der Probe Pr im Weitfeld vorgesehen sind und eine oder mehrere Kameras ( bevorzugt CCDE) zur Weitfelddetektion vorgesehen sind ..
In die Offenbarung einbezogen sind weitere Verfahren zur zeitabhängigen Aktivierung/ Deaktivierung von Farbstoffen zur Erzeugung hochaufgelöster mikroskopischer Bilder wie eingangs im Stand der Technik beschrieben.
Unter Mehrebenendetektion wird beispielsweise insbesondere ein Bildteilermodul gemäß Fig. 12- 14 bzw. eine anamorphotischen Abbildung sowie Ausführungen des Standes der Technik ([7,8]verstanden.
Unter„ ROI"-„ regions of interest" werden automatisch oder manuell , beispielsweise anhand eines Übersichtsbildes vorausgewählte Gebiete verstanden, die selektiv mit Strahlung beaufschlagt werden können.
Bi-Plane Detektionsschema mit 2P-Schalten durch Punktscanner
Abbildung 6 zeigt ein tiefenselektives 3D-Hochauflösungs-Fluoreszenzmikroskop (schematisch) in einer 2-Kanal Ausführung (für 2 unterschiedlich, simultan zu beobachtende Fluorophore mit zwei Kameras K1.K2.
Ein punktscannender Scanmodul (S) folgt in Beleuchtungsrichtung einem Laser (L1 ) zum Schalten über eine nichtlineare Anregung , insbesondere 2P Anregung, dies kann eine ps- Laserdiode oder sogar ein cw-Diodenlaser im Bereich 780-830nm sein (oder eine andere, für den 2P-Schaltvorgang geeignete Wellenlänge), eingekoppelt in den Beleuchtungsstrahlengang wird der Laser L1 über Dichroit D1.
Laser zur Weitfeld-Anregung L2 und L3 in verschiedenen Wellenlängen sind über D in den Beleuchtungsstrahlengang eingekoppelt. Die Fluoreszenz-Detektion erfolgt über D2 in Transmission in Richtung der Kameras K1 , K2, mit einer Aufspaltung in zwei Farbkanäle für unterschiedliche Wellenlängen zweier Fluorophore über D3. Für jede Farbe kann eine Aufspaltung des Bildes über Bildteilermodul (Bt1 und Bt2) wie in Fig. 12-14 beschrieben erfolgen.
Es erfolgt hier also vorteilhaft eine Fluoreszenzanregung durch Laser-Weitfeldbeleuchtung sowie Weitfeld-Detektion durch (sensitive) Kameras wie bei PALM und vergleichbaren lokalisierungsbasierten Hochauflösungsverfahren üblich.
Die Detektion erfolgt hier vorteilhaft mit einem Biplane (Mehrebenen) -Detektionsschema [7,8], Fig.12-14 zur hochgenauen Lokalisierung der Moleküle auch auf der z-Achse.
Dabei wird das Bild vorteilhaft (siehe Fig. 12-14) durch die Bildteilermodule (Bt1/2 in Abbildung 6) so aufgespaltet, dass zwei Teilbilder mit jeweils halber Intensität entstehen, deren konjugierte Objektebenen um beispielsweise ca. eine halbe axiale PSF versetzt sind.
Diese Teilbilder werden nebeneinander auf den Kamerasensor (K1/K2) abgebildet und können entsprechend [7,8] ausgewertet werden, um aus den 2 Teilbildern der einzelnen Fluorophore deren z-Position zu bestimmen.
Eine besonders vorteilhafte Ausführung dieses Bildteilermoduls ist Gegenstand von Fig. 12-14 mit folgenden Vorteilen:
Telezentrie
Keine Veränderung des Abbildungsmaßstabs als Funktion der z-Position
paralleler Einfall auf Detektor (- keine z-Abhängige Verzerrung der PSF) einstellbare z-Aufspaltung und damit Möglichkeit der Anpassung an verschieden Objektive und Einbettmedien
Möglichkeit, die Aufspaltung auf Null einzustellen, wobei
die Referenzbildebene auf der Probenoberfläche liegen kann; die einstellbare Aufspaltung erfolgt dann in die Probe hinein (und nicht ins Deckglas, wie bei bekannten Ausführungen)
Möglichkeit, die Aufspaltung zu entfernen, um normale Kameraabbildung mit vollem Sensor auszunutzen
Besonders vorteilhaft liegt der mit den geschilderten Bildteilermodulen nach Fig. 12-14 erreichte Tiefenschärfenbereich in einem ähnlichen Bereich wie die minimale Schichtdicke der Zweiphotonenanregung, (beispielsweise 700 nm) bzw. kann mit der Anordnung nach Fig.12-14 dergestalt variabel angepasst werden. So ergibt sich ein optimaler Überlapp von aktivierter (=geschalteter) Schicht und hochauflösend vermessener Schicht.
Das Schalten (Photokonvertieren) der Fluorophore von ihrem nicht-anregbaren in ihren anregbaren Zustand (Vorraussetzung für PALM) erfolgt hier über einen fokussierten, punktgescannten Anregungsstrahl, dessen Wellenlänge so gewählt wird, dass der Schaltvorgang durch einen 2-Photonen (oder 3-Photonen, allg. Multiphotonen) Absorptionsprozess erfolgt, während die Fluoreszenzanregung und -detektion der so geschalteten Fluorophore im Weitfeld erfolgt.
Aufgrund der stochastischen Aktivierung der Photoschalter beim PALM-Verfahren muss die gerasterte Aktivierung dabei nicht notwendigerweise mit der Bildaufnahme der Kamera synchronisiert werden.
Das 2P-Schalten (Konvertieren) führt vorteilhaft zu dem aus der 2-Photonen-Mikroskopie bekannten„sectioning", also das selektive Anregen nur der Moleküle in der Fokalebene. So lässt sich eine z-Auflösung vergleichbar zur Konfokalmikroskopie erreichen, ohne ein konfokales Pinhole einsetzen zu müssen. Damit kann das Verfahren einfach mit der für PALM erforderlichen Kamera-Weitfeld-Detektion kombiniert werden.
Zudem wird im Gegensatz zur konfokalen Detektion das ausserfokale Schalten vermieden, was insbesondere für die Aufnahme von hochaufgelösten z-Stapeln wichtig ist.
Es ist bekannt, dass die Photokonvertierung (das Schalten) der typischerweise verwendeten Photoschalter für die PALM-Mikroskopie nur extrem geringe Intensitäten erfordert. Daher kann der 2P-Effekt auch mit kostengünstigen cw-Lasern erreicht werden, vorteilhaft gegenüber teuren Kurzpuls-Lasern für die 2P-Mikroskopie.
Für Fluorophore oder Anwendungen bzw. Probenpräparationen, die für den 2P-Schaltvorgang höhere Leistungen erfordern, kann eine im Pikosekunden - Modus betriebene Laserdiode verwendet werden (Ausführungsbeispiel), oder andere, kostengünstige ps-Lasersysteme.
Die typischen 2P-Schaltwellenlängen für die üblichen PALM-Fluorophore liegen bei 760 - 850 nm, ein Bereich, der gut mit kostengünstigen Halbleiterlasern abgedeckt wird.
In Abbildung 7 erfolgt in a) eine Anpassung der Schaltintensität des punktgescannten Schaltlasers an die Markierungsdichte in der Probe. In dem dünner markierten Bereich I wird die Schaltintensität erhöht, um die Rate der lokalisierten Moleküle an die im dichter markierten Bereich II anzugleichen." 7b zeigt einen schematischen Bildstapel in x-z- Schnitt.
Durch gezieltes Anschalten des scannenden Aktivierungslasers nur in zuvor manuell oder automatisch definierten ROI-s wird das unerwünschte Schalten ober- und unterhalb der gerade aufgenommenen Schicht vermieden. Dies ist insbesondere von Vorteil bei Aufnahme von z- Stapeln, die aus mehreren solchen Schichten bestehen.
Mit dem punktgescannten Schaltstrahl lassen sich ROIs (Region Of Interest- siehe DE 19829981 A1 definieren, innerhalb derer die Fluorophore aktiviert werden; bei TIRF-PALM werden dagegen immer alle Bereiche der Probe aktiviert. So kann mit dem hier beschriebenen Verfahren z.B. die Schaltintensität innerhalb eines Frames optimal an die Markierungsdichte der Probe angepasst werden (vgl. Abbildung 7a)). Damit kann die Bildaufnahmezeit verringert werden, was insbesondere für die Aufnahme von 3D-Bildstapeln von Bedeutung ist. Zudem können so auch die Lokalisierungsraten mit unterschiedlichen Fluorophoren markierter Bereiche in der Probe aneinander angeglichen werden.
Ein weiterer Vorteil besteht darin, dass unerwünschtes Schalten von Molekülen in Probenbereichen ober- und unterhalb der gerade aufzunehmenden z-Schicht minimiert werden kann (zusätzlich zu dem o.g. intrinsischen Sectioning der 2P-Anregung), indem die Aktivierungsstrahlung nur in den Probenbereichen mit eingefärbten Strukturen überhaupt angeschaltet wird (Abbildung 7 b))
Beide Effekte lassen sich prinzipiell auch mit der klassischen 1 P-Schaltquelle erreichen, wenn sie fokussiert und gescannt wird. Allerdings wird das sehr vorteilhafte sectioning der 2P-Absorption damit nicht erzielt.
Ein vorteilhaftes Verfahren für einen sequentiellen Ablauf für anzahlgesteuerten Feedback für 2P- Schalten kann erfindungsgemäß erfolgen.
Es ermöglicht bei inhomogen eingefärbten Proben ein schnelleres Erreichen einer vergleichbaren Lokalisierungsdichte in unterschiedlichen Probenbereichen und damit eine Beschleunigung der Aufnahmezeit:
Nach der Aufnahme des Kamera-Bildes (optional: Echtzeit-Lokalisierung) erfolgt eine
Bestimmung der Anzahl oder Anzahldichte der lokalisierten Moleküle pro ROI
sowie ein Vergleich {Fläche ROhAnzahl} mit der PSF derart:
Wenn {Fläche ROLAnzahl} » (größer als) der PSF ist, wird die Intensität des 2P-Schaltstrahls für diese ROI erhöht
Wenn {Fläche ROLAnzahl} ~= (im Bereich) der PSF ist , wird die Intensität des 2P-Schaltstrahls für diese ROI verringert
Es erfolgt ein Ausgeben der entsprechenden Intensitätsmodulation auf den scannenden 2P- Schaltstrahl und ein nächstes Kamerabild wird aufgenommen Ein erfindunqsaemäßes Verfahren für ROI -gesteuerten Feedback für 2P-Schalten:
minimiert das ungewollte Schalten von Molekülen in Probenbereichen ober- und unterhalb der gerade gemessenen Probenebene durch folgende Schritte:
Definition eines oder mehrerer ROI's automatisch oder manuell anhand eines mit hoher Schalt- und/oder Anregungsintensität aufgenommenen ersten Bildes oder anhand eines mit anderen Kontrastfunktionen gewonnenen Bildes (DIC)
Ausgeben der entsprechenden Intensitätsmodulation auf den scannenden 2P- Schaltstrahl, so dass nur innerhalb der vorgegebenen ROIs die Schaltstrahlung„an" ist
Innerhalb dieser vordefinierten ROIs kann wie unter 9.3.2 die Anpassung der Schaltintensität an die Zählrate der Moleküle erfolgen.
Die beschriebene Regelung der Schaltintensität ist insbesondere vorteilhaft für Proben, die mit unterschiedlichen Fluorophoren eingefärbt sind, die gleichzeitig vermessen werden.
So können die ggf. unterschiedlichen Schaltraten der unterschiedlichen Moleküle durch die räumliche Anpassung der Schaltintensität angepasst werden und so die Aufnahmezeit für Mehrfarbmessungen reduziert werden. Die ROI's können anhand von Probenmerkmalen definiert werden, oder aber als regelmäßiges Raster mit Feldern geeigneter Größe über das Bild gelegt werden; letzteres ist insbesondere für die u.g. Ausführungen mit Weitfeld -Schaltbeleuchtung (temporal focussing, spinning microlens disc) vorteilhaft.
Bi-Plane Detektionsschema mit 2P-Schalten mittels Linienscanner
Um die für PALM nötige Aktivierung einer stochastischen Untermenge von Fluorophoren pro Kameraframe zu erreichen, kann insbesondere für schnelle Bildaufnahmeraten eine sehr hohe Scangeschwindigkeit eines Punktscanners erforderlich sein. Bei Verwendung einer Linie zum 2P- Schalten reduziert sich die Scannergeschwindigkeit entsprechend. Die mit der Linie verbundene Reduzierung der Spitzenintensität kann aufgrund der geringen erforderlichen Schaltintensitäten in Kauf genommen werden.
Anstelle eines Punktscanners in Fig. 6 zur 2P Anregung kann also auch ein Linienscanner verwendet werden (siehe auch Fig.11 )
Die geringen Intensitäten, die zum Schalten der Farbstoffe erforderlich sind, machen auch den
Einsatz einer gescannten Linie in Verbindung mit dem 2P-Schaltprozess möglich.
Diese Linie kann beispielsweise mit einer anamorphotischen Optik erzeugt werden und mit einem eindimensionalen Scanner durch das Objekt bewegt werden.
Der Vorteil ist daß ein schnellerer Scan möglich ist da nur 1 D-Scan erforderlich ist.
Da die Aktivierung stochastisch erfolgt und im Weitfeld detektiert wird, muss die Linie nicht synchronisiert werden mit der Bildaufnahme. Bi-Plane Detektionsschema mit 2P-Schalten mittels temporal focussinq
Abbildung 8 zeigt ein tiefenselektives 3D-Hochauflösungsmikroskop (schematisch)mit L1 als Aktivierungslaser; L2,L2 als Anregungslaser, einem Gitter G: Gitter; einem SLM: Spatial Light Modulator( siehe hierzu beispielsweise DE 19930532A1 ) ; D1-D4 sind dichroitische Strahlteiler bzw. -vereiniger, Bt1 u. 2: Bildteilermodule, K1 und K2 wiederum Kameras.
In Fig. 8a ist der Strahlengang von der Lichtquelle zur Probe vergrößert dargestellt.
Der Beleuchtungsstrahlengang ist mit einer durchgehenden Linie gezeichnet und die Abbildung gestrichelt.
Er gilt sinngemäß auch für die Darstellung in Fig. 9 .
Das Objektiv O ist schematisch durch eine Linse dargestellt.
Das Gitter steht in einem Zwischenbild und wird ins nächste Zwischenbild abgebildet (gestrichelt) in dem sich der der SLM befindet. Dieser wiederum wiederum wird in die Probe abgebildet
Dagegen "versetzt" ist das Beleuchtungsbündel (durchgehende Linie) des Lasers, in den scharfen Zwischenbildfern (Gitter, SLM, Probe) ist der Beleuchtungsspot Spot jeweils maximal unscharf.
Hier kann wiederum eine ROI-Funktionalität wie oben dargestellt erfolgen, mit dem Unterschied, dass die jeweilige Schaltintensität nun über den SLM im Zwischenbild eingestellt wird.
Diese Anordnung kommt vorteilhaft ohne bewegte Teile aus ( nichtscannend) und erreicht eine ähnliche Flexibilität wie die zuvor geschilderten Scananordnungen.
Die Tiefenselektion wird nun über den 2P-Schalteffekt in Verbindung mit zeitlicher Fokussierung erreicht [11 und Referenzen darin]. Dazu wird mit dem aufgeweiteten Strahl eines Kurzpuls-Lasers L1 mit einer Wellenlänge geeignet zur 2P-Anregung des Schaltvorgangs ein Gitter G beleuchtet. Der beleuchtete Bereich des Gitters wird dann in die Probe abgebildet . Das Gitter spaltet die spektralen Anteile des Laserpulses auf, so dass die ursprüngliche kurze Pulsform nur im Fokus der Abbildung (und ggf. Zwischenbildern) erreicht wird und entsprechend nur dort die hohen Spitzenintensitäten für den 2P-Aktivierungsvorgang vorliegen.
Wie in (11) dargestellt erfolgt in einem teleskopischen Strahlengang erst in der Probe (der Bildebene des Teleskops) eine Wiederherstellung der kurzen Pulse.
Ein SLM als Modulator für die aufgespaltenen Wellenlängen wird in einem Zwischenbild der Abbildung positioniert, wo die ursprüngliche Pulsform wieder hergestellt ist.
Durch selektives Schalten der SLM Elemente werden ROI erzeugt.
Hier kann die ROI-Funktionalität jetzt auch in der Weitfeld-Anregung (zusätzlich zum Schalten) erfolgen. Dazu muss auch die Laser-Weitfeld-Anregung durch den SLM geführt werden oder einen eigenen SLM erhalten; dann ist auch die getrennte Definition von ROIs für Anregung und Schalten möglich. Diese Ausführung ist in Abbildung 8 für den Fall einer 2-Farb-Anregung und -detektion dargestellt.
Alternativ zum SLM kann auch ein DMD (Digital Micromirror Device)-array eingesetzt werden; Aufbau analog zu Abbildung 8, das DMD-array muss nun aber in Reflektion eingesetzt werden (wiederum im Zwischenbild).
Astigmatismus/Zylinderlinse Detektionsschema mit 2P-Schalten durch Punktscanner
Der Aufbau enstpricht Abbildung 6,8,9, jedoch mit Zylinderlinse(n) ZL im Detektionsstrahlengang anstelle von Bt1 und/oder Bt2.
Dies ist In Abbildung 6,8.9 optional durch einen Pfeil gekennzeichnet eingezeichnet
Bi-Plane Detektionsschema mit 2P-Schalten mittels rotierender Mikrolinsen-Scheibe
Abbildung 9 zeigt ein tiefenselektives 3D-Hochauflösungsmikroskop (schematisch) mit scannender Mikrolinsen-Scheibe (SML). Die Bezeichnungen sind ansonsten wie in Abbildung 8.
Eine Beleuchtung erfolgt durch 2P-Laser L1 beispielsweise um 800 nm (z.B. ps-Laserdiode), Nach einer Strahlanpassung auf ein Mikrolinsenarray (scanning microlens array) (SML)werden die Foki der (rotierenden) Mikrolinsen über ein Zwischenbild mit einem darin befindlichen SLM in die Probe abgebildet. Damit ist eine schnell gescannte 2P-Punktquelle zum Schalten der Fluorophore mit ROI-Funktionalität über den SLM realisiert.
Zusätzlich erfolgt eine Einkopplung der Laser-Weitfeldbeleuchtung zur Anregung der Fluorophore über Dichroit 1 (D1 ). Detektion und z-lnformation entsprechen den obigen Beispielen.
Vorteile sind:
die Schnelligkeit
und die konfokale Tiefendiskriminierung bei Weitfeldbeleuchtung , kombiniert mit ROI-Funtionalität durch SLM oder DMD
Konfokales Hochauflösungsmikroskop mit Linienscanner
Die in beschriebenen lokalisierungsbasierten Hochauflösungsverfahren lassen sich prinzipiell nicht mit einem Standard-LSM durchführen: die Sub-PSF-genaue Lokalisierung muss durch das gleichzeitige räumliche Oversampling durch die Kamerapixel erfolgen, da die Moleküle nur für eine beschränkte Zeit fluoreszieren bzw. zu unvorhersagbaren Zeitpunkten (stochastisch) aktiviert werden. Damit schließt sich ein Verfahren, bei dem der Schwerpunkt des Moleküls sequentiell bestimmt wird (Rasterverfahren) aus. Bei der wie bisher praktizierten Weitfeldabbildung wiederum fällt die wünschenswerte Tiefenselektion durch die konfokale Abbildung eines LSM weg.
Die hier vorgestellte Anordnung aus speziellem Liniensensor (Abbildung 10) und entsprechendem Mikroskop (Abbildung 11 ) erlaubt jedoch die vorteilhafte Kombination von konfokalem Linienscan und lokalisierungsbasierter Hochauflösung und ermöglicht damit ein PALM-artiges hochauflösendes Mikroskopieverfahren in Verbindung mit der Tiefenselektion eines Konfokalmikroskops.
Zur Erhöhung der Eindringtiefe kann die Linienbeleuchtung für Schalten und/oder Anregung auch durch einen Mehrphotonenprozess erfolgen.
Dieser Ansatz unterscheidet sich von Abb 6 dadurch, dass hier Tiefenselektion durch eine konfokale Linienabbildung erreicht wird.
Abbildung 10: a) zeigt ein Prinzip der lokalisierungsbasierten konfokalen Hochauflösungsmikroskopie mit einem Liniensensor., 10 b) einen Sensor mit verzahnter Pixelstruktur, 10 c) ein Beispiel zur Realisierung einer verzahnten Pixelstruktur mit bestehenden Pixelgeometrien durch Maskieren.
Abbildung 10 a) erläutert das Prinzip anhand eines 2-zeiligen Liniensensors (beispielsweise den Sensor einer Zeilenkamera wie in der Machine Vision häufig verwendet).
Die laterale Lokalisierung (entlang der Zeilenrichtung) kann wie bekannt durch Schwerpunktbildung oder Fitten einer geeigneten Funktion (1 D-Gauss) erfolgen, wobei die ineinandergreifenden Pixel beider Zeilen zu berücksichtigen sind. Die Lokalisierung orthogonal zur Zeilenrichtung kann durch Bildung des Differenzsignals der entsprechenden Pixel der gegenüberliegenden Pixelreihen erfolgen. Das Prinzip entspricht hier einem Positionsempfindlichen Detektor (position sensitive detector, PSD). Damit die PSD-Funktion gewährleistet ist, muss die konfokale Schlitzblende auf etwas mehr als eine Airy-Einheit geöffnet werden.
Die unterschiedlichen Lokalisierungsgenauigkeiten in x- und y-Richtung, die sich bei diesem Ansatz ergeben können, können durch alternative Sensordesigns angepasst werden. Abbildung 10 b) zeigt eine mögliche Sensorstruktur mit zwei ineinandergreifenden Kämmen.
Hier muss zur Bestimmung der y-Koordinate zuvor die ermittelte x-Position ausgewertet und berücksichtigt werden, da durch die verzahnte Pixelstruktur die PSD-Funktion (y- Schwerpunktsbestimmung) von der x-Position des zu lokalisierenden Moleküls abhängt.
Die Abbildung der Linie ist so zu wählen, dass die PSF-Breite gerade der Breite einer Pixelzeile entspricht; sie wird aber auf das Zentrum der ineinandergreifenden Kammstruktur zentriert.
Abbildung 10 c)zeigt einen alternativen Realisierungsvorschlag basierend auf herkömmlichen, quadratischen Pixelgeometrien. Hier kann beispielsweise ein normaler Sensor um 45 Grad gedreht werden um diese Pixelorientierung zu erhalten. Prinzipiell kann dazu auch ein Flächensensor verwendet werden, der bis auf die gewünschte Linie zur Detektion maskiert wird. Diese Maske kann auch als variable Blende ausgeführt werden.
Erfindungsgemäß werden mehrere, vorteilhaft zwei Reihen von Pixeln zur Auswertung herangezogen. In 10a) -c) ist jeweils schematisch gestrichelt ein Molekül eingezeichnet das von mehreren Detektorelementen erfasst wird.
Zu diesem Zweck wird die vorhandene Spaltblende bei einem Linienscanner etwas geöffnet um zwei Reihen gleichzeitig zu erfassen. In 10a und b ist das hierdurch erfasste Spaltbild dargestellt. In Fig.10c) ist der erfasste Bereich beispielhaft etwas heller dargestellt als der darüber und darunter befindliche ausgeblendete bereich.
Durch gegenseitige Subtraktion von vorteilhaft vier Detektorelementen die nebeneinander liegen und jeweils ein Signal erfassen kann der Schwerpunkt des erfassten Moleküls exakt bestimmt werden (durch Betrag und Vorzeichen des Subtraktionsergebnisses).
Hinzu kommt eine Tiefeninformation aus Form und Größe, beispielsweise mit dem vorn zitierten Verfahren.
Abbildung 11 zeigt schematisch eine mögliche Ausführung eines tiefenselektiven Hochauflösungsmikroskops basierend auf diesem Sensorprinzip.
Abbildung 11 zeigt ein tiefenselektives 2D-Hochauflösungs-Konfokalmikroskop (schematisch) mit Linienscanner, beispielhaft für Zweifarben-Detektion. Schalt- und Anregungslaser (L1 -L3) werden über einen Strahlformer (SF) auf Linienform gebracht und in einer Raumrichtung gerastert (Scanner Sx). In Detektion wird die Linie durch entsprechende Schlitzblenden konfokal auf Liniendetektoren (Ld1 , Ld2) abgebildet wie im Text vorher beschrieben. D1-D4 sind dichroitische Strahlteiler bzw. -vereiniger;
Die Linie zur Beleuchtung wird durch die Strahlformungsoptik SF (Zylinderlinse) erzeugt und in einer Raumrichtung gerastert (Scanner Sx). Die Fluoreszenz wird über Schlitzblenden B1 und B2 (hier Ausführungsbeispiel mit zwei Farbkanälen) konfokal auf die wie in Abb. 10 skizzierten Liniendetektoren Ld1 und Ld2 abgebildet.
In Fig. 12-14 sind vorteilhafte variable Bildteilermodule Bt1 , Bt2 (siehe z.B. Fig. 6) zur z- Aufspaltung skizziert.
Die Bezugszeichen bedeuten im Einzelnen:
E1 , E2: Objektebenen
BM: Bildteilermodul
O: Objektiv
Diel : Hauptfarbteiler
L1 Lichtquelle EF: Emissionsfilter
TL: Tubuslinse
SP: Umlenkspiegel
B: Blende ( telezentrische Blende)
L1 , L2: Linsengruppen
Die 2: Farbteiler zu optionalen Ausblendung
BS: Strahlteilerwürfel
P1 Zweifach - Umlenkprisma , verstellbar senkrecht zur optischen Achse
P2 Umlenkprisma
DE Weitfelddetektor
S1 , S2: Sensorhälften
e1 , e2 Bildebenen
Fig. 12 zeigt einen Weitfeld- Strahlengang mit einer aufgeweiteten Lichtquelle und einem ortsaufgelösten Flächendetektor, beispielsweise einer CCD Kamera.
Das Licht der Lichtquelle L1 gelangt (reflektiert) über Die 1 und das Objektiv O auf eine Probe Pr. Das reflektierte und fluoreszierende Probenlicht gelangt über das Objektiv in Richtung der Detektion.
Am Teiler Die 1 und durch den Filter EF erfolgt eine Selektion des erwünschten Lichtes, hier eine Unterdrückung des reflektierten Lichtes, das heißt nur das Fluoreszenzlicht gelangt in Richtung der Detektion.
Über SP, L1. L2 gelangt das Probenlicht in die erfindungsgemäße Anordnung aus BS, P1 und P2 und dann auf den Detektor DE.
E1 und E2 sind unterschiedliche Objektebenen in der Probe Pr.
Fig. 12a zeigt eine vergrößerte Ansicht des erfindungsgemäßen variablen Bildteilermoduls BM. Ein Bild der Probe Pr wird über den Strahlteilerwürfel BS in zwei Teilbilder auf dem Detektor DE aufgespaltet. Das Prisma P1 wird motorisch senkrecht zur optischen Achse verschoben, um die Aufspaltung der beiden Objektebenen einzustellen. Über P2 (fest) wird das verschobene Teilbild wieder in den durchgehenden Strahlengang, durch P2 räumlich , versetzt zum durchgehenden Strahlengang das heißt seitlich auf DE versetzt, eingespiegelt.
Anhand von Bildebenen e1-e3 ein- und derselben Objektebene in Pr, beispielsweise E1 , wird die Erfindung weiter erläutert:
Die gestrichelte Position von P1 deutet die kürzeste mögliche Position von BM an; die damit erzielte Bildebene e3 läge hinter dem Detektor DE.
Die Bildebene e2 des nicht abgelenkten Teilbildes liegt auf dem Sensor (Teilbereich S2 des Sensors). Durch Verschieben des Prismas P1 nach außen in die untere Stellung in Fig.12a wird der Weg verlängert und die Bildebene e1 wandert (entgegengesetzt zum Lichtweg) nach vorne. Daraus folgt, dass ein Objekt (Molekül), das sich in Objektebene E2 befindet, auf Sensorhälfte S2 scharf und auf Sensorhälfte S1 unscharf abgebildet wird. Entsprechendes gilt für ein Objekt, das sich in Objektebene E1 befindet, bzw. zwischen E1 und E2
E1 wäre scharf auf S1 und E2 wäre scharf auf S2 alles andere wäre unscharf bei der gleichen Prismenposition).
In Fig.12b sind vergrößert Punktbilder von Molekülen 1 ,2,3, jeweils aus den Objektebenen E1 , E2 auf den Sensorhälften S1 und S2 dargestellt.
Es wird ersichtlich, dass in E1 und E2 jeweils in unterschiedlichen Ebenen angeordnete Moleküle (1 in E1 und 3 in E2) in S1 (Molekül 1 ) und S2 ( Molekül 3 ) scharf detektiert werden, während Molekül 2 jeweils gleich unscharf detektiert wird, weil es sich offensichtlich zwischen E1 und E2 befindet.
Aus der Größe der Moleküle auf den Detektorabschnitten kann also auf ihre genaue Lage in Z- Richtung in der Probe geschlossen werden.
In der Zeichnung angedeutet sind weiterhin die Strahlengänge zweier Moleküle, die sich beide in Objektebene E2 befinden.
Die Blende B definiert den auf die Hälfte reduzierten Bildausschnitt (entsprechend der Größe der Sensorhälften S1 und S2) und verhindert, dass Licht von außerhalb dieses Bereiches auf die beiden Teilstrahlengänge überspricht.
Die Aufspaltung in zwei Teilbilder erfolgt am 50/50 Strahlteilerwürfel BS.
Die Aufgabe, das umgelenkte Teilbild in eine vom direkt abgebildeten Teilbild unterschiedliche Bildebene zu fokussieren, wird durch das Prisma P1 erfüllt. Dieses Prisma P1 verlängert die Schnittweite der entsprechenden Bündel verglichen mit dem entsprechenden Weg in Luft; es ist daher vorzugsweise aus einem hochbrechenden Glas auszuführen, um einen möglichst großen Arbeitsbereich zu erhalten. Diese Bündel werden über das Prisma P2 wieder parallel zum direkten Strahlengang eingespiegelt und auf den Bildsensor DE im Abschnitt S1 gelenkt.
Mit der Schnittweitenverlängerung nach der letzen Optik/Linse L2 im Prisma P1 kann durch Wahl der Länge des Prismas dafür gesorgt werden, dass trotz zwangsläufig größerer Weglänge des umgelenkten Teilbildes beide Teilbilder aus unterschiedlichen Objektebenen E1 , E2 gleichzeitig scharf auf den Detektor DE abgebildet werden.
Durch Verfahren des Prismas P1 senkrecht zur optischen Achse des direkten Strahlengangs kann die z-Verschiebung der Fokusebenen der beiden Teilbilder aus unterschiedlichen Objektebenen) in der Probe eingestellt werden.
So kann die Aufspaltung beispielsweise vorteilhaft an unterschiedliche Objektive angepasst werden.
Dies ist nun auch ohne Nachfokussieren des Systems möglich, da das System so ausgelegt wurde, dass sich eine Verschiebung von „Null" einstellen lässt und sich insbesondere bei Beobachtung an der Deckglasoberfläche die zweite Fokusebene in die Probe (und nicht in das Deckglas) bewegen lässt. In einer weiteren Anordnung bei der man auf den Glasweg des Prismas P1 verzichtet und nur zwei gemeinsam senkrecht zur optischen Achse verfahrbare Umlenkspiegel benutzt, würde man auch vorteilhaft zwei unterschiedliche Objektebenen scharf auf die Kamera abbilden können.
Allerdings würde man aufgrund des seitlichen Weges den Nullabgleich nicht schaffen und beim seitlichen Wegfahren der Spiegel immer weiter ins„Deckglas" fahren. Zur Variation der zweiten Objektebene im Probenraum müsste man dann die Objektebenenaufspaltung über die Spiegel einstellen und dann objektivseitig so Nachfokussieren, dass das Deckglas wieder scharf über die Umlenkung auf den Detektor abgebildet wird. Aber diese geschilderte Anordnung liegt dennoch im Rahmen der hier offenbarten Erfindung,
Eine Auswechslung der Prismas P1 gegen ein anderes Prisma mit unterschiedlichen Glaswegen ist erfindungsgemäß möglich.
Die Abbildung, vom Objekt auf den Detektor durch Linse L2 in Verbindung mit der Optik L1 links vom Strahlteiler Die 2 ist insgesamt vorteilhaft telezentrisch.
Eine einstellbare, vorzugsweise rechteckige Blende B in einem Zwischenbild dient zur Definition eines rechteckigen und über P1 , P2 aufgespalteten Bildbereichs und zur Unterdrückung von Fluoreszenz- und Streulicht aus den Feldbereichen außerhalb dieses neuen Bereichs
Für Mehrfarbexperimente kann eine zweite Emissionswellenlänge über den Farbteiler Die 2 ausgespiegelt werden und unter Verwendung eines zweiten, vorzugsweise identischen z- Aufspaltungsmoduls und eines weiteren Detektors kann dieser Strahlengang ebenfalls zur hochaufgelösten Lokalisierung verwendet werden.
Eventuelle Farblängsfehler des Objektivs oder andere chromatische Fehler, die einen Einfluss auf die z-Lokalisierung der einzelnen Moleküle haben, können durch Anpassen der Aufspaltung für den zweiten Farbkanal kompensiert werden.
Fig. 13a) zeigt eine weitere vorteilhafte Ausbildung eines Moduls
zur Aufspaltung eines Kamerabildes in 4 Teilbilder gleicher Intensität zur z-Hochauflösung.
In Fig. 13 a links ist eine Ausführung mit separaten Spiegeln und Strahlteilern dargestellt. Ein erster Teiler T1 , hier 25/75 Teilung bezüglich Transmission und Reflektion lenkt einen Teil des Lichtes auf die Fläche Q1 des Detektors DE4.
Ein zweiter Teil wird T1 reflektiert und über einen Spiegel S1 in Richtung eines zweiten Teilers T2 gelenkt mit einem Verhältnis 66/33. Dieser lässt einen Teil des Lichtes in Richtung der Fläche Q2 von DE 4 durch und reflektiert einen Teil in Richtung eines Spiegels S3 der das Licht in Richtung des 50/50 Teilers T3 umlenkt. Ein Teil gelangt durch T3 auf die Fläche Q3 von DE 4 und ein Teil wird über S3 in Richtung der Fläche Q4 von DE 4 umgelenkt.
Durch die Aufspaltung der z-Ebenen in der monolithischen Bauform um jeweils eine„Würfellänge" eines Strahlteilerwürfels ergeben sich vier gleichmäßig verschobene Bild- bzw. Objektebenen, wobei der Quadrant Q1 von DE 4 das Bild im direkten Durchgang sieht, Quadrant Q2 ein um eine „Normdistanz" (= eine Strahlteilerwürfellänge im monolithischen Aufbau rechts), Quadrant Q3 um zwei und Quadrant Q4 ein um 3 Distanzen verschobenes Bild. Die hier ohne Einschränkung dargestellten Teilerverhältnisse der 3 Strahlteiler sorgen dafür, dass alle 4 Quadranten vorzugsweise die gleiche Intensität erfassen
In Fig. 13b ist eine monolithische Ausführung mit 3 Strahlteilerwürfeln für T1-T3 und 3 verspiegelten Prismen für S1-S3 von der Seite, von oben und perspektivisch dargestellt.
Die Anordnung in Fig. 3a) und b) ist vorteilhaft auch geeignet für einen telezentrischen Detektionsstrahlengang wie anhand von Fig12 beschrieben.
Die Vorteile der erfindungsgemäßen Anordnung in Fig. 13 bestehen insbesondere auch darin, dass durch
vier Bilder aus vier Probenebenen vorteilhaft vier Stützstellen für die z-Bestimmung vorliegen, dadurch ist genauere z-Bestimmung in einem größeren Arbeitsbereich möglich.
Das quadratische Sensorformat der hochempfindlichen EMCCD-Kameras wird weiterhin noch effizienter ausgenutzt.
In Fig. 14 erfolgt eine vorteilhafte Kombination einer Ausführung nach Fig. 13 mit verschiebbaren Prismen entsprechend Fig. 12.
Rechts ist eine Ansicht aus Sensorrichtung dargestellt, links eine Draufsicht.
Anstelle der Spiegel S1-S3 in Fig. 14 sind hier Prismen 1-3 vorgesehen die einen Lichtweg parallel zur optischen Achse durch ein Medium höherer optischer Dichte definieren. Im Vergleich zu Fig.
13 dienen hier zusätzliche Umlenkelemente 1-3 zu Wiedereinspiegelung in den jeweiligen
Teilstrahlengang.
Jede der drei senkrecht zur optischen Achse (Lichtrichtung) verstellbaren Prismen 1-3 ist für jeweils einen Quadranten Q2-4 des Sensors ( Fig.13) vorgesehen, der vierte Quadrant Q1 wird durch den direkten Durchgang belichtet. Jedes Prisma könnte jetzt auf eine unterschiedliche Ebenenverlagerung eingestellt werden.

Claims

Patentansprüche 1.
Hochauflösendes Mikroskop zur zwei - oder dreidimensionalen Positionsbestimmung von Objekten, insbesondere einzelner Fluorophore, vorzugsweise zur räumlich hochauflösenden Fluoreszenzmikroskopie einer Probe, die mit Markierungsmolekülen markiert ist, welche mit einem Signal derart aktivierbar oder umschaltbar sind, dass sie erst im aktivierten oder umgeschalteten Zustand zur Abgabe von Fluoreszenzstrahlung anregbar sind, wobei das Verfahren folgende Schritte aufweist:
1 ) Einbringen des Signals auf die Probe derart, dass nur eine Teilmenge der in der Probe vorhandenen Markierungsmoleküle aktiviert werden, wobei in der Probe Teilbereiche bestehen, in denen aktivierte Markierungsmoleküle zu den ihnen nächst benachbarten aktivierten Markierungsmoleküle mindestens einen Abstand haben, der größer oder gleich einer Länge ist, welche sich aus einer vorbestimmten optischen Auflösung ergibt,
2) Anregung der aktivierten Moleküle zur Abgabe von Fluoreszenzstrahlung,
3) Detektion der Fluoreszenzstrahlung mit der vorbestimmten optischen Auflösung, und
4) Erzeugen eines Einzelbildes aus der in Schritt 3) aufgenommenen Lumineszenzstrahlung, wobei die geometrischen Orte der Fluoreszenzstrahlung abgebenden Markierungsmoleküle mit einer über die vorbestimmte optische Auflösung gesteigerten Ortsauflösung ermittelt werden,
wobei die Schritte mehrfach wiederholt werden und die so erhaltenen, mehreren Einzelbilder zu einem Gesamtbild zusammengefügt werden,
mit mindestens einer der nachstehenden Anordnungen a) bis q) :
a) im Abbildungsstrahlengang ist eine anamorphotische Optik, vorzugsweise eine Zylinderlinse angeordnet
b) es ist mindestens ein Strahlteiler zur Aufspaltung des Detektionsstrahlengangs in mindestens zwei Teilstrahlengänge vorgesehen und die Teilstrahlengänge weisen in der Detektionsebene zueinander einen räumlichen Versatz auf
c) als Aktivier- oder Umschaltquelle ist ein Kurzpulslaser oder eine Weisslichtquelle zur nichtlinearen Probenanregung vorgesehen
d) die nichtlineare Anregung ist eine Zweiphotonenanregung
e) ein Punktscanner zur Anregung ist vorgesehen
f) ein Linienscanner zur Anregung ist vorgesehen
g) Mittel zur selektiven Aktivierung oder Umschaltung von Probenregionen sind vorgesehen h) die Mittel zur selektiven Aktivierung oder Umschaltung sind AOTF, SLM oder DMD i) zur Anregung der Probe ist eine Weitfeldbeleuchtung - und Detektion vorgesehen j) ein Gitter ist vorgesehen dass Laserpulse zum Aktivieren oder Schalten spektral aufspaltet k) ein SLM oder DMD ist dem Gitter im Beleuchtungsstrahlengang nachgeordnet, zum selektiven Auswählen spektral aufgespalteter Laserpulsanteile
I) in einem teleskopischen Strahlengang werden die aufgespalteten Strahlungsanteile in der Bildebene oder in der Probe vereinigt
m) zur Mehrphotonenschaltung oder Aktivierung ist ein Mikrolinsenarray, vorzugsweise ein Zylinderlinsenarray vorgesehen
n) eine linienscannende Anordnung zur Schaltung oder Aktivierung und zur Anregung ist vorgesehen
o) zur Liniendetektion ist ein ortsaufgelöster Sensor vorgesehen, wobei eine Spaltblendende derart geöffnet ist dass mindestens zwei Sensorreihen, jeweils aus mehreren Sensoren bestehend, mit Probenlicht beleuchtet sind
p) die Sensoren sind nebeneinander oder verzahnt oder in einer 45 Grad Anordnung vorgesehen
q) eine Bildteileranordnung für ein Mikroskop ist vorgesehen. 2.
Hochauflösendes Mikroskop nach Anspruch 1 , wobei zur Verlängerung der optischen Weglänge mindestens ein zweiter Teil des von der Probe kommenden Detektionslichtes aus dem Detektionsstrahlengang ausgeblendet ist und über Umlenkmittel zum Detektionsstrahlengang mindestens in einem zweiten Detektionsstrahlengang geführt ist.
3.
Hochauflösendes Mikroskop nach Anspruch 2, wobei mindestens der zweite Teil des Detektionslichtes über weitere Umlenkmittel in Richtung der Detektion so zurückgelenkt wird, dass auf dem Flächenempfänger nebeneinander mindestens zwei Teilgebiete mit Detektionslicht beaufschlagt sind.
4.
Hochauflösendes Mikroskop nach einem der Ansprüche 1-3, wobei mindestens der zweite Teil des Detektionslichtes zumindest teilweise zur Verlängerung der optischen Weglänge in einem optischen Element mit gegenüber dem ersten Detektionsstrahlengang erhöhter optischer Dichte verläuft.
5.
Hochauflösendes Mikroskop nach Anspruch 4, wobei das optische Element in einem Winkel, vorzugsweise senkrecht zur optischen Achse des ersten Detektionsstrahlengangs zur Verstellung der optischen Weglänge verschiebbar ausgebildet ist und zumindest an seiner Lichteintritts- und Lichtaustrittsseite ebene Flächen aufweist.
6.
Hochauflösendes Mikroskop nach einem der Ansprüche 1-5, wobei mindestens im zweiten Detektionsstrahlengang nach einer ersten Strahlumlenkung ein Prisma, bevorzugt ein Glasprisma, zur Umlenkung in eine zum ersten Detektionsstrahlengang parallele Richtung zur Erhöhung der Weglänge und zur Rückumlenkung vorgesehen ist.
7.
Hochauflösendes Mikroskop nach Anspruch 6, wobei das Prisma vom parallelen Teil des zweiten Detektionsstrahlengang durchlaufen wird und vorzugsweise zur Einstellung der optischen Weglänge senkrecht zur optischen Achse verschiebbar ausgebildet ist.
8.
Hochauflösendes Mikroskop nach einem der Ansprüche 1-7, wobei ein telezentrischer Strahlengang von der Probe zum Detektor vorgesehen ist.
9.
Hochauflösendes Mikroskop nach einem der Ansprüche 1-8, wobei über teildurchlässige Spiegel und Umlenkelemente eine Aufteilung in vier Detektionsstrahlengänge erfolgt die zueinander versetzt auf einem oder mehreren Detektoren auftreffen, wobei vorzugsweise drei teildurchlässige Spiegel und drei Umlenkelemente zur Aufteilung vorgesehen sind und die teildurchlässigen Spiegel vorzugsweise Teilungsverhältnisse von 25/75, 66/33 und 50/50 zwischen transmittierter und reflektierter Strahlung aufweisen.
10.
Hochauflösendes Mikroskopverfahren zur zwei - oder dreidimensionalen Positionsbestimmung von Objekten, insbesondere einzelner Fluorophore, vorzugsweise zur räumlich hochauflösenden Fluoreszenzmikroskopie einer Probe, die mit Markierungsmolekülen markiert ist, welche mit einem Signal derart aktivierbar oder umschaltbar sind, dass sie erst im aktivierten oder umgeschalteten Zustand zur Abgabe von Fluoreszenzstrahlung anregbar sind, wobei das Verfahren folgende Schritte aufweist:
1 ) Einbringen des Signals auf die Probe derart, dass nur eine Teilmenge der in der Probe vorhandenen Markierungsmoleküle aktiviert werden, wobei in der Probe Teilbereiche bestehen, in denen aktivierte Markierungsmoleküle zu den ihnen nächst benachbarten aktivierten Markierungsmoleküle mindestens einen Abstand haben, der größer oder gleich einer Länge ist, welche sich aus einer vorbestimmten optischen Auflösung ergibt,
2) Anregung der aktivierten Moleküle zur Abgabe von Fluoreszenzstrahlung,
3) Detektion der Fluoreszenzstrahlung mit der vorbestimmten optischen Auflösung, und
4) Erzeugen eines Einzelbildes aus der in Schritt 3) aufgenommenen Lumineszenzstrahlung, wobei die geometrischen Orte der Fluoreszenzstrahlung abgebenden Markierungsmoleküle mit einer über die vorbestimmte optische Auflösung gesteigerten Ortsauflösung ermittelt werden,
wobei die Schritte mehrfach wiederholt werden und die so erhaltenen, mehreren Einzelbilder zu einem Gesamtbild zusammengefügt werden,
mit mindestens einem der folgenden Verfahrensschritte a) - o) :
a) mittels anamorphotischen Optik, vorzugsweise einer Zylinderlinse in der Abbildung wird über die Orientierung und Form abgebildeter Teilchen oder Moleküle ihre vertikale ( Z ) Position ermittelt
b) im Detektionsstrahlengang erfolgt eine Aufspaltung in mindestens zwei Detektions- Teilstrahlengänge mit unterschiedlicher optischer Weglänge die auf einem Detektor versetzt detektiert werden
c) eine Aktivierung oder Umschaltung erfolgt durch einen Mehrphotonen- Anregungsprozeß, vorzugsweise eine Zweiphotonenanregung
d) es erfolgt eine punktscannende Aktivierung oder Umschaltung
e) es erfolgt eine linienscannende Aktivierung oder Umschaltung
f) die Anregung der Probe und Detektion des Probenlichtes erfolgt im Weitfeldmodus g) manuell oder automatisch vorbestimmte Probenregionen werden aktiviert oder umgeschaltet
h) die Aktivierung oder Umschaltung erfolgt durch AOTF oder SLM oder DMD
i) über ein spektral aufspaltendes Element, vorzugsweise ein Gitter werden Laserpulse zum Aktivieren oder Schalten spektral aufgespaltet
j) ein SLM oder DMD im Strahlengang nach dem Gitter nimmt eine gesteuerte Auswahl aufgespalteter Laserpulsanteile vor
k) die Laserweitfeldanregung wird durch SLM oder DMD geführt
I) es werden ROI durch SLM oder DMD selektiert
m) eine Mehrphotonenschaltung oder Aktivierung erfolgt über ein Mikrolinsenarray, vorzugsweise ein Zylinderlinsenarray
n) Schalten und / oder Anregung erfolgt durch einen Linienscanner
o) eine Liniendetektion erfolgt über einen ortsaufgelösten Sensor, wobei über eine Spaltblendenstellung mit mindestens zwei Sensorreihen, jeweils aus mehreren Sensoren bestehend, mit Probenlicht beleuchtet werden
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