WO2002005309A1 - Detektor für variierende druckbereiche und elektronenmikroskop mit einem entsprechenden detektor - Google Patents

Detektor für variierende druckbereiche und elektronenmikroskop mit einem entsprechenden detektor Download PDF

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WO2002005309A1
WO2002005309A1 PCT/EP2001/007431 EP0107431W WO0205309A1 WO 2002005309 A1 WO2002005309 A1 WO 2002005309A1 EP 0107431 W EP0107431 W EP 0107431W WO 0205309 A1 WO0205309 A1 WO 0205309A1
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scintillator
potential
detector
sample
detector according
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PCT/EP2001/007431
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French (fr)
Inventor
Peter Gnauck
Volker Drexel
David Bate
Erik Essers
Original Assignee
Leo Elektronenmikroskopie Gmbh
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Priority to EP01945326A priority patent/EP1299897B1/de
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Priority to DE50113837T priority patent/DE50113837D1/de
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    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
    • H01J37/00—Discharge tubes with provision for introducing objects or material to be exposed to the discharge, e.g. for the purpose of examination or processing thereof
    • H01J37/02—Details
    • H01J37/244—Detectors; Associated components or circuits therefor

Definitions

  • the invention relates to a detector for the interaction products created in a particle beam device by interaction of a primary beam with a sample to be examined, in particular backscattered electrons and secondary electrons.
  • ETD Everhard-Thornley detectors
  • Everhard-Thornley detectors of this type cannot be used with varying gas pressures in the area of the detector, especially if the ambient pressure of the detector is above 10 -3 hPa, since the high voltage applied to the scintillator leads to flashovers due to the increased conductivity of the residual gas.
  • a suction potential of up to 400 V is usually applied to an electrode for indirect detection of the secondary electrons triggered by the primary beam, in order to accelerate the secondary electrons released from the sample.
  • a gas cascade is created by collisions of the secondary electrons. In this gas cascade, further tertiary electrons are created as well as photons due to scintillation effects.
  • the signal acquisition then takes place either via the Measurement of the electron current or by detection of the photons. Corresponding detection principles are described for example in US 4,785,182 and WO 98/22971.
  • a detector for scanning electron microscopes is known from JP 11096956 A, in which the same light detector serves both for the detection of cathodoluminescence and for the detection of diffusion-scattering electrons.
  • the detector has a scintillator connected to an optical fiber, the end of which is convexly shaped and mirrored.
  • the backscattered electrons penetrate the mirror layer and generate light flashes in the scintillator, which are detected by the light detector; the cathodoluminescence, on the other hand, is focused by the reflecting surface of the scintillator onto another light entry surface of the light guide.
  • a disadvantage of this detector is that the scintillator must be arranged between the sample and the objective lens of the scanning electron microscope, so that a correspondingly large working distance between the objective lens and the sample is required; Because of the resulting scattering of the electrons on gas molecules, this detector is unsuitable for applications with higher pressures in the sample chamber. The scintillator also interferes when the sample tips over.
  • An Everhard-Thornley detector is described in DE 40 09 692 AI, the surface of which is provided with a metal grating.
  • the metal grid serves, among other things, to prevent surface charging of the non-conductive scintillator.
  • Use of the detector at different pressures in the sample chamber is not addressed there.
  • the aim of the present invention is therefore to provide a detector which can be used both under high vacuum conditions and at high pressures in the preparation chamber of an electron microscope.
  • a detector according to the invention is designed both for the detection of electrons and for the detection of light.
  • the electrons are detected indirectly via photons generated in a scintillator, which are subsequently detected with a light detector.
  • the scintillator can be subjected to a high voltage potential and is designed to be permeable to light in a spectral range, preferably in the visible spectral range.
  • the scintillator can be provided with an electrically conductive coating in lattice or strip form.
  • an electrically conductive coating that is transparent to visible light can be provided on the scintillator.
  • the detector should have a collector grid, which is arranged on the side of the scintillator facing away from the light detector and can likewise be acted upon by a potential.
  • the scintillator and the KoUektorgrid should be able to act independently of each other with adjustable voltages.
  • the operation of a corresponding detector under high vacuum conditions is analogous to the operation of an Everhard-Thornley detector.
  • the scintillator is subjected to a potential of approximately 10 kN (between 5 kN and 15 kV) under high vacuum conditions, so that the high-energy electrons impinging on the scintillator generate photons which are subsequently detected by the light detector.
  • the pressure in the preparation chamber exceeds 10 " hPa, either this will KoUektorgitter or the scintillator or both to a low potential between 50 V and 1000 V, preferably between 100 and 500 V, so that the secondary electrons or backscattered electrons triggered by the primary electrons a gas cascade with scintillation effects on the way from the sample to Generate scintillator or collector grid.
  • the transparent scintillator coating detects the photons generated in the gas cascade with the light detector.
  • the value of the voltage applied to the scintillator or to the collector grid is dependent on the selected pressure in the preparation chamber and the geometry factors.
  • the detector has an optical fiber.
  • the light guide can itself consist of a scintillator material. Such a light guide serves to efficiently conduct the photons generated in the scintillator to the light detector.
  • the collector electrode is designed as a needle electrode or as thin wires.
  • further electrodes can be provided which surround the scintillator and the collector electrode in a pot-shaped manner and thereby form a detection chamber in their interior which communicates with the sample chamber only via a small opening.
  • the electron current can also be detected on the suction grid and / or on the electrically conductive coated scintillator. Details of the invention are explained in more detail below on the basis of the exemplary embodiment illustrated in the figures.
  • Figure 1 A schematic diagram of a detector according to the invention in section when operating in a high vacuum
  • Figure 2 the detector of Figure 1 when operating in a pressure range above 10 "3 hPa;
  • FIG. 3 a further embodiment of the detector according to the invention when operating in a pressure range above 10 " hPa;
  • Figure 4 a third embodiment for a detector according to the invention.
  • the detector in Figure 1 contains a light detector (1), for example in the form of a photomultiplier or an avalanche photodiode, a light guide (2) upstream of the light detector (1) and a scintillator on the end face of the light guide (2) facing away from the light detector (1) (3).
  • a light detector (1) for example in the form of a photomultiplier or an avalanche photodiode
  • a light guide (2) upstream of the light detector (1) and a scintillator on the end face of the light guide (2) facing away from the light detector (1) (3).
  • the light guide (2) is not absolutely necessary, but the scintillator can also be attached directly in front of the light detector (1).
  • the light detector (1) would have to be arranged inside the preparation chamber of the electron microscope, while with light guide (2) the light detector (1) could be arranged outside the preparation chamber, since the light generated inside the preparation chamber in the scintillator through the conductor conductor (2 ) to the light detector (1).
  • the light guide (2) itself can also be designed as a scintillator, so that a separate scintillator layer (3) can then be dispensed with.
  • the scintillator (3) consists of a material which is transparent to visible light, for example a conventional plastic scintillator.
  • the scintillator (3) is provided with an electrically conductive coating (4) which is permeable to visible light.
  • the electrically conductive coating (4) can be in the form of a conventional metal layer, in the form of a lattice or strip, or as a thin metal film, for example made of titanium or gold, with a thickness between 5 nm and 30 nm, preferably with a thickness between 3 and 30 nm , is applied to the end face of the light guide (2).
  • a continuous coating with an electrically conductive, translucent material, for example ITO is also possible.
  • the unit consisting of light guide (2), scintillator (3) and transparent, electrically conductive coating (4) is surrounded at a distance by a sensor grating (5).
  • a pressure sensor (12) is arranged in the sample chamber, which measures the pressure in the sample chamber and regulates the potential exposure to the scintillator (3) and / or the collector grid (5) as a function of the chamber pressure via a control (13).
  • the scintillator (3) or the electrically conductive, translucent coating (4) of the scintillator (3) with a high-vacuum conditions that is, at pressures in the preparation chamber under a switching pressure that is between 10 "3 hPa and 10 '2 hPa Potential between 5 kV and 15 kV is applied, depending on whether electrons (BSE) scattered back on the sample (6) or secondary electrons (SE) generated on the sample (6) are to be detected, with a polarity reversible potential of approximately 400 V.
  • the co-detector grating is exposed to a negative potential compared to the sample (6) with a low energy of a few electron volts emerge from the sample (6) and are kept away from the scintillator (3) by the co-ordinator grating, so that only those electrons hit the scintillator (3) ktrons that can overcome the counter potential of the collector grid due to their higher kinetic energy. These are the electrons scattered back on the sample (6).
  • a potential which is positive with respect to the potential of the sample (6) is applied to the sensor grid (5). Due to this positive potential of the collector grid, the secondary electrons released from the sample (6) are sucked off and subsequently accelerated to the scintillator potential between the sensor grid (5) and the scintillator (3). In this case, the accelerated secondary electrons also trigger photons due to their high kinetic energy in the scintillator (3), which are subsequently detected with the light detector (1).
  • the signal detected by the light detector (1) is primarily determined by the secondary electrons emerging from the sample (6) when the potential of the collector grid is positive compared to the sample potential, while the electrons scattered back on the sample (6) cause only a comparatively small signal background ,
  • the scintillator (3) When operating the detector under high chamber pressures (FIG. 2), the scintillator (3) is at the potential of the sample (6). A variable potential between 0 and + 400 V compared to the potential of the sample (6) is applied to the co-grid. If only the detection of the electrons backscattered on the sample (6) is desired, the co-detector grid is placed on the potential of the sample (6). The backscattered electrons scattered back on the sample (6) and impinging on the scintillator (3) due to their backscattering angle generate in the scintillator (3) again, like in high vacuum operation, photons due to their relatively high kinetic energy, which are subsequently detected with the light detector (1) become.
  • the KoUektorgitter is applied to a positive potential compared to the sample potential (6).
  • the secondary electrons emerging from the sample (6) are then accelerated onto the co-lattice grille and generate the known gas cascade and the photons occurring simultaneously with the gas cascade by collisions with the gas atoms.
  • These photons pass through the electrically conductive coating (4), which is transparent to visible light, and through the scintillator (3), which is also transparent to visible light, and are subsequently conducted from the light guide (2) to the light detector (1).
  • the electron current generated by the gas cascade and detected with the co-ordinator grid or with the electrically conductive coating (4) can also be used for signal acquisition in this operating mode.
  • the switching of the potential application of the scintillator is done automatically by the control (13) depending on the pressure in the sample chamber determined by the pressure sensor (12). If the chamber pressure exceeds the preset switching pressure, the potential of the scintillator is automatically switched off or reduces the potential of the scintillator so that voltage flashovers are excluded; If the chamber pressure falls below the changeover pressure, the preset scintillator potential is reapplied to the scintillator (3).
  • the detector in FIG. 3 has the same structure as the detector in FIG. 1.
  • those components that correspond to those in FIG. 1 are provided with the same reference symbols.
  • a further voltage source (7) is provided, through which the electrically conductive coating (4) of the Scintillators (3) can be placed on a potential US that is positive with respect to the co-grid (5).
  • the potential of the electrically conductive coating (4) compared to the KoUektorgitter (5) is variable.
  • both the light signal detected by the light detector (1) and the electron current incident on the koUector grid (5) and / or the electrically conductive coating (4) can be detected, for which purpose a corresponding current amplifier (10) is connected to the koUector grid (5) ) and a second current amplifier (11) is connected to the electrically conductive coating (4).
  • a corresponding current amplifier (10) is connected to the koUector grid (5)
  • a second current amplifier (11) is connected to the electrically conductive coating (4).
  • the co-grid (5) only so weakly that the potential is positive compared to the sample potential and the conductive coating (4) of the scintillator so strongly with the co-vector grid (5) that the positive from the Secondary electrons emerging from the sample are efficiently extracted by the potential of the collector grid, but no gas cascade with the associated multiplication of secondary electrons is created between the sample and the coUector grid, but the gas cascade only occurs between the coUector grid (5) and the scintillator. Since the gas cascade is thereby localized in the vicinity of the scintillator and the photons formed during the formation of the gas cascade are generated in this localized space, the photons are detected with a higher degree of efficiency.
  • the exemplary embodiment in FIG. 4 has a similar structure to the exemplary embodiment in FIG. 3, but is tapered in the direction of the sample, that is to say on the side facing away from the light detector. It has a light guide (34) to which a scintillator (30) is attached on the sample side.
  • the scintillator (30) is provided on the sample side with a light-permeable electrode (26), which in turn is either designed as a thin metal layer or lattice-shaped.
  • the depression (27) serves exclusively for the electrical insulation of the needle electrode (24) from the scintillator electrode (26).
  • a middle electrode (22) is received, which surrounds the needle electrode (24) in a pot shape and is tapered on the sample side, so that there is a sample-side opening (23) with an opening diameter between 0, 5 and 5 mm for Entry of electrons results.
  • the middle electrode (22) is mirrored on the inside.
  • the inner electrode (22) is also surrounded by a further outer electrode (20), which is also tapered in the direction of the sample and likewise forms an inlet opening (21) on the sample side.
  • a further outer electrode (20) which is also tapered in the direction of the sample and likewise forms an inlet opening (21) on the sample side.
  • the gas and its pressure in this intermediate space can be set partly independently of gas and pressure in the sample chamber via a gas inlet (19). If there is a slightly higher pressure in the detection chamber, ie the space between the middle electrode (22) and the outer electrode (20) than in the sample chamber, this has the advantage that the gas diffusing out of the sample chamber into the detection chamber is constantly present again is rinsed out of the detection chamber.
  • the outer electrode (20) serves, on the one hand, to shield the high voltage potential which is present at the scintillator electrode (26) during high vacuum operation from the primary electron beam (PE). Furthermore, the outer electrode (20) serves to attract secondary electrons from the sample to the opening (21). Due to the tapered design of the outer electrode (20), the undesired signal contribution by secondary electrons, which are generated by backscattered electrons in the gas of the sample chamber, is kept as low as possible, because only those secondary electrons get through the opening that are not too far from the Are opening, ie the weak far field of the tapered outer electrode ensures that the secondary electrons pass through the opening (21) only from a narrowly limited volume.
  • the potential Ul of the outer electrode (20) should be adjustable in a range of 0 - 500 V positive with respect to the sample.
  • a strong positive potential above 200 V has the advantage that a gas cascade is generated in the sample chamber which runs towards the opening (21) of the outer electrode. This increases the detection efficiency by getting more electrons into the detection chamber.
  • the electrons that enter the detection chamber - especially when the gas pressure is not too high - have a higher average kinetic energy, so that they differ from the transverse component of the electric field - transverse to the axis of rotation of the detector - which the electrons from the inside to the outer electrode presses, let less influence.
  • a weak positive potential below 50 V positive compared to the sample a favorable course of the electric field can be set, in which the secondary electrons are pressed less or not at all against the outer electrode (20) when crossing or after crossing the opening (21).
  • the potential of the sample is slightly, ie approximately 50 V, negative compared to the potential of the pole piece.
  • a mesh electrode at sample potential (or at another potential that is closer to the potential of the sample than to the potential of the pole piece) between the sample and the Pole shoe can be achieved that the space immediately above the pole shoe is almost field-free and the suction of the secondary electrons is not affected by the further electrode (20).
  • the middle electrode (22) also serves to slightly cool the portion of the secondary electrons that are pressed against the outer electrodes by further guiding the secondary electrons towards the scintillator after entering the detection chamber.
  • the potential of the middle electrode is 30 V to 500 V positive compared to the potential of the outer electrode (20).
  • the middle electrode (22) naturally fulfills some of its functions.
  • the internal mirroring of the middle electrode (22) increases the detection efficiency for photons by reflecting those photons that strike the inner surface of the middle electrode towards the end of the light guide.
  • a weakly light-absorbing, scattering inner coating of the middle electrode has a similar effect, but with less efficiency, since a mirroring can direct the photons to the light guide.
  • the needle electrode serves as the collector electrode. With a current amplifier connected to the needle electrode, the secondary electron current can also be detected, so that the light guide and the light detector can be dispensed with if the detector is only to be used at high chamber pressures.
  • the same result as with the needle electrode (24) can also be achieved if instead an electrode made of several thin wires (wire thickness less than 0.3 mm), which are stretched parallel to the scintillator electrode (26) or a network electrode close to the Scintillator electrode (26) is arranged at a distance of less than 20 mm, preferably at a distance of less than 10 mm. In the latter case, the distance between the mesh electrode and the scintillator electrode (26) determines the high field strength.
  • the potential U3 of the needle electrode (24) When operating at high pressure (over 500 Pa) in the sample chamber, the potential U3 of the needle electrode (24) should be at least 200 V positive compared to the potential of the middle electrode. At average pressures between 1 Pa and 500 Pa, the potential of the needle electrode (24) should lie between the potential of the middle electrode (22) and the potential of the scintillator electrode (26); it is thereby achieved that the gas cascade is spread slightly apart. In high vacuum operation, the potential of the needle electrode (24) should also lie between the potential of the middle electrode (22) and the potential of the scintillator electrode (26), but can also match the potential of one of the two electrodes (22, 26).
  • the potential U4 of the scintillator electrode (26), like in the other embodiments, is at high voltage potential when operated in a high vacuum.
  • the gas cascade should end at the needle electrode (24).
  • the potential of the scintillator electrode (26) lies between the potential of the needle electrode (24) and that of the middle electrode (22). In this way, a field profile is achieved which is helpful on the one hand as a suction field in the opening of the middle electrode (22).
  • the field course leads the secondary electrons in the vicinity of the needle electrode, where they are attracted to the positive potential of the needle electrode.
  • the scintillator (30) is used in high-vacuum operation to generate photons, which are then amplified and detected by a photomultiplier.
  • the gas supply enables the gas cascade to be generated in the detection chamber, as in operation with high chamber pressure.
  • the gas of the detection chamber can be selected independently of the gas in the sample chamber and a gas with a higher amplification factor for the secondary electron multiplication can be selected for a strong gas cascade.

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Abstract

Die vorliegende Erfindung betrifft einen Detektor für Elektronenmikroskope, insbesondere Rasterelektronenmikroskope, der unter verschiedenen Druckverhältnissen in der Präparatkammer des Elektronenmikroskopes einsetzbar ist. Der Detektor ist sowohl zum Nachweis von Elektronen als auch von Licht ausgelegt. Der Detektor weist dazu einen Lichtdetektor (1) und einen dem Lichtdetektor (1) vorgeschalteten Szintillator aus einem für sichtbares Licht durchlässigen Szintillatormaterial auf. Der für sichtbares Licht durchlässige Szintillator (3) kann weiterhin mit einer für sichtbares Licht transparenten Beschichtung (4) versehen sein. Durch unterschiedliche Potentialbeaufschlagungen ist der Detektor im Hochvakuum zum Nachweis von Elektronen und bei hohen Drücken in der Präparatkammer zum Nachweis von Licht geeignet.

Description

Beschreibung:
Detektor für variierende Druckbereiche und Elektronenmikroskop mit einem entsprechenden Detektor
Die Erfindung betrifft einen Detektor für die in einem Teilchenstrahlgerät durch Wechselwirkung eines Primärstrahles mit einer zu untersuchenden Probe entstehenden Wechselwirkungsprodukte, insbesondere Rückstreuelektronen und Sekundärelektronen.
Üblicherweise werden für den Nachweis von Sekundärelektronen oder Rückstreuelektronen in Rastereleldxonerirmkroskopen sogenannte Everhard-Thornley Detektoren (ETD) verwendet, bei denen die auf der Probenoberfläche ausgelösten Sekundärelektronen oder Rückstreuelektronen durch ein Absauggitter von der Probe zu dem Detektor hin weggesaugt werden und anschließend auf einen auf einem Hochspannungspotential von etwa 10 kN liegenden Szintillator beschleunigt werden. Beim Auftreffen der hochkinetischen Elektronen auf dem Szintillator werden Photonen erzeugt, die über einen transparenten Lichtleiter einem Lichtdetektor, beispielsweise einem Photomultiplier zugeführt werden.
Derartige Everhard-Thornley Detektoren sind bei variierenden Gasdrücken im Bereich des Detektors, insbesondere wenn der Umgebungsdruck des Detektors oberhalb 10"3 hPa beträgt, nicht einsetzbar, da durch die erhöhte Leitfähigkeit des Restgases die an den Szintillator angelegte Hochspannung zu Überschlägen führt.
Bei Drücken oberhalb 10'3 hPa in der Praparatkammer wird zur indirekten Detektion der vom Primärstrahl ausgelösten Sekundärelektronen üblicherweise ein Absaugpotential von bis zu 400 V an eine Elektrode angelegt, um die ausgelösten Sekundärelektronen von der Probe weg zu beschleunigen. Dabei entsteht durch Stöße der Sekundärelektronen eine Gaskaskade. In dieser Gaskaskade entstehen weitere, tertiäre Elektronen sowie zusätzlich durch Szintillationseffekte Photonen. Die Signalerfassung erfolgt dann entweder über die Messung des Elektronenstroms oder durch Detektion der Photonen. Entsprechende Detektionsprinzipien sind beispielsweise in der US 4,785,182 und der WO 98/22971 beschrieben.
Geräte, die zum Betrieb unter variierenden Druckverhältnissen in der Praparatkammer ausgelegt sind, mit denen also die elektronenmikroskopische Untersuchung von Proben sowohl unter Hochvakuumbedingung erfolgen kann als auch unter sogenannten Umgebungsbedingungen, bei denen der Druck in der Praparatkammer über 10"3 hPa beträgt, müssen für die verschiedenen Betriebsmodi verschiedene Detektoren aufweisen.
Aus der JP 11096956 A ist ein Detektor für Rasterelektronenmikroskope bekannt, bei dem der selbe Lichtdetektor sowohl zum Nachweis von Cathodolumineszenz als zum Nachweis von Rüchstreuelektronen dient. Dazu weist der Detektor einen an einen Lichtleiter angeschlossenen Szintillator auf, dessen Ende konvex geformt und verspiegelt ist. Die Rückstreuelektronen dringen in die Spiegelschicht ein und erzeugen im Szintillator Lichtblitze, die vom Lichtdetektor nachgewiesen werden; die Cathodolumineszenz hingegen wird von der spiegelnden Oberfäche des Szintillators auf eine andere Lichteintrittsfläche des Lichtleiteres fokussiert.
Nachteilig bei diesem Detektor ist jedoch, daß der Szintillator zwischen der Probe und der Objektivlinse des Rasterelelektronenmikroskopes angeordnet sein muß, so daß ein entsprechend großer Arbeitsabstand zwischen der Objektivlinse und der Probe erforderlich ist; wegen der dadurch resultierenden Streuung der Elektronen an Gasmolekülen ist dieser Detektor für Anwendungen mit höheren Drücken in der Probenkammer ungeeignet. Außerdem stört der Szintillator bei einen Kippung der Probe.
In der DE 40 09 692 AI ist ein Everhard-Thornley Detektor beschrieben, dessen Oberfläche mit einem Metallgitter versehen ist. Das Metallgitter dient u.a. zur Verhinderung von Oberflächenaufladungen des nichtleitenden Szintillators. Ein Einsatz des Detektors bei unterschiedlichen Drücken in der Probenkammer ist dort nicht angesprochen. Ziel der vorliegenden Erfindung ist es deshalb, einen Detektor zu schaffen, der sowohl unter Hochvakuumbedingungen als auch bei hohen Drücken in der Praparatkammer eines Elektronenmikroskopes einsetzbar ist.
Dieses Ziel wird durch einen Detektor mit den Merkmalen des Anspruches 1 gelöst. Vorteilhafte Ausgestaltungen der Erfindung ergeben sich aus den Merkmalen der abhängigen Ansprüche.
Ein erfindungsgemäßer Detektor ist sowohl für den Nachweis von Elektronen als auch für den Nachweis von Licht ausgelegt. Der Nachweis der Elektronen erfolgt dabei indirekt über in einem Szintillator erzeugte Photonen, die nachfolgend mit einem Lichtdetektor detektiert werden.
Der Szintillator ist in einem vorteilhaften Ausfuhrungsbeispiel mit einem Hochspannungspotential beaufschlagbar und ist für Licht in einem Spektralbereich, vorzugsweise im sichtbaren Spektralbereich, durchlässig ausgebildet. Für die Beaufschlagung des Szintillators mit einem Hochspannungspotential kann der Szintillator gitter- oder streifenweise mit einer elektrisch leitenden Beschichtung versehen sein. Alternativ kann auf dem Szintillator eine elektrisch leitende, für sichtbares Licht durchlässige Beschichtung vorgesehen sein.
Weiterhin sollte der Detektor ein Kollektorgitter aufweisen, das auf der dem Lichtdetektor abgewandten Seite des Szintillators angeordnet ist und ebenfalls mit einem Potential beaufschlagbar ist. Der Szintillator und das KoUektorgitter sollten dabei unabhängig voneinander mit regelbaren Spannungen beaufschlagbar sein.
Die Funktionsweise eines entsprechenden Detektors unter Hochvakuumbedingungen ist analog zu der Funktionsweise eines Everhard-Thornley Detektors. Der Szintillator wird dazu unter Hochvakuumbedingungen mit einem Potential von etwa 10 kN (zwischen 5 kN und 15 kV) beaufschlagt, so daß die auf den Szintillator auftreffenden hochenergetischen Elektronen Photonen erzeugen, die nachfolgend mit dem Lichtdetektor nachgewiesen werden. Bei Drücken in der Praparatkammer über 10" hPa wird entweder das KoUektorgitter oder der Szintillator oder beide auf ein niedriges Potential zwischen 50 V und 1000 V, vorzugsweise zwischen 100 und 500 V, gelegt, so daß die von den Primärelektronen aus der Probe ausgelösten Sekundärelektronen oder Rückstreuelektronen eine Gaskaskade mit Szintillationseffekten auf dem Weg von der Probe zum Szintillator bzw. Kollektorgitter erzeugen. Durch die transparente Szintillatorbeschichtung werden dann die in der Gaskaskade erzeugten Photonen mit dem Lichtdetektor detektiert. Der Wert der an dem Szintillator oder an das Kollektorgitter angelegten Spannung ist dabei vom gewählten Druck in der Praparatkammer und Geometriefaktoren abhängig.
Durch Variation der Spannung am Kollektorgitter ist es zusätzlich möglich, zwischen Sekundärelektronen und an der Probe zurückgestreuten Elektronen zu unterscheiden. Liegt sowohl das KoUektorgitter als auch der Szintillator auf demselben Potential wie die Probe, so entsteht keine Gaskaskade und das mit dem Lichtdetektor durch den transparenten Szintillator hindurch detektierte Lichtsignal ist ein Signal, das ausschließlich von an der Probe zurückgestreuten Elektronen her rührt.
Bei einem weiterhin vorteilhaften Ausführungsbeispiel weist der Detektor einen Lichtleiter auf. Der Lichtleiter kann dabei selbst aus einem Szintillatormaterial bestehen. Ein solcher Lichtleiter dient dabei zu einer effizienten Leitung der im Szintillator erzeugten Photonen zum Lichtdetektor.
Bei einem weiterhin vorteilhaften Ausführungsbeispiel ist die Kollektorelektrode als Nadelelektrode oder als dünne Drähte ausgebildet. Außerdem können weitere Elektroden vorgesehen sein, die den Szintillator und die Kollektorelektrode topfförmig umgeben und dadurch eine Detektionskammer in ihrem Inneren bilden, die mit der Probenkammer nur über eine kleine Öffnung kommuniziert.
Bei hohen Drücken in der Umgebung des Detektors kann zusätzlich zum Lichtsignal auch der Elektronenstrom auf dem Absauggitter und/oder auf dem elektrisch leitend beschichteten Szintillator nachgewiesen werden. Nachfolgend werden Einzelheiten der Erfindung anhand des in den Figuren dargestellten Ausfuhrungsbeispiels näher erläutert.
Im einzelnen zeigen:
Figur 1: Eine Prinzipskizze eines erfindungsgemäßen Detektors im Schnitt beim Betrieb im Hochvakuum;
Figur 2: den Detektor aus Figur 1 beim Betrieb in einem Druckbereich oberhalb 10"3 hPa;
Figur 3: eine weitere Ausfuhrungsform des erfindungsgemäßen Detektors beim Betrieb in einem Druckbereich oberhalb 10" hPa; und
Figur 4: ein drittes Ausführungsbeispiel für einen erfindungsgemäßen Detektor.
Der Detektor in Figur 1 enthält einen Lichtdetektor (1), beispielsweise in Form eines Photomultipliers oder einer Avalanche Photodiode, dem Lichtdetektor (1) vorgeschaltet einen Lichtleiter (2) und an der vom Lichtdetektor (1) abgewandten Stirnfläche des Lichtleiters (2) einen Szintillator (3).
An dieser Stelle sei darauf hingewiesen, daß der Lichtleiter (2) nicht zwingend notwendig ist, sondern der Szintillator auch unmittelbar vor dem Lichtdetektor (1) angebracht sein kann. In diesem Fall müßte allerdings der Lichtdetektor (1) innerhalb der Praparatkammer des Elektronenmikroskopes angeordnet werden, während mit Lichtleiter (2) der Lichtdetektor (1) außerhalb der Praparatkammer angeordnet sein kann, da das innerhalb der Praparatkammer im Szintillator erzeugte Licht durch den Leiterleiter (2) zum Lichtdetektor (1) geleitet wird.
Weiterhin sei an dieser Stelle daraufhingewiesen, daß der Lichtleiter (2) selbst auch als Szintillator ausgebildet sein kann, so daß dann auf eine separate Szintillatorschicht (3) verzichtet werden kann. Der Szintillator (3) besteht aus einem für sichtbares Licht transparenten Material, beispielsweise einem üblichen Plastikszintillator. Auf der vom Lichtdetektor (1) abgewandten Seite ist der Szintillator (3) mit einer elektrisch leitenden, für sichtbares Licht durchlässigen Beschichtung (4) versehen. Die elektrisch leitende Beschichtung (4) kann dazu als übliche Metallschicht ausgebildet sein, die gitter- oder streifenformig oder als dünner Metallfilm, beispielsweise aus Titan oder Gold, mit einer Dicke zwischen 5 nm und 30 nm, vorzugsweise mit einer Dicke zwischen 3 und 30 nm, auf die Stirnfläche des Lichtleiters (2) aufgebracht ist. Alternativ kommt auch eine durchgängige Beschichtung mit einem elektrisch leitenden, lichtdurchlässigen Material, beispielsweise ITO, in Frage.
Der Einheit aus Lichtleiter (2), Szintillator (3) und transparente, elektrisch leitende Beschichtung (4) ist in einem Abstand von einem KoUektorgitter (5) umgeben.
In der Probenkammer ist ein Drucksensor (12) angeordnet, der den Druck in der Probenkammer mißt und die Potentialbeaufschlagung des Szintillators (3) und /oder des Kollektorgitters (5) in Abhängigkeit des Kammerdruckes über eine Regelung (13) regelt.
Unter Hochvakuumbedingungen, also bei Drücken in der Praparatkammer unter einem Umschaltdruck, der zwischen 10"3 hPa und 10'2 hPa liegt, ist der Szintillator (3) bzw. die elektrisch leitende, lichtdurchlässige Beschichtung (4) des Szintillators (3) mit einem Potential von 5 kV bis 15 kV beaufschlagt. Das KoUektorgitter (5) ist, je nach dem ob an der Probe (6) zurückgestreute Elektronen (BSE) oder an der Probe (6) erzeugte SekundäJelektronen (SE) detektiert werden sollen, mit einem bzgl. der Polarität umkehrbaren, Potential von etwa 400 V beaufschlagt. Ist der Nachweis nur von Rückstreuelektronen (BSE) gewünscht, so wird das KoUektorgitter mit einem gegenüber der Probe (6) negativen Potential beaufschlagt. Durch dieses negative Potential werden die Sekundärelektronen, die nur mit einer geringen Energie von einigen Elektronenvolt aus der Probe (6) austreten, durch das KoUektorgitter vom Szintillator (3) abgehalten. Auf den Szintillator (3) treffen demzufolge nur diejenigen Elektronen auf, die aufgrund ihrer höheren kinetischen Energie das Gegenpotential des Kollektorgitters überwinden können. Dieses sind die an der Probe (6) zurückgestreuten Elektronen. Diese zurückgestreuten Elektronen werden zwischen dem KoUektorgitter (5) und dem Szintillator (3) auf das Szintillatorpotential beschleunigt und erzeugen aufgrund ihrer hohen Energie im Szintillator (3) Photonen, die vom Lichtleiter (2) zum Lichtdetektor (1) geleitet und dort nachgewiesen werden.
Ist der Nachweis von aus der Probe (6) durch die PrimäJelektronen PE ausgelösten Sekundärelektronen gewünscht, wird an das KoUektorgitter (5) ein gegenüber dem Potential der Probe (6) positives Potential angelegt. Durch dieses positive Potential des Kollektorgitters werden die aus der Probe (6) ausgelösten Sekundärelektronen abgesaugt und nachfolgend zwischen dem KoUektorgitter (5) und dem Szintillator (3) auf das Szintillatorpotential beschleunigt. In diesem Fall lösen auch die beschleunigten Sekundärelektronen aufgrund ihrer hohen kinetischen Energie im Szintillator (3) Photonen aus, die nachfolgend mit dem Lichtdetektor (1) nachgewiesen werden. Zwar treffen bei gegenüber dem Probenpotential positivem Potential des Kollektorgitters auch an der Probe (6) zurückgestreute Elektronen auf den Szintillator (3) auf, jedoch wird von sämtlichen an der Probe (6) zurückgestreuten Elektronen nur ein sehr kleiner Raumwinkelbereich erfaßt, während die Sekundärelektronen wegen ihrer geringeren kinetischen Energie beim Austritt aus der Probe (6) nahezu unabhängig von ihrer Austrittsrichtung erfaßt werden. Aus diesem Grund ist das mit dem Lichtdetektor (1) detektierte Signal bei gegenüber dem Probenpotential positiven Potential des Kollektorgitters primär durch die aus der Probe (6) austretenden Sekundärelektronen bestimmt, während die an der Probe (6) zurückgestreuten Elektronen nur einen vergleichsweise geringen Signaluntergrund verursachen.
Beim Betrieb des Detektors unter hohen Kammerdrücken (Figur 2) liegt der Szintillator (3) auf dem Potential der Probe (6). Das KoUektorgitter wird gleichzeitig mit einem variierbaren Potential zwischen 0 und + 400 V gegenüber dem Potential der Probe (6) beaufschlagt. Falls nur der Nachweis der an der Probe (6) zurückgestreuten Elektronen gewünscht ist, wird das KoUektorgitter auf das Potential der Probe (6) gelegt. Die an der Probe (6) zurückgestreuten und aufgrund ihres Rückstreuwinkels auf den Szintillator (3) auftreffenden Rückstreuelektronen erzeugen im Szintillator (3) wiederum, wie beim Hochvakuumbetrieb, aufgrund ihrer relativ hohen kinetischen Energie Photonen., die nachfolgend mit dem Lichtdetektor (1) nachgewiesen werden. Ist hingegen der Nachweis von Sekundärelektronen gewünscht, wird das KoUektorgitter mit einem gegenüber dem Probenpotential (6) positiven Potential beaufschlagt. Die aus der Probe (6) austretenden Sekundärelektronen werden dann auf das KoUektorgitter hinzu beschleunigt und erzeugen durch Stöße mit den Gasatomen auf diesem Weg die bekannte Gaskaskade und die gleichzeitig mit der Gaskaskade auftretenden Photonen. Diese Photonen passieren die für sichtbares Licht transparente elektrisch leitende Beschichtung (4), den ebenfalls für sichtbares Licht durchlässigen Szintillator (3) und werden nachfolgend vom Lichtleiter (2) zum Lichtdetektor (1) geleitet. Zusätzlich oder alternativ zur Erfassung der erzeugten Photonen kann in diesem Betriebsmodus auch der durch die Gaskaskade erzeugte, mit dem KoUektorgitter bzw. mit der elektrisch leitenden Beschichtung (4) erfaßte Elektronenstrom zur Signalgewinnung herangezogen werden.'
Die Umschaltung der Potentialbeaufschlagung des Szintillators erfolgt automatisch durch die regelung (13) in Abhängigkeit des vom Drucksensor (12) ermittelten Druckes in der Probenkammer. Überschreitet der Kammerdruck den voreingestellten Umschaltdruck, wird automatisch das Potential des Szintillators abgeschaltet oder reduziert das Potential des Szintillators so, daß Spannungsüberschläge ausgeschlossen sind; unterschreitet der Kammerdruck den Umschaltdruck wird das voreingestellte Szintillatorpotential an den Szintillator (3) wieder angelegt.
Der Detektor in Figur 3 hat im Prinzip denselben Aufbau wie der Detektor in Figur 1. Deshalb sind in der Figur 3 diejenigen Komponenten, die denen in Figur 1 entsprechen, mit den selben Bezugszeichen versehen. Hinsichtlich einer detaillierten Beschreibung dieser Komponenten und des Betriebes dieses Detektors im Hochvakuum wird deshalb auf die vorstehende Beschreibung zur Figur 1 verwiesen.
Beim Ausführungsbeispiel nach Figur 3 ist zusätzlich zu der Spannungsquelle (8) für die Potentialbeaufschlagung des Kollektorgitters (5) und eine Spannungsquelle (9) zur Einstellung eines variablen Probenpotentials eine weitere Spannungsquelle (7) vorgesehen, durch die die elektrisch leitende Beschichtung (4) des Szintillators (3) auf ein gegenüber dem KoUektorgitter (5) positives Potential US gelegt werden kann. Das Potential der elektrisch leitenden Beschichtung (4) gegenüber dem KoUektorgitter (5) ist dabei variierbar. Durch Anlegen dieser zusätzlichen Spannung US zwischen der elektrisch leitenden Beschichtung (4) des Szintillators (3) und dem KoUektorgitter (5) wird zwischen dem KoUektorgitter (5) und dem Szintillator (3) eine weitere Gaskaskade ausgebildet. Zur Signalgewinnung kann wiederum sowohl das mit dem Lichtdetektor (1) detektierte Lichtsignal als auch der auf das KoUektorgitter (5) und/oder die elektrisch leitende Beschichtung (4) einfallende Elektronenstrom detektiert werden, wozu an das KoUektorgitter (5) ein entsprechender Stromverstärker (10) und an die elektrisch leitende Beschichtung (4) ein zweiter Stromverstärker (11) angeschlossen ist. Durch Variation der Spannung des Kollektorgitters (5) gegenüber dem Probenpotential einerseits und der Spannung zwischen der elekrisch leitenden Beschichtung (4) und dem KoUektorgitter (5) kann gegenüber dem Ausführungsbeispiel nach Figur 1 und 2 mit erhöhter Genauigkeit zwischen den von Sekundärelektronen erzeugten Signalen und dem von Rückstreuelektronen erzeugten Signal unterschieden werden.
Insbesondere ist es bei diesem Ausführungsbeispiel auch möglich, das KoUektorgitter (5) nur so schwach mit gegenüber dem Probenpotential positivem Potential und die leitende Beschichtung (4) des Szintillators so stark mit gegenüber dem KoUektorgitter (5) positivem Potential zu beaufschlagen, daß die aus der Probe austretenden Sekundär elektronen zwar effizient durch das Potential des Kollektorgitters abgesaugt werden, jedoch zwischen der Probe und dem KoUektorgitter noch, keine Gaskaskade mit der damit verbundenen Sekundärelektronenvervielfachung entsteht, sondern die Gaskaskade erst zwischen dem KoUektorgitter (5) und dem Szintillator entsteht. Da die Gaskaskade dadurch in der Nähe des Szintillators lokalisiert ist und die bei der Ausbildung der Gaskaskade entstehenden Photonen in diesem lokalisierten Raum entstehen, erfolgt der Nachweis der Photonen mit einem höheren Wirkungsgrad. Weiterhin ist es durch eine separate Regelung des Druckes zwischen dem KoUektorgitter und dem Szintillator, z.B. durch Ausbildung des Kollektorgitters als Topf mit einer relativ kleinen, der Probe zugewandten Öffnung, die eine „Druckstufenblende" bildet und durch einen gezielten Gaseinlaß in das Innere des Topfes, möglich, zwischen dem KoUektorgitter und dem Szintillator einen vom Kammerdruck abweichenden und bis zu einem gewissen Grad unabhängigen Druck einzustellen. Dadurch resultiert dann eine vom Druck in der Kammer bis zu diesem Grad unabhängige Ausbildung der Gaskaskade und entsprechende unabhängige Verstärkung der Sekundärelektronen und Photonen. Auch läßt sich durch diese Maßnahmen eine Vervielfachung der Sekundärelektronen auch dann erreichen, wenn der Druck in der Praparatkammer selbst für die Ausbildung einer Gaskaskade zu gering ist.
Das Ausführungsbeispiel in Figur 4 hat einen ähnlichen Aufbau wie das Ausführungsbeispiel in Figur 3, ist jedoch in Richtung auf die Probe, also auf der vom Lichtdetektor abgewandten Seite, konisch spitz zulaufend ausgebildet. Es hat einen Lichtleiter (34), an den probenseitig ein Szintillator (30) angesetzt ist. Der Szintillator (30) ist probenseitig mit einer für Licht durchlässigen Elektrode (26) versehen, die entweder wiederum als dünne Metallschicht oder gitterförmig ausgebildet ist.
In einer zentralen Vertiefung (27) in der probenseitigen Frontfläche des Szintillators (30) ist eine sich in Richtung der Probe erstreckende, probenseitig spitz zulaufende Nadelelektrode (24) aufgenommen. Die Vertiefung (27) dient dabei ausschließlich zur elektrischen Isolierung der Nadelelektrode (24) gegenüber der Szintillatorelektrode (26).
Außen am Lichtleiter (34) ist eine mittlere Elektrode (22) aufgenommen, die die Nadelelektrode (24) topfförmig umgibt und probenseitig konisch zulaufend ausgebildet ist, so daß sich eine probenseitige Öffnung (23) mit einem Öffhungsdurchmesser zwischen 0, 5 und 5 mm zum Eintritt von Elektronen ergibt. Die Mittlere Elektrode (22) ist innenseitig verspiegelt.
Bei einer speziellen Ausgestaltung des Ausführungsbeispiels ist die innere Elektrode (22) noch von einer weiteren äußeren Elektrode (20), die ebenfalls in Richtung auf die Probe spitz zulaufend ausgebildet ist und probenseitig ebenfalls eine Eintrittsöffnung (21) bildet, umgeben. Zwischen dieser äußeren Elektrode (20) und der mittleren Elektrode (22) kann über einen Gaseinlaß (19) das Gas und dessen Druck in diesem Zwichenraum teilweise unabhängig von Gas und Druck in der Probenkammer eingestellt werden. Wenn in der Detektionskammer, also dem Zwischenraum zwischen der mittleren Elektrode (22) und der äußeren Elektrode (20) ein etwas höherer Druck als in der Probenkammer herrscht, hat dieses den Vorteil, daß das aus der Probenkammer in die Detektionskammer hinein diffundierende Gas ständig wieder aus der Detektionskammer herausgespült wird. Die äußere Elektrode (20) dient einerseits zum Abschirmen des Hochspannungspotentials, das beim Hoch- Vakuumbetrieb an der Szintillatorelektrode (26) anliegt, gegenüber dem Primärelektronenstrahl (PE). Weiterhin dient die äußere Elektrode (20) zum Anziehen von Sekundärelektronen von der Probe zur Öffnung (21). Durch die spitz zulaufende Bauform der äußeren Elektrode (20) wird der unerwünschte Signalbeitrag durch Sekundärelektronen, die von Rückstreuelektronen im Gas der Probenkammer erzeugt werden, möglichst gering gehalten, weil nur solche Sekundärelektronen durch die Öffnung gelangen, die sich in nicht zu großer Entfernung von der Öffnung befinden, d.h. das schwache Fernfeld der spitz zulaufenden äußeren Elektrode sorgt dafür, daß nur aus einem eng begrenzten Volumen die Sekundärelektronen durch die Öffnung (21) gelangen.
Das Potential Ul der äußeren Elektrode (20) sollte in einem Bereich 0 - 500 V positiv gegenüber der Probe einstellbar sein. Ein stark positives Potential über 200 V hat den Vorteil, daß dadurch in der Probenkammer eine Gaskaskade erzeugt wird, die auf die Öffnung (21) der äußeren Elektrode zuläuft. Dadurch wird die Detektionseffizienz gesteigert, indem mehr Elektronen in die Detektionskammer gelangen. Außerdem haben die Elektronen, die in die Detektionskammer eintreten - besonders bei nicht zu hohem Gasdruck - eine höhere mittlere kinetische Energie, so daß sie sich von der Querkomponente des elektrischen Feldes - quer zur Rotationsachse des Detektors - die die Elektronen von Innen an die äußere Elektrode drückt, weniger beeinflußen lassen. Bei schwachem positiven Potential unter 50 V positiv gegenüber der Probe kann ein günstiger Verlauf des elektrischen Feldes eingestellt werden, bei dem die Sekundärelektronen beim Durchqueren oder nach dem Durchqueren der Öffnung (21) weniger oder gar nicht gegen die äußere Elektrode (20) gedrückt werden.
Zur Verringerung des indirekten Signalanteils, den die Rückstreuelektronen über diejenigen Sekundärelektronen liefern, die durch Kollision der Rückstreuelektronen mit dem Polschuh (28) der Objektivlinse erzeugen, ist es hilfreich, wenn das Potential der Probe leicht, d.h. ca. 50 V, negativ gegenüber dem Potential des Polschuhs ist. Durch eine Netzelektrode auf Probenpotential (oder auf einem anderen Potential, das näher am Potential der Probe als am Potential des Polschuhs liegt) zwischen der Probe und dem Polschuh kann erreicht werden, daß der Raum unmittelbar oberhalb des Polschuhs nahezu feldfrei ist und das Absaugen der Sekundärelektronen durch die weitere Elektrode (20) nicht beeinträchtigt wird.
Die mittlere Elektrode (22) dient ebenfalls dazu, den Anteil der Sekundärelektronen, die gegen die äußere Elektroden gedrückt werden, gering zu kalten, indem die Sekundärelektronen nach Eintritt in die Detektionskammer weiter in Richtung auf den Szintillator gelenkt werden. Dazu ist das Potential der mittleren Elektrode 30 V bis 500 V positiv gegenüber dem Potential der äußeren Elektrode (20).
Soweit die äußere Elektrode (20) nicht vorhanden ist, erfüllt natürlich die mittlere Elektrode (22) zum Teil deren Aufgaben.
Durch die innere Verspiegelung der mittleren Elektrode (22) wird die Detektionseffizienz für Photonen erhöht, indem diejenigen Photonen, die auf die Innenfläche der mittleren Elektode auftreffen, zum Lichtleiterende reflektiert werden. Eine ähnliche Wirkung hat auch eine schwach Licht absorbierende, streuende Innenbeschichtung der mittleren Elektrode, allerdings mit geringerer Effizienz, da mit einer Verspiegelung die Photonen zielgerichtet zum Lichtleiter gelenkt werden können.
Wenn an die Nadelelektrode (24) eine Potentialdifferenz zum Umgebungspotential angelegt wird, tritt an der Nadelspitze eine hohe Feldstärke auf. Dadurch wird erreicht, daß bei hohem Gasdruck der Großteil der Potentialdifferenz auf einer kurzen Strecke liegt, so daß das Produkt aus Gasdruck und Strecke auf den Optimalwert für eine starke Gaskaskade eingestellt werden kann und die Gaskaskade vornehmlich in der Detektionskammer entsteht. Im Betrieb mit hohem Druck in der Probenkammer dient die Nadelelektrode als Kollektorelektrode. Mit einem an die Nadelelektrode angeschlossenen Stromverstärker kann auch der Sekundärelektronenstrom detektiert werden, so daß dann auf den Lichtleiter und den Lichtdetektor verzichtet werden kann, wenn der Detektor nur bei hohen Kammerdrücken eingesetzt werden soll. Das im Prinzip selbe Ergebnis wie mit der Nadelelektrode (24) kann auch erreicht werden, wenn statt dessen eine Elektrode aus mehreren dünnen Drähten (Drahtstärke unter 0,3 mm), die parallel zur Szintillatorelektrode (26) gespannt sind oder eine Netzelektrode nahe vor der Szintillatorelektrode (26), im Abstand von unter 20 mm, bevorzugt im Abstand unter 10 mm angeordnet ist. Im letzteren Fall bestimmt der Abstand zwischen der Netzelektrode und der Szintillatorelektrode (26) die hohe Feldstärke.
Beim Betrieb mit hohem Druck (über 500 Pa) in der Probenkammer sollte das Potential U3 der Nadelelektrode (24) mindestens 200 V positiv gegenüber dem Potential der mittleren Elektrode sein. Bei mittleren Drücken zwischen 1 Pa und 500 Pa sollte das Potential der Nadelelektrode (24) zwischen dem Potential der mittleren Elektrode (22) und dem Potential der Szintillatorelektrode (26) liegen; dadurch wird erreicht, daß die Gaskaskade etwas auseinander gespreizt wird. Im Hochvakuumbetrieb sollte das Potential der Nadelelektrode (24) ebenfalls zwischen dem Potential der mittleren Elektrode (22) und dem Potential der Szintillatorelektrode (26) liegen, kann jedoch auch mit dem Potential einer der beiden Elektroden (22, 26) übereinstimmen.
Das Potential U4 der Szintillatorelektrode (26) liegt wie bei den anderen Ausführungsformen bei Betrieb im Hochvakuum auf Hochspannungspotential. Bei mittleren Kammerdrücken sollte die Gaskaskade an der Nadelelektrode (24) enden. Bei hohem Druck in der Probenkammer liegt das Potential der Szintillatorelektrode (26) zwischen dem Potential der Nadelelektrode (24) und dem der mittleren Elektrode (22). Hierdurch wird ein Feldverlauf erreicht, der einerseits als Absaugfeld in der Öffnung der mittleren Elektrode (22) hilfreich ist. Andererseits führt der Feldverlauf die Sekundärelektronen in die Nähe der Nadelelektrode, wo sie vom positiven Potential der Nadelelektrode angezogen werden.
Wie bei den anderen Ausführungsbeispielen dient der Szintillator (30) im Hoch- Vakuumbetrieb zur Erzeugung von Photonen, die anschließend von einem Photomultiplier verstärkt und detektiert werden. Die Gaszufuhr gibt im Hochvakuumbetrieb die Möglichkeit, wie bei Betrieb mit hohem Kammerdruck eine Gaskaskade in der Detektionskammer zu erzeugen. Außerdem kann das Gas der Detektionskammer unabhängig vom Gas in der Probenkammer gewählt werden und dadurch für eine starke Gaskaskade ein Gas mit einem höheren Verstärkungsfaktor für die Sekundärelektronenvervielfachung gewählt werden.

Claims

Patentansprüche:
1. Detektor für variierende Druckbereiche in der Praparatkammer eines Teilchenstrahlgerätes, wobei der Detektor sowohl für die Detektion von Elektronen als auch für die Detektion von Licht ausgelegt ist.
2. Detektor nach Anspruch 1, wobei der Detektor einen mit einem Hochspannungspotential beaufschlagbaren Szintillator (3) und einen Lichtdetektor (1) aufweist und der Szintillator (3) mindestens teilweise lichtdurchlässig ausgebildet ist.
3. Detektor nach Anspruch 2, wobei der Szintillator (3) eine gitterartig oder streifenweise ausgebildete elektrisch leitende Beschichtung aufweist.
4. Detektor nach Anspruch 2, wobei der Szintillator (3) eine für Licht durchlässige, elektrisch leitende Beschichtung aufweist.
5. Detektor nach einem der Ansprüche 1 bis 4, wobei ein Lichtleiter (2) vorgesehen ist.
6. Detektor nach Anspruch 5, wobei der Lichtleiter (2) aus Szintillatormaterial besteht.
7. Detektor nach einem der Ansprüche 2 bis 5, wobei eine dem Szintillator vorgeschaltetes Kollektorelektrode (5) vorgesehen ist.
8. Detektor nach Anspruch 7, wobei der Szintillator (3) und die Kollektorelektrode (5) unabhängig voneinander mit regelbaren Potentialen beaufschlagbar sind.
9. Detektor nach Anspruch 7 oder 8, wobei die Kollektorelektrode (5) mit einem variierbaren, gegenüber dem Probenpotential positiven Potential beaufschlagbar ist.
10. Detektor nach einem der Ansprüche 7 bis 9, wobei an die Kollektorelektrode (5) und /oder an die leitende Beschichtung (4) des Szintillators (3) Stromverstärker angeschlossen sind.
11. Detektor nach einem der Ansprüche 8 bis 10, wobei die leitende Beschichtung (4) des Szintillators (3) gegenüber der Kollektorelektrode (5) mit einem Potential beaufschlagt ist, daß zwischen der Kollektorelektrode (5) und der leitenden Beschichtung (4) eine Gaskaskade entsteht.
12. Detektor nach einem der Ansprüche 1 - 11, wobei eine Nadelelektrode (24) oder eine Elektrode aus dünnen Drähten probenseitig des Szintillators vorgesehen ist.
13. Detektor nach einem der Ansprüche 1 - 12, wobei eine den Szintillator topfförmig umgebende Elektrode (20, 22) vorgesehen ist, die auf der dem Szintillator abgewandten Seite konisch spitz zuläuft und an ihrem auf der dem Szintillator abgewandten Seite eine Öffnung (21, 23) aufweist.
14. Teilchenstrahlgerät, insbesondere Rasterelektronenmikroskop, mit einer Praparatkammer (29), deren Kammerdruck variierbar ist, mit einem elektronenoptischen System zur Erzeugung eines fokussierten Elektronenstrahls (PE) und mit einem Detektor nach einem der Ansprüche 1 bis 13.
15. Teilchenstrahlgerät nach Anspruch 14, wobei in der Probenkammer ein Druckmesser (12) vorgesehen ist und die Potentialbeaufschlagung des Szintillators in Abhängigkeit des Druckes in der Probenkammer (29) erfolgt.
16. Teilchenstrahlgerät nach Anspruch 15, wobei bei Drücken unter einem Umschaltdruck zwischen 10" hPa und 10" hPa in der Probenkammer der Szintillator mit einem Potential von größer 1 kV positiv gegenüber dem Potential der Probe und bei Drücken über dem Umschaltdruck in der Probenkammer der Szintillator mit einem Potential von betragsmäßig kleiner 1 kV, vorzugsweise kleiner 0,5 kV, positiv gegenüber dem Potential der Probe beaufschlagt ist.
17. Teilchenstrahlgerät nach Anspruch 15 oder 16, wobei das Vorzeichen des Potentials der Kollektorelektrode umkehrbar ist.
18. Teilchenstrahlgerät nach Anspruch 16 oder 17, wobei bei Drücken über dem Umschaltdruck in der Probenkammer die Kollektorelektrode mit einem Potential von 0V oder +-400 V gegenüber dem Potential der Probe beaufschlagt ist.
19. Verfahren zum Nachweis von Wechselwirkungsprodukten in einem Teilchenstrahlgerät unter variierbaren Druckbedingungen, wobei unter Hochvakuumbedingungen das bei Auftreffen der Wechselwirkungsprodukte auf einem Szintillator entstehende Licht und bei Umgebungsdruck oder schwachen Vakuumbedingungen durch Wechselwirkung der Wechselwirkungsprodukte mit Gasmolekülen entstehendes Licht mit demselben Lichtdetektor (1) detektiert und nachfolgend ausgewertet wird.
20. Verfahren nach Anspruch 19, wobei ein Detektor nach einem der Ansprüche 1 bis 13 eingesetzt wird.
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