JPS644696B2

JPS644696B2 -

Info

Publication number: JPS644696B2
Application number: JP20190381A
Authority: JP
Inventors: Koji Takaragawa; Akira Ishida
Original assignee: Nippon Telegraph and Telephone Corp
Current assignee: NTT Inc
Priority date: 1981-12-15
Filing date: 1981-12-15
Publication date: 1989-01-26
Also published as: JPS58103234A

Description

【発明の詳細な説明】本発明は、ジヨセフソン接合を用いて構成され
た電流注入形超伝導論理回路の改良に関する。

従来、ジヨセフソン接合を用いて構成された電
流注入形超伝導論理回路が、磁気結合形超伝導論
理回路に比し、全体の構成を簡易化し得る、動作
を高速度化し得る、低電力化し得るなどの利益を
有することで注目されている。

しかしながら、従来のジヨセフソン接合を用い
て構成された電流注入形超伝導論理回路、とく
に、第１及び第２の入力端を有する電流注入形超
伝導論理回路においては、第１及び第２の入力端
にそれぞれ印加される第１及び第２の入力信号が
互に同極性である場合、電流注入形超伝導論理回
路としての動作が、比較的良好な感度を以て、且
つ比較的広い動作マージンを以て得られるとき、
第１及び第２の入力信号が互に異極性である場合
は、電流注入形超伝導論理回路としての動作が、
第１及び第２の入力信号が互に同極性である場合
に比し、低い感度を以てしか得られなかつたり、
狭い動作マージンを以てしか得られなかつたりす
る、という欠点を有していた。

よつて、本発明は、上述した欠点のない、新規
な電流注入形超伝導論理回路を提案せんとするも
ので、以下、図面を伴つて詳述するところから明
らかとなるであろう。

第１図は、本願第１番目の発明による電流注入
形超伝導論理回路の一例を示し、次に述べる構成
を有する。

すなわち、第１のジヨセフソン接合Ｊ１と第１
の抵抗Ｒ１との第１の直列回路Ｕ１と、第２のジ
ヨセフソン接合Ｊ２と第２の抵抗Ｒ２との第２の
直列回路Ｕ２と、第３のジヨセフソン接合Ｊ３と
第３の抵抗Ｒ３との第３の直列回路Ｕ３とを有す
る。

そして、直列回路Ｕ１と直列回路Ｕ２とが、直
列回路Ｕ１の抵抗Ｒ１側の一端を直列回路Ｕ２の
抵抗Ｒ２側の一端に接続している態様で、直列に
接続されて、第４の直列回路Ｕ４が形成されてい
る。

また、直列回路Ｕ４の直列回路Ｕ１側の一端
と、直列回路Ｕ３の抵抗Ｒ３側の一端とから、そ
れらに共通の第１の入力端Ｔ１が導出されてい
る。

さらに、直列回路Ｕ４の直列回路Ｕ２側の他端
と、直列回路Ｕ３のジヨセフソン接合Ｊ３側の他
端とが、ともに接地に接続されている。

また、直列回路Ｕ３のジヨセフソン接合Ｊ３と
抵抗Ｒ３との接続中点から、出力端Ｔ０が導出さ
れている。

さらに、直列回路Ｕ１と直列回路Ｕ２との接続
中点から、第２の入力端Ｔ２が導出されている。

以上が、本願第１番目の発明による電流注入形
超伝導論理回路の一例構成である。

このような構成を有する本願第１番目の発明に
よる電流注入形超伝導論理回路によれば、次の動
作が得られる。

すなわち、入力端Ｔ１及び接地間に、入力端Ｔ
１側を正とする第１の入力信号Ｓ１を印加すれ
ば、直列回路Ｕ１のジヨセフソン接合Ｊ１及び直
列回路Ｕ２のジヨセフソン接合Ｊ２に、入力端Ｔ
１側から接地側に向う電流I₁₁が流れ、また、直
列回路Ｕ３のジヨセフソン接合Ｊ３に、同様に、
入力端Ｔ１側から接地側に向う電流I₁₂が流れる。

また、入力端Ｔ２及び接地間に、入力端Ｔ２側
を正とする第２の入力信号Ｓ２を印加すれば、直
列回路Ｕ１のジヨセフソン接合Ｊ１及び直列回路
Ｕ３のジヨセフソン接合Ｊ３に、入力端Ｔ２側か
ら接地側に向う電流I₂₁が流れ、また、直列回路
Ｕ２のジヨセフソン接合Ｊ２に入力端Ｔ２側から
接地側に向う電流I₂₂が流れる。

従つて、入力端Ｔ１及び接地間に入力信号Ｓ１
を印加している状態で、またはその印加と同時
に、入力端Ｔ２及び接地間に入力信号Ｓ２を印加
させれば、ジヨセフソン接合Ｊ１には、電流I₁₁
及びI₂₁の差の電流（I₁₁−I₂₁）が流れ、また、ジ
ヨセフソン接合Ｊ２には、電流I₁₁及びI₂₂の和の
電流（I₁₁＋I₂₂）が流れ、さらに、ジヨセフソン
接合Ｊ３には、電流I₂₁及びI₁₂の和の電流（I₂₁＋
I₁₂）が流れる。

このため、ジヨセフソン接合Ｊ１，Ｊ２及びＪ
３の臨界電流値、及び抵抗Ｒ１，Ｒ２及びＲ３の
値を予め適当に選んでおけば、ジヨセフソン接合
Ｊ１及びＪ３については、それぞれ電流（I₁₁−
I₂₁）及び（₁₂＋I₂₁）によつて、超伝導状態から、
有電圧状態に転移しないが、ジヨセフソン接合Ｊ
２については、電流（I₁₁＋I₂₂）によつて、超伝
導状態から、有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ２が有電
圧状態に転移すれば、ジヨセフソン接合Ｊ３に、
入力信号Ｓ１に基ずく電流I₁₂よりも大なる電流
I₁₃と入力信号Ｓ２に基ずく電流I₂₁よりも大なる
電流I₂₃との和の電流（I₁₃＋I₂₃）が、接地側に向
つて流れる。このため、ジヨセフソン接合Ｊ３
が、超伝導状態から有電圧状態に転移する。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ３が有
電圧状態に転移すれば、また、出力端Ｔ０に予め
負荷RLが接続されていれば、入力信号Ｓ１に基
ずく、電流I₁₃とほぼ等しい電流I₁₄が、出力端Ｔ
０を通つて負荷RLに流れ、よつて、負荷RLに出
力信号Ｓ０を供給する。

また、入力端Ｔ２及び接地間に、入力端Ｔ２側
を負とする入力信号Ｓ２′を印加すれば、ジヨセ
フソン接合Ｊ１及びＪ３に、接地側から入力端Ｔ
２側に向う上述した電流I₂₁とほぼ等しい電流
I₂₁′が流れ、また、ジヨセフソン接合Ｊ２に、接
地側から入力端Ｔ２側に向う上述した電流I₂₂と
ほぼ等しい電流I₂₂′が流れる。

このため、入力端Ｔ１及び接地間に、上述した
入力信号Ｓ１を印加して、またはその印加と同時
に、入力端Ｔ２及び接地間に、入力端Ｔ２側を負
とする入力信号Ｓ２′を印加すれば、ジヨセフソ
ン接合Ｊ１には、電流I₁₁及びI₂₁′の和の電流（I₁₁
＋I₂₁′）が流れ、また、ジヨセフソン接合Ｊ２に
は、電流I₁₁及びI₂₂′の差の電流（I₁₁−I₂₂′）が流
れ、さらに、ジヨセフソン接合Ｊ３には、電流
I₁₂及びI₂₁′の差の電流（I₁₂−I₂₁′）が流れる。

このため、ジヨセフソン接合Ｊ２及びＪ３につ
いては、それぞれ電流（I₁₁−I₂₂′）及び（I₁₂−
I₂₁′）によつて、超伝導状態から、有電圧状態に
転移しないが、ジヨセフソン接合Ｊ１について
は、電流（I₁₁＋I₂₁′）によつて、超伝導状態か
ら、有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ１が有電
圧状態に転移すれば、ジヨセフソン接合Ｊ３に上
述した電流I₁₃が流れるため、ジヨセフソン接合
Ｊ３が、超伝導状態から有電圧状態に転移する。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ３が有
電圧状態に転移すれば、上述した電流I₁₄が、出
力端Ｔ０を通つて負荷RLに流れるので、負荷RL
に出力信号Ｓ０を供給する。

上述したところから明らかなように、第１図に
示す本願第１番目の発明による電流注入形超伝導
論理回路によれば、入力端Ｔ１及び接地間に、入
力端Ｔ１側を正とする入力信号Ｓ１を印加してい
る状態で、またはその印加と同時に、入力端Ｔ２
及び接地間に、入力端Ｔ２側を正とする入力信号
Ｓ２を印加しても、また負とする入力信号Ｓ２′
を印加しても、すなわち入力端Ｔ１及びＴ２のそ
れぞれと接地との間に印加される入力信号が互に
同極性であつても、また異極性であつても、出力
端Ｔ０に出力信号を供給することができる。

また、この場合、入力端Ｔ１及びＴ２のそれぞ
れと接地との間に印加される入力信号が互に同極
性の場合、まず、ジヨセフソン接合Ｊ２が有電圧
状態に転移し、また、異極性である場合、まず、
ジヨセフソン接合Ｊ１が有電圧状態に転移する
が、この場合、抵抗Ｒ１，Ｒ２，Ｒ３の抵抗値の
比率をジヨセフソン接合Ｊ１，Ｊ２，Ｊ３の臨界
電流値の比率を加味して、適当に選んでおくこと
によつて、入力端Ｔ１及び接地間に印加される入
力電流Ｓ１の全電流値に対する、入力端Ｔ２及び
接地間に印加される入力信号の全電流値の比を、
まず、ジヨセフソン接合Ｊ２が有電圧状態に転移
する場合と、ジヨセフソン接合Ｊ１が有電圧状態
に転移する場合とで、ほぼ等しくすることができ
る。このため、出力電流が得られるときの、入力
端Ｔ１及び接地間に印加する入力信号Ｓ１の全電
流値に対する入力端Ｔ２及び接地間に印加する入
力信号Ｓ２またはＳ２′の全電流値の比でみた感
度を、入力端Ｔ１及びＴ２のそれぞれと接地との
間に印加される入力信号が互に同極性である場合
及び異極性である場合の両場合とも、互にほぼ等
しい比較的高い値で得ることができ、また、入力
信号Ｓ１、及びＳ２及びＳ２′のとり得る値の範
囲、従つて動作マージンも広くし得る。

次に、第２図を伴つて本願第２番目の発明によ
る電流注入形超伝導論理回路の一例を述べよう。

第２図において、第１図との対応部分には同一
符号を付し、詳細説明を省略する。

第２図に示す本願第２番目の発明による電流注
入形超伝導論理回路は、次の事項を除いて、第１
図で上述した本願第１番目の発明による電流注入
形超伝導論理回路の場合と同様の構成を有する。

すなわち、直列回路Ｕ４の直列回路Ｕ１側の一
端と、直列回路Ｕ２のジヨセフソン接合Ｊ２と抵
抗Ｒ２との接続中点との間に、第４のジヨセフソ
ン接合Ｊ５と第４の抵抗Ｒ５との第５の直列回路
Ｕ５が、ジヨセフソン接合Ｊ５側の一端を直列回
路Ｕ４の直列回路Ｕ１側の一端に接続している態
様で、接続されている。

また、直列回路Ｕ１のジヨセフソン接合Ｊ１と
抵抗Ｒ１との接続中点と、直列回路Ｕ５のジヨセ
フソン接合Ｊ５と抵抗Ｒ５との接続中点との間
に、第５の抵抗Ｒ８が接続されている。

さらに、直列回路Ｕ２のジヨセフソン接合Ｊ２
と並列に、第６の抵抗Ｒ１１が接続されている。

以上が、本願第２番目の発明による電流注入形
超伝導論理回路の一例構成である。

このような本願第２番目の発明による電流注入
形超伝導論理回路の構成によれば、それが上述し
た事項を除いて、第１図で上述した本願第１番目
の発明による電流注入形超伝導論理回路と同様の
構成を有するので、詳細説明は省略するが、入力
端Ｔ１及び接地間に、第１図の場合と同様に、第
１図の場合と同様の入力信号Ｓ１を印加している
状態で、またはその印加と同時に、入力端Ｔ２及
び接地間に、第１図の場合と同様の入力信号Ｓ２
を印加すれば、ジヨセフソン接合Ｊ２に、入力信
号Ｓ１及びＳ２に基ずく電流が相加して流れるの
で、まず、ジヨセフソン接合Ｊ２が有電圧状態に
転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ２が有電
圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１及びＳ２に基
ずく電流が、ジヨセフソン接合Ｊ３に、ジヨセフ
ソン接合Ｊ２が有電圧状態に転移する前における
場合に比し大きな値で、相加して流れるので、ジ
ヨセフソン接合Ｊ３が有電圧状態に転移する。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ３が有
電圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１に基ずく電
流が、ジヨセフソン接合Ｊ１及びＪ５に、ジヨセ
フソン接合Ｊ３が有電圧状態に転移する前におけ
る場合に比し大きな値で、抵抗Ｒ１１を通つて集
中的に流れるので、ジヨセフソン接合Ｊ１及びＪ
５が定電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ１及びＪ
５が有電圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１に基
ずく電流のほとんど全てが、出力端Ｔ０を通じ
て、負荷RLに流れるので、負荷RLに出力信号Ｓ
０を供給する。

また、入力端Ｔ１及び接地間に、第１図の場合
と同様に、第１図の場合と同様の入力信号Ｓ１を
印加している状態で、またはその印加と同時に、
入力端Ｔ２及び接地間に、第１図の場合と同様の
入力信号Ｓ２′を印加すれば、ジヨセフソン接合
Ｊ１に、入力信号Ｓ１及びＳ２′に基ずく電流が
相加して流れるので、まず、ジヨセフソン接合Ｊ
１が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ１が有電
圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１及びＳ２′に
基ずく電流が、ジヨセフソン接合Ｊ５に、ジヨセ
フソン接合Ｊ１が有電圧状態に転移する前におけ
る場合に比し大きな値で、相加して流れるので、
ジヨセフソン接合Ｊ５が有電圧状態に転移する。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ５が有
電圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１のみに基ず
く電流のほとんど全てが、ジヨセフソン接合Ｊ３
に、集中的に流れるので、ジヨセフソン接合Ｊ３
が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ３が有電
圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１に基ずく電流
が、出力端Ｔ０を通じて負荷RLに流れるので、
負荷RLに出力信号Ｓ０を供給する。

よつて、第２図に示す本願第２番目の発明によ
る電流注入形超伝導論理回路の場合も、第１図で
上述した本願第１番目の発明による電流注入形超
伝導論理回路の場合と同様に、入力端Ｔ１及びＴ
２のそれぞれと接地との間に印加される入力信号
が互に同極性であつても、また異極性であつて
も、出力端Ｔ０に出力信号を供給することがで
き、また、この場合、第１図で上述したと同様の
感度を、第１図の場合と同様に得ることができる
とともに、動作マージンを広くし得る。

また、第２図に示す本願第２番目の発明による
電流注入形超伝導論理回路の場合、第１図で上述
した本願第１番目の発明による電流注入形超伝導
論理回路においては有していない、ジヨセフソン
接合Ｊ５と抵抗Ｒ５との直列回路Ｕ５、及び抵抗
Ｒ８及びＲ１１を有している。このため、入力端
Ｔ２及び接地間に入力信号Ｓ２またはＳ２′を印
加するときに、入力端Ｔ１及び接地間に印加して
いる入力信号Ｓ１の電流が、第１図で上述した本
願第１番目の発明による電流注入形超伝導論理回
路の場合と同様に直列回路Ｕ１のジヨセフソン接
合Ｊ１及び直列回路Ｕ３のジヨセフソン接合Ｊ３
を通じて流れている外、直列回路Ｕ５のジヨセフ
ソン接合Ｊ５を通じても流れているので、入力端
Ｔ１及び接地間に印加する入力信号Ｓ１の全電流
値を、第１図で上述した本願第１番目の発明によ
る電流注入形超伝導論理回路の場合に比し大にす
ることができる。

このため、第１図で上述した本願第１番目の発
明による電流注入形超伝導論理回路の場合に比
し、上述した感度をより高くし得るとともに、動
作マージンをより広くし得る。

次に、第３図を伴つて、本願第３番目の発明に
よる電流注入形超伝導論理回路の一例を述べよ
う。

第３図において、第１図との対応部分には同一
符号を付して詳細説明を省略する。

第３図に示す本願第３番目の発明による電流注
入形超伝導論理回路は、次の事項を除いて、第１
図で上述した本願第１番目の発明による電流注入
形超伝導論理回路と同様の構成を有する。

すなわち、直列回路Ｕ２のジヨセフソン接合Ｊ
２と並列に、第４のジヨセフソン接合Ｊ６と第４
の抵抗Ｒ６との第５の直列回路Ｕ６が、抵抗Ｒ６
側の一端をジヨセフソン接合Ｊ２の抵抗Ｒ２側の
一端に接続している態様で、接続されている。

また、直列回路Ｕ４の直列回路Ｕ１側の一端
と、直列回路Ｕ６のジヨセフソン接合Ｊ６と抵抗
Ｒ６との接続中点との間に、第５のジヨセフソン
接合Ｊ７と第５の抵抗Ｒ７との第６の直列回路Ｕ
７が、ジヨセフソン接合Ｊ７側の一端を直列回路
Ｕ４の直列回路Ｕ１側の一端に接続している態様
で、接続されている。

さらに、直列回路Ｕ１のジヨセフソン接合Ｊ１
及び抵抗Ｒ１の接続中点と、直列回路Ｕ６のジヨ
セフソン接合Ｊ７及び抵抗Ｒ７の接続中点との間
に、第６の抵抗Ｒ１０が接続されている。

以上が、本願第３番目の発明による電流注入形
超伝導論理回路の一例構成である。

このような構成を有する本願第３番目の発明に
よる電流注入形超伝導論理回路によれば、それが
上述した事項を除いて、第１図で上述した本願第
１番目の発明による電流注入形超伝導論理回路と
同様の構成を有するので、詳細説明は省略する
が、入力端Ｔ１及び接地間に、第１図の場合と同
様に、第１図の場合と同様の入力信号Ｓ１を印加
している状態で、またはその印加と同時に、入力
端Ｔ２及び接地間に、第１図の場合と同様の入力
信号Ｓ２を印加すれば、ジヨセフソン接合Ｊ２に
入力信号Ｓ１及びＳ２に基ずく電流が相加して流
れるので、まず、ジヨセフソン接合Ｊ２が有電圧
状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ２が有電
圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１及びＳ２に基
ずく電流が、ジヨセフソン接合Ｊ６に相加して流
れるので、ジヨセフソン接合Ｊ６が有電圧状態に
転移する。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ６が有
電圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１及びＳ２に
基ずく電流が、ジヨセフソン接合Ｊ６が有電圧状
態に転移する前における場合に比し大きな値で、
ジヨセフソン接合Ｊ３に相加して流れるので、ジ
ヨセフソン接合Ｊ３が有電圧状態に転移する。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ３が有
電圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１に基ずく電
流が、出力端Ｔ０を通じて、負荷RLに流れるの
で、負荷RLに出力信号Ｓ０を供給する。

なお、図示していないが、直列回路Ｕ２のジヨ
セフソン接合Ｊ２と並列に、第２図で上述した本
願第２番目の発明による電流注入形超伝導論理回
路の場合と同様に、抵抗Ｒ１１を接続しておけ
ば、ジヨセフソン接合Ｊ３が有電圧状態に転移す
ることによつて、入力信号Ｓ１に基ずく電流が、
出力端Ｔ０を通じて、負荷RLに流れるのに先立
ち、入力信号Ｓ１に基ずく電流が、ジヨセフソン
接合Ｊ１及びＪ７に、抵抗Ｒ１１を通つて集中的
に流れ、よつて、ジヨセフソン接合Ｊ１及びＪ７
が有電圧状態に転移する。

また、入力端Ｔ１及び接地間に、第１図で上述
した本願第１番目の発明による電流注入形超伝導
論理回路の場合と同様に、第１図の場合と同様の
入力信号Ｓ１を印加している状態で、またはその
印加と同時に、入力端Ｔ２及び接地間に、第１図
の場合と同様の入力信号Ｓ２′を印加すれば、ジ
ヨセフソン接合Ｊ１に、入力信号Ｓ１及びＳ２′
に基ずく電流が相加して流れるので、まず、ジヨ
セフソン接合Ｊ１が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ１が有電
圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１及びＳ２′に
基ずく電流が、ジヨセフソン接合Ｊ７に相加して
流れるので、ジヨセフソン接合Ｊ７が有電圧状態
に転移する。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ７が有
電圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１のみに基ず
く電流が、ジヨセフソン接合Ｊ３に、集中的に流
れるので、ジヨセフソン接合Ｊ３が有電圧状態に
転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ３が有電
圧状態に転移すれば、入力信号Ｓ１に基ずく電流
が出力端Ｔ０を通じて負荷RLに流れるので、負
荷RLに出力信号Ｓ０を供給する。

よつて、第３図に示す本願第３番目の発明によ
る電流注入形超伝導論理回路による場合も、第１
図で上述した本願第１番目の発明による電流注入
形超伝導論理回路の場合と同様に、入力端Ｔ１及
びＴ２のそれぞれと接地との間に印加される入力
信号が互に同極性であつても、また異極性であつ
ても、出力端Ｔ０に出力信号を供給することがで
き、また、この場合、第１図で上述したと同様の
感度を、第１図の場合と同様に得ることができる
とともに、動作マージンを広くし得る。

また、第３図に示す本願第３番目の発明による
電流注入形超伝導論理回路の場合、第１図で上述
した本願第１番目の発明による電流注入形超伝導
論理回路の場合に有していない、ジヨセフソン接
合Ｊ６と抵抗Ｒ６との直列回路Ｕ６と、ジヨセフ
ソン接合Ｊ７と抵抗Ｒ７との直列回路Ｕ７と、抵
抗Ｒ１０とを有している。このため、第２図で上
述した本願第２番目の発明による電流注入形超伝
導論理回路の場合と同様に、入力端Ｔ２及び接地
間に入力信号Ｓ２またはＳ２′を印加するときに、
入力端Ｔ１及び接地間に印加している入力信号Ｓ
１の電流が、第１図の場合と同様に直列回路Ｕ１
のジヨセフソン接合Ｊ１及び直列回路Ｕ３のジヨ
セフソン接合Ｊ３を通じて流れている外、直列回
路Ｕ７のジヨセフソン接合Ｊ７を通じても流れて
いるので、この分、入力端Ｔ１及び接地間に印加
する入力信号Ｓ１の電流値を、第１図で上述した
本願第１番目の発明による電流注入形超伝導論理
回路の場合に比し大にすることができる。

このため、第２図で上述した本願第２番目の発
明による電流注入形超伝導論理回路の場合と同様
に、第１図で上述した本願第１番目の発明による
電流注入形超伝導論理回路の場合に比し、上述し
た感度をより高くし得るとともに、動作マージン
をより広くし得る。

次に、第４図を伴つて本願第４番目の発明によ
る電流注入形超伝導論理回路の一例を述べよう。

第４図に示す本願第４番目の発明による電流注
入形超伝導論理回路は、第１図で上述した本願第
１番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の
構成において、入力端Ｔ２が省略され、しかしな
がら、それに代え、直列回路Ｕ１のジヨセフソン
接合Ｊ１と抵抗Ｒ１との接続中点から、第２の入
力端Ｔ３が導出され、また、直列回路Ｕ２のジヨ
セフソン接合Ｊ２と抵抗Ｒ２との接続中点から、
第３の入力端Ｔ４が導出されていることを除い
て、第１図で上述した本願第１番目の発明による
電流注入形超伝導論理回路の場合と同様の構成を
有する。

以上が、本願第４番目の発明による電流注入形
超伝導論理回路の一例構成である。

このような構成を有する本願第４番目の発明に
よる電流注入形超伝導論理回路によれば、それが
上述した事項を除いて、第１図で上述した本願第
１番目の発明による電流注入形超伝導論理回路と
同様の構成を有するので、詳細説明は省略する
が、入力端Ｔ１及び接地間に、第１図の場合と同
様に、第１図の場合と同様の入力信号Ｓ１を印加
している状態で、またはその印加と同時に、入力
端Ｔ４及び接地間に、第１図で入力端Ｔ２及び接
地間に印加したと同様の入力信号Ｓ２を入力端Ｔ
４側を正にして、印加すれば、ジヨセフソン接合
Ｊ２に、入力信号Ｓ１及びＳ２に基ずく電流が相
加して流れるので、まず、ジヨセフソン接合Ｊ２
が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ２が有電
圧状態に転移すれば、第１図の場合と同様に、入
力信号Ｓ１及びＳ２に基ずく電流が、ジヨセフソ
ン接合Ｊ３に相加して流れるので、ジヨセフソン
接合Ｊ３が有電圧状態に転移する。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ３が有
電圧状態に転移すれば、第１図の場合と同様に、
入力信号Ｓ１に基ずく電流が、出力端Ｔ０を通じ
て、負荷RLに流れるので、負荷RLに出力信号Ｓ
０を供給する。

また、入力端Ｔ１及び接地間に、第１図の場合
と同様に、第１図の場合と同様の入力信号Ｓ１を
印加している状態で、またはその印加と同時に、
入力端Ｔ３及び接地間に、第１図の場合と同様の
入力信号Ｓ２′を印加すれば、ジヨセフソン接合
Ｊ１に、入力信号Ｓ１及びＳ２′に基ずく電流が
相加して流れるので、まず、ジヨセフソン接合Ｊ
１が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ１が有電
圧状態に転移すれば、第１図の場合と同様に、入
力信号Ｓ１のみに基ずく電流がジヨセフソン接合
Ｊ３に集中的に流れるので、ジヨセフソン接合Ｊ
３が有電圧状態に転移する。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ３が有
電圧状態に転移すれば、第１図の場合と同様に、
入力信号Ｓ１に基ずく電流が出力端Ｔ０を通じて
負荷RLに流れるので、負荷RLに出力信号Ｓ０を
供給する。

よつて、第４図に示す本願第４番目の発明によ
る電流注入形超伝導論理回路の場合も、入力端Ｔ
１及びＴ４のそれぞれと接地との間に、入力信号
が互に同極性で印加されても、また、入力端Ｔ１
及びＴ３のそれぞれと接地との間に、入力信号が
互に異極性で印加されても、出力端Ｔ０に、出力
信号を供給することができる。

また、この場合、第１図に示す本願第１番目の
発明による電流注入形超伝導論理回路で上述した
と同様の感度を、第１図で上述した本願第１番目
の発明による電流注入形超伝導論理回路の場合と
同様に得ることができるとともに、動作マージン
を広くし得ることは、明らかである。

また、第４図に示す本願第４番目の発明による
電流注入形超伝導論理回路の場合、第１図で上述
した本願第１番目の発明による電流注入形超伝導
論理回路の場合の入力端Ｔ２に対応している入力
端を、入力端Ｔ３及びＴ４と２つ有しているの
で、それら入力端Ｔ３、及びＴ４に、それぞれ入
力端Ｔ１に印加する入力信号Ｓ１に対して同極性
の入力信号Ｓ２、及び入力信号Ｓ１に対して異極
性の入力信号Ｓ２′を、各別の入力回路（図示せ
ず）を通じて、最適電流値で、容易に供給するこ
とができる。

次に、第５図を伴つて本願第５番目の発明によ
る電流注入形超伝導論理回路の一例を述べよう。

第５図に示す本願第５番目の発明による電流注
入形超伝導論理回路は、第２図で上述した本願第
２番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の
構成において、第４図で上述した本願第４番目の
発明による電流注入形超伝導論理回路の場合と同
様に、入力端Ｔ２が省略され、しかしながら、そ
れに代え、直列回路Ｕ１のジヨセフソン接合Ｊ１
と抵抗Ｒ１との接続中点から、第２の入力端Ｔ３
が導出され、また、直列回路Ｕ２のジヨセフソン
接合Ｊ２と抵抗Ｒ２との接続中点から、第３の入
力端Ｔ４が導出されていることを除いて、第２図
で上述した本願第２番目の発明による電流注入形
超伝導論理回路の場合と同様の構成を有する。

以上が、本願第５番目の発明による電流注入形
超伝導論理回路の一例構成である。

このような構成を有する本願第５番目の発明に
よる電流注入形超伝導論理回路によれば、それが
上述した事項を除いて、第２図で上述した本願第
２番目の発明による電流注入形超伝導論理回路と
同様の構成を有するので、詳細説明は省略する
が、第４図で上述した本願第４番目の発明による
電流注入形超伝導論理回路の場合と同様に、入力
端Ｔ１及び接地間に、入力信号Ｓ１を印加してい
る状態で、またはその印加と同時に、入力端Ｔ４
及び接地間に、入力信号Ｓ２を印加すれば、第２
図で上述した本願第２番目の発明による電流注入
形超伝導論理回路の場合と同様に、ジヨセフソン
接合Ｊ２に、入力信号Ｓ１及びＳ２に基ずく電流
が相加して流れるので、まず、ジヨセフソン接合
Ｊ２が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ２が有電
圧状態に転移すれば、第２図で上述した本願第２
番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の場
合と同様に、入力信号Ｓ１及びＳ２に基ずく電流
が、ジヨセフソン接合Ｊ３に相加して流れるの
で、ジヨセフソン接合Ｊ３が有電圧状態に転移す
る。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ３が有
電圧状態に転移すれば、第２図で上述した本願第
２番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の
場合と同様に、入力信号Ｓ１のみに基ずく電流
が、ジヨセフソン接合Ｊ１及びＪ５に、抵抗Ｒ１
１を通つて集中的に流れるので、ジヨセフソン接
合Ｊ１及びＪ５が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ１及びＪ
５が有電圧状態に転移すれば、第２図の場合と同
様に、入力信号Ｓ１に基ずく電流が、出力端Ｔ０
を通じて、負荷RLに流れるので、負荷RLに出力
信号Ｓ０を供給する。

また、第４図で上述した本願第４番目の発明に
よる電流注入形超伝導論理回路の場合と同様に、
入力端Ｔ１及び接地間に、入力信号Ｓ１を印加し
ている状態で、またはその印加と同時に、入力端
Ｔ３及び接地間に、入力信号Ｓ２′を印加すれば、
第２図で上述した本願第２番目の発明による電流
注入形超伝導論理回路の場合と同様に、ジヨセフ
ソン接合Ｊ１に、入力信号Ｓ１及びＳ２′に基ず
く電流が相加して流れるので、まず、ジヨセフソ
ン接合Ｊ１が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ１が有電
圧状態に転移すれば、第２図で上述した本願第２
番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の場
合と同様に、入力信号Ｓ１及びＳ２′に基ずく電
流が、ジヨセフソン接合Ｊ５に相加して流れるの
で、ジヨセフソン接合Ｊ５が有電圧状態に転移す
る。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ５が有
電圧状態に転移すれば、第２図で上述した本願第
２番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の
場合と同様に、入力信号Ｓ１のみに基ずく電流が
ジヨセフソン接合Ｊ３に集中的に流れるので、ジ
ヨセフソン接合Ｊ３が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ３が有電
圧状態に転移すれば、第２図で上述した本願第２
番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の場
合と同様に、入力信号Ｓ１に基ずく電流が出力端
Ｔ０を通じて負荷RLに流れるので、負荷RLに出
力信号Ｓ０を供給する。

よつて、第５図に示す本願第５番目の発明によ
る電流注入形超伝導論理回路の場合も、第４図で
上述した本願第４番目の発明による電流注入形超
伝導論理回路の場合と同様に、入力端Ｔ１及びＴ
４のそれぞれと接地との間に、入力信号が互に同
極性で印加されても、また、入力端Ｔ１及びＴ３
のそれぞれと接地との間に、入力信号が異極性で
印加されても、出力端Ｔ０に、出力信号を供給す
ることができる。

また、この場合、第１図で上述した本願第１番
目の発明による電流注入形超伝導論理回路で上述
したと同様の感度を、第１図で上述した本願第１
番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の場
合と同様に得ることができるとともに、動作マー
ジンを広くし得ることは、明らかである。

また、第５図に示す本願第５番目の発明による
電流注入形超伝導論理回路の場合も、第４図で上
述した本願第４番目の発明による電流注入形超伝
導論理回路の場合と同様に、第１図で上述した本
願第１番目の発明による電流注入形超伝導論理回
路の場合の入力端Ｔ２に対応している入力端を、
入力端Ｔ３及びＴ４と２つ有しているので、それ
ら入力端Ｔ３、及びＴ４に、入力端Ｔ１に印加す
る入力信号Ｓ１に対して同極性の入力信号Ｓ２、
及び入力信号Ｓ１に対して異極性の入力信号Ｓ
２′を、各別の入力回路（図示せず）を通じて、
最適電流値で、それぞれ容易に供給することがで
きる。

次に、第６図を伴つて本願第６番目の発明によ
る電流注入形超伝導論理回路の一例を述べよう。

第６図に示す本願第６番目の発明による電流注
入形超伝導論理回路は、第３図で上述した本願第
３番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の
構成において、第４図で上述した本願第４番目の
発明による電流注入形超伝導論理回路の場合と同
様に、入力端Ｔ２が省略され、しかしながら、そ
れに代え、直列回路Ｕ１のジヨセフソン接合Ｊ１
と抵抗Ｒ１との接続中点から、第２の入力端Ｔ３
が導出され、また、直列回路Ｕ２のジヨセフソン
接合Ｊ２と抵抗Ｒ２との接続中点から、第３の入
力端Ｔ４が導出されていることを除いて、第３図
で上述した本願第３番目の発明による電流注入形
超伝導論理回路と同様の構成を有する。

以上が、本願第６番目の発明による電流注入形
超伝導論理回路の一例構成である。

このような構成を有する本願第６番目の発明に
よる電流注入形超伝導論理回路によれば、それが
上述した事項を除いて、第３図で上述した本願第
３番目の発明による電流注入形超伝導論理回路と
同様の構成を有するので、詳細説明を省略する
が、第４図で上述した本願第４番目の発明による
電流注入形超伝導論理回路の場合と同様に、入力
端Ｔ１及び接地間に、入力信号Ｓ１を印加してい
る状態で、またはその印加と同時に、入力端Ｔ４
及び接地間に、入力信号Ｓ２を印加すれば、第３
図で上述した本願第３番目の発明による電流注入
形超伝導論理回路の場合と同様に、ジヨセフソン
接合Ｊ２に、入力信号Ｓ１及びＳ２に基ずく電流
が相加して流れるので、まず、ジヨセフソン接合
Ｊ２が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ２が有電
圧状態に転移すれば、第３図で上述した本願第３
番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の場
合と同様に、入力信号Ｓ１及びＳ２に基ずく電流
が、ジヨセフソン接合Ｊ６に相加して流れるの
で、ジヨセフソン接合Ｊ６が有電圧状態に転移す
る。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ６が有
電圧状態に転移すれば、第３図で上述した本願第
３番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の
場合と同様に、入力信号Ｓ１及びＳ２に基ずく電
流が、ジヨセフソン接合Ｊ３に相加して流れるの
で、ジヨセフソン接合Ｊ３が有電圧状態に転移す
る。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ１及び
Ｊ５が有電圧状態に転移すれば、第３図で上述し
た本願第３番目の発明による電流注入形超伝導論
理回路の場合と同様に、入力信号Ｓ１に基ずく電
流が、出力端Ｔ０を通じて、負荷RLに流れるの
で、負荷RLに出力信号Ｓ０を供給する。

また、第４図で上述した本願第４番目の発明に
よる電流注入形超伝導論理回路の場合と同様に、
入力端Ｔ１及び接地間に、入力信号Ｓ１を印加し
ている状態で、またはその印加と同時に、入力端
Ｔ３及び接地間に、入力信号Ｓ２′を印加すれば、
第３図で上述した本願第３番目の発明による電流
注入形超伝導論理回路の場合と同様に、ジヨセフ
ソン接合Ｊ１に、入力信号Ｓ１及びＳ２′に基ず
く電流が相加して流れるので、まず、ジヨセフソ
ン接合Ｊ１が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ１が有電
圧状態に転移すれば、第３図で上述した本願第３
番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の場
合と同様に、入力信号Ｓ１及びＳ２′に基ずく電
流が、ジヨセフソン接合Ｊ７に相加して流れるの
で、ジヨセフソン接合Ｊ７が有電圧状態に転移す
る。

さらに、このようにジヨセフソン接合Ｊ７が有
電圧状態に転移すれば、第３図で上述した本願第
３番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の
場合と同様に、入力信号Ｓ１のみに基ずく電流が
ジヨセフソン接合Ｊ３に集中的に流れるので、ジ
ヨセフソン接合Ｊ３が有電圧状態に転移する。

また、このようにジヨセフソン接合Ｊ３が有電
圧状態に転移すれば、第３図で上述した本願第３
番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の場
合と同様に、入力信号Ｓ１に基ずく電流が出力端
Ｔ０を通じて負荷RLに流れるので、負荷RLに出
力信号Ｓ０を供給する。

よつて、第６図に示す本願第６番目の発明によ
る電流注入形超伝導論理回路の場合も、第４図で
上述した本願第４番目の発明による電流注入形超
伝導論理回路の場合と同様に、入力端Ｔ１及びＴ
４のそれぞれと接地との間に、入力信号が互に同
極性で印加されても、また、入力端Ｔ１及びＴ３
のそれぞれと接地との間に、入力信号が互に異極
性で印加されても、出力端Ｔ０に、出力信号を供
給することができる。

また、この場合、第１図に示す本願第１番目の
発明による電流注入形超伝導論理回路で上述した
と同様の感度を、第１図で上述し本願第１番目の
発明による電流注入形超伝導論理回路の場合と同
様に得ることができるとともに、動作マージンを
広くし得ることは、明らかである。

また、第６図に示す本願第６番目の発明による
電流注入形超伝導論理回路の場合も、第４図で上
述した本願第４番目の発明による電流注入形超伝
導論理回路の場合と同様に、第１図で上述した本
願第１番目の発明による電流注入形超伝導論理回
路の場合の入力端Ｔ２に対応している入力端を、
入力端Ｔ３及びＴ４と２つ有しているので、それ
ら入力端Ｔ３、及びＴ４に、入力端Ｔ１に印加す
る入力信号Ｓ１に対して同極性の入力信号Ｓ２、
及び入力信号Ｓ１に対して異極性の入力信号Ｓ
２′を、各別の入力回路（図示せず）を通じて、
最適電流値で、それぞれ容易に供給することがで
きる。

なお、上述においては、本願第１〜第６番目の
発明のそれぞれにつき、１つの例を述べたに過ぎ
ず、第２図及び第５図の構成において、抵抗Ｒ８
と直列にインダクタンスを接続することもでき、
また、第３図及び第６図の構成において、抵抗Ｒ
１０と直列にインダクタを接続することもでき、
その他、本発明の精神を脱することなしに、種々
の変型、変更をなし得るであろう。

【図面の簡単な説明】

第１図は、本願第１番目の発明による電流注入
形超伝導論理回路の一例を示す接続図である。第
２図は、本願第２番目の発明による電流注入形超
伝導論理回路の一例を示す接続図である。第３図
は、本願第３番目の発明による電流注入形超伝導
論理回路の一例を示す接続図である。第４図は、
本願第４番目の発明による電流注入形超伝導論理
回路の一例を示す接続図である。第５図は、本願
第５番目の発明による電流注入形超伝導論理回路
の一例を示す接続図である。第６図は、本願第６
番目の発明による電流注入形超伝導論理回路の一
例を示す接続図である。Ｕ１〜Ｕ７……直列回路、Ｊ１〜Ｊ７……ジヨ
セフソン接合、Ｒ１〜Ｒ７，Ｒ８，Ｒ１０，Ｒ１
１……抵抗、Ｔ１，Ｔ２，Ｔ３，Ｔ４……入力
端、Ｔ０……出力端、RL……負荷。

Claims

【特許請求の範囲】１第１のジヨセフソン接合と第１の抵抗との第
１の直列回路と、第２のジヨセフソン接合と第２
の抵抗との第２の直列回路と、第３のジヨセフソ
ン接合と第３の抵抗との第３の直列回路とを有
し、上記第１の直列回路と上記第２の直列回路と
が、直列に接続されて、第４の直列回路が形成さ
れ、上記第４の直列回路の上記第１の直列回路側の
一端と、上記第３の直列回路の第３の抵抗側の一
端とから、それらに共通の第１の入力端が導出さ
れ、上記第４の直列回路の上記第２の直列回路側の
他端と、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソ
ン接合側の他端とが、接地に接続され、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソン接合
と第３の抵抗との接続中点から、出力端が導出さ
れ、上記第１の直列回路と上記第２の直列回路との
接続中点から、第２の入力端が導出されているこ
とを特徴とする電流注入形超伝導論理回路。２第１のジヨセフソン接合と第１の抵抗との第
１の直列回路と、第２のジヨセフソン接合と第２
の抵抗との第２の直列回路と、第３のジヨセフソ
ン接合と第３の抵抗との第３の直列回路とを有
し、上記第１の直列回路と上記第２の直列回路と
が、上記第１の直列回路の第１の抵抗側の一端を
上記第２の直列回路の第２の抵抗側の一端に接続
している態様で、直列に接続されて、第４の直列
回路が形成され、上記第４の直列回路の上記第１の直列回路側の
一端と、上記第３の直列回路の第３の抵抗側の一
端とから、それらに共通の第１の入力端が導出さ
れ、上記第４の直列回路の上記第２の直列回路側の
他端と、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソ
ン接合側の他端とが、接地に接続され、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソン接合
と第３の抵抗との接続中点から、出力端が導出さ
れ、上記第１の直列回路と上記第２の直列回路との
接続中点から、第２の入力端が導出され、上記第４の直列回路の第１の直列回路側の一端
と、上記第２の直列回路の第２のジヨセフソン接
合と第２の抵抗との接続中点との間に、第４のジ
ヨセフソン接合と第４の抵抗との第５の直列回路
が、上記第４のジヨセフソン接合側の一端を上記
第４の直列回路の第１の直列回路側の一端に接続
している態様で、接続され、上記第１の直列回路の第１のジヨセフソン接合
と第１の抵抗との接続中点と、上記第５の直列回
路の第４のジヨセフソン接合と第４の抵抗との接
続中点との間に、第５の抵抗が接続され、上記第２の直列回路の第２のジヨセフソン接合
と並列に、第６の抵抗が接続されていることを特
徴とする電流注入形超伝導論理回路。３第１のジヨセフソン接合と第１の抵抗との第
１の直列回路と、第２のジヨセフソン接合と第２
の抵抗との第２の直列回路と、第３のジヨセフソ
ン接合と第３の抵抗との第３の直列回路とを有
し、上記第１の直列回路と上記第２の直列回路と
が、上記第１の直列回路の第１の抵抗側の一端を
上記第２の直列回路の第２の抵抗側の一端に接続
している態様で、直列に接続されて、第４の直列
回路が形成され、上記第４の直列回路の上記第１の直列回路側の
一端と、上記第３の直列回路の第３の抵抗側の一
端とから、それらに共通の第１の入力端が導出さ
れ、上記第４の直列回路の上記第２の直列回路側の
他端と、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソ
ン接合側の他端とが、接地に接続され、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソン接合
と第３の抵抗との接続中点から、出力端が導出さ
れ、上記第１の直列回路と上記第２の直列回路との
接続中点から、第２の入力端が導出され、上記第２の直列回路の第２のジヨセフソン接合
と並列に、第４のジヨセフソン接合と第４の抵抗
との第５の直列回路が、第４の抵抗側の一端を上
記第２のジヨセフソン接合の上記第２の抵抗側の
一端に接続としている態様で、接続され、上記第４の直列回路の第１の直列回路側の一端
と、上記第５の直列回路の第４のジヨセフソン接
合と第４の抵抗との接続中点との間に、第５のジ
ヨセフソン接合と第５の抵抗との第６の直列回路
が、上記第５のジヨセフソン接合側の一端を上記
第４の直列回路の第１の直列回路側の一端に接続
している態様で、接続され、上記第１の直列回路の第１のジヨセフソン接合
と第１の抵抗との接続中点と、上記第６の直列回
路の第５のジヨセフソン接合と第５の抵抗との接
続中点との間に、第６の抵抗が接続されているこ
とを特徴とする電流注入形超伝導論理回路。４第１のジヨセフソン接合と第１の抵抗との第
１の直列回路と、第２のジヨセフソン接合と第２
の抵抗との第２の直列回路と、第３のジヨセフソ
ン接合と第３の抵抗との第３の直列回路とを有
し、上記第１の直列回路と上記第２の直列回路と
が、上記第１の直列回路の第１の抵抗側の一端を
上記第２の直列回路の第２の抵抗側の一端に接続
している態様で、直列に接続されて、第４の直列
回路が形成され、上記第４の直列回路の上記第１の直列回路側の
一端と、上記第３の直列回路の第３の抵抗側の一
端とから、それらに共通の第１の入力端が導出さ
れ、上記第４の直列回路の上記第２の直列回路側の
他端と、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソ
ン接合側の他端とが、接地に接続され、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソン接合
と第３の抵抗との接続中点から、出力端が導出さ
れ、上記第１の直列回路の第１のジヨセフソン接合
と第１の抵抗との接続中点から、第２の入力端が
導出され、上記第２の直列回路の第２のジヨセフソン接合
と第２の抵抗との接続中点から、第３の入力端が
導出されていることを特徴とする電流注入形超伝
導論理回路。５第１のジヨセフソン接合と第１の抵抗との第
１の直列回路と、第２のジヨセフソン接合と第２
の抵抗との第２の直列回路と、第３のジヨセフソ
ン接合と第３の抵抗との第３の直列回路とを有
し、上記第１の直列回路と上記第２の直列回路と
が、上記第１の直列回路の第１の抵抗側の一端を
上記第２の直列回路の第２の抵抗側の一端に接続
している態様で、直列に接続されて、第４の直列
回路が形成され、上記第４の直列回路の上記第１の直列回路側の
一端と、上記第３の直列回路の第３の抵抗側の一
端とから、それらに共通の第１の入力端が導出さ
れ、上記第４の直列回路の上記第２の直列回路側の
他端と、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソ
ン接合側の他端とが、接地に接続され、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソン接合
と第３の抵抗との接続中点から、出力端が導出さ
れ、上記第１の直列回路の第１のジヨセフソン接合
と第１の抵抗との接続中点から、第２の入力端が
導出され、上記第２の直列回路の第２のジヨセフソン接合
と第２の抵抗との接続中点から、第３の入力端が
導出され、上記第４の直列回路の第１の直列回路側の一端
と、上記第２の直列回路の第２のジヨセフソン接
合と第２の抵抗との接続中点との間に、第４のジ
ヨセフソン接合と第４の抵抗との第５の直列回路
が、上記第４のジヨセフソン接合側の一端を上記
第４の直列回路の第１の直列回路側の一端に接続
している態様で、接続され、上記第１の直列回路の第１のジヨセフソン接合
と第１の抵抗との接続中点と、上記第５の直列回
路の第４のジヨセフソン接合と第４の抵抗との接
続中点との間に、第５の抵抗が接続され、上記第２の直列回路の第２のジヨセフソン接合
と並列に、第６の抵抗が接続されていることを特
徴とする電流注入形超伝導論理回路。６第１のジヨセフソン接合と第１の抵抗との第
１の直列回路と、第２のジヨセフソン接合と第２
の抵抗との第２の直列回路と、第３のジヨセフソ
ン接合と第３の抵抗との第３の直列回路とを有
し、上記第１の直列回路と上記第２の直列回路と
が、上記第１の直列回路の第１の抵抗側の一端を
上記第２の直列回路の第２の抵抗側の一端に接続
している態様で、直列に接続されて、第４の直列
回路が形成され、上記第４の直列回路の上記第１の直列回路側の
一端と、上記第３の直列回路の第３の抵抗側の一
端とから、それらに共通の第１の入力端が導出さ
れ、上記第４の直列回路の上記第２の直列回路側の
他端と、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソ
ン接合側の他端とが、接地に接続され、上記第３の直列回路の第３のジヨセフソン接合
と第３の抵抗との接続中点から、出力端が導出さ
れ、上記第１の直列回路の第１のジヨセフソン接合
と第１の抵抗との接続中点から、第２の入力端が
導出され、上記第２の直列回路の第２のジヨセフソン接合
と第２の抵抗との接続中点から、第３の入力端が
導出され、上記第２の直列回路の第２のジヨセフソン接合
と並列に、第４のジヨセフソン接合と第４の抵抗
との第５の直列回路が、第４の抵抗側の一端を上
記第２のジヨセフソン接合の上記第２の抵抗側の
一端に接続している態様で、接続され、上記第４の直列回路の第１の直列回路側の一端
と、上記第５の直列回路の第４のジヨセフソン接
合と第４の抵抗との接続中点との間に、第５のジ
ヨセフソン接合と第５の抵抗との第６の直列回路
が、上記第５のジヨセフソン接合側の一端を上記
第４の直列回路の第１の直列回路側の一端に接続
している態様で、接続され、上記第１の直列回路の第１のジヨセフソン接合
と第１の抵抗との接続中点と、上記第６の直列回
路の第５のジヨセフソン接合と第５の抵抗との接
続中点との間に、第６の抵抗が接続されているこ
とを特徴とする電流注入形超伝導論理回路。