JPS63155713A - 半導体微細構造の製造法 - Google Patents
半導体微細構造の製造法Info
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- JPS63155713A JPS63155713A JP30124886A JP30124886A JPS63155713A JP S63155713 A JPS63155713 A JP S63155713A JP 30124886 A JP30124886 A JP 30124886A JP 30124886 A JP30124886 A JP 30124886A JP S63155713 A JPS63155713 A JP S63155713A
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Landscapes
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は、光素子あるいは電気素子に利用可能な半導体
微細ヘテロ構造体の製造方法に関する。
微細ヘテロ構造体の製造方法に関する。
従来量子細線あるいは量子箱という様な、多次元量子閉
込め効果を有する微細構造体が作製された例は、インタ
ーナショナル・カンタムエレクトロニクス・コンファレ
ンス(1986年6月:サンフランシスコ)のポスト・
デッドラインペーパー、講演番号PD17−1 第4
7〜48頁(International Quant
un ElectronjcsConfernce J
une、 1986 ; San Francisco
+Po5t deadline Paper P D
]−7−1、p p 47〜48)において、J、 M
、 Worlockが述べている。
込め効果を有する微細構造体が作製された例は、インタ
ーナショナル・カンタムエレクトロニクス・コンファレ
ンス(1986年6月:サンフランシスコ)のポスト・
デッドラインペーパー、講演番号PD17−1 第4
7〜48頁(International Quant
un ElectronjcsConfernce J
une、 1986 ; San Francisco
+Po5t deadline Paper P D
]−7−1、p p 47〜48)において、J、 M
、 Worlockが述べている。
上記従来技術は、結晶成長で成長方向に作りつけた微細
ダブルヘテロ構造による単一量子井戸上に大気中で電子
線レジストを塗布し、電子線で400人のストライプ状
に除去されたレジストをマスクとして、半導体をドライ
エツチングして、成長方向に対し垂直方向の微細構造を
得ている。
ダブルヘテロ構造による単一量子井戸上に大気中で電子
線レジストを塗布し、電子線で400人のストライプ状
に除去されたレジストをマスクとして、半導体をドライ
エツチングして、成長方向に対し垂直方向の微細構造を
得ている。
この方法では、重要な量子細線部を直接ドライエツチン
グで形成しており、欠陥発生が生じ易い上に、電子線レ
ジストを除去する過程で、界面が汚染され、再び結晶成
長する際に良好な界面が得られない。従って、多層の量
子細線を形成する場合は、その都度汚染され、結晶成長
上好ましくない。
グで形成しており、欠陥発生が生じ易い上に、電子線レ
ジストを除去する過程で、界面が汚染され、再び結晶成
長する際に良好な界面が得られない。従って、多層の量
子細線を形成する場合は、その都度汚染され、結晶成長
上好ましくない。
又、超格子をZnイオンやSjイオンの拡散により消滅
させ、多重量子井戸構造を混晶中に埋込み、埋込みヘテ
ロ構造型レーザを作製した例(アプライド・フィジック
ス・レター、第45巻。
させ、多重量子井戸構造を混晶中に埋込み、埋込みヘテ
ロ構造型レーザを作製した例(アプライド・フィジック
ス・レター、第45巻。
1984年第1頁(T、Fukuzawa他、Appl
、、 Phys。
、、 Phys。
Le t t * +±5−. ]−(1984) )
およびアプライドフィジックス レター、第45巻、1
984年第549頁(K 、Meehan他、Appl
、 Phys、 Lett、 、 4互、549 (1
984,))参照)があるが、これらはいずれも、レー
ザ用結晶の表面から不純物を拡散しており、形成できる
埋込ヘテロ構造の寸法は、1μm程度が限度であり、量
子細線の様な微細構造を作製することができない。又、
拡散のためプロセスは、従来の方法を用いており、幾度
か、大気中にさらされるため、引続き結晶成長を繰返す
ことができない。
およびアプライドフィジックス レター、第45巻、1
984年第549頁(K 、Meehan他、Appl
、 Phys、 Lett、 、 4互、549 (1
984,))参照)があるが、これらはいずれも、レー
ザ用結晶の表面から不純物を拡散しており、形成できる
埋込ヘテロ構造の寸法は、1μm程度が限度であり、量
子細線の様な微細構造を作製することができない。又、
拡散のためプロセスは、従来の方法を用いており、幾度
か、大気中にさらされるため、引続き結晶成長を繰返す
ことができない。
本発明は、微細パターンを形成する過程、そのパターン
からヘテロ界面を生じさせる過程のすべてにわたり、清
浄な環境内でプロセスを行う方法を提供するもので、微
細なヘテロ構造の形成と結晶成長の過程を繰返すことで
、多量の量子細線構造を容易に作製することができる。
からヘテロ界面を生じさせる過程のすべてにわたり、清
浄な環境内でプロセスを行う方法を提供するもので、微
細なヘテロ構造の形成と結晶成長の過程を繰返すことで
、多量の量子細線構造を容易に作製することができる。
上記目的は、超高真空中で作製した単一量子井戸構造に
Si単結晶を数原子層程度成長した後、XeF2ガス中
で電子線を照射し、Siを任意の形状にエツチングし、
さらに半導体結晶を成長しく4) た後、熱処理して、Siを拡散し、半導体へ二ロ界面を
部分的に削減させることにより達成される。
Si単結晶を数原子層程度成長した後、XeF2ガス中
で電子線を照射し、Siを任意の形状にエツチングし、
さらに半導体結晶を成長しく4) た後、熱処理して、Siを拡散し、半導体へ二ロ界面を
部分的に削減させることにより達成される。
超高真空中で作製した単一量子井戸は、電子や正孔に対
し、−次元方向の閉込め効果を与え、量子準位を作る。
し、−次元方向の閉込め効果を与え、量子準位を作る。
Si蒸着膜は、厚さが薄いため、単結晶になったままG
a A s上に成長する。
a A s上に成長する。
Xel1とSiは、電子線が照射された所のみ、S i
Fxを形成して、蒸発し、Siのエツチングが行われ
る。したがって、電子線のビーム径10人に相当する微
細なパターンをSi膜で作ることが可能である。
Fxを形成して、蒸発し、Siのエツチングが行われ
る。したがって、電子線のビーム径10人に相当する微
細なパターンをSi膜で作ることが可能である。
引き継き行われる結晶成長は、格子整合を保ったまま、
Siをカバーする。これは、通常、SiをG a A
sに熱拡散する場合の51gN4膜と同一の作用をする
が、熱膨張係数に差がないことと、格子定数が一致して
いること等、他の材料と比べきわめて優れたカバーであ
ると言える。何回が、Siパターン形成と再成長のサイ
クルを繰返した後に、850℃で熱処理し、Siを拡散
させ、量子井戸の構成元素であるGaと、バリア層のA
flとを相互拡散させ、量子細線の横方向のヘテロ構造
を得る。これにより、2次元の量子閉じ込め効果が得ら
れる。
Siをカバーする。これは、通常、SiをG a A
sに熱拡散する場合の51gN4膜と同一の作用をする
が、熱膨張係数に差がないことと、格子定数が一致して
いること等、他の材料と比べきわめて優れたカバーであ
ると言える。何回が、Siパターン形成と再成長のサイ
クルを繰返した後に、850℃で熱処理し、Siを拡散
させ、量子井戸の構成元素であるGaと、バリア層のA
flとを相互拡散させ、量子細線の横方向のヘテロ構造
を得る。これにより、2次元の量子閉じ込め効果が得ら
れる。
以下、本発明の実施例を図により説明する。
実施例1
第1図を用いて説明する。
分子線エピタキシ(MBE)法を用いてGaAs基板1
上にG a’A sバッファ層、Gao、5A Q O
,[)Asバリア層を1μmずつ成長する。この層をま
とめて2で示す。さらに厚さ1. O0人のG a A
s量子井戸層=3を成長する。(第1図(a))次い
でSi :4を厚さ10人成長する(第1図b)。結晶
成長室から、10 ’torrの高真空に保持した搬送
路を経由して、エツチング室ヘウエーハーを移し、Xe
Fxガス中で電子ビーム6を照射し、電子ビームがあた
った所のみSiエツチングする。電子ビームを直径20
人程度に絞ることで、ストライプ幅100程度度のSi
の残存バタ−ン7を得ることができる。ス1−ライブの
間隔は300人とした。(第1図C) 再びMBE成長室に戻し、Gao、l1lA Q 0.
5ASバリア層8及びG a A s量子井戸層9を成
長する。
上にG a’A sバッファ層、Gao、5A Q O
,[)Asバリア層を1μmずつ成長する。この層をま
とめて2で示す。さらに厚さ1. O0人のG a A
s量子井戸層=3を成長する。(第1図(a))次い
でSi :4を厚さ10人成長する(第1図b)。結晶
成長室から、10 ’torrの高真空に保持した搬送
路を経由して、エツチング室ヘウエーハーを移し、Xe
Fxガス中で電子ビーム6を照射し、電子ビームがあた
った所のみSiエツチングする。電子ビームを直径20
人程度に絞ることで、ストライプ幅100程度度のSi
の残存バタ−ン7を得ることができる。ス1−ライブの
間隔は300人とした。(第1図C) 再びMBE成長室に戻し、Gao、l1lA Q 0.
5ASバリア層8及びG a A s量子井戸層9を成
長する。
(第1図d)次いで、Siを10人成長し、(第1図C
)のプロセスを用いてSiのストライプ10を作り、G
ao、5A Q o、sAsバリア層を1μm11及び
Gao、sA Q O,2ASキャップ層0.1μm]
−2を成長する。この状態を(第1図e)で示す。
)のプロセスを用いてSiのストライプ10を作り、G
ao、5A Q o、sAsバリア層を1μm11及び
Gao、sA Q O,2ASキャップ層0.1μm]
−2を成長する。この状態を(第1図e)で示す。
As雰囲気中で850℃、20分の熱処理を行ない、S
iストライプ13を拡散ソースとして、量子井戸及びバ
リア層にSiを拡散させる。Siが拡散したベテロ界面
は、■族構成元素間の相互拡散が生じ、量子井戸が消滅
し、量子井戸とバリア層の混晶14が形成される。Sj
が拡散されなかった領域15は、約100人の幅で、G
a A sのまま残り、両側をよりAQの混晶比の大
きい混晶化領域14ではさまれる。上下方向は、Gao
、aA Q o、5Asのバリア層ではさまれているか
ら、断面が100X100人の埋込みヘテロ構造が得ら
れる。(第1図f) 熱処理を行なった結晶を透過型電子線顕微鏡で観測し、
G a A sのまま残っている領域の横方向(成長方
向に直角)の幅が60人で、GaとA、 Qの組成が変
化している遷移領域が100人であった。結晶成長方向
には、厚さ90へのG a A s量子井戸が残ってお
り、多層の量子細微がこの方法で作製可能であることが
確認できた。
iストライプ13を拡散ソースとして、量子井戸及びバ
リア層にSiを拡散させる。Siが拡散したベテロ界面
は、■族構成元素間の相互拡散が生じ、量子井戸が消滅
し、量子井戸とバリア層の混晶14が形成される。Sj
が拡散されなかった領域15は、約100人の幅で、G
a A sのまま残り、両側をよりAQの混晶比の大
きい混晶化領域14ではさまれる。上下方向は、Gao
、aA Q o、5Asのバリア層ではさまれているか
ら、断面が100X100人の埋込みヘテロ構造が得ら
れる。(第1図f) 熱処理を行なった結晶を透過型電子線顕微鏡で観測し、
G a A sのまま残っている領域の横方向(成長方
向に直角)の幅が60人で、GaとA、 Qの組成が変
化している遷移領域が100人であった。結晶成長方向
には、厚さ90へのG a A s量子井戸が残ってお
り、多層の量子細微がこの方法で作製可能であることが
確認できた。
実施例2
n −G a A s基板1上に、MBE法を用いてバ
ッファ層としてn −G a A sを2μm成長し、
n−A Q o、aGao、7Asクラッド層1.57
zm、アンドープG a A sバリア層200人、ア
ンドープIno、gaGao、e5As量子井戸層10
0人、アンドープG a A sバリア層50人を順次
成長する。
ッファ層としてn −G a A sを2μm成長し、
n−A Q o、aGao、7Asクラッド層1.57
zm、アンドープG a A sバリア層200人、ア
ンドープIno、gaGao、e5As量子井戸層10
0人、アンドープG a A sバリア層50人を順次
成長する。
次いでSi7人を成長後、実施例1で示した方法を用い
て、ストライブ幅50人、ストライプ長1μmストライ
ブ間隔200人のSi格子パターンを得る。
て、ストライブ幅50人、ストライプ長1μmストライ
ブ間隔200人のSi格子パターンを得る。
さらにG a A s 100人を成長後Ino 、
85Gao 、 e 5As量子井戸層100人と、G
a A sバリア層50人、Si7人を成長し、パタ
ーンを形成する過程を4回繰返す。
85Gao 、 e 5As量子井戸層100人と、G
a A sバリア層50人、Si7人を成長し、パタ
ーンを形成する過程を4回繰返す。
さらに、アンドープGaAs200人を成長後、p−A
(A o、8Gao、7Asクラッド層1.5 p
mと、p−G a A sキャップ層0.2 pm
を成長後、800℃で20分熱処理し、Siを拡散させ
G a A sとIno・5bGao・5sAsを選択
的に混晶化する。
(A o、8Gao、7Asクラッド層1.5 p
mと、p−G a A sキャップ層0.2 pm
を成長後、800℃で20分熱処理し、Siを拡散させ
G a A sとIno・5bGao・5sAsを選択
的に混晶化する。
以下、通常の半導体レーザのプロセスを用いてn側とn
側の電極をつけ、襞間により、半導体レーザを作製した
。
側の電極をつけ、襞間により、半導体レーザを作製した
。
レーザの共振器に対する量子細線の方向は、直交してお
り、共振器長は、100μmである。量子細線の断面は
100X70Aである。各々の量子細線は、平行で、レ
ーザの共振器の長さ方向のすべての領域に並べられてい
る。量子細線の各層間の相対位置は、レーザ活性領域(
幅1μm)におさめている以外は特に厳密な位置合せを
していない。量子細線の周期がレーザ光の波長と比べは
るかに小さいから異った成長層間の量子細線の位置を合
わせる必要はない。個々の量子細線の形状が一致してい
れば良い。
り、共振器長は、100μmである。量子細線の断面は
100X70Aである。各々の量子細線は、平行で、レ
ーザの共振器の長さ方向のすべての領域に並べられてい
る。量子細線の各層間の相対位置は、レーザ活性領域(
幅1μm)におさめている以外は特に厳密な位置合せを
していない。量子細線の周期がレーザ光の波長と比べは
るかに小さいから異った成長層間の量子細線の位置を合
わせる必要はない。個々の量子細線の形状が一致してい
れば良い。
300Kにおけるレーザ発振のしきい値は、100μA
で1発振波長は、950nmであり、量子細線による短
波長化と、低しきい値動作が確認できた。
で1発振波長は、950nmであり、量子細線による短
波長化と、低しきい値動作が確認できた。
実施例3
実施例1の材料を用い、実施例2に示す様な導電型構造
を持つ半導体レーザを作製した。本実施例では、Sjの
パターンは、ストライプ状ではなく、100X100人
の正方形のパターンが、結晶面内にとったX軸とy軸に
おいて、それぞれ300人の周期で出現するよう、電子
線リソグラフィとX8F2ガスを組合せて作製しである
。
を持つ半導体レーザを作製した。本実施例では、Sjの
パターンは、ストライプ状ではなく、100X100人
の正方形のパターンが、結晶面内にとったX軸とy軸に
おいて、それぞれ300人の周期で出現するよう、電子
線リソグラフィとX8F2ガスを組合せて作製しである
。
拡散により形成された直方体状の微小埋込みヘテロ構造
の大きさは、100x80x80人で、1μm X 1
00μmの面内に周期300人(たて、横とも)で並べ
られている。結晶成長方向に対しては、この様な量子箱
が5層並んでいる。
の大きさは、100x80x80人で、1μm X 1
00μmの面内に周期300人(たて、横とも)で並べ
られている。結晶成長方向に対しては、この様な量子箱
が5層並んでいる。
77Kにおけるレーザ発振のしきい値は、20μAで、
波長は、630nmであった。
波長は、630nmであった。
実施例4
Sl基板上にMOCVD法を用いてGaPlpmを成長
後GaAso、r+Po、δ60 A G a P 5
0人を成長し、さらにZnを10人蒸着した。CF4ガ
ス中で電子ビームを照射し、電子ビームの照射されない
部分のみ、Znを残した。
後GaAso、r+Po、δ60 A G a P 5
0人を成長し、さらにZnを10人蒸着した。CF4ガ
ス中で電子ビームを照射し、電子ビームの照射されない
部分のみ、Znを残した。
再びGaP50人、 GaAso、+sPo、560人
、 GaP50人を成長し、Znを10人蒸着し、CF
4 と電子ビームによるパターン書きを行うというサイ
クルをくり返し、最後にG a P 1μmを成長後、
レーザ・パルスによるアニールを行ない、Znを拡散し
、量子井戸を部分的に消滅させ、GaAso 、 !l
P0 、5の量子細線を作製した。
、 GaP50人を成長し、Znを10人蒸着し、CF
4 と電子ビームによるパターン書きを行うというサイ
クルをくり返し、最後にG a P 1μmを成長後、
レーザ・パルスによるアニールを行ない、Znを拡散し
、量子井戸を部分的に消滅させ、GaAso 、 !l
P0 、5の量子細線を作製した。
本発明によれば、量子細線や、量子箱の様な極めて微細
な埋込みヘテロ構造を、多層にわたり、結晶中に作りつ
けることができる。従って、一層しか量子細線がない場
合と比べ、大きい光閉じ込め係数が得られ、レーザ発振
のしきい値を1/10程度にうで下げることができる。
な埋込みヘテロ構造を、多層にわたり、結晶中に作りつ
けることができる。従って、一層しか量子細線がない場
合と比べ、大きい光閉じ込め係数が得られ、レーザ発振
のしきい値を1/10程度にうで下げることができる。
又、本方法を用いることで、良好な界面を持つ多層の量
子細線や量子箱構造が得られるため、室温における発振
においても、良好な特性が得られている。
子細線や量子箱構造が得られるため、室温における発振
においても、良好な特性が得られている。
第1図のa = fは、本発明による量子細線の製作工
程を示す断面図である。 1・・・基板、2・・・バリア層、3・・・量子井戸層
、4・・・エピタキシ層、5・・・XeFez、6・・
・電子ビーム、7・・・ストライプ、8・・・バリア層
、9・・・量子井戸層。 \1、 第 7 図 (し) け) 2へ゛リア層 73人ストライフ。 3 i−手バ九Pノ轡 δ 八”IIT/1l
Siエピダキシ盾 9 +工作P層 梁 / 呂 (e) (子ン
程を示す断面図である。 1・・・基板、2・・・バリア層、3・・・量子井戸層
、4・・・エピタキシ層、5・・・XeFez、6・・
・電子ビーム、7・・・ストライプ、8・・・バリア層
、9・・・量子井戸層。 \1、 第 7 図 (し) け) 2へ゛リア層 73人ストライフ。 3 i−手バ九Pノ轡 δ 八”IIT/1l
Siエピダキシ盾 9 +工作P層 梁 / 呂 (e) (子ン
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1、化合物半導体ヘテロ界面に近接して不純物薄膜を被
着させ、F元素を含むエッチングガスと荷電粒子のビー
ムとを用いて、不純物をパターン状にエッチングする過
程と、不純物上に化合物半導体を成長する過程and/
or熱処理によりパターン化された上記不純物を拡散す
る過程とを含むことを特徴とする半導体微細構造の製造
法。 2、上記エッチング用ガスがXeF_2であり、上記電
子ビームの助けによりSiをエッチングすることを特徴
とする特許請求の範囲第1項記載の半導体微細構造の製
造法。 3、上記エッチングガスがXeF_2で上記不純物がZ
nである特許請求の範囲第1項記載の半導体微細構造の
製造法。 4、上記エッチング後に生じた上記不純物パターン間の
間隔lと、消滅させる量子井戸の厚さdとの間にd≦l
≦3dなる関係があることを特徴とする特許請求の範囲
第1から3項のいずれかに記載の半導体微細構造の製造
法。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP30124886A JPS63155713A (ja) | 1986-12-19 | 1986-12-19 | 半導体微細構造の製造法 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP30124886A JPS63155713A (ja) | 1986-12-19 | 1986-12-19 | 半導体微細構造の製造法 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS63155713A true JPS63155713A (ja) | 1988-06-28 |
Family
ID=17894551
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JP30124886A Pending JPS63155713A (ja) | 1986-12-19 | 1986-12-19 | 半導体微細構造の製造法 |
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Country | Link |
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JP (1) | JPS63155713A (ja) |
Cited By (14)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH02194582A (ja) * | 1989-01-24 | 1990-08-01 | Hikari Gijutsu Kenkyu Kaihatsu Kk | 半導体量子井戸構造の製造方法 |
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-
1986
- 1986-12-19 JP JP30124886A patent/JPS63155713A/ja active Pending
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