JPS63107106A - 電圧増大可能なバリスタ - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 発明の背景 ［発明の分野］ 本発明は、一般にバリスタに関し、詳しくは、バリスタ
本体の厚さを変えることなく電圧定格特性を変更するこ
とができるバリスタに関する。

［関連技術の説明］ バリスタ、特に金属酸化物バリスタは、非線形抵抗特性
を有する阻止として広く受は入れられている。このよう
な電圧依存性抵抗の電気的特性は次式によって表わされ
る。

１−　（Ｖ／Ｃ）　ｎ ここにおいて、■はバリスタの両端間の電圧であり、■
はバリスタを流れる電流であり、Ｃは所定の電流におけ
る電圧に対応する定数であり、指数ｎは１より大きい数
値である。ｎの値は次式によって計算される。

ここにおいて、ｖｌおよびＶ２はそれぞれ電流１１およ
びＩ２ににおける電圧である。Ｃの所望の値はバリスタ
が使用される用途に依存する。ｎの値は可能な限り大き
いほうが通常好ましい。これはバリスタがオーミック特
性から離れる程度をこの指数が決定しているからである
。

金属酸化物バリスタの動作特性および動作方法を解明す
るためにかなりの努力がはられれたが、この素子はそれ
にも関わらず完全に解明されていない。このため、バリ
スタの動作についての多くの重要な改良が多少発見に基
づいて行なわれ、その改良または機構または達成の理由
は常に完全には知られてはいない。

しかしながら、バリスタの電気的特性はバリスタ本体の
物理的寸法によって主に決定されていることが知られて
いる。バリスタのエネルギ一定格はバリスタ本体の体積
によって決定され、バリスタの電圧定格はバリスタ本体
の厚さまたはそれを通る電流路の長さによって決定され
、バリスタの電流性能は電流の流れの方向に直角に測定
したバリスタ本体の面積によって決定される。

バリスタ本体自身は本質的に多結晶材料から構成されて
いる。多結晶バリスタ本体内の各結晶粒界は本質的にダ
イオードと同様に作用する。従って、このようなバリス
タの電圧定格はバリスタ本体の表面上に位置する電極間
の粒界の数を変えることによって制御することができる
。このようなバリスタの電圧定格は典型的にはバリスタ
本体を厚く形成することによって増大される。これは結
晶の数が増大し、その結果バリスタ本体の表面上の電極
間の結晶粒界の数が増大するからである。

しかしながら、バリスタの電圧定格を増大するこの方法
はいくつかの欠点を有している。単にバリスタ素子の電
圧定格を増大するためにバリスタ本体の厚さを増大する
ことは、バリスタ本体の材料を効率よく利用していない
。更に、バリスタ本体の厚さを増大することは電極間の
直列抵抗を増大する傾向にあり、これはある用途におい
ては好ましくない特性である。その上、バリスタが表面
実装型（即ち、バリスタの入力および出力端子がバリス
タの同じ面上に取り付けられているもの）である用途に
おいては、一般にバリスタは平坦であることが好ましい
。即ち、表面実装型バリスタは印刷回路基板などの上の
所定の位置に載置されるように設計されることが好まし
く、一度装置されると、所定の位置に留まり、転倒しな
いようになっている。バリスタ素子の垂直方向の厚さが
あまり大きいと、バリスタは回路基板上の安定位置に維
持することができず、倒れやすくなる。

入力および出力の両端子がバリスタ本体の同じ主面上に
設けられているバリスタを一般に「表面実装型」バリス
タと称する。このような表面実装型バリスタの電圧定格
は主にバリスタ素子のバルク特性（即ち、バリスタ本体
の厚さ方向に流れる電ｆεに主に依存する特性）よりも
むしろバリスタ素子の表面特性（即ち、バリスタ素子の
表面に沿って流れる電流に主に依存する特性）によって
決まる。このような表面実装型バリスタの電圧定格はバ
リスタ本体の厚さを増大することなく増大することがで
きる。これは、典型的には単にバリスタの同じ主面上の
電極間の距離を増大することによって達成される。

しかしながら、表面実装型バリスタに関連して、用途に
よってはこのようなバリスタの使用を制限する欠点があ
る。このような１つの欠点は表面実装型バリスタが一般
に比較的大きなエネルギーを吸収することができないと
いうことである。また、表面実装型バリスタはいくつか
の好ましくない表面の影響を受は易いことである。例え
ば、バリスタ表面の水分、湿気または指紋が素子の動作
に悪影響を与えることが知られている。これらの悪影響
は一般にバルク型バリスタ素子では経験されないことで
ある。

従って、本発明の目的は、バリスタ本体の厚さを変える
ことなく定格電圧を変えられるバリスタを提供すること
にある。

本発明の別の目的は、定格電圧が主に素子の表面特性に
依存しない表面実装型バリスタを提供することにある。

本発明の他の目的は、バリスタ本体の材料を更に効率よ
く利用したバリスタを提供することにある。

発明の概要 本発明によれば、これら目的およびその他の目的を達成
するため、第１の主面およびその反対側の第２の主面を
備えたバリスタ本体を用意し、各主面上に１つ以上の導
電領域を設ける。これらの導電領域は、任意の導電領域
とバリスタ本体の同じ主面上の最も近い隣りの導電領域
との間の距離が該任意の導電領域とバリスタ本体の反対
側の主面」二の最も近い導電領域との間の距離よりも大
きくなるように配置される。従って、バリスタ素子を流
れる電流は、バリスタ素子の表面に沿って流れるよりも
両生面上の導電領域間でバリスタ本体内部をその厚さ方
向に通ってバリスタ本体の同じ主面上の最も近い隣りの
導電領域へと流れる傾向がある。電流がバリスタ本体内
部を厚さ方向に流れる毎に電圧降下が生じる。バリスタ
素子の全電圧定格は実質的に素子を厚さ方向に流れる電
流によって生じる個々の電圧降下の和に等しい。この電
圧降下の数、従って素子の全電圧定格は、素子の両生面
に別の導電層を付加することによって増大することがで
きる。

本発明の詳細な説明を添付図面を参照して行なう。

好適実施例の説明 以下、本発明を実施するのに最良と考えられる態様につ
いて説明する。以下の説明は、単に本発明の一般的な原
理を説明するためのものであり、これに限定されるもの
ではない。本発明の範囲は特許請求の範囲に記載の通り
である。

第１図を参照すると、バリスタ１０が示されており、こ
のバリスタ１０は第１の主面１４およびその反対側の第
２の主面１６を備えたバリスタ本体部分１２を有する。

バリスタ本体１２は酸化亜鉛のような酸化金属および複
数の子め選択された添加物から本質的に構成された焼結
体であることが好ましい。バリスタ本体１２を製造する
方法は本技術分野に専門知識を有する者にとって周知で
あるので、ここではあまり説明しない。一般に、−例と
して、バリスタ本体を製造するには、主要構成成分を混
合し、スプレードライし、圧縮成形してコンパクトなグ
リーン（未焼結）ベレットを形成し、次いでこのペレッ
トを高温で焼結する。

これにより所望のバリスタ特性を青するバリスタ本体が
形成される。

更に、バリスタ１０は第１および第２の電極１８および
２０を有する。これらの電極はバリスタ本体１２の第１
の主面１４に設けられている。電極１８および２０は例
えばシルクスクリーニング等によりバリスタ本体１２の
第１の主面１４に銀ペーストを適用し、バリスタ本体１
２に電気的接触を行なわせるために８００℃のような比
較的高い温度で焼成することにより形成できる。電極１
８および２０には導電性リード線（図示せず）を典型的
には半田付けによって取り付けてもよい。

第１図に示すように構成されているバリスタ索子１０は
電極１８および２０の間の距離に正比例する電圧定格特
性を有する。厚さＴが１．５ｍｍであり、直径が２０ｍ
ｍであり、電極１８および２０の幅が約１．７５ｍｍで
長さが６．０順であるバリスタ１０を利用して実験した
測定値を次に示す。

電圧は１ミリアンペア（ｍＡ）の標準電流に対して電極
１８および２０間で測定した。定格電圧は、電極１８お
よび２０の間の距離を１．５報とした場合、約５５ボル
トであった。電極１８および２０の間の距離を約３．０
順とした場合には、定格電圧は約１１３ボルトであった
。電極１８および２０の間の距離を約４．５ｍｍとした
場合には、定格電圧は約１６７ボルトであった。これら
の測定された定格電圧は後で示す表Ａにまとめて記載し
である。

第２図は本発明の好適実施例によるバリスタ１１０を示
している。バリスタ本体１１２はその第１の主面１１４
に取り付けられている第１および第２の電極１１８およ
び１２０を有する。バリスタ本体１１２の形成および電
極１１８および１２０の形成は第１図について前述した
ように行なうことができる。

本発明によると、バリスタ１１０はバリスタ本体１１２
の第２の主面１１６に設けられている導電材料から成る
層または領域１２４を有する。この導電層１２４は第１
および第２の電極１１８および１２０の材料と同じ材料
で形成することができ、電極１１８および１２０と同様
にバリスタ本体１１２の第２の主面１１６に適用するこ
とができる。しかしながら、電極１１８および１２０と
異なり、導電層１２４には導電性リード線は取り付けら
れず、この導電層１２４は「無バイアス」導電領域と称
することができる。

導電領域１２４が存在する場合、電極１１８および１２
０間で測定される電圧定格は、これらの電極の間の距離
をバリスタ本体１１２の厚さＴよりも大きくすると前述
のものよりも小さくなることが判明した。前述のバリス
タ１０と寸法が同じバリスタ１１０を利用して実験した
測定値は次の通りである。この場合、バリスタ１１０は
本発明に従って第２の主面１１６に沿って導電層１２４
ををする。電極１１８および１２０を１．５ｍｍの距離
だけ離間させた場合、定格電圧は５６ボルトであった。

これは第１図のバリスタ１０において同じ電極間の距離
で測定された値とほぼ同じ値である。しかしながら、３
．０ｍｍの電極間距離の場合にはバリスタ１１０の測定
された定格電圧は７８ボルトであって、同じ電極間距離
を有するバリスタ１０の場合の約半分であった。同様に
、バリスタ１１０の電極間距離が４．５ｍｍの場合、測
定した定格電圧は約８０ボルトであった。これらのｆｉ
ｌ定値は下記の表Ａにまとめて示す（表中の■はボルト
を表わす）。

表Ａ 表Ａに示すように、（導電層１２４のない）バリスタ１
０の場合には、電圧は電極１８および２０間の表面の距
離に正比例して増大する。導電層１２４が存在するバリ
スタ１１０の場合には、電極１１８および１２０間の電
圧は電極間の距離がバリスタ本体１１２の厚さの約２倍
になると約７８−８０ボルトのレベルに保たれて、電極
間の距離に無関係になっている。このほぼ定レベルの７
８−８０ボルトの電圧は４電層１２４に対して電極１１
８または１２０のいずれかをバイアスした場合に得られ
る電圧の２倍にほぼ等しい。この事実は、バリスタ１１
０において電極間の距離がバリスタ本体１１２の厚さの
約２倍以上である場合に、電流が表面に沿って流れるよ
りもむしろバリスタ本体内部を通って流れる傾向にある
ということを示している。

第２図のバリスタ１１０のバリスタ特性の正確な性質は
まだ完全に理解されていないが、この素子を通る電流は
「最も少ない抵抗」の経路を通って流れる傾向があると
理論化することができる。

換言すると、１つの導体に最も近い隣りの導体がバリス
タ本体の同じ主面上にあるかまたは反対側の主面上にあ
るかに関わらず、電流は該１つの導体から最も近い隣り
の導体に流れる傾向があると云える。従って、バリスタ
本体１１２の厚さＴが電極１１８および１２０間の距離
よりも小さい場合、電流は電極１１８および１２０間で
直接流れるよりもむしろ電極１１８および１２０から比
較的近い導電層１２４に流れる傾向がある。

従って、このような素子の定格電圧は、電流が第１の主
面１１４の第１の電極１１８からバリスタ本体１１２の
内部を通って第２の主面１１６上の対向する導電層１２
４に流れ、次いで再びバリスタ本体１１２の内部を通っ
て第２の電極１２０に流れるというほぼＵ字状の電流路
に沿って決定される。

第１の電極１１８からバリスタ本体の内部を通って、導
電層１２４に至る電流路において、第１の電圧降下Ｖ１
が生じる。同様に、導電層１２４からバリスタ本体の内
部を通って第２の電極１２０に至る電流路において第２
の電圧降下■２が生じる。ところで、導電層１２４に沿
って流れる電流によって実質的な電圧降下は生じない。

従って、電極１１８および１２０の間の距離が電極１１
８および導電層１２４の間の距離および電極１２０およ
び導電層１２４の間の距離の和にほぼ等しいかまたはそ
れより大きい場合、電極１１８および１２０の間で測定
される全電圧ｖｔは次式によって表わすことができる。

■、舞Ｖ、＋Ｖ２ 更に、バリスタ１１０の定格電圧は上記のようにバリス
タ本体１１２の厚さＴを通る電流の経路に優先的に依存
するので、電極１１８および１２０の間の距離が変化し
たとしても（電極間の距離がＴよりも大きい場合）、電
、Ｗ１１８および１２０の間の全電圧Ｖ、は実質的に変
化しない。以上の理論的説明は電極間の距離がバリスタ
本体１１２の厚さＴの２倍以上である場合の上述した表
Ａに示した定格電圧の測定値と比較的一致する。

第３図は本発明の別の実施例によるバリスタ２１０を示
している。バリスタ本体２１２はその第１の主面２１４
に取り付けられている第１および第２の電極２１８およ
び２２０を有する。本体２１２の形成および電極２１８
および２２０の形成は第１図において前述したように行
なうことができる。

更に、バリスタ２１０は導電層２２４を有している。こ
の導電層２２４は電極２１８および２２０の間の位置に
バリスタ本体２１４の第１の主面２１４上に設けられて
いる。また、バリスタ２１０は導電層２２２および２２
６を有し、これらの導電層２２２および２２６はバリス
タ本体２１２の第２の主面２１６に設けられている。主
面２１４および２１６に平行な平面から見た場合に導電
層２２４の一部が導電層２２２および２２６の両者の一
部に市なり合って見えるように、導電層２２２．２２４
および２２６は第３図に示すように順次オーバーラツプ
するように配置するのが有利である。

第３図の素子を流れる電流は第２図の場合のように「最
も少ない抵抗」の経路を流れる傾向があり、最も近い隣
り合う導体に流れる傾向があると考えられる。バリスタ
本体２１２の厚さＴが導電層２２４と電極２１８および
２２０との間の距離の約半分以下である場合、このよう
な素子を通る電流は次の経路に沿って流れる傾向がある
。すなわち、１）第１の電極２１８からバリスタ本体２
１２の内部を厚さ方向に通って対向する導電層２２２へ
、２）次いで導電層２２２からバリスタ本体の内部を通
って導電層２２４へ、３）次いで導電層２２４からバリ
スタ本体の内部を通って導電層２２６へ、そして４）導
電層２２６からバリスタ本体の内部を通って電極２２０
へ流れる。

第２図で説明したバリスタ１１０のように、第３図のバ
リスタ２１０を通る電流によりバリスタ本体２１２の厚
さＴを通る各電流通路ごとに電圧降下が発生する。これ
らの電圧降下は、１）電極２１８から導電層２２４へ、
２）導電層２２２から導電層２２４へ、３）導電層２２
４から導電層２２６へ、および４）導電層２２６から電
極２２０へ流れる電流により生じるそれぞれの電圧降下
Ｖｌ　、Ｖ２　、Ｖ３およびＶ４として表わされる。

°導電層２２２．２２４および２２６に沿って流れる電
流による電圧降下は実質的に発生しない。

従って、バリスタの全電圧は次式によって表わされる。

Ｖ＞　−Ｖ＋　十ｖ、、＋ｖ３　＋Ｖａ従って、本発明
によるバリスタの全電圧定格Ｖ、は、任意の導電領域と
バリスタ本体の同じ主面上の最も近い隣りの導電領域と
の間の距離が該任意の導電領域とバリスタ本体の反対側
の主面上の最も近い導電領域との間の距離よりも大きく
なるように、バリスタ本体の両生面上に導電材料からな
る別の領域を単に追加することによって、バリスタ本体
の厚さＴを増大することなく、多数の相異なるレベルの
内の任意の１つのレベルに増大することができる。一般
的に、同じ主面上の電極の間の距離をバリスタ本体の厚
さの２倍以上にしたバリスタの場合、このような素子の
全定格電圧Ｖ（は次の式で表わされる。

この式においてＴ。はｎ番目の電流路における対向する
導電領域間の厚さすなわち距離であり、（Ｖｎ　／ｍｍ
ｎ　）はｎ番目の電流路におけるバリスタ本体の厚さに
沿った電圧勾配である。

第４図は本発明の別の実施例によるバリスタ３１０を示
している。バリスタ本体３１２はその第１の主面３１４
に設けられている第１および第２の電極３１８および３
２０を有する。更に、バリスタ３１０はバリスタ本体３
１２の第２の主面３１６に設けられている導電層３２４
を有する。従って、バリスタ３１０の導電層３２４およ
び電極３１８および３２０の相対的位置関係は第２図に
示すバリスタ１１０に非常に類似している。

しかしながら、第４図のバリスタ３１０においては、バ
リスタ本体３１２の表面上の導電素子３１８．３２０お
よび３２４の相互間の領域は絶縁またはパッシベーショ
ン材料３３０によって覆われている。この絶縁材料は例
えばガラスまたは誘電体ポ・リマーで形成される。また
、米国特許第３゜８５７．１７４号に記載されているよ
うなパッシベーション材料をこのために利用してもよい
。絶縁またはパッシベーション材料３３０は漂遊電流が
バリスタ３１０の動作に影響することを防止し、更にバ
リスタ３１０を比較的「汚れた」雰囲気内で利用できる
ようにする。即ち、絶縁またはパッシベーション材料３
３０を設けることによって、バリスタ３１０をフラック
スなしに半田付けすることができ、電極３１８および３
２０の間のバリスタ本体３１２の能動主表面３１４に干
渉する移動性イオンをなくすことができる。これにより
、パッシベーションまたは絶縁材料３３０は素子の安定
性を改良し、かつ漏洩電流を低、減するように作用し、
従って素子の性能を実質的に改良する。

第５図は本発明の別の実施例によるバリスタ４１０を示
している。バリスタ４１０は、第４図に示すバリスタ３
１０の構造と同様に、第１の主面４１４に設けられてい
る第１および第２の電極４１８および４２０１およびバ
リスタ本体４１２の第２の主面４１６に設けられている
導電層４２４を有している。導電素子４１８．４２０お
よび４２４の相互間のバリスタ本体４１２の表面は第４
図の素子の場合と同様に絶縁またはパッシベーション材
料４３０によって覆われている。しかしながら、第５図
のバリスタ４１０においては、メタライズ層４４０．４
４２がバリスタ４１０の各縁部に設けられている。メタ
ライズ層４４０および４４２は、好ましくは銀で形成さ
れ、電極４１８および４２０にそれぞれ電気的に接触し
、バリスタ４１０の縁部に沿ってこれらの電極から第２
の主面４１６に近い領域まで延在する。短絡を防止する
ために、メタライズ層４４０および４４２は絶縁または
パッシベーション材料４３０によってバリスタ本体４１
２および導電層４２４の両者から絶縁されている。

バリスタ４１０は印刷回路基板状に配置されるような用
途に特に良く適している。このような用途においては、
電極の表面が典型的には印刷回路基板の導体上に直接配
置される。半田ペーストが各電極表面とそれぞれの導体
との間に設けられ、全組立体を加熱して、半田を溶融し
、電極と印刷回路基板の導体との間を電気的に接続する
。

この半田付けされた接続部の品質は加熱処理後において
半田フィレットの可視検査によって主として判定される
。バリスタ４１０の縁部に沿ってメタライズ層４４０お
よび４４２を設けることによって半田フィレツトの観察
が容易になる。メタライズ層４４０および４４２がない
場合には、半田フィレットは実質的にバリスタ本体４１
２の下側に位置し、従って観察を容易に行なうことがで
きない。また、メタライズ層を設けることによってバリ
スタ素子の性能が改良されることも実験により見いださ
れた。

第７図は、第５図のバリスタ４１０と同様に、バリスタ
本体６１２の第１および第２の主面６１４および６１６
に配設された第１および第２の電極６１８および６２０
ならびに導電層６２４を有するバリスタ６１０を示して
いる。しかしながら、第７図のバリスタ６１０において
は、導電領域６１８．６２０および６２４の表面が絶縁
誘電体材料６５０で覆われている。この絶縁材料６５０
は例えばガラスまたはポリマーで形成される。

第６図は本発明の更に別の実施例によるバリスタ５１０
を示している。バリスタ５１０は第１の主面５１４に取
り付けられている′：ｊＸ１および第２の電極５１８お
よび５２０を有する。更に、バリスタ５１０は導電層５
２２．５２４および５２６を有し、これらの導電層は第
３図に示す素子に類似する構造でバリスタ本体５１２の
第１および第２の主面に設けられている。また、バリス
タ５１０はメタライズ層５４０および５４２を有し、こ
れらのメタライズ層は第５図に示すものと同じように設
けられ、第５図のバリスタ４１０について前述したのと
同じ利点を有する。

第８図は別の実施例によるバリスタ７１０を示している
。このバリスタ７１０は、第６図に示すバリスタ５１０
と同じように、バリスタ本体７１２の第１および第２の
主面７１４および７１６に設けられている第１および第
２の電極７１８および７２０ならびに導電領域７２２．
７２４および７２６を有する。しかしながら、第８図の
バリスタ７１０は、電極７１８および７２０ならびに導
電領域７２２．７２４および７２６の表面が絶縁誘電体
材料７５０によって覆われている。

以上の説明から、本発明が種々の特定の形態で実施でき
ることが理解されよう。従って、前述の実施例は全て本
発明の幾つかの態様を示したものに過ぎず、本発明はこ
れに限定されない。本発明の範囲は特許請求の範囲の記
載によって規定されるものであり、特許請求の範囲の意
味および均等の範囲内の全ての変形を含むものである。

【図面の簡単な説明】

第１図は表面実装型バリスタの断面図である。 第２図は導体材料からなる層をバリスタ電１に対向して
バリスタ本体の主面上に設けた本発明の一実施例による
表面実装型バリスタ断面図である。 第３図は導電材料からなる複数の層をバリスタ本体の両
生面上に順次オーバーラツプするように設けた本発明の
別の実施例の断面図である。 第４図は絶縁材料でバリスタ本体の非導電性表面領域を
被覆した本発明の別の実施例の断面図である。 第５図はメタライズ層をバリスタの縁部に沿って設けた
本発明の別の実施例の断面図である。 第６図はバリスタ本体の両生面上に順次オーバーラツプ
するように設けた導電材料からなる複数の層を有するバ
リスタの縁部に沿ってメタライズ層を設けた本発明の別
の実施例の断面図である。 第７図は絶縁材料を導電性表面上に設けた本発明の別の
実施例の断面図である。 第８図は絶縁材料を導電性表面上に設けた木発明の別の
実施例の断面図である。 ［主な符号の説明］ １０・・・バリスタ、１２・・・バリスタ本体、１４・
・・第１の主面、１６・・・第２の主面、１８・・・第
１の電極、２０・・・第２の電極、１２４・・・導電層
。

Claims (4)

【特許請求の範囲】
1. １．第１の主面及びその反対側の第２の主面を備えたバ
   リスタ本体と、 前記第１の主面上に間隔をおいて配置されている複数の
   導電領域と、 前記第２の主面上に間隔をおいて配置されている複数の
   導電領域とを有し、 前記複数の導電領域は、その内の任意の１つの導電領域
   と前記バリスタ本体の同じ主面上の最も近い隣りの導電
   領域との間の距離が該任意の１つの導電領域と前記バリ
   スタ本体の反対側の主面上の最も近い導電領域との間の
   距離よりも大きくなるように配置されており、 電流が前記導電領域のいずれか１つから前記バリスタ本
   体の内部を通って前記バリスタ本体の反対側の主面上の
   前記導電領域の１つに流れる傾向を有するバリスタ。
2. ２．第１の主面および反対側の第２の主面を備えたバリ
   スタ本体と、 前記バリスタ本体の第１の主面上に形成された第１およ
   び第２の互に離間した電極と、 前記バリスタ本体の第２の主面上に形成された導電材料
   からなる導電層とを有し、 前記第１および第２の電極の間の距離を前記第１の主面
   と前記第２の主面との間の距離よりも大きくしたバリス
   タ。
3. ３．第１の主面および反対側の第２の主面を備えたバリ
   スタ本体と、 前記バリスタ本体の第１の主面上に形成された第１およ
   び第２の互に離間した電極と、 前記バリスタ本体の第２の主面上に形成された導電材料
   からなる導電層とを有し、 前記第１および第２の電極の間の最短距離が、前記第１
   の電極と前記導電層との間の最短距離よりも大きく、か
   つ前記第２の電極と前記導電層との間の最短距離よりも
   大きくなっており、 電流が前記第１の電極と前記導電層との間および前記第
   ２の電極と前記導電層との間を流れる傾向を有するバリ
   スタ。
4. ４．対向する主面を備えたバリスタ本体と、前記主面の
   各々の上に間隔をおいて形成されてた複数の導電領域と
   を有し、 前記導電領域の各々は、該導電領域が前記バリスタ本体
   の同じ主面上にある他のどの導電領域よりも反対側の他
   の主面上の少なくとも１つの導電領域に対して一層近く
   なるように配置されているバリスタ。