JPH0345522B2

JPH0345522B2 -

Info

Publication number: JPH0345522B2
Application number: JP62239141A
Authority: JP
Inventors: Edowaado Mei Jon
Original assignee: General Electric Co
Current assignee: General Electric Co
Priority date: 1986-09-26
Filing date: 1987-09-25
Publication date: 1991-07-11
Also published as: DE3731967A1; JPS63107106A; US4785276A

Description

【発明の詳細な説明】

発明の背景［発明の分野］本発明は、一般にバリスタに関し、詳しくは、
バリスタ本体の厚さを変えることなく電圧定格特
性を変更することができるバリスタに関する。［関連技術の説明］バリスタ、特に金属酸化物バリスタは、非線形
抵抗特性を有する阻止として広く受け入れられて
いる。このような電圧依存性抵抗の電気的特性は
次式によつて表わされる。Ｉ＝（Ｖ／Ｃ）ⁿ ここにおいて、Ｖはバリスタの両端間の電圧で
あり、Ｉはバリスタを流れる電流であり、Ｃは所
定の電流における電圧に対応する定数であり、指
数ｎは１より大きい数値である。ｎの値は次式に
よつて計算される。ｎ＝log₁₀（I₂／I₁）／log₁₀（V₂／V₁）ここにおいて、V₁およびV₂はそれぞれ電流I₁
およびI₂ににおける電圧である。Ｃの所望の値は
バリスタが使用される用途に依存する。ｎの値は
可能な限り大きいほうが通常好ましい。これはバ
リスタがオーミツク特性から離れる程度をこの指
数が決定しているからである。金属酸化物バリスタの動作特性および動作方法
を解明するためにかなりの努力がはらわれたが、
この素子はそれにも関わらず完全に解明されてい
ない。このため、バリスタの動作についての多く
の重要な改良が多少発見に基づいて行なわれ、そ
の改良または機構または達成の理由は常に完全に
は知られてはいない。しかしながら、バリスタの電気的特性はバリス
タ本体の物理的寸法によつて主に決定されている
ことが知られている。バリスタのエネルギー定格
はバリスタ本体の体積によつて決定され、バリス
タの電圧定格はバリスタ本体の厚さまたはそれを
通る電流路の長さによつて決定され、バリスタの
電流性能は電流の流れの方向に直角に測定したバ
リスタ本体の面積によつて決定される。バリスタ本体自身は本質的に多結晶材料から構
成されている。多結晶バリスタ本体内の各結晶粒
界は本質的にダイオードと同様に作用する。従つ
て、このようなバリスタの電圧定格はバリスタ本
体の表面上に位置する電極間の粒界の数を変える
ことによつて制御することができる。このような
バリスタの電圧定格は典型的にはバリスタ本体を
厚く形成することによつて増大される。これは結
晶の数が増大し、その結果バリスタ本体の表面上
の電極間の結晶粒界の数が増大するからである。しかしながら、バリスタの電圧定格を増大する
この方法はいくつかの欠点を有している。単にバ
リスタ素子の電圧定格を増大するためにバリスタ
本体の厚さを増大することは、バリスタ本体の材
料を効率よく利用していない。更に、バリスタ本
体の厚さを増大することは電極間の直列抵抗を増
大する傾向にあり、これはある用途においては好
ましくない特性である。その上、バリスタが表面
実装型（即ち、バリスタの入力および出力端子が
バリスタの同じ面上に取り付けられているもの）
である用途においては、一般にバリスタは平坦で
あることが好ましい。即ち、表面実装型バリスタ
は印刷回路基板などの上の所定の位置に載置され
るように設計されることが好ましく、一度載置さ
れると、所定の位置に留まり、転倒しないように
なつている。バリスタ素子の垂直方向の厚さがあ
まり大きいと、バリスタは回路基板上の安定位置
に維持することができず、倒れやすくなる。入力および出力の両端子がバリスタ本体の同じ
主面上に設けられているバリスタを一般に「表面
実装型」バリスタと称する。このような表面実装
型バリスタの電圧定格は主にバリスタ素子のバル
ク特性（即ち、バリスタ本体の厚さ方向に流れる
電流に主に依存する特性）よりもむしろバリスタ
素子の表面特性（即ち、バリスタ素子の表面に沿
つて流れる電流に主に依存する特性）によつて決
まる。このような表面実装型バリスタの電圧定格
はバリスタ本体の厚さを増大することなく増大す
ることができる。これは、典型的には単にバリス
タの同じ主面上の電極間の距離を増大することに
よつて達成される。しかしながら、表面実装型バリスタに関連し
て、用途によつてはこのようなバリスタの使用を
制限する欠点がある。このような１つの欠点は表
面実装型バリスタが一般に比較的大きなエネルギ
ーを吸収することができないということである。
また、表面実装型バリスタはいくつかの好ましく
ない表面の影響を受け易いことである。例えば、
バリスタ表面の水分、湿気または指数が素子の動
作に悪影響を与えることが知られている。これら
の悪影響は一般にバルク型バリスタ素子では経験
されないことである。従つて、本発明の目的は、バリスタ本体の厚さ
を変えることなく定格電圧を変えられるバリスタ
を提供することにある。本発明の別の目的は、定格電圧が主に素子の表
面特性に依存しない表面実装型バリスタを提供す
ることにある。本発明の他の目的は、バリスタ本体の材料を更
に効率よく利用したバリスタを提供することにあ
る。発明の概要本発明によれば、これら目的およびその他の目
的を達成するため、第１の主面およびその反対側
の第２の主面を備えたバリスタ本体を用意し、各
主面上に１つ以上の導電領域を設ける。これらの
導電領域は、任意の導電領域とバリスタ本体の同
じ主面上の最も近い隣りの導電領域との間の距離
が該任意の導電領域とバリスタ本体の反対側の主
面上の最も近い導電領域との間の距離よりも大き
くなるように配置される。従つて、バリスタ素子
を流れる電流は、バリスタ素子の表面に沿つて流
れるよりも両主面上の導電領域間でバリスタ本体
内部をその厚さ方向に通つてバリスタ本体の同じ
主面上の最も近い隣りの導電領域へと流れる傾向
がある。電流がバリスタ本体内部を厚さ方向に流
れる毎に電圧降下が生じる。バリスタ素子の全電
圧定格は実質的に素子を厚さ方向に流れる電流に
よつて生じる個々の電圧降下の和に等しい。この
電圧降下の数、従つて素子の全電圧定格は、素子
の両主面に別の導電層を付加することによつて増
大することができる。本発明の詳しい説明を添付図面を参照して行な
う。好適実施例の説明以下、本発明を実施するのに最良と考えられる
態様について説明する。以下の説明は、単に本発
明の一般的な原理を説明するためのものであり、
これに限定されるものではない。本発明の範囲は
特許請求の範囲に記載の通りである。第１図を参照すると、バリスタ１０が示されて
おり、このバリスタ１０は第１の主面１４および
その反対側の第２の主面１６を備えたバリスタ本
体部分１２を有する。バリスタ本体１２は酸化亜
鉛のような酸化金属および複数の予め選択された
添加物から本質的に構成された焼結体であること
が好ましい。バリスタ本体１２を製造する方法は
本技術分野に専門知識を有する者にとつて周知で
あるので、ここではあまり説明しない。一般に、
一例として、バリスタ本体を製造するには、主要
構成成分を混合し、スプレードライし、圧縮成形
してコンパクトなグリーン（未焼結）ペレツトを
形成し、次いでこのペレツトを高温で焼結する。
これにより所望のバリスタ特性を有するバリスタ
本体が形成される。更に、バリスタ１０は第１および第２の電極１
８および２０を有する。これらの電極はバリスタ
本体１２の第１の主面１４に設けられている。電
極１８および２０は例えばシルクスクリーニング
等によりバリスタ本体１２の第１の主面１４に銀
ペーストを適用し、バリスタ本体１２に電気的接
触を行なわせるために800℃のような比較的高い
温度で焼成することにより形成できる。電極１８
および２０には導電性リード線（図示せず）を典
型的に半田付けによつて取り付けてもよい。第１図に示すように構成されているバリスタ素
子１０は電極１８および２０の間の距離に正比例
する電圧定格特性を有する。厚さＴが1.5mmであ
り、直径が20mmであり、電極１８および２０の幅
が約1.75mmで長さが6.0mmであるバリスタ１０を
利用して実験した測定値を次に示す。電圧は１ミ
リアンペア（ｍＡ）の標準電流に対して電極１８
および２０間で測定した。定格電圧は、電極１８
および２０の間の距離を1.5mmとした場合、約55
ボルトであつた。電極１８および２０の間の距離
を約3.0mmとした場合には、定格電圧は約113ボル
トであつた。電極１８および２０の間の距離を約
4.5mmとした場合には、定格電圧は約167ボルトで
あつた。これらの測定された定格電圧は後で示す
表Ａにまとめて記載してある。第２図は本発明の好適実施例によるバリスタ１
１０を示している。バリスタ本体１１２はその第
１の主面１１４に取り付けられている第１および
第２の電極１１８および１２０を有する。バリス
タ本体１１２の形成および電極１１８および１２
０の形成は第１図について前述したように行なう
ことができる。本発明によると、バリスタ１１０はバリスタ本
体１１２の第２の主面１１６に設けられている導
電材料から成る層または領域１２４を有する。こ
の導電層１２４は第１および第２の電極１１８お
よび１２０の材料と同じ材料で形成することがで
き、電極１１８および１２０と同様にバリスタ本
体１１２の第２の主面１１６に適用することがで
きる。しかしながら、電極１１８および１２０と
異なり、導電層１２４には導電性リード線は取り
付けられず、この導電層１２４は「無バイアス」
導電領域と称することができる。導電領域１２４が存在する場合、電極１１８お
よび１２０間で測定される電圧定格は、これらの
電極の間の距離をバリスタ本体１１２の厚さＴよ
りも大きくすると前述のものよりも小さくなるこ
とが判明した。前述のバリスタ１０と寸法が同じ
バリスタ１１０を利用して実験した測定値は次の
通りである。この場合、バリスタ１１０は本発明
に従つて第２の主面１１６に沿つて導電層１２４
を有する。電極１１８および１２０を1.5mmの距
離だけ離間させた場合、定格電圧は56ボルトであ
つた。これは第１図のバリスタ１０において同じ
電極間の距離で測定された値とほぼ同じ値であ
る。しかしながら、3.0mmの電極間距離の場合に
はバリスタ１１０の測定された定格電圧は78ボル
トであつて、同じ電極間距離を有するバリスタ１
０の場合の約半分であつた。同様に、バリスタ１
１０の電極間距離が4.5mmの場合、測定した定格
電圧は約80ボルトであつた。これらの測定値は下
記の表Ａにまとめて示す（表中のＶはボルトを表
わす）。

【表】表Ａに示すように、（導電層１２４のない）バ
リスタ１０の場合には、電圧は電極１８および２
０間の表面の距離に正比例して増大する。導電層
１２４が存在するバリスタ１１０の場合には、電
極１１８および１２０間の電圧は電極間の距離が
バリスタ本体１１２の厚さの約２倍になると約78
−80ボルトのレベルに保たれて、電極間の距離に
無関係になつている。このほぼ定レベルの78−80
ボルトの電圧は導電層１２４に対して電極１１８
または１２０のいずれかをバイアスした場合に得
られる電圧の２倍にほぼ等しい。この事実は、バ
リスタ１０において電極間の距離がバリスタ本体
１１２の厚さの約２倍以上である場合に、電流が
表面に沿つて流れるよりもむしろバリスタ本体内
部を通つて流れる傾向にあるということを示して
いる。第２図のバリスタ１１０のバリスタ特性の正確
な性質はまだ完全に理解されていないが、この素
子を通る電流は「最も少ない抵抗」の経路を通つ
て流れる傾向があると理論化することができる。
換言すると、１つの導体に最も近い隣りの導体が
バリスタ本体の同じ主面上にあるかまたは反対側
の主面上にあるかに関わらず、電流は該１つの導
体から最も近い隣りの導体に流れる傾向があると
云える。従つて、バリスタ本体１１２の厚さＴが
電極１１８および１２０間の距離よりも小さい場
合、電流は電極１１８および１２０間で直接流れ
るよりもむしろ電極１１８および１２０から比較
的近い導電層１２４に流れる傾向がある。従つて、このような素子の定格電圧は、電流が
第１の主面１１４の第１の電極１１８からバリス
タ本体１１２の内部を通つて第２の主面１１６上
の対向する導電層１２４に流れ、次いで再びバリ
スタ本体１１２の内部を通つて第２の電極１２０
に流れるというほぼＵ字状の電極路に沿つて決定
される。第１の電極１１８からバリスタ本体の内部を通
つて、導電層１２４に至る電流路において、第１
の電圧降下V₁が生じる。同様に、導電層１２４
からバリスタ本体の内部を通つて第２の電極１２
０に至る電流路において第２の電圧降下V₂が生
じる。ところで、導電層１２４に沿つて流れる電
流によつて実質的な電圧降下は生じない。従つ
て、電極１１８および１２０の間の距離が電極１
１８および導電層１２４の間の距離および電極１
２０および導電層１２４の間の距離の和にほぼ等
しいかまたはそれより大きい場合、電極１１８お
よび１２０の間で測定される全電圧V_tは次式に
よつて表わすことができる。 V_t＝V₁＋V₂ 更に、バリスタ１１０の定格電圧は上記のよう
にバリスタ本体１１２の厚さＴを通る電流の経路
に優先的に依存するので、電極１１８および１２
０の間の距離が変化したとしても（電極間の距離
がＴよりも大きい場合）、電極１１８および１２
０の間の全電圧V_tは実質的に変化しない。以上
の理論的説明は電極間の距離がバリスタ本体１１
２の厚さＴの２倍以上である場合の上述した表Ａ
に示した定格電圧の測定値と比較的一致する。第３図は本発明の別の実施例によるバリスタ２
１０を示している。バリスタ本体２１２はその第
１の主面２１４に取り付けられている第１および
第２の電極２１８および２２０を有する。本体２
１２の形成および電極２１８および２２０の形成
は第１図において前述したように行なうことがで
きる。更に、バリスタ２１０は導電層２２４を有して
いる。この導電層２２４は電極２１８および２２
０の間の位置にバリスタ本体２１４の第１の主面
２１４上に設けられている。また、バリスタ２１
０は導電層２２２および２２６を有し、これらの
導電層２２２および２２６はバリスタ本体２１２
の第２の主面２１６に設けられている。主面２１
４および２１６に平行な平面から見た場合に導電
層２２４の一部が導電層２２２および２２６の両
者の一部に重なり合つて見えるように、導電層２
２２，２２４および２２６は第３図に示すように
順次オーバーラツプするように配置するのが有利
である。第３図の素子を流れる電流は第２図の場合のよ
うに「最も少ない抵抗」の経路を流れる傾向があ
り、最も近い隣り合う導体に流れる傾向があると
考えられる。バリスタ本体２１２の厚さＴが導電
層２２４と電極２１８および２２０との間の距離
の約半分以下である場合、このような素子を通る
電流は次の経路に沿つて流れる傾向がある。すな
わち、(1)第１の電極２１８からバリスタ本体２１
２の内部を厚さ方向に通つて対向する導電層２２
へ、(2)次いで導電層２２２からバリスタ本体の内
部を通つて導電層２２４へ、(3)次いで導電層２２
４からバリスタ本体の内部を通つて導電層２２６
へ、そして(4)導電層２２６からバリスタ本体の内
部を通つて電極２２０へ流れる。第２図で説明したバリスタ１１０のように、第
３図のバリスタ２１０を通る電流によりバリスタ
本体２１２の厚さＴを通る各電流通路ごとに電圧
降下が発生する。これらの電圧降下は、(1)電極２
１８から導電層２２４へ、(2)導電層２２２から導
電層２２４へ、(3)導電層２２４から導電層２２６
へ、および(4)導電層２２６から電極２２０へ流れ
る電流により生じるそれぞれの電圧降下V₁，V₂，
V₃およびV₄として表わされる。導電層２２２，２２４および２２６に沿つて流
れる電流による電圧降下は実質的に発生しない。
従つて、バリスタの全電圧は次式によつて表わさ
れる。 V_t＝V₁＋V₂＋V₃＋V₄ 従つて、本発明によるバリスタの全電圧定格
V_tは、任意の導電領域とバリスタ本体の同じ主
面上の最も近い隣りの導電領域との間の距離が該
任意の導電領域とバリスタ本体の反対側の主面上
の最も近い導電領域との間の距離よりも大きくな
るように、バリスタ本体の両主面上に導電材料か
らなる別の領域を単に追加することによつて、バ
リスタ本体の厚さＴを増大することなく、多数の
相違なるレベルの内の任意の１つのレベルに増大
することができる。一般的に、同じ主面上の電極
の間の距離をバリスタ本体の厚さの２倍以上にし
たバリスタの場合、このような素子の全定格電圧
V_tは次の式で表わされる。 V_t＝（V₁／mm₁）T₁＋（V₂／mm₂）T₂＋…＋（V_o／mm_o
） T_o この式においてT_oはｎ番目の電流路における
対向する導電領域間の厚さすなわち距離であり、
（V_o／mm_o）はｎ番目の電流路におけるバリスタ
本体の厚さに沿つた電圧勾配である。第４図は本発明の別の実施例によるバリスタ３
１０を示している。バリスタ本体３１２はその第
１の主面３１４に設けられている第１および第２
の電極３１８および３２０を有する。更に、バリ
スタ３１０はバリスタ本体３１２の第２の主面３
１６に設けられている導電層３２４を有する。従
つて、バリスタ３１０の導電層３２４および電極
３１８および３２０の相対的位置関係は第２図に
示すバリスタ１１０に非常に類似している。しかしながら、第４図のバリスタ３１０におい
ては、バリスタ本体３１２の表面上の導電素子３
１８，３２０および３２４の相互間の領域は絶縁
またはパツシベーシヨン材料３３０によつて覆わ
れている。この絶縁材料は例えばガラスまたは誘
電体ポリマーで形成される。また、米国特許第
3857174号に記載されているようなパツシベーシ
ヨン材料をこのために利用してもよい。絶縁また
はパツシベーシヨン材料３３０は漂遊電流がバリ
スタ３１０の動作に影響することを防止し、更に
バリスタ３１０を比較的「汚れた」雰囲気内で利
用できるようにする。即ち、絶縁またはパツシベ
ーシヨン材料３３０を設けることによつて、バリ
スタ３１０をフラツクスなしに半田付けすること
ができ、電極３１８および３２０の間のバリスタ
本体３１２の能動主表面３１４に干渉する移動性
イオンをなくすことができる。これにより、パツ
シベーシヨンまたは絶縁材料３３０は素子の安定
性を改良し、かつ漏洩電流を低減するように作用
し、従つて素子の性能を実質的に改良する。第５図は本発明の別の実施例によるバリスタ４
１０を示している。バリスタ４１０は、第４図に
示すバリスタ３１０の構造と同様に、第１の主面
４１４に設けられている第１および第２の電極４
１８および４２０、およびバリスタ本体４１２の
第２の主面４１６に設けられている導電層４２４
を有している。導電素子４１８，４２０および４
２４の相互間のバリスタ本体４２１の表面は第４
図の素子の場合と同様に絶縁またはパツシベーシ
ヨン材料４３０によつて覆われている。しかしな
がら、第５図のバリスタ４１０においては、メタ
ライズ層４４０，４４２がバリスタ４１０の各縁
部に設けられている。メタライズ層４４０および
４４２は、好ましくは銀で形成され、電極４１８
および４２０にそれぞれ電気的に接触し、バリス
タ４１０の縁部に沿つてこれらの電極から第２の
主面４１６に近い領域まで延在する。短絡を防止
するために、メタライズ層４４０および４４２は
絶縁またはパツシベーシヨン材料４３０によつて
バリスタ本体４１２および導電層４２４の両者か
ら絶縁されている。バリスタ４１０は印刷回路基板状に配置される
ような用途に特に良く適している。このような用
途においては、電極の表面が典型的には印刷回路
基板の基体上に直接配置される。半田ペーストが
各電極表面とそれぞれの導体との間に設けられ、
全組立体を加熱して、半田を溶融し、電極と印刷
回路基板の導体との間を電気的に接続する。この半田付けされた接続部の品質は加熱処理後
において半田フイレツトの可視検査によつて主と
して判定される。バリスタ４１０の縁部に沿つて
メタライズ層４４０および４４２を設けることに
よつて半田フイレツトの観察が容易になる。メタ
ライズ層４４０および４４２がない場合には、半
田フイレツトは実質的にバリスタ本体４１２の下
側に位置し、従つて観察を容易に行なうことがで
きない。また、メタライズ層を設けることによつ
てバリスタ素子の性能が改良されることも実験に
より見いだされた。第７図は、第５図のバリスタ４１０と同様に、
バリスタ本体６１２の第１および第２の主面６１
４および６１６に配設された第１および第２の電
極６１８および６２０ならびに導電層６２４を有
するバリスタ６１０を示している。しかしなが
ら、第７図のバリスタ６１０においては、導電領
域６１８，６２０および６２４の表面が絶縁誘電
体材料６５０で覆われている。この絶縁材料６５
０は例えばガラスまたはポリマーで形成される。第６図は本発明の更に別の実施例によるバリス
タ５１０を示している。バリスタ５１０は第１の
主面５１４に取り付けられている第１および第２
の電極５１８および５２０を有する。更に、バリ
スタ５１０は導電層５２２、５２４および５２６
を有し、これらの導電層は第３図に示す素子に類
似する構造でバリスタ本体５１２の第１および第
２の主面に設けられている。また、バリスタ５１
０はメタライズ層５４０および５４２を有し、こ
れらのメタライズ層は第５図に示すものと同じよ
うに設けられ、第５図のバリスタ４１０について
前述したのと同じ利点を有する。第８図は別の実施例によるバリスタ７１０を示
している。このバリスタ７１０は、第６図に示す
バリスタ５１０と同じように、バリスタ本体７１
２の第１および第２の主面７１４および７１６に
設けられている第１および第２の電極７１８およ
び７２０ならびに導電領域７２２，７２４および
７２６を有する。しかしながら、第８図のバリス
タ７１０は、電極７１８および７２０ならびに導
電領域７２２，７２４および７２６の表面が絶縁
誘電体材料７５０によつて覆われている。以上の説明から、本発明が種々の特定の形態で
実施できることが理解されよう。従つて、前述の
実施例は全て本発明の幾つかの態様を示したもの
に過ぎず、本発明はこれに限定されない。本発明
の範囲は特許請求の範囲の記載によつて規定され
るものであり、特許請求の範囲の意味および均等
の範囲内の全ての変形を含むものである。

【図面の簡単な説明】

第１図は表面実装型バリスタの断面図である。
第２図は導電材料からなる層をバリスタ電極に対
向してバリスタ本体の主面上に設けた本発明の一
実施例による表面実装型バリスタ断面図である。
第３図は導電材料からなる複数の層をバリスタ本
体の両主面上に順次オーバーラツプするように設
けた本発明の別の実施例の断面図である。第４図
は絶縁材料でバリスタ本体の非導電性表面領域を
被覆した本発明の別の実施例の断面図である。第
５図はメタライズ層をバリスタの縁部に沿つて設
けた本発明の別の実施例の断面図である。第６図
はバリスタ本体の両主面上に順次オーバーラツプ
するように設けた導電材料からなる複数の層を有
するバリスタの縁部に沿つてメタライズ層を設け
た本発明の別の実施例の断面図である。第７図は
絶縁材料を導電性表面上に設けた本発明の別の実
施例の断面図である。第８図は絶縁材料を導電性
表面上に設けた本発明の別の実施例の断面図であ
る。［主な符号の説明］、１０……バリスタ、１２
……バリスタ本体、１４……第１の主面、１６…
…第２の主面、１８……第１の電極、２０……第
２の電極、１２４……導電層。

Claims

【特許請求の範囲】１対向する主面を備えたバリスタ本体と、前記主面の各々の上に間隔をおいて形成されて
た複数の導電領域とを有し、前記導電領域の各々は、該導電領域が前記バリ
スタ本体の同じ主面上にある他のどの導電領域よ
りも反対側の他の主面上の少なくとも１つの導電
領域に対して一層近くなるように配置され、電流
が前記導電領域のいずれか１つから前記バリスタ
本体の内部を通つて前記バリスタ本体の反対側の
主面上の前記導電領域の１つに流れる傾向を有
し、バリスタの縁部にメタライズ層が形成され、前記導電領域が前記対向する主面に順次オーバ
ーラツプするように配置されているバリスタ。２対向する主面を備えたバリスタ本体と、前記主面の各々の上に間隔をおいて形成されて
た複数の導電領域とを有し、前記導電領域の各々は、該導電領域が前記バリ
スタ本体の同じ主面上にある他のどの導電領域よ
りも反対側の他の主面上の少なくとも１つの導電
領域に対して一層近くなるように配置され、電流
が前記導電領域のいずれか１つから前記バリスタ
本体の内部を通つて前記バリスタ本体の反対側の
主面上の前記導電領域の１つに流れる傾向を有
し、バリスタの縁部にメタライズ層が形成され、絶縁材料が前記導電領域を覆つているバリス
タ。