JPS6113462A - 光磁気ヘツド - Google Patents
光磁気ヘツドInfo
- Publication number
- JPS6113462A JPS6113462A JP59133162A JP13316284A JPS6113462A JP S6113462 A JPS6113462 A JP S6113462A JP 59133162 A JP59133162 A JP 59133162A JP 13316284 A JP13316284 A JP 13316284A JP S6113462 A JPS6113462 A JP S6113462A
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- lens
- ratio
- polarization
- angle
- plane
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- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
Ｃ発明の利用分野〕
本発明は、光磁気情報記録装置の光磁気ヘッドに係り、
特に、微小偏光回転を高感度に検出して、高ＳＮの再生
を可能とする光磁気ヘッドに関する。
特に、微小偏光回転を高感度に検出して、高ＳＮの再生
を可能とする光磁気ヘッドに関する。
書き換え可能な光学的情報記録装置として、光磁気ディ
スクが知られている。この種の装置としては例えばＮ、
Ｉ＋ｗａｍｕｒａ ａｎｄ Ｃ，Ｏｔａ ； Ｊａｐ
ａｎ Ｊ。
スクが知られている。この種の装置としては例えばＮ、
Ｉ＋ｗａｍｕｒａ ａｎｄ Ｃ，Ｏｔａ ； Ｊａｐ
ａｎ Ｊ。
Ａｐｐｌ、 Ｐｈｙｓ、 １９ （１９８０） Ｌ７３
１に記載されているものが挙げられる。情報の記録、消
去は、光照射による熱磁気記録であるので、容易に実現
できる。
１に記載されているものが挙げられる。情報の記録、消
去は、光照射による熱磁気記録であるので、容易に実現
できる。
しかし、情報の再生は、磁化による偏光面の１度以下の
回転を検出して行なうので、信号光量が僅かしか得られ
ず、Ｓ／Ｎ比が／ｈさいという問題があった。
回転を検出して行なうので、信号光量が僅かしか得られ
ず、Ｓ／Ｎ比が／ｈさいという問題があった。
本発明の目的は、高Ｓ／Ｎ比の再生を可能とする光磁気
ヘッドを提供することにある。
ヘッドを提供することにある。
光磁気情報記録再生装置では、僅かな偏光面回転を、高
感度検出するためには消光比の高い光学ヘッドにしなけ
ればならない。本発明は、光磁気記録媒体上に、レーザ
光を絞り込むレンズの光学的異方性と光学ヘッドの消光
比との関係に着目し、レンズの光学的異方性の主軸を該
レンズに入射するレーザ光ビームの直線偏光面に一致さ
せることにより、消光比を高めたことを特徴とする。
感度検出するためには消光比の高い光学ヘッドにしなけ
ればならない。本発明は、光磁気記録媒体上に、レーザ
光を絞り込むレンズの光学的異方性と光学ヘッドの消光
比との関係に着目し、レンズの光学的異方性の主軸を該
レンズに入射するレーザ光ビームの直線偏光面に一致さ
せることにより、消光比を高めたことを特徴とする。
以下、本発明の一実施例を、第１図により説明する。第
１図は、光磁気ディスク用の光磁気ヘッドの構成を示し
た図である。半導体レーザ１から出射された光ビームは
、コリメートレンズ２によって平行ビームにされ、三角
プリズム３によって断面の光強度分布が円形に変換され
る。ビームスプリッタ−４を通過後、絞り込みレンズ５
によって、記録膜（垂直磁化膜）がついたディスク６上
に回折限界の光スポットとして絞り込まれる。電磁コイ
ル７は、記録・消去用の磁場を与えるものである。情報
の再生は、反射光のカー回転を検出することによる。デ
ィスク６からの反射光は、絞り込みレンズ５を再び通過
した後、ビームスプリッタ−４でけり出され、さらにビ
ームスプリッタ−８でけり出されてから、検光子９を通
過して、ミラーで反射され、レンズを介して光検出器１
０に導かれ、磁化情報とヘッダー信号とが検出される。
１図は、光磁気ディスク用の光磁気ヘッドの構成を示し
た図である。半導体レーザ１から出射された光ビームは
、コリメートレンズ２によって平行ビームにされ、三角
プリズム３によって断面の光強度分布が円形に変換され
る。ビームスプリッタ−４を通過後、絞り込みレンズ５
によって、記録膜（垂直磁化膜）がついたディスク６上
に回折限界の光スポットとして絞り込まれる。電磁コイ
ル７は、記録・消去用の磁場を与えるものである。情報
の再生は、反射光のカー回転を検出することによる。デ
ィスク６からの反射光は、絞り込みレンズ５を再び通過
した後、ビームスプリッタ−４でけり出され、さらにビ
ームスプリッタ−８でけり出されてから、検光子９を通
過して、ミラーで反射され、レンズを介して光検出器１
０に導かれ、磁化情報とヘッダー信号とが検出される。
ビームスプリッタ−８を通過した光は、自動焦点や、ト
ラッキング制御用の制御信号検出光学系１１に導かれる
０例えば、ビームスプリッタ−８を通過した光は、ビー
ムスプリッタ−で２分され、一方は球面レンズを介して
トラックずれ検出の２分割光検出器へ、他方は、球面レ
ンズと円柱レンズから非点収差光学系を通し、ナイフェ
ツジで一部遮へいされ、焦点ずれ検出の光検出器へ導か
れる。トラックずれ検出法や焦点ずれ検出法は既にいく
つもの方法が知られており、いずれの方法も本発明の光
磁気ヘッドに適用できる。
ラッキング制御用の制御信号検出光学系１１に導かれる
０例えば、ビームスプリッタ−８を通過した光は、ビー
ムスプリッタ−で２分され、一方は球面レンズを介して
トラックずれ検出の２分割光検出器へ、他方は、球面レ
ンズと円柱レンズから非点収差光学系を通し、ナイフェ
ツジで一部遮へいされ、焦点ずれ検出の光検出器へ導か
れる。トラックずれ検出法や焦点ずれ検出法は既にいく
つもの方法が知られており、いずれの方法も本発明の光
磁気ヘッドに適用できる。
かかる光磁気ヘッドによって磁化情報が検出され名原理
を説明する。第２図は、第１図の主要部分を、抜き出し
たもので、プリズム３を通過した照射レーザ光は、紙面
内に偏光したＰ偏光であるとする。ディスクに設けられ
た垂直磁化膜６−１からの反射光の偏光面は、カー効果
によってカー回転角θ１だけ回転し、紙面に垂直な偏光
成分。
を説明する。第２図は、第１図の主要部分を、抜き出し
たもので、プリズム３を通過した照射レーザ光は、紙面
内に偏光したＰ偏光であるとする。ディスクに設けられ
た垂直磁化膜６−１からの反射光の偏光面は、カー効果
によってカー回転角θ１だけ回転し、紙面に垂直な偏光
成分。
Ｓ偏光を含むことになる。磁化の上下向きに従って、左
右逆向きにカー回転するので、検光子９を通過すると、
光強度の変化として検出される。
右逆向きにカー回転するので、検光子９を通過すると、
光強度の変化として検出される。
第３図は、検光子によって、偏光面の回転が、光強度の
大小に変換されることを説明するための図である。検光
子の消光位置からの回転角をθ。
大小に変換されることを説明するための図である。検光
子の消光位置からの回転角をθ。
とすると、検光子通過光量は、検光子通過軸への電気ベ
クトルの射影分（振幅）の自乗で与えられるので、十〇
１．−０１左右逆向きにカー回転した光の差、すなわち
信号光量は、次式で与えられる。
クトルの射影分（振幅）の自乗で与えられるので、十〇
１．−０１左右逆向きにカー回転した光の差、すなわち
信号光量は、次式で与えられる。
５ｏｃｓｕｎ”（θ、十〇、） −５ｉｎ” （θ
、−〇、）＝ｓｉｎ（２θＡ）・５ｉｎ（２０ｋ）＝Ａ
Ｃ（１）一方、雑音は、検光子通過後のＤＣ光量に比例
するディスク媒体雑音や、レーザ光強度ゆらぎに支配さ
れていると著えると、 Ｎ ａｃ ｓｉｎ”θ１＋（消光比）−１＝ＤＣ（２）
ここで（消光比）−１とは、θ、；０の消光状態におい
ても、検光子をもれて出てくる光の成分のθ、＝９０°
の場合の光量に対する比のことである。
、−〇、）＝ｓｉｎ（２θＡ）・５ｉｎ（２０ｋ）＝Ａ
Ｃ（１）一方、雑音は、検光子通過後のＤＣ光量に比例
するディスク媒体雑音や、レーザ光強度ゆらぎに支配さ
れていると著えると、 Ｎ ａｃ ｓｉｎ”θ１＋（消光比）−１＝ＤＣ（２）
ここで（消光比）−１とは、θ、；０の消光状態におい
ても、検光子をもれて出てくる光の成分のθ、＝９０°
の場合の光量に対する比のことである。
第４図は、式（１）、（２）を、θ、を横軸にして描い
たものである。Ｓ／Ｎを最大にするθ１は、ＡＣ／ＤＣ
すなわちコントラストを最大にするθ１であり、式（１
）、（２）から の条件から（３）を極大にするθ、を求めると８、 ＝
ｓｉｎ−１（ｍｅｌｔ） −’ （４）となる。
たものである。Ｓ／Ｎを最大にするθ１は、ＡＣ／ＤＣ
すなわちコントラストを最大にするθ１であり、式（１
）、（２）から の条件から（３）を極大にするθ、を求めると８、 ＝
ｓｉｎ−１（ｍｅｌｔ） −’ （４）となる。
第５図は、Ｓ、Ｎを対数表示した場合のθ、依存性を示
したものである。消光比の異なる２つの場合が示されて
おり、消光比が大きく、（消光比）−１が小さくなると
、Ｓ／Ｎが良くなる、最大のＳ／Ｎを与えるθえが小さ
くなることがわかる。
したものである。消光比の異なる２つの場合が示されて
おり、消光比が大きく、（消光比）−１が小さくなると
、Ｓ／Ｎが良くなる、最大のＳ／Ｎを与えるθえが小さ
くなることがわかる。
以上説明したように、光磁気ヘッドの消光比はＳ／Ｎを
決定する大きな要因である。消光比を良くすることがＳ
／Ｎの改善につながる。次に、絞り込みレンズの光学異
方性が消光比を決めていることを実験データを基に説明
する。
決定する大きな要因である。消光比を良くすることがＳ
／Ｎの改善につながる。次に、絞り込みレンズの光学異
方性が消光比を決めていることを実験データを基に説明
する。
第６図は、図中の測定系で消光特性を評価したデータで
あり、横軸はθ１．縦軸は、検光子通過光電工を、θ、
＝９０″′の場合の光量工。で割つた値である。レンズ
なしの場合は、θ、冒０でＩ／工。は最小になる。レン
ズを挿入すると、Ｉ／Ｉ０の最小値は大きくなり、かつ
、その最小値を与えるθあはＯではなくなる。また、レ
ンズを光軸まわりに回転すると、消光特性が変化する。
あり、横軸はθ１．縦軸は、検光子通過光電工を、θ、
＝９０″′の場合の光量工。で割つた値である。レンズ
なしの場合は、θ、冒０でＩ／工。は最小になる。レン
ズを挿入すると、Ｉ／Ｉ０の最小値は大きくなり、かつ
、その最小値を与えるθあはＯではなくなる。また、レ
ンズを光軸まわりに回転すると、消光特性が変化する。
このように、レンズを挿入すると、消光特性は悪くなり
、その程度は、レンズの出来具合やレンズの光軸まわり
の回転位置に支配されている。第６図には、２つの異な
るレンズについて測定した結果を示しである。
、その程度は、レンズの出来具合やレンズの光軸まわり
の回転位置に支配されている。第６図には、２つの異な
るレンズについて測定した結果を示しである。
第７図はあるレンズについてレンズの光軸まわりの回転
角を横軸に、（消光比）−１を縦軸にプロットしたもの
である。レンズの回転によって消光比が変化することが
わかる。
角を横軸に、（消光比）−１を縦軸にプロットしたもの
である。レンズの回転によって消光比が変化することが
わかる。
レンズ通過後の光の偏光状態を調べて見ると、直線偏光
ではなくなり、主軸が回転した楕円偏光になっている。
ではなくなり、主軸が回転した楕円偏光になっている。
これは、レンズが位相板の役目をしていることになり、
レンズは、円対称ではなく光学的異方性を有しているこ
とを示す。レンズの異方性の原因としては、ガラス母材
の歪や、レンズ組み合わせ時の軸ズレ等が考えられる。
レンズは、円対称ではなく光学的異方性を有しているこ
とを示す。レンズの異方性の原因としては、ガラス母材
の歪や、レンズ組み合わせ時の軸ズレ等が考えられる。
第７図で、消光比はレンズ回転角の１８０°周期で変化
している。（消光比）−１が最小になる角度では、レン
ズの異方性の軸と入射レーザ光の直線偏光面とが一致し
ている。その角度から約４５＠ずれたレンズ回転角に設
定するとレンズの異方性を最も大きく感じて（消光比）
−１が大きくなってしまう、光磁気ヘッドに絞り込みレ
ンズを組み込む時に（消光比）−１が最小値を与えるよ
うにすることが、本発明の要点である。こうすることに
よって、Ｓ／Ｎ良い情報再生ができる。
している。（消光比）−１が最小になる角度では、レン
ズの異方性の軸と入射レーザ光の直線偏光面とが一致し
ている。その角度から約４５＠ずれたレンズ回転角に設
定するとレンズの異方性を最も大きく感じて（消光比）
−１が大きくなってしまう、光磁気ヘッドに絞り込みレ
ンズを組み込む時に（消光比）−１が最小値を与えるよ
うにすることが、本発明の要点である。こうすることに
よって、Ｓ／Ｎ良い情報再生ができる。
なお、コリメータレンズ２の光学異方性は厳しい仕様を
要求する必要はない。その理由はビームスプリッタ−４
で、Ｓ偏光はほぼ１００％反射され、Ｐ偏光のみが５０
％前後前後するので、ビームスプリッタ−４を通過する
ことで、直線偏光のＰ偏光対Ｓ偏光比が向上するからで
ある。
要求する必要はない。その理由はビームスプリッタ−４
で、Ｓ偏光はほぼ１００％反射され、Ｐ偏光のみが５０
％前後前後するので、ビームスプリッタ−４を通過する
ことで、直線偏光のＰ偏光対Ｓ偏光比が向上するからで
ある。
本発明によれば、絞り込みレンズの回転調整によって、
光磁気ヘッドの消光比を改善でき、もって、Ｓ／Ｎを向
上させる効果がある。
光磁気ヘッドの消光比を改善でき、もって、Ｓ／Ｎを向
上させる効果がある。
第１図は本発明の一実施例である光磁気ヘッドの構成図
、第２図乃至第５図は磁気光学再生の原理、消光比とＳ
／Ｎとの関係を説明する図、第６図及び第７図は絞り込
みレンズと、消光比との関係を説明するための図である
。 １・・・半導体レーザ、４・・・ビームスプリッタ、５
・・・絞り込みレンズ、６・・・記録媒体、９・・・検
光子、ｖＪｌ 図 第 ２ 図 ６−１重Ｊ【確イヒ月要。 第 ３１１２１１１ 一θに十〇、 ｙ１４ 図 Ｓｉｎθ４＝ｊ（う狂拘−１
、第２図乃至第５図は磁気光学再生の原理、消光比とＳ
／Ｎとの関係を説明する図、第６図及び第７図は絞り込
みレンズと、消光比との関係を説明するための図である
。 １・・・半導体レーザ、４・・・ビームスプリッタ、５
・・・絞り込みレンズ、６・・・記録媒体、９・・・検
光子、ｖＪｌ 図 第 ２ 図 ６−１重Ｊ【確イヒ月要。 第 ３１１２１１１ 一θに十〇、 ｙ１４ 図 Ｓｉｎθ４＝ｊ（う狂拘−１
Claims (1)
- １、レーザ光源と、該レーザ光源からのレーザ光ビーム
を垂直磁化膜を有する情報記録媒体に絞り込むレンズと
、該記録媒体からのレーザ光ビームを検光子を介して検
出する検出系とからなり、該レンズの光学的異方性の主
軸を、該レンズに入射するレーザ光ビームの直線偏光面
に一致させたことを特徴とする光磁気ヘッド。
Priority Applications (5)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59133162A JPS6113462A (ja) | 1984-06-29 | 1984-06-29 | 光磁気ヘツド |
| KR1019850004501A KR920007294B1 (ko) | 1984-06-29 | 1985-06-25 | 광자기 정보 기록장치의 광헤드 |
| DE8585108077T DE3582366D1 (de) | 1984-06-29 | 1985-06-28 | Optischer kopf fuer magneto-optischen speicher. |
| EP85108077A EP0166460B1 (en) | 1984-06-29 | 1985-06-28 | Optical head for magneto-optical memory |
| US06/750,476 US4672593A (en) | 1984-06-29 | 1985-07-01 | Optical head with improved extinction ratio for magneto-optical memory |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59133162A JPS6113462A (ja) | 1984-06-29 | 1984-06-29 | 光磁気ヘツド |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6113462A true JPS6113462A (ja) | 1986-01-21 |
Family
ID=15098137
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59133162A Pending JPS6113462A (ja) | 1984-06-29 | 1984-06-29 | 光磁気ヘツド |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6113462A (ja) |
-
1984
- 1984-06-29 JP JP59133162A patent/JPS6113462A/ja active Pending
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