JPS6035853B2 - ディジタル演算処理形周波数可変発振器 - Google Patents
ディジタル演算処理形周波数可変発振器Info
- Publication number
- JPS6035853B2 JPS6035853B2 JP53133133A JP13313378A JPS6035853B2 JP S6035853 B2 JPS6035853 B2 JP S6035853B2 JP 53133133 A JP53133133 A JP 53133133A JP 13313378 A JP13313378 A JP 13313378A JP S6035853 B2 JPS6035853 B2 JP S6035853B2
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- Stabilization Of Oscillater, Synchronisation, Frequency Synthesizers (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
本発明はディジタル演算処理形周波数可変発振器（化下
ＤＦＣＯと称する）に関するものである。
ＤＦＣＯと称する）に関するものである。
従釆のＤＦＣＯは位相誤差情報によって自走している発
振器クロックの間引や挿入や発振周波数の切替えなどに
よって実現されていた。しかしこれらはランダムロジッ
クで構成されているためハードウェア構成上独立のもの
として扱わなければならなかった。ところでディジタル
フィル夕や変復調器のようにディジタル演算によるデー
タ処理がさかんに行なわれる装置では乗算などの算術演
算が中心となるために乗算器などを時分割使用した処理
効率を高めることが可能である。ＤＦＣＯにおいてもこ
れを算術演算処理に帰着させてディジタルフィル夕など
のデータ処理と同等に扱えばハードウェアの単純化、多
重処理による簡単化がはかれる。また単体として考える
場合も乗算器などの多重利用ができるばかりでなく算術
演算機能の性質上ランダムロジックに比べて整然として
回路構成が実現できる。ＤＦＣＯは同期系において入力
周波数、位相とＤＦＣＯの発振周波数、位相の誤差信号
により発振周波数、位相を補正する機能を有した発振器
である。
振器クロックの間引や挿入や発振周波数の切替えなどに
よって実現されていた。しかしこれらはランダムロジッ
クで構成されているためハードウェア構成上独立のもの
として扱わなければならなかった。ところでディジタル
フィル夕や変復調器のようにディジタル演算によるデー
タ処理がさかんに行なわれる装置では乗算などの算術演
算が中心となるために乗算器などを時分割使用した処理
効率を高めることが可能である。ＤＦＣＯにおいてもこ
れを算術演算処理に帰着させてディジタルフィル夕など
のデータ処理と同等に扱えばハードウェアの単純化、多
重処理による簡単化がはかれる。また単体として考える
場合も乗算器などの多重利用ができるばかりでなく算術
演算機能の性質上ランダムロジックに比べて整然として
回路構成が実現できる。ＤＦＣＯは同期系において入力
周波数、位相とＤＦＣＯの発振周波数、位相の誤差信号
により発振周波数、位相を補正する機能を有した発振器
である。
発振機能を実現するにはいくつかの方法があるがその１
つは複素平面上を一定速度で回転するベクトルの実部あ
るいは虚部のいずれかの成分として実現することができ
る。以下ＤＦＣＯについて説明する。秦算等の算術演算
により発振器を作るためには複秦平面ベクトルを考慮し
てサンプリング周期（１／ナＳ）ごとに適当なべクトル
ｅｊ少を乗ずればよい。
つは複素平面上を一定速度で回転するベクトルの実部あ
るいは虚部のいずれかの成分として実現することができ
る。以下ＤＦＣＯについて説明する。秦算等の算術演算
により発振器を作るためには複秦平面ベクトルを考慮し
てサンプリング周期（１／ナＳ）ごとに適当なべクトル
ｅｊ少を乗ずればよい。
すなわちＹ（ｎＴ）＝Ａ（ｍ）・ｅｊのｎＴ）ＸｅＪ○
＝Ａ（ｎＴ）・ｅｊのｎｒ）十や）＝Ａ。
＝Ａ（ｎＴ）・ｅｊのｎｒ）十や）＝Ａ。
ｅｊ（の◇）＝Ａ。ｅｊ（俗＋ｎ少）となり振幅Ａ。が
一定にして発振周波数ナ。ｓｃ＝ナｓＪ／２ｍできまる
発振周波数が得られる。これを周波数変調などの送信部
に適用するときＪはの（ｎＴ）とは独立に予め決められ
た値に設定することができるが同期系システムの受信部
に適用するときデータの周波数・位相と一致せればなら
ず仇まの（ｎＴ）と独立にはなり得ない。
一定にして発振周波数ナ。ｓｃ＝ナｓＪ／２ｍできまる
発振周波数が得られる。これを周波数変調などの送信部
に適用するときＪはの（ｎＴ）とは独立に予め決められ
た値に設定することができるが同期系システムの受信部
に適用するときデータの周波数・位相と一致せればなら
ず仇まの（ｎＴ）と独立にはなり得ない。
つまり時刻ｎＴにおける誤差を補正するために誤差ベク
トル○＝◇。十△○（中）三あＭ）（ここに？。
トル○＝◇。十△○（中）三あＭ）（ここに？。
は本来の回転角度、△中仙）は時刻（ｎＴ）でのの（ｎ
Ｔ）とデータとの位相差）を新らしい回転量として与え
なければならない。誤差ベクトルは０を基準とした量で
表わされるため、時刻（ｎ＋１）Ｔでのベクトルの絶対
位相値を補正するためには時刻ｎＴでのベクトルにこの
誤差の上積みをしなければならない。従来のＤＦＣＯで
はカウンタやＲＯＭなどの個別のハードウェアを用いた
り正弦波の３角近似などを行なっていたが前述のごとく
回路規模、精度の点で望ましくない。本発明の目的はこ
れを算術演算処理に帰着させてディジタルフィル夕など
のデータ処理と同等に扱いハードウェアの単純化、多重
処理による簡単化をはかれるようにしたＤＦＣＯを提供
することにある。
Ｔ）とデータとの位相差）を新らしい回転量として与え
なければならない。誤差ベクトルは０を基準とした量で
表わされるため、時刻（ｎ＋１）Ｔでのベクトルの絶対
位相値を補正するためには時刻ｎＴでのベクトルにこの
誤差の上積みをしなければならない。従来のＤＦＣＯで
はカウンタやＲＯＭなどの個別のハードウェアを用いた
り正弦波の３角近似などを行なっていたが前述のごとく
回路規模、精度の点で望ましくない。本発明の目的はこ
れを算術演算処理に帰着させてディジタルフィル夕など
のデータ処理と同等に扱いハードウェアの単純化、多重
処理による簡単化をはかれるようにしたＤＦＣＯを提供
することにある。
さらに本発明の目的は単体として考える場合にも乗算器
などの多重利用ができるばかりでなく算術演算機能の性
質上ランダムロジックに比べて整然とした回路構成を有
するＤＦＣＯを提供することにある。
などの多重利用ができるばかりでなく算術演算機能の性
質上ランダムロジックに比べて整然とした回路構成を有
するＤＦＣＯを提供することにある。
本発明によれば出力ベクトルと入力ベクトルとの乗算を
行ないその乗算により得られたベクトルと前記出力ベク
トルとの加算を行なうことにより前記出力ベクトルに回
転をあたえ、前記入力ベクトルを可変にすることにより
前記出力ベクトルの回転速度を変化せしめ前記出力ベク
トルの実部および虚部の同期を変化させるようにしたこ
とを特徴とするディジタル演算処理形周波数可変発振器
が提案される。
行ないその乗算により得られたベクトルと前記出力ベク
トルとの加算を行なうことにより前記出力ベクトルに回
転をあたえ、前記入力ベクトルを可変にすることにより
前記出力ベクトルの回転速度を変化せしめ前記出力ベク
トルの実部および虚部の同期を変化させるようにしたこ
とを特徴とするディジタル演算処理形周波数可変発振器
が提案される。
さらに本発明によれば出力ベクトルを９０ｏ回転してこ
の９０ｏ回転したベクトルと入力スカラー量との乗算を
行ないその乗算により得られたベクトルと前記出力ベク
トルとの加算を行なうことにより前記出力ベクトルに回
転をあたえ前記入力スカラー量を可変にすることにより
前記出力ベクトルの回転速度を変化せしめ、且つ前記出
力ベクトルの絶対値と基準値との誤差を抽出し前記誤差
を入力として前記出力ベクトルの振幅を制御し、前記出
力ベクトルの美都および虚部の周期を変化させるように
したことを特徴とするディジタル演算処理形周波数可変
発振器が提案される。
の９０ｏ回転したベクトルと入力スカラー量との乗算を
行ないその乗算により得られたベクトルと前記出力ベク
トルとの加算を行なうことにより前記出力ベクトルに回
転をあたえ前記入力スカラー量を可変にすることにより
前記出力ベクトルの回転速度を変化せしめ、且つ前記出
力ベクトルの絶対値と基準値との誤差を抽出し前記誤差
を入力として前記出力ベクトルの振幅を制御し、前記出
力ベクトルの美都および虚部の周期を変化させるように
したことを特徴とするディジタル演算処理形周波数可変
発振器が提案される。
以下本発明にかかるＤＦＣＯの実施例について図面によ
り詳細に説明する。
り詳細に説明する。
第１図は本発明にかかるＤＦＣＯの一実施例のブロック
図であって入力信号すなわち入力する誤差ベクトルと出
力ベクトルの乗算を行なう乗算器１と、乗算器１の出力
と出力ベクトルとの加算を行なう加算器２と、加算器２
に後続される積分器３を含んで構成される。
図であって入力信号すなわち入力する誤差ベクトルと出
力ベクトルの乗算を行なう乗算器１と、乗算器１の出力
と出力ベクトルとの加算を行なう加算器２と、加算器２
に後続される積分器３を含んで構成される。
なお入力する誤差ベクトルＥは一般に位相誤差のほかに
振幅誤差も含むため新たにＥ＝Ｃｅｉ○ とする。
振幅誤差も含むため新たにＥ＝Ｃｅｉ○ とする。
ＤＦＣＯの出力ベクトルをＹ（ｎＴ）＝Ａ（ｎＴ）ｅｊ
のｎＴ）としこれを誤差ベクトルＥに依存した回転量を
あたえるためにＹ（ｎＴ）にＥを乗じたものとＹ（ｎＴ
）との和Ｙ（ｎ′Ｔ）を考えるとＹ（ｎ′Ｔ）＝Ａ（ｍ
）ｅｊのｎＴ）十ＣｅｊＯＡ（ｎＴ）ｅｊのｎＴ） ＝Ａ（ｎＴ）ｅｊのｎＴ）（１十Ｃｅｊ○）
（１’第（１｝式を極座標表示すればＹ（ｎＴ）＝ｋＡ
（ｎ，）ｅｊ（のｎＴ）＋８）ここにｋニノ１十Ｃ２十
２ＣｃｏＳの８＝ねｎ−１．≦き器害◇ となり Ａ（ｎｒ）＝ｋＡ（（ｎ−，）Ｔ） の（ｎＴ）ニの（（ｎ‐，）Ｔ＋８） から Ｙ′くｎＴ）＝ｋｎＡ（ｎＴ）ｅｊ（の十ｎ８）
■が導かれる。
のｎＴ）としこれを誤差ベクトルＥに依存した回転量を
あたえるためにＹ（ｎＴ）にＥを乗じたものとＹ（ｎＴ
）との和Ｙ（ｎ′Ｔ）を考えるとＹ（ｎ′Ｔ）＝Ａ（ｍ
）ｅｊのｎＴ）十ＣｅｊＯＡ（ｎＴ）ｅｊのｎＴ） ＝Ａ（ｎＴ）ｅｊのｎＴ）（１十Ｃｅｊ○）
（１’第（１｝式を極座標表示すればＹ（ｎＴ）＝ｋＡ
（ｎ，）ｅｊ（のｎＴ）＋８）ここにｋニノ１十Ｃ２十
２ＣｃｏＳの８＝ねｎ−１．≦き器害◇ となり Ａ（ｎｒ）＝ｋＡ（（ｎ−，）Ｔ） の（ｎＴ）ニの（（ｎ‐，）Ｔ＋８） から Ｙ′くｎＴ）＝ｋｎＡ（ｎＴ）ｅｊ（の十ｎ８）
■が導かれる。
これはサンプル毎に振幅をｋ倍し位相を８分補正して新
らしいＤＦＣＯの出力ベクトルが与えられることを示す
から実部もしくは虚部をとり出すことにより誤差に追随
した余（正）弦波が得られる。発振周波数は１回の回転
角度が本ｉｎ−・（Ｃ／泌）であ仇らナ。的＝舎．Ｓｉ
ｎ−・（Ｃ／泌）で表わされる。この方式によるハード
ウェアの詳細な接続図を第２図に示す。なお第２図にお
いてＣｅｊＪ、Ａ（ｎＴ）ｅｊのｎＴ）を複素演算を行
なう上で都合のよい下式の表現に書き直す。ＣｅｊＪニ
ＣＲ＋ｊＣ１、 Ａ（ｎＴ）ｅｉのｎＴ）三ＡＲ十ｊＡ 第２図において、ＣＲを乗算器５および８に入力しＣＩ
を乗算器６および７へ入力する。
らしいＤＦＣＯの出力ベクトルが与えられることを示す
から実部もしくは虚部をとり出すことにより誤差に追随
した余（正）弦波が得られる。発振周波数は１回の回転
角度が本ｉｎ−・（Ｃ／泌）であ仇らナ。的＝舎．Ｓｉ
ｎ−・（Ｃ／泌）で表わされる。この方式によるハード
ウェアの詳細な接続図を第２図に示す。なお第２図にお
いてＣｅｊＪ、Ａ（ｎＴ）ｅｊのｎＴ）を複素演算を行
なう上で都合のよい下式の表現に書き直す。ＣｅｊＪニ
ＣＲ＋ｊＣ１、 Ａ（ｎＴ）ｅｉのｎＴ）三ＡＲ十ｊＡ 第２図において、ＣＲを乗算器５および８に入力しＣＩ
を乗算器６および７へ入力する。
一方出力ベクトルＡＲを乗算器５および６へ入力し、Ａ
Ｉを乗算器７および８へ入力する。さらに乗算器５およ
び７の出力を減算器９によって減算し、乗算器６および
８の出力を加算器１川こよって加算すれば減算器９の出
力ＸＲおよび加算器１０の出力×１は次式にて表わされ
る。ＸＲ＝ＣＲＡＲ−ＣＩＡＩ ×１＝ＣＲＡＩ十ＣＩＡＲ ここにおいて乗算器５〜８および１０ならびに減算器９
を全体で複素案算器と呼ぶこととする。
Ｉを乗算器７および８へ入力する。さらに乗算器５およ
び７の出力を減算器９によって減算し、乗算器６および
８の出力を加算器１川こよって加算すれば減算器９の出
力ＸＲおよび加算器１０の出力×１は次式にて表わされ
る。ＸＲ＝ＣＲＡＲ−ＣＩＡＩ ×１＝ＣＲＡＩ十ＣＩＡＲ ここにおいて乗算器５〜８および１０ならびに減算器９
を全体で複素案算器と呼ぶこととする。
前記×Ｒ、×１で表わされるベクトルは出力ベクトルＹ
（ｎＴ）の振幅をＣ倍し位相を？回転したものである。
つぎに×Ｒ、ＸＩを加算器１１および１２に印加し出力
ベクトルＡＲ、ＡＩを加えてサンプリングクロツク１で
フリツプフロツプ１３および１４に読み込めば所定の回
転速度を有した出力ベクトルを得ることができる。した
がってこれをＤＦＣＯとして働かすためには入力データ
（Ｃ、ぐ）を適当に与えれば回転速度を変えることがで
きこの結果可変周期の正（余）弦波を得ることができる
。以上の実施例においては一定回転の出力ベクトルをあ
たえるためにＣおよびＪを与えたが入力として２変数を
あたえることは（すなわちベクトル量を与えること）は
振幅変動を含めた系の動作解析が簡単でなく入力に制約
条件が課される。そこでこれを避けるために入力には単
なるスカラー量をあたえ位相量のみを制御することとし
振幅の誤差に対しては自動利得制御機能を設けた簡単な
方法を第２の実施例として第３図、第４図および第５図
に示す。第３図は第２の実施例のブロック図である。
（ｎＴ）の振幅をＣ倍し位相を？回転したものである。
つぎに×Ｒ、ＸＩを加算器１１および１２に印加し出力
ベクトルＡＲ、ＡＩを加えてサンプリングクロツク１で
フリツプフロツプ１３および１４に読み込めば所定の回
転速度を有した出力ベクトルを得ることができる。した
がってこれをＤＦＣＯとして働かすためには入力データ
（Ｃ、ぐ）を適当に与えれば回転速度を変えることがで
きこの結果可変周期の正（余）弦波を得ることができる
。以上の実施例においては一定回転の出力ベクトルをあ
たえるためにＣおよびＪを与えたが入力として２変数を
あたえることは（すなわちベクトル量を与えること）は
振幅変動を含めた系の動作解析が簡単でなく入力に制約
条件が課される。そこでこれを避けるために入力には単
なるスカラー量をあたえ位相量のみを制御することとし
振幅の誤差に対しては自動利得制御機能を設けた簡単な
方法を第２の実施例として第３図、第４図および第５図
に示す。第３図は第２の実施例のブロック図である。
第３図において１１，１２，１３はそれぞれ乗算器、加
算器、積分器を示す。ＤＦＣＯの出力ベクトルをＹ（ｎ
Ｔ）＝Ａ（ｎＴ）ｅｊ？ｎＴ）としてこれを９００回転
して重み係数（スカラー量）Ｃを乗じたベクトルとの加
算を考えると次式のように表わされる。Ｙ″（ｎＴ）＝
Ａ（ｎＴ）ｅｊのｎＴ）十℃Ａ（ｎＴ）ｅｉ〆ｎＴ） ＝Ａ（ｎＴ）（１十℃）ｅｉのｎＴ） ＝Ａ（ｎＴ）・ｋ・ｅｉ（？ｎＴ）＋８）
‘３｝（ここに、ｋ＝（１十Ｃ２）１／２、８＝ｔａｎ
‐ＩＣである）また Ａ（ｎＴ）＝Ａ（（ｎ−・）Ｔ）ｋ、 の（ｎＴ）ニの（（ｎ−，）Ｔ）＋ａ であるから第（３｝式はつぎの第（４｝式のごと〈にな
る。
算器、積分器を示す。ＤＦＣＯの出力ベクトルをＹ（ｎ
Ｔ）＝Ａ（ｎＴ）ｅｊ？ｎＴ）としてこれを９００回転
して重み係数（スカラー量）Ｃを乗じたベクトルとの加
算を考えると次式のように表わされる。Ｙ″（ｎＴ）＝
Ａ（ｎＴ）ｅｊのｎＴ）十℃Ａ（ｎＴ）ｅｉ〆ｎＴ） ＝Ａ（ｎＴ）（１十℃）ｅｉのｎＴ） ＝Ａ（ｎＴ）・ｋ・ｅｉ（？ｎＴ）＋８）
‘３｝（ここに、ｋ＝（１十Ｃ２）１／２、８＝ｔａｎ
‐ＩＣである）また Ａ（ｎＴ）＝Ａ（（ｎ−・）Ｔ）ｋ、 の（ｎＴ）ニの（（ｎ−，）Ｔ）＋ａ であるから第（３｝式はつぎの第（４｝式のごと〈にな
る。
Ｙ″（ｎＴ）＝Ａ。
ｋｎ．ｅｉ（ぴ十ｎ８） （４｝従って嵐４
）式を計算することによりＹ（ｎＴ）を９０ｏ回転して
ある重みＣを与えこれともとのベクトルＹ（ｎＴ）との
加算を行なえば１演算サイクル毎に重みＣに依存した一
定の位相（８）で出力ベクトルＹ（ｎｒ）に一定回転を
与えることができる。これも前述の方法と同様出力ベク
トルの美都あるいは虚部をとり出すことにより一定周期
の余（正）弦波が得られることを示す。一方この方法で
は一回の演算を行なうごとに振幅がｋ倍される。
）式を計算することによりＹ（ｎＴ）を９０ｏ回転して
ある重みＣを与えこれともとのベクトルＹ（ｎＴ）との
加算を行なえば１演算サイクル毎に重みＣに依存した一
定の位相（８）で出力ベクトルＹ（ｎｒ）に一定回転を
与えることができる。これも前述の方法と同様出力ベク
トルの美都あるいは虚部をとり出すことにより一定周期
の余（正）弦波が得られることを示す。一方この方法で
は一回の演算を行なうごとに振幅がｋ倍される。
しかも一般にｌｋｌ〉１であるからこのまま放電すれば
振幅は増大しついにはオーバーフローを起し正常な動作
が期待できなくなる。そこで振幅の制御が必要である。
振幅の大きさを一定に保っためには出力データと基準振
幅との誤差で角度ａだけ変化した回転ベクトルの振幅を
制御すればよい。ある時刻での出力スペクトルをＹ（ｎ
Ｔ）＝又十ふと表示すると振幅誤差は６＝Ａ。一ＩＹｎ
ＴＩ＝Ａ。ーノｘ２十〆となるがハードウェアを簡単に
するためにＡ。＝１とする。そうすればこの時６′＝１
−（で＋ｙ２）を振幅誤差と考えてよくさらに誤差を平
滑にするために積分器を挿入すれば第３図の回路が得ら
れ、また応答を早くするために平滑化を避けるとすれば
第４図のごときブロック図となる。第３図および第４図
において１４は絶対値検出器、１５は比較器、１６は積
分器、１７は加算器、ｉ８は乗算器である。第３図にお
いて絶対検出器１４により検出される出力ベクトルの振
幅Ａ（ｎＴ）が１よりも大きいとき誤差６′は負となり
積分器１６には負の値が蓄積される。従って出力ベクト
ルは１よりも小さい値を秦ぜられて積分器１３に入力さ
れるため次に生ずる出力ベクトルの振幅は小さくなる。
またこの制御系では出力ベクトルの振幅が小さいときに
は積分器１６に正の値を蓄積し出力ベクトルが１より大
きい値を秦ぜられ積分器１３に入力するためつぎに生ず
る出力ベクトルの振幅が大きくなる。第５図は第３図お
よび第４図のブロック図のハードウェアを示す。
振幅は増大しついにはオーバーフローを起し正常な動作
が期待できなくなる。そこで振幅の制御が必要である。
振幅の大きさを一定に保っためには出力データと基準振
幅との誤差で角度ａだけ変化した回転ベクトルの振幅を
制御すればよい。ある時刻での出力スペクトルをＹ（ｎ
Ｔ）＝又十ふと表示すると振幅誤差は６＝Ａ。一ＩＹｎ
ＴＩ＝Ａ。ーノｘ２十〆となるがハードウェアを簡単に
するためにＡ。＝１とする。そうすればこの時６′＝１
−（で＋ｙ２）を振幅誤差と考えてよくさらに誤差を平
滑にするために積分器を挿入すれば第３図の回路が得ら
れ、また応答を早くするために平滑化を避けるとすれば
第４図のごときブロック図となる。第３図および第４図
において１４は絶対値検出器、１５は比較器、１６は積
分器、１７は加算器、ｉ８は乗算器である。第３図にお
いて絶対検出器１４により検出される出力ベクトルの振
幅Ａ（ｎＴ）が１よりも大きいとき誤差６′は負となり
積分器１６には負の値が蓄積される。従って出力ベクト
ルは１よりも小さい値を秦ぜられて積分器１３に入力さ
れるため次に生ずる出力ベクトルの振幅は小さくなる。
またこの制御系では出力ベクトルの振幅が小さいときに
は積分器１６に正の値を蓄積し出力ベクトルが１より大
きい値を秦ぜられ積分器１３に入力するためつぎに生ず
る出力ベクトルの振幅が大きくなる。第５図は第３図お
よび第４図のブロック図のハードウェアを示す。
第５図において入力データ（スカラー量Ｃ）を虚数とし
て扱えば９００の位相回転が与えられる。従って乗算器
２１および２２の出力は出力ベクトルを９００回転して
Ｃ倍したものとなる。これを減算器２３および加算器２
４によってもとのベクトルとの和をとれば回転する出力
ベクトルが得られる。２５および２６はフリップフロッ
プ回路であってこれは第２図のフリップフロップ回路１
２，１４と同じ機能を有する。
て扱えば９００の位相回転が与えられる。従って乗算器
２１および２２の出力は出力ベクトルを９００回転して
Ｃ倍したものとなる。これを減算器２３および加算器２
４によってもとのベクトルとの和をとれば回転する出力
ベクトルが得られる。２５および２６はフリップフロッ
プ回路であってこれは第２図のフリップフロップ回路１
２，１４と同じ機能を有する。
一方振幅系においては出力ベクトルの各成分は乗算器２
７および２８でおのおの自乗し減算器２９において基準
ベクトル（１’と比較して誤差６′をつくる。この誤差
６′は誤差の累積値を保持しているフリップフロップ３
２の出力に乗算器３３においてＱ，により重みづけられ
たものと加算器３１により加算され新たな累積誤差とし
てフリップフロップ３２に蓄積されるとともに再び乗算
器３４によってＱ２の重みを持ち、加算器３５によって
１を加えて乗算器３６，３７を介して出力ベクトルの振
幅を制御する。つまり出力ベクトルは乗算器３４の出力
をｙとすれば（１十ッ）倍されることになる。これによ
り入力データＣを変えることによって周波数可変となる
。なお第４図のブロック図を実現するためには第５図の
ハードウェアより加算器３１、乗算器３３およびフリッ
プフロツプ３２を削除すればよい。以上詳細に述べたご
と〈本発明においてはＤＦＣＯ機能を単純な算術演算に
帰着することによりＤＦＣＯとして独立なハードウェア
を用いなくてもディジタルフィルタ等のディジタル信号
処理を適用できる機能と同等に扱うことができるため乗
算、加減算を共有することができる全体のハード量の削
減がはかれる。
７および２８でおのおの自乗し減算器２９において基準
ベクトル（１’と比較して誤差６′をつくる。この誤差
６′は誤差の累積値を保持しているフリップフロップ３
２の出力に乗算器３３においてＱ，により重みづけられ
たものと加算器３１により加算され新たな累積誤差とし
てフリップフロップ３２に蓄積されるとともに再び乗算
器３４によってＱ２の重みを持ち、加算器３５によって
１を加えて乗算器３６，３７を介して出力ベクトルの振
幅を制御する。つまり出力ベクトルは乗算器３４の出力
をｙとすれば（１十ッ）倍されることになる。これによ
り入力データＣを変えることによって周波数可変となる
。なお第４図のブロック図を実現するためには第５図の
ハードウェアより加算器３１、乗算器３３およびフリッ
プフロツプ３２を削除すればよい。以上詳細に述べたご
と〈本発明においてはＤＦＣＯ機能を単純な算術演算に
帰着することによりＤＦＣＯとして独立なハードウェア
を用いなくてもディジタルフィルタ等のディジタル信号
処理を適用できる機能と同等に扱うことができるため乗
算、加減算を共有することができる全体のハード量の削
減がはかれる。
なお振幅の制御はスカラー入力‘ｑについてのみ述べた
がベクトル入力（Ｃｅｊ？）についても適用できること
は明らかである。
がベクトル入力（Ｃｅｊ？）についても適用できること
は明らかである。
【図面の簡単な説明】
第１図は本発明にかかるディジタル演算処理形周波数可
変発振器の第１の実施例のブロック図、第２図は第１図
のブロック図の詳細回路図、第３図および第４図は本発
明の第２の実施例のブロック図、第５図は第２の実施例
の詳細回路図である。 図において、１が乗算器、２は加算器、３が積分器、１
１が乗算器、１２が加算器、１３が積分器、１４が絶対
値検出器、１５が比較器、１６が積分器、１７が加算器
、１８が乗算器である。 第１図第２図 第３図 第４図 第５図
変発振器の第１の実施例のブロック図、第２図は第１図
のブロック図の詳細回路図、第３図および第４図は本発
明の第２の実施例のブロック図、第５図は第２の実施例
の詳細回路図である。 図において、１が乗算器、２は加算器、３が積分器、１
１が乗算器、１２が加算器、１３が積分器、１４が絶対
値検出器、１５が比較器、１６が積分器、１７が加算器
、１８が乗算器である。 第１図第２図 第３図 第４図 第５図
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 出力ベクトルと入力ベクトルとの乗算を行ないその
乗算により得られたベクトルと前記出力ベクトルとの加
算を行うことにより前記出力ベクトルに回転をあたえ、
前記入力ベクトルを可変にすることにより前記出力ベク
トルの回転速度を変化せしめ前記出力ベクトルの実部お
よび虚部の周期を変化させるようにしたことを特徴とす
るデイジタル演算処理形周波数可変発振器。 ２ 前記出力ベクトルの絶対値と基準値との誤差を抽出
し前記誤差を入力として前記出力ベクトルの振幅を制御
するようにしたことを特徴とする特許請求の範囲第１項
記載のデイジタル演算処理形周波数可変発振器。 ３ 出力ベクトルを９０°回転してこの９０°回転した
ベクトルと入力スカラー量との乗算を行ないその乗算に
より得られたベクトルと前記出力ベクトルとの加算を行
なうことにより前記出力ベクトルに回転をあたえ前記入
力スカラー量を可変にすることにより前記出力ベクトル
の回転速度を変化せしめ、且つ前記出力ベクトルの絶対
値と基準値との誤差を抽出し前記誤差を入力として前記
出力ベクトルの振幅を制御し、前記出力ベクトルの実部
および虚部の周期を変化させるようにしたことを特徴と
するデイジタル演算処理形周波数可変発振器。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP53133133A JPS6035853B2 (ja) | 1978-10-31 | 1978-10-31 | ディジタル演算処理形周波数可変発振器 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP53133133A JPS6035853B2 (ja) | 1978-10-31 | 1978-10-31 | ディジタル演算処理形周波数可変発振器 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5560309A JPS5560309A (en) | 1980-05-07 |
| JPS6035853B2 true JPS6035853B2 (ja) | 1985-08-16 |
Family
ID=15097537
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP53133133A Expired JPS6035853B2 (ja) | 1978-10-31 | 1978-10-31 | ディジタル演算処理形周波数可変発振器 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6035853B2 (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS61165176U (ja) * | 1985-04-03 | 1986-10-14 | ||
| JPH0514785Y2 (ja) * | 1988-07-30 | 1993-04-20 |
-
1978
- 1978-10-31 JP JP53133133A patent/JPS6035853B2/ja not_active Expired
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS61165176U (ja) * | 1985-04-03 | 1986-10-14 | ||
| JPH0514785Y2 (ja) * | 1988-07-30 | 1993-04-20 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS5560309A (en) | 1980-05-07 |
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