JPS60217608A - 均一磁場コイル - Google Patents
均一磁場コイルInfo
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- JPS60217608A JPS60217608A JP59073574A JP7357484A JPS60217608A JP S60217608 A JPS60217608 A JP S60217608A JP 59073574 A JP59073574 A JP 59073574A JP 7357484 A JP7357484 A JP 7357484A JP S60217608 A JPS60217608 A JP S60217608A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- coils
- magnetic field
- coil
- main
- shield
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
- H01F7/00—Magnets
- H01F7/06—Electromagnets; Actuators including electromagnets
- H01F7/20—Electromagnets; Actuators including electromagnets without armatures
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Power Engineering (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の属する技術分野〕
本発明は空心の筒状コイルの内部空間に少なくとも近似
的に均一な磁場を発生させる磁場コイル、ことに核磁気
共鳴コンピュータ断層像撮影装置（以下ＮＭＲ−ＣＴと
いう）用の磁場コイルに関する。
的に均一な磁場を発生させる磁場コイル、ことに核磁気
共鳴コンピュータ断層像撮影装置（以下ＮＭＲ−ＣＴと
いう）用の磁場コイルに関する。
ＮＭＲ・−ＣＴに用いられる均一磁場コイルは、コイル
内に被検体である人体を収納するために、内径が１ｍに
近い筒状または複数のリング状のコイル配列で構成され
、被検体である人体を判定するに足る断層像を得るため
には、人体が収納されるコイル内空間部における磁場の
強さには百万分の数十という均一性がめられる。この磁
場の強度とその均一性を満たすために、同軸配貨のリン
グ状主コイルを複数個組み合わせて磁場の均一性の最も
よい配置、電流値を選んで均一磁場コイルを構成する方
法が知られている。
内に被検体である人体を収納するために、内径が１ｍに
近い筒状または複数のリング状のコイル配列で構成され
、被検体である人体を判定するに足る断層像を得るため
には、人体が収納されるコイル内空間部における磁場の
強さには百万分の数十という均一性がめられる。この磁
場の強度とその均一性を満たすために、同軸配貨のリン
グ状主コイルを複数個組み合わせて磁場の均一性の最も
よい配置、電流値を選んで均一磁場コイルを構成する方
法が知られている。
第１図から第３図は複数のリング状の主界磁コイルから
なる均一磁場コイルのコイル配列を示す断面図である。
なる均一磁場コイルのコイル配列を示す断面図である。
第１図の場合、均一磁場コイルは一対のリング状主コイ
ル１１および１２からなり、（仮想）回転軸ｌに対して
同軸状に、また回転軸１に垂直な対称面２に対して対称
かつ平行に配設されている。第２図の場合、均一磁場コ
イルは、回転軸１に対して同軸状の４個のリング状主コ
イルからなり、対称面２に対してそれぞれ対称な位置に
配されたコイル２１．２２からなる一対のコイルと、コ
イル２３．２４からなる別の一対のコイルとの２対のコ
イルによって構成され、それぞれのコイルの配置、大き
さ、電流値等を磁場の均一性が最もよくなるように選ぶ
ことにより、第１図の一対のコイルで構成された磁場コ
イルに比べて磁場の均一性を高めるよう構成されている
。第３図は第２図さ同様に２対のリング状主コイル３１
゜３２および３３．３４からなる均一磁場コイルで。
ル１１および１２からなり、（仮想）回転軸ｌに対して
同軸状に、また回転軸１に垂直な対称面２に対して対称
かつ平行に配設されている。第２図の場合、均一磁場コ
イルは、回転軸１に対して同軸状の４個のリング状主コ
イルからなり、対称面２に対してそれぞれ対称な位置に
配されたコイル２１．２２からなる一対のコイルと、コ
イル２３．２４からなる別の一対のコイルとの２対のコ
イルによって構成され、それぞれのコイルの配置、大き
さ、電流値等を磁場の均一性が最もよくなるように選ぶ
ことにより、第１図の一対のコイルで構成された磁場コ
イルに比べて磁場の均一性を高めるよう構成されている
。第３図は第２図さ同様に２対のリング状主コイル３１
゜３２および３３．３４からなる均一磁場コイルで。
２対のコイルそれぞれのアンペアターン（起磁力。
コイルの巻数とＮＩＬの積）を変えることにより磁場の
強度の均一性の向上を計ったものである。
強度の均一性の向上を計ったものである。
第４図は均一磁場コイルの磁束分布図の一例として、第
３図のコイル配列について１を回転軸とする同軸円筒座
標系としてめた磁束分布図であり、回転軸１および対称
面２を含む右上部分の磁束分布を示したものである。図
において、１００は４個のリング状主コイル３１〜３４
に流れる電流によって発生する磁束線で、主コイル３１
〜３４を包囲する形で発生し、主コイル３１．３２の内
径側を通る部分の磁束線はコイルに近接した部分を除き
回転軸１に平行になっており、コイル内空間部における
磁場の強さが一様であることを示している。一方、コイ
ル３１おより３２の外側に漏れ出した磁束線はコイル外
側の軸方向および半径方向の広い範囲にひろがって分布
している。ここでは磁場コイルの外側に漏れ出した磁界
を漏れ磁界き呼ぶこととする。いま上述のように広がる
漏れ磁界を発生する磁場コイルをある広さの室内に設置
したと仮定すると、室内に強磁性体が存在した場合には
漏れ磁界はその影響を受けて磁界の分布が変わり、その
結果均一磁場コイル内の磁場の強さおよびその均一性に
少なからぬ影響を与えるという問題を生ずる。
３図のコイル配列について１を回転軸とする同軸円筒座
標系としてめた磁束分布図であり、回転軸１および対称
面２を含む右上部分の磁束分布を示したものである。図
において、１００は４個のリング状主コイル３１〜３４
に流れる電流によって発生する磁束線で、主コイル３１
〜３４を包囲する形で発生し、主コイル３１．３２の内
径側を通る部分の磁束線はコイルに近接した部分を除き
回転軸１に平行になっており、コイル内空間部における
磁場の強さが一様であることを示している。一方、コイ
ル３１おより３２の外側に漏れ出した磁束線はコイル外
側の軸方向および半径方向の広い範囲にひろがって分布
している。ここでは磁場コイルの外側に漏れ出した磁界
を漏れ磁界き呼ぶこととする。いま上述のように広がる
漏れ磁界を発生する磁場コイルをある広さの室内に設置
したと仮定すると、室内に強磁性体が存在した場合には
漏れ磁界はその影響を受けて磁界の分布が変わり、その
結果均一磁場コイル内の磁場の強さおよびその均一性に
少なからぬ影響を与えるという問題を生ずる。
ことに我が国においては一般にＨＭＡ −ＣＴを設置す
るためにたとえば半径５ｍの大きさを包含する部屋を用
意するよう制約することは一般に困難であり、娼家の鉄
筋や鉄骨等の鋼材による漏れ磁界分布の変歪を防ぐこと
が困難であるのが実情である。
るためにたとえば半径５ｍの大きさを包含する部屋を用
意するよう制約することは一般に困難であり、娼家の鉄
筋や鉄骨等の鋼材による漏れ磁界分布の変歪を防ぐこと
が困難であるのが実情である。
コイルの内部空間部に百万分の数十という精度が得られ
るように均一な磁場を作り出すために。
るように均一な磁場を作り出すために。
ｔ
それぞれのコイルは一般に相°互位置関係を微細調整可
能に支持されるよう構成される。制約されたのための検
査と修正とを必要とする。場合によっては、その精度を
保持するために、たとえば自動東などの移動物体の接近
を阻止するような配慮をも必要とする。
能に支持されるよう構成される。制約されたのための検
査と修正とを必要とする。場合によっては、その精度を
保持するために、たとえば自動東などの移動物体の接近
を阻止するような配慮をも必要とする。
そこで、漏れ磁界が分布する範囲とその磁束蛍を低減す
るために、コイルの外側に強磁性体からなる筒状体を設
け、漏れ磁界がこの筒状体を通ってコイル内に循環する
よう構成することにより漏れ磁界が室内に広く分布する
ことを防ぐ方法が知られている。しかし、筒状体の厚さ
は数十餌程度が必要であり、均一磁場コイル装置全体の
重量が増加し、設置場所の床の強度や運搬および搬入に
支障をきたすという問題があり、また強磁性体からなる
筒状体の磁気特性が非直線性を持つために、均一性のよ
い磁場コイルを設計する際の磁場の精密な数値計算が困
難になるさいう問題がある。
るために、コイルの外側に強磁性体からなる筒状体を設
け、漏れ磁界がこの筒状体を通ってコイル内に循環する
よう構成することにより漏れ磁界が室内に広く分布する
ことを防ぐ方法が知られている。しかし、筒状体の厚さ
は数十餌程度が必要であり、均一磁場コイル装置全体の
重量が増加し、設置場所の床の強度や運搬および搬入に
支障をきたすという問題があり、また強磁性体からなる
筒状体の磁気特性が非直線性を持つために、均一性のよ
い磁場コイルを設計する際の磁場の精密な数値計算が困
難になるさいう問題がある。
本発明は前述の状況に鑑みてなされたもので、強磁性体
からなる筒状体を設けることなく漏れ磁界の広がりを防
止できる均一磁場コイルを提供することを目的とする。
からなる筒状体を設けることなく漏れ磁界の広がりを防
止できる均一磁場コイルを提供することを目的とする。
本発明のコイルは、一対または複数対のリング状主コイ
ルからなる磁場コイルの外側に、主コイルと同軸状に主
コイルと磁気能率が等しく発生磁束の方向が逆な一対ま
たは複数対のリング状のシールドコイルを設け、漏れ磁
界を打ち消すことによりシールドコイルの外側への漏れ
磁界の広がりを抑さえるようにするとともに、シールド
コイルの径を大きくすることによりシールドコイルの、
重量ならびに電流を低減し、シールドコイルを設けるこ
とによる重量および消費電力の増加を抑制したものであ
る。
ルからなる磁場コイルの外側に、主コイルと同軸状に主
コイルと磁気能率が等しく発生磁束の方向が逆な一対ま
たは複数対のリング状のシールドコイルを設け、漏れ磁
界を打ち消すことによりシールドコイルの外側への漏れ
磁界の広がりを抑さえるようにするとともに、シールド
コイルの径を大きくすることによりシールドコイルの、
重量ならびに電流を低減し、シールドコイルを設けるこ
とによる重量および消費電力の増加を抑制したものであ
る。
以下本発明を実施例に基づいて説明する。
第５図は本発明の最も基本的な実施例を示すコイル配置
図で、第１区に示す一対のリング状主コイルからなる磁
場コイルへの適用例を示したものである。図において、
４１および４２は一対のシールドコイルで、主コイル１
１および１２と同軸状に、かつ対称面２に対して対称な
位置に配設されており、一対のシールドコイル４１およ
び４２はそれ自身最良の磁場の均一性を満足するよう構
成される。またシールドコイルと主コイルは発生磁束の
向きが逆向きになるよう形成され、かつ次式に示すよう
に一対のシールドコイルの磁気能率（個々のコイルの磁
気的有効面’ｔｔｈアンペアターンの積の和）が主コイ
ルのそれと等しくなるよう構成されている。
図で、第１区に示す一対のリング状主コイルからなる磁
場コイルへの適用例を示したものである。図において、
４１および４２は一対のシールドコイルで、主コイル１
１および１２と同軸状に、かつ対称面２に対して対称な
位置に配設されており、一対のシールドコイル４１およ
び４２はそれ自身最良の磁場の均一性を満足するよう構
成される。またシールドコイルと主コイルは発生磁束の
向きが逆向きになるよう形成され、かつ次式に示すよう
に一対のシールドコイルの磁気能率（個々のコイルの磁
気的有効面’ｔｔｈアンペアターンの積の和）が主コイ
ルのそれと等しくなるよう構成されている。
Σ（８１ＸＡＴＩ ） ＝Σ（８２ＸＡＴ２ ）ただし
、 ＡＴＩ ：主コイル１個のアンペアターンＡＴ２：
シールドコイル１個のアンペアタ（−ン Ｓｌ：主コイルの磁気的有効面積 Ｓ２：シールドコイルの磁気的有効面積Σ ：コイル群
の和を表わす 第５図においては、シールドコイルの径は主コイルの径
の２倍に選ばれており、したがってシールドコイルのア
ンペアターンＡＴ２は主コイルのアンペアターンＡ Ｔ
１のｌ／４ですむことになる。また回転軸１の近傍に
おける均一磁場の強さはコイルの径に逆比例するので、
シールドコイルが作る逆向きの均一磁場の強さは主コイ
ルの作る均一磁場の強さの１／８になる。したがって、
均一磁場の強さはシールドコイルを設けたことにより７
／８に減少する。均一磁場の強さをシールドコイルを設
けない従来構造と同じに保つためには、主コイル１１お
よび１２のアンペアターンをあらかじめ８／７倍にして
おけばよい。
、 ＡＴＩ ：主コイル１個のアンペアターンＡＴ２：
シールドコイル１個のアンペアタ（−ン Ｓｌ：主コイルの磁気的有効面積 Ｓ２：シールドコイルの磁気的有効面積Σ ：コイル群
の和を表わす 第５図においては、シールドコイルの径は主コイルの径
の２倍に選ばれており、したがってシールドコイルのア
ンペアターンＡＴ２は主コイルのアンペアターンＡ Ｔ
１のｌ／４ですむことになる。また回転軸１の近傍に
おける均一磁場の強さはコイルの径に逆比例するので、
シールドコイルが作る逆向きの均一磁場の強さは主コイ
ルの作る均一磁場の強さの１／８になる。したがって、
均一磁場の強さはシールドコイルを設けたことにより７
／８に減少する。均一磁場の強さをシールドコイルを設
けない従来構造と同じに保つためには、主コイル１１お
よび１２のアンペアターンをあらかじめ８／７倍にして
おけばよい。
第６図は第５図の均一磁場コイルの磁束分布図である。
図において、主コイル１１および１２を包囲する磁束線
ｌＯＯが主コイル１１の内側（図では下側）を通る部分
においては回転軸１にほぼ平行になり、主コイル内空間
部における磁場の強さがほぼ均一になっていることを示
している。また、シールドコイル４１の外側を通る磁束
線たとえば１０１と１０２とは、シールドコイル４１か
ら少し離れた位置では相互の間隔が大きく拡がり、シー
ルドコイルの外側における漏れ磁界の強さが著しく低下
していることを示している。この状況は、第４図におけ
る磁束線の分布と第６図の磁束線の分布とを比較するこ
とにより、シールドコイルによる漏れ磁界の低減効果を
明確に知ることができる。
ｌＯＯが主コイル１１の内側（図では下側）を通る部分
においては回転軸１にほぼ平行になり、主コイル内空間
部における磁場の強さがほぼ均一になっていることを示
している。また、シールドコイル４１の外側を通る磁束
線たとえば１０１と１０２とは、シールドコイル４１か
ら少し離れた位置では相互の間隔が大きく拡がり、シー
ルドコイルの外側における漏れ磁界の強さが著しく低下
していることを示している。この状況は、第４図におけ
る磁束線の分布と第６図の磁束線の分布とを比較するこ
とにより、シールドコイルによる漏れ磁界の低減効果を
明確に知ることができる。
第７図は本発明の他の実施例を示す均一磁場コイルのコ
イル配置図で、第３図の主コイル配置による磁場コイル
への適用例を示したものである。
イル配置図で、第３図の主コイル配置による磁場コイル
への適用例を示したものである。
図の場合、３１．３２および３３．３４からなる２対の
主コイルの外側に設けられた一対のシールドコイル５１
および５２は、アンペアターンが等しく対称面２に対し
て対称の位置に配設され、他の一対のシールドコイル５
３および５４もアンペアターンが等しく対称面２に対し
て対称の位置に配設されている。また一対の主コイル３
１．３２のアンペアターンは他の一対の主コイル３３．
３４のそれの１／２であり゛、２対のシールドコイル５
１゜５２および５３．５４は共に同じアンペアターンに
なるよう構成されている。しかし、これらの比率そのも
のは、主コイル群およびシールドコイル群がそれぞれ均
一磁場を形成する条件を満足するものであれば任意の比
率を選択することができる。
主コイルの外側に設けられた一対のシールドコイル５１
および５２は、アンペアターンが等しく対称面２に対し
て対称の位置に配設され、他の一対のシールドコイル５
３および５４もアンペアターンが等しく対称面２に対し
て対称の位置に配設されている。また一対の主コイル３
１．３２のアンペアターンは他の一対の主コイル３３．
３４のそれの１／２であり゛、２対のシールドコイル５
１゜５２および５３．５４は共に同じアンペアターンに
なるよう構成されている。しかし、これらの比率そのも
のは、主コイル群およびシールドコイル群がそれぞれ均
一磁場を形成する条件を満足するものであれば任意の比
率を選択することができる。
また主コイルとシールドコイルとのアンペアターンの比
率は前述の条件式を満足するよう決められている。
率は前述の条件式を満足するよう決められている。
第８図は第７図のコイル配置における磁束分布図である
。図において、主コイル３１および３３を包囲する磁束
線１００は、コイル３１および３３の内側（図では下側
）において第４図の場合と同様に回転軸１にほぼ平行に
なっており、主コイノル内部空間部における磁場の強さ
が一様になっていることを示している。またシールドコ
イル５１および５３の外側を通る磁束線たとえば１０３
．１０４はそれぞれシールドコイルの外側においてその
内側の磁束線との間の間隔が大きく開いており、第４図
との比較から明らかなように漏れ磁界の広がりとその強
さが著しく低減されていることがわかる。
。図において、主コイル３１および３３を包囲する磁束
線１００は、コイル３１および３３の内側（図では下側
）において第４図の場合と同様に回転軸１にほぼ平行に
なっており、主コイノル内部空間部における磁場の強さ
が一様になっていることを示している。またシールドコ
イル５１および５３の外側を通る磁束線たとえば１０３
．１０４はそれぞれシールドコイルの外側においてその
内側の磁束線との間の間隔が大きく開いており、第４図
との比較から明らかなように漏れ磁界の広がりとその強
さが著しく低減されていることがわかる。
なお、第２図の主コイル配置に対応する実施例は省略し
たが、主コイルの数と配置がどのような組み合わせであ
っても、本発明を適用できることは前述の実施例から容
易に類推することができる。
たが、主コイルの数と配置がどのような組み合わせであ
っても、本発明を適用できることは前述の実施例から容
易に類推することができる。
また、主コイルとシールドコイルとの半径およびアンペ
アターンの比率は、この比率を大きくすることにより主
コイルの電流の増加は少なくてすむが、その反面コイル
全体の径が大きくなってしまうし、比率を小さくすれば
主コイルのアンペアターンの増加量が大きくなるので、
均一磁場コイルに要求される諸性能を勘案して最適条件
を決めることが好ましい。
アターンの比率は、この比率を大きくすることにより主
コイルの電流の増加は少なくてすむが、その反面コイル
全体の径が大きくなってしまうし、比率を小さくすれば
主コイルのアンペアターンの増加量が大きくなるので、
均一磁場コイルに要求される諸性能を勘案して最適条件
を決めることが好ましい。
本発明は前述のように、複数のリング状の主コイルから
なる均一磁場コイルの外側に、磁気能率の和が主コイル
のそれと等しく発生磁束の方向が逆向きな複数のリング
状のシールドコイルを設けるよう構成した。その結果、
均一磁場コイルの外側に広がる漏れ磁界の広がりとその
強さを従来の磁気回路を持たない均一磁場コイルに比べ
て大幅に低減した均一磁場コイルを提供することができ
、均一磁場コイル周囲に存在する強磁性体に漏れ磁界が
鎖交することによって生ずる均一磁場の不均一性の増加
や、上記弊害を回避するための設置場所の制約等の従来
の問題点を排除でき、したがってＮＭＲ，−ＣＴによる
人体の断層像の乱れを防止することに貢献できる。
なる均一磁場コイルの外側に、磁気能率の和が主コイル
のそれと等しく発生磁束の方向が逆向きな複数のリング
状のシールドコイルを設けるよう構成した。その結果、
均一磁場コイルの外側に広がる漏れ磁界の広がりとその
強さを従来の磁気回路を持たない均一磁場コイルに比べ
て大幅に低減した均一磁場コイルを提供することができ
、均一磁場コイル周囲に存在する強磁性体に漏れ磁界が
鎖交することによって生ずる均一磁場の不均一性の増加
や、上記弊害を回避するための設置場所の制約等の従来
の問題点を排除でき、したがってＮＭＲ，−ＣＴによる
人体の断層像の乱れを防止することに貢献できる。
またシールドコイルは強磁性体からなる筒状体に比べて
遥かに軽量にできるので、設置場所への搬入や床強度に
特段の配慮をする必要がなくな゛す、既設の建家内に容
易に設置できるＮＭＲ−ＣＴを提供することができる。
遥かに軽量にできるので、設置場所への搬入や床強度に
特段の配慮をする必要がなくな゛す、既設の建家内に容
易に設置できるＮＭＲ−ＣＴを提供することができる。
さらに、均一磁場の乱れを微調整して修正する場合、主
コイルに比べてアンペアターンが数分の−と小さく、し
たがって軽量なシールドコイルの位置を調整可能に支持
するよう構成すれば、主コイルを調整可能に支持する方
式に比べてコイルの支持構造を簡単化できるとともに、
均一磁場の強さに占めるシールドコイルの発生磁束の量
が少ないので、主コイルの位置を調整するのに比べてよ
り微細に均一磁場の乱れの修正が可能になるという利点
が得られる。
コイルに比べてアンペアターンが数分の−と小さく、し
たがって軽量なシールドコイルの位置を調整可能に支持
するよう構成すれば、主コイルを調整可能に支持する方
式に比べてコイルの支持構造を簡単化できるとともに、
均一磁場の強さに占めるシールドコイルの発生磁束の量
が少ないので、主コイルの位置を調整するのに比べてよ
り微細に均一磁場の乱れの修正が可能になるという利点
が得られる。
さらにまた、主コイルの外側に強磁性体からなる筒状体
のように磁気特性が非直線性になる部分を含まないので
、均一磁場コイルの設計にあたって精度の高い磁場の数
値計算が容易にできる利点がある。
のように磁気特性が非直線性になる部分を含まないので
、均一磁場コイルの設計にあたって精度の高い磁場の数
値計算が容易にできる利点がある。
第１図から第３図は公知の均一磁場コイルの主コイルの
配置図、第４図は第３図の主コイル配置における従来の
磁束分布図、第５図は本発明の実施例を示すコイル配置
図、第６図は第５図の実施例における磁束分怖図、第７
図は本発明の異なる実施例を示すコイル配置図、第８図
は第７図の実施例における磁束分布図である。 １・・・回転軸、２・・・対称面、１１．１２・・・一
対の主コイル、２１．２２，２３，２４・・・径の異な
る一２対の主コイル、３１，３２，３３．３４・・・ア
ンヘアターンの異なる２対の主コイル、４１．４２・・
・一対のシールドコイル、５１，５２，５３゜５４・・
・径の異なる２対のシールドコイル、１００・・・主コ
イルを包囲する磁束線、１０１．１０３．１０４・・・
第１図 第３図 第５図 第７図
配置図、第４図は第３図の主コイル配置における従来の
磁束分布図、第５図は本発明の実施例を示すコイル配置
図、第６図は第５図の実施例における磁束分怖図、第７
図は本発明の異なる実施例を示すコイル配置図、第８図
は第７図の実施例における磁束分布図である。 １・・・回転軸、２・・・対称面、１１．１２・・・一
対の主コイル、２１．２２，２３，２４・・・径の異な
る一２対の主コイル、３１，３２，３３．３４・・・ア
ンヘアターンの異なる２対の主コイル、４１．４２・・
・一対のシールドコイル、５１，５２，５３゜５４・・
・径の異なる２対のシールドコイル、１００・・・主コ
イルを包囲する磁束線、１０１．１０３．１０４・・・
第１図 第３図 第５図 第７図
Claims (1)
- １）互いに同軸状でまた軸に垂直な対称面に対して対称
かつ平行な少なくとも一対のリング状の主界磁コイルを
備えこの主界磁コイルの内部空間部に均一磁場を発生す
る磁場コイルにおいて、内径が前記主界磁コイルの外径
より大きく形成され前記主界磁コイルと同軸状かつ前記
対称面に対して対称に配された少なくとも一対のリング
状のシールドコイルを備え、この複数のシールドコイル
の磁気能率の和が前記主界磁コイルのそれと等しくかつ
その発生磁束の方向が前記主界磁コイルのそれと逆方向
であることを特徴とする均一磁場コイル０
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59073574A JPS60217608A (ja) | 1984-04-12 | 1984-04-12 | 均一磁場コイル |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59073574A JPS60217608A (ja) | 1984-04-12 | 1984-04-12 | 均一磁場コイル |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60217608A true JPS60217608A (ja) | 1985-10-31 |
| JPH0314214B2 JPH0314214B2 (ja) | 1991-02-26 |
Family
ID=13522186
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59073574A Granted JPS60217608A (ja) | 1984-04-12 | 1984-04-12 | 均一磁場コイル |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS60217608A (ja) |
Cited By (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DE3829175A1 (de) * | 1987-08-29 | 1989-03-16 | Fuji Electric Co Ltd | Spule zur erzeugung eines homogenen magnetfeldes |
| JPH01302709A (ja) * | 1988-02-03 | 1989-12-06 | Fuji Electric Co Ltd | 超電導マグネット |
| JP2006200913A (ja) * | 2005-01-18 | 2006-08-03 | Tokyo Electric Power Services Co Ltd | 中空金属体の減肉検出装置 |
| JP2016526411A (ja) * | 2013-06-21 | 2016-09-05 | コーニンクレッカ フィリップス エヌ ヴェＫｏｎｉｎｋｌｉｊｋｅ Ｐｈｉｌｉｐｓ Ｎ．Ｖ． | 組み合わされた磁気共鳴イメージング及び放射線治療のためのクライオスタット及びシステム |
| CN106456047A (zh) * | 2014-05-20 | 2017-02-22 | 株式会社日立制作所 | 极窄漏磁场磁铁型mri装置 |
| JP2020010984A (ja) * | 2018-07-20 | 2020-01-23 | キヤノンメディカルシステムズ株式会社 | 磁性体の設置方法及び演算装置 |
Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5290293A (en) * | 1976-01-22 | 1977-07-29 | Fuji Electric Co Ltd | Super conduction energy storing unit |
| JPS56130905A (en) * | 1980-02-05 | 1981-10-14 | Thomson Csf | Magnet |
| JPS57180947A (en) * | 1981-04-30 | 1982-11-08 | Tokyo Shibaura Electric Co | Diagnostic nuclear magnetic resonance apparatus |
| JPS6098344A (ja) * | 1983-10-14 | 1985-06-01 | エヌ・ベー・フイリツプス・フルーイランペンフアブリケン | 核磁気共鳴装置 |
-
1984
- 1984-04-12 JP JP59073574A patent/JPS60217608A/ja active Granted
Patent Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| US5581223A (en) * | 1988-02-03 | 1996-12-03 | Fuji Electric Co., Ltd. | Superconducting magnet |
| JP2006200913A (ja) * | 2005-01-18 | 2006-08-03 | Tokyo Electric Power Services Co Ltd | 中空金属体の減肉検出装置 |
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| JPWO2015178411A1 (ja) * | 2014-05-20 | 2017-04-20 | 株式会社日立製作所 | 極狭漏れ磁場磁石型ｍｒｉ装置 |
| JP2020010984A (ja) * | 2018-07-20 | 2020-01-23 | キヤノンメディカルシステムズ株式会社 | 磁性体の設置方法及び演算装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0314214B2 (ja) | 1991-02-26 |
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