JPS58147173A - 半導体装置 - Google Patents
半導体装置Info
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- JPS58147173A JPS58147173A JP3028982A JP3028982A JPS58147173A JP S58147173 A JPS58147173 A JP S58147173A JP 3028982 A JP3028982 A JP 3028982A JP 3028982 A JP3028982 A JP 3028982A JP S58147173 A JPS58147173 A JP S58147173A
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- 229910001218 Gallium arsenide Inorganic materials 0.000 claims abstract description 6
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- 239000012535 impurity Substances 0.000 abstract description 6
- 229910052710 silicon Inorganic materials 0.000 abstract description 6
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- 229910052757 nitrogen Inorganic materials 0.000 abstract description 2
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- 229910000980 Aluminium gallium arsenide Inorganic materials 0.000 abstract 1
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- 125000005842 heteroatom Chemical group 0.000 abstract 1
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01L—SEMICONDUCTOR DEVICES NOT COVERED BY CLASS H10
- H01L29/00—Semiconductor devices specially adapted for rectifying, amplifying, oscillating or switching and having potential barriers; Capacitors or resistors having potential barriers, e.g. a PN-junction depletion layer or carrier concentration layer; Details of semiconductor bodies or of electrodes thereof ; Multistep manufacturing processes therefor
- H01L29/66—Types of semiconductor device ; Multistep manufacturing processes therefor
- H01L29/68—Types of semiconductor device ; Multistep manufacturing processes therefor controllable by only the electric current supplied, or only the electric potential applied, to an electrode which does not carry the current to be rectified, amplified or switched
- H01L29/76—Unipolar devices, e.g. field effect transistors
- H01L29/772—Field effect transistors
- H01L29/778—Field effect transistors with two-dimensional charge carrier gas channel, e.g. HEMT ; with two-dimensional charge-carrier layer formed at a heterojunction interface
- H01L29/7786—Field effect transistors with two-dimensional charge carrier gas channel, e.g. HEMT ; with two-dimensional charge-carrier layer formed at a heterojunction interface with direct single heterostructure, i.e. with wide bandgap layer formed on top of active layer, e.g. direct single heterostructure MIS-like HEMT
- H01L29/7787—Field effect transistors with two-dimensional charge carrier gas channel, e.g. HEMT ; with two-dimensional charge-carrier layer formed at a heterojunction interface with direct single heterostructure, i.e. with wide bandgap layer formed on top of active layer, e.g. direct single heterostructure MIS-like HEMT with wide bandgap charge-carrier supplying layer, e.g. direct single heterostructure MODFET
Landscapes
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- Bipolar Transistors (AREA)
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
発明の技術分野
本発明は、半導体装置に関し、特1c n iJI A
tGaAs−GaA8 のへテロ接合を有する高電子移
動度半導体装置、即ち、rl fL M T (Hlg
h dlectron MobilityTransi
stor−:詳細には雑誌「電子技術」第22巻第12
号第85画乃至第90頁参照)と呼ばれる半導体装置の
改良に関する。
tGaAs−GaA8 のへテロ接合を有する高電子移
動度半導体装置、即ち、rl fL M T (Hlg
h dlectron MobilityTransi
stor−:詳細には雑誌「電子技術」第22巻第12
号第85画乃至第90頁参照)と呼ばれる半導体装置の
改良に関する。
従来技術と問題点
H1!:MTはn型AtGaA日とノン・ドープGap
sとからなる少くと虹゛一つのへテロ接合をMし、n型
ktGLム−電子供給層からノン・ドープGapsチャ
ネル層へ電子がトランスファされることに依って生成さ
れる2次元電子l#1が電流路即ち、チャネルの働きを
するものである。
sとからなる少くと虹゛一つのへテロ接合をMし、n型
ktGLム−電子供給層からノン・ドープGapsチャ
ネル層へ電子がトランスファされることに依って生成さ
れる2次元電子l#1が電流路即ち、チャネルの働きを
するものである。
第1図に、HKMTの構成を示す。
同図(IL)において、1はノン・ドープGaAs I
@、2はn型AtzG+L1−XA8 (X−03)ノ
ー、3はn4AtzGalXA81@ 、 4はn I
jl GaAs層であるol九5は前記ノン・ドープG
aAs 41とn型AにzGal zAs42との界面
に生成される2次元電子層(高移動度電子I−)である
。更に、6はソース電憧、7はドレイン電極、8はゲー
ト電極である。なお同図(b)は前記半導体層中のAt
AE1モル比(X値)の分布を示す。
@、2はn型AtzG+L1−XA8 (X−03)ノ
ー、3はn4AtzGalXA81@ 、 4はn I
jl GaAs層であるol九5は前記ノン・ドープG
aAs 41とn型AにzGal zAs42との界面
に生成される2次元電子層(高移動度電子I−)である
。更に、6はソース電憧、7はドレイン電極、8はゲー
ト電極である。なお同図(b)は前記半導体層中のAt
AE1モル比(X値)の分布を示す。
このような構成において、前記n型AtxGa1−XA
l1層2及び3におけるドナー不純物としては。
l1層2及び3におけるドナー不純物としては。
一般にシリコン(B1)が適用されている。かかるドナ
ー不純物の活性化エネルギー(”O−”D )は、前記
X値が03であるとき、約60 (men)と深く、前
記第1図に示される構成においてこれを液体窒X(7’
7(’K))付近まで冷却すると、電子はドナー準位へ
略ちるいわゆる凍結状態となってしまう。
ー不純物の活性化エネルギー(”O−”D )は、前記
X値が03であるとき、約60 (men)と深く、前
記第1図に示される構成においてこれを液体窒X(7’
7(’K))付近まで冷却すると、電子はドナー準位へ
略ちるいわゆる凍結状態となってしまう。
このためソース電極あるいはドレイン電極から2次元電
子層までの抵抗が着しく増大して、Hi[Tの低温動作
特性を悪化させてしまう。
子層までの抵抗が着しく増大して、Hi[Tの低温動作
特性を悪化させてしまう。
発明の目的
本発明は、前述の如き電子の凍結状態を招くことのない
、低温動作特性のより優れたHKMTを提供しようとす
るものでおる。
、低温動作特性のより優れたHKMTを提供しようとす
るものでおる。
発明の構成
このため、本発明によれば、n型AtGaAs 11L
子供給j−とノン・ドープGa入Bチャネル層が隣接し
、前記電子供給1−から前記チャネル層に遷移する電子
で構成される2次元−子層金電流路とする高′1子移動
度半導体装置であって、@記n型AtGaAs層のkL
keのモル比率(X値)を、前記n型1tGa&s中に
おけるドナー準位の活性化エネルギー(I!lic−g
D)がGaAs中におけるドナー準位の活性化エネルギ
ーとほぼ同一となる最大のモル比4を上限とし、格子の
熱エネルギーより犬なる伝導帯の不連続エネルギー差(
△fco)を与えるモル比率を下限とする範囲から選択
してなることを特徴とする半導体装置が提供される。
子供給j−とノン・ドープGa入Bチャネル層が隣接し
、前記電子供給1−から前記チャネル層に遷移する電子
で構成される2次元−子層金電流路とする高′1子移動
度半導体装置であって、@記n型AtGaAs層のkL
keのモル比率(X値)を、前記n型1tGa&s中に
おけるドナー準位の活性化エネルギー(I!lic−g
D)がGaAs中におけるドナー準位の活性化エネルギ
ーとほぼ同一となる最大のモル比4を上限とし、格子の
熱エネルギーより犬なる伝導帯の不連続エネルギー差(
△fco)を与えるモル比率を下限とする範囲から選択
してなることを特徴とする半導体装置が提供される。
一般に、ドナー準位の活性化エネルギー(KC−ED)
は、X値の関数であり、例えがテルル(T8)を例にと
ると、第2図に示される変化を示すことが知られている
。(AJ、 Spring Thorpe 、 /、I
J。
は、X値の関数であり、例えがテルル(T8)を例にと
ると、第2図に示される変化を示すことが知られている
。(AJ、 Spring Thorpe 、 /、I
J。
King、 A、 BeQke、 J、 Electr
on、 Mat、 4.101(19〕5)) かかる活性化エネルギーの変化において%値的な点は、
AtxGal−xAe中での活性化エネルギーは、X値
が約025となる禎域まで、GaA3のドナー準位の活
性化エネルギーと殆んど同一であり、惨めで浅い(約巳
8 (meVJ)状態を示す点にある。
on、 Mat、 4.101(19〕5)) かかる活性化エネルギーの変化において%値的な点は、
AtxGal−xAe中での活性化エネルギーは、X値
が約025となる禎域まで、GaA3のドナー準位の活
性化エネルギーと殆んど同一であり、惨めで浅い(約巳
8 (meVJ)状態を示す点にある。
これは、x1直がα26以下の1直をもっhtxGap
−XAθを数体窒素温度付近まで冷却しても、電子の凍
結状態が起シーいととを意味するものである。
−XAθを数体窒素温度付近まで冷却しても、電子の凍
結状態が起シーいととを意味するものである。
従って、前記X値をAtzGILl 、As中のドナー
準位の活性化エネルギーがGa kBのドナー準位の活
性化エネルギーとほぼ等しくなる液大の値を上限とし、
また格子の熱エネルギー(IT )より大なるΔKo(
−伝導体の不連続エネルギー差)を与える最小の+f[
を上限とする範囲に選択すれば、極めて艮好な時性をM
するHEltMTが製作できる。
準位の活性化エネルギーがGa kBのドナー準位の活
性化エネルギーとほぼ等しくなる液大の値を上限とし、
また格子の熱エネルギー(IT )より大なるΔKo(
−伝導体の不連続エネルギー差)を与える最小の+f[
を上限とする範囲に選択すれば、極めて艮好な時性をM
するHEltMTが製作できる。
なお、発明者らはドナー不純物をシリコン(81)とし
た場合の、X値と活性化エネルギーとの関係を求め、第
3図に示される結果を得た。すなわち、ドナー不純物と
してシリコンを用いる場合には、X値は018〜003
の範囲から選択される。ここで、かかるX値のF限α0
3はΔgcとX値との関係を示す第4図(R,Ding
le。
た場合の、X値と活性化エネルギーとの関係を求め、第
3図に示される結果を得た。すなわち、ドナー不純物と
してシリコンを用いる場合には、X値は018〜003
の範囲から選択される。ここで、かかるX値のF限α0
3はΔgcとX値との関係を示す第4図(R,Ding
le。
@Fastkoper −Probleme XV −
Advances 1nBoLieL 5tate P
hysics ’ P、21. Pergan −Vi
eweg。
Advances 1nBoLieL 5tate P
hysics ’ P、21. Pergan −Vi
eweg。
1915による)から得られる。
発明の実施例
本発明を更に実施例をもって詳細に説明する。
本実施例にあっては、前記第1図に示されるHEMT構
造において、ドナー不純物をシリコンとして、A ZX
Ga l−X A 8ノー2のX値を従来通りX−0
3としたものと、本発明思想に従ってX−018とじ九
ものを製作した。
造において、ドナー不純物をシリコンとして、A ZX
Ga l−X A 8ノー2のX値を従来通りX−0
3としたものと、本発明思想に従ってX−018とじ九
ものを製作した。
そして、両者のソース(あるいはドレイ/)電極の接触
(コンタクト)抵抗RCを、液体ffl木温匿において
測定したところ、第5図に示される時性を得た。なお同
図において、J線aはX−α3、#′線すはx−w(1
18の礪貧を示し、横軸は2次元電子ガスのキャリア一
度に関連している。
(コンタクト)抵抗RCを、液体ffl木温匿において
測定したところ、第5図に示される時性を得た。なお同
図において、J線aはX−α3、#′線すはx−w(1
18の礪貧を示し、横軸は2次元電子ガスのキャリア一
度に関連している。
@5図に示される結果より明らかな如く1本発明思想に
従ってXjll!としてX−α18−i選択した場合に
は、接触抵抗が者しく低ドしており、電子凍結作用が抑
制さ扛ることか明らかでめる。
従ってXjll!としてX−α18−i選択した場合に
は、接触抵抗が者しく低ドしており、電子凍結作用が抑
制さ扛ることか明らかでめる。
発明の効果
以上のように1本発明によれば、AtXGal−xAs
層のIffを適切な範囲から選択することにより。
層のIffを適切な範囲から選択することにより。
極低温状帖においても、接触抵抗の大幅な増大を招くこ
とのないHE!MT″4r冥現することができる。
とのないHE!MT″4r冥現することができる。
第1図は高電子移動度半導体装置の補成金示す断面図(
a)及びktの分布図(b)、第2図はテルルの、x+
1に対する活性化エネルギーの分布を示す曲線図、第3
図はシリコンの、xl[に対する活性化エネルギーの分
布を示す曲線図、第4図はxli(/Lzt)に対する
伝導帯の不連続エネルギー差を示す曲−図、第一5図は
X値と接触抵抗との関連を示すグラフである。 第1図りこおいて、1・・・・・・ノン・ドープGaA
3層2−− n fi AAzGI!Ll−1As層3
−−−−−− n型AtX G a 1−X A 8層
4 ・−・−n型G9LAs層 5 ・2次元′咀子層 6・・・・・ソース電極 フ・・・・ドレイン電極 8・・・・ゲート電極 第1図 /UA50モル比、χ □ 0 Q、j θ2
03Al!Asのモルtζ X → A1.Asのモル[し←−→ 373− 第 5 図 電子濃度 n5 □
a)及びktの分布図(b)、第2図はテルルの、x+
1に対する活性化エネルギーの分布を示す曲線図、第3
図はシリコンの、xl[に対する活性化エネルギーの分
布を示す曲線図、第4図はxli(/Lzt)に対する
伝導帯の不連続エネルギー差を示す曲−図、第一5図は
X値と接触抵抗との関連を示すグラフである。 第1図りこおいて、1・・・・・・ノン・ドープGaA
3層2−− n fi AAzGI!Ll−1As層3
−−−−−− n型AtX G a 1−X A 8層
4 ・−・−n型G9LAs層 5 ・2次元′咀子層 6・・・・・ソース電極 フ・・・・ドレイン電極 8・・・・ゲート電極 第1図 /UA50モル比、χ □ 0 Q、j θ2
03Al!Asのモルtζ X → A1.Asのモル[し←−→ 373− 第 5 図 電子濃度 n5 □
Claims (1)
- n 4 AtGaAs電子供給層とノン・ドープGaA
l1チャネル層が隣接し、前記電子供給層から前記チャ
ネルノーに遷移する電子で構成される2次元電子層を電
fi路とする高電子移動度半導体装置であって、@記n
型AtG&A@ 11IのAtA3のモル比率を、前記
n型AtGaAe中におけるドナー準位の活性化エネル
ギーがGaAs中におけるドナー準位の活性化エネルギ
ーとほぼ同一となる最大のモル比率を上限とし、格子の
熱エネルギーよシ大なる伝導帯の不連続工洋ルギー差を
与えるモル比率を上限とする範囲から選択してなること
を特徴とする半導体装置。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP3028982A JPS58147173A (ja) | 1982-02-26 | 1982-02-26 | 半導体装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP3028982A JPS58147173A (ja) | 1982-02-26 | 1982-02-26 | 半導体装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS58147173A true JPS58147173A (ja) | 1983-09-01 |
Family
ID=12299558
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP3028982A Pending JPS58147173A (ja) | 1982-02-26 | 1982-02-26 | 半導体装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS58147173A (ja) |
Cited By (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS60140874A (ja) * | 1983-12-28 | 1985-07-25 | Hitachi Ltd | 半導体装置 |
JPS60210879A (ja) * | 1984-04-03 | 1985-10-23 | Nec Corp | 電界効果トランジスタ |
JPS61177782A (ja) * | 1985-01-28 | 1986-08-09 | フィリップス エレクトロニクス ネムローゼ フェンノートシャップ | 半導体装置 |
US4855797A (en) * | 1987-07-06 | 1989-08-08 | Siemens Corporate Research And Support, Inc. | Modulation doped high electron mobility transistor with n-i-p-i structure |
-
1982
- 1982-02-26 JP JP3028982A patent/JPS58147173A/ja active Pending
Cited By (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS60140874A (ja) * | 1983-12-28 | 1985-07-25 | Hitachi Ltd | 半導体装置 |
JPS60210879A (ja) * | 1984-04-03 | 1985-10-23 | Nec Corp | 電界効果トランジスタ |
JPS61177782A (ja) * | 1985-01-28 | 1986-08-09 | フィリップス エレクトロニクス ネムローゼ フェンノートシャップ | 半導体装置 |
JPH07123164B2 (ja) * | 1985-01-28 | 1995-12-25 | エヌ・ベー・フイリツプス・フルーイランペンフアブリケン | 半導体装置 |
US4855797A (en) * | 1987-07-06 | 1989-08-08 | Siemens Corporate Research And Support, Inc. | Modulation doped high electron mobility transistor with n-i-p-i structure |
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