JPH11271350A - 風向・風速測定方法及び装置 - Google Patents
風向・風速測定方法及び装置Info
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- JPH11271350A JPH11271350A JP10090668A JP9066898A JPH11271350A JP H11271350 A JPH11271350 A JP H11271350A JP 10090668 A JP10090668 A JP 10090668A JP 9066898 A JP9066898 A JP 9066898A JP H11271350 A JPH11271350 A JP H11271350A
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- Japan
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- atmosphere
- laser beam
- wind direction
- wind speed
- wind
- Prior art date
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- Y—GENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
- Y02—TECHNOLOGIES OR APPLICATIONS FOR MITIGATION OR ADAPTATION AGAINST CLIMATE CHANGE
- Y02A—TECHNOLOGIES FOR ADAPTATION TO CLIMATE CHANGE
- Y02A90/00—Technologies having an indirect contribution to adaptation to climate change
- Y02A90/10—Information and communication technologies [ICT] supporting adaptation to climate change, e.g. for weather forecasting or climate simulation
Landscapes
- Indicating Or Recording The Presence, Absence, Or Direction Of Movement (AREA)
- Length Measuring Devices By Optical Means (AREA)
- Investigating Materials By The Use Of Optical Means Adapted For Particular Applications (AREA)
- Optical Radar Systems And Details Thereof (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【課題】 本発明は、大気の風向・風速を連続的にかつ
簡易・安価に測定することの可能な風向・風速測定方法
及び装置を提供する。 【解決手段】 レーザービーム２１を所定時間間隔で周
期的にパルス状に発射しつつこのレーザー光を円錐状に
走査して大気上方に向けて照射し、大気からの反射光を
コニカルスキャン装置２により受光する。受光した反射
光を用いて、計測装置４内で同一高度及び方向に対応す
る反射光データを時系列上に揃え、同一高度上の複数の
反射光データの間で相関演算を行ってこれら反射光デー
タ間の位相差を求め、この位相差に基づいて大気の風向
・風速を測定する。
簡易・安価に測定することの可能な風向・風速測定方法
及び装置を提供する。 【解決手段】 レーザービーム２１を所定時間間隔で周
期的にパルス状に発射しつつこのレーザー光を円錐状に
走査して大気上方に向けて照射し、大気からの反射光を
コニカルスキャン装置２により受光する。受光した反射
光を用いて、計測装置４内で同一高度及び方向に対応す
る反射光データを時系列上に揃え、同一高度上の複数の
反射光データの間で相関演算を行ってこれら反射光デー
タ間の位相差を求め、この位相差に基づいて大気の風向
・風速を測定する。
Description
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、レーザー光を用い
て大気の風向・風速を測定する風向・風速測定方法及び
装置に関する。
て大気の風向・風速を測定する風向・風速測定方法及び
装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】風向・風速は、大気の状態を知る上で貴
重な情報であるが、地表面を離れた大気上方の風向・風
速を測定することは容易でなく、従来は、主にラジオゾ
ンデで計測していた。
重な情報であるが、地表面を離れた大気上方の風向・風
速を測定することは容易でなく、従来は、主にラジオゾ
ンデで計測していた。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、ラジオ
ゾンデの計測は、費用や手間がかかることから、１日に
数回が限度であった。 一方、レーザレーダは、大気中
のＮＯｘやＳＯｘなどの微量成分を計測するのに用いら
れてきた。そして、レーザレーダにおけるコニカルスキ
ャンは、観測域を空間的に拡げることを目的に装備され
てきた。
ゾンデの計測は、費用や手間がかかることから、１日に
数回が限度であった。 一方、レーザレーダは、大気中
のＮＯｘやＳＯｘなどの微量成分を計測するのに用いら
れてきた。そして、レーザレーダにおけるコニカルスキ
ャンは、観測域を空間的に拡げることを目的に装備され
てきた。
【０００４】本発明は斯かる問題点を鑑みてなされたも
のであり、その目的とするところは、大気の風向・風速
を連続的にかつ簡易・安価に測定することの可能な風向
・風速測定方法及び装置を提供する点にある。
のであり、その目的とするところは、大気の風向・風速
を連続的にかつ簡易・安価に測定することの可能な風向
・風速測定方法及び装置を提供する点にある。
【０００５】
【課題を解決するための手段】本発明の要旨は、レーザ
ー光を円錐状に走査して大気上方に向けて発射し、大気
からのレーザー光の反射光を受光し、反射光の相関を取
ることで反射光間の時間的位相関係を演算し、この反射
光間の時間的位相関係から大気の風向・風速を測定する
ことを特徴とする風向・風速測定方法に存する。
ー光を円錐状に走査して大気上方に向けて発射し、大気
からのレーザー光の反射光を受光し、反射光の相関を取
ることで反射光間の時間的位相関係を演算し、この反射
光間の時間的位相関係から大気の風向・風速を測定する
ことを特徴とする風向・風速測定方法に存する。
【０００６】また、本発明の要旨は、レーザー光を円錐
状に走査して大気上方に向けて発射するレーザー光送出
手段と、レーザー光送出手段により発射されたレーザー
光の大気からの反射光を受光するレーザー光受光手段
と、レーザー光受光手段が受光した反射光の相関を取る
ことで反射光間の時間的位相関係を演算する相関演算手
段と、相関演算手段で得られた反射光間の時間的位相関
係から前記大気の風向・風速を測定する風向・風速測定
手段とを備えることを特徴とする風向・風速測定装置に
存する。
状に走査して大気上方に向けて発射するレーザー光送出
手段と、レーザー光送出手段により発射されたレーザー
光の大気からの反射光を受光するレーザー光受光手段
と、レーザー光受光手段が受光した反射光の相関を取る
ことで反射光間の時間的位相関係を演算する相関演算手
段と、相関演算手段で得られた反射光間の時間的位相関
係から前記大気の風向・風速を測定する風向・風速測定
手段とを備えることを特徴とする風向・風速測定装置に
存する。
【０００７】
【発明の実施の形態】以下、本発明の実施の形態を図面
に基づいて詳細に説明する。図１は、本発明の一実施形
態である風向・風速測定装置の概略構成を示す図であ
る。この図において、レーザ装置１は、レーザビームを
発生し、これをコニカルスキャン装置２に入力する。コ
ニカルスキャン装置２は、入力したレーザビームを光学
的に円錐状に走査し、大気上方に向かって円錐表面を回
転するレーザビーム２１を生成する。レーザビーム２１
の反射波は、コニカルスキャン装置２で光学的に分離さ
れ、検出器３に入り、電気信号に変換される。この電気
信号は、計測装置４に入力されて、さらにディジタル信
号に変換され、以後の計算処理に用いられる。
に基づいて詳細に説明する。図１は、本発明の一実施形
態である風向・風速測定装置の概略構成を示す図であ
る。この図において、レーザ装置１は、レーザビームを
発生し、これをコニカルスキャン装置２に入力する。コ
ニカルスキャン装置２は、入力したレーザビームを光学
的に円錐状に走査し、大気上方に向かって円錐表面を回
転するレーザビーム２１を生成する。レーザビーム２１
の反射波は、コニカルスキャン装置２で光学的に分離さ
れ、検出器３に入り、電気信号に変換される。この電気
信号は、計測装置４に入力されて、さらにディジタル信
号に変換され、以後の計算処理に用いられる。
【０００８】次に、図１〜図７を参照して、本実施形態
の風向・風速測定装置の動作について説明する。レーザ
装置１は、所定時間間隔でパルス状のレーザビームを発
生し、これをコニカルスキャン装置２に入力する。コニ
カルスキャン装置２は、入力したレーザビームを光学的
に円錐状に走査し、大気上方に向かって円錐表面を回転
するレーザビーム２１を生成する。このとき、レーザビ
ームのパルス繰返し周波数と、コニカルスキャンの円錐
の回転周波数の比で１周上に何点の観測点が得られるか
が決定される。例えば、レーザビームのパルスが１秒間
に１２回で、コニカルスキャンが１秒間に２回転すれ
ば、１周上には、１２／２＝６ で、６個の観測点が得
られる。
の風向・風速測定装置の動作について説明する。レーザ
装置１は、所定時間間隔でパルス状のレーザビームを発
生し、これをコニカルスキャン装置２に入力する。コニ
カルスキャン装置２は、入力したレーザビームを光学的
に円錐状に走査し、大気上方に向かって円錐表面を回転
するレーザビーム２１を生成する。このとき、レーザビ
ームのパルス繰返し周波数と、コニカルスキャンの円錐
の回転周波数の比で１周上に何点の観測点が得られるか
が決定される。例えば、レーザビームのパルスが１秒間
に１２回で、コニカルスキャンが１秒間に２回転すれ
ば、１周上には、１２／２＝６ で、６個の観測点が得
られる。
【０００９】なお、ここにいう観測点とは、同一高度に
おいて上述のレーザビーム２１がどの位置において反射
されたかという点に等しく、幾何学的には、レーザビー
ム２１が回転される円錐表面を当該高度で切断した断面
外周（円周）上に位置する。
おいて上述のレーザビーム２１がどの位置において反射
されたかという点に等しく、幾何学的には、レーザビー
ム２１が回転される円錐表面を当該高度で切断した断面
外周（円周）上に位置する。
【００１０】レーザビーム２１の反射波は、コニカルス
キャン装置２で光学的に分離され、検出器３に入り、電
気信号に変換される。この電気信号は、計測装置４に入
力されて、さらにディジタル信号に変換され、以後の計
算処理に用いられる。
キャン装置２で光学的に分離され、検出器３に入り、電
気信号に変換される。この電気信号は、計測装置４に入
力されて、さらにディジタル信号に変換され、以後の計
算処理に用いられる。
【００１１】図２はレーザビーム２１及びその反射波の
強度を時間軸上に並べた図の一例であり、上述のレーザ
ビームのパルス繰り返し周波数で定まる所定時間間隔で
レーザビーム２１が照射され、その反射波がコニカルス
キャン装置２で受光される。レーザビーム２１の１パル
スに対応する反射波は、大気の散乱強度、レーザの透過
率などから、１つの方向の高度成分で一例として約100m
から3000mの成分を持っている。さらに、連続したパル
スは、次々に異なる方向を向いたものである。先ほどの
例では、６つの方向が順番に現れる。
強度を時間軸上に並べた図の一例であり、上述のレーザ
ビームのパルス繰り返し周波数で定まる所定時間間隔で
レーザビーム２１が照射され、その反射波がコニカルス
キャン装置２で受光される。レーザビーム２１の１パル
スに対応する反射波は、大気の散乱強度、レーザの透過
率などから、１つの方向の高度成分で一例として約100m
から3000mの成分を持っている。さらに、連続したパル
スは、次々に異なる方向を向いたものである。先ほどの
例では、６つの方向が順番に現れる。
【００１２】なお、微視的に考えれば、光速が有限であ
ることからレーザビーム２１の１パルスに対応する上述
の観測点は一直線上に並ばず、円錐表面上に螺旋を描く
ことになる。従って、レーザビーム２１の１パルスから
の反射波は同一の方向から反射され受光されたものでは
ない。しかし、以下の説明では説明の簡略化のために同
一パルスの反射波は同一方向から反射されたものとして
取り扱うことにする。当然、光速を考慮すれば厳密な観
測点＝反射点を算出することはでき、最終的に風向・風
速を算出する際にはこの厳密な観測点に基づいて演算を
行えばよい。
ることからレーザビーム２１の１パルスに対応する上述
の観測点は一直線上に並ばず、円錐表面上に螺旋を描く
ことになる。従って、レーザビーム２１の１パルスから
の反射波は同一の方向から反射され受光されたものでは
ない。しかし、以下の説明では説明の簡略化のために同
一パルスの反射波は同一方向から反射されたものとして
取り扱うことにする。当然、光速を考慮すれば厳密な観
測点＝反射点を算出することはでき、最終的に風向・風
速を算出する際にはこの厳密な観測点に基づいて演算を
行えばよい。
【００１３】この反射波データを、計測装置４において
同一高度、同一方向のデータにそろえて時系列に並べ
る。図３は、同一高度（仮にＨとする）及び同一方向
（仮にＮとする）からの反射波データを時系列上に並べ
たものの一例である。
同一高度、同一方向のデータにそろえて時系列に並べ
る。図３は、同一高度（仮にＨとする）及び同一方向
（仮にＮとする）からの反射波データを時系列上に並べ
たものの一例である。
【００１４】すると、同一高度で、方向だけが異なる時
系列データが、方向の数だけ得られるので、この時系列
データ同士の畳み込み積分（コンボリューション）によ
る相関演算を行う。すると、相関結果として、相関強度
と、位相のずれがそれぞれの方向とそれ以外の方向の間
で求められる。図４は、同一高度Ｈで異なる方向（仮に
Ｎ、Ｍとする）の２つのデータ同士の畳み込み積分によ
る相関演算を行った結果を模式的に図示した一例であ
る。方向ＭのデータのピークがΔｔ（秒）遅れて方向Ｎ
に現れていることが相関演算の結果からわかる。一般的
には、この時間遅れは相関演算結果の位相差として表さ
れる。
系列データが、方向の数だけ得られるので、この時系列
データ同士の畳み込み積分（コンボリューション）によ
る相関演算を行う。すると、相関結果として、相関強度
と、位相のずれがそれぞれの方向とそれ以外の方向の間
で求められる。図４は、同一高度Ｈで異なる方向（仮に
Ｎ、Ｍとする）の２つのデータ同士の畳み込み積分によ
る相関演算を行った結果を模式的に図示した一例であ
る。方向ＭのデータのピークがΔｔ（秒）遅れて方向Ｎ
に現れていることが相関演算の結果からわかる。一般的
には、この時間遅れは相関演算結果の位相差として表さ
れる。
【００１５】これは、原理的には、大気中の観測物質の
濃度分布がある程度の固まりを持っているので、ある方
向の観測点に観測された観測物質が、風によっていずれ
かの方向の観測点に運ばれるために、各観測点間の観測
値に関連が出てくる、との仮説に基づいている。
濃度分布がある程度の固まりを持っているので、ある方
向の観測点に観測された観測物質が、風によっていずれ
かの方向の観測点に運ばれるために、各観測点間の観測
値に関連が出てくる、との仮説に基づいている。
【００１６】当然、運ばれていく間に観測物質の拡散が
起きたり、風が一様で無かったり、という原因のために
観測値の相関は、誤差を含んだものになる。しかし、こ
の誤差は、観測結果に最も良く一致する風向、風速を最
小二乗法で求めることによって、減少させることができ
る。
起きたり、風が一様で無かったり、という原因のために
観測値の相関は、誤差を含んだものになる。しかし、こ
の誤差は、観測結果に最も良く一致する風向、風速を最
小二乗法で求めることによって、減少させることができ
る。
【００１７】最小二乗法による風向・風速の算出方法の
一例を示す。図５に示すように、相関演算を行った２つ
の観測点間が（Ｄnx，Ｄny）だけ離れており、風速（Ｖ
x，Ｖy）を有する風が吹いていたとすると、上述の位相
差Δｔnは次式で与えられるものと仮定する。
一例を示す。図５に示すように、相関演算を行った２つ
の観測点間が（Ｄnx，Ｄny）だけ離れており、風速（Ｖ
x，Ｖy）を有する風が吹いていたとすると、上述の位相
差Δｔnは次式で与えられるものと仮定する。
【数１】 この式は厳密ではないが、観測物質の濃度分布がある程
度の大きさを持つため、直接の風向の範囲でなくても相
関があると考える。その上で、全ての相関演算から求め
られる値から、次式の値が最小値を取るＶx，Ｖyを求め
る。
度の大きさを持つため、直接の風向の範囲でなくても相
関があると考える。その上で、全ての相関演算から求め
られる値から、次式の値が最小値を取るＶx，Ｖyを求め
る。
【数２】 そして、求められたＶx，Ｖyから次式により風向、風速
を求める。
を求める。
【数３】
【００１８】最小二乗法による風向・風速の算出方法の
他の例を示す。図６に示すように観測物質の境界が直線
状になっていると仮定すると、この境界は
他の例を示す。図６に示すように観測物質の境界が直線
状になっていると仮定すると、この境界は
【数４】ａｘ＋ｂｙ＝ｃ（ａ，ｂ，ｃは全て定数） という式で表される。風によりこの観測物質が移動する
と言うことは、上記式において定数ｃが変化しているこ
とに相当する。観測点（ｘ1，ｙ1）から観測点（ｘn，
ｙn）までの距離をＤnとすると、このＤnは次式で与え
られる。
と言うことは、上記式において定数ｃが変化しているこ
とに相当する。観測点（ｘ1，ｙ1）から観測点（ｘn，
ｙn）までの距離をＤnとすると、このＤnは次式で与え
られる。
【数５】 Ｄn／ｖ（風速）＝Δｔnであるから、ｖ＝Ｄn／Δｔnで
ある。従って、次式の値が最小となるａ，ｂ，ｖを求め
る。
ある。従って、次式の値が最小となるａ，ｂ，ｖを求め
る。
【数６】
【００１９】上述の最小二乗法の演算のためには、誤差
がなければ最低３方向の観測点で風向風速が計算できる
ところを、４から６方向程度の観測点とすることが望ま
しい。但し、相関演算は方向の数の２乗にほぼ比例して
増大する（方向の数をＮとすると、Ｎ・（Ｎ−１）／２
個の相関演算が必要となる）ので、むやみに増やすこと
は計算時間の制約上、困難である。
がなければ最低３方向の観測点で風向風速が計算できる
ところを、４から６方向程度の観測点とすることが望ま
しい。但し、相関演算は方向の数の２乗にほぼ比例して
増大する（方向の数をＮとすると、Ｎ・（Ｎ−１）／２
個の相関演算が必要となる）ので、むやみに増やすこと
は計算時間の制約上、困難である。
【００２０】以上の動作の流れを図７に示すフローチャ
ートのステップＳ１〜Ｓ６にまとめる。また、図８は、
本実施形態による風向・風速測定結果のイメージを示す
図である。
ートのステップＳ１〜Ｓ６にまとめる。また、図８は、
本実施形態による風向・風速測定結果のイメージを示す
図である。
【００２１】なお、コニカルスキャンの中心軸からの傾
き角は、観測物質の濃度分布の大きさ（固まりの程度）
と観測高度で決まり、次式で与えられる。
き角は、観測物質の濃度分布の大きさ（固まりの程度）
と観測高度で決まり、次式で与えられる。
【数７】（コニカルスキャンの傾き角）＜arctan（（濃
度分布の大きさ）/（観測高度）） ここに、濃度分布
の大きさは観測結果等から推定され、一例として10m〜1
00m程度である。また、観測高度は、一例として100m〜3
000mである。コニカルスキャンの傾き角は大きくても小
さくても相関強度を低める結果になるため、実際に観測
したい高度と実際の濃度分布の大きさとを考慮して観測
値から決定すればよい。
度分布の大きさ）/（観測高度）） ここに、濃度分布
の大きさは観測結果等から推定され、一例として10m〜1
00m程度である。また、観測高度は、一例として100m〜3
000mである。コニカルスキャンの傾き角は大きくても小
さくても相関強度を低める結果になるため、実際に観測
したい高度と実際の濃度分布の大きさとを考慮して観測
値から決定すればよい。
【００２２】また、時間軸の長さは、少なくとも観測高
度における各観測点間を、標準的な風速で観測物質が通
過する時間以上にする必要がある。しかし、あまり長く
すると風向・風速が時間の経過につれて変化するために
不正確な観測値となってしまう。
度における各観測点間を、標準的な風速で観測物質が通
過する時間以上にする必要がある。しかし、あまり長く
すると風向・風速が時間の経過につれて変化するために
不正確な観測値となってしまう。
【００２３】さらに、観測物質として計測可能なものと
しては、エアロゾル、水蒸気（雲を含む）、大気汚染気
体、大気微量成分、中間圏金属原子層等が挙げられる。
しては、エアロゾル、水蒸気（雲を含む）、大気汚染気
体、大気微量成分、中間圏金属原子層等が挙げられる。
【００２４】以上説明したように、本実施形態による第
１の効果は、大気上方の風向・風速を、連続的かつ高い
頻度で計測できる点にある。その理由は、レーザレーダ
を用いて、地上から計測できるからである。第２の効果
は、１回の計測の費用が比較的安価になる点にある。そ
の理由は、ラジオゾンデ等と異なり、消耗品が無いから
である。
１の効果は、大気上方の風向・風速を、連続的かつ高い
頻度で計測できる点にある。その理由は、レーザレーダ
を用いて、地上から計測できるからである。第２の効果
は、１回の計測の費用が比較的安価になる点にある。そ
の理由は、ラジオゾンデ等と異なり、消耗品が無いから
である。
【００２５】なお、本実施の形態においては、本発明は
上述の装置に限定されず、本発明を適用する上で好適な
風向・風速測定装置に適用することができる。例えば、
畳み込み積分の替わりに、フーリエ変換を用いて周波数
領域で乗算を行う装置にも適用することができる。ま
た、上記構成部材の数、位置、形状等は上記実施の形態
に限定されず、本発明を実施する上で好適な数、位置、
形状等にすることができる。なお、各図において、同一
構成要素には同一符号を付している。
上述の装置に限定されず、本発明を適用する上で好適な
風向・風速測定装置に適用することができる。例えば、
畳み込み積分の替わりに、フーリエ変換を用いて周波数
領域で乗算を行う装置にも適用することができる。ま
た、上記構成部材の数、位置、形状等は上記実施の形態
に限定されず、本発明を実施する上で好適な数、位置、
形状等にすることができる。なお、各図において、同一
構成要素には同一符号を付している。
【００２６】
【発明の効果】本発明は以上のように構成されているの
で、大気の風向・風速を連続的にかつ簡易・安価に測定
することの可能な風向・風速測定方法及び装置を実現す
ることができる。
で、大気の風向・風速を連続的にかつ簡易・安価に測定
することの可能な風向・風速測定方法及び装置を実現す
ることができる。
【図１】本発明の一実施形態である風向・風速測定装置
の概略構成を示す図である。
の概略構成を示す図である。
【図２】レーザビーム及びその反射波を時間軸上に配置
した一例を示す図である。
した一例を示す図である。
【図３】同一高度及び同一方向からの反射波を時系列上
に並べた一例を示す図である。
に並べた一例を示す図である。
【図４】本実施形態による相関演算の一例を示す図であ
る。
る。
【図５】最小二乗法の演算方法の一例を示す図である。
【図６】最小二乗法の演算方法の他の例を示す図であ
る。
る。
【図７】一実施形態の動作を説明するためのフローチャ
ートである。
ートである。
【図８】一実施形態の測定結果のイメージの一例を示す
図である。
図である。
１ レーザ装置 ２ コニカルスキャン装置 ３ 検出器 ４ 計測装置 ２１ レーザビーム
Claims (6)
- 【請求項１】 レーザー光を円錐状に走査して大気上方
に向けて発射し、前記大気からのレーザー光の反射光を
受光し、前記反射光の相関を取ることで反射光間の時間
的位相関係を演算し、この反射光間の時間的位相関係か
ら前記大気の風向・風速を測定することを特徴とする風
向・風速測定方法。 - 【請求項２】 レーザー光を所定時間間隔で周期的にパ
ルス状に発射しつつこのレーザー光を円錐状に走査して
大気上方に向けて照射し、 前記大気からのレーザー光の反射光を受光して同一高度
及び方向に対応する前記反射光データを時系列上に揃
え、 前記時系列上に揃えられた同一高度上の複数の前記反射
光データの間で相関演算を行ってこれら反射光データ間
の位相差を求め、この位相差に基づいて前記大気の風向
・風速を測定することを特徴とする風向・風速測定方
法。 - 【請求項３】 前記位相差から最小二乗法を用いて前記
大気の風向・風速を求めることを特徴とする請求項２記
載の風向・風速測定方法。 - 【請求項４】 レーザー光を円錐状に走査して大気上方
に向けて発射するレーザー光送出手段と、 前記レーザー光送出手段により発射されたレーザー光の
前記大気からの反射光を受光するレーザー光受光手段
と、 前記レーザー光受光手段が受光した反射光の相関を取る
ことで反射光間の時間的位相関係を演算する相関演算手
段と、 前記相関演算手段で得られた反射光間の時間的位相関係
から前記大気の風向・風速を測定する風向・風速測定手
段とを備えることを特徴とする風向・風速測定装置。 - 【請求項５】 レーザー光を所定時間間隔で周期的にパ
ルス状に発射しつつこのレーザー光を円錐状に走査して
大気上方に向けて照射するレーザー光送出手段と、 前記レーザー光送出手段により照射されたレーザー光の
前記大気からの反射光を受光するレーザー光受光手段
と、 前記レーザー光受光手段が受光した反射光を用いて、同
一高度及び方向に対応する前記反射光データを時系列上
に揃え、同一高度上の複数の前記反射光データの間で相
関演算を行ってこれら反射光データ間の位相差を求める
相関演算手段と、 前記相関演算手段で得られた位相差に基づいて前記大気
の風向・風速を測定する風向・風速測定手段とを備える
ことを特徴とする風向・風速測定装置。 - 【請求項６】 前記風向・風速測定手段は、前記位相差
から最小二乗法を用いて前記大気の風向・風速を求める
ことを特徴とする請求項５記載の風向・風速測定装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10090668A JPH11271350A (ja) | 1998-03-20 | 1998-03-20 | 風向・風速測定方法及び装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10090668A JPH11271350A (ja) | 1998-03-20 | 1998-03-20 | 風向・風速測定方法及び装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH11271350A true JPH11271350A (ja) | 1999-10-08 |
Family
ID=14004927
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP10090668A Pending JPH11271350A (ja) | 1998-03-20 | 1998-03-20 | 風向・風速測定方法及び装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH11271350A (ja) |
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2001264440A (ja) * | 2000-03-17 | 2001-09-26 | Toshiba Corp | ヘリコプタ検出装置とこの装置を用いた誘導飛翔体 |
| JP2007085757A (ja) * | 2005-09-20 | 2007-04-05 | Mitsubishi Electric Corp | レーザレーダ装置 |
| US8701482B2 (en) | 2009-09-28 | 2014-04-22 | Pentalum Technologies, Ltd. | Methods, devices and systems for remote wind sensing a laser anemometer |
| JP2017067680A (ja) * | 2015-10-01 | 2017-04-06 | 国立研究開発法人宇宙航空研究開発機構 | 遠隔気流計測装置、遠隔気流計測方法及びプログラム |
| CN109459583A (zh) * | 2018-10-31 | 2019-03-12 | 安徽惟允电子科技有限公司 | 一种基于激光测风的轻武器弹道偏离预测方法 |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH01250762A (ja) * | 1988-03-31 | 1989-10-05 | Kokuritsu Kogai Kenkyusho | エアロゾルによる風向風速測定方法及びそのための装置 |
| JPH11133049A (ja) * | 1997-10-29 | 1999-05-21 | National Institute For Environmental Studies | 風向風速レーザレーダ |
-
1998
- 1998-03-20 JP JP10090668A patent/JPH11271350A/ja active Pending
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