JPH08306326A - カラー陰極線管 - Google Patents

カラー陰極線管

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JPH08306326A
JPH08306326A JP7110847A JP11084795A JPH08306326A JP H08306326 A JPH08306326 A JP H08306326A JP 7110847 A JP7110847 A JP 7110847A JP 11084795 A JP11084795 A JP 11084795A JP H08306326 A JPH08306326 A JP H08306326A
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phosphor
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crt
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Atsushi Sakata
篤 左方
Tomohisa Uba
知久 烏羽
Shigeo Ando
重夫 安藤
Masaru Nagashima
勝 永島
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Abstract

(57)【要約】 【目的】 本発明は、従来の電子銃，発光体層等を変更
せずに、輝度を向上させたＣＲＴを提供することを目的
とする。 【構成】 本発明にかかる陰極線管は、カラー陰極線管
の前面に使用されるパネルガラス３及び安全ガラス１の
両方又はいずれか一方として、波長５８０〜７００ｎｍ
付近の電磁波に対する分光透過率が波長４３０ｎｍ付近
の電磁波に対する分光透過率及び波長５３０ｎｍ付近の
電磁波に対する分光透過率よりも相対的に高い特性を有
するガラスを用いたことを特徴とする。

Description

【発明の詳細な説明】
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、カラー表示装置に使用
して好適なカラー陰極線管（以下、カラーＣＲＴとい
う。）に関する。
【０００２】
【従来の技術】カラーＣＲＴにおいて、特にコンピュー
タディスプレイのような高精細度の表示装置や大画面の
表示装置に使用されるカラーＣＲＴでは、輝度を上げる
ことが以前から問題となっている。
【０００３】ＣＲＴの輝度を上げるための従来技術とし
て、ＣＲＴのアノードに印加される電圧を高くする方
法、電子銃のカソードからの電子ビーム電流を大きくす
る方法、蛍光面の蛍光体自体の発光効率を改良する方法
等が採用されている。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】しかし、ＣＲＴのアノ
ードに印加される電圧を高くする方法は、消費電力が高
くなり、また放電というＣＲＴにとっては致命的な不良
が発生し易くなる。また偏向ヨーク（ＤＹ）の偏向能率
が低下し、特に高精細度ＣＲＴでは偏向ヨークの発熱と
いう問題を発生する。
【０００５】電子銃のカソードからの電子ビーム電流を
大きくする方法は、一般にフォーカスが劣化し、またカ
ソードのエミッションライフが短くなり電子銃の寿命が
短くなる問題が発生する。また、高精細度ＣＲＴでは電
子ビーム電流の増幅回路が高周波の領域になり、電子ビ
ーム電流を大きくとること自体難しくなる。
【０００６】更に、カラーＣＲＴでは基本的にＲ（赤
色），Ｇ（緑色），Ｂ（青色）の３種類の蛍光体ストラ
イプ（又はドット）があり、電子銃からのビームが当た
ることにより蛍光体が発光する。実際に使用される可視
光線の発光領域では、蛍光面に電子ビームが沢山当たれ
ばそれに応じて輝度は高くなる。即ち、特定の蛍光体の
輝度は電子ビーム電流に比例するといえる。
【０００７】ところが、Ｒ，Ｇ，Ｂ各蛍光体の間では、
発光効率（同一のビーム電流に対する明るさの程度、即
ち輝度）が相異なる。現在開発され使用されている蛍光
体では一般的にＲの蛍光体の発光効率が一番悪い。そこ
で、Ｒの輝度を高くするために、電子ビーム電流を大き
くすることが必要になる。しかし、ビーム電流も上述の
回路上又は電子銃の寿命から定まる制約があるため、流
せるビーム電流に限度がある。従って、Ｒのビーム電流
を可能な範囲で大きくして、この条件の下でＲＧＢ間の
バランスがとれるように、Ｇ，Ｂに対するビーム電流を
設定している。即ち、蛍光体Ｇ，Ｂに対するビーム電流
は、可能な最大電流よりも低めに設定されている。この
ように、ＣＲＴの全体的な輝度はＲの発光効率によって
決まってしまうのが現状である。
【０００８】更に、蛍光面の蛍光体自体の発光効率を改
良する方法は、従来より継続的に研究され続けている
が、最近では頭打ちの状態にある。
【０００９】また、蛍光体層を厚く塗布して蛍光体の量
を相対的に多くすることによって輝度を上げえることも
考えられる。しかし、最近は、ＣＲＴの高精細度化を達
成するため蛍光面の蛍光体ストライプが細くなり、これ
に伴い蛍光体層が薄くなり蛍光体の量が少なくなるため
輝度が低下する。図３Ｂに、サイズ２０インチのコンピ
ュータディスプレイの典型的な蛍光体層を示す。蛍光体
Ｒから次の蛍光体Ｒ迄の寸法は約０．３ｍｍ、パネルガ
ラスを介して見たＲ（赤色），Ｇ（緑色），Ｂ（青色）
の各蛍光体ストライプの幅寸法ｗP 及びカーボンストラ
イプの幅寸法ｗ C は、いずれも略同じ約０．０５ｍｍ
（５０μｍ）程度である。この５０μｍという極細の幅
に蛍光体を塗布しても、蛍光体層の厚さは一定の限界が
ある。
【００１０】輝度を向上させるため、蛍光面のカーボン
ストライプ幅ｗC と蛍光体ストライプ幅ｗP の比を変
え、カーボンストライプ幅ｗP を細くして、その分蛍光
体ストライプ幅ｗP を太くすることも考えられる。しか
しこの場合、僅かなミスランディング（電子ビームと蛍
光体ストライプの位置ズレ）で色ズレが生じ易くなり、
画質が低下する。特に高精細度ＣＲＴは蛍光体ストライ
プ幅ｗP 及びカーボンストライプ幅ｗC が細いので、ミ
スランディングに対する余裕度が僅かしかなく、この蛍
光体ストライプ幅を太くする試みも難しい。
【００１１】そこで同じ蛍光体を使用して、図３Ａに示
す蛍光体と人間の目との間にあるＣＲＴのパネルガラス
３や安全ガラス（ＳＰ safety glass）１の透過率を上
げることによりＣＲＴの輝度を向上する試みを検討した
が、この場合には透過率の２乗でコントラストが劣化す
るという問題を伴うので難しい。従って、安全ガラス１
とパネルガラス３の総合的な透過率は４０〜８０％程度
に落としたものが一般的である（後で、図３Ｃを用いて
詳しく説明する。）。
【００１２】本発明は、上述のような状況において、従
来の電子銃，発光体層等を変更せずに、輝度を向上させ
たＣＲＴを提供することを目的とする。
【００１３】
【課題を解決するための手段】本発明にかかるＣＲＴ
は、カラー陰極線管の前面に使用されるパネルガラス及
び安全パネルガラスの両方又はいずれか一方として、波
長５８０〜７００ｎｍ付近の電磁波に対する分光透過率
が波長４３０ｎｍ付近の電磁波に対する分光透過率及び
波長５３０ｎｍ付近の電磁波に対する分光透過率よりも
相対的に高い特性を有するガラスを用いている。
【００１４】
【作用】Ｒ，Ｇ，Ｂ各蛍光体の間では発光効率が相異な
り、現在使用されている蛍光体では一般的にＲの蛍光体
の発光効率が一番悪い。上述のようにパネルガラス及び
安全パネルガラスの両方又はいずれか一方として、波長
５８０〜７００ｎｍ付近の電磁波に対する分光透過率が
相対的に高い特性を有するガラスを使用することによ
り、Ｒの領域の発光はガラスを効率よく通過するので輝
度を高くすることが出来る。なお、ＧとＢの発光領域で
は、ビーム電流に余裕があるためビーム電流を増加し
て、ＲＧＢ間のバランスをとっている。
【００１５】
【実施例】以下、添付図面を参照しながら本発明に係る
ＣＲＴの一実施例を説明する。図１は、本実施例にかか
るＣＲＴを説明する図である。図１Ａに示す本実施例の
ＣＲＴは、蛍光面の前面に位置する安全ガラス１として
「ブロンズガラス」を採用している。本実施例で使用し
たブロンズガラスは、単板ガラスであり、ガラス種別は
熱線吸収板ガラス、ガラス品種はブロンズベーン、品種
略号はＢＺＦＬ３、可視光総合透過率７２．９％（板厚
３ｍｍの場合）により特定し得る。なお、ＣＲＴを構成
する電子銃（図示せず。），蛍光体層５等の他の要素
は、従来のＣＲＴと同じである。
【００１６】これに対し、従来のＣＲＴは、安全ガラス
として「グレーガラス」を使用していた。グレーガラス
は、単板ガラスであり、種別は熱線吸収板ガラス、ガラ
ス品種はグレーベーン、品種略号はＧＲＦＬ３、可視光
総合透過率７２．４％（板厚３ｍｍの場合）にて特定さ
れる。
【００１７】ブロンズガラス（本実施例）及びグレーガ
ラス（従来技術）とも、例えば日本板ガラス株式会社か
ら商業的に入手できる。
【００１８】図１Ｂは、安全ガラスとして本実施例のＣ
ＲＴに使用されるブロンズガラスの分光透過率特性（破
線）を示すグラフで、ここで横軸は波長λ〔ｎｍ〕、縦
軸は透過率〔％〕を示している。なお、比較例として従
来のＣＲＴに使用されるグレーガラスの分光透過率特性
（実線）を同時に示す。
【００１９】図１に示すように、ブロンズガラス及びグ
レーガラスに関するＲＧＢの各発光領域における透過率
〔％〕は次のようになっている。 ガラス種類 Ｂ(430nm) Ｇ(530nm) Ｒ(580〜700nm) ブロンズ（本実施例） 71.0 71.0 74.0〜80.7 グレー （比較例） 73.3 72.0 71.2〜80.7
【００２０】図１Ｂから、Ｇの発光領域及びＢの発光領
域ではいずれも、ブロンズガラスの透過率は、グレーガ
ラスの透過率より相対的に低いことが分かる。また、Ｒ
の発光領域を通じて、ブロンズガラスの透過率は、グレ
ーガラスの透過率より、相対的に高いことが分かる。
【００２１】従来は、安全ガラスの分光透過率特性がＲ
ＧＢ発光領域で略均等であって特定の色が付かないガラ
ス材料を選択するのが常識であった。しかし、本実施例
では、図１Ｂに示すようにＲＧＢの各蛍光体の発光に対
応して、所望のＲＧＢ発光領域の分光透過率特性を有す
るような安全ガラス１を選択することに特徴がある。
【００２２】図２を用いて、ＣＲＴの安全ガラスとして
このようなブロンズガラスを使用したＣＲＴの作用・効
果を説明する。図２Ａは、Ｒ，Ｇ，Ｂの各カラー蛍光体
の分光特性（スペクトルの形）を表す図である。横軸は
蛍光体からの発光の波長λ〔ｎｍ〕、縦軸はこの発光の
相対エネルギｅを示している。なお、Ｒ，Ｇ，Ｂとも蛍
光体自体は従来と同じであるため、この蛍光体の分光特
性は従来のＣＲＴと同じである。
【００２３】図２Ｂは図１Ｂと同じ図、即ち安全パネル
１の分光透過率特性を表す。横軸は波長λ〔ｎｍ〕、縦
軸は透過率〔％〕を示している。なお、図２Ａと図２Ｂ
は、横軸の波長λの値の位置が整合するように配置さ
れ、各蛍光体毎の発光の波長λに対する蛍光体の相対エ
ネルギｅ及び安全ガラスの透過率ｔが容易に読み取れる
ようになっている。
【００２４】図２Ａを参照願いたい。先ず人間の目が光
と感じるのは可視光線（波長３８０ｎｍ〜７８０ｎｍの
電磁波）で、ほぼ横軸の波長λ〔ｎｍ〕で図示されてい
る範囲である。この波長λの範囲内で、各蛍光体から発
光する縦軸の相対エネルギー値（スペクトルの形）によ
って色を感じる。人間の目には、波長４３０ｎｍ付近の
電磁波はＢ（青）の色に感じ、５３０ｎｍ付近波長の電
磁波はＧ（緑）の色に感じ、５８０〜７００ｎｍ付近の
電磁波はＲ（赤）の色に感じられる。
【００２５】従って、４３０ｎｍ付近に相対エネルギの
山（ピーク）がある特性曲線がＢの蛍光体の分光特性で
あり、５３０ｎｍ付近に相対エネルギの山がある特性曲
線がＧの蛍光体の分光特性であり、５８０〜７００ｎｍ
付近に複数の相対エネルギの山がある特性曲線がＲの蛍
光体の分光特性である。
【００２６】図２Ａにおいて、基本的に各々の山の面積
（分光特性曲線の積分値）が大きければ明るく感じ、即
ち輝度が高い。また、各々の山が細ければ鮮やかに見
え、即ち色純度が高くなり、反対に山が太ければ色は濁
って、Ｒの蛍光体は白っぽい赤色、Ｇの蛍光体は白っぽ
い緑色、Ｂの蛍光体は白っぽい青色に濁って見え、即ち
色純度が低くなる。
【００２７】次に、図２Ｂに示す安全ガラスの分光透過
率特性を参照されたい。本実施例では安全ガラスとして
ブロンズガラスを採用しているため、この分光特性は従
来のものとは異なる。図１を用いて説明したように、ブ
ロンズガラス（本実施例）に関するＲＧＢの各発光領域
における透過率は、Ｇの発光領域及びＢの発光領域では
いずれも、ブロンズガラスの透過率はグレーガラス（従
来例）の透過率より相対的に低いことが分かる。また、
Ｒの発光領域を通じて、ブロンズガラスの透過率はグレ
ーガラスの透過率より相対的に高いことが分かる。
【００２８】図２Ｂの分光透過率特性をもつ安全ガラス
を使用することにより、この安全ガラスを介してＲＧＢ
蛍光体の発光を見る観視者には、次のような効果があ
る。 （１）発光効率の一番悪いＲの発光領域では、Ｒの蛍光
体自体は従来と同じためその発光エネルギｅR は従来と
同じであるが、Ｒの発光領域の透過率ｔR が相対的に高
いブロンズガラスを介してこの発光を見た時、従来のグ
レーガラスを介して見た時に比較して、相対的に明るく
見ることが出来る。
【００２９】（２）発光効率の比較的良いＧ，Ｂの２つ
の発光領域では、Ｇ，Ｂの蛍光体は従来と同じためその
発光エネルギｅG ，ｅB は従来と夫々同じであるが、
Ｇ，Ｂの発光領域の透過率ｔG ，ｔB が相対的に低いブ
ロンズガラスを介してこの発光を見た時、従来のグレー
ガラスを介して見た時に比較して、相対的に暗く見え
る。
【００３０】従来は、Ｒの発光領域で可能な限りビーム
電流を最大にして、Ｇ，Ｂの発光領域ではこの時のＲの
明るさに対しバランスを取って夫々のビーム電流を低め
に設定していた。本実施例では、観視者の目には、従来
に比較して、Ｒの輝度が上がって見え且つＧ，Ｂの輝度
が下がって見える。従って、Ｒ，Ｇ，Ｂ間の輝度のバラ
ンスを取るため、Ｇ，Ｂの各ビーム電流を従来より増加
し明るくしている。Ｇ，Ｂの各ビーム電流は、上述のよ
うに可能な最大電流ではなく、まだ余裕があるので夫々
のビーム電流を上げることは可能である。こうして、
（観視者の目に見える）Ｒの明るさが上がった分及び
（Ｒ発光領域に関するブロンズガラスの透過率上昇によ
る明るさ上昇分及びＧ，Ｂ発光領域に関するブロンズガ
ラスの透過率減少による明るさ減少分を補償するため
に）Ｇ，Ｂのビーム電流を増加して明るさを上昇させた
分だけ、Ｒ，Ｇ，Ｂ各々の明るさは上昇し、カラーＣＲ
Ｔ全体として輝度が上がる。
【００３１】次に、計算によってこの輝度の上昇を確認
した。ＮＴＳＣ方式の基準白色は、Ｄ６５（太陽光の平
均的白色，色温度約６５００Ｋ）の場合とＤ９３（一般
の好みも考慮した少し青っぽい白色，色温度約９３００
Ｋ）の場合がある。Ｄ９３で計算した結果は、安全パネ
ルが無い時の透過率を１．０とするとブロンズガラス
（本実施例）を使用すると透過率は０．７３９となり、
グレーガラス（従来技術）を使用すると０．７１５とな
った。従って、０．７３９／０．７１５＝１．０３３６
だけＲ、即ち白色（ホワイト）の輝度が上がる。
【００３２】次に、本実施例では、従来技術に対して色
純度が相対的に良くなることについて説明する。この色
純度の向上は、Ｒの発光領域で良くなっている。図２Ａ
の蛍光体の分光特性曲線に示すように、Ｒの発光領域５
８０〜７００〔ｎｍ〕付近では相対エネルギｅR の複数
の山がある。色純度は、上述したように、山が細ければ
鮮やかに見え、即ち色純度が高くなる。従って、波長５
８０〜６４０〔ｎｍ〕にある山（ピーク）に関する透過
率ｔR を上げるか、又は波長６８０〜７１０〔ｎｍ〕に
ある山に関する透過率ｔR を下げることが出来れば、Ｒ
の色純度は向上する。
【００３３】本実施例の安全ガラスとしてブロンズガラ
スを使用したＣＲＴは、図２Ｂに示すように、波長６８
０〜７２０〔ｎｍ〕領域にある山に対する透過率（約８
０〜８１．５％）は、従来のグレーガラスの透過率と同
じであるが、波長５９０〜６４０〔ｎｍ〕領域にある山
に対する透過率（約７４．０〜７４．５％）は、従来の
グレーガラスの透過率（約７１．０〜７１．６％）に比
較して相対的に高くなっている。即ち、グレーガラスに
比較して、本実施例に係るブロンズガラスでは、５９０
〜６４０〔ｎｍ〕領域における蛍光体Ｒの透過光が比較
的大きいため、波長５８０〜６４０〔ｎｍ〕領域におけ
る蛍光体Ｒの透過光の影響が、相対的に低くなることが
分かる。この結果、Ｒの発光領域において色純度が向上
する。
【００３４】ＣＲＴの輝度は通常、Ｄ９３又はＤ６５で
規定される白色（ホワイト）で測定される。従来ではお
およそ、Ｒ：Ｇ：Ｂ＝２：７：１の割合で発光させると
白色が得られている。本実施例のようにＲの色純度を上
げることが出来ると、赤色正味の部分が多くなるため、
Ｒの割合を相対的に減少することが出来る。例えば１．
８：７．１：１．１の割合で同じ白色が得られると仮定
する。しかし、従来Ｒは、値２に相当する輝度まで光ら
せることが出来たので、（１．８：７．１：１．１）の
割合全体を２／１．８＝１．１倍することが可能であ
る。従って、この場合色純度の向上より総合的輝度、即
ち白色の輝度は１．１倍になる。
【００３５】このように、Ｒの発光領域において透過率
が相対的に高いブロンズガラスを使用することはＲの発
光体のスペクトルに対し丁度バンドパスフィルタを適用
したのと同じ様になり、Ｒの色純度が上がり、この結果
として輝度が上がることになる。
【００３６】この色純度に伴う輝度の上昇を計算により
確認した。色度に注目してＤ９３の白色（ホワイト）１
００〔ｃｄ／ｍ2 〕の時のＲの輝度を計算した。ブロン
ズガラスでは２１．３であり、グレーガラスでは２１．
８であった。従って、従来のグレーガラスを使用した場
合を１００〔ｃｄ／ｍ2 〕とすると、ブロンズの時は、
１００×（２１．８／２１．３）＝１０２．３５〔ｃｄ
／ｍ2 〕と、２．３５％明るくなる。
【００３７】これら透過率の上昇及び色純度の上昇の効
果を合計すると、１０２．３５〔ｃｄ／ｍ2 〕×１．０
３３６＝１０５．７〔ｃｄ／ｍ2 〕となり、結局５．７
％明るくなる、即ち輝度が上昇することが計算によって
も確かめられた。Ｄ６５の場合も、同様の計算で５．０
％輝度が上昇することが確かめられた。
【００３８】次に、コントラストに付いて検討する。Ｃ
ＲＴ画質の善し悪しは画面のハイライト輝度と黒レベル
輝度との比、即ちコントラスト比によって大きく左右さ
れる。たとえ輝度が上がったとしてもコントラストＣが
低下すれば、画質は落ちる。コントラストＣは、 Ｃ＝ＣＲＴの輝度／反射光のＣＲＴ画面に映った輝度 ＝ＣＲＴの輝度／（外光×反射率） で表される。
【００３９】図３Ｃに示すように、安全ガラス付きのＣ
ＲＴを見る場合、室内照明などの外部周囲光（外光）が
画面に入射すると、安全ガラス表面による反射光
（１），蛍光体層側のパネルガラス１の表面による反射
光（２）及び蛍光体による反射光（３）が発生する。こ
のうち、反射光（２）及び反射光（３）は、蛍光面の発
光に混ざるので黒レベル輝度を上げて、見かけ上コント
ラスト比を小さくするため問題となる。
【００４０】この場合、ＣＲＴはパネルガラスや安全ガ
ラス１の透過率を下げることによりパネルガラスと安全
ガラス中を往復で２度通過する反射光（２），（３）を
透過率の２乗で減衰して（即ち、反射率を減少させて）
コントラストＣを向上させている（従って、安全ガラス
とパネルガラスの総合的な透過率は４０〜８０％程度に
落としたものが一般的に使用されている。また、ブラッ
クフェイスと称される透過率を落としたＣＲＴが使用さ
れているのはこのためである。）。本実施例では、総合
的な透過率はブロンズガラスとグレーガラスとでは略同
じである。従って、上述したＣＲＴの輝度の上昇分だけ
コントラストＣも上がる。なお厳密には、ブロンズガラ
スの方が０．３３％透過率が高いが、輝度が５％程度向
上するのことが期待できるため影響ないと考えられる。
【００４１】以上により、本実施例では、現在開発され
ているＲＧＢ蛍光体ではＲの発光効率がＧ，Ｂの発光効
率に比較して相対的に低いため、安全ガラスのＲの発光
領域の分光透過率がＧ，Ｂの発光領域の各分光透過率よ
りも相対的に高いガラスを使用し、Ｒの蛍光体に対する
ビーム電流を可能な範囲で高く設定し、Ｇ及びＢに対す
る各ビーム電流をＲの輝度とバランスを取って夫々設定
するする実施例を説明した。
【００４２】なお、本実施例として安全ガラスに付いて
説明したが、パネルガラスも蛍光体層５と観視者との間
に存在するガラスという点で安全ガラスと同様である。
従って本実施例に関して説明したガラスの透過率に関す
る事項は、安全ガラス及びパネルガラスの双方又はいず
れか一方に適用できる。
【００４３】また、従来ではＣＲＴの輝度に関しては、
ビーム電流（ｉR ，ｉG ，ｉB ）及び蛍光体の発光エネ
ルギ（輝度）（ｅR ，ｅG ，ｅB ）の二種類がパラメー
タであると考えられていたが、本実施例では安全ガラス
の透過率（ｔR ，ｔG ，ｔB）を調整することにより、
輝度の向上が達成できる点を発見したことに特徴があ
る。本実施例は、現状の蛍光体の発光エネルギ（輝度）
ｅR ，ｅG ，ｅB 間のばらつきを、安全ガラスの透過率
ｔR ，ｔG ，ｔB で補償する技術と言い得る。従って、
本発明の本質は、次のように考えられる。
【００４４】将来にわたりＲＧＢ各蛍光体自体の輝度向
上に関する開発も当該分野の技術者によって進められ、
ＲＧＢ各蛍光体の発光効率のバランスも、将来において
例えばＲの蛍光体の発光エネルギｅR がＧ，Ｂの蛍光体
の発光エネルギｅG ，ｅB より相対的に高くなるといっ
た現状とは違った状況となる可能性がある。この場合に
は、各蛍光体の発光エネルギ（輝度）の値の逆数の比１
／ｅR ：１／ｅG ：１／ｅB にそれぞれ略比例するよう
な値の透過率の比ｔR ：ｔG ：ｔB を有する安全ガラス
を選択することにより、ＣＲＴの輝度を向上することが
出来る。
【００４５】更に、将来において、ガラスの光学的特性
を自由に制御することが出来るようになれば、次のよう
な操作が考えられる。コントラストＣは、 Ｃ＝ＣＲＴの輝度／（外光×反射率） で表される。一般に、コントラストＣが高い方が画質が
良好とされている。これまで述べた実施例は、反射率が
略同じでＣＲＴの輝度を向上させることにより、コント
ラストＣを向上させている。しかし将来において、（Ｃ
ＲＴの輝度，外光，反射率は夫々独立の変数であるた
め、）コントラストＣを変えないで、透過率が５％高い
ガラスを得ることが出来れば、図３Ｃで説明したように
反射率は透過率の２乗に比例するので、 ＣＲＴの輝度＝コントラストＣ×（外光×反射率） より、１．０５２＝１．１０、即ち、ＣＲＴの輝度が１
０％明るいＣＲＴが得られることになる。
【００４６】更に、ＣＲＴの輝度向上に関しては上述の
ビーム電流，発光エネルギ（輝度）及び安全ガラスの透
過率の三種類のパラメータ間の調整と把握できる。この
内、各ビーム電流ｉR ，ｉG ，ｉB は、相互に同じか又
は出来るだけ近い値が電子銃の寿命の観点から望まし
い。蛍光体の発光エネルギ（輝度）ｅR ，ｅG ，ｅ
B は、出来るだけ近い値か又は所望の比の値にすること
が白色等の他の色を生成する観点から望ましい。また、
安全ガラスの透過率ｔR ，ｔG ，ｔB は、相互に同じか
又は出来るだけ近い値がガラス透過によって変に色が付
かない観点から望ましい。
【００４７】結局、ＣＲＴ開発時点において、これら三
種類のパラメータ間で、その時点のニーズ及びガラス，
蛍光体等の技術的状況等に応じてパラメータの優先順位
を付け、優先順位の相対的に高いパラメータを固定的に
して、優先順位の相対的に低いパラメータを可変的にし
てこのパラメータのＲＧＢ間の値を調整することによ
り、所望のＲＧＢ間の輝度のバランスを達成する技術が
考えられる
【００４８】以上本発明に付いて説明したが、本発明は
上述の実施例に限定されるものではない。本発明の技術
的範囲は特許請求の範囲の記載に基づいて定められる。
【００４９】
【発明の効果】本発明によれば、ＣＲＴの輝度を一層向
上させることが出来る。
【図面の簡単な説明】
【図１】本実施例にかかるＣＲＴを示す図であり、Ａは
ＣＲＴのＣＲＴの横断面図を示し、Ｂはこの安全ガラス
の分光透過率特性を示すグラフである。
【図２】本実施例にかかるＣＲＴに使用される安全ガラ
スの作用・効果を説明する図であり、Ａはカラー蛍光体
ＲＧＢの分光相対エネルギ特性を示し、Ｂは図１と同じ
であり安全ガラスの分光透過率特性を示している。
【図３】ＣＲＴを説明する図であり、ＡはＣＲＴの横断
面図であり、Ｂは安全ガラス，パネルガラス及び蛍光体
層の部分拡大図であり、Ｃは外部光線が反射する状態を
説明する図である。
【符号の説明】
１ 安全ガラス ３ パネルガラス ５ 蛍光体層
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 永島 勝 東京都品川区北品川６丁目７番35号 ソニ ー株式会社内

Claims (3)

    【特許請求の範囲】
  1. 【請求項１】 カラー陰極線管の前面に使用されるパネ
    ルガラス及び安全パネルガラスの両方又はいずれか一方
    として、波長５８０〜７００ｎｍ付近の電磁波に対する
    分光透過率が波長４３０ｎｍ付近の電磁波に対する分光
    透過率及び波長５３０ｎｍ付近の電磁波に対する分光透
    過率よりも相対的に高い特性を有するガラスを用いたこ
    とを特徴とするカラー陰極線管。
  2. 【請求項２】 請求項１に記載のカラー陰極線管におい
    て、 上記ガラスがブロンズガラスからなるカラー陰極線管。
  3. 【請求項３】 カラー陰極線管において、 蛍光体層のＲＧＢ各蛍光体の相対エネルギの比がｅR ：
    ｅG ：ｅB であるとき、パネルガラス及び安全パネルガ
    ラスの両方又はいずれか一方として、ＲＧＢ各々の発光
    領域の透過率ｔR ，ｔG ，ｔB が上記蛍光体の各相対エ
    ネルギ値の逆数１／ｅR ：１／ｅG ：１／ｅB に略比例
    する値を有するガラスを選択したカラー陰極線管。
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