JPH06196799A - 分布帰還型半導体レーザ - Google Patents
分布帰還型半導体レーザInfo
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- JPH06196799A JPH06196799A JP29285292A JP29285292A JPH06196799A JP H06196799 A JPH06196799 A JP H06196799A JP 29285292 A JP29285292 A JP 29285292A JP 29285292 A JP29285292 A JP 29285292A JP H06196799 A JPH06196799 A JP H06196799A
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 共振器方向の電界強度分布を均一化し、同時
に位相シフトを形成するのと等価な効果を得て、低歪ア
ナログ光変調用の分布帰還半導体レーザを高歩留りで得
る。 【構成】 分布帰還型半導体レーザにおいて光導波路1
9の幅を端面付近で広く、中央付近で狭くする。これに
より共振器方向の電界強度分布は均一化され、電流−光
出力特性の線形性が改善される。また光導波路の等価屈
折率は共振器の中央付近で小さく端面付近で大きくな
り、導波路中に位相シフトを設けた場合と等価な効果が
得られるために安定な単一モード発振が可能となる。し
たがって低歪アナログ変調用の分布帰還型半導体レーザ
が高歩留りで得られる。
に位相シフトを形成するのと等価な効果を得て、低歪ア
ナログ光変調用の分布帰還半導体レーザを高歩留りで得
る。 【構成】 分布帰還型半導体レーザにおいて光導波路1
9の幅を端面付近で広く、中央付近で狭くする。これに
より共振器方向の電界強度分布は均一化され、電流−光
出力特性の線形性が改善される。また光導波路の等価屈
折率は共振器の中央付近で小さく端面付近で大きくな
り、導波路中に位相シフトを設けた場合と等価な効果が
得られるために安定な単一モード発振が可能となる。し
たがって低歪アナログ変調用の分布帰還型半導体レーザ
が高歩留りで得られる。
Description
【0001】
【産業上の利用分野】本発明は、アナログ変調歪特性に
優れる分布帰還型半導体レーザに関する。
優れる分布帰還型半導体レーザに関する。
【0002】
【従来の技術】CATV等のサブキャリア多重光伝送な
どに用いられるアナログ光変調用光源には、低歪特性の
分布帰還型半導体レーザが要求される。分布帰還型半導
体レーザの相互変調歪はレーザの電流−光出力特性の線
形性に大きく関係している。従来用いられてきた分布帰
還型半導体レーザでは共振器方向の電界強度の不均一度
が大きいことにより電流−光出力特性の線形性が悪く、
このためにアナログ変調時に良好な歪特性が得られなか
った。また端面劈開の影響が大きく、これによる個々の
素子のばらつきが大きいために安定に単一モード発振す
る素子を歩留まり良く得ることが困難であった。
どに用いられるアナログ光変調用光源には、低歪特性の
分布帰還型半導体レーザが要求される。分布帰還型半導
体レーザの相互変調歪はレーザの電流−光出力特性の線
形性に大きく関係している。従来用いられてきた分布帰
還型半導体レーザでは共振器方向の電界強度の不均一度
が大きいことにより電流−光出力特性の線形性が悪く、
このためにアナログ変調時に良好な歪特性が得られなか
った。また端面劈開の影響が大きく、これによる個々の
素子のばらつきが大きいために安定に単一モード発振す
る素子を歩留まり良く得ることが困難であった。
【0003】ここで従来の分布帰還型半導体レーザ(D
FBレーザ)について簡単に説明する。従来のDFBレ
ーザはディジタル変調を目的にしたものがほとんどであ
るが、これらのDFBレーザでは、メインモードとサブ
モードの利得差を大きくとるために位相シフトレーザが
開発されている。しかし、この位相シフト型DFBレー
ザにおいても、キャリア分布のホールバーニングにより
2モード発振がおこるという問題がある。
FBレーザ)について簡単に説明する。従来のDFBレ
ーザはディジタル変調を目的にしたものがほとんどであ
るが、これらのDFBレーザでは、メインモードとサブ
モードの利得差を大きくとるために位相シフトレーザが
開発されている。しかし、この位相シフト型DFBレー
ザにおいても、キャリア分布のホールバーニングにより
2モード発振がおこるという問題がある。
【0004】この対策として、回折格子の溝の深さや
形、幅等を共振器方向(光が伝播する方向)に変化させ
たものが提案されている。例えば、特開平2−9068
8号公報、特開平2−172289号公報、特開平3−
110885号公報、特開平2−20087号公報等が
ある。特開平2−281681号公報では、回折格子を
形成した光ガイド層のストライプ幅を変えることによ
り、総合定数を制御し、単一波長で発振させることが試
みられている。
形、幅等を共振器方向(光が伝播する方向)に変化させ
たものが提案されている。例えば、特開平2−9068
8号公報、特開平2−172289号公報、特開平3−
110885号公報、特開平2−20087号公報等が
ある。特開平2−281681号公報では、回折格子を
形成した光ガイド層のストライプ幅を変えることによ
り、総合定数を制御し、単一波長で発振させることが試
みられている。
【0005】
【発明が解決しようとする課題】従来のDFBレーザで
は回折格子の一部に位相シフト領域(通常は中央付近)
を用いているため、そこで電界集中が起こり、ホールバ
ーニングが起こっていた。またその対策としては回折格
子の凸凹の形状や幅を正確に制御する必要があり、その
加工精度や保留りに問題があった。
は回折格子の一部に位相シフト領域(通常は中央付近)
を用いているため、そこで電界集中が起こり、ホールバ
ーニングが起こっていた。またその対策としては回折格
子の凸凹の形状や幅を正確に制御する必要があり、その
加工精度や保留りに問題があった。
【0006】更に従来のDFBレーザではアナログ光変
調用を目的としていないため、電流−光出力の直線性に
ついては考慮されておらず、アナログ変調時の特性が悪
かった。
調用を目的としていないため、電流−光出力の直線性に
ついては考慮されておらず、アナログ変調時の特性が悪
かった。
【0007】本発明の目的は、分布帰還型レーザの歪特
性と歩留りを改善し、低価格の低歪アナログ光変調用分
布帰還型レーザを提供することにある。
性と歩留りを改善し、低価格の低歪アナログ光変調用分
布帰還型レーザを提供することにある。
【0008】
【課題を解決するための手段】本発明の分布帰還半導体
レーザは、光導波路の幅を共振器軸方向に対して端面付
近で広く、中央付近で狭くしたことを特徴としている。
レーザは、光導波路の幅を共振器軸方向に対して端面付
近で広く、中央付近で狭くしたことを特徴としている。
【0009】また、活性領域の幅dが共振器方向でd=
d0 (1−acos2 (2πx/L))で与えられるこ
とを特徴とする。
d0 (1−acos2 (2πx/L))で与えられるこ
とを特徴とする。
【0010】また、前記光導波路の幅を端面で1.6μ
mから2.0μmの範囲であり、中心で1.0μmから
1.5μmの範囲であることを特徴とする。
mから2.0μmの範囲であり、中心で1.0μmから
1.5μmの範囲であることを特徴とする。
【0011】さらに、両端面に反射率1%以下のコーテ
ィングを施したことを特徴とする。
ィングを施したことを特徴とする。
【0012】
【作用】図2および図3を用いて本発明の原理を説明す
る。図2(a)は本発明の分布帰還型半導体レーザの活
性領域部分を上部から見た図である。これは光導波路2
0の幅が光共振器両端面で広く、中央で狭くした場合の
構造である。この場合の等価的な結合係数κは図2
(b)のように導波路の端面付近で大きく、中央付近で
小さくなる。このときの屈折率分布は図2(c)のよう
になる。したがって本発明の分布帰還型半導体レーザの
電界強度分布は従来の均一な活性層幅を有する分布帰還
型レーザやλ/4位相シフト分布帰還型レーザと比較す
ると図2(d)のようになり、電界強度の不均一性が改
善される。
る。図2(a)は本発明の分布帰還型半導体レーザの活
性領域部分を上部から見た図である。これは光導波路2
0の幅が光共振器両端面で広く、中央で狭くした場合の
構造である。この場合の等価的な結合係数κは図2
(b)のように導波路の端面付近で大きく、中央付近で
小さくなる。このときの屈折率分布は図2(c)のよう
になる。したがって本発明の分布帰還型半導体レーザの
電界強度分布は従来の均一な活性層幅を有する分布帰還
型レーザやλ/4位相シフト分布帰還型レーザと比較す
ると図2(d)のようになり、電界強度の不均一性が改
善される。
【0013】さらに共振器内の電界強度分布を完全に均
一化するためには、活性領域幅の共振器方向での変化を
適切に与えなければならない。図3は従来の均一な活性
層幅を有する分布帰還型レーザと本発明の分布帰還型レ
ーザについて活性領域の形状と共振器軸方向の電界強度
分布を示したものである。図3(a)(c)は上から活
性領域形状を示した模式図、(b)(d)は電界強度分
布図である。解析の結果では、均一回折格子を有する分
布帰還型半導体レーザの場合、軸方向での電界強度分布
は多くの場合図3(b)のようになり、これは三角関数
近似できる。したがって、軸方向の導波路幅を図3
(c)のようにをd=d0 (1−acos2(2πx/
L))となるように与えれば電界強度分布をほぼ完全に
均一化することが可能となる。
一化するためには、活性領域幅の共振器方向での変化を
適切に与えなければならない。図3は従来の均一な活性
層幅を有する分布帰還型レーザと本発明の分布帰還型レ
ーザについて活性領域の形状と共振器軸方向の電界強度
分布を示したものである。図3(a)(c)は上から活
性領域形状を示した模式図、(b)(d)は電界強度分
布図である。解析の結果では、均一回折格子を有する分
布帰還型半導体レーザの場合、軸方向での電界強度分布
は多くの場合図3(b)のようになり、これは三角関数
近似できる。したがって、軸方向の導波路幅を図3
(c)のようにをd=d0 (1−acos2(2πx/
L))となるように与えれば電界強度分布をほぼ完全に
均一化することが可能となる。
【0014】また、図2(c)のように光導波路の中央
部分での等価屈折率は端面付近と比較して小さくなるた
めに導波路内波長が共振器の中央付近で長くなり、実質
的に光導波路に位相シフトを導入したのと等価な効果が
得られる。したがって活性層幅を上記のような関数形に
すれば、λ/4の位相シフトを与えることも可能となり
安定な単一モード発振が得られる。この場合の活性領域
の幅は計算の結果、端面で1.6から2.0μmの範囲
で、中心で1.0から1.5μmであり、したがってd
0 =1.6〜2.0,a=0.1〜1.0の範囲であれ
ば、λ/4の位相シフトを与えることができる。従って
従来のように位相シフト領域を特別に製作する必要がな
いという利点がある。
部分での等価屈折率は端面付近と比較して小さくなるた
めに導波路内波長が共振器の中央付近で長くなり、実質
的に光導波路に位相シフトを導入したのと等価な効果が
得られる。したがって活性層幅を上記のような関数形に
すれば、λ/4の位相シフトを与えることも可能となり
安定な単一モード発振が得られる。この場合の活性領域
の幅は計算の結果、端面で1.6から2.0μmの範囲
で、中心で1.0から1.5μmであり、したがってd
0 =1.6〜2.0,a=0.1〜1.0の範囲であれ
ば、λ/4の位相シフトを与えることができる。従って
従来のように位相シフト領域を特別に製作する必要がな
いという利点がある。
【0015】さらに、この分布帰還型半導体レーザの両
端面に1%以下の反射率端面コーティングを施せば、端
面付近の電界強度が相対的に高くなり電界強度の均一性
をさらに改善することができる。
端面に1%以下の反射率端面コーティングを施せば、端
面付近の電界強度が相対的に高くなり電界強度の均一性
をさらに改善することができる。
【0016】
【実施例】以下に、この発明の実施例を図面を用いて説
明する。図1はInGaAaP系埋め込み型レーザにお
ける実施例を示す斜視図である。また図4にこの分布帰
還型半導体レーザの製造工程を示す。この構造では回折
格子18を含むバンドギャップ波長1.15μmのIn
GaAsP光ガイド層11と波長1.3μmのInGa
AsP活性層12と活性層の上に形成されるp−InP
クラッド層13の部分の幅が端面で1.8μmで、中央
で1.2μmになっている。
明する。図1はInGaAaP系埋め込み型レーザにお
ける実施例を示す斜視図である。また図4にこの分布帰
還型半導体レーザの製造工程を示す。この構造では回折
格子18を含むバンドギャップ波長1.15μmのIn
GaAsP光ガイド層11と波長1.3μmのInGa
AsP活性層12と活性層の上に形成されるp−InP
クラッド層13の部分の幅が端面で1.8μmで、中央
で1.2μmになっている。
【0017】製造工程について説明する。まず、図4
(a)に示すように光干渉露光法によりn型InP基板
30上に周期2025A(オングストローム)、深さ2
50Aの回折格子31を形成する。
(a)に示すように光干渉露光法によりn型InP基板
30上に周期2025A(オングストローム)、深さ2
50Aの回折格子31を形成する。
【0018】この回折格子上に、図4(b)に示すよう
にn−InGaAsP光ガイド層32を1000A、I
nGaAsP活性層33を1200A、p−InPクラ
ッド層34を約0.5μmの膜厚でMOVPE法により
形成する。
にn−InGaAsP光ガイド層32を1000A、I
nGaAsP活性層33を1200A、p−InPクラ
ッド層34を約0.5μmの膜厚でMOVPE法により
形成する。
【0019】これらの層の形成後ポジ型ホトレジストを
塗布し、図5に示すマスクを用いて露光し、エッチング
により図4(c)に示すようなストライプを形成する。
図5のマスクを用いて形成したストライプの幅は広いと
ころで1.8μm、狭いところで1.2μmとなった。
この後、図4(d)に示すようにLPE法によりp−I
nP電流ブロック層35、n−InP電流ブロック層3
6、p−InPクラッド層37、波長1.4μmのp−
InGaAsPキャップ層38を形成する。次いで電極
を蒸着し、ストライプ幅の最も広くなる位置で劈開し、
両端面にSiN膜による反射率1%のコーティングを施
し、チップに切り出す。試作した素子をモジュール化
し、CATV42チャンネル伝送を行った結果、CSO
(Composite Second Orden:複
合2次歪)<−75dB、CTB(Composite
Triple Beat)<−85dBと非常に良好
な歪特性を得ることができた。
塗布し、図5に示すマスクを用いて露光し、エッチング
により図4(c)に示すようなストライプを形成する。
図5のマスクを用いて形成したストライプの幅は広いと
ころで1.8μm、狭いところで1.2μmとなった。
この後、図4(d)に示すようにLPE法によりp−I
nP電流ブロック層35、n−InP電流ブロック層3
6、p−InPクラッド層37、波長1.4μmのp−
InGaAsPキャップ層38を形成する。次いで電極
を蒸着し、ストライプ幅の最も広くなる位置で劈開し、
両端面にSiN膜による反射率1%のコーティングを施
し、チップに切り出す。試作した素子をモジュール化
し、CATV42チャンネル伝送を行った結果、CSO
(Composite Second Orden:複
合2次歪)<−75dB、CTB(Composite
Triple Beat)<−85dBと非常に良好
な歪特性を得ることができた。
【0020】
【発明の効果】本発明による分布帰還型半導体レーザに
よれば、安定な単一モード発振の電流と光出力の直線性
の良い低歪アナログ光変調用の素子を高歩留りで得るこ
とが可能となる。
よれば、安定な単一モード発振の電流と光出力の直線性
の良い低歪アナログ光変調用の素子を高歩留りで得るこ
とが可能となる。
【図1】本発明の一実施例を説明するための図である。
【図2】本発明の原理を示す図。
【図3】本発明の原理を示す図。
【図4】本発明の半導体レーザの製造工程を示す図。
【図5】本発明の半導体レーザの製造工程を説明するた
めの図。
めの図。
10 n−InP基板 11 n−InGaAsP光ガイド層 12 活性層 13 p−InPクラッド層 14 p−InP電流ブロック層 15 n−InP電流ブロック層 16 p−InPクラッド層 17 p−InGaAsPキャップ層 18 回折格子 19 光導波路 20 光導波路 21 回折格子 30 n−InP基板 31 回折格子 32 n−InGaAsPガイド層 33 活性層 34 p−InPクラッド層 35 p−InP電流ブロック層 36 n−InP電流ブロック層 37 p−InPクラッド層 38 p−InGaAsPキャップ層
Claims (4)
- 【請求項1】 光ガイド層を含む活性領域の幅を共振器
軸方向に対して端面付近で広く、中心付近で狭くしたこ
とを特徴とする分布帰還型半導体レーザ。 - 【請求項2】 請求項1に記載の分布帰還型半導体レー
ザであって、活性領域の幅dが共振器方向でd=d
0 (1−acos2 (2πx/L)),(0<a<1,
Lは共振器長、−L/2<x<L/2)で与えられるこ
とを特徴とする請求項1記載の分布帰還型半導体レー
ザ。 - 【請求項3】 請求項2に記載した分布帰還型半導体レ
ーザであって、活性領域の幅が端面で1.6μmから
2.0μmの範囲であり、中心で1.0μmから1.5
μmの範囲であることを特徴とする請求項2記載の分布
帰還型半導体レーザ。 - 【請求項4】 両端面に反射率1%以下のコーティング
を施したことを特徴とする請求項2または請求項3記載
の分布帰還型半導体レーザ。
Priority Applications (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP4292852A JPH07118568B2 (ja) | 1992-10-30 | 1992-10-30 | 分布帰還型半導体レーザ |
US08/144,038 US5394429A (en) | 1992-10-30 | 1993-11-01 | Distributed-feedback laser with improved analog modulation distortion characteristics and method for fabricating the same |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP4292852A JPH07118568B2 (ja) | 1992-10-30 | 1992-10-30 | 分布帰還型半導体レーザ |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH06196799A true JPH06196799A (ja) | 1994-07-15 |
JPH07118568B2 JPH07118568B2 (ja) | 1995-12-18 |
Family
ID=17787207
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP4292852A Expired - Lifetime JPH07118568B2 (ja) | 1992-10-30 | 1992-10-30 | 分布帰還型半導体レーザ |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH07118568B2 (ja) |
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2009064837A (ja) * | 2007-09-04 | 2009-03-26 | Fujitsu Ltd | 半導体レーザ及び半導体光集積素子 |
JP2011176374A (ja) * | 2011-06-13 | 2011-09-08 | Fujitsu Ltd | 半導体レーザ及び半導体光集積素子 |
JP2018006440A (ja) * | 2016-06-29 | 2018-01-11 | 日本電信電話株式会社 | 半導体レーザ |
Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS6461084A (en) * | 1987-09-01 | 1989-03-08 | Mitsubishi Electric Corp | Semiconductor laser |
-
1992
- 1992-10-30 JP JP4292852A patent/JPH07118568B2/ja not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS6461084A (en) * | 1987-09-01 | 1989-03-08 | Mitsubishi Electric Corp | Semiconductor laser |
Cited By (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2009064837A (ja) * | 2007-09-04 | 2009-03-26 | Fujitsu Ltd | 半導体レーザ及び半導体光集積素子 |
US7852894B2 (en) | 2007-09-04 | 2010-12-14 | Fujitsu Limited | Semiconductor laser and semiconductor optical integrated device |
JP2011176374A (ja) * | 2011-06-13 | 2011-09-08 | Fujitsu Ltd | 半導体レーザ及び半導体光集積素子 |
JP2018006440A (ja) * | 2016-06-29 | 2018-01-11 | 日本電信電話株式会社 | 半導体レーザ |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JPH07118568B2 (ja) | 1995-12-18 |
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