JPH05211108A - 誘導性装置 - Google Patents
誘導性装置Info
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- JPH05211108A JPH05211108A JP14944392A JP14944392A JPH05211108A JP H05211108 A JPH05211108 A JP H05211108A JP 14944392 A JP14944392 A JP 14944392A JP 14944392 A JP14944392 A JP 14944392A JP H05211108 A JPH05211108 A JP H05211108A
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- rim
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- H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
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- H01F3/10—Composite arrangements of magnetic circuits
- H01F3/14—Constrictions; Gaps, e.g. air-gaps
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- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
- H01F27/00—Details of transformers or inductances, in general
- H01F27/34—Special means for preventing or reducing unwanted electric or magnetic effects, e.g. no-load losses, reactive currents, harmonics, oscillations, leakage fields
- H01F27/346—Preventing or reducing leakage fields
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- H01—ELECTRIC ELEMENTS
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- H01F27/00—Details of transformers or inductances, in general
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- H01F2027/348—Preventing eddy currents
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Abstract
(57)【要約】 （修正有）
【目的】 コアのエアギャップの縁の漏洩磁界の悪影響
を低減した誘導性装置を提供する。 【構成】巻線３１と、エアギャップ９，１１のあるコア
を有し、そのコアの間にエアギャップ１７が存し、互に
対面する第一表面１３，１５を有する。前記コアは、閉
磁路を形成する形状であり、エアギャップの磁気抵抗
は、軟磁性材料よりなるコア部分の磁気抵抗より大であ
る。エアギャップ１７内の磁力線３５の主方向が、該エ
アギャップの縁近くで、コアのエアギャップ９，１１内
の磁力線３３の主方向に対して、少くとも４５°の角度
をなすようにする。各エアギャップ９，１１は、関係部
分内の磁力線３３の主方向と略々平行な軸２３があり、
前記エアギャップの第一表面１３，１５の夫々への垂線
が前該軸２３に対して、少くとも４５°の角度をなすよ
うにする。
を低減した誘導性装置を提供する。 【構成】巻線３１と、エアギャップ９，１１のあるコア
を有し、そのコアの間にエアギャップ１７が存し、互に
対面する第一表面１３，１５を有する。前記コアは、閉
磁路を形成する形状であり、エアギャップの磁気抵抗
は、軟磁性材料よりなるコア部分の磁気抵抗より大であ
る。エアギャップ１７内の磁力線３５の主方向が、該エ
アギャップの縁近くで、コアのエアギャップ９，１１内
の磁力線３３の主方向に対して、少くとも４５°の角度
をなすようにする。各エアギャップ９，１１は、関係部
分内の磁力線３３の主方向と略々平行な軸２３があり、
前記エアギャップの第一表面１３，１５の夫々への垂線
が前該軸２３に対して、少くとも４５°の角度をなすよ
うにする。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、少なくとも１つの巻線
と、軟磁性材料よいつくられ且つ夫々がエアギャップ形
成部分を有する少なくとも２つの部分より成るコアとを
有し、前記のエアギャップ形成部分は、その間にエアギ
ャップが存するように互に対面する第１表面を有し、前
記のコアは閉磁路を形成するような形状を有し、エアギ
ャップの磁気抵抗は、軟磁性材料より成るコア部分の磁
気抵抗よりもかなり大きい誘導性装置に関するものであ
る。
と、軟磁性材料よいつくられ且つ夫々がエアギャップ形
成部分を有する少なくとも２つの部分より成るコアとを
有し、前記のエアギャップ形成部分は、その間にエアギ
ャップが存するように互に対面する第１表面を有し、前
記のコアは閉磁路を形成するような形状を有し、エアギ
ャップの磁気抵抗は、軟磁性材料より成るコア部分の磁
気抵抗よりもかなり大きい誘導性装置に関するものであ
る。
【０００２】
【従来の技術】このような装置の例は欧州特許公開公報
第 0385220号より既知である。エアギャップを有する誘
導性装置（例えばコイルや変圧器）は、エアギャップの
縁に漏洩磁界を生じ、この漏洩磁界が、特に巻線がエア
ギャップを取囲む場合、巻線内に渦電流を生じて巻線の
温度が非常に高くなることがあるという次点を有する。
既知の装置では、エアギャップ形成部分を、エアギャッ
プの縁近くでは対面する第１表面部分が中央付近におけ
るよりも互に離されるように形成することによって前記
の次点を軽減している。その結果、エアギャップ内の磁
界は中央で最も強く、縁で生じる漏洩磁界は比較的弱
い。けれども、このようにして得られた改良は必ずしも
十分でないことがわかった。
第 0385220号より既知である。エアギャップを有する誘
導性装置（例えばコイルや変圧器）は、エアギャップの
縁に漏洩磁界を生じ、この漏洩磁界が、特に巻線がエア
ギャップを取囲む場合、巻線内に渦電流を生じて巻線の
温度が非常に高くなることがあるという次点を有する。
既知の装置では、エアギャップ形成部分を、エアギャッ
プの縁近くでは対面する第１表面部分が中央付近におけ
るよりも互に離されるように形成することによって前記
の次点を軽減している。その結果、エアギャップ内の磁
界は中央で最も強く、縁で生じる漏洩磁界は比較的弱
い。けれども、このようにして得られた改良は必ずしも
十分でないことがわかった。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】本発明は、エアギャッ
プの縁における漏洩磁界の悪影響を更に低減することの
できる冒頭記載の種類の装置を供することを目的とす
る。
プの縁における漏洩磁界の悪影響を更に低減することの
できる冒頭記載の種類の装置を供することを目的とす
る。
【０００４】
【課題を解決するための手段】上記の目的を達成するた
めに、本発明は次の特徴を有する、すなわち、エアギャ
ップ内の磁力線の主方向が、エアギャップの少なくとも
縁近くにおいて、コアのエアギャップ成形部分内の磁力
線の主方向に対して少なくとも45°の角度をなすことを
特徴とする。
めに、本発明は次の特徴を有する、すなわち、エアギャ
ップ内の磁力線の主方向が、エアギャップの少なくとも
縁近くにおいて、コアのエアギャップ成形部分内の磁力
線の主方向に対して少なくとも45°の角度をなすことを
特徴とする。
【０００５】本発明の装置の主要な利点は、漏洩磁界は
この場合巻線の隣接部分の誘導面に平行または略々平行
に延在するので渦電流の発生が著しく低減されることで
ある。
この場合巻線の隣接部分の誘導面に平行または略々平行
に延在するので渦電流の発生が著しく低減されることで
ある。
【０００６】磁力線の前記の通路は、各エアギャップ形
成部分は軸を有し、この軸に、関係部分内の磁力線の主
方向が略々平行で、各エアギャップ形成部分の第１表面
の夫々への垂線が前記の軸に対して少なくとも45°の角
度をなすようにした実施例において比較的簡単な構造に
より達成される。
成部分は軸を有し、この軸に、関係部分内の磁力線の主
方向が略々平行で、各エアギャップ形成部分の第１表面
の夫々への垂線が前記の軸に対して少なくとも45°の角
度をなすようにした実施例において比較的簡単な構造に
より達成される。
【０００７】本発明の好ましい実施例では、各エアギャ
ップ形成部分は、自由端と、関係のコア部分に連結され
た端とを有し、軸はこの連結された端から自由端に延在
し、エアギャップ形成部分の断面は、その自由端近くが
その連結された端近くよりもかなり小さいようにされ
る。この実施例は、エアギャップ形成部分内の磁束密度
が該部分の全長にわたって略々一定であるという利点を
供する。
ップ形成部分は、自由端と、関係のコア部分に連結され
た端とを有し、軸はこの連結された端から自由端に延在
し、エアギャップ形成部分の断面は、その自由端近くが
その連結された端近くよりもかなり小さいようにされ
る。この実施例は、エアギャップ形成部分内の磁束密度
が該部分の全長にわたって略々一定であるという利点を
供する。
【０００８】更に別の実施例では、エアギャップ形成部
分は、エアギャップの縁の付近において、エアギャップ
の両側に延在する第２表面の部分への垂線が互に０°以
上の角度をなすように配向された第２表面も有する。こ
のようにする結果、エアギャップに隣る第２表面の部分
間の磁力線が 180°以上の弧を描き、このため漏洩磁界
が更に著しく減衰される。この漏洩磁界の一層の減衰は
次のようにすると達成される。すなわち、エアギャップ
の縁の近くで、第２表面は、エアギャップの両端に延在
する該第２表面の部分への垂線が互に少なくとも90°の
角度をなすように配向されたようにする。その場合磁力
線は 270°以上の弧を描く。
分は、エアギャップの縁の付近において、エアギャップ
の両側に延在する第２表面の部分への垂線が互に０°以
上の角度をなすように配向された第２表面も有する。こ
のようにする結果、エアギャップに隣る第２表面の部分
間の磁力線が 180°以上の弧を描き、このため漏洩磁界
が更に著しく減衰される。この漏洩磁界の一層の減衰は
次のようにすると達成される。すなわち、エアギャップ
の縁の近くで、第２表面は、エアギャップの両端に延在
する該第２表面の部分への垂線が互に少なくとも90°の
角度をなすように配向されたようにする。その場合磁力
線は 270°以上の弧を描く。
【０００９】漏洩磁界は、エアギャップの巾が、エアギ
ャップの縁の近くで、該エアギャップの中央部分よりも
大きいと更に低減される。
ャップの縁の近くで、該エアギャップの中央部分よりも
大きいと更に低減される。
【００１０】場合によってはエアギャップの巾が調節可
能なことが望ましい。この目的で、本発明の別の実施例
では、対面する表面間の距離を調整するための調整手段
が設けられる。この調整手段は、調整ねじを有するのが
好ましい。
能なことが望ましい。この目的で、本発明の別の実施例
では、対面する表面間の距離を調整するための調整手段
が設けられる。この調整手段は、調整ねじを有するのが
好ましい。
【００１１】
【実施例】以下本発明を図面の実施例を参照して説明す
る。図１Ａは、本発明の誘導性装置（例えば変圧器また
はチョークコイル）の第１実施例に対する軟磁性材料
（例えばフエライト）でつくられたコアの斜視図を示
す。このコアは略々Ｅ字状の２つの部分１と３より成
り、各部分は夫々Ｕ字状のヨーク５，７と棒状のリム
９，11を有する。このリム９，11はコアのエアギャップ
形成部分として役立つ。両リムは夫々第１表面13，15を
有し、これ等の面は、図１Ｂの断面図よりわかるよう
に、互に対面し、その間にエアギャップ17が存する。各
コア部分１，３はコア材料から形成された一体のユニッ
トで、各リム９，11は、関係のヨーク５，７と連結され
た端（以下単に連結端という）と自由端19，21を有す
る。各リム９，11はまた連結端から自由端19，21に延在
する軸を有する。図１Ａにおいて、リム11の軸23は一点
破線23で示されている。リム９の軸（図示されていず）
はリム11の軸23と平行に延在する。この実施例の第１表
面13，15はリム９，11の軸と平行に延在する。前記の表
面への垂線25，27はしたがってリム９，11の軸に対して
90°の角度をなす。リム９，11の長さは、自由端19，21
が他方のコア部分と関連したヨーク７，５と接触しない
ように選ばれる。リム９，11はその長さの大部分にわた
ってオーバーラップする。エアギャップの軸方向の寸法
を共に定めるオーバーラップの程度は、図１Ａに双矢印
29で示されている。このコアは閉磁路を構成し、エアギ
ャップの磁気抵抗は、軟磁性材料より成るコア部分のそ
れよりもかなり大きい。
る。図１Ａは、本発明の誘導性装置（例えば変圧器また
はチョークコイル）の第１実施例に対する軟磁性材料
（例えばフエライト）でつくられたコアの斜視図を示
す。このコアは略々Ｅ字状の２つの部分１と３より成
り、各部分は夫々Ｕ字状のヨーク５，７と棒状のリム
９，11を有する。このリム９，11はコアのエアギャップ
形成部分として役立つ。両リムは夫々第１表面13，15を
有し、これ等の面は、図１Ｂの断面図よりわかるよう
に、互に対面し、その間にエアギャップ17が存する。各
コア部分１，３はコア材料から形成された一体のユニッ
トで、各リム９，11は、関係のヨーク５，７と連結され
た端（以下単に連結端という）と自由端19，21を有す
る。各リム９，11はまた連結端から自由端19，21に延在
する軸を有する。図１Ａにおいて、リム11の軸23は一点
破線23で示されている。リム９の軸（図示されていず）
はリム11の軸23と平行に延在する。この実施例の第１表
面13，15はリム９，11の軸と平行に延在する。前記の表
面への垂線25，27はしたがってリム９，11の軸に対して
90°の角度をなす。リム９，11の長さは、自由端19，21
が他方のコア部分と関連したヨーク７，５と接触しない
ように選ばれる。リム９，11はその長さの大部分にわた
ってオーバーラップする。エアギャップの軸方向の寸法
を共に定めるオーバーラップの程度は、図１Ａに双矢印
29で示されている。このコアは閉磁路を構成し、エアギ
ャップの磁気抵抗は、軟磁性材料より成るコア部分のそ
れよりもかなり大きい。
【００１２】図１Ｂに略図的に示され且つリム９，11を
取囲む巻線31を流れる電流がリム内に磁界を生じ、この
磁界の磁力線33（図１Ａに点線で示す）は主としてリム
の軸23と平行に延在する。エアギャップ17内では、磁力
線は第１平面13，15に主として垂直にすなわち垂線25，
27と平行に延在する。垂線25，27は軸23に垂直に延在す
るので、エアギャップ17内の磁力線35の主方向もコアの
エアギャップ形成部分（リム９，11）内の磁力線33の主
方向に垂直に延在する。したがって、エアギャップ17の
縁近くの漏洩磁界の磁力線35′は巻線31の導電面と実質
上平行に延在する。それ故、この漏洩磁界は巻線31内に
取るに足りない渦電流しか生じない。
取囲む巻線31を流れる電流がリム内に磁界を生じ、この
磁界の磁力線33（図１Ａに点線で示す）は主としてリム
の軸23と平行に延在する。エアギャップ17内では、磁力
線は第１平面13，15に主として垂直にすなわち垂線25，
27と平行に延在する。垂線25，27は軸23に垂直に延在す
るので、エアギャップ17内の磁力線35の主方向もコアの
エアギャップ形成部分（リム９，11）内の磁力線33の主
方向に垂直に延在する。したがって、エアギャップ17の
縁近くの漏洩磁界の磁力線35′は巻線31の導電面と実質
上平行に延在する。それ故、この漏洩磁界は巻線31内に
取るに足りない渦電流しか生じない。
【００１３】リム９，11はまた第２表面37，39を有し、
これ等の表面は、エアギャップ17の縁の近くで次のよう
に配向されている。すなわち、エアギャップの両側に延
在する前記の第２表面の部分への垂線41，43が互に０°
以上（この実施例では略々90°）の角度をなすように配
向されている。その結果、漏洩磁界の磁力線35′は少な
くとも 180°（この実施例では略々 270°）の弧を描
き、このため磁力線は比較的大きな距離を橋絡せねばな
らないので漏洩磁界は減衰される。
これ等の表面は、エアギャップ17の縁の近くで次のよう
に配向されている。すなわち、エアギャップの両側に延
在する前記の第２表面の部分への垂線41，43が互に０°
以上（この実施例では略々90°）の角度をなすように配
向されている。その結果、漏洩磁界の磁力線35′は少な
くとも 180°（この実施例では略々 270°）の弧を描
き、このため磁力線は比較的大きな距離を橋絡せねばな
らないので漏洩磁界は減衰される。
【００１４】若し所望ならば、エアギャップ17の巾は、
２つのコア部分５，７を双矢印44の方向に相互に移動す
ることによって調整することができる。所望のエアギャ
ップになると、コア部分５，７は例えば接着剤によって
互に強固に連結することができる。
２つのコア部分５，７を双矢印44の方向に相互に移動す
ることによって調整することができる。所望のエアギャ
ップになると、コア部分５，７は例えば接着剤によって
互に強固に連結することができる。
【００１５】図１Ａと図１Ｂに示した実施例では、リム
９，11はその長さ全体にわたって実質上一定である。そ
の結果、リム９，11内の磁束密度は、連結端から自由端
に徐々に減少する。コア材料内の磁束密度をできる限り
一定にするように試みられるのが普通である。コアのエ
アギャップ形成部分の実質上一定な磁束密度は、本発明
の装置によれば、これ等部分の断面積を連結端から自由
端の方向に徐々に減少することによって達成することが
できる。図２Ａはこのようにしたコア部分の一実施例を
示す。この図は、ヨーク７′とエアギャップ形成部分
（リム）45を有するコア部分３′を示す。リム45は、そ
の最小断面が自由端47に位置する斜めに切った円筒とし
て形成される。
９，11はその長さ全体にわたって実質上一定である。そ
の結果、リム９，11内の磁束密度は、連結端から自由端
に徐々に減少する。コア材料内の磁束密度をできる限り
一定にするように試みられるのが普通である。コアのエ
アギャップ形成部分の実質上一定な磁束密度は、本発明
の装置によれば、これ等部分の断面積を連結端から自由
端の方向に徐々に減少することによって達成することが
できる。図２Ａはこのようにしたコア部分の一実施例を
示す。この図は、ヨーク７′とエアギャップ形成部分
（リム）45を有するコア部分３′を示す。リム45は、そ
の最小断面が自由端47に位置する斜めに切った円筒とし
て形成される。
【００１６】図２Ｂは、図２Ａに示したような第１コア
部分３′と、自由端51を有する対応して形成されたリム
49を有する第２コア部分５′より成るコアの縦断面図を
示す。このコアは略図的に示したフレーム53に取付けら
れ、このフレームには調整ねじ55，57および59が設けら
れる。調整ねじ55と57はコア部分３′と５′とに夫々係
合し、ねじ込まれるとコア部分を相互に向って動かす。
第３の調整ねじ59はリム49と係合し、締められるこのリ
ムをリム45より遠ざける。調整ねじ57により生じる第１
コア部分３′の運動を妨げないように、調整ねじ59はフ
レーム53の長孔60を経て延在し、このため該フレームは
図２Ｂで左または右に動くことができる。エアギャップ
17′はこれ等の調整ねじによって簡単に調整されること
ができる。すなわち、調整ねじ55，57が締められて調整
ねじ59が締められるとエアギャップの巾が大きくなり、
反対に調整されることによりその巾は小さくなる。必要
に応じて、コア部分３′，５′を互の方向に押し付ける
適当なばね（図示せず）を用いれば調整ねじ55と57だけ
または調整ねじ59だけの使用で足りる。
部分３′と、自由端51を有する対応して形成されたリム
49を有する第２コア部分５′より成るコアの縦断面図を
示す。このコアは略図的に示したフレーム53に取付けら
れ、このフレームには調整ねじ55，57および59が設けら
れる。調整ねじ55と57はコア部分３′と５′とに夫々係
合し、ねじ込まれるとコア部分を相互に向って動かす。
第３の調整ねじ59はリム49と係合し、締められるこのリ
ムをリム45より遠ざける。調整ねじ57により生じる第１
コア部分３′の運動を妨げないように、調整ねじ59はフ
レーム53の長孔60を経て延在し、このため該フレームは
図２Ｂで左または右に動くことができる。エアギャップ
17′はこれ等の調整ねじによって簡単に調整されること
ができる。すなわち、調整ねじ55，57が締められて調整
ねじ59が締められるとエアギャップの巾が大きくなり、
反対に調整されることによりその巾は小さくなる。必要
に応じて、コア部分３′，５′を互の方向に押し付ける
適当なばね（図示せず）を用いれば調整ねじ55と57だけ
または調整ねじ59だけの使用で足りる。
【００１７】図２Ｃと２Ｄは図２Ｂに示したリムの実施
可能な変形を示すもので、この場合磁束密度は自由端近
くで比較的高く、したがってコア材料はこれ等の領域で
比較的容易に飽和される。この効果は、エアギャップが
中央よりも自由端近くで狭いことによって達成される。
この目的で、図２Ｃに示したリム45′，49′はその自由
端47′，51′近くで段階的に厚くなり、また図２Ｄに示
したリム45″，49″は、その自由端47″，51″近くでは
連結端に近いところにおける程急には減少しない断面を
有する。
可能な変形を示すもので、この場合磁束密度は自由端近
くで比較的高く、したがってコア材料はこれ等の領域で
比較的容易に飽和される。この効果は、エアギャップが
中央よりも自由端近くで狭いことによって達成される。
この目的で、図２Ｃに示したリム45′，49′はその自由
端47′，51′近くで段階的に厚くなり、また図２Ｄに示
したリム45″，49″は、その自由端47″，51″近くでは
連結端に近いところにおける程急には減少しない断面を
有する。
【００１８】図２Ｅおよび２Ｆに示した変形では、エア
ギャップはヨーク内に延在する。図２Ｅでは、リム4
5′′′の断面は該リムの全長にわたって徐々に減少
し、図２Ｆでは、リム45′′′′の断面は長さの一部に
わたって一定である。何れの場合も、リム45′′′また
は45′′′′の自由端近くの巾Ｗ1 は、ヨーク７′′′
または７′′′′を夫々へこませた開口部８の巾Ｗ2 よ
りも小さくなければならない。これ等の変形は、絶縁条
件が満たされるという前提で、巻線がヨーク迄延在する
ことができるという利点を供する。
ギャップはヨーク内に延在する。図２Ｅでは、リム4
5′′′の断面は該リムの全長にわたって徐々に減少
し、図２Ｆでは、リム45′′′′の断面は長さの一部に
わたって一定である。何れの場合も、リム45′′′また
は45′′′′の自由端近くの巾Ｗ1 は、ヨーク７′′′
または７′′′′を夫々へこませた開口部８の巾Ｗ2 よ
りも小さくなければならない。これ等の変形は、絶縁条
件が満たされるという前提で、巻線がヨーク迄延在する
ことができるという利点を供する。
【００１９】図２Ａおよび２Ｂに示した実施例では、リ
ム45，49の断面は自由端の方向に徐々に減少している。
エアギャップの縁の漏洩磁界はリムの軸に正確に垂直に
延在しない。この欠点は、リムの対向する表面をエアギ
ャップの縁近くで軸に平行に延在させ、エアギャップの
中央近くの断面を変えることによって軽減することがで
きる。図３−６はこれに関する幾つかの実施例を示す。
各図はリムの３つの断面を示す。すなわち、Ａは第１リ
ム61の連結端近くの断面を、Ｂはリムの自由端と連結端
の略々中間の断面を、Ｃは第２リム63の連結端近くの断
面を示す。エアギャップの中央部分の断面の変化は徐々
にでも段階的でもよい。エアギャップ65の両側に延在す
る第２表面の部分への垂線は符号67と69で示されてい
る。これ等の図は、対面する第１表面がエアギャップ65
の巾がその縁近くで該エアギャップの中央付近における
よりも大きいように形成されることを示す。
ム45，49の断面は自由端の方向に徐々に減少している。
エアギャップの縁の漏洩磁界はリムの軸に正確に垂直に
延在しない。この欠点は、リムの対向する表面をエアギ
ャップの縁近くで軸に平行に延在させ、エアギャップの
中央近くの断面を変えることによって軽減することがで
きる。図３−６はこれに関する幾つかの実施例を示す。
各図はリムの３つの断面を示す。すなわち、Ａは第１リ
ム61の連結端近くの断面を、Ｂはリムの自由端と連結端
の略々中間の断面を、Ｃは第２リム63の連結端近くの断
面を示す。エアギャップの中央部分の断面の変化は徐々
にでも段階的でもよい。エアギャップ65の両側に延在す
る第２表面の部分への垂線は符号67と69で示されてい
る。これ等の図は、対面する第１表面がエアギャップ65
の巾がその縁近くで該エアギャップの中央付近における
よりも大きいように形成されることを示す。
【００２０】図３において、合わせた２つのリムの断面
は略々正方形として形成され、垂線は互に90°の角度を
なす。図４では、合わせた２つのリム断面は略々長方形
として形成される。垂線67，69はやはり互に90°の角度
をなす。図５では、合わせた２つのリムの断面は略々円
として形成され、垂線67，69は互に０°よりも僅かに大
きな角度を示す。図６では、合わせた２つのリムの断面
は長円形を有し、垂線67，69は互に90°以上の角度をな
す。
は略々正方形として形成され、垂線は互に90°の角度を
なす。図４では、合わせた２つのリム断面は略々長方形
として形成される。垂線67，69はやはり互に90°の角度
をなす。図５では、合わせた２つのリムの断面は略々円
として形成され、垂線67，69は互に０°よりも僅かに大
きな角度を示す。図６では、合わせた２つのリムの断面
は長円形を有し、垂線67，69は互に90°以上の角度をな
す。
【００２１】図３−６に示した実施例では、エアギャッ
プ65の中央部分の巾はリム61，63の全長にわたって略々
一走である。けれども、リム61，63の２つの端間に位置
するエアギャップ65の部分を端近くに位置する部分より
も広くするのが有利であろう。これは、とりわけ、例え
ば巻線とコア間の適当な絶縁のために巻線をヨークより
所定の距離空けねばならないため巻線がリム61，63の端
迄延在しない場合に当嵌る。最も強い漏洩磁界を有する
エアギャップ65の狭い（能動）部分はこの場合巻線の外
側に位置するので、漏洩磁界は巻線に殆んど渦電流を生
じない。
プ65の中央部分の巾はリム61，63の全長にわたって略々
一走である。けれども、リム61，63の２つの端間に位置
するエアギャップ65の部分を端近くに位置する部分より
も広くするのが有利であろう。これは、とりわけ、例え
ば巻線とコア間の適当な絶縁のために巻線をヨークより
所定の距離空けねばならないため巻線がリム61，63の端
迄延在しない場合に当嵌る。最も強い漏洩磁界を有する
エアギャップ65の狭い（能動）部分はこの場合巻線の外
側に位置するので、漏洩磁界は巻線に殆んど渦電流を生
じない。
【００２２】図７と図８は、端の間に位置するエアギャ
ップの部分が端近くに位置する部分よりも広い場合のリ
ム61の２つの実施可能な例の斜視図である。
ップの部分が端近くに位置する部分よりも広い場合のリ
ム61の２つの実施可能な例の斜視図である。
【００２３】図７は図４の実施例の変形を示し、図８は
図５の実施例の変形を示す。何れの場合もリム61の中央
部分にくぼみ71が設けられ、したがってこの領域では表
面73は端部分近くよりもより離れている。
図５の実施例の変形を示す。何れの場合もリム61の中央
部分にくぼみ71が設けられ、したがってこの領域では表
面73は端部分近くよりもより離れている。
【００２４】図９は、本発明に従って構成された所謂Ｈ
＋Ｏ形コアを有する誘導性装置の部分の斜視図である。
Ｈ＋Ｏ形コアは、例えば米国特許Ａ− 3,189,859号に記
載されているように、略々Ｈ字状部分と略Ｏ字状部とよ
り成る。図９は、Ｏ字状部分77の一部、Ｈ字状部分79の
一部および条帯状の導体から巻回された巻線81の一部を
示す。前記の２つのコア部分77，79は夫々第１表面87，
89を有するエアギャップ形成部分83，85を夫々有する。
２つのコア部分内の磁力線の主方向は夫々破線91，93で
示されている。第１のエアギャップ形成部分83内の磁束
は端から中央に向う方向に減少し、第２のエアギャップ
形成部分85内では、磁束は端から中央に向う方向に増加
する。磁束の変化は、したがって、例えば図４に示した
ようにその自由端が互に向い合って配された２つのリム
63または61内の変化に対応する。したがって、第１のエ
アギャップ形成部分83の第１表面87の形は、この部分の
断面が端近くで一番大きく中央近くで一番小さいように
選ばれる。第２のエアギャップ形成部分85の第１表面89
は相補的な形を有する。
＋Ｏ形コアを有する誘導性装置の部分の斜視図である。
Ｈ＋Ｏ形コアは、例えば米国特許Ａ− 3,189,859号に記
載されているように、略々Ｈ字状部分と略Ｏ字状部とよ
り成る。図９は、Ｏ字状部分77の一部、Ｈ字状部分79の
一部および条帯状の導体から巻回された巻線81の一部を
示す。前記の２つのコア部分77，79は夫々第１表面87，
89を有するエアギャップ形成部分83，85を夫々有する。
２つのコア部分内の磁力線の主方向は夫々破線91，93で
示されている。第１のエアギャップ形成部分83内の磁束
は端から中央に向う方向に減少し、第２のエアギャップ
形成部分85内では、磁束は端から中央に向う方向に増加
する。磁束の変化は、したがって、例えば図４に示した
ようにその自由端が互に向い合って配された２つのリム
63または61内の変化に対応する。したがって、第１のエ
アギャップ形成部分83の第１表面87の形は、この部分の
断面が端近くで一番大きく中央近くで一番小さいように
選ばれる。第２のエアギャップ形成部分85の第１表面89
は相補的な形を有する。
【００２５】図10Ａは、所謂ポット形コア（pot core）
が用いられた本発明による誘導性装置の実施例の縦断面
図で、図10Ｂはその横断面図である。このようなコア
は、軸98を有しそして一方の端が平らな底によって閉じ
られた円筒の形の２つの部分95，97より成り、底に対し
て垂直に延在するエアギャップ形成部分99，101 を有す
る。前記のエアギャップ形成部分99，101 は、円筒の軸
98と一致する軸を有する。第１のエアギャップ形成部分
99は、その平らな面に対して配設され且つ底からその高
さの途中迄延在する半円錐105 と、円錐の頂点より上の
方向に広がる半円錐くぼみ107 とを有する略々半円筒10
3 としてに形成される。第２のエアギャップ形成部分10
1 は相補的な形を有し、エアギャップ109 は図５に示し
たように前記の部分の間に延在する。エアギャップ109
の縁では磁力線 111（点線で示す）は軸98に垂直すなわ
ちエアギャップ形成部分99，101 内の磁力線の主方向に
垂直に延在する。この装置はプリント回路板の形の巻線
113 を有する。漏洩磁界の磁力線111 はその導電面と平
行に延在する。
が用いられた本発明による誘導性装置の実施例の縦断面
図で、図10Ｂはその横断面図である。このようなコア
は、軸98を有しそして一方の端が平らな底によって閉じ
られた円筒の形の２つの部分95，97より成り、底に対し
て垂直に延在するエアギャップ形成部分99，101 を有す
る。前記のエアギャップ形成部分99，101 は、円筒の軸
98と一致する軸を有する。第１のエアギャップ形成部分
99は、その平らな面に対して配設され且つ底からその高
さの途中迄延在する半円錐105 と、円錐の頂点より上の
方向に広がる半円錐くぼみ107 とを有する略々半円筒10
3 としてに形成される。第２のエアギャップ形成部分10
1 は相補的な形を有し、エアギャップ109 は図５に示し
たように前記の部分の間に延在する。エアギャップ109
の縁では磁力線 111（点線で示す）は軸98に垂直すなわ
ちエアギャップ形成部分99，101 内の磁力線の主方向に
垂直に延在する。この装置はプリント回路板の形の巻線
113 を有する。漏洩磁界の磁力線111 はその導電面と平
行に延在する。
【図１】Ａは本発明の装置の第１実施例のコアの斜視
図。Ｂは図１ＡのＢ−Ｂにおける断面図。
図。Ｂは図１ＡのＢ−Ｂにおける断面図。
【図２】Ａは第２実施例の一部の斜視図。Ｂは第２実施
例の縦断面図。Ｃは第２実施例の変形の縦断面図。Ｄは
第２実施例の別の変形の縦断面図。Ｅは第２実施例の更
に別の変形の斜視図。Ｆは第２実施例の更に別の変形の
斜視図。
例の縦断面図。Ｃは第２実施例の変形の縦断面図。Ｄは
第２実施例の別の変形の縦断面図。Ｅは第２実施例の更
に別の変形の斜視図。Ｆは第２実施例の更に別の変形の
斜視図。
【図３】Ａは第３実施例の第１リムの連結端近くの断面
図。Ｂは第３実施例のリム中間部の断面図。Ｃは第３実
施例の第２リムの連結端近くの断面図。
図。Ｂは第３実施例のリム中間部の断面図。Ｃは第３実
施例の第２リムの連結端近くの断面図。
【図４】Ａは第４実施例の第１リムの連結端近くの断面
図。Ｂは第４実施例のリム中間部の断面図。Ｃは第４実
施例の第２リムの連結端近くの断面図。
図。Ｂは第４実施例のリム中間部の断面図。Ｃは第４実
施例の第２リムの連結端近くの断面図。
【図５】Ａは第５実施例の第１リムの連結端近くの断面
図。Ｂは第５実施例のリム中間部の断面図。Ｃは第５実
施例の第２リムの連結端近くの断面図。
図。Ｂは第５実施例のリム中間部の断面図。Ｃは第５実
施例の第２リムの連結端近くの断面図。
【図６】Ａは第６実施例の第１リムの連結端近くの断面
図。Ｂは第６実施例のリムの中間部の断面図。Ｃは第６
実施例の第２リムの連結端近くの断面図。
図。Ｂは第６実施例のリムの中間部の断面図。Ｃは第６
実施例の第２リムの連結端近くの断面図。
【図７】第７実施例のリムの一方の斜視図。
【図８】第８実施例のリムの一方の斜視図。
【図９】第９実施例のリムの一部の斜視図。
【図１０】Ａは第１０実施例の縦断面図。Ｂは図１０Ａ
のＢ−Ｂにおける横断面図。
のＢ−Ｂにおける横断面図。
１，３： ３′，５′：９５，９７ コア部分 7, 7′,7″,7′′′,7′′′′ ヨーク 9, 11 : 45, 49 : 45 ′49′: 45″, 49″:61, 63 : 8
3, 85 : 99, 101エアギャップ形成部分（リム） １３，１５：８７，８９ 第１表面 １７，１７′，６５，１０９ エアギャップ １９，２１：４７，５１：４７′，５１′：４７″，５
１″ 自由端 ３１，８１，１１３ 巻線 ３７，３９：８７，８９ 第２表面 ５５，５７，５９ 調整ねじ
3, 85 : 99, 101エアギャップ形成部分（リム） １３，１５：８７，８９ 第１表面 １７，１７′，６５，１０９ エアギャップ １９，２１：４７，５１：４７′，５１′：４７″，５
１″ 自由端 ３１，８１，１１３ 巻線 ３７，３９：８７，８９ 第２表面 ５５，５７，５９ 調整ねじ
Claims (8)
- 【請求項１】 少なくとも１つの巻線（31）と、軟磁性
材料よりつくられ且つ夫々がエアギャップ形成部分
（９，11）を有する少なくとも２つの部分（１，３）よ
り成るコアとを有し、前記のエアギャップ形成部分は、
その間にエアギャップ（17）が存するように互に対面す
る第１表面（13，15）を有し、前記のコアは閉磁路を形
成するような形状を有し、エアギャップの磁気抵抗は、
軟磁性材料より成るコア部分の磁気抵抗よりもかなり大
きい誘導性装置において、エアギャップ（17）内の磁力
線（35）の主方向が、エアギャップの少なくとも縁近く
において、コアのエアギャップ形成部分（９，11）内の
磁力線（33）の主方向に対して少なくとも45°の角度を
なすことを特徴とする誘導性装置。 - 【請求項２】 各エアギャップ形成部分（９，11）は軸
（23）を有し、この軸に、関係部分内の磁力線（33）の
主方向が略々平行で、各エアギャップ形成部分の第１表
面（13，15）の夫々への垂線（25，27）が前記の軸に対
して少なくとも45°の角度をなす請求項１の誘導性装
置。 - 【請求項３】 各エアギャップ形成部分（45，49）は、
自由端（45，51）と、関係のコア部分（３′，５′）に
連結された端とを有し、軸はこの連結された端から自由
端に延在し、エアギャップ形成部分の断面は、その自由
端近くがその連結された端近くよりもかなり小さい請求
項２の誘導性装置。 - 【請求項４】 エアギャップ形成部分（９，11）は、エ
アギャップ（17）の縁の付近において、エアギャップの
両側に延在する第２表面の部分への垂線（41，43）が互
に０°以上の角度をなすように配向された第２表面（3
7，39）も有する請求項１乃至３の何れか１項の誘導性
装置。 - 【請求項５】 エアギャップ（17）の縁の近くで、第２
表面（37，39）は、エアギャップの両端に延在する該第
２表面の部分への垂線（41，43）が互に少なくとも90°
の角度をなすように配向された請求項４の誘導性装置。 - 【請求項６】 エアギャップ（65）の巾は、エアギャッ
プの縁の近くで、該エアギャップの中央部分よりも大き
い請求項１乃至５の何れか１項の誘導性装置。 - 【請求項７】 対面する表面間の距離を調製するための
調整手段（55，57，59）が設けられた請求項１乃至６の
何れか１項の誘導性装置。 - 【請求項８】 調整手段（55，57，59）は少なくとも１
個の調整ねじを有する請求項７の誘導性装置。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| NL91201438:8 | 1991-06-12 | ||
| EP91201438 | 1991-06-12 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH05211108A true JPH05211108A (ja) | 1993-08-20 |
Family
ID=8207710
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP14944392A Pending JPH05211108A (ja) | 1991-06-12 | 1992-06-09 | 誘導性装置 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| EP (1) | EP0518421A1 (ja) |
| JP (1) | JPH05211108A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2019096725A (ja) * | 2017-11-22 | 2019-06-20 | 富士電機株式会社 | 高周波トランス、及び、高周波コイル |
Families Citing this family (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2007157983A (ja) * | 2005-12-05 | 2007-06-21 | Taiyo Yuden Co Ltd | 積層インダクタ |
| GB2463503A (en) | 2008-09-16 | 2010-03-17 | Cambridge Semiconductor Ltd | Crossed ridges in a gap of a ferrite core arrangement |
| FR3063567B1 (fr) * | 2017-03-02 | 2020-06-19 | Valeo Siemens Eautomotive France Sas | Composant magnetique et convertisseur de tension le comprenant |
Family Cites Families (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| NL36859C (ja) * | 1932-11-28 | |||
| FR894733A (fr) * | 1942-05-16 | 1945-01-04 | Loewe Opta Gmbh | Noyau de métal pulvérulent comprimé pour bobinage électrique |
| CH256107A (de) * | 1943-11-06 | 1948-07-31 | Fides Gmbh | Induktivität mit zweiteiligem ferromagnetischem Kern. |
| US4047138A (en) * | 1976-05-19 | 1977-09-06 | General Electric Company | Power inductor and transformer with low acoustic noise air gap |
| DE3402278A1 (de) * | 1984-01-24 | 1985-08-01 | Vogt Gmbh & Co Kg, 8391 Erlau | Abgleichbarer e-kern fuer induktivitaeten |
| DE69019033T2 (de) * | 1989-02-27 | 1995-08-31 | Tdk Corp | Spulenvorrichtung. |
-
1992
- 1992-06-05 EP EP92201628A patent/EP0518421A1/en not_active Withdrawn
- 1992-06-09 JP JP14944392A patent/JPH05211108A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2019096725A (ja) * | 2017-11-22 | 2019-06-20 | 富士電機株式会社 | 高周波トランス、及び、高周波コイル |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EP0518421A1 (en) | 1992-12-16 |
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