JPH0420859B2 - - Google Patents
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- JPH0420859B2 JPH0420859B2 JP57194669A JP19466982A JPH0420859B2 JP H0420859 B2 JPH0420859 B2 JP H0420859B2 JP 57194669 A JP57194669 A JP 57194669A JP 19466982 A JP19466982 A JP 19466982A JP H0420859 B2 JPH0420859 B2 JP H0420859B2
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Classifications
-
- C—CHEMISTRY; METALLURGY
- C03—GLASS; MINERAL OR SLAG WOOL
- C03C—CHEMICAL COMPOSITION OF GLASSES, GLAZES OR VITREOUS ENAMELS; SURFACE TREATMENT OF GLASS; SURFACE TREATMENT OF FIBRES OR FILAMENTS MADE FROM GLASS, MINERALS OR SLAGS; JOINING GLASS TO GLASS OR OTHER MATERIALS
- C03C13/00—Fibre or filament compositions
- C03C13/04—Fibre optics, e.g. core and clad fibre compositions
- C03C13/041—Non-oxide glass compositions
- C03C13/043—Chalcogenide glass compositions
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Description
【発明の詳細な説明】
本発明は赤外光用光フアイバに係り、特に赤外
光を透過する光フアイバに好適なガラス組成に関
する。
光を透過する光フアイバに好適なガラス組成に関
する。
従来、光フアイバは石英ガラス系の材料から作
製されていた。しかし、石英ガラス系の材料で
は、その格子振動吸収によつて波長2μm程度ま
での光のみが透過し、それ以上長い波長の光はほ
とんど吸収されてしまう欠点があつた。したがつ
て、たとえば、レーザメスやレーザ溶接に用いら
れるCO2レーザからの波長10.6μmの光などは、
石英ガラス系のフアイバーでは伝送できない。こ
のことから、波長2μmから20μm程度までの光が
透過する材料の探索が行なわれ、その一つとして
カルコゲナイトガラスがこれら波長域での材料と
して有望視されている。たとえば、As−Sガラ
スからなる光フアイバ(Infrared Physics,5,
p.69−80(1965))、また、Ge−P−Sガラスから
なる光フアイバ(昭和55年度電子通信学会光・電
波部門全国大会予稿集358)が作製されている。
しかしながら、上述のAs−Sガラスフアイバお
よびGe−P−Sガラスフアイバは、As、S、Ge
およびPなどの金属等の粉末を出発原料として、
長時間それらを真空中で溶融して作製している。
したがつて、金属等の粉末原料中に含まれる不純
物がガラス中に取り込まれ、光伝送損失が大きく
なる欠点がある。特に、カルコゲナイドガラスで
はガラス中の酸素不純物によつて吸収損失をう
け、伝送特性を著しく劣化させる。
製されていた。しかし、石英ガラス系の材料で
は、その格子振動吸収によつて波長2μm程度ま
での光のみが透過し、それ以上長い波長の光はほ
とんど吸収されてしまう欠点があつた。したがつ
て、たとえば、レーザメスやレーザ溶接に用いら
れるCO2レーザからの波長10.6μmの光などは、
石英ガラス系のフアイバーでは伝送できない。こ
のことから、波長2μmから20μm程度までの光が
透過する材料の探索が行なわれ、その一つとして
カルコゲナイトガラスがこれら波長域での材料と
して有望視されている。たとえば、As−Sガラ
スからなる光フアイバ(Infrared Physics,5,
p.69−80(1965))、また、Ge−P−Sガラスから
なる光フアイバ(昭和55年度電子通信学会光・電
波部門全国大会予稿集358)が作製されている。
しかしながら、上述のAs−Sガラスフアイバお
よびGe−P−Sガラスフアイバは、As、S、Ge
およびPなどの金属等の粉末を出発原料として、
長時間それらを真空中で溶融して作製している。
したがつて、金属等の粉末原料中に含まれる不純
物がガラス中に取り込まれ、光伝送損失が大きく
なる欠点がある。特に、カルコゲナイドガラスで
はガラス中の酸素不純物によつて吸収損失をう
け、伝送特性を著しく劣化させる。
本発明の目的は、上述したカルコゲナイドガラ
スフアイバ作製上の問題点、すなわち、不純物、
特に酸素の混入の問題を解決し、低損失の赤外光
用光フアイバを作製することができるカルコゲナ
イドガラスの組成を提供することにある。
スフアイバ作製上の問題点、すなわち、不純物、
特に酸素の混入の問題を解決し、低損失の赤外光
用光フアイバを作製することができるカルコゲナ
イドガラスの組成を提供することにある。
本発明はGe−SeカルコゲナイトガラスにTeを
添加することによつて、10.6μmのCO2レーザ光
の透過性に悪影響をおよぼすGe−Oによる吸収
損失を低下させるようにしたものである。すなわ
ち、本発明は、モル%で示したGe−Se−Teカル
コゲナイドの3成分系状態図において、B点
(25Ge、5Se、70Te)、C点(20Ge、30Se、
50Te)、D点(26Ge、44Se、30Te)、E点
(38Ge、37Se、25Te)の各点をB、C、D、E、
Dの順に結んだ直線で囲まれた領域内の組成をも
つガラス、さらに好ましくは、D点(26Ge、
44Se、30Te)、E点(38Ge、37Se、25Te)、F
点(30Ge、18Se、52Te)の各点をD、E、F、
Dの順に結んだ直線で囲まれた領域内の組成をも
つガラスを赤外光用光フアイバのコアとして上記
の目的を達成したものである。
添加することによつて、10.6μmのCO2レーザ光
の透過性に悪影響をおよぼすGe−Oによる吸収
損失を低下させるようにしたものである。すなわ
ち、本発明は、モル%で示したGe−Se−Teカル
コゲナイドの3成分系状態図において、B点
(25Ge、5Se、70Te)、C点(20Ge、30Se、
50Te)、D点(26Ge、44Se、30Te)、E点
(38Ge、37Se、25Te)の各点をB、C、D、E、
Dの順に結んだ直線で囲まれた領域内の組成をも
つガラス、さらに好ましくは、D点(26Ge、
44Se、30Te)、E点(38Ge、37Se、25Te)、F
点(30Ge、18Se、52Te)の各点をD、E、F、
Dの順に結んだ直線で囲まれた領域内の組成をも
つガラスを赤外光用光フアイバのコアとして上記
の目的を達成したものである。
カルコゲン化物のガラス形成のためには、その
化学結合がイオン性、共有性の中間である必要が
ある。また、金属結合性が強いと結合の方向性を
失うので、2元素のカルコゲン化物ガラスとして
は、As−S系、Ge−S系が最も標準的なガラス
網目形成体(Network Former)である。また、
ガラスの軟化温度は、成分元素の原子量が大きい
程低くなり、 S>Se>Te P>As>Sb Si>Ge>Sn の順に低くなり。一方、赤外透過の限界波長は、
軟化温度と同様に、原子量の大きい程長波長側へ
シフトする。
化学結合がイオン性、共有性の中間である必要が
ある。また、金属結合性が強いと結合の方向性を
失うので、2元素のカルコゲン化物ガラスとして
は、As−S系、Ge−S系が最も標準的なガラス
網目形成体(Network Former)である。また、
ガラスの軟化温度は、成分元素の原子量が大きい
程低くなり、 S>Se>Te P>As>Sb Si>Ge>Sn の順に低くなり。一方、赤外透過の限界波長は、
軟化温度と同様に、原子量の大きい程長波長側へ
シフトする。
カルコゲナイトガラスをCO2レーザ用光フアイ
バとして用いるには、 (1) 赤外の吸収端が長波長側にある、 (2) 軟化温度が光フアイバ作製上高い方がよい、 の2点を少なくとも満足する必要がある。
バとして用いるには、 (1) 赤外の吸収端が長波長側にある、 (2) 軟化温度が光フアイバ作製上高い方がよい、 の2点を少なくとも満足する必要がある。
まず、S系はSe、Te系に比べてガラス化しや
すく、軟化点も高いが、赤外吸収端は15μm以下
に制限される。例えば、As−S系で14μm、Ge
−S系で13μmである。この吸収端の影響で10.6μ
m帯での伝送損失は大きくなる。一方、Asをベ
ースとするカルコゲナイドガラスでは、ガラス転
移温度が低いという欠点がある。またPは揮発性
があるという欠点や、Sbでは光散乱がが多いと
いう欠点がある。一方SiではSi−Oの吸収が
10.6μm近くに存在し、かつ、融点が高いという
欠点がある。さらにSnにおいても不要な吸収帯
が存在するため光フアイバ用ガラス材料としては
不適当と結論できる。
すく、軟化点も高いが、赤外吸収端は15μm以下
に制限される。例えば、As−S系で14μm、Ge
−S系で13μmである。この吸収端の影響で10.6μ
m帯での伝送損失は大きくなる。一方、Asをベ
ースとするカルコゲナイドガラスでは、ガラス転
移温度が低いという欠点がある。またPは揮発性
があるという欠点や、Sbでは光散乱がが多いと
いう欠点がある。一方SiではSi−Oの吸収が
10.6μm近くに存在し、かつ、融点が高いという
欠点がある。さらにSnにおいても不要な吸収帯
が存在するため光フアイバ用ガラス材料としては
不適当と結論できる。
以上の理由により、光フアイバ用カルコゲナイ
ドガラスとしてはGe−Se系、Ge−Te系に絞られ
る。
ドガラスとしてはGe−Se系、Ge−Te系に絞られ
る。
本発明を第1図を参照して詳細に説明する。
第1図は、参考のために示したGe−Se−Teカ
ルコゲナイトのガラス化範囲及び転移温度分布曲
線である。図中の数字はガラス転移温度であり、
交差斜線領域がガラス化領域である。
ルコゲナイトのガラス化範囲及び転移温度分布曲
線である。図中の数字はガラス転移温度であり、
交差斜線領域がガラス化領域である。
赤外光フアイバーにCO2レーザ光を入射する
と、光フアイバ材料の吸収によつて、例えば
100Wという大出力光の時には、材料自身が100〜
150℃といつた高温に達する。このため、材料の
ガラス転移温度は200℃以上でなければならず、
第1図より、Te、Seの添加量にもよるが、Geを
少なくとも20モル%以上添加することが必要とな
る。一方、高温になればなるだけ光フアイバ化は
容易になる。そのため、Te量を減らしてGe−Se
カルコゲナイドガラス、すなわち、Ge(30モル
%)−Se(70モル%)のものを用いれば、ガラス
転移温度は約400℃となる。しかしながら、実際
にガラスを作製すると、第2図に示すような透過
率曲線が得られる。ここで、特に光の波長12.8μ
m及び8.0μmにおいて光吸収が多く、透過率が悪
い。これは不純物として混入した酸素とゲルマニ
ウム(Ge−O)による吸収のためである。この
ように酸素不純物の混入は特性を著るしく劣化さ
せる。この不純物の混入を防ぐため、気相化学反
応で原料粉を作製する方法等が検討されている
が、完全に除去することはできていない。
と、光フアイバ材料の吸収によつて、例えば
100Wという大出力光の時には、材料自身が100〜
150℃といつた高温に達する。このため、材料の
ガラス転移温度は200℃以上でなければならず、
第1図より、Te、Seの添加量にもよるが、Geを
少なくとも20モル%以上添加することが必要とな
る。一方、高温になればなるだけ光フアイバ化は
容易になる。そのため、Te量を減らしてGe−Se
カルコゲナイドガラス、すなわち、Ge(30モル
%)−Se(70モル%)のものを用いれば、ガラス
転移温度は約400℃となる。しかしながら、実際
にガラスを作製すると、第2図に示すような透過
率曲線が得られる。ここで、特に光の波長12.8μ
m及び8.0μmにおいて光吸収が多く、透過率が悪
い。これは不純物として混入した酸素とゲルマニ
ウム(Ge−O)による吸収のためである。この
ように酸素不純物の混入は特性を著るしく劣化さ
せる。この不純物の混入を防ぐため、気相化学反
応で原料粉を作製する方法等が検討されている
が、完全に除去することはできていない。
また、Ge−Se系カルコゲナイトガラスの赤外
透過限界波長は約20μmであるため、例えば、1
m以上の長さの光フアイバでは、吸収端の影響が
10.6μm波長にもおよぶ。
透過限界波長は約20μmであるため、例えば、1
m以上の長さの光フアイバでは、吸収端の影響が
10.6μm波長にもおよぶ。
上記2つの理由により、Ge−Seカルコゲナイ
ドガラスのみでは光フアイバとしては不安定であ
る。
ドガラスのみでは光フアイバとしては不安定であ
る。
一方、Ge−Te系カルコゲナイドガラスは赤外
透過限界波長が33μmまでにも広がり、10.6μm用
光フアイバ用材料として有望である。しかし、第
1図に示したようにガラス化温度範囲が狭く、し
かもガラス転移温度が200℃以下と低い。
透過限界波長が33μmまでにも広がり、10.6μm用
光フアイバ用材料として有望である。しかし、第
1図に示したようにガラス化温度範囲が狭く、し
かもガラス転移温度が200℃以下と低い。
以上述べたGe−Te、Ge−Seカルコゲナイドガ
ラスを組み合せ、それぞれの長所を生かし、短所
を補なうようにすればいかになるかを見るため
に、Ge−Se−Te系カルコゲナイドガラスについ
て検討した。Ge量30モル%、Se70モル%の組成
のものを出発材料にし、このSeをTeで置換して
いつた時、第2図に示した12.8μmの吸収が著る
しく改善できることを見出した。第3図はSeを
Teで置換していたつた時の最大透過率に対する
12.8μmにおける光の透過率、すなわち相対透過
率を示す図である。同図より、SeをTeで40%以
上置換すると、Ge−Oによる吸収は激減するこ
とがわかる。このように、12.8μmでの損失はTe
への置換で減少するが、これが、10.6μmへどの
ように影響するかを検討した。の結果、Teで40
%以上置換するとほとんど影響しないことがわか
つた。これはGe−Oの吸収ピークがTeで置換す
ることによつて長波長側にシフトすることによる
ものである。第4図はTe置換量に対する吸収ピ
ークのシフトをミクロン単位で示したものであ
る。同図より、SeをTeで40%以上置換すると、
シフト量が0.2μm以上と急激に長波長側にシフト
することがわかる。
ラスを組み合せ、それぞれの長所を生かし、短所
を補なうようにすればいかになるかを見るため
に、Ge−Se−Te系カルコゲナイドガラスについ
て検討した。Ge量30モル%、Se70モル%の組成
のものを出発材料にし、このSeをTeで置換して
いつた時、第2図に示した12.8μmの吸収が著る
しく改善できることを見出した。第3図はSeを
Teで置換していたつた時の最大透過率に対する
12.8μmにおける光の透過率、すなわち相対透過
率を示す図である。同図より、SeをTeで40%以
上置換すると、Ge−Oによる吸収は激減するこ
とがわかる。このように、12.8μmでの損失はTe
への置換で減少するが、これが、10.6μmへどの
ように影響するかを検討した。の結果、Teで40
%以上置換するとほとんど影響しないことがわか
つた。これはGe−Oの吸収ピークがTeで置換す
ることによつて長波長側にシフトすることによる
ものである。第4図はTe置換量に対する吸収ピ
ークのシフトをミクロン単位で示したものであ
る。同図より、SeをTeで40%以上置換すると、
シフト量が0.2μm以上と急激に長波長側にシフト
することがわかる。
以上の結果から、Ge−Se−Teカルコゲナイド
ガラスにおいて、光フアイバ材料として好適な範
囲は、一応、第1図に示すガラス化領域内のGe
量が20モル%以上で、Te量/Te+Se量が0.4以
上の領域ということになる。
ガラスにおいて、光フアイバ材料として好適な範
囲は、一応、第1図に示すガラス化領域内のGe
量が20モル%以上で、Te量/Te+Se量が0.4以
上の領域ということになる。
さらに詳細な領域は、以下に示す実施例、比較
例に基いて決定される。
例に基いて決定される。
実施例 1
出発原料として、純度99.99%の金属Ge、Se、
Teを用いた。Ge2.15g、Se1.56g、Te6.29gの
計10gを計量し、外径12mm、内径6mm、長さ150
mmの一端封止した石英ガラス管に充填し、その上
に石英ガラス管の内径にほぼ等しい外径5.9mm、
長さ40mmの石英棒を挿入して、開口端を真空ポン
プにつないだ。石英管内を減圧しながら、同管外
から酸水素バーナで加熱し、Ge、Te、Seの粉末
を十分に溶解した。その後、石英管内の真空度を
10-6Torrに上げ、石英管と石英棒を溶着して、
石英管を封じた。この封管を温度1000℃に保持し
た電気炉に入れて48時間加熱し、均一に溶解し
た。その後、加熱温度を580℃に減じ、8時間保
持し、ガラスの清澄化を行なつた後、石英管を液
体窒素に入れて冷却した。石英管からGe−Se−
Teカルコゲナイドを取り出し、X線回折によつ
て結晶化しているか否かを調べた所、完全にアモ
ルフアスでガラス化していることがわかつた。こ
のカルコゲナイドガラスを長さ11mmに切り、両端
面を光学研磨し、光透過率を測定した。第6図に
その結果を示す。同図から、光の透過性は12μm
まで良好で、Te置換の効果が大きく、10.6μmの
レーザ波長への影響は小さいことがわかる。な
お、本カルコゲナイドガラスの屈折率は約3であ
るため、端面反射損失は約62%である。このカル
コゲナイドガラスを分析したところ、モル%組成
で、Ge:Se:Te=30:20:48(第5図のA1点)
であつた。また、このガラスの転移点は250℃と
十分に高く、光フアイバ化に適していることを確
認した。
Teを用いた。Ge2.15g、Se1.56g、Te6.29gの
計10gを計量し、外径12mm、内径6mm、長さ150
mmの一端封止した石英ガラス管に充填し、その上
に石英ガラス管の内径にほぼ等しい外径5.9mm、
長さ40mmの石英棒を挿入して、開口端を真空ポン
プにつないだ。石英管内を減圧しながら、同管外
から酸水素バーナで加熱し、Ge、Te、Seの粉末
を十分に溶解した。その後、石英管内の真空度を
10-6Torrに上げ、石英管と石英棒を溶着して、
石英管を封じた。この封管を温度1000℃に保持し
た電気炉に入れて48時間加熱し、均一に溶解し
た。その後、加熱温度を580℃に減じ、8時間保
持し、ガラスの清澄化を行なつた後、石英管を液
体窒素に入れて冷却した。石英管からGe−Se−
Teカルコゲナイドを取り出し、X線回折によつ
て結晶化しているか否かを調べた所、完全にアモ
ルフアスでガラス化していることがわかつた。こ
のカルコゲナイドガラスを長さ11mmに切り、両端
面を光学研磨し、光透過率を測定した。第6図に
その結果を示す。同図から、光の透過性は12μm
まで良好で、Te置換の効果が大きく、10.6μmの
レーザ波長への影響は小さいことがわかる。な
お、本カルコゲナイドガラスの屈折率は約3であ
るため、端面反射損失は約62%である。このカル
コゲナイドガラスを分析したところ、モル%組成
で、Ge:Se:Te=30:20:48(第5図のA1点)
であつた。また、このガラスの転移点は250℃と
十分に高く、光フアイバ化に適していることを確
認した。
このカルコゲナイドガラスロツドを鉛を主成分
とするFガラス管内に入れて、ロツド・イン・チ
ユーブ法で線引した所、コア径1mmの良好な赤外
光フアイバを得た。この光フアイバの伝送損失は
波長10.6μmで0.7dB/mと低損失であつた。この
光フアイバの断面構造は、第7図に示すように、
中心部のGe−Se−Teのカルコゲナイドガラスで
出来ているコア1とFガラスからなるクラツド2
の2重構造からなつている。
とするFガラス管内に入れて、ロツド・イン・チ
ユーブ法で線引した所、コア径1mmの良好な赤外
光フアイバを得た。この光フアイバの伝送損失は
波長10.6μmで0.7dB/mと低損失であつた。この
光フアイバの断面構造は、第7図に示すように、
中心部のGe−Se−Teのカルコゲナイドガラスで
出来ているコア1とFガラスからなるクラツド2
の2重構造からなつている。
実施例 2
実施例1と同一の原料を、Ge、Se、Teの組成
比がモル%で25:10:65となるように調合し、実
施例1と同様な方法でガラス化し、第5図のA2
点で示す組成のカルコゲナイドを作成した。これ
をX線回折によつてX線回折し、結晶化の有無を
調べた所、特異なピークは見られず、完全なアモ
ルフアスであつた。このカルコゲナイドガラスの
分光特性を測定したところ、光の透過性は長波長
にわたつて非常によく、Ge−Oの吸収ピークは
波長約13.7μmまでシフトしていた。このガラス
のロツドを実施例1と同様にFガラス管に入れ
て、ロツド・イン・チユーブ法でコア径1mmの赤
外光フアイバを作成した。得られた光フアイバの
伝送損失は10.6μmの波長で2.2dB/mであつた。
比がモル%で25:10:65となるように調合し、実
施例1と同様な方法でガラス化し、第5図のA2
点で示す組成のカルコゲナイドを作成した。これ
をX線回折によつてX線回折し、結晶化の有無を
調べた所、特異なピークは見られず、完全なアモ
ルフアスであつた。このカルコゲナイドガラスの
分光特性を測定したところ、光の透過性は長波長
にわたつて非常によく、Ge−Oの吸収ピークは
波長約13.7μmまでシフトしていた。このガラス
のロツドを実施例1と同様にFガラス管に入れ
て、ロツド・イン・チユーブ法でコア径1mmの赤
外光フアイバを作成した。得られた光フアイバの
伝送損失は10.6μmの波長で2.2dB/mであつた。
ここで、Ge、Se、Teの組成比は上記に限られ
ず、組成比がモル%で、30:30:40,21:30:
49,35:37:28のカルコゲナイドについても同様
な検討を行なつた。得られたものは、第5図の
A3、A4、A5に示す組成のもので、X線回折の結
果によつても結晶化が見られず、良好なガラスが
得られた。
ず、組成比がモル%で、30:30:40,21:30:
49,35:37:28のカルコゲナイドについても同様
な検討を行なつた。得られたものは、第5図の
A3、A4、A5に示す組成のもので、X線回折の結
果によつても結晶化が見られず、良好なガラスが
得られた。
以上検討したカルコゲナイドにおいて、第5図
の点A1、A3、A5で示すものは、点A2、A4で示す
ものに比較して、ガラス転移温度を測定したとこ
ろ、50℃以上高く、ロツド・イン・チユーブ法に
て光フアイバ化する時、A2、A4に比較して光フ
アイバ化が容易であつた。
の点A1、A3、A5で示すものは、点A2、A4で示す
ものに比較して、ガラス転移温度を測定したとこ
ろ、50℃以上高く、ロツド・イン・チユーブ法に
て光フアイバ化する時、A2、A4に比較して光フ
アイバ化が容易であつた。
比較例
実施例1と同一の原料を、Ge、Se、Teの組成
比がモル%で40:25:35となるように調合し、実
施例1と同様に石英ガラス管に封入し、1000℃の
高温で溶融した。その後、液体窒素中に注入して
急冷してガラス化を行ない、第5図のA6点で示
す組成比のカルコゲナイドを得た。これについて
X線回折によつて結晶化の有無を調べたところ、
X線回折角にはするどいピークが見られ、結晶化
していることがわかり、赤外透過光フアイバの組
成としては適さないことがわかつた。
比がモル%で40:25:35となるように調合し、実
施例1と同様に石英ガラス管に封入し、1000℃の
高温で溶融した。その後、液体窒素中に注入して
急冷してガラス化を行ない、第5図のA6点で示
す組成比のカルコゲナイドを得た。これについて
X線回折によつて結晶化の有無を調べたところ、
X線回折角にはするどいピークが見られ、結晶化
していることがわかり、赤外透過光フアイバの組
成としては適さないことがわかつた。
以上詳述したところから明らかなように、本発
明によれば、10.6μmのCO2レーザ光までの赤外
光の透過性の極めて良好な光フアイバを得ること
ができる。
明によれば、10.6μmのCO2レーザ光までの赤外
光の透過性の極めて良好な光フアイバを得ること
ができる。
第1図は、Ge−Se−Te三元系カルコゲナイド
ガラスのガラス化範囲及びガラス転移温度を示す
図、第2図は、Ge(30モル%)−Se(70モル%)カ
ルコゲナイドガラスの光透過率曲線を示す図、第
3図はGe(30モル%)−Se(70モル%)カルコゲナ
イドガラスのSeをTeで置換した時のTe置換量と
波長12.8μmにおける相対透過率の関係を示す図、
第4図はGe(30モル%)−Se(70モル%)カルコゲ
ナイドガラスのSeをTeで置換した時のTe置換量
とGe−Oの吸収ピークの波長シフトの関係を示
す図、第5図はGe−Se−Te三元素カルコゲナイ
ドガラスの光フアイバ用ガラスとして最適な領域
を示す図、第6図は本実施例のGe(30モル%)−
Se(22モル%)−Te(48モル%)カルコゲナイドガ
ラスの光透過率曲線を示す図、第7図は本発明の
光フアイバの断面構造を示す図である。 図において、1は光フアイバコア、2は光フア
イバクラツドである。
ガラスのガラス化範囲及びガラス転移温度を示す
図、第2図は、Ge(30モル%)−Se(70モル%)カ
ルコゲナイドガラスの光透過率曲線を示す図、第
3図はGe(30モル%)−Se(70モル%)カルコゲナ
イドガラスのSeをTeで置換した時のTe置換量と
波長12.8μmにおける相対透過率の関係を示す図、
第4図はGe(30モル%)−Se(70モル%)カルコゲ
ナイドガラスのSeをTeで置換した時のTe置換量
とGe−Oの吸収ピークの波長シフトの関係を示
す図、第5図はGe−Se−Te三元素カルコゲナイ
ドガラスの光フアイバ用ガラスとして最適な領域
を示す図、第6図は本実施例のGe(30モル%)−
Se(22モル%)−Te(48モル%)カルコゲナイドガ
ラスの光透過率曲線を示す図、第7図は本発明の
光フアイバの断面構造を示す図である。 図において、1は光フアイバコア、2は光フア
イバクラツドである。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1 Ge−Se−Te系カルコゲナイドガラスよりな
り、このカルコゲナイドガラスのGeの組成が20
モル%以上、かつSe及びTeに対するTeの組成が
40モル%以上である領域を有することを特徴とす
る赤外光用光フアイバ。 2 特許請求の範囲第1項に記載の赤外光用光フ
アイバにおいて、前記領域はコアである赤外光用
光フアイバ。 3 特許請求の範囲第1項に記載の赤外光用光フ
アイバにおいて、前記Ge、Se及びTeの組成がモ
ル%で示したGe−Se−Te系カルコゲナイドの3
成分系状態図におけるB点(25Ge、5Se、
70Te)、C点(20Ge、30Se、50Te)、D点
(26Ge、44Se、30Te)及びE点(38Ge、37Se、
25Te)の各点をB、C、D、E、Bの順に結ん
だ直線で囲まれた領域内に含まれる赤外光用光フ
アイバ。 4 特許請求の範囲第3項に記載の赤外光用光フ
アイバにおいて、前記Ge、Se及びTeの組成がモ
ル%で示したGe−Se−Te系カルコゲナイドの3
成分系状態図におけるD点(26Ge、44Se、
30Te)、E点(38Ge、37Se、25Te)、及びF点
(30Ge、18Se、52Te)の各点をD、E、F、D
の順に結んだ直線で囲まれた領域内に含まれる赤
外光用光フアイバ。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP57194669A JPS5988338A (ja) | 1982-11-08 | 1982-11-08 | 赤外光用光フアイバ |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP57194669A JPS5988338A (ja) | 1982-11-08 | 1982-11-08 | 赤外光用光フアイバ |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS5988338A JPS5988338A (ja) | 1984-05-22 |
JPH0420859B2 true JPH0420859B2 (ja) | 1992-04-07 |
Family
ID=16328332
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP57194669A Granted JPS5988338A (ja) | 1982-11-08 | 1982-11-08 | 赤外光用光フアイバ |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS5988338A (ja) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
CN1041813C (zh) * | 1996-04-23 | 1999-01-27 | 华东理工大学 | 一种硫氮玻璃及其制备方法 |
CN103302393A (zh) * | 2012-03-07 | 2013-09-18 | 三菱电机株式会社 | 冷压焊用模 |
Families Citing this family (6)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS60118651A (ja) * | 1983-11-28 | 1985-06-26 | Hitachi Ltd | 赤外光フアイバ用ガラス材料 |
JPS62143841A (ja) * | 1985-12-16 | 1987-06-27 | Nippon Sheet Glass Co Ltd | カルコゲナイドガラス |
JPS63222041A (ja) * | 1987-03-09 | 1988-09-14 | Hisankabutsu Glass Kenkyu Kaihatsu Kk | 赤外光透過フアイバ用材料及びその材料を用いたガラスフアイバ |
JPH0429101A (ja) * | 1990-05-24 | 1992-01-31 | Hisankabutsu Glass Kenkyu Kaihatsu Kk | Co↓2レーザーエネルギー伝送用カルコゲナイドガラスファイバー |
US7116888B1 (en) * | 2005-04-13 | 2006-10-03 | Corning, Incorporated | Chalcogenide glass for low viscosity extrusion and injection molding |
JP7172024B2 (ja) | 2017-09-12 | 2022-11-16 | 日本電気硝子株式会社 | カルコゲナイドガラス材 |
-
1982
- 1982-11-08 JP JP57194669A patent/JPS5988338A/ja active Granted
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
CN1041813C (zh) * | 1996-04-23 | 1999-01-27 | 华东理工大学 | 一种硫氮玻璃及其制备方法 |
CN103302393A (zh) * | 2012-03-07 | 2013-09-18 | 三菱电机株式会社 | 冷压焊用模 |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JPS5988338A (ja) | 1984-05-22 |
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