JPH0349255B2 - - Google Patents

Info

Publication number
JPH0349255B2
JPH0349255B2 JP60026620A JP2662085A JPH0349255B2 JP H0349255 B2 JPH0349255 B2 JP H0349255B2 JP 60026620 A JP60026620 A JP 60026620A JP 2662085 A JP2662085 A JP 2662085A JP H0349255 B2 JPH0349255 B2 JP H0349255B2
Authority
JP
Japan
Prior art keywords
pulse
nmr
pulses
composite
nuclear spins
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Expired - Lifetime
Application number
JP60026620A
Other languages
English (en)
Other versions
JPS60242352A (ja
Inventor
Harorudo Guroobaa Geerii
Odoneru Mashu
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
General Electric Co
Original Assignee
General Electric Co
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by General Electric Co filed Critical General Electric Co
Publication of JPS60242352A publication Critical patent/JPS60242352A/ja
Publication of JPH0349255B2 publication Critical patent/JPH0349255B2/ja
Granted legal-status Critical Current

Links

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N24/00—Investigating or analyzing materials by the use of nuclear magnetic resonance, electron paramagnetic resonance or other spin effects
    • G01N24/08—Investigating or analyzing materials by the use of nuclear magnetic resonance, electron paramagnetic resonance or other spin effects by using nuclear magnetic resonance
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
    • G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
    • G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
    • G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
    • G01R33/446—Multifrequency selective RF pulses, e.g. multinuclear acquisition mode
    • B—PERFORMING OPERATIONS; TRANSPORTING
    • B23—MACHINE TOOLS; METAL-WORKING NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • B23K—SOLDERING OR UNSOLDERING; WELDING; CLADDING OR PLATING BY SOLDERING OR WELDING; CUTTING BY APPLYING HEAT LOCALLY, e.g. FLAME CUTTING; WORKING BY LASER BEAM
    • B23K9/00—Arc welding or cutting
    • B23K9/10—Other electric circuits therefor; Protective circuits; Remote controls
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
    • G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
    • G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
    • G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
    • G01R33/48—NMR imaging systems
    • G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
    • G01R33/56—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution
    • G01R33/565—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities
    • G01R33/56563—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities caused by a distortion of the main magnetic field B0, e.g. temporal variation of the magnitude or spatial inhomogeneity of B0

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • High Energy & Nuclear Physics (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
  • Mechanical Engineering (AREA)
  • Health & Medical Sciences (AREA)
  • Plasma & Fusion (AREA)
  • Chemical & Material Sciences (AREA)
  • Analytical Chemistry (AREA)
  • Biochemistry (AREA)
  • General Health & Medical Sciences (AREA)
  • Immunology (AREA)
  • Pathology (AREA)
  • Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)

Description

【発明の詳細な説明】 発明の背景 この発明は全般的にNMR作像、更に具体的に
云えば、スピンエコー信号を発生する為に核スピ
ンの時間的な反転を行わせるパルスを用いた
NMR作像に関する。
NMR作像では、特にスピンエコー信号を発生
する為に、主たる静磁界に対して横方向の平面内
にある核スピンを時間的に反転する為に180゜RF
パルスを用いるスピンエコーNMR作像では、主
たる静磁界及びRF磁界の非均質性、即ち、磁界
の空間的な変化が重要な問題である。スピンエコ
ー作像では、主たる磁界に対して略直交する軸線
に沿つて、90゜RFパルスをサンプルに印加するこ
とにより、サンプルの選ばれた領域内にある核ス
ピンを主たる磁界との整合状態から横平面へ章動
させる。横平面に章動した時、核スピンはラーマ
方程式。
ω＝γβ ……(1) （こゝでγは磁気回転化で特定の原子核種目に
とつて一定であり、βは核スピンにかける磁界で
ある）によつて表わされる特性的なNMR周波数
で、横平面内で同相で歳差運動を始める。然し、
局部的な磁界の非均質性により、核スピンは忽ち
位相のコヒーレンスを失い、位相外れを起し始め
る。次に180゜RFパルスをサンプルに印加して、
横平面内の核スピンを時間的に反転する。これに
よつて正味の横方向の磁化が反転する。核スピン
の共振振動数、即ち歳差運動の振動数は同じであ
るが、180゜パルスがそれらの相対的な位相を180゜
ずらし、この為、核スピンが再び位相のコヒーレ
ンスを取戻すにつれて、核スピンによつて発生さ
れるNMR信号の位相戻しが起り、スピンエコー
信号を発生する。主磁界及びRF磁界の一方又は
両方の非均質性は、核スピンが全部正しく時間的
に反転する妨げになることがある。この為、全て
の核スピンが同時に位相のコヒーレンスを回復す
る代りに、相異なる時刻に位相戻しをし、破壊的
な干渉を生じ、それが所望のスピンエコー信号の
振幅を小さくする。
磁界の非均質性の主な原因は２つある。即ち、
(1)サンプルにわたつて完全に均質な磁界を発生す
ることが出来る磁石を構成するのが実際に困難で
ある為の主たる静磁界お変化と、(2)サンプルにわ
たつて完全に均質なRF磁界を発生することが出
来るRFコイルを構成するのが実際に困難である
為のRF磁界の変化とである。時間反転用のRF磁
界について、磁界の非均質性が強くなると、時間
的に反転した核スピンの位相戻しの誤差が増加す
る。相次ぐスピンエコー信号を発生する為に複数
個の相次ぐ180゜パルスをサンプルに印加する多重
エコーの実験では、この誤差によつて、その結果
得られるNMR像に人為効果（アーテイフアク
ト）が生じ、像が使いものにならなくなることが
ある。
この誤差を最小限に抑えようとする従来の試み
には、RF磁界に較べて、非均質性の大きさをな
るべく小さくする様に、なるべく大きさの大きい
RF磁界を使うものがある。この方式の難点、特
にNMR作像で望ましい大形の主たる静磁界を使
う時の難点は、大きさの強いRF磁界が患者の焼
損を起し、身体内の代謝過程に干渉する惧れがあ
ることである。更に、RF磁界の大きさが強くな
ると、RF磁界を発生するのに使われるハードウ
エアも、コスト並びに複雑さが強まる。
NMR分光法では、磁界の非均質性がそれ程の
問題ではない。
それは、NMR分光法では、サンプルの化学的
構造を解析する為にサンプルの全体から複数個の
相異なる核スピンのNMR信号を検出し、しかも
該サンプルの寸法が全身用NMR作像において用
いれるサンプルの寸法（これは人体の横断面寸法
に匹敵する）よりもずつと小さいからである。然
し、NMR分光法では、異なる核種目の間の共鳴
のずれが比較的大きいことなどにより、サンプル
内の相異なる核スピンを予め定めた角度だけ回転
させることが困難である。最近、スピン−格子緩
和時間を決定する時の系統的な誤差を最小限に抑
える１つの方法として、NMR分光法の反転回復
実験に、一連のRFパルスで構成されれた複合パ
ルスを用いることが提案されている。（ジヤーナ
ル・オブ・マグネテイツク・レゾナンス誌、第38
巻（1980年）第453頁乃至第479頁所載のフリーマ
ン他の論文「自分の欠陥を補償する無線周波パル
ス順序」参照。）１つの軸線の周りの90゜の回転を
発生するパルスと、直交する軸線の周りの180゜の
回転を発生するパルスと、第１の軸線の周りの
90゜の回転を発生するパルスとで構成された複合
180゜パルスも、NMR分光法のスピンエコー実験
に関連連して研究されている。（ジヤーナル・オ
ブ・マグネテイツク・レゾナンス誌、第43巻
（1981年）第65頁乃至第80頁所載のレビツト他の
論文「NMRスピンエコー実験に於けるパルスの
欠陥の補償」参照）。この様な複合パルスは系統
的な誤差を最小限に抑えることが出来ると共に、
実質的に振幅が小さくならない様にしたNMR信
号を発生することが出来ることが判つているが、
横平面内の核スピンの回転に複合パルスを使うこ
とによつて起る都合の悪い結果として、複合パル
スがRF磁界及び主磁界の非均質性の関数として
変化する位相誤差（すなわち、磁界が均質な場合
における核スピンの歳差運動に対する、磁界が非
均質な場合における核スピンの歳差運動の位相の
ずれ）を導入する。非均質性はサンプル全体にわ
たつて空間的に変化するから、位相誤差もサンプ
ル全体にわたつて空間的に変化する。１つのサン
プル内の異なる２点の核スピンによつて発生され
た信号が、偶々180゜の位相差を持てば、信号が相
殺し、これらの点からの出力信号が発生されなか
つた様に見える。従つて、磁界の非均質性が小さ
いか或いは非常に明確に限定されていて、サンプ
ルの意味のある非均質性が、相異なる核スピンの
間の化学シフトによるものだけである時にだけ、
複合パルスがNMRスピンエコー分光法に用いら
れる。
一般的に磁界の非均質性がはつきりしておら
ず、サンプルの寸法も比較的大きいNMR作像で
は、複合パルスを使うことによつて割合大きな不
明の位相誤差が起ることがあり、これまで、磁界
の非均質性による時間反転誤差を克服する為に、
複合パルスが考えられたことはなかつた。
発明の概要 この発明では、磁界の非均質性に伴う誤差を減
少する為に、スピンエコーNMR作像で核スピン
の時間的な反転を行う為に、複合パルスを用い
る。この為、この発明の１面では、NMR作像順
序の一部分として、サンプルの選ばれた横平面領
域内にある核スピンを時間的に反転する為に、複
合パルスをサンプルに印加する、複合パルスは、
横平面領域内の直交する軸線の周りの核スピンの
複数個の回転を発生する為の二連のパルスで構成
される。この発明の方法は、選ばれた領域内の複
数個の異なる位置にある核スピンによつて発生さ
れたスピンエコーNMR信号を検出し、これらの
スピンエコー信号を処理して複素信号を発生し、
複素信号の振幅を用いてNMR像を形成すること
を含む。
複合パルスは３つのパルスで構成されることが
好ましい。第１のパルスは、サンプルの選ばれた
領域で、サンプルの横平面内にある第１の軸線の
周りの核スピンの第１の回転を発生するものであ
り、この第１のパルスに続く第２のパルスは、前
記第１の軸線と略直交する、やはり横平面内の第
２に軸線の周りの核スピンの第２の回転を発する
ものであり、この第２のパルスに続く第３のパル
スは、前記第１の軸線の周りの核スピンの第３の
回転を発生するものである。
この発明の別の１面として、NMR作像装置が
核スピンを時間的に反転する為の複合RFパルス
を発生するRFパルス発生手段を有する。RFパル
ス発生手段は、予定の周波数を持つRF搬送波を
発生するRF源と、該RF源に接続されていて、
RF搬送波の同相成分及び直角位相成分を発生す
る手段と、同相成分及び直角位相成分を受取つ
て、同相成分及び直角位相成分の順序で構成され
た複合RFパルスを発生する手段とを有する。こ
の同相成分及び直角位相成分の順序は、サンプル
の選ばれた領域で、第１の横軸線の周りの核スピ
ンの第１の回転、前記第１の横軸線に略直交する
第２の横軸線の周りのスピンの第２の回転、及び
第１の横軸線の周りのスピンの第３の回転を逐次
的に発生して核スピンを時間的に反転する様に選
ばれている。更にRFパルス発生手段は、この複
合パルスをサンプルに印加する手段を含む。
好ましい実施例の説明 この発明は、多数のスピンエコーを発生する為
に、横平面内にある核スピンを相次いで時間的に
反転する多重エコーNMR作像に使うのに特に適
しており、その場合について説明する。然し、後
で判るが、これはこの発明の１つの用例にすぎな
い。
第１図にNMRサンプル１０を示す。サンプル
１０は例えば円柱形であつてよく、普通のデカル
ト座標系のｚ軸の正の方向を向いた主たる静磁界
B0の中に配置される。ｚ軸はサンプルの軸線１
０ａと一致する様に選ぶ。座標系の原点は、作像
容積内にある核スピンの選択的な励起によつて限
定された厚い作像容積１１の中心にとることが出
来る。各々が、作像容積の内、厚さ△ｚを持つ複
数個の平面状スライス１２の内の１つに対応する
複数個のNMR像が、作像容積内の核スピンによ
つて発生されたNMR信号の解析によつて得られ
る。
周知の様に、静磁界B0の効果は、サンプル内
にある核スピンを磁界B0と整合させ、ｚ軸の方
向に正味の磁化を発生することである。ｚ軸に沿
つて空間的に変化する磁界勾配Gzを磁界B1に重
畳すると、サンプル内の核スピンは、ｚ軸に沿つ
た位置の関数として変化する磁界の作用を受け、
従つて、方程式(1)で示す様に、核スピンの共振振
動数が同様に空間的に変化する。主磁界に対して
略直交する方向に（即ち略ｘ−ｙ平面内で）所望
の作像容積１２内にる核スピンの共振振動数に対
応する周波数成分を持つRFパルスをサンプルに
印加することにより、この作像容積内にある核ス
ピンを選択的に励起し、ｘ−ｙ横平面内へ章動さ
せることが出来る。このRFパルスを90゜選択性パ
ルスと呼ぶ。前に述べた様に、横平面に章動した
後、核スピンが最初は同相で歳差運動を開始する
が、局部的な磁界の非均質性の為に、忽ち、位相
のコヒーレンスを失う。スピンエコーNMR作像
では、NMR作像順序の一部分として、180゜パル
スをサンプルに印加する。このNMR作像順序は
核スピンを空間的に符号化する為の時間的に変化
する勾配磁界Gx及びGyをも含む。180゜パルスが
横平面内の位相外れした核スピンを時間的に反転
して、スピンの位相戻しをし、スピンエコー信号
を発生する。このスピンエコー信号をフーリエ変
換して、作像容積１２内の核スピンの分布を表わ
す周波数成分を取出すことが出来る。然し、前に
述べた様に、静磁界及びRF磁界の非均質性が、
全ての核スピンが正しく時間的に反転する妨げと
なり、その結果所望のスピンエコー信号の振幅が
減少し、この結果得られるNMR像に人為効果を
生ずることがある。
この発明では、NMR作像順序の普通の時間反
転用180゜パルスを複合パルスに置き換える。この
複合パルスは、横平面のｘ軸及びｙ軸の一方又は
他方の周りの核スピンの予定の回転を発生するパ
ルス順序で構成される。これらの回転は、核スピ
ンの全体的な時間反転を発生する様に選ばれてい
る。複合パルスは例えば、核スピンを横平面内の
第１の軸線、例えば、ｘ軸の周りに90゜回転させ
る90゜パルス、その後に直ぐ続き、直交する横軸
線、即ち、ｙ軸線の周りに核スピンを180゜回転さ
せる180゜パルス、及び最後に第１の軸線、例え
ば、ｘ軸の周りの核スピンの90゜の回転を発生す
るもう１つの90゜パルスで構成することが出来る。
この複合パルスはパルス順序90x−180y−90xで
表わすことが出来る。複合パルスは後で説明する
様に、普通の180゜パルスの２倍の長さであるが、
複合パルスは静磁界及びRF磁界の非均質性に対
する感度が、普通の180゜パルスよりかなり低い。
従つて、時間反転誤差が大幅に減少し、スピンエ
コー信号の振幅が大部分保存される。これは、作
像順序に多数の相次ぐ時間反転パルスを入れて多
数のスピンエコー応答信号を発生し、これによつ
てスピン−スピン緩和時間T2を決定する精度が
改善することが出来るので有利である。
第２図は核スピンの時間反転の為に複合180゜パ
ルスを用いた３次元多重エコーNMR作像順序を
示す。第２図に示す作像順序は、複合パルスを有
利に用いることが出来る多数の周知のスピンエコ
ー作像順序の内の１つにすぎず、こゝでは例とし
て挙げたいものである。
第２図について説明すると、第１の期間q1に、
正のG2勾配信部分２２ａの存在の下に、90゜選択
性RFパルスをｘ軸方向でサンプルに印加して、
所望の作像容積内にある核スピンを選択的に励起
し、該スピンをｘ−ｙ横平面へ章動させる。周知
の様に、図面にも示すが、90゜パルス２０はゲー
ト波形、例えば（sinbt）／bt波形（こゝでｂは
定数、ｔは時間）によつて振幅変調されたRF搬
送波信号であつてよく、この結果ゲートされた
RFパルスは作像容積の略矩形の厚さを持つ断面
形の中にある核スピンを励起する周波数成分を持
つている。
期間q2に、位相符号化Gx勾配信号部分２４及
びGx勾配信号部分２６ａと共に、負の極性の位
相外しGz勾配信号部分２２ｂをサンプルに印加
することが出来る。
期間q3に、複合180゜時間反転パルス（全体をパ
ルス３０として示す）をサンプルに印加して、期
間q4にスピンエコーNMR応答信号３５を発生さ
せる。スピンエコーNMR応答信号３５がGx勾
配信号部分２６ｂの存在の下に検出される。
第２回に示す様に、複合パルス３０は、ｘ軸の
周りの核スピンの90゜の回転を発生する相隔たる
１対のパルス３０ａ，３０ｃ（以下これを夫々
90xと記す）と、２つの90゜パルス３０ａ，３０ｃ
の間にあつて、核スピンをｙ軸の周りに180゜回転
させる180゜パルス３０ｂ（以下これを180yと記す）
とで構成される。これらのパルスは略直交する２
つのRFコイルの間でRF搬送波を切換えることに
より、又は後で説明する様に、１個のRFコイル
を用いて、180yパルスと各々の90xパルスの間に
90゜の移相を加えることにより、サンプルに印加
することが出来る。図示の様に、90xパルスは
180yパルスと略同じ振幅を持つていてよいが、
持続時間は180yパルスの持続時間の略半分であ
る。図面に示す複合パルス３０は非選択性180゜パ
ルスである。然し、後で説明する様に、選択性
180゜複合パルスを用いて、作像容積の薄い平面状
スラブのみにある核スピンの時間的な反転を行な
うことが出来る。
第２図に示す様に、期間q5，q7，q9の間、相次
ぐ複合パルス３０′，３０″及び３０を夫々印加
して、夫々の期間q6，q8，q10の間、対応する多
重スピンエコーNMR応答信号３５′，３５″及び
３５を発生することが出来る。多重スピンエコ
ー信号の指数関数形の減衰（破線３７で示す）は
スピン−スピン緩和時間T2に関係する。複合パ
ルス３０乃至３０は、核スピンの不完全な時間
反転による誤差を最小限に抑え、実質的にスピン
エコー信号の振幅を保存する。この為、複合パル
ス３０を使うことにより、より多くのスピンエコ
ー信号３５を発生して、スピンの不完全な時間反
転に伴う誤差によつて、スピンエコー信号の振幅
が急速に失われる様な、時間反転作用に普通の
180゜パルスを使う場合よりも、一層正確にT2を決
定することが出来る。この様な誤差の影響、並び
に複合パルスを使うことによつて得られる改善さ
れた結果は、第３ａ図と第３ｂ図、並びに第４ａ
図と第４ｂ図を比較すれば理解されよう。これら
の図は、0.15TのNMR作像装置で、第２図に示
す様な４エコーの多重エコー作像順序の相異なる
スピンエコー信号から作成された試試験サンプル
のNMR像を示している。
第３ａ図及び第３ｂ図の像は、順序の１番目の
エコーによつて作成され、第４ａ図及び第４ｂ図
の像は順序の４番目のエコーから作成された。第
３ａ図及び第４ａ図の像は作像順序に複合パルス
を用いて得られ、第３ｂ図及び第４ｂ図の像は作
像順序に普通のパルスを用いて得られた。第３ａ
図及び第３ｂ図は、多重エコー順序の１番目のエ
コーから、複合パルスを用いて並びに普通にパル
スを用いて得られた像の間に目立つた違いがない
ことを示している。然し、第４ａ図及び第４ｂ図
は、順序の４番目のエコーの場合、複合パルスを
用いて得られた像（第４ａ図）と普通のパルスを
用いて得られた線（第４ｂ図）の間に目立つた違
いがあることを示している。第４ｂ図に示す様
に、普通にパルスを用いて得られた像は人為効果
（像の右側の暗い影）があるが、第４ａ図では、
複合パルスを用いて得られた像には人為効果がな
い。
複合パルスを用いて改善された結果が得られる
のは、複合パスを用いると、時間反転誤差が２次
の剛佐であるのに対し、普通のパルスの場合、１
次の誤差であるからである。これは次の様に説明
することが出来る。単純な、即ち、普通の180゜パ
ルスに対する回転マトリクスは次の様になる。
Ｒ＝Rz（φ）Ry（θ）Rz（φ） ……(2) こゝでRz（φ）な磁界の非均質性による歳差運
動を表わし、Ry（φ）はRF磁界による回転を表
わす（回転マトリクスはRF磁界による核スピン
の回転が存在する場合の該核スピンの状態を表わ
す数学的表現であり、回転マトリクスの式は核ス
ピンの理想的でない状態、すなわち磁界の非均質
性により生じる歳差運動の乱れを考慮している）。
スピンエコー信号のピークに対応する横方向の磁
化は、前掲の式並びに回転マトリクスの定義から
計算するとが出来る。最初の磁化成分Mx及び
Myに対し、最終的な磁化成分M′x及びM′yは次
の様になる。
M′x＝（cos2φcosθ−sin2φ）Mx＋
（sinφcosφcosθ＋sinφcosφ）My ……(3) M′y＝（−sinφcosφcosθ−sinφcosφ）Mx−
（sin2φcosθ−cos2φ）My ……(4) NMR作像実験では、１つのスピンエコーの
間、磁化は何サイクルも歳差運動をする。従つ
て、歳差運動の角度φにわたつて、上の式(3)及び
(4)を平均化することにより、スピンエコーの振幅
のよい近似が得られる。即ち M′x＝−１／２（１−cosθ）Mx ……(5) M′y＝１／２（１−cosθ）My ……(6) 又は、 M′T＝１／２（１−cosθ）MT ……(7) こゝでM′Tは横方向の磁化の大きさである。
これと対照的に、複合パルスを用いた時のスピ
ンエコーの回転マトリクスは、次の様になる。
Ｒ＝Rz（φ）Rx（θ／２）Ry（θ） Rx（θ／２）Rz（φ） ……(8) この場合もφに対して平均化することにより、
横方向の磁化は次の様になる。
MT＝［（sin2θsinθ／２）＋１／４（cos2θ＋
cos4θ／２）＋sin4θ／2cos2θ−2sin2θ／
2cos2θ／2cosθ−2cosθcos2θ／２＋2sin2θ／
2cos2θ）］１／2MT ……(9) 式(7)及び(9)を比較すれば、式(9)の最低次の項は
２次項であるが、式(7)では、角度の項が１次であ
る。つまり、複合パルスの場合の回転角度に伴う
変化、即ち、誤差が２次になり、所定の非均質性
に対し、普通のパルスの場合よりも、目立つて小
さくなつて行く。
第５図は、静磁界の非均質性が存在しない時、
完全な180゜パルス（B180）の振幅に対して正規化
したRF駆動振幅BRF）の異なる値に対し、複合パ
ルスを用いて得られるスピンエコー信号の正規化
した振幅（曲線４０）を普通のパルスを用いて得
られる場合の振幅（曲線４２）と比較するグラフ
である。鎖線４４は比較の為の１：１の正規化し
た比を表わす線である。第５図はパルス・エコー
実験を計算機でシユミレーシヨンして求めたもの
であり、複合パルス（曲線４０）が普通の180゜パ
ルス（曲線４２）よりも、RF磁界の大きさの変
化によつて影響されることが目立つて少ないこと
を示している。
第６ａ図乃至第６ｃ図も計算機のシユミレーシ
ヨンによつて求めたものであつて、RF駆動の３
種類の異なるレベルBRFに対し、完全な180゜パル
スの振幅BB180に対して正規化した、静磁界の非
均質性（△Ｂ）の関数として、正規化したエコー
振幅変化を示している。夫々の場合、RF駆動の
振幅BRFは1.OB180，1.2B180又は0.8B180であるが、
第６ａ図，第６ｂ図及び第６ｃ図は、複合パルス
（曲線４０ａ，４０ｂ，又は４ｃ）が普通の180゜
パルス（曲線４２ａ，４２ｂ又は１２ｃ）より
も、静磁界の非均質性の影響をずつと受けにくゝ
なることを示している。更にこれらの図から、普
通のパルスの振幅の大体1/3しかない複合パルス
でも、普通のパルスによつて発生されるスピンエ
コー信号と比肩し得る振幅のスピンエコー信号を
発生することが判る。この為、複合パルスは約４
乃至５分の１の電力で、像を発生することが出来
る。これはかなりの磁界の非均質性が存在する状
態で作像する場合に非常に重要な点である。
第７ａ図及び第７ｂ図は、完全な時間反転用
RF磁界の公称値（B゜RF）に対して正規化したRF
磁界の非均質性（△BRF）と、RF磁界の公称値に
対して正規化したた静磁界の非均質性（△Ｂ）の
両方が存在する時の、普通の180゜パルス（第７ａ
図）並びに複合180゜パルス（第７ｂ図）に対する
90％振幅輪郭線４６又は４８を夫々示している。
第７ｂ図が、複合パルスの90％振幅輪郭線４８が
普通のパルスの場合の90％振幅輪郭線４６（第７
ａ図）より目立つて大きいことを示しているのが
印象的である。これは、普通の180゜パルスより
も、複合パルスは、スピンエコー信号の振幅を失
うことなく、一層大きな非均質性を許容し得るこ
とを示している。
複合パルスはエコー信号の振幅を実質的に保存
するが、複合パルスの１つの欠点は、静磁界及び
RF磁界の非均質性の関数として変化する位相誤
差をNMR信号に導入することである。この為、
NMR分光法では、複合パルスを使うのは、反転
回復実験（この場合核スピンを静磁界の方向に対
して反転し、位相が問題ではない）と、磁界の非
均質性が明確に限定されている様な実験の様な用
途に限られている。磁界の非均質性が一般的には
明確に限定されておらず、むしろサンプルの大き
な寸法を用いるNMR作像では、全体的な位相誤
差がむしろ大きくなる可能性がある。然し、この
発明の別の１面として、この様な位相誤差を避
け、横平面内にある核スピンの時間反転の為に、
複合パルスをNMR作像に有利に用いることが出
来るが、これを次に説明する。
NMR作像では、核スピンによつて発生される
NMR信号を空間的に符号化する様に、磁界勾配
がサンプルに印加される。これによつて得られた
NMR信号を作像容積内の複数個の非常に小さな
区域又は点に空間的に分解することが出来、各々
の区域はNMR像の少なくとも１つの画素に対応
する。この為、NMR信号をフーリエ変換して、
それを時間領域から周波数領域に変換し、信号の
各々の周波数成分を別々に分解し易くする。これ
は相異なる画素に対応する。NMR信号のフーリ
エ変換により、画素内の磁化の直交成分を表わす
実数及び虚数成分を持つ複素信号が得られる。画
素が非常に小さいから、どの画素でも、特定の１
つの画素に於ける何れかの磁化成分の位相の変化
も非常に小さく、無視することが出来る。然し、
複合パルスによつて導入される移相の為、周波数
領域信号の実数成分だけを用いてNMR像を形成
すると（これがNMR像を形成するのに普通使わ
れる方法である）、その結果得られる像は誤差を
持つ。この誤差を避ける為、この発明の方法は、
NMR像を形成するのに、更に実数成分ではな
く、複素信号の大きさを利用する。複素信号の大
きさは、複素信号の２成分（実数及び虚数成分）
の自乗の和の平方根を求めることによつて得ら
れ、これはNMR像を発生する為に信号を処理す
る計算機によつて周知の方法で容易に実施し得る
簡単な処理作業である。
第８図はこの発明を実施するのに使うことが出
来るNMR作像装置５０の簡略装置５０の簡略ブ
ロツク図である。装置が、デイスク貯蔵手段５４
及びインターフエイス手段５６に結合された汎用
計算機手段５２を有する。RF発信手段５８、信
号平均化手段６０、及び夫々ｘ，ｙ，ｚ勾配コイ
ル７２，７４，７６を付勢する為の勾配電源手段
６２，６４，６６をインターフエイス手段５６を
介して計算機手段５２に結合することが出来る。
RF発信手段５８は、計算機によつて制御さるプ
ログラム可能な周波数合成手段５９で構成するこ
とが出来るが、作像順序に必要なRFパルスを発
生する。このパルスがRF電力増幅手段６８で増
幅され、RF発信コイル７０に印加される。サン
プルからのNMR信号が受信コイル７８（これは
例えば発信コイル５０を受信機に切換えてもよ
い。）で受信され、低雑音前置増幅手段８０で増
幅され、受信機手段８２によつて濾波され且つ検
出される。受信機の出力信号をデイジタル化して
信号平均化手段６０によつて平均化することが出
来る。信号平均化手段６０からのデータが計算機
５２によつて処理されて、NMR像を構成し、そ
れをCRT表示装置（図に示してない）等に表示
する。線８０ａ及び／又は８２ａに出る発信器又
は計算機からのゲート信号又は消去信号により、
前置増幅手段８０及び受信機手段８２をRFパル
スから保護することが出来る。磁石８５がｚ軸方
向の主たる静磁界B0を発生する。
複合パルスの直交する90x及び180yパルスを発
生する為、コイル７０に対して直交する様に第２
のRF発信コイル７０ａを配置することが出来、
RF電力増幅器の出力を計算機によつて２つのコ
イルの間で切換えることが出来る。然し、１個の
RFコイルを用いて複合パルスを発生する好まし
い構成が、第９図に示されている。図示の様に、
RF発信手段５８が主発振器手段８６（これはプ
ログラム可能な周波数合成器５９であつてよい）
を持ち、これがインターフエイス手段５６を介し
て計算機手段５２によつて制御される。主発振器
の出力が直角混成手段８８に供給され、これが入
力８８ｂの信号と同相でる第１の信号を出力８
８ａに供給すると共に、入力８８ｂの信号の位相
に対して90゜移相した第２のＱ信号を出力８８ｃ
に供給する。Ｉ及びＱ出力が多重化手段９０の第
１及び第２の入力９０ａ，９０ｂの内の関連した
１つの個別に供給される。多重化手段は単極双投
スイツチ手段等で構成することが出来、出力９０
ｃの信号が計算機から制御入力９０ｄに供給され
た制御信号によつて制御され、ゲート手段９２の
入力９２ａに対し、直角混成手段８８の出力Ｉ又
はＱの内の何れか一方を選択する。ゲート手段９
２の出力９２ｂに出る搬送波の振幅は、制御入力
９３ｃの制御信号によつて制御することが出来
る。この制御信号は計算機手段５２からゲート制
御回路手段９４を介して供給することが出来る。
このゲート制御回路手段は、選択された特定のゲ
ート手段に対する周知のゲート駆動器の内の何れ
であつてもよく、これによつてゲート手段に予定
の持続時間を持つRFパルスを出力させる。
動作について説明すると、主発振器手段８６
は、例えば選択された作像容積の中心にある核ス
ピンのラーマ周波数に対応する周波数を出力する
様に設定することが出来る。第２図について説明
すると、期間q3の初めに対応する時刻t1に、計算
機がゲート制御回路手段９４を介してゲート手段
９６を制御し、複合パルスの持続時間に対応する
期間q3＝（t4−t1）の間、ゲート手段９２を開く。
更に、第１の90xパルス３０ａの初めに対応する
時刻t1に、計算機が多重化手段９０を制御して、
直角混成手段からのＩ出力を選択し、この為、こ
のＩ出力が発信手段の出力５８ａを介してRF電
力増幅手段６０、従つて１個のRFコイル７０に
供給される。第１の横軸線、例えばｘ軸の周りの
核スピンの90゜の回転を発生するのに必要な90xパ
ルスの終りに対応する時刻t2に、計算機が多重化
手段９０によつて直角混成手段のＱ出力に切換え
る。この時刻スピンが横平面内でラーマ周波数で
歳差運動としているから、直角混成手段８８のＩ
出力３８ａ及びＱ出力８８ｂの間の90゜の移相は、
横平面内での核スピンの90゜の歳差運動に対応し、
移相したＱ出力へ切換えた効果として、核スピン
は直交する横軸線、即ち、ｙ軸の周りに回転す
る。この為、時刻t2は180yパルス３０ｂの初めに
も対応する。180yパルス３０ｂの終りに対応す
る時刻t3に、多重化手段９０が直角混成手段８８
のＩ出力８８ａに切換わる様に制御され、こうし
て第２の90xパルス３０ｃを開始させ、核スピン
を第１の横軸線の周りに回転させる。90xパルス
３０ｃ並びに期間q3の終りに対応する時刻t4に、
ゲート出力９２ｂが不作動にされ、第２の90xパ
ルス３０ｃを終了させる。この為、１個のRFコ
イル７０に印加さたパルス順序Ｉ−Ｑ−Ｉは、90
−180y−90x複合パルス順序３０に対応し、これ
は最初にｘ軸の周りの90゜の回転を発生し、次に
ｙ軸の周りの180゜の回転を発生し、最後にｘ軸の
周りの２回路の90゜の回転を発生する。期間q5，
q7及びq9の間、同じ順序を繰返して相次ぐ複合パ
ルス３０′，９０″及び３０を発生し、多重スピ
ンエコー信号を発生することが出来る。
或る場合、作像容積の非常に薄いスライス内に
ある核スピンだけを時間反転する為に、非選択性
180゜パルスではなく、選択性180゜パルスを使うの
が望ましいこてがある。サンプルの薄いスライス
にわたつて核スピンの一様な180゜の回転を発生す
るには、多数の問題があり、これが他の点では非
常に効率のよいいろいろなNMRパルス作像順序
の欠点であつた。複合パルスは、略一様な回転を
持つ選択性180゜パルスを発生する為に有利に用い
ることが出来る。
サンプルの選ばれた薄い平面状領域内にある核
スピンだけを時間的に反転する為、サンプルに
Gz勾配を印加して、サンプルの横平面領域内に
ある核スピンのラーマ周波数がそのｚ軸に対する
位置の関数として変化する様にすることが出来
る。180゜パルスは、その周波数成分が所望の平面
領域のラーマ周波数を中心とする狭い周波数帯に
制限される様に形成することが出来る。これは、
最初にラーマ周波数に等しい周波数を持つRFパ
ルスを発生し、次にこのRFパルスを適当な波形、
例えばガウス形波形で振幅変調して、パルスの周
波数スペクトルを所望の範囲に制限することによ
つて達成し得る。
第１０図について説明すると、第９図の装置を
用いて、非選択性複合パルスについて述べたのと
同様に、選択性複合Ｉ−Ｑ−Ｉパルス順序を形成
することが出来る。ゲート手段の出力９２ｂに出
る複合パルスは、次に、パルスの周波数成分を所
望の範囲に制限する様に選ばれた適当な波形９８
（例えば第１０図に示すガウス形波形９８）によ
つて振幅変調する。変調波形９８は計算機手段５
２によつて発生して、ゲート手段の出力９２と発
信手段の出力５８ａの間に設けられた変調手段９
６（第９図に破線で示す）によつて、複合パルス
に印加することが出来る。この代りに、ゲート手
段９２をゲート形変調手段にし、それが時刻t5及
びt8の間だけ存在する様にゲートされた変調波形
を複合パルスに印加する様にしてもよい。振幅変
調された複合パルス（波形９８の振幅包絡線並び
に曲線９９の位相関係を持つ）が、図面に示す様
に、勾配Gzの存在の下にサンプルに印加され、
選ばれた薄い平面状スライス内のスピンを回転さ
せる。
複合パルスのＩ及びＱ成分が核スピンの90゜及
び180゜の回転を行う為には、Ｉパルスのパルス持
続時間（t6−t5及びt8−t7）並びにQQパルスの持
続時間（t7−t5）は次の様に選ぶことが必要であ
る。
π／２＝∫t 6t5γBRF（ｔ）dt ＝∫t 8t7γBRF（ｔ）dt ……(10) π＝∫t 7t6γBRF（ｔ）dt ……(11) こゝでBRF（ｔ）は振幅包絡線９８を持つ振幅
変調されたパルスによつて発生されるRF磁界で
ある。
この発明の好ましい実施例を図示し且つ説明し
たが、当業者でれば、この発明の範囲内で、この
実施例に種々の変更を加えることが出来ることは
明らかであろう。この発明の範囲は特許請求の範
囲の記載のみによつて限定されることを承知され
たい。
【図面の簡単な説明】
第１図は静磁界の中に配置されていて作像容積
が限定されたNMR作像サンプルの略図、第２図
は時間反転の為に複合パルスを用いた３次元多重
エコーNMR作像順序を示すグラフ、第３図は、
時間反転の為に複合パルス（３ａの場合）及び普
通のパルス（３ｂの場合）を用いた４エコー用の
多重エコー作像順序の１番目のエコーから得られ
た試験サンプルのNMR像写真、第４図はこの作
像順序の４番目のエコーから得られた試験サンプ
ルのNMR像を第３図と同様に示すNMR像写真、
第５図は完全な180パルスの振幅に対して正規化
したRF駆動の振幅の関数として、普通の180゜パ
ルス（破線の場合）及び複合180゜パルス（実線の
場合）を用いた作像順序によつて得られる正規化
したエコーの振幅を示すグラフ、第６ａ図乃至第
６ｃ図はRF駆動の３種類の異なるレベルに対し、
完全な180゜パルスの振幅に対して正規化した静磁
界の非均質性の関数として正規化したエコーの振
幅を示すグラフ、第７ａ図及び第７ｂ図はRF磁
界及び静磁界の非均質性が存在する時の普通の
180パルス及び複合180゜パルスに対する90％振幅
輪郭線を示すグラフ、第８図はこの発明を実施す
るのに使うことの出来るNMR作像装置のブロツ
ク図、第９図は複合パルスを発生する現在好まし
いと考えられる１実施例の装置のブロツク図、第
１０図は選択性複合180゜パルスを形成する手段の
回路図である。

Claims (1)

  1. 【特許請求の範囲】 １ 均質でない磁界を受けたサンプルのNMR像
    を発生する方法に於て、(a)核スピンが時間的に反
    転する様に、各々が選ばれた横平面領域内の略直
    交する軸線の周りに核スピンの複数個の回転のう
    ちの関連する１つの回転を発生する複数のパルス
    で構成された複合RFパルスをサンプルに印加す
    る工程を含めて、サンプルにNMR作像順序を印
    加し、前記複数のパルスのうち少なくとも２つの
    パルスは非選択性であり、(b)前記作像順序に応答
    して、前記選ばれた横平面領域内の複数個の異な
    る場所にある核スピンドルによつて発生されたス
    ピンエコーNMR信号を検出し、(c)こうして得ら
    れたスピンエコーNMR信号を処理して複素信号
    を発生し、(d)該複素信号の大きさを用いてNMR
    像を形成する工程から成る方法。 ２ 特許請求の範囲１に記載した方法に於て、前
    記複合パルスを印加する工程が、前記横平面領域
    内の第１の軸線の周りの核スピンの第１の回転を
    行わせる第１のパルスを印加し、次に第１のパル
    スに続いて、第２のパルスを印加して、横平面領
    域内にあつて、前記第１の軸線に対して略直交す
    る第２の軸線の周りの核スピンの第２の回転を発
    生し、その後、第２のパルスに続いて、第３のパ
    ルスを印加して、前記第１の軸線の周りの核スピ
    ンの第３の回転を発生する工程を含んでいる方
    法。 ３ 特許請求の範囲２の記載した方法に於て、前
    記第１の軸像の周りの略90゜の回転を発生する様
    に第１及び第３のパルスを形成し、前記第２の軸
    線の周りの略180゜の回転を発生する様に第２のパ
    ルスを形成する工程を含む方法。 ４ 特許請求の範囲３に記載した方法に於て、前
    記第１，第２及び第３のパルスを夫々同じ振幅に
    し、第２のパルスの持続時間は第１及び第３のパ
    ルスの夫々の持続の２倍にする工程を含む方法。 ５ 特許請求の範囲２に記載した方法に於て、前
    記複合パルスの３つのパルス全部を前記第１及び
    第２の軸線の内の選ばれた一方に沿つて印加する
    工程を含む方法。 ６ 特許請求の範囲５に記載した方法に於て、
    各々のパルスをゲートされたRFパルスとして供
    給する工程を含む方法。 ７ 特許請求の範囲６に記載した方法に於て、前
    記第１のパルスの終りに直ちに続いて第２のパル
    スを印加し、該第２のパルスの終りに直ちに続い
    て第３のパルスを印加し、各々の第１及び第２の
    パルスの間並びに各々の第２及び第３のパルスの
    間に90゜の位相差を持たせる工程を含む方法。 ８ 特許請求の範囲７に記載した方法に於て、同
    相及び直角位相のRF出力を発生するRF源から前
    記パルスを取出し、第１パルスは一方の出力から
    取出し、前記第２のパルスは他方の出力から取出
    す工程を含む方法。 ９ 特許請求の範囲１に記載した方法に於て、前
    記スピンエコーNMR信号を処理する工程が、ス
    ピンエコーNMR信号をフーリエ変換して、実数
    及び虚数成分を持つ複素信号を発生する工程を含
    み、前記NMR像を形成する工程が、前記複素信
    号の実数及び虚数成分の両方から複素信号の大き
    さを取出す工程を含んでいる方法。 １０ 特許請求の範囲１に記載した方法に於て、
    複数個の相次ぐ複合パルスをサンプルに印加し
    て、核スピンを相次いで時間的に反転して、各々
    の複合パルスに応答して、一連の多重スピンエコ
    ー信号の内の少なくとも１つを発生する工程を有
    する方法。 １１ 特許請求の範囲１に記載した方法に於て、
    前記サンプルの選ばれた薄い平面状スライス内に
    ある核スピンだけを180゜回転させる為、前記複合
    パルスが選択性180゜パルスとして発生される工程
    を含む方法。 １２ 特許請求の範囲１１に記載した方法に於
    て、薄い平面状スライス内にある核スピンを励起
    する様にRF搬送波数を選択し、核RF搬送波の同
    相及び直角位相成分の順序を選択し、前記パルス
    の周波数スペクトルを、選ばれたRF搬送波周波
    数を中心とする狭い周波数帯に制限する様に選ば
    れた変調包絡線で、前記選択された位相順序の
    RF搬送波を振幅変調する工程により、前記選択
    性180゜パルスが発生される方法。 １３ 特許請求の範囲１に記載した方法に於て、
    前記複数のパルスが非選択性である方法。 １４ 特許請求の範囲１項に記載した方法に於
    て、前記複数のパルスの内の１つのパルスが選択
    性である方法。 １５ 作像順序をサンプルに印加して、NMR信
    号を検出して、サンププルの選ばれた横平面領域
    のNMR像を形成する様になつていて、前記選ば
    れた横平面領域内の核スピンを時間的に反転する
    複合RFパルス発生器を含むNMR作像装置に於
    て、前記複合RFパルス発生器が、前記選ばれた
    領域にある核スピンのNMR周波数と略同じ選ば
    れた周波数を持つRF搬送波を発生するRF源手段
    と、該RF源に接続されていて、RF搬送波の同相
    及び直角位相成分を発生する手段と、前記RF搬
    送波の同相及び直角位相成分を組合せて、サンプ
    ルに印加された時、第１の横軸線の周りの、選ば
    れた領域内にある核スピンの第１の回転、前記第
    １の軸線に対して略直交する第２の横軸線の周り
    の前記核スピンの第２の回転、及び前記第１の軸
    線の周りの核スピンの第３の回転を逐次的に発生
    して、核スピンを時間的に反転する様な、少なく
    とも１つの複合RFパルスにする手段であつて、
    該複合RFパルスが少なくとも２つの非選択性パ
    ルスを含むようにする手段と、前記複合RFパル
    スをサンプルに印加する手段とを有するNMR作
    像装置。 １６ 特許請求の範囲１５に記載したNMR作像
    装置に於て、前記印加する手段が、前記第１及び
    段第２の横軸線の内の一方に沿つて、前記複合
    RFパルスをサンプルに印加する手段で構成され
    ているNMR作像装置。 １７ 特許請求の範囲１５に記載したNMR作像
    装置に於て、前記第１及び第３の回転が略90゜の
    回転であり、前記第２の回転が略180゜の回転であ
    るNMR作像装置。 １８ 特許請求の範囲１７に記載したNMR作像
    装置に於て、前記複合RFパルスが第１の同相パ
    ルス、該第１のパルスに直ちに続く第２の直角位
    相パルス及び該第２のパルスに直ちに続く第３の
    同相パルスで構成されているNMR作像装置。 １９ 特許請求の範囲１８に記載したNMR作像
    装置に於て、前記回転を夫々発生する様に前記第
    １、第２及び第３のパルスの夫々の持続時間を制
    御する手段を有するNMR作像装置。 ２０ 特許請求の範囲１５に記載したNMR作像
    装置に於て、前記複合RFパルスの周波数スペク
    トルを大体前記NMR周波数を中心とする選ばれ
    た狭い周波数帯に制限する為に、前記複合RFパ
    ルスに選ばれた変調包絡線を適用する手段を有す
    るNMR作像装置。 ２１ 特許請求の範囲１５に記載したNMR作像
    装置に於て、前記サンプルから受信したNMR信
    号を処理して実数及び虚数成分を持つ複素信号を
    発生する手段と、該複素信号の大きさからNMR
    像を形成する手段とを有するNMR作像装置。 ２２ 特許請求の範囲２１に記載したNMR作像
    装置に於て、前記受信NMR信号がスピンエコー
    信号であり、更に、複合RFパルスの相次ぐ順序
    を発生する手段と、該複合パルスの順序を作像順
    序の一部分としてサンプルに印加して、多重スピ
    ンエコー受信信号を発生する手段とを有する
    NMR作像装置。 ２３ 特許請求の範囲１５に記載したNMR作像
    装置に於て、前記複合RFパルスが複数の非選択
    性パルスよりなるNMR作像装置。 ２４ 特許請求の範囲１５に記載したNMR作像
    装置に於て、前記複合RFパルスが複数のパルス
    よりなり、そのうちの１つのパルスが選択性であ
    るNMR作像装置。
JP60026620A 1984-02-17 1985-02-15 サンプルのｎｍｒ像を発生する方法とｎｍｒ作像装置 Granted JPS60242352A (ja)

Applications Claiming Priority (2)

Application Number Priority Date Filing Date Title
US581150 1984-02-17
US06/581,150 US4613949A (en) 1984-02-17 1984-02-17 Composite pulses for time reversal in NMR imaging

Publications (2)

Publication Number Publication Date
JPS60242352A JPS60242352A (ja) 1985-12-02
JPH0349255B2 true JPH0349255B2 (ja) 1991-07-29

Family

ID=24324088

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
JP60026620A Granted JPS60242352A (ja) 1984-02-17 1985-02-15 サンプルのｎｍｒ像を発生する方法とｎｍｒ作像装置

Country Status (7)

Country Link
US (1) US4613949A (ja)
EP (1) EP0152879B1 (ja)
JP (1) JPS60242352A (ja)
KR (1) KR880001531B1 (ja)
DE (1) DE3578456D1 (ja)
FI (1) FI850361L (ja)
IL (1) IL74341A0 (ja)

Families Citing this family (29)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
JPS60141804U (ja) * 1984-02-29 1985-09-19 横河メディカルシステム株式会社 計算機トモグラフイ装置の表示装置
US4672319A (en) * 1984-09-19 1987-06-09 Stanford University Multiple pulse excitation in NMR imaging
US4695800A (en) * 1985-06-06 1987-09-22 Technicare Corporation Non harmonic NMR spin echo imaging
JPH0785738B2 (ja) * 1985-06-29 1995-09-20 株式会社東芝 磁気共鳴映像装置
NL8502223A (nl) * 1985-08-12 1987-03-02 Philips Nv Werkwijze voor het selektief exciteren van een volume in een objekt.
DE3543123A1 (de) * 1985-12-06 1987-06-11 Spectrospin Ag Verfahren zur aufnahme von kernresonanzspektren
DE3543854A1 (de) * 1985-12-12 1987-06-19 Philips Patentverwaltung Kernspintomographieverfahren und anordnung zur durchfuehrung des verfahrens
JPS62176441A (ja) * 1986-01-29 1987-08-03 横河メディカルシステム株式会社 核磁気共鳴断層撮影装置用スキヤンコントロ−ラ
JPS62176442A (ja) * 1986-01-29 1987-08-03 横河メディカルシステム株式会社 核磁気共鳴断層撮影装置用スキヤンコントロ−ラ
FR2598509B1 (fr) * 1986-05-06 1989-03-31 Thomson Cgr Procede de calibration de l'amplitude de l'excitation radiofrequence d'un appareil d'imagerie par resonance magnetique nucleaire
GB8621061D0 (en) * 1986-09-01 1986-10-08 Hewlett Packard Ltd User interface simulation
GB8621322D0 (en) * 1986-09-04 1986-10-15 Mcdonald P J Imaging solids
FR2607253B1 (fr) * 1986-11-21 1989-06-09 Thomson Cgr Procede de representation des parties en mouvement dans un corps par experimentation de resonance magnetique nucleaire
JPS63189134A (ja) * 1987-02-02 1988-08-04 株式会社東芝 磁気共鳴イメ−ジング装置
US4760336A (en) * 1987-02-27 1988-07-26 Stanford University Variable rate magnetic resonance selective excitation for reducing rf power and specific absorption rate
US4914392A (en) * 1987-03-27 1990-04-03 Reagents Of The University Of Minnesota Amplitude and frequency/phase modulated pulses to achieve plane rotations of nuclear spin magnetization vectors with inhomogeneous B1
US4988947A (en) * 1987-03-27 1991-01-29 Regents Of The University Of Minnesota Amplitude and frequency/phase modulated pulses to achieve plane rotations of nuclear spin magnetization vectors with inhomogeneous B1
IL84152A (en) * 1987-10-12 1991-06-10 Elscint Ltd Magnetic resonance spectroscopic measurements of restricted volumes
NL8702700A (nl) * 1987-11-12 1989-06-01 Philips Nv Werkwijze en inrichting voor automatische fasecorrectie van complexe nmr spectra.
NL8703127A (nl) * 1987-12-24 1989-07-17 Philips Nv Werkwijze en inrichting voor het genereren van vervlochten multiple-slice en multiple-echo pulssequenties voor mri.
US5019784A (en) * 1989-08-11 1991-05-28 Regents Of The University Of Minnesota Time symmetric pulse to uniformly rotate magnetization vectors by an arbitrary angle in the presence of large B1 inhomogeneities and resonance offsets
JPH0399632A (ja) * 1989-09-13 1991-04-24 Hitachi Ltd 磁気共鳴イメージング装置
US5125407A (en) * 1990-02-23 1992-06-30 Baylor Research Foundation Method for magnetic resonance imaging of an object
US5066914A (en) * 1990-03-26 1991-11-19 General Electric Company Gradient amplifier system with flexible amplifier allocation
JPH05184555A (ja) * 1991-03-20 1993-07-27 Hitachi Ltd 磁気共鳴イメージング方法及び装置
US6975114B1 (en) * 2002-11-20 2005-12-13 Nova Medical, Inc. Methods for transmit excitation in magnetic resonance imaging using a transmit pulse with time varying spatial characteristics
TW200519925A (en) * 2003-08-05 2005-06-16 Matsushita Electric Ind Co Ltd Optical disc and the manufacturing method thereof
US20210373099A1 (en) * 2016-08-02 2021-12-02 The University Of Melbourne Method and system for magnetic resonance
AU2018214017A1 (en) * 2018-08-07 2020-02-27 The University Of Melbourne Quantum Spin Magnetometer

Citations (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
JPS6082841A (ja) * 1983-10-12 1985-05-11 Yokogawa Hokushin Electric Corp 核磁気共鳴による検査装置

Family Cites Families (14)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US3968424A (en) * 1974-08-01 1976-07-06 Varian Associates Fourier transform NMR spectroscopy employing a phase modulated rf carrier
US4065714A (en) * 1976-06-21 1977-12-27 Varian Associates, Inc. Pulsed RF excited spectrometer having improved pulse width control
US4471305A (en) * 1978-07-20 1984-09-11 The Regents Of The University Of Calif. Method and apparatus for rapid NMR imaging of nuclear parameters with an object
US4238735A (en) * 1979-02-21 1980-12-09 Varian Associates, Inc. Indirect detection of nuclear spins of low gyromagentic ratio coupled to spins of high gyromagnetic ratio
DE3044396A1 (de) * 1980-11-25 1982-06-24 Siemens AG, 1000 Berlin und 8000 München Verfahren und vorrichtung zur erstellung von kernresonanzbildern
US4443761A (en) * 1981-06-16 1984-04-17 National Research Development Corporation NMR Spectroscopy
DE3135335A1 (de) * 1981-09-07 1983-08-18 Siemens AG, 1000 Berlin und 8000 München Kernspin-tomographie-verfahren
JPS5848839A (ja) * 1981-09-18 1983-03-22 Hitachi Ltd 核磁気共鳴を用いた検査装置
US4438400A (en) * 1982-01-18 1984-03-20 Varian Associates, Inc. Method for suppression of acoustic ringing in NMR measurements
JPS58142251A (ja) * 1982-02-19 1983-08-24 Jeol Ltd 核磁気共鳴測定方法
DE3209263A1 (de) * 1982-03-13 1983-09-22 Bruker Medizintechnik Gmbh, 7512 Rheinstetten Verfahren zum messen der magnetischen kernresonanz
US4470014A (en) * 1982-03-26 1984-09-04 National Research Development Corporation NMR Spectroscopy
US4443760A (en) * 1982-07-01 1984-04-17 General Electric Company Use of phase alternated RF pulses to eliminate effects of spurious free induction decay caused by imperfect 180 degree RF pulses in NMR imaging
US4543529A (en) * 1983-01-04 1985-09-24 Nmr Imaging, Inc. Method of tuning an NMR apparatus

Patent Citations (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
JPS6082841A (ja) * 1983-10-12 1985-05-11 Yokogawa Hokushin Electric Corp 核磁気共鳴による検査装置

Also Published As

Publication number Publication date
IL74341A0 (en) 1985-05-31
EP0152879B1 (en) 1990-06-27
FI850361L (fi) 1985-08-18
DE3578456D1 (de) 1990-08-02
EP0152879A2 (en) 1985-08-28
FI850361A0 (fi) 1985-01-28
KR850007120A (ko) 1985-10-30
EP0152879A3 (en) 1987-04-08
KR880001531B1 (ko) 1988-08-19
US4613949A (en) 1986-09-23
JPS60242352A (ja) 1985-12-02

Similar Documents

Publication Publication Date Title
JPH0349255B2 (ja)
JP4236320B2 (ja) Ｍｒｉシステムで拡散重み付き画像を形成する方法
US4443760A (en) Use of phase alternated RF pulses to eliminate effects of spurious free induction decay caused by imperfect 180 degree RF pulses in NMR imaging
JP4427152B2 (ja) Ｍｒｉシステムによる画像形成方法及びｍｒｉシステム
US5051699A (en) Magnetic resonance imaging system
JPH0222647B2 (ja)
JPH04288142A (ja) 化学種によるｎｍｒ画像の分解方式
US4528509A (en) Spatially selective NMR
US4891595A (en) Restricted volume imaging
US20020101237A1 (en) Method and apparatus for preventing artifacts due to magnetic field outside of field of view
US4988947A (en) Amplitude and frequency/phase modulated pulses to achieve plane rotations of nuclear spin magnetization vectors with inhomogeneous B1
JPH0426849B2 (ja)
JPH0244220B2 (ja)
US5079504A (en) Magnetic resonance imaging system
US5099207A (en) Method of determining a nuclear magnetization distribution of a sub-volume of an object, method of shimming a part of a steady field in which the object is situated, and magnetic resonance device for performing such a method
US4777439A (en) Spatially localized spectroscopy
US4855679A (en) Magnetic resonance studies of restricted volumes
GB2105853A (en) Spatially selective NMR
JPH0921853A (ja) Ｎｍｒ画像におけるベースライン誤差アーティファクトを除去する方法
US5243285A (en) Method and arrangement for two-dimensional nuclear magnetic resonance spectroscopy
JPS62197049A (ja) 核磁化のスペクトル分布を決定する方法と装置
US7180293B2 (en) MRI apparatus
US4873487A (en) Method and arrangement for suppressing coherent interferences in magnetic resonance signals
JPS633847A (ja) 核磁気共鳴トモグラフィ方法と装置
JP3499927B2 (ja) 磁気共鳴イメージング装置