JPH0283522A - 光アイソレータ - Google Patents
光アイソレータInfo
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- JPH0283522A JPH0283522A JP23578988A JP23578988A JPH0283522A JP H0283522 A JPH0283522 A JP H0283522A JP 23578988 A JP23578988 A JP 23578988A JP 23578988 A JP23578988 A JP 23578988A JP H0283522 A JPH0283522 A JP H0283522A
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- Pending
Links
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- 230000010287 polarization Effects 0.000 claims abstract description 18
- 238000000926 separation method Methods 0.000 claims description 4
- 230000000694 effects Effects 0.000 abstract description 6
- 230000002250 progressing effect Effects 0.000 abstract 1
- 238000002955 isolation Methods 0.000 description 8
- 238000002834 transmittance Methods 0.000 description 4
- 101150118300 cos gene Proteins 0.000 description 2
- 238000005259 measurement Methods 0.000 description 2
- 101100234408 Danio rerio kif7 gene Proteins 0.000 description 1
- 101100221620 Drosophila melanogaster cos gene Proteins 0.000 description 1
- 101100398237 Xenopus tropicalis kif11 gene Proteins 0.000 description 1
- 238000010521 absorption reaction Methods 0.000 description 1
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〈産業上の利用分野〉
本発明は、光アイソレータの温度・波長特性の改善に関
するものである。
するものである。
〈従来の技術〉
第4図は従来の光アイソレータの一例を示す斜視図で、
アイソレータが2個直列に配置されている9図において
、1個のアイソレータについて見ると、レーザからの光
が偏光子(例えば偏光ビームスプリッタ)P+に入射し
て垂直偏波となり。
アイソレータが2個直列に配置されている9図において
、1個のアイソレータについて見ると、レーザからの光
が偏光子(例えば偏光ビームスプリッタ)P+に入射し
て垂直偏波となり。
偏波面回転素子であるファラデー素子F、に入射する。
このファラデー素子にはマグネットM、により磁場が印
加されており1通過する光の偏波面をファラデー効果に
より45°回転させる。
加されており1通過する光の偏波面をファラデー効果に
より45°回転させる。
P2は偏光子P、に対して偏波面を45°傾けて配置さ
れた検光子(例えば偏光ビームスプリッタ)であり、フ
ァラデー効果素子で45゛回転した光はその偏波面のま
ま検光子P2を通過する。
れた検光子(例えば偏光ビームスプリッタ)であり、フ
ァラデー効果素子で45゛回転した光はその偏波面のま
ま検光子P2を通過する。
一方、逆方向から検光子22に入射する光は検光子P2
の45°傾いた偏波面出力がファラデー効果素子F1に
より更に45°回転して偏光子P1の偏波面に対し直角
の偏波面になるため、この偏光子を通過することは出来
ない。
の45°傾いた偏波面出力がファラデー効果素子F1に
より更に45°回転して偏光子P1の偏波面に対し直角
の偏波面になるため、この偏光子を通過することは出来
ない。
一般には1個のアイソレータで得られるアイソレーショ
ン比は高々30〜40dB程度であり。
ン比は高々30〜40dB程度であり。
これ以上のアイソレーション比が必要な場合はこの様な
アイソレータを2個以上直列に配置して光アイソレータ
を構成している。
アイソレータを2個以上直列に配置して光アイソレータ
を構成している。
ところで、この様な従来の光アイソレータにおいて、光
の進行光路を回転軸とした時ファラデー効果による光の
偏波面の回転角度をそれぞれθ、。
の進行光路を回転軸とした時ファラデー効果による光の
偏波面の回転角度をそれぞれθ、。
θ2.2つの偏光分離手段〈偏光子、検光子)のの回転
角度をφ1.φ2とし1反射や吸収による光の損失を無
視すると、順方向の透過率Tと逆方向の透過率Iは次式
で現すことが出来る。
角度をφ1.φ2とし1反射や吸収による光の損失を無
視すると、順方向の透過率Tと逆方向の透過率Iは次式
で現すことが出来る。
1゛=
cos’ (φ、−θ、 )CO3’ (φ2−θ
2 ) ””(+)cos2(φ1+θ、 )cos”
(φ2+θ2)・・・(2)光アイソレータである
からT、=1.I=0となるのが望ましく φ、=θ、=45’ φ2 =θ2 =45゜ が理想条件である。従って従来の光アイソレータにおい
てはφ1とφ2を45゛回転させる様にし。
2 ) ””(+)cos2(φ1+θ、 )cos”
(φ2+θ2)・・・(2)光アイソレータである
からT、=1.I=0となるのが望ましく φ、=θ、=45’ φ2 =θ2 =45゜ が理想条件である。従って従来の光アイソレータにおい
てはφ1とφ2を45゛回転させる様にし。
θ1とθ2の角度を45°に固定している。
第5図は2つのアイソレータを光が透過した場合のアイ
ソレーション比を70dBとし、θ1θ2の変化に対す
るTおよびIの計算値でありファラデー回転角θ、=θ
2が45゛の時、順方向損失(右目盛り)がOdB、逆
方向損失(左目盛り)が70dBとなる。
ソレーション比を70dBとし、θ1θ2の変化に対す
るTおよびIの計算値でありファラデー回転角θ、=θ
2が45゛の時、順方向損失(右目盛り)がOdB、逆
方向損失(左目盛り)が70dBとなる。
−mに光アイソレータにおいては逆方向損失は60dB
以上が実用上の目安であるが、この図によればその余裕
度は±1.8°程度である。
以上が実用上の目安であるが、この図によればその余裕
度は±1.8°程度である。
〈発明が解決しようとする課題〉
ファラデー素子や偏光ビームスプリッタを用いて光の偏
波面を回転させる場合、ファラデー回転角θ1.θ2は
周囲温度や波長により変化する。
波面を回転させる場合、ファラデー回転角θ1.θ2は
周囲温度や波長により変化する。
そのため1周囲温度や測定光の波長が変化したりすると
前述の理想条件から回転角が外れてしまいアイソレーシ
ョン比が変化するいう問題があった。
前述の理想条件から回転角が外れてしまいアイソレーシ
ョン比が変化するいう問題があった。
アイソレーション比の変化は偏光子とファラデー素子の
物理的特性によるものである。このうち偏光子、検光子
の温度・波長特性を向上させることは可能ではあるが高
価になるという問題があり。
物理的特性によるものである。このうち偏光子、検光子
の温度・波長特性を向上させることは可能ではあるが高
価になるという問題があり。
ファラデー素子については技術的に龍しいという問題が
あった。
あった。
光通信、光計測の分野では広い温度範囲と広い波長範囲
を有する光アイソレータが求められている。
を有する光アイソレータが求められている。
本発明は上記従来技術の課題を解決するために成された
もので、従来の光アイソレータの構成部品はそのまま用
い、ファラデー素子の回転角および偏光子、検光子を調
整することにより広い回転角の範囲で高い逆方向損失を
得ることの出来る光アイソレータを得ることを目的とす
る。
もので、従来の光アイソレータの構成部品はそのまま用
い、ファラデー素子の回転角および偏光子、検光子を調
整することにより広い回転角の範囲で高い逆方向損失を
得ることの出来る光アイソレータを得ることを目的とす
る。
く問題を解決するための手段〉
上記従来技術の課題を解決する為の本発明の構成は12
つの偏光分離素子の間に偏波面回転手段を設けたアイソ
レータを光の進行方向に対して複数個直列に配置した光
アイソレータにおいて、前記偏波面回転手段による光の
回転角度をそれぞれθ1.θ2〜θ1とし、前記複数の
偏光分離素子の光の進行光路を回転軸とした時の回転角
度をφφ2〜φπとし、必要な逆方向損失か所望のファ
ラデー回転角の範囲で得られる様に選んだ任意の角度を
Δ1Δ2・・・Δπとした時φ、=90°−θ1+Δ。
つの偏光分離素子の間に偏波面回転手段を設けたアイソ
レータを光の進行方向に対して複数個直列に配置した光
アイソレータにおいて、前記偏波面回転手段による光の
回転角度をそれぞれθ1.θ2〜θ1とし、前記複数の
偏光分離素子の光の進行光路を回転軸とした時の回転角
度をφφ2〜φπとし、必要な逆方向損失か所望のファ
ラデー回転角の範囲で得られる様に選んだ任意の角度を
Δ1Δ2・・・Δπとした時φ、=90°−θ1+Δ。
φ2 =90’−θ2+Δ2
φTL = 90 ” −θπ+Δπとしたことを特
徴とするものである。
徴とするものである。
〈実施例〉
以下1図面に従い本発明の一実施例を説明する。
第1図は本発明を説明するために磁場印加手段を省略し
て示す斜視図(構成部品は従来例と同一なので同一符号
を付して)である。
て示す斜視図(構成部品は従来例と同一なので同一符号
を付して)である。
図において軸A1は偏光子P、を通過する光の偏波面と
平行で、軸A2はA1と平行である。また、B、は検光
子P2 、 tfi光子P3を通過する光の偏波面の方
向でB2 、B)、s、とそれぞれ平行である。ここで
、θt、θ2が45@からずれている場合、前記(2)
式においてI(逆方向の透過率)が最小になるように φ、=90°−θ。
平行で、軸A2はA1と平行である。また、B、は検光
子P2 、 tfi光子P3を通過する光の偏波面の方
向でB2 、B)、s、とそれぞれ平行である。ここで
、θt、θ2が45@からずれている場合、前記(2)
式においてI(逆方向の透過率)が最小になるように φ、=90°−θ。
(即ち、φ、+01=90°)
φ2=90°−02
(即ち、φ2+02=90°)
とし、第5図と同様、2つのアイソレータを光が逆方向
に透過した場合のアイソレーションを70dBとし、θ
4.θ2の変化に対するT(順方向の透過率)およびI
を計算すると第2図に示すものとなる0図から分るよう
にTが若干増加(約0゜55dB)するのみでIは変ら
ない。
に透過した場合のアイソレーションを70dBとし、θ
4.θ2の変化に対するT(順方向の透過率)およびI
を計算すると第2図に示すものとなる0図から分るよう
にTが若干増加(約0゜55dB)するのみでIは変ら
ない。
そこで本発明では意図的に
φ、+θ、〜90@
φ2+θ2〜90′″
となる様に調整する0例えば
θ、=θ2=45°とし。
φ1=45°+1.5゜
φ2=45°−1,5゜
と、1.5°ずつ逆方向にφ1.φ2をずらす。
この値を第5図と同様の条件とし、アイソレータを光が
透過した場合のアイソレーション比を70dB、θ1.
θ2の変化に対するTおよびIを計算すると第3図に示
すものとなる。
透過した場合のアイソレーション比を70dB、θ1.
θ2の変化に対するTおよびIを計算すると第3図に示
すものとなる。
ここで、逆方向損失が60dB以上となる範囲を見ると
ファラデー回転角の範囲は±262°となっている。そ
の結果、従来に比較して広いファラデー回転角の範囲で
高い逆方向損失を得ることが出来る。
ファラデー回転角の範囲は±262°となっている。そ
の結果、従来に比較して広いファラデー回転角の範囲で
高い逆方向損失を得ることが出来る。
なお1本実施例ではアイソレータを2段とした例につい
て説明したが2段以上であってもよい。
て説明したが2段以上であってもよい。
その場合 φ3、φ2〜φnは
φ、=90°−θ、十Δ。
(i=++2・・・1)
となる。
また、直接向い合う開光子、検光子(本実施例における
P2 、 P3 )はアイソレーションが充分に高い場
合はいずれかを省略してもよい。
P2 、 P3 )はアイソレーションが充分に高い場
合はいずれかを省略してもよい。
〈発明の効果〉
以上実施例とともに具体的に説明した様に本発明によれ
ば、ファラデー素子の回転角φ1.φπか温度や波長に
よって変化するのを偏光子、検光子の角度θ、〜θπお
よびをわずかに回転させて補正する様にしたので、広い
ファラデー回転角の範囲で高い逆方向損失値を得ること
が出来る。
ば、ファラデー素子の回転角φ1.φπか温度や波長に
よって変化するのを偏光子、検光子の角度θ、〜θπお
よびをわずかに回転させて補正する様にしたので、広い
ファラデー回転角の範囲で高い逆方向損失値を得ること
が出来る。
第1図は本発明の一実施例を示す斜視図、第2図、第3
図、第5図はファラデー回転角に対する順方向損失と逆
方向損失の関係を示す図、第4図は従来の光アイソレー
タを示す斜視図である。 P、、P3・・・偏光子、P2.Pa・・・検光子、F
第3図 第4図
図、第5図はファラデー回転角に対する順方向損失と逆
方向損失の関係を示す図、第4図は従来の光アイソレー
タを示す斜視図である。 P、、P3・・・偏光子、P2.Pa・・・検光子、F
第3図 第4図
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 2つの偏光分離素子の間に偏波面回転手段を設けたアイ
ソレータを光の進行方向に対して複数個直列に配置した
光アイソレータにおいて、前記偏波面回転手段による光
の回転角度をそれぞれθ_1、θ_2〜θ_nとし、光
の進行光路を回転軸とした時の前記複数の偏光分離素子
による光の回転角度をφ_3、φ_2〜φ_nとし、必
要な逆方向損失が所望のファラデー回転角の範囲で得ら
れる様に選んだ任意の角度をΔ_1、Δ_2・・・Δ_
nとした時φ_1=90°−θ_1+Δ_1 φ_2=90°−θ_2+Δ_2 φ_1=90°−θ_n+Δ_n としたことを特徴とする光アイソレータ。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP23578988A JPH0283522A (ja) | 1988-09-20 | 1988-09-20 | 光アイソレータ |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP23578988A JPH0283522A (ja) | 1988-09-20 | 1988-09-20 | 光アイソレータ |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH0283522A true JPH0283522A (ja) | 1990-03-23 |
Family
ID=16991280
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP23578988A Pending JPH0283522A (ja) | 1988-09-20 | 1988-09-20 | 光アイソレータ |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH0283522A (ja) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US5774264A (en) * | 1994-01-28 | 1998-06-30 | Namiki Precision Jewel Co., Ltd. | Polarization independent optical isolator |
WO2023218984A1 (ja) * | 2022-05-09 | 2023-11-16 | 信越化学工業株式会社 | 光アイソレータ |
Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS6346728A (ja) * | 1986-08-15 | 1988-02-27 | Hitachi Electronics Eng Co Ltd | ランプ電源制御方式および制御回路 |
-
1988
- 1988-09-20 JP JP23578988A patent/JPH0283522A/ja active Pending
Patent Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS6346728A (ja) * | 1986-08-15 | 1988-02-27 | Hitachi Electronics Eng Co Ltd | ランプ電源制御方式および制御回路 |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US5774264A (en) * | 1994-01-28 | 1998-06-30 | Namiki Precision Jewel Co., Ltd. | Polarization independent optical isolator |
WO2023218984A1 (ja) * | 2022-05-09 | 2023-11-16 | 信越化学工業株式会社 | 光アイソレータ |
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