JPH01274487A - 光波長変換装置 - Google Patents
光波長変換装置Info
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- JPH01274487A JPH01274487A JP10464488A JP10464488A JPH01274487A JP H01274487 A JPH01274487 A JP H01274487A JP 10464488 A JP10464488 A JP 10464488A JP 10464488 A JP10464488 A JP 10464488A JP H01274487 A JPH01274487 A JP H01274487A
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- 239000013078 crystal Substances 0.000 claims abstract description 47
- 238000006243 chemical reaction Methods 0.000 claims abstract description 13
- 239000003989 dielectric material Substances 0.000 claims 1
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- 230000000694 effects Effects 0.000 description 2
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/10—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating
- H01S3/106—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating by controlling devices placed within the cavity
- H01S3/108—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating by controlling devices placed within the cavity using non-linear optical devices, e.g. exhibiting Brillouin or Raman scattering
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
「産業上の利用分野」
本発明は非線形光学結晶を用いてレーザ光を特に第4高
調波またはそれ以上のn次高調波に変換するための光波
長変換装置に関するものである。
調波またはそれ以上のn次高調波に変換するための光波
長変換装置に関するものである。
「従来の技術」
非線形結晶に例えば11064nのレーザ光を入射する
と、この基本波の半分の532nmの光が発生する現象
は第2高調波発生装置として知られている。
と、この基本波の半分の532nmの光が発生する現象
は第2高調波発生装置として知られている。
しかし、レーザ光を非線形結晶に入射させるだけでは第
2高調波の発生効率が低く、そのため、高出力のレーザ
光を用いたり、ビームを集光したりすることが必要であ
った。低出力のレーザ光でも効率良く第2高調波を出力
する装置として、第4図に示す第2高調波変換装置(1
5)が従来から知られていた。この装置は例えばレーザ
発振器として]064nmのレーザ光を出力するNd−
YAGレーザ発振器(5)を用いた場合、このNd−Y
AGレーザ発振器(5)と第2晶調波を得るための非線
形光学結晶(6)とを、第1、第2のミラー(1) (
2)からなるレーザ共振器(16)内に配置させるよう
にしたものである。そして、第1のミラー(1)は10
64nI11を全反射し、第2のミラー(2)は110
64nを全反射するが第2高調波の532nmを通過す
る特性を有するものが用いられる。このような構成とす
ることにより、第2高調波までは効率良く発生できる。
2高調波の発生効率が低く、そのため、高出力のレーザ
光を用いたり、ビームを集光したりすることが必要であ
った。低出力のレーザ光でも効率良く第2高調波を出力
する装置として、第4図に示す第2高調波変換装置(1
5)が従来から知られていた。この装置は例えばレーザ
発振器として]064nmのレーザ光を出力するNd−
YAGレーザ発振器(5)を用いた場合、このNd−Y
AGレーザ発振器(5)と第2晶調波を得るための非線
形光学結晶(6)とを、第1、第2のミラー(1) (
2)からなるレーザ共振器(16)内に配置させるよう
にしたものである。そして、第1のミラー(1)は10
64nI11を全反射し、第2のミラー(2)は110
64nを全反射するが第2高調波の532nmを通過す
る特性を有するものが用いられる。このような構成とす
ることにより、第2高調波までは効率良く発生できる。
しかるに、この第2高調波発生装置を用いて第4高調波
に変換する場合は第5図のように前記第2高調波変換装
置(15)のレーザ出力を第2の非線形光学結晶(7)
に入射し、第2高調波の一部を第4高調波に変換し、さ
らにフィルタや分光器を透過させて第4高調波のみを取
り出していた。
に変換する場合は第5図のように前記第2高調波変換装
置(15)のレーザ出力を第2の非線形光学結晶(7)
に入射し、第2高調波の一部を第4高調波に変換し、さ
らにフィルタや分光器を透過させて第4高調波のみを取
り出していた。
「発明が解決しようとする課題」
この第5図に示すような従来のような方法では第2高調
波までは効率良く変換できるが、第4高調波に変換する
効率が非常に低いという問題点があった。
波までは効率良く変換できるが、第4高調波に変換する
効率が非常に低いという問題点があった。
本発明は少なくとも第4高調波の光に効率よく変換する
ための装置を得ることを目的とするものである。
ための装置を得ることを目的とするものである。
[課題を解決するための手段」
本発明は以上のような問題点を解決するためになされた
もので、基本波レーザ発生器と高調波用非線形光学結晶
とを具備した第1レーザ共振器と、前記第1レーザ共振
器の高調波用非線形光学結晶を基本波レーザ発生器とし
、この基本波レーザ発生器と高調波用非線形光学結晶と
を具備した第2レーザ共振器とからなることを特徴とし
たものである。
もので、基本波レーザ発生器と高調波用非線形光学結晶
とを具備した第1レーザ共振器と、前記第1レーザ共振
器の高調波用非線形光学結晶を基本波レーザ発生器とし
、この基本波レーザ発生器と高調波用非線形光学結晶と
を具備した第2レーザ共振器とからなることを特徴とし
たものである。
「作用」
Nd−YAGロッドから発した基本波(1064nm)
のレーザ光は第1ミラーと第2ミラーからなる第2レー
ザ共振器内を往復し第1非線形光学結晶によって第2高
調波(532nm)に変換される。変換された第2高調
波は第2ミラーを透過して第3ミラーと第4ミラーから
なる第2レーザ共振器内を往復する。
のレーザ光は第1ミラーと第2ミラーからなる第2レー
ザ共振器内を往復し第1非線形光学結晶によって第2高
調波(532nm)に変換される。変換された第2高調
波は第2ミラーを透過して第3ミラーと第4ミラーから
なる第2レーザ共振器内を往復する。
このとき第2非線形光学結晶によって第4高調波(26
6nm)に変換された光は第4ミラーを透過して。
6nm)に変換された光は第4ミラーを透過して。
レーザ光として出力される。
「実施例」
本発明の実施例を第1図ないし第3図に基づいて説明す
る。第1図は2次の非線形光学効果を有する結晶を2段
に設けて第4高調波を得る場合の変換装置(8)の第1
実施例を示すものである。この第4高調波変換装置(8
)は第1ミラー(1)と第2ミラー(2)により挟まれ
た第1レーザ共振器(9)と。
る。第1図は2次の非線形光学効果を有する結晶を2段
に設けて第4高調波を得る場合の変換装置(8)の第1
実施例を示すものである。この第4高調波変換装置(8
)は第1ミラー(1)と第2ミラー(2)により挟まれ
た第1レーザ共振器(9)と。
第3ミラー(3)と第4ミラー(4)とで挟まれた第2
レーザ共振器(10)とで構成され、かつ前記第1レー
ザ共振器(9)と第2レーザ共振器(10)は互いに一
部を重合して形成している。すなわち第1ミラー(1)
・第3ミラー(3)・第2ミラー(2)・第4ミラー(
4)の順に各ミラーが並べられている。
レーザ共振器(10)とで構成され、かつ前記第1レー
ザ共振器(9)と第2レーザ共振器(10)は互いに一
部を重合して形成している。すなわち第1ミラー(1)
・第3ミラー(3)・第2ミラー(2)・第4ミラー(
4)の順に各ミラーが並べられている。
前記第1レーザ共振器(9)は、前記第1ミラー(1)
と第3ミラー(3)の間にレーザ発振器として例えば1
1064nの基本波を発振するNd−YAGロッド(5
)が設置され、かつ前記重合部分の第3ミラー(3)と
第2ミラー(2)の間に第1非線形光学結晶としてKT
iOPO4結晶(6)が配置されて構成されている。
と第3ミラー(3)の間にレーザ発振器として例えば1
1064nの基本波を発振するNd−YAGロッド(5
)が設置され、かつ前記重合部分の第3ミラー(3)と
第2ミラー(2)の間に第1非線形光学結晶としてKT
iOPO4結晶(6)が配置されて構成されている。
前記第2レーザ共振器(10)は前記第2ミラー(2)
と第4ミラー(4)の間に第2非線形光学結晶としてβ
−BaBz04結晶(7)が配置されて構成されている
。
と第4ミラー(4)の間に第2非線形光学結晶としてβ
−BaBz04結晶(7)が配置されて構成されている
。
前記第1レーザ共振器(9)の結晶(6)は基本波(1
064nn+)に対して2次の非線形光学効果(532
nm)が最大となるように入射光線Pの位相整合角を第
3図に示すように、0=90” 、φ=22’ にて設
置し、かつ入射出面には基本波と第2高調波の損失をな
くするため反射防止膜が塗布されている。前記第2レー
ザ共振器(10)の結晶(7)は第2高調波(532n
m)に対して2次の非線形光学効果(266r+m)が
最大となるように位相整合角を決定して設置され、かつ
入射出面には第2および第4高調波の損失をなくするた
め反射防止膜が塗布されている。
064nn+)に対して2次の非線形光学効果(532
nm)が最大となるように入射光線Pの位相整合角を第
3図に示すように、0=90” 、φ=22’ にて設
置し、かつ入射出面には基本波と第2高調波の損失をな
くするため反射防止膜が塗布されている。前記第2レー
ザ共振器(10)の結晶(7)は第2高調波(532n
m)に対して2次の非線形光学効果(266r+m)が
最大となるように位相整合角を決定して設置され、かつ
入射出面には第2および第4高調波の損失をなくするた
め反射防止膜が塗布されている。
前記第1、第2、第3および第4ミラー(1) (2)
(3)(4)は例えば多層膜ミラーからなり1次のよう
な特性を有するものが用いられる。
(3)(4)は例えば多層膜ミラーからなり1次のよう
な特性を有するものが用いられる。
(1)第1のミラー(1)
基本波(1064nm)を略100%透過するもの。
(2)第2のミラー(2)
基本波(1064nm)と第4高調疲(266nm)を
略100で反射し、他方の面が第2高調波(532nn
+)を略100%透過するもの。
略100で反射し、他方の面が第2高調波(532nn
+)を略100%透過するもの。
(3)第3のミラー(3)
基本波(]064n+n)を略100%を透過し、第2
高調波(532nm)を[13100%反射するもの。
高調波(532nm)を[13100%反射するもの。
(4)第4のミラー(4)
第2高調波(532nm)を略100%反射し、第4高
調波(266nm)を略100%透過するもの。
調波(266nm)を略100%透過するもの。
以上の特性をまとめるとつぎの表のようになる。
つぎに1以上の第4高調波変換装置(8)の作用を説明
する。
する。
Nd−YAGロッド(5)から発した基本波(1064
n+++)のレーザ光は第3ミラー(3)を透過し、結
晶(6)に入射すると第2高調波(532nm)のレー
ザ光が出力する。基本波(1064nm)は第2ミラー
(2)で反射され。
n+++)のレーザ光は第3ミラー(3)を透過し、結
晶(6)に入射すると第2高調波(532nm)のレー
ザ光が出力する。基本波(1064nm)は第2ミラー
(2)で反射され。
反射したレーザ光は第1ミラー(1)でも反射されるの
で、第2レーザ共振器(9)内を発振する。第1非線形
光学結晶(6)から出力した第2高調波(532nm)
は第2ミラー(2)を透過し、第2共振器(10)内の
結晶(7)に入射すると第4高調波(266nm)のレ
ーザ光が出力する。第2高調波(532nm)は第4ミ
ラー(4)で反射され、第3ミラー(3)との間で発振
する。前記第2非線形光学結晶(7)から出力した第4
高調波(266nm)は第4ミラー(4)を透過して目
的とする第4高調波(266nm)のレーザ光として出
力される。
で、第2レーザ共振器(9)内を発振する。第1非線形
光学結晶(6)から出力した第2高調波(532nm)
は第2ミラー(2)を透過し、第2共振器(10)内の
結晶(7)に入射すると第4高調波(266nm)のレ
ーザ光が出力する。第2高調波(532nm)は第4ミ
ラー(4)で反射され、第3ミラー(3)との間で発振
する。前記第2非線形光学結晶(7)から出力した第4
高調波(266nm)は第4ミラー(4)を透過して目
的とする第4高調波(266nm)のレーザ光として出
力される。
つぎに第2図は第4高調波変換装置(8)の第2実施例
である。この第4高調波変換装置(8)は基本的には第
1実施例と同様であるが、第2ミラー(2)を例えば4
5度に傾斜させて、第1および第2非線形光学結晶(6
)(7)をこの第2ミラー(2)の両側方にそれぞれ配
置し、各非線形光学結晶(6) (7)を収束レンズ(
11)(12)と凹面鏡(13)(14)で挟んだもの
で、第1ミラー(1)と凹面鏡(13)の間が第2レー
ザ共振器(9)となる。また凹面fi(13)と凹面f
i(14)の間が第2レーザ発振器(10)となるので
、第3ミラー(3)と第4ミラー(4)が省略されてい
る。
である。この第4高調波変換装置(8)は基本的には第
1実施例と同様であるが、第2ミラー(2)を例えば4
5度に傾斜させて、第1および第2非線形光学結晶(6
)(7)をこの第2ミラー(2)の両側方にそれぞれ配
置し、各非線形光学結晶(6) (7)を収束レンズ(
11)(12)と凹面鏡(13)(14)で挟んだもの
で、第1ミラー(1)と凹面鏡(13)の間が第2レー
ザ共振器(9)となる。また凹面fi(13)と凹面f
i(14)の間が第2レーザ発振器(10)となるので
、第3ミラー(3)と第4ミラー(4)が省略されてい
る。
このような構成とすることにより、ビーム光が収束レン
ズ(11)(12)と凹面鏡(13) (14)で絞ら
れ結晶(6) (7)による変換効率がよくなる。
ズ(11)(12)と凹面鏡(13) (14)で絞ら
れ結晶(6) (7)による変換効率がよくなる。
以上の実施例では、第1と第2非線形光学結晶(6)
(7)にそれぞれKTiOPO,結晶とBaB2O4を
用いたが、第1非線形光学結晶(6)は基本波に対して
、第2非線形光学結晶(7)は第2高調波に対して、そ
れぞれ効率良い2次の非線形光学効果を持つものであれ
ばどのようなものでもよく、例えば第1非線形光学結晶
(6)はβ−BaB20.、KNbO,、にH,PO4
などでもよく、また第2非線形光学結晶(7)はKH。
(7)にそれぞれKTiOPO,結晶とBaB2O4を
用いたが、第1非線形光学結晶(6)は基本波に対して
、第2非線形光学結晶(7)は第2高調波に対して、そ
れぞれ効率良い2次の非線形光学効果を持つものであれ
ばどのようなものでもよく、例えば第1非線形光学結晶
(6)はβ−BaB20.、KNbO,、にH,PO4
などでもよく、また第2非線形光学結晶(7)はKH。
PO4でもよい。もちろんこれらの場合にはそれぞれの
結晶の光学軸に対する入射光の最適な位相整合角に結晶
を置くことは言うまでもない。
結晶の光学軸に対する入射光の最適な位相整合角に結晶
を置くことは言うまでもない。
また前記実施例では第2レーザ共振器(10)からは各
ミラー(1) (2) (3) (4)の光学特性を設
定した。
ミラー(1) (2) (3) (4)の光学特性を設
定した。
しかし、これに限らず、第3.第4ミラー(3) (4
)の透過率と反射率を適当に選べば第4高調波のみなら
ず、第2高調波や基本波も同時に出力するように構成す
ることが可能である。
)の透過率と反射率を適当に選べば第4高調波のみなら
ず、第2高調波や基本波も同時に出力するように構成す
ることが可能である。
さらに以上の実施例では2次の非線形光学効果を有する
結晶を2段に設けたものであるが、これに限られるもの
ではなく、3次の非線形光学効果を有する結晶を用いれ
ば、第6高調波あるいは第9高調波に変換することも可
能であり、さらに多段にすれば、さらに高次の高調波に
変換することもできる。
結晶を2段に設けたものであるが、これに限られるもの
ではなく、3次の非線形光学効果を有する結晶を用いれ
ば、第6高調波あるいは第9高調波に変換することも可
能であり、さらに多段にすれば、さらに高次の高調波に
変換することもできる。
「発明の効果」
本発明は以上の・ように構成したので、第2高調波のみ
ならず、第4高調波やそれ以上の9次高調波を無駄なく
高効率で変換でき、また必要に応じてミラーの反射率、
透過率を変化させれば、基本波や第2高調波も同時に得
ることができるという効果を有するものである。
ならず、第4高調波やそれ以上の9次高調波を無駄なく
高効率で変換でき、また必要に応じてミラーの反射率、
透過率を変化させれば、基本波や第2高調波も同時に得
ることができるという効果を有するものである。
第1図は本発明の第1実施例を示す平面図、第2図は第
2実施例を示す平面図、第3図はKTiOPO4の位相
整合角を示す斜視図、第4図および第5図は従来例を示
す平面図である。 (1)・・・第1ミラー、(2)・・・第2ミラー、(
3)・・・第3ミラー、(4)・・・第4ミラー、(5
)・・・レーザ発振器(Nd:YAGロッド)、(6)
・・・第1非線形光学結晶(KTiOPO4)、 (7
)・・・第2非線形光学結晶(β−BaB、04)、(
8)・・・第4高調波変換装置、(9)・・・第2レー
ザ共振器。 (10)・・・第2レーザ共振器、(11)(12)・
・・収束レンズ、(13) (14)・・・凹面鏡。 出願人 浜松ホトニクス株式会社 第 1 図 第 3 p”1 第 4 図 鴇 \ 第 5 図
2実施例を示す平面図、第3図はKTiOPO4の位相
整合角を示す斜視図、第4図および第5図は従来例を示
す平面図である。 (1)・・・第1ミラー、(2)・・・第2ミラー、(
3)・・・第3ミラー、(4)・・・第4ミラー、(5
)・・・レーザ発振器(Nd:YAGロッド)、(6)
・・・第1非線形光学結晶(KTiOPO4)、 (7
)・・・第2非線形光学結晶(β−BaB、04)、(
8)・・・第4高調波変換装置、(9)・・・第2レー
ザ共振器。 (10)・・・第2レーザ共振器、(11)(12)・
・・収束レンズ、(13) (14)・・・凹面鏡。 出願人 浜松ホトニクス株式会社 第 1 図 第 3 p”1 第 4 図 鴇 \ 第 5 図
Claims (4)
- (1)基本波レーザ発生器と高調波用非線形光学結晶と
を具備した第1レーザ共振器と、前記第1レーザ共振器
の高調波用非線形光学結晶を基本波レーザ発生器とし、
この基本波レーザ発生器と高調波用非線形光学結晶とを
具備した第2レーザ共振器とからなることを特徴とする
光波長変換装置。 - (2)第1レーザ共振器は基本波の反射用第1ミラーと
、基本波を反射し、かつ高調波を透過する第2ミラーと
によって基本波発生器と非線形光学結晶を挟むようにし
て構成してなる請求項(1)記載の光波長変換装置。 - (3)第2レーザ共振器は、第1レーザ共振器からの高
調波を反射し、かつ第1レーザ共振器の基本波を透過す
る第3ミラーと、第1レーザ共振器からの高調波を反射
しかつ第2共振器の高調波を透過する第4ミラーとによ
って第1および第2共振器の非線形光学結晶を挟むよう
にして構成してなる請求項(1)記載の光波長変換装置
。 - (4)第1、第2、第3、第4ミラーは目的の周波数特
性となるように誘電体を多数積層して形成したものから
なる請求項(1)記載の光波長変換装置。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP10464488A JPH01274487A (ja) | 1988-04-27 | 1988-04-27 | 光波長変換装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP10464488A JPH01274487A (ja) | 1988-04-27 | 1988-04-27 | 光波長変換装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH01274487A true JPH01274487A (ja) | 1989-11-02 |
Family
ID=14386162
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP10464488A Pending JPH01274487A (ja) | 1988-04-27 | 1988-04-27 | 光波長変換装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH01274487A (ja) |
Cited By (6)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH03248588A (ja) * | 1990-02-27 | 1991-11-06 | Ushio Inc | Yagレーザの第4高調波の発生装置 |
EP1010221A1 (en) * | 1997-05-16 | 2000-06-21 | Excel Quantronix Corp. | Intra-cavity and inter-cavity harmonics generation in high power lasers |
JP2002528921A (ja) * | 1998-10-26 | 2002-09-03 | コヒーレント・インク | キャビティー内の周波数変換された光学的ポンプ半導体レーザー |
US6650677B1 (en) | 2000-04-11 | 2003-11-18 | Kabushiki Kaisha Toshiba | Up-conversion laser |
US7760774B2 (en) | 2001-09-20 | 2010-07-20 | Klastech-Karpushko Laser Technologies Gmbh | Intracavity frequency conversion of laser radiation |
WO2024048420A1 (ja) * | 2022-08-31 | 2024-03-07 | ソニーグループ株式会社 | レーザ素子 |
Citations (4)
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- 1988-04-27 JP JP10464488A patent/JPH01274487A/ja active Pending
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