JPH01248438A - カラー映像管装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔発明の目的〕 （産業上の利用分野） 本発明は、カラー映像管装置に係り、特に３電子ビーム
の画面上での集中特性の良好な、カラー映像管装置に関
するものである。

（従来の技術） シャドウマスク方式のカラー映像管は、現在インライン
型電子銃とスロット型シャドウマスクを備えたものが主
流となっている。第２図に基き説明する。

かかる、いわゆるシャドウマスク、インライン形のカラ
ー映像管は、第２図に示すように、内面に電子ビームの
射突によりＲ，Ｇ、Ｂ各色に発光する蛍光体層をドツト
状や帯状に規則的に配列した蛍光面■が被着形成された
フェースプレート■と、このフェースプレートωの側壁
部（１−１）の内壁に植設された複数個のパネルピン０
にスプリング０、マスクフレーム＠）を介して蛍光面■
に所定間隔を持って対設された多数の開口部（１２）の
穿設されたシャドウマスク■と、必要に応じて配設され
るインナーシールド（１４）と、側壁部（１−１）にフ
ァンネル■を介して電子銃（１０）を内装するネック（
９）に連接されたカラー映像管本体と、ネック■）の外
壁に支持部（８−１）により固着されるとともにファン
ネル■外壁との間にくさび（８−２）を介して装着され
た偏向装置（８）とネック（９）外壁に装着された調整
用磁石（１１）とから構成されているこのようなカラー
映像管において、電子銃（１０）から射出された電子ビ
ーム（１３）は開口部（１２）を介して蛍光面■の所定
の蛍光体層を発光させる。

電子銃（１０）は通常Ｒ，Ｇ、Ｂに発光する蛍光体層を
各々射突発光させるＲ、Ｇ、８３本の電子ビームを形成
する。一般に３ビームシヤドウマスク管と呼ばれるこれ
らのカラー映像管において、現在ではインライン電子銃
と呼ばれる３つの電子銃が水平方向に一列に並んだ電子
銃が主流を占めている。かかるインライン電子銃を用い
たカラー映像管においては、Ｒ，Ｇ、Ｂ各色蛍光体層を
発光させる各々の電子ビームは、偏向ヨーク（８）を動
作させない無偏向時に電子銃（１０）の集束電極寸法等
により蛍光面で一点に集中する様に設計されている。

またインライン電子銃においては、偏向ヨーク（ハ）の
磁界を適切に設計することにより、偏向時にＲ，Ｇ、Ｂ
３ビームがシャドウマスク■の一点をく周知であり一般
に採用されている。すなわち、水平偏向磁界は第３図（
ａ）に示すようにピンクッション形磁界とし、垂直偏向
磁界は第３図（ｂ）に示すようにバレル形磁界とするこ
とにより、特別な補正装置を用いなくとも画面全体にわ
たり、良好な３電子ビームの集中特性（以下コンバージ
ェンス特性という）が得られる。ところが、カラー映像
管の偏向角が１００°、　１１０＠など大きなると次の
ようなコンバージェンス誤差が目立って来る。

これは、一般には横線のクロス特性と呼ばれ水平および
垂直磁界のピンクッション、バレル磁界の特性を変えて
も補正不可能である。このことは文献　″インライン高
精細徳カラー管用ＳＳＴ偏向ヨーク″（岩崎他テレビジ
ョン学会技術報告ＥＤ　６１Ｑ）に示される。すなわち
、通常数多く用いられるサドル−トロイダル偏向ヨーク
では正のクロスパターン（正の異方性非点収差）、サド
ル−サドル偏向ヨークでは負のクロスパターン（負の異
方性非点収差）が生ずる。この現象は主に水平コイルと
垂直コイルの偏向中心の位置の差によるもので一般には
、サドルトロイダル偏向ヨークでは水平偏向に用いられ
る、サドルコイルの位置をトロイダルコイルの位置から
偏向ヨーク軸方向にずらして最適としている。第４図に
基づいて説明する。垂直磁界を発生するトロイダルコイ
ルの偏向中心と水平磁界を発生するサドルコイルの偏向
中心をほぼ同じくした場合は第４図（ａ）で示すように
一般的には正のクロスパターンと呼ばれるコンバージェ
ンス誤差が生ずる。かかる、正のクロスパターンを修正
するために水平偏向用サドルコイルを電子銃側にずらす
ことにより、第４図（ｃ）で示されるごとく、クロスパ
ターンは修正される。更に水平偏向用サドルコイルを電
子銃側にずらすと、第４図（ｂ）に示されるごとく負の
クロスパターンが呪われる。従って、一般的には水平偏
向コイルと垂直偏向コイルの相対位置を適切に組立てる
ことにより、クロスパターンは補正可能である。

ところが、かかる方法でクロスパターンが補正できるの
は例えば対角の一点だけであり、その他の点では第５図
に示すようなりロスパターンが発生する。かかる、中間
部と対角最外部のクロスパターンの反転は、特に偏向角
や両面の大きさが増大するに従い目立って来る。従って
従来は、偏向ヨークに磁性体の板等を取りつけることに
より、最外部のクロスパターンを減少させる方法が採用
されて来たが未だ不十分な特性しか得られていない。

更に特開昭５７−２０６１８４号公報、特開昭５８−１
４４５３号公報、および特開昭６０−１２５０６９号公
報に水平偏向磁界を差動的に動作させ１画面のクロスコ
ンバージェンス誤差を補正する方法が示されているが、
かかる方法ではクロスコンバージェンス誤差の反転を補
正することは困難であるか、補正するために非常に複雑
な回路を必要とし、実用上好ましくない。

（発明が解決しようとする課題） 前記技術の問題点は特に垂直偏向量によりクロスパター
ンの量が変化するためである。

本発明の目的は前記問題点を解決することであり、偏向
量に応じて、コンバージェンスのクロスパターンを補正
し、良好なコンバージェンスパターンを有するカラー映
像管を得ることにある。

〔発明の構成〕

（課題を解決するための手段） 本発明は真空外囲器と、この真空外囲器に配置される蛍
光面と、この蛍光面に向って３本の電子ビームを照射す
るインライン形電子銃と、前記電子ビームが蛍光面の所
定領域に射突するようピンクッション形水平方向磁界お
よびにバレル形垂直偏向磁界を発生する偏向磁界発生装
置を備えたカラー映像管装置において、蛍光面の中心を
基点として、水平方向に伸びる軸をＸ軸、垂直方向に伸
びる軸をＹ軸、蛍光面に垂直な軸を２軸とし、Ｘ軸とＺ
軸を含む平面をｘ−Ｚ平面、Ｙ軸とＺ軸を含む平面をＹ
−Ｚ平面とするとき、前記偏向磁界発生装置による垂直
偏向磁界がバレル形であってｘ−２平面に対し対称形と
なり、Ｙ−Ｚ平面に対し非対称形であって電子ビームを
蛍光面の左側領域で走査する磁界形状と右側領域で走査
する磁界形状とがＹ−Ｚ平面に対し対称形となるように
、かつ電子ビーム走査位置に対応して磁界の強さを変え
るように磁界制御手段を有することを特徴とする。

（作　用） 本発明によれば、容器にクロスパターンを改良すること
が可能である。

以下１本発明の作用について説明する。第１図（ａ）に
示すクロスコンバージェンスパタンは通常のカラー映像
管装置では一般的に発生するバタンである。通常のセル
フコンバージェンス磁界では垂直偏向磁界はバレル形と
なっており、第１図（ｆ）で示される磁束の分布を有す
る。かかる、磁束の分布はＸ−Ｚ平面に対して対称であ
ると同時にＹ−Ｚ平面に対しても対称である。本発明で
はかかる磁束の分布を第１図（ｂ）、　（ｃ）、　（ｄ
）、　（ｅ）に示すようにＸ−７平面に対しては対称と
するが、Ｙ−Ｚ平面に対しては非対称とし、かつかかる
非対称の様相を水平偏向信号および垂直偏向信号と同期
し変化させることによって、カラー映像管装置の全面に
わたりクロスコンバージェンスパタンを補正する。まず
、垂直偏向磁界がＹ−Ｚ平面に対して対称な場合に第１
図（ａ）に示すクロスコンバージェンスパタンを有する
偏向ヨークについて説明する。かかる偏向ヨークの場合
Ｘ−Ｙ平面の第１象限では第１図（ｂ）に示すような磁
界分布とする、すなわち、Ｘ座標の正側から、負側に向
って磁束が広がる分布とすると、青電子ビーム（３３）
に対するより赤電子ビーム（３１）に対する別面磁束密
度が高くなり、赤電子ビーム（３１）は上向きの力（２
４）を受ける。青電子ビーム（２２）も上向きの力（３
Ｇ）を受けるが、赤電子ビーム（２１）に作用する偏向
磁束密度が、青電子ビーム（２３）に作用する偏向磁束
密度と比較して、高いため、赤電子ビーム（３１）の方
が青電子ビーム（２３）よりも大きく偏向され、Ｘ−Ｙ
平面の第１象限のクロスコンバージェンスパタンは補正
される。同様に第２象限では第１図（Ｃ）で示すような
磁界を発生すれば青ビーム（３３）に作用する磁束密度
が赤電子ビーム（３１）に作用する磁束密度よりも高い
ため、強く偏向され、第１図（ａ）のｘ−Ｙ平面上の第
２象限のクロスコンバージェンスパタンは補正される。

第３象限では、偏向磁界の磁束分布が第２象限と同様に
なるが、磁束の向きが逆となる。磁束の分布は第２象限
と同様に青電子ビーム（３３）を赤電子ビーム（１より
大きく偏向するようになっているので第１図（ｅ）で示
すようになる。従って第３象限のクロスコンバージェン
スパタンは補正される。第４象限のクロスコンバージェ
ンスパタンを補正するためには、第１図（ｄ）で示すよ
うな磁束分布とする。

かかる磁束分布によれば、赤電子ビーム（３１）は青電
子ビーム（３３）より強く偏向され、第４象限のクロス
コンバージェンスパタンは補正される。

すなわち、垂直偏向磁界の磁束分布をＹ−Ｚ平面に非対
称とし、垂直偏向信号および水平偏向信号と同期して非
対称の様子を変化させれば、クロスコンバージェンスパ
タンを補正することが可能である。

（実施例） 図面に基づき本発明の詳細な説明する。第６図に本発明
に好適な偏向ヨークを示す。本発明に好適な偏向ヨーク
は水平偏向コイルと垂直偏向コイルの両方ともサドル型
コイルで構成される。

截頭円錐形の外形をしたフェライトコア（３１）の内側
に一般的には一対の垂直偏向サドルコイルをＹ−Ｚ平面
に対して対称に配置する。垂直偏向コイルより偏向ヨー
ク中心＃（Ｚ軸）に近い側に垂直偏向コイルと水平偏向
コイルを分離するセパレータ（３２）が配置される。セ
パレータ（３２）は通常ポリプロピレン等で形成される
。セパレータ（３２）は水平偏向コイル（３３）および
垂直偏向コイル（３４）を分離するとともに、両偏向コ
イルの中心軸を合わせるための支持調整体の役割も有す
る。セパレータ（３２）より中心軸（Ｚ軸）寄りにはＸ
−Ｚ平面に対して対称の位置に一対のサドルコイルが配
置される。

本実施例の垂直偏向コイルは一対のサドルコイルに等し
い電流を流した場合は第１図（ｆ）に示すようにバレル
形磁界を形成する。

かかる偏向ヨーク旦により第１図（ｂ）、　（ｄ）に示
されるような磁束の分布を有する磁界を発生するために
は、蛍光面■、すなわち、Ｚ軸の正の方向から、偏向ヨ
ーク旦を見た時、向って右側のサドル形コイルに左側の
サドル形コイルより強い磁界を発生させれば良い。第１
図（ｂ）と第１図（ｄ）は磁束の向きが逆であるから、
第１図（ｂ）の場合と第１図（ｄ）の場合では垂直偏向
サドル形コイル（３４）に流す電流の向きは逆であるが
、左右のサドル形コイルの発生する電流の強弱は変化し
ない。第１図（ｃ）および（ｅ）で示す偏向磁界を発生
するためには、蛍光面■の側から偏向ヨーク穀を見た時
、向って左側のサドル形コイルに右側のサドル形コイル
より強い磁界を発生させれば良い。第１図（ｃ）と第１
図（ｅ）は磁束の向きは逆であるから、垂直偏向サドル
形コイル（３４）に流す電流の向きは逆であるが、左右
のサドル形コイルの弗化する電流の強弱は変化しない。

本号ドル形偏向ヨークで第１図（ａ）で示すクロスコン
バージェンスパタンを補正する場合は第１１図で示す垂
直偏向電流を用いれば良い。

すなわち、垂直偏向電流を水平偏向＠流ののこぎり波で
変調し、かかる変調の位相が、左右の垂直偏向サドル型
コイルで反転していれば良い。第１１図の■の区間を取
って説明すれば、■の区間は第１図（ａ）の第１および
第２象限の一部を表わす。

まず、カラー映像管は第２象限から走査するので■の区
間の前半は第２象限を現わし、■の区間の後半は第１象
限を現わす。■の区間の前半では左側の偏向コイルに流
す電流が右側の偏向コイルに流す電流よりも大きいので
第１図（ｃ）で示す磁界が形成され、第１図（ａ）で示
す第２象限のクロスコンバージェンスが補正される。■
の区間の後半は左側の偏向コイルに流す電流が右側の偏
向コイルに流す電流より小さいので第１図（ｂ）で示す
偏向磁界が形成され第１図（ａ）の第１象限のクロスコ
ンバージェンスが補正される。

第１１図■の区間は第１図（ａ）の第３象限と第４象限
を表わす。■の区間の前半は第１図（ａ）の第３象限で
あり、左側の偏向コイルに流す電流が右側の偏向コイル
に流す電流より大きいため第１図（ｅ）で示す偏向磁界
が形成され第１図（ａ）の第３象限のクロスコンバージ
ェンスが補正される。

■の区間の後半では右側の偏向コイルに流れる電流が左
側の偏向コイルに流れる電流より大きくなるため、第１
図（ｄ）で示す偏向磁界が形成され第１図（ａ）の第４
象限のクロスコンバージェンスが補正される。

本実施例に用いられる、第１１図で示す電流は第８図に
示す回路で得られる。可飽和リアクタ（３５）にＬｉ、
Ｌ３ＡＩ　Ｌ３Ｂ３つのコイルがあり、第８図のφ□の
方向に永久磁石によって半分磁化され、し、に垂直偏向
電流を＋　ＬｉＡ＋　１３Ｂに水平偏向電流を流してい
る。いま垂直偏向電流がラスク上下の中央に相当する基
準点では、Ｌ３の電流による磁束φ、Ａおよびφ３Ｂは
Ｌｌで打消し合うため、垂直偏向側には出力は現われな
い。しかし、垂直偏向電流が基準点（零）から士に電流
が大きくなって、たとえばφ□の向きに磁束が発生した
場合、コアの１３ａ側ではφ。−φ１、Ｌ３Ｒ側ではφ
。＋φ１となり、Ｌｉｂ側ではコアの中は磁束が多くな
って飽和し、Ｌ３Ｂのインダクタンス減少によりφ３Ｂ
が減少、Ｌ３Ｂのインダクタンス減少により、φ、Ｂが
減少して、Ｌｌの部分にＬ３の電流による磁束の差φ、
Ａ−φ３Ｂが貫通し、Ｌｌには水平偏向電流が誘起され
、垂直偏向コイル電流に水平偏向電流の一部が重畳して
流れるようになる。また、垂直偏向電流が逆向きの場合
は、ＬａＡ側が飽和するため、　φ、Ｂ−φ３Ａの磁束
により、し□には前と逆極性の電流が流れる。この電流
は垂直偏向電流にほぼ比例し、所要の極性と振幅を持っ
た補正電流を流すことができる。

コンバージェンスパタンが第５図に示すようなりロスコ
ンバージェンスの反転特性を持つ場合は第９図に示すよ
うに永久磁石（３８）による磁気的バイアスだけでなく
、垂直偏向電流により磁気バイアスを付加すれば容易に
補正可能である。第８図のＩＶｂｉａｓ電流は第８図に
示す８２点で永久磁石によるバイアスとの和の磁束がゼ
ロになるよう動作させる。

本発明の偏向ヨークは水平偏向および垂直偏向コイルの
いずれもサドルコイルを用いたものを用いたが、水平偏
向コイルおよび垂直偏向コイルのいずれもトロイダルコ
イルで構成しても良い。トロイダルコイルでＹ−Ｚ平面
に対して非対称とするためには、第１０図のようにトロ
イダルコイルを４分割にし、トロイダルコイルの（３９
）と（４２）を１組としく４０）と（４１）をもう１組
とし、各々の組に差動電流を流せば良い。

また、本実施例では、垂直偏向コイルを差動的に動作さ
せるために可飽和リアクタ回路を用いたが、偏向回路そ
のものを第１１図で示す電流を発生するようにしても良
い。

更に、垂直偏向量一定の場合に、クロスコンバージェン
スパタンの反転がある場合は第９図のＩｖｂＬａｓに更
にもう一部コイルを巻き水平偏向電流でバイアスをかけ
れば良い。

〔発明の効果〕

本発明により、カラー映像管装置の両面全面にわたり、
コンバージェンス誤差の少ない良好な画面が得られ、特
に３２＃等の大型管や高い精細度を要求されるデイスプ
レィ端末用管の画像品位の向上に大きな働らきをし、工
業上の利用価値は多大である。

【図面の簡単な説明】 第１図は本発明の偏向磁界を説明する線図、第２図は通
常のカラー映像管を説明するための線図、第３図は通常
のカラー映像管の偏向磁界分布を説明するための線図、
第４図はクロスコンバージェンス誤差を説明する図、第
５図は途中反転クロスコンバージェンス誤差を説明する
図、第６図は本発明の偏向ヨークの説明図、第７図はク
ロスコンバージェンス誤差を補正した図、第８図および
第９図は電流変調用可飽和リアクタを説明する図、第１
０図は本発明の他の偏向ニーりの説明図、第１１図は本
発明に用いる偏向電流の説明図である。 １・・・パネル　　　　　２・・・蛍光面３・・・シャ
ドウマスク　４・・・マスクフレーム５・・・パネルピ
ン　　　６・・・スプリング７・・・ファンネル　　　
８・・・偏向装置９・・・ネック　　　　　１０・・・
電子銃１１・・・調整用磁石　　　１２・・・開口部１
３・・・電子ビーム　　　１４・・・インナーシールド
２１・・・赤ビーム　　　　２２・・・緑ビーム２３・
・・青ビーム　　　　２４・・・赤ビーム偏向量２５・
・・緑ビーム偏向量　２６・・・青ビーム偏向量３１・
・・フェライトコア　３２・・・セパレータ３３・・・
水平偏向コイル　３４・・・垂直偏向コイル３５・・・
可飽和リアクタ　３６・・・水平電流コイル３７・・・
垂直電流コイル　３８・・・バイアスマグネット３９、
４０．４１．４２・・・トロイダルコイル代理人　弁理
士　　則　近　憲　佑 同　　　　　竹　花　喜久男 ↑Ｙヤ （ａ）１ （ｂ）　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（
。。 （ｆン 第１図 ら 第２図 （ａ）哨６千餐鍼ｍ−コＩ）（ｗ、７ズー、９ｉシ）　
　　（ｂ）’ｊｌｌＬ＊”ＥＩｋ−％＜レンの第３図 （ａ）１リク１λＩ＜ダン　　　　　　　　　　　（Ｃ
）クセシイタンｒｚシ（ｂ）　　負へ７ｅ＋７−ペタン 第４図 第５図 ゴゴ 第６図 第７図 第９図 第１０図

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. （１）真空外囲器と、この真空外囲器内に配置される蛍
   光面と、この蛍光面に向って３本の電子ビームを照射す
   るインライン形電子銃と、前記電子ビームが蛍光面の所
   定領域に射突するようピンクッション形水平方向磁界お
   よびバレル形垂直偏向磁界を発生する偏向磁界発生装置
   を備えたカラー映像管装置において、 蛍光面の中心を基点として、水平方向に伸びる軸をＸ軸
   、垂直方向に伸びる軸をＹ軸、蛍光面に垂直な軸をＺ軸
   とし、 Ｘ軸とＺ軸を含む平面をＸ−Ｚ平面、Ｙ軸とＺ軸を含む
   平面をＹ−Ｚ平面とするとき、 前記偏向磁界発生装置による垂直偏向磁界がバレル形で
   あってＸ−Ｚ平面に対し対称形となり、Ｙ−Ｚ平面に対
   し非対称形であって電子ビームを蛍光面の左側領域で走
   査する磁界形状と右側領域で走査する磁界形状とがＹ−
   Ｚ平面に対し対称形となるように、かつ電子ビーム走査
   位置に対応して磁界の強さを変えるように磁界制御手段
   を有することを特徴とするカラー映像管装置。