JPH01245403A - 磁気記録装置及び再生装置 - Google Patents
磁気記録装置及び再生装置Info
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- JPH01245403A JPH01245403A JP7360788A JP7360788A JPH01245403A JP H01245403 A JPH01245403 A JP H01245403A JP 7360788 A JP7360788 A JP 7360788A JP 7360788 A JP7360788 A JP 7360788A JP H01245403 A JPH01245403 A JP H01245403A
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Landscapes
- Magnetic Record Carriers (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は、オフィスオートメーション、オーディオシス
テム、ビデオテープレコーダ等の分野で広く利用されて
いる磁気記録装置及び再生装置に関する。
テム、ビデオテープレコーダ等の分野で広く利用されて
いる磁気記録装置及び再生装置に関する。
従来の技術
従来、磁気記録媒体に磁気記録を行うには、磁気記録媒
体を磁気ヘッドに接触、または近接させて走行させ、こ
の間、磁気ヘッドに信号電流を通じ、発生した磁界によ
って磁気記録媒体を磁化する方式を採っていた。そして
、高記録密度を達成するために磁気ヘッドのコアを微細
に形成し、コイルによって磁界を発生させていた。また
、磁気記録媒体の記録内容を再生するには、磁気記録媒
体を磁気ヘッドに接触、または近接させて走行させ、磁
気記録媒体の磁界により磁気ヘッドのコアに磁束を発生
させ、電磁誘導作用によりコイルに起電力を発生させる
方式を採っていた。
体を磁気ヘッドに接触、または近接させて走行させ、こ
の間、磁気ヘッドに信号電流を通じ、発生した磁界によ
って磁気記録媒体を磁化する方式を採っていた。そして
、高記録密度を達成するために磁気ヘッドのコアを微細
に形成し、コイルによって磁界を発生させていた。また
、磁気記録媒体の記録内容を再生するには、磁気記録媒
体を磁気ヘッドに接触、または近接させて走行させ、磁
気記録媒体の磁界により磁気ヘッドのコアに磁束を発生
させ、電磁誘導作用によりコイルに起電力を発生させる
方式を採っていた。
発明が解決しようとする課題
しかし、上記のような従来の磁気記録・再生方式では、
高記録密度に対応して磁気ヘッドの構成が複雑で微細に
なり、コアには磁束密度が高く、透磁率が高く、しかも
、摩耗に強い素材が要求されていた。また、コイルを用
いることによりインダクタンスを生じ、これにより高周
波記録を行う時にＬＣ共振を生ずるため、その周波数近
くでは記録・再生が不可能となる。これを防止するため
、なるべくコイルの巻数を減らしてインダクタンスを下
げると、巻数域により発生磁界が少なくなり、特に再生
出力が減ってしまうなどの問題を有していた。
高記録密度に対応して磁気ヘッドの構成が複雑で微細に
なり、コアには磁束密度が高く、透磁率が高く、しかも
、摩耗に強い素材が要求されていた。また、コイルを用
いることによりインダクタンスを生じ、これにより高周
波記録を行う時にＬＣ共振を生ずるため、その周波数近
くでは記録・再生が不可能となる。これを防止するため
、なるべくコイルの巻数を減らしてインダクタンスを下
げると、巻数域により発生磁界が少なくなり、特に再生
出力が減ってしまうなどの問題を有していた。
本発明は、上記のような従来技術の問題を解決するもの
であり、コイルを不要にして高周波帯域における記録・
再生の制約を無くすことができ、また、構成を簡単にす
ることができ、更には、密度の高い記録・再生を行うこ
とができるようにした磁気記録装置及び再生装置を提供
することを目的とするものである。
であり、コイルを不要にして高周波帯域における記録・
再生の制約を無くすことができ、また、構成を簡単にす
ることができ、更には、密度の高い記録・再生を行うこ
とができるようにした磁気記録装置及び再生装置を提供
することを目的とするものである。
課題を解決するための手段
上記目的を達成するための本発明の磁気記録装置は、磁
気記録媒体に記録層側より記録磁界を印加する手段と、
上記磁気記録媒体の記録層の上部に設けられ、一部に磁
界通過用の穴を有する第１の超電導体と、上記磁界中で
上記磁界通過用穴を閉塞するように配置された第２の超
電導体とを備えたものである。
気記録媒体に記録層側より記録磁界を印加する手段と、
上記磁気記録媒体の記録層の上部に設けられ、一部に磁
界通過用の穴を有する第１の超電導体と、上記磁界中で
上記磁界通過用穴を閉塞するように配置された第２の超
電導体とを備えたものである。
また、上記目的を達成するための本発明の再生装置は、
磁気記録媒体の記録層の上部に設けられ、一部に磁界通
過用の穴を有する第１の超電導体と、上記磁界中で上記
磁界通過用穴を閉塞するように配置された第２の超電導
体とを備えたものである。
磁気記録媒体の記録層の上部に設けられ、一部に磁界通
過用の穴を有する第１の超電導体と、上記磁界中で上記
磁界通過用穴を閉塞するように配置された第２の超電導
体とを備えたものである。
作 用
本発明の磁気記録装置は、上記のような構成により、次
のような作用を有する。
のような作用を有する。
すなわち、印加手段により印加された磁界を第１と第２
の超電導体のマイスナー効果により遮断し、または第２
の超電導体に電流を通じ、第２の超電導体のマイスナー
効果を失わせ、磁界を第２の超電導体に通過させ、第１
の超電導体の磁界通過用穴より磁気記録媒体に到達させ
、これを磁化する。
の超電導体のマイスナー効果により遮断し、または第２
の超電導体に電流を通じ、第２の超電導体のマイスナー
効果を失わせ、磁界を第２の超電導体に通過させ、第１
の超電導体の磁界通過用穴より磁気記録媒体に到達させ
、これを磁化する。
また、本発明の再生装置は第２の超電導体にバイアス電
流を印加し、磁気記録媒体からの漏洩磁界を第１の超電
導体の磁界通過用穴より第２の超電導体に到達させ、こ
の第２の超電導体の抵抗変化により再生する。
流を印加し、磁気記録媒体からの漏洩磁界を第１の超電
導体の磁界通過用穴より第２の超電導体に到達させ、こ
の第２の超電導体の抵抗変化により再生する。
このように、超電導と常電導の性質を利用して記録・再
生するので、コイルを不要とすることができ、また、第
１の超電導体に形成した磁界通過用穴より記録・再生を
行うので、この磁界通過用穴は小さく形成することがで
き、密度の高い記録・再生を行うことができる。
生するので、コイルを不要とすることができ、また、第
１の超電導体に形成した磁界通過用穴より記録・再生を
行うので、この磁界通過用穴は小さく形成することがで
き、密度の高い記録・再生を行うことができる。
実施例
以下、本発明の実施例について図面を参照しながら説明
する。第１図は本発明の一実施例における磁気記録装置
を示す一部破断概略側面図である。
する。第１図は本発明の一実施例における磁気記録装置
を示す一部破断概略側面図である。
第１図に示すように走行する磁気記録媒体ｌの表裏を挾
むように一対のマグネット２と３が設けられ、これらマ
グネット２と３はＮ極と８極が対峙され、磁気記録媒体
１に記録層側より印加するための磁界４が発生している
。磁界４の発生側のマグネット２側において、磁気記録
媒体１上に常温の第１の超電導体５が配置され、磁気記
録媒体１に対して磁界４が遮断されている。第１の超電
導体５にはその一部に磁界通過用穴６が形成されている
。この磁界通過用穴６は記録密度に相関して数ミクロン
−サブミクロンで微細に形成されている。磁界４中で磁
界通過用穴６を閉塞するように常温の第２の超電導体７
が配置されている。
むように一対のマグネット２と３が設けられ、これらマ
グネット２と３はＮ極と８極が対峙され、磁気記録媒体
１に記録層側より印加するための磁界４が発生している
。磁界４の発生側のマグネット２側において、磁気記録
媒体１上に常温の第１の超電導体５が配置され、磁気記
録媒体１に対して磁界４が遮断されている。第１の超電
導体５にはその一部に磁界通過用穴６が形成されている
。この磁界通過用穴６は記録密度に相関して数ミクロン
−サブミクロンで微細に形成されている。磁界４中で磁
界通過用穴６を閉塞するように常温の第２の超電導体７
が配置されている。
本発明の一実施例における再生装置は、上記磁気記録装
置におけるマグネット２と３が不要となる点を除いて上
記磁気記録装置き同様であるので、その説明を省略する
。
置におけるマグネット２と３が不要となる点を除いて上
記磁気記録装置き同様であるので、その説明を省略する
。
次に上記実施例の動作について説明する。
一般に超電導体は、３つの作用要因によって常電導体と
の境界が支配される。第２図はその作用領域を示したも
ので、超電導と常電導の境界作用量は臨界温度Ｔｃ 、
臨界磁界Ｈｃ 、臨界電流Ｊｃである。この３つの臨界
値を超えた領域では、すべて常電導状態で、磁界がその
物質内を通過するが、これとは反対に３つの臨界値点Ｐ
以内では、すべて超電導状態になり、磁界はそのマイス
ナー効果により、反磁界によって物質内に入り込むこと
ができない。
の境界が支配される。第２図はその作用領域を示したも
ので、超電導と常電導の境界作用量は臨界温度Ｔｃ 、
臨界磁界Ｈｃ 、臨界電流Ｊｃである。この３つの臨界
値を超えた領域では、すべて常電導状態で、磁界がその
物質内を通過するが、これとは反対に３つの臨界値点Ｐ
以内では、すべて超電導状態になり、磁界はそのマイス
ナー効果により、反磁界によって物質内に入り込むこと
ができない。
本発明においては、上記マイスナー効果を利用して磁気
記録媒体ｌに信号を記録し、また、再生をも可能にする
ものである。
記録媒体ｌに信号を記録し、また、再生をも可能にする
ものである。
まず、磁気記録装置による磁気記録動作について説明す
る。磁気記録媒体１に印加される磁界４は十分記録可能
であり、また、第１と第２の超電導体５と７の超電導状
態を破壊しない程度の大きさとする。したがって、磁界
４は第１と第２の超電導体５と７のマイスナー効果によ
り遮断され、磁気記録媒体１は磁化されない。すなわち
、記録されない。ここで、第２の超電導体７に電流を通
じると、この第２の超電導体７はマイスナー効果が失わ
れ、この第２の超電導体７を磁界４が通過し、磁界通過
用穴６より磁気記録媒体ｌに到達し、磁気記録媒体１の
領域８が磁化される。また、第２の超電導体７に対する
電流を遮断すると、第２の超電導体７が超電導状態とな
り、そのマイスナー効果により磁界４が遮断され、磁気
記録媒体１が磁化されない。このように第２の超電導体
７に電流を通じた時だけ、磁気記録媒体ｌを磁化して記
録することができる。
る。磁気記録媒体１に印加される磁界４は十分記録可能
であり、また、第１と第２の超電導体５と７の超電導状
態を破壊しない程度の大きさとする。したがって、磁界
４は第１と第２の超電導体５と７のマイスナー効果によ
り遮断され、磁気記録媒体１は磁化されない。すなわち
、記録されない。ここで、第２の超電導体７に電流を通
じると、この第２の超電導体７はマイスナー効果が失わ
れ、この第２の超電導体７を磁界４が通過し、磁界通過
用穴６より磁気記録媒体ｌに到達し、磁気記録媒体１の
領域８が磁化される。また、第２の超電導体７に対する
電流を遮断すると、第２の超電導体７が超電導状態とな
り、そのマイスナー効果により磁界４が遮断され、磁気
記録媒体１が磁化されない。このように第２の超電導体
７に電流を通じた時だけ、磁気記録媒体ｌを磁化して記
録することができる。
次に再生装置による再生動作について説明する。
第２の超電導体３にバイアス電流Ｊ１を印加すると、こ
の場合、第２図に示すように超電導と常電導の境界磁界
点Ｐは、Ｈｌの大きさとなる。そして、第２の超電導体
３は磁気記録媒体１の記録領域８からの漏洩磁界がＨｌ
を越すと、常電導状態で電気抵抗が高く、電流が減少し
、Ｈ１以下であると、超電導状態で電気抵抗が無く、電
流は激増する。したがって、第２の超電導体７の抵抗変
化を検出して再生することができる。
の場合、第２図に示すように超電導と常電導の境界磁界
点Ｐは、Ｈｌの大きさとなる。そして、第２の超電導体
３は磁気記録媒体１の記録領域８からの漏洩磁界がＨｌ
を越すと、常電導状態で電気抵抗が高く、電流が減少し
、Ｈ１以下であると、超電導状態で電気抵抗が無く、電
流は激増する。したがって、第２の超電導体７の抵抗変
化を検出して再生することができる。
次に試作例について説明する。
Ｌａ−Ｂａ、−Ｃｕ−０系セラミツクスは高温の超電導
セラミックスとして知られ、 ９０にのＴｃから発展し
て、２４０に〜３００Ｋを越える材料も報告されている
。一方、金属系超電導体はＮｂ−８ｎ、Ｎｂ−Ｇｅ合金
で、２３ ＫのＴｃまで半実用化になっている。上記Ｌ
ａ −Ｂａ −Ｃｕ −０系セラミツクスの２ｍｍ板か
らなる第１の超電導体５を形成し、その一部に幅１ミク
ロン四方の磁界通過用穴６を形成した。この磁界通過用
穴６の周辺部に約０．２ミクロンの酸化アルミ絶縁層を
設け、この絶縁層上から１ミクロンのＮｂ−Ｇｅ合金薄
膜層からなる第２の超電導体７をスパッタリングで作成
し、その後、フォトリングラフィにより穴を含んで幅約
２ミクロンの線状に形成した。記録のための磁界が１．
５ＫＯｅとなるような金属系永久磁石２，３を用い、こ
れら金属系永久磁石２，３は磁気記録媒体１および第２
の超電導体７を挟んで配置した。作動に際し、Ｌａ −
Ｂａ −Ｃｕ−０系のセラミックスからなる第１の超電
導体５は液体窒素により冷却し、Ｎｂ−Ｇｅ合金からな
る第２の超電導体７は液体ヘリウム、又は水素により冷
却した。そして、上記試作例により試験した結果、磁気
記録媒体１に良好に記録することができ、面記録密度は
６×１０８ビツト／ｉｎ２と光記録の密度オーダーも可
能であることが分かった。
セラミックスとして知られ、 ９０にのＴｃから発展し
て、２４０に〜３００Ｋを越える材料も報告されている
。一方、金属系超電導体はＮｂ−８ｎ、Ｎｂ−Ｇｅ合金
で、２３ ＫのＴｃまで半実用化になっている。上記Ｌ
ａ −Ｂａ −Ｃｕ −０系セラミツクスの２ｍｍ板か
らなる第１の超電導体５を形成し、その一部に幅１ミク
ロン四方の磁界通過用穴６を形成した。この磁界通過用
穴６の周辺部に約０．２ミクロンの酸化アルミ絶縁層を
設け、この絶縁層上から１ミクロンのＮｂ−Ｇｅ合金薄
膜層からなる第２の超電導体７をスパッタリングで作成
し、その後、フォトリングラフィにより穴を含んで幅約
２ミクロンの線状に形成した。記録のための磁界が１．
５ＫＯｅとなるような金属系永久磁石２，３を用い、こ
れら金属系永久磁石２，３は磁気記録媒体１および第２
の超電導体７を挟んで配置した。作動に際し、Ｌａ −
Ｂａ −Ｃｕ−０系のセラミックスからなる第１の超電
導体５は液体窒素により冷却し、Ｎｂ−Ｇｅ合金からな
る第２の超電導体７は液体ヘリウム、又は水素により冷
却した。そして、上記試作例により試験した結果、磁気
記録媒体１に良好に記録することができ、面記録密度は
６×１０８ビツト／ｉｎ２と光記録の密度オーダーも可
能であることが分かった。
また、金属系永久磁石２，３を除いた上記と同様の再生
装置を用いることにより再生も良好に行なうことができ
た。
装置を用いることにより再生も良好に行なうことができ
た。
なお、上記実施例では、記録磁界４の印加手段として、
永久磁石２，３を用いているが、これに代えてコイルを
用い、再生時に記録磁界４を発生しないようにすれば、
磁気記録装置により再生装置を兼用することができる。
永久磁石２，３を用いているが、これに代えてコイルを
用い、再生時に記録磁界４を発生しないようにすれば、
磁気記録装置により再生装置を兼用することができる。
発明の効果
以上述べたように本発明の磁気記録装置によれば、印加
手段により印加された磁界を第１と第２の超電導体のマ
イスナー効果により遮断し、または第２の超電導体に電
流を通じ、第２の超電導体のマイスナー効果を失わせ、
磁界を第２の超電導体に通過させ、第１の超電導体の磁
界通過用穴より磁気記録媒体に到達させ、これを磁化す
るようにしている。
手段により印加された磁界を第１と第２の超電導体のマ
イスナー効果により遮断し、または第２の超電導体に電
流を通じ、第２の超電導体のマイスナー効果を失わせ、
磁界を第２の超電導体に通過させ、第１の超電導体の磁
界通過用穴より磁気記録媒体に到達させ、これを磁化す
るようにしている。
また、本発明の再生装置によれば、第２の超電導体にバ
イアス電流を印加し、磁気記録媒体からの漏洩磁界を第
１の超電導体の磁界通過用穴より第２の超電導体に到達
させ、この第２の超電導体の抵抗変化により再生するよ
うにしている。
イアス電流を印加し、磁気記録媒体からの漏洩磁界を第
１の超電導体の磁界通過用穴より第２の超電導体に到達
させ、この第２の超電導体の抵抗変化により再生するよ
うにしている。
このように、超電導と常電導の性質を利用して記録・再
生するので、コイルを不要とすることができ、その結果
、インダクタンスフリーとなり、高周波帯域における記
録・再生の制約が無くなり、また、構成が簡単となる。
生するので、コイルを不要とすることができ、その結果
、インダクタンスフリーとなり、高周波帯域における記
録・再生の制約が無くなり、また、構成が簡単となる。
更に、第１の超電導体に形成した磁界通過用穴より記録
・再生を行うので、この磁界通過用穴を小さくすること
により、密度の高い記録・再生を行うことができ、光記
録の面密度オーダも可能になりそのＳＩＮも充分数るこ
とができ、データ記録、オーディオシステム、ビデオテ
ープレコーダ等へ応用することにより効果が大きい。
・再生を行うので、この磁界通過用穴を小さくすること
により、密度の高い記録・再生を行うことができ、光記
録の面密度オーダも可能になりそのＳＩＮも充分数るこ
とができ、データ記録、オーディオシステム、ビデオテ
ープレコーダ等へ応用することにより効果が大きい。
第１図は本発明の一実施例における磁気記録装置を示す
一部破断概略側面図、第２図は超電導と常電導の状態を
示す三要囚の領域図である。 １・・・磁気記録媒体、２，３・・・マグネット、４・
・・磁界、５・・・第１の超電導体、６・・・磁界通過
用穴、７・・・第２の超電導体。 代理人の氏名 弁理士 中 尾 敏 男 はか１名第１
図 酒り曳Ｔ
一部破断概略側面図、第２図は超電導と常電導の状態を
示す三要囚の領域図である。 １・・・磁気記録媒体、２，３・・・マグネット、４・
・・磁界、５・・・第１の超電導体、６・・・磁界通過
用穴、７・・・第２の超電導体。 代理人の氏名 弁理士 中 尾 敏 男 はか１名第１
図 酒り曳Ｔ
Claims (2)
- （１）磁気記録媒体に記録層側より記録磁界を印加する
手段と、上記磁気記録媒体の記録層の上部に設けられ、
一部に磁界通過用の穴を有する第１の超電導体と、上記
磁界中で上記磁界通過用穴を閉塞するように配置された
第２の超電導体とを備えたことを特徴とする磁気記録装
置。 - （２）磁気記録媒体の記録層の上部に設けられ、一部に
磁界通過用の穴を有する第１の電導体と、上記磁界中で
上記磁界通過用穴を閉塞するように配置された第２の超
電導体とを備えたことを特徴とする再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7360788A JPH01245403A (ja) | 1988-03-28 | 1988-03-28 | 磁気記録装置及び再生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7360788A JPH01245403A (ja) | 1988-03-28 | 1988-03-28 | 磁気記録装置及び再生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH01245403A true JPH01245403A (ja) | 1989-09-29 |
Family
ID=13523191
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP7360788A Pending JPH01245403A (ja) | 1988-03-28 | 1988-03-28 | 磁気記録装置及び再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH01245403A (ja) |
-
1988
- 1988-03-28 JP JP7360788A patent/JPH01245403A/ja active Pending
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