JP6831856B2 - 干渉スペクトロスコピーによるキャビティの測定 - Google Patents
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Description
(図1)キャビティの幾何学的および光学的特性の干渉法による決定のための本発明によるデバイスの第一の実施例の概略図である。
(図2)キャビティの幾何学的および光学的特性の干渉法による決定のための本発明によるデバイスの第二の実施例の概略図である。
(図3)キャビティの幾何学的および光学的特性の干渉法による決定のための本発明によるデバイスの第三の実施例の概略図である。
(図4)キャビティの幾何学的および光学的特性の干渉法による決定のための本発明によるデバイスの第四の実施例の概略図である。
(図5)キャビティの機械的および光学的特性の干渉法による決定のための本発明によるデバイスの第五の実施例の概略図である。
(図6)本発明による方法の実施例による検出器で得られた干渉シグナルの干渉スペクトルの概略図である。
(図7)本発明による方法の実施例による吸収媒体で満たされたガスセルにおいて光源により放射された光線の吸収スペクトルの概略図である。
・測定値の記録は、測定値が均一なf−ステップで記録されるようにSに結合される
・fを超える測定値の不均一な間隔は、分析の間に補償される
・数値最適化、例えばLevenberg−Marquardtアルゴリズム
・(PLLの方法に従い)合成リファレンスによるロックインにより周波数と位相を確認する;オフセットと振幅は必要ない
・測定値の極限からすべてのパラメータをヒューリスティックに確認する
・位相を決定するために、スイープのすべての(または少なくともできるだけ多くの)測定値が使用され、ノイズ抑制に寄与する
・各サイクルは、ドリフト感受性のキャリブレーションデータとは無関係に、それ自体で分析することができる
は重要である。
f:光の周波数;スイープの開始値
x:スイープ開始時のキャビティ内の光路長
v:xの変化率
w:fの変化率
c:光の速度
Δx:一回の測定サイクル中のxの変化
Δf:一回の測定サイクル中のfの変化
である。
・それを避ける:左のケースが両方の移動方向で存在するためにΔfは大きくなるように選択される:
Claims (24)
- キャビティ(40,45)の幾何学的および光学的パラメータの少なくとも1つの干渉法による決定のための方法であって、
−両方の周波数方向において、周波数範囲Δfにわたって、コヒーレント光源(10)の周波数fを周期的に整調すること、
−コヒーレント光源からターゲット・ビームおよびリファレンス・ビームを導出すること(ここで、ターゲット・ビームはキャビティを少なくとも一回トラバースする)、
−リファレンス・ビームをターゲット・ビームに重ね合わせることによって光源の周波数fに依存する干渉シグナルI(f)を生成すること
−少なくとも1つの周期Pについて、周期的干渉シグナルI(f)を得ること
−周波数範囲Δfにわたって、コヒーレント光源の周波数fの周期的干渉シグナルI(f)の干渉スペクトルを得ること
−周波数範囲Δfにわたって、得られた干渉スペクトルの多数の測定点を生成された数学的関数への測定点の数値適合により分析すること、および
−生成された数学的関数のパラメータを確認することによってキャビティ(40,45)の幾何学的および光学的パラメータの少なくとも1つを決定すること、
を含む、方法。 - キャビティ(40,45)の幾何学的パラメータがその長さxを含む、請求項1に記載の方法。
- キャビティ(40,45)の光学パラメータがその反射率および屈折率の少なくとも1つを含む、請求項1に記載の方法。
- 生成された数学的関数が正弦関数であり、それによって干渉シグナルI(f)の振幅および位相が決定される、請求項1、2または3に記載の方法。
- 分析された周波数範囲Δfの大きさが、測定されるパラメータのそれぞれおよび測定されるキャビティに動的に適合される、請求項4に記載の方法。
- 数値適合が、レーベンバーグ−マーカート(Levenberg−Marquardt)アルゴリズムによって、または合成リファレンスを用いたロックイン(lock−in)法によって行われる、請求項4に記載の方法。
- 決定される長さxが、光カプラ(45)および移動物体(40)によって境界付けられるターゲット干渉計の長さによって形成される、請求項2のいずれか一項に記載の方法。
- コヒーレント光源(10)の周波数fが、吸収材料の特定の吸収線の既知の周波数fRを利用してキャリブレーションされる、請求項1〜3のいずれか一項に記載の方法。
- 周波数キャリブレーションが吸収材料の吸収線の周波数fRに数値適合することによって行われる、請求項8に記載の方法。
- コヒーレント光源(10)の周波数fが、既知の長さのリファレンス干渉計(60)を利用することによってキャリブレーションされる、請求項1〜3のいずれか一項に記載の方法。
- コヒーレント光源(10)の周波数fの整調が周波数空間において線形的に行われる、請求項1〜3のいずれか一項に記載の方法。
- 干渉シグナルI(f)のトラバース周期をカウントアウトすることによるキャビティ(40,45)の長さxの粗測定の方法ステップを有する、請求項1〜3のいずれか一項に記載の方法。
- コヒーレント光源(10)の周波数fを、駆動電流を調節することにより電気的に整調する、または光源(10)のキャビティの長さを変化させることによって機械的に整調する、請求項1〜3のいずれか一項に記載の方法。
- コヒーレント光源(10)のスイープ周波数範囲Δfが、移動物体(40)の速度に応じて選択される、請求項7に記載の方法。
- キャビティ(40,45)の幾何学的および光学的パラメータの少なくとも1つの干渉法による決定のためのデバイスであって、
−整調可能なコヒーレント光源(10)、
−両方の周波数方向において、周波数範囲Δfにわたって、コヒーレント光源(1)の周波数fの周期的整調を行うための変調ユニット(12)
−コヒーレント光源(10)によって放射された光をターゲット・ビームおよびリファレンス・ビームに分割するためのビームスプリッタ(26)、
−第一のターゲット・ビームを、光カプラ(45)と移動物体(40)とによって境界付けられ、決定すべき長さxを示すターゲット干渉計に結合させる第一の光カプラ(45)と、
−リファレンス・ビームをターゲット・ビーム上に重ね合わせて生成された干渉シグナルI(f)を周波数分解して検出し、周波数範囲Δfにわたって、コヒーレント光源の周波数fの干渉シグナルI(f)の干渉スペクトルを得る検出器(30)、および
−少なくとも1つの周期Pについて、周期的干渉シグナルI(f)を得るように、両方の周波数方向において、周波数範囲Δfにわたって、周期的干渉シグナルI(f)の干渉スペクトルを得るように、かつ、生成された数学的関数のパラメータを確認することによって、キャビティ(40,45)の幾何学的および光学的パラメータの少なくとも1つを決定するために、周波数範囲Δfにわたって、得られた干渉スペクトルの多数の測定点を生成された数学的関数への測定点の数値適合により分析するように構成された分析ユニット(20)
を有する、デバイス。 - 生成される数学的関数が正弦関数である、請求項15に記載のデバイス。
- 分析される周波数範囲Δfの大きさは測定されるパラメータのそれぞれおよび測定されるキャビティに動的に適合され得る、請求項16に記載のデバイス。
- 吸収材料が充填されたガスセル(50)を有するコヒーレント光源(10)の周波数fをキャリブレーションするための、吸収材料が既知の周波数fRの吸収線を有する、請求項15〜17のいずれか一項に記載のデバイス。
- コヒーレント光源(10)の周波数fをキャリブレーションするための既知の長さのリファレンス干渉計(60)を有する、請求項15〜17のいずれか一項に記載のデバイス。
- 整調可能なコヒーレント光源(10)がレーザダイオード、又はDFBレーザダイオードである、請求項15〜17のいずれか一項に記載のデバイス。
- レーザダイオード(10)の波長が制御電流を調整することによって電気的に整調可能である、または光路を変更することによって機械的に整調可能である、請求項20に記載のデバイス。
- ターゲット干渉計(45,40)がファブリペロー干渉計またはマイケルソン干渉計として構成されている、請求項15〜17のいずれか一項に記載のデバイス。
- 測定サイクル中のリファレンス・ビームの強度の振幅を決定するための検出器(32)を有する、請求項15〜17のいずれか一項に記載のデバイス。
- キャビティ(40,45)の幾何学的パラメータがその長さxを含み、キャビティ(40,45)の光学的パラメータがその反射率および屈折率の少なくとも1つを含む、請求項15〜17のいずれか一項に記載のデバイス。
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