JP5068404B2 - マグネトロンスパッタリングリアクターにおける同軸状電磁石 - Google Patents
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Description
【発明の属する技術分野】
本発明は、一般にプラズマスパッタリングに関する。特に、本発明はマグネトロンスパッタリングの同軸状磁界源に関する。
【0002】
【従来の技術】
マグネトロンスパッタリングは、半導体集積回路に接続及び他の構造を電気的に形成するために、集積回路の製造中に、集積回路に金属を堆積する基本的な方法である。ターゲットは堆積されるべき金属からなっており、プラズマ中のイオンは、ターゲット原子がスパッタされるターゲットから取り出される十分大きなエネルギーでターゲットとに引き付けられる。スパッタされた原子は、スパッタ被膜されるウエハに向かって弾道的に進み、そして金属原子は金属形状でウエハ上に堆積される。また、金属原子はプラズマ中の他のガス、例えば窒素と反応し、ウエハ上に金属化合物を堆積する。反応性スパッタリングは、狭いホールの側壁上にチタンナイトライドまたはタンタルナイトライドの薄いバリア層及び核形成を形成するためにしばしば用いられる。
【0003】
DCマグネトロンスパッタリングは、スパッタリングの最も普通に実施される商業的形成である。金属のターゲットは約400−600VDCの範囲の負のDCバイアスにバイアスされ、ターゲットに向かうアルゴンのワーキングガスの正のイオンを引きつけ、金属原子をスパッタする。通常、スパッタリアクターの側壁はシールドで覆われており、チャンバ壁をスパッタ堆積から保護する。このシールドは、通常電気的に接地され、チャンバ及びそのプラズマにDCターゲット電力を容量的に結合するために、ターゲットカソードに対向してアノードを与える。
【0004】
少なくとも1対の対向した磁極を有するマグネトロンがターゲットの裏側に設けられ、ターゲットの前面近くに、平行に磁界を発生する。この磁界は、電子をトラップし、そしてプラズマ中の電荷の中世に対して、追加のアルゴンイオンがマグネトロンに隣接する領域に引きつけられ、そこに高密度プラズマを生成する。それによって、スパッタリング速度が増大する。
【0005】
しかし、従来のスパッタリングは、高度の集積回路の形成に挑戦している。上述のように、スパッタリングは、基本的に平坦な面をコーティングするのに良く適しているが、高度の集積回路の狭いフィーチャ特性に金属を堆積するのにはあまり適していない近似的な等方性のスパッタリングパターンを有するバリスティックプロセスである。例えば、高度の集積回路は、金属で被覆したり、充填したりする必要のある5:1及びそれより高いアスペクト比を有する多くの中間レベルのビアを有している。しかし、底や側壁を被覆し、その後孔をブリッジし、それによって空隙を形成することなく金属で孔を充填するするために、狭く、深い孔内に深くスパッタされた原子を引き付けるための技術が開発された。
【0006】
深い孔にスパッタリングをするための一般的な技術は、、スパッタされた原子がイオン化されるようにし、また正に帯電したスパッタされた金属原子がウエハに向かって加速するようにウエハを負にバイアスすることである。これによって、スパッタリングパターンは異方性になり、孔の底へ指向される。負の自己バイアスが電気的にフローティングしているペデスタル上に自然に発生する。しかし、多くの制御のために、電圧をペデスタル上に印加することができる。一般に、RF電源が結合キャパシタによってペデスタル電極に結合され、負のDC自己バイアス電圧がプラズマに隣接してペデスタル上に発生する。
【0007】
スパッタリングチャンバ内にプラズマ密度を増加し、それによってイオン化され、スパッタされた原子の割合を増加する少なくとも2つの技術が利用可能である。
【0008】
イオン化された金属めっき(ionized metal plating: IMP)はメガヘルツ周波数範囲のRFエネルギーを処理スペースに結合するためにターゲットとウエハ間の処理スペースの周りにRF誘導性コイルの巻回を使用する。このコイルはプラズマのエッジに周囲の電界を発生するプラズマ中に軸方向のRF磁界を発生し、それによってウエハから離れた領域にあるプラズマにエネルギーを結合して、その密度を増大し、またそれによって金属のイオン化の割合を増加する。IMPスパッタリングは、一般に、50〜100ミリトルの比較的高いアルゴンの圧力で行なわれる。
【0009】
IMPは深い孔の充填に非常に効果的である。そのイオン化の割合は、50%をはるかに超えることができる。しかし、IMP装置は比較的高価である。さらに重要なことには、IMPは、非常に多くのアルゴンイオンもウエハに向かって加速される熱い、エネルギの高い、高圧プロセスになる傾向がある。IMPから生じる膜の品質は、全ての使用に適しているわけではない。
【0010】
近年開発された自己イオン化プラズマ(self-ionized plasma: SIP)スパッタリングの技術によって、プラズマスパッタリングリアクターが若干変更されが、しかしそれでもなお低圧、低温のプロセスにおいて高アスペクト比の孔へ金属の効率的充填を行なうことは困難である。この技術は、2000年4月11日に出願されたFu他の米国出願09/546,798、及び1999年10月8日に出願されたChiang他の米国出願09/414,614に記載されている。これらの記載は、レファレンスによってここに取り込まれる。
【0011】
上述の特許出願のSIPスパッタリアクターは、単一のウエハ処理用に構成された従来のマグネトロンスパッタリアクターから変更されている。SIPスパッタリングは、ターゲットに隣接して高密度のプラズマを発生し、プラズマを広げ、さらにウエハに向かって金属イオンを案内するために、従来の容量性結合されたマグネトロンスパッタリアクタに対して種々の変更を用いている。比較的高い量のDC電力、例えば200mmのウエハ用に設計されたチャンバに対して20〜40kWの電力がターゲットに加えられる。さらに、ターゲット電力がマグネトロンの小さな面積に集中され、したがってマグネトロン近くのHDP領域に供給される電力密度を増加するように、マグネトロンは比較的小さな面積を有する。この小さな面積のマグネトロンは、ターゲットの中心の横に配置され、均一のスパッタリング及び堆積を与えるために中心の周りに回転される。
【0012】
SIPスパッタリングの1つの形式において、マグネトロンは、通常不平衡ポール、すなわち、弱い内側の極の周りに1つの磁極の強い外側の極を有する。強い極からでる磁力線は、従来のターゲット面近くの水平磁界ばかりでなくウエハに向かって伸びる垂直磁界に分解することができる。垂直磁界はウエハに向かって接近してプラズマを広げ、ウエハに向かう金属イオンを案内する。さらに、チャンバ壁に近い水力磁力線はプラズマから接地されたシールドへの電子の拡散を阻止する働きをする。減少した電子の損失は、プラズマ密度を増加し、処理スペースを横切ってプラズマを広げるのに特に効果的である。
【0013】
Gopalraja他は、2000年3月2日に出願され、ここにレファレンスによって取り込まれた米国特許出願09/518,180のSIPスパッタリングと呼ばれる他の形式のSIPスパッタリングを開示する。SIPスパッタリングは、ウエハに面した環状のボールトの有る形状を有するターゲットに依存する。ボールトの側面の壁の裏に設けられた反対極性の磁石がボールト内に高密度プラズマを生成する。この磁石は、通常ボールトの側壁に沿って小さな円周の広がりを有し、均一なスパッタリングを与えるためにターゲットの中心の周りに回転する。幾つかの設計は非対称の大きさの磁石を使用するけれども、磁界はボールトの大きさに制限される。
【0014】
SIPスパッタリングはRF誘導性コイルを使用することなく達成することができる。小さなHDP領域は、深い孔に到達するのに十分で有る10%と25%の間にあると評価される金属インの実質的な割合をイオン化するのに十分である。特に、高イオン化の割合において、イオン化され、スパッタされた金属原子はターゲットの裏側に引きつけられ、さらに金属原子をスパッタする。結果的に、アルゴンのワーキング圧力をプラズマつぶれがなく減少することができる。したがって、ウエハのアルゴン加熱は問題がなく、イオン密度の減少及び金属イオンのスパッタリングパターンをランダムにする金属イオンのアルゴン原子との衝突の可能性が減少する。
【0015】
しかし、SIPスパッタリングはまだ改善される。イオン化の割合は緩やかに高いだけで有る。スパッタされた金属原子の残りの75から90%は中性であり、バイアスされたウエハに向かって加速されにくい。この一般的に等方性の中性のフラックスは高アスペクト比の孔へは容易に入らない。さらに、広い中性のフラックスパターンを考慮すると、ウエハの中央は、エッジよりターゲットの大きな面積からの堆積を受け易いので、中性のフラックスはウエハの中央とエッジの間に不均一な厚さを生成する。
【0016】
イオン化されたフラックス対して中性フラックスを減少する1つの方法は、スパッタリアクターのスロー、すなわちターゲットとペデスタルの間の間隔を増加することである。200mmのウエハに対して、従来のスローは190mmであるが、ロング(長い)スローは290mmである。ロングスローは、ウエハの直径の125%より大きいスローとして定義される。ロングスローにおいて、より多くの等方性の中性フラックスがシールド上に優先的に堆積するが、異方性のイオン化されたフラックスは実質的に減少されない。すなわち、中性のものは除かれる。
【0017】
しかし、ロングスロースパッタリングは、ウエハに向かう磁界を与えるために、不平衡のマグネトロンに依存するSIPスパッタリングと組合せる時、欠点を有している。垂直磁界はマグネトロンに必ず戻るので、垂直の磁界成分が比較的弱く、ターゲットから急速に減衰する。一般的な不平衡マグネトロンに対して、ターゲットに1キロガウスの水平磁界を生成することは、ターゲットから100mmのところにわずか10ガウスの垂直磁界を生成するのみであり、それはさらに急速に減少する。したがって、ロングスローのスパッタリアクターにおける不平衡マグネトロンは、SIPスパッタリングの有益な結果を得るために必要とされるウエハの近くに磁気プラズマを支持しないし、磁気を案内しない。
【0018】
ウエハに近い磁界の垂直成分は、それらがマグネトロン向かって引き付けられるにしたがって、必ず均一でないために、他の問題が強い不平衡のマグネトロンを用いるSIPスパッタリングに生じる。磁界におけるこのような不均一性は、ウエハを横切るスパッタリングの均一性を低下する。
【0019】
また、ボールトされたターゲットを伴うSIPスパッタリングにおいて、プラズマを支持し、ウエハに向かう金属イオン案内するボールとから伸びる磁界は比較的少ない。
【0020】
よって、磁界を閉じ込め、またイオン化され、スパッタされた原子を案内するための優れたものが必要である。
【0021】
【発明の概要】
マグネトロンスパッタリアクターにおいて、ターゲットとスパッタ被覆される基板を支持するペデスタルの間の処理スペースの周りにコイルが巻かれる。このコイルは、好適にはDC電源によって電力が加えられ、スパッタリアクター内に軸方向の磁界を生成する。軸方向の磁界は15から100ガウスの範囲が好ましい。
【0022】
好適には、マグネトロンは反対磁極の弱い内側の極を囲む強い極によって不平衡にされる。好適には、強い極は同軸状のDCコイルによって発生された磁束に平衡な磁束を発生する。
【0023】
【発明の実施の形態】
本発明のプラズマスパッタリングリアクター10の第1の実施の形態が図1の概略断面図に示されている。真空チャンバ12は、電気的に接地されているほぼ円筒状の側壁14を有する。図示されていない接地された、取り替え可能なシールドが側壁14内に配置されて、側壁がスパッタ被覆されるのを保護しているが、それらは真空を保持するため以外にチャンバの側壁として働く。スパッタされるべき金属からなるスパッタリングターゲット16が絶縁体18によってチャンバ12にシールされる。ペデスタル電極22がターゲット16に対向して並列にスパッタ被覆されるウエハを支持する。
【0024】
スパッタリングのワーキングガス、好ましくはアルゴンがマスフローコントローラ28を介してガス源26からチャンバへ供給される。真空ポンプシステム30がチャンバ12の内部を一般に10-8トル或いはそれ以下の非常に低い基本圧力に維持する。プラズマの点火中に、約5ミリトルのチャンバ圧力を生成する量のアルゴンが供給されるが、後述するように、その後圧力は減少される。DC電源34がターゲット16を約−600VDCにバイアスし、アルゴンのワーキングガスが電子および正のアルゴンイオンを含むプラズマに励起されるようにする。正のアルゴンイオンは負にバイアスされたターゲット16に引きつけられ、ターゲットから金属原子をスパッタする。
【0025】
本発明は、小さなマグネトロン36がターゲット16の裏側にある図示されていない裏側板上に支持されるSIPスパッタリングに特に有用である。中心軸38に整列された、図示されていないモータ及び駆動シャフトが裏側板及びターゲットを中心軸38の周りを回転する。チャンバ12とターゲット16は中心軸38の周りにほぼ円形に対称的である。SIPマグネトロン36は一方の極性である内側の磁極40及び他方の極性である周囲の外側の磁極42を有し、双方の磁極は、磁気ヨーク44によって支持され、また磁気的に結合されている。不平衡のマグネトロンにおいて、外側の極42は、内側の極40によって生成された磁束より大きな面積にわたって一体化された全磁束を有する。反対の磁極はチャンバ12内のターゲット16面の近くに、平行な強い成分を有する磁界BMを形成し、そこに高密度のプラズマを形成し、それによって、スパッタリング速度を増加し、またスパッタされた金属原子のイオン化割合を増加する。例えば、13.56mHzの周波数を有するRF電源50がペデスタル電極22に結合されて、ウエハ24上に負の自己バイアスを形成する。このバイアスは、隣接プラズマのシースを横切って正に帯電した金属原子を引きつけ、それによって高アスペクト比の孔の側壁及び底を被膜する。
【0026】
SIPスパッタリングにおいて、マグネトロンは小さく、且つ高い磁気六を有し、さらにプラズマ密度がターゲット16近くに1010cm-3以上生じるように、DCの高電力量がターゲットに加えられる。このプラズマ密度の存在において、非常に多くのスパッタされた原子が正に帯電した金属イオンにイオン化される。その結果、金属イオンはアルゴンイオンをスパッタリングプロセスにおける効果的なワーキング種として少なくとも部分的に置き換える。すなわち、アルゴンの圧力を減少することができる。減少した圧力は、金属イオンの散乱及び脱イオン化を減少するという利点を有する。どうのスパッタリングに対して、ある条件の下で、維持された自己スパッタリング(sustained self-sputtering: SSS)と呼ばれるプロセスにおいて、プラズマが点火されるとアルゴンのワーキングガスを完全に除くことが可能である。アルミニウムまたはタングステンスパッタリングに対して、SSSは可能ではないが、アルゴン圧力は、従来のアルゴン圧力、例えば1ミリトル以下で用いられる圧力より実質的に減少される。
【0027】
本発明によれば、電磁石40がチャンバ側壁の周りに配置され、ターゲット16とウエハ24間にチャンバ軸38にほぼ平行に伸びる磁界BCを生成する。電磁石40は、最も一般的には側壁14の周りに巻かれたコイルであり、電源42からDC電力が供給される。このコイルは、一般に中心軸38の周りに中心が置かれ、したがってチャンバ12とターゲットと同軸状になっている。
【0028】
不平衡マグネトロン36の磁界は、チャンバ側壁の上部近くに電子を閉じ込めるのに役立つので、コイルの磁界の方向は外側のマグネトロンの極42によって生成される磁界とほぼ平行であるのが好ましい。
【0029】
コイルの磁界BCをは、2つの有益な効果を生むようにプラズマ電子をトラップするのに十分強い。図示されていないシールド(または等価的に接地されたチャンバ側壁)に対する電子の損失は減少され、したがって、プラズマ密度を増加する。さらに、磁界ラインはウエハ24に向かって伸びおり、プラズマ電子はスパイラルパターンでそれらの周りを旋回し、且つウエハ24に向かって進む。磁界ラインによって金属イオンがトラップされなくても、それらはウエハ24に向かってプラズマ電子に続く。効果は、ウエハ上へスパッタされた金属イオンのフラックスの入射を増加することである。イオン化されたフラックスは深く、狭い孔を満たし、またはそれらの側壁を被覆するのに効果的である。
【0030】
前述したSIPスパッタリングは、ウエハに向かう磁界を投射するのに、非常に不平衡なマグネトロン、すなわち著しく異なる全体の強さの磁極を有するマグネトロンに依存する。不平衡なアプローチは、投射された磁界がウエハの近傍で明らかに不均一であると言う欠点を有している。対照的に、図1のスパッタリアクターは磁界を投射するのに著しく不平衡なマグネトロンを必要としない。代わりに、電磁石40は実質的に均一な軸の磁界BCをターゲットからウエハへ投射する。
【0031】
磁界を投射するための不平衡なマグネトロンの使用に伴う他の困難性は、不平衡化された部分のみが投射され、この部分がマグネトロンの裏側に戻らなければならないことである。このような磁界は、距離と共に、一般的には、距離の4乗に依存して急速に減衰する。例示的には、減衰は1000ガウスの磁界が100mmで10ガウスに減少する。スパッタされた金属原子の残りの75%は中性であり、ウエハのバイアスは高アスペクト比の孔内深くヘ中性成分を指向するのに効果的でない。スパッタリアクターのスローを、例えば200mmのウエハに対して290mmへ延ばすことによって、中性成分を除く必要がある。ロングスローは、中央とエッジの不均一性を減少するという更なる利点を有している。しかし、不平衡マグネトロンは、これらの増加した距離にわたって磁界を容易に投射することができない。
【0032】
したがって、本発明は、不平衡マグネトロンに対する必要性を減少する。特に、SIPスパッタリングの多くの利点は、本発明の磁気コイルを使用して、反対磁極性の同じかまたは実質的に同じ磁力の、内外に閉じた磁気バンドを有する小さな回転可能なマグネトロンによって得られる。平衡なバンド構造を有する閉じたマグネトロンは公知であり、密閉した形状で、馬蹄形磁石の極間に強い磁界を与える馬蹄形磁石によって容易に達成される。これらは、米国特許第5,242,566号におけるParkerによって、及び米国特許第5,320,728号におけるTepmanによって開示されている。しかし、これらのマグネトロンは大きく、SIPマグネトロンがターゲット中央からその利用可能な面積の周辺まで延びる円より小さな取り囲む面積を有するという要件、または代わりにターゲットが中心軸を通る面によって分離された2つの半分の空間に分けられるという要件、及びマグネトロンが半分のスペースに基本的に設けられるが、ターゲット半径より15%だけ大きな他の半部のスペースまで延びていないという要件に一致しない。
【0033】
対照的に、本発明の磁気コイルは、コイルの長さにわたって実質的に均一な磁界を生成し、コイルの外側でも磁界の強さは急激に減少しない。したがって、スパッタリアクタのスローは、金属イオンフラックスを不必要に減少しないで増大させることができる。
【0034】
米国特許第5,744,011号において、Okubo他は大きなマグネトロンの周りに巻かれたDCコイルを開示している。しかし、それらの形状は、マグネトロンとコイルの磁界の組合せが被覆される基板近くに水平磁界を生成するように、大きな静止マグネトロンに基づかれている。反対に、本発明のコイルは、ウエハに垂直磁界を生成し、マグネトロンの磁界は実質的にターゲットの近くに制限される。組合されたマグネトロンとコイルの磁界は鉛直から20度より大きくなく、好ましくは10度より大きくなくウエハの全ての部分に入射する。鉛直入射の磁界と関連する他の区別するファクタは、本発明のコイルはターゲットと同じくらいペデスタルに少なくとも近い、好ましくはターゲットからペデスタルまでの距離の75%過ぎた領域においてウエハに向かって延びている。これにより、コイルの磁界は、それがコイルの外側へ戻るにしたがって、殆どそれることがない。対照的に、Okubo他は、コイルの磁界がウエハの近くで大きく水平になるようにターゲット近くにコイルを置いている。
【0035】
本発明は、チャンバ側壁14の周りに電線を300〜400回巻くことによってテストした。2アンペアのコイル電流によって約100ガウスの軸方向の磁界を生成する。
【0036】
Fu他によって記載された種類の銅のターゲットとレーストラックのマグネトロンを有するスパッタリアクターがこの電磁石でテストされた。このターゲットは35kWのDC電力が加えられ、ペデスタルは13.56mHzの電力でバイアスされ、5sccmのアルゴンがチャンバへ流された。ペデスタル電力へのイオン電流はコイル電流の関数として計測された。その結果は図2のグラフに示されている。50ガウスのコイル磁界を生成する1アンペアのコイル電流は、ペデスタルへのイオン電流を2倍以上増加する。ここに示された磁界はコイルの中央近くのコイルの口径内で計測されている。非常に薄いコイルに対して中心軸の磁界は、コイル電流、巻き数、コイルの半径、及びコイルからの軸の距離に依存する。
【0037】
深い孔へスパッタリングする場合、高いイオン電流が好適である。しかし、2アンペアと100ガウスヘさらに増加すると、イオン電流は減少することが観察された。この減少は、水平のマグネトロン磁界のトラッピングを電子で邪魔する軸方向のコイル磁界によって生じると考えられる。これらの結果から、一般的なSIPマグネトロンに対して、コイル磁界は15ガウスより大きく、100ガウスより小さくする必要があることが明らかである。
【0038】
本発明のDC磁界コイルは、チャンバとシールドが非磁性材料から成っている限り、コイルはチャンバの外側に配置することができるという点で、IMPリアクタのRFコイルと有利に異なっている。逆に、誘導的に結合されたIMPリアクターに用いられるRFコイルは、チャンバの内部で、しかもシールド(シールドがファラデーシールドに代えられないならば)の内部に置かれる必要がある。さもなければ、導電性のチャンバ及びシールドはRF磁界をショートするであろう。
【0039】
本発明の幾つかの利点はコイルをその軸に沿って磁化された環状磁石で置きかえることによっても得られる。あるいはチャンバ側壁の周辺の周りに配置された一連の軸方向に磁化された磁石によっても同等のものが得られる。しかし、コイルは均一な磁界を生成するのにより効果的であり、異なる磁界を得るために制御可能である。
【0040】
コイルの準kHzのAC電力によって本発明の多くの利点を得ることが可能である。しかし、DCコイル電力が最良である。何故ならば、それは常に無効のない最大効果を生じるからである。
【0041】
本発明の磁気コイルは、SIPスパッタリングに対してGopalraja他によって示されたボールト化ターゲットを有するスパッタリアクターにも有利に応用することができる。コイルは、ボールと化ターゲットに対して特に有利である。何故ならば、ボールトの対向した横側に磁石を置くことを含む制約された形状は不平衡マグネトロンを達成するのに特に困難にするからである。
【0042】
本発明は、誘導結合されたIMPスパッタリアクターに対して置き換えることについて説明されたが、本発明の同軸上の磁気コイルはIMPスパッタリアクターと組合せることができる。RFコイルによって生成されるRF磁界と違って、本発明のDCまたは低いAC磁界は、IMPスパッタリアクターの高密度プラズマを深く貫通することができる。
【0043】
したがって、本発明は、標準的な、そして経済的なコイルの追加によってマグネトロンスパッタリングに対して更なる制御を行なうことができる。本発明は、深い孔の充填に有用なスパッタされた金属原子の高イオン化割合を発生するのに効果的であることが示された。
【図面の簡単な説明】
【図1】本発明の磁気コイルを有するスパッタリアクターの概略断面図である。
【図2】与えられた磁界とイオンフラックスの依存関係を示すグラフである。
【符号の説明】
10 プラズマスパッタリングリアクター
12 真空チャンバ
16 ターゲット
18 絶縁体
22 ペデスタル電極
14 ウエハ
36 SIPマグネトロン
Claims (7)
- 側壁を有する真空チャンバと、
前記真空チャンバの前記側壁にシールされるが、電気的に絶縁され、且つ電気的にバイアスされるように構成されたスパッタリングターゲットと、
前記ターゲットの裏側で、前記真空チャンバの中心軸の一方の側に主に設けられ、且つ前記軸の周りに回転可能なマグネトロンと、
前記ターゲットの材料でスパッタ被覆されるが、前記側壁に沿って前記ターゲットに対向して設けられた実質的に円形な基板を支持するペデスタルと、
前記ターゲットと前記ペデスタル間の領域に前記中心軸に沿って延びる磁界を生成する磁気手段であって、前記側壁の周りに巻かれ、前記磁界を生成するために電気的に電力が与えられるように構成されたコイルを有する磁気手段と、
を有し、前記ターゲットと前記ペデスタル間の距離は、前記基板の直径の125%より大きいことを特徴とするスパッタリアクター。 - さらに、前記コイルに接続可能なDC電源を有することを特徴とする請求項1に記載のスパッタリアクター。
- さらに、前記コイルに接続可能な1kHz以下の周波数を有するAC電源を有することを特徴とする請求項1に記載のスパッタリアクター。
- 前記コイルによって生成された前記磁界は、前記中心軸から20度以上偏らない角度で前記ペデスタルによって支持された前記基板上に入射することを特徴とする請求項1に記載のスパッタリアクター。
- 前記角度は10度より多くないことを特徴とする請求項4に記載のスパッタリアクター。
- 前記マグネトロンは、第1の磁極の内側の極で、第1の全磁束を有し、且つ前記第1の磁極と反対の第2の磁極の外側の極で、前記第1の全磁束より大きな第2の全磁束を有することを特徴とする請求項1に記載のスパッタリアクター。
- 前記磁気手段は、前記ターゲットと前記ペデスタルの間の領域に前記第2の磁極の磁界を形成することを特徴とする請求項6に記載のスパッタリアクター。
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