JP4559435B2 - 測定対象のオブジェクト厚さ及び電気伝導度を測定するための方法及びデバイス - Google Patents

Description

本発明は、第一に、例えば幾何学的寸法または電気的特性などのような、測定対象のオブジェクトの被調査特性またはパラメータの非接触式測定／決定に係る。これらは、測定対象のオブジェクトの厚さまたは電気伝導度でもありうる。本発明は、特に、電磁誘導を使用して、例えば金属製品などのような、導電性ではあるが実質的に非磁性オブジェクトを測定する非接触式測定に係る。

一つの特定の適用分野は、金属シート、金属ストリップ、その他の製造における厚さの測定であり、そこでは、例えば、シートまたはストリップの最終品質を増大させるために、シートの厚さを連続的に測定することが必要になる。

本発明はまた、非金属ではあるが導電性のオブジェクトを測定するためにも、使用されることが可能である。

本発明は、特に、例えば金属フォイルなどのような、薄い金属及び非磁性材料の厚さ及び電気的特性の非接触且つ同時の測定に適している。

金属製品の寸法及び特性の測定は、今日の金属産業において、極めて重要である。製造プロセスにおいて、最終製品を所望の品質にコントロールすることを可能にするため、製品の異なる品質／パラメータの連続測定が正確で且つ高い信頼性を有していることが、非常に重要である。これは、特に、シートまたはストリップの製造の場合に当てはまり、そこでは、例えば、厚さが極めて重要である。今日使用されている技術、例えば、光に基づく技術、放射線に基づく技術、及び機械的な接触を用いる技術などは、しばしば、環境の外乱及び測定される材料の組成に対して敏感である。それ故に、既知の方法は、最高の材料品質が目標とされている場合には、使用に適していない。このため、これらの欠点により害されることがない、新しい基礎的な測定技術を示す必要がある。

誘導的な測定技術は、金属の寸法及び特性を測定するための可能性のある測定技術として、長い間、示唆されてきた。この分野で特許出願が行われた最古の方法は、１９２０年まで遡ることができる。この技術は、実際に産業的に受け入れられ且つ適用されるまでに到ることは、決してなかった。その理由は、オブジェクトの厚さの測定が、材料の組成によって大きく影響されるからである。

ＵＳ５，０５９，９０２及びＳＥ５１７２９３の中に開示されている技術の後になってようやく、その測定が成功を収め、その技術は、産業的に受け入れられ且つ適用されるようになった。この新しい技術を用いて、産業的に有用且つ成功を収める測定デバイスが、デザイン可能になった。これらの測定デバイスは、先行する測定技術が有していた欠点を解消した。

しかしながら、この新しい技術の一つの欠点は、例えば金属フォイルなどのような、非常に薄いシートを測定するために、この技術を使用することができないことであった。これは、かなり大きな欠点である。というのは、工業的な測定技術は、広く使用可能であって、異なる厚さ及び異なる材料特性のシートを測定することが可能でなければならないからである。

シートの厚さの非接触式測定のための、他の既知の方法は、シートに放射線またはＸ線を照射して、シートによる放射線の吸収量を測定することである。この吸収量は、他の何にも増して、シートの厚さに依存し、その厚さの第一の測定値を構成する。この測定値は、しかしながら、材料の組成による影響も受けるために、その測定精度は十分に良いとは言えない。

電気的誘導方法を用いて、導電性の材料からなるストリップまたはシートの厚さを測定することもまた、以前から知られている。この目的のために、一つまたはそれ以上のトランスミッタ・コイルに、時間的に変化する磁場を発生させ、その磁場を、導電性の材料の中を貫通させて、そこに電流を誘導させる。この電流は、次に、磁場を発生させ、その磁場は、一つまたはそれ以上のレシーバ・コイルの中に電圧を誘導する。この誘導された電圧は、何らかの信号処理を経て、厚さの目安として使用される。

この目的に最も適しており、それ故に実際に最も多く使用されている方法及びデバイスは、トランスミッタ・コイルへの電流が、突然に（例えば一段階で）遮断されたときに受ける時間的変化の利用に基づいている。時間的変化を実現するこの方法は、正弦曲線の時間的変化に基づく技術（以前から広く使用されている技術）と比べて遥かに有用な、且つ実際的に有用な方法及びデバイスを提供することが判明している。

ＵＳ５，０５９，９０２に記載されている方法は、導電性の材料についての測定が求められている多くの測定状況において、良好に機能することが判明している。しかしながら、シートまたはストリップを測定する際には、測定精度に対する最高度の要求を満足することができないことも判明している。時間の中での幾つかのポイントでの測定、及び、これらの測定値に基づく計算は、結果として大きいトータル誤差をもたらす。

ＳＥ５１７２９３の中に、そのような方法の一つのが記載されており、その方法は、トランスミッタ・コイルへの電流を突然に遮断することに基づいている。この方法は、実質的に、或る所与の期間の間の測定が、他の変化するパラメータによる影響を受けことなく、直ちに、シートまたはストリップの厚さを与えると言うことによって、上記の測定の問題を解決した。

この方法は、金属シートの製造のための、工業的ブレークスルーを意味している。この技術の導入によって、レントゲン／Ｘ線またはアイソトープ技術を用いた場合とは異なり、材料パラメータによる影響を受けることなく、厚さを測定することが可能になった。Ｘ線、アイソトープまたは光学的測定を用いた場合とは異なり、測定領域の材料組成、即ち、空気の材料組成、環境の温度、または材料、油及びゴミなどからの、妨害的な影響を受けることがない。更に、この測定は、非接触または非接触的な方法で実施される。

しかしながら、一つの問題は、この技術が、非常に薄いシート及びストリップを測定するときに使用することができないことである。このタイプの測定では、磁場は、シートまたはストリップの中心を非常に素早く貫通し、この貫通の大半の部分は、最初の期間の間に起こる。実際の測定が実行されようとするとき、即ち、幾らか後の期間の間においては、その変化の影響は、既に終了しており、そのため、有用な測定値が得られない。

薄いシート及びストリップについて測定することができないと言うことは、この方法の有用性がかなり低下することを意味している。その理由は、この方法の同じユーザーは、しばしば、厚いシートと薄いシートの両方に対して、測定デバイスが使用できることを望んでいるからである。従って、他の技術を用意して並列に使用しなければならないことは、更なるコストその他をもたらすことになる。

例えばＸ線の照射及びラディオ・アクティブ方法などのような、薄いシートの非接触測定ための今日の技術では、シートを、材料に対して独立に測定することができない。測定は、測定される材料の組成を考慮して適合され／調整される。更に、その測定は、例えば、油、水、空気及び他の不純物などのような、測定の領域内にあるシート以外のものにより影響を受ける。既存の技術のこれらの問題は、重大な問題を構成し、この問題が、既知の技術の信頼性、それ故にそれらの有用性を制限する。
米国特許第ＵＳ５，０５９，９０２号明細書 スウェーデン特許第ＳＥ５１７２９３号明細書

解決されなければならない一つの重要な問題は、先行技術による既知の測定方法及びデバイスは、例えば金属フォイルなどのような、薄いまたは非常に薄いシートを測定するために使用することができないと言うことである。

先行技術による測定デバイス及び方法は、誘導的な方法を用いた時であっても、測定精度に対する要求を満足することができていない。そのような測定値に基づく計算はまた、大きな誤差をもたらしていた。

先行技術の他の問題は、例えば、製品の厚さの測定が、測定対象のオブジェクトの材料組成による影響を受けることである。

更なる問題は、今日、薄いシートと厚いシートの両方に対して測定を実行するために、異なる方法及び測定デバイスを並列に使用しなければならないことである。

従って、新しい技術のために真のブレークスルーを獲得するために解決すべき一つの重要な問題は、薄い材料と厚い材料の両方を測定するために、同一の基礎技術を用いる測定方法及びデバイスを実現することである。

付加的な問題は、ストリップ及びシートの製造は、力を要するプロセスであって、事故に関係して、例えば厚さ測定器などのような測定器が損傷を受けるかまたは破壊されるリスクが常にあることである。それ故に、重要なことは、測定デバイスがシンプルで、高価でなく、且つ頑丈なことである。

本発明の目的は、上記の問題を解決し、且つ導電性の材料からなる薄いストリップまたは薄いシートの厚さ及び電気伝導度の誘導的な測定を使用する方法及びデバイスを提供することにある。

更なる本発明の目的は、より厚いストリップまたはシートの厚さの測定の実施に既に使用されているデバイスを用いて、実施することが可能なシートの厚さの測定方法を提供することである。測定の間の測定対象のオブジェクトの位置は、測定精度にネガティブな影響を、与えてはいけない。

これは、本発明の方法に基づいて実現される。
本発明の方法によれば、
− 測定対象のオブジェクト５の一方のサイドにトランスミッタ・コイル３を配置し；
− 測定対象のオブジェクト５の他の（反対側の）サイドにレシーバ・コイル７を配置し；
− トランスミッタ・コイル３の中に磁場を発生させ；
− トランスミッタ・コイル３の中に発生させた磁場を、突然に変化させ；
− レシーバ・コイル７の中に誘導される電圧Ｓ１を検出し；
− トランスミッタ・コイル３の中での磁場が変化する時間ｔ０から、レシーバ・コイル７の中に電圧が誘導され始める時間ｔ１までに経過する期間Ｔａを決定し；
− レシーバ・コイル７の中に誘導される電圧の最大強さＳ１ｍａｘを決定し；
− 受け取った測定値に基づいて、測定対象のオブジェクト５の厚さおよび／または電気伝導度を計算する。

本発明に基づく測定デバイスは、下記構成を有する：
− 変更可能な磁場を発生するためのトランスミッタ・コイル３を配置し；
− 磁場の変化に曝された時に電圧Ｓ１を発生するレシーバ・コイル７を配置し；
− トランスミッタ・コイル３の中で磁場の突然の変化開始させるコントロール回路１を配置し；
− 測定対象のオブジェクト５に磁場が貫通するための時間ｔ１、従って期間Ｔａを決定するための手段１０，１１，１２，１３を配置し；
− レシーバ・コイル７の中に誘導される最大の電圧Ｓ１ｍａｘを検出するための手段１３を配置し、これらの値に基づいて、測定対象のオブジェクト５の厚さまたは電気伝導度を計算するための手段１３を配置する。

換言すれば、誘導される電圧の時間の経過が、レシーバ・コイルの中で、トランスミッタ・コイルから供給される電流の突然の遮断の後に、測定され、これらの測定値が、シートのもう一方の特性が影響を与えることなくシートの厚さが決定されることが可能な計算の中で使用される。本発明によれば、これは、このように、トランスミッタ・コイルの中に供給される電流の突然の遮断から生じる磁場が変化が、シートを貫通し始めるときの時間を、電圧の時間の経過から計算することにより、基本的に実行される。そしてまた、場の変化がシートを貫通した後に誘導される電圧を、電圧の時間の経過から、測定し、次いで、この計算される時間と測定された電圧の間の比を、シートの厚さの第一の目安として用いることにより実行される。

このようにして、本発明は、磁気的測定技術を広く適用可能にする問題を解決する。ＳＥ５１７２９３に記載されている技術のユーザーは、薄い厚さのシートを測定しようとするときに、基礎をなす技術を完全に変える必要はない。本発明はまた、同じタイプの装置及び方法を用いて、薄いシートの測定が実行されることを可能にする。

本発明は、少数の、極めてシンプルなコンポーネントを用いて、測定を行うことを可能にし、これらのコンポーネントはまた、機械的なダメージ及び破壊に対して敏感ではない。この装置は、シンプルなコイル及び少数のシンプルな電気的／電子的標準的コンポーネントを有している。

この装置は、それ故に、好ましくも、既知の技術によるより厚いシートのための厚さ測定器と統合されることが可能である。更に、コンポーネントのある部分を、両方の測定デバイスで共通に、しかし異なるやり方で、使用することも可能である。

本発明について、以下において、添付図面を参照しながら、より詳細に説明する。

図１に、オブジェクト（即ち測定対象のオブジェクト５）の厚さ及び電気伝導度及びその電気的特性を測定するための、本発明に基づく回路図を示す。測定対象のオブジェクト５は、ここではシートの形態であり、トランスミッタ・コイル３とレシーバ・コイル７の間に配置されている。

トランスミッタ・コイル３は、第一の期間ｔ１の間、実質的に一定の電流ｉが供給され、この電流は、電流源４から、トランジスタ２を介して送られる。トランジスタ２は、コントロール回路１からの信号Ｓｃｌによりコントロールされる。

第一の期間ｔ１（電流供給期間）の間、トランジスタ２は、電流源４からの電流をトランスミッタ・コイル３に、更にアースＧｎｄに送る。この電流供給期間Ｔ１の直後に、トランスミッタ・コイル３への電流が、トランジスタ２の遮断により妨げられる。トランスミッタ・コイル３を横切る抵抗器６は、電流の中断に関係して、放電抵抗として働く。

この抵抗器６は、トランスミッタ・コイル３のインダクタンスとともに、トランスミッタ・コイル１の切断時間を決定する。

シート５は、その厚さまたは電気伝導度が測定対象であって、トランスミッタ・コイル３の近傍に配置され、それによって、シート５は、トランスミッタ・コイル３から発生する磁場による影響を受けることになる。このシート５のもう一方のサイドに、レシーバ・コイル７が配置され、このレシーバ・コイル７のトランスミッタ・コイル３からの距離は、トランスミッタ・コイル３の磁場による影響を受けるような距離である。

レシーバ・コイル７は、一つの接続によりアースＧｎｄに接続され、また、その他の接続により電圧増幅器９に接続され、また、放電抵抗８もまた、レシーバ・コイル７を横切って配置されている。電圧増幅器９は、レシーバ・コイル７を横切って誘導される電圧レベルＳ１を、積算器回路１０のために適したレベルに変換する。

この積算器回路１０の中で、増幅器９からの電圧が、トランジスタ２を介する電流供給が妨げられる時間ｔ１から、時間の前方に向けて積算される。積算器回路１０のコントロールは、（時間の）コントロール回路１により、信号Ｓｃ２を介して、実施される。積算された信号Ｓ２は、二つの並列のサンプル・アンド・ホールド（Ｓ／Ｈ）回路１１，１２に送られ、そこで、二つの異なる時間（コントロール回路１からのコントロール信号Ｓｃ３及びＳｃ４により決定される）で積算された信号Ｓ２の値が、二つの異なる電圧レベルＳ３，Ｓ４として決定される。

安定電圧Ｓ３及びＳ４は、シートの厚さ及びその電気伝導度の両方を計算するための初期値として、ここで、使用されることが可能である。これは、計算回路１３の中で行われ、この計算回路１３は、例えば、減算増幅器、プロセッサ、コンピュータなどである。計算回路１３は、最終結果を、アウトプット信号の形態でコンピュータなどに送り、または、全くシンプルに、値を表示ユニット１４に表示する。

図２Ａ〜Ｅに、図１による測定装置の中で発生する異なる信号の例を、図の形式で示したものを示す。５つの異なる図Ａ〜Ｅが示されている、これらの図において、横軸は時間を表わし、縦軸は電流及び電圧レベルを表わしている。先に述べたように、コントロール信号ｃｌは、期間Ｔ１の間、トランジスタ２を開けさせて、電流をトランスミッタ・コイル３を通って流す。期間Ｔ１は、磁場（電流ｉの変化に起因して、トランスミッタ・コイルにより発生される）の中の全ての変化が、終了するような長さに設定される。図２の中の図において、期間Ｔ１は、図に示されている時間よりも前に開始しているように考えられる。

時間ｔ０で、トランジスタ２は、トランスミッタ・コイル３を通る電流を遮断するように、操作される。トランスミッタ・コイル３ｉを通る電流は、図Ａから明らかである。磁場のその変化は、トランスミッタ・コイル３により発生されるものであって、それは電流供給の変化の結果となり、徐々にシート５に貫通し、そして、レシーバ・コイル７の周りの磁場の変化は、レシーバ・コイル７の中に電圧Ｓ１を誘導する。このようにして誘導される電圧Ｓ１が、図２の図Ｂの中に、示されている。

時間ｔ０からｔ４までの間の時間の変化のみが、第一の関心事項である。その理由は、問題のパラメータの測定が行われるのが、この期間の間であるからである。時間ｔ０において、場の変化は、レシーバ・コイル７に、最初には現れない、このことは、トランスミッタ・コイル３からの場の変化が、測定対象のオブジェクト（即ち、シート５）を貫通するために、或る時間がかかるという事実に起因する。レシーバ・コイル７を横切る 場の変化が無いことは、かくして、レシーバ・コイル７の中に最初に誘導される電圧が、時間ｔ０でゼロであることを生じさせる。

トランスミッタ・コイル３の中の電流が遮断された時間ｔ０から、期間Ｔａの後、磁場の変化がシート５を貫通し、それ故にまた、磁場がレシーバ・コイル７の中及び周りで変化し、そのことが、次に、レシーバ・コイル７の中に誘導される電圧を発生させる。レシーバ・コイル７の中の場の変化、それ故に、レシーバ・コイル７を横切る電圧Ｓ１は、短い時間の後、最大値Ｓ１ｍａｘに到達し、それから、連続的に減少する。

信号Ｓ１は、増幅器回路９の中で増幅され、積算器回路１０の中で積算され、信号Ｓ２となる。時間に渡る信号Ｓ２の変化が、図２Ｃの中の図に示されている。

積算器回路１０は、時間Ｔ１の間にリセットされ、そのときトランスミッタ・コイル３電流が供給され、入ってくる信号電圧Ｓ１を、時間ｔ０のみから、前方に向けて積算する。時間ｔ４において、信号値Ｓ３，Ｓ４が二つの異なる時間ｔ２，ｔ３で測定され、そして、Ｓ／Ｈ回路１１，１２に蓄えられたときに、積算器回路１０がコントロール回路１によりリセットされる。

図２Ｄの中の図は、時間ｔ２で検出された電圧信号Ｓ３を示している。Ｓ／Ｈ回路１１は、コントロール回路１からのコントロール信号Ｓｃ３によりコントロールされ、それによって、時間ｔ２で電圧信号Ｓ２に割り当てられた値が、Ｓ／Ｈ回路により保持される。プロセスが終了した時、即ち、時間ｔ４の後に、このＳ／Ｈ回路１１から出現する電圧信号は、かくして、時間ｔ２での信号の関係を表している。

対応するやり方で、図２Ｅの中の図は、Ｓ／Ｈ回路１２により検出された電圧信号を表し、そして、これは、時間ｔ３での積算された信号Ｓ２の強さを表している。

これで、トランスミッタ・コイル３の電流供給、及びレシーバ・コイル７での測定の説明が完結する。この方法及びデバイスの実用的な使用の間、このシーケンスは、規則的に繰り返される。Ｓ／Ｈ回路１１，１２からのアウトプット信号は、期間Ｔ１の間、及び時間ｔ２及びｔ３まで、ゼロにならない。その代わりに、先行するシーケンスからの信号値が、この期間の間、残っている。

本発明によれば、時間ｔ２は、期間Ｔａの後、磁場の変化が貫通するための十分な時間を有し、しかし、レシーバ・コイルからの信号Ｓ１が、その最大値からかなり低下するための時間を有する前であるように選択される。期間Ｔａはまた、レシーバ・コイル７の中の電圧信号が、初めて、ゼロよりも大きい値を持つときの時間を測定することにより、または、前回の測定の瞬間から測定及び計算を使用することにより、決定されることが可能である。

期間Ｔａは、以下の関係から計算されることも可能である：
Ｔａ＝定数１ｘ（シートの厚さ）^２ｘγ
ここで、γはシートの電気伝導度である。

定数１は、一般的に適用可能な定数であって、その値は、場の理論を用いて計算され、または、既知のケースの中で測定される。この計算式の実用的な使用の間、シートの厚さ及び電気伝導度の推定値が、最初に使用される。その後、ｔ１からｔ２までの期間がこのＴａの値と比べて十分なマージンを持って大きいように、ｔ２が選択される。

典型的に、ｔ２は、その期間がＴａの２倍になるように選択される。しかし、デバイスは、ｔ２を、その期間がＴａの１．２倍とＴａの遥かに後（例えば１０時間以上）の間になるように選択した時にも、良好に機能する。この結果は、Ｔａは、ｔ２及びｔ３を決定するため、大雑把に推定されるのみで十分であり、このことにより、本発明の使用がかなり容易になると言うことである。

一例を挙げると、シートの厚さを“ｍｍ”で、電気伝導度を“１／ｏｈｍ／ｍ”で、及び時間を“マイクロ秒”で表示した場合、その定数は、近似的に、以下のようになる：
２＊μ／π^２ ＝ ２＊１０^−７
ここで、μは真空中における透磁率、πは円周率である。

時間ｔ２は更に、期間Ｔｂの中、即ち、その後にもＳ１がまだその最大値Ｓ１ｍａｘの近くにある期間の中にあるように選択される。Ｓ１がその最大値の近くにあると言うことは、ここでは、信号値が１０％以上低下しないことを意味している。本発明に基づくデバイスを用いた時の最良の結果は、もし、Ｔｂが、信号値Ｓ１が、その期間の最後で、その最大値からほんの僅か低下するような（例えば２％）継続期間の期間である場合に得られる。

信号値が、それがＳ１ｍａｘの下に低下した時間で測定されるケースにおいても、Ｓ１ｍａｘの正確な値は、十分な正確さで計算されることが可能である。これは、このケース（マックスウエルの式）のための基礎となる基礎的な式を解くことにより、行われることが可能である。そのような解法は、実施するのは複雑であるが、ｔ２及びｔ３でのシンプルな測定値の調整は、それぞれ、下記のように得られることが判明している：
Ｓ３just＝（１−√（１−２＊定数２＊Ｓ３））／定数２
Ｓ４just＝（１−√（１−２＊定数２＊Ｓ４））／定数２
Ｓ１ｍａｘ＝（Ｓ４just−Ｓ３just）／（ｔ３−ｔ２）。

定数２は、ここでは、測定対象のオブジェクトに対して独立の定数であり、この値は、既知の測定対象のオブジェクト５のケースでは、計算されまたは測定されることが可能である。Ｓ３ｊｕｓｔ及びＳ４ｊｕｓｔの計算は、基礎的な式を用いた計算の助けで、更に改善されることが可能であり、このようにして、信号値が１０％以上低下した時にも測定することが可能になる。しかしながら、これらの１０％の内側で、上記の調整は十分である。

時間ｔ３は、それが時間ｔ２の後ではあるが、信号Ｓ１がＳ１ｍａｘから大幅に低下する前であるように選択される。経験から判明しているところによれば、時間ｔ３をｔ１からｔ２の約２倍に設定することが適している。

上記の本発明の実施形態において、トランスミッタ・コイル３へ供給される電流が、遮断された。本発明は、しかしながら、そのような供給電流の変化のみに限定されず、本発明は、一つの一定電流値から他の一定電流値への、他の突然の変化を用いた場合にも、機能することができる。通常、一定の電流値からゼロへの電流の全遮断が好ましい。その理由は、特に、トランジスタを用いて電流を急激に完全に遮断することが、電流を急激に流すこと、または、電流を一つの値から他の値へ急激に完全に変化させることに比べて、技術的に容易であるからである。

貫通の継続期間（Ｔａ)は、本発明によれば、電圧Ｓ２を、ｔ２とｔ３の周囲の領域で時間のリニアな関数とみなし、それから、ｔ２及びｔ３での信号値Ｓ３及びＳ４の助けで、信号がゼロ（０）の時のこの関数の時間の値を計算することにより、計算される。同様に、Ｓ１ｍａｘは、この関数の勾配として計算される。その代わりに、信号がＳ１ｍａｘに対してかなり低下するケースにおいては、Ｓ３ｊｕｓｔ及びＳ４ｊｕｓｔが、この計算のために使用される。オブジェクトの厚さは、それから、Ｓ１ｍａｘとＴａの積として計算されることが可能である。

二つの信号値Ｓ３，Ｓ４は、Ｓ／Ｈ回路１０，１１から得られるが、またその代わりに、計算された値Ｓ３ｊｕｓｔ、Ｓ４ｊｕｓｔが、測定されるオブジェクト（即ちシート５）の厚さ及び電気伝導度の値を、明白なやり方で、計算するために使用される。これは、計算回路１３の中で、厚さ及び電気伝導度γを、下記のアルゴリズムから計算することにより、実行される：
シートの厚さ＝定数３ｘ（Ｓ３ｘｔ３−Ｓ４ｘｔ２）／（ｔ３−ｔ４）
γ＝定数４／（（Ｓ４−Ｓ３）ｘ（Ｓ３ｘｔ３−Ｓ４ｘｔ２））。

定数１及び定数２は、既知の厚さ及び既知の電気伝導度のシートを測定することにより、決定される。この計算方法は、時間ｔ２及びｔ２が、両者とも、信号Ｓ１の最大値Ｓ１ｍａｘの近傍にあるように選択されたときに、良好に機能することが判明している。しかしながら、実際のケースにおいて、このようにｔ２及びｔ３を選択することが難しいこともある。それは、この最大値が時間の何処にあるかを、前もって知ることができないと言う事実のためである。

本発明に基づく代替的な実施形態によれば、開始ポイントは、積算された信号Ｓ２の出現であっても良く、このポイントは、既知の厚さ及び既知の電気伝導度の複数のシートを測定することより、前もって知ることができる。あるいは、計算により、及びこの既知の出現を、ｔ２での信号Ｓ３及びｔ３での信号Ｓ４と比較することにより知ることができる。厚さ及び電気伝導度は、測定の間に、未知のシートについて計算される。

本発明に基づく同様に代替的な実施形態によれば、貫通の時間Ｔａ、及び最大の誘導される電圧Ｓ１ｍａｘは、図２の誘導される信号Ｓ１から直接に計算されることも可能である。これは、ｔ１の後に初めて、或る信号レベルが実現された時を、Ｔａの目安として検出することにより、あるいは、信号Ｓ１最大の値を、Ｓ１ｍａｘの目安として検出することにより、行われることが可能である。それから、シート５の厚さが、これらの二つの値の積に比例するものとして、計算されることが可能である。

更に、電気伝導度の逆数の値は、Ｓ１ｍａｘの値の二乗とＴａの値の積として、得られることも可能である。Ｔａ及びＳ１ｍａｘの値は、先ず信号Ｓ１をデジタル形式に変換し、次いで、計算回路の中で、上記に従って決定を実施することにより、同様な方法で得られることが可能である。

厚さ及び電気伝導度を、信号Ｓ１（またはその代わりにＳ３及びＳ４）から決定する更に代替的な方法は、厚さ及び電気伝導度の仮定された値に基づいて、基礎的な電磁気学の式を用いて、信号を計算し、そして、これらの計算された信号を測定された信号と比較することである。計算された信号と測定された信号が一致したとき、厚さ及び電気伝導度についての仮定は、正確である。本発明に基づく測定を構成する本質的な優位性は、測定された信号Ｓ１（またはその代わりにＳ３及びＳ４）が、コイルに対するオブジェクトの位置に対して完全に独立になることであることが判明した。他の誘導的な測定デバイスとは異なり、オブジェクトの位置のために補償する必要がないことを意味している。

貫通の時間Ｔａ、及びシート５を通る磁束を決定する代替的方法が、図３が示されている。二つのトランジスタ２ａ，２ｂが、トランスミッタ・コイル３への供給電流をコントロールするために配置される。第一のトランジスタ２ａは、一定の電流源４ａからトランスミッタ・コイル３へ電流を運ぶように構成され、第二のトランジスタ２ｂは、トランスミッタ・コイル３から、一定の電流シンクまたは負のポテンシャルを有する電圧に接続されたアウトプット４ｂへ、電流を運ぶように構成されている。放電抵抗６は、トランスミッタ・コイル３を介して接続される。二つのトランジスタ２ａ及び２ｂは、それらが交互に電流を運ぶように、コントロール回路１からコントロールされる。

第一の期間Ｔ１の間、時間ｔ１（図２参照方）まで、ただ一つのトランジスタ２ａが電流を運び、それによって、電流が、トランスミッタ・コイル３を通ってアースＧｎｄに流れる。ｔ１から、ｔ４の後の何らかの時間のポイントまでの間、両方のトランジスタ２ａ，２ｂは閉じられ、レシーバ・コイル７の中に誘導される電圧により発生される信号が測定される。その後に、第二のトランジスタ２ｂが電流を反対方向に運ぶ点で異なっている状態で、このプロセスが繰り返される。即ち、アースＧｎｄから、トランスミッタ・コイル３を通って、トランジスタ２ｂを介して、負のポテンシャルを有するアウトプット４ｂへ、電流が流れる。

磁場の変化は、ここで、異なる方向を有することになり、そして、トランスミッタ・コイル３の中に誘導される電圧Ｓ１は、交互に異なる極性を有することになる。Ｓ／Ｈ回路１１，１２からのアウトプット信号は、矩形波の形態を備えた交流電圧になる。この信号が、計算回路１３の中で処理されるとき、正の信号値と負の信号値の間の相違が、Ｓ３，Ｓ４の測定値として使用される。このようにして、二つの量の値が得られ、それらは、例えば電気回路７−１２内でのゼロ誤差による影響を受けることがなく、従って、シート５の厚さ及び電気伝導度の計算は、図１による回路ソリューションを用いる時と比べて、より正確になりさえする。図３による実施形態は、測定精度についての非常に高い要求がなされたときに、好ましい。

本発明に基づく方法は、少なくとも部分的に、プロセッサまたはコンピュータの中で実行されるプログラム・コードの助けにより実行されることが可能である。そして、これらのプログラム・コードは、例えばハードディスク、ディスケット、ＣＤ−ＲＯＭ、他のムーバブル・メモリ、その他などのような、コンピュータで読出し可能なメディアの中に蓄えられることが可能である。

この発明の一つの重要なアスペクトは、この発明は、第一に薄いシートを測定するために使用されることが意図されたものであるが、図１及び３に関係して説明されたコイルが、新しい技術として先に説明した誘導的な技術のいずれかにより、より厚いシートを測定するためにも使用されることが可能であることである。

従って、ＳＥ５１７２９３により、より厚いシートを測定するために使用されるコイルに、異なる用途を与えられることが可能であり、それは、例えば図３によれば、シートの厚さに応じて、トランスミッタ・コイルへの電流供給、及びレシーバ・コイルの接続を変更することにより、行われる。

上記のように規定された本発明は、少数の実施形態を用いて説明されているが、本発明は、もちろん、これらの実施形態のみに限定されない；他の実施形態及び変形形態も、クレームの保護範囲の中で可能である。かくして、例えば、測定されるオブジェクトの厚さおよび／または電気伝導度の計算が、この明細書の中で説明されているものとは異なる数式を用いて行われることも考えられる。

図１は、本発明に基づく測定装置の電気回路図を示す。 図２のＡ〜Ｅは、異なる時間での信号値を示す異なる信号図を示す。 図３は、本発明に基づく測定装置のための代替的なソリューションを示し、ここでは、トランスミッタ・コイルを通る電流の方向が、交互に変更される。 図４は、本発明に基づく方法のフロー図を示す。

Claims (17)

1. 電磁誘導を使用して、導電性の測定対象のオブジェクトの寸法および／または電気的特性を非接触式に測定するための方法であって、当該方法において、電磁場が測定対象のオブジェクトを貫通するように発生される方法において、
   − トランスミッタ・コイル（３）を、測定対象の前記オブジェクト（５）の一方のサイドに配置し；
   − レシーバ・コイル（７）を、測定対象の前記オブジェクト（５）のもう一方のサイド、即ち反対側のサイド、に配置し；
   − 磁場を、前記トランスミッタ・コイル（３）の中に発生させ；
   − 前記トランスミッタ・コイル（３）の中に発生させた前記磁場を、突然変化させ；
   − 前記レシーバ・コイル（７）の中に誘導される電圧（Ｓ１）を検出し；
   − 前記トランスミッタ・コイル（３）の中での磁場が変化する時間（ｔ０）から、前記レシーバ・コイル（７）の中に電圧が誘導され始める時（ｔ１）までに、経過した時間（Ｔａ）を決定し；
   − 前記レシーバ・コイル（７）の中に誘導される電圧の最大強さ（Ｓ１ｍａｘ）を決定し；
   − 測定対象の前記オブジェクト（５）の厚さおよび／または電気伝導度を、最大誘導電圧（Ｓ１ｍａｘ）、及び、トランスミッタ・コイル（３）の中で磁場が変化した時間（ｔ０）から、レシーバ・コイル（７）の中に電圧が誘導され始める時間（ｔ１）までの経過時間（Ｔａ）に基づいて、計算する；
   ことを特徴とする方法。
2. 下記特徴を有する請求項１に記載の方法：
   測定対象の前記オブジェクト（５）の厚さまたは電気伝導度は、前記期間（Ｔａ）及び前記レシーバ・コイル（７）の中に誘導される最大電圧（Ｓ１ｍａｘ）に基づいて計算される。
3. 下記特徴を有する請求項１または２に記載の方法：
   測定対象の前記オブジェクト（５）の厚さは、前記期間（Ｔａ）と前記レシーバ・コイル（７）の中に誘導される最大電圧（Ｓ１ｍａｘ）の積に基づいて、計算される。
4. 下記特徴を有する請求項１から３のいずれか１項に記載の方法：
   測定対象の前記オブジェクト（５）の電気伝導度は、前記レシーバ・コイル（７）の中に誘導される最大電圧（Ｓ１ｍａｘ）の二乗と前記期間（Ｔａ）の積の逆数の値に基づいて、計算される。
5. 下記特徴を有する請求項１から４のいずれか１項に記載の方法：
   前記レシーバ・コイル（７）の中に誘導される電圧（Ｓ１）は、積算され、且つ、
   前記誘導される最大電圧（Ｓ１ｍａｘ）は、この積算された信号（Ｓ２）の値に基づいて、計算される。
6. 下記特徴を有する請求項１から５のいずれか１項に記載の方法：
   前記レシーバ・コイル（７）の中に誘導される電圧（Ｓ１）は、積算され、且つ、
   前記誘導される最大電圧（Ｓ１ｍａｘ）は、少なくとも二つの異なる時間のポイント（ｔ２，ｔ３）で測定された信号の積算値（Ｓ２）に基づいて、計算される。
7. 下記特徴を有する請求項６に記載の方法：
   前記二つの異なる時間のポイント（ｔ２，ｔ３）は、前もって決定される。
8. 下記特徴を有する請求項６または７に記載の方法：
   前記二つの異なる時間のポイント（ｔ２，ｔ３）は、タイム・インターバル（Ｔｂ）の中に設定され、
   即ち、前記トランスミッタ・コイル（３）の中の磁場が突然に変化する時間（ｔ０）と、前記レシーバ・コイル（７）の中に誘導される電圧（Ｓ１）がその最大値（Ｓ１ｍａｘ）より下に１０％未満の幅で低下した時の時間（ｔ４）との間の中に設定される。
9. 下記特徴を有する請求項６から８のいずれか１項に記載の方法：
   前記二つの異なる時間のポイント（ｔ２，ｔ３）は、前記タイム・インターバル（Ｔｂ）の中に設定されるが、前記期間（Ｔａ）より後に設定される。
10. 測定対象のオブジェクト（５）の厚さおよび／または電気伝導度を非接触式に決定するための測定デバイスであって、
    測定対象のオブジェクト（５）の表側及び裏側に配置された少なくとも一つのトランスミッタ・コイル（３）及び少なくとも一つのレシーバ・コイル（７）と；
    前記トランスミッタ・コイル（３）の中に変更可能な磁場を発生させるための手段と；
    前記レシーバ・コイル（７）の中に誘導される電圧（Ｓ１）を検出するための手段と；
    を備えた測定デバイスにおいて、
    − 前記トランスミッタ・コイル（３）は、変更可能な磁場を発生するために配置され；
    − 前記レシーバ・コイル（７）は、磁場の変化に曝された時に、電圧（Ｓ１）を発生するために配置され；
    − コントロール回路（１）が、前記トランスミッタ・コイル（３）の中で磁場の突然の変化を開始させるために配置され；
    − 手段（１０，１１，１２，１３）が、トランスミッタ・コイル（３）の中で磁場が変化した時間（ｔ０）から、レシーバ・コイル（７）の中に電圧が誘導され始める時間（ｔ１）までの経過時間（Ｔａ）を決定するために配置され；
    − 手段（１３）が、誘導される最大電圧（Ｓ１ｍａｘ）、及び、トランスミッタ・コイル（３）の中で磁場が変化した時間（ｔ０）から、レシーバ・コイル（７）の中に電圧が誘導され始める時間（ｔ１）までの経過時間（Ｔａ）に基づいて、測定対象の前記オブジェクト（５）の厚さまたは電気的特性を計算するように構成されている、
    ことを特徴とする測定デバイス。
11. 下記特徴を備えた請求項１０に記載の測定デバイス；
    積算器１０が、前記レシーバ・コイル（７）の中に誘導される電圧信号（Ｓ１）を積算するために配置されている。
12. 下記特徴を備えた請求項１０または１１に記載の測定デバイス；
    回路（１０〜１２）が、前記レシーバ・コイル（７）の中に誘導される前記電圧（Ｓ１）を、前記トランスミッタ・コイル（３）の中での中断の時間（ｔ０）の後の、二つの異なる時点（ｔ２、ｔ３）で、測定するように配置されている。
13. 下記特徴を備えた請求項１０から１２のいずれか１項に記載の測定デバイス；
    回路（１０〜１２）が、前記トランスミッタ・コイル（３）の中での磁場が変化する時間（ｔ０）から、前記レシーバ・コイル（７）の中に電圧が誘導され始める時間（ｔ１）までに、経過した時間（Ｔａ）を、検出するために配置されている。
14. 請求項１から９のいずれか１項に記載の方法のステップを実行するためのコンピュータ・コードを有するコンピュータ・プログラム。
15. 請求項１４に記載のコンピュータ・プログラムの少なくとも一部を有するコンピュータで読出し可能なメディア。
16. 請求項１４に記載のコンピュータ・プログラムであって、例えばインターネットなどのような、ネットワークを介して、少なくとも部分的に伝達されるコンピュータ・プログラム。
17. 請求項１０から１３のいずれか１項に記載された測定デバイスの使用。

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