JP4286693B2 - 電線の導体欠陥検知方法 - Google Patents
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そこで電線試料の撚合導体のある素線に人工的に傷を付け、その電線に沿ってサーチコイルをスキャンし、前記導体断面の電流路中心のずれを検出する実験が行なわれている。(非特許文献1)
更に、その周回路磁界分布の変化を高感度で検知できる磁気センサを提供することにある。
前記周回路磁界分布の変化を電線と同心円の周方向に直角方向の磁界成分から検出しており、この検出磁界成分が電線外周近傍の周方向磁界よりも充分に小であって測定限度内であり、電線外周に接近してセンサ素子を配設でき、センサを小型にできる。そして、磁気インピーダンス効果素子の高検出能と、磁気インピーダンス効果素子の180°を隔てての対配置による外部ノイズの除去乃至は差動増幅回路または減算回路の使用による内外ノイズの除去等とで高感度検出が可能であり、前記離隔した箇所での周回路磁界分布の変化を高感度で検知できる。
従って、電線全長に沿っての磁気センサのスキャンが不要となり、検知作業の簡易化を図ることができる。
この電線の撚合導体の何れかの導体素線に欠陥が生じたとする。素線間の接触抵抗が素線間の電流導通を完全に遮断し得る程度に高抵抗であると仮定すれば、欠陥に基づく導電路断面の電流中心のずれは電線全長ににわたって発生し、従って導体電流に基づく周回路磁界分布の変化が電線全長にわたって発生する。
図2において、導電路断面の電流中心のずれが発生していないときの電線中心oから距離rでの基準周回路磁界の強度Hは
1a,1a’は電線中心からの距離が共にrで、かつ電線中心と同心の円上で180°隔てられ、軸方向(最大感磁方向)が前記同心円に直角な方向とされた磁気インピーダンス効果素子を示し、前記の基準周回路磁界には感磁しない。磁気インピーダンス効果素子の軸方向とずれの方向とがなす角度をα、ずれ距離をΔLとすれば、
sinζ/ΔL=sinα/x
上記の諸式からhaを求めると
他方の磁気インピーダンス効果素子1a’の感磁成分ha’は、前記haにおいてαを(π+α)と置き、周回路磁界の方向が逆方向であることを考慮して
図3において、1は磁気インピーダンス効果素子であり、自発磁化の方向がワイヤ周方向に対し互いに逆方向の磁区が交互に磁壁で隔てられた構成の外殻部を有する、零磁歪乃至は負磁歪のアモルファス合金ワイヤが使用されている。かかる零磁歪乃至は負磁歪のアモルファス磁性ワイヤに高周波励磁電流を流したときに発生するワイヤ両端間出力電圧中のインダクタンス電圧分は、ワイヤの横断面内に生じる円周方向磁束によって上記の円周方向に易磁化性の外殻部が円周方向に磁化されることに起因して発生する。従って、周方向透磁率μθは同外殻部の円周方向の磁化に依存する。而るに、この通電中のアモルファスワイヤの軸方向(最大感磁方向)に被検出磁界を作用させると、上記通電による円周方向磁束と被検出磁界磁束との合成により、上記円周方向に易磁化性を有する外殻部に作用する磁束の方向が円周方向からずれ、それだけ円周方向への磁化が生じ難くなり、上記周方向透磁率μθが変化し、上記インダクタンス電圧分が変動することになる。この変動現象は磁気インダクタンス効果と称され、これは上記高周波励磁電流(搬送波)が被検出波(信号波)で変調される現象ということができる。更に、上記通電電流の周波数がMHzオ−ダになると、高周波表皮効果が大きく現れ、表皮深さδ=(2ρ/wμθ)1/2(μθは前記した通り円周方向透磁率、ρは電気抵抗率、wは角周波数をそれぞれ示す)がμθにより変化し、このμθが前記した通り、被検出磁界によって変化するので、ワイヤ両端間出力電圧中の抵抗電圧分も被検出磁界で変動するようになる。この変動現象は磁気インピーダンス効果と称され、これは上記高周波励磁電流(搬送波)が被検出波(信号波)で変調される現象ということができる。
上記の実施例では、被変調波の復調によって被検出量を取り出しているが、これに限定されず、磁気インピーダンス効果素子に作用する被検出磁界による磁界検出信号から被検出磁界に相当する被検出量を取り出し得るもので適宜の回路構成を使用できる。
前記負帰還用コイル及びバイアス磁界用コイルは磁気インピーダンス効果素子に巻き付けることができる。また、図6に示すように磁気インピーダンス効果素子とループ磁気回路を構成する鉄芯に負帰還用コイル及びバイアス磁界用コイルを巻き付けることもできる。
図6において、100は基板チツプであり、例えばセラミックス板を使用できる。101は基板片の片面に設けた電極であり、エレメント接続用突部102を備えている。この電極は導電ペースト、例えば銀ペーストの印刷・焼付けにより設けることができる。1xは電極101,101の突部102,102間にはんだ付けや溶接により接続した磁気インピーダンス効果素子であり、前記した通り零磁歪乃至負磁歪のアモルファスワイヤ、アモルファスリボン、スパッタ膜等を使用できる。103はC型鉄芯、6xはC型鉄芯に巻装した負帰還用コイル、7xは同じくバイアス磁界用コイルであり、磁気インピーダンス効果素子1xとC型鉄芯103とでループ磁気回路を構成するように、C型鉄芯103の両端を基板片100の他面に接着剤等で固定してある。鉄芯材料としては、残留磁束密度の小さい磁性体であればよく、例えば、パーマロイ、フェライト、鉄、アモルファス磁性合金の他、磁性体粉末混合プラスチック等を挙げることができる。
図7において、8は絶縁被覆電線である。9はセンサ基板であり、電線挿入用スロツト91を有し、2箇の磁気インピーダンス効果素子1,1’が電線8の周りに180°の角度を隔て、かつ電線中心から等距離を隔て、感磁方向を電線と同心の円周と直角方するように配設されている。
これらの磁気インピーダンス効果素子1,1’が感磁方向を逆極性とするように直列に接続され、この直列接続磁気インピーダンス効果素子の出力端に復調回路3が接続され、この復調回路に増幅器4が接続され、負帰還用コイル6を介しての負帰還とバイアス磁界用コイル7による磁界シフトにより出力特性が極性判別可能なリニア特性とされている。
前記した周回路磁界分布の変化により一方の磁気インピーダンス効果素子1が感磁する磁界成分をha、地磁気等の外部ノイズに対する感磁成分をNaとすると、この磁気インピーダンス効果素子1が感磁する磁界強さHaは、Ha=ha+Naである。
これに対し、他方の磁気インピーダンス効果素子1’が感磁する磁界強さHa’は、感磁する磁界成分をha’とすると、両素子の感磁方向を逆極性としてあるから、Ha’=−(ha’+Na)である。
従って、直列接続された磁気インピーダンス効果素子が感磁する磁界強さ(Ha+Ha’)は、(Ha+Ha’)=(ha−ha’)であり、前記逆極性のために外部ノイズを排除でき、その磁界強さ(Ha+Ha’)は、式(1)と(2)から
この感磁量(ha−ha’)は、ΔL≪rのために小であり、センサを小型にできる。被検出量(ha−ha’)が小さくても、磁気インピーダンス効果素子の高検出分解能のために高精度の検出が可能である。
従って、絶縁被覆電線の欠陥箇所から遠くなって導体の導電路断面の電流中心のずれΔLが小さくなっても、高感度検出能のために検出可能であり、導体欠陥箇所から数10m離隔した箇所の磁界検知でも、欠陥の検知が可能となる。
而るに、撚合導体には撚りがかけられており、半ピッチの間にαが0から180°に変化し、αが0、90°及び180°(またはαが0、180°及び360°)となる箇所では前記検知を満足に行ない得ないから、線の撚合導体の数ピッチ分、このましくは3〜5ピッチ分だけセンサをスキャンさせている。
1a,1a’ 180°隔てられた磁気インピーダンス効果素子
1b,1b’ 180°隔てられた磁気インピーダンス効果素子
Dm 差動増幅器
Ad 加算若しくは重畳回路
8 絶縁被覆電線
Claims (1)
- 複数本の導体素線を撚り合わせた電線における撚合導体の何れかの導体素線の欠陥を、前記導体素線の欠陥のある撚合導体の通電電流に基づく周回路磁界の素線欠陥無しのときの周回路磁界に対する分布変化から検知する方法であって、前記電線の周りに180°の角度を隔てかつ電線中心から等距離を隔て感磁方向を電線と同心の円周と直角方向とした2箇の磁気インピーダンス効果素子を感磁方向を逆極性とするように直列に接続し、しかもセンサ出力を2H(ΔL/r) 2 sin2αに近似させた導体欠陥検知用センサを、前記撚合導体の撚りの3〜5ピッチ分スキャンさせて周回路磁界分布の変化を検出することを特徴とする電線の導体欠陥検知方法。
ただし、ΔLは欠陥に基づく導体断面の電流中心のずれ距離、rは導体中心から各磁気インピーダンス効果素子の中心までの距離、Hは導体中心から距離rの位置の周回路磁界、αは導体中心とずれの方向とのなす角度である。
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