JP2538256B2 - 通電導体の温度測定方法 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 ［産業上の利用分野］ 本発明は絶縁層を有する導体の通電中での温度を測定
する方法に関するものである。

［従来の技術とその問題点］ 絶縁被覆導体において通電中の導体温度を測定するに
は、サーミスタ等の接触方式は採用し得ず非接触方式に
頼らざるを得ない。しかるに、物体温度を非接触方式に
より測定する方法として磁気的現象を使用するものが知
られているが、通電導体においては通電電流による磁界
の発生があり、この磁界と測定に用いる磁界との干渉等
を避け得ず、通電導体の温度測定には適用し難い。

［問題を解決するための手段］ 本発明の目的は通電導体の温度を磁気的な手段により
測定できる通電導体の温度測定方法を提供することにあ
り、その要旨とするところは、通電導体内に磁性体を設
け、該磁性体の磁気的共鳴吸収状態から通電導体の温度
を測定することを特徴とする通電導体の温度測定方法に
ある。

本発明において、磁性体には遷移元素の常磁性イオン
を含む常磁性無機化合物あるいはこれらの混合物を用い
ることができる。

この磁性体の磁化率Ｘと温度Ｔとの間には の関係がある。上記において、N;アボガドロ数、κ；ボ
ルツマン定数、α；誘発磁気能率、μ；永久磁気双極子
能率である。

一方、永久磁気双極子能率μは、不対電子の数をn,Bo
hr磁子をβとすれば、 で与えられる。

また、磁性体の磁化率Ｘの温度特性は予め測定してお
くことができ、その関係を Ｘ＝Ｆ（Ｔ） …… とする。

従って、磁性体の温度Ｔと不対電子数ｎとの間には特
定の函数関係があり、ｎを知り得れば温度Ｔを知ること
ができる。

しかるに、不対電子数ｎ測定は磁気双極子の固有振動
周波数をｆとすれば、外部磁界がｆのときに外部磁界が
磁気双極子と共鳴運動により吸収されていく現象を利用
するものであり、その測定のために加える磁界は通電電
流磁界（50または60サイクル）とは周波数を異にし、従
って、その測定が通電電流磁界により影響を受けるよう
なことはない。

［実施例］ 以下、図面により本発明を説明する。

第１図は本発明に係る通電導体の温度測定方法の一実
施例を示す縦断面図である。

図において、1,1はケーブル（CVケーブル）であり、
導体（撚線導体あるいは分割構成導体）11上に絶縁層12
が必要に応じて内部半導電層（図示しない）を介して被
覆されている。２は導体接続スリーブ（図示のものは隔
壁付圧縮スリーブ）である。３はケーブル接続部におけ
る絶縁補強層である。

４は前記した磁性体であり、導半接続スリーブ２の隔
壁部（非圧縮部分）21に例えば小孔等を穿設して埋め込
まれている。

５は磁気的検知器、６は磁気共鳴装置、７は温度変換
装置（前記した不対電子数ｎと温度Ｔとの函数変換）で
ある。

しかして、ケーブル通電中の導体（導体接続部）温度
を設定するには、磁気共鳴装置６の操作により磁性体４
に磁気的共鳴を起こさせ、この時の温度変換装置７の支
持温度を求めればよい。

上記実施例では磁性体４を導体接続スリーブ２内に埋
設したものを示したが、本発明においては第１図に点線
で示すように磁性体41,42を導体11の端部内に差し込み
配設してもよく、また磁性体を長尺線条として撚線導体
11内に例えば導体素線と共に撚り合わせてその全長に亙
って設ける構成としてもよい。この場合、長尺線条磁性
体は撚線導体11の中心に配置させておくことが温度測定
上望ましい。

第１図に示すように磁性体を複数個（41,4,42）所定
間隔を隔てて配置しておけば温度分布を求めることがで
きより有利となる。

なお、本発明においては、上記した常磁性材料からな
る磁性体４に代えて、強磁性材料からなる磁性体を使用
し、該強磁性体の電子スピン共鳴吸収の温度依存性を利
用してもよい。

［発明の効果］ 上述した通り、本発明に係る通電導体の温度測定方法
によれば、非接触な磁気的方法により通電電流磁界の影
響を受けることなく通電中に導体の温度を測定できる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明に係る通電導体の温度測定方法を示す縦
断面図である。 図において、1,1はケーブル、11は導体、12は絶縁層、
２は導体接続スリーブ、３は絶縁補強層、4,41,42は磁
性体、５は磁気的検知器、６は磁気共鳴装置、７は温度
変換装置である。

Claims (1)

(57)【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】通電導体内に磁性体を設け、該磁性体の磁
   気的共鳴吸収状態から通電導体の温度を測定することを
   特徴とする通電導体の温度測定方法。