JP2012068598A - ファラデー回転子、および光アイソレーター - Google Patents

Abstract

【課題】より強い磁界をファラデー素子に印加させることができる小型のファラデー回転子を提供する。
【解決手段】磁気光学材料からなるファラデー素子ｆと、中空円筒状の第１〜第３の永久磁石（１１〜１３）が同軸３０上にこの順で積層されてなる励磁気回路１０ａとを含むファラデー回転子１ａであって、ファラデー素子は、第２の永久磁石の中空筒内２に同軸となるように配置され、第１および第３の永久磁石は、円筒の径方向に着磁されたラジアル配向円筒型磁石で、互いに着磁方向が逆であるとともに、磁気ギャップＬ２を介して配置され、第２の永久磁石は、円筒軸方向に着磁された円筒軸配向円筒型磁石であり、軸方向に磁気ギャップに相当する長さを有し、第１および第２の永久磁石のうち、円筒の外周側をＳ極としたラジアル配向円筒型磁石が、前記第２の永久磁石においてＮ極となるリング状端面側に積層されている。
【選択図】図１

Description

この発明は、磁気光学材料からなるファラデー素子と、このファラデー素子に磁界を印加する励磁気回路とを含んで構成されるファラデー回転子に関する。具体的には、励磁気回路に特徴を有してファラデー素子に効率よく磁界を印加できるファラデー回転子に関する。また、そのファラデー回転子を含んで構成される光アイソレーターにも関する。

現在、光通信、あるいは、マーキングや切断、溶接などの機械加工などにおいてレーザー光線が使用されている。ところで、光源であるレーザー発振器から出射されたレーザー光線は、光通信の経路途上にある光学素子や、機械加工の対象物などによって反射する。その反射光がレーザー発振器に戻ってくると、レーザー発振動作が不安定になったり、レーザー発振器自体が破損したりする可能性がある。そこで、レーザー発振器に戻ってきた反射光を遮断するために、光アイソレーターが使用される。そして、その光アイソレーターには、ファラデー効果を利用したファラデー回転子が利用されている。

周知のごとく、物質に磁場をかけることにより、その物質に応じ、透過してきた光の偏光面が時計回りあるいは反時計回りに回転する現象がファラデー効果である。そして、以下では、そのファラデー効果を利用した光学部品をファラデー回転子と呼ぶことにする。図１０に、一般的なファラデー回転子１ｄの構造を示した。図１０（Ａ）は、そのファラデー回転子１ｄの一部破断斜視図であり、（Ｂ）は（Ａ）におけるｄ−ｄ矢視断面図である。この図に示したように、ファラデー回転子１ｄは、ファラデー効果を有する磁気光学材料（以下、ファラデー素子）ｆと、そのファラデー素子ｆに磁界を印加する励磁気回路１０ｄとによって構成されている。ここに示した例では、励磁気回路は、中空筒状の一つの永久磁石１０ｄである。そして、ファラデー回転子１ｄは、ヨーク２０などの筐体によって固定されている永久磁石１０ｄの円筒軸３０を光軸として、その中空筒内２の光軸３０上に、ファラデー素子ｆを配置した構造を基本としている。なお、一般的なファラデー回転子１ｄでは、永久磁石１０ｄとして、その着磁方向（図中、実線矢印）が円筒軸方向となる円筒軸配向円筒型磁石１０ｄを用いている。そして、図中、点線矢印で示した永久磁石１０ｄのＮ極からＳ曲に向かう磁力線によって、ファラデー素子ｆには、図中、白抜き矢印で示した磁界が印加される。

ファラデー素子ｆとしては、ファラデー回転係数（ベルデ定数）が大きく、小さな磁界でも動作する希土類鉄ガーネット単結晶がよく知られている。希土類鉄ガーネット単結晶は、とくに、光通信用途で多用されている。しかし、この希土類鉄ガーネット単結晶は、強磁性の起源となる鉄イオンが主成分として含まれ、その鉄イオンにより、１μｍ程度の波長帯の光を吸収する。この波長帯は、例えば、機械加工などに用いられるレーザーの波長帯であるため、希土類鉄ガーネット単結晶をファラデー素子ｆとしたファラデー回転子１ｄを用いて光アイソレーターを構成し、その光アイソレーターに波長１μｍ程度のレーザー光線を入射すると、ファラデー素子ｆの光吸収によって損失が大きくなり、結果的にファラデー回転子１ｄや光アイソレーターが発熱する、という問題がある。

そこで、波長が１μｍ程度のレーザー用のファラデー回転子には、例えば、テルビウムガリウムガーネット（ＴＧＧ）が使われる。しかし、ＴＧＧは、常磁性体であり、ベルデ定数が小さいため、ＴＧＧを用いたファラデー回転子には、大きな磁界を発生させるための大きな磁石が必要となり、光アイソレーターの小型化が難しい、という問題がある。

そして、このような問題に対し、図１０に示した永久磁石を一つ用いたファラデー回転子に代えて、中空円筒状の永久磁石を同軸上に２つ対面配置させたファラデー回転子が提案されている。例えば、特許文献１には、着磁方向が逆で、かつ着磁方向が円筒の径方向となるラジアル配向円筒型永久磁石を同軸上に二つ直列配置した構成が示されている。また、特許文献２は、円筒軸配向円筒型永久磁石を同軸上に二つ直列配置し、対向面を同極にする構成が示されている。

特許第３３７６５２９号 特開２００４−３０２４１２号公報

上述した特許文献１あるいは２に開示されているファラデー回転子では、ファラデー素子に印加する磁界を大きくすることができる。しかし、着磁方向が互いに逆となっている二つの磁石をそのまま積層状態で対面させてしまうと、隣接する磁石の異極同士を結ぶ磁路が形成されて、中空筒内のファラデー素子に磁界が上手く印加されなくなる。すなわち、ファラデー素子を透過する直線的な光路に沿って磁界を形成することができない。

そこで、二つの永久磁石間には、磁界の流れを揃えるため、必ず磁気ギャップを設ける必要がある。そのため、励磁気回路は、磁石自体の円筒軸方向の長さに、この磁気ギャップに要する間隙を加えた長さとなる。また、磁気ギャップの領域では、永久磁石のある領域より磁界強度が低下する。そして、ファラデー素子は、その磁気ギャップの領域に配置されるため、永久磁石で発生される磁界を効率よくファラデー素子に印加させることができない。言い換えれば、ファラデー回転子の大きさを維持したまま、ファラデー素子に実質的に印加される磁界をより大きくすることが難しい。

したがって、本発明は、より大きな永久磁石を用いることなく、磁気ギャップによる磁界の低下を抑止して、より強い磁界をファラデー素子に印加させることができるファラデー回転子を提供することを目的としている。また、そのファラデー回転子を用いた光アイソレーターを提供することも目的としている。なお、その他の目的については、以下の記載で明らかにする。

上記目的を達成するための本発明は、磁気光学材料からなるファラデー素子と、当該ファラデー素子に外部磁界を印加する励磁気回路とを含んで構成されるファラデー回転子であって、
前記励磁気回路は、リング状の端面を有する中空円筒状の第１〜第３の永久磁石が同軸上にこの順で積層されてなり、
前記ファラデー素子は、前記第２の永久磁石の中空筒内に同軸となるように配置され、
前記第１および第３の永久磁石は、円筒の径方向に着磁されたラジアル配向円筒型磁石で、互いに着磁方向が逆であるとともに、磁気ギャップを介して配置され、
前記第２の永久磁石は、円筒軸方向に着磁された円筒軸配向円筒型磁石であり、軸方向に前記磁気ギャップに相当する長さを有し、
前記第１および第３の永久磁石のうち、円筒の外周側をＳ極としたラジアル配向円筒型磁石が、前記第２の永久磁石においてＮ極となるリング状端面側に積層されている。

あるいは、前記励磁気回路は、リング状の端面を有する中空円筒状の第１〜第５の永久磁石を含んで構成され、
前記第１および第２の永久磁石は、円筒軸上に前方からこの順で積層されてなる第１のユニット磁石を構成し、
前記第３および第４の永久磁石は、円筒軸上に前方からこの順で積層されてなる第２のユニット磁石を構成し、
前方から、前記第１のユニット磁石と前記第２のユニット磁石が交互に順次同軸に積層されて積層ユニットを構成し、
前記第５の永久磁石が前記積層ユニットの後端側に同軸上に積層され、
前記第１、第３、第５の永久磁石は、円筒の径方向に着磁されたラジアル配向円筒型磁石で、隣り合うラジアル円筒型磁石同士では着磁方向が逆であるとともに、各ラジアル円筒型磁石は磁気ギャップを介して配置され、
前記第２および第４の永久磁石は、前記円筒軸方向に着磁された円筒軸配向円筒型磁石であり、前記磁気ギャップに相当する前後長を有するとともに、隣り合う円筒軸配向円筒磁石同士では、着磁方向が逆であり、
前記第２および第４の永久磁石の中空筒内に、第１および第２のファラデー素子が同軸となるように配置され、
前記励磁気回路では、前記第２および第４の永久磁石において、Ｎ極となるリング状端面側に、前記第１、第３、第５の永久磁石のうち、円筒の外周側をＳ極としたラジアル配向円筒型磁石が積層されているファラデー回転子とすることもできる。

上記いずれかに記載のファラデー回転子において、前記ラジアル配向円筒型磁石が、径の異なる複数のラジアル配向円筒型磁石を径方向に同軸に積層されてなるファラデー回転子とすることもできる。そして、前記励磁気回路を構成する円筒型磁石が中空円筒状のヨーク内に収納された状態で積層されていれば、より好ましい。

また、本発明は、光アイソレーターにも及んでおり、当該光アイソレーターは、上記第１〜第３の永久磁石を備えたファラデー回転子を用いた光アイソレーターであって、
前記円筒軸の延長方向を前後方向として、前記ファラデー素子の前後両端に、それぞれ、前記円筒軸を法線方向とするとともに、互いに透過軸方向が４５度となる偏光子が配置され、
前記ファラデー素子は、磁界の方向に一致する方向に進行する直線偏光が入射されると、当該直線偏光の偏光方向を、光源側から見たときに、所定の方向に４５度回転させることを特徴としている。

また、上記第１〜第５の永久磁石を備えたファラデー回転子を用いた光アイソレーターも本発明の範囲であって、
円筒軸の延長方向を前後方向として、前記第１〜第５の永久磁石が前方からこの順に一つずつ配置され、前記第１のファラデー素子の前方に配置された第２の偏光子と、前記第２のファラデー素子の後方に配置された第２の偏光子と、１／２波長板とを備え、
前記第１および第２の偏光子は、前記円筒軸を法線方向とするとともに、透過軸の方向が互いに４５度の角度で交差しており、
前記１／２波長板は、前記円筒軸を法線方向として前記第１および第２のファラデー素子の間に配置されているとともに、光学軸の方向が前記第１の偏光子の透過軸の方向と平行であり、
前記第１、および第２のファラデー素子は、磁界の方向に一致する方向に進行する直線偏光が入射されると、当該直線偏光の偏光方向を、光源側から見たときに、所定の方向に２２．５度回転させる光アイソレーターとしている。

また、上記第１〜第５の永久磁石を備えたファラデー回転子を用いた光アイソレーターは、以下のように構成することも可能である。
円筒軸の延長方向を前後方向として、前記第１〜第５の永久磁石が前方からこの順に一つずつ配置され、前記第１のファラデー素子の前方に配置された第１の偏光子と、前記第２のファラデー素子の後方に配置された第２の偏光子と、前記第１および第２のファラデー素子の間に配置された第３の偏光子とを備え、
前記第１および第２の偏光子は、前記円筒軸を法線方向とするとともに、透過軸の方向が平行であり、
前記第３の偏光子は、前記円筒軸を法線方向とするとともに、透過軸の方向が前記第１および第２の偏光子の透過軸に対して、４５度傾いており、
前記ファラデー素子は、磁界の方向に一致する方向に進行する直線偏光が入射されると、当該直線偏光の偏光方向を、光源側から見たときに、所定の方向に４５度回転させること。

本発明のファラデー回転子によれば、より強い磁界をファラデー素子に効率よく印加させることができ、結果的に、小型化を達成することができる。また、そのファラデー回転子を用いた光アイソレーターは、ファラデー素子に強磁界を効率的に印加させることができるため、優れた遮光性能を備えるとともに、小型化が容易となる。

本発明の第１の実施例に係るファラデー回転子の概略構造図である。 上記第１の実施例にファラデー回転子における各部のサイズを説明するための図である。 上記第１の実施例のファラデー回転子と、従来のファラデー回転子の磁気特性を示す図である。 上記第１の実施例のファラデー回転子を用いた光アイソレーターの概略構造と動作を示す図である。 本発明の第２の実施例に係るファラデー回転子の概略構造図である。 上記第２の実施例の変形例に係るファラデー回転子の概略構造図である。 上記第２の実施例のファラデー回転子を用いた光アイソレーターの概略構造と動作を示す図である。 上記第２の実施例のファラデー回転子を用いた光アイソレーターの変形例の概略構造と動作を示す図である。 ファラデー回転子を構成するラジアル配向円筒型磁石の課題を説明するための図である。 本発明の第３の実施例に係るファラデー回転子に用いられる複合磁石の概略構造を示す図である。 一般的な従来のファラデー回転子の概略構造を示す図である。

＝＝＝第１の実施例＝＝＝
＜ファラデー回転子＞
図１に本発明の第１の実施例に係るファラデー回転子１ａの概略図を示した。図１（Ａ）は、当該ファラデー回転子１ａの一部破断斜視図であり、（Ｂ）は（Ａ）におけるａ１−ａ１矢視断面図である。第１の実施例のファラデー回転子１ａは、図１０に示した従来のファラデー回転子１ｄと同様に、ヨーク２０などの筐体に固定された中空円筒状の永久磁石（１１〜１３）からなる励磁気回路１０ａと、永久磁石（１１〜１３）の中空筒内２に配置されたファラデー素子ｆ１とから構成されている、しかし、第１の実施例のファラデー回転子１ａは、その励磁気回路１０ａの構成に特徴があり、その特徴により、従来のファラデー回転子１ｄに対し、より強大な磁界をファラデー素子ｆ１に印加させることができるようになっている。また、上記特許文献１や２に示されているファラデー回転子よりも、効率よく磁界をファラデー素子ｆ１に印加させることができるようになっている。

第１の実施例のファラデー回転子１ａにおいて、励磁気回路１０ａは、三つの中空円筒型の永久磁石（１１〜１３）を同軸３０上に積層した構造であり、三つの永久磁石（１１〜１３）の両端は、ラジアル配向円筒型磁石（以下、ラジアル配向磁石：１１，１３）であり、その二つのラジアル配向磁石（１１，１３）の間に円筒軸配向円筒型磁石（以下、円筒軸配向磁石：１２）が挿入されている。二つのラジアル配向磁石（１１，１３）は、その着磁方向（図中、実線矢印）、すなわち磁石（１１，１３）中におけるＳ極からＮ極へ向かう方向が逆であり、一方のラジアル配向磁石１１が、円筒の外側面をＳ極として中空筒内２の内壁面をＮ極とし、他方のラジアル配向円筒磁石１３が、内壁面をＳ極として外側面をＮ極としている。

また、三つの永久磁石（１１〜１３）の円筒軸３０方向を前後方向とし、励磁気回路１０ａにおいて、円筒の外側面がＳ極となるラジアル配向磁石１１を前方とすると、円筒軸配向磁石１２は、中空円筒の一方のリング状の前端面がＮ極であり、後端面がＳ極となっている。そして、Ｎ極となる前端面側に、外周側がＳ極となる前方のラジアル配向磁石１１が積層されている。また、二つのラジアル配向磁石（１１，１３）間の間隙Ｌ２は、磁気ギャップに相当している。したがって、円筒軸配向磁石１２の円筒軸３０方向の長さ（前後長）は、その磁気ギャップＬ２と一致することになる。なお、ファラデー素子ｆ１は、円筒軸配向磁石１２の中空筒内２に配置されている。

上述した構成のファラデー回転子１ａによれば、図１（Ｂ）に示したように、ラジアル配向磁石（１１，１３）間の磁気ギャップに相当する間隙Ｌ２に円筒軸配向磁石１２が挿入されている。そして、このファラデー回転子１ａにおける各永久磁石（１１〜１３）からの磁力線は、図中にて点線矢印にて示したように、前方のラジアル配向磁石１１のＮ極からの磁力線が円筒軸配向磁石１２におけるＮ極からＳ極に向かう磁力線に導かれて中空筒内２に導かれ、その中空筒内２に導かれた磁力線が、後方のラジアル配向磁石１３のＳ極にさらに導かれている。それによって、対向するラジアル配向磁石（１１，１３）間の磁気ギャップにも磁力線が強制的に導かれ、総体的にファラデー素子に印加される磁界を増強させている。もちろん、磁気ギャップ領域での磁界（図中、白抜き矢印）の強度が低下することも防止している。すなわち、従来例１、２と比較して、ファラデー素子ｆ１が配置されている全領域に亘り、強大かつ均一な磁界が印加されることになる。なお、第１の実施例では、永久久磁石（１１〜１３）の中空塔内２に磁力線の流れを形成して、励磁気回路１０ａが一つの円筒型磁石のように磁力線が形成されている。そのため、永久磁石（１１〜１３）を固定する筐体を磁性体からなるヨークとすれば、より強大な磁界を印加させることが期待できる。

ここで、図１に示した第１の実施例のファラデー回転子１ａと、図１０に示したように、第１の実施例のファラデー回転子１ａからラジアル配向磁石（１１，１３）を除いて、円筒軸配向磁石１２のみを磁化印加手段１０ｄとして用いた最も一般的な構成の従来のファラデー回転子（従来例１）１ｄと、上記特許文献１に示されているファラデー回転子のように、図１に示したファラデー回転子１ａから、円筒軸配向磁石１２を除いて、着磁方向が異なる二つのラジアル配向磁石（１１，１３）を対面させた構成の励磁気回路を備えた従来のファラデー回転子（従来例２）のそれぞれについて、円筒軸３０方向の磁界強度を測定した。なお、測定に用いた第１の実施例のファラデー回転子１ａ（発明品）は、図２に示したように、各永久磁石（１１〜１３）の外径Ｒｏ、各永久磁石（１１〜１３）の内径Ｒｉ、前後方向の全長Ｌ、ラジアル配向磁石（１１，１３）の前後長（Ｌ１，Ｌ３）、円筒軸配向磁石１２の前後長Ｌ２、ヨーク２０の厚さｔとしたとき、Ｒｏ＝３８ｍｍ、Ｒｉ＝５ｍｍ、Ｌ＝４５ｍｍ、Ｌ１＝Ｌ３＝１５ｍｍ、Ｌ２＝１５ｍｍ、ｔ＝２ｍｍとなっている。したがって、従来例２は、発明品と同じでサイズであり、従来例１は、前後方向の全長が円筒軸配向磁石１２の前後長Ｌ２となるだけで、他の部位のサイズは発明品と同じとなる。

図３に、発明品、従来例１、および従来例２における磁気特性をグラフにして示した。このグラフでは、永久磁石の円筒軸３０をｘ軸とし、ファラデー回転子の前後長の中間点を原点（ｘ＝０ｍｍ）としている。そして、前後方向の距離（ｍｍ）と磁界強度（Ｏｅ）との関係が示されている。図３に示したグラフから、従来例２は、従来例１と比較すると、磁界強度を大きくすることができるが、ファラデー素子が配置される原点（ｘ＝０ｍｍ）での磁界強度を極小値として、その前後の磁界強度が増加している。一方、発明品では、その中央付近の磁界強度が増強されており、ファラデー素子ｆ１に効率よく磁界が印加されていることが確認できた。すなわち、外形寸法が同じなら、より強い磁界をファラデー素子ｆ１に印加させることができる。言い換えれば、従来例１や２と同じ素材からなる永久磁石（１１〜１３）を用いて励磁気回路１０ａを構成した場合、より小型の永久磁石（１１〜１３）でも、従来と同程度の磁界をファラデー素子ｆ１に印加させることができる。

＜光アイソレーター＞
上述したように、第１の実施例のファラデー回転子１ａは、励磁気回路１０ａを小型にしても十分な磁界をファラデー素子ｆ１に印加させることができる。そこで、第１の実施例のファラデー回転子１ａを用いて、光アイソレーターとして機能する光学系を構成した。図４に当該光アイソレーター４０ａの概略図を示した。図４（Ａ）は、ファラデー回転子１ａの中空円筒状の永久磁石（１１〜１３）の軸方向を前後方向としたときに、当該光アイソレーター４０ａを後方から見たときにヨーク２０の一部を破断させたときの斜視図である。（Ｂ）は、光アイソレーター４０ａの縦断面図であり、（Ａ）におけるａ２−ａ２矢視断面に相当する。光アイソレーター４０ａには、ファラデー回転子１ａの前後両端に、それぞれ一つずつ偏光子（ｐ１，ｐ２）が配置されている。これらの偏光子は光が透過した後の直線偏光の振動方向が互いに４５度の角度をなしている。すなわち、二つの偏光子（ｐ１，ｐ２）の透過軸が互いに４５度の角度で交差している。ここでは、前方から見たとき、前方の偏光子ｐ１の透過軸に対し、後方の偏光子ｐ２の透過軸は反時計回りに４５度傾いている。また、ファラデー素子ｆ１に印加される磁界方向は前方から後方に向かう方向となっている。

ここに例示した光アイソレーター４０ａは、前方から後方に光を透過し、後方からの光を遮断するものである。図４（Ｃ）（Ｄ）に、当該光アイソレーター４０ａの動作説明図を示した、当該（Ｃ）（Ｄ）では、円筒軸３０を光軸としたときに、前方から見たときの光路の途上における光の偏光方向が示されている。なお、（Ｃ）は、前方から後方に向かう光の偏光状態を示しており、（Ｄ）は、後方から前方に向かう光の偏光状態を示している。

この光アイソレーター４０ａに、前方から光ｉ１が入射すると、その入射光ｉ１は、前方の偏光子ｐ１によって、直線偏光ｉ２として後方に出射され、その直線偏光ｉ２がファラデー素子ｆ１に入射する。ファラデー素子ｆ１は、その直線偏光ｉ２を前方から見て反時計回りに４５度回転させた直線偏光ｉ３として後方の偏光子ｐ２に向けて出射する。後方の偏光子ｐ２の透過軸は、このファラデー素子ｆ１からの出射光ｉ３の偏光方向に一致しているため、出射光ｉ４として光アイソレーターから出射される。すなわち、前方からの光ｉ１が後方に透過する。

一方、後方から入射した光ｒ１は、まず、後方の偏光子ｐ２によって直線偏光ｒ２として前方に出射され、次いで、ファラデー素子ｆ１の後端に入射する。ファラデー素子ｆ１は、この直線偏光ｒ２を、前方から見て反時計回りに４５度回転させた直線偏光ｒ３として、前方に出射する。このファラデー素子ｆ１から前方に出射した直線偏光ｒ３は、前方の偏光子ｐ１の透過軸と直交する。したがって、ファラデー素子ｆ１からの直線偏光ｒ３は、前方の偏光子ｐ１を透過できず、後方からの入射光ｒ１が遮光される。

なお、上記構成の光アイソレーター４０ａは、図３における発明品の特性と同様の特性を有するファラデー回転子１ａを用いており、ファラデー素子ｆ１には、直径３ｍｍで、前後長が円筒軸配向磁石１２の前後長Ｌ２にほぼ一致するＴＧＧを用いている。すなわち、ベルデ定数が小さな常磁性体のＴＧＧを用いても、ヨーク２０を含めた外径が４２ｍｍで、全長が４５ｍｍ程度の小さなサイズの光アイソレーター４０ａを実現することができる。なお、図４に示した光アイソレーター４０ａは、遮光性能を確認するための実験的な構成であり、偏光子（ｐ１，ｐ２）をファラデー回転子１ａの外側に配置している。もちろん、実用的な光アイソレーターでは、偏光子（ｐ１，ｐ２）自体も励磁気回路１０ａを構成する中空筒状の永久磁石（１１〜１３）の内側に配置されることになり、その偏光子（ｐ１，ｐ２）を固定するための構成もファラデー回転子１ａの内側に内蔵してしまえば、実際の光アイソレーター４０ａのサイズは、ファラデー回転子１ａのサイズに一致することになる。

＝＝＝第２の実施例＝＝＝
＜ファラデー回転子＞
従来のファラデー回転子を用いた光アイソレーターでは、その遮光性能をさらに向上させるために、従来のファラデー回転子の前後方向の構成の全部あるいは一部を追加構成として直列に連結することがある。しかし、このような構成では、ファラデー回転子中の光路長が長くなり、遮光性能が向上する代わりに、入射光に対する出射光の強度が低下し、挿入損失が大きくなる、という問題が発生する。しかし、上述した本発明の第１の実施例のファラデー回転子１ａは、強い磁界を効率よくファラデー素子ｆ１に印加することができる。そのため、この第１の実施例のファラデー回転子１ａに追加の構成を連結した場合、単体でのファラデー回転子１ａと同等の前後長にすることも可能性となる。すなわち、挿入損失の低減と光学特性の向上を両立できる可能性がある。言い換えれば、同じ光学特性であれば、単体のファラデー回転子よりも小型にすることが可能となる。

そこで、本発明の第２の実施例として、図１に示したファラデー回転子１ａと、そのファラデー回転子１ａの一部の構成とを直列に配置したファラデー回転子を挙げる。図５に、当該第２の実施例に係るファラデー回転子１ｂの概略構造を示した。この図５では、第２の実施例に係るファラデー回転子１ｂの縦断面が示されている。また、図１と同様に前後関係が規定されている。このファラデー回転子１ｂは、第１の実施例に係るファラデー回転子１ａに対し、円筒軸配向磁石１４とラジアル配向磁石１５、およびファラデー素子ｆ２が一つずつ追加されている。

具体的には、励磁気回路１０ｂは、図１に示した第１の実施例のファラデー回転子１ａにおける励磁気回路１０ａの前方に、後端面がＮ極となる円筒軸配向磁石１４が積層され、その円筒軸配向磁石１４のさらに前方にラジアル配向磁石１５が積層された構成であり、追加されたラジアル配向磁石１５は、外側面がＮ極となっている。また、追加された円筒軸配向磁石１４の中空筒内２にファラデー素子ｆ２が配置されている。

なお、図６に示したように、第２の実施例の変形例として、第１のファラデー回転子１ａの後方に追加の構成を積層したファラデー回転子１ｃも考えられる。いずれにしても、第２の実施例に係るファラデー回転子（１ｂ，１ｃ）の励磁気回路１０ｂは、第１のファラデー回転子１ａにおける前方、あるいは後方のラジアル配向磁石（１１，１３）を境界にして、着磁方向が第１のファラデー回転子１ａに対して対象となるように追加の構成を前方、あるいは後方に積層した構造となっている。

＜多段構成＞
ところで、図５において、前方側の二つの永久磁石（１５，１４）を一組のＡ型ユニット磁石（以下、Ａ型ユニット）１０１とし、その後方に積層されている二つの永久磁石（１１，１２）を別の一組のユニット磁石（以下、Ｂ型ユニット）１０２した場合、第２の実施例に係るファラデー回転子１ｂは、Ａ型ユニット１０１の後方にＢ型ユニットを積層し、後端にラジアル配向型磁石１０３を積層した構造である。そして、この構造の概念は、前方からＡ型とＢ型のユニット（１０１，１０２）を交互に順次積層し、後端にラジアル配向型磁石（１０３）を積層した構造として拡張することができる。なお、後端に積層されるラジアル配向型磁石１０３は、Ａ型ユニット１０１とＢ型ユニット１０２の積層数によってその着磁方向が異なることになる。具体的には、後端に積層されるラジアル配向型磁石１０３の着磁方向は、円筒軸配向型磁石を介して隣接するラジアル配向型磁石の着磁方向と逆になっていればよい。それによって、積層状態にある円筒型磁石（１１〜１５）の中空筒内２を貫く磁束が形成される。

なお、第２の実施例の変形例として図６に示したファラデー回転子１ｃの構成も、Ａ型とＢ型のユニット（１０１，１０２）の前後関係を逆にしただけで、上記拡張した概念に置き換えることができる。このように、第２の実施例の変形例としては、Ａ型およびＢ型のユニット（１０１，１０２）を前方から交互に順次積層し、その後端にラジアル配向型磁石１０３を積層した多段構成のファラデー回転子も含まれている。そして、その多段構成のファラデー回転子の励磁気回路の内側や両端に適宜な光学素子（偏光板、１／２波長板など）を配置すれば、光アイソレーターなどの光学部品を構成することが可能となる。

＜光アイソレーター＞
つぎに、第２の実施例のファラデー回転子（１ｂ，１ｃ）の具体的な応用例として、ファラデー素子にＴＧＧを用いた光アイソレーターを挙げる。図７に、図５に示した構造のファラデー回転子１ｂを用いた光アイソレーター４０ｂの概略を示した。図７（Ａ）は、光アイソレーター４０ｂの縦断面図であり、（Ｂ）（Ｃ）は、それぞれ、光アイソレーター４０ｂにおいて、前方から後方に向かう光の偏光状態と、後方から前方に向かう光の偏光状態を示す図である。図７に示したように、この光アイソレーター４０ｂは、前方から後方へは光を透過し、後方からの光を遮断するものである。

光アイソレーター４０ｂの構造は、二つの偏光子（ｐ１１、ｐ１２）が、ファラデー回転子４０ｂの前後両端に配置されている。また、これらの偏光子（ｐ１１，ｐ１２）の透過軸は、前方から見たとき時計回りに４５度傾いている。そして、この図７に示した例では、後方のファラデー素子ｆ１に印加される磁界方向は前方から後方に向かう方向であり、前方のファラデー素子ｆ２に印加される磁界方向は後方から前方に向かう方向となっている。そして、例示した光アイソレーター４０ｂでは、磁界方向に進行する直線偏光がファラデー素子（ｆ１，ｆ２）に入射した際、その入射光の偏光方向が、前方から見て時計回りに２２．５度回転するようになっている。

また、１／２波長板λが、二つのファラデー素子（ｆ１，ｆ２）の間に挿入されている。この例では、前後方向の中央に配置されているラジアル配向型磁石１２の中空筒内２に１／２波長板λが配置されている。そして、この１／２波長板λの光学軸は、前方の偏光子ｐ１１の透過軸と同じ方向となっている。すなわち、この１／２波長板λに入射する直線偏光は、この光学軸に対して線対称となる直線偏光として出射する。

なお、図７に示した光アイソレーター４０ｂでは、二つの偏光子（ｐ１１，ｐ１２）を、ファラデー回転子１ｂの外側に配置しているが、永久磁石（１１〜１５）の中空筒内２に配置することができる。また、図６に示した構造のファラデー回転子１ｃを用いた光アイソレーターも、基本的な構造は、図７に示した光アイソレーター４０ｂと同様であり、光の透過と遮断の動作も、光路途上の偏光方向などが異なるだけで、実質的には同じである。

まず、この光アイソレーター４０ｂに、前方から光ｉ１１が入射すると、その入射光ｉ１１は、前方の偏光子ｐ１１によって、直線偏光ｉ１２として後方に出射し、その直線偏光ｉ１２が前方のファラデー素子ｆ２に入射する。ファラデー素子ｆ２は、その直線偏光ｉ１２を前方から見て時計回りに２２．５度回転させた直線偏光ｉ１３として後方に出射し、この直線偏光ｉ１３が１／２波長板λに入射する。当該１／２波長板λは、入射した直線偏光ｉ１３の偏光方向を自身の光学軸と対象となる方向の直線偏光ｉ１４として出射し、その出射光ｉ１４が後方のファラデー素子ｆ１に入射する。すなわち、この出射光ｉ１４の偏光方向は、第１の偏光板ｐ１１の透過軸に対して時計回りに２２．５度傾いており、前方から見たときの直線偏光の偏光方向が、１／２波長板λの透過前後で、見かけ上、時計回りに４５度回転する。

次に、後方のファラデー素子ｆ１は、１／２波長板λからの出射光ｉ１４の偏光方向を時計回りに２２．５ど回転させ、前方の偏光子ｐ１１の透過軸に対して時計回りに４５度傾いた直線偏光ｉ１５として出射する。この直線偏光ｉ１５の偏光方向は、後方の偏光子ｐ１２の透過軸に一致する。したがって、前方から光アイソレーター４０ｂに入射した光ｉ１１が当該光アイソレーター４０ｂ後方から出射する。

一方、後方から入射した光ｒ１１は、まず、後方の偏光子ｐ１２によって直線偏光ｒ１２として前方に出射され、後方のファラデー素子ｆ１に入射される。この直線偏光ｒ１２は、前方から見て、前方の偏光子ｐ１１の透過軸に対して時計回りに４５度傾いている。後方のファラデー素子ｆ１は、この直線偏光ｒ１２の偏光方向を、前方から見て、時計回りに２２．５度回転させ、前方の偏光子ｐ１１の透過軸に対して時計回りに６７．５度傾いた直線偏光ｒ１３として１／２波長板λに入射させる。１／２波長板λは、この入射光ｒ１３を自身の光学軸に対して対象となる直線偏光ｒ１４として出射する。この出射光ｒ１４は、前方の偏光子ｐ１１の透過軸に対して時計回りに６７．５度傾いている。

そして、前方のファラデー素子ｆ２は、１／２波長板λを透過して前方に向かう直線偏光ｒ１４を、前方から見て反時計回りに２２．５度回転させて出射する。この出射光ｒ１５は、前方の偏光子ｐ１１の透過軸と直交するため、この偏光子ｐ１１を透過できず、後方からの入射光が遮光される。

ところで、図７に示した光アイソレーター４０ｂは、図４に示した光アイソレーター４０ａと同等の光学特性（遮光性能）を有している。そして、各永久磁石（１１〜１５）の内径Ｒｉこそ同じ５ｍｍであるもの、図７に示した光アイソレーター４０ａでは、図４に示した光アイソレーター４０ａに対し、各永久磁石（１１〜１５）の外径を３８ｍｍから２５ｍｍに縮径させることができた。また、全長も４５ｍｍから３１ｍｍに短縮することができた。第２の実施例のファラデー回転子１ｂを用いた光アイソレーター４０ｂの全長の内訳としては、前方と後方のラジアルジアル配向磁石（１３，１５）の前後長が３ｍｍ、中央のラジアル配向磁石１１が５ｍｍである。すなわち、図４に示した光アイソレーター４０ａに対し、ファラデー素子（ｆ１，ｆ２）の前後長を５ｍｍ短縮させることができた。そして、ファラデー素子は高価な材料であり、図７の光アイソレーター４０ｂは、部品点数の増加に伴うコストアップを、本体の小型化と、ファラデー素子（ｆ１，ｆ２）の短小化とによって、ある程度相殺でき、大きなコストアップを招くことない。また、同じ大きさであれば、より強い磁界を発生させることができる。

＜光アイソレーターの変形例＞
第２の実施例に係るファラデー回転子１ｂを用いた光アイソレーターは、図７に示した構成に限らない。図８に、第２の実施例に係るファラデー回転子１ｂを用いた光アイソレーター４０ｃの変形例の概略構成を示した。この変形例に係る光アイソレーター４０ｃでは、１／２波長板λに代えて偏光子（以下、内蔵偏光子）ｐ２３を用いている。そして、前後の偏光子（ｐ２１，ｐ２２）の透過軸は、同じ角度である。また、例示した光アイソレーター４０ｃでは、磁界方向に進行する直線偏光がファラデー素子（ｆ１、およびｆ２）に入射した際、その入射光の偏光方向が、前方から見て時計回り、および反時計回りに４５度回転するようになっている。すなわち、光アイソレーター４０ｃでは、ファラデー素子（ｆ１，ｆ２）は、直線偏光の回転方向が互いに反対方向となっている。以下に、当該光アイソレーター４０ｃの動作について説明する。

まず、この光アイソレーター４０ｃに、前方から光ｉ２１が入射すると、その入射光ｉ１１は、前方の偏光子ｐ２１によって、直線偏光ｉ２２として後方に出射し、その直線偏光ｉ２２が前方のファラデー素子ｆ２に入射する。ファラデー素子ｆ２は、その直線偏光ｉ２２を前方から見て反時計回りに４５度回転させた直線偏光ｉ２３として後方に出射し、この直線偏光ｉ２３が内蔵偏光子ｐ２３に入射する。

内蔵偏光子ｐ２３の透過軸は、入射した直線偏光ｉ２３の偏光方向と一致し、偏光状態を維持し、直線偏光ｉ２４として後方のファラデー素子ｆ１に入射する。このファラデー素子ｆ１は、入射した直線偏光ｉ２４を前方から見て時計回りに４５度回転させる。ファラデー素子ｆ１から後方に出射される直線偏光ｉ２５の偏光方向は、後方の偏光子ｐ２３の透過軸と一致し、前方から光アイソレーター４０ｂに入射した光ｉ１１が透過光ｉ２６として当該光アイソレーター４０ｂの後方から出射する。

一方、後方から入射した光ｒ２１は、まず、後方の偏光子ｐ２２によって直線偏光ｒ２２として前方に出射され、後方のファラデー素子ｆ１に入射される。この直線偏光ｒ２２は、前方から見て、前方の偏光子ｐ２１の透過軸の方向に一致している。後方のファラデー素子ｆ１は、この直線偏光ｒ２２の偏光方向を、前方から見て、時計回りに４５度回転させる。後方のファラデー素子ｆ１からの出射光ｒ２３の偏光方向は、内蔵偏光子ｐ２３の透過軸と直交している。そのため、この偏光子ｐ２１を透過できず、後方からの入射光ｒ２１が遮光される。

＝＝＝ラジアル配向磁石について＝＝＝
ところで、ラジアル配向磁石（１１，１３，１５）は、円筒の外側面と中空筒内２の内壁面を多数の磁極に区分するように多極着磁したものであるが、図４に示した光アイソレーター４０ａに使用されているラジアル配向磁石（１１，１３）は、内径が５ｍｍで、外径が３８ｍｍであり、リング状の端面のリングの幅、すなわち、磁化方向の肉厚は、１６．５ｍｍであった。図７に示した光アイソレーター４０ｂに使用されているラジアル配向磁石（１１，１３，１５）でも１０ｍｍの肉厚がある。実は、ラジアル配向磁石は、肉厚が厚いと、フル着磁することが難しいという問題がある。

図８に、ラジアル配向磁石の着磁についての説明図を示した。この図では、中空円筒状のラジアル配向磁石を前後方向から見たときの平面図を示した。図８（Ａ）は、理想的なラジアル配向磁石５０であり、磁極の境界がなく、一体的な中空円筒状の磁性体の外周側面、あるいは内壁面の全ての点で同じ磁界強度が得られる。しかし、実際のラジアル配向磁石は、各磁極のパターンに対応した着磁コイルに巻線を施した着磁ヨークを用いてパルス着磁されているため、理想的なラジアル配向磁石に近似させるためには、多極着磁の際の極幅を極めて細くする必要がある。しかし、着磁磁場を発生させるためには巻線の直径や巻数も考慮する必要があり、着磁ヨークの幅には、限度がある。そして、肉厚が厚くなるほど、その肉厚に亘って強い着磁磁場で着磁させることができなくなり、結果的に、フル着磁させることが困難となる。

そこで、上述した理由により、ラジアル配向磁石をフル着磁することができない場合では、普通、図８（Ｂ）に示したように、円周を所定角度間隔で分割した複数の磁石５１を円陣配置した複合磁石５２をラジアル配向磁石として用いている。しかし、この円陣配置型の複合磁石５２では、隣り合う個々の磁石の磁極が同極となり、互いに反発し合う。そのため、各磁石同士を強固に接着する必要がある。また、その接着に際しては、異極同士で吸着しようとして磁石が内外周の方向にひっくり返らないように、強大な力で押さえつけておく必要がある。したがって、生産性が悪化し、結果的にファラデー回転子の製造コストを増加させる。

＝＝＝第３の実施例＝＝＝
本発明は、上述したラジアル配向磁石に関わる課題を解決するために、ラジアル配向磁石をフル着磁させるのと同等の効果を奏することができる複合磁石を用いたファラデー回転子を提供することも目的としている。そして、本発明の第３の実施例は、ラジアル配向磁石をフル着磁させるのと同等の効果を奏することができる複合磁石を用いたファラデー回転子としている。

図９に第３の実施例のファラデー回転子に用いられるラジアル配向磁石の構造を示した。この図に示したように、径の異なるラジアル配向磁石（６１〜６３）を同軸上に径方向に積層した複合磁石６０となっている。この複合磁石６０では、各ラジアル配向磁石（６１〜６３）の肉厚が薄く、確実にフル着磁することが可能となる。したがって、所定の磁界強度をより小型のラジアル配向磁石６０で発生させることが可能となり、ファラデー回転子をさらに小型にすることができる。なお、複合磁石６０を構成する異径のラジアル配向磁石の数、あるいは個々のラジアル配向磁石の肉厚などは、複合磁石６０の外径や内径、所望の磁界強度に応じて適宜に設定すればよい。

また、各ラジアル配向磁石（６１〜６３）は、その積層方向に、異なる磁極が交互に配置されることになり、各ラジアル配向磁石（６１〜６３）は、互いに吸着し合い、接着剤を用いる必要がない。あるいは、接着剤の量を極めて少なくすることができる。もちろん、各磁石が互いに吸着し合うので、製造に際しては、図８（Ｂ）に示した複合磁石５２のように、強大な力で抑え付けておく必要もない。したがって、生産性を悪化させることもなく、ラジアル配向磁石６０をより低コストで得ることも期待できる。したがって、より安価なファラデー回転子を提供することも可能となる。

＝＝＝その他の実施例＝＝＝
当然のことながら、第１〜第３の実施例のファラデー回転子に用いられるファラデー素子としては、常磁性体に限らず、希土類鉄ガーネット単結晶などのベルデ定数が大きな材料であってもよい。そして、ベルデ定数が大きなファラデー素子を上記各実施例のファラデー回転子に採用してもよい。その場合、ベルデ定数が大きなファラデー素子は、弱い磁界でも所望のファラデー回転角が得られるため、ファラデー回転子、およびそれを用いた光学部品を従来よりもさらに小型化することが可能となる。もちろん、ファラデー回転子を用いた光学部品としては、光アイソレーターに限らず、ファラデー効果を利用して、光の進路や偏光状態を変化させる様々な光学部品に適用することができる。

本発明は、光通信やレーザー光線を用いた機械加工用途などに利用できる。

１ａ〜１ｄ ファラデー回転子、２ 中空筒内、１０ａ〜１０ｄ 励磁気回路、
１１，１３，１５ ラジアル配向磁石、１２，１４ 円筒軸配向磁石、
２０ 筐体、３０ 円筒軸（光軸）、４０ａ，４０ｂ，４０ｃ 光アイソレーター、
５０ 理想的なラジアル配向磁石、５１ 従来の複合磁石を構成する永久磁石、
５２、従来の複合磁石、６０ 本発明の実施例に使用される複合磁石、
６１〜６３ 肉厚が薄いラジアル配向磁石、１０１，１０２ ユニット磁石、
ｐ１，ｐ２，ｐ１１，ｐ１２，ｐ２１〜ｐ２３ 偏光子、λ １／２波長板

Claims (7)

1. 磁気光学材料からなるファラデー素子と、当該ファラデー素子に外部磁界を印加する励磁気回路とを含んで構成されるファラデー回転子であって、
   前記励磁気回路は、リング状の端面を有する中空円筒状の第１〜第３の永久磁石が同軸上にこの順で積層されてなり、
   前記ファラデー素子は、前記第２の永久磁石の中空筒内に同軸となるように配置され、
   前記第１および第３の永久磁石は、円筒の径方向に着磁されたラジアル配向円筒型磁石で、互いに着磁方向が逆であるとともに、磁気ギャップを介して配置され、
   前記第２の永久磁石は、円筒軸方向に着磁された円筒軸配向円筒型磁石であり、軸方向に前記磁気ギャップに相当する長さを有し、
   前記第１および第３の永久磁石のうち、円筒の外周側をＳ極としたラジアル配向円筒型磁石が、前記第２の永久磁石においてＮ極となるリング状端面側に積層されている、
   ことを特徴とするファラデー回転子。
2. 磁気光学材料からなるファラデー素子と、当該ファラデー素子に外部磁界を印加する励磁気回路とを含んで構成されるファラデー回転子であって、
   前記励磁気回路は、リング状の端面を有する中空円筒状の第１〜第５の永久磁石を含んで構成され、
   前記第１および第２の永久磁石は、円筒軸上に前方からこの順で積層されてなる第１のユニット磁石を構成し、
   前記第３および第４の永久磁石は、円筒軸上に前方からこの順で積層されてなる第２のユニット磁石を構成し、
   前方から、前記第１のユニット磁石と前記第２のユニット磁石が交互に順次同軸に積層されて積層ユニットを構成し、
   前記第５の永久磁石が前記積層ユニットの後端側に同軸上に積層され、
   前記第１、第３、第５の永久磁石は、円筒の径方向に着磁されたラジアル配向円筒型磁石で、隣り合うラジアル円筒型磁石同士では着磁方向が逆であるとともに、各ラジアル円筒型磁石は磁気ギャップを介して配置され、
   前記第２および第４の永久磁石は、前記円筒軸方向に着磁された円筒軸配向円筒型磁石であり、前記磁気ギャップに相当する前後長を有するとともに、隣り合う円筒軸配向円筒磁石同士では、着磁方向が逆であり、
   前記第２および第４の永久磁石の中空筒内に、第１および第２のファラデー素子が同軸となるように配置され、
   前記励磁気回路では、前記第２および第４の永久磁石において、Ｎ極となるリング状端面側に、前記第１、第３、第５の永久磁石のうち、円筒の外周側をＳ極としたラジアル配向円筒型磁石が積層されている、
   ことを特徴とするファラデー回転子。
3. 請求項１または２において、前記ラジアル配向円筒型磁石は、径の異なる複数のラジアル配向円筒型磁石を径方向に同軸に積層されてなることを特徴とするファラデー回転子。
4. 請求項１〜３のいずれかにおいて、前記励磁気回路を構成する円筒型磁石は、中空円筒状のヨーク内に収納された状態で積層されていることを特徴とするファラデー回転子。
5. 請求項１に記載のファラデー回転子を含んで構成される光アイソレーターであって、
   前記円筒軸の延長方向を前後方向として、前記ファラデー素子の前後両端に、それぞれ、前記円筒軸を法線方向とするとともに、互いに透過軸方向が４５度となる偏光子が配置され、
   前記ファラデー素子は、磁界の方向に一致する方向に進行する直線偏光が入射されると、当該直線偏光の偏光方向を、光源側から見たときに、所定の方向に４５度回転させる、
   ことを特徴とする光アイソレーター。
6. 請求項２に記載のファラデー回転子を含んで構成される光アイソレーターであって、
   円筒軸の延長方向を前後方向として、前記第１〜第５の永久磁石が前方からこの順に一つずつ配置され、前記第１のファラデー素子の前方に配置された第２の偏光子と、前記第２のファラデー素子の後方に配置された第２の偏光子と、１／２波長板とを備え、
   前記第１および第２の偏光子は、前記円筒軸を法線方向とするとともに、透過軸の方向が互いに４５度の角度で交差しており、
   前記１／２波長板は、前記円筒軸を法線方向として前記第１および第２のファラデー素子の間に配置されているとともに、光学軸の方向が前記第１の偏光子の透過軸の方向と平行であり、
   前記第１、および第２のファラデー素子は、磁界の方向に一致する方向に進行する直線偏光が入射されると、当該直線偏光の偏光方向を、光源側から見たときに、所定の方向に２２．５度回転させる、
   ことを特徴とする光アイソレーター。
7. 請求項２に記載のファラデー回転子を含んで構成される光アイソレーターであって、
   円筒軸の延長方向を前後方向として、前記第１〜第５の永久磁石が前方からこの順につずつ配置され、前記第１のファラデー素子の前方に配置された第１の偏光子と、前記第２のファラデー素子の後方に配置された第２の偏光子と、前記第１および第２のファラデー素子の間に配置された第３の偏光子とを備え、
   前記第１および第２の偏光子は、前記円筒軸を法線方向とするとともに、透過軸の方向が平行であり、
   前記第３の偏光子は、前記円筒軸を法線方向とするとともに、透過軸の方向が前記第１および第２の偏光子の透過軸に対して、４５度傾いており、
   前記ファラデー素子は、磁界の方向に一致する方向に進行する直線偏光が入射されると、当該直線偏光の偏光方向を、光源側から見たときに、所定の方向に４５度回転させる、
   ことを特徴とする光アイソレーター。