JP2006152881A - 電磁往復動流体装置 - Google Patents
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Abstract
【解決手段】
磁力によって磁極部材10,12間に吸引されたときの磁性アーマチュア28が、軸線の周りでの所定の回動角度位置にきたときに、コイルバネ30による回転トルクと反対向きの回転トルクを磁力から受けて、当該磁性アーマチュア28がコイルバネによって回動されるのを阻止するようにした。具体的には、アーマチュア28を全体として円形断面とし、軸線に平行にされた面取り部分28´を設け、該面取り部分が磁極部材間に入るときに上記磁力による回転トルクを受けるようにした。
【選択図】 図5
Description
すなわち、この装置では、図1及び図2で示したものと同様に、磁極部材10,12、インダクションコイル16,18、図3に示すようなシリンダ22、ピストン24、アーマチュア28、コイルバネ30、チェックバルブ32,34、流体入口38及び流体出口40を備えたハウジング36を備えている。このような電磁往復動流体装置は、例えば、特許文献1に開示されている。
すなわち、ピストン24の周囲には、シリンダ22の内周面との摺動をスムースにするためにストリップ状のライナー44が巻かれて接着されているが、該ライナーの両端縁44−1,44−2は図3に示すように相互に補完する鉤型とされている。
ピストンロッド、及び、該ピストンロッドに取り付けられた磁性アーマチュアを備えるピストンであって、当該ピストンの長手方向軸線に沿って往復動可能とされたピストンと、
前記軸線に対して直交する方向で間隔をあけた一対の磁極部材を備えた磁気回路であって、間歇的に励磁されて磁極部材間に磁力を生起し、前記アーマチュアを吸引して前記ピストンを前記軸線方向で駆動する磁気回路と、
該磁気回路による前記ピストンの吸引駆動方向と反対方向に該ピストンを付勢するコイルバネと
を備え、
前記磁気回路の磁力と前記コイルバネの付勢力とによって前記ピストンが前記軸線方向で往復動される毎に、コイルバネにより加えられる回転トルクにより該ピストンが所定方向に回転駆動されるようになされた磁気往復動流体装置において、
前記磁力によって前記磁極部材間に吸引されたときの前記磁性アーマチュアが、前記軸線の周りでの所定の回動角度位置にきたときに、前記コイルバネによる回転トルクと反対向きの回転トルクを前記磁力から受けて、当該磁性アーマチュアが前記所定方向に回動されるのを阻止するようにした磁気的特性を有するようにされていることを特徴とする。具体的には、当該アーマチュアの回動に伴う前記磁極部材間のパーミアンスの変化率に応じて前記磁力によって生起される、コイルバネによる回転トルクとは反対向きの回転トルクを受けて当該アーマチュアの回動が阻止される。
前記軸線を中心とした一定の角度範囲をなす第1の角度範囲部分と、
第1の角度範囲部分とは異なる角度範囲をなす第2の角度範囲部分とを有し、
第1の角度範囲部分が前記磁極部材間の磁気回路内にあるときは、前記コイルバネにより前記ピストンにかけられる回転トルクにより前記所定方向へ回転駆動されるが、第2の角度範囲部分が前記磁極部材間の入るときには該コイルバネによる前記回転トルクに抗してピストンを前記所定方向と反対方向に駆動する回転トルクが前記磁極部材間の磁力によって生起させられるようにする磁気的特性を有するようにされる。
前記アーマチュアを全体として円形断面とし、前記軸線に平行にされた面取り部分を設け、該面取り部分を前記第2の角度範囲部分とし、他の部分を前記第1の角度範囲部分とすることができる。
前記アーマチュアを全体として円形断面とし、前記軸線を中心にした所定角度位置に当該アーマチュアを貫通する貫通孔を設け、該貫通孔を含む角度部分を前記第2の角度範囲部分とし、他の部分を前記第1の角度範囲部分とすることができる。
このようになることは、以下のように説明することができる。
アーマチュア28の回転による電磁エネルギーWの変化分をdWとすると、
力Fは
F=dW/rdθ (A−1)
とあらわすことができる。
ここで、rはFが作用する点からトルクの作用する中心までの距離であり、dθはそのときの変位角である。
回転トルクTは周知のように
T=Fr (A−2)
とあらわすことができる。
従って、Tは上記(A−1)、(A−2)式より、
T=dW/dθ (A−3)
とあらわされることになる。
コイルを含む回路においてコイルに蓄えられる電磁エネルギーWは周知の通り、
W=1/2LI2 (B−1)
とあらわされる。
ここで、Lはコイルの自己インダクタンス、Iは回路に通される電流である。
環状コイルの自己インダクタンスLは、周知のように
L=PN2 (B−2)
とあらわされる。ここで、Pはパーミアンスである。
したがって、磁気回路に蓄えられる電磁エネルギーWは、(B−1)、(B−2)、の式から
W=1/2(NI) 2P (B−3)
とあらわされることになる。
したがって、回転トルクTは、上記(A−3)、(B−3)の式から、
T=1/2(NI) 2dP/dθ (AB−1)
とあらわすことができる。
P=μr(γ−θ)t/δ1+μrθt/δ2 (C−1)
とあらわされる。
ここで、μは真空の透磁率、tはアーマチュア及び磁極部材の厚さである。
ここで、Pのθ変化に伴う変化量は、
dP/dθ=−μrt/δ1+μrt/δ2
=μrt(δ1−δ2)/δ1δ2 (C−2)
となる。
上記(AB−1)と(C−2)との式から、アーマチュアに係るトルクTを求めると、
T=1/2・(NI)2dP/dθ
=1/2・(NI)2・μrt(δ1−δ2)/δ1δ2 (C−3)
となる。
また、凹部が磁極部材10,12間に入らない状態においては、磁極部材間における空隙部のパーミアンスPは、
P=μrγt/δ1
となり、この場合のPは、アーマチュアの変位角に関係なく一定でθの関数ではなくなり、
従って、T=1/2・(NI)2dP/dθとしてあらわされるトルクも
T=0
となる。
以上から分かることは、アーマチュアの磁気回路に関与する部分が該アーマチュアの軸線の周りでの変位を生じても、磁極部材10,12間のパーミアンスPに変化が生じない場合(すなわち、パーミアンスがアーマチュアの回転角の関数とならない場合)には、磁気回路から当該アーマチュアに作用するトルクは零となる。従って、その場合は、アーマチュアは、コイルバネによってかけられる回転トルクに従って回転させられる。図4に示す従来装置におけるアーマチュアの回転はこのようにして生起されていたと考えることができる。
16,18 インダクションコイル
22 シリンダ
24 ピストン
28 アーマチュア
28´ 面取り部分
28´´ 貫通孔
30 コイルバネ
32,34 チェックバルブ
36 ハウジング
38 流体入口
40 流体出口
41 磁気回路
44 ライナー
44−1,44−2 ライナーの両端縁
Claims (4)
- ピストンロッド、及び、該ピストンロッドに取り付けられた磁性アーマチュアを備えるピストンであって、当該ピストンの長手方向軸線に沿って往復動可能とされたピストンと、
前記軸線に対して直交する方向で間隔をあけた一対の磁極部材を備えた磁気回路であって、間歇的に励磁されて磁極部材間に磁力を生起し、前記アーマチュアを吸引して前記ピストンを前記軸線方向で駆動する磁気回路と、
該磁気回路による前記ピストンの吸引駆動方向と反対方向に該ピストンを付勢するコイルバネと
を備え、
前記磁気回路の磁力と前記コイルバネの付勢力とによって前記ピストンが前記軸線方向で往復動される毎に、コイルバネにより加えられる回転トルクにより該ピストンが所定方向に回転駆動されるようになされた磁気往復動流体装置において、
前記磁力によって前記磁極部材間に吸引されたときの前記磁性アーマチュアが、前記軸線の周りでの所定の回動角度位置にきたときに、前記コイルバネによる回転トルクと反対向きの回転トルクを前記磁力から受け、当該磁性アーマチュアが前記所定方向に回動されるのを阻止するようにした磁気的特性を有するようにされていることを特徴とする磁気往復動流体装置。 - 前記アーマチュアが
前記軸線を中心とした一定の角度範囲をなす第1の角度範囲部分と、
第1の角度範囲部分とは異なる角度範囲をなす第2の角度範囲部分とを有し、
第1の角度範囲部分が前記磁極部材間の磁気回路内にあるときは、前記コイルバネにより前記ピストンにかけられる回転トルクにより前記所定方向へ回転駆動されるが、第2の角度範囲部分が前記磁極部材間の入るときには該コイルバネによる前記回転トルクに抗してピストンを前記所定方向と反対方向に駆動する回転トルクが前記磁極部材間の磁力によって生起させられるようにする磁気的特性を有するようにされている
ことを特徴とする請求項1に記載の磁気往復動流体装置。 - 前記アーマチュアが全体として円形断面とされ、前記軸線に平行にされた面取り部分を有し、該面取り部分を前記第2の角度範囲部分とし、他の部分を前記第1の角度範囲部分としたことを特徴とする請求項2に記載の磁気往復動流体装置。
- 前記アーマチュアが全体として円形断面とされ、前記軸線を中心にした所定角度位置に当該アーマチュアを貫通する貫通孔が設けられ、該貫通孔を含む角度部分を前記第2の角度範囲部分とし、他の部分を前記第1の角度範囲部分としたことを特徴とする請求項2に記載の磁気往復動流体装置。
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