JP2002540059A - 赤外スペクトル内で一方向透明性を有する煙幕を発生させる方法 - Google Patents
赤外スペクトル内で一方向透明性を有する煙幕を発生させる方法Info
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Classifications
-
- F—MECHANICAL ENGINEERING; LIGHTING; HEATING; WEAPONS; BLASTING
- F41—WEAPONS
- F41H—ARMOUR; ARMOURED TURRETS; ARMOURED OR ARMED VEHICLES; MEANS OF ATTACK OR DEFENCE, e.g. CAMOUFLAGE, IN GENERAL
- F41H9/00—Equipment for attack or defence by spreading flame, gas or smoke or leurres; Chemical warfare equipment
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Abstract
(57)【要約】
本発明は、可視範囲内で不透明である、赤外スペクトル範囲（７８０ｎｍ〜１４．０μｍ）内で一方向透明性を有する煙幕を発生させる方法に関する。本発明によれば、自体公知の、可視スペクトル範囲（３８０ｎｍ〜７８０ｎｍ）内で強度に吸収する花火技術煙幕をエーロゾルの形で放出し、かつ該エーロゾル内に粒度が１０〜１００μｍである花火技術散乱粒子を放散し、かつ２成分煙幕を煙幕放出者の側からＩＲ放射源（スペクトル範囲：７８０ｎｍ〜１４．０μｍ）で照射する。
Description
【０００１】 本発明の対象は、可視スペクトル範囲内で不透明である、赤外スペクトル範囲
内で一方向で透明な煙幕を発生させる方法であって、その際散乱粒子に強度に際
立った前方散乱が生じるように、エーロゾル内に放散された適当な大きさの散乱
粒子に赤外放射により照射する形式の前記方法である。エーロゾル自体は、可視
スペクトル範囲内で強度に吸収する公知の煙幕からなる。
内で一方向で透明な煙幕を発生させる方法であって、その際散乱粒子に強度に際
立った前方散乱が生じるように、エーロゾル内に放散された適当な大きさの散乱
粒子に赤外放射により照射する形式の前記方法である。エーロゾル自体は、可視
スペクトル範囲内で強度に吸収する公知の煙幕からなる。
【０００２】 軍事の戦闘出撃及びまた堡塁で固めた犯行者に対する警察出動の際、短期間の
身方のを位置変更を敵によって観察することができなければ著しく有利である。
観察は今日では可視スペクトル範囲内だけでなく、ＩＲ及びレーダ技術を介して
行われるので、過去において大規模に、身方の位置と敵の位置の間の投擲体とし
て運ばれかつそこで、空気中に緩慢に拡散するか又は風によって流されるか、又
はいわゆる煙幕ポット内で燃焼せしめされ、その後発生した煙幕が風と共に身方
の位置と敵の位置の間で拡がる煙幕発生混合物が開発された（ＥＰ０１０６３３
４Ａ２、ＤＥ４３３７０７１Ｃ１、ＤＥ４０３０４３０Ｃ１参照）。このような
煙幕は可視スペクトル範囲内でもまた赤外スペクトル範囲においても極めて良好
な保護を提供するが、これらは、煙幕が不透過性である時間（通常約２０〜６０
秒間）中に、煙幕発生者だけでなく、敵も位置を変えることができるので、引き
続いて使用するためには敵だけが身方の位置だけでなく、身方自他も敵の位置を
新たに確認しなければならないという欠点を有する。従って、煙幕発生者は、人
工的霧の有効期間中に確かに身方の行動をカムフラージュし、しかし同時にまた
敵の行動を追跡しかつそれに反応することができれば、著しい戦術上の利点を持
つことになろう。
身方のを位置変更を敵によって観察することができなければ著しく有利である。
観察は今日では可視スペクトル範囲内だけでなく、ＩＲ及びレーダ技術を介して
行われるので、過去において大規模に、身方の位置と敵の位置の間の投擲体とし
て運ばれかつそこで、空気中に緩慢に拡散するか又は風によって流されるか、又
はいわゆる煙幕ポット内で燃焼せしめされ、その後発生した煙幕が風と共に身方
の位置と敵の位置の間で拡がる煙幕発生混合物が開発された（ＥＰ０１０６３３
４Ａ２、ＤＥ４３３７０７１Ｃ１、ＤＥ４０３０４３０Ｃ１参照）。このような
煙幕は可視スペクトル範囲内でもまた赤外スペクトル範囲においても極めて良好
な保護を提供するが、これらは、煙幕が不透過性である時間（通常約２０〜６０
秒間）中に、煙幕発生者だけでなく、敵も位置を変えることができるので、引き
続いて使用するためには敵だけが身方の位置だけでなく、身方自他も敵の位置を
新たに確認しなければならないという欠点を有する。従って、煙幕発生者は、人
工的霧の有効期間中に確かに身方の行動をカムフラージュし、しかし同時にまた
敵の行動を追跡しかつそれに反応することができれば、著しい戦術上の利点を持
つことになろう。
【０００３】 従って、本発明の課題は、一方向で透明な煙幕を発生させることである。
【０００４】 公知の煙幕は、通常固体又は液体の粒子のエーロゾルからなり、その際個々の
粒子の大きさがほぼ減衰すべきビームの波長の大きさにあるので、これらは光の
散乱及び吸収のために好適である。
粒子の大きさがほぼ減衰すべきビームの波長の大きさにあるので、これらは光の
散乱及び吸収のために好適である。
【０００５】 ＵＳ５,６８２,０１０から、可視スペクトル範囲内で一方向のカムフラージュ
作用が公知になっており、この場合にはこのような吸収性エーロゾルを含有する
煙幕を、光を吸収せず、専ら散乱する粒子からなるエーロゾル雲を発生させ、そ
の際吸収性雲は身方の所在地の近くにありかつ散乱雲は敵の近くにある。この方
式の場合には、敵から発する光は、身方の物体から発し、敵によって観察可能な
光よりも僅かに減衰されるので、全体的に敵の位置の確認のために十分な残光を
観察することができる。両者の煙幕が相互に混合されている限り、両側に対する
効果は同じであるので、前記利点は失われる。この装置の欠点は、相互に規定さ
れた間隔において及び投擲及び目標場所に対する両者の煙幕の同時発生が困難で
ありかつ異なる局所的風の影響により煙幕がなお付加的に相互に異なることであ
る。従って、この方式は実際の使用のためには不適当である。
作用が公知になっており、この場合にはこのような吸収性エーロゾルを含有する
煙幕を、光を吸収せず、専ら散乱する粒子からなるエーロゾル雲を発生させ、そ
の際吸収性雲は身方の所在地の近くにありかつ散乱雲は敵の近くにある。この方
式の場合には、敵から発する光は、身方の物体から発し、敵によって観察可能な
光よりも僅かに減衰されるので、全体的に敵の位置の確認のために十分な残光を
観察することができる。両者の煙幕が相互に混合されている限り、両側に対する
効果は同じであるので、前記利点は失われる。この装置の欠点は、相互に規定さ
れた間隔において及び投擲及び目標場所に対する両者の煙幕の同時発生が困難で
ありかつ異なる局所的風の影響により煙幕がなお付加的に相互に異なることであ
る。従って、この方式は実際の使用のためには不適当である。
【０００６】 ＤＥ１９６０１５０６Ａ１よれば、エーロゾル粒子又はガスからなる自体で透
過性の人工的霧を相応する電磁ビームを有する照射によりフラッシュ（Aufleuch
ten）（蛍光、ラマン散乱、拡散反射）する一方的に透過性のサイトバリアが達
成される。このフラッシュは、等方性効果である、即ち煙幕発生者の側でも行わ
れるので、パルス周波数が放射効果の持続時間に合わせられたパルス化放射源が
使用される。
過性の人工的霧を相応する電磁ビームを有する照射によりフラッシュ（Aufleuch
ten）（蛍光、ラマン散乱、拡散反射）する一方的に透過性のサイトバリアが達
成される。このフラッシュは、等方性効果である、即ち煙幕発生者の側でも行わ
れるので、パルス周波数が放射効果の持続時間に合わせられたパルス化放射源が
使用される。
【０００７】 シールドにより、煙幕使用者の検知器は照射時間中には遮断されるので、照射
休止中の電磁ビームのみが検知される。照射周波数は典型的には、敵が常に放出
された煙幕を視覚する程の高さである。敵の対抗手段を阻止するために、放射源
のパルス列は敵に知られていないアルゴリズムにより修正される。この方法の欠
点は、一面では複雑、高価なかつ故障しやすい励起及び検知方法のために必要な
装置、及び他面では放射励起のために必要な毒物学的に懸念のある、煙幕内の蛍
光物質である。
休止中の電磁ビームのみが検知される。照射周波数は典型的には、敵が常に放出
された煙幕を視覚する程の高さである。敵の対抗手段を阻止するために、放射源
のパルス列は敵に知られていないアルゴリズムにより修正される。この方法の欠
点は、一面では複雑、高価なかつ故障しやすい励起及び検知方法のために必要な
装置、及び他面では放射励起のために必要な毒物学的に懸念のある、煙幕内の蛍
光物質である。
【０００８】 前記の欠点（実際には存在しない理想的風状況においてのみ一方的なサイトバ
リアの機能；複雑かつ高価な検知方法の必要並びにエーロゾル煙幕内の毒物学的
に懸念のある物質の存在）に基づき、両者の方法のいずれも実地には今日まで使
用されない。
リアの機能；複雑かつ高価な検知方法の必要並びにエーロゾル煙幕内の毒物学的
に懸念のある物質の存在）に基づき、両者の方法のいずれも実地には今日まで使
用されない。
【０００９】 本発明は、前記問題を、独立請求項の特徴を有する赤外スペクトル範囲内で一
方向で透明な煙幕を発生させることにより解決される。該解決手段は、従属請求
項記載の手段により有利に構成される。
方向で透明な煙幕を発生させることにより解決される。該解決手段は、従属請求
項記載の手段により有利に構成される。
【００１０】 この煙幕の発生者には、有効期間中に適当な電子補助手段（ＩＲカメラ）を用
いて敵の検知が達成され、一方敵にはＬＯＳ（Line of sight）のブルーミング
（blooming: Ueberstrahlung）により可視スペクトル範囲においてもまた赤外ス
ペクトル範囲においても視覚が奪われる。
いて敵の検知が達成され、一方敵にはＬＯＳ（Line of sight）のブルーミング
（blooming: Ueberstrahlung）により可視スペクトル範囲においてもまた赤外ス
ペクトル範囲においても視覚が奪われる。
【００１１】 本発明は、付加的に放散される１０〜１００μｍの大きさの散乱粒子を含有す
る、０．１〜５μｍの粒度を有するエーロゾルからなる、可視スペクトル範囲（
λ＝３８０ｎｍ〜７８０ｎｍ）内では不透過性であるが、しかし赤外スペクトル
範囲（λ＝７８０ｎｍ〜１４．０μｍ）内では透過性である自体公知の煙幕を使
用する。この２成分煙幕を煙幕発生者の側からＩＲ放射源で照射する。
る、０．１〜５μｍの粒度を有するエーロゾルからなる、可視スペクトル範囲（
λ＝３８０ｎｍ〜７８０ｎｍ）内では不透過性であるが、しかし赤外スペクトル
範囲（λ＝７８０ｎｍ〜１４．０μｍ）内では透過性である自体公知の煙幕を使
用する。この２成分煙幕を煙幕発生者の側からＩＲ放射源で照射する。
【００１２】 図１には、配置関係が略示されている。両側に対して、可視スペクトル範囲は
第１の煙幕成分６によって隠蔽される。適当なフィルタを有する高出力のランプ
によるか又は花火技術放射器２によって提供されるＩＲ範囲内の電磁波での照射
により、第２の煙幕成分、即ち放散された散乱粒子５において敵９の方向へのＩ
Ｒビームの特徴的前方散乱７が惹起され、一方ＩＲビーム１０のバック散乱成分
は無視できる程小さく保たれる。
第１の煙幕成分６によって隠蔽される。適当なフィルタを有する高出力のランプ
によるか又は花火技術放射器２によって提供されるＩＲ範囲内の電磁波での照射
により、第２の煙幕成分、即ち放散された散乱粒子５において敵９の方向へのＩ
Ｒビームの特徴的前方散乱７が惹起され、一方ＩＲビーム１０のバック散乱成分
は無視できる程小さく保たれる。
【００１３】 こうして発生した、敵９の方向でのブルーミングは、ＩＲカメラ８（典型的な
検知波長：８．０〜１４．０μｍ）を用いた煙幕発生者１の観察を妨害し、一方
煙幕発生者３のＩＲカメラで敵９の観察が可能である。
検知波長：８．０〜１４．０μｍ）を用いた煙幕発生者１の観察を妨害し、一方
煙幕発生者３のＩＲカメラで敵９の観察が可能である。
【００１４】 放散された散乱粒子５でのＩＲビームの散乱の物理的効果並びに可視スペクト
ル範囲内で隠蔽する煙幕成分６のエーロゾル粒子を明らかにするために、放射線
図をミー（Mie）の散乱理論に基づき計算した。この理論は、散乱粒子の光学的
及び幾何学的特性（複素屈折率ｍ（λ）；サイズパラメータｘ）を知れば、レイ
リー散乱とは異なり任意の大きさの等方性の球状散乱粒子に関して正確な解答を
与える。
ル範囲内で隠蔽する煙幕成分６のエーロゾル粒子を明らかにするために、放射線
図をミー（Mie）の散乱理論に基づき計算した。この理論は、散乱粒子の光学的
及び幾何学的特性（複素屈折率ｍ（λ）；サイズパラメータｘ）を知れば、レイ
リー散乱とは異なり任意の大きさの等方性の球状散乱粒子に関して正確な解答を
与える。
【００１５】 大抵の監視装置は８．０〜１４．０μｍの波長範囲内で作動するので、参照波
長としてλ＝１０．０μｍを選択した。
長としてλ＝１０．０μｍを選択した。
【００１６】 サイズを合わせた散乱中心のための例として、ｒ＝２０μｍの半径を有する球
状の石英を粒子を使用し、それによりサイズパラメータｘは１２．５７になる。
波長依存複素屈折率は、λ＝１０μｍに関してｍ（λ）=２．６７−０．０５ｉ
を生じる。石英粒子は、図２における極線図の中心に存在する。入射する電磁波
は、１８０゜の方向から到来して散乱せしめられる。散乱面に対して垂直に偏光
された波の散乱光強度Ｉ１及び散乱面に対して平行に偏光された波の散乱光強度
Ｉ２の算術平均として与えられる位相関数Ｐがプロットされている。極端に際立
った前方方向散乱及び側面並びに背面方向に散乱した成分の無視可能な強度が認
識される。
状の石英を粒子を使用し、それによりサイズパラメータｘは１２．５７になる。
波長依存複素屈折率は、λ＝１０μｍに関してｍ（λ）=２．６７−０．０５ｉ
を生じる。石英粒子は、図２における極線図の中心に存在する。入射する電磁波
は、１８０゜の方向から到来して散乱せしめられる。散乱面に対して垂直に偏光
された波の散乱光強度Ｉ１及び散乱面に対して平行に偏光された波の散乱光強度
Ｉ２の算術平均として与えられる位相関数Ｐがプロットされている。極端に際立
った前方方向散乱及び側面並びに背面方向に散乱した成分の無視可能な強度が認
識される。
【００１７】 従って、５〜５０μｍの半径、即ち１０〜１００μｍの大きさを有する散乱粒
子は、ＩＲ光のこのような非等方性散乱のために特に適当である。散乱の大きさ
だけであって、化学的組成は問題にはならないので、好ましくも、非毒性又は気
道を刺激しない及び環境に優しい固体粒子が使用された。石英粉又はガラス粉、
有機又は無機塩が特に好適である。
子は、ＩＲ光のこのような非等方性散乱のために特に適当である。散乱の大きさ
だけであって、化学的組成は問題にはならないので、好ましくも、非毒性又は気
道を刺激しない及び環境に優しい固体粒子が使用された。石英粉又はガラス粉、
有機又は無機塩が特に好適である。
【００１８】 煙幕成分１、即ちエーロゾル粒子に対するＩＲビームの散乱効果を表明するた
めに、赤燐、硝酸カリウム及び塩化アンモニウムからなる、専らＶＩＳ範囲内で
有効な煙幕の典型的なエーロゾル粒子のデータを散乱光分析のために利用する。
これらは燃焼後に空気湿気と共に、ＶＩＳ光を吸収する微細な滴を形成する。
めに、赤燐、硝酸カリウム及び塩化アンモニウムからなる、専らＶＩＳ範囲内で
有効な煙幕の典型的なエーロゾル粒子のデータを散乱光分析のために利用する。
これらは燃焼後に空気湿気と共に、ＶＩＳ光を吸収する微細な滴を形成する。
【００１９】 ５０％の仮の相対空気湿度で、粒子半径は０．２７μｍである、即ちサイズパ
ラメータｘは０．１７を生じる。λ＝１０μｍに関する複素屈折率は、ｍ（λ）
=１．６３−０．６９ｉを生じる。
ラメータｘは０．１７を生じる。λ＝１０μｍに関する複素屈折率は、ｍ（λ）
=１．６３−０．６９ｉを生じる。
【００２０】 図３は、相応する放射線図を示す。殆ど等方性の強度分布が存在する。散乱し
た電磁波の強度は石英粉末よりもほぼ２桁小さい、即ちＩＲ光源で照射すると、
一方又は両方向のラップディゾルブ（Ueberblendung）は生じない。
た電磁波の強度は石英粉末よりもほぼ２桁小さい、即ちＩＲ光源で照射すると、
一方又は両方向のラップディゾルブ（Ueberblendung）は生じない。
【００２１】 光学的有効粒子面、即ち散乱横断面ＣＳｃａの粒子の幾何学的横断面に対する
比として定義される散乱の有効係数ＱＳｃａ（球状粒子の場合には、ＱＳｃａ＝
ＣＳｃａ／πｒ２になる）は、石英粒子においてλ＝１０．０μｍの選択波長の
場合煙幕成分１のエーロゾル粒子におけるよりも１０４倍大きい。従って、石英
粒子は、敵の方向に入射する電磁波の効果的かつ強度に配向された散乱放射を生
じる。
比として定義される散乱の有効係数ＱＳｃａ（球状粒子の場合には、ＱＳｃａ＝
ＣＳｃａ／πｒ２になる）は、石英粒子においてλ＝１０．０μｍの選択波長の
場合煙幕成分１のエーロゾル粒子におけるよりも１０４倍大きい。従って、石英
粒子は、敵の方向に入射する電磁波の効果的かつ強度に配向された散乱放射を生
じる。
【００２２】 敵の熱イメージ装置に対するターゲットの完全なカムフラージュを達成するた
めには、検知器の位置でターゲットの放射強度と背景の放射強度との差はその都
度の熱イメージ装置に依存する閾値の下に低下しなければならない。敵のＩＲカ
メラを用いたターゲットの検知可能性の量的判定のためには、距離に依存するコ
ントラスト関数が利用され、これは方程式（１）：
めには、検知器の位置でターゲットの放射強度と背景の放射強度との差はその都
度の熱イメージ装置に依存する閾値の下に低下しなければならない。敵のＩＲカ
メラを用いたターゲットの検知可能性の量的判定のためには、距離に依存するコ
ントラスト関数が利用され、これは方程式（１）：
【００２３】
【数１】
【００２４】 として定義され、ここでＩｔ(r)は距離ｒにおけるターゲットの強度及びＩｂ(r)
は距離ｒにおける背景の強度である。大気もしくは人工的エーロゾルによる減衰
なしで検知可能なコントラストは、方程式（２）：
は距離ｒにおける背景の強度である。大気もしくは人工的エーロゾルによる減衰
なしで検知可能なコントラストは、方程式（２）：
【００２５】
【数２】
【００２６】 により与えられる。
【００２７】 距離ｒにおけるターゲットの強度は、方程式（３）： Ｉｔ(ｒ)＝Ｉｔ(０)・Ｔ(ｒ) ＋Ｉｐ(ｒ) （３）
により得られ、その際Ｉｔ(ｒ)は距離ｒにおける透過率及びＩｐ(ｒ)はＬＯＳに
入射する強度（例えばエーロゾル粒子での前方散乱）である。
により得られ、その際Ｉｔ(ｒ)は距離ｒにおける透過率及びＩｐ(ｒ)はＬＯＳに
入射する強度（例えばエーロゾル粒子での前方散乱）である。
【００２８】 相応して、距離ｒにおける背景の強度に関しては、方程式（４）： Ｉｂ(ｒ)＝Ｉｂ(０)・Ｔ(ｒ) ＋Ｉｐ(ｒ) （4） が当てはまる。
【００２９】 方程式（３）及び方程式（４）を用いて、コントラスト関数ｃ（ｒ）：
【００３０】
【数３】
【００３１】 が得られる。
【００３２】 本発明による作用効果を、以下の実施例により明らかにする： 典型的なシナリオ（煙幕発生者と煙幕の距離：４０ｍ；煙幕と敵の距離：１０
００ｍ；煙幕の深さ：８ｍ）に関して、図４にコントラスト閾値ｃ（方程式（５
））の経過がＬＯＳに入射される強度Ｉｐの背景強度Ｉｂ(０)に対するに強度比
との関係で示されている。大気による吸収もまたエーロゾル煙幕による吸収も、
透過率Ｔ（ｒ）の判定の際に考慮した。
００ｍ；煙幕の深さ：８ｍ）に関して、図４にコントラスト閾値ｃ（方程式（５
））の経過がＬＯＳに入射される強度Ｉｐの背景強度Ｉｂ(０)に対するに強度比
との関係で示されている。大気による吸収もまたエーロゾル煙幕による吸収も、
透過率Ｔ（ｒ）の判定の際に考慮した。
【００３３】 熱イメージ装置においてターゲットがもはや背景から区別されないコントラス
ト閾値ｃＫｒｉｔ．は典型的には０．３５であり、コントラストは減衰されなけ
れば１．３５になる。
ト閾値ｃＫｒｉｔ．は典型的には０．３５であり、コントラストは減衰されなけ
れば１．３５になる。
【００３４】 自明であるように、コントラストはＩｐ／Ｉｂ(０)≧２の比では０．３５の閾
値未満に低下する、即ちその際にはターゲットは熱イメージ装置によってはもは
や検知不能である。
値未満に低下する、即ちその際にはターゲットは熱イメージ装置によってはもは
や検知不能である。
【００３５】 ミー理論を用いると、前方に散乱されるビームの割合を放散された散乱粒子に
より計算することができる。前記の比、散乱粒子の濃度０．３ｇ／ｍ３、波長λ
＝１０μｍ、及びＩｐが散乱粒子の前方散乱によって与えられているという仮定
において、コントラスト閾値を下回るためには、煙幕発生者のＩＲ放射源の強度
は、背景の強度の約３０倍、安全性の理由から３０〜１００倍大きいべきである
。波長範囲８．０〜１４．０μｍ及び周囲温度２９３Ｋにおける背景Ｉｂの放射
強度のために４０Ｗｍ- ２ｓｒ- １の値をセットする場合には、この波長範囲内の
煙幕発生者のＩＲ放射源は、敵の熱イメージにおけるコントラストがコントラス
ト閾値未満に低下し、ひいてはターゲットの検知がもはや不可能になるように、
少なくとも１２００〜４０００Ｗｍ- ２ｓｒ- １の出力に達するべきである。
より計算することができる。前記の比、散乱粒子の濃度０．３ｇ／ｍ３、波長λ
＝１０μｍ、及びＩｐが散乱粒子の前方散乱によって与えられているという仮定
において、コントラスト閾値を下回るためには、煙幕発生者のＩＲ放射源の強度
は、背景の強度の約３０倍、安全性の理由から３０〜１００倍大きいべきである
。波長範囲８．０〜１４．０μｍ及び周囲温度２９３Ｋにおける背景Ｉｂの放射
強度のために４０Ｗｍ- ２ｓｒ- １の値をセットする場合には、この波長範囲内の
煙幕発生者のＩＲ放射源は、敵の熱イメージにおけるコントラストがコントラス
ト閾値未満に低下し、ひいてはターゲットの検知がもはや不可能になるように、
少なくとも１２００〜４０００Ｗｍ- ２ｓｒ- １の出力に達するべきである。
【図１】 本発明による煙幕を発生させる方法を実施する配置関係の略示図である。
【図２】 散乱粒子として石英粒子を用いた際の散乱ビームの放射状態を示す極線図であ
る。
る。
【図３】 本発明による煙幕の実施例の放射線図である。
【図４】 典型的なシナリオに関して、コントラスト閾値ｃ（方程式（５））の経過をＬ
ＯＳに入射される強度Ｉｐの背景強度Ｉｂ(0)に対するに強度比との関係を示す
図である。
ＯＳに入射される強度Ｉｐの背景強度Ｉｂ(0)に対するに強度比との関係を示す
図である。
１ 煙幕発生者、 ２ ＩＲ放射源、 ３ 煙幕発生者のＩＲカメラ、 ４
煙幕投擲体、 ５ サイズを合わせた散乱粒子、 ６ ＶＩＳ範囲内で作用する
煙幕成分、 ７ 電磁波の前方散乱、 ８ 敵のＩＲカメラ、 ９ 敵、 １０
電磁波の後方散乱
煙幕投擲体、 ５ サイズを合わせた散乱粒子、 ６ ＶＩＳ範囲内で作用する
煙幕成分、 ７ 電磁波の前方散乱、 ８ 敵のＩＲカメラ、 ９ 敵、 １０
電磁波の後方散乱
【手続補正書】特許協力条約第３４条補正の翻訳文提出書
【提出日】平成１３年１月２５日（２００１．１．２５）
【手続補正１】
【補正対象書類名】明細書
【補正対象項目名】特許請求の範囲
【補正方法】変更
【補正の内容】
【特許請求の範囲】
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 エルンスト−クリスティアン コッホ ドイツ連邦共和国 カイザースラウテルン ガラップミューラーシュトラーセ 62 (72)発明者 アクセル ドッホナール ドイツ連邦共和国 ラムシュタイン ヤコ ブシュトラーセ １ツェー Ｆターム(参考） 2C014 JJ03
Claims (6)
- 【請求項１】 可視スペクトル範囲内で不透明である、赤外スペクトル範囲
（７８０ｎｍ〜１４．０μｍ）内で一方向で透明な煙幕を発生させる方法におい
て、 ａ）自体公知の、可視スペクトル範囲（３８０ｎｍ〜７８０ｎｍ）内で強度に吸
収する花火技術煙幕をエーロゾルの形で放散し、かつ ｂ）該エーロゾル内に同時に、粒度が１０〜１００μｍである花火技術散乱粒子
を放散し、かつ ｃ）２成分煙幕を煙幕放出者の側からＩＲ放射源（スペクトル範囲：７８０ｎｍ
〜１４．０μｍ）で照射する ことを特徴とする、赤外スペクトル内で一方向透明性を有する煙幕を発生させる
方法。 - 【請求項２】 ＩＲ放射源が花火技術放射器又は高出力のランプであり、該
ランプが場合により適当なフィルタを備えていることを特徴とする請求項１記載
の方法。 - 【請求項３】 散乱粒子の請求項１及び２記載のＩＲ照射の際に全ＩＲ範囲
（７８０ｎｍ〜１４．０μｍ）又はこの波長範囲内の選択された部分範囲のため
に強度に際立った前方散乱の効果が与えられるように、放散される散乱粒子の粒
度、ひいてはサイズパラメータｘを選択することを特徴とする請求項１又は２記
載の方法。 - 【請求項４】 可視スペクトル範囲（３８０ｎｍ〜７８０ｎｍ）内で不透過
性のエーロゾルを塩化アンモニウム、硝酸カリウム及びラクトースをベースとす
る花火技術的有効材料により発生させることを特徴とする請求項１から３までの
いずれか１項記載の方法。 - 【請求項５】 放散される散乱粒子が２０〜５０μｍの粒度を有する石英粒
子であることを特徴とする請求項１から４までのいずれか１項記載の方法。 - 【請求項６】請求項１から５までのいずれか１項記載の方法を実施する装置
において、 ａ）ＶＩＳ範囲内で不透明な煙幕成分（６）を発生する装置、 ｂ）散乱粒子（５）を放散する装置及び ｃ）電気又は花火技術ＩＲ放射源 からなることを特徴とする前記装置。
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|---|---|---|---|
| DE19914033A DE19914033A1 (de) | 1999-03-27 | 1999-03-27 | Verfahren zur Erzeugung eines im infraroten Spektralbereich einseitig transparenten Tarnnebels |
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| PCT/EP2000/000062 WO2000058239A1 (de) | 1999-03-27 | 2000-01-07 | Verfahren zur erzeugung eines im infraroten spektralbereich einseitig transparenten tarnnebels |
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| JP2002540059A true JP2002540059A (ja) | 2002-11-26 |
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| JP2000607946A Pending JP2002540059A (ja) | 1999-03-27 | 2000-01-07 | 赤外スペクトル内で一方向透明性を有する煙幕を発生させる方法 |
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| DE102006008309B4 (de) * | 2006-02-23 | 2008-03-27 | Diehl Bgt Defence Gmbh & Co. Kg | Nebelwurfkörper |
| DE102011106201A1 (de) | 2011-06-07 | 2012-12-13 | Rheinmetall Waffe Munition Gmbh | Verfahren zur Erzeugung eines einseitig transparenten Nebels |
| WO2012028257A1 (de) | 2010-08-31 | 2012-03-08 | Rheinmetall Waffe Munition Gmbh | Vorrichtung und verfahren zur erzeugung einer wirksamen nebelwand bzw. nebelwolke |
| US9032878B1 (en) * | 2013-08-30 | 2015-05-19 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Army | Obscurant generating, ground-based, networked munition |
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| US10926273B2 (en) * | 2019-01-31 | 2021-02-23 | Toyota Motor Engineering & Manufacturing North America, Inc. | Systems and methods for modifying an infrared signature of a vehicle |
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| DE2729055B2 (de) | 1977-06-28 | 1979-07-12 | Nico-Pyrotechnik Hanns-Juergen Diederichs Kg, 2077 Trittau | Verfahren zum Erzeugen von dichten Wolken für militärische Zwecke |
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2000
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