EP0613171B1 - Massenspektrometer zur flugzeitabhängigen Massentrennung - Google Patents
Massenspektrometer zur flugzeitabhängigen Massentrennung Download PDFInfo
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- H01J49/26—Mass spectrometers or separator tubes
- H01J49/34—Dynamic spectrometers
- H01J49/40—Time-of-flight spectrometers
Definitions
- the invention relates to a mass spectrometer with time-dependent mass separation with a micro-channel plate detector arrangement and with deflection electrodes which are subjected to time-variable deflection voltages, in which all ions fly straight ahead at a deflection potential of zero volts and by measuring their respective flight times can be detected.
- Mass spectrometers which work with magnetic and / or electrical deflection elements and which separate an ion current as a function of mass and charge, so that a mass spectrum is produced.
- High-resolution devices are e.g. double-focusing magnetic sector instruments with a resolution of more than 150,000 and ion cyclotron resonance mass spectrometers with a resolution of well over 1 million. Very heavy ions of a few 100,000 mass units are inaccessible to these devices because they can no longer be deflected or their cyclotron frequency can be determined too imprecisely.
- time-of-flight mass spectrometer Another type of mass spectrometer is the time-of-flight mass spectrometer, in which defined ion packets on their flight path are separated into isobaric ion packets which hit one detector in succession due to different speeds.
- time-of-flight mass spectrometers which have been known for over 50 years, win in recent years in the detection of very high masses, although they are known to have a significantly poorer resolution.
- time-of-flight mass spectrometers In time-of-flight mass spectrometers, the time of flight is not proportional to the ion mass, but proportional to its root. Towards higher masses, the difference in flight time per mass unit becomes increasingly smaller. The flight times of the masses 100 and 101 differ by 0.5%, that of the masses 1000 and 1001 by 0.05%, etc. Flight distances of 1 to 2 m or more are common in these spectrometers. In order to record the flight time differences of the respective masses, enormous demands are made on the memory and processor capacity of the data system, which has its limits, however.
- Very heavy ions of a few 100,000 mass units can be detected with time-of-flight mass spectrometers, but in the known systems they have an inaccuracy of +/- a few 100 mass units. For a resolution in individual dimensions, e.g. If the substance's isotope pattern could be recognized, the known time-of-flight mass spectrometry has so far not been able to do so in the high mass range.
- Time-of-flight mass spectrometers with deflection electrodes are also known, in which, however, the deflection voltages do not cause the generation of a mass spectrum.
- R.J. COTTER et al. ANALYTICAL CHEMISTRY Vol. 64, No. 21, November 1, 1992, Columbus (US) pages 1027-1039: "Time-of-flight Mass Spectometry for the Structural Analysis of Biological Molecules"
- the deflection electrodes cf. Fig. 7a page 1034
- the velocity component of all ions is compensated perpendicular to the mass spectrometer flight direction in order to direct the ions on mass-independent paths to the channel plate detector.
- Time-of-flight mass spectrometers are also known for mass and energy analysis by means of position-sensitive time-of-flight measurement ("Rev.Sci. Instrum.” 61 (1990), S 3134 - 3136).
- the ion masses are determined solely by measuring their flight times. Only the energy distribution of the ions can be additionally determined by measuring the local offset of the ions along the detector plane.
- the object of the invention is to provide a mass spectrometer which works with time-dependent mass separation and causes a mass-dependent splitting of the different particles into different orbits in accordance with their mass to charge ratio.
- an ion packet from time-of-flight mass spectrometry flies past one or more deflection electrodes on its flight path, which are subject to time-varying deflection voltages which rise and / or fall according to a continuous time function and which can be set between two variable limit values with freely selectable gradients are, whereby the ion packets that fly past one another in time according to their mass-to-charge ratio are deflected to different extents, so that a spatially resolved mass spectrum can be registered which, in addition to and regardless of the temporally resolved mass spectrum, determines the mass on the basis of the locally different occurrence of the Allows ions at the detector level.
- the invention thus has the advantage that the time-of-flight differences, which become smaller and smaller with increasing mass, are meaningless for the mass determination because the mass determination takes place in another way, namely by determining the differently strong deflection of the ions.
- Another advantage is that the mass resolution with increasing mass gets better because the mass window detectable on the detector depends exclusively on the value of the voltage gradient, but not on the mass range examined.
- the mass spectrometer consists of a mass spectrometer housing 1, which has a length of approximately 300 mm.
- An ion source 7 and a channel plate 2 as a detector are arranged in this housing.
- two deflection electrodes 3 and 4 are calculated after a distance from the ion source 7 100 mm perpendicular to the flight direction of the ions.
- Shield electrodes 5 and 6 are also provided, which serve as diaphragms and to limit the electric field of the deflection electrodes.
- Ion packets emitted by the ion source 7 with an energy of e.g. Accelerated 1000 eV to the channel plate 2 experience a respective directional deflection when passing between the deflection electrodes 3 and 4, which depends on the potentials present at the electrodes 3 and 4 at the moment when the ions between the deflection electrodes 3 and 4 fly through.
- the potentials symmetrical e.g. zero on both deflection electrodes 3 and 4, so all ions fly straight ahead.
- they statically asymmetrical, e.g. -150 V at electrode 3 and +150 V at electrode 4 it is known that all ions are deflected to the same extent regardless of their mass.
- the deflection potential of one of the deflection electrodes is gradually changed as a function of time, or both electrode potentials are asymmetrically e.g. changed by voltage values with different signs, different ions are deflected to different extents, depending on their flight time, i.e. the ions which pass through the deflection electrodes 3 and 4 at a later time are deflected differently than the ions which have flown through at an earlier time.
- the differential changes in the electrode potentials must correspond to the ion flight times of the respective masses. Due to the adapted change in the potentials of the electrodes 3 and 4, ion packets arriving one after the other experience different deflections and hit the channel plate 2 at different locations.
- Equation 2 (t 2nd - t delay ) x U deflect - U stat
- a flight time-dependent mass deflection is achieved if a voltage which is time-dependent according to equation 3 is applied to one of the deflection electrodes 3 or 4.
- a comparatively greater deflection is obtained if the electrodes 3 and 4 have potentials of different signs, for example the voltage -U (t) on electrode 3 and the voltage + U (t) on electrode 4.
- the fundamental equation 9 states that the mass window, which can be detected on the detector, is independent of the mass of the detected ions in such a device. If the detectable mass window remains the same during the transition from small to high masses, this represents a zoom effect towards high masses with increasing resolution towards higher masses. This is a valuable advantage in comparison to the known time-of-flight differences, which decrease with higher mass.
- an energy filter which is customary in mass spectrometry, can be provided in FIGS. 1 and 2 perpendicular to the fanned ion current.
- Such an energy filter which is arranged between the ion source 7 and the deflection electrodes 3 and 4, ensures that only homoenergetic ions pass through the aperture 5. If, on the other hand, the energy filter is arranged between the deflection electrodes 3 and 4 on the one hand and the channel plate 2 on the other hand, there is a signal expansion perpendicular to the fanned ion current with additional information about the energy distribution of the ion source without the mass resolution being significantly disturbed thereby.
- FIG. 2 shows a fragmentation device 8 which is known in principle and which, for the purpose of MS / MS fragment ion analysis, can be introduced into the trajectory of the ions separated according to their mass-to-charge ratio in such a way that only ions of a desired mass make up the fragmentation device 8 can happen. Furthermore, separation electrodes 9 and 10 are provided, which locally separate all ions which leave the fragmentation device 8 according to their mass-to-charge ratio, specifically both the daughter ions formed by fragment ion and unfragmented mother ions.
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Description
- Die Erfindung bezieht sich auf ein Massenspektrometer mit flugzeitabhängiger Massentrennung mit einer Mikro-Kanalplatten-Detektor-Anordnung sowie mit Ablenkelektroden, die mit zeitlich variablen Ablenkspannungen beaufschlagt sind, bei denen bei einem Ablenkpotential von Null Volt alle Ionen geradeaus fliegen und durch die Messung ihrer jeweiligen Flugzeiten detektiert werden.
- Es sind Massenspektrometer bekannt, die mit magnetischen und/oder elektrischen Ablenkelementen arbeiten und die einen Ionenstrom in Abhängigkeit von Masse und Ladung auftrennen, so daß ein Massenspektrum entsteht.
- Hochauflösende Geräte sind z.B. doppel-fokussierende magnetische Sektorinstrumente mit einer Auflösung von mehr als 150 000 und Ionen-Cyclotron-Resonanz-Massenspektrometer mit einer solchen von weit über 1 Million. Sehr schwere Ionen von einigen 100 000 Masseneinheiten sind diesen Geräten unzugänglich, da sie nicht mehr abgelenkt werden können bzw. ihre Cyclotronfrequenz zu ungenau bestimmt werden kann.
- Eine andere Massenspektrometerart sind die Flugzeitmassenspektrometer, bei denen definierte Ionenpakete auf ihrem Flugweg wegen unterschiedlicher Geschwindigkeiten in zeitlich nacheinander auf einem Detektor auftreffende isobare Ionenpakete getrennt werden. Mit modernster Datenverarbeitung und Zeitmessung gewinnen die seit über 50 Jahren bekannten Flugzeitmassenspektrometer in den letzten Jahren beim Nachweis von sehr hohen Massen zunehmend an Bedeutung, obwohl sie bekannterweise eine deutlich schlechtere Auflösung haben.
- Bei Flugzeitmassenspektrometern ist die Flugzeit nicht proportional zur Ionenmasse, sondern proportional zu ihrer Wurzel. Zu höheren Massen hin wird der pro Masseneinheit anfallende Flugzeitunterschied zunehmend kleiner. So unterscheiden sich die Flugzeiten der Massen 100 und 101 um 0.5 %, die der Massen 1000 und 1001 um 0,05 %, usw. Bei diesen Spektrometern sind Flugstrecken von 1 bis 2 m oder mehr üblich. Um die Flugzeitunterschiede der jeweiligen Massen zu erfassen, werden enorme Anforderungen an die Speicher- und Prozessorkapazität des Datensystems gestellt, das jedoch seine Grenzen hat.
- Sehr schwere Ionen von einigen 100 000 Masseneinheiten sind mit Flugzeitmassenspektrometern zwar nachweisbar, aber bei den bekannten Systemen mit einer Ungenauigkeit von +/- einigen 100 Masseneinheiten behaftet. Zu einer Auflösung in Einzelmassen, die z.B. das Isotopenmuster einer Substanz erkennen ließe, ist die bekannte flugzeitmassenspektrometrie somit bislang im hohen Massenbereich nicht in der Lage.
- Darüber hinaus kann es im sehr hohen Massenbereich vorkommen, daß bei zeitlich unmittelbar aufeinander folgenden Massen nur die erste ein Signal erzeugt und die anschließend eintreffende nicht nachgewiesen wird, weil sie innerhalb der Regenerationszeit des Detektors eintrifft.
- Es sind auch Flugzeitmassenspektrometer mit Ablenkelektroden bekannt, bei denen die Ablenkspannungen jedoch nicht die Erzeugung eines Massenspektrums bewirken. Beispielsweise erreichen R.J. COTTER et al. (ANALYTICAL CHEMISTRY Bd. 64, Nr. 21, 1. November 1992, Columbus (US) Seiten 1027-1039 : "Time-of-flight Mass Spectometry for the Structural Analysis of Biological Molecules") durch Anlegen einer konstanten Spannung an die Ablenkelektroden (vgl. Fig. 7a Seite 1034), daß bei einer orthogonalen FAB-Ionenquelle die Geschwindigkeitskomponente aller Ionen senkrecht zur Massenspektrometer-Flugrichtung kompensiert wird, um die Ionen auf masseunabhängigen Bahnen zum Kanalplattendetektor zu lenken.
- So werden durch gepulstes Anlegen der konstanten Ablenkspannung bestimmte Massenbereiche, die nicht massenspektrometrisch analysiert werden sollen, sogar eliminiert. Die Massenbestimmung erfolgt dabei jedoch ausschließlich durch Messung der Flugzeit der Ionen (Gleichung 4 Seite 1028 bzw. Gleichung 5 Seite 1029).
- Es sind ferner Flugzeitmassenspektrometer bekannt zur Massen- und Energieanalyse mittels positionsempfindlicher Flugzeitmessung ("Rev.Sci. Instrum." 61(1990), S 3134 - 3136). Hiernach werden gemäß Figur 1 Seite 3134 die Ionenmassen allein durch die Messung ihrer Flugzeiten bestimmt. Lediglich die Energieverteilung der Ionen kann durch die Messung des örtlichen Versatzes der Ionen entlang der Detektorebene zusätzlich bestimmt werden.
- Die Aufgabe der Erfindung besteht darin, ein Massenspektrometer zu schaffen, das mit flugzeitabhängiger Massentrennung arbeitet und eine massenabhängige Aufspaltung der unterschiedlichen Teilchen in jeweils verschiedene Bahnen bewirkt gemäß ihrem Masse zu Ladungsverhältnis.
- Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß dadurch gelöst, daß ein Ionenpaket aus der Flugzeitmassenspektrometrie auf seinem Flugweg an einer oder mehreren Ablenkelektroden vorbeifliegt, an denen zeitlich variable, gemäß einer kontinuierlichen Zeitfunktion ansteigende und/oder abfallende Ablenkspannungen anliegen, die zwischen zwei variablen Grenzwerten mit frei wählbaren Gradienten einstellbar sind, wodurch die gemäß ihrem Masse-zu-Ladungs-Verhältnis zeitlich nacheinander vorbeifliegenden Ionenpakete unterschiedlich stark abgelenkt werden, so daß ein räumlich aufgelöstes Massenspektrum registrierbar ist, das zusätzlich zu und unabhängig von dem zeitlich aufgelösten Massenspektrum eine Massenbestimmung auf Grund des örtlich unterschiedlichen Auftreffens der Ionen auf der Detektorebene ermöglicht.
- Durch diese Ausbildungsmerkmale wird erreicht, daß zeitlich nach einander auf einem Detektor eintreffende Massen nicht am gleichen Ort eintreffen, sondern in Abhängigkeit von ihrer Masse unterschiedlich stark abgelenkt werden und ein räumlich aufgelöstes Massenspektrum erzeugen.
- Damit ergibt sich aus der Erfindung der Vorteil, daß die mit zunehmender Masse immer kleiner werdenden Flugzeitunterschiede für die Massenbestimmung bedeutungslos werden, weil die Massenbestimmung auf anderem Wege, nämlich durch die Bestimmung der unterschiedlich starken Ablenkung der Ionen erfolgt. Ein weiterer Vorteil besteht darin, daß die Massenauflösung mit zunehmender Masse besser wird, weil das auf dem Detektor nachweisbare Massenfenster ausschließlich vom Wert des Spannungsgradienten abhängt, nicht aber vom untersuchten Massenbereich.
- In Figur 1 ist die Erfindung näher dargestellt. Das Massenspektrometer besteht aus einem Massenspektrometergehäuse 1, das eine Länge von ca. 300 mm aufweist. In diesem Gehäuse ist eine Ionenquelle 7 angeordnet und eine Kanalplatte 2 als Detektor. Zwischen der Ionenquelle 7 und der Kanalplatte 2 sind zwei Ablenkelektroden 3 und 4 nach einer Wegstrecke gerechnet von der Ionenquelle 7 aus von ca. 100 mm senkrecht zur Flugrichtung der Ionen angeordnet. Des weiteren sind Abschirmelektroden 5 und 6 vorgesehen, die als Blenden und zur Begrenzung des elektrischen Feldes der Ablenkelektroden dienen.
- Ionenpakete, die von der Ionenquelle 7 mit einer Energie von z.B. 1000 eV auf die Kanalplatte 2 zu beschleunigt werden, erfahren beim Durchgang zwischen den Ablenkelektroden 3 und 4 eine jeweilige Richtungsablenkung, die von den Potentialen abhängt, die in dem Augenblick an den Elektroden 3 und 4 anliegen, in dem die Ionen zwischen den Ablenkelektroden 3 und 4 hindurchfliegen. Sind die Potentiale symmetrisch z.B. auf beiden Ablenkelektroden 3 und 4 gleich Null, so fliegen alle Ionen geradeaus. Sind sie statisch asymmetrisch, z.B. -150 V an der Elektrode 3 und +150 V an der Elektrode 4, so werden alle Ionen bekanntlich gleich stark abgelenkt unabhängig von ihrer Masse.
- Wird nun zeitabhängig graduell das Ablenkpotential einer der Ablenkelektroden, z.B der Elektrode 3 verändert oder werden beide Elektrodenpotentiale asymmetrisch z.B. um Spannungswerte mit unterschiedlichen Vorzeichen verändert, so werden unterschiedliche Ionen unterschiedlich stark abgelenkt, und zwar in Abhängigkeit von ihrer Flugzeit, d.h. die Ionen, die zu einem späteren Zeitpunkt die Ablenkelektroden 3 und 4 passieren, werden anders abgelenkt als die Ionen, die zu einem früheren Zeitpunkt hindurchgeflogen sind. Die differenziellen Änderungen der Elektrodenpotentiale muß den Ionenflugzeiten der jeweiligen Massen entsprechen. Durch die angepaßte Änderung der Potentiale der Elektroden 3 und 4 erfahren nacheinander eintreffende Ionenpakete jeweils unterschiedliche Ablenkungen und treffen an unterschiedlichen Orten auf der Kanalplatte 2 auf.
-
- U(t) =
- Ablenkelektrodenspannung als Funktion der Zeit
- Udyn =
- dynamischer Spannungsanteil
- Ustat =
- statischer Spannungsanteil
-
- t =
- Zeit, gemessen vom Start des Ionenpakets
- tdelay =
- wählbare Verzögerungszeit
- Udeflect =
- Ablenkspannungsgradient
-
- Eine flugzeitabhängige Massenablenkung wird erreicht, wenn eine nach Gleichung 3 zeitabhängige Spannung an eine der Ablenkelektroden 3 oder 4 gelegt wird. Eine vergleichsweise stärkere Ablenkung ergibt sich, wenn an die Elektroden 3 und 4 Potentiale unterschiedlichen Vorzeichens, beispielsweise an Elektrode 3 die Spannung -U(t) und an Elektrode 4 die Spannung +U(t) gelegt werden.
-
- M(t) =
- Ionenmasse in Abhängigkeit von der Flugzeit
- U =
- Beschleunigungsspannung und
- c =
- eine Gerätekonstante.
-
-
- Mg =
- geradeaus fliegende, nicht abgelenkte Masse.
-
-
- Da die Spannungen U(t) für die nach oben und die nach unten gleich weit um die Beträge +y bzw. -y abgelenkten Massen im Betrag gleich, aber im Vorzeichen verschieden sind, erhält man durch Subtraktion der Gleichungen 7 und 8 für das auf dem Detektor auftreffende Massenfenster von M(t+y) bis M(t-y):
- Mwindow =
- Massenfenster M(t+y) - M(t-y)
- Die fundamentale Gleichung 9 besagt, daß das Massenfenster, das auf dem Detektor nachgewiesen werden kann, bei einem derart ausgebildeten Gerät von der Masse der nachgewiesenen Ionen unabhängig ist. Wenn beim Übergang von kleinen zu hohen Massen das detektierbare Massenfenster gleich bleibt, stellt dies einen Zoomeffekt zu hohen Massen hin dar mit steigender Auflösung zu höheren Massen hin. Dies ist ein wertvoller Vorteil im Vergleich zu den bekannten mit höherer Masse kleiner werdenden Flugzeitdifferenzen.
- Gegen Energieunschärfen der Ionenquellen kann ein in der Massenspektrometrie gebräuchlicher Energiefilter in den Figuren 1 und 2 senkrecht zum aufgefächerten Ionenstrom vorgesehen werden. Ein solcher Energiefilter, der zwischen der Ionenquelle 7 und den Ablenkelektroden 3 und 4 angeordnet ist, sorgt dafür, daß nur homoenergetische Ionen durch die Blende 5 gelangen. Wird der Energiefilter dagegen zwischen den Ablenkelektroden 3 und 4 einerseits und der Kanalplatte 2 andererseits angeordnet, so ergibt sich eine Signalausdehnung senkrecht zum aufgefächerten Ionenstrom mit einer zusätzlichen Information über die Energieverteilung der Ionenquelle, ohne daß dadurch die Massenauflösung wesentlich gestört wird.
- In Figur 2 zeigt eine prinzipiell bekannte Fragmentiereinrichtung 8, die zum Zweck der MS/MS--Fragment-Ionenanalyse in die Flugbahn der nach ihrem Masse-zu-Ladungs-Verhältnis aufgetrennten Ionen derart einführbar ist, daß nur Ionen einer gewünschten Masse die Fragmentiereinrichtung 8 passieren können. Des weiteren sind Separations-Elektroden 9 und 10 vorgesehen, die alle Ionen, die die Fragmentiereinrichtung 8 verlassen, nach ihrem Masse-zu-Ladungs-Verhältnis örtlich auftrennen, und zwar sowohl die durch Fragmention entstandenen Tochter-Ionen als auch unfragmentierte Mutter-Ionen.
- Mehrere nacheinander in der Flugbahn angeordnete Einheiten von Fragmentiereinrichtungen 8 und Separations-Elektroden 9,10 sind für die Untersuchung konsekutiver Fragmentierungen duch MS/MS/MS...-Analysen vorgesehen.
Claims (12)
- Massenspektrometer mit flugzeitabhängiger Massentrennung mit einer Kanalplatte als Vielzahl von in der Detektorebene angeordneten Einzeleldetektoren sowie mit Ablenkelektroden, die mit zeitlich variablen Ablenkspannungen beaufschlagt sind, bei denen bei ausgeschaltetem Ablenkpotential alle Ionen geradeaus fliegen, dadurch gekennzeichnet, daß an den Ablenkelektroden (3,4) mit kontinuierlicher Zeitfunktion ansteigende und/oder abfallende Ablenkspannungen anliegen, die zwischen zwei variablen Grenzwerten mit frei wählbaren Gradienten einstellbar sind, so daß die Ionen gemäß ihrem Masse-zu-Ladungs-Verhältnis auf unterschiedliche Flugbahnen ablenkbar sind und eine Massenbestimmung auf Grund ihres örtlich unterschiedllichen Auftreffens auf der Kanalplatte (2) ermöglichen.
- Massenspektrometer nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Ablenkspannungen an den Elektroden (3, 4) aus einem statischen und einem dynamischen Anteil zusammengesetzt sind.
- Massenspektrometer nach den Ansprüchen 1 - 3, dadurch gekennzeichnet, daß mehrere Ablenkelektroden (3, 4) in der Flugbahn angeordnet sind.
- Massenspektrometer nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, daß die Ablenkelektroden (3,4) mit zeitlich variablen Potentialen unterschiedlicher Vorzeichen beaufschlagt sind.
- Massenspektrometer nach den Ansprüchen 1 - 4, dadurch gekennzeichnet, daß der dynamische Anteil der Ablenkspannungen der Zeit proportional ist.
- Massenspektrometer nach den Ansprüchen 1 - 5, dadurch gekennzeichnet, daß der dynamische Anteil der Ablenkspannungen mit einer Verzögerung einsetzt.
- Massenspektrometer nach einem der übrigen Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß senkrecht zur Richtung des aufgefächerten Ionenstrahls ein Energiefilter vorgesehen ist.
- Massenspektrometer nach einem der Ansprüche 1 bis 10, dadurch gekennzeichnet, daß eine Fragmentiereinrichtung (8) und Separations-Elektroden (9, 10) in der Flugbahn angeordnet sind.
- Massenspektrometer nach Anspruch 11, dadurch gekennzeichnet, daß mehrere Einheiten von Fragmentiereinrichtungen (8) und Separations-Elektroden (9, 10) in der Flugbahn angeordnet sind.
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