DE855276C - Elektromagnetische Vorrichtung fuer die Amplitudenmodulation einer Hochfrequenzschwingung - Google Patents

Elektromagnetische Vorrichtung fuer die Amplitudenmodulation einer Hochfrequenzschwingung

Info

Publication number
DE855276C
DE855276C DEN3789A DEN0003789A DE855276C DE 855276 C DE855276 C DE 855276C DE N3789 A DEN3789 A DE N3789A DE N0003789 A DEN0003789 A DE N0003789A DE 855276 C DE855276 C DE 855276C
Authority
DE
Germany
Prior art keywords
frequency
rod
frequency oscillation
medium
high frequency
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Expired
Application number
DEN3789A
Other languages
English (en)
Inventor
Wilhelmus Jacobus Van De Lindt
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Koninklijke Philips NV
Original Assignee
Philips Gloeilampenfabrieken NV
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Philips Gloeilampenfabrieken NV filed Critical Philips Gloeilampenfabrieken NV
Application granted granted Critical
Publication of DE855276C publication Critical patent/DE855276C/de
Expired legal-status Critical Current

Links

Classifications

    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01P—WAVEGUIDES; RESONATORS, LINES, OR OTHER DEVICES OF THE WAVEGUIDE TYPE
    • H01P7/00—Resonators of the waveguide type
    • H01P7/06—Cavity resonators
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
    • H01F1/00—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties
    • H01F1/01—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties of inorganic materials
    • H01F1/03—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties of inorganic materials characterised by their coercivity
    • H01F1/12—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties of inorganic materials characterised by their coercivity of soft-magnetic materials
    • H01F1/34—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties of inorganic materials characterised by their coercivity of soft-magnetic materials non-metallic substances, e.g. ferrites
    • H01F1/342—Oxides
    • H01F1/344—Ferrites, e.g. having a cubic spinel structure (X2+O)(Y23+O3), e.g. magnetite Fe3O4
    • H—ELECTRICITY
    • H03—ELECTRONIC CIRCUITRY
    • H03C—MODULATION
    • H03C7/00—Modulating electromagnetic waves
    • H03C7/02—Modulating electromagnetic waves in transmission lines, waveguides, cavity resonators or radiation fields of antennas
    • H03C7/022—Modulating electromagnetic waves in transmission lines, waveguides, cavity resonators or radiation fields of antennas using ferromagnetic devices, e.g. ferrites
    • H—ELECTRICITY
    • H03—ELECTRONIC CIRCUITRY
    • H03L—AUTOMATIC CONTROL, STARTING, SYNCHRONISATION OR STABILISATION OF GENERATORS OF ELECTRONIC OSCILLATIONS OR PULSES
    • H03L7/00—Automatic control of frequency or phase; Synchronisation
    • H03L7/26—Automatic control of frequency or phase; Synchronisation using energy levels of molecules, atoms, or subatomic particles as a frequency reference

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Chemical & Material Sciences (AREA)
  • Dispersion Chemistry (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Power Engineering (AREA)
  • Electromagnetism (AREA)
  • Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
  • Soft Magnetic Materials (AREA)

Description

(WiGBl. S. 175)
AUSGEGEBEN AM 10. NOVEMBER 1952
N 3789 VIIIa 121 a*
Die Erfindung bezieht sich auf eine elektromagnetische Vorrichtung für die Amplitudenmodulation einer Hochfrequenzschwingung mit einer hohen Frequenz von z. B. mehr als ioo MHz, die ein nahezu nichtleitendes, ferromagnetisches Medium enthält, das infolge eines modulierenden Vormagnetisierungsfeldes eine veränderliche Dämpfung der Hochfrequenzschwingung herbeiführt. Unter Amplitudenmodulation wird hier auch die Regelung der Amplitude in Abhängigkeit von einer Regelgröße verstanden.
Es wurde bereits eine Vorrichtung vorgeschlagen, die ein nahezu nichtleitendes, ferromagnetisches Medium enthält, z. B. Ferrit (chemische Formel Me(Fe2O4),,, wo Me ein Metall oder eine Kombination von Metallen darstellt, wobei die Summe der Wertigkeiten gleich 2„ ist), das unter der Wirkung eines zur magnetischen Feldstärke der Hochfrequenzschwingung senkrechten, modulierenden Feldes derart polarisiert ist, daß die diesem modulierenden ao und polarisierenden Magnetfeld entsprechende Präzessionsfrequenz (Lamorsche Frequenz) der die magnetischen Eigenschaften hervorrufenden Elektronen des ferromagnetischen Mediums annähernd mit der Frequenz der Hochfrequenzschwingung zusammenfällt.
Eine solche Vorrichtung hat einige wesentliche Nachteile. So ergibt sich, daß das polarisierende
Feld eine konstante Komponente enthalten muß, die das ferromagnetische Medium weitgehend zur Sättigung führt, um die Störwirkungen der innerhalb des Mediums auftretenden Anisotropiefelder zu beherrschen. Die Größe dieser konstanten Komponente des Feldes ist ferner proportional zur Frequenz der Hochfrequenzschwingung, so daß für Frequenzen von z. B. mehr als ioo MHz eine konstante Komponente von einigen tausend Ampere pro Zentimeter ίο erforderlich ist; zur Erzeugung' dieses Feldes ist eine wesentliche Gleichstromenefgie oder ein kräftiger Dauermagnet erforderlich. Es ergibt sich ferner, daß eine Modulation des polarisierenden Feldes nicht nur eine Änderung der Dämpfung, d. h. der imaginären Permeabilität des Mediums, sondern auch eine wesentliche Änderung der reellen Permeabilität zur Folge hat, so daß, wenn das ferromagnetische Mittel z. B. in einem von der Hochfrequenzschwingung erregten Hohlraumresonator angebracht ist, dieser Hohlraumresonator bei Modulation in wesentlichem Maße verstimmt wird, wodurch außer einer Amplitudenmodulation auch eine Phasenmodulation der Hochfrequenzschwingung auftritt.
Gemäß der Erfindung weist das ferromagnetische Medium einen bei der Frequenz'der Hochfrequenzschwingung gemessenen spezifischen Widerstand von mehr als 10 Ω · cm und eine durch die innere Formanisotropie hervorgerufene Vorzugsrichtung der Trennungswände (Blochsche Wände) zwischen den Weißschen Bereichen auf; ferner weicht die Richtung der magnetischen Feldstärkekomponente der Hochfrequenzschwingung wesentlich von dieser Vorzugsrichtung ab, und das Vormagroetieierungsfeld wird maximal von der Größenordnung der Sättigungsfeldstärke des ferromagnetischen Mediums, so daß seine reelle Permeabilität für die Hochfrequenzschwingung sich im allgemeinen wenig ändert.
Der Erfindung liegt die Entdeckung der überraschenden Wirkung zugrunde, daß gewisse, auf bestimmte Weise hergestellte Ferritsorten, wenn sie in einem von einer Hochfrequenzsohwingung erregten Hohlraumresonator angebracht sind, bei sehr geringer Vormagnetisierung eine wesentliche Abnähme der Dämpfung des Hohlraumresonators bewirken.
Diese Wirkung tritt, wie festgestellt wurde, nur bei den nahezu nichtleitenden Ferromagnetmetallen auf, deren bei den erwähnten hohen Frequenzen gemessener spezifischer Widerstand größer als 10 β-cm ist. Dies muß darauf zurückzuführen sein, daß in einem leitenden ferromagnetischen Material die Oberflächenströme (Hauteffekt) verhüten, daß ein Hochfrequenzweohselfeld in das Innere des Materials eindringt, während bei den nichtleitenden Ferriten auch das Innere des Mittels seine Wirkung auf das Hochfrequenzwechselfeld ausüben kann. Es ergibt sich z. B., daß die üblichen Mn-Zn-Ferrite mit hohem Ferrogehalt, deren bei Hochfrequenz gemessener spezifischer Widerstand etwa 0,1 Ω ■ cm beträgt, diese Wirkung nicht aufweisen. Dieser spezifische Widerstand nimmt jedoch stark zu, je geringer der Ferrogehalt im Material ist, was in bekannter Weise durch angemessene Wahl der bei der Herstellung des Ferrits verwendeten Gasatmosphäre und Temperatur erreichbar ist.
Es ergibt sich ferner, daß die Wirkung nur auftritt bei sehr hohen Frequenzen, d. Ji. Frequenzen, die höher sind als die natürliche gyromagnetische Resonanzfrequenz des ferromagnetischen Mittels, d. i. die Präzessionsfrequenz der die magnetischen Eigenschaften bedingenden Elektronen des Mittels unter der Wirkung der durch Anisotropien in den Weißschen Bereichen des Mediums erzeugten Magnetfelder. Unter Weißschen Bereichen werden dabei, wie üblich, die im Medium vorhandenen größten Bereiche mit einer nach der Größe und Richtung im wesentlichen konstanten Magnetisierung verstanden. Die Weißschen Bereiche sind durch sehr dünne Blochsche Wände, innerhalb derer die Magnetisierung eine beträchtliche Änderung erfährt, voneinander getrennt.
Außerdem weisen nur diejenigen Ferritsorten die Wirkung auf, welche durch ein Strangpreßverfahren hergestellt sind, oder im allgemeinen diejenigen, die infolge einer inneren Formanisotropie eine Vorzugsrichtung der Trennungswände zwischen den Weißschen Bereichen aufweisen. Letzteres läßt sich dadurch erklären, daß die Vorzugsrichtung, welche diese Blochschen Wände infolge der Verwendung des Strangpreßverfahrens aufweisen, anscheinend zur Folge hat, daß das Ferrit eine Dämpfungsefhöhung für ein Hochfrequenzwechselfeld aufweist, das zu dieser Vorzugsrichtung senkrecht ist, wobei dann diese Blochschen Wände verschwinden, wenn das Ferrit vormagnetisiert wird. Es ergibt sich aus Messungen, daß ein geringes Vormagnetisierungsfeld von nur wenigen Ampere pro Zentimeter erforderlich ist, um die durch das Ferrit herbeigeführten Verluste z. B. um einen Faktor 10 : ι zu ändern, so daß in der Praxis eine Amplitudenänderung (Modulationstiefe) der Hochfrequenzschwingung von z. B. 90% möglich wird. Die Abstimmfrequenz des Hohlraumresonators bleibt dann gewöhnlich praktisch konstant. Die Frequenz des Vormagnetisierungsfeldes kann dabei bis auf einige Megahertz gesteigert werden.
Die Erfindung wird an Hand des Ausführungs- no beispiels nach den Fig. 1 und 2 des Prinzipbildes nach Fig. 3 und der Modulationskennlinie nach Fig. 4 näher erläutert.
Fig. ι ist eine Seitenansicht und Fig. 2 eine Draufsicht einer elektromagnetischen Vorrichtung, durch welche die Erfindung verwirklicht werden kann. Über einen Eingangswellenkanal 1 wird eine elektromagnetische Schwingung £,· einem Hohlraumresonator 2 zugeführt, dessen Kreisgüte in Abhängigkeit von einer modulierenden Schwingung geändert wird, so daß in einem Ausgangswellenkanal 3 eine modulierte Schwingung E0 erzeugt wird. In dem Hohlraumresonator 2 ist ein Ferritstab 5 angebracht, der der Wirkung eines modulierenden Stroms i unterliegt, welche eine um den Stab 5 angebrachte Vormagnetisierungswicklung 6
durchfließt. Der Hohlraumresonator 2 schwingt in einer Schwingungsform, bei der das Hochfrequenzmagnetfeld H senkrecht zur Stabachse ist. Er kann mit Hilfe des Knopfes 7 genau auf die Frequenz der Schwingung Et abgestimmt werden.
Gemäß der Erfindung besteht der Stab 5 aus Ferrit der nahezu nichtleitenden Art, d. h. mit einem spezifischen Widerstand, der, bei den erwähnten hohen Frequenzen gemessen, größer ist als iofl· cm.
Er besteht z. B. aus einem Ni-Zn-Ferrit mit niedrigem Ferrogehalt, dessen bei Hochfrequenz gemessener spezifiischer Widerstand etwa ίο5 Ω · cm ist.
Es ist ferner erforderlich, daß der Stab eine durch innere Formanisotropie hervorgerufene Vorzugsrichtung der Blochschen Wände aufweist. Er kann zu diesem Zweck z. B. in an sich bekannter Weise durch ein Strangpreßverfahren hergestellt sein. Diese Anforderung scheint sich wie folgt erklären zu lassen: Ein durch ein Strangpreßverfähren hergestellter Stab weist, wie es in Fig. 3 dargestellt ist, eine wesentliche Anzahl besonders kleiner Einschließungen 9 einer nichtferromagnetischen Phase, z.B. Luft, auf (in der Figur sind deutlichkeitshalber nur zwei dieser vielen Einschließungen stark vergrößert dargestellt), wobei sämtliche Einschließungen in der Richtung der Stabachse gestreckt sein werden. Das ferromagnetische Medium, d. h. das Medium außerhalb der Einschließungen 9, weist somit im Innern eine Geometrie auf, die sich in Richtung der Stabachse deutlich von der Geometrie senkrecht zur Stabachse unterscheidet, d. h. das Medium hat eine anisotrope geometrische Gestalt.
Die Blochschen Trennungswände zwischen benachbarten Weißschen Bereichen des ferromagnetisehen Mediums, die sich bei Abwesenheit der Einschließungen 9 gemäß der Winkelhalbierungsebene 10 der Richtungen I1 und I2 der spontanen Magnetisierung in diesen Weißschen Bereichen eingestellt haben wurden, werden sodann vielmehr die kürzesten Verbindungen 12 zwischen benachbarten Einschließungen 9 zu bilden versuchen und somit eine mit der Stabachse zusammenfallende Vorzugsrichtung aufweisen, wobei dann jedoch magnetische Ladungen auf dieser Wand entstehen.
Es liegt auf der Hand, daß ein Hochfrequenzwechselfeld//, das immer die Blochsche Wand derart zu verschieben versucht, daß Weißsche Bereiche, in denen die Magnetisierung / in Richtung der magnetischen Feldstärke H erfolgt, auf Kosten von Weißschen Bereichen anwachsen, in denen dies nicht der Fall ist, für die Verschiebung dieser Wände entgegen der Wirkung dieser magnetischen Ladungen eine wesentlich größere Energie wird liefern müssen, als wenn die Einschließungen 9 nicht vorhanden wären oder wenigstens nicht eine so langgestreckte Form hätten.
Infolge eines Vormagnetisierungsfeldes H0, das mit Hilfe des die Wicklungen 6 durchfließenden Stromes i erzeugt wird, werden sodann die verschiedenen Weißschen Bereiche mit einer dem Felde H0 entsprechenden Richtung der spontanen Magnetisierung / mehr und mehr anwachsen, wobei schließlich bei der Sättigungsfeldstärke die Blochschen Wände zwischen den Weißschen Bereichen ganz verschwunden sind.
In diesem Falle ist daher die Verlustquelle für das Hochfrequenzwechselfeld H unwirksam gemacht, und der Hohlraumresonator 2 weist eine große Kreisgüte und somit eine hohe Impedanz auf, was mit der Reflexion eines großen Teiles Er der Eingangsschwingung Ei einhergeht. Es wird daher gefunden, wie dies in Fig. 4 dargestellt ist, daß die Amplitude der Hochfrequenzschwingung E0 bereits innerhalb weniger Ampere pro Zentimeter wesentlich herabsinkt. Infolge der Anbringung eines Abstimmkolbens im Wellenkanal 3 kann erreicht werden, daß die Amplitude der resultierenden, von dem Hohlraumresonator und dem Kolben zurückgeworfenen Schwingungen bei einem bestimmten Wert des Vormagnetisierungsfeldes H0, z. B. bei wenigen Ampere pro Zentimeter gleich Null ist, während die Amplitude ihren Höchstwert hat, wenn das Feld H0 gleich Null ist. Bei solchen kleinen Feldern H0 ist die Änderung der reellen Permeabilität des Stabs 5 für die hohe Frequenz in den meisten Fällen so gering, daß keine störende Phasenmodulation der Hochfrequenzschwingung auftritt.
Durch Änderung des Vormagnetisierungsfeldes H0 wird daher eine Modulation der Ausgangsschwingung E0 entsprechend der Modulationskennlinie der Fig. 4 bewerkstelligt. Diese Kennlinie ist über einen wesentlichen Teil nahezu geradlinig, so daß der Modulationsvorgang auch wenig Verzerrung herbeiführt und ferner das Modulationsfeld H0 bis zu Frequenzen der Größenordnung von einigen Megahertz gesteigert werden darf, ohne daß die Amplitude der modulierten Schwingung sich nennenswert mit der Frequenz der Modulationsschwingung ändert. Wird die Richtung des_yormagnetisierungsfeldes H0 umgekehrt, so wird eine ähnliche Kennlinie gefunden, wie es in Fig. 4 durch die gestrichelte Linie angegeben ist.
Das erforderliche Vormagnetisierungsfeld wird selbstverständlich kleiner, wenn der Ferritstab verlängert wird, da dann die Entmagnetisierungswirkung der Stirnflächen des Stabs verringert wird. Schließlich kann der Vormagnetisierungskreis mit einem geschlossenen ferromagnetischen Kreis ausgebildet werden.
Nachstehend folgen einige Beispiele der Herstel- no lung eines ferromagnetischen Mediums für die Vorrichtung nach der Erfindung sowie die mit einer solchen Vorrichtung erhaltenen Meßergebnisse.
Beispiel 1
Ein Gemisch von 75 g (1 Mol) Nickeloxyd und 160 g (1 Mol) Ferrioxyd wird nach Zusatz von Alkohol während 16 Stunden in einer Kugelmühle gemahlen. Nach Filtrierung und Trocknung bei 1100C wird das Gemisch während 2 Stunden auf 10000C erhitzt, dann wieder nach dem Zusatz von Alkohol während 16 Stunden in der Kugelmühle gemahlen und darauf filtriert und getrocknet.
Von diesem Gemisch werden 10 g mit 2 cm Wasser und 300 mg Electrocol (ein teilweise hydroli-
sieites Kartofrelstärkemehlprodukt der Fa.Schalten in Groningen) während 15 Minuten von Hand geknetet, gegebenenfalls unter Zusatz von einigen weiteren Wassertropfen, bis eine leicht knetbare Masse erhalten wird. Diese Masse wird in einer Strangpresse zu einem Stäbchen von 1,57 mm im Durchmesser geformt, von dem von Hand ein D-förmiger Ring mit einem geraden Stück von etwa 40 mm gebildet wird. Dieser Ring wird in der Luft ίο getrocknet und dann während 2 Stunden auf 1230° C in einer Sauerstoffatmosphäre geheizt.
Die am Ring durchgeführten Messungen ergaben folgende Resultate (unter Halbwertbreite wird die Breite der Resonanzkurve des Hohlraumresonators verstanden, zwischen den Werten, bei denen die Impedanz bis zur Hälfte des Scheitelwertes herabgesunken ist):
Betriebsfrequenz: 9260 MHz,
Anfangspermeabilität: 17,
spezifischer Widerstand bei Betriebsfrequenz:
> ι ο5 β · cm,
gyromagnetische Resonanzfrequenz: 130 MHz, Hohlraumresonator dosenförmig, Durchmesser 56 mm, Höhe 15 mm,
Schwingungsform E020,
Halbwertbreite Hohlraumresonator ohne Stäbchen:
6 MHz,
Beitrag zur Halbwertbreite durch Stäbchen bei H0 = o: 8,7 MHz,
Beitrag zur Halbwertbreite durch Stäbchen bei
H0 = 4 A/cm: 3 MHz,
Verstimmung Hohlraumresonator bei H0 = O:
— 12 MHz,
Verstimmung Hohlraumresonator bei H0 = 4 A/cm: — 11 MHz.
Beispiel 2
Ein Gemisch von 750 g (10 Mol) Nickeloxyd, 810g (ioMol) Zinkoxyd und 3200g (20Mol) Ferrioxyd wird nach dem Zusatz von Wasser während 16 Stunden in einer Kugelmühle gemahlen. Nach dem Filtrieren und Trocknen bei 1100C wird das Gemisch während 2 Stunden auf eine Temperatur von ι ooo° C erhitzt, darauf nach dem Zusatz von Wasser während 16 Stunden in der Kugelmühle gemahlen, filtriert und dann getrocknet.
Von diesem Gemisch werden 10 g auf die in Beispiel ι angegebeneWei.se zu einer plastischen Masse verarbeitet, aus der mittels einer Strangpresse ein Stäbchen mit einem Durchmesser von 1,62 mm und einer Länge von 104 mm angefertigt wird, welches während 2 Stunden bei einer Temperatur von 12300 C an Luft geheizt wird.
Die am Stäbchen durchgeführten Messungen ergaben folgende Resultate:
Betriebsfrequenz: 9300MHz,
Anfangspermeabilität μ0: 230,
spezifischer Widerstand bei Betriebsfrequenz: > io5i2 · cm,
gyromagnetische Resonanzfrequenz: 15 MHz, Hohlraumresonator dosenförmig, Durchmesser
56 mm, Höhe 15 mm,
Schwingungsform E020,
Halbwertbreite Hohlraumresonator ohne Stäbchen: 6 MHz,
Beitrag zur Halbwertbreite durch Stäbchen bei H0 = o: 22,6MHz,
Beitrag zur Halbwertbreite durch Stäbchen bei H0 = 4 A/cm: 9,4 MHz, '
Verstimmung Hohlraumresonator bei H0 = 0:
— 2MHz,
Verstimmung Hohlraumresonator bei H0 = 4 A/cm:
— 6 MHz.
Beispiel 3
Ein Gemisch von 6,4 g rohem Mangankarbonat (entspricht 0,5 Mol MnO) und 80,1 g (0,5 Mol) Ferrioxyd wird nach Zusatz von Alkohol während S Stunden in einer Kugelmühle gemahlen, darauf getrocknet und während 2 Stunden bei einer Temperatur von 9500 C an Luft geheizt. Darauf wird nach Zusatz von Alkohol wieder während 4 Stunden in der Kugelmühle gemahlen und dann bei no0 C getrocknet, log dieses Gemisches werden auf die im Beispiel i- angegebene Weise zu einer plastischen Masse verarbeitet, worauf ein Stäbchen mit einem Durchmesser von 2,2 mm und einer Länge von 40 mm mittels einer Strangpresse angefertigt wird. Dieses Stäbchen wird an Luft getrocknet, langsam bis auf 3000 C und darauf gleichmäßig bis auf eine Temperatur von 12500 C erhitzt und während 2 Stunden bei dieser Temperatur in einer nahezu reinen Stickstoffatmosphäre geheizt.
Die am Stäbchen durchgeführten Messungen ergaben folgende Resultate: Betriebsfrequenz: 9350MHz,
Anfangspermeabilität μυ: 130,
spezifischer Widerstand bei Betriebsfrequenz:
3,io4i3 · cm,
gyromagnetische Resonanzfrequenz: 8 MHz, Hohlraumresonator dosenförmig, Durchmesser
56 mm, Höhe 15 mm,
Schwingungsform E020,
Halbwertbreite Hohlraumresonator ohne Stäbchen:
6 MHz, Beitrag zur Halbwertbreite durch Stäbchen bei
H0 = O: 43 MHz,
Beitrag zur Halbwertbreite durch Stäbchen bei
H0 = 30 A/cm: 15 MHz,
Verstimmung Hohlraumresonator bei H0 = o: n0
7 MHz,
Verstimmung Hohlraumresonator bei H0 = 30 A/cm:
70 MHz.
Gleiche in einem Hohlraumresonator für eine Betriebsfrequenz = 3100 MHz mit entsprechend dickeren Stäbchen durchgeführte Messungen ergaben eine etwa gleiche Änderung der Halbwertbreite des Hohlraumresonators und eine etwa fünfmal geringere Verstimmung. Bei einer Betriebsfrequenz von 310 MHz werden ähnliche Resultate gefunden; bei einer Betriebsfrequenz — 22000 MHz fing die Änderung der Halbwertbreite und daher die Kreisgüte mit dem Vormagnetisierungsfeld abzunehmen an.
Die in Fig. 2 dargestellte Ausführungsform dient nur als Beispiel einer Vorrichtung nach der Erfin-
dung; der Hohlraumresonator kann auch auf viele ι andere Weisen ausgebildet werden.

Claims (3)

  1. PATENTANSPRÜCHE:
    i. Elektromagnetische Vorrichtung für die Amplitudenmodulation einer Hochfrequenzschwingung mit einer Frequenz oberhalb der natürlichen gyromagnetischen Resonanzfrequenz eines in der Vorrichtung angebrachten, nahezu nichtleitenden, ferromagnetischen Mediums, das infolge eines modulierenden Vormagnetisierungsfeldes eine veränderliche Dämpfung der Hohlfrequenzschwingung herbeiführt, dadurch gekennzeichnet, daß das ferromagnetische Medium einen bei der Frequenz der Hochfrequenzschwingung gemessenen, spezifischen Widerstand von mehr als ioß-cm sowie eine durch die innere Formanisotropie hervorgerufene, innere Vorzugsrichtung der Blochschen Wände aufweist, daß die Richtung der magnetischen Feldstärke der Hochfrequenzschwingung wesentlich abweicht von dieser Vorzugsrichtung und vorzugsweise senkrecht zu dieser ist, und daß das Vormagnetisierungsfeld höchstens die Größenordnung der Sättigungsfeldstärke des ferromagnetischen Mediums erreicht.
  2. 2. Vorrichtung nach Anspruch 1, gekennzeichnet durch ein Ferritmedium in Form eines Rohres bzw. Stabs, das durch ein Strangpreßverfahren hergestellt ist, so daß die erwähnte Vorzugsrichtung sich mit der Achse des Rohres bzw. Stabs deckt.
  3. 3. Vorrichtung nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß das rohr- oder stabförmige Ferritmedium in Richtung der Rohr- oder Stabachse vormagnetisiert wird und in einem von der Hochfrequenzschwingung erregten Hohlraumresonator angebracht ist, der in einer Schwingungsform schwingt, wobei die Richtung der magnetischen Feldstärkekomponente der Hochfrequenzschwingung wesentlich von der Richtung der Rohr- oder Stabaohse abweicht.
    Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
    Ö5465 10.52
DEN3789A 1950-04-20 1951-04-18 Elektromagnetische Vorrichtung fuer die Amplitudenmodulation einer Hochfrequenzschwingung Expired DE855276C (de)

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
NL293317X 1950-04-20

Publications (1)

Publication Number Publication Date
DE855276C true DE855276C (de) 1952-11-10

Family

ID=19782858

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
DEN3789A Expired DE855276C (de) 1950-04-20 1951-04-18 Elektromagnetische Vorrichtung fuer die Amplitudenmodulation einer Hochfrequenzschwingung

Country Status (7)

Country Link
US (1) US2645758A (de)
BE (1) BE502649A (de)
CH (1) CH293317A (de)
DE (1) DE855276C (de)
FR (1) FR1041733A (de)
GB (1) GB693596A (de)
NL (2) NL87176C (de)

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
DE1259982B (de) * 1954-12-30 1968-02-01 Siemens Ag Veraenderbare Impedanz fuer kurze und sehr kurze elektromagnetische Wellen

Families Citing this family (32)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US2798207A (en) * 1951-08-17 1957-07-02 Reggia Frank Magnetic microwave attenuators
BE514905A (de) * 1951-10-19
US2798203A (en) * 1952-04-05 1957-07-02 Bell Telephone Labor Inc Modulated electron discharge device
US2832938A (en) * 1952-08-18 1958-04-29 George T Rado Polarization plane rotator for microwave energy
US2801389A (en) * 1952-11-18 1957-07-30 Ernest G Linder High energy bombardment-inducedconductivity control of electrical circuits
US2890422A (en) * 1953-01-26 1959-06-09 Allen Bradley Co Electrically resonant dielectric body
BE526805A (de) * 1953-02-27
US2820951A (en) * 1953-03-17 1958-01-21 Thompson Prod Inc Attenuator
US2929034A (en) * 1953-04-29 1960-03-15 Bell Telephone Labor Inc Magnetic transmission systems
NL94077C (de) * 1953-04-29
US3076946A (en) * 1953-06-17 1963-02-05 Bell Telephone Labor Inc Nonreciprocal rectangular wave guide device
US2894209A (en) * 1953-07-13 1959-07-07 Varian Associates Gyromagnetic resonance apparatus
US2909738A (en) * 1953-08-17 1959-10-20 Bell Telephone Labor Inc Broadband nonreciprocal devices
US2980870A (en) * 1954-02-15 1961-04-18 Gen Precision Inc Microwave field rotator
US2954535A (en) * 1954-03-09 1960-09-27 Bell Telephone Labor Inc Non-reciprocal wave transmission
US2830162A (en) * 1954-06-22 1958-04-08 Raytheon Mfg Co Heating method and apparatus
US2857574A (en) * 1954-12-23 1958-10-21 Hazeltine Research Inc Tunable electrical resonator
US2776412A (en) * 1955-02-04 1957-01-01 Litton Industries Inc Magnetic system for microwave components
US2913687A (en) * 1955-03-02 1959-11-17 Hughes Aircraft Co Dielectric support for ferrites in waveguide devices
US2908878A (en) * 1955-05-27 1959-10-13 Robert F Sullivan Microwave switching device
US2909734A (en) * 1955-06-03 1959-10-20 Bell Telephone Labor Inc Nonreciprocal wave transmission
US2964669A (en) * 1955-08-25 1960-12-13 Rca Corp Traveling wave tube
US2963668A (en) * 1955-12-28 1960-12-06 Bell Telephone Labor Inc Broad-band electromagnetic wave transmission means
US3099805A (en) * 1956-01-09 1963-07-30 Hughes Aircraft Co Bidirectional coupling between waveguides via two nonreciprocal gyromagnetic coupling rods
US2951215A (en) * 1956-02-02 1960-08-30 Hughes Aircraft Co Waveguide coupling device with switching arrangement
US2961658A (en) * 1956-12-11 1960-11-22 Edward G Spencer Microwave energy radiators
US2951216A (en) * 1956-12-17 1960-08-30 Hughes Aircraft Co Reflectionless microwave filter
US2881395A (en) * 1957-01-07 1959-04-07 Sylvania Electric Prod Modulation apparatus
US2905940A (en) * 1957-05-02 1959-09-22 Edward G Spencer Electromagnetically steered microwave antenna
US2951214A (en) * 1957-09-23 1960-08-30 Hans A Bomke Microwave modulation system
US2971087A (en) * 1958-06-17 1961-02-07 Nat Res Dev Microwave mixers
US3095543A (en) * 1959-06-22 1963-06-25 Raytheon Co Means for modulating high frequency generators

Family Cites Families (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
GB504238A (en) * 1937-07-28 1939-04-21 Marconi Wireless Telegraph Co Improvements in or relating to ultra high frequency apparatus
US2174701A (en) * 1937-07-28 1939-10-03 Rca Corp Ultra high frequency modulator
BE459248A (de) * 1944-03-02

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
DE1259982B (de) * 1954-12-30 1968-02-01 Siemens Ag Veraenderbare Impedanz fuer kurze und sehr kurze elektromagnetische Wellen

Also Published As

Publication number Publication date
US2645758A (en) 1953-07-14
BE502649A (de)
FR1041733A (fr) 1953-10-26
CH293317A (de) 1953-09-15
GB693596A (en) 1953-07-01
NL153072B (nl)
NL87176C (de)

Similar Documents

Publication Publication Date Title
DE855276C (de) Elektromagnetische Vorrichtung fuer die Amplitudenmodulation einer Hochfrequenzschwingung
DE806150C (de) Elektromagnetische Vorrichtung
DE4134397A1 (de) Anordnung zum empfang von signalen von einem passiven transponder
DE2506658C3 (de) Elektronen-Spinresonanz-Spektrometer
DE1053044B (de) Mit gyromagnetischem Effekt arbeitender Frequenzumsetzer fuer Ultrahochfrequenzen
DE3927347C2 (de) Ausgestaltung von Magneten für ferrimagnetische Resonatoren
DE1105213B (de) Magnetostriktiver Vibrator
DE1815570A1 (de) E-Ebenen-Hohlleiterzirkulator mit drei Anschluessen
DE2005019C3 (de) Isolator für elektromagnetische Wellen
AT160743B (de) Hochfrequenz-Induktionspule, deren Wicklung ortsfest auf einem magnetisierbaren Massekern angeordnet ist.
DE807965C (de) Schaltung zur UEbertragung elektrischer Schwingungen mit einem grossen Durchlassbereich
DE937475C (de) Vorrichtung mit einem Hohlraumresonator
DE703509C (de) Schaltung zur Frequenzstabilisierung eines selbsterregten, rueckgekoppelten Senders
DE1084323B (de) Parametrischer Hochfrequenzverstaerker
DE2103770C2 (de) Breitbandiger Hohlleiter-Zirkulator
DE1014244B (de) Durch Dauermagneten vormagnetisierter ferromagnetischer Spulenkern
DE944200C (de) Empfaenger mit Bandsporeizung auf dem Kurzwellenbereich
DE1466123A1 (de) Ferromagnetische Abstimmung
DE975749C (de) Streufeldfreie Hochfrequenzspule, vorzugsweise fuer UKW-Frequenzen ueber 30 MHz
DE1093428B (de) Schaltungsanordnung zur automatischen Frequenzkorrektur des oertlichen Oszillators in Hochfrequenzempfangsgeraeten
DE1466123C (de) Abstützvorrichtung mit einem Magnetkern
DE942400C (de) Detektor fuer elektromagnetische Wellen
DE1523101C3 (de) MikroweUen-Hohlraumresonator
DE2362277C3 (de) Verfahren zum Umsetzen der Trägerfrequenz eines elektromagnetischen Schwingungsspektrums und Empfänger zur Durchführung des Verfahrens
DE730624C (de) UEberlagerungsempfaenger mit kurzwelliger Zwischenfrequenz