DE4327103A1 - Interferometrisch abstimmbares optisches Filter - Google Patents

Interferometrisch abstimmbares optisches Filter

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Description

Die vorliegende Erfindung betrifft ein optisches Filterbauelement, ins­ besondere ein interferometrisch abstimmbares optisches Filter, bei dem eine vorbestimmte Wellenlänge oder vorbestimmte Wellenlängen eines optischen Signals aus optischen, im Wellenlängenmultiplexverfahren unterteilten Signalen ausgewählt wird.
Inkoherente Lichtwellen-Nachrichtensysteme mit dicht gepacktem Wel­ lenlängenmultiplex (WDM = Wavelength division multiplex) sind ge­ genüber koherenten (Überlagerungs-) Nachrichtensystemen attraktiv, da die inkoherenten Systeme den großen verfügbaren Wellenlängen-(Fre­ quenz)Bereich in einer optischen Faser ausnutzen, indem verschiedenen Kanälen eines Nachrichtensystems verschiedene Wellenlängen zugeordnet werden. Ein Schlüsselbauteil des inkoherenten WDM-Lichtwellen-Nach­ richten-Systems ist der Lichtwellenempfänger, der für eine Filterung, Verstärkung und Demodulation der Lichtwellensignale sorgt. Wird von einer direkten Demodulation anstelle der koherenten Demodulation Ge­ brauch gemacht, benötigt man abstimmbare optische Filter zum Separie­ ren der verschiedenen Multiplex-Wellenlängen (Kanäle) sowohl zum Zwecke der Wegleitung als auch für die End-Demodulation. Der WDM- Empfänger mit direkter optischer Demodulation muß das Mehrfrequenz- WDM-Signal optisch filtern, um nur den gewünschten Kanal zu dem optischen Direkt-Demodulator durchzulassen. Ein abstimmbares opti­ sches Filter hat deshalb die Funktion, ein Lichtsignal mit vorbestimmter Wellenlänge aus der Vielzahl von Lichtwellen-Multiplexsignalen aus­ zuwählen. Damit ist es das Ziel des abstimmbaren optischen Filters, einen Kanal (oder mehrere Kanäle) innerhalb eines gegebenen ankom­ menden optischen Wellenlängenmultiplex-Signals auszuwählen und die anderen Kanäle an einem Durchgang durch das Filter zu hindern.
Es wurden verschiedene optische Filter entwickelt. Fabry-Perot-Filter mit mechanischer Abstimmung, d. h. einem piezoelektrisches Element, entwickelt. Allerdings hat der Einsatz mechanisch betätigter Filter verschiedene Nachteile. Als erstes sind optische Filter mit beweglichen Bauteilen typischerweise voluminös und in der Herstellung teuer. Darüber hinaus haben optische Filter mit beweglichen Bauteilen eine geringe Zuverlässigkeit und niedrigere Schaltgeschwindigkeiten als elek­ tronisch gesteuerte optische Filter. Optische Filter auf der Basis einer akustooptischen TE/TM-Modenumwandlung und Wellenleiter wurden ebenfalls entwickelt. Allerdings benötigen diese Filter eine relativ kom­ plexe Treiberschaltung zum Erzeugen der erforderlichen akustischen Wellen. Darüber hinaus sind die Filter relativ groß und haben eine Länge in der Größenordnung von ein bis zwei Zentimetern. Optische Filter auf der Grundlage von Halbleiterlaserdioden mit verteilter Rück­ kopplung (DFB = distributed feedback) und mehrere Abschnitte auf­ weisende Fabry-Perot-Laserdioden wurden ebenfalls entwickelt. Der­ artige Halbleiterlaserstrukturen mit verteilter Rückkopplung werden über einen Vorstrom betrieben, der unterhalb des Schwellenstroms für den Laserbetrieb eingestellt wird. Während diese Bauelemente den Vorteil hoher Verstärkung aufweisen, haben sie auch einige Nachteile. Zunächst ist der Abstimmbereich dieser Halbleiterbauelemente mit verteilter Rück­ kopplung bei weniger als 2 Nanometer für eine Wellenlänge von 1,5 Mikrometern in einem InGaAsP/InP-Bauelement klein. Weiterhin haben sie aufgrund der Verstärkung eine sehr geringe Breite und neigen zu Sättigungseffekten, falls die Leistung des Eingangssignals zu hoch ist.
Optische Filter auf Basis einer Laserstruktur mit einer verteilten Bragg­ schen Reflexion (DBR = distributed Bragg reflection) wurden ebenfalls entwickelt. Die Laserstruktur mit verteilter Braggscher Reflexion wird eingesetzt als integrierter Empfänger in einem Lichtwellen-Nachrichten­ system. Die DBR-Laserstruktur wird elektrisch unter den Laserbetrieb- Schwellenwert vorgespannt, um als multifunktionelles Element dadurch zu arbeiten, daß die integrierten Vorgänge der Resonanzverstärkung und des Filterns der empfangenen Lichtwellensignale durchgeführt werden. Durch elektrisches Vorspannen des Bragg-Abschnitts der DBR-Laser­ struktur ist es möglich, den Filtervorgang so abzustimmen, daß die gewünschte Wellenlänge ausgewählt wird. Die DBR-Laserstruktur besitzt mit einem bis zu 15 Nanometern betragenden Abstimmbereich einen größeren Abstimmbereich als DFB-Laserdioden und kann unempfindlich gegenüber der Leistung des Eingangssignals gemacht werden, indem der Verstärkungsabschnitt weggelassen wird. Allerdings arbeitet die DBR- Laserstruktur unter Verwendung von Reflexion, wobei das Ausgangs­ signal durch das Eingangssignal hindurch reflektiert wird, was zu Ver­ lusten führt, wenn die Signale separiert werden.
Die vorliegende Erfindung offenbart ein abstimmbares optisches Filter für den Einsatz in Wellenlängenmultiplexsystemen. Das optische Filter spaltet ein Eingangssignal in mehrere Zweige auf. In jedem Zweig las­ sen sich Amplitude und Phase des Signals individuell steuern. Dann werden die Signale rekombiniert. Die Signale lassen sich dadurch re­ kombinieren, daß der gleiche Typ von Y-Verbindung verwendet wird, der zuvor zum Aufspalten des Lichts in die Zweige eingesetzt wurde. Die sich ergebende Interferenz führt zu einem wellenlängenabhängigen Durchlässigkeitsspektrum, welches nach Wunsch eingestellt werden kann.
In einer weiteren Ausführungsform der vorliegenden Erfindung wird ein interferometrisch abstimmbares optisches Filter in einem Laser als Wel­ lenlängensteuereinrichtung eingesetzt. Eine Wellenlänge wird in der Oberfläche eines Halbleitersubstrats gebildet und in seitlicher Richtung definiert. Ein teildurchlässiger Endspiegel ermöglicht den Austritt des Lichts aus dem Laser. Ein Abschnitt des Wellenleiters ist in mehrere Zweige aufgespalten. Jeder Zweig kann eine Phasensteuereinrichtung und eine stark reflektierende Einrichtung zum Reflektieren des Lichts zurück zu der Phasensteuereinrichtung aufweisen. Ein Phasensteuerab­ schnitt befindet sich an dem Wellenleiter, um eine gewünschte Licht­ wellenlänge auszuwählen. Der Wellenleiter enthält außerdem einen Ver­ stärkungssteuerabschnitt.
Im folgenden werden Ausführungsbeispiele der Erfindung anhand der Zeichnung näher erläutert. Es zeigen:
Fig. 1 ein optischer Filter gemäß der Erfindung;
Fig. 2 eine weitere Ausführungsform eines erfindungsgemäßen optischen Filters;
Fig. 3 eine grafische Darstellung, die das Leistungsdurchlässig­ keitsspektrum eines optischen Filters gemäß der Erfindung veranschau­ licht;
Fig. 4 ein polarisationsunabhängiges optisches Filter gemäß der Erfindung; und
Fig. 5 einen wellenlängenabstimmbaren Laser unter Verwendung eines interferometrischen Filters gemäß der Erfindung als wellenlängen­ selektives Element.
Fig. 1 zeigt ein optisches Filter 10 gem. der Erfindung. Das Licht in dem Eingangswellenleiter 10 wird in mehrere Zweige N aufgespalten. Das Licht kann mit Hilfe eines Y-Verbindungsaufspalters oder eines digitalen Schalters in die verschiedenen Zweige aufgespalten werden. Ein Amplitudensteuerelement 12 und ein Phasensteuerelement 14 befin­ den sich in jedem Zweig. Darüber hinaus unterscheidet sich die Weg­ länge vom Punkt A zum Punkt B von Zweig zu Zweig. Als Ergebnis ist das Licht aus den verschiedenen Zweigen nicht in Phase miteinander, so daß das Licht in den verschiedenen Zweigen in gegenseitige Interferenz gelangt, wenn das Licht aus jedem Zweig rekombiniert wird. Die Inter­ ferenz zwischen verschiedenen Lichtsignalen hängt von den Phasenunter­ schieden zwischen den Signalen ab. Da die Phasendifferenz eine Funktion der Wellenlänge ist, führt die erfindungsgemäße Struktur zu einer wellenlängenabhängigen Übertragung von A nach B. Das Lei­ stungsspektrum von A nach B läßt sich als eine Funktion der Wellen­ länge λ für ein Bauteil mit N Zweigen wie folgt errechnen:
wobei die Amplitude Ak für jeden Zweig von dem Amplitudensteuer­ element 12 gesteuert wird, die Phase Φk von dem Phasensteuerelement 14 gesteuert wird, n der effektive Brechungsindex für das sich in dem Wellenleiter ausbreitende Licht und Lk der Abstand von A nach B für das durch den Zweig k gehende Licht ist. Durch Ändern der Amplitude und der Phase läßt sich das Durchlässigkeitsspektrum durch das Filter ändern. Als Ergebnis läßt sich der so erhaltene Aufbau als abstimmbares optisches Filter einsetzen. Es ist auch möglich, mehrere solche Bauele­ mente in Kaskade anzuordnen, so daß sich das ergebende Durchlässig­ keitsspektrum als Produkt aus den Durchlässigkeitsspektren aller Bauele­ mente ergibt.
Fig. 2 zeigt ein spezifisches Ausführungsbeispiel der Erfindung, bei dem die Anzahl von Zweigen N dem Wert 4 entspricht. Bei diesem einfachen Beispiel besitzt das Filter kein Amplitudensteuerelement 14, und das Licht wird gleichermaßen zwischen den vier Zweigen aufgeteilt. Jeder Zweig enthält allerdings einen Phasensteuerabschnitt. Die Länge jeden Zweiges und die Phase für jeden Zweig basieren auf den folgenden Beziehungen:
Lk = Lo + k * d
Φk = (Φo + k * ψ) mod 2π
Als Ergebnis läßt sich das Leistungsübertragungsspektrum für das Bau­ element wie folgt aufschreiben:
Als Ergebnis hängt das Leistungsübertragungsspektrum TN lediglich von n, d und N (welches feste Werte sind) und von ψ, ab, welcher Wert abstimmbar ist. Mit dieser Wahl von Parametern ergibt sich ein periodi­ sches Filter mit einer durch nd festgelegten Periode. Darüber hinaus besitzt das periodische Filter eine Bandpaßstelle, die innerhalb der festen Periode durch ψ abstimmbar ist. Im Ergebnis braucht jeder Phasenab­ schnitt nur in der Lage zu sein, eine Phasenverschiebung im Bereich von 0 bis 2π zu bewirken, da alles andere der Funktion modulo 2π ent­ spricht.
Fig. 3 veranschaulicht das Leistungsübertragungsspektrum des in Fig. 2 dargestellten optischen Filters. Nach Fig. 3 sind die Parameter einge­ stellt auf N = 4, n = 3,25, d = 47 Mikrometer und λ etwa 1,55 Mikrometer. Die ausgezogene Linie bedeutet das Leistungsspektrum bei ψ = 0, während die gestrichelte Linie das Leistungsspektrum für ψ = 2π/3 bedeutet. Bei dieser Ausführungsform beträgt die Periode des Filters etwa 15,7 Nanometer.
Die Art und Weise, in der die Amplituden- und Phasensteuerelemente ausgeführt werden können, hängt von dem zur Herstellung des Filters verwendeten Material ab. In einem Halbleitermaterial mit direkter Lücke wie z. B. InGaAsP/InP für den Bereich von 1,2 mit 1,6 Mikrometern und AlGaAs/GaAs für den Bereich von 0,8 bis 0,9 Mikrometern läßt sich der Amplitudensteuerabschnitt realisieren durch ein Element mit veränderlicher Dämpfung/Verstärkung, indem bspw. ein Abschnitt des Wellenleiters als Halbleiter-Diodenverstärker ausgebildet wird. Der Wellenleiterkern wird aus einem Material gebildet, dessen Bandlücken- Wellenlänge der Wellenlänge des Lichts durch das Bauelement ent­ spricht, und er wird sandwichartig zwischen einem p- und einem n- dotierten Material höherer Bandlücke eingefaßt, so daß Ladungsträger injiziert werden können und eine Verstärkung liefern, wenn der Ver­ stärker in Vorwärtsrichtung vorgespannt wird. Wenn dem Verstärker kein Strom zugeführt wird, absorbiert der Wellenleiter Licht. Wenn aber dem Verstärker genügend Strom zugeführt wird, zeigt der Wellenleiter Verstärkung.
In einer weiteren Ausführungsform der vorliegenden Erfindung läßt sich die Amplitude des Lichts in den verschiedenen Zweigen dadurch steuern, daß ein digitaler Schalter für jeden Aufspaltvorgang verwendet wird, wie er offenbart ist in "Integrated Optics 4×4 Switch Matrices With Digital Optical Switches", P. Granestrand, Electronic Letters, Vol. 26(1), 4. Januar 1990, Seiten 4 und 5 und "Polarization-And Wave­ length Insensitive Guided-Wave Optical Switch with Semiconductor Y-Junction" von H. Yanagawa, K. Ueki und Y. Kamata, Journal of Light­ wave Technology, Vol. 8(8), August 1990, Seiten 1192-1197, auf die hier ausdrücklich Bezug genommen wird. Als Ergebnis läßt sich das Aufteilungsverhältnis des Lichts steuern durch die an den Schalter ange­ legte Spannung oder dem Schalter zugeführten Strom. Der digitale Schalter läßt sich in Verbindung mit Halbleiterbauelementen einsetzen, jedoch auch bspw. in Verbindung mit LiNbO3-Bauelementen.
Der Phasensteuerabschnitt läßt sich realisieren durch einen Wellenleiter­ abschnitt mit einem abstimmbaren effektiven Index. Die Abstimmung des effektiven Index läßt sich auf verschiedene Weise erreichen. Als erstes kann eine Injektion freier Ladungsträger in den Wellenleiter vor­ genommen werden. Das Verfahren der Injektion freier Ladungsträger macht Gebrauch von der Durchlaßrichtung-Vorspannung einer p-i-n- Diodenstruktur zum Injizieren von Ladungsträgern in den Wellenleiter. Diese Methode wird benutzt bei abstimmbaren DBR-Lasern, wie es offenbart ist in "Semiconductor Lasers for Coherent Optical Fiber Com­ munications", T. Koch und U. Koren, Journal of Lightwave Techno­ logy, Vol. 8(3), März 1990, Seiten 274-293. Die Verarmung an freien Ladungsträgern in dem Wellenleiter kann auch zum Ändern des effekti­ ven Brechungsindex verwendet werden. Das Verfahren der Verarmung an freien Ladungsträgern macht Gebrauch von einer Vorspannung in Sperrichtung, um die Ladungsträger aus dem Wellenleiter zu fegen und dadurch den effektiven Brechungsindex zu ändern. Der effektive Brechungsindex läßt sich auch durch elektrooptisches Abstimmen ändern. Beim elektrooptischen Abstimmen ändert das über eine in Sperrichtung vorgespannte p-i-n-Struktur angelegte elektrische Feld den Brechungsindex innerhalb des Wellenleiters. Dies kann mit dem massi­ ven Material geschehen, jedoch sollten vorzugsweise Quantenlöcher verwendet werden, um eine ausreichende Indexänderung zu erzielen. Die oben angegebenen Verfahren zum Ändern des effektiven Index sind nicht abschließend angegeben, da auch andere Verfahren möglich sind. Wenn bspw. die Wellenleiter aus SiO2 auf Si gefertigt sind, könnte ein thermooptisches Abstimmen zum Ändern des effektiven Brechungsindex des Wellenleiters verwendet werden.
Das Filter ist im allgemeinen polarisationsabhängig, was bedeutet, daß die Polarisationsverschiedenheit in Kauf genommen werden müßte, wenn keine Steuerung des Polarisationszustands des ankommenden Lichts erfolgt. Wenn allerdings ein Element in die Mitte jedes Zweigs des Wellenleiters eingefügt wird, welches die Polarisation des Lichts um 90° dreht, so daß das Bauelement symmetrisch bzgl. des Polarisations­ elements angeordnet ist, ist das gesamte Bauelement polarisationsunab­ hängig. Fig. 4 zeigt ein mit vier Zweigen ausgestattetes optisches Filter, welcher Polarisationsdreher 40 enthält. Die Polarisationsdreher 40 befin­ den sich in der Mitte jedes Zweigs, so daß das Bauelement symmetrisch bzgl. des Polarisationsdrehers angeordnet ist. Weiterhin müssen Phasen- und Amplitudensteuerelemente bzgl. des Polarisationsdrehers symme­ trisch aufgespalten werden, wie in Fig. 4 dargestellt ist. Als Ergebnis muß ein Amplitudensteuerelement und ein Phasensteuerelement auf jeder Seite des Polarisationsdrehers 40 vorhanden sein.
Der Polarisationsdreher 40 läßt sich auf verschiedene Weise realisieren. Zunächst kann der Polarisationsdreher als Wellenleiter-Modenwandler ausgeführt werden, wie es offenbart ist in "Passive Mode Converter with a Periodically Tilted InP/GaInAsP Rib Waveguide", H. Heindrich u. a., IEEE Photon. Technology Letters, Vol. 4(1), Januar 1992, Seiten 34- 36. Außerdem läßt sich der Dreher als Quarzplättchen ausbilden, wie es beschrieben ist in "Polarization Insensitive Arrayed-Waveguide Grating Wavelength Multiplexer on Silicon", H. Takkhashi, Y. Hibino und I. Nishi, Optics Letters, Vol 17(7), 1. April 1992, Seiten 499-501.
In einer anderen Ausführungsform der Erfindung kann das optische Filter als Ersatz für ein abstimmbares Gitter eines drei Abschnitte auf­ weisenden DBR-Lasers verwendet werden. Bei dieser Ausführungsform vereinfacht sich die Ausführung des Filters durch Falten des Filters entlang der Symmetrielinie durch jeden Zweig. Fig. 5. zeigt einen der­ artigen Laser mit einem vier Zweige aufweisenden interferometrischen Abschnitt. Ein Phasensteuerelement 52 befindet sich in jedem der vier Zweige des Wellenleiters 50. Ein hochreflektierendes Element 54 befin­ det sich am Ende jedes Phasensteuerelements 52. In dem Wellenleiter sich ausbreitendes Licht gelangt durch einen Verstärkungsabschnitt 56 und einen Phasensteuerabschnitt 58. Dann wird das Licht aufgespalten in vier unterschiedliche Zweige des Wellenleiters, was mit Hilfe von Y- Verbindungs-Aufspaltern oder digitalen Schaltern geschieht. Das Licht gelangt durch die Phasensteuerelemente 52 und wird von dem hoch­ reflektierenden Element 54 durch die Phasensteuerelemente 52 zurück­ reflektiert. Ein teildurchlässiges Spiegelelement 51 befindet sich am Ende des Verstärkungsabschnitts 56. Es ermöglicht einem Bruchteil des Lichts, den Laser zu verlassen, und es reflektiert das übrige Licht zu­ rück in den Verstärkerabschnitt 56. Das Licht in jedem der Zweige des Wellenleiters hat eine andere Phase. Die Phasensteuerelemente 52 brau­ chen lediglich in der Lage zu sein, Phasenverschiebungen zwischen 0 und π zu bewirken, da das Licht die Phasensteuerelemente zweimal durchläuft.
Das Reflexionsspektrum des interferometrischen Abschnitts ist das glei­ che wie das Übertragungsspektrum des oben beschriebenen optischen Filters, und es ist ebenfalls abstimmbar. Der Abstimmbereich hängt ab von der Periode des Filters und könnte dadurch gewählt werden, daß die Unterschiede zwischen den Längen der verschiedenen Zweige aus­ gewählt werden. Die Phasensteuerelemente 52 könnten die Möglichkeit bieten, die Wellenlängenauswahl innerhalb der Periode des Filters zuzu­ lassen. Der Phasensteuerabschnitt 58 dient dazu, die globale Umlauf­ phase in dem Laser einzustellen und läßt sich damit zur Feinsteuerung der Laserwellenlänge benutzen.

Claims (24)

1. Interferometrisches abstimmbares optisches Filter, umfassend:
  • - ein Halbleitersubstrat mit einer ersten Elektrode auf dessen erster Fläche;
  • - einen Wellenleiter, der in der Fläche des Substrats ausgebildet und in Seitenrichtung definiert ist, um Lichtwellen zu übertragen, wobei ein Abschnitt des Wellenleiters in mehrere Zweige aufgespalten ist, von denen jeder Zweig eine andere Länge besitzt;
  • - eine Einrichtung zum Aufspalten der Lichtwellen in die Zweige des Wellenleiters; und
  • - eine Einrichtung zum Rekombinieren der Lichtwellen nach dem aufgespaltenen Abschnitt des Wellenleiters.
2. Filter nach Anspruch 1, bei dem jeder Zweig des Wellenleiters eine Amplitudensteuereinrichtung (12) aufweist.
3. Filter nach Anspruch 2, bei dem die Amplitudensteuereinrichtung ein Halbleiterverstärker (12) ist.
4. Filter nach einem der Ansprüche 1 bis 3, bei dem jeder Zweig des Wellenleiters eine Phasensteuereinrichtung (14) zum Ändern des effek­ tiven Index des Wellenleiters aufweist.
5. Filter nach einem der Ansprüche 1 bis 4, bei dem jeder Zweig des Wellenleiters eine Amplitudensteuereinrichtung (12) und eine Phasen­ steuereinrichtung (14) besitzt.
6. Filter nach jedem der Ansprüche 1 bis 5, bei dem jeder Zweig des Wellenleiters einen Polarisationsdreher (40) enthält.
7. Filter nach einem der Ansprüche 1 bis 6, bei dem jeder Zweig des Wellenleiters eine Amplitudensteuereinrichtung, eine Phasensteuerein­ richtung und einen Polarisationsdreher (40) enthält.
8. Filter nach Anspruch 6, bei dem der Polarisationsdreher ein Wellen­ leiter-Modenwandler ist.
9. Filter nach Anspruch 6, bei dem der Polarisationsdreher eine Quarzplatte ist.
10. Filter nach Anspruch 4, bei dem die Phasensteuereinrichtung den effektiven Index des Wellenleiters durch Injektion freier Ladungsträger in den Wellenleiter ändert.
11. Filter nach Anspruch 4, bei dem die Phasensteuereinrichtung den effektiven Index des Wellenleiters durch Verarmung an freien Ladungs­ trägern im Wellenleiter ändert.
12. Filter nach Anspruch 4, bei dem die Phasensteuereinrichtung den effektiven Index des Wellenleiters durch elektrooptisches Abstimmen ändert.
13. Filter nach Anspruch 4, bei dem die Phasensteuereinrichtung den effektiven Index des Wellenleiters durch thermooptisches Abstimmen ändert.
14. Filter nach Anspruch 1, bei dem die Einrichtung zum Aufspalten der Lichtwellen ein Digitalschalter ist, der auch als Amplitudensteuer­ einrichtung dient.
15. Filter nach Anspruch 1, bei dem die Einrichtung zum Aufspalten der Lichtwellen ein Y-Verbindungs-Aufspalter ist.
16. Filter nach einem der Ansprüche 1 bis 15, bei dem die Einrichtung zum Rekombinieren der Lichtwellen ein digitaler Schalter ist.
17. Filter nach einem der Ansprüche 1 bis 15, bei dem die Einrichtung zum Rekombinieren der Lichtwellen ein Y-Verbindungs-Aufspalter ist.
18. Laser mit einem interferometrischen abstimmbaren optischen Filter als Wellenlängen-Steuereinrichtung, umfassend
  • - einen Wellenleiter, der in der Oberfläche eines Halbleitersubstrats ausgebildet und seitlich definiert ist, wobei der Wellenleiter einen teildurchlässigen Endspiegel (51) besitzt, damit Licht den Laser verlassen kann, wobei ein Abschnitt des Wellenleiters in mehrere Zweige aufgespalten ist und jeder Zweig eine andere Länge besitzt;
  • - eine Phasensteuereinrichtung (52) in jedem Zweig des Wellenleiters;
  • - eine hochreflektierende Einrichtung (54), benachbart zu jeder Phasensteuereinrichtung (52), um Licht durch die Phasensteuerein­ richtung (52) zurückzureflektieren;
  • - einen Phasensteuerabschnitt (58) an dem Wellenleiter, um eine gewünschte Lichtwellenlänge auszuwählen; und
  • - einen Verstärkungssteuerabschnitt (56) an dem Wellenleiter.
19. Laser nach Anspruch 18, bei dem die Phasensteuereinrichtung (52) den effektiven Index des Wellenleiters durch Injektion freier Ladungs­ träger in den Wellenleiter ändert.
20. Laser nach Anspruch 18, bei dem die Phasensteuereinrichtung den effektiven Index des Wellenleiters durch Verarmung von freien Ladungs­ trägern in dem Wellenleiter ändert.
21. Laser nach Anspruch 18, bei dem die Phasensteuereinrichtung den effektiven Index des Wellenleiters durch elektrooptisches Abstimmen ändert.
22. Laser nach Anspruch 18, bei dem die Phasensteuereinrichtung den effektiven Index des Wellenleiters durch thermooptisches Abstimmen ändert.
23. Laser nach Anspruch 18, bei dem die Einrichtung zum Aufspalten der Lichtwellen ein digitaler Schalter ist.
24. Laser nach Anspruch 18, bei dem die Einrichtung zum Aufspalten der Lichtwellen ein Y-Verbindungs-Aufspalter ist.
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