DE4101544A1

DE4101544A1 - Roentgengeraet

Info

Publication number: DE4101544A1
Application number: DE4101544A
Authority: DE
Inventors: Geoffrey Dr Harding; Gerhard Dr Martens
Original assignee: Philips Patentverwaltung GmbH
Current assignee: Philips Intellectual Property and Standards GmbH
Priority date: 1991-01-19
Filing date: 1991-01-19
Publication date: 1992-07-23
Also published as: EP0496454B1; US5265144A; EP0496454A1; DE59209678D1; JPH04317633A

Description

Die Erfindung betrifft ein Röntgengerät mit einem poly chromatischen Röntgenstrahler zur Erzeugung eines Primär strahls von geringem Querschnitt, einer Detektoranordnung zur Erfassung der im Primärstrahl erzeugten Streustrahlung mit mehreren Detektorelementen, die auf zum Primärstrahl konzentrischen Ringen angeordnet sind, und einem zwischen den Röntgenstrahlenquellen und der Detektoranordnung angeordneten zum Primärstrahl konzentrischen Kollimator anordnung.

Ein solches Röntgengerät ist im wesentlichen aus der DE-OS 37 12 928 bekannt. Die Kollimatoranordnung ist dabei so gestaltet, daß die Detektorelemente unterschiedliche Abschnitte des Primärstrahls innerhalb eines Untersu chungsbereichs erfassen und daß ein Schichtbild der Streu dichte herstellbar ist, wenn der Untersuchungsbereich vom Primärstrahl in unterschiedlichen Richtungen und längs paralleler Strahlenpfade durchstrahlt wird.

Aus der Zeitschrift "Phys. Med. Biol." (1990, Vol 35, No 1, S. 33-41) ist ein Röntgengerät bekannt, mit dem das Impulsübertragsspektrum eines kleinen Bereiches innerhalb eines menschlichen Körpers bestimmt werden kann. Da sich die Impulsübertragsspektren gesunder und kranker (von Osteoporose befallener) Knochen deutlich unterscheiden, erlaubt es ein solches Verfahren, den Zustand der Knochen substanz zu beurteilen. Zur Erfassung des Impulsübertrags spektrums wird die unter einem festen Streuwinkel (z. B. 3,5°) im Primärstrahl gestreute Strahlung mittels eines energieauflösenden Detektors erfaßt und der Impuls übertrag bestimmt nach der Gleichung

X = sin (T/2)/L, (1)

wobei T der Streuwinkel ist und L die Wellenlänge der Streustrahlung. Da die Streuquerschnitte für elastische Streustrahlung relativ gering sind, hat das bekannte Gerät eine vergleichsweise geringe Empfindlichkeit, so daß bei derartigen Untersuchungen relativ große Strahlungsdosen erforderlich sind. Es ist zwar möglich, die Strahlungs dosis dadurch zu vergrößern, daß der fest vorgegebene Win kelbereich vergrößert wird, innerhalb dessen die Streu strahlung erfaßt wird, doch wird dadurch die Genauigkeit verringert, mit der der Impulsübertrag bestimmt werden kann.

Aufgabe der vorliegenden Erfindung ist es, ein Röntgen gerät der eingangs genannten Art so auszugestalten, daß das Impulsübertragsspektrum eines kleinen Volumenbereichs innerhalb eines ausgedehnten Objekts mit relativ geringer Dosis vergleichsweise genau bestimmbar ist.

Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß dadurch gelöst, daß die Kollimatoranordnung so gestaltet ist, daß die Streustrah lung aus demselben Abschnitt des Primärstrahls auf mehrere Detektorelemente trifft.

Jedes der Detektorelemente erfaßt die Streustrahlung unter einem verhältnismäßig engen Streuwinkelbereich, so daß - bei hinreichendem Energieauflösungsvermögen der einzelnen Detektorelemente - das Impulsübertragsspektrum verhältnis mäßig genau bestimmbar ist. Da mehrere Detektorelemente die Streustrahlung aus demselben Abschnitt erfassen und da das Impulsübertragsspektrum aus den Ausgangssignalen all dieser Detektorelemente abgeleitet wird, entspricht die Vergrößerung der Empfindlichkeit bzw. die Verringerung der Strahlungsdosis der Zahl der Detektorelemente, die denselben Abschnitt des Primärstrahls "sehen".

Bevorzugte Weiterbildungen der Erfindung sind in den Unteransprüchen beschrieben.

Die Erfindung wird nachstehend anhand der Zeichnung näher erläutert.

Es zeigen

Fig. 1a ein erfindungsgemäßes Röntgengerät,

Fig. 1b eine spezielle Ausgestaltung eines Detektor elements,

Fig. 2 eine Einrichtung zur Bestimmung des Impulsüber tragsspektrums aus den Ausgangssignalen der Detektor elemente und

Fig. 3 die Energiespektren verschiedener Detektorelemente und das daraus resultierende Impulsübertragsspektrum.

In Fig. 1a ist mit 1 ein polychromatischer Röntgenstrahler bezeichnet, der beispielsweise eine Röntgenröhre enthalten kann. Der polychromatische Röntgenstrahler 1 emittiert in einem Energiebereich, der im Falle einer Röntgenröhre von der daran anliegenden Hochspannung abhängt, Röntgenstrah lung. Mittels wenigstens einer Lochblende 2 wird von der erzeugten Röntgenstrahlung ein Nadelstrahl (pencil beam) 3, d. h. ein Primärstrahl mit geringem Querschnitt ausge blendet. Dieser Primärstrahl durchsetzt ein ausgedehntes Objekt 4, beispielsweise einen Patienten, der auf einer Tischplatte 5 gelagert ist. Unterhalb der Tischplatte befindet sich eine Detektoranordnung D, die die Intensität des Primärstrahls und der im Primärstrahl erzeugten Streu strahlung mißt. Die Detektoranordnung mißt die Röntgen strahlung energieaufgelöst, d. h. ihre Ausgangssignale hängen (linear) von der Energie der jeweils detektierten Röntgenquanten ab.

Die Detektoranordnung D umfaßt einen konzentrisch zum Primärstrahl 3 angeordneten kreisförmigen Germaniumkri stall mit einem zentralen Detektorelement D₀ und konzen trisch dazu angeordneten ringförmigen Detektorelementen D₁.. D₇., die die Röntgenquanten unabhängig voneinander detektieren. Das zentrale Detektorelement D₀ mißt die Intensität des Primärstrahls nach dem Durchsetzen des Körpers 4, während die Detektorelemente D₁.. D₇ die Streu strahlung aus dem Untersuchungsbereich getrennt vonein ander erfassen. Jedes Detektorelement ist 2 mm breit, und zwischen je zwei Detektorelementen befindet sich ein Zwi schenraum von 0,5 mm. Das äußerste Detektorelement hat einen Außendurchmesser von 70 mm.

Zwischen der Tischplatte 5 und der Detektoranordnung D ist eine Kollimatoranordnung 6 vorgesehen. Diese besteht aus einer Anzahl von Kollimatorlamellen, die die Form des Mantels eines Kegelstumpfes aufweisen. Die Verlängerungen der Mantelflächen dieser Kollimatorlamellen schneiden sich in dem durch ein Kreuz markierten Punkt 7 innerhalb des Körpers 4. Es sind mindestens soviele Kollimatorlamellen vorgesehen wie Detektorelemente, wobei die Anordnung so getroffen ist, daß die Streustrahlung zwischen benachbar ten Kollimatorlamellen jeweils nur auf eines der Detektor elemente D₁..D₇ auftreffen kann. Die Kollimatorlamellen bestehen aus Strahlen absorbierendem Material, beispiels weise aus 0,2 mm starken Blechen einer Kupfer/Silber- Legierung.

Da sich die Kollimatoren im Punkt 7 schneiden, "sehen" alle Detektorelemente nur diesen Punkt bzw. den Bereich des Primärstrahls um diesen Punkt herum. Die Streuwinkel der Streustrahlung, die die Detektorelemente D₁..D₇ erfassen, nehmen von innen (D₁), nach außen (D₇) zu.

Es sei an dieser Stelle bemerkt, daß zwecks besserer Dar stellung die Zeichnung die tatsächlichen Größenverhält nisse nicht richtig wiedergibt. Die Höhe der Kollimatoren beträgt 300 mm, während der Durchmesser des äußersten Kollimators (auf seiner dem Detektor zugewandten Seite) 70 mm beträgt. Der Punkt 7 ist von der Detektoranordnung D 500 mm entfernt.

Bei diesen Abmessungen trifft nur Streustrahlung, die mit dem Primärstrahl einen Winkel (den Streuwinkel) zwischen zwei und vier Grad einschließt, auf die Detektorelemente D₁..D₇. In diesem Winkelbereich überwiegt bei einer Röhrenspannung von z. B. 160 kV die elastische bzw. kohärente Streustrahlung die Compton-Streustrahlung. Elastische Streustrahlung entsteht durch Streuprozesse, bei denen die Röntgenquanten ihre Energie nicht ändern.

Bekanntlich hängt das Impulsübertragsspektrum von elastisch gestreuter Strahlung wesentlich von der atomaren Zusammensetzung des Körpers ab, in dem die Streustrahlung erzeugt wird. So zeigt beispielsweise das Impulsübertrags spektrum von Knochen ein Maximum bei 1,8/nm, während das Maximum von Fett bei 1,2/nm liegt. Es genügt daher, die Bestimmung des Impulsübertragsspektrums auf einen Bereich zwischen X=0,8/nm und X=2,0/nm zu beschränken. Wenn das äußerste Detektorelement D₇ zur Bestimmung des niedrigsten Impulsübertrages (X=0,8/nm) und das innerste Detektor element D₁ zur Bestimmung des höchsten Impulsübertrages (X=2/nm) beitragen soll, dann muß die Energie der Röntgen quanten im Primärstrahl 3 etwa zwischen 30 keV und 130 keV liegen. Dies setzt voraus, daß die Röntgenröhre mit einer Spannung betrieben wird, die größer ist als 130 kV, bei spielsweise 160 kV.

Fig. 2 zeigt schematisch das Blockschaltbild einer Anordnung zur Bestimmung des Impulsübertrages aus den Ausgangssignalen des Detektors. Danach ist dem zentralen Detektorelement D₀ und jedem der ringförmigen Detektor elemente D₁, D₂..D₇ ein Verstärker 10 bzw. 11, 12..17 nachgeschaltet, der das Ausgangssignal des zugeordneten Detektorelements verstärkt. Vorzugsweise sind die Verstär kungsfaktoren aller Verstärker einander gleich. Die Amplitude des Ausgangssignals der Detektorelemente ist der Energie des Röntgenquants proportional, das das betref fende Ausgangssignal hervorgerufen hat. Mithin ist auch die Amplitude der Ausgangssignale der Verstärker 10..17 der Energie der Röntgenquanten proportional.

Die analogen Ausgangssignale der Verstärker 10 bzw. 11, 12..17 werden mit Hilfe von Analog-Digital-Wandlern 20 bzw. 21, 22..27 in digitale Ausgangssignale umgesetzt derart, daß für jedes Röntgenquant der vom Digital- Analog-Wandler gelieferte Digitalwert der Amplitude des Detektor-Ausgangssignales entspricht. Zu diesem Zweck können die Digital-Analog-Wandler beispielsweise jeweils einen Kondensator enthalten, der über einen Spitzenwert- Gleichrichter durch das impulsartige Ausgangssignal des vorgeschalteten Verstärkers aufgeladen wird, und der an schließend durch einen konstanten Strom wieder vollständig entladen wird. Die Entladungsdauer ist dabei proportional zur Energie des Röntgenquants. Sie kann mittels eines elektronischen Zählregisters gemessen werden, das während der Entladungsdauer die Impulse eines Oszillators mit konstanter Frequenz zählt, wobei der Beginn der Kondensa torentladung noch mit den Oszillatorimpulsen synchroni siert wird. Die Auslösesignale für die Digital-Analog- Wandler 20, 21..27 werden dabei von den Ausgangssignalen der vorgeschalteten Detektoren abgeleitet.

Die Analog-Digital-Wandler 20 bzw. 21, 22..27 bilden zusammen mit den ihnen nachgeschalteten Schaltungen 30 bzw. 31, 32.. 37 Impulshöhenanalysatoren, die die Häufig keitsverteilung der Amplituden der Detektorausgangssignale registrieren. Da die Amplituden der Detektorausgangs signale der Energie der Röntgenquanten proportional sind, liefern die Impulshöhenanalysatoren somit jeweils das Energiespektrum der auf die einzelnen Detektorelemente D₀, D₁..D₇ auftreffenden Röntgenstrahlung.

Zu diesem Zweck können die Schaltungen 30...37 jeweils einen Speicher und einen Addierer enthalten. Jedesmal, wenn einer der Analog-Digital-Wandler 20..27 einen Span nungsimpuls in ein digitales Datenwort umgesetzt hat, wird die diesem Datenwort entsprechende Adresse in dem Speicher aufgerufen und der zugehörige Addierer aktiviert. Dieser addiert zu dem Inhalt des aufgerufenen Speicherplatzes eine 1 und schreibt das Ergebnis in dem betreffenden Spei cherplatz zurück, so daß dessen Inhalt im Ergebnis um 1 erhöht wird. Die Speicherplätze eines jeden Speichers ent halten am Ende einer Röntgenuntersuchung die Zahl der Röntgenquanten in dem diesem Speicherplatz zugeordneten Energiebereich, so daß auf diese Weise das Energiespektrum für jedes Detektorelement getrennt gespeichert wird.

Die Energiebereiche, in denen die Zahl der auftreffenden Röntgenquanten bestimmt wird, sollten dabei so fein unter teilt sein, daß die Genauigkeit, mit der das Spektrum bestimmt werden kann, nur durch das Energieauflösungsver mögen der Detektorelemente bestimmt wird. Wenn beispiels weise die Detektorelemente Energieunterschiede von 300 eV sicher unterscheiden können, soll die Breite der einzelnen Energiebereiche, in denen registriert wird, schmaler sein als 300 eV. Wenn die niedrigste zu registrierende Energie bei 30 keV und die höchste bei 130 keV liegt, bedeutet dies, daß z. B. 500 (oder 1000) Energiebereiche vorhanden sein sollen, und daß eine entsprechende Anzahl von Spei cherplätzen in jedem Impulshöhenanalysator vorhanden sein muß.

In Fig. 3a, 3b, 3c sind die Energiespektren - d. h. die Zahl der Röntgenquanten als Funktion in ihrer Energie - für verschiedene Detektorelemente dargestellt.

Fig. 3a zeigt das vom zentralen Detektorelement D₀ regi strierte Energiespektrum E₀. Dieses wird einerseits durch das Emissionsspektrum des Röntgenstrahlers und anderer seits durch die Energieabhängigkeit der Schwächung der Röntgenstrahlung durch das Objekt 4 bestimmt (energiearme Röntgenquanten werden stärker geschwächt als energie reiche). Man erkennt eine ausgeprägte Linie W, die von der charakteristischen Strahlung des Röntgenstrahlers hervor gerufen wird, sowie ein (relatives) Minimum, das durch die Absorptionskante des Röntgenstrahlers verursacht wird. Wenn der Röntgenstrahler eine Wolframanode enthält, liegt die charakteristische Linie W bei ca. 59 keV und die Absorptionskante bei ca. 69 keV.

Fig. 3b zeigt das Energiespektrum E₆ der Röntgenquanten, die auf das Detektorelement D₆ treffen. Einerseits ergeben sich ähnliche Strukturen wie im Energiespektrum E₀ (Fig. 3a), andererseits treten diesem Spektrum zusätzlich zwei (relative) Maxima F₆ und B₆ auf, die vergleichsweise flach sind. Das Maximum F₆ (bei ca. 47 keV) wird durch die Fettanteile im Punkt 7 (Fig. 1) verursacht, während das Maximum B₆ (bei ca. 72 keV) von dem Knochenanteil herrührt.

Fig. 3c zeigt das Energiespektrum E₇ des Detektorelementes 7, das einen größeren Radius hat wie das Detektorelement 6 und somit die Streustrahlung aus dem Punkt 7 unter einem größeren Streuwinkel empfängt. Auch hier sind wiederum zwei Maxima F₇ und B₇ nachweisbar, doch sind diese im Ver gleich zum Spektrum E₆ zu niedrigeren Energien hin verschoben.

Um aus den Energiespektren, die für die einzelnen Detek torelemente registriert werden, ein gemeinsames Impuls übertragsspektrum registrieren zu können, muß zunächst die die Energieabhängigkeit der vom Röntgenstrahler emittier ten Strahlung und der Schwächung der Strahlung durch das Untersuchungsobjekt 4 korrigiert werden. Dabei wird die Tatsache ausgenutzt, daß die Streustrahlung, die die Detektorelemente D₁..D₇ erreicht, wegen der vergleichs weise geringen Streuwinkel (2-4°) durch das Untersuchungs objekt 4 nahezu in der gleichen Weise geschwächt werden wie der Primärstrahl 3, dessen Intensität hinter dem Untersuchungsobjekt durch das zentrale Detektorelement D₀ registriert wird. Auch die Energieabhängigkeit der von dem Röntgenstrahler 1 emittierten Strahlung manifestiert sich im Primärstrahl in gleicher Weise wie in der Streu strahlung. Normiert man daher die Spektren E₁..E₇ jeweils auf das Spektrum E₀, indem man für jeden Energiebereich die Zahl der von dem betreffenden Detektorelement regi strierten Röntgenquanten durch die Zahl der vom Detektor element D₀ in demselben Energiebereich registrierten Röntgenquanten dividiert, dann wird die geschilderte Energieabhängigkeit eliminiert - und gleichzeitig auch etwaige Änderungen der bei einer Untersuchung registrier ten Strahlungsdosis hinter dem Objekt.

Die geschilderte Korrektur erfolgt mit Hilfe von Korrek tureinheiten 41, 42..47 die den Impulshöhenanalysatoren 21, 31..27, 37 nachgeschaltet sind, worin jede Zahl, die in einem Speicherplatz eines der den Detektorelementen D₁..D₇ zugeordneten Impulshöhenanalysators gespeichert ist, durch die Zahl dividiert wird, die in der Schaltung 30 an dem betreffenden Speicherplatz gespeichert ist.

Neben der geschilderten Korrektur können die Korrekturein heiten 41..47 weitere Korrekturen durchführen, beispiels weise die Korrektur der Hintergrundstrahlung. Diese Hintergrundstrahlung wird im wesentlichen durch die Kolli matoren hervorgerufen. Sie kann einmal bestimmt werden, indem das Energiespektrum der Streustrahlung bestimmt wird, wenn sich ein Modellobjekt im Primärstrahl 3 befindet, das Punkt 7 und seine unmittelbare Umgebung nicht ausfüllt. Es wird gespeichert und kann bei folgenden Messungen subtrahiert werden - zweckmäßigerweise vor der Normierung auf das Spektrum des zentralen Detektors.

Die auf diese Weise ermittelten korrigierten Spektren E₁′..E₇′ werden in je einem Speicher 51, 52..57 gespei chert. Sie entsprechen dem Spektrum, das sich ergeben würde, wenn der Röntgenstrahler ein "weißes" Spektrum emittieren würde (mit konstanter, von der Energie unabhän giger Intensität), und wenn im Strahlengang nur der Punkt 7 des Untersuchungsobjektes 4 vorhanden wäre, nicht aber der gesamte übrige Teil des Untersuchungsobjektes und auch nicht die Kollimatoranordnung 6.

Zwischen dem Impulsübertrag X gemäß Gleichung (1) und der Energie E eines unter dem Streuwinkel T gestreuten Rönt genquants besteht die Beziehung

X = c _* E _* sin (T/2) (2)

wobei c eine Konstante ist. Wenn die Energie E in keV angegeben wird und der Impulsübertrag X in 1/nm, dann hat c den Wert 0,8066. Aus dieser Gleichung ergibt sich - ebenso wie aus den Fig. 3b und 3c - daß die Energie, die einem bestimmten Impulsübertrag zugeordnet ist, umso größer ist, je kleiner der Streuwinkel ist, d. h. je weiter innen das Detektorelement liegt. Die Energien, die demsel ben Impulsübertrag zugeordnet sind, z. B. F₆ und F₇ in Fig. 3b und 3c, verhalten sich in guter Näherung umgekehrt proportional zu dem Streuwinkel, unter dem die betreffen den Detektorelemente von Streustrahlung getroffen werden.

Die Berechnungen gemäß Gleichung (2) werden von einem Rechner 18 durchgeführt, beispielsweise einem Mikrocom puter. Sie ergeben für jedes Streuspektrum E′ entsprechend des ihm zugeordneten Streuwinkels T eine bezüglich der Stützstellen unterschiedliche Impulsübertragsskala X. Eine Addition der Streuspektren erfolgt daher erst nach einer mittels Interpolation ausgeführten Umrechnung auf einheit liche Stützstellen in der X-Skala. Die Addition der Spektren wird gewichtet vorgenommen mit vorher einmalig empirisch ermittelten Gewichtungen. Sie ist im allgemeinen notwendig, um die unterschiedliche Qualität der Einzel spektren zu berücksichtigen. Das so ermittelte Impulsspek trum wird in einem Register 19 gespeichert und steht damit einer weiteren Auswertung zur Verfügung. Es kann auf einer geeigneten Wiedergabeeinheit 28 wiedergegeben werden.

Fig. 3d zeigt ein Beispiel eines solchen Impulsübertrags spektrums. Ein solches Impulsübertragsspektrum kann dann resultieren, wenn der Untersuchungspunkt 7 sich in der spongiösen Knochensubstanz, vorzugsweise der Wirbelsäule, befindet. Dieses Impulsübertragsspektrum zeigt ein Maximum F (bei ca. 1,2/nm), das von dem Fettanteil im Punkt 7 herrührt, und ein Maximum B, das von dem Knochenanteil herrührt und bei ca. 1,8/nm liegt. Der Quotient aus B und F bzw. aus den Flächen unterhalb von B und F ist ein gutes Maß für den Mineralgehalt bzw. die Festigkeit eines Knochens. Je höher dieser Quotient ist, desto besser ist der Zustand des Knochengewebes.

Der Mikrocomputer 18 kann außer der Berechnung des Impuls übertrages noch weitere Funktionen übernehmen, beispiels weise die Korrektur der Energiespektren. In diesem Fall wären die Korrekturschaltungen 41..47 durch eine entspre chende Programmierung des Mikrocomputers ersetzt.

Wenn die Streustrahlung der Struktur in dem Untersuchungs punkt keine Vorzugsrichtung hat, ergibt sich ein rota tionssymmetrisches Beugungsmuster. Wenn dies jedoch nicht der Fall ist, kann es von Interesse sein, die elastische Streustrahlung als Funktion der Azimultalkomponente zu messen. In diesem Fall müßte jeder der Detektorringe D₁..D₇ in mehrere - z. B. acht - bogenförmige Segmente unterteilt sein, wobei eine höhere Anzahl von Verarbei tungskanälen (z. B. 11..51) vorhanden sein müßte. Ein entsprechend unterteilter Detektorring ist in Fig. 1b dargestellt. Da diametral gegenüberliegende Segmente aber in der Regel derselben Streuintensität ausgesetzt sind, wären diese Schaltungen nur für jeweils zwei Segmente erforderlich.

Statt der Unterteilung der Detektorringe könnte vor dem Detektor D auch eine Blende angeordnet sein, die jeweils nur zwei gegenüberliegende Sektoren der Ringe freiläßt, so daß nur in diesen Sektoren Streustrahlung gemessen werden kann. Anschließend könnte die Blende gedreht werden, so daß andere Sektoren von Streustrahlung getroffen würden. Hierbei wird die dem Untersuchungsobjekt 4 zugeführte Dosis vergrößert; allerdings wäre die Anzahl der Verarbei tungskanäle kleiner als bei gemäß Fig. 1b unterteilten Detektorelementen.

Claims

1. Röntgengerät mit einem polychromatischen Röntgen strahler (1) zur Erzeugung eines Primärstrahls (3) von geringem Querschnitt, einer energieauflösend messenden Detektoranordnung (D) zur Erfassung der im Primärstrahl erzeugten Streustrahlung mit mehreren Detektorelementen, die auf zum Primärstrahl konzentrischen Ringen angeordnet sind, und einer zwischen dem Röntgenstrahler und der Detektoranordnung angeordneten, zum Primärstrahl konzen trischen Kollimatoranordnung (6), dadurch gekennzeichnet, daß die Kollimatoranordnung so gestaltet ist, daß die Streustrahlung aus demselben Abschnitt (7) des Primärstrahls (3) auf mehrere Detektor elemente (D₁..D₇) trifft.

2. Röntgengerät nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß für jedes Detektorelement (D₁..D₇) Mittel (11..51, 17..57) zum getrennten Registrie ren des Energiespektrums der auf die einzelnen Detektor elemente auftreffenden Röntgenquanten vorgesehen sind.

3. Röntgengerät nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Detektoranordnung ein im Primärstrahl befindliches zentrales Detektorelement (D₀) umfaßt, daß Mittel (10...30) zum Registrieren des (E₀) Energiespektrums des zentralen Detektorelements (D₀) vor gesehen sind sowie Mittel zum Normieren der Energie spektren (E₁..E₇) der anderen Detektorelemente (D₁..D₇) auf das Energiespektrum (E₀) des zentralen Detektor elements (D₀).

4. Röntgengerät nach Anspruch 2 oder 3, dadurch gekennzeichnet, daß Mittel (18) zum Bestimmen des Impulsübertragsspektrums (X) aus den gegebenenfalls normierten Energiespektren (E₁′..E₇′) der das zentrale Detektorelement umschließenden Detektorelemente vorgesehen sind.

5. Röntgengerät nach einem der Ansprüche 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet, daß die Kollimatoranordnung (6) mehrere konzentrisch zum Primärstrahl angeordnete Kollima torlamellen umfaßt, die die Form eines Kegelstumpf-Mantels haben und deren Verlängerungen sich in demselben Punkt (7) des Primärstrahls (3) schneiden.