DE2849007A1 - Flaechengepumpter laser mit durch beugung begrenztem ausgangsstrahl - Google Patents
Flaechengepumpter laser mit durch beugung begrenztem ausgangsstrahlInfo
- Publication number
- DE2849007A1 DE2849007A1 DE19782849007 DE2849007A DE2849007A1 DE 2849007 A1 DE2849007 A1 DE 2849007A1 DE 19782849007 DE19782849007 DE 19782849007 DE 2849007 A DE2849007 A DE 2849007A DE 2849007 A1 DE2849007 A1 DE 2849007A1
- Authority
- DE
- Germany
- Prior art keywords
- plane
- laser
- active medium
- reflection
- optically
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Withdrawn
Links
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
- H01S3/08—Construction or shape of optical resonators or components thereof
- H01S3/08081—Unstable resonators
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
- H01S3/06—Construction or shape of active medium
- H01S3/0602—Crystal lasers or glass lasers
- H01S3/0606—Crystal lasers or glass lasers with polygonal cross-section, e.g. slab, prism
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
- H01S3/08—Construction or shape of optical resonators or components thereof
- H01S3/08095—Zig-zag travelling beam through the active medium
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Plasma & Fusion (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Crystallography & Structural Chemistry (AREA)
- Lasers (AREA)
Description
_ ~2. mmi
Flächengepumpter Laser mit durch Beugung begrenztem Aus gangs strahl
Die Erfindung bezieht sich auf flächengepumpte Laser und insbesondere
auf ein Verfahren und eine Vorrichtung zur Erzeugung eines durch Beugung begrenzten Ausgangsstrahles aus dem Hohlraum
eines flä'chengepumpten Lasers mit einer großen Fresnelzahl.
Bekanntlich begrenzen bei üblichen optisch-gepumpten Stablasern die thermisch-optischen Verzerrungen, die aus der Erwärmung in
Verbindung mit dem optischen Pumpen resultieren, stark die transversale Eigenschwingung niedrigster Ordnung (Laserschwingungen
oder Ausbreitungswellen sind bis zu einem gewissen Grade analog den Schwingungen oder Ausbreitungswellen von Mikrowellen-Hohlräumen,
wie beispielsweise in einem Wellenleiter; beide Arten von Schwingungen oder Ausbreitungswellen können in verschiedenen
Moden erzielt werden, und der sogenannte transversale Schwingungsmode niedrigster Ordnung wird üblicherweise vorgezogen). Diese
Verzerrungen zeigen sich als ein thermischer Linseneffekt für den Laserstab aufgrund des thermischen Gradienten zwischen der normalerweise
gekühlten Außenfläche des aktiven Mediums und seines relativ heißen Mittelbereiches und als ein Depolarisationseffekt,
der durch die Beanspruchsverteilung in dem aktiven Medium bewirkt wird, die darin eine Doppelbrechung erzeugt. Während der
thermische Linseneffekt für den Läserstab in etwa kompensiert werden kann, gilt dies für die Depolarisation nicht. Infolge des
Depolarisationseffektes kann sich der transversale Schwingungsmode niedrigster Ordnung in dem aktiven Medium nicht aufbauen.
Wenn die Verluste für die Moden höherer Ordnung nicht vergrößert werden können, schwingt der Laser deshalb natürlicherweise in
den Moden höherer Ordnung. Eine Modendiskrimination kann auf
einfache Weise dadurch erzielt werden, daß das Verhältnis der
909824/0630
Größe der Hohlraumöffnung zur Hohlraumlänge genügend klein (d. h.
kleine Fresnel-Zahl des Hohlraumes) gewählt wird, aber die optischen
Wellenlängen sind so, daß das erforderliche Verhältnis extrem klein ist. Infolgedessen muß entweder die Öffnung des
aktiven Mediums klein und das verwendete Volumen des aktiven Materials klein sein, was einen kleinen Wirkungsgrad zur Folge
hat, oder bei einer brauchbaren Öffnungsgröße muß die Länge des Hohlraumresonators so groß sein, daß er unhandlich wird.
Es ist deshalb eine Aufgabe der vorliegenden Erfindung, ein einfaches
Mittel zu schaffen, um eine Modendiskriminatxon ohne einen kleinen Wirkungsgrad und ohne einen Hohlraumresonator mit einer
erforderlichen übermäßigen Länge zu erzielen und das thermische Verzerrungsprobleme vermeidet, die anschließend noch in Verbindung
mit Figur 1 näher erläutert werden.
Gemäß einem bevorzugten Ausführungsbeispiel der Erfindung weist ein flächengepumpter Laser mit Vielfachreflexion zum Emittieren
eines durch Beugung begrenzten Ausgangsstrahles in einer Längsebene eine langgestreckte Platte oder Tafel aus einem homogenen
aktiven Medium auf, das wenigstens zwei sich in Längsrichtung erstreckende, optisch plane Flächen aufweist, die im wesentlichen
parallel zueinander verlaufen, wobei die effektive optische Länge des aktiven Mediums für einen hindurchtretenden Strahl optischer
Energie in der Reflexionsebene größer ist als in einer Ebene, die senkrecht zu der Reflexionsebene verläuft und den Strahl
enthält. Es sind Pumpmittel vorgesehen zum Aufbringen elektromagnetischer Strahlung auf wenigstens eine der optisch planen
Flächen, um Atome des aktiven Mediums in einen meta^-stabilen Zustand
zu bringen, wodurch eine Besetzungsinversion in dem Medium erzeugt wird. Das aktive Medium ist in einem Hohlraum angeordnet,
der mit der optischen Energie schwingt, die durch das aktive Medium allgemein in einer Richtung parallel zu den zwei optisch
planen Oberflächen des aktiven Mediums hindurchtritt, und der durch optisch plane reflektierende Mittel, die im Abstand zu
dem einen Ende des aktiven Mediums angeordnet sind, und konkave
«09824/0630
kugelförmige reflektierende Mittel begrenzt ISt1 die im Abstand
zu dem gegenüberliegenden Ende des aktiven Mediums angeordnet sind, so daß der Hohlraum in der Reflexionsebene stabil ist,
aber in der zur Reflexionsebene senkrechten und den Strahl enthaltenden Ebene instabil ist. Dieses stabile/instabile System
wird im folgenden noch näher erläutert. Die optische Energie, die durch das aktive Medium in einer zu den zwei optisch planen
Flächen des aktiven Mediums im wesentlichen parallelen Richtung emittiert wird, ist somit senkrecht auf die Oberfläche der planen
reflektierenden Mittel und senkrecht auf die Oberfläche der kugelförmigen reflektierenden Mittel an deren Auftreffpunkt gerichtet.
Die Erfindung wird nun mit weiteren Merkmalen und Vorteilen anhand
der folgenden Beschreibung und der Zeichnung von Ausführungsbeispielen näher erläutert.
Figur 1 ist eine isometrische Ansicht von einem flächengepumpten Laser mit aktivem Medium.
Figur 2 ist eine schematische Seitenansicht mit einem flächengepumpten
Läser gemäß der Erfindung.
In Figur 1 ist ein homogenes aktives Medium 10 mit einem rechtwinkligen
Querschnitt gezeigt, wie es beispielsweise auch in der ÜS-PS 3 633 126 verwendet ist. In einem Ausführungsbeipie1
kann das Medium Neodym-dotiertes Silikatglas sein. Zwei optisch plane Flächen 11 und 12 verlaufen parallel zur Längsachse 13 des
Körpers, um zahlreiche, innere Totalreflexionen eines kohärenten Strahles elektromagnetischer Strahlung zu erzeugen, die durch den
Pfad 16 dargestellt ist. Zwei optisch plane paralle Endflächen 14 und 15 an jedem Längsende der Platte oder Tafel 10 des aktiven
Mediums sind in dem Brewster-Winkel ß in bezug auf die Längsachse
13 ,gemessen in einer Ebene 17. angeordnet, die senkrecht durch
die Flächen 11 und 12 des aktiven Läsermediums 10 läuft. Somit tritt jeder Strahl des kohärenten Strahlenbündels l6 in das aktive
Läsermedium 10 in einem Auftreffwinkel relativ zu den. longitudinal
gerichteten Flächen 11 und 12 ein, um das Strahlenbündel
SO9824/0S30
in der Ebene 17 zu beugen, so daß es in einem derartigen Winkel auf die Fläche 11 oder die Fläche 12 auf triff t, daß an diesen
Flächen eine innere Totalreflexion auftritt. Durch die innere Totalreflexion an abwechselnd der Fläche 11 und der Fläche 12
folgt das Strahlenbündel einem Zick-Zack-Kurs in der Ebene 17 und tritt durch Beugung aus einer der Endflächen 14 und 15 in
der Weise aus, daß das Strahlenbündel mit der Längsachse 13 zusammenfällt. Die Ebene 17, die die Reflexionsebene für das
Strahlenbündel 16 ist, wenn dieses durch das Medium 10 hindurchtritt, ist als die p-Ebene bekannt. Die Ebene 18, die zur Ebene
17 senkrecht ist und ebenfalls die Längsachse 18 enthält, ist als die s-Ebene bekannt.
In einem flächengepumpten aktiven Lasermedium, wie beispielsweise
die Platte oder Tafel 10, tritt eine optische Verzerrung auf, wenn die Platte während des Betriebes eine Erwärmung durchläuft.
Obwohl diese Erwärmung praktisch keine resultierende Verzerrung in der p-Ebene 17 bewirkt, da die Platte 10 in der
p-Ebene gut kompensiert ist, kann eine Verzerrung in der s-Ebene
18 entstehen aufgrund von Pump- und Erwärmungsungleichförmigkeit über der Breite der Tafel 10 (d. h. der Länge des Schnittes von
einer der Endflächen 14 und 15 mit der Ebene 18). Indem die Laser-Resonanzkammer so hergestellt wird, daß der transversale
Eigenschwingungsmode niedrigster Ordnung stark bevorzugt ist, ist es möglich, diese Verzerrung auf ein Minimum zu reduzieren
oder insgesamt zu eliminieren.
Ein Weg zu Fertigung der Laserresonanzkammer zur Erzielung dieses Ergebnisses würde darin bestehen, einen instabilen Resonator
zu verwenden, d. h. eine Resonanzkammer, in der die Strahlung divergiert, wenn sie zwischen den Kammerreflektoren hindurchläuft.
An dem Ausgangsreflektor der Kammer tritt die Ausgangsenergie
über den Reflektorumfang hinaus, da der Strahlquerschnitt größer ist als der Reflektor. Derjenige Teil der Strahlenergie,
der von dem Ausgangsreflektor reflektiert wird zur Wiederverstärkung durch das aktive Medium, kann geometrisch so
selektiert werden, daß nur eine gleichphasige Wellenfront zu-
909824/0630
rückgeleitet wird. Aus diesem Grunde kann ein instabiler Resonator
eine gleichphasige Wellenfront in der Resonanzkammer stark
selektieren, wodurch es möglich ist, einen durch Beugung begrenzten Ausgangsstrahl aus einer Resonanzkammer mit einer großen
Fresnel-Zahl zu erzeugen. Instabile Resonatoren sind allgemein bekannt· und beispielsweise von A.E. Siegman, Applied Optics,
Nr. 13, Seiten 353-367 (Februar 1971O beschrieben.
Ein Nachteil des instabilen Resonators besteht darin, daß die Rückkopplung aus dem Ausgangsreflektor nicht mehr als etwa 10 %
betragen kann, wenn eine gute Modensteuerung und Stabilität erzielt werden sollen. Dies macht es erforderlich, daß der Gewinn
durch das aktive Medium relativ hoch ist für einen Laseroszillatorbetrieb. Bei üblichen Anwendungsfällen von flächengepumpten
Lasern ist das aktive Medium in einer festen Masse, ist optisch gepumpt und hat einen relativ kleinen Gewinn.
Ein Resonator, der in der Ebene einer kleinen Verzerrung stabil und in der Ebene, in der eine Verzerrung auftreten kann, instabil
ist, macht effektiven Gebrauch von der Modenselektivität, die durch den instabilen Resonator geliefert wird, und gestattet
gleichzeitig eine relativ große (beispielsweise 50 %) Rückkopplung aus dem Ausgangsreflektor. Darüber hinaus beträgt das Verhältnis
der Plattenbreite (gemessen in der Ebene 18) zur Dicke (gemessen in der Ebene 17) für einen flächengepumpten Laser der
drei hxer beschriebenen Art üblicherweise / oder mehr. Dies hat eine
intrakavitäre öffnung der Platte 10 zur Folge, die relativ kleiner
in der Ebene einer kleinen Verzerrung (wodurch eine kleine Fresnel-Zahl der Kammer erzielt wird) und größer ist in der Ebene
mit möglicher Verzerrung.(wodurch eine große Fresnel-Zahl der Kammer erzielt wird). Aus diesen Gründen ist eine stabile/instabile
Resonanζkammer gut geeignet für eine Verwendung mit
einem flächengepumpten Laser des Typs, wie er in der bereits eingangs genannten US-PS 3 633 126 beschrieben ist.
909824/0630
Eine stabile/instabile Resonanzkammer für einen Laser-Oszillator
ist auf einfache Weise auszuführen mit einer Vielfach-Reflexion
aufweisenden flächengepumpten Läserplatte in ihrer üblichen Form, wie sie in Figur 2 gezeigt ist. Somit wird die einen rechtwinkligen
Querschnitt aufweisende Platte 10 in der Weise hergestellt, daß die den Strahleneingang bildenden Endflächen I1I und
15 in dem Brewster-Winkel in bezug auf die Längsachse 13 angeordnet
sind. Das aktive Medium 10 wird üblicherweise durch die Flächen 11 und 12 hindurch durch Blitzlampen 23 bzw. 2k gepumpt,
um Atome des aktiven Mediums zu einem metastabilen Zustand zu erregen und dadurch eine Besetzungsinversion darin zu erzeugen.
Die effektive optische Länge der Platte 10 in der p-Ebene (die den Brewster-Winkel enthält) ist kleiner als in der s-Ebene. Deshalb
kann durch Verwendung üblicher konvergierender Kammeroptiken mit einem konkaven kugelförmigen Kammerreflektor 21 und einem
planen Ausgangsreflektor 22 die Trennung zwischen den Reflektoren 21 und 22 so eingestellt werden, daß die dadurch gebildete
Laserresonanzkammer nur in der p-Ebene stabil ist und in der s-Ebene instabil ist, da die effektive Resonatorlange in der
s-Ebene größer ist als die Länge, die für eine stabile Resonanzkammer erforderlich ist.
In dem speziellen Fall eines konkaven kugelförmigen Reflektors 21 und eines planen Ausgangsreflektors 22 ist die Trennung dieser
Reflektoren so eingestellt;, daß deren optische Trennung in der
p-Ebene kleiner ist als der Krümmungsradius des kugelförmigen Reflektors 21, und daß deren optische Trennung in der s-Ebene
größer ist als der Krümmungsradius des kugelförmigen Reflektors. Diese Einstellung ist auf einfache Weise zu erzielen, da die
optische Länge der Laserplatte mit den im Brewster-Winkel angeordneten
Endflächen 14 und 15 in der p-Ebene kleiner ist als in der s-Ebene (um 4l % der Plattenlänge im Falle von Neodymdotiertem Glas). Die exakte Trennung der Spiegel wird so eingestellt,
daß die Öffnung der p-Ebene der Platte durch die optische Energie in dem stabilen Resonatormode niedrigster Ordnung
gefüllt ist. Die Breite des Ausgangsspiegels (d. h. die Ausdehnung in der s-Ebene) ist so eingestellt, daß die öffnung der
909824/0630
Platte in der s-Ebene durch die optische Energie in dem instabilen
Resonatormode gefüllt ist. Das Reflexionsvermögen des Ausgangsreflektors kann zur Erzielung eines optimalen Ausgangswirkungsgrades
eingestellt sein. Kammerreflektoren sind nicht auf plane
und konkave Kombinationen beschränkt; es können Reflektoren mit einer breiten Vielfalt von Krümmungen verwendet werden, so lange
die Kriterien für die stabile/instabile Kammer erfüllt sind. Selbstverständlich muß die Krümmung der Reflektoren entsprechend
ausgewählt sein, um die gewünschte physikalische Länge der Resonanzkammerj
die gewünschte Fresnel-Zahl in der p-Ebene und den richtigen Grad an Instabilität in der s-Ebene zu erzielen.
Jedoch müssen die Enden der Laserplatte nicht notwendigerweise in dem Brewster-Winkel angeordnet sein. Es können vielmehr auch
andere Strahleintrittswinkel verwendet werden; nichts^-destoweniger
ist der Brewster-Winkel häufig der günstigste, da die Reflektionsverluste null sind, wenn in der p-Ebene polarisiertes
Licht durch eine im Brewster-Winkel angeordnete Fläche hindurchtritt. Somit liefert die in Figur 2 dargestellte Einrichtung
einen durch Beugung begrenzten Ausgangsstrahl, der in Längsrichtung entlang der Achse 13 gerichtet ist, aus einem mit Vielfach-Reflexion
arbeitenden flächengepumpten Laser, indem darin der transversale Schwingungsmodejniedigster Ordnung bevorzugt wird,
ohne daß eine wesentliche Einbuße in der Ausgangsleistung auftritt
.
Es ist also ein flächengepumpter Laser-Oszillator mit einem Resonator
beschrieben worden, der den transversalen Schwingungsmode niedrigster Ordnung stark bevorzugt. Es ist somit ein durch
Beugung begrenzter Ausgangsstrahl aus einer Resonanzkammer eines flächengepumpten Lasers mit einer großen Fresnel-Zahl erhältlich,
wobei der Resonator in der p-Ebene stabil und in der s-Ebene instabil ist.
909824/0630
eerse
it
Claims (4)
1.) Plächengepumpter Laser mit Vielfach-Reflexion zur Emission
eines durch' Beugung begrenzten Ausgangsstrahles in einer Längsrichtung,
einer langgestreckten Platte aus einem homogenen aktiven Lasermedium mit wenigstens zwei optisch pjanen Flächen, die
im wesentlichen parallel zueinander verlaufen, wobei die effektive optische Länge des aktiven Mediums für ein hindurchtretendes
Strahlenbündel aus optischer Energie in der Reflexionsebene größer ist als in einer Ebene, die senkrecht
zur Reflexionsebene verläuft und das Strahlenbündel enthält, und
einer Pumpeinrichtung zum Aufbringen elektromagnetischer Strahlung auf wenigstens eine der optisch planen Flächen
zum Erregen der Atome des aktiven Mediums in einen metastabilen Zustand zur Erzeugung einer Besetzungsumkehr darin,
gekennzeichnet durch eine optisch plane Reflektoreinrichtung (22), die im Abstand
zu dem einen Ende des aktiven Mediums angeordnet ist, und·
909824/0630
ORIGINAL INSPECTED
eine konkave kugelförmige Reflektoreinrichtung (21), die im
Abstand zum entgegengesetzten Ende des aktiven Mediums angeordnet ist,
wobei die plane Reflektoreinrichtung (22) und die kugelförmige Reflektoreinrichtung (21) entgegengesetzte Enden einer Kammer
bilden, die mit optischer Energie in Resonanz ist, die in einer zu den zwei optisch planen Flächen des aktiven Mediums
im allgemeinen parallelen Richtung und senkrecht zu der Oberfläche der kugelförmigen Reflektoreinrichtung an dem Aufprallpunkt
durch die Kammer hindurchtritt derart, daß die Kammer in der Reflexionsebene stabil, aber in der Ebene.senkrecht
zu der Reflexionsebene instabil ist.
2. Laser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet , daß die Platte (10) einen rechtwinkligen
Querschnitt aufweist.
3. Laser nach den Ansprüchen 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet , daß die Platte (10) eine Endfläche
( 14, 15) an jedem ihrer Längsenden aufweist, wobei jede Endfläche
in dem Brewster-Winkel (ß) in der Reflexionsebene (17)
in bezug auf die Längsachse (13) der Platte (10) angeordnet ist.
4. Laser nach den Ansprüchen 1, 2 oder 3, dadurch gekennzeichnet , daß die optisch plane Reflektoreinrichtung
(22) eine vorbestimmte Größe besitzt und der Abstand zwischen der optisch planen Reflektoreinrichtung (22)
und der konkaven kugelförmigen Reflektoreinrichtung (21) derart
gewählt ist, daß ein Teil der Ausgangsenergie des Lasers über den Umfang der planen Reflektoreinrichtung hinausströmt.
909824/0830
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
US85144577A | 1977-11-14 | 1977-11-14 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE2849007A1 true DE2849007A1 (de) | 1979-06-13 |
Family
ID=25310782
Family Applications (2)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE19782849007 Withdrawn DE2849007A1 (de) | 1977-11-14 | 1978-11-11 | Flaechengepumpter laser mit durch beugung begrenztem ausgangsstrahl |
DE19787833585 Expired DE7833585U1 (de) | 1977-11-14 | 1978-11-11 | Flaechengepumpter laser mit durch beugung begrenztem ausgangsstrahl |
Family Applications After (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE19787833585 Expired DE7833585U1 (de) | 1977-11-14 | 1978-11-11 | Flaechengepumpter laser mit durch beugung begrenztem ausgangsstrahl |
Country Status (5)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS5481794A (de) |
DE (2) | DE2849007A1 (de) |
FR (1) | FR2408927B1 (de) |
GB (1) | GB2008314B (de) |
IL (1) | IL55912A (de) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE3725144A1 (de) * | 1987-07-29 | 1989-02-09 | Baasel Carl Lasertech | Festkoerperlaser-stab |
DE4090197C2 (de) * | 1989-02-16 | 1997-01-23 | Mitsubishi Electric Corp | Festkörperlaservorrichtung |
Families Citing this family (7)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS60194589A (ja) * | 1984-03-16 | 1985-10-03 | Hoya Corp | スラブ形固体レ−ザ発振装置 |
JPS60194588A (ja) * | 1984-03-16 | 1985-10-03 | Hoya Corp | スラブ形固体レ−ザ発振装置 |
JPH0722210B2 (ja) * | 1985-05-29 | 1995-03-08 | 寛人 黒田 | スラブ形固体レ−ザ発振装置 |
JPH0728065B2 (ja) * | 1985-05-29 | 1995-03-29 | 寛人 黒田 | スラブ形固体レ−ザ発振装置 |
JP2666350B2 (ja) * | 1988-04-22 | 1997-10-22 | 三菱電機株式会社 | 固体レーザ装置 |
JP2760116B2 (ja) * | 1989-12-18 | 1998-05-28 | 三菱電機株式会社 | 固体レーザ装置 |
US6904069B2 (en) * | 2000-12-29 | 2005-06-07 | The Regents Of The University Of California | Parasitic oscillation suppression in solid state lasers using optical coatings |
Citations (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US3628178A (en) * | 1968-08-14 | 1971-12-14 | United Aircraft Corp | Diffractive coupling laser mirror |
US3633126A (en) * | 1969-04-17 | 1972-01-04 | Gen Electric | Multiple internal reflection face-pumped laser |
US3641458A (en) * | 1969-10-13 | 1972-02-08 | Control Data Corp | Mode selective laser with small feedback reflector and diffraction coupled output |
Family Cites Families (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE1514429C3 (de) * | 1965-04-02 | 1973-09-27 | Siemens Ag, 1000 Berlin U. 8000 Muenchen | Einrichtung zur Umwandlung frequenz modulierter monochromatischer optischer Strahlung in amplitudenmoduherte mit Hilfe der linearen Flanke einer Resonanz kurve |
DE1539121A1 (de) * | 1965-06-16 | 1969-08-14 | Zeiss Carl Fa | Optischer Sender oder Verstaerker |
JPS512396A (ja) * | 1974-06-24 | 1976-01-09 | Nippon Telegraph & Telephone | Dohagatareeza |
JPS513188A (ja) * | 1974-06-24 | 1976-01-12 | Nippon Telegraph & Telephone | Dohagatareeza |
-
1978
- 1978-11-09 IL IL5591278A patent/IL55912A/xx unknown
- 1978-11-10 GB GB7844012A patent/GB2008314B/en not_active Expired
- 1978-11-11 DE DE19782849007 patent/DE2849007A1/de not_active Withdrawn
- 1978-11-11 DE DE19787833585 patent/DE7833585U1/de not_active Expired
- 1978-11-14 FR FR7832066A patent/FR2408927B1/fr not_active Expired
- 1978-11-14 JP JP13946978A patent/JPS5481794A/ja active Granted
Patent Citations (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US3628178A (en) * | 1968-08-14 | 1971-12-14 | United Aircraft Corp | Diffractive coupling laser mirror |
US3633126A (en) * | 1969-04-17 | 1972-01-04 | Gen Electric | Multiple internal reflection face-pumped laser |
US3641458A (en) * | 1969-10-13 | 1972-02-08 | Control Data Corp | Mode selective laser with small feedback reflector and diffraction coupled output |
Non-Patent Citations (2)
Title |
---|
Appl.Opt., Vol. 16, 1977, S. 1067-1069 * |
H. Weber und G. Herziger: Laser, 1972, S. 65-66 und S. 125 * |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE3725144A1 (de) * | 1987-07-29 | 1989-02-09 | Baasel Carl Lasertech | Festkoerperlaser-stab |
DE4090197C2 (de) * | 1989-02-16 | 1997-01-23 | Mitsubishi Electric Corp | Festkörperlaservorrichtung |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
GB2008314A (en) | 1979-05-31 |
JPS5481794A (en) | 1979-06-29 |
IL55912A (en) | 1982-02-28 |
GB2008314B (en) | 1982-02-17 |
JPS6337514B2 (de) | 1988-07-26 |
DE7833585U1 (de) | 1979-07-19 |
FR2408927B1 (fr) | 1986-10-31 |
FR2408927A1 (fr) | 1979-06-08 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
DE69504200T2 (de) | Optisches System zur Verbesserung der Symmetrie eines von einer breitflächigen Laser-Diode abgestrahlten Strahls | |
DE69604569T2 (de) | Polarisierte faserlaserquelle | |
DE68908707T2 (de) | Transversal einmodiger, auf stoss an die pump-diode gekoppelter laser. | |
DE2715844A1 (de) | Optischer strahlexpander fuer farbstofflaser | |
DE69026696T2 (de) | Vorrichtung zur kohärenten Addition von Laserstrahlen | |
DE60121511T2 (de) | Optischer Verstärker mit stabförmigen, von der Endseite gepumpten Verstärkungsmedium | |
DE69116716T2 (de) | Ringlaser | |
DE68918666T2 (de) | Optisch gepumpter Festkörperlaser. | |
DE69808057T2 (de) | Laserpumpkavitätvorrichtung mit monolithischem lichtkonzentrator | |
DE2018034A1 (de) | Flächengepumpter Laser mit vielfacher Innenreflexion | |
DE19601951A1 (de) | Festkörperlasereinrichtung | |
DE4042083A1 (de) | Lasermedium zur verwendung in einem plattenlaser | |
DE4200204A1 (de) | Selbstverdoppelnder mikrolaser | |
DE69505070T2 (de) | Laseroszillator | |
DE102005056697A1 (de) | Festkörperlaser-Generator | |
DE69617938T2 (de) | Diodengepumpter laser mit kristallen mit starker thermaler fokussierung | |
DE69811929T2 (de) | Diodengepumpter laser unter verwendung von verstärkungsmedia mit starker thermaler fokussierung | |
DE69013265T2 (de) | Gepulstes parametrisches Lasersystem. | |
DE69300953T2 (de) | Selbstausrichtender Intrakavitätsramanlaser. | |
DE2849007A1 (de) | Flaechengepumpter laser mit durch beugung begrenztem ausgangsstrahl | |
DE69703177T2 (de) | Optischer parametrischer Oszillator | |
DE19857369A1 (de) | Schmalbandiger Excimerlaser und Optik dafür | |
DE4101403A1 (de) | Von einem halbleiterlaser gepumpter festkoerperlaser | |
EP0301526B1 (de) | Festkörperlaser-Stab | |
DE4004071A1 (de) | Optischer resonator fuer festkoerperlaser |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
OAR | Request for search filed | ||
OB | Request for examination as to novelty | ||
OC | Search report available | ||
8110 | Request for examination paragraph 44 | ||
8130 | Withdrawal |