DE2825387A1 - Lichtemittierendes halbleiterelement - Google Patents
Lichtemittierendes halbleiterelementInfo
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Description
Die Erfindung betrifft ein lichtemittierendes Halbleiterelement,
bei der. der pn-übergang eines Halbleiters strahlt.
Ans der US-PS 4- 0ΛΓ>
881 ist ein lichtemittierendes Halbleiterelement
bekannt, bei dem ein pn-übergang durch einen Einschnitt bzw. einen Kanal oder einen Graben begrenzt
bsi·;, definiert ist, und bei dem eine lieh temittierende
Fläche halbkreisförmig ausgebildet ist.
Ein lichtemittierendes Halbleiterelement, das beispielsweise
als Lichtquelle zur Erregung eines Festkörperlasers und/oder als Lichtquelle für eine optische Nachrichtenübertragung
verwendet wird, besteht aus einem Verbindungs-Ilalbleiterkristall,
beispielsweise aus Ga„ Al As. Bei
einem derartigen Element wird Licht nach aussen abgestrahlt, das bei einen pn-übergang emittiert wird, wenn Span-Tilmg
in Vorwärts- bzw. in Durchlassrichtung an den pnübergang
angelegt wird.
Ita Zusammenhang mit einem solchen lichtemittierenden Halbleiterelement
wurde bereits vorgeschlagen, sowohl die positive als auch die negative Elektrode auf einerSeite
des Elements auszubilden, den Verbindungshalbleiter bzw. die Ealbleiterverbindung mit einem breiten Bandabstand
auf der anderen Seite oder der lichtemittierenden Seite anzuordnen, und den Verbindungshalbleiter bzw. die Halbleiterverbindung
bzw. die Halbleiterschicht, die auf der liciitersittierenden Seite liegt, kuppeiförmig zu gestalten.
Ein lichtemittierendes Element mit einem derartigen Aufbau erzeugt Licht mit bemerkenswert hoher Ausbeute und Effektivität.
Pig. 1 zeigt ein Beispiel für ein lichtemittierendes Element
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mit einem solchen Aufbau- Die Elektroden 6 und 11 sind auf
derselben Fläche ausgebildet. Der Bereich des pn-Übargangs 10 wird durch einen Einschnitt bzw. einen Kanal 1 definiert
bzw. begrenzt und isoliert.
Bis jetzt wurde der Einschnitt 1 so ausgebildet, dass er eine Kristallschicht 4- in einer ersten Leitfähigkeit (mit
p-Leitfähigkeit) erreicht. Bei dem lichtemittierenden
Element mit einem solchen Aufbau bewegen sich die Ladungsträger von der äusseren Elektrode 11 zur inneren Elektrode
6 jedoch mit viel höherer Wahrscheinlichkeit entlang eines Leitungsweges in der Nähe des Einschnittes 1, der in Jig.
durch eine gestrichelte Linie als Leitungsweg 7 dargestellt ist, fort. Aus diesem Grunde wird die Dichte des in den
pn-übergang 10 injizierten Stromes in einem Bereich in der Nähe des Einschnittes 1, d. h. am Rand des pn-Übergangs
gross und im Mittelbereich des pn-Übergangs klein.
Infolgedessen ist die Lichtemission aa Rand des pn-Übergangs
10 intensiver als im Mittelbereich des pn-Übergangs, und das LichtabStrahlungsmuster nahe dem Halbleiterelement
.bzw. das Hahfeldmuster des Lichtes, das von dem pn-übergang
10 abgestrahlt wird," ist in Richtung der Ebene des pn-Übergangs nicht gleichförmig. Dies führte oft zu Schwierigkeiten
bei der optischen Anwendung, beispielsweise bei einem Entfernungsmesser mit hoher Genauigkeit.
Ber Erfindung liegt daher die Aufgabe zugrunde, die zuvor
beschriebenen Schwierigkeiten der herkömmlichen lichtemittierenden Halbleitereinrichtungen zu lösen und ein lichtemittierendes
Halbleiterelement zu schaffen, das die Dichte des in einem pn-übergang zu injizierenden Stromes homogen
macht, so dass dadurch Ungleichförmigkeiten im Hahfeld-
(Abstrahlungs-)-Muster in der Ebene des pn-Übergangs vermieden
werden.
Diese Aufgabe wird erfindungsgemässe durch die im kenn-
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zeichnenden Teil des Anspruchs 1 angegebenen Markaale, und
insbesondere dadurch gelöst, dass ein pn-Übergangsbereich durch einen Einschnitt begrenzb bzw. festgelegt wird, und
der Abstand zwischen dem Boden des Einschnittes und einer Schicht mit einer ersten Leitfähigkeit und einem geringen
spezifischen Widerstand höchstens halb so gross wie die Breite des Einschnittes gemacht wird, so dass die Dichte
des in den pn-übergang zu injizierenden Stromes homogen isb.
Die Erfindung schafft also ein lichtemittierendes HaIbleiterelement,
bei den ein pn-übergang durch einen Einschnitt bzw. einen Kanal definiert und festgelegt ist,
und bei dem der Einschnitt entweder zu einer Schicht mit geringem spezifischen Widerstand reicht, oder von der
Schicht mit geringem spezifischen Widerstand höchstens ua die Hälfte der Breite des Einschnittes beabstandet ist.
Mit dem erfindungsgemässen Halbleiterelement erhält man ein wesentlich gleichförmigeres Nahfeld-Lichtmuster als
ait-den herkömmlichen Elementen. Mit der vorliegenden Erfindung
ist also ein lichtemittierendes Element mit hohen Lichtausgangswerten zu erzielen, mit dem das liahfeld-Abstrahlungsmuster
des abgestrahlten Lichts gleichförmig . gemacht werden kann.
Im Zusammenhang mit der US-PS 4- 017 881 sei noch erwähnt,
dass dieser Druckschrift kein Hinweis auf die Ausgestaltung
bzw. die Wahl der Tiefe des Einschnittes und/oder ein hochdotierter Bereich eines ersten Leitfähigkeitstyps zu
entnehmen ist, um das Hahfeld-AbStrahlungsmuster gleichförmig
zu machen.
Die Erfindung wird nachstehend anhand der Zeichnungen beispielsv/eise
näher erläutert. Es zeigen:
J?ig. 1 einen Querschnitt durch ein herkömmliches lichtemittierendes
Halbleiterelement, anhand dem der
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Aufbau erläutert wird,
Fig. 2 und 3 Darstellungen, die unterschiedliche Ausführungsforaen eier Erfindung wiedergeben,
Fig. 2 und 3 Darstellungen, die unterschiedliche Ausführungsforaen eier Erfindung wiedergeben,
Fig. 4-(a) bis 4(d), 5(a) bis 5(d) und 6(a) bis 6(d) Darstellungen,
die jeweils die Herstellungsschritte zum Fertigen der lichtemittierenden Halbleiterelemente
gemäss der vorliegenden Erfindung wiedergeben, und Pig. 7 eine weitere erfindungsgemässe Ausführungsform.
Bei dem lichteraittxerenden Halbleiterelement, dessen Aufbau in
Fig. 1 dargestellt ist, ist der Leitungsweg der in den pn-übergang 10 zu injizierenden Ladungsträger durch die
Summe der Widerstände, die in dem Lsitungsweg liegen, festgelegt.
Wie in Fig.1 erläutert, kann die Summe der Widerstände im
Kristall 4- modellmässig als Verbindung der Widerstandselemente
r gedacht werden, die jeweils pro EIementareletnent
eine Einheitsfläche aufweisen. Fig. 1 zeigt eine Kristallschicht 5 eines zweiten Leitfähigkeitstyps und eine Halbleiterschicht 2 auf der lichtaustretenden Seite, die kuppelförmig
ausgebildet ist.
Wenn die beiden Leitungswege 7 und 8 für die Ladungsträger von der Elektrode 11 zur Elektrode 6 verglichen werden,
so ist der Widerstand des Leitungswegs 8 um das Widerstandselement
9 grosser als der Widerstand des Leitungswegs 7· Die Ladungsträger gehen daher leichter durch den Leitungsweg 7 als durch den Leitungsweg 8 hindurch.
Um die Stromdichte im pn-übergang 10 homogen zu machen, kann die Widerstandswert des Widerstandselements 9» das
die Differenz zwischen den Widerstandswerten der Leitungswege
7 und 8 darstellt, höchstens den Widerstandswert der
metallischen Elektrode angenähert werden, so dass die Widerstandswerte der beiden Leitungswege 7 und 7 gleich werden.
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Die vorliegende Erfindung beruht auf einer solchen Idee
und soll nachfolgend anhand von Ausführungsoeispielen
beschrieben werden.
BeisOxel 1
lj In Fig. 2 liegt eine erste Kristallschicht 3 einer ersten
Leitfähigkeitstyps (vom p-^yp), die aiit Frendatomen in
einen nass, dass die eine metallische Leitfähigkeit zeigt, hochdotiert ist, zwischen einer Schicht 2 eines ersten
Leitfähigkeitstyps, die einen breiten Bandabstand aufweist
und aus der das Licht austritt, und einer anderen Kristallschicht 4-.des ersten Lsitiähigkeitstyps. Ein Kanal bzw.
ein Einschnitt 1 ist vorgesehen und reicht bis zur Kristalischicht
3-
Die Kristallschicht 3 des ersten Leitfähigkeitstyps kann
18 -3 eine ITremdatomkonsentration von etwa 5 x 10 cm
20 -o
bis 5 x 10 cm und eine Dicke von etwa 0,03 tun oder darüber ausweisen und kann axt dem heutigen Verfahren des Kris tall auf Wachsens hergestellt v/erden. Je dicker die Kriotallschicht 3 ist, desto leichter lässt sich der Einschnitt 1 ausbilden. Da ein Kristall, der mit einer hohen Freradatomkonzent ration dotiert ist, Jedoch eine hohe Lichtabsorption aufweist, ist es vorteilhaft, die Schicht sehr dünn auszubilden. Die Dicke der Schicht 3 muss daher unter Beachtung einer leichten Herstellbarkeit und der Verluste von emittiertem Licht gewählt werden, und sie liegt in einem Bereich von 0,03 yuna bis 30 um.
bis 5 x 10 cm und eine Dicke von etwa 0,03 tun oder darüber ausweisen und kann axt dem heutigen Verfahren des Kris tall auf Wachsens hergestellt v/erden. Je dicker die Kriotallschicht 3 ist, desto leichter lässt sich der Einschnitt 1 ausbilden. Da ein Kristall, der mit einer hohen Freradatomkonzent ration dotiert ist, Jedoch eine hohe Lichtabsorption aufweist, ist es vorteilhaft, die Schicht sehr dünn auszubilden. Die Dicke der Schicht 3 muss daher unter Beachtung einer leichten Herstellbarkeit und der Verluste von emittiertem Licht gewählt werden, und sie liegt in einem Bereich von 0,03 yuna bis 30 um.
Der Einschnitt 1 umgibt einen pn-übergang bzw. eine pn-Grenzflache
10, die durch die Kristallschicht 4· des ersten Leitfähigkeitstyps und die Kristallschicht 5 des zweiten
Leitfähigkeitstyps (η-leitend) gebildet wird und sich unterhalb
der Kristallschicht 3 axt erster Leitfähigkeit ers
tfe ckt.
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Wenn die beiden Leitungswege 7' und 8' für die Ladungsträger
bei dieser Ausführungsfora verglichen werden, so ist der Widerstand des Leitungswegs 8' u-a ein v/iderstandseleaent
91 in der Kristallschicht 3 grosser, wie dies aus
Fig. 2 ersichtlich ist. Da die Kristallschicht 3 jedoch
eine hohe Konzentration an Fremdatonien aufweist, wie dies
zuvor angegeben wurde, ist das Widerstandaelement r' in der Kristall schicht 3 im Vergleich zum V/iderstandseleraent
r in der Kris tall schicht 4 mit erster Leitfähigkeit; vernachlässigbar
klein und weist im wesentlichen den gleichen Widerstandswert xiie ein Wider st andsele ment eines Elektrodenmetalls
auf. Infolgedessen werden die gesaraten Widerstände der beiden Leitungswege 7' und 81 einander im wesentlichen
gleich, und die Wahrscheinlichkeit, mit der die Ladungsträger durch die Leitungswege 7' und 8' fixessen, ist
gleich. Das heisst, die Dichte des in den pn-übergang zu injizierenden Stroms wird in der Ebene des pn-Übergangs
homogen, und es kann eine Lichtemission mit einesi gleichförmigen
nahen Feldmuster erreicht v/erden.
Bei dem in Fig. 2 dargestellten lichtemittierenden Elements,
das zuvor beschrieben wurde, ist der Einschnitt Λ so ausgebildet,
dass er die Kristallschicht 3 Kit erster Leitfähigkeit
und geringem Widerstand erreicht. Wenn der Einschnitt 1 jedoch bis zu einem gewissen Grade nahe an die
Kristall schicht 3 mit erster Leitfähigkeit kommt, kann ini
wesentlichen derselbe Effekt auch dann erreicht werden, wenn der Einschnitt nicht mit der Kristallschicht 3 vom
ersten Leitfähigkeitstyp in Kontakt kommt.
Fig. 3 zeigt eine solche Ausführungsform. Der Abstand zwischen dem Boden des Einschnittes 1 und der Kristallschicht
3 mit erster Leitfähigkeit ist höchstens 1/2 so gross wie die Breite c? des Einschnittes 1. Hier bedeutet
die "Breite α des Einschnittes " den kleinsten Zwischenraum
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in dar Kristall fläche, dex" durch den Einschnitt gebildet
wird. Bei dem lichtemiStierendes Element nit einem derartigen
Aufbau wandern die injizierten Ladungsträger leichter
ü er äon Leituugsweg 18 als über den Leitungsweg 17 zua
pn-übergang. Aus den zuvor bereits beschriebenen Gründen wird die Stromdichte in der Ebene des pn-übergangs daher
homogen, und für die Lichöemission kann eine gleichförmige
Intensitätsverteilung erziele werden.
Der Ab.3tand zwischen dea Einschnitt 1 und der Ivristallschicht
J des ersten Leitfähigkeitsfcyps muss -^ oder
darunter sein. V/enn der Abstand grosser als -^ ist, erhöht
sich die Zahl der Ladungsträger, die über den Leitungsweg 17 fliesnen, und die Stromdichte im pn-übergang 10 wird
inhomogen.
Die i'ig. 4(a) bis 4(d) zeigen Querschnitte, anhand denen
die Herstellungsschritte bei einen lichtemittierenden Element beschrieben v/erden, das den in Fig. 2 dargestellten
Aufbau auf v/eist.
Eine Ga._„Al^As-Kristallschicht 41, in der das Mischungsverhältnis
:c in ihrer Oberfläche wenigstens 0,2 ist, wird durch das Flüssigkeits-Aufwachsverfahren ausgebildet.
Danach wird eine p+-leitende Ga,, Al.^As-Schicht 42, die
mit hoher Konsentration mit Zn dotiert ist, in einer Dicke von 10 .um in entsprechender Weise durch das Flüssigkeits-Auf
wachsverfahren hergestellt. Wenn die p+-leitende Ga,, Al^As-Schicht 42 eine Fremdatoakonzentiiation von
3 bis 4 χ 10 ^ cm aufweist, wird ihr spezifischer Widerstand
sehr klein und sie wird eine Halbleiterschicht mit im wesentlichen metallischer Leitfähigkeit. Auf diese
p+-leitende Schicht wird durch das Flüssigkeits-Aufwachsverfahren
eine rait Zn dotierte und 20 /um dicke, leitende
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Gax, Al As- Kristall schicht 43 und danach eine rait Te do-
tierte und 3 Jim dicke η-leitende Ga-1 „Al-As- Kristalll-/
, — λ ^
schicht 44 aufgebracht. Die Fretndatonkonsentrationen dieser
Ί8 — 7I Kristallschichten 43 und 44 sind 1 χ 10 cm J bzw.
1 bis 2 χ 1018 cm"3.
Die zuvor genannten Verfahrensschritte bzw. die mit diesen
Verfahrensschritten gebildete» Schichten sind in Fig. 4 (a)
dargestellt.
Nach einem ausreichenden Waschen und Trocknen des sich dabei ergebenden Aufbaus wird durch das chemische Aufdampf
verfahren eine Doppelschicht aufgebracht, die aus
einer 1000 S dicken ΑΙοΟ-,-Schicht und einer 2000 £
dicken PSG (Phosphorsilicatglas-)-Schichfc besteht. Unter
Verwendung des bekannten Photolithograph-Verfahrens wird
diese Doppelschicht in eiriez* gewünschten Fox'm ausgebildet,
um eine Diffusionsmaske 45 zu bilden, wie dies in Pig. 4(b)
dargestellt ist.
Unter Verwendung der Diffusionsmaske 45 und einer dreistoffigen
Verbindung bzw. Legierung aus Ga-As-Zn als Diffusionsquelle wird eine Ampullen-Diffusion von Zn bei
700° C und über einen Zeitraum von 1 Stunde hinweg ausgeführt. Auf diese Weise wird eine p+-leitende Schicht 46
ausgebildet, deren Diffusionstiefe etwa 5 yj-tn beträgt.
Die Diffusionsmaske 45 wird entfernt, und über den gesamten
Fläche wird mit dem CVD (im Chemischen Vakuumaufdampf-)
Verfahren eine etwa 5000 1 dicke PSG-Schicht aufgebracht, und in dieser PSG-Schicht werden Löcher für die positive
und negative Elektrode ausgebildet. Danach v/erden - wie dies Pig. 4(c) zeigt, Elektrodenmetallschichten durch
das Vakuumaufdampfverfahren in den Löchern ausgebildet,
so dass sich ohmsche Elektroden 47 und 50 ergeben.
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üi3 vsx'bieibendvj PSG-Schicht wird entfernt. Beim nächsten
Schrifci; v:ird über die gesamte Fläche eine PSG-Schickt 48
aufgebracht, die etwa 5OvOO a. dick ist und als Schutzschicht
für das sesa-Äfczen verwendet wird. Derjenige
Teil der .PSG-Schicht, an der ein Einschnitt geschaffen
;;srd-5ii soll, wird durch Photoätzsn entfernt.
Der freiliegende Bereich wird beispielsweise mit einera
Ätzai'Jtel geätzt, bei den das Verhältnis von Äthylenglykol
: Hydrogenparoz-rid : Schwefelsäure die Warte 3:5:2
auf v/eist. Dadurch ergibt sich der Einschnitt 1, der sich
zur p+-leifcenden Ga-1 ,.Al..As-Schicht 42 erstreckt (vgl.
Fig. 4(c)). Obgleich der auf diese Weise gebildete Einschnitt i natürlich bis zur ρ -leitenden Ga^ Al As-Schicht
42 gehen kann, wie dies in Fig. 4(c) dargestellt ist, braucht diese Schicht ^2 nicht inrner die Schicht 42
erreichen, und zwar insofern, als der Abstand zwischen
dem Boden des Einschnitts Λ und der Schicht 42 nicht grosser
als die Hälfte der Breite des Einschnittes 1 sein darf, v;ie dies bereits zuvor erläutert wurde. Da die Ätsgeschwindigkeit
in vorliegenden Falle etwa 5 ;im/I1inuten
bei einer Itstemperatur von 18° C ist, ist es leicht, die
■Tiefe des Einschnittes zu steuern.
üachc.93 die PSG-Schicht 43 entfernt worden ist,'wird eine
et:·/a 3000 α dicke PSG-Schicht 49 über die gesamte Fläche
als Schutzschicht aufgebracht, und diejenigen Bareiche der FSG-Schicht 49, die über den Elektroden liegen, werden
durch Photoätsen entfernt.
Danach wird die Gax, Al,.As-Schicht 41 durch ein mechanischchemisches
Läpp- bsw. Schleifverfahren halbkriesförmig ausgebildet.
Damit ist das lichtemittierende Element mit dem in Fig. 4(d) dargestellten Aufbau fertig.
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BeisOiel 4
Die Fig. 5(a) bis 5(cO zeigen Querschnitte, die die Herstellungsschritte
für ein lichtemittierendes Element mit einem anderen erfindungsgemässen Aufbau wiedergeben.
Wie in Fig. 5(a) gezeigt ist, v/ird eine ρ -leitende
Ga. 41 As-Kristallschicht 5Λ durch das Flüssigkeits-Aufwachsverfahren
ausgebildet. In dieser Kristall schicht • 51 ist das Mischverhältnis χ in seiner Oberfläche 0,2
oder grosser, und die Kristallschicht 5Ί ist mit Zn hoher
Konzentration dotiert. Die Fremdatomkonsentration dieser
ρ - leitenden Schicht beträgt 3 bis 4 χ 10 cm ^ oder
darüber. Auf der Kristallschicht 51 wird eine (20 um
dicke) p-leitende Ga^1 Al As-Kristall schicht 52, die axt
Zn dotiert ist, sowie danach eine (3 aa dicke) n-leitende
Ga. Al-As-Kristallschicht 53, die mit Te dotiert ist,
ausgebildet. Die Fremdatomkonzentation der p-leitenden
18 -7J
Kristallschicht 52 ist 1 χ 10 cm und die Fremdatomkonzentration
der η-leitenden Kristallschicht 53 ist
1 bis 2 χ 1018 cm~5.
Das sich dabei ergebende Element wird ausreichend gewaschen
und getrocknet und danach wird durch das chemische Aufdampf verfahren eine Doppelschicht, die aus einer etwa
1000 S dicken AloO-j-Schicht und einer etwa 2000 2 dicken
PSG-Schicht besteht, auf der Kristallschicht 53 aufgebracht.
Diese Doppelschicht wird durch Photoätzen in eine gewünschte Form gebracht und bildet eine Diffusionsaaske 54,, wie
dies in Fig. 5(b) dargestellt ist.
Unter Verwendung einer dreistoffigen Legierung bzw. Verbindung
aus Ga-As-Zn als Diffusionsquelle wird die Ampullen-Diffusion von Zn bei einer Temperatur von 700 G übe]
Zeitraum von 1,5 Stunden hinweg durchgeführt. Dabei bildet sich eine p+-leitei
etwa 5/ω beträgt.
etwa 5/ω beträgt.
Diffusion von Zn bei einer Temperatur von 700 G über einen
m
sich eine p+-leitende Schicht 55ι deren Diffusionstiefe
sich eine p+-leitende Schicht 55ι deren Diffusionstiefe
809850/1ΟβΟ
— Λ1+ —
I'irichdec die Diffusion sr^uske 5^- entfernt v;urcie, v/ird mit
dea GVD-Vorfahren über die geoaate Fläche hinweg eine etwa
5000 S dicke PSG-Schicht aufgebracht und mit Löchern für die positive und negative Elektrode versehen. Wie in
' Fig. 5(c) dargestellt ist, werden in den Löchern danach durch das Vakuunaufdaapfverfahren Matailfilcschichten aufgebracht,
un die ohmschen Elektroden 56 und 59 zu bilden.
Die verbleibende PSG-Schicht wird entfernt. Danach wird über die gesagte Fläche eine etwa 5000 S. dicke PSG-Schicht
57 aufgebracht, die als Schutzschicht für das mesa-ltzen
dient, und derjenige Bereich dieser PSG-Schicht, an der
ein Einschnitt ausgebildet werden soll, wird durch Photoätzen entfernt.
Eer dabei freigelegte Bereich v/ird unter Verwendung eines
Ätzmittels geätzt, dessen Zusammensetzung von Äthylenglakol
: 'Wasserstoffperoxid : Schwefelsäure den Wert
3:5^2 aufweist. Auf diese Weise wird der Einschnitt
(der mesa-geätzte Bereich) 1 ausgebildet, so dass das
vordere Ende dieses Einschnitts 1 die ρ -leitende Kristallschicht
51 erreicht, die einen breiten Bandabstand aufweist.
Der auf diese Weise ausgebildete Einschnitt 1 kann natürlich auch bis zur p+-leitenden Ga* „Al As-
ι ~™ Jt, -Λ
Kristallschicht 51 gehen, wie dies in Fig. 5(c) dargestellt
ist. Wie bereits früher ausgeführt wurde, ist es jedoch nicht iaaer nötig, dass der Einschnitt 1 bis zur Kristallschicht
51 geht, wenn man darauf achtet, dass der Abstand zwischen dem Boden des Einschnittes 1 und der Kristallschicht
51 höchstens halb so gross wie die Breite des Einschnitts
1 ist. Die Itzgeschwindigkeit ist dabei etwa 5 JUEvmin bei einer Atztesperatur von 13 G, so dass die
Sinschnittiefe leicht gesteuert werden kann.
Nachdem die PSG-Schicht 57 entfernt worden ist, wird über die gesagte Fläche eine etwa 6000 8 dicke PSG-Schicht
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als Schutzschicht aufgebracht, und diejenigen Bereiche der PSG-Schicht 53, die über den Elektroden liegen, werden
durch Photoätzen entfernt. Sehliesslich T./ird die Kristallschicht
51 durch das mechanisch-chemische Läpp- bzw. Schleifverfahren halbkreisförmig ausgebildet- Das lichtemittierende
Element mit aera in Fig. 5(d) dargestellten
Aufbau ist dann fertig.
Die Pig. 6(a) bis 6(d) zeigen Querschnitte, anhand denen die Verfahrensschritte zur Herstellung eines lichtemittierenden
Elements mit einer anderen erfindungsgemässen Ausbildung
beschrieben werden sollen.
Wie Fig. 6(a) zeigt, wird auf eine Ga. _)ll..As-Eristallschicht
61, die durch ein Flüssigkeits-Aufwachsverfahren
hergestellt wird, und in der das Mischverhältnis χ in der
Oberfläche nicht grosser als G,2 ist, eine etwa 10 us
dicke und mit Zn dotierte -Ό-leitende Ga-1 , Al,,As-£ristall
schicht 62, sowie eine twa 3 uadicke und mit Zn in hoher
Konzentration dotierte ρ -leitende Ga,, .ΑΙ,-^s-Schiciit 63
ebenfalls durch das Flüssigkeits-Aufwachsverfahren nacheinander
aufgebracht. Die Fremdatomkonzentration der p-leitenden Kristall schient 62 beträgt 1 zz 10 ° ca"5,
und die Fremdatomkonzentration der p'r-leifcenden Kristallin
— r> schicht 63 beträgt 3 bis 4 χ 10 cm ^ oder darüber.
Danach xvird auf die p+-leitende Schicht 63 eine 10 um
dicke und mit Zn dotierte p-leitende Gax, „Al As-Kristallschicht
64, sowie eine etwa 3 um dicke und mit Te dotierte
Ga. Al As-Schicht 65 durch das Flüssigkeits-Aufwachsverfahren
nacheinander aufgebracht. Die Fremdatomkonzentration der p-leitenden Kristallschicht 64 beträgt 1 χ 10 ca ^,
und die der η-leitenden Kristallschicht 65 beträgt
1 bis 2 χ 10 cm~^.
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iiach dem Waschen und Trocknen des sich dabei ergebenden
Aufbaus, wird eine Doppelschicht, die aus einer etwa 1000 £ nicken Al^O--Schient und einer etwa 2000 S dicken
I;8G-3chicht besteht,'durch das chemische Aufdampfverfahren
auf die Kristallschicht 65 aufgebracht. Durch Photoätzen wird diese Doppel schicht in die gewünschte Form gebracht
und bildet eine Diffusionsmaske 56, wie dies in Fig. 6 (b)
dargestellt ist.
Unter Verwendung einer dreistoffigen Verbindung bzw. Legierung
von Ga-As-Ξη als Diffusionsquelle wird die Ampullen-Diffusion
von Zn bei einer 'Temperatur von 700 C über einen Zeitraum von 1,5 Stunden hinweg ausgeführt. Dadurch
wird eine p+-leitende Schicht 67 nit einer Diffusionstiefe
von et v/a 5000 S. gebildet, wie dies Fig. 6(b) zeigt.
Die Diffusionsaaske 66 wird entfernt. Über die gesamte
Fläche wird durch das chemische Aufdampfverfahren eine
etwa 5000 S dicke PSG-Schicht aufgebracht und mit Löchern für die positive und negative Elektrode versehen. Danach
werden die Elektrodenmetall schichten durch Vakuumaufdampfen in den Löchern ausgebildet, so dass die ohaschen Elektroden
68 und 70 entstehen (vgl. Fig. 6(c)).
üachdem die verbliebene PSG-Schicht entfernt worden ist,
wird über die gesamte Fläche eine etwa 5000 A dicke PSG-Schicht 69 aufgebracht, die als Schutzschicht für das
mesa-ltaen verwendet wird. Derjenige Bereiche dieser PSG-Schicht,
an der ein Einschnitt ausgebildet v/erden soll, wird durch Photoätaen entfernt.
Unter Verwendung eines Ätzmittels., bei dem das Zusammensetsverhältnis
aus Äthylenglykol : Wasserstoffperoxid : Schwefelsäure den Wert 3 : 5 : 2 aufweist, wird der freiliegende
Bereich geätzt, bis das vordere Ende des Einschnittes die p+-leitende Schicht 63 erreicht oder bis der
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Abstand :r.;i sehen de™ vorderen Endo des EiiisaLiilttiio und
dor η r-leit;ondori Schlehe W'j hüchatens halb r.:o gror;:: u.\-:j
dio iöreibo de.; Einschnituen Ist".
iiachdem dia Schutzschicht für.1 dnc? eiuGa-l t:;on 5>! oni;(/-irnt
worden Ist, wird eine etwa 6000 S dicke P3C— ochicUi; 7''
als Übsi'ilHcheri-Pfinniviox'unsiJijCriiclii; aur;;obr ich;,, und diojenifjfjn
TeLIe der FoG-Schicht 7'!, die über κοη Elektrode a
6B und 70 liegjt, aoviie di3 Ii:; ndb.ο reiche v/orden durch Pliotoäfcpien
entfernt.
Schi ί-333ΐ ich v/irii die Ga1 Al Ac-öchichfc 61 durch ä-io
raech-anisch-chetnifjcha Läpp- baw. Schleifveri"'j.hi'en halbkroisförmig
ausgebildet. Das lichtomitfcierenda Halbloiterelsnenfc
gemäss Fig. 6(d) ist dann fertig.
Bei den vorausgegangenen Ausfuhrungsbeispiolisn ist die
lichtprojektierende Fläche-halbkreisförmig und die beiden
Elektroden sind an derselben Fläche ausgebildet. Die vorliegende Erfindung ist sdlbstverr.ländlich nicht auf eine
derartige Struktur begrenzt. Auch wenn die lichtprojisierende
Fläche flach und die positive und negative Elektrode an unterschiedlichen Ebenen ausgebildet werden, ergeben ijich
die gleichen Wirkungen und Vorteile.
Fig. 7 zeigt ein Beispiel für ein Halbleiterelement mit
einera derartigen Aufbau. Die p-leitende Ga^_,rAl,.'Vs-Schicht
1^i die η-leitende Ga,, Al As-Schicht 5, die p+-leibende
Ga^_.<rAl,/.As-Schicht 3i der Einschnitt 1, dex' pn-übergang
10 und die negative Elektrode 6 entsprechen dem in Fig. 2 dargestellten Element. Wie Fig. 7 zeigt, ist dagegen dia
dicke p-leitende Ga. rAl ,As-Schicht 2' auf der lichten!ttierenden
Seite nicht halbkreisförmig, sondern in Form einer flachen, geraden Fläche ausgebildet, und die positive
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BAD ORIGINAL
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b <;·,/. (Ivj U.'iCfj -.·.-.■".? L or; ii:i-; 'iL::;:cl;ri L t toc, 1 rilcrii, di:; ooiiicht; ;'·
riLuhL :;ü"»;r^r -lly Ui ο haiba Λ.· j i b ^ dec ^in^cliuit be.-i ι
L σ ; i .
AuciL b.ii oLnei1 roLch^a A'u;^LLdvmj Let die; IJLohte d-;a
in don pn-Absr^uig inj iwi.ort-i:i ...jcroaei; hoao^oa i;nd a'tn
Gi'iiüit eine LLciit. jMiünion ;::Li; ^l j L;;arünibor rn-;o:ujiL:lf; j
i^ 3 ι. rilL'iri zuvat1 b-.jFc'rLX'iobon "·η au;· L"!iii"un;;:;f.v;)L":i3ri
Vorfi.ihron .;ur Aii'.i'suduru; k-i::;. ^eaänG d.;r vorLioj-;t3adon /ir-ί1ηάίίη;_ς
ΐ;αηη ,pciooh. nicht: r.-;r do.G FLUJoii/.-.i-^itn-^p ita.cir; L-Aiii'v/'icho-'/iir["-'hren,
üondürc auch ά·π; Diffusion;;/-rit'L'aiir.-in
vörwtindou werden, ua die Cu'.iLciifc r,u bilden. ICs r.'iijij nicafcy
exbru noch batont werden, daso dio CcliLciib nicht; ury idirijjfc
sine Ga, „AL.,A3-EchLcht :;u r-.fiin br-.iuriht;, conierri diese
Cuiicht hunn auoa ;viü and^i-'en Mn f;-:; rl η lion , bei ευ Lc; 1;λ/;ϊϊ ce
ami GaiJ-ii-i, In iJ und/oder G-ir-GaAü^ L' ΐ·ο\; ι L·:. ; t; werden,
i —>: .·- ι—χ .'" -
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Leerseite
Claims (6)
- PATENTANWÄLTESCHIFF ν. FÜNER STREHL SCHÜBEL-HOPF EBBINGHAUS FlNCKMARiAHlLFPLATZ 2 & 3, MÖNCHEN 9O 282538/POSTADRESSE: POSTFACH 95 O1 6O, D-8OOO MÖNCHEN 95HITACHI, LTD. 9- Juni 1978ESA-5636Lichtemittierende3 HalbleiterelementPatentansprücheLichtemittierendes Halbleiterelement, g e k e η η zei chnet durch einen pn-übergang (10), der durch eine Halbleiterschicht (4; 43; 52; 64) mit einer ersten Leitfähigkeit und durch eine Halbleiterschicht (5; 44-; 51; 65) mit einer zweiten Leitfähigkeit gebildet wird, eine einen geringen spezifischen Widerstand aufweisende Halbleiterschicht (3; 42; 63), die an die Halbleiterschicht (4; 43; 63) mit der ersten Leitfähigkeit angrenzt und eine hohe Fremdatomkonzentration mit der ersten Leitfähigkeit besitzt, eine Halbleiterschicht (2; 41; 51; 61), die das Licht abgibt und an die den geringen spezifischen Widerstand auf v/eisende HaIb-809850/1060ORIGINAL INSPECTEDlederschicht (j; 42; 62) angrenzt und vom ersten Leitfähigkeit styp ist, sowie ein Einschnitt (1), der von der Fläche der Halbleiterschicht (4; 4-3; 52; 64) mit der ersten Leibfähigkeit in einer V/eise ausgebildet ist, dass er den pn-übergang (10) umgibt, v/obei der Abstand zv/isehen dem Boden des Einschnittes (1) und der einen geringen spezifischen Widerstand aufweisenden Halbleiterschicht (3; 42; 65) höchstens halb so gross wie die Breite des Einschnittes (1) ist.
- 2. Lichtemittierendes Halbleiterelement nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass die Fläche der Halbleiterschicht (2; 41; 51; 61), die das Licht abgibt, im wesentlichen halbkreisförmig ist, und dass eine positive Elektrode (6; 50; 59; 70) und eine negative Elektrode (11; 47; 56; 69) auf derselben Seite des Halbleitei·- körpers ausgebildet ist.
- 3. Lichtemittierendes Halbleiterelement nach Anspruch oder 2, dadurch gekennzeichnet, dass die erste Leitfähigkeit eine p-Leitfähigkeit und die zxtfeite Leitfähigkeit eine η-Leitfähigkeit ist.
- 4. Lichtemittierendes Halbleiterelement nach einem der Ansprüche 1 bis 3> dadurch gekennzeichnet, dass der Boden des Einschnittes (1) die den geringen Widerstand aufweisende Halbleiterschicht (3; 42; 63) erreicht.
- 5- Lichtemittierendes Halbleiterelement nach einem der Ansprüche 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet, dass der Boden des Einschnittes (1) in der Halbleiterschicht (4; 43; 52; 64) mit der ersten Leitfähigkeit liegt.
- 6. Lichtemittierendes Halbleiterelement nach einem der Ansprüche 1 bis 5, dadurch gekennzeichnet, dass die Oberfläche dar Halbleiterschicht (2'), die das Licht809850/1060abgibt, flach ist, und dass eine positive Elektrode (6) und eine negative Elektrode (11) an Flächen auf verschiedenen Seiten des Halbleiterkörpers ausgebildet sind (Fig. 7).809850/1080
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