DE2333873A1

DE2333873A1 - Verfahren zur herstellung einer faser fuer eine optische kommunikation sowie faser

Info

Publication number: DE2333873A1
Application number: DE19732333873
Authority: DE
Inventors: Kunio Fujiwara; Yasuhiko Kumagai; Shiro Kurosaki; Satoshi Shiraishi
Original assignee: Sumitomo Electric Industries Ltd
Current assignee: Sumitomo Electric Industries Ltd
Priority date: 1972-07-03
Filing date: 1973-07-03
Publication date: 1974-02-14
Also published as: US3869194A; GB1441163A; JPS4927233A; FR2237210B1; FR2237210A1

Description

¥.2589^/73 20/Hh Patentanwälte

Hamburg 50 » Königstraße 28

, HB, Z 73

Sumitomo Electric Industries, Ltd., Osaka (Japan)

Verfahren zur Herstellung einer Faser für eine optische Kommunikation sowie Faser.

Die Erfindung bezieht sich auf ein Verfahren zur Herstellung einer Faser für eine optische Kommunikation und auf eine Faser für eine optische Kommunikation, welche einen Kern aus geschmolzenem Quarz von hoher Reinheit in einer Kunststoffverkleidung aufweist und welche in einer* optischen Kommunikation verwendet wird.

Eine Übertragungsleitung für eine optische Kommunikation hat notwendigerweise niedrige Verluste zu haben, niedrigere als diejenigen der bekannten optischen Faser (Absorptionsverlust o<, = 10 ~^/cm), optische Gläser und organische Kompounds sind untersucht worden, und es ist gefunden worden, daß der Absorptionsverlust von geschmolzenem Quarz dem Absorptionsverlust von natürlich geschmolzenem Quarz überlegen ist, und es wurde weiter gefunden, daß der Unterschied dieser Verluste von dem Anteil von Verunreinigungen abhängt, die in dem geschmolzenen Quarz enthalten sind, insbesondere Übergangmetalle. Ein Verkleidungsfaserteil ist bekannt, welcher einen höheren Refraktionsindex in seinem Mittelteil als in seinem Umfang aufweist und einen gleichförmigen Refraktionsindex besitzt. Zur Herstellung ist das Material mit einem hohen Refraktionsindex, welches TiOg In geschmolzenem Quarz enthält, verwendet worden, und dieses Material ist im Kern eingesetzt worden und geschmolzener Quarz ist zur Verkleidung hinzugezogen worden. Dieses Verfahren ist in der US-PS 3 659 9*5 offenbart. Der Kern kann aus einem Material mit hohem Refraktionsindex

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hei Anwesenheit eines Zusatzkompounds in dem Kern hergestellt werden, jedoch ist auch ein Nachteil wegen des Vorhandenseins von Zusatzkompound vorhanden. Beispielsweise ist der Oxydierungszustand des Titan fähig, ein Farbion in diesem zu erzeugen.

Wenn das geschmolzene Quarz von hoher Reinheit für den Kern verwendet wird, ist es notwendig, das Material mit niedrigem Refraktionsindex nd des geschmolzenen Quarzes als das Verkleidungmaterial auszuwählen, welches einen niedrigeren Refrakti ons index als nd = 1,458 aufweist. Als Beispiel sei genannt:

1. Fluorglas mit einem nd = i,448 wird erneut geschmolzen und auf dem optischen Glas als Überzug angebracht. Dies hat den Nachteil, daß die Wärmeausdehnungskoeffizienten von geschmolzenem Quarz und Fluorglas unterschiedlich sind, und dieses kann daher nicht als Faser verwendet werden.

2. Zusatzkompound, beispielsweise Fluorid, wird zu dem geschmolzenen Quarz zugegeben. Die Unterschiede der Reflektionsindizes sind niedriger, und daher werden geringe Biege— und Erregungscharakteristiken für eine optische Übertragungsleitung erhalten.

" 3· Fluorid wird auf dem geschmolzenen Quarz abgesetzt; Die Dicke des abgesetzten Films ist dünn. Das Fluor enthaltende Harz, wie nachstehend beschrieben ist, bietet einen hohen Refräktionsindexunterschied und leichte Über— ziehbarkeit als Vorteile, weist jedoch für gewöhnlich hohe Verluste auf und kann daher nicht verwendet werden.

Theoretische Analysen und die Ausführung der vorliegenden Erfindung machten es jedoch möglich, dieses in zufriedenstellender Weise für eine optische übertragungsleitung zu verwenden.

Ein Zweck der Erfindung besteht daher darin, eine Faser für eine optische Kommunikation zu schaffen, welche niedrigere Übertragungsverluste aufweist.

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Ein weiterer Zweck der Erfindung toesteht darin, eine Faser für eine optische Kommunikation zu schaffen, welche harmonische Anteile bzw. Moden höherer Ordnung wegdämpft und lediglich Anteile niedriger Ordnung überträgt, um auf diese Weise vorzugsweise niedrige Signalverzerrungen zu erhalten«

Gemäß der Erfindung ist ein Verfahren zur Herstellung einer Faser für eine optische Kommunikation geschaffen, welche die Stufen des Überziehens eines geschmolzenen Quarz-Einkristall-Fadens mit einer Dispersion, die aus feinen Partikeln aus Polytetrafluoräthylen, Tetrafluoräthylen-Hexafluorpropylen-Kopolymer, Polychlortrifluoräthylen, Polyvinylidenfluorid, Polytrifluorisöpropylmethacrylat, Fluorvinyliden-Hexafluorpropylen-i-Kopolymer, * Polyvinyl—Fluorid hergestellt ist, des Trocknens des auf diese Weise erhaltenen überzogenen Einkristall—Fadens in einem Trockenofen und des Sinterns des auf diese Art lind Weise erhaltenen Produkts in einem Sinterofen aufweist.

Als Alternative können die oben genannten Fluor-Kunststoffe auf den geschmolzenen Quarz-Einkristall-Faden· als ein Kern aufextrudiert werden, um eine Verkleidung auf dem Einkristall-Faden zu schaffen. In diesem Fall ist es

nicht notwendig, den erhaltenen "Einkristall—Faden, der mit Kunststoffen bedeckt ist, zu trocknen und zn_sintern.

Gemäß der Erfindung ist eine Faser für eine optische Kommunikation geschaffen, welche einen Kern aus hauptsächlich geschmolzenem Quarzglas von hoher Reinheit mit gleichförmigem Refraktionsindex im Querschnitt und ein organisches Material aufweist, welches um den äußeren Umfang des Kernes herum aufgebracht bzw. überzogen ist und einen niedrigeren Refraktionsindex aufweist als denjenigen des Kerns, wobei er Fluor von niedrigerem Refraktionsindex als demjenigen des geschmolzenen Quarzes des Kerns enthält.

Die Erfindung wird nachstehend anhand der Zeichnung beispielsweise erläutert.

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Fig. i ist eine Ansicht des Aufbaus einer Transmissionsleitung für eine optische Kommunikation gemäß der Erfindung.

Fig. 2 ist eine Ansicht des Verteilungszustandes des Refraktionsindexes in einem quer angeordnetem Querschnitt der Übertragungsleitung der Figur

Fig. 3 ist eine Längsquerschnxttsansicht der Faser gemäß der Erfindung in einer bestimmten Arbeitsweise lediglich zum Zwecke der Erklärung.

Fig. k ist eine graphische Darstellung der relativen Energieverteilung der entsprechenden Mode mit einem Parameter von halber Amplitudenbreite des Lichtstrahles in Bezug auf den Durchmesser des Kerns.

Fig. 5 ist eine graphische Darstellung, die die Übertragungsverluste in Bezug auf die entsprechende Mode der Faser gemäß der Erfindung zeigt.

Fig. 6 ist eine graphische Darstellung, die die tibertragungsverluste einer Faser in Bezug auf die halbe Amplitudenbreite des einfallenden Lichtstrahls in Bezug auf den Durchmesser des Kerns zeigt.

Fig. 7 ist eine graphische Darstellung, die die Übertragungsverluste in Bezug auf den dielektrischen Verlustwinkel der Verkleidung mit einem Parameter von halber Amplitudenbreite des Lichtstrahls zeigt.

Fig. 8 ist eine schematische Darstellung einer Ausführungsform einer Einrichtung zum Überziehen durch Extrusion des organischen Harzes auf die Faser gemäß der Erfindung.

Fig. 9 ist eine schematische Darstellung einer anderen Ausführungsform einer Einrichtung zum Überziehen durch Dispersion von Teilchen eines organischen :Harzes.

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Um die Wirkungsweise der Faser für eine optische Kommunikation gemäß der Erfindung zu verstehen, wird die theoretische Grundlage der Erfindung im folgenden gegeben.

In Fig. 1 ist ein Kern aus geschmolzenem Quarz von hoher Reinheit mit 1 und eine Verkleidungsschicht mit 2 bezeichnet, welche aus organischem Material von gleichförmiger Dicke besteht und über dem Kern i angeordnet ist.

In Fig. 2 zeigt die Ordinate die Länge bzw. den Weg über einen Durchmesser durch den Kern i und die Abszisse den Refraktionsindex.

Für gewöhnlich, wenn eine normalisierte Frequenz V, welche durch die folgende Gleichung (l) definiert ist, geringer als 2,405 ist, arbeitet die Faser als eine Einzel-Mode-Faser zum Übertragen lediglich der HE..-Mode, welche eine Grundform ist. Wenn jedoch die normalisierte Frequenz V über 2,405 ist, arbeitet die Faser als eine MuIti-Mode-Faser. - ,

2 3Γ ·,/2 2¹

*· ■ S - °²

In der Gleichung ist λ die Wellenlänge, Q der Radius des Kerns, n, der Refraktionsindex des Kerns und n„ der Refraktionsindex der Verkleidung.

Im folgenden werden die Einfallbedingungen und die Erregungsbedingungen des Lichtstrahls in Bezug auf die MuIti-Mode-Faser untersucht.

Unter der Annahme, daß ein Lichtstrahl 3 eine halbe Amplitudenbreite T aufweist, ist in Fig. 3 die Faser bis zur Mitte der Multi-Mode-Faser k des Durchmessers 2 ^ des Kerns ausgeleuchtet.

Wenn die erregte Mode innerhalb der Faser k die Mode HE. (n = i, 2, 3....) zu diesem Zeitpunkt ist, kann ein Energieerregungswirkungsgrad Vn der entsprechenden Mode erhalten werden.

Fig. k stellt das relative EnergieSpektrum der entsprechenden Mode mit dem Parameter (T/2 $) der halben Amplitudenbreite T des Lichtstrahls 3 in Bezug auf den

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Durchmesser des Kerns 2 °> dar, wobei der Energieerregungswirkungsgrad ti_n bei der entsprechenden Mode mit dem Energieerregungsgrad jx _nl der HE₁--Mode normalisiert ist.

Gemäß Fig. 4 ist, falls die halbe Amplitudenbreite T des Lichtstrahls 3 kleiner als der Durchmesser 2 § des Kerns ist, d.h. T/23 =0,1* 0,2 ..., die Erregungsenergie der entsprechenden Mode HE^₂, HE.„ größer als die HE..-Mode, so daß je kleiner die halbe Amplitudenbreite T wird, die Tendenz um so stärker bemerkbar wird.

Falls die halbe Amplitudenbreite T die gleiche oder mehr als der Durchmesser 2 § des Kerns ist, d.h. T/2 <ξ = 0,9; l»i; 1»5 ...,wird die erregte Energie der Mode höherer Ordnung größer, so daß je größer die halbe Ampli— tudenbreite T wird, ihre Tendenz stärker bemerkbar wird.*

Auf der anderen Seite hängt der innere Übertragungs— verlust o(,yj der entsprechenden HE. —Mode von der Wellen— . länge ^) , dem Radius des Kerns <£ , dem Refrakti ons index η. des Kerns und dem Refrakti ons index n„ der Verkleidung, dem dielektrischen Verlustwinkels des Kerns tan 6*1 und dem dielektrischen Verlustwinkel tan <?2 der Verkleidung ab.

Fig. 5 stellt ein Beispiel des Resultats dar, welches

f.-. , durch die Übertragungsverluste der HE. -Mode (n = 1, 2, 3, .. - 20) berechnet worden ist, wobei die entsprechenden Parameter folgende Werte aufweisen:

9 — 40 ^im

h S= 0,6 Jim

n_t =■ 1,46

n₂ = i,44

tan 4* 1 = 1 χ 10~⁹
tan S 2 s= i χ iO~⁶
Gemäß Fig. 5 ist zu verstehen, daß die HE^-Mode die

Grundform bzw. die Grundmode ist und einen minimalen Übertragungsverlust darstellt und daß, je höher die Mode wird,

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die Verluste der Übertragung um so mehr zunehmen.

Daher, wenn die Modeumwandlung zwischen der entsprechenden Mode der Faser 4 während der Fortpflanzung relativ klein scheint, ist zu sehen, daß die Ubertragungsverluste der Faser 4 sich um die halbe Amplitudenweite T des einfallenden Lichtstrahls 3 verändern oder sich mit den Einfallsbedingungen des Lichtes ändern, falls dieses mit dem relativen EnergieSpektrum der entsprechenden Mode, in Fig. 4 dargestellt, und den Übertragungsverlusten der entsprechenden Mode, in Fig. 5 dargestellt, zu sehen ist.

Spezieller gesagt, falls die halbe Amplitudenweite T des einfallenden Lichtstrahls 3 kleiner ist als der Durchmesser 2^ des Kernes, beispielsweise T/2 ξ = 0,1; 0,2; ...j (Fig. 4), oder wenn er gleich oder größer als der Durchmesser 2^ des Kernes, beispielsweise T/2 ξ - 0,9; i,l; 1,5» ...; (Fig. 4), werden die Moden höherer Größenordnung großer ÜbertragungsVerluste, wie in Fig. 5 gezeigt, erregt, um so den gesamten Übertragungsverlust der Faser zu erhöhen» ' ' ■■

Fig. 6 erläutert die Beziehung zwischen der halben AmplitTidenweite T des einfallenden Lichtstrahls 3 und dem gesamten Übertragungsverlust der Faser 4 in dem Fall, daß diese den Radiusg des Kerns als Parameter aufweist:

η. = 1,46 n₂ s 1,44

tan S I = Ix 10-9 tan 6 2 = 1 χ 10"~⁵ ^ = 0,6

Gesäß Fig. 6 existiert eine halbe Amplitudenweite T des einfallenden Lichtstrahls 3, bei welcher die Übertragungsverluste der Faser 4 minimiert werden. Je breiter der optimale Wert wird, desto größer wird der Radius 5 des Kerns. 3e größer der Radius ζ des Kerns wird, desto niedriger ist der minimale Pegel der Ubertragungsverluste der Faser 4. Sogar wenn der Radius § des Kerns in irgendeinem Falle ist, liegt die halbe Amplitudenweite T/2 $ des einfallenden Lichtstrahls in Bezug zum Durchmesser des Kerns

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zum Minimieren der Übertragungsverluste der Faser h zwischen 0,3 und 0,6. Beispielsweise ist im Falle eines Kernradius von 20 pm die halbe Amplitudenweite T/2 9 des einfallenden Lichtstrahls in Bezug auf den Durchmesser des Kerns zum Minimieren der Übertragungsverluste ungefähr 0,3; und wenn man sich leicht außerhalb dieses Wertes befindet, werden die übertragungsverluste erhöht.

Fig. 7 stellt die Beziehung zwischen den Übertragungsverlusten und dem dielektrischen Verlustwinkel der Verkleidung dar, wobei die halbe Amplitudenweite zum Kerndurchmesser T/2 2 ^die Parametergröße ist und die Faser folgende Werte aufweist:

n_± = 1,46 n₂ = 1,44

tanii = i χ 10"~⁹
3 = 2o jiisx )\ s 0,6 pm

Wie oben beschrieben ist, wenn der Radius 3 d^es Kerns 20 pin ist, der optimale Wert der halben Amplitudenweite T des einfallenden Lichts im Verhältnis zum Durchmesser 2 J des Kerns ungefähr 0,3. Gemäß Fig. 7 ist in Übereinstimmung mit diesem Wert zu sehen, daß die Erhöhung der übertragungsverluste immer innerhalb von 10 % gehalten wird, sogar wenn

Γ·· —Q

der dielektrische Verlustwinkel der Verkleidung von 10 * auf 10 erhöht wird.

Aufgrund"der vorangegangenen Studien können die folgenden Ergebnisse erzielt werden:

1. Falls die halbe Amplitudenweite des einfallenden Lichtstrahls im Verhältnis zum Kerndurchmesser auf den durch den Radius des Kerns festgelegten Wert eingestellt ist, wird die Erhöhung der Übertragungsverluste in einem Bereich von 10 fo, sogar wenn die Verkleidung einen dielektrischen Verlustwinkel hat, dessen Wert mehr als tausend Mal größer als der des verwendeten Kerns ist, gehalten.

2. Die Faser, welche die Verkleidung verwendet, die einen dielektrischen Verlustwinkelwert von ungefähr dem

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Tausendfachen des dielektrischen Verlustwinkels in dem Kern aufweist, hat eine große Dämpfungskonstante "bei den Moden höherer Größenordnung, welche ein elektromagnetisches Feld mit verhältnismäßig großer Eindringling in die Verkleidung aufweisen, und es ist, wie in Pig, 7 in unterbrochener Linie gezeigt, konstant, wobei die HE₁₁-Mode die Grundmode bzw. Grundform ist.

Aus den oben genannten Studien ist ersichtlich, falls die Einfallsbedingung des Lichts in Bezug auf die Paser eingestellt ist, welche eine Verkleidung aufweist, die einen größeren dielektrischen Verlustwinkel als denjenigen des Kerns aufweist, um so die Erzeugung von Moden höherer Ordnung zu begrenzen, daß

a) eine Charakteristik mit niedrigen Übertragungs-* Verlusten geschaffen ist,

b) lediglich Moden von verhältnismäßig niedriger Ordnung übertragen werden, die von den höheren Moden weggedämpft sind, und

c) zufolge der Tatsache gemäß Absatz b) eine niedrige Signalverzerrungscharakteristik erhalten wird.

Demgemäß wird der theoretische Hintergrund der Erfindung für eine Faser, welche mit. einer Verkleidung aus organischem Material versehen ist, nachfolgend beschrieben.

Als organisches Material werden Fluorkunststoffe verwendet. Der Refraktionsindex der Pluorkunststoffe, beispielsweise von Polytetrafluoräthylen, Tetrafluoräthylen-Hexafluorpropylen-Kopolymer, Polychlortrifluoräthylen, Polyvinylidenfluorid, Polytrifluorisopropyl-Methacrylat, Fluorvinyliden-Hexafluorpropylen-Kopolymer, Polyvinyl-Fluorid, ist kleiner als 0,03 bis 0,1 im Vergleich zu dem des geschmolzenen Quarzes, um so die Charakteristik als Verkleidungsfaser in ausreichender Weise aufrechtzuer— halten.

Konkrete Herstellungsverfahren für die Verkleidungsfaser aus dem organischen Harz werden nunmehr gemäß der

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Erfindung "be schriet en.

Das Verfahren weist das Überziehen des organischen Harzes mit niedrigerem Refrakti ons index als dem des Kerns an der Außenseite des Kerns auf, der hauptsächlich aus geschmolzenem Quarz von hoher Reinheit zusammengesetzt ist, welches üher den Querschnitt einen- gleichmäßigen Brechungsindex aufweist:

1. Das Überziehen durch Extrusion des organischen Harzes (Fig. 8) und

2. das Überziehen durch Dispergieren feinen pulver— fönaigen organischen Harzes (Fig. 9).

.Fig. 8 zeigt eine Ausführungsform für ein Verfahren zum Überziehen organischen Harzes dur.cn Extrusion.

Bei diesem Verfahren wird eine geschmolzene Quarzglas— stange 5 erhitzt, um ein Kern zu werden, und durch einen Fadenziehofen 6 gezogen. Danach wird der geschmolzene Quarzkern 8 vermittels einer Führungsrolle 7 zu einem Kreuzkopf eines Extruder 9 eingeführt und in einen Wasserkühltrog 10 gebracht. Der Quarzkern 8 erhält im Extruder 9 eine Kunst— stoffverkleidungsfaser. Das Bezugszeichen 11 stellt eine Abzugswalze zum Abziehen der Faser mit einer konstanten Geschwindigkeit dar, 14 ist eine Auf nähme spule, 12 eine Tänzerrolle zum Aufnehmen der außergewöhnlichen und überschüssigen Faserlänge, welche durch die Geschwindigkeits— differenz zwischen der Abzugsrolle Ii und der Aufnahme— spule 14 erzeugt wird, und 13 ist ein Antriebsmotor.

Da die Einflußgröße zur Bestimmung des Durchmessers des Kerns und seiner Genauigkeit durch die Erfindung eine Liniengeschwindigkeit der Faser ist, muß der Drehgeschwindigkeit der Abzugsrolle 11 in ausreichender Weise Aufmerksamkeit gezollt werden. Weiterhin ist die Einflußgröße zur Festlegung der Spannung, welche an die Faser zwischen der der Abzugsrolle 11 und der Aufnahme spule 14 angelegt wird, die Tänzerrolle 12. Das Ansprechen der Tänzerrolle 12 muß ausreichend schnell erfolgen und die eingestellte Spannung

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muß weniger als 100 g betragen.

Fig. 9 zeigt das Überziehen durch Dispergieren feinen Pulvers aus organischem Harz. Eine Ausführungsform für dieses Verfahren wird nun in Bezug auf den Fall der Verwendung eines Tetrafluoräthylen-Hexafluorpropylen-Kopolymeren (nd = 1,388) "beschrieben.

Eine ungefähr 10 mm dicke geschmolzene kreisförmige Quarzstange hoher Reinheit, welche den Kern bilden soll, wird durch eine Flamme poliert und durch Fluorsäure gereinigt, um Schmutz zu beseitigen und Kratzer an der Oberfläche der Kreisförmigen Stange zu beseitigen, und danach wird sie auf ungefähr 1800° C in einem Faserziehofen 6 aufgeheizt und gezogen, so daß ein Einkristall 8 von ungefähr 50 }% 0 entsteht. Dieser Einkristall wird vermittels der Führungsrolle 7 zu einem Dispersionstrog 16 gebracht, wo er mit feinem Pulver des Kopolymeren besprüht und wird, nachdem er bis zu einer vorher festgelegten Dicke überzogen worden ist, erstmalig in einem Trockenofen 17 getrocknet. Das Lösungsmittel od, dgl. wird verdampft und das Kopolymere wird in einem Sinterofen bei ungefähr 380° C gesintert. Dann vtird er durch einen Wassertrog 10 gekühlt, woraufhin er auf einer Aufnahmespule 14 aufgenommen wird.

Wenn der Verlust der optischen Übertragungsleitung, die gemäß Ob ens teilendem hergestellt worden ist, gemessen wird, wird ein Verlust von 21 dB/km erhalten, der mit dem Verlust von 20 dB/km des Kernmaterials zusammenfällt.

Es ist zu verstehen, daß die vorangehende Beschreibung eine Faser für eine optische Kommunikation gemäß der Erfindung zeigt, die einen, niedrigen Verlust aufweist und höhere Moden bzw. Oberwellen wegdämpft und lediglich Moden von verhältnismäßig kleiner Größenordnung überträgt, so daß eine bevorzugt kleine Signalverzerrung erhalten wird.

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Claims

Patentansprüche

ill Faser für eine optische Kommunikation, welche aus einem Kern (l) aus hauptsächlich geschmolzenem Quarzglas von hoher Reinheit mit gleichförmigem Brechungsindex über den Querschnitt und einem organischen Material (2) besteht, welches um den äußeren Umfang des Kernes herum überzogen ist und einen niedrigeren Brechungsindex als den des Kernes aufweist.
2. Paser nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Kern (i) mit einem organischen Material (2) überzogen ist, welches um den Kern herum Fluor aufweist und der Kern hauptsächlich aus geschmolzenem Quarz oder optischem Glas besteht, der bzw, das über den Querschnitt einen gleichförmigen Brechungsindex aufweist.
3. Faser nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß das Fluor enthaltende Material aus der Gruppe: Polytetrafluoräthylen, Tetraf luoräthylen—Hexaf luorpropy— len-Kopolymer, Polychlortrifluoräthylen, Polyvinyliden-Fluorid, Polytrifluorisopropylmethacrylat, Fluorvinyliden-Hexafluorpropylen-Kopolymer, Polyrinyl-Fluorid ausgewählt ist.
4. Verfahren zum Herstellen einer Faser für eine optische Kommunikation, welches die Stufe des Extrudierens irgendeines der folgenden Verbindungen:

Polytetrafluoräthylen, Tetrafluoräthylen-Hexafluorpropylen-Kopolymer, Polychlortrifluoräthylen, Polyvinylidenfluorid, Polytrifluorisopropylmethacrylat, Fluorvinyliden-Hexafluorpropylen-Kopolymer, Polyvinyl-Fluorid auf einen Einkristall aus geschmolzenem Quarz aufweist, der den Kern bildet, um eine Verkleidungsschicht zu bilden.
5. Verfahren zum Herstellen einer Faser für eine optische Kommunikation, welches die Stufe des Uberziehens eines geschmolzenen Quarzeinkristalls mit einer Dispersion feiner Partikel irgendeiner der folgenden Verbindungen: Polytetrafluoräthylen, Tetrafluoräthylen-Hexafluorpropylen-

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Kopolymer, Polychlortrifluoräthylen, Polyvinyliden-Fluorid, Polytrifluorisopropylmethacrylat, Fluorvinyliden-Hexafluorpropylen—Kopolymer, Polyvinyl-Fluorid, des Trocknens des demgemäß erhaltenen Einkristalls in einein Trockenofen und des Sinterns des demgemäß erhaltenen Produkts in einem Sinterofen aufweist.

6, Verfahren zum Erregen einer Faser nach einem der vorangehenden Ansprüche für eine optische Kommunikation, welche das Beleuchten eines Gaußstrahles von .0,3 bis 0,6 als Wert für T/2 Q im Querschnitt der Faser aufweist, wobei T die halbe Amplitudenweite und 2 § der Durchmesser des Kerns ist.

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