DE2243988C3 - Hableiteranordnung mit mindestens einem MIS-Kondensator - Google Patents
Hableiteranordnung mit mindestens einem MIS-KondensatorInfo
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Description
Die Erfindung betrifft eine Halbleiteranordnung nach dem Oberbegriff des Patentanspruchs 1.
Eine solche Halbleiteranordnung mit einem derartigen MIS-Kondensator ist bekannt (»RCA Review«,
Bd. 31, Nr. 2 (Juni 1970), Seiten 342 bis 354.
Bisher waren MIS-Kondensatoren in Ladungsübertragungsbauelementen
generell so gestaltet, daß für jeden Spannungswert zwischen den Elektroden eines
Kondensators entweder eine homogene laterale Verteilung oder allenfalls eine gleichsinnige laterale Verlagerung
des Ortes des niedrigsten Potentials, das heißt, der Senke für die eingefangenen oder die übernommenen
Ladungen erzielt wurde.
Aufgabe der vorliegenden Erfindung ist es, für verschwindende oder sehr kleine Vorspannungen bei
MIS-Halbleiterkondensatoren auch ohne Einwirkung
auf die Dicke der Isolierschicht und ohne die Verwendung von lokal unterschiedlich geschichteten
Isoliermaterialien eine unabhängige Beeinflussung des Ortes des niedrigsten Potentials zu erzielen.
Diese Aufgabe wird erfindungsgemaß durch die im kennzeichnenden Teil des Patentanspruchs 1 angegebenen
Merkmale gelöst
Durch die Erfindung ist eine besonders verlustarme ί Sammlung von Ladungen oder eine Beeinflussung der
Richtung des Ladungstransportes von einem MIS-Kondensator zu einem benachbarten MIS-Kondensator möglich. Damit sind beispielsweise
die Eigenschaften eines Halbleiter-Vidikons, das auf
ίο dem Prinzip eines MIS-Ladungsübertragungsregisters
beruht, verbesserbar, da die Orte des niedrigsten beziehungsweise des höchsten Oberflächenpotentials je
nach der Höhe des anliegenden Gesamtpotentials verändert werden können.
i) Die elektrisch leitende Schicht ist in jedem Betriebszustand
als gesamtes an das gleiche Potential beziehungsweise an die gleiche Zeitfolge von unterschiedlichen
Potentialen angeschlossen. Durch die unterschiedlichen Kontaktpotentiale der verschiedenen
Materialien für die Elektrode werden lokale Unterschiede in der Kontaktpotentialdifferenz zu dem
darunter vorgesehenen Halbleiterkörper bewirkt.
Allgemein gilt für die effektive Spannung Uo an einen
MIS-Kondensator
V0 = - Qss + U1
ΉΜ >
wobei d die Dicke der Isolierschicht, ε, die Dielektrizitätskonstante,
Qss die effektive Grenzflächenladung und
Uhm<üs Kontaktpotentialdifferenz bedeuten.
Ebenso wie die effektive Spannung ist auch die Einsatzspannung für die Inversion oder auch das
Oberflächenpotential bei einer gegebenen Vorspannung durch die Kontaktpotentialdifferenz additiv
j-) verschoben. Wenn Ut die Transistoreinsatzspannung
bedeutet, bei der die Minoritätsträgerladungsdichte an der Oberfläche gleich der Majoritätsträgerladungsdichte
im Volumen ist, dann gilt:
2kT , N
UT = U0 + In 1
Dabei bedeuten N die Dotierungskonzentration des Halbleiters, n, die Elektronendichte im eigenleitenden,
undotierten Halbleiter, ε« die Dielektrizitätskonstante
des Halbleiters, ε/ die Dielektrizitätskonstante des Isolators, q die Elementarladung, 7"die Temperatur und
fcdie Boltzmannkonstante.
Daraus folgt, daß auch UT direkt über die Kontaktpotentialdifferenz
verschoben werden kann, da auch QS5
nicht zwingend von den Eigenschaften des Elektrodenmetalls abhängt.
Während sich bei einem MIS-Kondensator mit einem einheitlichen Elektrodenmetall und einer unterschiedlichen
Dicke der Isolierschicht in den verschiedenen Teilbereichen unterschiedliche Oberflächenpotentialwerte
meistens erst bei einer von Null an anwachsenden Kondensatorvorspannung aufbauen, stellt sich durch die
Einführung von einer vorzugsweise metallisch leitenden Schicht als Elektrodenmaterial aus zwei Teilschichten
mit unterschiedlichem Kontaktpotential ein von der Vorspannung praktisch unabhängiger Unterschied des
Halbleiteroberflächenpotentials zwischen diesen Bereichen des gleichen Potentials der leitenden Schicht
beziehungsweise der Elektrode, aber mit unterschiedlichem Elektrodenmaterial ein. Die oben angegebenen
Potentiale sind zunächst als Spontanwerte kurz nach
der Aufprägung einer bestimmten Kondensatorspannung zu verstehen, ohne daß durch Ausgleichsvorgänge
über eine Trägerregeneration schon Verschiebungen zustande gekommen wären. Derartige Ladungen oder
auch optisch erzeugte, beziehungsweise an bestimmten festgelegten Stellen des Halbleiterkörpers injizierte
Ladungen werden bei den lateralen Oberflächenpotentialsenken eingefangen und wieder für Zeiten, die klein
sind gegenüber den durch thermische Generation verursachten Ausgleichzeiten, festgehalten oder einer
Ladungsübertragung unterworfen.
Beispielsweise bestehe bei einem Silicium-Halbleiterkörper mit einem spezifischen Widerstand von 10 Ω cm
und einer Isolierschicht aus Siliciumdioxid mit einer Schichtdicke von 100 nm die elektrisch leitende Schicht
aus Aluminium und direkt benachbart aus einem p+-leitenden Silicium. Damit entsteht eine Kontaktpotentialdifferenz
von 1,2 V. Werden dagegen für die Teilschichten bei demselben Halbleitermaterial Gold
und Aluminium verwendet, so entsteht eine Kontakt-Potentialdifferenz
von 1,3 V. Diese Kontaktpotentialdifferenz beträgt bei Nickel und Aluminium 0,7 V und
bei Nickel und n+-leitendem Silicium 0,6 V.
Eine Weiterbildung der Erfindung besteht auch darin, daß die Isolierschicht unter den Teilschichten verschieden
dick ist Beispielsweise ist es möglich, unterhalb einer Teilschicht aus Aluminium, eine Schichtdicke der
Siliciumdioxidschicht von 150 nm vorzusehen. Als Halbleiterkörper dient dabei η-leitendes Silicium. Für
den Fall einer sehr kleinen oder einer verschwindenden jo
Vorspannung bildet sich dann eine Oberflächenpoientialsenke mit Einfangeigenschaften für Defektelektronen
im Halbleiterkörper bevorzugt unter der Teilschicht aus Aluminium aus, während bei einer
zunehmenden Vorspannung die eingefangenen Ladungen sich unter der Teilschicht aus p+-leitendem Silicium
sammeln.
Damit gelingt es, einen lateralen Ladungsstrom zwischen den Teilschichten im Takt einer Vorspannungsänderung
am gesamten Kondensator zu bewirken. 4« Nachfolgend wird die Erfindung an Hand von
Ausführungsbeispielen näher erläutert Es zeigt
Fig. 1 einen Schnitt durch ein erstes Ausführungsbeispiel,
F i g. 2 einen Schnitt durch ein zweites Ausführungsbeispiel.
In den Figuren werden sich entsprechende Teile mit den gleichen Bezugszeichen versehen.
In F i g. 1 ist auf einem Halbleiterkörper 1 aus Silicium mit einem spezifischen Widerstand von 10 Ω cm, der
η-leitend ist und dessen Dotierung kleiner als lO'Vcm3
ist, eine Isolierschicht 2 aus Siliciumdioxid, die einige 10
bis 100 nm dick ist, angeordnet Auf der Isolierschicht 2 ist eine elektrisch leitende Schicht aus einer ersten
Teilschicht 3 und einer zweiten Teilschicht 4 vorgeseijen. Als Teilschicht 3 und 4 können verschiedene
Metalle und/oder hoch dotierte, als Elektroden dienende Halbleiterschichten vorgesehen sein. Die Metallschichten
3 und 4 können miteinander in einem unmittelbaren Kontakt stehen oder voneinander durch
einen Spalt in der Größenordnung der Dicke der Isolierschicht 2 getrennt sein. Wichtig ist lediglich, daß
die beiden Teilschichten verschiedene Kontaktpotentiale besitzen und über einem gemeinsamen Anschluß 6
miteinander verbunden sind. Im dargestellten Ausführungsbeispiel grenzen die beiden Teilschichten an der
Stelle 5 aneinander. Bei einer kleinen Vorspannung stellt sich die durch 7 dargestellte Raumladungszone
(Spontanwert) ein. Eine größere Vorspannung besitzt eine breitere Raumladungszone 8 (Spontanwert).
Bei dem in der F i g. 2 dargestellten Ausführungsbeispiel weist die Isolierschicht 2 unter den Teilschichten 3
und 4 eine verschiedene Schichtdicke auf. Beide Teilschichten 3 und 4 liegen an demselben gemeinsamen
Anschluß 6. Der Anschluß 6 ist bei den Ausführungsbeispielen (Fig. 1 und 2) über eine Spannungsquelle 9 mit
dem Halbleiterkörper 1 verbunden. Beispiele für ein elektropositives Kontaktpotential bildet Platin, Gold,
Silber und p+-leitendes Silicium. Beispiele für ein elektronegatives Kontaktpotential sind Aluminium,
Magnesium, η+ -leitendes Silicium.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
Claims (9)
1. Halbleiteranordnung mit mindestens einem aus einer elektrisch leitenden Schicht, mindestens einer
Isolierschicht und einer Halbleiterzone eines Halbleiterkörpers bestehenden MIS-Kondensator, dadurch
gekennzeichnet, daß die elektrisch leitende Schicht aus zwei nebeneinanderliegenden
elektrisch leitend miteinander verbundenen Teilschichten (3, 4) mit unterschiedlichem Kontaktpotential
zum Halbleiterkörper (1) besteht.
2. Halbleiteranordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß als Teilschichten (3, 4) Metalle
und/oder stark dotierte und gut leitende Halbleiterschichten vorgesehen sind.
3. Halbleiteranordnung nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die eine Teilschicht aus einem
der folgenden Materialien besteht: Pt, Au, Ag, p+-leitendes Silicium, wobei die andere Teilschicht
aus einem der folgenden Materialien besteht: Al, Mg, η+-leitendes Silicium.
4. Halbleiteranordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, daß die
Isolierschicht (2) unter den Teilschichten (3, 4) jeweils die gleiche Dicke aufweist.
5. Halbleiteranordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, daß die
Isolierschicht (2) unter den Teilschichten (3, 4) verschieden dick ist.
6. Halbleiteranordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 5, dadurch gekennzeichnet, daß die
Isolierschicht (2) unter den Teilschichten (3, 4) aus unterschiedlichen Materialien besteht.
7. Halbleiteranordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 6, dadurch gekennzeichnet, daß die
Isolierschicht zwischen 10 und 100 nm dick ist.
8. Halbleiteranordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 5, dadurch gekennzeichnet, daß die
Isolierschicht aus Siliciumdioxid besteht.
9. Halbleiteranordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 8, dadurch gekennzeichnet, daß die
Dotierung des Halbleiterkörpers kleiner als 10l7/cm3
ist.
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